(57)【要約】【課題】  従来よりも高い高密度化に適用することができる超高密度光記録磁気材料を提供する。【解決手段】  単位胞の点対称性がペロブスカイト型結晶構造の格子並進構造を構成する化合物からなり、その平均最大寸法（一般的には粒子径寸法）が０．１ｎｍ以上１００ｎｍ以下の範囲にある強相関物質ナノ粒子６を合成する。この強相関物質ナノ粒子６を非磁性で且つ非伝導性の多孔マトリックスの細孔５中に鋳込んで超高密度光記録磁気材料２を合成する。【選択図】図２
2005243194.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
単位胞の点対称性がペロブスカイト型結晶構造の格子並進構造を構成する化合物からなり、その平均最大寸法が０．１ｎｍ以上１００ｎｍ以下の範囲にあり且つ超常磁性又はスピングラスの転移を有する強相関物質ナノ粒子が、非磁性で且つ非伝導性の多孔マトリックスの細孔中に鋳込まれていることを特徴とする超高密度光記録磁気材料。
【請求項２】
前記多孔マトリックスが珪酸塩メソ多孔体である請求項１に記載の超高密度光記録磁気材料。
【請求項３】
前記化合物の組成が、Ｒ１−ｘＡｘＭＯ３（０≦ｘ＜１）で表され、ここでＲは希土類元素、Ａはアルカリ土類金属元素、Ｍは３ｄ遷移金属元素であることを特徴とする請求項１または２に記載の超高密度光記録磁気材料。
【請求項４】
前記化合物の組成が、（Ｒ１−ｘＡｘ）２ＭＯ４またはＲＡ２Ｍ３Ｏ７で表され、ここでＲは希土類元素、Ａはアルカリ土類金属元素、Ｍは３ｄ遷移金属元素であることを特徴とする請求項１または２に記載の超高密度光記録磁気材料。
【請求項５】
前記ＲがＬａ、前記ＡがＳｒ、前記ＭがＭｎであることを特徴とする請求項３に記載の超高密度光記録磁気材料。
【請求項６】
前記化合物の組成が、Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）である請求項５に記載の超高密度光記録磁気材料。
【請求項７】
請求項１乃至６のいずれか１項に記載の超高密度光記録磁気材料がｎｍオーダの所定周期で配列されていることを特徴とする光磁気ディスク。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、高い記録密度を有する情報ストレージ材料として用いることができる超高密度光記録磁気材料及び該材料を用いた光磁気ディスクに関するものである。
【背景技術】
【０００２】
従来より、高密度の記録方式を実現するために、磁性体を微小化した材料の開発が行われてきた。しかしながら、例えば数十テラビット／平方インチ程度の高密度になると、磁性体のサイズを従来よりも更に小さくする必要がある。しかしながらサイズが更に小さくなると、従来の材料では熱擾乱によって超常磁性が発現し、情報の書き込み機能を失ってしまうために、記録の高密度化が困難である。
【非特許文献１】Ｓ．Ｋｏｈｉｋｉ，Ｙ．Ｉｓｈｉｄａ，Ｓ．Ｎｏｇａｍｉ，Ｈ．Ｓｈｉｍｏｏｋａ，Ｔ．Ｔａｊｉｒｉ，Ｈ．Ｄｅｇｕｃｈｉ，Ｍ．Ｍｉｔｏｍｅ，ａｎｄ  Ｍ．Ｏｋｕ，“Ｍａｇｎｅｔｉｃ  ｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ  ｏｆ  Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３  ｎａｎｏｃｒｙｓｔａｌｓ  ｅｍｂｅｄｄｅｄ  ｉｎ  ａ  ｍｅｓｏｐｏｒｏｕｓ  ｓｉｌｉｃａｔｅ”  ＭＡＴ．ＲＥＳ．ＳＯＣ．ＳＹＭＰ．ＰＲＯＣ．，Ｖｏｌ．７７６，ｐｐ．２３１−２３６（２００３）．
【非特許文献２】Ｔ．Ｔａｊｉｒｉ，  Ｓ．Ｍａｒｕｏｋａ，  Ｈ．Ｄｅｇｕｃｈｉ，  Ｓ．Ｔａｋａｇｉ，  Ｍ．Ｍｉｔｏ，  Ｙ．Ｉｓｈｉｄａ，  Ｓ．Ｋｏｈｉｋｉ，  “Ｓｕｐｅｒｐａｒａｍａｇｎｅｔｉｃ  ｂｅｈａｖｉｏｒ  ｏｆ  Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３  ｎａｎｏｐａｒｔｉｃｌｅｓ  ｉｎ  ｔｈｅ  ＭＣＭ−４１  ｍｏｌｅｃｕｌａｒｓｉｅｖｅ”，  ＰＨＹＳＩＣＡ  Ｂ，  Ｖｏｌ．３２９−３３３，  ｐｐ．８６０−８６１  （２００３）．
【非特許文献３】Ｙ．  Ｍｕｒａｏｋａ，  Ｈ．  Ｔａｂａｔａ，  ａｎｄ  Ｔ．  Ｋａｗａｉ，  “Ｐｈｏｔｏｃｏｎｔｒｏｌ  ｏｆ  ｓｐｉｎ−ｇｌａｓｓ  ｓｔａｔｅ  ｉｎ  Ｍｇ１．５ＦｅＴｉ０．５Ｏ４  ｓｐｉｎｅｌ  ｆｅｒｒｉｔｅ  ｆｉｌｍｓ”，  ＡＰＰＬＩＥＤ  ＰＨＹＳＩＣＳ  ＬＥＴＴＥＲＳ，  Ｖｏｌ．７６，  Ｎｏ．９，  ｐｐ．１１７９−１１８１  （２０００）．
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００３】
現在のところ、数十テラビット／平方インチ程度の高密度化に適用できる材料はない。非特許文献１及び２には、非磁性、非伝導性のマトリックス中に、ナノ粒子間の相互作用が無い状態で分散した強相関物質、例えばＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３ナノ粒子において、超常磁性又はスピングラスの転移を有することが記載されている。しかしながらこれらの文献には、この材料を情報ストレージ材料として用いる場合にどのようにすればよいかについては言及されておらず、従来この材料が光記録磁気材料の高密度化に利用できるとは考えられていなかった。また非特許文献３にはスピングラス状態の光照射効果について記載されている。しかしながらこの文献からは、光記録磁気材料の高密度化をどのようにすれば達成できるのかがわからなかった。
【０００４】
本発明の目的は、従来よりも高い高密度化に適用することができる超高密度光記録磁気材料を提供することにある。
【０００５】
本発明の他の目的は、超常磁性又はスピングラスの転移を有する強相関物質ナノ粒子を用いた超高密度光記録磁気材料を提供することにある。
【０００６】
本発明の更に他の目的は、例えば数十テラビット／平方インチ程度の高密度になっても情報の書き込み機能を失うことがない超高密度光記録磁気材料を提供することにある。
【課題を解決するための手段】
【０００７】
発明者は、単位胞の点対称性がペロブスカイト型結晶構造の格子並進構造を構成する化合物からなり、その平均最大寸法（一般的には粒子径寸法）が０．１ｎｍ以上１００ｎｍ以下の範囲にある強相関物質ナノ粒子が発現する超常磁性又はスピングラスの転移が、光照射による情報の書き込み、読み出しに利用できることを見出した。
【０００８】
そこで本発明では、この強相関物質ナノ粒子を非磁性で且つ非伝導性の多孔マトリックスの細孔中に鋳込んで超高密度光記録磁気材料を合成した。この超高密度光記録磁気材料を用いて書き込み及び読み出しを行う場合には、まず超高密度光記録磁気材料により形成したナノ粒子系を磁気転移点以下に冷却して、すべての超高密度光記録磁気材料からなる書き込み単位を強磁性状態に揃えた後に、この強磁性状態にあるナノ粒子系の書き込み単位［例えば３００ｎｍφなら、平均最大寸法（直径）が５ｎｍφのナノ粒子は５０個程度になる）］に紫外光または青色光を照射すると、光照射を受けた書き込み単位にあるナノ粒子は反強磁性状態になる。情報の読み出しには、読み出し単位に赤外光を照射し、磁気光学Ｋｅｒｒ効果を利用して、強磁性、反強磁性の回転角の違いを判別することにより、情報の有無を判定することが可能になる。このようなことから本発明によれば、例えば数十テラビット／平方インチ程度の高密度になっても情報の書き込み機能を失うことがない超高密度光記録磁気材料を提供することができる。
【０００９】
なお多孔マトリックスとしては、珪酸塩メソ多孔体を用いることができる。この多孔体は、合成が容易であり、この多孔体を用いれば、超高密度光記録磁気材料を簡単に作ることができる。
【００１０】
また強相関物質ナノ粒子を形成するために用いる化合物としては、その組成がＲ１−ｘＡｘＭＯ３（０≦ｘ＜１）で表され、Ｒが希土類元素、Ａがアルカリ土類金属元素、Ｍが３ｄ遷移金属元素であるものを用いることができる。また組成が、（Ｒ１−ｘＡｘ）２ＭＯ４またはＲＡ２Ｍ３Ｏ７で表され、Ｒが希土類元素、Ａがアルカリ土類金属元素、Ｍが３ｄ遷移金属元素であるものも用いることができる。特に、ＲがＬａ、ＡがＳｒ、ＭがＭｎまたはＣｕである化合物が、少なくとも生産性の点から見ると好ましい材料である。
【００１１】
組成がＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）の化合物は、合成が容易であり、また安定した特性を得られる点で、現在のところ実用化に適していると考えられる。
【００１２】
なお本発明の超高密度光記録磁気材料をｎｍオーダの所定周期で配列した光磁気ディスクは、既存の光磁気ディスクよりも高密度化が可能である。
【００１３】
なお具体的なレベルで見ると、本発明によれば、単分散のナノサイズ、特に粒子径寸法が約５ｎｍ程度の強相関物質ナノ粒子を用いて光記録磁気材料用のナノ粒子材料を提供することができる。
【発明の効果】
【００１４】
本発明によれば、例えば数十テラビット／平方インチ程度の高密度になっても情報の書き込み機能を失うことがない超高密度光記録磁気材料を得ることができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１５】
以下図面を参照して本発明の実施の形態を詳細に説明する。図１は、本発明の超高密度光記録磁気材料を記憶部分に使用した光磁気ディスクの構成とその一部分を模式的に拡大して示した図である。この例では、光磁気ディスク１の表面に同心的に設けられた複数本の円形トラックに沿って周方向に所定の間隔（約１００ｎｍ）を開けて超高密度光記録磁気材料２からなるナノ粒子系の書き込み単位３が並んだ構造を有している。１つの書き込み単位３の平均最大寸法は約３００ｎｍである。図２には、光磁気ディスク上に配置された１つの書き込み単位３の構造を模式的に示している。１つの書き込み単位３は、非磁性で且つ非伝導性の多孔マトリックス４に形成された六方配列の複数の細孔５中にそれぞれ強相関物質ナノ粒子６を鋳込んだ（充填した）構造を備えている。図２に示すように、１つの細孔５の横断面形状はほぼ六角形になっている。なおナノ粒子系の書き込み単位が３００ｎｍφであれば、その中には５ｎｍφのナノ粒子が５０個程度含まれることになる。実際には、光磁気ディスク１上に連続して多孔マトリックス４が形成されている。なお多孔マトリックス４としては、例えば珪酸塩メソ多孔体を用いることができる。
【００１６】
また細孔５に鋳込まれる（充填される）ナノ粒子６は、単位胞の点対称性がペロブスカイト型結晶構造の格子並進構造を構成する化合物からなり、その平均最大寸法（いわゆる粒子径寸法）が０．１ｎｍ以上１００ｎｍ以下の範囲にあり且つ超常磁性又はスピングラスの転移を有する強相関物質ナノ粒子である。なお強相関物質ナノ粒子を形成するために用いる化合物としては、その組成がＲ１−ｘＡｘＭＯ３（０≦ｘ＜１）で表され、Ｒが希土類元素、Ａがアルカリ土類金属元素、Ｍが３ｄ遷移金属元素であるものを用いることができる。また組成が、（Ｒ１−ｘＡｘ）２ＭＯ４またはＲＡ２Ｍ３Ｏ７で表され、Ｒが希土類元素、Ａがアルカリ土類金属元素、Ｍが３ｄ遷移金属元素であるものも用いることができる。特に、ＲがＬａ、ＡがＳｒ、ＭがＭｎまたはＣｕである化合物が、少なくとも生産性の点から見ると好ましい材料である。
【００１７】
以下具体的な実施例１及び２について説明する。
【００１８】
なお実施例１及び２において使用した強相関物質特性評価測定機器は、以下の通りである。
【００１９】
１．Ｘ線回折パターンの測定：リガク（株）製Ｘ線回折装置（Ｇｅｉｇｅｒｆｌｅｘ  ２０１３）ならびにＫＥＫ−ＰＦ（ＢＬ−１Ｂ）での放射光を用いて、メソ多孔体のメソ孔の大きさが１００ｎｍφから０．１ｎｍφの範囲のサイズであること、そのメソ孔が六方配列を形成していること、ナノ粒子を構成するはずの化学成分がバルク粒子を形成していないことを確認する。
【００２０】
２．磁化率の温度依存特性：Ｑｕａｎｔｕｍデザイン社製超伝導量子干渉素子帯磁率計（ＭＰＭＳ−５Ｓ）を用いて磁化率の温度依存特性を測定し、ナノ粒子がバルクと異なる磁気物性、特に超常磁性又はスピングラスを示していることを確認する。
【００２１】
３．メソ孔中の超微結晶の構造解析：日本電子（株）製原子識別透過型電子顕微鏡（ＪＥＭ−３１００ＦＥＦ）を用いて超微粒子の構造解析を、また、それに併設されている電子線エネルギー損失分光装置（Ｇａｔａｎ  ｍｏｄｅｌ  ６６６）を用いて超微粒子の組成分析を、それぞれ行う。
【実施例１】
【００２２】
Ａ．多孔マトリックス（鋳型材料）の合成
先ず、本発明の超高密度光記録磁気材料を合成するために使用する、多孔マトリックス（鋳型材料）を構成するメソ多孔体について説明する。このメソ多孔体に合成法ついては、多くの研究が既にされている。そこでこの合成法の一例を以下に示す。ＳｉＯ２（１．００モル）、アルキルトリメチルアンモニウムクロライド〔ＣｎＨ２ｎ＋１Ｎ（ＣＨ３）３Ｃｌ（ｎ＝８，１０，１２）〕あるいはアルキルトリメチルアンモニウムブロマイド〔ＣｎＨ２ｎ＋１Ｎ（ＣＨ３）３Ｂｒ（ｎ＝８，１０，１２）〕あるいはノルマルドデシルトリメチルアンモニウムブロマイドｎ−Ｃ１２Ｈ２５Ｎ（ＣＨ３）３Ｂｒ（０．７０モル）、ＮａＯＨ（０．２４モル）、およびＨ２Ｏ（５３．７モル）の混合物を使用し、これを室温で撹拌後、１４０℃で４８時間加熱する。これを８０℃で２４時間洗浄後、８０℃で２４時間加熱脱水する。この乾燥した混合物を酸素気流中で７００℃から８００℃で６時間焼成し、メソ細孔の鋳型を形成する際に加えられた有機分子を除去することによって珪酸塩メソ多孔体薄膜またはメソ多孔体（多孔マトリックス）が得られる。
【００２３】
Ｂ．強相関物質ナノ粒子の合成
ナノ粒子の合成は、例えば前記Ａで合成したメソ多孔体（多孔マトリックス）をナノ粒子を構成する元素を含む前駆体を溶解させた水溶液に浸漬し、メソ多孔体中にナノ粒子構成元素を取り込ませる（鋳込む）。そしてこのナノ粒子構成元素が取り込まれたメソ多孔体を例えば７００から８００℃で焼成することによって作られる。
【００２４】
具体的に本実施例では、Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子の合成を行ったので、この法制方法について説明する。
【００２５】
まず前記Ａで説明した合成方法でメソ多孔体（多孔マトリックス）を作った。この例では、界面活性剤としてＣ１２Ｈ２５Ｎ（ＣＨ３）３Ｃｌを用いてＭＣＭ−４１メソ多孔体を合成した。合成したＭＣＭ−４１メソ多孔体のＸ線回折パターンを図３中の解析データａとして示した。
【００２６】
次に酢酸ランタン１．５水和物、蓚酸ストロンチウム１水和物、硝酸マンガン６水和物を水に０．００５モル／Ｌの濃度になるように溶解させて調製したＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子前駆体溶液に、ＭＣＭ−４１メソ多孔体を６０時間撹拌しながら浸漬した。そしてその後浸漬済ＭＣＭ−４１メソ多孔体を乾燥し、次いで酸素中において、７３０℃で、６時間焼成してＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子含有メソ多孔体試料を合成した。
【００２７】
図３に示したＸ線解析データ２ｂは、ＭＣＭ−４１メソ多孔体に担持されたＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）の解析結果を示しており、このＸ線解析データ２ｂからＸ線回折ピークが現れないナノ粒子であることが判る。またこのＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子は、ＭＣＭ−４１メソ多孔体の細孔間および細孔内部の両者において並進対称性を保持していないこと、また、浸漬・焼成したメソ多孔体試料の外表面にＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）粒子（Ｘ線回折パターンが現れる）が存在していないことがわかる。また０．００５モル／Ｌの濃度の前駆体溶液を乾燥し、７３０℃で焼成して得られるＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）粉末（図３にＸ線解析データｃを示す）は、報告されているＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）バルク結晶のＸ線回折パターンによく一致しており、この合成条件でペロブスカイト型構造Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）結晶の単位胞が十分形成されていることが判る。
【００２８】
更にＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子含有メソ多孔体試料の原子識別透過型電子顕微鏡像を図４に示す。図４から算出した粒径分布を図５に示す。これより、分布の狭い約５ｎｍφの黒いしみが点在している事が確認できる。また、電子線エネルギー損失スペクトルより、共にＬａがＭ準位、ＭｎがＬ準位のエネルギー損失スペクトルが検出され、このナノ粒子がＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）であることが確認できた。
【００２９】
次にＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子の磁気物性評価について説明する。
【００３０】
Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子含有メソ多孔体試料の直流磁化率温度依存特性を測定した。外部磁場１ｋＧ、温度５〜２００Ｋの範囲で測定した直流磁化率温度依存特性を図６に示す。図６に示した直流磁化率温度依存特性データａはメソ多孔体試料、直流磁化率温度依存特性データｂは浸漬・焼成したメソ多孔体試料の零磁場中冷却磁化（ＺＦＣ）、直流磁化率温度依存特性データｃは浸漬・焼成したメソ多孔体試料の磁場中冷却磁化（ＦＣ）、および直流磁化率温度依存特性データｄはＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）バルク粉末試料に対応している。図６からは、それぞれの試料の直流磁化率温度依存特性は互いに異なることが判る。また図６のデータａからは、メソ多孔体試料が非磁性体であることが判る。さらに図６のデータｂ及びデータｃからは、Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子を含有する浸漬・焼成したメソ多孔体試料では、冷却条件により約４５Ｋ以下で異なる挙動を示すことから、このナノ粒子が超常磁性またはスピングラスの転移を有する強相関物質ナノ粒子であることが判る。
【００３１】
次に上記のようにして作成した材料を用いた光磁気ディスクの書き込み及び読み出しについて説明する。光磁気ディスクの製法には従来の光磁気ディスクの製法を用いる。まず、約５ｎｍφのＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子が多孔マトリックス内に鋳込まれて形成された超高密度光記録磁気材料を約３００ｎｍの周期で配列した材料を合成する［図１］。Ｌａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子は、多孔マトリックスの珪酸塩メソ多孔体薄膜（壁厚：約１ｎｍ）の細孔内に鋳込まれている。
【００３２】
図７に示すように、書き込みを行う場合には、ナノ粒子分散系（書き込み単位）全体を磁気転移点（４５ｋ）以下に冷却し、各ナノ粒子を強磁性状態（強磁性秩序）に揃える。書き込みを行う場合には、この強磁性状態にあるナノ粒子系の書き込み単位（例えば３００ｎｍφなら、５ｎｍφのナノ粒子が５０個程度になる）に、波長が約３００ｎｍの紫外光または青色光を照射する。光照射を受けた書き込み単位にあるＬａ１−ｘＳｒｘＭｎＯ３（ｘ＝０．１５）ナノ粒子（５ｎｍφ）は反強磁性状態（反強磁性秩序）になる（図７）。図８（Ａ）には、理解を容易にするために、強磁性状態にある書き込み単位を無色の丸印で示し、反強磁性状態にある書き込み単位を黒丸印で示している。図８（Ｂ）に示すように、径方向に並ぶ２本トラック中の３つの書き込み単位を１ユニットとして見た場合、１ユニットを構成する３つの書き込み単位を強磁性状態及び／または反強磁性状態とすることにより、０，１，２，３の４値を強磁性状態及び／または反強磁性状態の組合せによって表現することができる。
【００３３】
情報の読み出しには、磁気光学Ｋｅｒｒ効果を利用する。すなわち読み出し単位（例えば１．２μｍφ程度とすると、書き込み単位が３個分含まれることになる）に赤外光を照射し、強磁性、反強磁性の回転角の違いを検出して、情報の有無を判別する。ここで、読み出し単位（１．２μｍφ）には書き込み単位（３００ｎｍφ）が３個含まれるので、磁気回転を受けた光の強度は書き込まれた情報に比例し，前述の０，１，２，３の４値を読み取ることができる。
【実施例２】
【００３４】
本発明の実施例２を具体的に示す。
【００３５】
なお実施例２で用いる多孔マトリックス（鋳型材料）は実施例１で用いたものと同じであるので説明は省略する。
【００３６】
実施例２では、強相関物質ナノ粒子としてＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子を用いる。Ｌａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子を合成するために、酢酸ランタン１．５水和物、蓚酸ストロンチウム１水和物、酢酸銅を水に０．００５モル／Ｌの濃度になるように溶解させて調製したＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子前駆体溶液に、該メソ多孔体を６時間撹拌しながら浸漬した。前記の浸漬済ＭＣＭ−４１メソ多孔体を乾燥し、次いで酸素中において、８３０℃で、６時間焼成してＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子含有メソ多孔体試料（強相関物質ナノ粒子試料）を合成した。
【００３７】
図９にはこの強相関物質ナノ粒子試料のＸ線回折パターンを示している。図９においては、データａからは、メソ多孔体に担持されたＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）はＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４に帰属されるＸ線回折ピークが現れないナノ粒子であり、このＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子はメソ多孔体の細孔間および細孔内部の両者において並進対称性を保持していないこと、また浸漬・焼成したメソ多孔体試料の外表面にＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）粒子（Ｘ線回折パターンが現れる）が存在していないことがわかる。図９のデータｂは、０．００５モル／Ｌの濃度の前駆体溶液を乾燥、８３０℃で焼成して得られたＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）粉末のデータである。このデータｂは、報告されているＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）バルク結晶のＸ線回折パターンによく一致しており、この合成条件でＫ２ＮｉＦ４型構造Ｌａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）結晶の単位胞が十分形成されることが判る。
【００３８】
次にＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子の磁気物性評価結果について説明する。図１０は、この実施例２の試料の直流磁化率温度依存特性のシミュレーションを示しており、具体的には、それぞれ浸漬・焼成したメソ多孔体試料の光照射無し（データａ）、光照射有り（データｂ）の条件下で測定する場合のシミュレーションの挙動である。図１０のデータａに示すように、Ｌａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子を含有する浸漬・焼成したメソ多孔体試料では、約４０Ｋ以下で超伝導状態になるものと考えられる。また、図１０のデータｂに示されるように、光照射下では、超伝導を発現する周期構造が崩れ、常磁性的挙動になるものと考えられる。
【００３９】
次に、このＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子試料をデバイスに応用した場合について説明する。約５ｎｍφのＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子を多孔マトリックス（メソ多孔体）に鋳込んで約３００ｎｍの周期で配列した材料を合成する。すなわちＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子を、珪酸塩メソ多孔体薄膜（壁厚：約１ｎｍ）の細孔内に鋳込む。図１１（Ａ）に示すように、ナノ粒子分散系（書き込み単位）全体を磁気転移点以下に冷却して、超伝導状態にする。この超伝導状態にあるナノ粒子系の書き込み単位（例えば３００ｎｍφなら、５ｎｍφのナノ粒子が５０個程度になる）に波長３００ｎｍの紫外光または青色光を照射する。光照射を受けた書き込み単位にあるＬａ２−ｘＳｒｘＣｕＯ４（ｘ＝０．１５）ナノ粒子（５ｎｍφ）は常磁性状態になる。この実施例の場合における情報の読み出しは、図１１（Ｂ）に示すように、磁気力顕微鏡等を用いて磁化の正（常磁性）、負（反磁性）を読み取ることにより、情報の有無を判別することができる。
【産業上の利用可能性】
【００４０】
本発明の超高密度光記録磁気材料は、数十テラビット／平方インチの記録密度を有する情報ストレージ材料の有力な候補となり得る。
【図面の簡単な説明】
【００４１】
【図１】本発明の超高密度光記録磁気材料を適用する光磁気ディスクの構成を説明するために用いる図である。
【図２】光磁気ディスク上に配置された１つの書き込み単位の構造を模式的に示す図である。
【図３】実施例１で用いる強相関物質ナノ粒子試料のＸ線回折パターンを示す図である。
【図４】実施例１で用いる強相関物質ナノ粒子試料のＴＥＭ像である。
【図５】実施例１で用いる強相関物質ナノ粒子試料の粒径分布を示す図である。
【図６】実施例１の強相関物質ナノ粒子試料の直流磁化率温度依存特性を示す図である。
【図７】実施例１の超高密度光記録磁気材料の書き込み及び読み出し原理を説明するために用いる図である。
【図８】（Ａ）及び（Ｂ）は、実施例１の超高密度光記録磁気材料を用いた光磁気ディスクの書き込み及び読み出しにより表現する値の記憶手法を説明するために用いる図である。
【図９】実施例２の強相関物質ナノ粒子試料のＸ線回折パターンを示す図である。
【図１０】実施例２の強相関物質ナノ粒子試料の直流磁化率温度依存特性のシミュレーションを示す図である。
【図１１】（Ａ）及び（Ｂ）は、実施例２の超高密度光記録磁気材料の記録方法を説明するために用いる図である。
【符号の説明】
【００４２】
１  光磁気ディスク
２  超高密度光記録磁気材料
３  書き込み単位
４  多孔マトリックス
５  細孔
６  強相関物質ナノ粒子
【図１】
2005243194.tif 000003
【図２】
2005243194.tif 000004
【図３】
2005243194.tif 000005
【図５】
2005243194.tif 000006
【図６】
2005243194.tif 000007
【図７】
2005243194.tif 000008
【図８】
2005243194.tif 000009
【図９】
2005243194.tif 000010
【図１０】
2005243194.tif 000011
【図１１】
2005243194.tif 000012
【図４】
2005243194.tif 000013