(57)【要約】  現場における光子放出源の調査のための方法であって、方法が、前記現場の表面地点における測定地点の分光データ及び地理座標を測定し（１００）、前記座標に関連する前記データをメモリに記憶するステップと、前記現場の少なくとも１つの他の地点に検出器を移動させ（２００）、各地点で、測定及び記憶のステップを繰り返すステップと、正確な分光表面データを取得するために、全ての測定された分光表面データに対して、所定の検出器応答関数を用いてデコンボリューションステップ（５００）を実行するステップと、を含み、前記分光表面情報が、前記線源の地理的位置の特定及び光子放出率の評価を可能にする方法に関する。本発明は、更に、この方法を実行するのに適したシステムに関する。【選択図】    図３ｂ
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
現場における光子放出源の調査のために方法であって、前記方法が、
−  前記現場の表面地点における測定地点の分光データ及び地理座標を測定し（１００）、前記座標に関連して前記データを記憶するステップと、
−  前記現場の少なくとも１つの他の地点に前記検出器を移動させ（２００）、各地点で、測定及び記憶の前記ステップを繰り返すステップと、
−  正確な分光表面情報を取得するために、全ての前記測定された分光表面データに対して、所定の検出器応答関数から、デコンボリューションステップ（５００）を実行するステップと、
を含み、
前記正確な分光表面データが、前記線源の地理的位置の特定及び光子放出率の評価を可能にする方法。
【請求項２】
前記分光データが、前記線源の原子種を特徴とする決定されたエネルギ帯における光子計数率、及びコンプトン散乱によって散乱された前記原子種の光子に対応する第２のエネルギ帯における光子計数率である、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
前記デコンボリューションステップ（５００）の前に、前記測定された分光データを再メッシュする（３００）ステップを更に含み、前記再メッシュステップ中に、均等に分散された地点のネットワークが生成され、分光データが、前記測定地点で取得された前記分光データの関数として、前記ネットワークの前記地点で決定される、請求項１又は２に記載の方法。
【請求項４】
前記検出される放射線がガンマ線であり、前記方法が、各測定地点又は前記ネットワークの各地点における前記分光情報から、前記現場における前記線源の減衰質量係数を決定するステップ（４００）を更に含む、請求項１〜３のいずれか一項に記載の方法。
【請求項５】
減衰質量係数を決定する前記ステップ（４００）が、各測定地点又は前記ネットワークの各地点において、前記第２のエネルギ帯の前記光子計数率に対する前記第１のエネルギ帯の前記光子計数率の比率の計算を含む、請求項４に記載の方法。
【請求項６】
−  前記線源の土地における深さ分布を前記減衰質量係数から推定するステップと、
−  前記線源の前記深さ分布の関数として前記検出器応答関数を決定するステップと、
を更に含む、請求項３と組み合わされた請求項４に記載の方法。
【請求項７】
前記正確な分光表面情報が、前記現場の各地点における前記光子放出源の放射能を含み、前記放射能が、前記検出器応答関数による前記分光データの前記デコンボリューションによって取得される、請求項６に記載の方法。
【請求項８】
−  前記現場の表面における光子フローを放射能地図から計算するステップ（７１０）と、
−  前記フローを、前記現場の表面における少なくとも１つの測定されたフローと比較するステップ（７２０）と、
−  前記計算されたフローと前記測定されたフローとの間の収束を得るために、減衰質量及びデコンボリューション係数（５００）を計算するステップ（４００）を繰り返すステップと、
を更に含む、請求項７に記載の方法。
【請求項９】
前記現場における前記光子放出源の放射能の地図作成を実行するステップ（９００）を更に含む、請求項８に記載の方法。
【請求項１０】
請求項１〜９のいずれか一項に記載の方法を実行するのに適した、放射能を検出するためのシステム（１）であって、前記システムが、
−  現場で移動するのに適した移動カート（１０）と、
−  複数の測定地点で分光データを測定するのに適した、前記カートに実装された放射線検出器（１１）と、
−  計算及び処理ユニット（１２）と、
−  前記計算及び処理ユニットと通信するメモリ（１３）と、
を含み、
前記処理ユニットが、
−  前記メモリに記憶された各測定地点のデータをロードすることと、
−  正確な分光表面情報を取得するために、所定の検出器応答関数から、全ての前記データに対してデコンボリューションステップを実行することと、
−  前記現場に存在する前記分光データを元に光子放出源の地図作成を生成することと、
に適していることを特徴とするシステム。
【請求項１１】
前記位置決め装置（１３）が、全地球測位システム（ＧＰＳ）である、請求項１０に記載の検出システム。
【請求項１２】
前記検出器が、ゲルマニウム検出器であり、前記検出システムが、液体窒素タンクを含む冷却システム（１４）を更に含む、請求項１０又は１１に記載の検出システム。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、所与の現場における任意の種類（鉱石、汚染、密封線源）のガンマ型電磁放射線源の特性を判定するための、分光データの取得及び処理の分野に関する。
【０００２】
この放射線源を特徴づけることは、放射線源の放射能の位置を特定すること及びその放射能を量子化することを含む。
【背景技術】
【０００３】
幾つかのタイプの現場汚染があり、例えば、汚染元素の表面堆積、汚染された流体の循環に関連する漏出、又は埋められた電磁放射線源の存在さえもある。
【０００４】
放射線自体は、様々であり得る。それらは、放射能線源の場合のガンマ線、Ｘ線又は赤外線であり得る。
【０００５】
汚染タイプは、土地における異なる放射線放出プロファイル及び除染手順に対応する。
【０００６】
汚染現場で実行される測定活動の目的は、放射線源の光子放出速度（又は放射能源の場合における放射能）を決定するために、汚染タイプを知り、放射線源の位置及び容量を決定することである。
【０００７】
しかしながら、かかる活動は、一般に、単に現場の表面放射能へのアクセスを与えるだけである。この表面放射能からの汚染に関する所望の情報を推定するために、土地のタイプに基づいた放射能プロファイルモデル及び仮説が用いられる。
【０００８】
例えば、図１に関連して、放射性元素の放射能曲線は、放射性元素の存在が表面堆積物から来る場合に、所与の時点における深さの関数として示される。
【０００９】
深さｚの関数としての放射能Ａは、指数関数となり得、その式は、次のように与えられる。
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ここで、Ａ０は、表面比放射能であり、ρは、ｋｇｍ−３単位の地盤密度であり、βは、ｋｇｍ−２単位の減衰質量係数である。後者の係数は、土地における放射能源の深さ分布を特徴づける。
【００１０】
土地に存在する合計放射能を見出すために、計数率が、エネルギスペクトルの所与のエネルギ範囲において測定され、地盤構成に関する仮説が選択される。即ち、土地はモデル化され、密度ρが土地に与えられ、βの値に関する仮説が提案され、そこから放射能深さプロファイルを推定するようにする。
【００１１】
次に、この測定された計数率は、合計放射能値を得るために、検出器応答関数の逆関数を掛けられ、合計放射能値は、地表面における最初に堆積された放射能に対応する。この応答関数は、土地における放射能分布の知識から従来的に計算される。
【００１２】
しかしながら、土地放射能のこの計算方法は、均一な土地汚染、即ち、検出器に対して非常に大きな表面上に延びる光子放出源の仮説からスタートすることを必要とする。この仮説は、線源が点線源である場合には誤っている。この方法はまた、極めて不正確である。何故なら、それが、βの値に関する仮説に基づいており、βの値が、時には誤っているか又は少なくとも不正確であると分かるからである。従って、この方法を介して、土地に存在する合計放射能の値に関する系統的な不正確さが存在する。
【００１３】
更に、汚染が均一でない場合に、又は検出器が、健全な地域と汚染地域との間のまさに境界上にある場合に、この不正確さは、表面放射能自体の測定によって増加される。実際に、検出器は、測定現場における下層土から垂直的に来るガンマ線だけでなく、全ての周囲のガンマ線を検出する。
【００１４】
その結果、光子は、直下で測定される現場とは土地パラメータが異なる地域から来る可能性があり、従って、判定された合計放射能は、現場表面放射能の測定が、幾つかの分布の組み合わせであるので、誤っている可能性がある。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１５】
本発明の目的は、上記で言及された問題を克服することである。特に、本発明の目的の１つは、現場で放射線源の概要を判定し、向上した精度で前記線源の放射能を量子化するようにするための方法を提供することである。
【００１６】
本発明の別の目的は、放射線源の深さ分布を更に判定できるようにする方法を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【００１７】
この点において、本発明は、現場における光子放出源を調査するための方法であって、その方法が、
−  前記現場の表面地点における測定地点の分光データ及び地理座標を測定し、前記座標に関連して前記データを記憶するステップと、
−  現場の少なくとも１つの他の地点に検出器を移動させ、各地点で、測定及び記憶のステップを繰り返すステップと、
−  正確な分光表面データを取得するために、全ての測定された分光表面データに対して、所定の検出器応答関数から、デコンボリューションステップを実行するステップと、
を含み、
正確な分光表面情報が、前記線源の地理的位置特定及び光子放出率の評価を可能にする方法を提供する。
【００１８】
有利なことに、しかし任意選択的に、本発明は、次の特徴の少なくとも１つを更に含むことができる。
−  分光データは、線源の原子種を特徴とする決定されたエネルギ帯における光子計数率、及びコンプトン散乱によって散乱された前記原子種の光子に対応する第２のエネルギ帯における光子計数率である。
−  方法は、デコンボリューションステップの前に、測定された分光データを再メッシュするステップを更に含み、再メッシュステップ中に、均等に分散された地点のネットワークが生成され、分光データが、測定地点で取得された分光データの関数として、ネットワークの地点で決定される。
−  検出される放射線はガンマ線であり、方法は、各測定地点又はネットワークの各地点における分光情報から、現場における線源の減衰質量係数を決定するステップを更に含む。
−  減衰質量係数を決定するステップは、各測定地点又はネットワークの各地点において、第２のエネルギ帯の光子計数率に対する第１のエネルギ帯の光子計数率の比率の計算を含む。
−  方法は、
○  前記線源の土地における深さ分布を減衰質量係数から推定するステップと、
○  前記線源の深さ分布の関数として検出器応答関数を決定するステップと、
を更に含む。
−  正確な分光表面情報は、現場の各地点における光子放出源の放射能を含み、前記放射能は、検出器応答関数による分光データのデコンボリューションによって取得される。
−  方法は、
○  現場の表面における光子フローを放射能地図から計算するステップと、
○  前記フローを、現場の表面における少なくとも１つの測定されたフローと比較するステップと、
○  計算されたフローと測定されたフローとの間の収束を得るために、減衰質量及びデコンボリューション係数を計算するステップを反復するステップと、
を更に含む。
−  方法は、現場における光子放出源の放射能の地図作成を実行するステップを更に含む。
【００１９】
本発明はまた、本発明による方法を実行するのに適した放射能を検出するためのシステムであって、システムが、
−  現場で移動するのに適した移動カートと、
−  複数の測定地点で分光データを測定するのに適した、前記カートに実装された放射線検出器と、
−  計算及び処理ユニットと、
−  計算及び処理ユニットと通信するメモリと、
を含み、
処理ユニットが、
−  メモリに記憶された各測定地点のデータをロードすることと、
−  正確な分光表面データを取得するために、所定の検出器応答関数から、全ての前記データに対してデコンボリューションステップを実行することと、
−  前記現場に存在する分光データを元に光子放出源の地図作成を生成することと、
に適していることを特徴とするシステムに関する。
【００２０】
有利なことに、しかし任意選択的に、本発明によるシステムは、次の特徴の少なくとも１つを更に含むことができる。
−  位置決め装置は、全地球測位システムである。
−  検出器は、ゲルマニウム検出器であり、検出システムは、液体窒素タンクを含む冷却システムを更に含む。
【００２１】
放射能深さプロファイルを決定する方法を用いて計算される検出器応答関数による分光測定のデコンボリューション法を用いることよって、そこから、発見されるべき放射線源及びその放射能の概要を推定することが可能になる。
【００２２】
本発明の更なる特徴、目的及び利点は、純粋に非限定的な例として提供される以下の詳細な説明を添付の図面に関連して読むことによって、見えてくるであろう。
【図面の簡単な説明】
【００２３】
【図１】既に説明したように、放射能汚染の表面堆積後の放射能深さプロファイルを示す。
【図２】本発明による方法を実行するために使用されるシステムを概略的に示す。
【図３ａ】本発明による方法の主なステップを示す。
【図３ｂ】本発明による方法の主なステップを示す。
【図４】部分的な光子放出スペクトルを示す。
【図５ａ】土地において指数分布を備えた、且つゲルマニウム半導体分光計によって測定された光子源の場合における「ピークツーバレー」比と減衰質量係数との間の関係を示す。
【図５ｂ】土地において光子点線源の「ピークツーバレー」比と深さとの間の関係を示す。
【図６ａ】現場におけるデータデコンボリューションステップの例示的なインプリメンテーションを示す。
【図６ｂ】現場におけるデータデコンボリューションステップの例示的なインプリメンテーションを示す。
【図６ｃ】現場におけるデータデコンボリューションステップの例示的なインプリメンテーションを示す。
【発明を実施するための形態】
【００２４】
検出体
本発明による方法の間に、オペレータは、少なくとも１つの光子源が恐らく位置している現場において検出システムを移動させる。
【００２５】
図１に関して、かかる検出システム１は、移動カート１０を含み、移動カート１０には、放射線検出器１１が実装される。検出器は、調査された放射線タイプに適している。例えば、放射能源区域の場合に、検出器は、有利にはゲルマニウム検出器である。何故なら、それが、６００ｋｅＶ光子エネルギにおいて約０．２５％程度の非常に精細な分解能を有するからである。
【００２６】
ゲルマニウム検出器の場合に、検出器を冷却できるようにする冷却システム１４、例えば液体窒素タンクを備えたシステムを提供することがまた有利である。
【００２７】
この検出器は、コリメートされず、その結果、それは、２πステラジアンの立体角に対応する１８０°の検出開口で、土地から来る光子を検出することができる。
【００２８】
システムは、計算及び処理ユニット１２と、前記ユニットに接続されたメモリ１３と、を更に含む。検出器は、それが、計算及び処理ユニットにデータを送信できるようにするインターフェース１５を設けられる。
【００２９】
システムは、測定地点で取得された分光データと前記地点の地理座標を関連づけるために、計算及び処理ユニットに接続された位置決め装置１６、例えば全地球測位システム（ＧＰＳ）を更に含む。
【００３０】
放射線源の調査のための方法
図３ａ及び３ｂに関連して、本発明による方法の主なステップが示されている。
【００３１】
データ取得
この方法は、光子放出源Ｓが位置している可能性がある現場における測定値取得部１００を含む。
【００３２】
この測定ステップ中に、オペレータは、現場の測定地点にシステム１を配置し、且つ以下で説明される分光データの取得１００と同様に、測定地点の地理座標を実行する。
【００３３】
分光データの各測定値は、メモリ１３によって記録される。各測定ステップ１００の後で、オペレータは、新しい測定地点に達し、且つデータを取得するステップ１００を繰り返すためにシステム１を移動させる。
【００３４】
好ましくは、測定地点は、現場の表面上で均等に分散される。
【００３５】
測定ステップ及び移動ステップは、実時間で実行される方法の第１の部分を構成する。ひとたび分光データが、検討される現場の全ての測定地点用に取得されると、データを再処理する後続の段階が実行される。このステップは、システム１とは別個のサーバによって、又は代替として処理ユニット１２によって実行することができる。
【００３６】
データの再メッシュ
データを再処理するこの段階は、測定地点を再メッシュするステップ３００を含むのが好ましい。このステップは、現場における均等に分散された地点のネットワークを現場の地図から生成すること、及び測定地点における測定された分光データから決定された分光データをネットワークの各地点に割り当てることに存する。
【００３７】
このステップは、ネットワーク地点の地理座標に対応する分光データを取得するために、測定地点で収集されたデータを補間することによって実行される。
【００３８】
線源深さプロファイルの決定
次に、線源深さプロファイルを決定するステップ４００が実行される。このステップは、点又は指数線源深さ分布の性質に依存する。
【００３９】
指数分布ガンマ線源の場合に、このステップは、減衰質量係数βが決定されることを必要とする。この係数は、地盤構成に関する仮説から仮説係数を決定することによって、又は各地点における分光データから係数を計算することによって、異なる方法で決定することができる。
【００４０】
ここで、指数深さ分布を有するガンマ線源の減衰質量係数を計算する方法を説明する。
【００４１】
このステップの前に再メッシュステップが先行する場合に、計算は、ネットワーク地点の分光データに対して実行される。代替として、そのステップの前に再メッシュが先行しない場合に、計算は、各測定地点において取得された分光データに対して実行される。
【００４２】
いずれにせよ、減衰質量係数の計算は、各測定地点用に、コンプトン散乱を経験した検出ガンマ光子の数に対する、直接検出されたガンマ光子の数の比率の計算を含む。
【００４３】
この点において、各利用される地点の分光データは、異なるエネルギ帯において、秒当たりカウントでのガンマ光子計数率を含む。
【００４４】
図４に関して、原子種の光子放出スペクトルの一部が示されている。このスペクトルは、放射能源によって放射された、且つ散乱を経験せずに検出器に達した光子に対応するエネルギピークを含む。それらは、「直接光子」と呼ばれる。ピークの右側における最大エネルギゾーンは、より高いエネルギ放射の自然放射能から来る、測定における背景雑音（この背景雑音は、調査されるエネルギ範囲において一定であると考えられる）を含むだけである。
【００４５】
ピークの左側におけるエネルギゾーンは、より低いエネルギ光子を含み、より低いエネルギ光子は、コンプトン散乱を経験し、且つそれらが放射されたときにエネルギの一部を失った後で検出される。
【００４６】
このゾーンは、ピークの右側における背景雑音に対応するゾーンＡと、より高いエネルギ光子の異種コンプトンバックグランドによって生成された追加の背景雑音であるゾーンＢと、土地において、低い散乱角でコンプトン散乱を経験し、従って低エネルギ損失につながる光子に対応するゾーンＣと、をより具体的に含む。
【００４７】
各測定地点で取得された分光データは、エネルギピークにおける第１のエネルギ帯の光子計数率と同様に、第２のエネルギ帯に対応する、コンプトン散乱を経験した光子の計数率を含む。
【００４８】
ゾーンＣの領域は、背景雑音のゾーンＡ、及びゾーンＢの領域を引くことによって決定される。次に、計数率のおかげで、ゾーンＣの領域に対するピークの正味領域の比率を計算することができる。
【００４９】
この比率を決定するために実行される計算に関する更なる詳細のために、出版物ＧＥＲＩＮＧ  Ｆ．  ｅｔ  ａｌ．  （１９９８），“Ｉｎ  ｓｉｔｕ  ｇａｍｍａ  ｓｐｅｃｔｒｏｍｅｔｒｙ  ｓｅｖｅｒａｌ  ｙｅａｒｓ  ａｆｔｅｒ  ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ  ｏｆ  ｒａｄｉｏｃｅｓｉｕｍ．  ＩＩ．  Ｐｅａｋ  ｔｏ  ｖａｌｌｅｙ  ｍｅｔｈｏｄ”．Ｒａｄｉａ．  ＥｎｖｉｒｏｎＢｉｏｐｈｙｓ  ３７：２８３−２９１を参照することができる。
【００５０】
「ピークツーバレー」と呼ばれるこの比率は、散乱された光子の数に対する直接光子の数の比率に対応し、且つ図５ａで分かるように、それは、線源深さ分布にリンクされる。
【００５１】
図５ａは、ガンマ線源の指数分布の場合に、「ピークツーバレー」比と、減衰質量係数βの値との間の関係を示す。この計算器は、デジタルシミュレーションから作られ、且つ対応する減衰質量係数の値をピークツーバレー比から見つけられるようにする。
【００５２】
図５ｂに関して、ピークツーバレー比はまた、光子放出点線源の場合に用いられる。何故なら、それが、線源の深さを取得できるようにするからである。図５ｂは、点線源のピークツーバレー比と深さとの間の関係を示す。この計算器はまた、デジタルシミュレーションによって作られ、且つピークツーバレー比の値から、線源の深さを正確に取得できるようにする。
【００５３】
検出器応答関数の決定
従って、取得された減衰質量係数は、土地における放射性核種分布を示し、且つ当業者によって周知の方法で、ステップ５００中に検出器応答関数を推定できるようにする。
【００５４】
この応答関数は、
2015528115.tif 000004
と書かれ、この式で、
−Ｎｆは、カウント／ｓ単位で、検討されるエネルギ帯における光子計数率に対応し、Ａは、平方メートル当たり若しくはキログラム当たりのベクレルにおける線源の表面又は体積放射能であるか、又はより一般的には、カウント／ｓ．ｍ２若しくはカウント／ｓ．ｋｇにおける表面若しくは体積光子放出率である。
−  項
2015528115.tif 000005
は、土地の放射性核種分布にのみ依存する光子フローの角分布に対応し、この分布は、上記の決定された減衰質量係数によって取得される。
−  項Ｎ０／φは、検出器の検出結晶の軸と平行な方向で検出器に達するフローに関して検出された光子割合である。
−  項Ｎｆ／Ｎ０は、軸方向入射フローに関連する光子フローの入射角の関数として、項Ｎ０／φの変形を表現する。
【００５５】
次に、以下で分かるように、線源の表面放射能は、検出器測定によって、且つ検出器の応答関数によって取得される。
【００５６】
データデコンボリューション
図３ａにもどると、検出器応答関数を決定するこのステップには、分光データのデコンボリューションステップ６００が続く。このステップは、測定地点で取得されたデータに対して、又は再メッシュステップ中に生成された格子点で取得されたデータに対して実行される。
【００５７】
分光データＮ、即ち、検出器によって捕えられた全てのエネルギスペクトルに基づく光子計数率は、次のように表現することができる。
2015528115.tif 000006
この式で、
−  ｆは、人が評価又は復元したい信号（土地放出率）であり、
−  Ｇは、インパルス応答とも名づけられ、同様に点広がり関数（ＰＳＦ）とも呼ばれる、全ての検出スペクトルに基づいた分光計応答関数である。それは、土地におけるピクセルの放射能と記録された計数率との間の通過関数に対応し、且つ土地における放射性核種分布及び検出器較正の知識から、前のステップ５００の間に計算された。
【００５８】
従って、検出器によって収集されたデータが、現場の正確な放射能を表しているのではなく、検出器応答関数によって歪められていることが注目される。
【００５９】
本発明の文脈内において、分光計応答関数Ｇは、検出器と垂直なピクセルの距離の関数として、１ｍ２ピクセルで取得される記録された光子数を表す。
【００６０】
検出スペクトルにおける光子計数率は、検出器応答関数の書き込みからマトリックス項で以下のように書くことができる。
2015528115.tif 000007
【００６１】
ピクセルＳ（Ｘｊ、Ｙｊ）における放射能Ａ（ｘｊ、ｙｊ）は、地点Ｓｉ（Ｘｊ、Ｙｊ）において計数率Ｎを生成する。
【００６２】
デコンボリューションステップを行い、且つ実信号ｆ、即ち人が測定したい放射能Ａを取得するために、リチャードソン−ルーシー反復アルゴリズムが実行される。
【００６３】
再メッシュ地図の各ピクセルｉにおける計数率は、分光計応答関数Ｇ及び注目される土地放射線放出率（又は放射能Ａ）の地図のコンボリューションとして表すことができる。
2015528115.tif 000008
ここでＮｉ：ピクセルｉにおける計数率
ｇｉｊ：ピクセルｉにおける測定された計数率を取得するための、ピクセルｊの放射能に割り当てられた検出器応答関数
Ａｊ：ピクセルｊの放射能。
【００６４】
Ａｊｓの「最尤法」が用いられるが、それは、ｇｉｊを知って測定されたＮｉｓを与える。仮説は、土地放出率の統計が、ポアソン分布に従うというである。これは、次の関数として反復的に解くことができる式につながる。
2015528115.tif 000009
この式で、ｔは、ピクセルｊにおける放射能計算の反復インデックスであり、
2015528115.tif 000010
である。
【００６５】
この反復が収束する場合に、それは、ピクセル「ｊ」に実際に対応するピクセル「ｉ」における計数率の部分をもたらすピクセル「ｊ」の放射能値の方へ収束することが示されている。
【００６６】
従って、デコンボリュートされたデータは、光子放出源の放射能をピクセルにおいて直接取得できるようにする。
【００６７】
図６ａ〜６ｃに関して、このデコンボリューションステップ６００の例示的な実施形態が示されている。図６ａは、１３７Ｃｓ放射能源によって汚染された現場、及び現場で実行された測定活動を示す。その線源は、現場の中心に示され、検出器の経路は、出発及び到着時に部分的に示されている。検出器移動は、１メートルの距離で実行され、それはまた、測定値の取得頻度であり、且つ現場の軸Ｘに沿った２つの交点間の距離である。
【００６８】
図６ｂは、検出器によって収集されたデータを示す。各ピクセルのグレーレベルは、各ピクセル上で測定された光子放出率を示す。ピクセルが暗ければ暗いほど、それだけ光子放出率は著しい。
【００６９】
検出器によって測定された計数率が、現場に実際に存在する線源よりも広がっていることに注目することができる。デコンボリューションステップは、図６ｃに示されている放射能を取得するために、このデータに対して実行される。デコンボリュートされたデータが、線源の位置及び正確な分布により良く一致することに注目することができる。
【００７０】
線源の精細な特徴づけ
次に、デコンボリューションステップの終わりに、線源が存在する現場の正確なゾーンが、これらの地点における線源の放射能と同様に取得される。
【００７１】
次に、線源の精細な特徴づけのステップ７００が実行され、そのステップ７００は、第１に、線源によって表面で放射された光子フローを、その放射能及び深さの関数として計算すること７１０を含む。
【００７２】
計算された光子フローは、ステップ７２０中に検出器で表面において実際に測定された光子フローと比較することができる。偏差が認められる場合に、ステップ４００〜６００は、反復され（矢印８００）、減衰質量係数の計算又は評価を指定し、且つデコンボリューションによって決定された線源が広がる表面を指定することができる。
【００７３】
これらのステップは、測定されたフロー及び計算されたフローの収束が得られるまで、反復することができる。次に、ステップ９００中に、この反復の終わりに取得された放射能は、線源の存在及び放射能の正確な地図作成を達成するために、現場の地図上に示すことができる。
【図１】
2015528115.tif 000011
【図２】
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【図３ａ】
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【図３ｂ】
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【図４】
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【図５ａ】
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【図５ｂ】
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【図６ａ】
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【図６ｂ】
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【図６ｃ】
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【国際調査報告】
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