(57)【要約】【課題】  透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子で構成された測定波長分解能が改善された分光素子を提供すること。【解決手段】  透過波長可変フィルタ１の波長可変ライン３と直交する関係にある特定波長の２次元マトリックス受光素子２に対する直線状透過領域５が、縦方向に配列された隣接する一方画素列51の縦方向一端側画素から他方画素列52の縦方向他端側画素間までに１画素列分ずれるように、透過波長可変フィルタの波長可変ラインが２次元マトリックス受光素子の横方向に配列された画素列に対し非平行に配置されていることを特徴とする。【選択図】  図３
2005274270.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板表面に形成された誘電体多層膜を有しこの誘電体多層膜における一方の端縁から他方の端縁へ向かう波長可変ライン上の入射位置に応じて透過する波長が線形的に変化する透過波長可変フィルタと、縦横方向に亘って複数の画素が配列された２次元マトリックス受光素子とでその主要部が構成される分光素子において、
上記波長可変ラインと直交する関係にある特定波長の上記２次元マトリックス受光素子に対する直線状透過領域が、縦方向に配列された互いに隣接する一対の画素列における一方画素列の縦方向一端側画素から他方画素列の縦方向他端側画素間までに１画素列分ずれるように、透過波長可変フィルタの波長可変ラインが２次元マトリックス受光素子の横方向に配列された画素列に対し非平行に配置されていることを特徴とする分光素子。
【請求項２】
上記透過波長可変フィルタにおける波長可変ライン上の任意位置を透過する特定波長の透過光強度の半値幅が、２次元マトリックス受光素子の横方向に配列された画素数と上記透過波長可変フィルタの透過波長域（ｎｍ）とで決定される１画素当たりの透過波長可変量（ｎｍ／画素）より小さいことを特徴とする請求項１記載の分光素子。
【請求項３】
上記２次元マトリックス受光素子が、ＣＣＤ素子、ＣＭＯＳ素子、複数の受光素子を２次元に並べて配置した集合素子のいずれかであることを特徴とする請求項１または２記載の分光素子。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、基板表面に形成された誘電体多層膜を有しこの誘電体多層膜における一方の端縁から他方の端縁へ向かう波長可変ライン上の入射位置に応じて透過する波長が線形的に変化する透過波長可変フィルタと、縦横方向に亘って複数の画素が配列された２次元マトリックス受光素子とでその主要部が構成される小型で駆動部のない分光素子に係り、特に、測定波長分解能が高められた分光素子の改良に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
光通信部品製造のためイオンプロセスを応用した成膜技術が２０００年ごろから飛躍的に進歩し、狭帯域フィルタの製造方法が確立されて光学薄膜製造メーカから狭帯域フィルタの入手が可能となってきた。透過波長可変フィルタは、狭帯域フィルタにおいて光学薄膜の膜厚が一方向に連続的に厚く（あるいは薄く）なっている構造のフィルタである。
【０００３】
すなわち、透過波長可変フィルタは、基板表面に形成された誘電体多層膜を有しこの誘電体多層膜の膜厚が一方向に連続的に厚く（あるいは薄く）設定されているフィルタで、誘電体多層膜における一方の端縁から他方の端縁へ向かう波長可変ライン上の入射位置に応じて透過する波長が線形的に変化するフィルタ、具体的には図１に示すように上記一方向に透過する波長が長く（あるいは短く）なる機能を有するフィルタである（特許文献１参照）。
【０００４】
この透過波長可変フィルタと１次元アレイ受光素子若しくは２次元マトリックス受光素子とでその主要部が構成される分光素子は小型でかつ駆動部がないことから低価格で信頼性にも優れるため屋外での測定や他の装置に組み込まれる場合が多くなってきており（特許文献２〜４参照）、特に、図２（Ａ）〜（Ｂ）に示す透過波長可変フィルタ１と２次元マトリックス受光素子２とでその主要部が構成される分光素子が主流を占めている。
【０００５】
ところで、従来の分光素子においては、透過波長可変フィルタ１の波長可変ラインの方向が図２（Ａ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素列に対し平行になるよう配置されているため、その測定波長分解能が２次元マトリックス受光素子２の画素ピッチで決定されてしまう問題があった。
【０００６】
図３（Ａ）はこの問題点を示す説明図である。
【０００７】
すなわち、従来の分光素子は、透過波長可変フィルタ１における波長可変ライン３の方向が図２（Ａ）や図３（Ａ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素４列に対し平行になるよう配置され、上記波長可変ライン３と直交する関係にある特定波長の上記２次元マトリックス受光素子２に対する直線状透過領域５も２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された画素４列に対し平行となっている。
【０００８】
従って、透過波長可変フィルタ１における波長可変ライン３の特定位置を透過する波長λの直線状透過領域５は図３（Ａ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された真ん中の画素４列上に設定され、同様に、上記波長可変ライン３の特定位置を透過する波長（λ−Δλ）の直線状透過領域５は図３（Ａ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された左端の画素４列上に設定され、波長可変ライン３の特定位置を透過する波長（λ＋Δλ）の直線状透過領域５は図３（Ａ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された右端の画素４列上に設定され、これにより各波長（λ−Δλ、λ、λ＋Δλ）を感知するための受光領域として、２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された各一列分の画素４列の全てが利用されることになることから、その測定波長分解能が２次元マトリックス受光素子２の画素ピッチで決定される問題があった。
【０００９】
そこで、従来、測定波長分解能を高めるための以下の方法が検討されている。
（１）同一面積の２次元マトリックス受光素子で画素数の多い２次元マトリックス受光素子を用いる方法
しかし、この方法は画素数を増加させた分、処理速度が低下し、かつ、１画素あたりの受光面積が小さくなるため感度も悪くなる別の問題を有していた。
（２）同一面積の透過波長可変フィルタにおける透過波長域（ｎｍ）と波長可変ラインの長さ（ｍｍ）とで決定される波長可変ライン１ｍｍ当たりの透過波長可変量（ｎｍ/ｍｍ）を緩やか（小さく）にする方法
しかし、この方法で同一面積の２次元マトリックス受光素子を用いたのでは透過波長可変範囲が小さくなってしまう問題があり、かつ、透過波長可変範囲を広げるため大面積の２次元マトリックス受光素子を用いると、コストが高くなるばかりかこの分光素子における小型という利点を生かせなくなる問題があった。
【特許文献１】ＵＳＰ３，４４２，４７２号公報
【特許文献２】ＵＳＰ５，１６６，７５５号公報
【特許文献３】ＵＳＰ６，６３０，９９９号公報
【特許文献４】特開平１０−１１１２４０号公報
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１０】
本発明はこのような問題点に着目してなされたもので、その課題とするところは、従来利用していた２次元マトリックス受光素子や透過波長可変フィルタ並びに信号処理技術を変更することなく測定波長分解能が高められた分光素子を提供することにある。
【課題を解決するための手段】
【００１１】
すなわち、請求項１に係る発明は、
基板表面に形成された誘電体多層膜を有しこの誘電体多層膜における一方の端縁から他方の端縁へ向かう波長可変ライン上の入射位置に応じて透過する波長が線形的に変化する透過波長可変フィルタと、縦横方向に亘って複数の画素が配列された２次元マトリックス受光素子とでその主要部が構成される分光素子を前提とし、
上記波長可変ラインと直交する関係にある特定波長の上記２次元マトリックス受光素子に対する直線状透過領域が、縦方向に配列された互いに隣接する一対の画素列における一方画素列の縦方向一端側画素から他方画素列の縦方向他端側画素間までに１画素列分ずれるように、上記透過波長可変フィルタの波長可変ラインが２次元マトリックス受光素子の横方向に配列された画素列に対して非平行に配置されていることを特徴とする。
【００１２】
また、請求項２に係る発明は、
請求項１記載の発明に係る分光素子を前提とし、
上記透過波長可変フィルタにおける波長可変ライン上の任意位置を透過する特定波長の透過光強度の半値幅が、２次元マトリックス受光素子の横方向に配列された画素数と上記透過波長可変フィルタの透過波長域（ｎｍ）とで決定される１画素当たりの透過波長可変量（ｎｍ／画素）より小さいことを特徴とし、
請求項３に係る発明は、
請求項１または２記載の発明に係る分光素子を前提とし、
上記２次元マトリックス受光素子が、ＣＣＤ素子、ＣＭＯＳ素子、複数の受光素子を２次元に並べて配置した集合素子のいずれかであることを特徴とするものである。
【発明の効果】
【００１３】
請求項１〜３記載の発明に係る分光素子によれば、
上記波長可変ラインと直交する関係にある特定波長の上記２次元マトリックス受光素子に対する直線状透過領域が、縦方向に配列された互いに隣接する一対の画素列における一方画素列の縦方向一端側画素から他方画素列の縦方向他端側画素間までに１画素列分ずれるように、上記透過波長可変フィルタの波長可変ラインが２次元マトリックス受光素子の横方向に配列された画素列に対して非平行に配置されている。
【００１４】
従って、測定波長分解能が２次元マトリックス受光素子の画素ピッチで決定されなくなるため、２次元マトリックス受光素子や透過波長可変フィルタ並びに信号処理技術を変更することなく測定波長分解能を改善することが可能となる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１５】
以下、本発明を詳細に説明する。
【００１６】
本発明に係る分光素子は、図３（Ｂ）に示すように波長可変ライン３と直交する関係にある特定波長の２次元マトリックス受光素子２に対する直線状透過領域５が、縦方向に配列された互いに隣接する一対の画素列５１，５２における一方画素列５１の下端側画素から他方画素列５２の上端側画素間までに１画素列分ずれるように、透過波長可変フィルタ１の波長可変ライン３が２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素列に対して非平行に配置されていることを特徴としている。
【００１７】
そして、この分光素子においては、透過波長可変フィルタ１における波長可変ライン３の特定位置を透過する波長λの直線状透過領域５が、図３（Ｂ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された互いに隣接する一対の画素列５２，５３における一方画素列５２の下端側画素から他方画素列５３の上端側画素間までに１画素列分ずれている関係上、画素列５２，５３の各画素４に対する波長λの入射強度は各画素４と直線状透過領域（透過波長可変フィルタ１の半値幅を有している）５が交わる面積の大小により相違することとなり、この結果、波長λの入射強度が最大となる画素を波長λの測定用画素として特定することが可能となる。
【００１８】
同様に、波長（λ−Δλ）の入射強度も、画素列５１，５２の各画素４と透過波長可変フィルタ１の半値幅を有した直線状透過領域５が交わる面積の大小により相違するため、波長（λ−Δλ）の入射強度が最大となる画素列５１，５２中の画素を波長（λ−Δλ）の測定用画素として特定でき、また、波長（λ＋Δλ）の入射強度が最大となる画素列５３，５４中の画素を波長（λ＋Δλ）の測定用画素として特定することが可能となる。
【００１９】
他方、波長（λ−Δλ）と波長λとの間にある狭いスペクトル幅の光、および、波長λと波長（λ＋Δλ）との間にある狭いスペクトル幅の光についても、画素列５１〜５４中の上記各波長（λ−Δλ、λ、λ＋Δλ）に対応した測定用画素を除いて残るいずれかの画素においてその入射強度が最大となる画素が必ず存在することになるため、上記狭いスペクトル幅の光の測定用画素として特定することができ、従来の分光素子と比較してその測定波長分解能を改善することが可能となる。
【００２０】
尚、上記Δλは、２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素数と上記透過波長可変フィルタ１の透過波長域（ｎｍ）とで決定される１画素当たりの透過波長可変量（ｎｍ／画素）を意味している。
【００２１】
ところで、本発明に係る分光素子においては、上述したように透過波長可変フィルタにおける波長可変ラインの特定位置を透過する波長の直線状透過領域５が、２次元マトリックス受光素子の縦方向に配列された一対の画素列における一方画素列の下端側画素から他方画素列の上端側画素間までに１画素列分ずれて設定されていることから、波長の入射強度が最大となる画素は、図５の画素１００と画素１０１で示すように一対の画素列中で一つに限られ、残りの画素を他の測定用画素として最大限利用することができる。しかし、上記波長の直線状透過領域５'が、一対の画素列における一方画素列の下端側画素から他方画素列の上端側画素間までに２画素列分ずれて設定された場合、波長の入射強度が最大となる画素は、図５の画素１０２と画素１０３で示すように一対の画素列中に複数（この例では２つ）繰り返して存在することになるため、残りの画素を他の測定用画素として最大限利用することができなくなる。従って、本発明に係る分光素子においては、波長の直線状透過領域が、縦方向に配列された隣接する一対の画素列における一方画素列の一端側画素から他方画素列の他端側画素間までに１画素列分ずれるように上記透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子とを配置することを要する。
【００２２】
次に、透過波長可変フィルタ１については、その波長可変ライン上の任意位置を透過する特定波長の透過光強度の半値幅Ｂが図４（Ａ）〜（Ｂ）に示すように２次元マトリックス受光素子２の１画素４間隔Ａ当たりに対する透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）より小さい透過波長可変フィルタを適用することが望ましい。透過光強度の半値幅Ｂが２次元マトリックス受光素子２の透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）より小さいと、画素４中央の透過波長で非常に狭いスペクトル幅の光（線スペクトル）が入射した場合、波長可変ライン方向に近接する両画素の信号強度に影響を及ぼすことがないからである。
【００２３】
例えば、図６（Ａ）に示すようにピーク波長（λ＋Δλ／２）でかつ半値幅が透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）より小さい光が本発明に係る分光素子に入射すると、透過波長可変フィルタのピーク波長（λ＋Δλ／２）が透過する位置の下側にある２次元マトリックス受光素子２の各画素４から入射光強度に応じて信号が出力される。この場合、画素４への入射光量が最も多い図６（Ｂ）の丸印で示した画素の信号出力が最大となり、丸印で示した画素をピーク波長（λ＋Δλ／２）の測定用画素として予め特定することで、本発明に係る分光素子にて波長（λ＋Δλ／２）の光の有無を検出することが可能となる。
【００２４】
同様に、図７（Ａ）に示すようにピーク波長（λ＋Δλ）でかつ半値幅が２Δλ（ｎｍ／画素）より小さい光が本発明に係る分光素子に入射すると、透過波長可変フィルタのピーク波長（λ＋Δλ）が透過する位置の下側にある２次元マトリックス受光素子２の各画素４から入射光強度に応じて信号が出力される。この場合、画素４への入射光量が最も多い図７（Ｂ）の丸印で示した２つの画素の信号出力が最大となり、丸印で示した２つの画素をピーク波長（λ＋Δλ）の測定用画素として予め特定することで、本発明に係る分光素子にて波長（λ＋Δλ）の光の有無を検出することが可能となる。
【００２５】
従って、従来の２次元マトリックス受光素子や透過波長可変フィルタ並びに信号処理技術を変更することなく測定波長分解能を改善することが可能となる。
【００２６】
尚、本発明に係る分光素子として、図３（Ｂ）に透過波長可変フィルタ１の波長可変ライン３が２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素列に対し非平行に配置された構造の分光素子が示されているが、透過波長可変フィルタ１の波長可変ライン３が２次元マトリックス受光素子２の縦方向に配列された画素列に対し非平行に配置された構造の分光素子としてもよく任意である。
【００２７】
次に、本発明に係る分光素子をより具体的に説明する。
【００２８】
すなわち、本発明に係る分光素子の効果を確認するため、透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子とでその主要部が構成される本発明に係る分光素子と従来例に係る分光素子をそれぞれ製作した。
【００２９】
上記透過波長可変フィルタの透過有効面積は、横方向１２．３ｍｍ×縦方向１．４ｍｍで、横方向に透過波長が可変し（すなわち、波長可変ライン方向が横方向となる）、その透過波長域が４００〜６５５ｎｍであることから、横方向の透過波長可変量Δλ（ｎｍ／ｍｍ）は約２０．７ｎｍ／ｍｍ［＝（６５５ｎｍ−４００ｎｍ）／１２．３ｍｍ］となる。
【００３０】
一方、２次元マトリックス受光素子は、１画素のサイズが横方向約２４μｍ×縦方向約２４μｍで、横方向５１２画素×縦方向６０画素の２次元ＣＣＤ素子を用いた。
【００３１】
尚、２次元ＣＣＤ素子に代えて、複数の受光素子を２次元に並べて配置した集合素子を用いてもあるいはＣＭＯＳ素子を用いてもよい。
【００３２】
また、上記透過波長可変フィルタ１画素当たりの透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）は０．５ｎｍ／画素［＝（６５５ｎｍ−４００ｎｍ）／５１２画素］となる。
【００３３】
また、上記透過波長可変フィルタについては、その波長可変ライン上の任意位置を透過する特定波長の透過光強度の半値幅が透過波長全域において２次元マトリックス受光素子の１画素間隔当たりに対する透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）＝０．５ｎｍ／画素よりも小さい０．３ｎｍ以下となる膜構成の透過波長可変フィルタを用いた。透過光強度の半値幅０．３ｎｍが１画素間隔当たりに対する透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）＝０．５ｎｍ／画素よりわずかに小さいので、もし、画素中央の透過波長で非常に狭いスペクトル幅の光が入射した場合、近接する画素の信号強度に影響を及ぼすことはない。
【００３４】
そして、従来例に係る分光素子は、図３（Ａ）に示すように透過波長可変フィルタ１の波長可変ライン３が２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素列に対し平行となるよう透過波長可変フィルタ１と２次元マトリックス受光素子２とを配置した。
【００３５】
一方、本発明に係る受光素子は、図８（Ｂ）に示すように波長可変ラインと直交する関係にある特定波長の２次元マトリックス受光素子２に対する直線状透過領域５が、縦方向に配列された互いに隣接する一対の画素列５２，５３における一方画素列５３の上端側画素（横方向に配列された画素列の１ライン目）から他方画素列５２の下端側画素（横方向に配列された画素列の６０ライン目）間までに１画素列分ずれるように、透過波長可変フィルタ１の波長可変ラインが２次元マトリックス受光素子２の横方向に配列された画素列に対し平行とならないように配置した。
【００３６】
尚、このような配置にするため、まず、波長６３２．９９１ｎｍのヨウ素安定化Ｈｅ−Ｎｅレーザを用いて、上記透過波長可変フィルタ１における波長可変ラインと直交する関係にあるＨｅ−Ｎｅレーザの２次元マトリックス受光素子２に対する直線状透過領域５の位置を調べた。
【００３７】
そして、透過波長可変フィルタ１における波長可変ラインと直交する関係にあるＨｅ−Ｎｅレーザの２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２に対する直線状透過領域５について、２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２の上記１ライン目から６０ライン目で１画素列分ずれるように配置するため、２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２の横方向に配列された画素列と直交する位置から時計方向に約０．９５度［ＣＣＤ素子２の縦方向に６０画素、横方向に１画素ずれる条件であるｔａｎθ＝２４μｍ／（２４μｍ×６０）]だけ斜めにし、かつ、Ｈｅ−Ｎｅレーザの２次元マトリックス受光素子２に対する直線状透過領域５が、４６５番列目［（６３２．９９１ｎｍ−４００ｎｍ）÷透過波長可変量Δλ＝２３２．９９１÷０．５（ｎｍ／画素）＝４６５．９８２画素］の５９ライン目（＝６０ライン目×０．９８２）の画素と交わるように、Ｈｅ−Ｎｅレーザと２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２から各画素の信号強度をモニターしながら、透過波長可変フィルタ１と２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２を配置しかつ固定した。
【００３８】
このような配置とすることにより、計算上、２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２の横方向に１画素づつずれる毎に透過波長可変フィルタ１を透過する透過波長が０．５ｎｍづつ長くなり、かつ、２次元マトリックス受光素子（ＣＣＤ素子）２の縦方向に１画素づつずれる毎に透過波長可変フィルタ１を透過する透過波長が約０．００８３ｎｍ（＝０．５ｎｍ／６０ライン）づつ長くなり、各画素の透過波長は４００から６５５ｎｍｍまで０．００８３ｎｍ間隔で連続していることになる。
【００３９】
但し、透過波長可変フィルタの精度（膜厚ムラ）や２次元マトリックス受光素子のノイズを考慮すると、測定対象光がレーザラインのように非常に狭いスペクトル幅の光が入射したときでも１画素のみから信号が発生するとは考え難い。そこで、ピーク近傍と思われる数画素の信号を数回取込み、これら平均化したデータから本当のピークの画素位置を求めることが望ましい。
【００４０】
以下、実施例により本発明をより具体的に説明する。
【実施例１】
【００４１】
実際に製作した本発明に係る受光素子と従来例に係る分光素子を比較評価した。
【００４２】
まず、アルゴンレーザとクリプトンレーザの発振波長を測定した。アルゴンレーザとクリプトンレーザは、マルチモード発振の場合、出力強度の比較的強い発振波長がどちらも数本ある。
【００４３】
以下の表１に本発明に係る受光素子と従来例に係る分光素子の比較評価結果を示す。
【００４４】
２次元マトリックス受光素子からの信号についてはそのＳＮ比を向上させるため、信号は１０回取込みその平均値からその信号の中心（ピーク）となる画素位置（最高信号列および最高信号ライン）を求めた。
【００４５】
そして、従来例に係る分光素子ではその最高信号列位置［４００ｎｍ＋（最高信号列×０．５ｎｍ）］から各レーザの発振波長を求め、本発明に係る受光素子ではその最高信号画素位置［４００ｎｍ＋（最高信号列×０．５ｎｍ）＋（最高信号ライン×０．５ｎｍ／６０ライン）］から各レーザの発振波長を求めた。
【００４６】
尚、「信号列」とは縦方向に配列された画素列の左１列から右５１２列までの数値を意味し、「ライン」とは横方向に配列された画素列の一番上の１ライン目から一番下の６０ライン目までの数値を意味する。
【００４７】
【表１】
2005274270.tif 000003
［評  価］
従来例に係る分光素子では、２次元マトリックス受光素子における各列毎の出力信号はどのラインも同じである。これでは、透過波長可変フィルタの波長可変量の０．５ｎｍ／画素の波長分解能しかなく正確なピーク波長を求めることができなかった。
【００４８】
例えば、アルゴンレーザの発振波長が４５７．９ｎｍの場合、表１に示されているように測定波長結果は４５８．０ｎｍ、また、クリプトンレーザの発振波長が５６８．２ｎｍと５３０．９ｎｍの場合、測定波長結果はそれぞれ５６８．０ｎｍと５３１．０ｎｍである。
【００４９】
他方、本発明に係る分光素子では、従来とまったく同じ構成部品（透過波長可変フィルタ、２次元マトリックス受光素子）を用いているにも拘らず、０．１ｎｍ／画素の波長高分解能を実現することが可能になった。
【００５０】
例えば、アルゴンレーザの発振波長が４５７．９ｎｍの場合、表１に示されているように測定波長結果は４５７．９ｎｍ、また、クリプトンレーザの発振波長が５６８．２ｎｍと５３０．９ｎｍの場合、測定波長結果はそれぞれ５６８．２ｎｍと５３０．９ｎｍである。
【００５１】
このように本発明に係る分光素子は、多数の非常に狭いスペクトル幅（線スペクトル）の光が入射した場合でも各スペクトルのピーク波長を同時に計測することができることが確認される。
【産業上の利用可能性】
【００５２】
本発明に係る受光素子は、小型でかつ駆動部がないため信頼性に優れ、しかも、波長高分解能な測定が可能となるため、屋外での測定機器や他の装置に組み込まれて利用される産業分野に利用できる。
【図面の簡単な説明】
【００５３】
【図１】透過波長可変フィルタにおける波長可変ライン上の入射位置と透過波長との関係を示すグラフ図。
【図２】図２（Ａ）は透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子とで構成される分光素子の一部切欠平面図、図２（Ｂ）は分光素子の概略側面図。
【図３】図３（Ａ）は従来例に係る分光素子の透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子との配置関係を示す説明図、図３（Ｂ）は本発明に係る分光素子の透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子との配置関係を示す説明図。
【図４】図４（Ａ）は透過波長可変フィルタと２次元マトリックス受光素子とで構成される分光素子の入射光との関係を示す説明図、図４（Ｂ）は入射光の透過位置と透過光強度との関係を示すグラフ図。
【図５】透過波長可変フィルタにおける波長可変ラインの特定位置を透過する波長の直線状透過領域と２次元マトリックス受光素子の画素列との関係を示す説明図。
【図６】図６（Ａ）はピーク波長（λ＋Δλ／２）でかつ半値幅が透過波長可変量Δλ（ｎｍ／画素）より小さい光が本発明に係る分光素子に入射した場合の作用説明図、図６（Ｂ）は上記光が入射された場合の各画素の信号強度分布を示す説明図。
【図７】図７（Ａ）はピーク波長（λ＋Δλ）でかつ半値幅が透過波長可変量２Δλ（ｎｍ／画素）より小さい光が本発明に係る分光素子に入射した場合の作用説明図、図７（Ｂ）は上記光が入射された場合の各画素の信号強度分布を示す説明図。
【図８】図８（Ａ）は実施例に係る分光素子の２次元マトリックス受光素子における１ライン目の画素列と透過波長可変フィルタにおける波長可変ラインの特定位置を透過する波長の直線状透過領域との関係を示す説明図、図８（Ｂ）は実施例に係る分光素子の２次元マトリックス受光素子における縦横方向に配列された各画素列と透過波長可変フィルタにおける波長可変ラインの特定位置を透過する波長の直線状透過領域との関係を示す説明図、図８（Ｃ）は実施例に係る分光素子の２次元マトリックス受光素子における４６４列目〜４６６列目の縦方向に配列された各画素の信号強度分布を示す説明図。
【符号の説明】
【００５４】
１  透過波長可変フィルタ
２  ２次元マトリックス受光素子
３  波長可変ライン
４  画素
５  直線状透過領域
５１  画素列
５２  画素列
５３  画素列
５４  画素列
【図１】
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【図２】
2005274270.tif 000005
【図３】
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【図４】
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【図５】
2005274270.tif 000008
【図６】
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【図７】
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【図８】
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