(57)【要約】【課題】パルス精度を劣化させることなく高出力の光パルスを生成することができるパルス光源の提供。【解決手段】本発明のパルス光源は、パルス種光源２からのパルス光を増幅する希土類元素添加光ファイバ増幅器３，５の後段に増幅パルス光をパルス圧縮する圧縮器６を備えている。圧縮器６は、増幅帯域に対して異常分散特性を有するシングルモード光ファイバから構成されている。圧縮器６は最終段の希土類元素添加光ファイバ５に接続されている。【選択図】  図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
パルス状電気信号を生成したうえで、生成したパルス状電気信号をパルス光に変換するパルス種光源と、
前記パルス種光源からのパルス光を増幅する希土類元素添加光ファイバ増幅器と、
前記希土類元素添加光ファイバ増幅器により増幅されたパルス光をパルス圧縮する圧縮器と、
を備え、
前記希土類元素添加光ファイバ増幅器は複数設けられており、これら複数の希土類元素添加光ファイバ増幅器は多段に直列接続されるとともに各希土類元素添加光ファイバ増幅器は、増幅帯域に対して正常分散特性を有する希土類元素ドープシングルモード光ファイバを備えており、
前記圧縮器は、前記増幅帯域に対して異常分散特性を有するシングルモード光ファイバから構成され、最終段の希土類元素添加光ファイバに接続される、
ことを特徴とするパルス光源。
【請求項２】
請求項１に記載のパルス光源において、
最終段の希土類元素添加光ファイバ増幅器から出力される増幅パルス光のピーク出力を２ｋＷ以上に設定する、
ことを特徴とするパルス光源。
【請求項３】
請求項１に記載のパルス光源において、
最終段の希土類元素添加光ファイバ増幅器から出力される増幅パルス光のピーク出力を１０ｋＷ以上に設定する、
ことを特徴とするパルス光源。
【請求項４】
請求項１ないし３のいずれかに記載のパルス光源において、
最終段の希土類元素添加光ファイバ増幅器から出力される増幅パルス光のパルス繰り返し周波数を１０ｋｐｐｓ以下に設定する、
ことを特徴とするパルス光源。
【請求項５】
請求項１ないし３のいずれかに記載のパルス光源において、
最終段の希土類元素添加光ファイバ増幅器から出力される増幅パルス光のパルス繰り返し周波数を２ｋｐｐｓ以下に設定する、
ことを特徴とするパルス光源。
【請求項６】
請求項１ないし５のいずれかに記載のパルス光源において、
前記圧縮器を構成するシングルモード光ファイバのファイバ長を１０ｍに設定する、
ことを特徴とするパルス光源。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、高いピーク出力が得られるパルス光源に関する。
【０００２】
【従来の技術】
従来から光増幅器として、エルビウムドープファイバ増幅器により信号光を増幅するものがある。この光増幅器は、エルビウムドープファイバが励起光を受けることによりエルビウムの電子が上位準位に励起され、その電子が基底状態に移行する際に放出するエネルギーを信号光に付与する誘導放出によって信号光の増幅を図っている。
【０００３】
この光増幅器においては、エルビウム電子の励起状態を維持することが必要となる。しかしながら、大きい出力を得るべくパワーの大きい信号光を連続的に入力すると、その増幅に消費されるエネルギーが過大となってしまう。そのため、励起状態にあるエルビウムの電子数が減少して利得が低下し、最終的には出力される増幅信号光のパワーが一定となって飽和状態となる。
【０００４】
このような特徴を有する光増幅器を用いて高出力パルス光源を構成するには、次のような工夫がなされる。すなわち、この高出力パルス光源は、出力の大きいパルス光を入力して、これをエルビウムドープファイバ増幅器によって増幅したうえで、パルスオフ時にはエルビウムの電子が励起状態に復帰できるようにし、これにより、ピーク出力が高いジャイアントパルス光を得るようにしている。
【０００５】
このような高出力パルス光源において増幅率をさらに高めるために、エルビウムドープファイバ増幅器を２段に直列接続することが行われる。しかしながら、高出力パルス光源においては、増幅率が高まるほど非線形光学効果が顕著となるため、思ったほどピーク出力を高められないという不都合がある。
【０００６】
このような不都合を防止してピーク出力を高めるためには、最終段のエルビウムドープファイバ増幅器から出力されるパルス増幅光における非線形光学効果を抑制する必要がある。
【０００７】
そこで高出力パルス光源においては、従来から最終段のエルビウムドープファイバ増幅器を構成するエルビウムドープ光ファイバのモードフィールド径（以降、ＭＦＤと称する）を拡大することにより、増幅光パルスのパワー密度を低下させて非線形現象の発生を抑制することが考えられている。ＭＦＤは、例えば、コア径を拡大するとともに屈折率分布を制御することによって拡大することができる（非特許文献１参照）。
【０００８】
【非特許文献１】
Ｃｏｎｆ  ｏｆ  ｌａｓｅｒ  ａｎｄ  Ｅｌｅｃｔｒｏ  ｏｐｔｉｃｓ  ，２０００  ｐａｐｅｒ  ＣＰＤ３
【０００９】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、このような従来の構成では、モード分散が生じるために、高次モードの雑音が混入しやすくなって信号精度が低下するという不都合がある。
【００１０】
このような不都合を生じさせることなく、パルス光のピーク出力を高める構成として、エルビウムドープファイバ増幅器を構成する光ファイバを、正常分散型の光ファイバではなく異常分散型の光ファイバにすることが考えられる。
【００１１】
しかしながら、異常分散型の光ファイバからエルビウムドープファイバ増幅器を構成するも、４光波混合等の非線形効果が顕著に生じてピーク出力を低下させてしまうために有効な対策とはならない。
【００１２】
本発明は斯かる諸点に鑑みてなされたものであって、パルス精度を劣化させることなく高ピーク出力の光パルスを生成することができるパルス光源の提供を課題とする。
【００１３】
【課題を解決するための手段】
上述した目的を達成するためには、本発明のパルス光源は、パルス状電気信号を生成したうえで、生成したパルス状電気信号をパルス光に変換するパルス種光源と、前記パルス種光源からのパルス光を増幅する希土類元素添加光ファイバ増幅器と、前記希土類元素添加光ファイバ増幅器により増幅されたパルス光をパルス圧縮する圧縮器とを備えている。ここでいうパルス状電気信号とは、電流や電圧の変化がパルス状となった電気信号をいう。また、パルス光とは、光出力パワーがパルス状に変化する光信号をいう。また、パルス圧縮とは、パルス光の各パルスの時間幅が狭くなるように、パルス光の各パルスを整形する処理をいう。
【００１４】
前記希土類元素添加光ファイバ増幅器は複数設けられており、これら複数の希土類元素添加光ファイバ増幅器は多段に直列接続されるとともに各希土類元素添加光ファイバ増幅器は、増幅帯域に対して正常分散特性を有する希土類元素添加シングルモード光ファイバを備えている。
【００１５】
前記圧縮器は、前記増幅帯域に対して異常分散特性を有するシングルモード光ファイバから構成され、最終段の希土類元素添加光ファイバに接続されている。
【００１６】
まず、本発明の作用の概略を説明する。希土類元素添加光ファイバ増幅器を多段に直列接続することで増幅率が高まる。しかしながら、このままの状態では、非線形光学効果により各パルスの時間幅が拡がり、思ったほどピーク出力を高めることができない。そこで、希土類元素添加光ファイバ増幅器の後段に設けた圧縮器（増幅帯域に対して異常分散特性を有するシングルモード光ファイバ）により増幅後の各パルスの時間幅を圧縮する。これにより、各パルスの時間幅が圧縮された分、各パルスのピーク出力が高められる。なお、希土類元素添加光ファイバ増幅器自身は、増幅帯域に対して正常分散特性を有するシングルモード光ファイバから構成されているので、光増幅時に信号光が劣化することも起きない。
【００１７】
次に、本発明の作用のさらなる詳細を説明する。一般に、光ファイバは、分散と、非線形効果の一つである自己位相変調とを伝播光に生じさせる。このような特徴を有する光ファイバを用いてパルス光を処理する場合、正常分散特性を有する光ファイバでは、分散、自己位相変調ともに、パルス光の時間幅を拡大する方向に作用する。これに対して、異常分散特性を有する光ファイバにおいては、分散はパルス光の時間幅を圧縮する方向に作用し、さらには、自己位相変調も、パルス光の時間幅を圧縮する方向に作用する。
【００１８】
そのため、分散や自己位相変調によってパルス光の時間幅が圧縮可能な異常分散特性を有する光ファイバから希土類元素添加光ファイバを構成しそれら光ファイバを最適に配置して用いれば、パルス幅を圧縮することが可能となる。
【００１９】
しかしながら、一般に、希土類元素添加光ファイバ増幅器においては、４波混合といった非線形効果が生じて波形精度を劣化させるために異常分散特性を有する希土類元素添加光ファイバは用いられていない。本発明は、従来、希土類元素添加光ファイバ増幅器では信号劣化を引き起こすために全く用いられなかった異常分散特性を有する光ファイバを積極的にパルス光源に用いたことに最大の特徴がある。
【００２０】
自己位相変調の強弱はある時間における電界強度により決まる。そのため、ピーク出力が高ければ高い程、自己位相変調は強まる。ピーク出力の高いパルス光源においては、異常分散特性を有する光ファイバを有効に利用すれば、各パルス光のパルス時間幅を効率良く圧縮してピーク出力を高めることができる。これは、各パルス光のパルス時間幅を圧縮しても各パルス光のエネルギー量は維持されるために、パルス時間幅が圧縮された分だけピーク出力が増加することに起因している。
【００２１】
しかしながら、希土類元素添加光ファイバ増幅器自体を、異常分散特性を有する光ファイバから構成すると、上述したように信号劣化の原因となる４光波混合といった非線形効果が生じやすくなるうえに、次のような理由により増幅効率を低下させてしまう。
【００２２】
パルス光を希土類元素添加光ファイバ増幅器で増幅する工程中においては、各パルス光の時間幅はなるべく拡がっている方が好ましい。これは、時間幅が狭いと非線形効果が生じてしまい、これにより、パルス光を増幅するのに用いるエネルギーが他の波長の光を増幅するのに用いられてしまって増幅率が低下するためである。
【００２３】
このような特性を有する希土類元素添加光ファイバ増幅器を、異常分散特性を有する光ファイバから構成すると、その非線形効果によってパルス光の時間幅が広がる結果、増幅効率が低下してしまう。
【００２４】
そこで、本発明では、希土類元素添加光ファイバ増幅器自体は、正常分散特性を有する希土類元素添加光ファイバから構成したうえで、希土類元素添加光ファイバ増幅器の後段に、異常分散特性を有する光ファイバからなる圧縮器を配置している。この場合、希土類元素添加光ファイバ増幅器自体は正常分散特性を有する希土類元素添加光ファイバから構成しているので、信号劣化も起きないし増幅効率を低下させることなく高く維持することも可能となる。さらには、増幅器の後段に設けた圧縮器の異常分散特性（自己位相変調）により、増幅後のパルス光を圧縮してそのピーク出力を高めることができる。圧縮器で処理されるパルス光は、増幅された分だけそのピーク出力が高くなっている。したがって、圧縮器（異常分散特性を有する光ファイバ）が発揮する非線形効果においては、分散作用に比べて自己位相変調作用が格段に強まることになる。そのため、本発明の圧縮器でパルス光を圧縮すれば、非常に効率高くパルス光を圧縮してそのピーク出力を高めることが可能となる。
【００２５】
このような作用効果を発揮する本発明において、パルス光を効率高く圧縮してそのピーク出力を高めるためには、最終段の希土類元素添加光ファイバ増幅器から出力される増幅パルス光のピーク出力を２ｋＷ以上に設定するのが好ましく、最適には１０ｋＷ以上に設定するのが好ましい。
【００２６】
それ以下のピーク出力では、自己位相変調作用が十分に強まらない。そのため、圧縮器（異常分散特性を有する光ファイバ）によってパルス光を効率高く圧縮してピーク出力を高めることができなくなる。
【００２７】
また、本発明においてパルス光を効率高く圧縮してそのピーク出力を高めるためには、最終段の希土類元素添加光ファイバ増幅器から出力される増幅パルス光のパルス繰り返し周波数を１０ｋｐｐｓ以下に設定するのが好ましく、最適には、２ｋｐｐｓ以下に設定するのが好ましい。
【００２８】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施形態を図面に基づいて詳細に説明する。図１は、本発明の実施形態に係る高出力パルス光源１の構成を示す。
【００２９】
この高出力パルス光源１は、パルスパタン発生器２ａと分布帰還型レーザ（Ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｅｄ  Ｆｅｅｄ−Ｂａｃｋ  Ｌａｓｅｒ：以下、ＤＦＢ−ＬＤという）２ｂとからなるパルス種光源２と、第１エルビウムドープファイバ増幅器（以後「第１ＥＤＦＡ」と称する）３と、バンドパスフィルタ４と、第２エルビウムドープファイバ増幅器（以後「第２ＥＤＦＡ」と称する）５と、圧縮器６とを有している。これらの部品２，３，４，５，６は、光信号パスによって順に直列に接続されて構成されている。
【００３０】
ここで、パルス種光源２を構成するパルスパタン発生器２ａは、パルス状の電気信号を出力するものであり、また、ＤＦＢ−ＬＤ２ｂは、パルスパタン発生器２ａからのパルス状電気信号をパルス光に変換して出力するものである。ＤＦＢ−ＬＤ２ｂは、例えば、波長１５５０ｎｍ帯の極めて狭帯域の光を出力する。
【００３１】
第１ＥＤＦＡ３は、ＤＦＢ−ＬＤ２ｂからパルス光が入力される。第１ＥＤＦＡ３は、励起光源（レーザダイオード等）３ａと第１エルビウム添加光ファイバ（以下、第１ＥＤＦと称する）３ｂを備えている。第１ＥＤＦＡ３はパルス光を励起光源３ａの励起光を用いて第１ＥＤＦ３ｂで増幅して出力する。第１ＥＤＦ３ｂは、増幅帯域に対して正常分散特性を有するＥＤＦから構成されている。
【００３２】
バンドパスフィルタ４は、１５５０ｎｍ帯の波長の光のみを透過させるように構成されたものであり、その半値全幅は０．５ｎｍであって極めて狭い範囲の波長の光しか透過しない特性を有している。
【００３３】
第２ＥＤＦＡ５は、第１ＥＤＦＡ３と同様の構成を有している。すなわち、第２ＥＤＦＡ５は、励起光源（レーザダイオード等）５ａと第２エルビウム添加光ファイバ（以下、第２ＥＤＦと称する）５ｂを備えている。第２ＥＤＦＡ５はパルス光を励起光源５ａの励起光を用いて第２ＥＤＦ５ｂで増幅して出力する。第２ＥＤＦ５ｂは、増幅帯域に対して正常分散特性を有するＥＤＦから構成されている。
【００３４】
第２ＥＤＦＡ５は、バンドパスフィルタ４から極めて狭い範囲の波長１５５０ｎｍ帯の増幅パルス光が入力され、それをキロワット級のジャイアントパルス光に増幅して出力する。
【００３５】
圧縮器６は、第１，第２ＥＤＦＡ３，５の増幅帯域に対して異常分散特性を有する光ファイバ６ａから構成されている。圧縮器６は、第２ＥＤＦＡ５で増幅後のジャイアントパルス光を通過させることで、光ファイバ６ａの非線形効果（自己位相変調）や分散効果により、ジャイアントパルス光の時間幅を圧縮して出力している。圧縮器６は、このような非線形効果だけをパルス光に及ぼすことが可能な長さを有している。具体的には圧縮器６は、数ｍから数十ｍ程度の長さに設定されている。
【００３６】
なお、高出力パルス光源１においては、光ファイバとして、第１，第２ＥＤＦＡ３，５の増幅帯域に対して正常分散特性を有するもの（第１ＥＤＦ３ｂ，第２ＥＤＦ５ｂ）と、異常分散特性を有するもの（光ファイバ６ｂ）とを用いている。ここで、光ファイバは、例えば、光ファイバのコア径や比屈折率差やコアの屈折率分布等を適宜調整することにより、所定の増幅帯域に対して、正常分散特性にすることも異常分散特性にすることもできる。
【００３７】
次に、この高出力パルス光源１の動作を説明する。パルスパタン発生器２ａからパルス状電気信号が出力されると、ＤＦＢ−ＬＤ２ｂによってそのパルス状の電気信号がパルス種光に変換されて出力される。
【００３８】
ＤＦＢ−ＬＤ２ｂから出力されるパルス種光は、第１ＥＤＦＡ３に入力されて増幅される。ＥＤＦは、励起されたエルビウムの電子が基底状態に移行する際に放出するエネルギーをパルス光に付与する誘導放出により光増幅を行うものであるが、誘導放出時間の経過と共に励起された電子数が減少して増幅利得が低下することから、実質的にはパルス光におけるパルス立ち上がり時の出力パワーのピーク部分のみが大きな増幅を受けることとなる。また、このとき、増幅された増幅パルス光には自然放出光が多く含まれることとなる。
【００３９】
第１ＥＤＦＡ３から出力される増幅パルス光は、バンドパスフィルタ４に入力されて１５５０ｎｍ帯の増幅パルス光が全透過され、その他の波長の光（自然放出光等）が透過度１５ｄＢ以下に遮断される。
【００４０】
バンドパスフィルタ４を全透過された１５５０ｎｍ帯の増幅パルス光は、第２ＥＤＦＡ５に入力されて増幅され、ジャイアントパルス光として出力される。
【００４１】
第２ＥＤＦＡ５から出力されるジャイアントパルス光は、圧縮器６に入力される。圧縮器６は、入力されるジャイアントパルス光の時間幅を、第１，第２ＥＤＦＡ３，５の増幅帯域に対して異常分散特性を有する光ファイバの非線形効果（自己位相変調作用）や分散効果により圧縮する。
【００４２】
したがって、各パルスの時間幅が圧縮された分、各ジャイアントパルス光のピーク出力は高められる。しかしながら、第１，第２ＥＤＦＡ３，５は、正常分散特性を有するシングルモード光ファイバから構成されているので、光増幅時に、信号光が劣化することはない。
【００４３】
次に、高出力パルス光源１の動作のさらなる詳細を説明する。一般に、光ファイバは、、非線形効果の一つである自己位相変調と、分散とを伝播光に対して生じさせる。このような特徴を有する光ファイバを用いてパルス光を処理する場合、正常分散特性を有する光ファイバでは、分散，自己位相変調ともに、パルス光の時間幅を拡大する方向に作用する。これに対して、異常分散特性を有する光ファイバでは、分散はパルス光の時間幅を圧縮する方向に作用し、自己位相変調も、パルス光の時間幅を圧縮する方向に作用する。
【００４４】
このような光ファイバの特性を踏まえて高出力パルス光源１では、第１ＥＤＦＡ３や第２ＥＤＦＡ５を、増幅帯域に対して正常分散特性を有する第１ＥＤＦ３ｂや第２ＥＤＦ５ｂから構成している。そのため、増幅効率を低下させることなく高く維持することができる。
【００４５】
また、光ファイバにおいて自己位相変調の強弱はある時間における電界強度により決まる。そのため、ピーク出力が高ければ高い程、自己位相変調は強まる。このような光ファイバの特性を踏まえて高出力パルス光源１では、第２ＥＤＦＡ５の後段に圧縮器６を設けている。これにより、第２ＥＤＦＡ５で増幅されることで生成されるジャイアントパルス光は、圧縮器６の異常分散特性（自己位相変調）や分散効果により圧縮されてそのピーク出力がさらに高められる。
【００４６】
このような作用効果を発揮する高出力パルス光源１では、パルス光を効率高く圧縮してそのピーク出力を高めるためには、第２ＥＤＦＡ５から出力されるジャイアントパルス光のピーク出力を２ｋＷ以上に設定している。それ以下のピーク出力では、自己位相変調作用が十分に強まらない。そのため、圧縮器６によってパルス光を効率高く圧縮してピーク出力を高めることができなくなる。これに対して、第２ＥＤＦＡ５から出力されるジャイアントパルス光のピーク出力が２ｋＷ以上である場合には、自己位相変調作用が十分に強まることになる。そのため、圧縮器６によってパルス光を効率高く圧縮してピーク出力を高めることができるようになる。したがって、ジャイアントパルス光のピーク出力が高ければ高い程、ピーク出力は高められることになる。
【００４７】
高出力パルス光源１によれば、第１ＥＤＦＡ３と第２ＥＤＦＡ５とにより生成されたパルス幅（半値幅）１ｎｓ，ピークパワー１０ｋＷのジャイアントパルス光（信号帯域：１５５０ｎｍ）を、圧縮器６の圧縮作用によってパルス幅（半値幅）１００ｐｓ，ピークパワー５３ｋＷ，ビーム品質Ｍ２≦１．１のパルスに整形することができる。このことを発明者は実験により確認している。このようなパルス出力は回折限界までその波形を絞り込んでいるために、微細レーザ加工分野や非線形光学分野等に応用することができる。
【００４８】
次に、高出力パルス光源１のピーク出力向上効果とパルス繰り返し周波数との間の関係を図２を参照して説明する。図２は、圧縮器６で圧縮するジャイアントパルス光（第２ＥＤＦＡ５の出力）のパルス繰り返し周波数を順次変更した場合における圧縮器６の出力のピークパワーを測定した結果を示している。
【００４９】
図２から明らかなように、圧縮器６で圧縮する前においては、パルス繰り返し周波数を変化させてもジャイアントパルス光のピークパワーはほとんど変化していない。これに対して圧縮器６で圧縮した後においては、ジャイアントパルス光のパルス繰り返し周波数を１０ｋｐｐｓ以下にすることで、ピークパワーは格段に向上することが理解できる。さらには、２ｋｐｐｓ以下とすることで、ピークパワーは５０ｋＷ程度の高いレベルで安定することが理解できる。
【００５０】
このことから高出力パルス光源１において、第２ＥＤＦＡ５から出力されて圧縮器６に入力されるジャイアントパルス光のパルス繰り返し周期は、１０ｋｐｐｓ以下であるのが好ましく、最適には、２ｋｐｐｓ以下にするのが好ましい。
【００５１】
次に、高出力パルス光源１のピーク出力向上効果と圧縮器６を構成する光ファイバ６ａのファイバ長との間の関係を図３を参照して説明する。図３は、光ファイバ６ａのファイバ長を順次変更した場合における圧縮器６の出力のピークパワーを測定した結果を示している。図３から明らかなように、圧縮器６のファイバ長を１０ｍ前後とすることでジャイアントパルス光のピークパワーが最大になっていることが理解できる。このことから高出力パルス光源１において、圧縮器６のファイバ長は、最適には１０ｍにするのが好ましいのが理解できる。
【００５２】
また、図３から次のことも理解できる。すなわち、図３のデータにおいては、圧縮器６に入力されるジャイアントパルス光のピーク出力が１０．０ｋＷである場合と、６．０ｋＷである場合と、２．７ｋＷである場合とを示している。これらのデータから明らかなように、圧縮器６に入力されるジャイアントパルス光のピーク出力が大きければ大きい程、圧縮器６によるピークパワーの向上効果が大きいことが理解できる。特に、１０ｋＷと最大にした場合には、そのピークパワーの向上率は最良となる。
【００５３】
なお、図示はしないが、ジャイアントパルス光のピーク出力が２．０ｋＷ未満である場合であっても、ピークパワーの向上効果は若干ながら存在する。
【００５４】
次に、第１ＥＤＦＡ３と第２ＥＤＦＡ５とを、正常分散特性を有する光ファイバから構成した本実施形態におけるパルス光の分光特性と、異常分散特性を有する光ファイバから構成した比較例におけるパルス光の分光特性を、図４を参照して説明する。ここでは、ピーク出力２．７ｋＷとした場合のデータを示している。
【００５５】
図４により明らかなように、比較例では、非線形効果（自己位相変調，４光波混合）によってスペクトルに広がりが生じて波形精度が劣化している。これに対して、本実施形態の構成では、そのようなスペクトルの広がりは生じず、したがって、波形精度は高く維持されている。
【００５６】
上述した実施形態では、ＥＤＦを用いたＥＤＦＡにおいて本発明を実施したものであったが、本発明は特にこれに限定されるものではなく、ＮＤＦやＹＤＦを用いたものであってもよいのはいうまでもない。
【００５７】
【発明の効果】
以上説明したように、本発明によれば、パルス精度を劣化させることなく高出力の光パルスを生成することができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の一実施形態の高出力パルス光源の構成を示すブロック図である。
【図２】実施の形態の高出力パルス光源の第１の特性を示す線図である。
【図３】実施の形態の高出力パルス光源の第２の特性を示す線図である。
【図４】実施の形態の高出力パルス光源の第３の特性を示す線図である。
【符号の説明】
１  高出力パルス光源  ２  パルス種光源  ２ａ  パルスパタン発生器
２ｂ  ＤＦＢ−ＬＤ    ３  第１ＥＤＦＡ  ３ａ  励起光源
３ｂ  第１ＥＤＦ    ４  バンドパスフィルタ
５  第２ＥＤＦＡ    ５ａ  励起光源  ５ｂ  第２ＥＤＦ
６  圧縮器      ６ａ  光ファイバ
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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