【事件の表示】
　平成　９年特許願第５０７５１１号「ラマンファイバーレーザー」拒絶査定に対する審判事件［平成９年２月１３日国際公開、ＷＯ９７／０５５１１、平成１１年６月２日国内公表、特表平１１−５０６２７０］について、次のとおり審決する。
【結　論】
　本件審判の請求は、成り立たない。
【理　由】
【1】手続の経緯・本願発明
　本願は平成8年7月5日(ロシア連邦の出願に基づくパリ条約による優先日:平成7年7月28日、平成8年6月4日)に国際出願されたものであり、本願の請求項1〜12に係る発明は、平成14年2月6日付け手続補正書にて補正された明細書の特許請求の範囲に記載されたとおりのものである。
　そして、その請求項1に係る発明(以下、「本願発明」という。)は以下のとおりである。
　「【請求項1】 能動媒質とし
て1
、
少なくとも一つの
で反射する
ファイバー光導波路
が不
ファイバー光導波路
　
【2】引用例
　これに対して、原査定の拒絶理由として引用した、特開昭56-70683号公報、特開平6-21536号公報、特開平4-127591号公報 (以下、「引用例1」〜「引用例3」という。)には、以下の事項が記載されている。
引用例1:特開昭56-70683号公報 
【特許請求の範囲】
　「2特許請求の範囲
　1)フアイバラマンレーザー用のレーザー媒質として用いられる単一モード光フアイバにおいて、屈折率の高いコアおよび該コアより屈折率の低いクラッドを実質的に高純度のSiO2および P2O5で形成し、かつ前記コアのP2O5の含有量を10モル%以上としたことを特徴とするフ アイバラマンレーザー用光フアイバ。
　2)特許請求の範囲第1項記載の光フアイバにおいて、前記コアおよび前記クラツドは1〜20モル%の GeO2を含むことを特徴とするフアイバラマンレーザー用光フアイバ。
1頁左下欄下から4行目〜右下欄下から7行目
　「本発明は、フアイバラマンレーザー用光フアイバ、特にフアイバラマンレーザー用のレーザー媒質として利得の大きい高純度ガラス光フアイバに関するものである。フアイバラマンレーザーは、高出力レーザ、たとえば Nd:YAGレーザーの光をフアイバ状のレーザー媒質中に入射し、媒質中での誘導ラマン散乱効果を用いて入射光と異なる波長のレーザー光を取り出すものである。現在までに得られている種々のレーザーの波長は限られたものであるが、フアイバラマンレーザーを用いれば今までにない波長のレーザー光を取り出せるため、広範な応用が期待される 。フアイバ状媒質中での誘導ラマン散乱を起こし易くするためには、既に知られているように、コア断面積が小さく、光損失の小さな十分長いフアイバに高出力のレーザー光を入射する必要がある。さらにフアイバ状媒質がラマン散乱係数の大きな物質であることも必要とされる。」
2頁左上欄11行〜右下欄1行
　「本発明は前述した現状に鑑みてなされたもので、その目的は光損失が低く、しかも誘導ラマン散乱効率の大きなレーザー媒質としてのガラスフアイバを提供することにある。高純度のSiO2ガラスを主成分とし、屈折率制御のため GeO2,P2O5,B2O3を少量添加した光フアイバについては、遷移金属不純物および残留OH基を極度に低減化することにより光損失が1dB/km以下のものが既に得られており、フアイバラマンレーザー媒質としてもSiO2ガラスを主成分とする光フアイバを利用することが望ましい。そこで、本発明では、本質的に光損失の小さくなるガラス・組成としてSiO2-P2O5系あるいはSiO2-P2O5-GeO2系を用いて光通信用極低損失光フアイバと同程度の低損失化を可能とする。すなわち、本発明光ファイバは、実質的に高純度の SiO2およびP2O5によつて、屈折率の高いコアおよびコアより屈折率の低いクラッドを形成し、しかも上述のコアのP2O5の含有量を後述するように10モル%以上となした、フアイバラマンレーザー用のレーザー媒質として用いられる単一モード光フアイバである。誘導ラマン散乱光強度の大きさの目安となるラマン散乱係数に関しては、GeO2ガラス,P2O5ガラスの方がSiO2ガラスに比し数倍大きいことが知られている。SiO2-GeO2ガラスおよびSiO2-P2O5ガラスの組成とラマン散乱係数の関係はそれぞれ第1図および第2図に示してある。前者については第1図に示すように、Si02のラマン散乱効果(入射光より440cm-1 だけエネルギーの小さい光を励起する)を示す強度特性1とGeO2のラマン散乱効果(入射光より425cm-1だけエネルギーの小さい光を励起する)を示す強度特性2の両方が重ね合わされ、GeO2成分の増加とともにラマン散乱係数は大きくなる。また、後者については、第2図に示すように、P2O5のラマン散乱効果(入射光より1320cm-1 だけエネルギーの小さな光を励起する)を示す強度特性3 はP2O5分の増加とともに大きくなる。 P2O5のラマン散乱効果(特性3)は、SiO2やGeO2の場合(特性 1,2 )に比し入射光と励起光の波長間隙が丁度3 倍大きいため、本発明によれば従来の SiO2コア光フアイバに比し幅広い波長城において強い励起光を得ることが可能である。この場合P2O5の添加量が10モル%以下であると、特性の改善は少な過ぎて望ましくない。また、本発明において、SiO2-P2O5ガラスにGeO2 を添加すれば、440cm-1付近のラマン散乱効率を大きくすることができる。この場合20モル%より多量のGeO2添加は、GeO2 の揮散により精密な屈折率分布形成が困難となり望ましくない。」
2頁右下欄下から3行目〜3頁左下欄下から9行目
　「〔実施例1〕コアはSiO280モル%およびP2O520モル%の組成から成り、クラッドはSiO290モル%およびP2O510モル%の組成から成る光フアイバを作製した。・・・実施例1と比較例1で得た光フアイバに、それぞれ1.064μm のNd:YAGレーザーの光を入射した場合に誘導ラマン散乱により発生した光のスペクトルを第3 図および第4図に示す。Nd:YAGレーザーはモードロック(100MHz)と Q スイッチ(500Hz)を行ない約 500Wのパルス光を発生しているものとする。第3図に示されているように、実施例1の光フアイバからは、出射光スペクトル4に示すように、1.24μm以上の長波長においても強い光を発生させることができた。一方、比較例1の光ファイバから発生したラマン光は、第4図の出射光スペクトル5に示すように、長波長側で単調に減少し、1.3μm以上では強い光は得られなかった。
・・・
以上の説明から明らかなように、本発明の光フアイバはSiO2-P2O5系ガラスより構成されるので、SiO2ガラスをコアとする光ファイバに比べ同程度に光損失を低くすることができ、しかもラマン散乱係数を大きくすることができるので、本発明光フアイバをフアイバラマンレーザー用媒質として用いることにより従来の装置をそのまま用いて従来より広い波長域で、しかも従来より強力なレーザー光を発生できるという利点を有する。また、コアおよびクラツドに、SiO2とP2O5の他にGeO2を添加することによりレーザー光強度を大きくすることもできる。」
　
引用例2:特開平6-21536号公報
3頁31行〜4欄39行
　「【0001】
【産業上の利用分野】本発明は、光ファイバ・レーザに関し、さらに詳細には、光ファイバ中に形成された1つ以上の分布形ブラッグ反射器によって光共振洞の輪郭が少なくとも部分的に定義されるような希土類ドープ光ファイバ・レーザに関する。
【0002】
【従来の技術】光ファイバ・レーザには、光ファイバにおいて輪郭が定められる光学的に活性な共振洞、およびその共振洞内部の電磁放射を部分的に制限する反射手段が一般に含まれる。「光学に活性である」とは、(一般に所望のレーザ波長より短い)ポンプ波長または範囲のあるポンプ波長の電磁放射によってポンピングを行うと所望のレーザ波長で誘導放射を示すことができるイオンまたは原子を分布させることによって共振洞の少なくとも一部がドープされていることを意味する。シリカを基本とする光ファイバ(即ち、少なくとも80%の二酸化ケイ素からなるコアを有する光ファイバ)の場合、この目的に対し有用なドーパント(添加材)は、Er+ 3のような希土類イオンである。反射手段は、少なくとも1つの、一般的には2つの分布形ブラッグ反射器(DBR)の形式で都合よく与えられる。DBRは、ファイバに屈折率の変化を起こさせるために、例えば、少なくとも幾らかは感光性を有する光ファイバを有効波長の紫外放射にさらすことによって作られる。ほぼ単色放射のビーム対を重ね合わせて干渉パタンを生成することによって、入射する放射エネルギーに周期的なパタンを与える。このようにパタン化された放射エネルギーの場が適度な感光性の光ファイバに入ると、対応するパタンが、コアの屈折率の周期的な(または準周期的な)変動のかたちで光ファイバのコアに与えられる。このような反射器を作り出す技術は、米国特許第4,725,110号(発明者:W.H.グレン(Genn)他、1988年2月16日発行)および米国特許第4,807,950号(発明者:W.H.グレン他、1989年2月28日発行)に説明がある。光ファイバに形成されたブラッグ回折格子を備えた光ファイバが、米国特許第5,007,705号(発明者:W.W.モレイ(Morey)他、1991年4月16日発行)に説明されている。
【0003】各分布形ブラッグ反射器(DBR)は、明確な輪郭のピークを最低1つは有する反射曲線(波長の関数)を有する波長選択性の反射器として機能する。レーザの動作の正確な波長は、少なくとも部分的には、共振洞の形態的構造と反射曲線との間の関係によって決定される。つまり、レーザが(適切な刺激の下で)所与の波長において利得を示すためには、所与の波長が、反射のピークの範囲内にあるだけでなく、レーザ共振洞のファブリ-ペロー共振(即ち、一種のモード)にも対応しなければならない。
【0004】当分野において周知のように、連続するモードに対応する波長間の間隔は、共振洞の長さが減少するとともに増大する。したがって、共振洞の長さを短くすると、レーザの利得は少ないモードへと制限される傾向があり、単一モードにまで制限されることもある。この結果、高いモード安定性を有するレーザを得ることができる。例えば、正確に規定された波長のレーザ放射源が必要なときには、モードが安定していることが有利である。
【0005】しかしながら、共振洞を短くし、それにともないドーピング水準を増すことによってのみ、かなりの量の利得を共振洞に保持することができる。ドーピング水準は、際限なく高めることはできない。ドーピング水準に関する1つの制限は、エルビウム・イオンなどのドーパント・イオンが高濃度において集合する(「クラスタ化」と称する現象)傾向があることである。クラスタ化は、レーザの効率を下げる寄生性の非活性化の影響に関係付けられてきた。意外にも、長さ5cmまたはそれ以下のレーザ共振洞に有用な利得を与えるに十分なドーピング水準を許容できない量の寄生性の損失を受けることなく達成できることを発見した。
【0006】分布形ブラッグ反射器(DBR)で終端された共振洞を有する光ファイバ・レーザは、例えば、1992年の「光学便り17(Optics Lett. 17)」p.420-p.422のG.A.ボール(Ball)およびW.W.モレイ(Morey)による「無段階調整可能な単一モード・エルビウム・ファイバ・レーザ(Continuously tunable single-mode erbium fiber laser)」に説明がある。ここに説明されているのは、約550ppmまでエルビウムでドープされたゲルマニウム・ケイ酸塩ファイバにおいて形成された単一モードの定在波ファイバ・レーザである。10cm間隔の1対のDBRを書くために、干渉し合う紫外線ビームが使用された。その結果、報告によれば、レーザは、光出力電力が100μWで、傾斜効率が約
0.25%であったとのことである。
【0007】長さ10cmまたはそれ以上のファイバ共振洞では好結果のレーザ動作が報告されているが、これまで当業者は、例えば1cmの共振洞のように十分短い共振洞を有する有用なファイバ・レーザを与えることはできなかった。」
　
引用例3:特開平4-127591号公報
【特許請求の範囲】の【請求項1】〜【請求項3】
　「【請求項1】 長手方向に隔てられた端部間を長手方向にガイドすることが可能な、延長された固体導波管部であり、上記導波管部の少なくとも一つの長手方向の領域は希土類ドープされ、刺激光による刺激に応答して刺激された光を放射することが可能な材料から成る手段と、刺激光を、上記長手方向に伝搬させるため上記導波管部に入射し、上記希土類ドーブされた材料を刺激して上記刺激された光を放出する手段と、上記導波管部において、最初に所定の方向に伝搬してくる光を異なる方向へ向け直すための手段であり、上記導波管部に完全に埋め込まれたブラッグ格子を含み、そして、ある周期での周期的な屈折率の摂動によって形成される多数の長手方向に連続的な格子エレメントから構成され、上記長手方向領域の全体にわたって延び、そして、上記刺激光の中の上記周期に基づく所定の波長を有するものだけを累積的にその伝搬方向を一つの方向から他の方向へ変え、上記他の方向へ伝搬する時に構造的に干渉させる手段と、を有することを特徴とする光ファイバレーザ装置。
　【請求項2】 請求項1の装置において、上記格子は上記導波管部の端部の一方に配置され、さらに、その格子エレメントは上記長手方向軸に対して実質的に垂直に延び、上記導波管部の一方の端部のレーザ空胴を軸方向に制限する部分的に透明な反射器として働くことを特徴とする光ファイバレーザ装置。
　【請求項3】 請求項2の装置において、さらに、上記導波管部端部の他方に配置され、上記部プラッグ格子と実質的に同一の格子によって形成され、そして、上記他の端部において上記レーザ空胴を軸方向に制限する付加的な反射器を有することを特徴とする光ファイバレーザ装置。」
　
【3】対比・判断
　本願発明と引用例1に記載された発明(以下、「引用発明」という。)とを比較する。引用発明における、「ラマン散乱係数の大きな物質」、「ガラスフアイバ」、及び「1.064μm のNd:YAGレーザー」は、本願発明の「能動媒質」、「ファイバー光導波路」、及び「ポンピング源」に相当する。
　ここで、引用発明は、「フアイバラマンレーザー用光フアイバ」、すなわち「ラマンフアイバーレーザー用」のレーザー媒質として用いられるものであり、ポンピング源の波長は1.064μmであり、その波長で励起された能動媒質の誘導ラマン散乱により発生した光の出射光スペクトルは第3図の4に示すように、1.24μm以上の長波長においても強いスペクトルを有するものである。また、引用発明の、フアイバラマンレーザー用のレーザー媒質として用いられるファイバー光導波路は、高純度のSiO2および P2O5で形成し、かつ前記コアのP2O5の含有量を10モル%以上とされている。
　してみると、両者は、「能動媒質として1種の不純物ドーパントを有するSiO2を基にしたファイバー光導波路、ポンピング源として1.0〜1.1 μmの波長範囲で放射するレーザー、そして上記のファイバー光導波路(2)が不純物ドーパントとしてP2O5を含有しており、当該ファイバー光導波路が10〜30モル%の量のP2O5を含有していることを特徴とするラマンファイバーレーザーを構成するためのレーザー媒質」を発明の構成とする点で一致する。
　そして、本願発明と引用発明とは、本願発明は、一つの共振器を形成する、1.20 〜1.28μmの範囲内の少なくとも一つの波長で反射する分布型レフレクターとして二つのブラッグ格子(3及び4)を含む、ファイバーレーザーであるのに対して、引用発明は、フアイバラマンレーザー用のレーザー媒質ではあるが、共振器の構成について記載がない点で相違する。
　そこで上記相違点について検討するに、引用例1には、引用発明のレーザー媒質がフアイバラマンレーザー(ラマンフアイバーレーザー)用のレーザー媒質として用いられるものであることが明記されているのであり、また、ポンピング源の波長1.064μmの光で励起されるP2O5等の散乱媒質による誘導ラマン散乱により発生した光の出射光スペクトルは第3図の4に示すように、1.24μm以上の長波長においても強いスペクトルを有するものであることが明記されている。従って、引用発明のレーザー媒質を用いて、ラマンフアイバーレーザーを構成することは、当業者が引用例1の記載に従って当然に試みる事項である。そして、レーザーを構成する場合に、出力光の波長、すなわち引用発明の場合には1.24μm以上の波長を反射する1対の反射性の要素で構成した共振器の間に、引用発明のレーザー媒質であるファイバー光導波路を配置することは当業者が普通に採用する自明の事項である。ここで、ファイバー光導波路をレーザー媒質とするレーザーの、共振器を構成する反射性の要素として、二つのブラッグ格子をファイバー光導波路に含まれるように形成することは引用例2、3(1対の分布形ブラッグ反射器(引用例2)やブラッグ格子(引用例3)は本願発明の「分布型レフレクター」としての二つの「ブラッグ格子」に相当する)において周知である。
　従って、引用発明のラマンフアイバーレーザー用のレーザー媒質であるファイバー光導波路に、一つの共振器を形成する、1.24μm以上の出力光の範囲内の少なくとも一つの波長で反射する分布型レフレクターとして二つのブラッグ格子(3及び4)を含むものとし、もって、ファイバーレーザーとすることは当業者が容易に想到できた事項である。
　また、前記相違点に係る本願発明の構成によりもたらされる効果も、引用例1及び周知の技術事項から当業者が予測できる範囲のものである。
　
【4】むすび
　以上のとおりであるから、本願の請求項1に係る発明は特許法第29条第2項の規定により特許を受けることができないものであり、他の請求項に係る発明について検討するまでもなく、本願は拒絶すべきものである。
　よって、結論のとおり審決する。