(57)【要約】【課題】被測定物の偏波モード分散を正確に測定することができる偏波モード分散測定装置を提供する。【解決手段】入射光５２を生成する光源５４と、前記入射光５２を偏光させ入射用偏光５６を出力する偏波コントローラ５８と、前記入射用偏光５６が前記被測定物６０を透過した透過光６２の偏波モードを解析する偏波解析器６４と、前記光源５４、前記偏波コントローラ５８および前記偏波解析器６４を制御するコントローラ６６とからなり、前記偏波コントローラ５８は、偏光子５８ａとファラデー回転子５８ｂが配置されている。【選択図】　図１
2004117065.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
光を透過する被測定物の偏波モード分散を測定する装置であって、
入射光を生成する光源と、前記入射光を入射用偏光として出力する偏波コントローラと、前記入射用偏光が前記被測定物を透過した透過光の偏波モードを解析する偏波解析器と、前記光源、前記偏波コントローラおよび前記偏波解析器を制御するコントローラとからなる偏波モード分散測定装置において、
前記偏波コントローラは、偏光子と少なくとも一つ以上のファラデー回転子が配置されていることを特徴とする偏波モード分散測定装置。
【請求項２】
前記偏波コントローラは、偏光子と、ファラデー回転子と、位相子とが配置されていることを特徴とする請求項１記載の偏波モード分散測定装置。
【請求項３】
前記光源と前記偏波コントローラとが、偏波保持ファイバーで接続されていることを特徴とする請求項１または２記載の偏波モード分散測定装置。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、信号光が伝播される際に発生する偏波モード分散（ＰＭＤ；Ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ−ｍｏｄｅ　ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ）の測定装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
近年の光伝送システムの進展、普及に伴い、システムの伝送容量を増大させるために、波長分割多重（ＷＤＭ）方式による多チャンネル化が進められている。
【０００３】
この多チャンネル化と並んで、伝送容量を増大させる方法としては、各チャンネルの光パルスのビットレートを増大させる方法があり、現在では、１０Ｇｂ／ｓの導入が進んでいる。そして、最近では、今後実用化が期待されている４０Ｇｂ／ｓの導入が展望されている。
【０００４】
このようなハイビットレートの光パルス伝送路においては、その伝送品質の劣化を招くいくつかの要素がある。
【０００５】
その一つが、偏波モード分散である。これは、光パルスの伝送路である光ファイバの中でランダムに発生する複屈折に基因して、伝送されている光パルスにおいて、本来は縮退しているべき直交偏波モードが分離してパルス幅を拡大させるという現象である。このような現象を発現した光パルスは、正しい光信号としての機能を発揮しないことになる。
【０００６】
従って、最近の光ファイバでは、この偏波モード分散を測定し、小さくする努力がなされている。しかしながら、その値は、せいぜい０．２５ｐｓ／ｋｍ１／２程度である。そして、そのような光ファイバを用いて４０Ｇｂ／ｓのビットレートを採用した場合、光伝送が可能な距離は、長くても１００ｋｍ程度であり、それ以上の距離の光伝送を実現することは出来ない。
【０００７】
また、これまでに敷設されてきた古い光ファイバの偏波モード分散は、１ｐｓ／ｋｍ１／２程度であるため、ビットレートを１０Ｇｂ／ｓにするとその光伝送可能な距離は１７０ｋｍ程度であり、ビットレート４０Ｇｂ／ｓにすると１０ｋｍ程度までしか光伝送を実現することができない。
【０００８】
このように、既設の光ファイバを用いた光伝送システムにおいて、ビットレートを１０Ｇｂ／ｓに高める場合や、次世代光伝送システム用に新たな光ファイバを敷設してそのビットレートを４０Ｇｂ／ｓ以上で運転しようとする場合には、偏波モード分散の影響が顕著に現れ、その結果、伝送容量が大きく、実用的な光伝送システムの構築が困難になる。
【０００９】
このため、偏波モード分散を補償するために、正確に偏波モード分散の測定を行うことが出来る測定装置が提供されているが、ここで代表的な装置を例示し、その機能について説明する。
【００１０】
特開２００１−３３７００８号公報に記載されている装置について説明する（特許文献１参照）。図６は、この装置の構成概略図であり、入射された測定対象光は、この装置を伝播されると、偏波モード分散の値が得られるというものである。
【００１１】
この偏波モード分散測定装置は、可変波長光源１０が可変波長光を生成して、偏波コントローラ２０に可変波長光が供給される。可変波長光源１０は、コントローラ５０からの制御に基づき、波長を二種類に変更する。二種類の波長に対応する光角周波数をω、ω＋Δωとする。
【００１２】
偏波コントローラ２０において、可変波長光は、偏光子２２により直線偏光となる。直線偏光は、二分の一波長板２６によって、偏波モードが変更される。なお、直線偏光を四分の一波長板２４によって、円偏光あるいは楕円偏光にしてから、二分の一波長板２６によって、偏波モードを変更してもよい。二分の一波長板２６は、コントローラ５０からの信号に基づき、偏波モードを、三種類（例えば、０度、４５度、９０度）に変更する。
【００１３】
二分の一波長板２６によって、偏波モードを変更された光は、光ファイバなどのＤＵＴ（Ｄｅｖｉｃｅ　Ｕｎｄｅｒ　Ｔｅｓｔ：被測定物）３０に供給される。ＤＵＴ３０を透過した光は、偏波解析器４０に入力される。
【００１４】
偏波解析器４０に入力された光から、ＤＵＴ３０のジョーンズ行列Ｊを求める。ジョーンズ行列Ｊは、可変波長光源１０の生成する光の光角周波数の関数であるので、ジョーンズ行列Ｊは、Ｊ（ω）、Ｊ（ω＋Δω）の二種が求められる。また、ジョーンズ行列Ｊは３自由度を有する。よって、二分の一波長板２６により変更された三種類の偏波モードの光がＤＵＴ３０を透過した透過光から、Ｊ（ω）、Ｊ（ω＋Δω）を求める。
【００１５】
Δωが微小ならば、Ｊ（ω）、Ｊ（ω＋Δω）の固有値は共通である。そこで、Δωを微小にとり、Ｊ（ω）、Ｊ（ω＋Δω）の固有値が共通であることを利用して、Ｊ（ω）、Ｊ（ω＋Δω）、Δωから固有値を求める。ジョーンズ行列の固有値から、固有ジョーンズ行列が求められる。固有ジョーンズ行列から偏波モード分散がわかる。
【００１６】
【特許文献１】特開２００１−３３７００８号公報
【００１７】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、従来の偏波モード分散測定装置では、偏波コントローラが、偏光子、四分の一波長板、二分の一波長板から構成され、入射された光の偏波モードを制御（例えば、直線偏光を円偏光または楕円偏光にする。）するために、四分の一波長板や二分の一波長板を物理的に回転させる必要がある。このため、偏波モードを変更するために多大な時間を必要とするため、偏波モード分散自体が変化してしまう。この結果、精度良い偏波モードの測定が出来ないという問題があった。
【００１８】
【課題を解決するための手段】
本発明の第１の態様によれば、入射光を生成する光源と、前記入射光を偏光させ入射用偏光を出力する偏波コントローラと、前記入射用偏光が前記被測定物を透過した透過光の偏波モードを解析する偏波解析器と、前記光源、前記偏波コントローラおよび前記偏波解析器を制御するコントローラとからなり、前記偏波コントローラは、少なくとも一つ以上のファラデー回転子が配置されているものである。
【００１９】
上記のように構成された偏波モード分散測定装置によれば、光源により生成された入射光は、ファラデー回転子を電流制御することによって偏波モードが変更される。このため、入射光の偏波モードの変更は短時間で可能であり、入射光の偏波モードを変化させずに入射用偏光を生成することができる。
【００２０】
また、複数のファラデー回転子を配置することにより、各ファラデー回転子での制御範囲が小さくなるので、偏波モードの変更を精度良く行うことが出来る。
【００２１】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態について、図面を参照して説明する。
【００２２】
図１は本発明の第一の実施形態に係わる構成を示す図である。
本装置例の分散モード補償装置５０は、入射光５２を生成する光源５４と、前記入射光５２を偏光させ入射用偏光５６を出力する偏波コントローラ５８と、前記入射用偏光５６が被測定物６０（以下ＤＵＴ６０と称する。）を透過した透過光６２の偏波モードを解析する偏波解析器６４と、前記光源５４、前記偏波コントローラ５８および前記偏波解析器６４に接続され、それぞれの制御を行うコントローラ６６とからなる。
【００２３】
前記偏波コントローラ５８は、一つの偏光子５８ａと、一つのファラデー回転子５８ｂが順に配置されて構成されている。さらに、偏波解析器６４は、ストークスアナライザで構成されている。
【００２４】
なお、前記光源５４と前記偏波コントローラ５８は、ＰＭＦ（Ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ　ｍａｉｎｔａｉｎｉｎｇ　Ｆｉｂｅｒ）もしくはＳＭＦ（Ｓｉｎｇｌｅ　Ｍｏｄｅ　Ｆｉｂｅｒ）等の光ファイバで接続されている。偏光子での挿入損失を考慮すると、ＰＭＦを使用した方が好ましい。ＰＭＦの場合、光源の偏光方向と、ＰＭＦの偏光保持方向と、偏光子の透過偏光方向が同方向となるように配置される。
【００２５】
この偏波モード分散測定装置は、光源５４で生成された可変波長光がＰＭＦを伝播し、偏波コントローラ５８に供給される。偏波コントローラ５８では、偏光子５８ａ、ファラデー回転子５８ｂの順に伝播され、偏波モードが変更される。ファラデー回転子５８ｂでは、偏波モードが、二種類（例えば、０度、４５度）変更される。この際、ファラデー回転子５８ｂは、電流により制御されるが、その値は、０〜１００ｍＡ程度であり、消費電力は少ない。
【００２６】
Ｌ．　Ｎｅｌｓｏｎらのグループはミューラマトリクス法（ＭＭＭ）という測定法によって測定している（Ｒ．　Ｍ．　Ｊｏｐｓｏｎ，　Ｐｈｏｔｏｎ．　Ｔｅｃｈ．　Ｌｅｔｔ．，　１１（９），　ｐ１１５３，　１９９９　＆　Ｌ．　Ｅ．Ｎｅｌｓｏｎ，　Ｐｈｏｔｏｎ．　Ｔｅｃｈ．　Ｌｅｔｔ．，　１１（１２），　ｐ１６１４，　１９９９）。
【００２７】
まずある角周波数ωの伝送媒体のミューラマトリクスを求める。出力ＳＯＰは、数１となる。
【数１】
2004117065.tif 000003
【００２８】
また、透過媒体のミューラマトリクス（３次元回転変換行列）は数２から求めることができる。
【数２】
2004117065.tif 000004
【００２９】
このまま入射偏光を各ストークス基底としても良いのだが、測定した２つの入射偏光で透過媒体のミューラマトリクス（３次元回転変換行列）を求めることができる。式（１）から、
【数３】
2004117065.tif 000005
となるから、
【数４】
2004117065.tif 000006
（４）
となり、さらに、
【数５】
2004117065.tif 000007
（５）
であるから、結局、入射偏光だけで出力ＳＯＰが求まり、後は式（２）から透過媒体のミューラマトリクス（３次元回転変換行列）が求まる。ただし、
【数６】
2004117065.tif 000008
（６）
のとき、ｋ＝１（最小）となるため、ノイズを拡大せず最良の精度が得られる。
【００３０】
次に、ＰＭＤベクトルの求め方を解説する。
入射光の周波数を変えると、出力ＳＯＰは１次近似の範囲ではＰＳＰを軸として回転する。ＰＭＤベクトルと出力ＳＯＰを用いてこの関係は、
【数７】
2004117065.tif 000009
（７）
と表される（下付きはω微分を表す）。これを透過媒体のミューラマトリクス（３次元回転変換行列）を用いて表すと、小さな回転φに対して、
【数８】
2004117065.tif 000010
（８）
となるので、
【数９】
2004117065.tif 000011
（９）
である。ここで幾何的に考えて、微分ではなく２つの波長における出力ＳＯＰの差からその回転の軸と角度を求める。
【００３１】
【数１０】
2004117065.tif 000012
まず、２波長における出力ＳＯＰの間の回転変換を表すミューラマトリクスを求める。
また、以下のパラメータ
【数１１】
2004117065.tif 000013
を用いると、一般の回転群の３次元表示は、
【数１２】
2004117065.tif 000014
（１２）
であるから、式（１０）により求めたミューラマトリクスの回転軸と回転角は以下の式（１３）〜式（１６）から求まる。
【数１３】
2004117065.tif 000015
（１３）
【数１４】
2004117065.tif 000016
（１４）
【数１５】
2004117065.tif 000017
（１５）
【数１６】
2004117065.tif 000018
（１６）
【００３２】
従って、下式（１７）のＰＭＤベクトルは、
【数１７】
2004117065.tif 000019
（１７）
【数１８】
2004117065.tif 000020
および、
【数１９】
2004117065.tif 000021
（１９）
と求まる。なお、回転角φがπより大きくなった場合には、φ＝２π−φとみなされてしまい、正確なＤＧＤが算出されない。このためφはπ以下でなければならない。
【００３３】
マトリクスの固有値からも回転軸のベクトルが求められるが，ストークスパラメータ測定値に誤差がある場合，固有値が常に回転軸になるとは限らないため，回転行列であると仮定した解析である幾何的な導出のほうが正確である。
【００３４】
ここで、入射偏波の１つがＳ１＝１（０度）とは限らない場合、ストークス基底ｓｕｎｉｔを入射偏波ｓｉｎに変換する行列Ｃを考えると、
【数２０】
2004117065.tif 000022
（２０）
となり、入射を基底と仮定して計算で求められるマトリクスはこのＲ’である。このＲ’について、測定から
【数２１】
2004117065.tif 000023
（２１）
として求められるため、
【数２２】
2004117065.tif 000024
（２２）
上式（２２）の場合には、Ｒ’Δ＝ＲΔとなる。
【００３５】
式（２２）とすると、Ｃをポアンカレ球上の球形を変えない何らかの１対１変換であるとして、入射偏波１と２は９０度程度の角度をなしているだけでよい。つまり、入射偏波ＳｉｎはＳ１＝１（０度）である必要はないが、ωとω＋ΔωでＣが同じである必要があり、また入射偏波１と２のなす角度は、直線偏波の場合で９０度程度である必要がある。
【００３６】
次に、偏波モード分散測定器の他実施例について説明する。
【００３７】
図２は本発明の第二の実施形態に係わる構成を示す図である。
本装置例の分散モード補償装置８０は、図１の構成と比較すると、位相子８４が偏波コントローラ５８とＤＵＴ６０の間に配置させる以外は、同一の構成である。このため位相子８４以外の説明は省略する。なお、図１と同一の部分には同一番号を付して説明する。
【００３８】
位相子８４は、偏波コントローラ５８とＤＵＴ６０の間に配置され、１／４波長板８４ａ、ファラデー回転子８４ｂ、１／４波長板８４ｃが、偏波コントローラ５８側から順に配置されている。
【００３９】
このように、位相子８４を配置させた構成では、偏波コントローラ５８から出射される入射用偏光５６の位相を変化させて測定することができる。なお、本構成は、より精密な偏波モード分散の測定に適している。
【００４０】
なお、図１および図２では、偏光子５８ａの後に、ファラデー回転子５８ｂを一つ配置させたが、これは２つ以上であってもよい。図示しないが、ファラデー回転子５８ｂを複数配置することにより、一つのファラデー回転子５８ｂが必要とする偏波モードの変更制御範囲が小さくなるので、より精度よく偏波モード分散の測定をすることができる。
【００４１】
次に、偏波モード分散測定装置の具体的な実施例について説明する。まず最初にＰＭＤエミュレータの原理の説明を行う。複数の偏光回転子と複数の偏光保持ファイバ（ＰＭＦ）または、複数の偏光回転子と複数の複屈折結晶を用いたＰＭＤエミュレータのＰＭＤは、再起的に計算が可能である。（ｎ＋１）セクション後の１次ＰＭＤベクトルτ（ｎ＋１）と２次ＰＭＤベクトルτω（ｎ＋１）はＰＭＤ接続関係式で表され、それは下記のように表される。
【数２３】
2004117065.tif 000025
（２３）
【数２４】
2004117065.tif 000026
（２４）
なお、τｎ＋１はｎ＋１番目のＤＧＤセクションの１次ＰＭＤベクトルτ（ｎ）は１〜ｎセクションの１次ＰＭＤベクトル、Ｒｎはｎ番目の回転偏光子による回転接続を表すマトリクスである。
【００４２】
特に２セクションのＤＧＤで発生されるＰＭＤの量は、２つのセクションのＤＧＤをτ１、τ２とし、回転接続角をθとして、下記のように表され、
【数２５】
2004117065.tif 000027
（２５）
【数２６】
2004117065.tif 000028
（２６）
これらは周波数に依存しない。下付は微分を表す。ここでτはＤＧＤ、ωは光搬送波の角周波数である。このとき、２次ＰＭＤベクトルは必ず１次ベクトルに直交するため、ＳＯＰＭＤ（Ｓｅｃｏｎｄ　Ｏｒｄｅｒ　Ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ　Ｍｏｄｅ　Ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ；２次ＰＭＤ）の成分はＰＳＤのみである。
【００４３】
逆に、２セクションより多いＤＧＤで発生されたＰＭＤは周波数に関して周期的なＤＧＤと２成分を含むＳＯＰＭＤをもち、そのＦＳＲは１つのＰＭＦの長さにより決定される。３セクションより多い場合には、複数のＦＳＲ（Ｆｒｅｅ　ｓｐｅｃｔ−ｒｕｍ　ｒａｎｇｅ）がミキシングされるが、各ＦＳＲを等しい値とすることによりエミュレータ全体として１つのＦＳＲを持たせることが可能であり、安定したエミュレータ特性を実現できる。またＦＳＲを同量変化させることにより、特性の形はそのままに周波数方向へ特性をシフトさせることができる。
【００４４】
次に、図３を参照し、ＰＭＤエミュレータについて具体的に説明する。偏波コントローラ１８は、偏光回転子として機能する３つのファラデー回転子である。偏波コントローラ１８には、それぞれ接続された４つのＤＧＤ付与部１６が接続されているが、これらはＰＭＦで構成されている。
【００４５】
決まったＦＳＲを持つように、すべてのＤＧＤ付与部１６のＰＭＦは同じ長さとした。すべてのＰＭＦのＤＧＤは７．５ｐｓである。ＦＳＲは１３．３ＧＨｚであるが、すべての位相が同じになるように調整した。この位相についてすべてのＤＧＤ付与部１６において同量シフトさせることにより、ＰＭＤの形を変えずに周波数シフトをさせることが可能である。位相のシフトは位相シフタ３２（図２〜図５を参照）やＤＧＤ付与部の温度調節（図示しないが、ペルチェ、ヒータ等を使用する。）で実現できる。
【００４６】
ＤＧＤ付与部１６は４セクションであるが、一部の回転接続角を０度に設定することによりセクション数を減らすことができ、周波数依存性のない２セクションも実現できる。
【００４７】
ＤＧＤ、ＰＣＤ（Ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ　Ｃｈｒｏｍａｔｉｃ　Ｄｉｓｐｅｒｓｉｏｎ）、ＰＳＤ（Ｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ−ｓｔａｔｅ　Ｄｅｐｏｌａｒｉｚａｔｉｏｎ）、ＳＯＰＭＤは性質上関連しているので、完全に自由に独立して値を選択することはできないが、１つより大きい目標プロファイルに対して同時に非線形フィッティングを行なうことにより、可能な範囲の回転接続角度を求めることができるようにした。図１〜図５に示したＰＭＤエミュレータでは、回転接続角を偏波コントローラ（ファラデー回転子）で調節できるようにし、算出した接続角を±３度以内の精度で実現できるようになっている。
【００４８】
次に、図１に示した偏波モード分散測定器５０により、偏波モード分散示す。この偏波モード分散測定器５０は、通常の偏光解析法であり、偏波コントローラ５８として、偏光子５８ａと、偏光回転子の機能を有するファラデー回転子５８ｂを用いた。
【００４９】
入射偏波状態はストークス空間で直交する２点からミューラーマトリクス法（ＭＭＭ）によりＰＭＤベクトルを求めた。ＰＭＤベクトルを求めるのには波長が２点必要だが、２次ＰＭＤを求めるには波長がもう１点必要である。よって、ある波長における２次ＰＭＤを正確に求めるためには、波長３点における偏波状態２状態について偏波状態が時間的に変化しないうちに測定する必要がある。
【００５０】
今回、反応速度の早い偏波コントローラ（ファラデー回転子）を用いることにより、測定時間が短くなり、ＰＭＤベクトルを正確に測定することが可能となった。この結果、２成分の２次ＰＭＤ量を正確にすることができるようになった。ファラデー回転子のπ／２回転に要する時間は０．２ｍｓ未満である。
【００５１】
次に、ＰＭＤエミュレータの再現性について説明する。周波数依存性をもつＤＧＤの周波数特性を固定して、２次ＰＭＤ量の異なる状態をＰＭＤエミュレータで再現した。中心波長１５４８ｎｍにおけるＤＧＤの値が２０ｐｓ、ＳＯＰＭＤの値が全周波数域において７５，１００，１２５ｐｓ２となるように目標値を設定した。ファラデー回転子による回転角は下記のとおりである。
ＳＯＰＭＤ　　７５ｐｓ２　：　３１．０，　６７．５，　３１．０　［ｄｅｇ．］
ＳＯＰＭＤ　１００ｐｓ２　：　２６．４，　６５．２，　２６．４　［ｄｅｇ．］
ＳＯＰＭＤ　１２５ｐｓ２　：　２１．８，　６３．５，　２１．８　［ｄｅｇ．］
【００５２】
このときのＰＭＤエミュレータのＰＭＤ特性と理論計算値を図４、図５に示す。図４がＤＧＤ値、図５がＳＯＰＭＤ値である。ＰＭＤエミュレータにより生成されたＰＭＤ特性は再現性があり、理論計算値と良く一致していることがわかる。
【００５３】
ＳＯＰＭＤ値が１００ｐｓ２であるものについて、図６にＳＯＰＭＤをＰＣＤの絶対値とＰＳＤに分解して表示した。ＰＣＤとＰＳＤを精度良く分解して生成、測定できていることが分かる。ＤＧＤの周期的性質から、中心波長においてＰＣＤが０であるため、中心波長においてＳＯＰＭＤの成分はＰＳＤのみ、中心波長から離れるに従ってＰＣＳの割合が増し、半周期のところで再度ＰＳＤ成分になるという特性をもつ。
【００５４】
周波数依存性のない状態は２セクションのＤＧＤでエミュレートでき、このとき２次ＰＭＤは同じように７５、１００、１２５ｐｓ２に設定することができる。このＰＭＤエミュレータを用いて、同じＳＯＰＭＤ値をもつ状態を２種類以上実現でき、このエミュレータを用いることにより、光通信システムにおける２成分の２次ＰＭＤによる性能低下を見積もることが可能となるであろう。
【００５５】
上述したように、偏波コントローラ（ファラデー回転子）を用いたプログラム可能なＰＭＤエミュレータと偏波モード分散測定装置により正確な測定が可能となる。なお、このＰＭＤエミュレータは安定であり、ＰＭＤエミュレータで発生したＰＭＤを偏波モード分散測定装置で測定したＤＧＤと２次ＰＭＤの２成分は理論計算と良く一致した。
【００５６】
【発明の効果】
以上のように、本発明によれば、光源により生成された入射光は、ファラデー回転子を物理的にではなく、電気的に制御することによって偏波モードが変更される。このため、入射光の偏波モードの変更は短時間で可能であり、入射光の偏波モードを変化させない状態で入射用偏光を生成することができる。この結果、精度良く偏波モード分散の測定を行うことができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】本発明の偏波モード分散測定装置の一構成例を示す図である。
【図２】図１の偏波モード分散測定装置の他構成例を示す図である。
【図３】ＰＭＤエミュレータの一構成例を示す図である。
【図４】ＰＭＤエミュレータのＰＭＤ特性と理論計算値をＤＧＤ値により示したグラフである。
【図５】ＰＭＤエミュレータのＰＭＤ特性と理論計算値をＳＯＰＭＤ値により示したグラフである。
【図６】ＰＭＤエミュレータのＰＭＤ特性と理論計算値を、ＳＯＰＭＤ値をＰＣＤの絶対値とＰＳＤに分解して示したグラフである。
【図７】従来の偏波モード分散測定装置を示す図である。
【符号の説明】
５０、８０　偏波モード分散測定装置
５２　入射光
５４　光源
５６　入射用偏光
５８　偏波コントローラ
６０　被測定物（ＤＵＴ）
６２　透過光
６４　偏波解析器
６６　コントローラ
８４　位相子
【図１】
2004117065.tif 000029
【図２】
2004117065.tif 000030
【図３】
2004117065.tif 000031
【図４】
2004117065.tif 000032
【図５】
2004117065.tif 000033
【図６】
2004117065.tif 000034
【図７】
2004117065.tif 000035