(57)【要約】【課題】曲面上に三次元フォトニック結晶を形成可能な技術を提供する。【解決手段】粒子径０．０８〜１．２μｍのポリスチレン微粒子を、濃度０．５質量％以下で水に分散し、コロイド粒子分散液を調製する。この分散液中に、結晶形成対象の曲面を有する物体を浸漬する。そして、雰囲気温度３０〜５０℃、雰囲気湿度３０〜５０％、分散媒の水位減少速度２ｍｍ／ｄａｙ以下の条件で、前記分散液の分散媒を蒸発除去すると、前記曲面上に三次元フォトニック結晶が形成できる。この結晶により、例えば、図１のグラフに示すように、熱輻射をコントロールすることができる。【選択図】　図１
2004145145.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
曲面上において三次元フォトニック結晶を製造する方法であって、コロイド粒子分散液を前記曲面に接触させ、この状態で前記分散液の分散媒を蒸発除去することにより前記コロイド粒子を自己組織化させて三次元フォトニック結晶を製造する方法。
【請求項２】
コロイド粒子が、ポリスチレン粒子、シリカ粒子、ポリメチルメタクリレート粒子および酸化チタン粒子からなる群から選択される少なくとも一つの粒子である請求項１記載の方法。
【請求項３】
コロイド粒子の粒径が、０．０８〜１．２μｍの範囲にある請求項１または２記載の方法。
【請求項４】
コロイド粒子の濃度が、０．５質量％以下である請求項１から３のいずれかに記載の方法。
【請求項５】
分散媒を蒸発除去する際の雰囲気温度が３０〜５０℃の範囲にあり、雰囲気湿度が３０〜５０％の範囲にある請求項１から４のいずれかに記載の方法。
【請求項６】
前記分散媒の蒸発除去の速度が、コロイド粒子分散液水面水位の減少速度（ｍｍ／ｄａｙ）で表した場合、２ｍｍ／ｄａｙ以下である請求項１から５のいずれかに記載の方法。
【請求項７】
請求項１から６のいずれかの方法で製造された三次元フォトニック結晶。
【請求項８】
請求項８に記載の三次元フォトニック結晶を有する曲面。
【請求項９】
請求項９に記載の曲面を有する照明器具。
【請求項１０】
請求項９に記載の曲面を有する光学素子。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、曲面上において三次元フォトニック結晶を製造する方法に関する。
【０００２】
【従来の技術】
近年、熱輻射コントロール技術の開発が注目されおり、熱光起電力（ＴＰＶ）ディバイスにおける選択輻射エミッターや、高効率白熱電球のフィラメント（特許文献１）等、エネルギー分野への応用が期待されている。熱輻射は、熱励起された原始からの自然放出であり、個体の熱輻射は、表面近傍の原始からの自然放出が主な割合を占める。物体の表面に、フォトニック結晶のような周期構造を形成することで、熱輻射の自然放出を制御することが可能である（特許文献２、非特許文献１、２、３、４、）。そこで、大きいバンドギャップを持つフォトニック結晶を利用することにより、広範囲にわたる熱輻射抑制が試みられている（非特許文献５）。また、個体表面に作製したグレーティング構造による表面波と輻射場とのカップリングを利用した熱輻射制御も行われ、指向性のある熱輻射が得られることが知られている（非特許文献６、７、８、９、１０）。マイクロキャビティアレイを持つ表面からの熱輻射では、キャビティ内の共鳴モードに対応した波長において熱輻射が増強することが報告されている（非特許文献１１、１２）。しかし、従来のフォトニック結晶の技術では、平面上に形成できても曲面上に形成することができず、したがって、電球やレンズ表面等の照明および光学装置への適用が実質的に困難であった。また、誘電体多層膜をガラスやレンズ表面に形成することも行われているが、誘電多層膜は、いわば１次元フォトニック結晶と呼ぶべきものであり、入射光の角度に依存するという問題がある。
【０００３】
【特許文献１】
Ｕ．Ｓ．ｐａｔｅｎｔ　５０７９４７３（１９９２）
【特許文献２】
特許１５７７６１５号（１９８２）
【０００４】
【非特許文献１】
Ｈ．Ｙｏｋｏｙａｍａ，　「ｐｈｙｓｉｃｓ　ａｎｄ　ｄｅｖｉｃｅ　ａｐｐｌｉｃａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｏｐｔｉｃａｌ　ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｉｅｓ」　Ｓｃｉｅｎｃｅ　２５６，６６−７０　（１９９２）
【０００５】
【非特許文献２】
Ｅ．Ｙａｂｌｏｎｏｖｉｔｃｈ，　「Ｉｎｈｉｂｉｔｅｄ　ｓｐｏｎｔａｎｅｏｕｓ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｉｎ　ｓｏｌｉｄ−ｓｔａｔｅ　ｐｈｙｓｉｃｓａｎｄ　ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ」　Ｐｈｙ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．　５８，　２０５９　（１９８７）
【０００６】
【非特許文献３】
Ｓ．Ｊｏｈｎ，　「Ｓｔｒｏｎｇ　ｌｏｃａｌｉｚａｔｉｏｎ　ｏｆ　ｐｈｏｔｏｎｓ　ｉｎ　ｃｅｒｔａｉｎ　ｄｉｓｏｒｄｅｒｅｄ　ｄｉｅｌｅｃｔｒｉｃ　ｓｕｐｅｒｌａｔｔｉｃｓ」　Ｐｈｙ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．　５８，　２４８６　（１９８７）
【０００７】
【非特許文献４】
Ｊ．Ｄ．Ｊｏａｎｎｏｐｏｕｌｏｓ，　Ｒ．Ｄ．Ｍｅａｄｅ，　ａｎｄ　Ｊ．Ｎ．Ｗｉｎｎ　「ｐｈｏｔｏｎｉｃ　Ｃｒｙｓｔａｌｓ」　Ｐｒｉｎｃｅｔｏｎ　Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ　Ｐｒｅｓｓ　Ｐｒｉｎｃｅｔｏｎ，　ＮＪ，　１９９５
【０００８】
【非特許文献５】
Ｓ．Ｙ．Ｌｉｎ，　Ｊ．Ｇ．Ｆｌｅｍｉｎｇ，　Ｅ．Ｃｈｏｗ．　ａｎｄ　Ｊ．Ｂｕｒ，　「Ｅｎｈａｎｃｅｍｅｎｔ　ａｎｄ　ｓｕｐｐｒｅｓｓｉｏｎ　ｏｆ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｂｙ　ａ　ｔｈｒｅｅ−ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ　ｐｈｏｔｏｎｉｃ　ｃｒｙｓｔａｌ」　Ｐｈｙｓ．　Ｒｅｖ．　Ｂ．　６２，　Ｒ２２４３−Ｒ２２４６（２０００）
【０００９】
【非特許文献６】
Ｐ．Ｊ．Ｈｅｓｋｅｔｈ，　Ｊ．Ｎ．Ｚｅｍｅｌ，　ａｎｄ　Ｂ．Ｇｅｂｈａｒｔ，　「Ｐｏｌａｒｉｚｅｓｄ　ｓｐｅｃｔｒａｌ　ｅｍｉｔｔａｎｃｅ　ｆｒｏｍ　ｐｅｒｉｏｄｉｃ　ｍｉｃｒｏｍａｃｈｉｎｅｄ　ｓｕｒｆａｃｅ．　Ｉ．　Ｄｏｐｅｄ　ｓｉｌｉｃｏｎ：Ｔｈｅ　ｎｏｒｍａｌ　ｄｉｒｅｃｔｉｏｎ」　Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｂ　３７，　１０７９５−１０８０２（１９８８）
【００１０】
【非特許文献７】
Ｐ．Ｊ．Ｈｅｓｋｅｔｈ，　Ｊ．Ｎ．Ｚｅｍｅｌ，　ａｎｄ　Ｂ．Ｇｅｂｈａｒｔ，　「Ｐｏｌａｒｉｚｅｄ　ｓｐｅｃｔｒａｌ　ｅｍｉｔｔａｎｃｅ　ｆｒｏｍ　ｐｅｒｉｏｄｉｃ　ｍｉｃｒｏｍａｃｈｉｎｅｄ　ｓｕｒｆａｃｅ．　ＩＩ．　Ｄｏｐｅｄ　ｓｉｌｉｃｏｎ：Ａｎｇｕｌａｒ　ｖａｒｉａｔｉｏｎ」
Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｂ　３７，　１０８０３−１０８１３（１９８８）
【００１１】
【非特許文献８】
Ｊ．Ｌｅ　Ｇａｌｌ，　Ｍ．Ｏｌｉｖｉｅｒ，　ａｎｄ　Ｊ．−Ｊ．Ｇｒｅｆｆｅｔ，「Ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ａｎｄ　ｔｈｅｏｒｅｔｉｃａｌ　ｓｔｕｄｙ　ｏｆ　ｒｅｆｌｅｃｔｉｏｎ　ａｎｄ　ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｂｙ　ａ　ＳｉＣ　ｇｒａｔｉｎｇ　ｓｕｐｐｏｒｔｉｎｇ　ａ　ｓｕｒｆａｃｅ−ｐｈｏｎｏｎ　ｐｏｌａｒｉｔｏｎ」　Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｂ　５５，１０１０５−１０１１４（１９９７）
【００１２】
【非特許文献９】
Ｆ．Ｋｕｓｕｎｏｋｉ，　Ｔ．Ｔａｓｈｉｍａ，Ａ．Ｕｅｄａ，　Ｊ．Ｔａｋａｈａｒａ，　ａｎｄ　Ｔ．Ｋｏｂａｙａｓｈｉ，　「Ａｎ　ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ　ｓｔｕｄｙ　ｏｆ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｗｏ−ｄｉｍｅｎｓｉｍａｌ　ｐｅｒｉｏｄｉｃ　ｍｉｃｒｏｓｔｒｕｃｔｕｒｅｓ」　Ｔｅｃｈｎｉｃａｌ　Ｄｉｇｅｓｔ　ｏｆ　Ｑｕａｎｔｕｍ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ　ａｎｄ　Ｌａｓｅｒ　Ｓｃｉｅｎｃｅ　Ｃｏｎｆｅｒｅｎｃｅ　（Ｏｐｔｉｃａｌ　Ｓｏｃｉｅｔｙ　ｏｆ　Ａｍｅｒｉｃａ，　Ｗａｓｈｉｎｇｔｏｎ　ＤＣ，２００１），　ｐａｐｅｒ　ＱＷＡ２６，　ｐ．１４７．
【００１３】
【非特許文献１０】
Ｊ．−Ｊ．Ｇｒｅｆｆｅｔ，Ｒ．　Ｃａｒｍｉｎａｔｉ，　Ｋ．Ｊｏｕｌａｉｎ，Ｊ．−Ｐ．Ｍｕｌｅｔ，　Ｓ．Ｍａｉｎｇｕｙ，　ａｎｄ　Ｙ．Ｃｈｅｎ，「Ｃｏｈｅｒｅｎｔ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｏｆ　ｌｉｇｈｔ　ｂｙ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｓｏｕｒｃｅｓ」　Ｎａｔｕｒｅ　４１６，　６１−６４（２００２）
【００１４】
【非特許文献１１】
Ｓ．Ｍａｒｕｙａｍａ，Ｔ．Ｋａｓｈｉｗａ，Ｈ．Ｙｕｇａｍｉ，　ａｎｄ　Ｍ．Ｅｓａｓｈｉ，　「Ｔｈｅｒｍａｌ　ｒａｄｉａｔｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ｔｗｏ−ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌｌｙ　ｃｏｎｆｉｎｅｄ　ｍｏｄｅｓ　ｉｎ　ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｉｅｓ」　Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．７９，　１３９３−１３９５（２００１）
【００１５】
【非特許文献１２】
Ｆ．Ｋｕｓｕｎｏｋｉ，Ｊ．Ｔａｋａｈａｒａ，　ａｎｄ　Ｔ．Ｋｏｂａｙａｓｈｉ，「Ｑｕａｌｉｔａｔｉｖｅ　Ｃｈａｎｇｅ　ｏｆ　ｒｅｓｏｎａｎｔｐｅａｋｓ　ｉｎ　ｔｈｅｒｍａｌ　ｅｍｉｓｓｉｏｎ　ｆｒｏｍ　ａ　ｐｅｒｉｏｄｉｃ　ａｒｒａｙ　ｏｆ　ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｉｅｓ」　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ．Ｌｅｔｔ．，　ｓｕｂｍｉｔｔｅｄ．
【００１６】
【発明が解決しようとする課題】
本発明は、このような事情に鑑みなされたもので、入射光の角度依存がない三次元フォトニック結晶を曲面上に形成可能な方法を提供することを、その目的とする。
【００１７】
【課題を解決するための手段】
前記目的を達成するために、本発明の曲面上において三次元フォトニック結晶を製造する方法は、コロイド粒子分散液を前記曲面に接触させ、この状態で前記分散液の分散媒を蒸発除去することにより前記コロイド粒子を自己組織化させて三次元フォトニック結晶を製造するという方法である。
【００１８】
この方法によれば、入射光の角度依存がない三次元フォトニック結晶を曲面上に形成することが可能となる。この方法によれば、例えば、電球、レンズ、ミラー等の照明、光学、ガラス関連の部品や装置の曲面に三次元フォトニック結晶を形成できる。また、本発明の方法は、熱輻射の制御に限定されず、例えば、スペクトル制御、分散制御、装飾、塗装、光学部品、光学素子等の用途にも適用可能である。
【００１９】
つぎに、本発明の三次元フォトニック結晶は、前記本発明の方法により製造されたものである。
【００２０】
本発明の曲面は、前記三次元フォトニック結晶を有する。
【００２１】
本発明の照明器具は、前記本発明の曲面（三次元フォトニック結晶が形成されたもの）を有する。前記照明器具としては、例えば、電球があり、電球のガラス球外表面や内表面に前記三次元フォトニック結晶が形成されていてもよい。
【００２２】
本発明の光学素子は、前記本発明の曲面（三次元フォトニック結晶が形成されたもの）を有する。前記光学素子としては、例えば、レンズ、ミラー等があり、その表面に前記三次元フォトニック結晶が形成されている。
【００２３】
【発明の実施の形態】
本発明において、前記コロイド粒子は、無機物でも、有機物であってもよく、例えば、ポリスチレン粒子、シリカ粒子、ポリメチルメタクリレート粒子、酸化チタン粒子等があり、このなかで、好ましいのは、ポリスチレン粒子、シリカ粒子であり、より好ましくは、ポリスチレン粒子である。
【００２４】
本発明において、前記コロイド粒子の直径（粒子径）を調節することにより、様々な光学的特性をもつ三次元フォトニック結晶を形成できる。コロイド粒子の直径は、例えば、０．０８〜１．２μｍの範囲であり、好ましくは０．２〜０．６μｍの範囲であり、より好ましくは０．２５〜０．４μｍの範囲である。例えば、０．２５〜０．３８μｍの範囲のコロイド粒子を用いて三次元フォトニクス結晶を形成すれば、５５０〜９００ｎｍの光を吸収若しくは反射できる。
【００２５】
本発明において、曲面上への三次元フォトニック結晶の形成のポイントは、コロイド粒子の自己組織化のスピードであり、これを左右する主なファクターは、例えば、コロイド粒子濃度および分散媒の蒸発除去のスピードである。一般的に、曲面上に三次元フォトニック結晶を形成するには、平面上に形成するよりも、コロイド粒子の濃度を低くし、かつ分散媒の蒸発除去スピードを遅くする必要がある。コロイド粒子の濃度は、例えば、０を越え０．５質量％以下、好ましくは０．３７質量％以下、より好ましくは０．３質量％以下である。また、分散媒の蒸発除去のスピードは、コロイド溶液水面水位の減少速度（ｍｍ／ｄａｙ）で表した場合、例えば、４ｍｍ／ｄａｙ以下、好ましくは３ｍｍ／ｄａｙ以下、より好ましくは２ｍｍ／ｄａｙ以下である。なお、コロイド溶液水面水位の減少速度の測定若しくは条件は、特に制限されず、例えば、前記分散液の量、これを入れている容器の大きさ等は自由に設定できる。前記分散媒の蒸発除去スピードに影響を与える主なファクターは、例えば、雰囲気温度および雰囲気湿度である。前記雰囲気温度は、例えば、３０〜６０℃、好ましくは３０〜５５℃、より好ましくは３０〜５０℃である。また、前記雰囲気湿度は、例えば、２５〜５５％、好ましくは２５〜５０％、より好ましくは３０〜５０％である。分散媒の蒸発除去のスピードには、気圧も関係するが、通常の大気圧でよい。また、前記分散媒は、特に制限されず、例えば、水、低沸点分散媒が使用でき、低沸点分散媒としては、エタノール、メタノール等が使用できる。このなかで、好ましいのは、水、エタノールであり、より好ましいのは水である。水も特に制限されないが、蒸留水、イオン交換水、超純水等を使用することが好ましい。
【００２６】
つぎに、本発明の曲面上への三次元フォトニック結晶の形成（製造）は、例えば、つぎのようにして実施できる。まず、ポリスチレン粒子等が分散したコロイド粒子分散液を準備する。この分散液において、コロイド粒子の濃度、粒子径、分散媒等の諸条件は、前述の通りである。この分散液を容器にいれ、この分散液中に、結晶形成対象の曲面を有した物体を浸漬する。そして、前述の雰囲気温度および雰囲気湿度に保持し、前記分散媒を蒸発除去させる。その結果、前記曲面上に三次元フォトニック結晶が形成される。
【００２７】
【実施例】
つぎに、本発明の実施例について説明する。
【００２８】
（実施例１）
この実施例では、８００〜９００ｎｍの波長の熱輻射が制御された照明装置を作製した。
【００２９】
まず、粒子径０．３８０μｍ（３８０ｎｍ）のポリスチレン粒子を、濃度０．５質量％で水に分散させて、コロイド粒子分散液を調製した。他方、有底円筒状のガラス容器を準備し、これを硫酸および紫外線で表面処理した。このガラス容器は、Ｌａｂｏｒａｎ社製であり製品番号Ｎｏ．３若しくはＮｏ．４を用いた。このガラス容器に前記コロイド粒子分散液を入れ、雰囲気温度４０℃、雰囲気湿度４０％、分散液の水位減少速度（溶媒の蒸発除去スピード）２ｍｍ／ｄａｙ以下の条件で、前記溶媒を蒸発除去することにより、前記ガラス容器内壁にポリスチレン粒子による三次元フォトニック結晶を形成した。なお、Ｎｏ．３のガラス容器において、前記分散液の蒸発面積（水面面積）は３４６．１９ｃｍ２であり、胴径は２１ｍｍであり、全高は４５ｍｍである、Ｎｏ．４のガラス容器において、前記分散液の蒸発面積（水面面積）は、４５２．１６ｃｍ２であり、胴径は２４ｍｍであり、全高は５０ｍｍである。また、Ｎｏ．３のガラス容器に前記コロイド分散液を水位１９ｍｍで入れた場合、三次元フォトニック結晶の作製日数は約８日間であり、水位２９ｍｍで入れた場合、作製日数は約１３日間であった。Ｎｏ．４のガラス容器に前記コロイド分散液を水位４１ｍｍで入れた場合、三次元フォトニック結晶の作製日数は、約２１日間であった。そして、このガラス容器の中に、白熱球を配置することにより、前記の熱輻射制御の照明装置を作製した。この照明装置について、熱輻射スペクトルを測定した。
【００３０】
前記測定は、積分球を用いて行った。この積分球は、空洞で、内部は拡散反射物質でコートされている。この積分球の中央に、前記照明装置を配置した。そして、積分球のある一点での光束を検出することにより、球内で発せられた全光束に比例したものを得ることができる。測定波長は３５０ｎｍから１０５０ｎｍの範囲で行った。なお、対照として、通常の白熱球についても、測定を行った。これらの結果を図１（ａ）に示す。同図において、実線が前記照明装置のスペクトルであり、点線が前記対照の白熱球のスペクトルである。図示のように、前記照明装置において、８００〜９００ｎｍの範囲で輻射強度が大きく減少した。
【００３１】
つぎに、図１（ａ）のデータを、三次元フォトニック結晶の透過率に換算した結果を、図１（ｂ）に示す。図示のように、前記照明装置では、光の透過率が、８３０ｎｍを中心に、半値幅約１００ｎｍで減少しており、最大で約１５％減少していた。
【００３２】
つぎに、前記ガラス容器の曲面上の三次元フォトニック結晶を走査型電子顕微鏡（ＳＥＭ）で観察した。この結果を、図２の写真に示す。なお、ＳＥＭの観察において、帯電を防止するために、結晶表面を薄く金でコーティングした後、観察した。図示のように、この結晶において、ｆｃｃ構造の（１１１）面に特徴的な最密充填構造を示しており、ポリスチレン粒子の自己組織化により、三次元フォトニック構造が形成されていることが確認された。この結晶において、＜１１１＞方向の周期性によりブラッグ反射が起こる。反射率が最大になるブラッグ波長λｍａｘは、下記の式で表される。
【００３３】
λｍａｘ＝２ｄ１１１（ｎｅｆｆ２−ｓｉｎ２θ）１／２
【００３４】
前記式において、ｎｅｆｆは実効屈折率、ｄ１１１は（１１１）両面間の結晶面間隔、θは＜１１１＞方向からの角度である。この実施例で用いたポリスチレン粒子の粒子径Ｄは３８０ｎｍであり、粒子の最密充填を仮定した場合、ｄ１１１＝０．８１６×Ｄとなる。垂直入射（θ＝０°）では、前記式より、λｍａｘは８９３ｎｍと計算される。斜め入射の場合、角度θが大きくなるほど、λｍａｘは短波長側に移動する。例えば、θ＝６０°の場合、λｍａｘは、７１３ｎｍと計算される。この実施例では、前記ガラス容器内壁の三次元フォトニック結晶に対し、白熱球からの熱輻射があらゆる角度で入射するため、透過率が、ある波長においてのみではなく、ブロードに減少している。図１（ｂ）の透過率が減少している波長と、前記式により計算で得られた波長λｍａｘとは、ほぼ一致した。この結果から、前記三次元フォトニック結晶の構造の周期性によるブッラグ反射が、白熱球の光の透過率を減少させているといえる。なお、図１において、５００ｎｍ付近でも透過率の減少が確認されたが、これは第２のフォトニックバンドによるものと推察される。
【００３５】
（実施例２）
電球のガラス球外表面上に、以下のようにして三次元フォトニック結晶を形成した。用いた電球は、朝日電気株式会社製の型番Ｇ−７４Ｈ（Ｃ）スペース球（口金サイズ１２ｍｍ、全長７０ｍｍ、バルブ径１９ｍｍ）である。１００ｍｌのビーカ（内径５５ｍｍ、高さ７０ｍｍ）に、前記実施例１のコロイド分散液を、蒸発表面面積（水面面積）２０９１．２５ｃｍ２で入れた。この分散液中に前記電球を浸漬し、前記実施例１と同じ条件で、分散媒を蒸発除去することにより、図３の写真に示すように、前記電球のガラス球外表面上にポリスチレン粒子製の三次元フォトニクス結晶を形成した。
【００３６】
【発明の効果】
以上のように、本発明によれば、入射光の角度依存がない三次元フォトニック結晶を曲面上に形成することが可能となる。この方法によれば、例えば、熱の発生が抑制された電球等の照明装置が簡単に作製できる。この他にも、本発明によれば、例えば、レンズ、ミラー等の照明、光学、ガラス関連の部品や装置の曲面に三次元フォトニック結晶を形成できる。また、本発明の用途は、熱輻射の制御に限定されず、例えば、スペクトル制御、分散制御、装飾等の用途にも適用可能である。
【図面の簡単な説明】
【図１】図１（ａ）および図１（ｂ）は、本発明の一実施例の三次元フォトニック結晶による熱輻射の制御の例を示すグラフである。
【図２】前記実施例の三次元フォトニック結晶のＳＥＭ写真である。
【図３】本発明のその他の実施例において、電球のガラス球表面上に三次元フォトニック結晶を形成した状態を示す写真である。
【図１】
2004145145.tif 000003
【図２】
2004145145.tif 000004
【図３】
2004145145.tif 000005