(57)【要約】　　　（修正有）【課題】窒化ガリウム・インジウムを発光層とするｎサイドアップ型の積層体からなる高出力で単色性に優れるIII 族窒化物半導体発光素子を提供する。【解決手段】格子不整合基板とｐ型不純物内在のクラッド層との中間に第１のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 中間層１０２を、ｐ型不純物内在のクラッド層と発光層の間に第２のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 中間層１０７を挿入する積層構成とする。特に、上記の第１の中間層を主に単結晶体の集合体からなる層とし、第２の中間層を第１の中間層よりも配向性上の乱雑度をより小とするIII族窒化物半導体とする。【選択図】図４
2004140393.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板結晶上にＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 層（但し、Ｖは窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、０≦ａ＜１）からなる第１の中間層、該中間層上にｐ形不純物をドープした一般式Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a （但し、Ｖは窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、０≦ａ＜１）で表わされるクラッド層、該クラッド層の上にＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a （但し、Ｖは窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、０≦ａ＜１）からなる第２の中間層、該第２の中間層の上にｐ形不純物の濃度を１×１０18ｃｍ-3未満とするインジウム含有濃度を異にする多相構造からなる窒化ガリウム・インジウム（Ｇａx Ｉｎy Ｎ；ｘ＋ｙ＝１、０≦ｘ，ｙ≦１）発光層及び該発光層上にｎ型のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 層（但し、Ｖは窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、０≦ａ＜１）を順次積層し電極を付した構成を具備したIII 族窒化物半導体発光素子。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
　III 族窒化物半導体から成る発光層を具備したIII 族窒化物半導体発光素子に係わり、特に短波長可視光を高出力で放射する発光素子を提供するに適する発光層を含む発光素子に関する。
【背景技術】
【０００２】
（対象とするIII 族窒化物半導体と従来に於けるその利用例）
　元素周期律の第III 族に属する元素にはアルミニウム（元素記号：Ａｌ）、ガリウム（元素記号：Ｇａ）やインジウム（元素記号：Ｉｎ）がある。一方、第Ｖ族に属する元素には窒素（元素記号：Ｎ）の他に砒素（元素記号：Ａｓ）やリン（元素記号：Ｐ）がある（此処では窒素以外の第Ｖ族元素を記号Ｖで一括して表す。）。これら両族の元素から構成されるIII 族窒化物半導体は青色、青緑色或いは緑色等の短波長の可視光を放射する発光ダイオード（ＬＥＤ）や可視レーザダイオード（ＬＤ）等の発光素子にあって、素子の電気的特性を顕現するための機能層や機能層の結晶性を向上させるための緩衝層等として利用されている。III 族窒化物半導体は他にもフォトダイオード（ＰＤ）等の受光素子等や光デバイスと電子デバイスとを組合わせてなる光・電子（Ｏｐｔｏ−ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃ）デバイス等に利用されている。これらの素子（ｄｅｖｉｃｅ）に従来から常用されるIII 族窒化物半導体結晶層は、一般式 Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a（但し、Ｖは窒素以外のＶ族元素、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ａ＜１）で表記される。特に、上記の一般式に於いてａ＝０に相当する窒化アルミニウム・ガリウム・インジウム混晶（Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ（但し、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１）はＬＥＤにあっては従来から例えば発光層として従来から利用されている（特公平６−１０１５８７号公報明細書参照）。また、例えば、変調ドープ（ｍｏｄｕｌａｔｉｏｎ
ｄｏｐｅｄ）電界効果型トランジスタ（ＭＯＦＥＴ）にあっては電子供給層として従来から利用されている（Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．、６９（２５）（１９９６）、３８７２〜３８７４頁）。
【０００３】
（従来に於けるＡｌＧａＩｎＮ混晶の実用上の配置例）
　素子構造上に於けるＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ（但し、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１）の従来の配置例を青色、青緑色或いは緑色を発する短波長ＬＥＤを例にして説明する。先ずｚ＝０に該当する組成のＡｌx Ｇａy Ｎ混晶（０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）はクラッド層にもその通常の利用例をみることができる。既に実用化されているＬＥＤの構造に見られる様にｎ型のクラッド層を窒化ガリウム（ＧａＮ；上記の一般式にあってｘ＝ｚ＝０に相当する）から構成する例がある（特開平６−２６０６８２号公報明細書参照）。一方、ｐ型のクラッド層は窒化アルミニウム・ガリウムからなる混晶（Ａｌx Ｇａy Ｎ；０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）から構成されるのが一般的である（特開平６−２６０６８３号公報明細書参照）。この様なIII 族窒化物半導体材料からなるクラッド層としての配置例をみるに、ｎ型窒化ガリウムクラッド層は窒化ガリウム・インジウム混晶からなる発光層の下部の基板側に配置されるのが実用上常となっている（Ｊｐｎ．Ｊ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．，３４（１０Ｂ）（１９９５）、Ｌ１３３２〜Ｌ１３３５頁）。逆に、ｐ型窒化アルミニウム・ガリウム混晶からなるクラッド層は発光層の上に配置されるのが実用上の通例となっている（特開平６−１７７４２３号公報明細書参照）。即ち、発光層についての相対的な位置関係から従来のクラッド層の配置状況を総括すれば、ｎ型クラッド層は下部クラッド層として発光層の下側の基板側に配置され、ｐ型のＡｌx Ｇａy Ｎ混晶層は発光層上に上部クラッド層として配置し、いわゆるダブルヘテロ構造とするのが実用上の配置方法となっている。
【０００４】
（ｐ型のＡｌx Ｇａy Ｎ混晶層の従来配置例に付随する難点）
　実用化に至っているＬＥＤ等の発光素子の母体材料の構成に実際にみられる如く、ｐ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層（０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）は上記の様な上部クラッド層の他、ｐ型コンタクト（ｃｏｎｔａｃｔ）層として利用されるに至っている。コンタクト層はｐ型上部クラッド層上にｐ型電極（正電極）との良好な電気的接触を期して設けられる、云わば電極接触用の低抵抗層である（特開平６−２６８２５９号公報明細書参照）。ｐ型コンタクト層上のｐ型電極は発光層から放射される発光を半ば透過する、透光性を有する薄膜平面電極と、それに電気的に導通し動作電流を供給するための結線（ボンディング（ｂｏｎｄｉｎｇ）用パッド（ｐａｄ）電極とから主に構成される。現状に於いては正電極は金（元素記号：Ａｕ）や或いはそれらの合金やニッケル（元素記号：Ｎｉ）やクロム（元素記号：Ｃｒ）等の遷移金属類から構成されるのが一般的である。その他、アルミニウム（元素記号：Ａｌ）及びその合金、銀（元素記号：Ａｇ）等の多岐に亘る金属材料がｐ型電極用の材料として開示されている（ＵＫ
ＰａｔｅｎｔＧＢ ２２５０６３５Ａ参照）。しかし、電極材料の種類に殆ど依存せず充分に低い抵抗値を有する良好なオーミック特性を有するｐ型電極が安定して形成できないことが共通の問題として依然として残存している。特に、発光層からの発光を効率良く透過させるために電極を構成する薄膜電極の膜厚を数十ナノメーター（ｎｍ）以下とすることが不可避な透光性薄膜電極にあっては、尚一層の良好な特性のオーミック性電極を安定して実現するのは困難となる。ｐ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層（０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）への電極の被着条件或いはアロイ（ａｌｌｏｙ）条件が不完全であれば、ショットキー（Ｓｃｈｏｔｔｋｙ）接合的な整流性のある電極が形成される場合も散見される。換言すれば、電極を構成する材料の種類の如何に拘らずｐ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層（０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）に対して良好なオーミック特性を有するｐ型の透光性電極を安定して形成するには技術的な困難性が伴っている。元来、可視光に対し透過率の小さな金属材料の薄層化に頼って透光性を稔出する不合理な方法ではなく、本来、透明なインジウム錫（Ｓｎ）酸化物（ＩＴＯ）等を透光性どころか透明電極として利用すれば従来の問題点の解決にはなる（特公昭５３−１１４３９号公報明細書参照）。現状にあって、低接触抵抗のオーミック電極の形成を可能とするに充分な数オーム・センチ（Ω・ｃｍ）程度の低い比抵抗のＩＴＯも製造されるに至っている。しかし、ＩＴＯはｎ型の伝導形を呈する物質である。従って、ｐ型コンタクト層に接触する透明電極としては使用できない。何故ならば、ｐ型であるコンタクト層とｎ型のＩＴＯ電極との間でｐｎ接合が形成され、ＬＥＤ構造にあっては発光層への動作電流等の流通が妨げられるからである。
【０００５】
（ｐ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層の代替としてのｎ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層の配置例）
　単体金属或いは合金からなる低抵抗透光性電極の安定形成の困難さを伴うｐ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層をｐ型電極形成用の層として積層構造の最表層に配置する構成に替わり、ｎ型のＡｌx Ｇａy Ｎ混晶層（０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）を最表層として配置する積層構成例も開示されている（特開平５−６３２３６号公報明細書参照）。積層構造の最表層に電極を形成するためのｎ型層を配置した構成はｎサイドアップ（ｎ
ｓｉｄｅ ｕｐ）構造と通称されている。発光強度の増大を期して採用されるｐｎ接合型の積層構造を例にすれば、ｐ型基板上に先ずｐ型層が堆積され、その上方に発光層、更に最表層をなすクラッド層やコンタクト層等をなすｎ型層が重層されるのが通例である。Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層を備えた通称ｎサイドアップ構造のｐｎ接合型ＬＥＤ用途の積層構造をもって具体的に説明すれば、サファイア基板上にＧａa Ａｌ1-a Ｎ（０＜ａ≦１）緩衝層、ｐ型不純物がドーピングされたＧａa Ａｌ1-a Ｎ（０＜ａ≦１）及びｎ型Ｇａa Ａｌ1-a Ｎ（０＜ａ≦１）が順次、積層された構造となっている（特開平５−６３２３６号公報明細書参照）。この積層構成に於いてｐ型不純物がドーピングされｐ型化されたＧａa Ａｌ1-a Ｎ（０＜ａ≦１）層は発光層として、また、ｎ型Ｇａa Ａｌ1-a Ｎ（０＜ａ≦１）は発光層の成長プロセス中での熱分解を防止するキャップ（保護）層を兼ねるクラッド層として重層されているものである（特開平５−６３２３６号公報明細書参照）。
【０００６】
　従来のｎサイドアップ構造型に於けるｐ型Ａｌx Ｇａy Ｎ混晶層（０≦ｘ，ｙ≦１、ｘ＋ｙ＝１）に係わる積層関係を更に詳細に述べれば、この構造に於けるｐ型層は緩衝（ｂｕｆｆｅｒ）層上に重層されている。ｐ型成長層の下地層としての役目をも果たす上記の緩衝層は実用的には通常、約４００℃〜約６００℃のIII 族窒化物半導体単結晶層の成長温度に比較して低温で成膜されるために一般には低温緩衝層と呼称されている。緩衝層は窒化アルミニウム（ＡｌＮ）、窒化ガリウム、窒化インジウム（ＩｎＮ）、窒化アルミニウム・ガリウム混晶や窒化アルミニウム・ガリウム・インジウムから構成するのが一般的である（特開平２−２２９４７６号公報明細書等参照）。
【０００７】
（ｐ型ＡｌＧａＩｎＮ混晶層を低温緩衝層上に重層する際の従来技術の問題点）
　上記した従来例にみられる様に低温緩衝層上にｐ型の結晶層を配置した構成からなるＬＥＤ等の発光素子は実用化に至っていない。これは従前の低温緩衝上にｐ型不純物をドーピングしたｐ型Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ（但し、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１）を積層する際に発生するｐ型ドーパント（ｄｏｐａｎｔ）に因る低温緩衝層の変性に主に起因している。従前の低温緩衝層と呼称される結晶層は非晶質或いは非晶質を主体とし、層内に単結晶粒若しくは多結晶粒が散在している層が最も良好であるとされてきた（特開平２−２２９４７６号公報明細書等参照）。単結晶からなる層は低温緩衝層には不適であると判断されてきた（特許第２２９４７６号公報明細書参照）。非晶質体であれば当然の如く、非晶質体を構成する各原子間の結合力は単結晶体に比べれば遥かに弱い。このため、非晶質体を主体とする低温緩衝層は高温環境下で容易に揮散するなどの欠点を有していた。にも拘らず、従来にあっては非晶質或いは非晶質を主体とした結晶形態を呈する薄層が低温緩衝層として最適とされ従前から継続して常用されてきた。
【０００８】
　ｐ型Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ混晶の気相（ｖａｐｏｒ ｐｈａｓｅ）成長に従来からｐ型不純物として利用されているのは、例えばマグネシウム（元素記号：Ｍｇ）、ベリリウム（元素記号：Ｂｅ）や亜鉛（元素記号：Ｚｎ）等の元素周期律の第II族に属する元素である（特開昭５６−８０１８３号公報明細書参照）。イオン化した第II族元素を注入する、所謂イオン注入法を利用したｐ型のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎの形成にはマグネシウムやカルシウム（元素記号：Ｃａ）が利用されている（特開昭５４−７１５８９号公報明細書及びＡｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．、６８（１４）（１９９６）、１９４５から１９４７頁参照）。ｐ型不純物を導入するための何れの手段にあってもマグネシウムがｐ型不純物として好んで利用されている。しかし、マグネシウムは表面の平滑性、平坦性に優れるＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ結晶層の成長を阻害するドーパントとして知られている（Ｊｐｎ．Ｊ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．、３３（１９９４）、Ｌ１３６７〜Ｌ１３６９頁参照）。特に、低抵抗のｐ型のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ 結晶層の形成を期してマグネシウムを高濃度にドーピングした際には、Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ成長層には亀裂（ｃｒａｃｋ）をみる程、表面状態の悪化したものとなる。マグネシウムをドーピングすることによってさえ表面状態が悪化するｐ型のＡｌx Ｇａy ＩｎzＮ成長層を下部クラッド層として低温緩衝層上に堆積する際には更に問題は複雑となる。非晶質の緩衝層にマグネシウム等の不純物を故意に添加（＝ドーピング）すれば、その層上にｐ型III 族窒化物半導体層を成長するに有利となるとされる一方で（特開平５−２０６５１９号公報明細書参照）、酸化還元反応性の高さからも判断される様にマグネシウム自体の化学反応性の強さから、低温緩衝層がマグネシウムの存在により変質を被るのはもはや一般的な現象として経験されるに至っている。マグネシウムが低温緩衝層内に侵入するとマグネシウムはアルミニウムやガリウム等の低温緩衝層を構成する第III 族元素よりも原子半径が小さいために低温緩衝層の縮みを招く。この縮小により低温緩衝層には亀裂が発生する。低温緩衝層は元来、サファイア等の基板とする結晶とIII 族窒化物半導体結晶層との間の格子の不整合性を緩和して、表面状態並びに結晶性に優れるIII 族窒化物半導体堆積層の成膜を意図して設けられるものである。加えて、低温緩衝層が非晶質を主体として構成されている場合、非晶質体の構成原子間の結合の弱さから高温の成長過程へ移行する間に低温緩衝層の揮散に因る消失は免れない。マグネシウムの混入による低温緩衝層の変性や亀裂の発生に並行して低温緩衝層の損失に因る成長層とは格子不整合の関係にある基板結晶が露出するようになると、低温緩衝層はもはや格子不整合性を緩和する作用を充分に達成するには至らず、表面状態に劣るIII 族窒化物半導体成長層がおこる事態となるに過ぎない。ｐ型不純物を内在するIII 族窒化物半導体の成長に適する新たな低温緩衝層の構成要件の明確化が改めて求められているところである。
【０００９】
（発光層の結晶性への波及的影響）
　更に、ｐ型のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ成長層を下部クラッド層としてその層上に発光層を重層する場合を考慮する。低温緩衝層の変性、消失に伴い発生する亀裂に因り表面に凹凸を生じた下部クラッド層上には、当然の事ながら平滑性に優れる発光層は得られない。ましてや、マグネシウムの侵入や高温での損失に因る亀裂が発生して開口した領域では露出した格子不整合基板の表面上に、直接下部クラッド層が堆積されることとなる。このため、この領域の下部クラッド層は表面状態に劣るものとなる上に結晶性が劣悪なものとなる。結晶性の優劣は下部クラッド層上に堆積する発光層の結晶性に影響を与える。即ち、この領域では結晶性に優れる発光層が得られないため、高出力の発光をもたらす発光層を広範囲に亘り均質に得るに至らない。以上が現在に至ってもｐ型Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ結晶層を下部クラッド層としたＬＥＤが実用化されるに至っていない主たる理由である。
【００１０】
（発光層の構成材料）
　III 族窒化物半導体材料から構成される発光素子には窒化ガリウム・インジウム（Ｇａy Ｉｎz Ｎ：０≦ｙ，ｚ≦１、ｙ＋ｚ＝１）が発光層として常用されている（例えば、特公昭５５−３８３４号公報明細書等参照）。発光層としての窒化ガリウム・インジウムに要求されている仕様を省みるに、それはインジウム（Ｉｎ）の組成比（ｚ）が主たるものであった。これは窒化ガリウム・インジウムからの発光波長を左右する主要な因子はインジウム組成比であるとの従来の見識からである（前出の特公昭５５−３８３４号公報参照）。一例を挙げれば視感度の高い約４５０ナノメーター（ｎｍ）近傍の青色発光を得ることを意図する発光層にあってはインジウム組成比（ｚ）は約５％から約２０％程度の範囲に調整されるのが通例である。混晶の形態を有する発光層からの発光の波長は混晶比によって一義的に決定され得るものである。しかしながら、同一の波長の発光を得るに際してこの様にインジウム組成比に或る程度の許容範囲があるのは窒化ガリウム・インジウム結晶層内のドーパントの有無に依存する。特に、第II族の不純物である亜鉛を窒化ガリウム・インジウム層内に存在させると亜鉛が形成する深い不純物準位（ｄｅｅｐ
ｌｅｖｅｌ）により少ないインジウム量をもって長波長の発光を得ることが出来る（特公昭５５−３８３４号公報明細書参照）。一方、アンドープの窒化ガリウム・インジウムにあっては発光波長はインジウムの濃度に直接的に依存するため、深い準位を形成する不純物を含む窒化ガリウム・インジウムの場合に比較してより多くのインジウムを層内に存在させる必要が生ずる。上記した例えば波長を４５０ｎｍとする青色発光を得るにあたり、インジウム濃度に適正範囲が存在するのはこの窒化ガリウム・インジウムへのドーピング状況に依るのである。また、発光層の層厚は一般には約１００ｎｍ以下に設定される。最近では、単色性（発光の色純度）が発光層の層厚を減ずればより向上すると知れるに至り、発光スペクトルの半値幅を狭帯化させ発光の単色性（色純度）に優れるＬＥＤを得るために発光層の層厚を以前の約１／１０程度と薄くする場合もある。具体的には、層厚を約１０ｎｍとする薄い発光層をもって発光スペクトルの半値幅が従来の約１／２以下の約１５〜３０ｎｍである青色帯ＬＥＤが提示されている（Ｊ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．、Ｖｏｌ．３４（１９９５）、Ｌ１３３２〜Ｌ１３３５頁参照）。窒化ガリウム・インジウムを発光層とする場合にあって、発光層からの発光波長並びに発光の色純度を左右する発光スペクトルの半値幅に影響を与える因子として従来技術が既に指摘しているのは、包括的且つ平均的なインジウムの濃度（混晶比）でありまた発光層の層厚であった。
【００１１】
（窒化ガリウム・インジウム発光層の結晶形態）
　結晶の形態上、従来から発光層としての窒化ガリウム・インジウムに要求されいる形態は単結晶であることであった。また、均質な結晶性と混晶組成比が均一な所謂単一の組成の相（ｐｈａｓｅ）からなる結晶層であることであった。この結晶形態並びに均質性の要求は窒化ガリウム・インジウムからの発光強度を向上させるに都合が良いと漠然と類推されて来た事由に対応したに過ぎない。窒化ガリウム・インジウムの結晶形態に関する研究の最近の進展は、均質な混晶組成の窒化ガリウム・インジウム混晶の成長はむしろ困難であることが教示されている（１９９６（平成８年）秋季第５７回応用物理学会学術講演会講演予稿集Ｎｏ．１、講演番号８ｐ−ＺＦ−１４、２０９頁．）。これは主に窒化ガリウム・インジウム結晶層が混晶組成比を相互に異にする相に分離する性質を潜在的に保有していることに因る（Ｊｐｎ．Ｊ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．，４６（８）（１９７５）、３４３２．）。更には、インジウムの濃度を均一とする均質で単一な相からなる窒化ガリウム・インジウム層が必ずしも発光をもたらすための必要条件ではないと解釈される結果も示されている。窒化ガリウム・インジウム発光層からの発光に関して発光波長並びに発光の色純度を左右する因子が解明されつつあり、尚且それらを制御する措置も講じられつつあるのとは対照的に、発光強度についてはそれに影響を与える主たる因子が明確に決定されていないのに加え、発光の機構（メカニズム）さえも明瞭にされていないのが現状である。
【００１２】
（発光層内のｐ型不純物の光学的作用）
　伝導形をｐ型とする窒化アルミニウム・ガリウム混晶等のIII 族窒化物化合物半導体結晶層を得る際には、ｐ型不純物としてマグネシウムが従来から好ましい元素として利用されているのは上記した通りである。マグネシウムはｐ型に不純物としての役目に加えて光学的な作用をもたらすことが知れている。マグネシウムの電気的な作用の他にその光学的な作用を省みるに、マグネシウムは亜鉛と同じく窒化ガリウム等に対して発光中心（色中心：ｃｏｌｏｒ
ｃｅｎｔｅｒ）を形成する（特開昭５４−７１５８９号公報明細書やＪ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．、４７（１２）（１９７６）、５３８７〜５３９０頁参照）。マグネシウム発光中心から放射される発光はIII 族窒化物半導体層内のマグネシウムの濃度に対応して変化するものである。マグネシウムの層内濃度がさほど大でない範囲では、ドナー（ｄｏｎａｒ）−アクセプター（ａｃｃｅｐｔｏｒ）不純物との対（ｐａｉｒ）スペクトル（所謂、Ｄ−Ａ
ｐａｉｒ）の出現する波長に対応して紫（青紫）系の発色が観察される。層内のマグネシウムの濃度が大となりマグネシウムの深い準位（ｌｅｖｅｌ）が形成されることとなると青色系の発色となる。青色発光を得るに必要なマグネシウムの濃度は約１０19ｃｍ-3を越えるとされる（「応用物理」、第６０巻第２号（１９９１）、１６３〜１６６頁参照）。マグネシウムの深い不純物準位に対応する青色系の発光の波長は一般的には約４１０ｎｍ〜約４６０ｎｍの範囲である。この波長帯は正しく視感度の高さから青色ＬＥＤ作製に当たって目的とする約４５０ｎｍの発光波長が包含される波長帯域である。このマグネシウムの光学的な働きは、例えば窒化ガリウム・インジウムからなる発光層内に所望する青色帯の波長、例えば４５０ｎｍの発光を与える濃度のマグネシウムを共存させれば発光強度の増強が果たせると一見想到させる。
【００１３】
（発光層のｐ型不純物濃度による技術上の問題点）
　しかし、マグネシウム等の色中心を形成する不純物からの発光の波長は発光層が放つ主たる発光スペクトルの波長に正確に一致させる必要がある。発光波長が一致していなければ、発光層が放つ主たる発光スペクトルの強度の効果が一向に達成されないからである。逆に、発光波長が不一致である場合、所望する波長を有する主たる発光以外に波長からみて副次的な発光スペクトルを出現させ、結果として発光の単色性の悪化を帰結するものとなる。従って、発光の色純度を悪化させず発光層からの発光強度のみを都合良く増大させるには、（イ）発光層本来の発光波長に合致させるためのマグネシウム不純物に基づく発光波長の精密な制御、（ロ）マグネシウム不純物に基づく発光スペクトルの半値幅が発光層自体からの半値幅を以下とするための発光の単色性を精密に制御する措置が求められる。色中心を形成する不純物に因る発光の波長並びに発光スペクトルの半値幅は発光層内のその不純物の濃度に依存して敏感に変化する。故に発光層内へ取り込まれるマグネシウム等の色中心不純物の濃度を極めて精密に制御する特殊で高度な技術が要求される。この様な高度の制御技術の開発を完遂する困難さと、ディスプレイ技術の発展に伴う光の３原色を発光する色純度に優れる発光素子の需要を背景として、最近では如何にして単色性に優れる発光素子を得るかが現状での一つの技術動向となっている。即ち、上記した如く発光層は出来るだけ不純物量が少ない不純物を故意に添加しないアンドープ（ｕｎｄｏｐｅ）とするのが単色性に優れる発光をもたらすのに優位であると一般的に認識されつつある。
【００１４】
　ｎサイドアップ構造型に限定されず、発光層は色中心を形成する不純物が故意に添加された、所謂ドーピングされたｐ型の
Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｎ（但し、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１）上に直接接合される場合が全んどである（例えば、特開平７−１５０４１号公報明細書参照）。この様な発光層とｐ型不純物がドーピングされたｐ型層との従来の共通的な配置例にあっては、ｐ型層内に存在するｐ型不純物のアンドープ発光層への拡散に因る侵入が十二分に起こり得る。即ち、発光の単色性を期して敢えてアンドープ層とした発光層がｐ型不純物によって汚染される事態を招く。従来技術に於いて、発光層と接合するｐ型
III族窒化物半導体層からアンドープ発光層へのｐ型不純物の侵入を防止するために有効な手段は講じられていない。
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１５】
　不透明なサファイア基板を使用した発光素子において、光取出し面に透明でオーミック特性の良好な電極を形成するには、ｎサイドアップ構造とするのが有利である。ｎサイドアップ構造とする場合、低温緩衝層側にｐ型不純物をドープしたクラッド層が配置されることになり、その後のエピタキシャル成長過程で低温緩衝層や発光層へのｐ型不純物の拡散が起こり、緩衝層の機能を損ない、発光出力が上がらない原因となっている。III 族窒化物半導体発光素子の母体材料となる積層構造体にあって、基板結晶上に同基板結晶と格子整合するＩｎx Ｇａy Ａｌz Ｎ（０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１）薄膜を備える積層構成も開示されている（特公平６−１０１５８７号公報明細書参照）。しかし、実用化されている極く一般的な積層構成は、積層構造体の構成層と基板結晶とは格子整合していない。上記の如くサファイア（Ａｌ2 Ｏ3 単結晶）を基板結晶とするのが端的な例である。このため、基板結晶とIII 族窒化物半導体堆積層との間の格子不整合性を緩和するために低温緩衝層を挿入する措置が構じられている。しかし、従来の低温緩衝層は基板結晶との格子の不整合性の緩和を主たる目的として、その結晶形態や層厚などの具備すべき要件が決定されているに過ぎない。本発明が述べるｐ型不純物を内在するIII 族窒化物半導体クラッド層を堆積する際の問題点の解決のために低温緩衝層が具備すべき結晶形態は明確とはなっていない。本発明の第１の課題は、ｐ型不純物を内在するIII 族窒化物半導体クラッド層を堆積するに適する低温緩衝層が具備すべき内部結晶組織を明らかにすることである。第２の課題は、結晶成長上内部組織的に不均質なIII 族窒化物半導体発光層への、ｐ型不純物の拡散、侵入を抑制する措置を提供することである。ｐ型不純物の悪影響を防ぐことにより良好なｎサイドアップ積層構造を達成し、透明でオーミック特性の良好なｎ型電極を安定して提供せんとするものである。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
　即ち、本発明は格子不整合基板結晶上に窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素をＶとして一般式
Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a （但し、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、及び０≦ａ＜１）で表記されるｐ型不純物を内在するＡｌxＧａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 下クラッド層と発光層とを、順次堆積した積層構成を含むIII 族窒化物半導体発光素子にあって、ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層の基板結晶側にＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 層からなる第１の中間層を配置し、発光層側にはＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a からなる第２の中間層を配置し、第２の中間層上にｐ型不純物の濃度を１×１０18ｃｍ-3未満とするインジウム含有濃度を相違する多相構造からなる窒化ガリウム・インジウム（Ｇａx Ｉｎy Ｎ；ｘ＋ｙ＝１、０≦ｘ，ｙ≦１）発光層を積層し、発光層上にｎ型のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 上クラッド層を積層した構成を具備したIII 族窒化物半導体発光素子を提供するものである。特に、上記の第１の中間層を主に単結晶体の集合体からなる層とし、第２の中間層を第１の中間層よりも配向性上の乱雑度をより小とするIII 族窒化物半導体発光素子を提供するものである。
【発明の効果】
【００１７】
　第１の中間層は緩衝層への下クラッド層からのｐ型不純物の拡散を防ぐので、平滑で連続性のある表面状態に優れるｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy ＩｎzＶa Ｎ1-a 成長層を帰結する作用を有す。第２の中間層はｐ型不純物内在層からの発光層へのｐ型不純物の拡散を抑制する拡散阻止層と良好な表面モフォロジーを有する発光層を与える下地層としての作用を有する。このようにｐ型クラッド層を挟む層を一定の要件を具備するように構成することにより、良好なｎサイドアップ構造となり、結果的に透明なｎ型オーミック電極を確実に得ることが可能となる。
　高発光出力の発光素子に適するｎサイドアップ型の構造を提供できる。また、透光性電極の形成に伴う従来の技術的煩雑性を回避でき、特に単色性に優れる発光素子を提供できる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１８】
　本発明の第１の特徴は下クラッド層として作用するｐ型不純物を内在する Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a （但し、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、及び０≦ａ＜１）層の両表面側に第１及び第２のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 層からなる中間層を配置することである。ｐ型不純物を内在する層とは、III 族窒化物半導体にアクセプターとして作用するとされる元素周期律表の第II族に属するマグネシウム、亜鉛、ベリリウム、カルシウム等をドーピングにより故意に添加してなる層、或いはこれらの元素を残留不純物として内包するいわゆるクラッド層を指す。通常第１の中間層は基板結晶とｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 層との中間に配置する。代表的な機能は第１の中間層を基板結晶表面上に配置して緩衝層として利用する例である。基板表面上に直接、堆積した低温緩衝層を介して第１の中間層を設置しても構わない。ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層に直接接合せずとも何らかの介在層の下部に第１の中間層を配置する例もある。以下に本発明に係わる第１の中間層の配置例を基板結晶上への積層順序に従い例示する。
（１）サファイア基板／第１の中間層／ｐ型不純物が内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層。
（２）サファイア若しくは炭化珪素からなる基板／窒化ガリウム（ＧａＮ）低温緩衝層／第１の中間層／ｐ型不純物が内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層。
（３）サファイア、炭化珪素若しくはIII −Ｖ族化合物半導体からなる基板／第１の中間層／介在層／ｐ型不純物が内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層。
一般式Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a で表記される第１の中間層を構成する代表的な材料には、窒化ガリウム（ＧａＮ）、窒化アルミニウム（ＡｌＮ）や窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌx Ｇａ1-x Ｎ：０＜ｘ＜１）及びこれらと窒化インジウム（ＩｎＮ）との混晶が挙げられる。
【００１９】
　第１の中間層はｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層を堆積する際に下地層の役目をも果たすものである。従って、第１の中間層はｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層の堆積時に於けるマグネシウム、ベリリウム等のｐ型不純物による侵食や亀裂の発生に充分耐えるものでなければならない。また、従来の低温緩衝層に付随する高温環境下で揮散するのであってはいけない。基板結晶とｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層との格子不整合性を緩和するものでなければならない。本発明では、従来の低温緩衝層の如く非晶質を主体とするのではなく、第１の中間層はａｓ−ｇｒｏｗｎ状態で単結晶体を主体として構成されるものとする。単結晶体とは第１の中間層の層厚の増加方向に層状に存在する単結晶層やこの単結晶層上に成長する単結晶の微粒の総称である。単結晶を主体とする層とは、層状であれ粒状であれその層を構成する構成要素のおおよそ５０％以上が単結晶体である結晶形態を云う。単結晶体以外の構成要素は非晶質体などである。本発明の第１の中間層にあって好ましい結晶形態は下部を単結晶層とし、上部に基板結晶と略平行な格子配列を有する単結晶粒が散在してなる状態であってもよい。第１の中間層を基板結晶表面上に直接堆積した場合、第１の中間層の成長条件を適宣選択することにより、基板表面上の或る厚さに亘って存在する基板結晶の格子配列と略平行な格子配列を有する単結晶層と同層上に単結晶微粒を冠した構成からなる単結晶を主体とする第１の中間層を得ることができる。
【００２０】
　単結晶体を構成する原子は、非晶質（ａｍｏｒｐｈｏｕｓ）に比較すれば相互に堅牢、強固に結束している。従って、単結晶体を主体とするは高温下に暴露された際にも容易には揮散せず残存する。これより、第１の中間層が基板表面上に直接堆積され、第１の中間層上にｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz ＶaＮ1-a クラッド層を配置する構成にあって、第１の中間層の残存によりｐ型Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層とは格子不整合の関係にある基板結晶の表面が露呈する不具合が回避される。即ち、基板結晶とｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層との格子不整合性に起因する成長層の表面状態の劣化が防止される利点が生まれる。第１の中間層に珪素やインジウム等の結晶を硬化させる（ハードニング）元素を添加すれば、第１中間層の高温での損失を防止するに尚一層の効果を奏するものである。第１の中間層を単結晶体を主体として構成する他の利点は、ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層からの亜鉛或いはカルシウム等のｐ型不純物の侵入による低温緩衝層の亀裂等の発生が抑制可能なことである。これも単結晶であるが故の構成原子相互間の結合力の強靭性に依る。即ち、発光層と基板結晶間に配置する第１の中間層を従来の緩衝層には無い単結晶を主体とする結晶形態に変更を加えることをもって、従来の緩衝層に付随する問題点は解決することが可能となる。
【００２１】
　本発明に係わる単結晶を主体とする第１の中間層は、常圧或いは減圧有機金属熱分解気相成長法（所謂、ＭＯＣＶＤ或いはＭＯＶＰＥなどと略称される方法）や分子線エピタキシャル成長（ＭＢＥ）法或いはハロゲン若しくはハイドライド（水素化物）気相成長法（所謂、ＶＰＥ法）等の気相成長法を利用して成長することができる。例えば、常圧ＭＯＣＶＤ法により窒化アルミニウムからなる第１の中間層の形成を例にすれば、成長温度、成長雰囲気及び窒素源の供給量等の成長条件を精密に制御すれば単結晶体を主体とする第１の中間層を形成することができる。ちなみに面方位を（０００１）とするｃ面サファイア基板結晶上に成長温度を４５０℃、成長雰囲気を水素のみで構成し、窒素源としてのアンモニア（ＮＨ3 ）ガスを雰囲気を構成する水素ガスの１／８程度の割合で供給し、尚且、２０℃の恒温に保持されたアルミニウム源とするトリメチルアルミニウム（（ＣＨ3 ）3 Ａｌ）をバブリング（発泡）する水素ガスの流量を毎分２０ｃｃに成長条件を設定したとする。この成長条件下で３分間に亘り窒素源及びアルミニウム源の供給を継続すると層厚を約２０ナノメーター（ｎｍ）とする窒化アルミニウム層が得られる。一般的な透過型電子顕微鏡（ＴＥＭ）を利用する断面ＴＥＭ技法に依る観察から、この窒化アルミニウム層はサファイア基板の表面上、約５ｎｍの領域にはサファイアｃ面の結晶格子に略平行な格子面を保有する単結晶層として存在し、その上方には球状、紡錘状或いは多角形状等の単結晶粒が存在してなるのが判別される。即ち、上記の様な成長条件の精密な制御によって本発明の云う結晶形態を満足する第１の中間層を得ることができる。雰囲気構成ガス並びに原料ガスの流量を変更せずに成長温度を上昇させると、同一の成長時間で得られる第１の中間層の層厚は増加する。全体の層厚が増加する一方で、基板表面直上の層状単結晶の領域幅は相変わらず約５ｎｍに留まる。即ち、成長温度の増加に伴い層状単結晶上に成長する粒状単結晶の大きさ、高さ或いは数量が増大して全体の層厚が増加する。層厚の増加と共に粒状単結晶の成長が進行する状態となると単結晶粒中で格子を基板結晶と略平行としない単結晶粒の量が増大する。層厚が増加し格子面を相互に平行としない単結晶粒が層の表面に多く存在するとなると、その上に堆積する層の成長方向が一定方向に定まらず、成長速度の異方性による相違に起因して表面の平滑状態は悪化する。平滑な成長面の表面状態に優れる堆積層を与える単結晶体を主体とする第１の中間層の層厚は窒化アルミニウムからなる場合大凡、５〜４０ｎｍの範囲である。
【００２２】
　第１の中間層にｎ型或いはｐ型不純物を内在させるか否かは適宣選択できる。上方に堆積するｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層との電気伝導形の統一を図るならばｐ型不純物をドーピングして第１の中間層の伝導形をｐ型とする手段も有り得る。ｐ型不純物としては公知のマグネシウム、ベリリウム、亜鉛、カルシウム等の第II族元素が使用できる。特に、ｐ型の伝導性の付与にはIII 族窒化物半導体でのアクセプター準位の浅さからマグネシウムが好んで使用できる。第II族不純物と共にハードニング効果を発揮する珪素等のドナー不純物をドーピングしても差し支えない。ドナー不純物としてはその他、錫（元素記号：Ｓｎ）やゲルマニウム（元素記号：Ｇｅ）等の第IV族元素及び硫黄（元素記号：Ｓ）やセレン（元素記号：Ｓｅ）等の第VI族元素が使用できる。故意に不純物を添加しないアンドープであっても、第１の中間層の本質的な効果は低減しない。
【００２３】
　纏めれば、単結晶体を主体として構成する第１の中間層は熱的な耐性且つ化学的な耐性に優れるが故に、その後堆積するｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層の表面状態の向上に寄与できるものである。ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層の表面状態の向上はその上方に堆積される発光層の表面状態の改善に波及的に貢献する。本発明の第２の特徴は、ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層から発光層へのｐ型不純物の侵入を抑制するのを主たる目的としてｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層と発光層との中間にＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a からなる第２の中間層を配置する。ｐ型不純物を内在するＡｌxＧａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層と発光層間に於ける第２の中間層の配置例を次に例示する。
（ａ）ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層／第２の中間層／発光層。
（ｂ）ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層／第２の中間層／発光層と接合をなす接合層／発光層。
（ｃ）ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層／第２の中間層のその１／第２の中間層のその２／発光層など。
【００２４】
　第２の中間層は窒化ガリウム、窒化アルミニウム・ガリウム混晶や窒化アルミニウム・ガリウム・インジウム混晶、或いはまた窒素以外の第Ｖ族元素である砒素（元素記号：Ａｓ）やリン（元素記号：Ｐ）を含む窒化砒化ガリウム（ＧａＡｓＮ）混晶等から構成する。第２の中間層はｐ型不純物を内在するＡｌx ＧａyＩｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層から発光層へのｐ型不純物の熱拡散等に起因する侵入を抑制するために設置する層であることから、ｐ型不純物に対し強い親和力を保有する材料から構成するのが望ましい。代表的なｐ型不純物であるマグネシウムを内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層に係わる第２の中間層には、窒化アルミニウム・ガリウム混晶等のアルミニウムを構成元素として含む材質が好ましい。アルミニウムとマグネシウムは親和性が高く、マグネシウムを捕獲するのに効果があるからである。マグネシウムをドーピングした窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌx Ｇａ1-x Ｎ：０≦ｘ≦１）がその好例である。
【００２５】
　第２の中間層の層厚は発光層内部のｐ型不純物の総量を１０18ｃｍ-3未満に維持するために、発光層内部へのｐ型不純物の侵入を抑制できる様に設定する。第２の中間層を窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌx Ｇａ1-x Ｎ：０≦ｘ≦１）から構成する場合、窒化アルミニウム・ガリウム混晶のアルミニウムの組成比（ｘ）は概ね、０．２５（２５％）以下である。好ましいｘの範囲は約０．０２（２％）〜約０．２０（２０％）である。窒化アルミニウム・ガリウムから第２の中間層を構成する場合にあって、そのアルミニウム組成比を極端に大とするとその上方に配置する窒化ガリウム・インジウム発光層へも歪等をもたらす応力が波及するため、発光層からの発光波長が変化し、長波長側へシフト（ｓｈｉｆｔ）を来す場合がある。また、アルミニウム組成比が大となるに伴い窒化ガリウム・インジウム発光層の表面状態がより悪化する不具合を招く。アルミニウム原子濃度にして１０19ｃｍ-3程度のマグネシウムを内在する窒化ガリウム層に対するアルミニウム組成比を０．０５（５％）とする窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌ0.05Ｇａ0.95Ｎ）からなる第２の中間層を例とすれば、望ましい層厚は約１ｎｍ〜約５０ｎｍである。第２の中間層として好ましい層厚の範囲は約５ｎｍ〜約４０ｎｍである。更に、好ましいのは約１０ｎｍ〜３０ｎｍの層厚範囲である。第２の中間層の層厚が約１ｎｍと極端に薄いと発光層へのｐ型不純物の侵入を抑制するに充分ではない。逆に、第２の中間層が概ね、５０ｎｍを越えて極端に厚くなると、上記の第１の中間層について述べた如く結晶格子面の配向方位を互いに異にする単結晶体が出現する確率が増す。第２の中間層は発光層の成長に当たって下地層となるものである。従って、層厚が極端に増加した第２の中間層の表面には配向方向を相互に異にする単結晶粒が露呈する事態を招き、これが発光層の表面状態の劣化を帰結する。また、第２の中間層に接合させて発光層を配置する場合を例にして、電気的な要求の面から第２の中間層の適当な層厚を例示する。特に、第２の中間層が高い抵抗を保有する結晶層であれば、発光層への動作電流の注入の容易さを考慮すればトンネル（ｔｕｎｎｅｌ）効果が期待される約４０ｎｍ以下の層厚とすべきである。電気的に良好な伝導が付与されたドーピング結晶層であれば、層厚をトンネル効果が発揮されない程度の厚さに設定することもできるが、上述の如く極端に厚膜とすると上層の表面状態に悪化を来たし好ましくはない。
【００２６】
　第２の中間層を発光層の下部に挿入することに因って、ｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層内のｐ型不純物の発光層への侵入を抑制することができる。発光層内のｐ型不純物濃度を１０18ｃｍ-3以下とする効果は、発色の単色性に顕著に具現される。例えば、ｐ型不純物としてその代表であるマグネシウムを例にすれば、マグネシウムの原子濃度を１０18ｃｍ-3以下に制限すればマグネシウム原子に起因する青色発光は無視できる程度に小となる。また、発光層からの主たる発光スペクトルの波長以外の領域に副次的なスペクトルが縦しんば出現すると想定してもそれらの副次的なスペクトルの強度は微弱であるため、多波長の発光をもたらすに至るのは希有である。
【００２７】
　良好な表面状態（表面モフォロジー）の発光層を得るために本発明では、第２の中間層に関して上記の層厚に加えその配向度を規定する。第２の中間層を構成するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 層の結晶の配向度は、第１の中間層の配向度を基準にして、それよりも良好であるとする。換言すれば、第２の中間層は第１の中間層よりも結晶の配向性（ｏｒｉｅｎｔａｔｉｏｎ）の乱雑度を小とする。これは第２の中間層上に堆積される発光層の内部結晶組織の観点から要求される仕様である。第２の中間層の配向上の乱雑度は、発光層と第２の中間層との間の介在層の有無に拘らず発光層の結晶性に波及する。配向の乱雑度を極度に大とする第２の中間層を下地として堆積した発光層の乱雑度はやはり大となる。乱雑度を大とする発光層には多数のドメインが発生する。特に発光層を熱的に拡散し易いインジウムを含有するIII 族窒化物半導体層から構成すると、インジウムの各ドメインの境界に選択的に蓄積される傾向がある。即ち、発光層の内部に於けるインジウム含有相の不均等分布を招く。そもそも、粒界等に蓄積するインジウムは発光強度等の発光特性の向上に殆ど寄与せず、発光を支配するインジウム含有相の形成に必要な核の発生密度を減ずる不具合を生ずるからである。結晶の配向の乱雑度は一般的なＸ線二結晶回折法で定量できる。Ｘ線二結晶回折法では配向の乱雑度はＸ線ロッキングカーブ（ｒｏｃｋｉｎｇ
ｃｕｒｖｅ）の半値幅（ＦＷＨＭ）に反映される。Ｘ線四結晶回折法に代表される微小角散乱Ｘ線回折法を利用すれば更に配向の乱雑度を精密に測定することができる。一般的な値に代表させて第１の中間層の配向の乱雑度はＦＷＨＭにして約６００秒（ｓｅｃ．）から約１０００秒である。第２の中間層のそれは約３００秒から約５００秒である。微小角散乱Ｘ線回折法に依る測定結果を紹介すれば、配向の乱雑度の指標である回折方位角の偏差（一般にωで表記され、モザイク（ｍｏｓａｉｃ）度と呼称される。）は第１の中間層にあっては±１．０度（°）程度であり、第２の中間層のそれは±０．８度程度であるのが一般的である。第２の中間層の乱雑度がこの程度であれば、その上に直接重層させたインジウム含有発光層であっても、インジウム含有相の発生を促進するインジウム原子が粒界に捕獲される割合を低く保つことができる。
【００２８】
　第２の中間層の形成にあって、配向の乱雑度はその層の成長に供する原料種に依る顕著な差異は認められない。III 族原料としてトリメチルガリウム（（ＣＨ3 ）3 Ｇａ）、トリエチルガリウム（（Ｃ2 Ｈ5 ）3 Ｇａ）、トリメチルアルミニウム（（ＣＨ3 ）3 Ａｌ）、トリイソブチルアルミニウム（ｉ−（Ｃ4 Ｈ9 ）3 Ａｌ）、Ｖ族元素としてアンモニア、メチルヒドラジン等のヒドラジン類やターシャリィブチルアミン等のアミン類を利用しても、第２の中間層の配向上の乱雑度には有位差は生じない。第２の中間層を表面の平滑性に欠け、亀裂が在る様な不連続なｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層の上方に配置する場合、第２の中間層の配向上の乱雑度を成長速度等の成長に係わる因子をもって安定して小さく制御するのは困難である。下地（被堆積層）としてのＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層上の凹凸、亀裂等に因る表面の非平滑性が堆積層たる第２の中間層の結晶配向上の乱雑度を劣悪なものに決定づけるからである。本発明の第１の中間層の挿入によって表面状態に改善が果たされたｐ型不純物を内在するＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a クラッド層表面上に、第２の中間層を直接重層させる場合、第２の中間層の乱雑度は主に成長温度、III 族元素原料に対するＶ族元素の供給比率所謂、Ｖ／ III比率、成長速度をもって制御できる。特に、成長速度は第２の中間層の乱雑度に影響を与える重要な因子である。成長速度を小とするに伴い第２中間層の配向の乱雑度は減少する傾向にある。従って、第２の中間層の成長時に於ける成長（堆積）速度は第１の中間層の成長速度以下に設定する。第２の中間層をアルミニウム組成比を約０．１０（１０％）とする窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌ0.10Ｇａ0.90Ｎ）から構成する場合、成長速度を１／２に減ずると上記のωには約±０．２度或いはそれ以上の減少が観測される。
【００２９】
　第１及び第２の中間層は同一のＡｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a 材料から構成しても構わない。第１及び第２の中間層を双方共に窒化アルミニウムから構成する例がそれに該当する。また、異種の材料から構成するのも許容される。第１の中間層を窒化アルミニウムから構成し、第２の中間層を窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌc Ｇａ1-c Ｎ：０≦ｃ＜１）から構成するのが第１及び第２の中間層の材質を異にする例である。Ａｌx Ｇａy Ｉｎz Ｖa Ｎ1-a （ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、及び０≦ａ＜１）で表記される材質内での選択が許容されると同様に、第１及び第２の中間層の成長は必ずしも同一温度で実施する必要はない。成長温度を同一とするのも選択の一余地である。肝要なのは、上記の如く第１の中間層にあっては単結晶体を主体として構成することであり、また、単結晶体とその上に発生する単結晶粒との構成比率の適正なる調整、即ち層厚の調整である。第２の中間層にあっては、第１の中間層に比較してより結晶の配向の乱雑度を小さくすることである。これらの構成要件を満たす成長温度は、成長方法、成長雰囲気、なによりもまして成長装置の構成等に依って微妙に変化するのはもはや常識として周知されている。従って、上記の要件を満足できる成長条件並びに成長設備環境に鑑み成長温度を適宣、選択、決定する猶予は存在する。
【００３０】
　第２の中間層を介して上層として堆積する発光層は、敢えて単一の組成の窒化ガリウム・インジウム層とはしなくてもよい。また、ガリウムとインジウムとを含む如くの不確実な言及をもって内部結晶組織に何等の規定がなされていない層（特開平６−１９６７５７号公報明細書参照）を発光層とするのではない。本発明の発光層はインジウム濃度を互いに相違する複数の相から構成される窒化ガリウム・インジウム層を発光層として採用する（特願平８−２６１０４４号参照）。即ち、本発明では従前の単一相からなる均質層を発光層とせずに、敢えて複数の相（ｐｈａｓｅ）からなる内部結晶組織的に不均質な層から発光層を構成する。発光層内部の結晶組織の観点からすれば、従来とは明らかに異なる構成とする。
【００３１】
　複数相からなる不均質層とは、インジウム組成比を互いに異にする複数の相が混在することを意味している。具体的に例を示すならば窒化ガリウム・インジウム発光層と一括して云えども、その層はＧａＮ（インジウム組成比＝０に相当する。）、Ｇａ0.10Ｉｎ0.90ＮやＧａ0.80Ｉｎ0.20Ｎなどインジウム組成比を相互に異にする複数の相が混在してなるインジウム組成比に関して不均一な層であることを意味する。形態的な観点から観れば、或るインジウム組成比の主たる相の内部に、それとはインジウム組成比を異にする相が略球状或いは島状の微結晶体をなして存在する場合が殆どである。この様な組織的に不均質な窒化ガリウム・インジウム層を発光層とするのは主に次の事由による。
（イ）窒化ガリウム・インジウム等の如くの非混和性の強い材料にあっては（１９９６年（平成８年度）秋季第５７回応用物理学会学術講演会講演予稿集Ｎｏ．１、講演番号８ｐ−ＺＦ−１４、２０９頁参照）、相分離が生じ易い。従って、この様な多相構造からなる窒化ガリウム・インジウム発光層は窒化ガリウム・インジウム混晶の熱力学的諸特性に裏付けられる様に合理的に帰結されるからである（Ｓｏｌｉｄ
Ｓｔａｔｅ Ｃｏｍｍｕｎ．、１１（１９７２）、６１７．）。
（ロ）不均一な組成構成の窒化ガリウム・インジウムからは強度的に優れる発光を帰結するからである（特願平８−２０８４８６号参照）。
即ち、本発明の発光層の結晶組織上の構成は、発光層を構成するIII 族窒化物半導体が熱的な影響を受けて形態を変化させる現象を適格に見計らった上で規定されたものである。この規定により敢えて不自然な均質化を達成しようとする技術的な困難さから開放される。また、不均質な窒化ガリウム・インジウム発光層は例えば、ＭＯＣＶＤ（有機金属気相成長方法）により窒化ガリウム・インジウム結晶層を成膜する際に設定される条件の一つであるインジウム気相組成比（一般には、成長環境に供給されるIII 族元素原料の総量に対するインジウム原料の濃度比を云う。）、成膜温度や成膜後の過程での被熱量等の因子を調整することによりほぼ一義的に制御できるものである。要約すれば、本発明に規定されるところの発光層は、従前の不自然な「単一相からなる均質層」に比較すればより経常的に形成され得る結晶組織構造を保有するものである。
【００３２】
　本発明の第１及び第２の中間層と発光層とを含めた積層構成を含む発光素子を以下に例示すると共にその積層構造を模式的に図７から図８に示す。
（ア）単結晶体を主体とする窒化ガリウムからなり、層厚が約５〜約３０ｎｍの第１の中間層（１０２）／ｐ型不純物としてマグネシウムをドーピングしたμｍ単位の層厚のＧａＮ下クラッド層（１０６）／アンドープの層厚を約１０ｎｍ〜３０ｎｍとする窒化アルミニウム・ガリウム混晶層からなる第２の中間層（１０７）／窒化ガリウム・インジウム発光層（１０８）／ｎ型ＧａＮ上クラッド層（１０９）からなるＤＨ構造発光部を備えた発光素子（図７参照）。
（イ）層厚を約２０ｎｍとする窒化アルミニウムからなる単結晶体を主体とする低温緩衝層（１１３）／層厚を約１０ｎｍ前後とする窒化ガリウムからなる第１の中間層（１０２）／マグネシウムをドーピングした層厚を約２００ｎｍ前後とする窒化ガリウム下クラッド層（１０６）／層厚を約１５〜２５ｎｍとするアンドープの窒化アルミニウム・ガリウムからなる第２の中間層（１０７）／アンドープｎ型窒化ガリウム・インジウム発光層（１０８）／層厚を約１０ｎｍ以下とするアンドープ窒化アルミニウム・ガリウム介在層（１１４）／ｎ型ＧａＮ上クラッド層（１０９）からなる積層構成を備えたｎサイドアップ型の発光素子（図８参照）。
（ウ）上記の（イ）の積層構造に於いて、発光層を層厚を約２ｎｍ〜約２００ｎｍとする量子井戸の量子準位とは異なる量子準位間遷移機構を利用して発光を得るアンドープ窒化ガリウム・インジウム層とする発光素子。
（エ）上記の（イ）の積層構造に於いて、アンドープ窒化ガリウム・インジウム層と不純物をドーピングした窒化ガリウム・インジウム層との多層構造からなる合計の層厚を約８０ｎｍ〜約１００ｎｍ或いはそれを越える層厚の発光層を備えてなる発光素子。
【実施例】
【００３３】
　本発明を第１及び第２の中間層を具備した積層構造体から構成した発光ダイオードを例として説明する。積層構造体を構成する各積層体構成層は一般的な常圧（大気圧）方式のＭＯＣＶＤ成長装置を利用し、次記の手順により形成した。基板（１０１）として直径約１インチ（直径約２５ｍｍ）の厚さを約９０μｍとする（０００１）（ｃ面）−サファイア（α−Ａｌ2 Ｏ3 単結晶）を使用した。この結晶基板（１０１）を同基板（１０１）上に成膜を実施するためのアルカリ金属類の含有量が低い半導体工業用高純度石英反応管内の支持台（サセプター）上に水平に載置した。支持台は高純度のグラファイト素材を加工した垂直断面を楔型とするものである。反応炉の鉛直断面の形状は長方形であって、その断面積は約１０．５ｃｍ2 である。反応炉内を通常の油回転式真空ポンプを具備した真空排気経路を介して真空に排気した。約１０-3トール（Ｔｏｒｒ）の真空度に到達して約１０分間、同真空度の状態に保持した後に約３リットル／分の流量の精製アルゴンガス（Ａｒ）を反応炉内に流通させて炉内の圧力をほぼ大気圧に復帰させた。
【００３４】
　約５分間に亘り反応炉内を精製された高純度のアルゴンガスで掃気した後、アルゴンガスの反応炉への供給を停止した。代わりに露点を約マイナス９０℃とする精製水素ガス（Ｈ2 ）の反応炉内への供給を開始した。水素ガスの流量は約８リットル／分に電子式質量制御計（所謂、マスフローコントロラー（ＭＦＣ））で維持した。然る後、垂直断面を円形とする反応炉の外周に設けた円状に巻かれた高周波加熱コイルに一般的な高周波電源から周波数４００キロヘルツ（ｋＨｚ）の高周波電源を投入した。これにより、基板（１０１）の温度を室温（約２５℃）から４５０℃に上昇させた。基板（１０１）の温度は上記の支持台の中腹に搾孔された直径約５ｍｍの貫通孔に挿入したモリブデン（Ｍｏ）シース型の白金−白金・ロジウム合金熱電対（日本工業規格ＪＩＳ−Ｒ規格に準拠した熱電対）により測温した。基板温度は熱電対から発生される熱起電力信号を入力するＰＩＤ方式の市販の温度制御器により±１℃以内に精密に制御した。基板（１０１）の温度が４５０℃に到達してから約２０分経過して、窒素源とした液化アンモニアガスの気化により発生したアンモニアガス（ＮＨ3 ）を毎分１リットルの割合で反応炉への供給を開始した。同時に反応炉へアルミニウム（Ａｌ）源としてのトリメチルアルミニウム（（ＣＨ3 ）3 Ａｌ）を供給した。トリメチルアルミニウムを収納した３１６ステンレス鋼製バブラー（発泡）容器はペルチェ効果を利用した電子式恒温槽で２０℃に保持した。この容器内のトリメチルアルミニウムを毎分２０ｃｃの流量の水素ガスでバブリングし、トリメチルアルミニウムの蒸気を随伴する水素バブリングガスを反応炉へ供給することをもってトリメチルアルミニウムの供給となした。このトリメチルアルミニウムを随伴する水素ガスとアンモニアガスの反応炉への供給を正確に６分間継続した。これより、層厚を２０ｎｍとする窒化アルミニウムからなる第１の中間層（１０２）を形成した。第１の中間層（１０２）の成長は反応炉へのトリメチルアルミニウムの蒸気を随伴する水素ガスの供給の停止をもって終了した。基板と第１の中間層からなる積層体を一旦室温迄冷却し、一部の切片を第１の中間層の内部結晶構造の同定並びに結晶配向の乱雑度の測定に供した。
【００３５】
　ａｓ−ｇｒｏｗｎ状態で第１の中間層（１０２）の内部結晶組織を一般的な断面ＴＥＭ技法で観察した。断面ＴＥＭ観察に先立ち、アルゴン（Ａｒ）イオンを用いるスパッタリングで観察試料を薄層化した。加速電圧を２００キロボルト（ＫＶ）として撮像された断面ＴＥＭ像を図１に模式的に示す。基板（１０１）の表面から約５ｎｍの厚さの領域には単結晶層（１０３）が存在していた。単結晶層（１０３）の内部に観測される格子像（１０４）は基板（１０１）の格子像に略平行に配列しているのが認められた。単結晶層（１０３）の上方には基板（１０１）及び単結晶層（１０３）内の格子像（１０４）と略平行の格子像（１０４）を内包する単結晶粒（１０５）が存在していた。以上の観察結果を総合すれば、単結晶層は全厚の約２５％を占有し、残部の厚さにして約１５ｎｍの領域は単結晶粒が主に占有する領域であった。この構成は従来の一部の低温緩衝層で観察されている層のほぼ全域が層状の単結晶となっているのとも構成を異にするものであった（Ｊ．Ｅｌｅｃｔｒｏｎ．Ｍａｔｅｒ．、２４（４）（１９９５）、２４１〜２４７頁参照）。
【００３６】
　同じくａｓ−ｇｒｏｗｎ状態で四結晶Ｘ線回折法を利用して第１の中間層を構成する窒化アルミニウム層の配向の乱雑度を測定した。モザイク度は散乱方位角（記号ωで一般に表記される。）にして概ね、±１．０度（°）であった。
【００３７】
　上記の積層体の残部をサセプター上に載置して再び反応炉内に挿入した。然る後、反応炉への４リットル／分の流量をもってアルゴンガスの供給を開始した。高周波コイルに印加する電力量を増し、基板（１０１）の温度を室温から１０５０℃に平均して約１００℃／分の速度で昇温した。中途、基板（１０１）の温度が４５０℃を通過した時点で流量を１リットル／分とするアンモニアガスの反応炉への供給量を開始した。熱電対で測温される基板温度が１０５０℃となった時点で直ちにアンモニアの反応炉への供給量を毎分１リットルから毎分３．５リットルへと電子式質量流量計をもって増加させた。同時にアルゴンガスの供給量を４リットル／分より１．３リットル／分に減じると共に、水素ガスの反応炉への供給を毎分１．３リットルの流量をもって再開した。これにより、高純度石英管から構成される反応炉へは合計して６．１リットル／分の水素、アルゴン及びアンモニアからなる混合ガスが流通する状況とした。基板（１０１）の温度が１０５０℃に到達して５分間待機した後、第１の中間層（１０２）上には、マグネシウムをドーピングした窒化ガリウムからなる上クラッド層（１０６）を重層した。ガリウム源にはトリメチルガリウムを使用した。トリメチルガリウムを収容する３１６ステンレス鋼製バブラー容器は電子式恒温槽により正確に０℃に保持した。バブリング用且つトリメチルガリウムの蒸気の随伴用の水素ガスの流量は毎分３０ｃｃとした。マグネシウムのドーピング源にはビス−メチルシクロペンタジエニルマグネシウム（ｂｉｓ−（ＣＨ3 Ｃ5 Ｈ4 ）2 Ｍｇ）を使用した。マグネシウムドーピング源を収容するステンレス鋼製のシリンダー容器は電子式恒温槽により４５℃の恒温に保持した。同温度に保持して液化させたビス−メチルシクロペンタジエニルマグネシウム内にはバブリング用ガスとして電子式質量流量計により流量を毎分２０ｃｃに精密に調整して制御された水素ガスを流通した。ガリウム源及びマグネシウム源の蒸気を随伴する水素ガスの反応炉への供給を６０分間に亘り継続して層厚を３．２μｍとするマグネシウムを内在した窒化ガリウム層（１０６）を形成した。ガリウム源並びにマグネシウム源の反応炉への供給を停止することをもってマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）の成長を終了した。
【００３８】
　ｐ型不純物を内在する窒化ガリウム層（１０６）の成長が終了した後は基板（１０１）の温度を１０５０℃に維持したままで、尚且キャリアガスの混合組成並びに流量とアンモニアガスの流量を不変としたままで３分間待機した。待機後、上記のアルミニウム源とガリウム源を反応炉に供給して第２の中間層（１０７）の成長を開始した。この際、トリメチルガリウムをバブリングし、トリメチルガリウムの蒸気を随伴する水素ガスの流量は毎分５ｃｃとした。また、トリメチルアルミニウムをバブリングし、トリメチルアルミニウムの蒸気を随伴する水素ガスの流量は毎分１０ｃｃに設定した。トリメチルガリウム並びにトリメチルアルミニウムの蒸気を随伴する水素ガスの反応炉への供給を正確に３分間に亘り継続して層厚を２５ｎｍとするアンドープの第２の中間層（１０７）を形成した。第２の中間層（１０７）の成長はIII 族原料の蒸気を随伴する水素バブリングガスの反応炉への供給を停止することをもって終了した。
【００３９】
　第２の中間層（１０７）の成長を終了した後は、同層（１０７）の結晶の配向の乱雑度及びアルミニウム組成比の測定に付すために室温迄冷却した。乱雑度及びアルミニウム組成比は第１の中間層の場合と同様に上記の四結晶Ｘ線回折法を利用して測定した。モザイク度はωにして±０．５度の範囲内にあった。アルミニウム組成比については窒化ガリウム層（１０６）からの回折Ｘ線ピークが出現する位置を基準にした離角の程度から約０．０６（６％）程度であると判定された。この結果を基に第２の中間層（１０７）は第１の中間層（１０６）に比較して配向上の乱雑度が小さい、アルミニウム組成比を０．０６とする窒化アルミニウム・ガリウム混晶（Ａｌ0.06Ｇａ0.94Ｎ）からなるものと同定された。
【００４０】
　測定終了後、第２の中間層（１０７）を最表層とする積層体を反応炉内に挿入し、アルゴン雰囲気内に於いて室温から８９０℃に平均して１００℃／分の速度で昇温した。基板（１０１）の温度が８９０℃に安定する迄３分間待機した。然る後、流量を毎分３．０リットルとするアルゴンと同じく毎分３．０リットルとするアンモニアガスから構成される成長雰囲気内へのガリウム源及びインジウム源の供給を開始して第２の中間層（１０７）上へのアンドープの窒化ガリウム・インジウム（Ｇａ0.94Ｉｎ0.06Ｎ）発光層（１０８）の成長を開始した。ガリウム（Ｇａ）源には上記のトリメチルガリウムを利用し、ガリウム源のバブラー容器の温度は０℃とした。トリメチルガリウムの蒸気を随伴するためのバブリング用水素ガスの流量は電子式質量流量計により毎分５ｃｃに制御した。インジウムの供給源にはトリメチルインジウム（（ＣＨ3 ）3 Ｉｎ）を使用した。トリメチルインジウムは内容積を約１００ｃｃとするステンレス鋼製のシリンダー容器内に収納し、同シリンダー容器は電子式恒温槽を利用して正確に３５℃に保持した。インジウム源を収納するシリンダー容器内には、昇華したトリメチルインジウムの蒸気を反応炉内に随伴するために毎分１３．３ｃｃの流量の水素ガスを流通させた。反応炉内に供給するガリウム源とインジウム源の総量に対するインジウム源の供給量の比率所謂、インジウムの気相組成比は０．１０となった。インジウムの気相組成比は０℃に於けるトリメチルガリウムの蒸気圧を約６４．４トール（Ｔｏｒｒ）とし、３５℃に於けるトリメチルインジウムの蒸気圧を３．０トールとして求めた。窒素（Ｎ）源となすアンモニアガスの流量を毎分３．５リットルに、またアルゴンガスの流量を２．６リットル／分に維持したままで正確に１５分間に亘りIII 族、Ｖ族元素原料及び水素、アルゴンキャリアガスの供給を継続しての層厚を６ｎｍとするアンドープの窒化ガリウム・インジウム発光層（１０８）を成膜した。
【００４１】
　上記のガリウム源及びインジウム源の反応炉への供給を中断して発光層（１０８）の成膜を終了させた。アルゴン及びアンモニア両ガスの流量を上記の値に保持した状態で支持台の中腹に挿入した熱電対からの熱起電力信号を基に高周波コイルに印加する高周波電源からの電力量を調節しながら基板（１０１）の温度を８９０℃から１０５０℃に昇温した。昇温過程での不用意に緩やかな昇温に因るインジウムを含有する発光層（１０８）の揮散を抑制する目的で８９０℃から１０５０℃へは３分間で昇温した。基板（１０１）の温度が１０５０℃に到達した後、直ちにアルゴンの流量を毎分１．３リットルに減じると同時に流量を毎分１．３リットルとする水素ガスを流通させた。これより、流量を合計して６．１リットル／分とする水素−アルゴン−アンモニア混合ガスからなる成長雰囲気を創出した。瞬時にして水素及びアルゴンの流量の調整を終了した後、間断なく発光層（１０８）上へ珪素（Ｓｉ）ドープｎ型窒化ガリウム層（１０９）を成長させた。ｎ型窒化ガリウム層（１０９）の成長時には、０℃に保持し液化したトリメチルガリウムに毎分３０ｃｃの流量の水素ガスでバブリング操作を施し、トリメチルガリウムを随伴した水素バブリングガスを反応炉内に供給した。珪素は高純度の水素で体積濃度にして約１ｐｐｍに希釈されたジシラン（Ｓｉ2 Ｈ6 ）をドーピング源として添加した。ジシランドーピングガスの流量は電子式質量流量計により毎分２０ｃｃに設定した。ガリウム源の蒸気を随伴する水素バブリングガス並びに珪素ドーピング源ガスの反応炉への供給を正確に６分間に亘り継続して層厚を３００ｎｍとするＳｉドープｎ型窒化ガリウム層（１０９）を得た。
【００４２】
　ｎ型窒化ガリウム層（１０９）の成膜を停止するためにガリウム源の反応炉内への流通を中断した。同時に珪素ドーピングガス及び水素ガスの反応炉内への供給を停止した。アンモニアガスの流量は毎分３．５リットルに維持した。これより、反応炉内に流通するガス種をアルゴンガスとアンモニアとした。反応炉内の雰囲気をアルゴンとアンモニアガスで構成した状態で、高周波コイルに印加する高周波電力量を低減して基板（１０１）の温度を１０５０℃から約２分間で９５０℃に低下させた。基板（１０１）の温度が９５０℃近傍となった時点で反応炉内に流通するアルゴンの流量を毎分１．３リットルから２．６リットルへ増量した。アルゴンとアンモニアから構成される混合雰囲気内で９５０℃から６５０℃へは毎分１５℃の速度で２０分間を要して降温した。６５０℃に降温した時点でアンモニアガスの反応炉内への供給を遮断し、反応炉に流通するガスをアルゴンのみとした。係る状態で室温迄冷却した。
【００４３】
　冷却後、一般的な電解Ｃ−Ｖ法により測定したｎ型窒化ガリウム層（１０９）の表面のキャリア濃度は約１×１０18ｃｍ-3であった。積層構造体の一部切片を使用して２次イオン質量分析法（ＳＩＭＳ）により構成元素並びにドーパントの深さ方向の濃度分布を測定した。特に、第２の中間層と発光層との界面近傍の領域並びに発光層内部のマグネシウムの分布及び濃度に注目して測定した。図２に掲示する如くマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）内のマグネシウムは層厚方向にほぼ一様に分布しており、その濃度は約２×１０19ｃｍ-3であった。第２の中間層（１０７）内ではマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）と第２の中間層（１０７）との接合界面から発光層（１０８）との接合界面に向けて指数関数的に減少するのが認められた。第２の中間層（１０７）と発光層（１０８）との接合界面では、マグネシウム濃度は約６×１０17ｃｍ-3に減じていた。発光層（１０８）の内部では、マグネシウムの濃度は珪素ドープｎ型窒化ガリウム層（１０９）側に向けて減少しており、おしなべて約４×１０17ｃｍ-3となった。
【００４４】
　上記の成長操作で得た積層体の断面をアルゴンイオンでスパッタリング処理を施し、加速電圧２００ＫＶとする断面ＴＥＭ観察に適する層厚とした。第１の中間層（１０２）の内部構造を観察すると、ａｓ−ｇｒｏｗｎ状態ではサファイア基板（１０１）との界面近傍のみの領域が層状の単結晶であると認められたものが、積層体の形成を終了した後は第１の中間層（１０２）のほぼ全領域に亘り層状の単結晶と化していた。第１の中間層（１０２）の内部には亀裂等に因り層の連続性が損なわれている領域は認知されず、また、マグネシウムをドーピングした窒化ガリウム層（１０６）との接合界面もほぼ平坦であった。第１の中間層（１０２）とマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）との接合界面に端を発すると見受けられる明視野断面ＴＥＭ像上に線状の黒色コントラストとして撮像される多くの転位が第２の中間層（１０７）とマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）との接合界面で途絶しているのも視認された。第２の中間層（１０７）は層厚方向のほぼ全域に亘り層状の単結晶から構成されていた。窒化ガリウム・インジウム（Ｇａ0.94Ｉｎ0.06Ｎ）発光層（１０８）の部分を撮像した断面ＴＥＭ像からは、この層（１０８）が不均質な組織からなるものであると認められた。形態的に記述すれば層状体の中に略球状の微結晶体が存在するものであった。略球状の結晶体の直径は撮像された円形状のコントラストから最大でも約３ｎｍであった。また、結晶体は発光層の内部の特定領域に偏析せず、ほぼ一様に分布していた。断面ＴＥＭ像に撮像された微結晶体の数は横５０ｎｍで縦（層厚）が約６ｎｍの撮像面積で概ね、２個であった。
【００４５】
　薄層化した上記の試料の断面を一般的な分析用電子顕微鏡で観察して発光層（１０８）の内部の組成を解析した。インジウムの濃度を分析するために行ったＥＰＭＡ（ｅｌｅｃｔｒｏｎ−ｐｒｏｂｅ
ｍｉｃｒｏ−ａｎａｌｙｓｉｓ）の分析結果からは微結晶体には他の領域所謂、母相の内部に比較してより多くのインジウムが含有されているのが認められた。母相からもインジウムの特性Ｘ線に起因すると推定される信号（ｓｉｇｎａｌ）が検知はされるものの、Ｓ／Ｎ比が低くその信号を明確にインジウムの特性Ｘ線信号とは認知出来なかった。即ち、母相を構成するのはインジウム濃度が低いため殆ど窒化ガリウムの組成に極めて近いものであると判断された。検出されるインジウムのｋα特性Ｘ線の強度から判断すれば、微結晶体の相互間にもインジウム濃度の相違が％の単位で存在することを教示する結果が得られたが、濃度の相違を正確に定量するにはＥＰＭＡ分析器の検出性能上至らなかった。しかし、微結晶体に含有するインジウムの濃度は最大でも数％であり、１０％を越えてインジウムを含む微結晶体は希有であった。また、微結晶体とその周囲の母相との境界には歪等に因ると思われる結晶格子の配列が乱れた領域が存在した。
【００４６】
　ｎサイドアップ構造型の上記の積層構造体を母体材料として発光ダイオードを作製した。ｐ型電極（正電極）（１１０）を形成する予定領域のマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）上に在る第２の中間層（１０７）、発光層（１０８）及びｎ型窒化ガリウム層（１０９）をアルゴン−メタン（ＣＨ4 ）−水素混合ガスを使用するマイクロ波プラズマエッチング技術によりエッチングして除去した。このエッチングはマグネシウムをドーピングした窒化ガリウム層（１０６）の表層部を約１５０ｎｍ除去するに至る迄継続した。然る後、エッチングにより露呈したマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）の表面に透光性、透過性の電極を付帯しないパッド電極（１１０）を形成した。パッド電極（１１０）は金・ベリリウム（Ａｕ・Ｂｅ）合金と金（Ａｕ）との重層電極とした。一方、最表層であるＳｉドープｎ型窒化ガリウム層（１０９）上には、ｎ型伝導を呈するインジウム・錫酸化物（ＩＴＯ）膜からなる膜厚を約２００ｎｍとする透光性電極（１１１）を被着した。透光性電極（１１１）は上記のエッチングによりメサ型に残存させたｎ型層（１０９）のほぼ全域に形成した。透光性電極（１１１）の表面上に直接、パッド電極を形成する方法もあるが、本実施例では透光性電極（１１１）の一部を除去してアルミニウムからなるｎ型（負電極）用のパッド電極（１１２）を形成した。即ち、アルミニウムパッド電極（１１２）の底部はｎ型窒化ガリウム層（１０９）の表面に接地させた。アルミニウムパッド電極（１１２）とＩＴＯ透光性電極（１１１）との剥がれ強度はほぼ同等であった。ちなみに、約２００ｎｍの膜厚のＩＴＯ透光性電極の波長４５０ｎｍに対する透過率は、膜厚を約２５ｎｍとする従来の金・ニッケル（Ａｕ・Ｎｉ）透光性金属薄膜の約４３％に対し約２倍以上の高い透過性を示した。図３はＬＥＤの平面模式図である。図４にその断面構造を模式的に示す。
【００４７】
　隣接する電極間（（１１０）及び（１１２））間に直流電圧を印加した。１ボルト（Ｖ）未満の直流電圧例えば、０．４Ｖの印加により既に青色の発光が得られた。印加する電圧値の増大と共に青色発光の強度は増加した。一般の積分球を利用した測定では６．０Ｖの直流電圧を印加し、順方向電流を３８ミリアンペア（ｍＡ）通流した際の発光出力は２．０ミリワット（ｍＷ）となった。一方、通常のフォトルミネッセンス測光装置に付属する分光器を利用した発光スペクトルの測定では、主たる発光スペクトルの発光波長が４５２ｎｍであるのが知れた。主たる発光スペクトルの他には波長３６５ｎｍ近傍の窒化ガリウムのバンド（ｂａｎｄ）端発光に起因すると考慮される以外のスペクトルの出現は認められなかった。この云わば副次的なスペクトルの発光強度は主たるスペクトルのそれに比較すれば優に１／１００未満の非常に微弱なものであった。また、主たる発光スペクトルの半値幅は室温で１３０ミリエレクトロンボルト（ｍｅＶ）と狭帯化されていた。このため、ＬＥＤは強度的にも単色性にも優れたものとなった。
【００４８】
　両電極間の電流−電圧特性（Ｉ−Ｖ特性）には整流性がみられた。逆方向の電流を１０マイクロアンペア（μＡ）とした際の逆方向耐圧（電圧）は１０Ｖを越えるものとなった。これより、マグネシウムをドーピングした窒化ガリウム層（１０６）は上記の成長期間中により低抵抗となり、整流性を与えるに充分なｐｎ接合が帰結されることが示唆された。
【００４９】
　（比較例）第２の中間層のみを削除したことのみを相違し、他は上記実施例と同一の構成からなる積層構造体を形成した。換言すれば、上記の実施例に記載の条件に従い第２の中間層が省かれ、マグネシウムをドープした窒化ガリウム層（１０６）と窒化ガリウム・インジウム発光層（１０８）との直接接合を含む積層構造体を得た。図５に積層構造体の断面構造を模式的に示す。第２の中間層を削除した理由は、第２の中間層の有無に依る積層構造体の表面状態並びに発光層へのｐ型不純物（マグネシウム）の侵入の度合いの差異を示すためである。一般的な微分干渉型の光学顕微鏡による観察によれば、積層構造体の表面には多数の半球状の突起が存在した。この突起の発生起源を探るため積層構造体の最表層のｎ型窒化ガリウム層（１０９）よりプラズマエッチングによるステップエッチングを繰り返し、逐次表面を観察した。その結果、半球状の突起は発光層の領域で既に発生しているのが視認され、発光層の表面も平滑ではなく波状の“うねり”のあるものとなった。しかし、発光層（１０８）の直下のマグネシウムドープ窒化ガリウム層（１０６）の表面近傍の領域には半球状の突起は殆ど認めらず、また、亀裂もなく平滑で平坦な表面となっていた。これより、突起は発光層（１０８）を起源として多く発生しており、従って、発光層の表面状態自体をも損なうものと判断された。図６にはＳＩＭＳによるマグネシウム原子の深さ方向の分布を提示する。第２の中間層を挿入した上記実施例の場合と明らかに異なり、マグネシウムの発光層（１０８）への顕著な侵入が認められた。発光層（１０８）内のマグネシウムの濃度は約６×１０18ｃｍ-3と定量された。
【００５０】
　実施例と同様の電極構成のＬＥＤを作製した。発光強度自体、実施例に比較すれば弱く約０．２〜０．６ｍＷと実施例のＬＥＤのそれに比較すれば約１／３未満であった。また、主たる発光スペクトルの波長は実施例とほぼ同じく約４４０ｎｍ前後であったものの、波長約４２５〜約４３０ｎｍの領域並びに波長約４００ｎｍの領域に副次的な発光が発生した。このため、実施例のＬＥＤの発光は青色であると観測されたが、比較例のＬＥＤはむしろ白みを帯びた青紫色となり、単色性にものとなった。
【図面の簡単な説明】
【００５１】
【図１】第１の中間層の内部の結晶構造を示す断面ＴＥＭ像の一例である。
【図２】実施例のマグネシウム濃度の深さ方向の分布を示すＳＩＭＳ分析結果である。
【図３】実施例に記載のＬＥＤの平面模式図である。
【図４】図３に示す平面模式図に於ける破線Ａ−Ａ’に沿った断面構造を示す模式図である。
【図５】比較例に於ける積層構造体の断面模式図である。
【図６】比較例に於けるマグネシウムの深さ方向の分布を示すＳＩＭＳ分析結果である。
【図７】本発明の他の実施態様の断面模式図である。
【図８】本発明の他の実施態様であって、特に発光層上に介在層を備えた積層構造体の断面を模式的に示す図である。
【符号の説明】
【００５２】
（１０１） 基板
（１０２） 第１の中間層
（１０３） 第１の中間層内部の単結晶層
（１０４） 断面ＴＥＭ像に撮像される結晶格子像
（１０５） 第１の中間層内部の単結晶粒
（１０６） 下クラッド層（Ｍｇドープｐ型窒化ガリウム）
（１０７） 第２の中間層（窒化アルミニウム・ガリウム）
（１０８） 発光層（窒化ガリウム・インジウム）
（１０９） 上クラッド層（Ｓｉドープｎ型窒化ガリウム）
（１１０） ｐ型パッド電極
（１１１） 透光性ｎ型電極
（１１２） ｎ型パッド電極
（１１３） 低温緩衝層
（１１４） 介在層
【図１】
2004140393.tif 000003
【図２】
2004140393.tif 000004
【図３】
2004140393.tif 000005
【図４】
2004140393.tif 000006
【図５】
2004140393.tif 000007
【図６】
2004140393.tif 000008
【図７】
2004140393.tif 000009
【図８】
2004140393.tif 000010
【手続補正書】
【提出日】平成15年12月9日(2003.12.9)
【手続補正１】
【補正対象書類名】特許請求の範囲
【補正対象項目名】全文
【補正方法】変更
【補正の内容】
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板結晶上にＡｌxＧａyＩｎzＶaＮ1-a層（但し、Ｖは窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素、ｘ＋ｙ＋ｚ＝１、０≦ｘ，ｙ，ｚ≦１、０≦ａ＜１）からなる第１の中間層、該中間層上に一般式ＡｌxＧａyＩｎzＶaＮ1-aで表わされるクラッド層、窒化ガリウム・インジウム（ＧａxＩｎyＮ；ｘ＋ｙ＝１、０≦ｘ，ｙ≦１）発光層及びＡｌx1Ｇａy1Ｉｎz1Ｖa1Ｎ1-a1層（但し、Ｖは窒素原子以外の元素周期律第Ｖ族元素、ｘ1＋ｙ1＋ｚ1＝１、０≦ｘ1，ｙ1，ｚ1≦１、０≦ａ1＜１）を順次積層し電極を付した構成を具備したIII 族窒化物半導体発光素子であって、第１の中間層は上記基板と接合する下部を単結晶層とし、その上部を上記結晶基板の表面に略平行な格子配列を有するＡｌＸＧａＹＩｎＺＮ（０≦Ｘ≦１，０≦Ｙ≦１，０≦Ｚ≦１、且つＸ＋Ｙ＋Ｚ＝１）の単結晶体から構成されることを特徴とするIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項２】
クラッド層が、ｐ型不純物をドープした層であることを特徴とする請求項１に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項３】
クラッド層と発光層の間に、ＡｌxＧａyＩｎzＶaＮ1-aからなる第２の中間層を有することを特徴とする請求項１または２に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項４】
第２の中間層の内部では、マグネシウム濃度が発光層側に向けて指数関数的に減少していることを特徴とする請求項１〜３の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項５】
Ａｌx1Ｇａy1Ｉｎz1Ｖa1Ｎ1-a1層がｎ型層であることを特徴とする請求項１〜４の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項６】
第１の中間層に含まれる単結晶層の上方には、球状、紡錘状あるいは多角形状の単結晶粒が存在することを特徴とする請求項１〜５の何れか１項に記載のIII 族窒化物半導体発光素子。
【請求項７】
第１の中間層の配向の乱雑度が、散乱方位角で±１．０度以内であることを特徴とする請求項１〜６の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項８】
第１の中間層を、ＡｌＸＧａＹＩｎＺＮ（０≦Ｘ≦１，０≦Ｙ≦１，０≦Ｚ≦１、且つＸ＋Ｙ＋Ｚ＝１）で構成することを特徴とする請求項１〜７の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項９】
第１の中間層の層厚が、５〜４０ｎｍの範囲内であることを特徴とする請求項１〜８の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１０】
第１の中間層に含まれる単結晶層の層厚が５ｎｍ以下であることを特徴とする請求項１〜９の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１１】
第１の中間層が窒化ガリウムであることを特徴とする請求項１〜１０の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１２】
第１の中間層が窒化アルミニウムであることを特徴とする請求項１〜１１の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１３】
第２の中間層を、ＡｌＸＧａＹＩｎＺＮ（０≦Ｘ≦１，０≦Ｙ≦１，０≦Ｚ≦１、且つＸ＋Ｙ＋Ｚ＝１）で構成することを特徴とする請求項１〜１２の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１４】
第２の中間層を、層厚が１０ｎｍ〜３０ｎｍの範囲内の窒化アルミニウム・ガリウム（組成式ＡｌＸＧａＹＮ：０≦Ｘ≦０．２５，０≦Ｙ≦１，０、且つＸ＋Ｙ＝１）で構成することを特徴とする請求項１〜１３の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１５】
第１の中間層と第２の中間層とで組成が相違することを特徴とする請求項１〜１４の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１６】
クラッド層が窒化ガリウムであることを特徴とする請求項１〜１５の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１７】
ｎ型のＡｌxＧａyＩｎzＶaＮ1-a層がｎ型の窒化ガリウムであることを特徴とする請求項１〜１６の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１８】
ｎ型のＡｌxＧａyＩｎzＶaＮ1-a層のドーパントが珪素（元素記号：Ｓｉ）であることを特徴とする請求項１〜１７の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項１９】
ｎ型のＡｌxＧａyＩｎzＶaＮ1-a層のドーピング源としてジシラン（分子式：Ｓｉ２Ｈ６）を用いることを特徴とする請求項１〜１８の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項２０】
基板結晶がサファイアであることを特徴とする請求項１〜１９の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子。
【請求項２１】
第１の中間層を、常圧（略大気圧）下で有機金属熱分解（ＭＯＣＶＤ）法により気相成長させることを特徴とする請求項１〜２０の何れか１項に記載のIII族窒化物半導体発光素子の製造方法。