(57)【要約】少なくとも１つの情報搬送モードの形態で雑音環境において情報を取扱うための方法およびシステムを開示する。複数の符号化モードが情報搬送モードの線形変換によって生成され、前記符号化モードはそれぞれの独立チャネルに提供される。符号化モードは、少なくとも１つの復号化モードを生成するために線形結合される。受信チャネルの組が復号化モードを受信するために提供され、前記の受信チャネルの組のうちの１つが有用なチャネルとして指定され、復号化モードが有用なチャネルで受信された場合は有用な信号が復号化モードとして供給され、復号化モードが組のその他の受信チャネルで受信された場合は破棄され、有用な信号は雑音によって実質的に損なわれていない前記情報を表す。本技術は量子、古典またはメゾスコピック環境に適用可能である。本発明はまた、同様のフィルタ除去技術を用いて相関状態を生成するための方法およびシステムを提供する。本発明はデータ通信またはデータ記憶に適用する場合に特に有用である。
2004512713.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
少なくとも１つの情報搬送モードの形態で雑音環境において情報を取扱う方法であって、
前記情報搬送モードの線形変換によって複数の符号化モードを生成し、前記符号化モードがそれぞれの独立チャネルに提供される工程と；
少なくとも１つの復号化モードを生成するために前記符号化モードを線形結合する工程と；
前記復号化モードを受信するための受信チャネルの組を提供し、前記受信チャネルの組のうちの１つが有用なチャネルである工程と；
前記復号化モードが前記有用なチャネルで受信された場合はそれを有用な信号として供給し、前記復号化モードが前記受信チャネルの組のその他の受信チャネルで受信された場合はそれを破棄する工程であって、前記有用な信号が雑音によって実質的に損なわれていない前記情報である、工程と；
を含む方法。
【請求項２】
前記複数の符号化モードを生成するための線形変換がユニタリ変換であり、前記符号化モードを線形結合する工程がユニタリ変換によって実施される、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
前記ユニタリ変換が、フーリエ変換、逆フーリエ変換およびアダマール変換を含む変換プロトコルの部類から選択される、請求項２に記載の方法。
【請求項４】
複数の情報搬送モードを用いて実施される場合に、前記情報搬送モードの線形変換によって生成される前記複数の符号化モードにおける符号化モードの数が情報搬送モードの数以上である、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項５】
複数の有用なチャネルが指定され、前記指定された有用なチャネルにおける復号化モードの数が情報搬送モードの数と同じである、請求項４に記載の方法。
【請求項６】
前記方法は、前記情報をソースから宛先へ伝送する、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項７】
前記符号化モードを線形結合する工程の前に、前記複数の符号化モードを記憶装置に保持することによって情報を記憶する、請求項１から５のいずれかに記載の方法。
【請求項８】
前記符号化モードが前記独立チャネルにおいて共通の自明でない変換を施される、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項９】
前記雑音環境において独立した雑音の影響下にあるＴ個の独立チャネルについて、前記有用な信号の雑音振幅が
【数１】
2004512713.tif 000290
倍低減される、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項１０】
ソースと宛先との間で、前記複数の符号化モードを生成する工程と前記符号化モードを線形結合する工程とを含む操作が複数回実行され、１回の操作からの前記少なくとも１つの復号化モードが次の操作において前記情報搬送モードとして用いられる、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項１１】
前記独立チャネルが物理的空間的に分離している先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項１２】
前記独立チャネルが時間的に分離しており、各符号化モードがそれぞれのタイムスロットを占有する、請求項１から１０のいずれかに記載の方法。
【請求項１３】
前記モードが古典波動信号を表す、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項１４】
前記古典波動信号が光信号である、請求項１３に記載の方法。
【請求項１５】
前記符号化モードのうちの１つが光子の第１の偏光状態を表し、前記符号化モードのうちの別のものが光子の第２の偏光状態を表す、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項１６】
各チャネルが１つ以上のモードを搬送し、前記モードの数が内部自由度の数である、請求項１から１２のいずれかに記載の方法。
【請求項１７】
各モードがそれぞれの状態がゼロ、１つまたはそれ以上の粒子の状態である状態の組を含み、前記符号化モードを線形結合する工程によって、中に粒子を含む前記状態の組が前記少なくとも１つの復号化モードとして生成される、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項１８】
前記モードのうちの少なくともいくつかが、前記ゼロ、１つまたはそれ以上の粒子を有する状態の重ね合わせにある、請求項１７に記載の方法。
【請求項１９】
前記状態がボソンまたはフェルミオンの量子または古典状態である、先行する請求項のいずれかに記載の方法。
【請求項２０】
前記量子状態が、単一粒子量子状態、多粒子量子状態、もつれ合った量子状態のうちの１つである、請求項１７、１８または１９に記載の方法。
【請求項２１】
少なくとも１つの情報搬送モードの形態で雑音環境において情報を取扱うためのシステムであって、
前記情報搬送モードの線形変換によって複数の符号化モードを生成するための手段であって、前記符号化モードがそれぞれの独立チャネルに提供される手段と；
少なくとも１つの復号化モードを生成するために前記符号化モードを線形結合する手段と；
前記少なくとも１つの復号化モードを受信するための受信チャネルの組であって、前記受信チャネルの組のうちの１つが有用なチャネルとして指定される受信チャネルの組と；
前記復号化モードが前記有用なチャネルで受信された場合はそれを有用な信号として供給し、前記復号化モードが前記受信チャネルの組のその他の受信チャネルで受信された場合はそれを破棄するための手段であって、前記有用な信号が雑音によって実質的に損なわれていない前記情報である、手段と；
を含むシステム。
【請求項２２】
前記生成手段および線形結合手段がユニタリ変換を実施する、請求項２１に記載のシステム。
【請求項２３】
前記符号化モードを前記生成手段から前記線形結合手段へと伝送するための手段をさらに含む、請求項２１または２２に記載のシステム。
【請求項２４】
前記それぞれの独立チャネルが、前記符号化モードを前記線形結合手段によってアクセス可能であるように保つための記憶装置を構成する、請求項２２に記載のシステム。
【請求項２５】
前記独立チャネルが記憶コイルの形態をとる、請求項２４に記載のシステム。
【請求項２６】
前記それぞれの独立チャネルが物理的に分離した伝送経路によって提供される、請求項２１または２２に記載のシステム。
【請求項２７】
前記複数の符号化モードを生成するための手段が、前記モードを共通の物理的通信経路における個別のタイムスロットに生成するための手段であって各タイムスロットが前記それぞれの独立チャネルの１つを提供する手段を含む、請求項２１または２２に記載のシステム。
【請求項２８】
前記モードが光信号であり、前記複数の符号化モードを生成するための手段および前記線形結合手段が光学要素である、請求項２１から２７のいずれかに記載のシステム。
【請求項２９】
独立チャネルのそれぞれが光ファイバによって提供される、請求項２８に記載のシステム。
【請求項３０】
前記光ファイバが等しい光路長を有する、請求項２９に記載のシステム。
【請求項３１】
前記それぞれの独立チャネルが自由空間によって提供される、請求項２８に記載のシステム。
【請求項３２】
前記独立チャネルにおける前記符号化モードに共通の自明でない変換を施すための変換手段を含む、請求項２１から３１のいずれかに記載のシステム。
【請求項３３】
前記変換手段が論理ゲートを含む、請求項３２に記載のシステム。
【請求項３４】
前記少なくとも１つの復号化モードの線形変換によって後続の符号化モードを生成するように構成された生成手段と、
前記後続の符号化モードを結合するための追加の線形結合手段と、
をさらに含む請求項２１から３３のいずれかに記載のシステム。
【請求項３５】
雑音環境において情報を伝送するための通信システムであって、
波動の形態の物理情報信号を受け入れるための入力と；
前記信号を複数の伝送要素に分割するスプリッタと；
それぞれがそれぞれの伝送要素を搬送する複数の伝送経路と；
前記伝送要素を結合し、それぞれの出力チャネルに出力信号の組を生成するための結合器であって、前記出力チャネルのうちの１つが有用なチャネルである、結合器と；
前記有用なチャネルで前記出力信号を検出するための検出器であって、その他の出力チャネルの出力信号は破棄され、前記有用なチャネルの出力信号は雑音によって実質的に損なわれていない前記情報である、検出器と；
を含むシステム。
【請求項３６】
雑音環境において情報を伝送するための光通信システムであって、
光情報信号を受け入れるための入力と；
前記光情報信号を複数の光ビームに分割するためのスプリッタと；
前記光ビームを結合し、個別の光出力信号の組を生成するための結合器であって、前記信号のうちの１つが有用な信号である、結合器と；
前記有用な光信号を捕捉するために配置された検出器であって、その他の出力信号は破棄される、検出器と；
を含むシステム。
【請求項３７】
雑音環境における別個の位置において所定の程度まで相関した量子粒子の状態を生成する方法であって、
第１の粒子の第１の伝送サブ状態の組および第２の粒子の第２の伝送サブ状態の組を生成する工程であって、前記伝送サブ状態が前記所定の程度より高い程度の相関を示す、工程と；
前記第１の伝送サブ状態の組を第１の複数の独立伝送チャネルのそれぞれで伝送する工程と；
前記第２の伝送サブ状態の組を第２の複数の独立伝送チャネルのそれぞれで伝送する工程と；
前記第１の粒子の受信状態を第１の出力チャネルの組のそれぞれに生成するために前記第１の伝送サブ状態の組を結合する工程と；
前記第２の粒子の受信状態を第２の出力チャネルの組のそれぞれに生成するために前記第２の伝送サブ状態の組を結合する工程と；
前記第１および第２の粒子の状態を用いるか破棄するかをそれらが到着する前記出力チャネルによって判断する工程であって、用いると判断された前記第１および第２の粒子の状態が、前記第１および第２の組の対応するチャネルで入手可能であり、前記所定の程度まで相関している、工程と；
を含む方法。
【請求項３８】
前記第１の伝送サブ状態の組を結合する工程および前記第２の伝送サブ状態の組を結合する工程がユニタリ変換を用いて実施される請求項３７に記載の方法。
【請求項３９】
前記第１の伝送サブ状態の組を結合する工程および前記第２の伝送サブ状態を結合する工程が逆フーリエ変換を用いて実施される、請求項３８に記載の方法。
【請求項４０】
前記ユニタリ変換がアダマール変換である、請求項３８に記載の方法。
【請求項４１】
前記第１および第２の組の伝送サブ状態の伝送のための前記独立伝送チャネルが、物理的に独立した通信経路によって提供される、請求項３７から４０のいずれかに記載の方法。
【請求項４２】
前記第１および第２の組の伝送サブ状態を伝送するための前記独立伝送チャネルが、前記第１および第２の組のそれぞれについて共通の物理的通信経路における個別のタイムスロットによって提供される、請求項３７から４０のいずれかに記載の方法。
【請求項４３】
雑音環境における別個の位置において所定の程度まで相関した量子粒子の状態を生成するためのシステムであって、
第１の粒子の第１の伝送サブ状態の組および第２の粒子の第２の伝送サブ状態の組を生成するように構成されたソースであって、前記伝送サブ状態が前記所定の程度より高い程度の相関を示すソースと；
前記第１の伝送サブ状態の組をそれぞれ伝達するための、前記ソースと第１の復号器との間に構成された第１の複数の伝送経路と；
前記第２の伝送サブ状態の組をそれぞれ伝達するための、前記ソースと第２の復号器との間に構成された第２の複数の伝送経路とを含み；
前記第１の復号器は、第１の出力チャネルの組のそれぞれの出力チャネルで前記第１の粒子の受信状態を生成するために前記伝送サブ状態を結合するように操作可能であり；
前記第２の復号器は、第２の出力チャネルの組のそれぞれの出力チャネルで前記第２の粒子の受信状態を生成するために前記伝送サブ状態を結合するように操作可能であり、；
前記第１および第２の粒子の状態を用いるか破棄するかをそれらが到着する出力チャネルによって判断するための手段であって、用いると判断された前記第１および第２の粒子の状態が、前記第１および第２の組の対応するチャネルで入手可能であり、前記所定の程度まで相関している、手段を含むシステム。
【請求項４４】
前記出力チャネルのどれに前記受信状態が生成されているのかを検出するための第１の検出器と；
前記出力チャネルのどれに前記第２の粒子の受信状態が生成されているのかを検出するための第２の検出器と；
を含む請求項４３に記載のシステム。
【請求項４５】
前記独立伝送チャネルが光路であり、前記第１および第２の復号器が光学要素である、請求項４３または４４に記載のシステム。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、雑音環境において情報を取扱うための方法およびシステム、また雑音環境において相関した粒子状態を生成するための方法およびシステムに関する。
【０００２】
【従来の技術】
最近５年間に量子情報処理という新しい分野が出現してきた。量子力学の理論によって説明される個々の微視的粒子―原子、電子および光子などの振る舞いは、多数のこのような粒子からなる巨視的対象の振る舞いとは全く異なっている。本分野の出現をもたらした重要な理解は、量子力学が根本的に新しい方法での情報の処理を可能にするということである。このことは、すべてが本質的に古典力学に基づいている現在の情報処理技術に対して非常に大きな利点の可能性を提供する。
【０００３】
量子情報処理が古典情報処理に対して利点を提供することが証明された具体的な仕事は以下を含む。
・通信。一定の状況において量子通信は古典通信よりも有力である。例えば一定の計算タスクを実行するのに必要な量子通信の量は古典通信の量よりもはるかに少なくなり得る。（この局面は通信計算量（ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎ ｃｏｍｐｌｅｘｉｔｙ）として知られる。）量子通信はまた、新規で原則的に破ることのできない暗号スキームを可能にする。
【０００４】
・計算。量子力学の法則によって作動するコンピュータは、一定の計算を古典コンピュータよりも高速に実行することができる。特に、いかなる既知の古典アルゴリズムよりも指数関数的に高速な、整数を因数分解するための量子アルゴリズムが記述されている。
古典情報処理におけるのと全く同様に、量子情報処理では誤りが発生し、これらを訂正しなければならない。しかしながら、量子誤りは古典誤りとは性質が根本的に異なり、量子誤りの訂正は新しい技術を必要とする。
【０００５】
量子通信が最初に提案されたとき、系の環境との相互作用およびその結果としての環境中への情報の損失が、理論上でさえ訂正できない誤りを通信において生じさせるのではないかと思われた（すなわち、量子誤り訂正は量子力学の法則によって不可能にされるのではないかと思われた）。しかしながら、１９９５〜９６年に、２つの異なるアプローチを用いて、量子誤り訂正が実際に可能であることが示された。
一方では、Ｃ Ｈ Ｂｅｎｎｅｔｔら、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔ ７６ （１９９６） ７２２において、環境とのデコヒーレンスからもつれ合い（ｅｎｔａｎｇｌｅｍｅｎｔ）を保護することができることが示された。もつれ合い精製（ｅｎｔａｎｇｌｅｍｅｎｔ ｐｕｒｉｆｉｃａｔｉｏｎ）として知られるこのスキームの基本的な考え方は、いくつかの不純な（ｉｍｐｕｒｅ）もつれ合った状態（ｅｎｔａｎｇｌｅｄ ｓｔａｔｅ）から、局所的操作と古典通信のみを用いてより高度なもつれ合いを有するより少数の有限な次元を持つ量子状態を得ることができるというものである。そして、これらのもつれ合った状態は、通信プロトコル、例えばテレポーテーションにおいて用いることができる。
【０００６】
他方では、ＰＷ Ｓｈｏｒ、量子コンピュータメモリにおけるデコヒーレンスの低減方法（Ｍｅｔｈｏｄ ｆｏｒ ｒｅｄｕｃｉｎｇ ｄｅｃｏｈｅｒｅｎｃｅ ｉｎ ａ ｑｕａｎｔｕｍ ｃｏｍｐｕｔｅｒ ｍｅｍｏｒｙ）、米国特許第５７６８２９７号；ＰＷ Ｓｈｏｒ、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ａ， ５２ （１９９５） Ｒ２４９３およびＡＭ Ｓｔｅａｎｅ、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔ， ７７ （１９９６） ７９３において、環境との相互作用から量子メモリを保護することができることが示された。この場合の基本的な考え方は、各論理量子ビット（キュービット（ｑｕｂｉｔ））をいくつかのキュービットのもつれ合った重ね合わせに符号化することである。符号化状態は、重ね合わせの個々のキュービットに影響を及ぼす誤りの数が少なければ誤りが符号化されたキュービットを破壊することがないように選ばれる。
【０００７】
これらの２つの成果の関連性は、ＣＨ Ｂｅｎｎｅｔｔ、ＤＰ ＤｉＶｉｎｃｅｎｚｏ、ＪＡ Ｓｍｏｌｉｎ、ＷＫ Ｗｏｏｔｔｅｒｓ、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ， Ａ５４ （１９９６） ３８２４−３８５１において、通信が空間ではなく時間において起こる通信スキームとしてメモリをみなすことができるということを利用することによって検討された。特に、ＣＨ Ｂｅｎｎｅｔｔ、ＤＰ ＤｉＶｉｎｃｅｎｚｏ、ＪＡ Ｓｍｏｌｉｎ、ＷＫ Ｗｏｏｔｔｅｒｓ、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ， Ａ５４ （１９９６） ３８２４−３８５１においては、一方向古典通信のみを用いるもつれ合いの精製のためのプロトコルをデコヒーレンスからの量子メモリの保護のためのプロトコルに写像できることが示された。ショア・スティーン（Ｓｈｏｒ−Ｓｔｅａｎｅ）符号は、まずショア・スティーン符号を用いてキュービットを符号化し、そのキュービットを雑音のあるチャネルを介して送り、その後復号化することによって、通信に関する誤り訂正に用いることもできる。
【０００８】
これらの成果は後に、ＰＷ Ｓｈｏｒ、Ｐｒｏｃ ３７ｔｈ Ｓｙｍｐｏｓｉｕｍ ｏｎ ｔｈｅ Ｆｏｕｎｄａｔｉｏｎｓ ｏｆ Ｃｏｍｐｕｔｅｒ Ｓｃｉｅｎｃｅ （Ｌｏｓ Ａｌａｍｉｔｏｓ， ＣＡ； ＩＥＥＥ Ｃｏｍｐ Ｓｃｉ Ｐｒｅｓｓ， （１９９６） ｐ１５）において説明されるようなフォールト・トレラント（ｆａｕｌｔ ｔｏｌｅｒａｎｔ）な量子計算を原則的に実現できることの証明につながった。
上記の研究のすべてにおいて、著者らの関心は技術的実現可能性にではなく原理の点を証明することにあった。これらのプロトコルは、多粒子量子系と、個々の粒子に局所的に作用する誤りとに関連している。これらのプロトコルすべてに関する一番の難点は、実施するためには多くの粒子間の制御された相互作用が必要なことである。これは現在のところ技術的に不可能であり、当面はこのままでありそうである。
【０００９】
ＢｒａｕｎｓｔｅｉｎはＮａｔｕｒｅ ３９４ （１９９８）， ４７において、また、ＬｌｏｙｄおよびＳｌｏｔｉｎｅはＰｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔｅｒｓ ８０ （１９９８）， ４０８８において、多粒子相互作用なしでショア・スティーン誤り訂正プロトコルを実施するための方法を提案した。彼らの方法は、（以前の研究において用いられた離散変数、例えばキュービットとは対照的に）量子論における連続的な量子変数（ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ ｑｕａｎｔｕｍ ｖａｒｉａｂｌｅ）の使用に基づいている。電磁場の矩象（ｑｕａｄｒａｔｕｒｅ）はこのような変数を好都合に具現化する。Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ． Ｌｅｔｔｅｒｓ ９０ （１９９８） ４０８４においては、量子誤り訂正符号を連続的な量子変数に一般化できることが示された。これらの方法は特定の物理系すなわち光に適用され、特別な種類の量子状態すなわち光のスクイーズド状態の使用を必要とする。ＢｒａｕｎｓｔｅｉｎならびにＬｌｏｙｄおよびＳｌｏｔｉｎｅのプロトコルに必要な高度なスクイーズド状態は、作成および維持が技術的に困難である。さらに、これらのプロトコルは能動的な誤りの検出および能動的誤り訂正を用いる。
【００１０】
Ｂｏｕｗｍｅｅｓｔｅｒは、ｑｕａｎｔ−ｐｈ／００６１０８において別の通信プロトコルを設けている。彼の方法は、標準のもつれ合った状態（一重項）を二者間に配布することに依存している。このプロトコルは、状態が雑音のあるチャネルを通って伝播する場合の古典タイプの交換誤り（ｃｏｍｍｕｔｉｎｇ ｅｒｒｏｒ）（スピン反転（ｓｐｉｎ−ｆｌｉｐ）など）の訂正に限定される。これは、Ｂｏｕｗｍｅｅｓｔｅｒによって用いられる枠組みにおいて発生する環境との任意の相互作用を訂正しない。さらに、Ｂｏｕｗｍｅｅｓｔｅｒプロトコルは、（ＧＨＺタイプの）非常に特別な状態を発するソースを用いるという犠牲を払って多粒子相互作用を回避する。雑音のあるチャネルを通って伝播する一重項の一方の当事者での１つのスピン反転の訂正という最も簡単な場合においてさえ、このようなソースは現在の技術の限界にある。より多くのスピン反転誤りの訂正は現在の技術の限界を超えたソースを必要とする。
【００１１】
【発明が解決しようとする課題】
本発明の目的は、雑音によってもたらされる誤りを取り除く、情報を取扱うための方法およびシステムを提供することである。目的は、量子情報にだけでなく古典波動信号にも広く適用可能な方法およびシステムを提供することである。
【００１２】
【課題を解決するための手段】
本発明の１つの局面によると、少なくとも１つの情報搬送モードの形態で雑音環境において情報を取扱う方法であって、情報搬送モードの線形変換によって複数の符号化モードを生成し、前記符号化モードがそれぞれの独立チャネルに提供される工程と；少なくとも１つの復号化モードを生成するために符号化モードを線形結合する工程と；復号化モードを受信するための受信チャネルの組を提供する工程であって、前記受信チャネルの組のうちの１つが有用なチャネルとして指定される工程と；復号化モードが有用なチャネルで受信された場合はそれを有用な信号として供給し、復号化モードが組のその他の受信チャネルで受信された場合はそれを破棄する工程であって、有用な信号が雑音によって実質的に損なわれていない前記情報を表す工程とを含む方法が提供される。
【００１３】
本発明の別の局面によると、少なくとも１つの情報搬送モードの形態で雑音環境において情報を取扱うためのシステムであって、情報搬送モードの線形変換によって複数の符号化モードを生成するための手段であって、前記符号化モードがそれぞれの独立チャネルに提供される手段と；少なくとも１つの復号化モードを生成するために符号化モードを線形結合するための手段と；少なくとも１つの復号化モードを受信するための受信チャネルの組であって、前記受信チャネルの組のうちの１つが有用なチャネルとして指定される受信チャネルの組と；復号化モードが有用なチャネルで受信された場合はそれを有用な信号として供給し、復号化モードが組のその他の受信チャネルで受信された場合はそれを破棄するための手段であって、有用な信号が雑音によって実質的に損なわれていない前記情報を表す手段とを含むシステムが提供される。
【００１４】
本明細書中で用いられる語“モード”は、古典または量子力学によって記述される系に同等に適用される。量子の場合、これは、量子系の第二量子化記述における標準の意味に従って、ゼロ、１つ、２つまたはそれ以上の粒子を有する状態を含む状態の組を表すのに用いられる。量子力学においてはこのような状態の重ね合わせを得ることができる。従って、第１の情報搬送モードは、モード１の粒子なし、モード１の粒子１つなどの状態の組を提供することができる。量子力学においては、モードを、例えばそのモードの状態が粒子のない状態と粒子１つの状態との重ね合わせであり得るという意味で、１つ未満の粒子によって占める（ｐｏｐｕｌａｔｅ）ことができる。古典波動系の場合、語“モード”とは適切な波動方程式の基本解のことをいう。
【００１５】
本発明の説明においては、量子系を扱う２つの標準の方法すなわち第一および第二量子化言語を使用する。第二量子化の言語は、より一般的であり、任意の数の粒子を含有する系に関するあらゆる状況において用いることができる。それゆえ、本明細書中の量子プロトコルはすべて、（量子モード、生成および消滅演算子などの概念を用いて）第二量子化言語で記述することができた。しかしながら、第一量子化言語は定数の粒子を含有する系に関してより便利かつ簡単である。本明細書では所定の状況においてどちらが最も簡単と思われるかによって両方の言語を用いている。
【００１６】
発明者らのプロトコルの重要な要素は、符号化および復号化操作が“線形”変換によって実現されることである。量子系の場合、線形とは、符号化および復号化を実施する有効な相互作用が、発明者らが関心を持っている状態の空間に適用されるときに線形であるということを意味している。すなわち、（第二量子化言語における）量子モードに関連する生成演算子へのその効果が、生成演算子が線形変換されるようなものであるということである（発明者らが関心を持っている状態の空間以外の他の状態については真の相互作用は非線形であるかもしれないが、このことは発明者らのプロトコルには無関係である）。特に、このことは、発明者らの単一粒子およびもつれ合い配布（ｅｎｔａｎｇｌｅｍｅｎｔ ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ）プロトコルのすべてが定義上線形であることを意味している。古典波動との関連においては、同等の概念は古典モードが線形変換されることである。
【００１７】
情報搬送モードが少なくとも１つの粒子によって占められる場合、符号化モードは、一旦生成されればその少なくとも１つの粒子を再構成するために線形結合することができる粒子の複数の状態として考えることができる。１つの粒子が再構成されると、それは有用なチャネルであるかどうかはわからない受信チャネルのうちの１つだけで検出可能である。そのシナリオでは、有用な信号は有用なチャネルで検出される粒子によって構成されており、その他の受信チャネルで検出される粒子は破棄される。
【００１８】
用語“有用なチャネル”は、受信チャネルのうちで、到着する任意の粒子が良好で実質的に雑音のない状態にあるチャネルを表すために用いられる。以下に説明するように、基礎となる理論は、有用なチャネルに到着する粒子は有用で実質的に雑音のない信号を構成することを示している。粒子の中には有用なチャネルに到着しないものもある。粒子が有用なチャネルに現れる確率は雑音レベルに関係している。従って、本発明の技術を用いることによって、実質的に雑音のないものであるということに基づいて有用なチャネルに現れる信号を利用することが可能である。反対に、その他のチャネルに現れる粒子／信号は、完全に無視されるか“破棄される”。つまり、それらの粒子は、出力信号において用いられたり出力信号を変更するのに用いられたりすることはない。
【００１９】
“雑音によって実質的に損なわれていない”という句は、信号がもとの状態におけるのと実質的に同じ情報を含有していることを意味する。本発明は、各チャネルの雑音がその他のチャネルのものから独立している場合の雑音の除去に特に適している。
上記に示したように、有用な信号は、雑音によって実質的に損なわれていないもとの情報を“表す”。つまり、情報は、そのもとの形態と実質的に同一の形態で回収することができるが、振幅／パワーは減少する（もとの信号の一部が破棄されたということを表している）。しかしながら、符号化と復号化の間でチャネルが線形または論理操作されたことによって、受信される信号がもとの情報の変更版となる可能性もある。
【００２０】
本発明は、以下により詳細に論じるように通信および／または記憶に適用可能であることが理解されるであろう。
本発明は、いくつかの重要な面を有する。
実質的に雑音のない粒子または信号を提供するのに多粒子相互作用を必要としない。このことは、現時点では制御された粒子間相互作用が技術的に実現不可能なので、特に重要である。
また、符号化および結合工程を受動変換によって実行することができる。以前は受動変換だけを用いて雑音を取り除くことは可能とは考えられていなかった。
【００２１】
本発明の別の局面によると、雑音環境において情報を伝送するための通信システムであって、波動の形態の物理情報信号を受け入れるための入力と；信号を複数の伝送要素に分割するスプリッタと；それぞれがそれぞれの伝送要素を搬送する複数の伝送経路と；伝送要素を結合し、それぞれの出力チャネルに出力信号の組を生成するための結合器であって、前記出力チャネルのうちの１つが有用なチャネルとして指定される結合器と；有用なチャネルで出力信号を検出するための検出器であって、その他の出力チャネルの出力信号は破棄され、有用なチャネルの出力信号は雑音によって実質的に損なわれていない前記情報を表す検出器とを含むシステムが提供される。
【００２２】
さらなる局面は、雑音環境において情報を伝送するための光通信システムであって、光情報信号を受け入れるための入力と；光情報信号を複数の光ビームに分割するためのスプリッタと；光ビームを結合し、個別の光出力信号の組を生成するための結合器であって、前記信号のうちの１つが有用な信号として指定される結合器と；有用な光信号を捕捉するために配置された検出器であって、その他の出力信号は破棄される検出器とを含むシステムを提供する。
本発明は、所定の程度まで相関した粒子状態を生成するために用いることもできる。この局面によると、雑音環境における別個の位置において所定の程度まで相関した粒子状態を生成する方法であって、第１の粒子の第１の伝送サブ状態の組および第２の粒子の第２の伝送サブ状態の組を生成する工程であって、伝送サブ状態が所定の程度より高い程度の相関を示す工程と；第１の伝送サブ状態の組を第１の複数の独立伝送チャネルのそれぞれで伝送する工程と；第２の伝送サブ状態の組を第２の複数の独立伝送チャネルのそれぞれで伝送する工程と；第１の粒子の受信状態を第１の出力チャネルの組のそれぞれに生成するために第１の伝送サブ状態の組を結合する工程と；第２の粒子の受信状態を第２の出力チャネルの組のそれぞれに生成するために第２の伝送サブ状態の組を結合する工程と；第１および第２の粒子の状態を用いるか破棄するかをそれらが到着する出力チャネルによって判断する工程であって、用いると判断された第１および第２の粒子の状態が、第１および第２の組の対応するチャネルで入手可能であり、前記所定の程度まで相関している工程とを含む方法が提供される。
【００２３】
別の局面は、雑音環境における別個の位置において所定の程度まで相関した粒子状態を生成するためのシステムであって、第１の粒子の第１の伝送サブ状態の組および第２の粒子の第２の伝送サブ状態の組を生成するように構成されたソースであって、伝送サブ状態が所定の程度より高い程度の相関を示すソースと；第１の伝送サブ状態の組をそれぞれ伝達するための、ソースと第１の復号器との間に構成された第１の複数の伝送経路と；第２の伝送サブ状態の組をそれぞれ伝達するための、ソースと第２の復号器との間に構成された第２の複数の伝送経路とを含み；第１の復号器は、第１の出力チャネルの組のそれぞれの出力チャネルで第１の粒子の受信状態を生成するために伝送サブ状態を結合するように操作可能であり；第２の復号器は、第２の出力チャネルの組のそれぞれの出力チャネルで第２の粒子の受信状態を生成するために伝送サブ状態を結合するように操作可能であるシステムであって；第１および第２の粒子の状態を用いるか破棄するかをそれらが到着する出力チャネルによって判断するための手段であって、用いると判断された第１および第２の粒子の状態が、第１および第２の組の対応するチャネルで入手可能であり、前記所定の程度まで相関している手段を含むシステムを提供する。
【００２４】
説明のために、第１および第２の受信器がそれぞれ第１および第２の復号器から信号を受信するために配置される場合を考える。相関状態は対応するチャネルに現れる。つまり、第１の受信器がチャネル１および３を用いれば、第２の受信器はチャネル１および３を用いなければならない。第１の受信器がチャネル２および４を用いれば、第２の受信器はチャネル２および４を用いなければならない。しかしながら、受信器は、どのチャネルに粒子が現れるかをこの時点で確実に検出する必要はない。実際、この時点で状態が乱されないように検出を行うことは現実に技術的に困難であるかもしれない。したがって、判断手段は、例えば、粒子がチャネル１および３にあるかどうかを、粒子がそこにある場合にはそれらを乱すことなく、両方の側のチャネル２または４のいずれかに任意の粒子が現れるかどうかを測定することによって判断するように作用することができる。粒子がチャネル２または４に現れなかった場合は粒子はチャネル１および３に現れ、プロトコルは継続できる。粒子がチャネル２または４に現れた場合はプロトコルは中止される（なぜなら測定によって状態が乱されたからである）。
【００２５】
第２の可能性は、確実な検出工程がラインのはるか下方で起こることである。このため、実際には、受信器が（４チャネルシステムにおいて）各側でやみくもに４つのチャネルすべてを用いるであろうこと、つまり粒子が実際にチャネルにあるかどうかはわからない（またはわかっていなくてもよい）がまるで粒子がそのチャネルにあるかのように動作をすることが予想できる。処理の最後でユーザはどこに粒子があるかを検出することができ、粒子が相関する粒子と一致するチャネル（すなわち、いずれの場合においても１および３、またはいずれの場合においても２および４）を通って来た場合に限り、その結果を用いることができる。
【００２６】
本明細書にわたって“粒子”が論じられていることが理解されるであろう。単一粒子について述べている場合、ソースは完全ではないかもしれないので、実際にソースが正確に１つの粒子を生じさせるということを保証するのは不可能であることは明らかである。また、線形変換に言及している場合、ハードウェアの各部品が完全な線形変換を行うことを現実世界において保証することはできない。しかしながら、数学的な完全さが現実世界において実現されることはないということが本明細書中に論じるシステムおよび方法の根本的な有用性を減じることはない。
【００２７】
状態間の相関に時間および／または偏光の相関を含む多くの因子を与えることができることが理解されるであろう。これらのパラメータはどちらも、同数の発生した粒子についてより相関した状態を生成するために用いることができる。
なお、通信中に誤りを訂正するためのプロトコルともつれ合いの配布のためのプロトコルには対応関係がある。したがって、発明者らの通信中の誤りフィルタ除去（ｅｒｒｏｒ ｆｉｌｔｒａｔｉｏｎ）のためのプロトコルは、もつれ合った状態の配布において誤りをフィルタ除去する（ｆｉｌｔｅｒ）ためのプロトコルに簡単に写像することができる（その逆も同様である）。
【００２８】
以下の説明は、どのようにして量子通信のための誤りフィルタ除去を実現するかを示す。誤り訂正と誤りフィルタ除去との違いは次の通りである。誤り訂正においては、目的は、復号化された信号が発せられた信号に可能な限り近くなるように伝送中に発生する誤りを能動的に訂正することである。誤りフィルタ除去においては、雑音の影響を受けた信号の部分は高い確率で破棄される。残るのは、強度は低下しているが雑音の少ない信号である。このことによって誤りフィルタ除去が行われなかった場合よりも良質の信号がもたらされる。
【００２９】
以下に論じる誤りフィルタ除去プロトコルは、多くの重要な利点を有する。
１．制御された多粒子相互作用なしで実行される；
２．実施のためにいかなる特別な物理系をも必要としない；
３．いかなる特別な入力量子または古典状態をも必要としない；
４．ボソン（例えば光子）およびフェルミオン（例えば電子または半導体の正孔）の両方に適用することができ、単一粒子量子状態、多粒子量子状態（例えばコヒーレント状態、スクイーズド状態、光子数状態（ｎｕｍｂｅｒ ｓｔａｔｅ））、もつれ合った量子状態、そしてまた古典波動信号の通信に用いることができる；
５．能動的検出または誤りの能動的訂正を必要としない。
【００３０】
本発明のより良い理解のため、かつどのようにして本発明を実行に移し得るかを示すために、これから例として添付の図面を参照する。
【００３１】
【発明の実施の形態】
１．好適な実施形態の説明
具体的な実施形態を論じる前に、本発明の根底にある考えは、適用範囲の広い量子通信のための誤りフィルタ除去の一般的方法を提供することである。量子通信について説明される考え方は古典波動信号の誤りフィルタ除去のためのプロトコルにつながる。また、量子光学およびメゾスコピック量子デバイスに関する具体的な物理状況においてどのようにして一般的アルゴリズムを実施するかを説明する。
【００３２】
以下の説明は２つの部分を有する。
・一般的アルゴリズム：量子および古典情報の両方の通信について誤りフィルタ除去を実施するための一群の一般的アルゴリズムを提案する。これらのアルゴリズムは技術的に実現可能であり、古典および量子通信に用いることができる広範囲の技術に適用可能である。
・具体的な応用例：量子光学およびメゾスコピック量子デバイスにおける具体的な物理状況においてどのようにして一般的アルゴリズムを実施するかを説明する。
【００３３】
一般に、以下の実施形態は量子および古典波動信号の通信中に発生する誤りの訂正に関係する。本技術は種々の状況において適用される。これらは、目的として、ソースが信号粒子または多粒子量子信号または古典波動信号を受信器に送ることである場合を含む。それらはまた量子信号をソースから複数の受信器へ送ることが望まれる場合にも適用され、従って量子もつれ合いの配布に用いることができる。本技術は、量子通信、量子計算および量子暗号という急速に発展しつつある新しい領域ならびに古典波動通信において応用される。
【００３４】
誤り訂正のための各種一般的アルゴリズム、ならびに量子光学およびメゾスコピック量子系を含む（がこれらに限らない）種々の物理的実現に適当な一般的アルゴリズムの実施例を説明する。
量子および古典波動信号の両方についての誤りフィルタ除去のための具体的なプロトコル、つまり、信号が伝送中に位相雑音による影響を受ける場合のプロトコル；信号が内部自由度（ｉｎｔｅｒｎａｌ ｄｅｇｒｅｅｓ ｏｆ ｆｒｅｅｄｏｍ）を有する場合に適用されるプロトコル；雑音が非線形である場合に適用されるプロトコル；および振幅雑音を低減させるためのプロトコルを説明する。どのようにして誤りフィルタ除去を直列に（すなわち同じ伝送ラインに沿って数回）実施するかということと、このことが伝送された信号の質を高めることを示す。また、二者以上にもつれ合いを伝送するときにどのようにして誤りフィルタ除去を実施するかを示す。空間的に分離された伝送チャネルか同じ経路に沿って伝播する異なる時間空間（ビン）中かのいずれかを用いた、自由空間中およびファイバ中での量子光学における多数の一般的プロトコルの具体的な実施例を与える。また、メゾスコピック量子系を含む他の物理状況において光学的なものと類似した実施例があることも説明する。
【００３５】
本発明の以下の実施形態は下記にさらに説明する多くの特有の要素を有する。
１．それらは発明者らが多重化（ｍｕｌｔｉｐｌｅｘｉｎｇ）と呼ぶ考え方に依存する。この考え方を表すものは多くあり、伝送チャネル多重化（伝送チャネルの数がソースチャネルの数よりも多い場合）およびソース多重化（受信器に到着するチャネルの数よりも多いソースチャネルを介して信号を送る場合）を含む。多重化は並列および／または直列にすることも可能である。
２．発明者らが考えるシステムは、異なる伝送チャネルにおける雑音が本質的に独立しているように物理的実施例を構成できることを意図している。それは発明者らのプロトコルを作用可能にする雑音の特定の形態である。
【００３６】
３．量子信号についての通常の誤り訂正とは異なり、発生した誤りを訂正しようとするのではないので、発明者らのプロトコルを誤りフィルタ除去と呼ぶ。より正確には、発明者らは誤りが発生した場合を識別してそれらを破棄し、それによりフィルタ除去された信号を得る。
このため、発明者らが示すように多重化は受動線形要素だけを用いて実施することができるので、発明者らの実施例の多くは受動線形要素を用いるだけである。特に、以前のプロトコルの大半とは異なり、信号を測定して誤りを識別し、その後誤りを訂正するために測定結果によって判断された系に対して能動変換を行うということはしない。発明者らの実施例のいくつかは能動要素―スイッチ―を用いるが、これらの要素はモードに対する“受動”線形変換を実現する。すなわち、それらは非線形変換または信号測定の結果次第の変換を行うために用いられるわけではない。
【００３７】
以下において、量子および古典波動通信について誤りフィルタ除去を実施するのにどのように多重化を用いることができるかを示す。しかしながら、本発明の基本的な考え方、つまり多重化が誤りフィルタ除去をもたらすということは、量子または古典波動情報処理の他の局面においても用いることができる。例えば、用語の簡単な変更によって一方向通信プロトコルがメモリ保護のためのプロトコルに写像されることを上記で述べた。発明者らのプロトコルは一方向通信を用いるだけなので、量子メモリまたは古典波動信号を用いるメモリ（例えば、発明者らの考え方の光学的な実施例の場合にはメモリは記憶コイル（ｓｔｏｒａｇｅ ｃｏｉｌ）であり得る）の保護に採用することができる。さらなる一般化として、多重化は、量子または古典波動コンピュータの論理要素において発生する誤りをフィルタをかけて除去するために用いることができる。実際、発明者らが考える通信プロトコルのすべてにおいて、通信チャネルは雑音がない場合には信号を変更しない（すなわち、恒等変換を行う）と仮定している。しかしながら、多重化の誤りフィルタ除去特性は、通信チャネルがモードに対して自明でない（ｎｏｎ−ｔｒｉｖｉａｌ）線形変換Ｕを実現する場合には影響を受けない。この変換Ｕは、量子または古典波動コンピュータの一要素とみなすことができる。結論として、誤りフィルタ除去のための多重化の使用は、適用範囲が広く、量子および古典波動情報処理の多くの局面において有用である。
【００３８】
図１は、本発明の一実施形態を利用した通信システムの模式図である。ソースは少なくとも１つの情報搬送モードを量子信号の形態で生成する。情報搬送モードは１組のソース状態として経路１．０８に沿って符号器１．０４に供給される。符号器はソース１．０１からの信号を後述する方法で符号化する働きをする。次いで、信号は一般に参照符号１．０３によって示される複数の伝送チャネルを伝送される。これらのチャネルのそれぞれは独立した雑音の影響下にある。複数の伝送チャネルからの信号は復号器１．０５で受信され、そこで後述する手順に従って線形結合される。線形結合の結果、一般に１．０９と示される複数の出力チャネルの１つに情報搬送モードが再生される。これらのチャネルは有用なチャネルとして表され、これらの有用なチャネル上の信号は受信器１．０２において捕捉される。１．０７と標示された別のチャネルの組は破棄されたチャネルとして表され、これらのチャネルで受信された信号は、受信信号においても受信信号を変更することにも利用されない。参照符号１．０６は、原則的には符号器に供給し得るけれども現実には以下に記載のプロトコルによって決して活性化されない他の入力状態を示す。つまり、符号器１．０４は、制御された多粒子相互作用を必要としない受動線形符号化に基づいて作用する。
【００３９】
図２は、もつれ合った量子状態の配布についての模式図を示す。参照符号２．０１はもつれ合った状態のソースを示す。もつれ合った状態はそれぞれ第１の受信器２．０２．１および第２の受信器２．０２．２によって受信されることになっている。雑音のある伝送チャネルの組は、ソース２．０１におけるもつれ合った状態を受信器２．０２．１および２．０２．２のそれぞれへ伝送するために存在する。伝送チャネルはそれぞれ２．０３．１および２．０３．２で示される。
図１および２ならびに残りの図３〜１３について、以下の節でより詳細に論じる。
２　誤りフィルタ除去のためのプロトコル
２．１　一般的枠組みおよび目標
３つの主な部類のプロトコルがある。量子信号の一方向通信のためのプロトコル（節２．６、２．７、２．８、２．９、２．１０、２．１１）、古典波動信号の一方向通信のためのプロトコル（節２．１２、２．１３、２．１４、２．１５）およびもつれ合った量子状態の配布のためのプロトコル（節２．１６）である。これら３つの部類のプロトコルを簡潔に概観する。
２．１．１　量子信号の一方向通信のためのプロトコル
発明者らが研究する一般的な枠組みを図１に示す。量子信号のソース１．０１があり、目的はこれらの信号を受信器１．０２に伝送することである。信号はソースから受信器へと雑音のあるチャネル（図１の１．０３）を通って伝わらなければならない。概して、すべての場合において、目標はチャネルにおける雑音の影響を低減させることである。ソースからの信号の（符号器（図１の１．０４）を用いた）特定の符号化および雑音のある伝送後の信号の（復号器（図１の１．０５）を用いた）復号化によってこれらの目標を達成する。プロトコルの１つの群（節２．１０）では、信号が最終的な受信器に達するまでに符号化／復号化の手順が何回も繰り返される。
２．１．２　古典波動信号の通信のためのプロトコル
ここでの一般的な枠組みは、上記に概説した量子通信プロトコルのためのものと全く同じである。しかしながら今度は、信号は量子状態ではなく古典波動信号である。
２．１．３　もつれ合った量子状態の配布のためのプロトコル
ここでの一般的な枠組みを図２に示す。２つの二分割（ｂｉｐａｒｔｉｔｅ）系のもつれ合った状態のソース２．０１がある。第１の系は当事者Ａ（図２の２．０２．１）によって、第２は当事者Ｂ（図２の２．０２．２）によって受信されることになっている。信号は、ソースから当事者ＡおよびＢへと雑音のあるチャネル（図２の２．０３．１および２．０３．２）を通って伝わらなければならない。状況によって、考えられる目標が多数ありうる。
【００４０】
・ある標準のもつれ合った状態に可能な限り近い状態を受信器において生じさせることが望まれるかもしれない。広く用いられるのは、最大限にもつれ合った状態の場合である。これをもつれ合い配布と呼ぶ。
・あるいは、目標は、ソースによってもたらされた状態に（ある適切な意味で）可能な限り近似した状態を受信器において生じさせることであるかもしれない。
２つの目標の主な違いは、第１の場合には、受信器において最大量の所要の標準のもつれ合った状態を生じさせるために、ソースおよびソースが発するもとの状態を選択することが事実上可能なことである。第２の場合には、ソースによって発せられる状態を望むように選択することはできず、与えられた状態を用いなければならない。
【００４１】
両方の可能性を一般的な枠組みの例として以下に例示する。他の場合と同様に目標はチャネルにおける雑音の影響を低減させることである。前述のように、これらの目標はソースからの信号の特定の符号化および雑音のある伝送の後の信号の復号化によって達成される。
なお、主として２パーティ（ｔｗｏ−ｐａｒｔｙ）状態の通信を論じるが、説明する考え方は多パーティ（ｍｕｌｔｉ−ｐａｒｔｙ）もつれ合い状態を通信するのに用いるために簡単に拡張することができる。
２．２　雑音の説明
一般的な枠組みは以下の通りである。ソースは合計Ｓｔｏｔのチャネルに信号を発する。これらは符号器によってＴｔｏｔのチャネルに符号化される。その後、信号は雑音のあるチャネルを流れ、復号器によってＲｔｏｔの受信チャネルへ復号化される。発明者らの発明の新規な局面の中には、誤りフィルタ除去には符号化および復号化によって状態の空間の次元を変えられるようにすることで十分であるという理解がある。そのことをソースチャネルがより多くの伝送チャネルに“多重化”されると言う。このことはプロトコルの性能にとって重要である。
【００４２】
おそらく、発明者らの発明の最も重要な局面は、発明者らの考える実施例が、支配的な種類の雑音が極めて特殊な形態を有すること、つまり各伝送チャネルの雑音がその他の伝送チャネルのものから独立しているということを意図していることであろう。これは雑音の特定の形態であり、プロトコルを作用可能にする。
発明者らが考える最も簡単な例であり、かつ（節２．６において）最初に扱う例は、簡単な量子チャネルにおける位相雑音である。伝送状態の空間はＴｔｏｔ次元のヒルベルト空間であり、正規直交の伝送基本状態（ｏｒｔｈｏｎｏｒｍａｌ ｔｒａｎｓｍｉｓｓｉｏｎ ｂａｓｉｓ ｓｔａｔｅｓ）｜ｊ〉Ｔ（ｊ＝１．．．Ｔｔｏｔ）は、
【００４３】
【数２】
2004512713.tif 000003
のように環境と相互作用する。ここで、環境状態｜ｊ〉Ｅは異なるｊについて直交する。これは、環境が初期状態｜０〉Ｅから始まり、相互作用によって環境の状態が乱される物理状況を表す。αおよびβは乱れ（ｄｉｓｔｕｒｂａｎｃｅ）の量を表し、一般にこれらのパラメータはｊによって決まる。この雑音を表す別の方法は、状態｜ｊ〉Ｔがランダムな位相を得るということ、つまり、
【００４４】
【数３】
2004512713.tif 000004
である。ここで、φは環境に応じた分布を有するランダムな位相である。
なお、第３部で論じる具体的な実施例においては、支配的な誤りは位相雑音誤りである。このため、位相雑音に特に重点を置く。しかしながら、発明者らのプロトコルは決して位相雑音に限定されるわけではない。雑音のより一般的な形態を以下に論じる。
【００４５】
発明者らの考える量子系における支配的な雑音が通常考えられているものとは非常に異なるということをここで強調することもまた重要である。量子情報処理の最も一般に考えられる実施例は、キュービット（すなわち２準位系）を基本構成要素として用いる。この場合の多パーティ系（ｍｕｌｔｉ−ｐａｒｔｙ ｓｙｓｔｅｍ）は、キュービットヒルベルト空間のコピーのテンソル積であるヒルベルト空間を有する。この状況における雑音は、通常、キュービットに対して局所的であると考えられている（例えば、ＣＨ Ｂｅｎｎｅｔｔら、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔ ７６ （１９９６） ７２２、ＰＷ Ｓｈｏｒ、量子コンピュータメモリにおけるデコヒーレンス低減方法（Ｍｅｔｈｏｄ ｆｏｒ ｒｅｄｕｃｉｎｇ ｄｅｃｏｈｅｒｅｎｃｅ ｉｎ ａ ｑｕａｎｔｕｍ ｃｏｍｐｕｔｅｒ ｍｅｍｏｒｙ）、米国特許第５７６８２９７号、ＡＭ Ｓｔｅａｎｅ、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔ， ７７ （１９９６） ７９３を参照）。環境との相互作用は個々のキュービットにビット反転（ｂｉｔ−ｆｌｉｐ）および位相誤りをもたらし得る。量子誤り訂正符号の理論はこれらの系をこれらの誤りから保護する方法を提供するために発展してきた。なお、この場合の基本的な誤りの数はキュービットの数に比例して増加する。言い換えれば、ヒルベルト空間の次元の対数として増加する。対照的に、発明者らの考えるすべてのより簡単な量子プロトコルの場合（節２．１１の多重励起（ｍｕｌｔｉ−ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ）プロトコルを除く）には、伝送状態の空間は系の直和であり、物理的にどう考えてもより小さな次元の系のテンソル積ではない。従って、発明者らがここで考える誤りは、多キュービット（ｍｕｌｔｉ−ｑｕｂｉｔ）の枠組みにおいて考えられるものとは非常に異なっている。特に、発明者らのシステムにおいて発生する基本的な誤りの数はヒルベルト空間の次元に比例して増加する。
２．３　プロトコルの概要
以下に量子および古典通信の両方についての多くの様々なプロトコルを示す。最も簡単なプロトコルを考えることから始め、その考え方をいろいろな方法で一般化し、またどのようにして種々の異なった物理状況に適用するかも示す。一般化を１つずつ説明するが、誤りフィルタ除去を高めるために多くの場合にそれらを一緒に用いることができることは明らかであろう。例えば、節２．８における一般的プロトコルを直列プロトコル２．１０などと組み合わせることができる。
【００４６】
１．位相雑音のフィルタ除去のための簡単な量子プロトコル（節２．６）。
このプロトコルは、各チャネルが１次元ヒルベルト空間によって記述される単一粒子量子状態に適用される。この場合に発明者らが考える雑音は位相雑音である。伝送チャネルにおける誤りの影響を低減させる具体的な符号化／復号化スキームを与える。
２．位相雑音のフィルタ除去のための一般的な量子プロトコル（節２．７）。
次に、どのようにして節２．６のプロトコルを前節のフーリエ変換に基づいたものよりもはるかに大きな部類の符号化／復号化スキームに一般化するかを示す。
【００４７】
３．集団符号化（ｃｏｌｌｅｃｔｉｖｅ ｅｎｃｏｄｉｎｇ）を用いた位相雑音のフィルタ除去のための一般的な量子プロトコル（節２．８）。
各伝送チャネルが１つより多くのソースチャネルからの信号を搬送できるようにするさらなる一般化であり、これをここで説明する。
４．より一般的な雑音のフィルタ除去のための量子プロトコル（節２．９）。
今度は先行のプロトコルを各チャネルが内部自由度を搬送する場合に拡張する。雑音は内部自由度のランダムな回転を行うという影響を有する。再びここで具体的な符号化／復号化スキームを示す。
【００４８】
５．量子直列プロトコル（節２．１０）。
先行のプロトコルにおいては１つの符号化工程と１つの復号化工程が存在する。ここでは、符号化／復号化工程の繰り返しを用いて１つの符号化／復号化工程だけを用いるプロトコルよりも誤り低減能力を高めたプロトコルを提示する。各チャネルが１次元ヒルベルト空間によって記述される単一パーティ量子状態（ｓｉｎｇｌｅ−ｐａｒｔｙ ｑｕａｎｔｕｍ ｓｔａｔｅ）の例についての符号化／復号化の多重使用の考え方を説明するだけであるが、説明するプロトコルはいずれも符号化／復号化モジュールを繰り返すことによって高めることができる。
【００４９】
６．量子多重励起プロトコル（節２．１１）。
この節では、多重化伝送チャネルの考え方を各チャネルに多くの励起量子が存在する系にも適用可能であることを示す。
７．古典波動伝播の誤りフィルタ除去のためのプロトコル（節２．１２）。
次に、先行の量子プロトコルにおいて発展させてきた考え方の古典波動伝播への応用例へと移る。まず、モードが単一複素振幅によって記述される古典波動を考える。発明者らが最初に考える雑音は、各伝送モード振幅がランダムな位相によって変更されるというものである。節２．６の量子プロトコルと同様の具体的なプロトコルを考える。
【００５０】
８．内部自由度を有する古典チャネル（節２．１３）。
次いで、内部自由度を有する古典信号にプロトコルを拡張する。この場合、雑音のために各モードがランダムな回転の作用によって変更される。
９．非線形古典雑音（節２．１４）。
先行の古典プロトコル（節２．１２および２．１３）では雑音は線形であると想定していた。言い換えれば、雑音の強さはいかなるチャネルにおいても波動の強度と無関係であると想定している。この節では、たとえこの想定が緩和されたとしても発明者らのプロトコルが依然として適用可能であること、つまりプロトコルはたとえ雑音が信号の強度に対して非線形であっても有効であるということを指摘する。
【００５１】
１０．古典および量子振幅雑音（節２．１５）。
先行のプロトコルはすべて、ユニタリ（ｕｎｉｔａｒｙ）である雑音の場合について説明してきた。例えば、（節２．１２および２．１４におけるように）古典信号の振幅が複素数であった場合、雑音は各チャネルの振幅を絶対値１の乱数で乗算するという影響を有していた。この節では、雑音が各モードの強度を維持することが必須であったわけではなく、たとえ雑音が信号の振幅を減少させもする場合であっても発明者らのプロトコルが有効であることを示す。このことは古典および量子の場合の両方にあてはまる。
【００５２】
１１．もつれ合った状態の通信のためのプロトコル（節２．１６）。
最後に量子信号の考慮に戻るが、今度は目的はもつれ合った状態をソースから２つの受信器ＡおよびＢへ伝播することである。この伝播を雑音から保護するためにどのようにしてプロトコルを組み立てるかを示す。
２．４　一方向通信プロトコルのための枠組み
発明者らが研究する一般的な枠組みを図１に示す。量子信号のソース１．０１があり、目的はこれらの信号を受信器１．０２へ伝送することである。信号は、ソースから受信器へと雑音のあるチャネル（図１の１．０３）を通って伝わらなければならない。信号は符号器（図１の１．０４）を用いて符号化され、復号器（図１の１．０５）を用いて復号化される。ソースによって発せられる状態“ソース状態”は、１．０８と表示されている。ユニタリ性とは、符号器に入る状態の総数が符号器から出て行く状態の総数と等しくなければならないことを意味している。従って、発明者らは伝送状態１．０３の数がソース状態１．０８の数よりも大きくなることを考慮しているので、符号器は原則的に多数の他の入力状態１．０６を有するはずである。しかしながら、これらの状態は発明者らのプロトコルにおいては活性化されない。つまり、状態１．０６を介して信号を送ることは決してない。実際、これらのチャネルは物理的に存在していなくてもよく、例えば、光ファイバを用いた一実施例において、符号器に入るファイバの数が符号器から出て行くものよりも少ないことがあり得る。同様に、ユニタリ性とは、復号器に入る状態の総数が復号器から出て行く状態の総数と原則的に等しくなければならないことを意味している。復号器からの出力状態のうちのいくつかだけが“有用”であるようにプロトコルを構成する。これらは１．０９と表示されている。１．０７と表示されている残りの出力状態は破棄される。符号器の場合と同様に、これらのファイバは物理的対象として存在していなくてもよい。プロトコルはこのようなものなので、これらの破棄される出力１．０７に信号が存在するかもしれない。しかしながらこれは伝送中に雑音が発生した場合にのみ起こる。他の場合には受信器へと行ってしまうであろう雑音のその部分がこれらの破棄されるチャネルに行くように設計されているので、発明者らのプロトコルを“誤りフィルタ除去”と表現する。
２．５　一方向通信プロトコルの基本原理
どのようにして発明者らの一方向通信プロトコルが作用するかの基本原理は以下の通りである。
【００５３】
信号は、ソースによって多数の有用なソースチャネル１．０８に発せられる。符号器１．０４は、これらの状態をより多数の伝送状態１．０３の重ね合わせに符号化する。復号器１．０５では伝送状態が干渉される。復号器は、雑音が伝送中に発生しなかった場合は、伝送状態が構造的に干渉し、復号器からの出力状態の総数よりも数が少なく有用なソース状態と１対１の対応関係にある多数の有用な受信状態１．０９となるというようなものである。他方で、雑音が発生した場合は異なる伝送チャネル中の状態はもはや干渉できない。なぜなら、それらのそれぞれが、原則的に雑音が発生したチャネルについての情報を維持する環境の異なった状態と相関しているからである。そして、量子発展（ｑｕａｎｔｕｍ ｅｖｏｌｕｔｉｏｎ）のユニタリ性は、雑音が発生した場合に状態が有用な出力チャネルだけでなく他の出力チャネルに広がることになることを暗示する。
【００５４】
したがって、乱されていない状態全体が有用な受信チャネルに存在することになる一方、雑音の一部だけが有用な受信チャネルに存在し、残りの雑音はその他の受信チャネル１．０７に存在することになって破棄される。
２．６　位相雑音のフィルタ除去のための簡単な量子プロトコル
この節では図１に与える一般的な枠組みの簡単な例を考える。発明者らが考える信号は単一粒子の量子状態である。各チャネルは１つの状態を含有している（すなわち内部自由度はない）。雑音は位相雑音である（節２．２において説明済みであり、以下も参照）。また、符号化および復号化処理は、各ソースチャネルが個別に符号化および復号化されるという点で特に簡単である。
【００５５】
プロトコルを図３に示す。量子信号のソース３．０１がある。これらの信号は単一粒子の量子状態である。したがって、信号は、
【００５６】
【数４】
2004512713.tif 000005
と書くことができる。ここで、ｃｌは粒子がソースチャネルｌにある振幅であり、｜ｌ〉Ｓは粒子がソースチャネルｌ（図３において３．０８．１、３．０８．２などと示す）にある場合の粒子の状態を表す。Ｓｔｏｔはソースチャネルの総数である。目的は、この信号を受信器３．０２へ伝送することである。信号はソースから受信器へと雑音のあるチャネル（図３の３．０３）を通って伝わる。各ソースチャネル３．０８．１、３．０８．２などは個別の符号器（図３の３．０４．１、３．０４．２など）を用いて符号化され、個別の復号器（図３の３．０５．１、３．０５．２など）を用いて復号化される。３．０６．１、３．０６．２などは各符号器についての使われない入力状態である。受信器まで行く“有用な”状態は３．０９．１、３．０９．２などと表示されており、３．０７．１、３．０７．２などと表示された残りの出力状態は破棄される。
【００５７】
この場合に発明者らが考える雑音は位相雑音である。つまり、いかなる伝送状態｜ｊ〉Ｔも
【００５８】
【数５】
2004512713.tif 000006
のように環境と相互作用する。ここで、環境状態｜ｊ〉Ｅは異なるｊについて直交する。
上述のように、このプロトコルにおいては各ソースチャネルを個別に符号化および復号化するので、例えば特定のソースチャネル｜１〉Ｓに焦点を当てることができる。
【００５９】
まず、誤りフィルタ除去なしで伝送するとどのようなことが起こるかを考える。言い換えると、ソース状態｜１〉Ｓの系から始め、それを伝送状態｜１〉Ｔとして符号化する（すなわち、符号化は本質的に自明（ｔｒｉｖｉａｌ）である）。系および環境を
【００６０】
【数６】
2004512713.tif 000007
のように変換する。今度は自明の復号化
【００６１】
【数７】
2004512713.tif 000008
を行い、受信器での最終的な状態が
【００６２】
【数８】
2004512713.tif 000009
となるようにする。従って、発生した誤りについての振幅はβである。
それで、今度はどのようにして多重化が状態にフィルタ除去を行って誤り振幅を少なくすること可能にするのかを考えるとする。再びソースの状態｜１〉Ｓから始めるが、今度はＴの伝送チャネルに符号化する。
【００６３】
【数９】
2004512713.tif 000010
この状態は、この入力状態に対するフーリエ変換の結果と考えることができる。従って、系および環境の状態は、
【００６４】
【数１０】
2004512713.tif 000011
となる。ここで雑音が発生し、状態を
【００６５】
【数１１】
2004512713.tif 000012
へと変化させる。今度は逆フーリエ変換を行なうことによって復号化する。
【００６６】
【数１２】
2004512713.tif 000013
これにより、状態は
【００６７】
【数１３】
2004512713.tif 000014
となる。ここで、
【００６８】
【数１４】
2004512713.tif 000015
は環境の規格化された（ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ）状態であり、すべてのｋ＝２，．．．Ｔについて
【００６９】
【数１５】
2004512713.tif 000016
であるということを用いた。この状態は“有用な”信号とみなされる受信チャネル｜１〉Ｒにおける成分および破棄されるその他の受信チャネル｜ｋ〉Ｒ、ｋ＝２，．．．Ｔのすべてにおける成分を有することがわかる。
｜１〉Ｒ受信チャネルに現れる状態は、
【００７０】
【数１６】
2004512713.tif 000017
である。従って、符号化／復号化の効果は有用なチャネルにおける雑音振幅を
【００７１】
【数１７】
2004512713.tif 000018
倍（すなわち、βから
【００７２】
【数１８】
2004512713.tif 000019
へ）低減させることであることがわかる。これにより、誤りフィルタ除去という目的を達成した。
なお、状態が有用なチャネルに現れる確率は、（１４）の状態の絶対値の２乗、すなわち
【００７３】
【数１９】
2004512713.tif 000020
である。他方で、状態が“有用でない”受信チャネル｜ｋ〉Ｒ、ｋ＝２，．．．Ｔのうちの１つに現れる、
【００７４】
【数２０】
2004512713.tif 000021
という確率がある。これらのチャネルが有用でないのは、ここで終わる状態が常に環境中の雑音と相関しているからである。実際、（１１）において受信チャネル｜ｋ〉Ｒ、ｋ＝２，．．．Ｔを含む成分は、
【００７５】
【数２１】
2004512713.tif 000022
であり、環境の乱されていない状態｜０〉Ｅとは重なっていないことがわかる。
また、プロトコルは、雑音がない場合には構造的干渉があるように符号化／復号化工程が構成されてすべてのソース信号が有用な受信チャネルに到着するという特性を有する。
なお、状態｜１〉Ｓだけでは真の量子信号を搬送しない。つまり、量子信号は状態の重ね合わせによって搬送される。このため、量子信号を搬送するためには少なくとも２次元のヒルベルト空間における状態が必要である。
【００７６】
一例として、例えば２つの（直交する）入力ソース状態｜１〉Ｓおよび｜Ｔ＋１〉Ｓ（すなわち、Ｓｔｏｔ＝２）の間の干渉を考えることによってフィルタ除去の効果を見ることができる。この２次元ヒルベルト空間のソース状態を用いると、真の量子信号を伝播することができる。Ｔｔｏｔ＝２Ｔの伝送状態があることになる。入力重ね合わせ
【００７７】
【数２２】
2004512713.tif 000023
を考え、干渉パターンの鮮明度（ｖｉｓｉｂｉｌｉｔｙ）がどのように雑音の影響を受けるかを見るとする。干渉は、受信器における状態を
【００７８】
【数２３】
2004512713.tif 000024
の方向に沿って射影することによって見ることができる。雑音がなく、符号化および復号化が自明であれば、すなわち、
【００７９】
【数２４】
2004512713.tif 000025
であれば、（１８）に沿った射影の振幅は
【００８０】
【数２５】
2004512713.tif 000026
であり、従って強度は
【００８１】
【数２６】
2004512713.tif 000027
である。従って鮮明度は１である。
伝送チャネル中に雑音があり、かつ誤りフィルタ除去が行われない（すなわち、符号化／復号化が自明である）場合にどのようなことが起こるかを考える。
【００８２】
【数２７】
2004512713.tif 000028
受信器における（１８）に沿った射影の強度は
【００８３】
【数２８】
2004512713.tif 000029
である。すなわち、鮮明度は｜α２｜まで減少した。
他方で各入力チャネルが個別にＴの伝送チャネルに多重化される（すなわち、合計でＴｔｏｔ＝２Ｔの伝送チャネルがある）場合には、受信器における（１８）に沿った射影の強度は
【００８４】
【数２９】
2004512713.tif 000030
であることがわかる。従って、干渉の鮮明度は伝送チャネルの数とともに単調に増加し、多重化の量Ｔが無限大になる傾向があるので１になる傾向がある。
各伝送チャネルにおける雑音が同じ分布を有する場合を扱ってきたが、このことが必須ではないことをここで強調することもまた重要である。
【００８５】
【数３０】
2004512713.tif 000031
という雑音モデルよりはむしろ、雑音パラメータαおよびβがチャネルｊに依存する、すなわち
【００８６】
【数３１】
2004512713.tif 000032
という場合の方があり得る。この場合には詳細な計算が変わるが、異なるチャネルにおける雑音が独立している限り、プロトコルは受信チャネルに現れる雑音を低減させる効果を依然として有する。以下に論じるプロトコルのすべてもまた、同様に分布した雑音を考えているが、同じことが言える。つまり、正確にどれだけの雑音が低減されるかは雑音の分布の詳細によるが、上記に沿った多重化の考え方は、すべてのチャネルについて分布が同じであろうとなかろうと依然として誤りフィルタ除去に有効である。
２．７　位相雑音のフィルタ除去のための一般的な量子プロトコル
今度は位相雑音を訂正するためのプロトコルのより一般的な部類を示す。これらは節２．６のプロトコルを一般化するものである。一般化とは、節２．６で用いたフーリエ変換よりも一般的な符号化および復号化操作を可能にすることである。このより一般的なものもまた図３によって示す。
【００８７】
ここでは、節２．６におけるように、各ソースチャネルを個別に符号化および復号化するので、特定のソースチャネル、例えば｜１〉Ｓに焦点を当てることができる。
ソースの状態｜１〉Ｓから始めるが、今度はソース状態をＴの伝送チャネルに符号化する。
【００８８】
【数３２】
2004512713.tif 000033
ここで、符号化変換Ｕｅは、（図３に３．０８．１で示すソース状態｜１〉Ｓおよびその他の入力状態３．０６．１の両方を含む）ソースヒルベルト空間から（図３に３．０３で示す）変換ヒルベルト空間へのユニタリ写像である。すなわち、
【００８９】
【数３３】
2004512713.tif 000034
かつ
【００９０】
【数３４】
2004512713.tif 000035
であり、ここでｉｄは所与のヒルベルト空間における恒等演算子である。上記の状態を伝送状態｜ｊ〉Ｔの正規直交基底によって
【００９１】
【数３５】
2004512713.tif 000036
と書くことができる。このユニタリ変換はフーリエ変換（７）の一般化である。
符号化の後、系および環境の状態は
【００９２】
【数３６】
2004512713.tif 000037
となる。ここで雑音（３）が発生し、状態を
【００９３】
【数３７】
2004512713.tif 000038
へ変化させる。今度は第２の復号化ユニタリ変換（逆フーリエ変換（１０）の一般化）を行うことによって復号化する。
【００９４】
【数３８】
2004512713.tif 000039
ユニタリ性とは、
【００９５】
【数３９】
2004512713.tif 000040
かつ
【００９６】
【数４０】
2004512713.tif 000041
であることを意味する。従って、状態は
【００９７】
【数４１】
2004512713.tif 000042
となる。
この点までは符号化および復号化手順は非常に一般的である。今度は、雑音がない場合には状態が正確に受信チャネル｜１〉Ｒに伝送されるようにすると限定する。従って、
【００９８】
【数４２】
2004512713.tif 000043
と規定する。これにより、系および環境の状態は
【００９９】
【数４３】
2004512713.tif 000044
となる。ここで、
【０１００】
【数４４】
2004512713.tif 000045
である。
再び、この状態は“有用な”信号とみなされる受信チャネル｜１〉Ｒにおける成分および破棄されるその他の受信チャネルすべてにおける成分を有することがわかる。
有用な受信チャネルにおける状態は、
【０１０１】
【数４５】
2004512713.tif 000046
である。粒子が有用なチャネルに存在することになる確率は、状態（３６）の絶対値の２乗、すなわち、
【０１０２】
【数４６】
2004512713.tif 000047
である。
他方で、粒子が“有用でない”受信チャネル｜ｋ〉Ｒ、ｋ＝２，．．．Ｔのうちの１つに現れる
【０１０３】
【数４７】
2004512713.tif 000048
という確率がある。これらのチャネルが有用でないのは、ここで終わる粒子が常に環境中の雑音と相関しているからである。実際、（３４）において受信チャネル｜ｋ〉Ｒ、ｋ＝２，．．．Ｔを含む成分は
【０１０４】
【数４８】
2004512713.tif 000049
であり、これは環境の乱されていない状態｜０〉Ｅと重なっていないことがわかる。
有用な受信チャネルにおける雑音の確率は、
【０１０５】
【数４９】
2004512713.tif 000050
である。ここで、シュワルツの不等式は、この絶対値が
【０１０６】
【数５０】
2004512713.tif 000051
よりも大きく、
【０１０７】
【数５１】
2004512713.tif 000052
のとき等しいことを示す。従って、条件（３３）および（４２）を満たすいかなる符号化および復号化スキームについても、雑音振幅が
【０１０８】
【数５２】
2004512713.tif 000053
倍まで低減されることがわかる。
これらの条件を満たす符号化／復号化スキームの１つの例は前節におけるフーリエ変換である。第２の例はアダマール変換であり、４つの伝送チャネルが各ソースチャネルを符号化する場合、符号化は、
【０１０９】
【数５３】
2004512713.tif 000054
であり、復号化工程は、
【０１１０】
【数５４】
2004512713.tif 000055
である。
２．８　集団符号化を用いた位相雑音のフィルタ除去のための一般的な量子プロトコル
先行する節においては、所与のソースチャネルが伝送チャネルの部分集合に符号化されるが、所与の伝送チャネルで搬送される信号は単一のソースチャネルから生じたものである。各伝送チャネルが１つより多くのソースチャネルからの信号を搬送できるようにすることによってこれらの考え方を一般化することができる。このことは、例えば、ソースチャネルの数が伝送チャネルの数を割り切れない場合（例えば２つのソースチャネルと３つの伝送チャネル）に役立つ。
【０１１１】
従って、一般的な状況は、Ｓｔｏｔのソースチャネルがあって、これらを一括してＴｔｏｔの伝送チャネルに符号化し、その後伝送チャネルを一括してＲｔｏｔの受信チャネルに復号化するというものであり、発明者らはＳｔｏｔ＝Ｒｔｏｔの場合に特に関心を持っている。所定のソースチャネルがＴの伝送チャネルに符号化され、かつ各ソースチャネルが異なる伝送チャネルの組に符号化される先行のプロトコルは、この一般的な枠組みに含まれる。しかし他の可能性もあり得る。
ここで、例を用いて考え方を簡単に示す。再び、位相雑音、つまり
【０１１２】
【数５５】
2004512713.tif 000056
の形態の伝送チャネルにおける誤りの場合を考える。各ソースチャネル｜ｊ〉Ｓ、ｊ＝１．．．Ｓｔｏｔが単純に１つの伝送チャネルに沿って送られる場合（自明の符号化）、誤り振幅はβである。しかしながら、前段落における一般的な枠組みの一例はフーリエ変換に基づいた以下の符号化／復号化スキームである。符号化工程は、
【０１１３】
【数５６】
2004512713.tif 000057
である。復号化工程は、
【０１１４】
【数５７】
2004512713.tif 000058
である。
例えば、このプロトコルをＳｔｏｔ＝２＝ＲｔｏｔかつＴｔｏｔ＝３の場合に用いることができる。ソースによって発せられる状態を
【０１１５】
【数５８】
2004512713.tif 000059
と書くとする。チャネル｜１〉Ｒおよび｜２〉Ｒで受信器に到着する状態の入り状態（ｉｎｃｏｍｉｎｇ ｓｔａｔｅ）に対する忠実度は
【０１１６】
【数５９】
2004512713.tif 000060
であると計算することができる。入り状態のブロッホ球全体のこの忠実度の平均値は、
【０１１７】
【数６０】
2004512713.tif 000061
である。いかなるαおよびβについても、これは、単純に各ソース状態を１つの伝送チャネルを介して送ることによって達成される平均忠実度よりも大きい。
２．９　より一般的な雑音のフィルタ除去のための量子プロトコル
先行のプロトコルによって訂正される雑音が位相雑音であり、それゆえアーベル群Ｕ（１）の任意の要素に対応するということは、重大ではない。プロトコルは、各チャネルが“内部の”自由度を有する系を搬送することができる（すなわち、各チャネルが任意のＩ次元のヒルベルト空間である状態空間を有する；ここではこの次元は有限であると考えるが、このことはプロトコルの成功に必須ではない）場合に簡単に拡張することができる。
【０１１８】
このため、正規直交の１組のソース状態
【０１１９】
【数６１】
2004512713.tif 000062
を考える。一例は、各チャネルがスピン自由度を搬送することができる場合であり、そのためＩ＝２である。１組の伝送状態
【０１２０】
【数６２】
2004512713.tif 000063
を考える。すなわち、それぞれがＩ次元の状態空間を搬送するＴｔｏｔの伝送チャネルがある。伝送状態は以下の雑音の影響を受ける。
【０１２１】
【数６３】
2004512713.tif 000064
これはＬ種類の誤りを表し、各誤りは系状態の回転に対応する。内部スピン自由度、つまりＩ＝２の場合、発生し得る誤りの組の一例は、３つのパウリ行列、すなわち
【０１２２】
【数６４】
2004512713.tif 000065
の組である。従って、誤りλがチャネルｊで発生した場合には｜ｊλ〉Ｅが環境の状態となる。
チャネルにおける誤り（５３）の全確率は、
【０１２３】
【数６５】
2004512713.tif 000066
である。従って、ソース状態｜１μ〉Ｓが単純に自明の符号化および復号化のある１つの伝送チャネルを通って送られる、
【０１２４】
【数６６】
2004512713.tif 000067
の場合、誤りの確率は
【０１２５】
【数６７】
2004512713.tif 000068
である。
今度はソースチャネルがＴの伝送チャネルに多重化される簡単な誤りフィルタ除去プロトコルを考える。符号化工程は、
【０１２６】
【数６８】
2004512713.tif 000069
である。なお、符号化はμとは無関係である。
ここで、伝送中に雑音が発生し、状態が
【０１２７】
【数６９】
2004512713.tif 000070
となる。このプロトコルの復号化工程もまたｊ指数に対するフーリエ変換である。
【０１２８】
【数７０】
2004512713.tif 000071
前述のように受信器において項｜１μ〉Ｒを選択する。従って、この受信チャネルにおける状態は、
【０１２９】
【数７１】
2004512713.tif 000072
である。今度は状態が雑音の影響を受けた確率は、第２項の絶対値の２乗、つまり
【０１３０】
【数７２】
2004512713.tif 000073
である。ここで、
【０１３１】
【数７３】
2004512713.tif 000074
ということを用いた。これにより、（６２）を（５５）と比較して、誤りフィルタ除去プロトコルが誤りの確率を１／Ｔ倍まで低減させた、すなわち、各誤り振幅が
【０１３２】
【数７４】
2004512713.tif 000075
倍まで低減されたことがわかる。
このプロトコルは、符号化および復号化するために基本的にフーリエ変換を用いている。節２．６、２．７、２．８において位相雑音について行ったように、プロトコルをより一般的な符号化／復号化に拡張することは難しくはない。さらに、符号化は（式（５８）の場合のように）内部自由度μと無関係である必要はない。
２．１０　量子直列プロトコル
先行のプロトコルは、大まかに、雑音フィルタ除去を達成するために伝送チャネルを並列に用いるものと説明することができる。雑音をフィルタ除去するために直列の多重チャネルという考え方を用いてもよい。位相雑音の場合におけるこの考え方を説明するが、前節におけるより一般的な雑音への拡張は簡単である。
【０１３３】
２つの状況を比較する。改善が望まれるソースチャネルがあるとして、１つのソースチャネルをＴの伝送チャネルに多重化する場合には上記の符号化を用いることができる。このことは、先に示したように、雑音振幅をβから
【０１３４】
【数７５】
2004512713.tif 000076
に低減させる効果を有する。伝送チャネルが一定の長さｌを有すると仮定すると、上記のプロトコルにおけるのと同じ符号化を行うことができるが、その後、中間点（または伝送チャネルに沿ったその他の点）においてもとの復号化手順を用い、次いで符号化を再び行い、信号が伝送チャネルの残りの部分を伝わることができるようにし、最終的に再び復号化することができる。ここで示すように、このプロトコルは内部の復号化／符号化なしのプロトコルよりも良好な誤りフィルタ除去を実現する（復号化／符号化モジュール自体が重大な誤りを生じさせることはないと想定する）。望むだけ多くの内部の点において復号化／符号化モジュールを実行できることは明らかであり、この効果を以下に計算する。
【０１３５】
まず、多重化を実行しない場合にはチャネル１を通過する量子の状態が
【０１３６】
【数７６】
2004512713.tif 000077
であるのに対して、Ｔの伝送チャネルに多重化する場合には伝送後の系および環境の状態が
【０１３７】
【数７７】
2004512713.tif 000078
であることを想起されたい。
今度は伝送チャネルを２つの半分に分解すると仮定する。環境ヒルベルト空間を、１つは伝送の第１の半分（Ｅ１）そして１つは第２の半分（Ｅ２）についての２つのヒルベルト空間のテンソル積として記述する。第１の半分（多重化がない場合）の後、状態は、
【０１３８】
【数７８】
2004512713.tif 000079
であり、第２の半分の後は、
【０１３９】
【数７９】
2004512713.tif 000080
である。式（６４）と比較するとα’２＝αであることがわかる。
２つの半分に対して直列に多重化を実行した場合には、伝送後の状態は
【０１４０】
【数８０】
2004512713.tif 000081
であることがわかる。発生した誤りについての全体的な確率を得るために、（６８）を
【０１４１】
【数８１】
2004512713.tif 000082
と書く。ここで、｜１”〉Ｅは規格化されたベクトルである。有用な受信状態が雑音の影響を受ける確率は、従って、
【０１４２】
【数８２】
2004512713.tif 000083
である。この確率が任意のαについて復号化／符号化モジュールの挿入なしでの誤りの確率（これは｜β｜２／Ｔに等しい）よりも小さいことを確認することは難しくない。
より一般的には、合計でｑの内部の復号化／符号化モジュールがある場合にどのようなことが起こるかを考えることができる。これらのモジュールが伝送チャネルに沿って等間隔であるとき、誤り確率は最大限に低減される。この場合、全誤り確率は
【０１４３】
【数８３】
2004512713.tif 000084
であることがわかる。なお、この確率は、内部の復号化／符号化モジュールの数ｑが無限大になる傾向があるので、
【０１４４】
【数８４】
2004512713.tif 000085
となる傾向がある。
２．１１　量子多重励起プロトコル
先行のプロトコルにおいては、チャネルはそれぞれ単一の励起だけを含んでいた。ボソンの場合には、各チャネルが多くの量子を含む状況を考えることもできる。チャネル状態がコヒーレント状態である場合を考えることによってまずこのことを説明し、この節の最後で、どのようにしてプロトコルを一般的な多重励起状態に用いることができるかを示す。
【０１４５】
前述のように２つの入力チャネルを考えるとする。各チャネルは今度は無限次元のヒルベルト空間によって記述され、生成および消滅演算子によって状態を記述することができる。
【０１４６】
【数８５】
2004512713.tif 000086
ここで、
【０１４７】
【数８６】
2004512713.tif 000087
は第１のチャネルを、
【０１４８】
【数８７】
2004512713.tif 000088
は第２のチャネルを表す。力学のシュレーディンガー描像で考えていく。系の初期状態を以下のコヒーレント状態であるとする。
【０１４９】
【数８８】
2004512713.tif 000089
ここで、｜０〉ｓｙｓは系についての真空状態であり、Ｎ（λ）は規格化因子である。位相Φは信号の伝送を可能にし、後で雑音の影響の測定を可能にするためにも用いられる。
まず、フィルタ除去がない場合、つまり自明の符号化がある場合、すなわち各ソースチャネルが単一の伝送チャネルに発展する場合にどのようなことが起きるかを考えるとする。系の状態は、
【０１５０】
【数８９】
2004512713.tif 000090
へ発展する。
環境の初期状態は、それぞれのチャネルについて１つの状態の積である。それを｜ξ〉Ｅと表す。従って、系および環境の状態は、
【０１５１】
【数９０】
2004512713.tif 000091
である。雑音の影響は、系と環境との間に相互作用があることである。このことを、
【０１５２】
【数９１】
2004512713.tif 000092
という形のハミルトニアンによってモデル化することができる。ここで、Ｂ１および
【０１５３】
【数９２】
2004512713.tif 000093
は、さらに規定する必要のない環境ヒルベルト空間に作用するエルミート演算子である。
従って、雑音のあるチャネルを介した伝送後、状態は、
【０１５４】
【数９３】
2004512713.tif 000094
となる。ここで、受信器における状態が
【０１５５】
【数９４】
2004512713.tif 000095
となるように信号を自明に復号化する。今度はこれらの２つの受信チャネルが干渉できるようにする。このことは、演算子
【０１５６】
【数９５】
2004512713.tif 000096
および
【０１５７】
【数９６】
2004512713.tif 000097
を、
【０１５８】
【数９７】
2004512713.tif 000098
と変換する効果を有する。次にチャネル
【０１５９】
【数９８】
2004512713.tif 000099
における流量（ｃｕｒｒｅｎｔ）を計算する。これは、演算子
【０１６０】
【数９９】
2004512713.tif 000100
の、最終状態
【０１６１】
【数１００】
2004512713.tif 000101
における期待値である。この期待値は、
【０１６２】
【数１０１】
2004512713.tif 000102
である。
真空の状態｜ξ〉Ｅが個々のチャネルについての状態の積であることを想起されたい。従って、それを
【０１６３】
【数１０２】
2004512713.tif 000103
と書くことができる。従って、例えば、
【０１６４】
【数１０３】
2004512713.tif 000104
である。前述のプロトコルの検討と同様に、異なるチャネルの雑音は独立していると想定しているので、
【０１６５】
【数１０４】
2004512713.tif 000105
と書く。したがって、チャネル
【０１６６】
【数１０５】
2004512713.tif 000106
における流量の期待値は、
【０１６７】
【数１０６】
2004512713.tif 000107
である。
今度はソースチャネルのそれぞれをＴの伝送チャネルに多重化することによって符号化する場合にどのようなことが起こるかを考える。再び、コヒーレント状態（７４）から始める。（７）と類似の最も簡単な符号化を用いて雑音フィルタ除去を例示する。この符号化はコヒーレント状態における生成演算子を
【０１６８】
【数１０７】
2004512713.tif 000108
へと変換する効果を有する。ここで雑音が発生し、コヒーレント状態における各生成演算子を
【０１６９】
【数１０８】
2004512713.tif 000109
へと変換させる。今度は逆フーリエ変換を用いて復号化し、生成演算子
【０１７０】
【数１０９】
2004512713.tif 000110
および
【０１７１】
【数１１０】
2004512713.tif 000111
によって定義される２つの受信チャネルにおける信号を考える。再びこれらが干渉できるようにし、最終的に最終状態における流量
【０１７２】
【数１１１】
2004512713.tif 000112
の期待値を計算する。これは、
【０１７３】
【数１１２】
2004512713.tif 000113
である。前述のプロトコルにおけるのと全く同様に、多重化は雑音を低減させる効果を有する。
この節ではここまで特に簡単な初期状態つまりコヒーレント状態を考えてきた。この場合、発明者らのフィルタ除去プロトコルの効果を計算することはやや簡単である。しかしながら、プロトコルはいかなる多重励起状態にも用いることができる。
【０１７４】
ソースの状態が真空に作用する生成演算子
【０１７５】
【数１１３】
2004512713.tif 000114
のある関数によって定義されると考えるとする。上記で行った符号化および復号化の効果は、この状態を、演算子
【０１７６】
【数１１４】
2004512713.tif 000115
が
【０１７７】
【数１１５】
2004512713.tif 000116
という形の式に変換された状態へと変えることである。従って、演算子の任意の累乗
【０１７８】
【数１１６】
2004512713.tif 000117
は
【０１７９】
【数１１７】
2004512713.tif 000118
で置き換えられることになる。
今度は状態におけるある演算子の期待値を計算すると仮定する。Ｎよりはるかに大きなＴについては、例えば任意の演算子
【０１８０】
【数１１８】
2004512713.tif 000119
が１より大きな任意の累乗である期待値におけるすべての項を無視することができる。したがって、期待値を計算する場合、環境の状態との内積を行うことができ、それゆえ（９３）を
【０１８１】
【数１１９】
2004512713.tif 000120
で置き換えることができる。ここで、αはチャネルｋについての
【０１８２】
【数１２０】
2004512713.tif 000121
の期待値である。従って、大きなＴの極限において、プロトコルの効果はソース演算子
【０１８３】
【数１２１】
2004512713.tif 000122
が
【０１８４】
【数１２２】
2004512713.tif 000123
に変換されることであることがわかる。
（大きなＴについて）このプロトコルが達成する重要な点は、演算子間の干渉が影響を受けない、すなわち
【０１８５】
【数１２３】
2004512713.tif 000124
であることである。干渉の破壊は回避され、代わりに量子の全体的な吸収が起こる。これは、強度の全体的な減少という犠牲を払って鮮明度を向上させる先に提示した単一量子プロトコルについて起こることと同様である。
なお、前段落では大きなＴの場合に焦点を当てたが、同様の分析は、非常に一般に、たとえ有限のＴについてであっても、多重化が雑音を低減させてその代わりに強度の全体的な減少をもたらす効果を有することを示している。
２．１２　古典波動伝播の誤りフィルタ除去のためのプロトコル
先行の節における考え方は、古典波動の伝播における誤りをフィルタ除去するのに容易に採用することができる。
【０１８６】
まず、どのようにして節２．６の量子プロトコルと全く同様の特定のプロトコルを用いて位相雑音をフィルタ除去するかを考える。ソースチャネルの正規直交モードを
【０１８７】
【数１２４】
2004512713.tif 000125
および
【０１８８】
【数１２５】
2004512713.tif 000126
と表示するとする。ここでｉ，ｊ＝１．．．Ｓである。これにより、系の状態は
【０１８９】
【数１２６】
2004512713.tif 000127
と書くことができる。ここでｃｉおよびｄｉは複素振幅である。さて、２つの特定のソースモード
【０１９０】
【数１２７】
2004512713.tif 000128
および
【０１９１】
【数１２８】
2004512713.tif 000129
に焦点を当てるとする。これらのモード間の干渉の鮮明度を、いかに良好に誤りがフィルタ除去されるかの目安として用いることができる。具体的には、
【０１９２】
【数１２９】
2004512713.tif 000130
という状態を形成し、伝送後にいかに良好にΦを観測できるかを計算する。論じる古典プロトコルのすべてにおいて実数を表すためにＡを用いる。伝送チャネルに位相雑音がある場合を考えるとする。伝送チャネルのモードを
【０１９３】
【数１３０】
2004512713.tif 000131
および
【０１９４】
【数１３１】
2004512713.tif 000132
と表示する。ここでｉ，ｊ＝１．．．Ｔである。これらのモードは環境と相互作用し、ランダムな位相を得る。
【０１９５】
【数１３２】
2004512713.tif 000133
θｉおよびξｉは独立しており、すべてのｉおよびｊについて同じ分布を有すると想定する。これらのランダムな雑音の他の特性は必要ない。
まず、自明の符号化、
【０１９６】
【数１３３】
2004512713.tif 000134
の場合にどのようなことが起こるかを考える。伝送チャネルにおける雑音は状態を
【０１９７】
【数１３４】
2004512713.tif 000135
へと変化させる。今度は受信モードへの自明の復号化、
【０１９８】
【数１３５】
2004512713.tif 000136
を行う。これにより、状態は、
【０１９９】
【数１３６】
2004512713.tif 000137
となる。位相Φを見るために、状態を２つの成分
【０２００】
【数１３７】
2004512713.tif 000138
に分解する。これにより、状態は、
【０２０１】
【数１３８】
2004512713.tif 000139
となる。位相Φは、
【０２０２】
【数１３９】
2004512713.tif 000140
成分の強度
【０２０３】
【数１４０】
2004512713.tif 000141
を考えることによって観測することができる。この強度の期待値は、
【０２０４】
【数１４１】
2004512713.tif 000142
である。しかしながら、１以下の絶対値を有するある複素数αについては、
【０２０５】
【数１４２】
2004512713.tif 000143
である。従って、この強度の期待値は
【０２０６】
【数１４３】
2004512713.tif 000144
であり、鮮明度は
【０２０７】
【数１４４】
2004512713.tif 000145
である。
今度は先行の量子プロトコルにおけるようにソースを多重化することを考えるとする。
符号化工程は、自明の符号化（９９）ではなく、
【０２０８】
【数１４５】
2004512713.tif 000146
である。この符号化は、量子の場合のように、フーリエ変換と考えることができる。
伝送チャネルにおける雑音は、状態を
【０２０９】
【数１４６】
2004512713.tif 000147
へと変化させる。ここで、前述のように、θｉおよびξｉは、すべてのｉおよびｊについて同じ分布を有するランダムな位相である。
今度は受信モードへの復号化を行う。
【０２１０】
【数１４７】
2004512713.tif 000148
前述のように、受信チャネル
【０２１１】
【数１４８】
2004512713.tif 000149
および
【０２１２】
【数１４９】
2004512713.tif 000150
に焦点を当てる。これらのチャネルを含む状態における項は、
【０２１３】
【数１５０】
2004512713.tif 000151
である。前述のように、位相Φを見るために状態を２つの成分
【０２１４】
【数１５１】
2004512713.tif 000152
に分解する。位相Φは、
【０２１５】
【数１５２】
2004512713.tif 000153
成分の強度
【０２１６】
【数１５３】
2004512713.tif 000154
を考えることによって観測することができる。この強度の期待値は、
【０２１７】
【数１５４】
2004512713.tif 000155
である。従って、鮮明度は、
【０２１８】
【数１５５】
2004512713.tif 000156
である。この鮮明度はＴとともに単調に増加し、Ｔ→∞のとき１になる傾向がある。
説明したプロトコルは、節２．６における量子信号のための簡単なフーリエ変換プロトコルと類似している。当然のことながら、それらは節２．１１において分析したコヒーレント状態と同じ鮮明度を実現する。このプロトコルは、節２．７および２．８におけるように容易に一般化することができる。また、各チャネルの雑音が独立していることはプロトコルにとって重要であるが、異なるチャネルの雑音が同様に分布していることはそれほど重要でない。雑音がフィルタ除去される正確な程度はこれらの分布に依存している。しかしながら、プロトコルは、分布が同じでなくても依然として雑音を低減させる。
２．１３　内部自由度を有する古典チャネル
今度は、古典チャネルが内部自由度を有し、雑音がこれらの内部自由度に対してランダムな回転を行うという影響を有する場合を考えるとする。
【０２１９】
ソースチャネルの正規直交モードを
【０２２０】
【数１５６】
2004512713.tif 000157
および
【０２２１】
【数１５７】
2004512713.tif 000158
と表示するとする。ここでｉ，ｊ＝１．．．Ｓは異なるチャネルを表示し、μ，ν＝１．．．Ｉは異なる内部自由度を表示する。しかしながら、表記の簡略化のためにベクトル表記を用いて正規直交モードのベクトルを
【０２２２】
【数１５８】
2004512713.tif 000159
および
【０２２３】
【数１５９】
2004512713.tif 000160
によって表す（すなわち、各ｉについて
【０２２４】
【数１６０】
2004512713.tif 000161
はＩ成分ベクトルである）。
説明の簡略化のために、前述のように２つの特定のソースモード
【０２２５】
【数１６１】
2004512713.tif 000162
および
【０２２６】
【数１６２】
2004512713.tif 000163
に焦点を当てる（一般的な入り状態におけるより多数のソースモードへの効果を理解することは簡単である）。これらのモード間の干渉の鮮明度を、いかに良好に誤りがフィルタ除去されるかの目安として用いる。具体的には、
【０２２７】
【数１６３】
2004512713.tif 000164
という重ね合わせを形成する。Ｕは、
【０２２８】
【数１６４】
2004512713.tif 000165
に対するユニタリ変換（回転）であり、伝送後にいかに良好にＵを観測できるかを計算する。
伝送チャネルにおける雑音は以下の形態をとる。伝送チャネルのモードを
【０２２９】
【数１６５】
2004512713.tif 000166
および
【０２３０】
【数１６６】
2004512713.tif 000167
と表示する。ここでｉ，ｊ＝１．．．Ｔである。これらのモードは環境と相互作用し、ランダムな回転を得る。
【０２３１】
【数１６７】
2004512713.tif 000168
ランダムなユニタリ変換ＵｉおよびＶｊは独立しており、すべてのｉおよびｊについて同じ分布を有すると想定する。これらのランダムな回転の他の特性は必要ない。
次に、前述のプロトコルにおけるのと全く同様に、フーリエ変換を用いてソース状態を符号化する。
【０２３２】
【数１６８】
2004512713.tif 000169
復号化もまたフーリエ変換を介する。
【０２３３】
【数１６９】
2004512713.tif 000170
前述のように、受信チャネル
【０２３４】
【数１７０】
2004512713.tif 000171
および
【０２３５】
【数１７１】
2004512713.tif 000172
に焦点を当て、２つの組み合わせ
【０２３６】
【数１７２】
2004512713.tif 000173
を考える。最終的に、
【０２３７】
【数１７３】
2004512713.tif 000174
成分の強度の期待値を計算する。ＢをランダムなユニタリＵｉおよびＶｊの期待値と考えると、この強度は
【０２３８】
【数１７４】
2004512713.tif 000175
であることがわかる。雑音がない場合、この強度は、多重化の有無に関わらず、
【０２３９】
【数１７５】
2004512713.tif 000176
に等しい。雑音が内部自由度全体にわたって均一である、すなわちある複素数αについてＢ＝α（ｉｄ）である場合、プロトコルは鮮明度を向上させ、出力強度は
【０２４０】
【数１７６】
2004512713.tif 000177
であることがわかる。
雑音が均一でない（すなわち、異なる内部自由度が異なったように劣化する）場合、ある複素数βについてＣＢ＝β（ｉｄ）という特性を有する減少演算子（ｄｅｃｒｅａｓｉｎｇ ｏｐｅｒａｔｏｒ）Ｃを用いて作用することによって信号をさらに処理しなければならない。そうすると、αがβで置き換えられて鮮明度は前述のように再び向上する。
【０２４１】
チャネルが内部自由度を有する量子力学的信号の場合と同様に、このプロトコルは、はるかに多くの一般的な符号化および復号化スキームを用いるために一般化することができる。
２．１４　非線形雑音
先行のプロトコルは、雑音が非線形である場合、言い換えれば雑音分布が振幅に依存する場合にも有効である。まず、節２．１２におけるように内部自由度のない古典信号の場合を考えるとする。例えば、伝送状態
【０２４２】
【数１７７】
2004512713.tif 000178
および
【０２４３】
【数１７８】
2004512713.tif 000179
がそれぞれ複素振幅ＡｉおよびＢｊを有するとする。初めに、伝送チャネルにおける雑音がこれらの複素振幅の絶対値に依存すると考える。
【０２４４】
【数１７９】
2004512713.tif 000180
さらに雑音は異なるチャネルにおいて独立していると考える。従って、伝送信号が
【０２４５】
【数１８０】
2004512713.tif 000181
であれば、雑音は信号を
【０２４６】
【数１８１】
2004512713.tif 000182
に変換する。
ここで節２．１２と全く同じ状況を考える。
【０２４７】
【数１８２】
2004512713.tif 000183
という重ね合わせから始め、
【０２４８】
【数１８３】
2004512713.tif 000184
および
【０２４９】
【数１８４】
2004512713.tif 000185
の両方をＴの伝送チャネルに多重化し、受信器における信号の
【０２５０】
【数１８５】
2004512713.tif 000186
成分を考える。この成分の振幅は、
【０２５１】
【数１８６】
2004512713.tif 000187
である。ランダムな、振幅に依存する位相の期待値は、
【０２５２】
【数１８７】
2004512713.tif 000188
である。ここで、この期待値は各伝送チャネルにおける振幅に依存する。干渉縞の鮮明度を計算すると、雑音が線形である場合と同じ結果、式（１１７）が得られるが、ここでは定数αを関数（１３１）で置き換える。
鮮明度の向上は２つの効果、つまり、まず第一には式（１１７）において既に明らかなＴの増加に伴う鮮明度の増加、および第二にはＴの増加に伴う
【０２５３】
【数１８８】
2004512713.tif 000189
の減少（強度の減少とともに雑音の非線形性が減少することが予想されるためである）を組み合わせたものとなる。つまり、多重化は各チャネルにおける振幅を低減させ、それゆえいかなる非線形性の影響をも減少させる。
入力モードが異なる強度を有する場合には、状況は（１２９）におけるように強度が等しい場合よりも少しだけ簡単ではなくなる。しかしながら、多重化は依然として雑音の影響を低減させるのに役立つ。このことは、関数αが振幅とは無関係となるように伝送チャネルの数Ｔが十分に大きい場合に特にあてはまり、それは多くの場合に（十分に大きなＴの場合と同様に）モードにおける信号の振幅が小さくなる場合にあてはまる。この限度において、プロトコルは、雑音が強度とは無関係であると想定された先行の節におけるのと同様に作用する。同様のことは、位相乱れ（本節におけるθｉおよびξｊ）が信号の位相およびその強度に依存する場合にもあてはまる。すなわち、Ｔが増加するにつれてこの乱れの重大さはますます低下することが予想され、Ｔが増加するにつれて雑音はこの信号の位相とは無関係になる傾向がある。
２．１５　古典および量子振幅雑音
先行のプロトコルのすべてにおいては、雑音は振幅を維持すると考えていた。今度は、簡単な例を用いて発明者らのプロトコルが振幅雑音の改善もすることを示す。
【０２５４】
まず、古典の場合における最も簡単な例を考える。最も簡単な古典チャネル（節２．１２）は各チャネルにおける振幅が複素数によって記述される（すなわち、内部自由度がない）場合であったこと、ならびに雑音は伝送チャネル
【０２５５】
【数１８９】
2004512713.tif 000190
および
【０２５６】
【数１９０】
2004512713.tif 000191
における振幅がランダムな位相で乗算される、つまり
【０２５７】
【数１９１】
2004512713.tif 000192
という影響を有することを想起されたい。
しかしながら、ただランダムな位相によって変更されるだけではなく、これらの振幅が振幅１を有さなくてもよいランダムな複素数で乗算される、つまり
【０２５８】
【数１９２】
2004512713.tif 000193
ということがあり得る。今度は先行の古典プロトコルがこの場合にも有効であることを示す。前述のように、雑音は異なるチャネルにおいて独立していると考える。
ここで、節２．１２、２．１４におけるのと全く同じ状況を考える。重ね合わせ
【０２５９】
【数１９３】
2004512713.tif 000194
から始め、
【０２６０】
【数１９４】
2004512713.tif 000195
および
【０２６１】
【数１９５】
2004512713.tif 000196
の両方をＴの伝送チャネルに多重化し、受信器における信号の
【０２６２】
【数１９６】
2004512713.tif 000197
成分を考える。この成分の振幅は
【０２６３】
【数１９７】
2004512713.tif 000198
である。ランダムな振幅の期待値を
【０２６４】
【数１９８】
2004512713.tif 000199
と書くとする。ここで、βは１未満の絶対値の複素数であり、Ｂは実数である（２行目の項においては加算はない）。なお、
【０２６５】
【数１９９】
2004512713.tif 000200
である。受信チャネルにおいて観測される強度は
【０２６６】
【数２００】
2004512713.tif 000201
であると計算することができる。従って、位相雑音の場合と全く同様に、多重化が振幅雑音の影響を低減させることがわかる。
今度は、例として、単一粒子が位相雑音および振幅雑音の両方の影響を受ける量子の場合を考える。これは例示である。この場合、伝送中の発展（３）は、
【０２６７】
【数２０１】
2004512713.tif 000202
で置き換えられる。ここで、γは粒子が伝送中に吸収される振幅であり、｜ａｂｓｊ〉Ｅは粒子が伝送チャネルｊにおいて吸収される場合の系および環境の状態である。この雑音モデルを用いると、節２．１６のすべての計算は、｜α｜２＋｜β｜２＝１−｜γ｜２＜１であること以外はもとのままである。特に式（２４）は変わらず、したがって、振幅および位相雑音の両方が発生する場合に多重化がチャネルの質（そしてそれゆえに干渉の質）を向上させることがわかる。
【０２６８】
説明したすべてのプロトコルが振幅雑音の場合の伝送の質を向上させることを確認することができる。
２．１６　もつれ合った状態の通信のためのプロトコル
先行のプロトコルはすべて量子および古典信号の一方向通信のための誤りフィルタ除去スキームである。今度は、これらの考え方を目標がもつれ合った量子状態をソースから二者以上に送ることである状況についてのプロトコルを提供するために拡張することができることを示す。
【０２６９】
しかしながら、まず、目標が単に多者間にもつれ合った状態をもたらすことであれば、先行の量子プロトコルを用いることによって、つまり当事者の１人が単に局所的に状態を用意し、それを先に説明した一方向通信チャネルを用いて伝送することによってこれを達成でき、誤りを減少させることができるのである。
以下においては、明確化のためにソースから二者への状態の伝送のためのプロトコルに主に集中するが、関連する考え方をソースから三者以上に伝送するために用いることができることは明らかである。
【０２７０】
より詳細には、構成は以下の通りである。ソース（図４の４．０１）は２つのＳ準位系（Ｓ−ｌｅｖｅｌ ｓｙｓｔｅｍ）（図４の４．０８．１および４．０８．２）を発する。これらは符号器（図４の４．０４．１および４．０４．２）によってＴ準位系（Ｔ−ｌｅｖｅｌ ｓｙｓｔｅｍ）として符号化される。次いで、信号は雑音のあるチャネル（図４の４．０３．１および４．０３．２）を通って流れ、復号器（図４の４．０５．１および４．０５．２）によってＲ準位系（Ｒ−ｌｅｖｅｌ ｓｙｓｔｅｍ）（図４の４．０９．１および４．０９．２）に復号化される。上記の一方向通信のためのプロトコルと同様に、説明するプロトコルの新規な局面は、符号化および復号化によって状態の空間の次元を変化させることを可能にすることが重要であるという理解である。このことはプロトコルの性能にとって重要である。
【０２７１】
再び、先行するプロトコルと同様に、発明者らが考える実施例の重要な特徴は、個々の伝送チャネルのヒルベルト空間の直和としての状態のヒルベルト空間の形態である。これと関連するのは、支配的な種類の雑音が非常に特殊な形態を有すること、つまり、異なるチャネルの雑音が独立しているということである。それは発明者らのプロトコルを作用可能にする雑音の特定の形態である。
この節では簡略化のために位相雑音の場合を考える。一方向プロトコルにおけるのと同様に、プロトコルをより一般的な雑音の場合に一般化することは簡単である。任意の伝送状態｜ｊ〉Ｔが
【０２７２】
【数２０２】
2004512713.tif 000203
のように環境と相互作用すると考える。ここで、環境状態｜ｊ〉Ｅは異なるｊについて直交する。
説明するプロトコルは以下の一般構造を有する。系Ａの状態はソースから生じる。
【０２７３】
【数２０３】
2004512713.tif 000204
これらの状態は、符号器（図４の４．０４．１）により、変換
【０２７４】
【数２０４】
2004512713.tif 000205
によって符号化される。これにより、出現する系の状態は、
【０２７５】
【数２０５】
2004512713.tif 000206
である。従って、チャネルの系および環境の初期状態は、
【０２７６】
【数２０６】
2004512713.tif 000207
である。チャネルを介した伝送後、状態は、
【０２７７】
【数２０７】
2004512713.tif 000208
となる。さらなる変換
【０２７８】
【数２０８】
2004512713.tif 000209
によって復号化が作用し、これにより、符号化および復号化後の最終状態は、
【０２７９】
【数２０９】
2004512713.tif 000210
である。
最終的には受信状態のうちのいくつかだけが用いられる。これは、最終状態をＲ次元の受信状態のヒルベルト部分空間に射影することによって達成される。この射影子をΠＡで表す。他方では
【０２８０】
【数２１０】
2004512713.tif 000211
の定義に吸収することができるユニタリ変換によって射影子を変更できるので、この射影子の選択には一定の自由がある。具体化のために、
【０２８１】
【数２１１】
2004512713.tif 000212
と定義することによってこの任意性を固定する。これにより、初期状態
【０２８２】
【数２１２】
2004512713.tif 000213
から始めると、最後に（規格化されていない）状態
【０２８３】
【数２１３】
2004512713.tif 000214
になる。当事者Ｂはその状態に対して同様の操作を行う。
所与のプロトコルは、その都度の異なるヒルベルト空間の次元ならびに符号化および復号化操作の一選択である。以下にこれらの選択のいくつかの具体例を示す。
２．１６．１　プロトコル１：ソースにおける多重化
この例では、課題は、Ｒ次元の最大限にもつれ合った状態を共有することである。プロトコルは、Ｓ準位系（Ｓ＞Ｒ）を用意してそれが雑音のあるチャネルを通って伝送されるようにし、その後最後にそれを処理することによって作用する（すなわち、ソースおよび受信チャネル間の符号化が自明であり、Ｔ＝Ｓである）。プロトコルは、Ｒ準位系が直接にチャネルを通って単純に伝送された場合に達成されるであろうよりも高い忠実度を有するＲ準位系の最終状態を二者が得ることができるようにする。受信器において生じさせることを望む１つの状態よりも多くのもつれ合いを生じさせるソースを用いる（Ｓ＞Ｒ）ので、発明者らの方法を“ソースにおける多重化”と呼ぶ。このことが、ただ単にＲ次元のもつれ合った状態を生じさせるソースから始めた場合に得られるであろう状態よりも所要の状態に近い状態を受信器で得ることを可能にする。
【０２８４】
初期状態
【０２８５】
【数２１４】
2004512713.tif 000215
を考える。このプロトコルを定義する第１の条件は、符号化段階が自明であることである。これは、
【０２８６】
【数２１５】
2004512713.tif 000216
ということを意味する。このため、復号化および射影後の系の規格化されていない状態は、
【０２８７】
【数２１６】
2004512713.tif 000217
である。発明者らは、
【０２８８】
【数２１７】
2004512713.tif 000218
を生じさせることができるＲ準位｜ψＲ〉一重項に対する最大忠実度に関心を持っている。状態｜ψｆｉｎ〉の忠実度は、
【０２８９】
【数２１８】
2004512713.tif 000219
である。
今度はプロトコルを定義する第２の条件、つまり、
【０２９０】
【数２１９】
2004512713.tif 000220
および
【０２９１】
【数２２０】
2004512713.tif 000221
が発明者らが用いる基礎において基本的に互いの複素共役であることによって関連しているということを導入する。すなわち、
【０２９２】
【数２２１】
2004512713.tif 000222
と書く場合、
【０２９３】
【数２２２】
2004512713.tif 000223
となる。このことは特に
【０２９４】
【数２２３】
2004512713.tif 000224
ということを意味している。次に
【０２９５】
【数２２４】
2004512713.tif 000225
を計算する。
【０２９６】
【数２２５】
2004512713.tif 000226
と計算することができる。ここで、
【０２９７】
【数２２６】
2004512713.tif 000227
ということを用いた。また、
【０２９８】
【数２２７】
2004512713.tif 000228
である。従って、忠実度を
【０２９９】
【数２２８】
2004512713.tif 000229
と書ける。ここで、
【０３００】
【数２２９】
2004512713.tif 000230
である。Ｙは正の量（ｐｏｓｉｔｉｖｅ ｑｕａｎｔｉｔｙ）であり、シュワルツの不等式によって、
【０３０１】
【数２３０】
2004512713.tif 000231
である。しかし、
【０３０２】
【数２３１】
2004512713.tif 000232
である。従って、
【０３０３】
【数２３２】
2004512713.tif 000233
であり、
【０３０４】
【数２３３】
2004512713.tif 000234
のとき等しい。
このプロトコルを定義する第３の条件として（１６５）を与える。この場合、忠実度は、
【０３０５】
【数２３４】
2004512713.tif 000235
である。
ソースによって生じるもつれ合いの量を増加させることにより（すなわちＳを増加させることにより）忠実度が増加することがわかる。
２．１６．２　プロトコル２
節２．６、２．７、２．８に提示した誤りフィルタ除去のためのプロトコルを、もつれ合った量子状態を通信するときに誤りをフィルタ除去するために直接に用いることもできる。節２．６、２．７、２．８のプロトコルを、所与の伝送チャネルを改善する方法と考えることができる。つまり、各ソースチャネルをＴの伝送チャネルに多重化することによって、誤り振幅をβから
【０３０６】
【数２３５】
2004512713.tif 000236
に低減させることができる。
次いで、ソースが２つのＳ準位系の状態を用意すると考える。この状態は、節２．７で与えるような一般的な符号化を用いて各ソースチャネルをＴの伝送チャネルに多重化することによって前処理される。その後、信号は復号化され、２つの受信器ＲＡおよびＲＢにおいて状態を生じさせるために後処理される。受信された状態は、前後処理が用いられなかった場合よりも高い忠実度を有する。
【０３０７】
例えば、以下の入力状態を考える。
【０３０８】
【数２３６】
2004512713.tif 000237
ここで、ａｉは複素振幅である（これは基本的に最も一般的な二分割（ｂｉ−ｐａｒｔｉｔｅ）状態である）。各ソースチャネルが、もとの誤り振幅がβから
【０３０９】
【数２３７】
2004512713.tif 000238
に低減されるように、Ｔの伝送チャネルを介して処理されると、最終状態は
【０３１０】
【数２３８】
2004512713.tif 000239
である。雑音がなければ伝送されたであろう状態（すなわち、
【０３１１】
【数２３９】
2004512713.tif 000240
）に対する受信器における状態の忠実度は、
【０３１２】
【数２４０】
2004512713.tif 000241
である。従って、忠実度はＴとともに単調に増加し、Ｔ→∞のとき１になる傾向がある。
３．誤りフィルタ除去の物理的実施
３．１　光ファイバにおける簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例
これを図５に示す。具体化のために、２つのソースチャネルおよび４つの伝送チャネルがある場合を考える。ソース５．０１は信号を２つの光ファイバ、つまりソースチャネル５．０８．１および５．０８．３に送る。符号化は、符号器５．０４として光カプラを用いることによって行われる。次いで、信号は雑音のある伝送ファイバ５．０３．１〜５．０３．４に沿って伝わる。復号器５．０５もまた光カプラである。信号は受信器５．０２で収集される。有用なチャネルは５．０９．１および５．０９．３であり、その他の２つのチャネル５．０７．２および５．０７．４に現れる信号は純粋な雑音であって破棄される。なお、対の伝送ファイバ５．０３．１および５．０３．２（または５．０３．３および５．０３．４）は干渉計を構成する。これらの２つのファイバの光路長は、雑音がない場合にソースによってファイバ５．０８．１（または５．０８．３）に発せられた信号がファイバ５．０９．１（または５．０９．３）において確実に回収されるように、等しくなければならない。
【０３１３】
このハードウェアは、本明細書中で説明するプロトコルの多く、つまり単一光子量子信号、内部自由度を有する状態、多光子量子状態および古典信号に用いることができる。
単一光子量子状態の場合、２つのソースチャネルは状態｜１〉Ｓおよび｜３〉Ｓ（本明細書中の表記との一貫性のため）を搬送し、４つの伝送チャネルは状態｜ｉ〉Ｔ、ｉ＝１．．．４を搬送する。ソースファイバ５．０８．１および５．０８．３における光子の状態はａ｜１〉Ｓ＋ｂ｜３〉Ｓであり、ここでａおよびｂは複素数であり、｜ａ｜２＋｜ｂ｜２＝１である。符号器５．０４から出現する状態は
【０３１４】
【数２４１】
2004512713.tif 000242
である。次いで、信号は雑音のある伝送ファイバ５．０３．１〜５．０３．４に沿って伝わる。上側の復号器は、変換
【０３１５】
【数２４２】
2004512713.tif 000243
および
【０３１６】
【数２４３】
2004512713.tif 000244
をもたらし、下側の復号器は、変換
【０３１７】
【数２４４】
2004512713.tif 000245
および
【０３１８】
【数２４５】
2004512713.tif 000246
をもたらす。有用なチャネル５．０９．１および５．０９．３における状態は、それぞれ｜１〉Ｒおよび｜３〉Ｒである。
古典波動信号の場合、２つのソースチャネルはモード
【０３１９】
【数２４６】
2004512713.tif 000247
および
【０３２０】
【数２４７】
2004512713.tif 000248
（本明細書中の表記との一貫性のため）を搬送し、４つの伝送チャネルはモード
【０３２１】
【数２４８】
2004512713.tif 000249
、
【０３２２】
【数２４９】
2004512713.tif 000250
、
【０３２３】
【数２５０】
2004512713.tif 000251
および
【０３２４】
【数２５１】
2004512713.tif 000252
を搬送する。ソースファイバ５．０８．１および５．０８．３における信号は、
【０３２５】
【数２５２】
2004512713.tif 000253
であり、ここでａおよびｂは複素数であり、｜ａ｜２＋｜ｂ｜２はソースによって発せられる全強度に等しい。符号器５．０４から出現する状態は、
【０３２６】
【数２５３】
2004512713.tif 000254
である。次いで、信号は雑音のある伝送ファイバ５．０３．１〜５．０３．４に沿って伝わる。上側の復号器は、変換
【０３２７】
【数２５４】
2004512713.tif 000255
および
【０３２８】
【数２５５】
2004512713.tif 000256
をもたらし、下側の復号器は、変換
【０３２９】
【数２５６】
2004512713.tif 000257
および
【０３３０】
【数２５７】
2004512713.tif 000258
をもたらす。有用なチャネル５．０９．１および５．０９．３における状態は、それぞれ
【０３３１】
【数２５８】
2004512713.tif 000259
および
【０３３２】
【数２５９】
2004512713.tif 000260
である。
上記に挙げたその他の種類の信号のフィルタ除去は、第２部で詳細に説明するように非常に類似した方法で作用する。
なお、上記の例においてはいかなる信号の内部自由度も使用しなかった。単一光子状態の場合には、信号を光子の２つの偏光状態｜Ｈ〉および｜Ｖ〉に符号化して実施例を少し変更することができる。従って、これらの内部自由度を用いると、１つのソースチャネルおよび２つの伝送チャネルを用いるだけでよい。信号はａ｜Ｈ〉Ｓ＋ｂ｜Ｖ〉Ｓとして符号化することができる。符号化および復号化は、１つの無偏光ビームスプリッタによって実行される。伝送信号の４つの成分（２つのファイバのそれぞれにおける水平および垂直偏光）のすべてについて雑音が独立している限り、プロトコルは上記と全く同様に作用する。
３．２　自由空間における簡単な誤りフィルタ除去の光学的な実施例
これを図６に示す。これは、光ファイバを介して送られるのではなく、信号が自由空間を介して送られること以外は、前節における実施例と非常に類似している。このため、光学素子が異なる。前節の例と同様に、具体化のために２つのソースチャネルおよび４つの伝送チャネルがある場合を考える。ソース６．０１は信号を自由空間、つまりソースチャネル６．０８．１および６．０８．３に送る。符号化は、符号器６．０４としてビームスプリッタを用いることによって行われる。次いで、信号は雑音のある伝送経路６．０３．１〜６．０３．４に沿って伝わる。これらの信号経路は同じ光路長を有していなければならない。信号を出力に向けなければならないので、信号を方向づけるために鏡６．１０が必要である。復号器６．０５もまたビームスプリッタである。信号は受信器６．０２で収集される。有用なチャネルは６．０９．１および６．０９．３であり、その他の２つのチャネル６．０７．２および６．０７．４に現れる信号は純粋な雑音であって破棄される。
【０３３３】
前節の光ファイバにおける実施例と同様に、このハードウェアは、本明細書中で説明するプロトコルの多く、つまり単一光子量子信号、内部自由度を有する状態、多光子量子状態および古典信号に用いることができる。
伝送中の系の状態の数学的説明は、先行の実施例におけるのと全く同じであるので、ここでは繰り返さない。
３．３　光ファイバにおける時間ビンを用いた簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例
これを図７に示す。この実施例では信号は光ファイバを介して送られる。しかしながら、節３．１の実施例におけるように複数の物理的ファイバを介して送られるのではなく、信号は１つのファイバを介して送られるのであるが、信号の異なった成分は異なった時間ビンに符号化される。この実施例は、光ファイバ中を伝播する、時間ビンに分散された信号を容易に操作することができるという最近の理解（Ｊ． Ｂｒｅｎｄｅｌ、Ｗ． Ｔｉｔｔｅｌ、Ｈ． ＺｂｉｎｄｅｎおよびＮ． Ｇｉｓｉｎ、Ｐｈｙｓ． Ｒｅｖ． Ｌｅｔｔ． ８２， ２５９４， １９９９）に基づいている。どのようにして異なった時間ビンに信号を発するソースを実現するかの説明のために、この引用文献を参照する。
【０３３４】
先行の節における例と同様に、具体化のために、発明者らがソースチャネルと呼ぶ２つのソース基本状態（ｂａｓｉｓ ｓｔａｔｅ）および４つの伝送基本状態（チャネル）がある場合を考える。ソース７．０１は信号をファイバに沿って２つの時間ビン中で送る。どのように実施例が作用するかを理解しやすくするために、これらの２つの信号を丸い小塊（ｂｌｏｂ）７．０８．３と三角の小塊７．０８．１として描写した。
符号化は１つの符号器７．０４によって行われる。符合器は、１つの短いアーム７．１２と１つの長いアーム７．１３とを有する。符号器に到着する信号は、まず光カプラ７．１１．１を通過し、符号器の長いまたは短いアームを通過する振幅
【０３３５】
【数２６０】
2004512713.tif 000261
を有する。次いで、信号はスイッチ７．１４．１に到達する。このスイッチは、符号器の長いアームおよび符号器の短いアームに沿って通過した信号の部分の両方を伝送光ファイバ７．０３．０を介して送るようにソースと同期させられる。符号器の効果は、符号器に到着するいかなる信号も２つの時間ビンに分けられて符号器を出て行くというものである。２つのアームの光路の相対的長さは、この２つの時間ビンの時間間隔（ｔｉｍｅ ｓｅｐａｒａｔｉｏｎ）が２つの入ってくる（ｉｎｃｏｍｉｎｇ）ビンの時間間隔よりも大きくなるように構成される（このことが復号器におけるスイッチ動作を簡単にする―以下参照）。この符号化の結果、２つの時間ビン中のもとの信号が４つの時間ビン７．０３．１〜７．０３．４中に出現し、信号はその後、雑音のある伝送ファイバに沿ってこれらの４つの時間ビン中で伝わる。
【０３３６】
１つの物理的復号器７．０５がある。これは、入力端におけるスイッチ７．１４．２、１つの短い経路７．１６および１つの長い経路７．１７、ならびに出力端における（
【０３３７】
【数２６１】
2004512713.tif 000262
という透過係数の）光学カプラ７．１５を有する。復号器のアームに沿った光路長は、符号器の対応するアームと同じであるように構成される。復号器に到着する２つの第１の信号成分（すなわち、符号器において短いアームに沿って行ったもの）は長い経路に沿って送られ、次いで、第２の信号対が復号器の短いアームに沿って送られるようにスイッチが操作される。このため、異なる経路の既知の光路長に合わせてスイッチのタイミングを調節しなければならない。復号器は信号を２つの時間ビンに再結合する効果を有する。信号は受信器７．０２において収集される。有用なチャネルは７．０９．１および７．０９．３であり、その他の２つのチャネル７．０７．２および７．０７．４に現れる信号は純粋な雑音であって破棄される。
【０３３８】
このスキームの１つの利点は、全伝送ラインにわたって干渉計を安定させる必要がないことである。符号器および復号器の長短のアームの光路長の差だけを一定に保てばよい。他方で、このスキームは非線形要素、つまりスイッチを必要とする。スイッチの代わりに
【０３３９】
【数２６２】
2004512713.tif 000263
の透過係数のカプラを用いる場合には、スキームは相変わらず作用するが、各粒子が破棄される確率は３／４である（かつ、受信器は到着時間に基づいて粒子を受け入れるか破棄するかを判別できなければならない）。
先行の節における実施例と同様に、このハードウェアは、本明細書中で説明するプロトコルの多く、つまり単一光子量子信号、内部自由度を有する状態、多光子量子状態および古典信号に用いることができる。
【０３４０】
単一光子量子状態の場合、２つのソース時間ビン（チャネル）は状態｜１〉Ｓおよび｜３〉Ｓ（本明細書中の表記との一貫性のため）を搬送し、４つの伝送時間ビンは状態｜ｉ〉Ｔ、ｉ＝１．．４を搬送する。ソース時間ビン７．０８．１および７．０８．３における光子の状態はａ｜１〉Ｓ＋ｂ｜３〉Ｓであり、ここで、前述のように、ａおよびｂは複素数であり、｜ａ｜２＋｜ｂ｜２＝１である。符号器７．０４から出現する状態は
【０３４１】
【数２６３】
2004512713.tif 000264
である。次いで、信号は雑音のある伝送ラインに沿って４つの時間ビン７．０３．１〜７．０３．４中で伝わる。復号器は、変換
【０３４２】
【数２６４】
2004512713.tif 000265
および
【０３４３】
【数２６５】
2004512713.tif 000266
および
【０３４４】
【数２６６】
2004512713.tif 000267
および
【０３４５】
【数２６７】
2004512713.tif 000268
をもたらす。有用な時間ビン７．０９．１および７．０９．３における状態は、それぞれ｜１〉Ｒおよび｜３〉Ｒである。
上記に挙げたその他の種類の信号のフィルタ除去は、第２部に詳細に説明するように非常に類似した方法で作用する。数学的説明はここでは繰り返さない。
前述のように、この節における例ではいかなる信号の内部自由度も使用しなかった。単一光子状態の場合には、信号を光子の２つの偏光状態｜Ｖ〉および｜Ｈ〉に符号化して実施例を少し変更することができる。このため、これらの内部自由度を用いると、１つのソース時間ビンおよび２つの伝送時間ビンがあるだけでよい。信号はａ｜Ｖ〉Ｓ＋ｂ｜Ｈ〉Ｓとして符号化できる。伝送信号の４つの成分（２つの時間ビンのそれぞれにおける上下の偏光）のすべてについて雑音が独立している限り、プロトコルは上記と全く同様に作用する。
３．４　自由空間における時間ビンを用いた簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例
これを図８に示す。節３．１の複数ファイバプロトコルと類似の自由空間の節３．２があるのと同様に、時間ビンを用いる前節の実施例と類似の自由空間のものがある。この節における実施例の原理は前節のものと非常に類似しているが、ハードウェアは異なる。
【０３４６】
前節における例と同様に、具体化のために２つのソース基本状態（チャネル）および４つの伝送基本状態（チャネル）がある場合を考える。ソース８．０１は信号を自由空間において２つの時間ビン中で送る。符号化は１つの符号器８．０４によって行われる。符合器は１つの短いアーム８．１２および１つの長いアーム８．１３を有している。符号器に到着する信号は、ビームスプリッタ８．１１．１に到達し、符号器の２つのアームを介して分散される。鏡８．１０は、符号化を完結させるスイッチ８．１４．１へ光子を向けるために必要である。前節における実施例と同様に、符号化の効果は、符号器に到着するいかなる信号も２つの時間ビンに分けられて符号器を出て行くというものであり、再び、２つのアームの光路の相対的長さは、この２つの時間ビンの時間間隔が２つの入ってくるビンの時間間隔よりも大きくなるように構成される。この符号化の結果、２つの時間ビン中のもとの状態が４つの時間ビン中に出現し、信号はその後、自由空間中を４つの時間ビン８．０３の中で伝わる。この伝達中、雑音がある。１つの物理的復号器８．０５がある。これは入力端におけるスイッチ８．１４．２、１つの短い経路８．１６および１つの長い経路８．１７、ならびに出力端におけるビームスプリッタ８．１１．２を有する。復号器のアームに沿った光路長は、符号器の対応するアームと同じであるように構成される。復号器に到着する２つの第１の信号成分（すなわち、符号器において短い経路に沿って行ったもの）は長い経路に沿って送られ、次いで、第２の信号対が復号器の短い経路を通って送られるようにスイッチが操作される。スイッチのタイミングは全光路の既知の経路長に合わせて調節しなければならない。復号器は信号を２つの時間ビンに再結合する効果を有する。信号は受信器８．０２において収集される。８．０７に現れる信号はいずれも純粋な雑音であって破棄される。
【０３４７】
先行の節における実施例と同様に、このハードウェアは、本明細書中で説明するプロトコルの多く、つまり単一光子量子信号、内部自由度を有する状態、多光子量子状態および古典信号に用いることができる。
いかなるプロトコルの実施例においても各段階における状態の説明は前節と全く同様である。
なお、前述のように、この節における実施例ではいかなる信号の内部自由度も使用しなかったが、そうすることもでき、その結果必要な時間ビンの数が減少する。
３．５　複数の光ファイバにおけるもつれ合った状態の配布のためのプロトコルの実施例
これを図９に示す。これは、ソースにおける多重化を用いる節２．１６．１におけるプロトコルの実施例である。目標は、受信器ＡおよびＢ（それぞれ９．０２．１および９．０２．２）に最大限にもつれ合った状態に可能な限り近い状態を提供することである。具体化のために、受信者が２つの２準位系の最大限にもつれ合った状態を共有することを望み、各受信器に向けて出現する４つのソースチャネルがある場合を考える。この場合には符号化がなく、したがって伝送チャネルもまた４つであることを想起されたい。信号はソースを出て行き、その後、雑音のある伝送ファイバ９．０３．１〜９．０３．８に沿って伝わる。各対の伝送ファイバ（例えば９．０３．１と９．０３．２）の光路長は等しくなければならない。復号器９．０５．１〜９．０５．４は、
【０３４８】
【数２６８】
2004512713.tif 000269
の透過振幅の光カプラである。信号は受信器９．０２．１および９．０２．２において収集される。各受信器は２つのチャネルに到着する信号を収集するのであるが、受信器は相関したチャネルに到着する信号を収集しなければならない。従って、例えば受信器９．０２．１はチャネル９．０９．１および９．０９．３に到着する信号を収集することができ、その場合、受信器９．０２．２はチャネル９．０９．５および９．０９．７に到着する信号を収集しなければならない。
【０３４９】
この節２．１６．１のプロトコルの実施例では、光子は、
【０３５０】
【数２６９】
2004512713.tif 000270
の状態でソースを出て行く。符号化が自明であるので、雑音のあるファイバに入る状態は、
【０３５１】
【数２７０】
2004512713.tif 000271
である。次いで、信号は雑音のある伝送ファイバ９．０３．１〜９．０３．８に沿って伝わる。復号器９．０５．１に入る信号は
【０３５２】
【数２７１】
2004512713.tif 000272
および
【０３５３】
【数２７２】
2004512713.tif 000273
であり、復号器は、変換
【０３５４】
【数２７３】
2004512713.tif 000274
および
【０３５５】
【数２７４】
2004512713.tif 000275
をもたらす。同様に、その他の復号器９．０５．２〜９．０５．４は、変換
【０３５６】
【数２７５】
2004512713.tif 000276
および
【０３５７】
【数２７６】
2004512713.tif 000277
；
【０３５８】
【数２７７】
2004512713.tif 000278
および
【０３５９】
【数２７８】
2004512713.tif 000279
；
【０３６０】
【数２７９】
2004512713.tif 000280
および
【０３６１】
【数２８０】
2004512713.tif 000281
をもたらす。受信器は、チャネル９．０９．１、９．０９．３、９．０９．５および９．０９．７に現れる状態
【０３６２】
【数２８１】
2004512713.tif 000282
、
【０３６３】
【数２８２】
2004512713.tif 000283
、
【０３６４】
【数２８３】
2004512713.tif 000284
および
【０３６５】
【数２８４】
2004512713.tif 000285
を収集する。受信器はまた、その他の受信チャネルに現れる相補的な状態
【０３６６】
【数２８５】
2004512713.tif 000286
、
【０３６７】
【数２８６】
2004512713.tif 000287
、
【０３６８】
【数２８７】
2004512713.tif 000288
および
【０３６９】
【数２８８】
2004512713.tif 000289
を収集する場合には、誤りがフィルタ除去されたもつれ合った状態を収集する。復号化操作のこれらの選択および収集された状態が節２．１６．１の３つの条件を満たすことを確認することができる。
このプロトコルで用いることができるソースの構成の一例を図１３に与える。レーザ１３．０１はＵＶパルス１３．０５を光ファイバ１３．０４に沿って送る。これは、それぞれが光路長の等しい４つの光ファイバ１３．０９のうちの１つを伝わる４つのパルス１３．０６を発生するカプラ１３．０２に到達する。４つのパルス１３．０６は４つの非線形結晶１３．０７に同時に到達する。各パルスは２つの光学的光子パルスを発生する。それぞれが各結晶から出現する４つの上側のファイバ１３．１１．１〜１３．１１．４は、図９の４つのファイバ９．０３．１〜９．０３．４に対応する。それぞれが各結晶から出現する４つの下側のファイバ１３．１１．５〜１３．１１．８は、図９の４つのファイバ９．０３．５〜９．０３．８に対応する。
【０３７０】
一方向通信プロトコルをファイバまたは自由空間で実施し得るのと全く同様に、光ファイバを用いるのではなく自由空間において全構成を実施することもできる。前述のように光子を方向づけるために鏡が必要であり、光カプラの代わりにビームスプリッタが用いられる。
再び、上記の例においてはいかなる信号の内部自由度も使用しなかった。光子の２つの偏光状態を使用するために実施例を少し変更することができる。従って、これらの内部自由度を用いることで物理的ファイバの数が減少する。伝送信号のすべての成分について雑音が独立している限り、プロトコルは上記と全く同様に作用する。
３．６　光ファイバにおける時間ビン中でのもつれ合った状態の配布のためのプロトコルの実施例
これを図１０に示す。これは、前節と同じプロトコルの、つまりソースにおける多重化を用いる実施例である。しかしながら、前述のプロトコルにおけるように複数のファイバを用いるのではなく、信号は複数の時間ビンに符号化される。前述のように、目標は、受信器ＡおよびＢ（それぞれ１０．０２．１および１０．０２．２）に最大限にもつれ合った状態に可能な限り近い状態を提供することである。再び、受信者が２つの２準位系の最大限にもつれ合った状態を共有することを望む場合を考える。各受信器に向けて伝わる４つのソース時間ビンがある場合を考える。前述のように符号化はなく、したがって伝送時間ビンもまた４つである。なお、どのようにして複数の時間ビン中のもつれ合った状態のソースを実験的に実現するかは、Ｂｒｅｎｄｅｌら、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔ ８２ （１９９９） ２５９４に示されている。
【０３７１】
受信器Ａに向けて伝わる信号を考えるとする。Ｂへと伝わる信号の説明は同じである。信号はソースを出て行き、その後、雑音のある伝送ファイバに沿って４つの時間ビン１０．０３．１〜１０．０３．４中で伝わる。装置のこの部分には１つの物理的復号器１０．０５．１がある。これは、入力端におけるスイッチ１０．１４．１、１つの短い経路１０．１６．１および１つの長い経路１０．１７．１、ならびに出力端における光カプラ１０．１５．１を有している。復号器のアームに沿った光路長は、１０．０３．３および１０．０３．４間と同じである時間ビン１０．０３．１および１０．０３．２間のものと同じであるように構成される。復号器に到着する２つの第１の信号成分は長い経路に沿って送られ、次いで、第２の信号対が復号器の短い経路を通って送られるようにスイッチが操作される。スイッチのタイミングは全光路の既知の経路長に合わせて調節しなければならない。復号器は、信号をカプラからの各出力ファイバに沿った２つの時間ビンに再結合する効果を有する。信号は受信器１０．０２．１において収集される。この受信器が２つの時間ビン１０．０９．１および１０．０９．３を収集する場合には、他方の受信器はその側で対応する時間ビンを収集しなければならない。
【０３７２】
状態および装置によって実行される変換の説明は前節におけるものと全く同様であり、繰り返す必要はない。
このプロトコルにおいて用いることができるソースの一例は、Ｂｒｅｎｄｅｌら、Ｐｈｙｓ Ｒｅｖ Ｌｅｔｔ ８２ （１９９９） ２５９４に記載されており、図１２に示す。レーザ１２．０１はＵＶパルス１２．０５を光ファイバ１２．０４に沿って発する。光カプラ１２．０２は異なる光路長の４つの光ファイバ１２．０９を接続する。もとのパルスは、それぞれがファイバ１２．０９のそれぞれに沿って伝わる４つのパルスに分けられる。ファイバはカプラ１２．０３で再結合される。４つのパルスがカプラから出現し、ファイバ１２．１０に沿って伝わる。パルスは非線形結晶１２．０７に到達する。結晶では４つのパルス１２．０６のそれぞれが２つの光学的光子パルスを生成し、一方はファイバ１２．１１．１に沿って、他方は１２．１１．２に沿って伝わる。従って、合計で８つのパルスが４つのパルス１２．０６によって生成される。４つのパルス１２．０８．１の組は、図１０において受信器１０．０２．１に向けて送られる信号パルス１０．０３．１〜１０．０３．４として用いられ、もう一方の４つのパルス１２．０８．２は、図１０において受信器１０．０２．２に向けて送られる信号パルスとして用いられる。
【０３７３】
また、前節に記載のように、一方向通信プロトコルをファイバまたは自由空間で実施し得るのと全く同様に、光ファイバを用いるのではなく自由空間において全構成を実施することもできる。前述のように光子を方向づけるために鏡が必要であり、光カプラの代わりにビームスプリッタが用いられる。
再び、上記の例においてはいかなる信号の内部自由度も使用しなかった。光子の２つの偏光状態を使用するために実施例を少し変更することができる。従って、これらの内部自由度を用いることで必要な時間ビンの数が減少する。伝送信号のすべての成分について雑音が独立している限り、プロトコルは上記と全く同様に作用する。
３．７　もつれ合った状態の配布のための第２のプロトコルの実施
ここで、本明細書中で節２．１６において明らかにしたように、量子状態の伝送を向上させるいかなる一方向通信プロトコルも、もつれ合った状態の伝送を向上させるために用いることができることを簡単に述べておく。
３．８　メゾスコピック量子系におけるプロトコルの実施
先行のプロトコルの実施例はいずれも、メゾスコピック系あるいは実際には量子または古典波動情報処理を行うことが可能なその他の物理領域における使用に採用することができる。すなわち、光学素子（ファイバ、カプラ、ビームスプリッタなど）の代わりにメゾスコピックまたは他の領域（ｄｏｍａｉｎ）において同等の仕事を行う素子を用いるだけである。
【０３７４】
メゾスコピックな実施例の場合、発明者らのプロトコルを実施するために用いることができる物理素子の例の明確な説明は、Ｒ． Ｉｏｎｉｃｉｏｉｕらｑｕａｎｔ−ｐｈ／９９０７０４３およびｑｕａｎｔ−ｐｈ／００１１０５１およびそれらの中の引用文献に見ることができる。上記の発明者らのプロトコルにおいて用いた各光学素子に対し、対応するナノスケールのものが存在する。具体的には、量子ナノワイヤが光ファイバに対応し、電子波導波カプラ（ｅｌｅｃｔｒｏｎ ｗａｖｅ−ｇｕｉｄｅ ｃｏｕｐｌｅｒ）または対称（ｓｙｍｍｅｔｒｉｃ）トンネル接合がビームスプリッタまたは光カプラに対応する。
【０３７５】
図１１は、メゾスコピック領域における最も簡単なプロトコル（節２．６）の実施例を示す。具体化のために２つのソースチャネルと４つの伝送チャネルがある場合を考える。ソース１１．０１は信号を２つのナノワイヤ、つまりソースチャネル１１．０８．１および１１．０８．３へ送る。符号化は、符号器１１．０４としてナノスケールのカプラを用いて行われる。次いで、信号は雑音のある伝送ワイヤ１１．０３．１〜１１．０３．４を通って伝わる。復号器１１．０５もまたナノスケールのカプラである。信号は受信器１１．０２において収集される。有用なチャネルは１１．０９．１および１１．０９．３であり、その他の２つのチャネル１１．０７．２および１１．０７．４に現れる信号は純粋な雑音であって破棄される。なお、対の伝送ワイヤ１１．０３．１および１１．０３．２（または１１．０３．３および１１．０３．４）は干渉計を構成する。これらの２つのワイヤの伝送長さは、雑音がない場合にソースによってワイヤ１１．０８．１（または１１．０８．３）に発せられる信号がワイヤ１１．０９．１（または１１．０９．３）において確実に回収されるように、等しくなければならない。
【０３７６】
このハードウェアは、本明細書中で説明するプロトコルの多く、つまり単一電子量子信号、内部自由度がある状態、多粒子量子状態および古典電流に用いることが可能である。
【図面の簡単な説明】
【図１】一方向通信のための一般的な構成。
【図２】もつれ合った状態の配布のための一般的な構成。
【図３】一方向通信のための簡単なプロトコル。
【図４】もつれ合った状態の配布のための一般的なプロトコル。
【図５】光ファイバにおける簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例。
【図６】自由空間における簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの光学的な実施例。
【図７】光ファイバにおける時間ビンを用いた簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例。
【図８】自由空間における時間ビンを用いた簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例。
【図９】複数の光ファイバにおけるもつれ合った状態の配布のためのプロトコルの実施例。
【図１０】光ファイバにおける時間ビン中でのもつれ合った状態の配布のためのプロトコルの実施例。
【図１１】メゾスコピック領域における簡単な誤りフィルタ除去プロトコルの実施例。
【図１２】時間ビンにおけるもつれ合った状態のソースの例。
【図１３】光ファイバにおけるもつれ合った状態のソースの例。
【図１】
2004512713.tif 000291
【図２】
2004512713.tif 000292
【図３】
2004512713.tif 000293
【図４】
2004512713.tif 000294
【図５】
2004512713.tif 000295
【図６】
2004512713.tif 000296
【図７】
2004512713.tif 000297
【図８】
2004512713.tif 000298
【図９】
2004512713.tif 000299
【図１０】
2004512713.tif 000300
【図１１】
2004512713.tif 000301
【図１２】
2004512713.tif 000302
【図１３】
2004512713.tif 000303
【国際公開パンフレット】
2004512713.tif 000304
2004512713.tif 000305
2004512713.tif 000306
2004512713.tif 000307
2004512713.tif 000308
2004512713.tif 000309
2004512713.tif 000310
2004512713.tif 000311
2004512713.tif 000312
2004512713.tif 000313
2004512713.tif 000314
2004512713.tif 000315
2004512713.tif 000316
2004512713.tif 000317
2004512713.tif 000318
2004512713.tif 000319
2004512713.tif 000320
2004512713.tif 000321
2004512713.tif 000322
2004512713.tif 000323
2004512713.tif 000324
2004512713.tif 000325
2004512713.tif 000326
2004512713.tif 000327
2004512713.tif 000328
2004512713.tif 000329
2004512713.tif 000330
2004512713.tif 000331
2004512713.tif 000332
2004512713.tif 000333
2004512713.tif 000334
2004512713.tif 000335
2004512713.tif 000336
2004512713.tif 000337
2004512713.tif 000338
2004512713.tif 000339
2004512713.tif 000340
2004512713.tif 000341
2004512713.tif 000342
2004512713.tif 000343
2004512713.tif 000344
2004512713.tif 000345
2004512713.tif 000346
2004512713.tif 000347
2004512713.tif 000348
2004512713.tif 000349
2004512713.tif 000350
2004512713.tif 000351
2004512713.tif 000352
2004512713.tif 000353
2004512713.tif 000354
2004512713.tif 000355
2004512713.tif 000356
2004512713.tif 000357
2004512713.tif 000358
2004512713.tif 000359
2004512713.tif 000360
2004512713.tif 000361
2004512713.tif 000362
2004512713.tif 000363
2004512713.tif 000364
2004512713.tif 000365
2004512713.tif 000366
2004512713.tif 000367
2004512713.tif 000368
2004512713.tif 000369
2004512713.tif 000370
2004512713.tif 000371
2004512713.tif 000372
2004512713.tif 000373
2004512713.tif 000374
2004512713.tif 000375
2004512713.tif 000376
2004512713.tif 000377
2004512713.tif 000378
2004512713.tif 000379
2004512713.tif 000380
2004512713.tif 000381
2004512713.tif 000382
2004512713.tif 000383
2004512713.tif 000384
2004512713.tif 000385
2004512713.tif 000386
2004512713.tif 000387
2004512713.tif 000388
2004512713.tif 000389
2004512713.tif 000390
2004512713.tif 000391
2004512713.tif 000392
2004512713.tif 000393
2004512713.tif 000394
2004512713.tif 000395
【国際公開パンフレット（コレクトバージョン）】
2004512713.tif 000396
2004512713.tif 000397
【国際調査報告】
2004512713.tif 000398