(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
陰極（１２）および陽極（１３）を有する真空チャンバ（１１）を備えるＸ線発生管（１０）であって、前記陰極および陽極は前記真空チャンバ（１１）の中に設置され、前記陰極（１２）は前記陽極（１３）の方向に電子ビーム（１４）を放出し、前記陽極（１３）は前記電子ビーム（１４）によって衝突されるときＸ線（１６）を放射するターゲット（１３）を含み、前記Ｘ線（１６）はダイヤモンドベースの透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）を介して前記チャンバ（１１）の壁を通過することによって前記真空チャンバ（１１）から伝播し、前記ダイヤモンドベースの透過窓は、Ｘ線センサの役割を果たす追加のダイヤモンド層を備え、前記Ｘ線センサ（２１；１２１）が前記ダイヤモンドベースの透過窓（１７）に統合されることを特徴とする、Ｘ線発生管（１０）。
【請求項２】
前記ターゲット（１３）は前記透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）から離れていることを特徴とする、請求項１に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項３】
前記ターゲット（１３）は前記透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）と並置されることを特徴とする、請求項１に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項４】
前記Ｘ線センサ（２１）は導電層から構成される少なくとも１つの電極（１９）を備えることを特徴とする、請求項１〜３のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項５】
前記Ｘ線センサ（２１）はダイヤモンドのドープ層から構成される少なくとも１つの電極（１９）を備えることを特徴とする、請求項１〜３のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項６】
前記Ｘ線センサ（２１）は表面実装型電流検出器（２４）を含むことを特徴とする、請求項１〜５のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項７】
複数のセンサ（２１；１２１）が前記透過窓（３３）に統合されることを特徴とする、請求項１〜６のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項８】
複数のターゲット（１５；１１５）が前記透過窓（３４）と並置されることを特徴とする、請求項１〜７のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項９】
前記センサを取り囲み電圧源に接続された導電性保護環（２２）をさらに含むことを特徴とする、請求項１〜８のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項１０】
前記透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）は多結晶ダイヤモンドでできていることを特徴とする、請求項１〜９のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項１１】
前記透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）は単結晶ダイヤモンドでできていることを特徴とする、請求項１〜９のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項１２】
前記透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）は少なくとも１つの単結晶ダイヤモンド包有物（５０）と、その周りに合成された多結晶ダイヤモンドでできていることを特徴とする、請求項１〜９のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項１３】
前記Ｘ線センサ（２１）は単結晶ダイヤモンド包有物（５０）中のダイヤモンドでできた前記透過窓（１７；３０；３１；３２；３３；３４）に統合されることを特徴とする、請求項１〜１２のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項１４】
前記Ｘ線発生管（１０）は前記陰極（１２）の前記電子ビーム（１４）を制御するためのフィードバック制御ループ（７０）を備え、この制御ループは入力として前記発生管（１０）によって放射されたＸ線のフラックスの測定値（７１）を使用することを特徴とする、請求項４〜１３のいずれか一項に記載のＸ線発生管（１０）。
【請求項１５】
前記陰極（１２）はカーボンナノチューブ光電陰極であることを特徴とする、請求項１４に記載のＸ線発生管（１０）。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明はＸ線管の分野に含まれ、Ｘ線フラックスセンサの管への統合に関する。
【背景技術】
【０００２】
Ｘ線発生装置は、一方の端に陰極をそして反対側に陽極を含む真空チャンバを主に備える。陰極から発せられた電子ビームは、電界の作用の下で、真空チャンバ内で加速される。加速器場は、ＲＦ電磁波によって、または非常に高い電圧（通常１０キロボルトから５００キロボルト）に引き上げられた２つの電極間に生み出された静的な場によって生み出すことができる。高度に加速された電子ビームは、一般に高い原子番号の耐熱性材料からなるまたは本当に特有の蛍光線を持つターゲットに衝突させられる。エネルギー電子とターゲットとの間の相互作用は、Ｘ線範囲の電磁放射線が主に制動放射効果によっておよびＸ線蛍光によって放射されることを可能にする。電子のエネルギーの数パーセントだけがＸ線を作り出すために使用される。エネルギーの残り、すなわち約９６から９９％は、主にターゲットの中で熱の形で消散する。電子束の下で、一般にタングステン（３４００度（セ氏））でできている、ターゲットの温度はその融解点に接近する場合がある。この影響はＸ線発生源の輝度を限定する主因の１つであるから、作り出された熱は効果的に除去されなければならない。Ｘ線はそれから、Ｘ線に対して透明でＸ線ビームの経路上に設置される窓を通過することによって真空チャンバから伝播する。
【０００３】
管の２つのファミリー、反射型で動作する管および透過型で動作するものがある。反射管において、ターゲットは管の内部に存在している。Ｘ線のフラックスは、Ｘ線に対してほとんど透明な（例えばベリリウムでできている）窓を通過することによって外部に向かって伝播し、その窓は管のチャンバに位置している。ターゲットと透過窓は分かれている。透過型で動作している管において、この場合薄膜からなる、ターゲットは透明窓と並置される。透過窓と呼ばれる窓はそれから、ターゲットの中で発生した熱の除去に重要な役割を果たす。Ｘ線に対する高い透過性を持つことに加えて、透過窓は最大限の熱伝導率を持たなければならない。
【０００４】
透過窓の配置とは無関係に、Ｘ線のフラックスは、コントラスト、透過力または空間分解能などの撮像パラメータを調整するために、強度においてそしてエネルギーにおいて経時的に変更され得る。Ｘ線のフラックスはこの場合意図的に変更される。具体的には、オペレータが電流および／または電子ビームの加速電圧を修正することができる。Ｘ線のフラックスは、とりわけ、高電圧電源におけるまたは電子源におけるゆらぎの後に、同様に意図するところなく変化し得る。Ｘ線発生管を最適に使用するために、Ｘ線のフラックスの直接測定が必要とされる。放射線療法において、例えば、これは管によって供給される放射線量率をリアルタイムで知ることを可能にする。
【０００５】
現在、透過窓は主にベリリウムでできている。ベリリウムは、Ｘ線に対する良好な透過性および、動作中のＸ線管によって発せられた熱を消散させることを可能にする、室温で約２００Ｗ／（ｍ．Ｋ）の熱伝導率を保有する金属である。それと対照的に、ベリリウムは、それが吸入された場合に重症を引き起こすことが可能な、極めて発癌性のある物質である。例としてベリリウム症が挙げられる。さらに、ベリリウムは金属であるから、Ｘ線フラックスの検出において使用することができない。
【０００６】
合成多結晶ダイヤモンドに対する数百Ｗ／（ｍ．Ｋ）と単結晶ダイヤモンドに対する２０００Ｗ／（ｍ．Ｋ）との間に含まれる熱伝導率で、ダイヤモンドは、ベリリウムのそれより最高１０倍高い熱伝導率を保有し、効果的に熱を伝導する。原子番号Ｚ＝６のダイヤモンドは、ベリリウム（Ｚ＝４）のそれに隣接したＸ線に対する透過性を持ち、超高真空気密膜の形で実施され得る。単結晶ダイヤモンドは優れた熱伝導率および非常に良好なＸ線検出特性を保有する。それと対照的に、数平方ミリメートルより大きいその面積を合成することはできない。多結晶ダイヤモンドは、より大きい面積にわたって容易に合成され得る。さらに、それは５００から１５００Ｗ／（ｍ．Ｋ）の熱伝導率を保有する。多結晶ダイヤモンドの熱伝導率は多くの要因に依存する。例えば、結晶粒界の密度およびダイヤモンドの結晶構造の結晶粒径が挙げられる。さらに、多結晶ダイヤモンドは、ダイヤモンドの結晶構造の品質に同様に依存するＸ線検出特性を保有する。
【０００７】
多結晶ダイヤモンドでできた透過窓を含むＸ線発生装置は、しばらくの間使用されてきた。ベリリウムでできた透過窓をダイヤモンドでできた透過窓に置き換えることは、より高い電力密度を取り扱うことを可能にする。具体的には、ダイヤモンドの高い熱伝導率は、透過窓に影響を及ぼす電子スポットによって作り出された熱をよりよく消散させることを可能にする。熱のよりよい消散は、透過型で、すなわち同じ構造体の中にターゲット機能と窓機能の並置を用いて、動作するＸ線管に特に有利である。先行技術において、従来的な管のものより高出力を達成するために、ダイヤモンドの高い熱伝導率だけが利用されている。
【０００８】
現在、実際のＸ線のフラックスは、較正によって、電子ビームの加速電圧の測定値およびＸ線管の電流の測定値と、Ｘ線線量を関連付けることによって間接的に測定される。しかしながら、Ｘ線発生装置内のリーク電流、微小故障または実際に管の構造のエネルギーろ過および吸収効果は、それらが有用なＸ線のフラックスを発生させない一方でフラックスの決定に統合されるので、誤差要因である。
【０００９】
この困難を軽減するために、Ｘ線発生管によって放射されたＸ線のフラックスは、線量計とも呼ばれる、センサを使用して検出することができる。フラックスセンサはＸ線の入射フラックスを測定する。フラックスセンサは、Ｘ線ビームが続く方向に管から数センチメートルから数メートルに設置される。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１０】
本発明は、ダイヤモンドベースの透過窓にＸ線フラックスのセンサを設けることによって機能化された窓を管に統合することを目指す。
【課題を解決するための手段】
【００１１】
この目的を達成するために、本発明の主題は、陰極および陽極を有する真空チャンバを備えるＸ線発生管であって、前記陰極および陽極は真空チャンバの中に設置され、陰極は陽極の方向に電子ビームを放出し、陽極は電子ビームによって衝突されるときＸ線を放射するターゲットを含む。Ｘ線は、ダイヤモンドベースのＸ線センサがダイヤモンドでできた透過窓に統合されることを特徴とする、ダイヤモンドでできた透過窓を介してチャンバの壁を通過することによって真空チャンバから伝播する。
【００１２】
インラインＸ線フラックスセンサを作り出すために、ダイヤモンドは、半導体特性を保有するので、活性層として使用することができる。活性層がＸ線の入射フラックスのほとんどすべてを吸収しなければならない遠隔検出器と異なり、統合されたＸ線フラックススセンサは、管の使用を中断させないために、そして光子のフラックスに比例した信号を供給するために、Ｘ線フラックスのごく一部だけを吸収しなければならない。このようにして、Ｘ線のフラックスの連続的なインライン測定は、管の有用なフラックスを中断させることなく達成される。ダイヤモンドは、Ｘ線に対して非常に良好な透過性を持つので、インラインＸ線フラックスセンサの統合に使用され得る。遠隔のダイヤモンドベースのフラックス検出器の追加は、インラインで実際に作り出されたＸ線のフラックスを測定するために有利である場合がある。この組合せはしかしながら、使用されるために２つの独立したダイヤモンド基板を必要とする。フラックス検出器のダイヤモンドベースの透過窓への相互統合は、材料の使用を減少させ統合レベルを高めることを可能にすることになる。
【００１３】
その説明が添付の図面によって例示される、例として与えられた１つの実施形態の詳細な説明を読めば、本発明はよりよく理解され、他の利点は明らかになるであろう。
【図面の簡単な説明】
【００１４】
【図１ａ】反射型Ｘ線管を概略的に示す。
【図１ｂ】透過型Ｘ線管を概略的に示す。
【図２】熱除去機能およびＸ線センサ機能を有する、透過型で動作する管のダイヤモンドベースの透過窓を例示する。
【図３】保護環を用いたＸ線センサの１つの変形形態を示す。
【図４】表面実装型電流検出器を用いたＸ線センサの１つの変形形態を示す。
【図５】複数のＸ線センサが窓に統合され複数の電子源に面して設置される、多焦点／マルチソースの管に対する透過窓の１つの変形形態を示す。
【図６】複数のターゲットが窓と並置される、透過窓の１つの変形形態を示す。
【図７】ダイヤモンドでできた透過窓の１つの変形形態を示す。
【図８】フィードバック制御ループを備えるＸ線発生管を示す。
【発明を実施するための形態】
【００１５】
明確化のために、同じ要素は、さまざまな図で同じ参照番号を与えられている。
【００１６】
一般に、そして図１ａおよび１ｂに概略的に示されるように、Ｘ線発生管１０は陰極１２および陽極１３を有する真空チャンバ１１を備え、前記陰極および陽極は真空チャンバ１１の中に設置される。陰極１２は、電子ビーム１４にさらされるときＸ線１６を放射するターゲットとしてふるまう、陽極１３の方向に電子ビーム１４を放出する。換言すれば、ターゲットは陽極１３である。Ｘ線１６は、透明窓１７を介してチャンバ１１の壁を通過することによって真空チャンバ１１から伝播する。窓１７はＸ線に対して高い透過性を持たなければならない。図１ａにおいて、ターゲット１３は透過窓１７から離れている。Ｘ線発生管１０は反射構造を持つといわれる。図１ｂにおいて、ターゲット１３は透過窓１７と並置される。Ｘ線発生管１０は透過構造を持つといわれる。電子ビーム１６がターゲット１３に衝突するとき、電子ビーム１６から発せられたエネルギーの大部分はターゲット１３の中で熱の形で消散する。Ｘ線発生管１０のどんな劣化でも防止するために、熱は効果的に除去されなければならない。透過構造については、ターゲット１３は透過窓１７と並置されるので、透過窓１７はターゲット１３の中で発生した熱の除去に重要な役割を果たす。Ｘ線に対する高い透過性に加えて、透過窓１７は非常に良好な熱伝導率を持たなければならない。
【００１７】
図２は、（矢印１８で表された）熱除去機能およびＸ線１６センサ機能で機能化された、ダイヤモンドベースの透過窓３０を例示する。タングステンまたはターゲット１３を形成可能な別の金属の堆積物がダイヤモンド窓３０上に作り出される。ダイヤモンドの厚さは、窓が真空チャンバ１１の真空と約１バールの外部圧力との間の圧力差に耐えることを可能にするのに十分でなければならない。例えば、１０００ＧＰａのヤング率および８ｍｍの直径を保有するダイヤモンドでできた窓については、１００μｍの厚さが１バールの圧力差に抵抗するのに適している。したがって、検出および熱的機能に加えて、透過窓は同様に機械的機能を持つ。
【００１８】
透過窓３０は、追加のダイヤモンド層を備える。追加の層はＸ線センサ２１の役割を果たす。センサ２１は、図１ａに示した反射型で動作するターゲットに対しても、図１ｂに示した透過型で動作するターゲットに対しても実施され得ることは理解されるであろう。センサ２１を形成するダイヤモンド体はドープされていない、すなわち、それは真性半導体特性を持っている。
【００１９】
電極１９は、透過窓３０上にセンサ２１のために作り出される。電極１９は、例えば金属層から構成され得る。電極１９は同様に、ドープされたダイヤモンド層から構成され得る。換言すれば、電極１９は半導体または金属である。窓３０をＸ線発生管１０に統合するために、前者は後者にはんだ付けまたは接着接合される。
【００２０】
動作において、電子ビーム１４はターゲット１３に衝突し、Ｘ線１６のフラックスおよび熱を発生させる。熱は、ダイヤモンドでできた透過窓３０を通して熱伝導によってＸ線発生管１０の本体に転送される。窓３０の材料の熱伝導率は、熱の除去において基本的な役割を果たす。
【００２１】
電圧２０はセンサ２１の電極１９に印加される。センサ２１の真性ダイヤモンド内でＸ線１６のフラックスによって発生した電流は、電極１９によって収集される。電流は放射されたフラックスに比例している。（図示されない）較正テーブルは、Ｘ線発生管１０によって発生したＸ線１６のフラックスをリアルタイムで知ることを可能にする。
【００２２】
上に詳述したように、ダイヤモンドは、Ｘ線フラックスに対して低い吸収率を保有し、フラックスをインラインで測定することを可能にする。Ｘ線フラックスに対するこの低い吸収率は、シリコンなどの他の半導体材料と比較してＸ線の線量により弱い応答（より低い電流）をもたらす。さらに、良好な結晶品質のダイヤモンドは、低い雑音レベルを呈する。したがって、信号対雑音比は好ましいものであって、有用なフラックスの最小の損失を保証すると同時にＸ線フラックスの正確な測定を可能にする。
【００２３】
図３は、センサを取り囲み電圧源に接続された導電性保護環２２を用いたＸ線センサの変形形態を有する機能化されたダイヤモンドベースの透過窓３１を示す。導電性保護環２２は、矩形の形状であるが、任意の他の多角形の形状としてもよい。導電性保護環２２は電極１９を取り囲む環である。
【００２４】
導電性保護環２２がなければ、発生管１０は接地されるのに対して電極１９はＶ０にバイアスされる。Ｘ線フラックスがないときには、ダイヤモンドの表面上の電位差のために電極１９から管１０の本体に通過する、電流がダイヤモンドの表面に存在し得る。これはリーク電流と呼ばれるものである。図２において、それは矢印４１で表される。電位差の望ましくない効果を限定するために、電極１９は電位Ｖ０にバイアスされ、導電性保護環２２が設けられ、それは同様にＶ０にバイアスされる。したがって、電極１９と環２２との間にダイヤモンドの表面上の電位差はなく、したがって、電極１９と環２２との間に寄生電流はない。それと対照的に、寄生電流は電極１９と管１０の本体との間にまだ存在し得る。これが電極１９および導電性保護環２２が独立してバイアスされる理由である。電極１９の電流は測定され、導電性保護環２２の存在のおかげで、リーク電流とも呼ばれる、表面電流４２は導電性保護環２２と管１０の本体との間にのみ存在し、したがって、それらは測定電流に影響を与えない。
【００２５】
図４は、表面実装型電流検出器２４を用いたＸ線１６センサ２１の変形形態を有する機能化されたダイヤモンドベースの透過窓３２を示す。２つの電極２５および２６は、透過窓１７上にセンサ２１のために作り出される。電極１９については、電極２５および２６は金属層から、またはドープされたダイヤモンドの層から、構成され得る。電極２５および２６は交互配置の幾何学的パターンで従来通り配列される。導電性保護環を用いた構成のために言及された表面電流は、ダイヤモンド中の測定されるべき電流に対して無視できると想定されることになる。電極２５および２６は、測定されるべきセンサ２１の表面に近いゾーンで発生した電流および望まれない寄生電流を排除することを可能にする。
【００２６】
一般に、電流を収集するために、セパレータ電界が印加される。例えば、２つの電極の間に電位差を印加することは、ダイヤモンドの中で光発生した電荷を方向づける電界を生み出す。２つの電極は、Ｘ線フラックスの測定を行うために、派生電流をピックアップすることを可能にする。２つの電極２５および２６は、センサの表面上だけに電界を印加する。したがって、電極間の距離は小さく、約数ミクロンである。印加される電圧はより小さく、光発生電荷の移動距離は最小化される。電荷はしたがって、よりよく収集される。さらに、収集量はより小さいので、収集される電荷の数はより小さいが、センサ２１の表面温度も同様に巨大な量におけるより低く、熱雑音はしたがって大きく減少される。信号対雑音比はしたがって好ましい。
【００２７】
意図するところなく、または電子ビーム１４を初めから構造化することによって制御された方法で、Ｘ線のフラックスを不均一とすることが可能である。したがって、Ｘ線フラックス分布を空間的に測定することが可能であることが望ましい。Ｘ線のフラックスの構造化は、Ｘ線解析のための画像再構成を可能にする。ターゲットの構造化は、断層撮影法などの応用を可能にする。
【００２８】
図５は、複数のＸ線センサが窓３３に統合される、機能化されたダイヤモンドベースの透過窓３３の変形形態を示す。図５において、２つのセンサ２１および１２１が示される。その中に２つより多いセンサが統合される窓を作り出すことが同様に可能である。２本の電子ビーム１４および１１４はターゲット１３に衝突する。ターゲット１３は、Ｘ線１６および１１６の２つのフラックスを放射する。表面実装型電極２５、２６および１２５、１２６の２つのセットが透過窓３３上に作り出される。センサはマトリックス配列されるといわれる。実際、複数のセンサは透過窓３３に統合される。複数のセンサの存在は、複数の電子ビームの、または単一の不均一な電子ビームの存在下で、空間および時間分解能を可能にする。
【００２９】
図６は、２つのターゲット１５および１１５が統合される、機能化されたダイヤモンドベースの透過窓３４の変形形態を示す。実施例は２つのターゲットを示すが、ターゲットの他の複数のものを持つことは完全に可能である。ターゲットごとに１つの電子ビーム、またはすべてのターゲットにわたって分布した１つの単一の電子ビームは、ターゲット１５および１１５に衝突する。２つのターゲット１５および１１５は各々Ｘ線のフラックス、それぞれ１６および１１６を放射する。電極２５、２６のセットは発生した電流を測定する。ターゲットは、Ｘ線のフラックスを構造化するために離散化または構造化されたといわれる。
【００３０】
本発明で説明されたようなＸ線発生管は、したがって、直接の、Ｘ線のフラックスのインライン測定を取得することを可能にする。加えるに、フラックスの空間分布についての情報を取得することが可能である。
【００３１】
現在、透過窓は主にベリリウムでできている。ベリリウムは、Ｘ線に対する良好な透過性を有する金属であり、２００Ｗ／（ｍ．Ｋ）の熱伝導率を保有する。少しずつ、ダイヤモンドでできた透過窓が現れている。本発明で使用されるような透過窓は、小型の窓の場合単結晶ダイヤモンドで作ることができ、または多結晶ダイヤモンドで作ることができる。最後に、本発明によるＸ線発生管の透過窓は、少なくとも１つの単結晶ダイヤモンド包有物を有する多結晶ダイヤモンドで作ることができる。これは、大きな窓面積を保つと同時にＸ線フラックスの測定を改善することを可能にする。
【００３２】
図７は多結晶および単結晶ダイヤモンドでできた透過窓を示す。多結晶および単結晶ダイヤモンドでできた透過窓は、ダイヤモンドの膜を成長させることを可能にするキャリア（シリコン、モリブデン、など）の上に単結晶ダイヤモンド５０を置くことによって取得される。マスクは、単結晶ダイヤモンドのキャリアと平行でキャリアの反対側の表面５３上に堆積される。多結晶ダイヤモンド５１、５２は単結晶ダイヤモンドの周りに合成される。多結晶ダイヤモンドは横方向および縦方向に成長する。多結晶ダイヤモンドが成長した後、単結晶ダイヤモンド上のマスクは除去され、ダイヤモンド膜はそのキャリアから解放され、単結晶ダイヤモンド包有物を有する多結晶ダイヤモンドでできた透過窓が取得される。透過窓は複数の単結晶ダイヤモンド包有物を持つことができる。各々の単結晶ダイヤモンド包有物は従来通り正方形の横断面を持つが、任意の他の形状であってもよい。
【００３３】
多結晶および単結晶ダイヤモンドでできた透過窓は、小さい面積にわたる単結晶ダイヤモンドの優れたＸ線検出および熱伝導特性と、広い面積にわたる多結晶ダイヤモンドの良好な機械的および熱的特性とを兼ね備える。理想的には、透過窓は、１つまたは複数の単結晶ダイヤモンド包有物５０が１つまたは複数の電子ビーム１４の軸上にあるように、設計され配置される。発生した熱は、単結晶ダイヤモンド包有物の数ミリメートルにわたってラジアル方向に効果的に広がる。熱はそれから多結晶ダイヤモンドによって除去される。所定の量の熱を消散させるために、単結晶ダイヤモンド包有物を有する多結晶ダイヤモンドでできた透過窓で必要とされる多結晶ダイヤモンドの厚さは、単に多結晶ダイヤモンドでできた透過窓と比べて小さい。単結晶ダイヤモンド包有物を有する多結晶ダイヤモンドでできた透過窓は、機械的にロバストであり、Ｘ線に対して透明である。窓の単結晶ダイヤモンド包有物は、Ｘ線フラックスセンサ２１を作り出すために使用することができる。電極１９がそれからセンサ２１上に作り出される。したがって、透過窓は、熱を効果的に消散させ、チャンバの内部と外部との間の圧力差によって課される機械的条件に抵抗し、リアルタイムでＸ線発生管によって放射されたＸ線のフラックスを検出することを可能にする。
【００３４】
したがって、電界の効果の下で、Ｘ線発生管１０の陰極１２は、その電子がＲＦ電磁波、または陽極１３と陰極１２との間に生み出された静的な場のおかげで発生管１０の真空チャンバ１１の中で加速される、電子ビーム１４を放出する。一般に、電界の効果の下で電子を発生させる、多くのタイプの陰極がある。その中で、カーボンナノチューブに基づく冷陰極は、高周波数での電子の放出および光信号を使用するスイッチングなどの、一定数の潜在的な利点を持つ電界効果型エミッタである。冷陰極は、光学制御を達成するために電子ビームを制御することが可能である。さらに、上に解説したように、統合されたフラックスセンサを備えるＸ線発生装置１０は、管１０によって放射された線量を、その使用を中断させることなく直接測定することを可能にする。
【００３５】
図８はフィードバック制御ループ７０を備えるＸ線発生管を示す。図２の要素と共通に示される要素は同一である。図８において、機能化された透過窓は、参照される３０である。それは同じようにうまく図３から６の透過窓３１、３２、３３または３４の問題とすることができることに留意されたい。同様に、透過窓は単結晶または多結晶ダイヤモンドで作ることができ、または少なくとも１つの単結晶ダイヤモンド包有物を有する多結晶ダイヤモンドで作ることができ、その場合Ｘ線センサは単結晶ダイヤモンド包有物上で、ダイヤモンドでできた透過窓に統合することができる。
【００３６】
Ｘ線のフラックスを制御するための装置および制御するフィードバックは、既に存在する。この制御は一般に、光子の発生源の外部の検出器によって、またはＸ線発生源に発生装置によって供給される高電圧電流を測定することによってのいずれかで、遂行される。これらの２つの装置は、Ｘ線の線量の正確でリアルタイムの制御に対して制限がある。
【００３７】
距離ｄにおける外部検出器の場合、電離放射線のフラックスは、距離ｄの平方および検出器の空間的配置で変化する。したがって、正確にこの装置を特徴づけ較正することが必要である。発生装置、Ｘ線発生源、撮像システムの幾何学的パターンおよび検出器によって形成されるシステム全体のドリフトのため、これらの較正はとりわけ、例えば、医用画像または断層撮影用途において、頻繁でなければならない。
【００３８】
Ｘ線のフラックスの良好な制御に対する現在の装置の別の制限は、目標物または患者が発生源と検出器との間に位置している場合に現れる。この構成において、放射線スペクトルは修正され、この修正は通過される媒質の相互作用と関連付けられる。発生源のエネルギースペクトルは、目標物に応じた可変スペクトルに目標物の出口で修正されることになる。制御検出器の応答は光子のエネルギーの関数として線形でないので、このスペクトル修正は、システムの較正および線量のフィードバック制御に困難をもたらすことになる。
【００３９】
現在のＸ線発生装置において、線量のフィードバック制御は、発生装置によってＸ線発生源に供給される高電圧電流によって同様に限定される。具体的には、陽極によって受け取られ電離放射線を作り出す電流は、発生装置の電流設定ポイントに厳密に比例していない。可変的なリーク電流は、発生装置の電圧増倍器レベルで、または高電圧コネクタで、そして最後にＸ線発生源の内部で現れる場合がある。
【００４０】
加えるに、寄生電流は、入力として発生装置の電流Ｉｋを使用するフィードバック制御の精度に影響を与える場合がある。高電圧（２０から５００ｋＶ）に引き上げられた電子部品に対して測定することが難しい電圧増倍器レベルにリーク電流Ｉｆｇがある場合がある。管／発生装置高電圧コネクタレベルにリーク電流Ｉｆｉがある場合がある。最後に、Ｘ線発生源の内部にリーク電流Ｉｆがある場合がある。Ｘ線発生源の内部のリーク電流Ｉｆは経時的に変動および変化し、リアルタイムで測定することは難しい。この電流は、Ｘ線発生管を形成する陰極の電極で電界効果によって放出された電流および、弾性衝突または真の二次再放出によって発生した二次電子の陽極からのバックフローに対応する電流に加えられた、陰極によって作り出されたしかし陽極に到達する前にインターセプトされた電流の一部分である。
【００４１】
Ｘ線発生管１０は、陰極１２の電子ビーム１４を制御するためのフィードバック制御ループを備え、この制御ループは入力として発生管１０によって放射されたＸ線のフラックスの測定値７１を使用する。有利には、陰極１２はカーボンナノチューブ光電陰極である。
【００４２】
したがって、Ｘ線発生管１０は、陽極１３によって受け取られた電離放射線を作り出す電流とこの陽極電流を作り出す要素との間に直接のフィードバックを提供するフィードバック制御ループ７０を備える。この装置は、統合されたフラックスセンサおよび有利にはカーボンナノチューブ光電陰極または別の、より従来的な、タイプの、その電流が変更され得る電子エミッタを必要とする。これらの２つの機能は、同じＸ線発生源に統合される。
【００４３】
陽極１３に統合されたフラックスセンサは、Ｘ線発生源によって発生した実際の線量に比例した信号を供給する。フラックスセンサによって供給された測定値７１は、リーク電流の変動がどうであろうと陽極電流を正確な値に、設定ポイント７２経由で、維持するために、陰極電流の直接制御を可能にする。
【００４４】
フラックスセンサの信号による放出電流のフィードバック制御は、発生装置、高電圧コネクタおよびＸ線発生源によって形成されるシステムのリークまたは寄生電流がどうであろうと、非常に安定したＸ線線量を発生させることを可能にする。放出電流におけるどんな変動も発生装置のセンサによって測定され、フィードバック制御ループ７０は陰極１２の制御信号に対応する補正を行う。この動作モードは、放出が高周波数でパルス化されるときまたは陰極が光学式コントローラ７４経由で光信号７３によって光学制御されるとき、供給される線量を安定させることを可能にするので、カーボンナノチューブに基づく陰極の使用のために特に有利である。
【図１ａ】
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【図１ｂ】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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