(57)【要約】【課題】入射波の広範囲の入射角に対して反射波の発生を防止する透過型電波吸収装置を提供する。【解決手段】積層された複数の電波吸収層は、電波の入射側に誘電体層が、透過側にインピーダンス層が設けられていて、所定の電波吸収層よりも電波の入射側前段に配設された電波吸収層に設けられている誘電体層の比誘電率は、所定の電波吸収層に設けられている誘電体層の比誘電率よりも小さく、各電波吸収層では、入射電波の波長をλ0、各電波吸収層の誘電体層の比誘電率をεr、入射側及び透過側の領域の固有インピーダンスをＺ0としたときに、各誘電体層の厚さｄ、及び各インピーダンス層のインピーダンスＺsを、ｄ＝λ0／［４（εr）1/2］、Ｚs＝Ｚ0／（εr−Ｚ0／Ｚ3）で算出する。【選択図】      図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数種類の透過型電波吸収層により構成され、
各透過型電波吸収層は誘電体層とインピーダンス層とを備える透過型電波吸収装置。
【請求項２】
請求項１に記載の透過型電波吸装置であって、
各電波吸収層は、電波の入射側に誘電体層が、透過側にインピーダンス層が設けられ、
各電波吸収層は、積層された状態で配設され、
所定の電波吸収層よりも電波の入射側前段に配設された電波吸収層に設けられている誘電体層の比誘電率は、所定の電波吸収層に設けられている誘電体層の比誘電率よりも小さいことを特徴とする透過型電波吸収装置。
【請求項３】
請求項２に記載の透過型電波吸装置であって、
各電波吸収層では、入射電波の波長をλ0、各電波吸収層の誘電体層の比誘電率をεr、入射側及び透過側の領域の固有インピーダンスをＺ0としたときに、各誘電体層の厚さｄ、及び各インピーダンス層のインピーダンスＺsを、
【数１】
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で算出可能な透過型電波吸収装置。
【請求項４】
請求項１〜３のいずれかに記載の透過型電波吸収装置であって、
周波数５．８ＧＨｚ程度の電波の入射角度が約４５度の時に、電波の吸収減衰量が−２０ｄＢ以上である透過型電波吸収装置。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、電波を透過及び吸収させることによって電波の反射波の影響を防止する透過型電波吸収装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】
電波送信装置から送信される電波は、直接波として受信装置で受信されるだけでなく、例えば、コンクリート壁等の反射体で反射した反射波も受信装置で受信される。受信装置で直接波及び反射波が受信されると、受信障害等が発生する。
そのため、電波の反射を防止する電波吸収体が開発されている。電波吸収体では、一般的に、入射波に対して反射波と透過波がないことを基本としてきた。しかしながら、透過波を許容することにより、電波吸収体を構成する要素の材料や形状等の選択の自由度を増加させることができる（例えば、特許文献１参照）。
【０００３】
透過波を許容した従来の透過型電波吸収体の、周波数特性を図４に示す。このように、入射波の波長にあわせた種々の電波吸収体を構成することができる。このうち、約５．８ＧＨｚで吸収減衰量が最大となる電波吸収体の角度特性を図５に示す。この電波吸収体は、例えば、電波の入射側から、誘電体層、インピーダンス層が設けられていて、誘電体層の比誘電率εrは、６．７、誘電体層の厚さｄ＝５．０ｍｍ、そして、インピーダンス層のインピーダンスＺs＝６６Ωである。図５に示す角度特性では、横軸が入射波の角度θ［ｄｅｇ］、縦軸が反射電力係数Γ［ｄＢ］、透過電力係数Ｔ［ｄＢ］を示す。図５に角度特性を示す従来の電波吸収体では、電波の入射角度０度付近の吸収減衰量は良好であるが、入射角度が大きくなると極端に吸収減衰量が減少する。
一般的に、電波吸収体は、反射電力係数Γが−２０ｄＢ以上の状態において電波吸収体として実際に用いることができる。つまり、この電波吸収体では、入射波の入射角の範囲が±３５度程度まで電波吸収性能を発揮することができる。
【０００４】
【特許文献１】特願２００１−１９５２２５
【０００５】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、電波吸収体を用いる上で、一層、入射波に対して広角度特性が要求される場合もある。例えば、ＥＴＣで用いられる電波吸収体では、入射波の入射角±４５度で−２５ｄＢ程度の吸収減衰量が必要とされている。
そこで、本発明は、入射波の広範囲の入射角に対して反射波の発生を防止する透過型電波吸収装置を提供することを目的とする。
【０００６】
【課題を解決するための手段】
前記課題を解決するための本発明の第１〜第３発明は、請求項１〜３に記載されたとおりの透過型電波吸収装置である。
請求項１に記載の透過型電波吸収装置は、複数種類の透過型電波吸収層により構成され、各透過型電波吸収層は誘電体層とインピーダンス層とを備えている。
請求項２に記載の透過型電波吸収装置は、各電波吸収層は、電波の入射側に誘電体層が、透過側にインピーダンス層が設けられ、各電波吸収層は、積層された状態で配設され、所定の電波吸収層よりも電波の入射側前段に配設された電波吸収層に設けられている誘電体層の比誘電率は、所定の電波吸収層に設けられている誘電体層の比誘電率よりも小さい。
請求項３に記載の透過型電波吸収装置は、各電波吸収層では、入射電波の波長をλ0、各電波吸収層の誘電体層の比誘電率をεr、入射側及び透過側の領域の固有インピーダンスをＺ0としたときに、各誘電体層の厚さｄ、及び各インピーダンス層のインピーダンスＺsを、
【数１】
2004214231.tif 000003
で算出可能である。
請求項４に記載の透過型電波吸収装置は、周波数５．８ＧＨｚ程度の電波の入射角度が約４５度の時に、電波の吸収減衰量が−２０ｄＢ以上である。
請求項１〜４に記載の透過型電波吸収装置を用いれば、入射波の広範囲の入射角に対して反射波の発生を防止することができる。
【０００７】
【発明の実施の形態】
以下に本発明の実施の形態を図面を用いて説明する。
本発明の透過型電波吸収装置で用いる透過型電波吸収体の一実施の形態の概略図を図１に示す。本実施の形態の透過型電波吸収装置１は、電波の入射側から順に、第１の電波吸収層（第１の誘電体層１０、第１のインピーダンス層１１）、第２の電波吸収層（第２の誘電体層２０、第２のインピーダンス層２１）が積層された状態で設けられていている。
第１の誘電体層１０は、例えば、比誘電率εr1が２．３のポリプロピレンで構成されている。第２の誘電体層２０は、例えば、比誘電率εr2が６．７のガラスで構成されている。第１、第２のインピーダンス層１１、２１は、例えば、スズ、亜鉛等の抵抗体を各誘電体層１０、２０に貼着あるいは塗布することによって薄膜状に形成したものである。
【０００８】
ところで、図２に示すような、領域Ａ（例えば、自由空間等）と領域Ｂ（例えば、自由空間等）の間に設けられた単層の透過型電波吸収体では、入射波の波長λ0と、電波吸収体を構成する誘電体の比誘電率εrより、誘電体層の厚さｄとインピーダンス層のインピーダンスＺsは下記のようにして算出することができる。領域Ａ、領域Ｂの固有インピーダンスをＺ0とする。
透過型電波吸収体の反射波を零にするためには、Ｑマッチセクションの原理を応用する。そこで、式（１）に示すように誘電体層の厚さｄを、入射波の波長（誘電体層内における波長λm）の４分の１とする。これにより、誘電体層の表面で反射した反射波と、誘電体層に入射してインピーダンス層の表面で反射した反射波の位相は２分の１波長（１８０度）のずれが生ずる。このため、両方の反射波が相殺され、トータルとして反射波は零となる。また、この際のインピーダンス層のインピーダンスは、式（２）で表される。
【数２】
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【数３】
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【０００９】
ここで、図１に示す、本発明の透過型電波吸収装置１のように、透過型電波吸収層が２層である場合について説明する。
まず、第２の電波吸収層（第２の誘電体層２０、第２のインピーダンス層２１）のみについて説明する。入射波の波長λ0、第２の誘電体層の比誘電率εr2より、第２の誘電体層の厚さｄ2と第２のインピーダンス層２１のインピーダンスＺs2は下記のようにして算出することができる。
【数４】
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次に、第１の電波吸収層（第１の誘電体層１０、第１のインピーダンス層１１）について説明する。第２の電波吸収層では、前述した式（３）の条件を満たすように第２の誘電体層の厚さｄ2と第２のインピーダンス層２１のインピーダンスＺs2を決定すれば、反射波は零であるので、第２の電波吸収層があることで第１の電波吸収層に及ぼす影響は誤差の範囲内である。このため、第１の電波吸収層についても、第１の電波吸収層のみについて考慮すればよい。よって、入射波の波長λ0、第１の誘電体層の比誘電率εr1より、誘電体層の厚さｄ1と第１のインピーダンス層１１のインピーダンスＺs1は下記のようにして算出することができる。
【数５】
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【００１０】
これによれば、第１の誘電体層１０の比誘電率εr1を２．３とすると、５．８ＧＨｚの入射波の場合、第１の誘電体層１０の厚さは、式（４）より、ｄ1＝９．２ｍｍ、そして、第１のインピーダンス層１１では、インピーダンスＺs1＝２９２Ωという値を算出することができる。
また、第２の誘電体層２０の比誘電率εr2を６．７とすると、５．８ＧＨｚの入射波の場合、第２の誘電体層２０の厚さは、式（３）より、ｄ2＝５．０ｍｍ、そして、第２のインピーダンス層２１では、インピーダンスＺs2＝６６Ωという値を算出することができる。
【００１１】
このように第１の電波吸収層と、第２の電波吸収層を、図１に示すように積層させた透過型電波吸収装置１は、入射波の波長λ0が約５．８ＧＨｚの場合、図３に示すような角度特性を示す。図３に示す角度特性では、横軸が入射波の角度θ［ｄｅｇ］、縦軸が反射電力係数Γ［ｄＢ］、透過電力係数Ｔ［ｄＢ］を示す。また、図３の実線は入射波のＴＥ波（入射面に電界が垂直で磁界が平行な入射波）、一点鎖線は入射波のＴＭ波（入射面に電界が垂直で磁界が平行な入射波）を示す。
一般的に、電波吸収体は、反射電力係数Γが−２０ｄＢ以上の状態において電波吸収体として実際に用いることができる。つまり、透過型電波吸収装置１では、入射波の波長λ0が約５．８ＧＨｚの場合、入射波の入射角の範囲が±５０度程度まで電波吸収性能を発揮することができる。
【００１２】
本実施の形態では、第１及び第２の電波吸収層を備え、各電波吸収層は、電波の入射側の前段に誘電体層を、後段にインピーダンス層を備え、第２の電波吸収層よりも電波の入射側の前段に第１の電波吸収層が設けられている。第１の電波吸収層が備えている第１の誘電体層１０の比誘電率εr1は、第２の電波吸収層が備えている第２の誘電体層２０の比誘電率εr2よりも小さい。このように、透過型電波吸収装置１を構成することにより、入射波の広範囲の入射角に対して反射波の発生を防止することができる。
また、このように多層にしても、各透過型電波吸収層に関して独立して誘電体層の厚さとインピーダンス層のインピーダンスを算出することができるので、製作が容易である。
【００１３】
本発明は、実施の形態で説明した構成に限定されることなく、種々の変更、追加、削除が可能である。
例えば、インピーダンス層として抵抗体の薄膜を用いた場合について説明したが、インピーダンス層は抵抗薄膜に限定されない。
また、磁性を有しない誘電体層について説明したが、磁性を有する誘電体層を用いることもできる。
誘電体層の損失を考慮しなかったが、誘電体層として損失性誘電体層を用いることもできる。
また、本実施の形態では、透過型電波吸収層が２層の場合について説明したが、透過型電波吸収層は３層以上でもよい。電波の入射側前段に設けられた透過型電波吸収層の誘電体層の比誘電率が、１層後段の透過型電波吸収層の誘電体層の比誘電率より小さければよい。
本実施の形態では、第１の誘電体層１０がポリプロピレン、第２の誘電体層２０がガラスの場合について説明したが、各誘電体は他の材料でもよい。
【００１４】
【発明の効果】
以上説明したように、請求項１〜４に記載の透過型電波吸収装置を用いれば、入射波の広範囲の入射角に対して反射波の発生を防止することができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の透過型電波吸収装置１の一実施の形態の概略構成図である。
【図２】透過型電波吸収体の原理を説明する図である。
【図３】透過型電波吸収装置１の角度特性を示す図である。
【図４】従来の電波吸収体を示す図である。
【図５】従来の電波吸収体を示す図である。
【符号の説明】
１    透過型電波吸収装置
１０  第１の誘電体層
１１  第１のインピーダンス層
２０  第２の誘電体層
２１  第２のインピーダンス層
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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