(57)【要約】      （修正有）【課題】新規なニュートリノの観測方法を提供する。【解決手段】原子炉からの反電子ニュートリノνｅ＊を高エネルギーの方向性を持つ水素の正イオンＨ＋ビームで受けて、νｅ＊＋Ｈ＋（水素正イオン）⇒ｅ−（正電子）＋ｎ（中性子）の相互作用を行なう。このとき、νｅ＊とＨ＋ビームの方向を一致させ、且つ、ｅ＋の運動量よりＨ＋の運動量が大きくなるように加速する。Ｈ＋ビームの後には９０°曲げ磁場型質量分析器を配置する。νｅ＊の全流量（〜１０１１ケ／ｃｍ２ｓｅｃ）に近いｅ＋の電流密度で検出する。Ｈ＋ビームは生成が簡単、安価で、また原子力発電所の方向に合わせ易いものとして、コンデンサーの絶縁膜表面に自然吸着している水素分子の分極を利用する方法を用いた。【選択図】    図２
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
水素または重水素イオンビームに沿って原子炉ニュートリノを走行させて水素または重水素イオンの変化と二次的発生粒子を観測する方法
【発明の詳細な説明】
はじめに
ニュートリノは素粒子物理学では弱い相互作用で核変換も支配するとされている。しかし、極低確率で、例えばスーパーカミオカンデで１ケ／１日以下しか観測されず、その性質は未だ明確でない。またその観測装置の建設には巨大な科学研究費何百億円と長い年月も必要とする。かくて、その観測装置の効率的簡素化と産業界への応用（ニュートリノは電磁波にない特長も多く持っている）は重要なテーマとなる。さて、その研究に着手するとき先ず必要なニュートリノ発生源としては、太陽と原子力発電所の原子炉が一般的である。太陽ニュートリノに関してはすでに特願２００２−３６４４６３で発表した。この発明では原子炉からのニュートリノの観測法を示す。そのとき太陽ニュートリノが正ニュートリノであったのに対し、原子炉ニュートリノは反ニュートリノであることが明らかになる。また、ニュートリノ物理の本質的見落としも指摘する。
以下に論文形式でそれを発表する。
＜コンデンサーによるＨ＋ビーム源と原子炉ニュートリノの観測＞
要旨
二枚の金属板の間に絶縁膜（表面に水素を自然吸着）を挟んだ平面コンデンサーの負電極板に小穴を開け、コンデンサーを充電すると水素の正イオンＨ＋ビームがその小穴から発生する。この電流〜１０ｎＡ（０．２ｃｍ２）のＨ＋を４０Ｖ以上加速してビームに沿って原子炉ニュートリノを１ｃｍ程度走行させると（コンデンサーの正電極面を原子力発電所の方向に向けて）、Ｈ＋ビーム電流が激減し、二次的に高エネルギー（４５ＫｅＶ，１０ｎＡ）の正電子（ポジトロン）ｅ＋が発生する。この現象は原子炉からの反電子ニュートリノνｅ＊と水素正イオンＨ＋による相互作用
νｅ＊＋Ｈ＋⇒ｅ＋＋ｎ（中性子）、
と推定できる。またＨ＋とｅ＋の電流密度からνｅ＊が１００％近く（断面積〜１０−４ｃｍ２で）ｅ＋に変換されたことを意味し、νｅ＊の流量は、〜１０１１ケ／ｃｍ２ｓｅｃとなる。Ｈ＋ビームのしきい値４０Ｖの加速電圧ＶＨはＨ＋の運動量が二次的に発生する正電子ｅ＋（エネルギー発生電圧ＶＳ、質量ｍｅ）より大きいとき、即ち、
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から説明される（ｍＨはＨ＋の質量）。従来の弱い相互作用によるνｅ＊の検出では、液体中のＣｌやＧａが使用されており、その加速電圧は液体の温度換算電圧０．０４Ｖ以下であり、上の運動量の関係を全く満たさない。そのため、巨大な液体タンクを使っても極低確率（断面積１０−４１ｃｍ２以下）の１ケ／日以下になり、νｅ＊方向も決まらない。なお、このコンデンサー型のＨ＋ビーム源は通常のＨ２ガスと放電か電子ビームを要するイオン銃に比較して真空装置が簡単になり、封じきりも容易であり、原子力発電所の方向探索と距離の移動追跡に便利である。  追加として、反電子ニュートリノνｅ＊が原子炉から飛来する途中で反ミューニュートリノνμ＊に一部転換していることが、二次的正電子ｅ＋と共に正ミューオンμ＋が発生していることから実証されている。
本文
原子力発電所の原子炉（軽水炉）からはＵ２３５の核分裂で約１ＭｅＶの中性子がβ崩壊し反電子ニュートリノνｅ＊が発生することは一般に知られている。即ち、
ｎ⇒ｐ＋ｅ−＋νｅ＊
ここにｎは中性子、ｐは陽子（水素正イオンＨ＋）、ｅ−は高エネルギー電子である。
しかしνｅ＊は、通常、弱い相互作用（νｅ＊＋ｐ⇒ｅ＋＋ｎ）のため、ＣＣｌ４（アメリカ）やＧａ（イタリヤ、ロシヤ）の百トン以上の液体タンクによる核変換粒子の化学的検出、またカミオカンデ、スーパーカミオカンデ（日本）の２０００〜１５０００トンの純水タンクと大直径光電管２０００〜１５０００本によるチェレンコフ光の検出、その他ＳＮＯ（カナダ）の高価な１０００トンの重水タンクと光電管９６００本によるチェレンコフ光の検出等の全てにおいても１ケ／１日以下の極低確率でしか観測されていない。ここで、以上の検出装置では低エネルギー（〜０．０４ｅＶ以下）の液体がνｅ＊との反応に使用されていることに著者は注意した。即ち、高エネルギー、高運動量のνｅ＊を受けるのに対し、極低エネルギー、極低運動量の液体粒子を使用したことに問題があると考えた。
かくてこの発明の論文では、先ずνｅ＊の作用νｅ＊＋Ｈ＋⇒ｅ＋＋ｎ（ここにｎは中性子、ｅ＋は正電子、Ｈ＋は陽子、水素の原子核）を想定し、検出側の原子として水素を選択した。そしてＨ＋の運動量とνｅ＊によって二次的に発生するｅ＋の運動量との関係をＨ＋ビームの加速電圧を変えながら実験し、νｅ＊の検出流量をｅ＋の電流から調べた。Ｈ＋ビームはベクトルであるから、ｖｅ＊の飛来する方向、即ち、原子力発電所の方向が正確にわかることも想定した。一般にＨ＋ビームを作るには、真空容器の中に水素ガスを流し、放電プラズマを生成し加速電極で引き出すか、反射型電子ビームの終端から発生させる方法がある。しかし、これ等の方法は排気ポンプと接続された真空装置を必要とする。しかし、原子力発電所の方向の正反対をＨ＋ビームの走行方向に装置を正確に調節しなければならない。以上の理由によりこの発明論文では方向調節も簡単で安価なコンデンサー型水素イオンビーム源を採用した。すでに特願２００２−２９４６２６４に発表したように、水素イオンＨ＋ビームの場合にはコンデンサーの絶縁膜表面に自然に吸着している水素分子Ｈ２をコンデンサーに電圧をかけることによって分極させてＨ＋ビームを簡単に得ることができた。図１Ａに示したように二枚の金属板と絶縁膜（Ｉｎ＋Ｈ２）からなる平面コンデンサーの負電極板に小穴を開けてＨ＋ビームを引き出し、質量分析した結果を、図１ＢにＨ＋の加速電圧１００Ｖのときの特性として示す。また図１ＣにＨ２分子の分極の概念を示す。この水素イオン源は１Ｐａ程度の真空度で充分動作するので、回転ポンプのみでよく、またバルブを閉めてポンプと分離して原子力発電所の方向追跡台に乗せて実験することもできるので原子炉ニュートリノ観測には最適である。このＨ＋ビームはパルス的に発生しており、約１０ｍｓｅｃ間隔で、約２０μｓｅｃで立ち上がり一つの穴から１０ｎＡ程度生じている（後述するようにこの電流はガルバノメーターの指針の振れの残像をルーペで拡大して、直接眼で読んだり、テレビカメラのチョッピングを利用してテレビ画面に映して観測できる）。さて、Ｈ＋ビームの分析には磁場型９０°曲げ質量分析器を使用している。一般に未知の荷電粒子の質量は次の関係式によって決定される。質量分析器のビームコレクターＢＣへの正荷電粒子の電流Ｉ＋，がピークを示す分析磁場ＢＭ，分析器の曲率半径ｒ，コンデンサーの端子電圧ｖとすれば、未知の荷電粒子の質量ｍは、
ｍ＝Ｚｅ（ＢＭｒ）２ｍｅ／（２Ｖ）＝８．８×１０−２Ｚ（ＢＭｒ）２ｍｅ／Ｖ―――――――――（１）
で評価される。ここに、ｅは電子の電荷、ＢＭはガウス単位の分析磁場、ｒはｃｍ単位の曲率半径、Ｖはボルト単位のコンデンサーの端子電圧、ｍｅは電子の質量、そしてＺは未知粒子の荷電数である。ここで、Ｚ＝＋１と未知の荷電粒子がコンデンサーの端子電圧Ｖで加速されていると仮定すれば、（１）式はｒ＝４．３ｃｍから、
ｍ＝１．６３ＢＭ２ｍｅ／Ｖ                                ―――――――――――――――――（２）
となる。ビームコレクターＢＣへの電流Ｉ＋の分析磁場ＢＭへの依存性がコンデンサーの端子電圧Ｖ＝ＶＨ＝１００Ｖに対して図１Ｂに示されている。しかるとき、Ｉ＋のピークは、
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ーの端子電圧の極性を換え、（−Ｖ）にすると水素負イオンの発生が見出される。これ等の現象は図１Ｃに示したように、コンデンサーの絶縁膜の上の水素分子Ｈ２の分極によって発生していると考えられる。図２Ａは真空容器内のＨ＋ビーム装置の平面コンデンサーの正極面を原子力発電所の方向ＮＷ３００°（敦賀発電所）に合わせた分析装置を示す。ここでは敦賀発電所の原子炉からのニュートリノが真空容器の厚い壁とコンデンサーを貫通し、Ｈ＋ビームの進行方向に沿ってほぼ平行に入射し１ｃｍ程度Ｈ＋並進する。図２Ｂは愛知県春日井市内の観測地点から日本の原子力発電所の方向を示した図である。地球の円周は約４００００Ｋｍであるから１５０Ｋｍ程度以内にある原子力発電所はほぼ観測地と同一水平面にあると推定できるので、最も近い敦賀発電所（〜１００Ｋｍ、ＮＷ３００°）に向けて装置を設定した。
図３Ａはコンデンサーの正極面が原子力発電所のない方向Ｅ９０°〜Ｓ１８０°に向けられ、Ｈ＋の加速電圧（コンデンサーの端子電圧）ＶＨが７０Ｖのときの質量分析図である。これ等の条件では、Ｈ＋ビームのみで原子炉ニュートリノによる変化は全く観測されない。次の図２Ｂは、コンデンサーの正極面がＮＷ３００°の敦賀発電所の方向を向いて、ＶＨ＝７０Ｖのときの質量分析図である。このとき、Ｈ＋ビーム電流〜１０ｎＡ（０．２ｃｍ２）がほとんど消失する。同時に、二次的な高エネルギー、約４５ＫｅＶの正電子、ポジトロンが〜１０ｎＡ（０．２ｃｍ２）発生する。図３Ｃ，ＤはＨ＋の加速電圧ＶＨ＝４０Ｖのときの質量分析図である。これ等の場合には、原子力発電所の方向によらずＨ＋ビームの変化は現れない。即ち、原子炉ニュートリノの影響は出ない。一般に、Ｈ＋の加速電圧ＶＨ〉４０Ｖでそのニュートリノの影響が規れ、ＶＨ〈４０Ｖでは現れない。以上の現象は、ＶＨ〉４０ＶのＨ＋ビームに対して、原子炉からの反電子ニュートリノνｅ＊と水素正イオンＨ＋が相互作用、
νｅ＊＋Ｈ＋⇒ｅ＋＋ｎ（中性子）
することを示している。また、ＶＨのしきい値電圧４０ＶはＨ＋の運動量ｍＨｖＨと二次的発生の正電子ｅ＋の運動量ｍｅｖｅの関係（Ｈ＋の質量ｍＨ、速度ｖＨ、ｅ＋の質量ｍｅ、速度ｖｅとして）、
ｍＨｖＨ＞ｍｅｖｅ、  ＶＨ＞（ｍｅ／ｍＨ）ＶＳ＝ＶＳ／１８４０＝２５Ｖから説明される。即ち、ｅ＋（νｅ＊による加速電圧ＶＳ＝４５ＫＶ）の運動量よりＨ＋（コンデンサーによる加速電圧ＶＨ）の運動量が大きくなるとき上の相互作用が起こる（弱い相互作用と呼べない）。事実として、Ｈ＋ビーム電流密度〜５×１０ｎＡ／ｃｍ２の減衰とｅ＋ビーム電流密度〜５×１０ｎＡ／ｃｍ２の発生は、原子炉からのニュートリノνｅ＊によ
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推定できる。
従来のＣＣｌ４、Ｇａの大型液体タンクによる弱い相互作用での１ケ／１日以下の検出、またカミオカンデ、スーパーカミオカンデやＳＮＯの巨大な純水や重水タンクによるチェレンコフ光のやはり１ケ／１日以下の検出等と比較するとき、検出物質Ｈ＋とその運動量の重要さが確認される（従来のニュートリノの断面積〜１０−４０ｃｍ２以下に対して、〜１０−４ｃｍ２以上に飛躍している）。
コンデンサー型の水素イオンＨ＋ビームと比較するために、図４Ａに従来方式の水素ガスと反射電子ビームによる水素正イオンビーム源がつくられ上と同様な実験を行なった。即ち、水素ガスの圧力４×１０−２Ｐａで、４０ｅＶ〜１００ｅＶの電子ビーム（直径１ｃｍ，０．１〜０．５ｍＡの電流）がつくられ終端で反射させるとき、水素正イオンＨ＋、Ｈ２＋、Ｈ３＋ビームが生成され、質量分析器のビームコレクターには１０ｎＡ〜３０ｎＡ（約０．２ｃｍ２）入射した。原子炉ニュートリノとの相互作用の実験結果は、１０ｎＡまでのＨ＋ビームに関してはコンデンサー型のＨ＋ビームと全く同じで図５Ａ，Ｂ，Ｃ，Ｄに示したようにＶＨ〉４０Ｖ，ＮＷ３００°のときνｅ＊＋Ｈ＋⇒ｅ＋＋ｎによって、Ｈ＋ビームは殆ど消失し、同時に約４５ＫｅＶの高エネルギー正電子ビーム（１０ｎＡ）も発生した。Ｈ２＋、Ｈ３＋ビームに関しては、νｅ＊との相互作用は小さくＨ＋の１０％程度のビーム電流の減少にとどまる。なお、１０ｎＡを超えるＨ＋ビーム電流に対しては、１０ｎＡ程度までのビーム電流が減衰する。即ち、νｅ＊は１０ｎＡ（〜０．２ｃｍ２）程度までのＨ＋ビームと相互作用する。コンデンサー型Ｈ＋ビーム源は丁度この要請に合っており、水素ガスや電子銃が不要であり、原子力発電所の方向も探索し易い。その他、コンデンサー型はベース圧力が低くなくても（１〜１０Ｐａ）動作するので回転ポンプのみの簡単な真空装置でもよく、原子炉ニュートリノ観測装置全体として極めて安価になる。また、Ｈ＋以外のＨ２＋，Ｈ３＋ビームが発生しないので簡便になる。
補足  「ガルバノメーター指針の振れの残像のビデオカメラ観測」
上の実験で、コンデンサー型のＨ＋イオンビームと二次的正電子ｅ＋ビーム電流は１０〜２０ｎＡの微少電流であり、パルス的に約２０ｍｓｅｃ（Ｈ＋）と約５ｍｓｅｃ（ｅ＋）の間隔、約２０μｓｅｃ（Ｈ＋）と約０．０１μｓｅｃ（ｅ＋）の立ち上がり時間で発生する。そのためか、また、多数のコンデンサー（水素を自然吸着しており、特許願２００２−２９４２６４に示したように素粒子χ±を発生する場合がある）を使用しているためか、一般のデジタルピコアンメーターでは上のｅ＋電流の発生とＨ＋電流の減衰は観測できなかった。また、アナログのガルバノメーター（３μＡフルスケール）でも直流的な指針の振れは観測できず、眼の残像（ぼんやり見たとき出る）やチョッピングした光学カメラ、ビデオカメラでガルバノメーターの指針の振れを観測した。その補助的手段を図６に示した。先ず、図６Ａのように、ガルバノメーターの目盛り上のガラス板の面に、１０倍のルーペを置き、立体角を拡大し、次に、図６Ｂのように、ルーペの真上垂直より、１５〜３０°斜め、３０〜５０ｃｍ離れて、図６Ａ，Ｂに示したように〈１〉〈２〉の方向から、眼やカメラレンズの先端を向ける。更に、図６Ｃに示したように、時間１／５０〜１／２００ｓｅｃのチョッパー（モーターに回転羽根をつけて間から見る）を介してみる。ビデオカメラの場合は光学的時間チョッパー（１／３０〜１／６０  ｓｅｃ）を内蔵しているので、上の機械的チョッパーは付加的チョッパーとして併用すればよい。
追加
ニュートリノに質量が  ニュートリノに質量があれば（特許願２００２−２９４２６４参照）ニュートリノ振動によって（正、反）電子ニュートリノから（正、反）ミューニュートリノに転換する確率が生ずることが一般に報告されている。原子炉からの反電子ニュートリノに対してこれを確証する実験を行なった。先ず、その反電子ニュートリノによって二次的に発生する高エネルギー４５ＫｅＶの正電子ビームと、転換した反ミューニュートリノによって二次的に発生する正ミューオンのエネルギーを正電子と正ミューオンの質量比１／２０７から２２０ｅＶ程度と推定する。即ち、４５ＫｅＶの反電子ニュートリノの一部が２２０ｅＶの反ミューニュートリノに転換したと仮定する。しかるとき、上の検出Ｈ＋ビーム（４０ｅＶ以上）の中で４５ＫｅＶの正電子と２２０ｅＶの正ミューオンは図７Ａに示したように、付加加速した後に磁場型質量分析すれば分離できる。例えば、付加加速電圧をＶＡ＝１００Ｖとすれば、その正電子は高エネルギーのため４５Ｋ＋１００ｅＶは分析磁場に殆ど影響しない（０．１％以下）。一方、２２０ｅＶの正ミューオンに対して２２０＋１００ｅＶは分析磁場を明確に変化させる（〜３０％）。付加加速電圧ＶＡ＝１００Ｖで質量分析した結果を図７Ｂ，Ｃに示した。
明らかに、その正電子ｅ＋のピーク電流に対応する分析磁場の他に、２０％以上増加した分析磁場に正ミューオンμ＋に対応するピーク電流が現れた。付加加速しなかったときには２２０ｅＶのμ＋電流が４５ＫｅＶのｅ＋電流に重なっていたことが判明した。結果として、ｅ＋のピーク電流はほぼ半減し、μ＋のピーク電流が分離して同程度生じている。水素正イオンＨ＋と反ミューニュートリノνμ＊との相互作用は
νμ＊＋Ｈ＋⇒μ＋＋ｎ
となり、Ｈ＋の運動量と二次的に発生するμ＋の運動量の関係式は
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となる。ここに、ｍμは正ミューオンの質量、ｍＨは水素Ｈ＋の質量、ＶＳμは反電子ニュートリノから転換した反ミューニュートリノによる正ミューオンの加速電圧２２０Ｖであり、反電子ニュートリノの観測条件と一致する。結局、付加加速段の設置で反電子ニュートリノと転換した反ミューニュートリノは図７Ｃ  のように、ほぼ１対１の流量比で〜１０１１ケ／ｃｍ２ｓｅｃずつ観測される。なお、ＶＡが付加されるとき、Ｈ＋の実効加速電圧はＶＨ＊＝ＶＨ＋ＶＡ＝１７０Ｖとなり、Ｈ＋は消失している。
以上は水素正イオンビームによる反電子ニュートリノの観測であるが、重水素正イオンビームを用いても観測できる。このときの相互作用は
νｅ＊＋Ｄ＋（Ｈ＋，ｎ）⇒ｅ＋＋２ｎ
であり、運動量の条件は
ＶＤ＞（ｍｅ／ｍＤ）ＶＳ＝ＶＳ／３６８０＝１２．５Ｖ
となる。
【図面の簡単な説明】
【図１】水素イオン発生コンデンサー
Ａ  水素吸着コンデンサー、Ｂ  質量分析結果、Ｃ  水素分子の分極
【図２】原子炉反電子ニュートリノνｅ＊と水素正イオンＨ＋ビームの相互作用Ａ  コンデンサーＣＨの正極面と原子力発電所の方向調節及びＨ＋の加速電圧ＶＨの調節ができる質量分析装置の構成図
Ｂ  ＣＨの正極面と日本の原子力発電所の方向（春日井市からの）
例  敦賀原子力発電所  北西ＮＷ３００°
【図３】原子力発電所の方向、水素正イオンＨ＋加速電圧ＶＨとＨ＋の消失、正電子の発生の関係
Ａ  ＶＨは充分高いが、その方向に原発がない場合の質量分析
Ｂ  ＶＨも充分高く、その方向に原発もある場合の質量分析
Ｃ  ＶＨが低く、その方向に原発もない場合の質量分析
Ｄ  ＶＨが低く、その方向に原発がある場合の質量分析
【図４】水素ガスと反射型電子銃による水素正イオン群（Ｈ＋，Ｈ２＋，Ｈ３＋）と原子力発電所の方向
Ａ  水素ガスと反射電子ビームによる水素正イオン源
Ｂ  水素正イオンビームの反対方向と日本の原子力発電所の方向（春日井市からの）
【図５】原発の方向、水素正イオン群加速電圧ＶＨとそれ等の変化、正電子の発生の関係−［図４］の装置で−
Ａ  ［図３］Ａに対応          Ｄ  ［図３］Ｄに対応
Ｂ  ［図３］Ｂに対応
Ｃ  ［図３］Ｃに対応
【図６】ガルバノメーター（電流計）指針の残像観測
Ａ  ルーペと見る方向（１）、Ｂ  見る方向（２）と距離、Ｃ  時間的なチョッパーと位置
【図７】原子炉反電子ニュートリノと転換反ミューニュートリノの分離検出
Ａ  付加加速電源ＶＡの設置
Ｂ  付加加速電圧ＶＡ＝０のときの質量分析、Ｃ  付加加速電圧ＶＡ＝１００Ｖのときの質量分析
【符号の説明】
［図１］
Ａ
［ＣＨ］水素正イオンＨ＋ビーム発生コンデンサー
Ｍ：金属板、Ｉｎ：絶縁膜、Ｈ２：表面吸着水素、ａ：金属板に開けた小穴、Ｖ：コンデンサーの端子電圧（Ｈ＋の加速電圧）
［ＭＡ］質量分析器
ＢＣ：ビームコレクター、ＢＭ：分析磁場（−ＢＭは逆極性）
［ＧＭ］ガルバノメーター
Ｉ＋：正ビーム電流、Ｉ−：負ビーム電流、Ｃ：時定数測定コンデンサー（０．１μＦ）、Ｒ：回路抵抗（１ＭΩ）、［ＶＣ］真空容器
Ｐ：排気ポンプ
Ｂ
Ｈ＋（Ｈ−）：水素正（負）イオンビーム電流ピーク
Ｃ
Ｐｏｌａｒｉｚｅｄ  Ｈ２：分極した水素分子、ｅ：導体中電子
［図２］
Ａ
ＮＰＳ  ：原子力発電所、ＮＷ３００°：北西３００°、νｅ＊：反電子ニュートリノ、［ＣＨ］：水素吸着コンデンサー、Ｈ＋：水素正イオン（ビーム）、ＶＨ：Ｈ＋イオン加速電圧、［ＭＡ］：９０°曲げ磁場型質量分析器、ＢＭ：分析磁場、ＢＣ：ビームコレクター、ｅ＋：正電子（ポジトロン）、［ＧＭ］：ガルバノメーター（フルスケール３μＡ）、Ｉ＋：正電荷電流、ＶＣ：真空容器、Ｐ：排気ポンプ
Ｂ
Ｎ０°：北、Ｅ９０°：東、Ｓ１８０°：南、Ｗ２７０°：西、ＮＷ３００°：北西３００°、Ｔ．ＮＰＳ：敦賀原子力発電所、ＮＰＳ  ｉｎ  ＪＡＰＡＮ：日本の原子力発電所、Ｋａｓｕｇａｉ−ｓｈｉ：愛知県春日井市の応用ニュートリノ研究所
［図３］
Ｉ＋：ビームコレクターＢＣへの正電荷電流、ＢＭ：分析磁場、Ｈ＋：Ｈ＋ビーム電流のピーク
Ａ
ＶＨ＝７０Ｖ：Ｈ＋加速電圧、Ｅ９０°（〜Ｓ  １８０°）：コンデンサー正極面からの原発の方向  東〜南
Ｂ
ＶＨ＝７０Ｖ：Ｈ＋加速電圧、ＮＷ３００°：原発の方向  北西３００°敦賀原発、ｅ＋：正電子ビーム電流のピーク
Ｃ
ＶＨ＝４０Ｖ：Ｈ＋加速電圧、Ｅ９０°（〜Ｓ  １８０°）：原発の方向  東〜南
Ｄ
ＶＨ＝４０Ｖ：Ｈ＋加速電圧、ＮＷ３００°：原発の方向  北西３００°敦賀原発
［図４］
Ａ，Ｂ
Ｈ２：水素ガス、［ＲＥＧ］：反射型電子銃、Ｆ：加熱タングステンフイラメント、Ｋ：カソード、Ａ：アノード、Ｒ：反射電極、＋ｉｏｎｓ（Ｈ＋，Ｈ２＋，Ｈ３＋，）：水素正イオン群、Ｖｅ＝ＶＨ：電子と水素正イオン群加速電圧、Ｈ２＋，Ｈ３＋：水素分子正イオン、
その他［図２］に同じ
［図５］
Ａ，Ｂ，Ｃ，Ｄ
Ｈ２＋，Ｈ３＋：水素分子正イオンビーム電流のピーク
その他［図３］に同じ
［図６］
Ａ、Ｂ
（１），（２）：ガルバノメーター（Ｇａｌｖａｎｏｍｅｔｅｒ）を見る方向と距離
Ｃ
Ｒｏｔａｒｙ  Ｆｉｎｓ：回転時間チョッパー（Ｒｏｔａｒｙ  Ｔｉｍｅ  Ｃｈｏｐｐｅｒ）の８枚羽根
［図７］
Ａ
νｅ＊：原子炉からの反電子ニュートリノ、νμ＊：νｅ＊から転換した反ミューニュートリノ、μ＋：正ミューオン、ＶＡ：付加加速電圧
＊その他、図２の符号説明参照
Ｂ
Ｉ＋：ビームコレクターへの正電荷電流、ＢＭ：分析磁場、ｅ＋：正電子電流のピーク、ＶＨ＝７０Ｖ：Ｈ＋イオン加速電圧、ＮＷ３００°：コンデンサーの正極面が敦賀原発の方向を向く、ＶＡ＝０Ｖ：付加加速電圧なし
Ｃ
ＶＡ＝１００Ｖ：付加加速電圧１００Ｖ、μ＋：正ミューオン電流のピーク
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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