(57)【要約】光ガイド（１８）の第一側に設置されるシンチレーションカメラ（１０）のシンチレーションクリスタル（２０）。光検出器（２２）は、光ガイド（１８）の第二側に設置されている。光ガイド（１８）は、４０以上の原子番号を有する化学元素を含んでいる。化学元素は、おそらく、バリウム、ランタン、鉛の少なくとも一つの酸化物を含有するガラス物質である。７０乃至６００ｋｅＶのガンマ線はシンチレーションクリスタルで光電吸収されて、光の照射となる。特に３００ｋｅＶより大きい、ガンマ線の重要な部分は、シンチレーションクリスタルを通過し、光ガイドと相互作用する。光ガイドが７乃至４０を有する場合、主要な相互作用は光電吸収である。光ガイドが低い−Ｚを有する場合、ガンマ線の重要部分はコンプトン散乱であり、シンチレーションクリスタルに戻る数多のガンマ線は、有害な第二シンチレーション発生を引き起こす。
2004510139.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
光ガイドの第一側に設置されたシンチレーションクリスタル及び前記光ガイドの第二側に設置された光検出器を含有するシンチレーションカメラであって、前記光ガイドが４０以上の原子番号を有する化学元素からなることを特徴とするシンチレーションカメラ。
【請求項２】
前記光ガイドが、ガラス物質を含むことを特徴とする請求項１に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項３】
前記ガラス物質が、バリウム、ランタン、鉛の少なくとも一つの酸化物を含むことを特徴とする請求項２に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項４】
前記光ガイドが、プラスチック物質を含むことを特徴とする請求項１に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項５】
前記光ガイドが、光のパルスを前記シンチレーションクリスタルから所定のサイズに光学的に拡散する前述までの請求項１乃至４の何れか一に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項６】
前記シンチレーションクリスタルがガンマ線を吸収し、主要な発生において光を照射して；
前記光検出器は、照射された光を電気信号に変換するフォトディテクターを含み、
前記光ガイドが、前記シンチレーションクリスタルから前記照射された光を前記フォトディテクターに伝え、前記主要な発生に干渉する前記シンチレーションクリスタルの二次エネルギー発生を縮減する、
前述までの請求項１乃至５の何れか一に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項７】
前記光ガイドが、主に光電吸収により約６００ＫｅＶより低いガンマ照射と相互作用することを特徴とする前述までの請求項１乃至６の何れか一に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項８】
前記光ガイドが、約６００ＫｅＶより低いガンマ照射のコンプトン散乱を阻害することを特徴とする前述までの請求項１乃至７の何れか一に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項９】
前記第一のシンチレーションクリスタルからの検査領域を横切って位置する第二シンチレーションクリスタルと；
前記第二シンチレーションクリスタルから光を受け取るために配置されたフォトディテクターと、並びに
前記第二シンチレーションクリスタルから前記フォトディテクターに光を伝える第二光ガイドと；
前記第一及び第二のシンチレーションクリスタルの一致するシンチレーションを検出するためのコインシデンス検出器；並びに
画像表現へ前記フォトディテクターからの一致するシンチレーション情報を再構成するための再構成プロセッサー、
をさらに含有することを特徴とする前述までの請求項１乃至８の何れか一に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項１０】
前記第一及び第二シンチレーションクリスタルは、約２０ｍｍ厚よりも薄いヨウ化ナトリウムクリスタルであることを特徴とする請求項９に記載のシンチレーションカメラ。
【請求項１１】
ガンマ放射を検出するための方法であって、
シンチレーションクリスタルを伴うガンマ線の受け取りと；
前記シンチレーションクリスタル内の前記ガンマ線の一部分を光電吸収し、光を放射しシンチレーションクリスタルを通したガンマ線の一部分の通過と；
４０以上の原子数を有する化学元素を含む光ガイドを通したフォトディテクターへの前期照射した光の通過と；並びに
前記光ガイドの前記シンチレーションクリスタルを通過する前期ガンマ線の一部分の光電吸収の最大化及び前記光ガイドの前期ガンマ線のコンプトン拡散の最小化、
からなる事を特徴とする方法。
【請求項１２】
前記ガンマ線が、約７０乃至約６００ＫｅＶ間のエネルギーを有することを特徴とする請求項１１に記載の方法。
【請求項１３】
前記光ガイドは、バリウム、ランタン及び鉛の少なくとも１つの酸化物を組み込むガラス物質であることを特徴とする前述の請求項１１及び１２の何れかに記載の方法。
【請求項１４】
第二シンチレーションクリスタル及び照射する光を伴う前記ガンマ線の光電吸収と；
第二光ガイドで前記照射された光をフォトエレクトリックディテクターへの通過と；
受け取られた光に対応して前期フォトディテクターでの電気信号の産出と；
前記第一及び第二シンチレーションクリスタルでの一致するシンチレーションの決定と；並びに
画像表現への前記一致する放射に反応するフォトディテクターからの電気信号の再構築、
をさらに含有することを特徴とする前述の請求項１１乃至１３の何れか一に記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
発明の背景
本発明は、核医学及び診断の画像化技術に関する。それは、陽電子射出断層撮影法（“ＰＥＴ”）中に関連するシンチレーションクリスタルに達することから後ろに散乱した放射線によって生産された不規則なシンチレーションの縮小において特別の応用が分かる。本発明が単一の光子放射コンピュータ連動断層撮影（“ＳＰＥＣＴ”）と共に使用されるかもしれない一方で、全身の核走査、伝達画像化、他の診断モード及び／若しくは別の類似の応用で使用されるかもしれないことが認識される。
【０００２】
以前から、シンチレーションクリスタルは、多くの産業において放射線検出のために幅広く使用されている。核医学において、タリウムがドープされたヨウ化ナトリウムの大きいエリアのクリスタル（つまり、約２０ｍｍ厚のクリスタルプレート）がガンマカメラ検出器において最も一般的に使用されている。クリスタルは、約２０ｍｍ厚のガラスプレートで形成される。プレートは、一般的に、プレートの透明性及び屈折率において選択されるシリコン、ナトリウム、ホウ素、カルシウム、及び酸化アルミニウムのブレンドである。クリスタルプレートのもう一方の面は、一般的に気密シールを形成するためにアルミニウムシートで包まれている。
【０００３】
カメラにおいて、シンチレーションクリスタルと光電子増倍管若しくは別のフォトディテクターとの間で光ガイドとしてガラスプレートを機能する。光ガイドは、光学上最適なサイズにシンチレーション光パルス（ｓｃｉｎｔｉｌｌａｔｉｏｎ　ｌｉｇｈｔ　ｐｕｌｓｅ）を広げる。ガラス物質は、物理的な特質を考慮して選択される。屈折率は、シンチレーションクリスタルと一致して選択される。照射されたシンチレーションの波長における光の吸収及び透明性は、最小化される。生産コストに加えた強度と熱膨張の特性のようなガラスの他の特質もまた、関心事である。
【０００４】
放射エネルギーの実質的にすべての、約８０若しくは１４４ｋｅＶのエネルギーレベルは、シンチレーションクリスタルによって吸収されて、光に変換される。最近では、従来のＳＰＥＣＴ及び平面の単一の光子走査に加えてＰＥＴ走査を実行することが望ましい。ＰＥＴモードにおいて、カメラは、コインシデンスカウント（ｃｏｉｎｃｉｄｅｎｃｅ　ｃｏｕｎｔｓ）の数を最大化し、画像を最適化するために、しばしば毎秒１００万カウント（“Ｍｃｐｓ”）以上である、非常に高い発生率（ｅｖｅｎｔ　ｒａｔｅ）において、約５１１ｋｅＶの放射エネルギーレベルを負う。
【０００５】
本発明では、５１１ｋｅＶにおいて、約２０ｍｍのヨウ化ナトリウムクリスタルのみが吸収し、照射の約１２％を光に変換することが判明した。ガラスプレートまで届く多くの放射は、残存の照射は、クリスタルを通過してクリスタルの中のコンプトン散乱である部分を備えたガラスプレートまで届く。ガラスプレートまで到達する多くの照射は、プレート内のコンプトン散乱である。後ろへの散乱、つまりシンチレーションクリスタルに戻る散乱である照射は、相互作用の散乱に対する照射のエネルギーのやや半分ほどを散乱角度に依存して一般的に失う。様々な角度に沿ってクリスタルに散乱して戻る照射は、約１７０ｋｅＶ乃至約３００ｋｅＶのエネルギーを有する。約１７０ｋｅＶ乃至約３００ｋｅＶのエネルギーの範囲において、後ろに散乱する照射は、特に斜角において、実際、完全に光に変換される。後ろに散乱する照射からのシンチレーションは、得られる画像を劣化させるノイズ若しくはエラーである。
【０００６】
本発明は、前述で言及された問題及び別の問題を克服する、新規で改良された装置及び方法を提供する。
【０００７】
発明の概要
シンチレーションカメラは、光ガイドの第一側面に設置されたシンチレーションクリスタルを含んでいる。光検出器は、光ガイドの第二側面に設置されている。光ガイドは、原子数が４０と等しいか若しくは４０よりも大きい化学元素を含んでいる。
【０００８】
ガンマ線放射の検出方法は、シンチレーションクリスタルでガンマ線を受け取ることを含んでいる。ガンマ線の一部分は、シンチレーションクリスタルで光電吸収され、光を照射する。ガンマ線の一部分は、シンチレーションクリスタルを通過する。照射された光は、原子数が４０と等しいか若しくは４０よりも大きい化学元素を含んでいる光ガイドを通過してフォトディテクターに到達する。光ガイドでシンチレーションクリスタルを通過するガンマ線の一部分の光電吸収は最大化される。光ガイドのガンマ線のコンプトン散乱は最小化される。
【０００９】
本発明の主要な利点は、後部に散乱する照射からのストレイ放射の発生（ｓｔｒａｙ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｅｖｅｎｔｓ）を縮減するか若しくは除去することである。
【００１０】
本発明の別の利点は、カウント率が増大されることである。
【００１１】
本発明の別の利点は、一つ以上のエネルギーウィンドー（ｅｎｅｒｇｙ　ｗｉｎｄｏｗ）が使用される場合に、より高いエネルギーウィンドーからのより低いエネルギーウィンドーを混入している散乱されたガンマ線が縮減されることである。
【００１２】
本発明のさらなる別の利点は、好ましい実施態様の下記に続く詳細な記載の精読及び理解によって当業者に明らかになるであろう。
【００１３】
本発明は、構成部分の様々な構成部分及び配置並びに段階の様々な段階及び配置で形態をとるかもしれない。図は好ましい実施態様を例証する目的のみであって、本発明を制限するように構成されてはいない。
【００１４】
好ましい実施態様の詳細な記載
図１を参照するに、核カメラシステム１０は、検査領域１６内の被験者１４の周辺を移動するために設置された複数の検出器ヘッド（以下“検出器”という）１２を含んでいる。各々の検出器１２は、光ガイド１８及び照射の発生を光エネルギー若しくはシンチレーションのフラッシュに変換するシンチレーションクリスタル２０を含んでいる。センサー２２のアレイ、つまり５９個のセンサーは、シンチレーションクリスタル２０から光フラッシュを受け取るために配置されている。好ましい実施態様において、センサーは光電子増倍管を含んでいる。しかしながら、また他のセンサーが考慮されている。
【００１５】
各々のセンサー２２は、受け取った光フラッシュに対応してそれぞれのアナログセンサー出力パルス（つまり、チューブ出力パルス）を産出する。さらに、各々のセンサー２２は、アナログ−デジタル変換器２４に電気的に接続されている。アナログ−デジタル変換器２４は、アナログセンサー出力パルスを一連のデジタルセンサー出力値に変換する。プロセッサー２６は、位置の二次元の座標及びクリスタルで起こるシンチレーション発生のエネルギーを決定する。
【００１６】
ＰＥＴモードにおいて、コインシデンス検出器（ｃｏｉｎｃｉｄｅｎｃｅ　ｄｅｔｅｃｔｏｒ）２８は、シンチレーションが両シンチレーションクリスタルで同時に検出される場合に決定する。一致する発生が検出される場合、結合している光線を定義する発生の空間座標は、再構築プロセッサー（ｒｅｃｏｎｓｔｒｕｃｔｉｏｎ　ｐｒｏｃｅｓｓｏｒ）３０と通信される。被験者周辺の検出器ヘッド１２の角度配位は、角度位置エンコーダー（ａｎｇｕｌａｒ　ｐｏｓｉｔｉｏｎ　ｅｎｃｏｄｅｒ）３２によって決定される。再構築プロセッサー３０は、コインシデンス検出器により通過された光線からの容積画像表現を再構築する。容積画像表現は、容積画像メモリ３４に記憶される。ビデオプロセッサー３６は、ビデオモニター、ＣＣＤモニター、活性マトリックスモニター、高解像度プリンター若しくは類似のようなモニター３８に表示するために、オペレーターが選択した容積画像表現の一部を適切なフォーマットに変換する。典型的なヒトの読み取り可能な表示は、切片画像、容積若しくは表面の演出、投影画像、及び類似のものを含んでいる。
【００１７】
好ましい実施態様において、光ガイド１８は、原子数が４０以上の化学元素を有するガラス物質を含んでいる。好ましくは、光ガイド１８はバリウムの酸化物、ランタン、及び／若しくは鉛を含んでいる。光ガイドは、光学的に光のパルスをシンチレーションクリスタル２０から所定のサイズに広げる。代替として、画イド１８は、ポリマー鎖に結合している原子数が４０以上の元素の透明なプラスチック物質を含んでいる。
【００１８】
原子数が４０以上を有するガラス光ガイドの化学的構成は、最小化される散乱された高エネルギー光子の検出を引き起こす。ガンマカメラが５１１ｋｅＶのガンマエネルギー光線を検出する事例において、高い−Ｚガラスの使用は、ヨウ化ナトリウムクリスタル及び市販の入手可能なガラスの特質を考慮した場合に有用である。
【００１９】
図２を参照するに、核医学のエネルギー範囲中（つまり、約７０ｋｅＶ乃至約６００ｋｅＶ）の光子が物質と相互作用する、２つの支配的な工程は、光電吸収とコンプトン散乱である。光電吸収において、ガンマ線６０はクリスタルの核６２を打ち、エックス線の時折の照射を伴って、核のエネルギーが一つ以上の電子に転送されるように完全に吸収される。電子は、特有の波長の放射する光６４の定量レベルを変更する。光ガイドは、曲線６６で表される強度対空間位置によって光を通過する。
【００２０】
コンプトン散乱において、ガンマ線７０はクリスタルの核７２若しくは光ガイドを打ち、ガンマ線のエネルギーは部分的に転送されて、活性化電子となり、ガンマ線自身が光電吸収であるか若しくはコンプトン散乱である低いエネルギーの散乱されたガンマ線７４となる。従来の低い−Ｚガラスを用いて、散乱されたガンマ線はまだ十分なエネルギー、（つまりガンマ線がクリスタルの核７６を打ち、光の照射７８を引き起こす場合に約２００ｋｅＶの光電吸収を受ける）を有している。結果となる強度対空間位置曲線８０は、クリスタルに入るガンマ線７０の真のエントリーポイントに相関して空間的に移動され、合成された画像における不正確を引き起こす。
【００２１】
核画像化における所望のシナリオは、シンチレーションクリスタル自体内のガンマ線の完全な吸収である。かかる完全な吸収は、主要なシンチレーションの発生を引き起こす。低いエネルギーにおいて（つまり、約７０ｋｅＶ乃至約８０ｋｅＶ（Ｔ１−２０１ガンマ線）及び約１４０ｋｅＶ（Ｔｃ−９９ｍ　ガンマ線））、ガンマ線の大半は、ＮａＩ（Ｔ１）クリスタルが前述の低いエネルギーにおいて非常に高い停止出力を有するために、吸収される。しかしながら、高いエネルギーにおいて（つまり、約５１１ｋｅＶ（ＰＥＴ画像化でのポジトロン消滅ガンマ線））、ＮａＩ（Ｔ１）の停止出力はより小さい。典型的な厚さ（約１０ｍｍ乃至約２０ｍｍの間）のＮａＩ（Ｔ１）クリスタルにおける５１１ｋｅＶでの独占的な工程は、完全な吸収ではない。ガンマ線９０は、クリスタルに約５１１ｋｅＶ未満を堆積させて、クリスタルと部分的に相互作用９２する。少量の光９４は、ガンマ線が離脱するように産出されて、低エネルギーで９０´で連続する。二次的発生と呼ばれる、前述の発生は、エネルギー差別（ｅｎｅｒｇｙ　ｄｉｓｃｒｉｍｉｎａｔｉｏｎ）によって処理することから除去され、つまり強度曲線９６が低いので、容易くフィルター化される。しかしながら、前述の二次的発生は、かかるシステムのＰＥＴ画像化にとって不利益である。シンチレーション光を生成する発生が検出される場合、１つの発生だけが一度に検出されると仮定するために、追加的な発生の検出は、シンチレーション発生の継続期間と一致する短時間において阻まれる。これは、検出器のデッドタイムに貢献し、カメラのカウント率能力を限定することを支援する。
【００２２】
しかしながら、ガンマ線７０に注意すると、５１１ｋｅＶ発生のほとんどは、相互作用を全く行なわずにクリスタルを通過する。感度の損失とは別にして、相互作用が存在していなかったので、前述の発生はカメラのカウント率能力への害を与えないようである。しかしながら、クリスタルの通過後に、検出器の別の構成部分（つまり、ガラス、フォトディテクター、電子装置、カメラ“バケツ”等）との相互作用の高い可能性がある。コンプトン散乱は約５１１ｋｅＶでほとんどの物質と相互作用の断然な主要モードであるため、問題はより複雑である。したがって、多くのガンマ線は散乱され、ガンマ線７０のようにクリスタルに向けて転送される。散乱されたガンマ線のエネルギーは低く、典型的には約１７０ｋｅＶ乃至約３００ｋｅＶである。かかる縮減されたエネルギーにおいてさえも、散乱されたガンマ線がシンチレーションクリスタルに到達し、デッドタイムに対して貢献するための電子装置を触発し、カウント率若しくは産出する誤りのデータを制限する、高い可能性がある。不要な散乱された光子がシンチレーションクリスタルに到達する別の方法がある。エックス線若しくは制道放射エックス線はまた、クリスタルの背後の構成部分で生成され、エックス線若しくは制道放射エックス線はまたクリスタルに向けられ及びクリスタルで検出される。
【００２３】
二次的発生を生成する、エックス線若しくは制道放射エックス線の“後ろに散乱する”光線の大部分は、高い原子番号（つまり、高い−Ｚ物質）を有する物質を含むガラスの光ガイド２２の存在する化学構成により検出器に到達することを妨げられる。前述で論じられたように、後ろに散乱する光線は、二次的なシンチレーションの発生を防ぐことを支援し、またパルス多重衝突と呼ばれる。
【００２４】
高い−Ｚ物質を有するガラスの光ガイドが５１１ｋｅＶでコンプトン散乱の可能性を完全に除去しないが、散乱されたエネルギーでの光電吸収の可能性はより大きくなる。典型的なガラスは、ほとんどが酸化シリコン（ＳｉＯ２）及び低い−Ｚ元素（つまり、アルミニウム、ナトリウム、ホウ素、カルシウム）の他の酸化物を含んでいる。この種類のガラスは、ガンマカメラに使用される。重いガラスが存在し、例えば、フリントガラス（酸化鉛（ＰｂＯ）を含んでいる）、数多のクラウンガラス（酸化バリウム（ＢａＯ）を含んでいる）、及び稀なアースガラス（ｅａｒｔｈ　ｇｌａｓｓｅｓ）（酸化ランタン（Ｌａ２Ｏ３）を含んでいる）である。通常、重いガラスの光学的特質は、軽量のガラスに比べてガンマカメラには望ましくない。例えば、シンチレーションからの光に対して、重いガラスは透明性が低い傾向である。したがって、かかる重いガラスは、一般的にはガンマカメラの光ガイドのための候補として考慮されない。しかしながら、重いガラスは散乱されたガンマ線に対してより不透明である。
【００２５】
光電吸収が散乱されたエネルギーＥでのコンプトン散乱を支配するため、高い−Ｚ物質が望ましい。光電吸収の断面積は、Ｚ３／Ｅ３として計測する。コンプトン散乱の断面積は、エネルギーに比較的依存せず、主に物質の質量密度に依存している。コンプトン散乱が支配し、その上に散在した放射線からクリスタルを保護する能力が縮小するクロスオーバー光子エネルギーがある。シリコン（Ｚ＝１４）、亜鉛（Ｚ＝３０）、バリウム（Ｚ＝５６）、及び鉛（Ｚ＝８２）において、クロスオーバーエネルギーは、それぞれ約３０ｋｅＶ、約１４０ｋｅＶ、約２９０ｋｅＶ、及び約５６０ｋｅＶである。したがって、支配からコンプトン散乱を防ぎ、約５１１ｋｅｖに散在した光線から十分にクリスタルを保護する目的で、ガラスの光ガイドは４０よりも大きい原子番号Ｚを有する化学元素を含むべきである。この理由で、バリウム（Ｚ＝５６）、ランタン（Ｚ＝５７）及び鉛（Ｚ＝８２）の酸化物を含有するガラスは、コンプトン散乱を縮減し、約５１１ｋｅｖに散在した光線から十分にクリスタルを保護するために好ましい。
【００２６】
散乱されたガンマ光線の数が検出され、したがって、散乱されたガンマ光線の数は、高い−Ｚ元素を含有するガラスを用いることによって縮減される。可能性のある利益は最大のカウント率が増大されることであり、それによってコインシデンスイメージング（ｃｏｉｎｃｉｄｅｎｃｅ　ｉｍａｇｉｎｇ）及び非常に高い発生率（つまり、第１パスの心臓の画像化）を有する別の研究において性能が改善する。さらに、複数のエネルギー研究において、高い−Ｚガラスの光ガイドはシンチレーションクリスタルの背部の散乱から混入量を縮減し、画質を改善する。例えば、二つの放射性物質の画像化が１８Ｆ−ＦＤＧ（５１１ｋｅＶ）及び９９ｍＴｃ−ｍｉｂｉ（１４０ｋｅＶ）を用いて実行される場合、１４０ｋｅＶエネルギーウィンドーでの５１１ｋｅＶガンマ線からの散乱は、本質的である。高い−Ｚガラスを用いることはまた、かかる二つの放射性物質の画像化において有用であることは理解されるべきである。
【００２７】
図３は、標準の低い−Ｚガラスを用いてコンピューターシミュレーションで達成される検出されたコインシデンスイベント（ｃｏｉｎｃｉｄｅｎｃｅ　ｅｖｅｎｔ）におけるＮａＩのエネルギースペクトルのヒストグラムを例証している。典型的なガンマカメラ検出器は、ＮａＩクリスタルの１０ｍｍスラブ、光ガイドとしてのガラスの１５ｍｍスラブ、検出器のほかの構成要素をシミュレートする胴の１０ｍｍスラブ（磁気遮蔽、光電子増倍管電極、電子装置、設置プレート、等）、及び検出器バケツをシミュレートする鉛の１２．５ｍｍスラブとしてモデル化される。シミュレーションは、ＰＥＤモード（ＰＥＤモードは、散乱媒体から放射された５１１のｋｅＶで一致するペアのガンマ線を検出する）における２重ヘッドカメラ・システムの事例を調査した。特に、顕著な後部に散乱するピーク１００は、光電子ピーク１０２に加えて、約１８０ｋｅＶで発生する。
【００２８】
図４は、バリウムクラウンガラス（後部に散乱するピーク１１２を伴うグラフとして示唆されている）及び軽量フリントガラス（後部に散乱するピーク１１４を伴うグラフとして示唆されている）の典型的な構成に基づく標準のガラス（後部に散乱するピーク１１０を伴うグラフとして示唆されている）を用いてコンピューターシミュレーションで達成される検出されたコインシデンスイベントにおけるＮａＩのエネルギースペクトルのヒストグラムを例証している。バリウムクラウンガラス及び軽量フリントガラスの両者は、鉛及び高い−Ｚガラスを含んでいる。特に、後部に散乱するピーク１１２、１１４の強度は、低い−Ｚの標準的なピーク１１０と相関すると、高い−Ｚバリウムクラウンガラス及び軽量フリントガラスにおいて、それぞれ著しく低い。縮減された後部に散乱するピークは、少ない散乱された発生が検出されたことを示唆し、カメラのデッドタイムへの不要な発生の貢献を最小化している。さらに、約１４０ｋｅＶでの散乱された発生の数はより低く、１８Ｆ／９９ｍＴＣ二重放射性物質画像化を支援する。
【００２９】
代替となる実施態様において、高いＺのグラスを含有する光ガイドの代わりに、若しくは追加的に高い−Ｚのグラスで製造される光電子増倍管が熟考される。
【図面の簡単な説明】
【図１】
本発明による核カメラシステムの図解的な実例を例証する。
【図２】
図１のシンチレーションクリスタル及び光ガイド内のガンマ線の相互作用の図解的な実例である。
【図３】
標準の低い−Ｚガラスを用いてコンピューターシミュレーションで達成される検出されたコインシデンスイベントにおけるＮａＩのエネルギースペクトルのヒストグラムを例証している。
【図４】
標準の高い−Ｚガラスを用いてコンピューターシミュレーションで達成される検出されたコインシデンスイベントにおけるＮａＩのエネルギースペクトルのヒストグラムを例証している。
【図１】
2004510139.tif 000003
【図３】
2004510139.tif 000004
【図４】
2004510139.tif 000005
【国際公開パンフレット】
2004510139.tif 000006
2004510139.tif 000007
2004510139.tif 000008
2004510139.tif 000009
2004510139.tif 000010
2004510139.tif 000011
2004510139.tif 000012
2004510139.tif 000013
2004510139.tif 000014
2004510139.tif 000015
2004510139.tif 000016
2004510139.tif 000017
2004510139.tif 000018
2004510139.tif 000019
2004510139.tif 000020
2004510139.tif 000021
2004510139.tif 000022
2004510139.tif 000023
2004510139.tif 000024
【国際公開パンフレット（コレクトバージョン）】
2004510139.tif 000025
【国際調査報告】
2004510139.tif 000026
2004510139.tif 000027
2004510139.tif 000028
2004510139.tif 000029