(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
被測定光ファイバで後方散乱光を発生させる第１の光パルスの後に、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのレイリー後方散乱光をブリルアン増幅するための第２の光パルスが続く光パルス列を生成する光パルス発生部と、
前記光パルス列を前記被測定光ファイバへと入射するとともに、前記被測定光ファイバにおける前記光パルス列の後方散乱光を分離する光サーキュレータと、
前記光サーキュレータで分離された後方散乱光の波形を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定する演算処理部と、
を備え、
前記光パルス発生部は、さらに、前記第１の光パルスのみを生成し、
前記光サーキュレータは、さらに、前記第１の光パルスのみを前記被測定光ファイバへと入射するとともに、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのみの後方散乱光を分離し、
前記演算処理部は、前記光パルス列の後方散乱光から得られる第１の波形と前記第１の光パルスのみの後方散乱光から得られる第２の波形との差分を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定する、
ブリルアン散乱測定装置。
【請求項２】
前記第１の光パルス及び前記第２の光パルスの光周波数差が、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのブリルアン周波数シフト量に略等しい、
請求項１に記載のブリルアン散乱測定装置。
【請求項３】
被測定光ファイバで後方散乱光を発生させる第１の光パルスの後に、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのレイリー後方散乱光をブリルアン増幅するための第２の光パルスが続く光パルス列を生成し、前記光パルス列を前記被測定光ファイバへと入射し、前記被測定光ファイバにおける前記光パルス列の後方散乱光の波形を測定する波形測定手順と、
前記光パルス列の後方散乱光の波形を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定するブリルアン散乱測定手順と、
を順に有し、
前記波形測定手順において、さらに、前記第１の光パルスのみを生成し、前記第１の光パルスのみを前記被測定光ファイバへと入射し、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのみの後方散乱光の波形を測定し、
前記ブリルアン散乱測定手順において、前記光パルス列の後方散乱光から得られる第１の波形と前記第１の光パルスのみの後方散乱光から得られる第２の波形との差分を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定する、
ブリルアン散乱測定方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、光ファイバのブリルアン散乱を測定する測定装置及びその測定方法に関する。
【背景技術】
【０００２】
光ファイバの長手方向にわたる歪み分布や損失分布の測定・評価手段として、Ｂ−ＯＴＤＡ（Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ  Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｔｉｍｅ  Ｄｏｍａｉｎ  Ａｎａｌｙｓｉｓ）やＢ−ＯＴＤＲ（Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ  Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｔｉｍｅ  Ｄｏｍａｉｎ  Ｒｅｆｒｅｃｔｏｍｅｔｒｙ）が開発されている（例えば、非特許文献１及び２参照。）。これらは光ファイバ中で発生するブリルアン散乱現象を測定原理としている。
【０００３】
非特許文献１記載のＢ−ＯＴＤＡは、被測定光ファイバの両端にポンプパルス用光源とプローブ（連続光）用光源を配置し、両光源からの出射光を被測定光ファイバ中に対向して伝搬させる構成となる。このとき、ポンプパルスからプローブ光への光電変換過程により、プローブ光は被測定光ファイバ中でブリルアン増幅される。例えば、ブリルアン増幅の周波数シフト量の変化をモニターすることで被測定光ファイバ中に加わった歪み量を評価することができ、またプローブ光が光検出器に到達する時間差から、歪みの位置を特定することができる。このような方式は、効率よくブリルアン増幅を発生することができるためダイナミックレンジに優れているが、被測定光ファイバの両端に装置を接続する必要がある。
【０００４】
一方、非特許文献２記載のＢ−ＯＴＤＲは、被測定光ファイバの片端からパルス光を入射し、被測定光ファイバで発生した自然ブリルアン散乱の後方散乱光を同じく入射端側より検出する構成となる。このような方式は、片端のみを用いた測定により歪み量等の評価とその位置特定を行うことができるが、自然ブリルアン散乱を用いるため後方散乱光が少なく、ダイナミックレンジが小さいという課題がある。
【先行技術文献】
【非特許文献】
【０００５】
【非特許文献１】Ｔ．  Ｈｏｒｉｇｕｃｈｉ  ａｎｄ  Ｍ．  Ｔａｔｅｄａ，  “ＢＯＴＤＡ−Ｎｏｎｄｅｓｔｒｕｃｔｉｖｅ  ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ  ｏｆ  ｓｉｎｇｌｅ−ｍｏｄｅ  ｏｐｔｉｃａｌ  ｆｉｂｅｒ  ａｔｔｅｎｕａｔｉｏｎ  ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ  ｕｓｉｎｇ  Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ  ｉｎｔｅｒａｃｔｉｏｎ：  Ｔｈｅｏｒｙ，”  Ｊ．  Ｌｉｇｈｔｗ．  Ｔｅｃｈｎｏｌ．，  ｖｏｌ．  ７，  ｎｏ．  ８，  ｐｐ．  １１７０−１１７６，  １９８９．
【非特許文献２】Ｔ．  Ｈｏｒｉｇｕｃｈｉ，  Ｋ．  Ｓｈｉｍｉｚｕ，  Ｔ．  Ｋｕｒａｓｈｉｍａ，  Ｍ．  Ｔａｔｅｄａ，  ａｎｄ  Ｙ．  Ｋｏｙａｍａｄａ，  “Ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ  ｏｆ  ａ  ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｅｄ  ｓｅｎｓｉｎｇ  ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ  ｕｓｉｎｇ  Ｂｒｉｌｌｏｕｉｎ  ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ，”  Ｊ．  Ｌｉｇｈｔｗ．  Ｔｅｃｈｎｏｌ．，  ｖｏｌ．  １３，  ｎｏ．７，  ｐｐ．  １２９６−１３０２．  １９９５．
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
本発明では、上記問題を鑑み、被測定光ファイバの片端のみを用いて高感度にブリルアン散乱が測定可能な光ファイバのブリルアン散乱測定装置及び測定方法を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【０００７】
具体的には、本発明に係るブリルアン散乱測定装置は、
被測定光ファイバで後方散乱光を発生させる第１の光パルスの後に、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのレイリー後方散乱光をブリルアン増幅するための第２の光パルスが続く光パルス列を生成する光パルス発生部と、
前記光パルス列を前記被測定光ファイバへと入射するとともに、前記被測定光ファイバにおける前記光パルス列の後方散乱光を分離する光サーキュレータと、
前記光サーキュレータで分離された後方散乱光の波形を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定する演算処理部と、
を備える。
【０００８】
本発明に係るブリルアン散乱測定装置では、
前記第１の光パルス及び前記第２の光パルスの光周波数差が、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのブリルアン周波数シフト量に略等しくてもよい。
【０００９】
本発明に係るブリルアン散乱測定装置では、
前記光パルス発生部は、前記第１の光パルスのみを生成し、
前記光サーキュレータは、前記第１の光パルスのみを前記被測定光ファイバへと入射するとともに、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのみの後方散乱光を分離し、
前記演算処理部は、前記光パルス列の後方散乱光から得られる第１の波形と前記第１の光パルスのみの後方散乱光から得られる第２の波形との差分を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定してもよい。
【００１０】
具体的には、本発明に係るブリルアン散乱測定方法は、
被測定光ファイバで後方散乱光を発生させる第１の光パルスの後に、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのレイリー後方散乱光をブリルアン増幅するための第２の光パルスが続く光パルス列を生成し、前記光パルス列を前記被測定光ファイバへと入射し、前記被測定光ファイバにおける前記光パルス列の後方散乱光の波形を測定する波形測定手順と、
前記光パルス列の後方散乱光の波形を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定するブリルアン散乱測定手順と、
を順に有する。
【００１１】
本発明に係るブリルアン散乱測定方法では、
前記波形測定手順において、さらに、前記第１の光パルスのみを生成し、前記第１の光パルスのみを前記被測定光ファイバへと入射し、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのみの後方散乱光の波形を測定し、
前記ブリルアン散乱測定手順において、前記光パルス列の後方散乱光から得られる第１の波形と前記第１の光パルスのみの後方散乱光から得られる第２の波形との差分を用いて、前記被測定光ファイバにおけるブリルアン散乱を測定する、
前記波形測定手順において、さらに、前記第１の光パルスのみを生成し、前記第１の光パルスのみを前記被測定光ファイバへと入射し、前記被測定光ファイバにおける前記第１の光パルスのみの後方散乱光の波形を測定してもよい。
【発明の効果】
【００１２】
本発明によれば、被測定光ファイバの片端のみを用いて高感度にブリルアン散乱が測定可能な光ファイバのブリルアン散乱測定装置及びその方法を提供することができる。
【図面の簡単な説明】
【００１３】
【図１】本実施形態に係るブリルアン散乱測定装置の構成例を示す。
【図２】本実施形態に係るブリルアン散乱光の発生原理の一例を示す。
【図３】本実施形態における波長配置の一例であり、（ａ）はプローブ発生用パルスＰ１及びその後方散乱光であるプローブ光Ｒ１を示し、（ｂ）はポンプパルスＰ２及びそのブリルアン利得スペクトルＲ２を示し、（ｃ）はブリルアン利得スペクトルＲ２３及びブリルアン増幅されたプローブ光Ｒ１３を示す。
【図４】本実施形態において得られる波形の一例であり、（ａ）は第１のプローブ光波形ＦＲ（ｚ）を示し、（ｂ）は第２のプローブ光波形ＦＰ（ｚ）を示し、（ｃ）はブリルアン利得波形の一例を示す。
【図５】被測定光ファイバ２の長手方向にわたるブリルアン利得スペクトルのイメージを示す。
【図６】本実施形態における波形解析手順の一例を説明するフローチャートである。
【発明を実施するための形態】
【００１４】
以下、本発明の実施形態について、図面を参照しながら詳細に説明する。なお、本発明は、以下に示す実施形態に限定されるものではない。これらの実施の例は例示に過ぎず、本発明は当業者の知識に基づいて種々の変更、改良を施した形態で実施することができる。なお、本明細書及び図面において符号が同じ構成要素は、相互に同一のものを示すものとする。
【００１５】
図１に、本実施形態に係るブリルアン散乱測定装置の構成例を示す。本実施形態に係るブリルアン散乱測定装置は、光源１１Ａ及び１１Ｂと、光パルス化部１２Ａ及び１２Ｂと、電気パルス発生部１３と、光サーキュレータ１４と、光バンドパスフィルタ１５と、光検出部１６と、Ａ／Ｄ変換部１７と、演算処理部１８と、光合波部２１と、を備える。電気パルス発生部１３は、パルス生成部１３１と、パルス時間差制御部１３２と、を備える。光源１１Ａ及び１１Ｂ、光パルス化部１２Ａ及び１２Ｂ並びに電気パルス発生部１３が、光パルス発生部として機能する。
【００１６】
光源１１Ａは光周波数ν１を有する第１の光源として機能する。光源１１Ｂは、光周波数ν２を有する第２の光源として機能する。光パルス化部１２Ａ及び１２Ｂは、第１の光源１１Ａおよび第２の光源１１Ｂから出射された光を各々パルス化する第１および第２の光パルス化部として機能する。パルス生成部１３１は、光パルス化部１２Ａ及び１２Ｂにて各々を変調するための電気パルスを生成する。パルス時間差制御部１３２は、パルス生成部１３１が生成するパルスの相対的な時間間隔を制御する。光合波部２１は、生成された第１の光パルス（プローブ光発生用パルスＰ１）と第２の光パルス（ポンプパルスＰ２）を合波し、時間的に多重化する。これにより、プローブ光発生用パルスＰ１の後にポンプパルスＰ２が続く光パルス列を生成する。
【００１７】
光サーキュレータ１４は、被測定光ファイバ２の入射端に接続される。光サーキュレータ１４は、光合波部２１で発生した光パルス列を被測定光ファイバ２に入射する。プローブ光発生用パルスＰ１は被測定光ファイバ２で後方散乱され、その後方散乱光が光サーキュレータ１４に入射される。光サーキュレータ１４は、被測定光ファイバ２から入射端側に戻ってくる後方散乱光を分離して光バンドパスフィルタ１５に出力する。光バンドパスフィルタ１５は、後方散乱光の中から第１の光パルス（プローブ光発生用パルスＰ１）の後方散乱光（プローブ光Ｒ１）を抽出する。
【００１８】
以下、図１の構成により被測定光ファイバ２のブリルアン利得波形が測定できることを理論的に説明する。
プローブ光発生用パルスＰ１の光周波数ν１とポンプパルスＰ２の光周波数ν２の周波数差Δν＝ν２−ν１は、被測定光ファイバ２のブリルアン周波数νｂの近傍に設定し、Δνを変更しながら測定することで、被測定光ファイバ２のブリルアン利得のスペクトルが得られる。
【００１９】
光源１１Ａ及びＢから出射された光は、電気パルス発生部１３で生成された電気信号をもとに光パルス化部１２Ａ及び１２Ｂにて各々変調されパルス化される。光サーキュレータ１４は、これらを時間的に多重化した１組のパルス列を被測定光ファイバ２の一端より入力する。
【００２０】
被測定光ファイバ２に上記パルス列を入射すると、まず、先に入射されたプローブ光発生用パルスＰ１により後方レイリー散乱光が発生する。このプローブ光発生用パルスＰ１によって生じた後方レイリー散乱光をプローブ光Ｒ１と呼ぶ。よく知られているように、レイリー散乱は弾性散乱のため散乱過程による光周波数の変化は起こらず、プローブ光はプローブ光発生用パルスＰ１と同じ光周波数ν１を持つ。
【００２１】
続いて、プローブ光発生用パルスＰ１を追いかける形でポンプパルスＰ２を被測定光ファイバ２に入力する。被測定光ファイバ２の内部で、ポンプパルスＰ２とプローブ光Ｒ１が出会い、プローブ光Ｒ１とポンプパルスＰ２の周波数差Δνと被測定光ファイバ２のブリルアン周波数νｂ（概ね十数ＧＨｚ程度）が条件Δν＝νｂを満たしている場合、ポンプパルスＰ２からプローブ光Ｒ１への光電力変換過程である誘導ブリルアン散乱によりプローブ光Ｒ１はブリルアン増幅され、プローブ光Ｒ１３のようになる。本実施形態に係る発明は、解析信号として、このプローブ光Ｒ１３を用いる。なお、図では、理解が容易になるよう、Δν＝νｂの場合を示している。
【００２２】
増幅され被測定光ファイバ２の入射端へと戻ってきたプローブ光Ｒ１３は、光バンドパルスフィルタ１５を通過した後、光検出部１６で電気信号に変換され、Ａ／Ｄ変換部１７で数値化され、演算処理部１８で解析される。光バンドパスフィルタ１５の中心周波数は、プローブ光Ｒ１（プローブ光発生用パルス）の光周波数ν１に一致させる。これにより、光バンドパルスフィルタ１５は、プローブ光発生用パルスＰ１およびポンプパルスＰ２により発生する後方レイリー散乱光を分離・除去する。
【００２３】
被測定光ファイバ２の入射端をｚ＝０としたとき、被測定光ファイバ２の入射端からの距離がｚである地点における後方レイリー散乱光（プローブ光Ｒ１）のパワーＰ（ｚ）は、以下のように表される。
【数１】
0006338154.tif 000002
【００２４】
ここで、Ｐ０はプローブ光発生用パルスＰ１のピークパワー、αは被測定光ファイバ２の伝送損失、ＲＢＳは後方レイリー散乱係数である。
【００２５】
被測定光ファイバ２の入射端（ｚ＝０）で観測されるプローブ光パワーＰｐｒｏｂｅは、以下のように表される。
【数２】
0006338154.tif 000003
【００２６】
ここで、Ｐｂ（ｚ，Δν）がブリルアン利得成分であり、演算処理部１８が最終的に解析したい信号である。
【００２７】
図２は、被測定光ファイバ２中において第１の光パルス（プローブ光発生用パルスＰ１）に生じる後方レイリー散乱光（プローブ光Ｒ１）と第２の光パルス（ポンプパルスＰ２）の相互作用を示すイメージ図である。
【００２８】
プローブ光Ｒ１は被測定光ファイバ２に時間的に先に入射される第１の光パルス（プローブ光発生用パルスＰ１）の後方レイリー散乱光である。プローブ光Ｒ１が、続いて入射される第２の光パルス（ポンプパルスＰ２）と出会った際、プローブ光Ｒ１は、相互作用によりブリルアン増幅されてＲ１３となり、被測定光ファイバ２の入射端へと戻ってくる。
【００２９】
図３に、プローブ光発生用パルスＰ１、ポンプパルスＰ２およびプローブ光Ｒ１、Ｒ１３の光周波数の配置関係を模式的に示す。プローブ光発生用パルスＰ１によって生じる後方レイリー散乱光、すなわちプローブ光Ｒ１は、プローブ光発生用パルスＰ１と同じ光周波数ν１を有す。ポンプパルスＰ２の光周波数ν２に対して、ブリルアン利得スペクトルＲ２は、被測定光ファイバ２のブリルアン周波数シフトνｂだけダウンシフトしたν２−νｂを中心とし、おおむね数十ＭＨｚ程度の利得幅を持つ。プローブ光Ｒ１の周波数ν１がブリルアン利得スペクトルの中心周波数ν２−νｂに等しいとき、プローブ光Ｒ１は、被測定光ファイバ２中でブリルアン増幅され、プローブ光Ｒ１３のようになる。本実施形態に係る発明は、解析信号として、このプローブ光Ｒ１３を用いる。なお、図では、理解が容易になるよう、Δν＝νｂの場合を示している。
【００３０】
周波数差Δνを変化させると、ブリルアン利得スペクトルＲ２はＲ２３のように変化する。被測定光ファイバ２のブリルアン利得スペクトルを得るために、周波数差Δνの変化幅は、被測定光ファイバ２のブリルアン利得スペクトルの周波数幅以上であることが好ましい。例えば、被測定光ファイバ２のブリルアン利得スペクトルの周波数幅は略数十ＭＨｚである場合、周波数差Δνの変化幅は、略数十ＭＨｚ以上であることが好ましい。
【００３１】
図４に、本装置で観測されるプローブ光の時間波形を模式的に示す。（ａ）に示すＬ４１は、は、ポンプパルスＰ２を入力していない状態で取得されたプローブ光発生用パルスＰ１の後方レイリー散乱であるプローブ光Ｒ１の波形ＦＲ（ｚ）である。これが、リファレンス波形となる。（ｂ）に示すＬ４２は、ポンプパルスＰ２を入力し、プローブ光Ｒ１がブリルアン増幅された状態で取得されたプローブ光Ｒ１３の波形ＦＰ（ｚ）である。（ｃ）に示すＬ４３は、波形ＦＰ（ｚ）からＦＲ（ｚ）を差し引くことで算出されるブリルアン利得波形ＦＧ（ｚ）である。
【００３２】
波形ＦＧ（ｚ）、すなわち上記式（２）におけるＰｂ（ｚ，Δν）は以下の式（３）のように表される。
【数３】
0006338154.tif 000004
【００３３】
式（３）により特定の光周波数におけるブリルアン利得の長手方向にわたる分布を知ることができる。
【００３４】
光源１１Ｂの周波数を変更し異なるΔνでのブリルアン利得を逐次測定することで、以下のように被測定光ファイバ２の長手方向にわたるブリルアン利得スペクトルを得ることができる。
【数４】
0006338154.tif 000005
【００３５】
図５に本実施形態に係るブリルアン利得スペクトルの一例を示す。図５に示すブリルアン利得スペクトルは、プローブ光発生用パルスＰ１とポンプパルスＰ２の時間間隔ΔＴを一定にし、Δνを変化させた場合に得られたブリルアン利得スペクトルである。Ｌ６１〜Ｌ６４は、それぞれ、図４に示す距離ｚ１、ｚ２、ｚ３及びｚ４の各地点におけるブリルアン利得スペクトルを示す。
【００３６】
なお、プローブ光発生用パルスＰ１とポンプパルスＰ２の時間間隔をΔＴとしたとき、プローブ光Ｒ１がポンプパルスＰ２によってブリルアン増幅される距離ｚ１は次式で求められる。
【数５】
0006338154.tif 000006
【００３７】
ここで、νｐｒｏｂｅは被測定光ファイバ中におけるプローブ光発生用パルスＰ１およびプローブ光Ｒ１の群速度を表す。このように、プローブ光発生用パルスＰ１とポンプパルスＰ２の時間間隔ΔＴを制御することで任意の距離からプローブ光Ｒ１の増幅が可能となる。
【００３８】
図６は、演算処理部１８における波形解析手順を説明するフローチャートである。本実施形態に係るブリルアン散乱測定方法は、波形測定手順と、ブリルアン散乱測定手順と、を順に有する。
波形測定手順では、本実施形態に係るブリルアン散乱測定装置が、ステップＳ１０１〜Ｓ１０２を実行する。
ブリルアン散乱測定手順では、本実施形態に係るブリルアン散乱測定装置が、ステップＳ１０３を実行する。
【００３９】
まず初めに、ポンプパルスＰ２を入力しない状態でプローブ光発生用パルスＰ１のみを生成し、プローブ光発生用パルスＰ１のみを被測定光ファイバ２へと入射し、プローブ用発生パルスの後方レイリー散乱光（プローブ光Ｒ１）の波形ＦＲ（ｚ）を取得する（Ｓ１０１）。
【００４０】
次に、ポンプパルスＰ２を入力し、プローブ光Ｒ１がブリルアン増幅された状態でプローブ光Ｒ１３の波形ＦＰ（ｚ）を取得する（Ｓ１０２）。
最後に、これらの波形の差分をとることで、ブリルアン利得波形ＦＧ（ｚ）を取得する（Ｓ１０３）。これにより、被測定光ファイバ２におけるブリルアン増幅の大きさ（利得）を算出することができる。
【００４１】
Δνを変更しながら、すなわちポンプパルスＰ２の周波数を変更しながら、ステップＳ１０２及びＳ１０３を繰り返すことで、被測定光ファイバ２におけるブリルアン散乱の利得スペクトラムを測定することができる。このため、本実施形態に係る発明は、被測定光ファイバ２におけるブリルアン散乱を解析することができる。
【００４２】
以上説明したように、本実施形態に係る発明は、被測定光ファイバ２に対し、光周波数ν１のプローブ光発生用パルスＰ１を入射し、続いて光周波数ν２（＝ν１＋Δν）のポンプパルスＰ２を入射し、プローブ光発生用パルスＰ１の後方レイリー散乱光（プローブ光Ｒ１）とポンプパルスＰ２との相互作用によって発生する誘導ブリルアン散乱のΔνに対する変化を観測することにより、被測定光ファイバ２の長さ方向ｚにわたるブリルアン利得スペクトルの分布を取得することができる。
【００４３】
精確に波形ＦＧ（ｚ）を算出するためには、波形ＦＲ（ｚ）から波形ＦＰ（ｚ）を測定する間は、レイリー散乱が安定であることが好ましく、例えば、被測定光ファイバ２に振動等が加わっていないことが好ましい。
【００４４】
なお、本手法の距離分解能Δｚは、プローブ光発生用パルスＰ１のパルス幅ΔＴｐｒｏｂｅとポンプパルスＰ２のパルス幅ΔＴｐｕｍｐに応じて以下のように決定される。
ΔＴｐｒｏｂｅ＞ΔＴｐｕｍｐのときの距離分解能Δｚは次式で示される。
【数６】
0006338154.tif 000007
【００４５】
ここで、νｐｒｏｂｅは被測定光ファイバ中におけるポンプパルスの群速度を表す。
ΔＴｐｒｏｂｅ＜ΔＴｐｕｍｐのときの距離分解能Δｚは次式で示される。
【数７】
0006338154.tif 000008
【００４６】
ここで、νｐｕｍｐは被測定光ファイバ２中におけるポンプパルスＰ２の群速度を表す。
【産業上の利用可能性】
【００４７】
本発明は光通信産業に適用することができる。
【符号の説明】
【００４８】
１１Ａ：光源（プローブ発生用光源）
１１Ｂ：光源（ポンプパルス光源）
１２Ａ：光パルス化部
１２Ｂ：光パルス化部
１３：電気パルス発生部
１４：光サーキュレータ
１５：光バンドパルフィルタ
１６：光検出部
１７：Ａ／Ｄ変換部
１８：演算処理部
２１：光合波部
１３１：パルス生成部
１３２：パルス時間差制御部
【図１】
0006338154.tif 000009
【図２】
0006338154.tif 000010
【図３】
0006338154.tif 000011
【図４】
0006338154.tif 000012
【図５】
0006338154.tif 000013
【図６】
0006338154.tif 000014