(57)【要約】【課題】離れた波長の２つの超短パルスレーザー間のタイミング同期がとれるようにしたパルスレーザーの時間同期装置およびこれを用いた任意波形生成装置を提供することを目的とする。【解決手段】パルスレーザーの時間同期装置において、第１のゲイン帯域を有する第１のレーザー媒質と、前記第１のゲイン帯域に含まれない第２のゲイン帯域を有する第２のレーザー媒質と、前記第１と第２のレーザー媒質をそれぞれ個別に備えた第１および第２の共振器とからなり、両共振器を一方のレーザー媒質中で両レーザーパルスが重なるように配置するとともに、前記第２のレーザー媒質の発振波長を第１のレーザー媒質の結晶では発振できない波長とした。【選択図】　　図２
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
第１のゲイン帯域を有する第１のレーザー媒質と、前記第１のゲイン帯域に含まれない第２のゲイン帯域を有する第２のレーザー媒質と、前記第１と第２のレーザー媒質をそれぞれ個別に備えた第１および第２の共振器とからなり、両共振器を一方のレーザー媒質中で両レーザーパルスが重なるように配置するとともに、前記第２のレーザー媒質の発振波長を第１のレーザー媒質の結晶では発振できない波長としたことを特徴とするパルスレーザーの時間同期装置。
【請求項２】
請求項１記載のパルスレーザーの時間同期装置において、レーザー共振器全体の群速度分散をマイナスに設定し、両レーザーパルスが重なるように配置した一方のレーザー媒質の屈折率特性を、先行する一方のレーザーパルスによって赤方変位または青方変位特性に変化させ、後行する他方のレーザーパルスを前記レーザー媒質に透過させ、先行する一方のレーザーパルスに後行する他方のレーザーパルスを同期するように作用させることを特徴とするパルスレーザーの時間同期装置。
【請求項３】
請求項１記載のパルスレーザーの時間同期装置において、前記第１のレーザー媒質に基づく第１のレーザーパルスの隣り合う周波数成分の間隔と前記第２のレーザー媒質に基づく第２のレーザーパルスの隣り合う周波数成分の間隔が４光波混合によって同一に同期されることを特徴とする特徴とするパルスレーザーの時間同期装置。
【請求項４】
請求項１記載のパルスレーザーの時間同期装置において、第１のレーザー媒質をチタンサファイアとし、第２のレーザー媒質をクロムフォルステライトとしたことを特徴とするパルスレーザーの時間同期装置。
【請求項５】
請求項１記載のパルスレーザーの時間同期装置において、第１のレーザー媒質をチタンサファイアとし、第２のレーザー媒質をクロム４価ドープヤグとしたことを特徴とするパルスレーザーの時間同期装置。
【請求項６】
請求項１ないし５のいずれか１項記載のパルスレーザーの時間同期装置と少なくとも非線形光学結晶とハーフミラーとからなり、前記時間同期装置が出力するそれぞれ異なる波長１（光周波数；ω１）と波長２（光周波数；ω２）のレーザーパルスを前記非線形光学結晶を介して和周波光（光周波数；ω３＝ω１＋ω２）と差周波光（光周波数；ω４＝ω１−ω２）として出力し、前記波長１の光を前記非線形光学結晶を介して波長１の半分（光周波数；２ω１）の光として出力し、前記波長２の光を前記非線形光学結晶を介して波長２の半分（光周波数；２ω２）の光として出力し、前記波長１および波長２の光はそのまま出力するようにしたことを特徴とする任意波形生成装置。
【請求項７】
請求項６記載の任意波形生成装置において、上記波長１（光周波数；ω１）を８５０ｎｍ、上記波長２（光周波数；ω２）を１２７５ｎｍ、上記和周波光の波長３（光周波数；ω３＝ω１＋ω２）を５１０ｎｍとしたことを特徴とする任意波形生成装置。
【請求項８】
請求項６記載の任意波形生成装置において、前記波長１乃至６のレーザーパルスの内の任意数の異なる波長のレーザーパルスを合成して出力することを特徴とする任意波形生成装置。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、通信、医療、科学技術分野において超短パルス光源として広く用いられるフェムト秒パルスレーザー発生装置に関し、特にその同期制御装置とこれを用いた任意波形生成装置に関する。
【０００２】
【従来技術】
従来、フェムト秒パルスレーザーの同期制御技術として、代表的なものは以下の２つがある。
１つ目は、異なる波長の独立な超短パルスレーザーの同期制御を、それぞれのレーザーのパルス間隔を電気回路、例えばカウンター等で検出し、その偏差を一方の共振器長のミラーを駆動する圧電素子にフィードバックすることにより行う方法である。この方法ではカウンター等の電気回路の分解能および圧電素子の分解能などでタイミングジッターがきまり、このタイミングジッターは製品レベルでピコ秒（１ピコ秒＝１０＾−１２秒）のオーダー（参考文献〔１〕：スペクトラフィジックス社総合カタログ’００−’０１、ｐ１８，　ｌｏｋ−ｔｏ−ｃｌｏｃｋ参照）、研究レベルで１０〜２０フェムト秒のオーダーとなっている（参考文献〔２〕：Ｒ．　Ｋ．　Ｓｈｅｌｔｏｎ，　ｅｔ．　ａｌ．，　国際会議　ＣＬＥＯ２００１，　ＣＴｕＧ２参照）。
【０００３】
２つ目は、一つのレーザー媒質に対して二つの共振器を作る方法である。用いるレーザー媒質をチタンサファイアレーザーとしたものについては、時間タイミング同期した２波長のパルスを取り出すことができている（参考文献〔３〕：Ｓ．　Ｊ．　Ｗｈｉｔｅ，　ｅｔ．　ａｌ．，　国際会議　ＣＬＥＯ２０００，　ＣＴｈＢ５，参考文献〔４〕：Ｊ．Ｍ．　Ｅｖａｎｓ，　ｅｔ．　ａｌ．，　Ｏｐｔ．　Ｌｅｔｔ．　１８，　１０７４（１９９３），参考文献〔５〕：Ａ．　Ｌｅｉｔｅｎｓｔｏｒｆｅｒ，　ｅｔ．　ａｌ．，　Ｏｐｔ．　Ｌｅｔｔ．２０，　９１６　（１９９５），参考文献〔６〕：Ｍ．Ｒ．　Ｘ．　ｄｅ　Ｂａｒｒｏｓ　ｅｔ．　ａｌ．，　Ｏｐｔ．　Ｌｅｔｔ．　１８，６３１　（１９９３），参考文献〔７〕：Ｄ．　Ｒ．　Ｄｙｋａａｒ，　ｅｔ．　ａｌ．，Ｏｐｔ　Ｌｅｔｔ．　１８，　６３４　（１９９３）参照）。
【０００４】
上記の場合、二つのレーザーパルスがレーザー結晶内で４光波混合を起こしてパルスタイミング同期を起こしているものと考えられている。
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、上記２つ目のチタンサファイアレーザーによる２波長タイミング同期レーザーは、レーザー媒質が一つであるため、レーザー媒質の特性から近接した２波長に限定されている。また、二つのパルスともチタンサファイア結晶がゲイン媒質となっているためゲインの競合がおこり、パルスの重なりがよい状況ではかえって不安定になる性質がある。
このため、チタンサファイアレーザーによる２波長タイミング同期レーザーでは、離れた波長の２つのパルスレーザーの同期をとることは困難となった。
【０００６】
また、上記１つ目の電気回路等を用いる方法では，タイミングジッターの影響が大きすぎてフェムト秒パルスレーザーの同期制御は正確に行えなかった。
本発明は、上記の課題を解決するために、離れた波長の２つの超短パルスレーザー間のタイミング同期がとれるようにしたパルスレーザーの時間同期装置およびこれを用いた任意波形生成装置を提供することを目的とする。
【０００７】
【課題を解決するための手段】
本発明は上記目的を達成するために以下の手段を採用する。
（１）パルスレーザーの時間同期装置において、第１のゲイン帯域を有する第１のレーザー媒質と、前記第１のゲイン帯域に含まれない第２のゲイン帯域を有する第２のレーザー媒質と、前記第１と第２のレーザー媒質をそれぞれ個別に備えた第１および第２の共振器とからなり、両共振器を一方のレーザー媒質中で両レーザーパルスが重なるように配置するとともに、前記第２のレーザー媒質の発振波長を第１のレーザー媒質の結晶では発振できない波長としたたことを特徴とする。
【０００８】
（２）上記（１）記載のパルスレーザーの時間同期装置において、レーザー共振器全体の群速度分散をマイナスに設定し、両レーザーパルスが重なるように配置した一方のレーザー媒質の屈折率特性を、先行する一方のレーザーパルスによって赤方変位または青方変位特性に変化させ、後行する他方のレーザーパルスを前記レーザー媒質に透過させ、先行する一方のレーザーパルスに後行する他方のレーザーパルスを同期するように作用させることを特徴とする。
【０００９】
（３）上記（１）記載のパルスレーザーの時間同期装置において、前記第１のレーザー媒質に基づく第１のレーザーパルスの隣り合う周波数成分の間隔と前記第２のレーザー媒質に基づく第２のレーザーパルスの隣り合う周波数成分の間隔が４光波混合によって同一に同期されることを特徴とする特徴とする。
（４）上記（１）記載のパルスレーザーの時間同期装置において、第１のレーザー媒質をチタンサファイアとし、第２のレーザー媒質をクロムフォルステライトとしたことを特徴とする。
（５）上記（１）記載のパルスレーザーの時間同期装置において、第１のレーザー媒質をチタンサファイアとし、第２のレーザー媒質をクロム４価ドープヤグとしたことを特徴とする。
【００１０】
（６）任意波形生成装置において、上記（１）ないし（５）のいずれか１項記載のパルスレーザーの時間同期装置と少なくとも非線形光学結晶とハーフミラーとからなり、前記時間同期装置が出力するそれぞれ異なる波長１（光周波数；ω１）と波長２（光周波数；ω２）のレーザーパルスを前記非線形光学結晶を介して和周波光（光周波数；ω３＝ω１＋ω２）と差周波光（光周波数；ω４＝ω１−ω２）として出力し、前記波長１の光を前記非線形光学結晶を介して波長１の半分（光周波数；２ω１）の光として出力し、前記波長２の光を前記非線形光学結晶を介して波長２の半分（光周波数；２ω２）の光として出力し、前記波長１および波長２の光はそのまま出力するようにしたことを特徴とする。
【００１１】
（７）上記（６）記載の任意波形生成装置において、上記波長１（光周波数；ω１）を８５０ｎｍ、上記波長２（光周波数；ω２）を１２７５ｎｍ、上記和周波光の波長３（光周波数；ω３＝ω１＋ω２）を５１０ｎｍとしたことを特徴とする。
（８）上記（６）記載の任意波形生成装置において、前記波長１乃至６のレーザーパルスの内の任意数の異なる波長のレーザーパルスを合成して出力することを特徴とする。
【００１２】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態を図面を参照して詳細に説明する。
図１は２波長同期レーザーの比較特性図である。
【００１３】
図１の左図は、従来の２波長同期レーザーの特性を示す。この図において、縦軸は光のエネルギー値、横軸は無次元。すなわち、ω１およびω２はチタンサファイア内のある波長、例えば８００ｎｍの波長のマスターレーザーの繰り返し周波数の間隔離れた光周波数成分、ω３およびω４はチタンサファイア内の他の波長、例えば８５０ｎｍの波長のレーザー光の繰り返し周波数の間隔離れた光周波数成分。前記８００ｎｍおよび８５０ｎｍのパルスは、レーザー媒質がチタンサファイア結晶であることから、非線形媒質（チタンサファイア結晶）内のゲイン帯域にエネルギー値を有し、ω１とω２およびω３とω４のエネルギー差は△ωとして一定の値をとる。
【００１４】
このため、従来の２波長同期レーザーは、それぞれのパルスは非線形媒質（チタンサファイア結晶）内のゲイン帯域にエネルギー値を有する波長のレーザー光とする必要があったため、１つのレーザー媒質の結晶の特性に拘束されることになる。
これに対し、本発明は２波長同期レーザーの使用レーザー光の波長を１つのレーザー媒質の結晶の特性に拘束されることなく、離れた波長とする点に特徴を有する。
【００１５】
図１の右図は本発明の２波長同期レーザーの特性図である。この図において、縦軸は光のエネルギー値、横軸は無次元。すなわち、ω１およびω２はチタンサファイア内のある波長、例えば８５０ｎｍの波長のレーザー光の繰り返し周波数の間隔離れた光周波数成分、ω３およびω４はチタンサファイア内の他の波長、例えば１２７５ｎｍの波長のレーザー光の繰り返し周波数の間隔離れた光周波数成分である。前記８５０ｎｍのパルスは、レーザー媒質がチタンサファイア結晶であることから、非線形媒質（チタンサファイア結晶）内のゲイン帯域にエネルギー値を有するが、前記１２７５ｎｍのパルスは、非線形媒質（チタンサファイア結晶）内のゲイン帯域にエネルギー値を有しない。これにより、マスターレーザー側のω１とω２のエネルギー値が含まれる非線形媒質（チタンサファイア結晶）内のゲイン帯域外にスレーブレーザーのω３とω４のエネルギー値をとれるようにω３とω４を含むレーザー光の波長を選択することが可能となる、すなわち先の非線形媒質（チタンサファイア結晶）と異なる媒質を用いることが可能となる。ω１とω２およびω３とω４のエネルギー差は△ωとして一定の値をとる。
【００１６】
この結果、本発明は、従来の２波長同期レーザーがそれぞれのパルスは非線形媒質（チタンサファイア結晶）内のゲイン帯域にエネルギー値を有する波長のレーザー光とする必要があった欠点を解消し、１つのレーザー媒質の結晶の特性に拘束されることなく２波長を選択することができるようになる。それゆえ、従来の２波長同期レーザーでは４光波混合は実レベル遷移を用いているが本発明ではスレーブレーザー側の波長については非共鳴の遷移を用いることができる。従ってゲインの競合は起こらなくなる。
【００１７】
図２は２波長パルスレーザーの時間同期装置を示す。この装置は二つのレーザー媒質とそれぞれの励起光、プリズム、鏡から構成される。一つ目のレーザー媒質であるチタンサファイア結晶はアルゴンレーザー又はＮｄドープレーザーの２倍波の緑色光により励起され、鏡（Ｍ１、Ｍ２、Ｍ８）とアウトプットカプラ（ＯＣ１）、プリズム（Ｐ１、Ｐ２）により共振器が構成されている。この共振器からは中心波長８５０ｎｍ、パルス幅２０ｆｓのパルスが約７５ＭＨｚの繰り返しで発生する。鏡（Ｍ８）はピエゾ素子に固定されていて外部電圧により共振器長を調整できるようになっている。
【００１８】
二つ目のレーザー媒質であるクロムフォルステライト結晶はＮｄ：ＹＶＯ４レーザー（波長１０６４ｎｍ）により励起され、鏡（Ｍ３、Ｍ４、Ｍ５、Ｍ６、Ｍ７）とアウトプットカプラ（ＯＣ２）、プリズム（Ｐ３、Ｐ４）、半導体過飽和吸収鏡（ＳＥＳＡＭ）により共振器が構成されている。この共振器からは中心波長１２７５ｎｍ、パルス幅４０ｆｓのパルスが発生する。
【００１９】
クロムフォルステライトレーザーの発振光は自らの共振器内でチタンサファイア結晶を透過し、その中でチタンサファイアレーザーの発振光と重なり相互作用を起こす。チタンサファイア結晶内ではチタンサファイアレーザーの光周波数とクロムフォルステライトレーザーの光周波数との４光波混合が起こり、二つのパルスは時間同期を起こすように働く。
【００２０】
図１の右図に示すように、本発明が従来の２波長チタンサファイアレーザーと異なる点は、クロムフォルステライトレーザーのレーザー光のエネルギー値がチタンサファイア結晶のゲイン帯域に入らないため、クロムフォルステライトレーザーにとってチタンサファイアレーザーはゲイン媒質ではなくなる、つまり透明物質であるチタンサファイア結晶で４光波混合が起こり受動的な時間タイミング同期が起こる点である。この方式ができると大きく離れた波長のパルス間の同期ができ、ゲインの競合もなくなる。
【００２１】
（上記の時間同期の仕組み）
周波数領域と時間領域でのそれぞれの説明をする。
チタンサファイアレーザーをマスターレーザー、クロムフォルステライトレーザーをスレーブレーザーとする。マスターレーザーはカーレンズモード同期により自ら超短パルスを発生させる。チタンサファイア結晶内にクロムフォルステライトレーザーが入射すると図３に示すような４光波混合を起こす。マスターレーザーの光周波数成分ω１とω２、スレーブレーザーの光周波数成分ω３から４光波混合により新たにω４の光周波数が発生する。
【００２２】
このとき、ω１−ω２＝ω４−ω３となる。ω１−ω２はマスターレーザーの繰り返し周波数、ω４−ω３はスレーブレーザーの繰り返し周波数に対応するためスレーブレーザーの繰り返し周波数はマスターレーザーの繰り返し周波数に引き込まれることになる。４光波混合によるω４の発生はマスターレーザーからスレーブレーザーへとエネルギーの移譲が起こったと解釈できる。つまりスレーブレーザーにとって透明物質であるチタンサファイア結晶で繰り返し周波数がマスターレーザーに一致したときにゲインが増えることになる。
【００２３】
（光波混合）
ω１，ω２はチタンサファイアレーザーのある縦モードの周波数。ω３，ω４はクロムフォルステライトレーザーの縦モードの周波数である。実際にはそれぞれ多数の縦モードを含む。チタンサファイアレーザーの縦モード間隔ω１−ω２はΔωに相当し、クロムフォルステライトレーザーのある縦モードω３からΔωだけ離れた縦モードω４が生成される。これによりクロムフォルステライトレーザーの縦モード間隔もチタンサファイアレーザーのそれと同じ値になる。つまり、繰り返し周波数ｆ＝２πΔωが同期される。
【００２４】
（時間領域）
図４は、本発明の時間領域でのタイミング同期動作を説明する図である。
マスターレーザーのパルスがスレーブレーザーのパルスに比べて進んでいると仮定する。マスターレーザーパルスの強度によってチタンサファイア結晶内では屈折率変化が起こる。結晶内の屈折率はパルスの波高値が高いほど大きくなる。この時間的な屈折率変化によってマスターレーザーパルスの立ち上がりではスペクトルの赤方変位、立ち下がりでは青方変位が起こる。スレーブレーザーパルスはマスターパルスの立ち下がりのところに位置しているためスペクトルの青方変位を受ける。レーザー共振器全体の群速度分散はマイナスに設定されているので青方変位を受けたパルスは共振器を一周する時間が短くなる。従って、スレーブレーザーパルスはマスターレーザーパルスに追いつくように働く。
【００２５】
マスターレーザーパルスがスレーブレーザーパルスに比べて遅れているときには上記と逆の効果が起こるため、スレーブレーザーの周回時間は長くなり、やはり、レーザーパルスが近づくように働く。従って、二つのレーザーパルスは同期する。
（時間領域でのタイミング同期）
チタンサファイア結晶中をマスターレーザーパルスとスレーブレーザーパルスがともに左に進んでいる。このとき、仮にマスターレーザーパルスが先に進んでいるとする。
【００２６】
マスターレーザーパルスの立ち下がり部分にスレーブレーザーパルスは重なる。このときスレーブレーザーパルスのスペクトルは青方変位を受ける。スペクトル全体が青方変位を受けると、共振器を一周するのにかかる時間が短くなり次に空間的に再び重なったときにはより時間的に重なりが大きくなる。スレーブレーザーパルスがマスターレーザーパルスを追い越してしまうと今度は赤方変位を受け、一周するのにかかる時間が長くなる。このようにしてパルス同士が重なり続けることになる。
【００２７】
お互いの共振器長が大きく離れているときにはそれぞれの共振器長による繰り返し周波数でレーザーが動作する。ピエゾにより共振器長を変化させていき、引き込みが起こる範囲にはいるとスレーブレーザーの繰り返し周波数はマスターレーザーに引き込まれ、完全に一致する。図５，６にマスターレーザーのパルストレインとスレーブレーザーのパルストレインを同時にとったオシロスコープの写真を示す。図５はそれぞれの共振器長が大きく離れているときのもので、マスターレーザーのパルストレインでトリガーをかけるとスレーブレーザーのパルストレインは同期していないため流れてしまっている様子が分かる。ピエゾにより共振器長を近づけると図６のようにお互いのパルスが同期する。共振器長の変化に対するそれぞれの繰り返し周波数の差をプロットしたものが図７である。ある範囲で繰り返し周波数の差が０になっていることがわかる。
【００２８】
図６は、本発明の同期状態を示す測定図であり、オシロスコープでマスターレーザーパルス列とスレーブレーザーパルス列を同時に観測した結果である。図５は共振器長のずれが大きい例である。図５において、上段はマスターレーザーパルス、下段はスレーブレーザーパルスである。マスターレーザーパルスでトリガーをかけるとスレーブレーザーパルスは同期していないため流れてしまう。図６は共振器長を調整した結果同期が起きた場合の例を示す。
【００２９】
図７は、本発明の同期特性説明図である。
図７において、横軸はマスターレーザーの共振器長の変化Ｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ（μｍ）、縦軸はマスターレーザーとスレーブレーザーの繰り返し周波数の差△ｆＲＴ（Ｈｚ）を示す。図７において、マスターレーザーの共振器長を変化させたとき、約１μｍの範囲でスレーブレーザーの繰り返し周波数はマスターレーザーの繰り返し周波数に一致する。つまり同期する。
【００３０】
次に本発明の他の実施例を説明する。
図８は、本発明の他の実施例の和周波光発生装置の概略図である。
和周波光発生装置は、前記実施例１で説明した２波長パルスレーザーの時間同期装置を用い、この２波長パルスレーザーの時間同期装置から波長１（ω１）と波長２（ω２）のパルスを発生し、両パルスをレンズおよび非線形光学結晶を介して和周波光（光周波数：ω３＝ω１＋ω２）を出力する。
【００３１】
和周波光発生装置は、本実験ではマスターとしてチタンサファイアレーザー、スレーブにクロムフォルステライトレーザーを使用しているが、スレーブレーザーの波長範囲がマスターレーザーのゲイン媒質に対して透明であればどのような組み合わせのレーザー同士でも成り立つ。
また、図８に示すとおり大きく離れた２波長のパルスが同期して出力されるため２波長のパルスの和周波光混合が容易に実現される。チタンサファイアレーザーとクロムフォルステライトレーザーを用いた場合、和周波光の波長は５１０ｎｍ付近であり、緑色のフェムト秒光源となる。また、チタンサファイアレーザーの第二高調波は青であり（波長４２５ｎｍ）、クロムフォルステライトレーザーの第二高調波は赤である（波長６３７ｎｍ）。従って本装置からフェムト秒の赤、緑、青の三原色を同時に発生させることができ、照明装置、描画装置（プロジェクターなど）への応用が期待される。また、理化学実験用光源としても安定な緑色のフェムト秒光源として利用価値が高い。
【００３２】
図８において、波長１（光周波数；ω１）と波長２（光周波数；ω２）の光をそれぞれ非線形光学結晶を介して１／２波長、即ち、波長５（光周波数：ω５＝ω１×２）、波長６（光周波数：ω６＝ω２×２）の光を出力し、非線形光学結晶を介して波長３（光周波数；ω３＝ω１＋ω２）の和周波光、波長４（光周波数；ω４＝ω１−ω２）の差周波光を出力し、前記波長１（光周波数；ω１）と波長２（光周波数；ω２）の光を出力するようにすると、６種類の波長の光を作れる。これらの波長の光を適宜合成すると任意の波形の光電場を作成することができる。図８の装置は、和周波光と同時に差周波光も発生している。
【００３３】
図８の装置において、たとえば波長１を１２７５ｎｍ、波長２を８５０ｎｍとすると、５１０ｎｍの和周波光が発生する。同時に波長１の第二高調波（波長６３７ｎｍ）と波長２の第二高調波（波長４２５ｎｍ）を発生させるとＲＧＢの三原色の時間同期したフェムト秒光源を一つの装置より発生させることができる。
【００３４】
【発明の効果】
本発明は、請求項１ないし５記載の事項により、第２のレーザー媒質の発振波長を第１のレーザー媒質の結晶では発振できない波長とし、発振波長が大きく離れたレーザーパルスの同期をとることができるようになる。
【００３５】
本発明の２波長パルスレーザーの時間同期装置はレーザー媒質を二つ用いてそれぞれの波長のパルスを発生させ受動同期させることによりきわめてタイミングジッターの少ない異なる２波長のパルスを発生させることができる。また、タイミング同期を起こすレーザー媒質は片方のパルスにとって透明物質であるためゲインの競合がない。従ってより安定なタイミング同期が起こる。
本発明は、請求項６または８記載の事項により、光電場の任意波形生成装置を作ることができる。
本発明は、請求項７記載の事項により、画像色表示用のＲＧＢ信号を簡単に作成することができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】２波長同期レーザーの比較特性図である。
【図２】本発明の実施例の同期装置を示す図である。
【図３】本発明の４光波混合の説明図である。
【図４】本発明の時間領域でのタイミング同期動作を説明する図である。
【図５】非同期状態を示す測定図である。
【図６】本発明の同期状態を示す測定図である。
【図７】本発明の同期特性説明図である。
【図８】本発明の他の実施例の和周波光発生装置の概略図である。
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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