(57)【要約】【課題】効率よく複数の量子ビットの中から任意に選択した２つの量子ビットで量子もつれ状態を生成する。【解決手段】量子ビットＱ1と量子ビットＱ4の間で量子もつれ状態を作る場合、量子ビットＱ1，Ｑ4の共鳴周波数ωQ1，ωQ4の和周波数ωQ1＋ωQ4または差周波数｜ωQ1−ωQ4｜に可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresを合わせる。この状態で、量子ビットＱ1，Ｑ4に和周波数ωQ1＋ωQ4または差周波数｜ωQ1−ωQ4｜のマイクロ波パルスを照射することによって、量子ビットＱ1と量子ビットＱ4の量子もつれ状態を作ることができる。【選択図】  図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の量子ビットと相互作用する、共振周波数が可変な共振器と、
この共振器の共振周波数を任意に選択した量子ビットの遷移周波数に一致させる共振周波数制御手段と、
前記共振器の共振周波数を前記遷移周波数に一致させた状態で、前記選択した量子ビットに前記遷移周波数のマイクロ波パルスを照射する照射手段とを備え、
前記選択した量子ビットの量子もつれ状態を生成することを特徴とする量子計算装置。
【請求項２】
請求項１記載の量子計算装置において、
前記共振周波数制御手段と前記照射手段とは、任意の複数の量子ビットの共鳴周波数の和周波数または差周波数を前記遷移周波数とすることにより、この複数の量子ビット間の量子もつれ状態を生成することを特徴とする量子計算装置。
【請求項３】
複数の量子ビットと相互作用する共振器の共振周波数を任意に選択した量子ビットの遷移周波数に一致させる共振周波数制御手順と、
前記共振器の共振周波数を前記遷移周波数に一致させた状態で、前記選択した量子ビットに前記遷移周波数のマイクロ波パルスを照射する照射手順とを有し、
前記選択した量子ビットの量子もつれ状態を生成することを特徴とする量子もつれ制御方法。
【請求項４】
請求項３記載の量子もつれ制御方法において、
前記共振周波数制御手順と前記照射手順とは、任意の複数の量子ビットの共鳴周波数の和周波数または差周波数を前記遷移周波数とすることにより、この複数の量子ビット間の量子もつれ状態を生成することを特徴とする量子もつれ制御方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、共振器と量子ビットの相互作用を利用して、量子ビット間の量子もつれ状態を生成する量子計算装置および量子もつれ制御方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
量子力学の重ね合わせ状態の性質を積極的に利用する量子計算では超並列計算が実行でき、現在の計算機では非常に時間のかかるある種の問題が短時間のうちに解けることが指摘されている。このような実用的な量子計算を実行するためには、少なくとも１０００個以上の量子ビットで自在に量子もつれ状態をつくり制御する必要がある。
【０００３】
複数の量子ビットで量子もつれ状態を実現する方法としては、図４に示すように量子ビット間の直接相互作用を利用する方法がある（例えば、非特許文献１参照）。図４の量子ビットは左から量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，Ｑ4，Ｑ5である。離れた量子ビットの間の量子もつれ状態を作るために、隣接する量子ビットを利用して量子情報を転送する。例えば量子ビットＱ1と量子ビットＱ4で量子もつれ状態を作るためには、まず量子ビットＱ1の量子情報を２回の交換ゲート操作を使い量子ビットＱ3に移す。すなわち、図４（Ａ）に示すように量子ビットＱ1の量子情報を量子ビットＱ2に移した後に、図４（Ｂ）に示すように量子ビットＱ2の量子情報を量子ビットＱ3に移す。そして、図４（Ｃ）に示すように量子ビットＱ3と量子ビットＱ4で量子もつれ状態を作った後に、再び二回の交換ゲート操作を使い量子情報を量子ビットＱ1に戻す。
【０００４】
また、複数の量子ビットで量子もつれ状態を実現する他の方法として、図５に示すように量子ビットと共振器の相互作用を利用して量子ビットの量子情報を一度共振器に移してから他の量子ビットと量子もつれ状態を作る方法がある（例えば、特許文献１参照）。図５（Ａ）の系は複数の量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，Ｑ4，Ｑ5と共振器ｒｅｓで構成されている。それぞれの量子ビット同士の直接相互作用は小さい。量子ビットＱ1と量子ビットＱ4の間で量子もつれ状態を作るためには、まず図５（Ｂ）に示すように量子ビットＱ1の共鳴周波数ωQ1を変化させて共振器ｒｅｓの共振周波数ωresに一致させ、共振器ｒｅｓと量子ビットＱ1の相互作用を利用して量子ビットＱ1の量子情報を共振器ｒｅｓに移す。次に、図５（Ｃ）に示すように量子ビットＱ4の共鳴周波数ωQ4を共振器ｒｅｓの共振周波数ωresに一致させ、量子もつれ状態を作り出す。
【０００５】
【特許文献１】特開２００６−１６５８１２号公報
【非特許文献１】T.P.Orlando,J.E.Mooij,Lin Tian,C.H.van der Wal,L.S.Levitov,S.Lloyd,and J.J.Mazo,“Superconducting persistent-current qubit”,PHYSICAL REVIEW B,vol.60,No.22,p.15 398-15 413,1999
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
図４で説明した量子ビット間の直接相互作用を用いて量子もつれ状態を作る方法では、離れた量子ビット同士の量子もつれ状態を作るために非常に多くの操作が必要になり、また隣接していない量子ビット間の相互作用が小さいので、距離が離れるほど２つの量子ビットで量子もつれ状態を作ることが困難になるという問題点があった。したがって、この方法では、量子ビットの多ビット化が困難になる。また、量子ビット同士が常に相互作用を介してつながっているので、デコヒーレンスの抑制が難しいという問題点があった。
【０００７】
一方、図５で説明した共振器を介して量子もつれ状態を作る方法では、量子ビット間の直接相互作用を用いる方法の問題点を解決することができる。ただし、共振器を介して量子もつれ状態を作る方法では、量子ビットの共鳴周波数を共振器に一致させるために量子ビットのエネルギー準位をずらす必要がある。そのため、量子ビットのコヒーレンス時間が最も長い最適点からずれた点で量子ビットを操作しなければならない。また、共振器を介して量子もつれ状態を作る方法では、２つの量子ビットの量子もつれ状態を生成するために多数回の量子ビット操作が必要である。量子計算はコヒーレンスが保たれている時間内に行う必要があるので、コヒーレンス時間が長くゲート操作時間が短いことが理想である。しかし、この方法では、コヒーレンス時間が短くなりさらにゲート操作時間が長くなってしまうという問題点があった。
【０００８】
このように従来の方法では、複数の量子ビットを用いて任意の量子もつれ状態を作り出すことにはいくつかの問題点があり、量子計算機の多量子ビット化を阻む原因のひとつになっている。
本発明の目的は、効率よく複数の量子ビットの中から任意に選択した２つの量子ビットで量子もつれ状態を生成することにある。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
本発明の量子計算装置は、複数の量子ビットと相互作用する、共振周波数が可変な共振器と、この共振器の共振周波数を任意に選択した量子ビットの遷移周波数に一致させる共振周波数制御手段と、前記共振器の共振周波数を前記遷移周波数に一致させた状態で、前記選択した量子ビットに前記遷移周波数のマイクロ波パルスを照射する照射手段とを備え、前記選択した量子ビットの量子もつれ状態を生成するものである。
また、本発明の量子計算装置の１構成例において、前記共振周波数制御手段と前記照射手段とは、任意の複数の量子ビットの共鳴周波数の和周波数または差周波数を前記遷移周波数とすることにより、この複数の量子ビット間の量子もつれ状態を生成するものである。
【００１０】
また、本発明の量子もつれ制御方法は、複数の量子ビットと相互作用する共振器の共振周波数を任意に選択した量子ビットの遷移周波数に一致させる共振周波数制御手順と、前記共振器の共振周波数を前記遷移周波数に一致させた状態で、前記選択した量子ビットに前記遷移周波数のマイクロ波パルスを照射する照射手順とを有し、前記選択した量子ビットの量子もつれ状態を生成するようにしたものである。
また、本発明の量子もつれ制御方法の１構成例において、前記共振周波数制御手順と前記照射手順とは、任意の複数の量子ビットの共鳴周波数の和周波数または差周波数を前記遷移周波数とすることにより、この複数の量子ビット間の量子もつれ状態を生成するようにしたものである。
【発明の効果】
【００１１】
本発明によれば、共振器の共振周波数を任意に選択した量子ビットの遷移周波数に一致させることにより、選択した量子ビットの遷移が可能となり、この状態で量子ビットに遷移周波数のマイクロ波パルスを照射することにより、任意の量子ビットの選択的な量子もつれ状態の生成が可能になる。本発明では、量子ビット同士の直接の相互作用を使うことなく、複数の量子ビット間の量子もつれ状態を効率良く作り出すことができ、離れた量子ビットでも隣接した量子ビットと同じように量子もつれ状態の生成が可能である。また、本発明では、量子ビットをコヒーレンス時間の長い最適動作点で働かせることができ、さらに量子もつれ状態を作り出すまでのステップ数も少なくて済むので、量子ビットのコヒーレンス時間を有効に使うことができる。したがって、本発明によれば、複数の量子ビットによる量子計算の実現に多大な貢献をすることができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１２】
図１に本発明の量子もつれ制御方法の概念を示す。本発明の系は共振周波数が可変な共振器ｖｒｅｓとそれぞれの共鳴周波数が異なる複数の量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，Ｑ4，Ｑ5によって構成されている。従来と異なるのは可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数を外部から制御可能なことである。
【００１３】
各量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，Ｑ4，Ｑ5間の相互作用は無視できるほど小さく、量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，Ｑ4，Ｑ5と可変共振器ｖｒｅｓの間には相互作用がある。ｉ番目とｊ番目の量子ビットＱi，Ｑjの共鳴周波数はそれぞれωi，ωjである。この２つの量子ビットの量子もつれ状態を生成する場合には、ωi＋ωjの和周波遷移または｜ωi−ωj｜の差周波遷移を利用する。例えば量子ビットＱ1と量子ビットＱ4の間で量子もつれ状態を作るためには、図１に示すように量子もつれ状態を作りたい量子ビットＱ1，Ｑ4の共鳴周波数ωQ1，ωQ4の和周波数ωQ1＋ωQ4または差周波数｜ωQ1−ωQ4｜に可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresを合わせる。これにより、２つの量子ビットに量子もつれ状態を作るための和周波遷移、差周波遷移が可能になる。
【００１４】
図２は３つの量子ビットＱi，Ｑj，Ｑkのうちの量子ビットＱiと量子ビットＱj及び量子ビットＱkの間の状態遷移を示したものである。ｇiは量子ビットＱiが基底状態にあることを意味し、ｅiは量子ビットＱiが励起状態にあることを意味している。したがって、図２のＬ１は量子ビットＱi，Ｑj，Ｑkが基底状態にある準位、Ｌ２は量子ビットＱiが励起状態で、量子ビットＱj，Ｑkが基底状態にある準位、Ｌ３は量子ビットＱjが励起状態で、量子ビットＱi，Ｑkが基底状態にある準位、Ｌ４は量子ビットＱkが励起状態で、量子ビットＱi，Ｑjが基底状態にある準位、Ｌ５は量子ビットＱi，Ｑjが励起状態で、量子ビットＱkが基底状態にある準位、Ｌ６は量子ビットＱi，Ｑkが励起状態で、量子ビットＱjが基底状態にある準位を示している。
【００１５】
各量子ビットＱi，Ｑj，Ｑkの励起エネルギー（共鳴周波数）は異なっており、それぞれωi，ωj，ωkである。量子ビットＱiにωiの周波数でπパルスを照射することで、量子ビットＱiの状態を反転させることができる。
【００１６】
ここで、量子ビットＱiと量子ビットＱjの量子もつれ状態を作ることを考える。量子ビットと結合している可変共振器ｖｒｅｓを制御して、その共振周波数ωresを量子ビットＱi，Ｑjの共鳴周波数ωi，ωjの和周波数ωi＋ωjに合わせると、状態｜ｇi，ｇj＞と状態｜ｅi，ｅj＞との間の和周波遷移が可能になる。また、可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresを差周波数｜ωi−ωj｜に合わせると、状態｜ｇi，ｅj＞と状態｜ｅi，ｇj＞との間の差周波遷移が可能になる。可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresを和周波数ωi＋ωjまたは差周波数｜ωi−ωj｜に合わせた状態で、量子ビットＱi，Ｑjに和周波数ωi＋ωjまたは差周波数｜ωi−ωj｜のマイクロ波パルスを照射することによって量子ビットＱiと量子ビットＱjの量子もつれ状態を作ることができる。
【００１７】
またこの時、可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresはωiとωkの和周波数、差周波数からずれているので、量子ビットＱiと量子ビットＱkの間での和周波数または差周波数による遷移が起こることはなく、量子ビットＱiと量子ビットＱkの量子もつれ状態が生成されることはない。
【００１８】
ただし、可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresを変化させて、量子ビットＱi，Ｑkの共鳴周波数ωi，ωkの和周波数ωi＋ωkまたは差周波数｜ωi−ωk｜に合わせることで、量子ビットＱi，Ｑkの状態遷移が可能になり、量子ビットＱi，Ｑkにマイクロ波を当てることで量子ビットＱiと量子ビットＱkの量子もつれ状態が生成される。このように、可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数ωresを変化させることによって、任意の量子ビットの量子もつれ状態を作ることができる。
【００１９】
図２の４１は量子ビットＱiと量子ビットＱjの和周波遷移、４２は量子ビットＱiと量子ビットＱjの差周波遷移、４３は量子ビットＱiと量子ビットＱkの和周波遷移、４４は量子ビットＱiと量子ビットＱkの差周波遷移を表している。
【００２０】
通常の場合には量子ビット間に相互作用が無いので、量子ビットに共鳴マイクロ波パルスを照射したとしても、和周波遷移または差周波遷移は起こらない。しかしながら、前記のように可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数を変化させて量子ビットの遷移周波数に一致させることによって和・差周波による量子ビットの遷移確率が有限になる。可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数を量子ビットの遷移周波数に一致させた状態で、量子ビットに共鳴マイクロ波パルスを照射することによって量子ビットに遷移を起こさせることが可能になる。このとき、遷移周波数が可変共振器ｖｒｅｓの共振周波数からずれている量子ビットの遷移は無視できる。
【００２１】
つまり、本発明では、可変共振器ｖｒｅｓを使うことによって量子ビット間に量子もつれ状態を作り出すスイッチを作ることができ、従来技術では困難であった複数量子ビット中の任意の２つの量子ビットの選択的な量子もつれ状態の生成が可能になる。また、本発明の方法では、量子ビットをコヒーレンス時間の長い最適動作点で働かせることができ、さらに量子もつれ状態を作り出すまでのステップ数も少なくて済むので、量子ビットのコヒーレンス時間を有効に使うことができる。
【００２２】
以下、本発明の実施の形態をより具体的に説明する。ここでは、本発明を超伝導磁束量子ビットに利用する例を挙げる。図３は本発明の実施の形態に係る量子計算装置の量子もつれスイッチの構成を示すブロック図である。
図３において、Ｑ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNは超伝導磁束量子ビット、ＬＣｒｅｓは可変共振器となる超伝導ＬＣ共振回路、ＭＲは量子状態を制御するためのマイクロ波パルスを量子ビットに照射する照射手段となるマイクロ波照射線、Ｄ1，Ｄ2，Ｄ3，・・・，ＤN-1，ＤNはそれぞれ量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNの状態検出器となるＳＱＵＩＤ（Superconducting QUantum Interference Device）磁束計、ＲＥＧは超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓにバイアス電流Ｉbiasを供給して超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓの共振周波数を制御する共振周波数制御手段となる電源である。
【００２３】
Ｎ個の超伝導磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNは、それぞれ３つのジョセフソン接合をもつループからなっている。磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNのエネルギーギャップはジョセフソン接合の大きさなどに依存する。そのため、それぞれの磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNの共鳴周波数はわずかずつ異なっている。ここでは、磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNの共鳴周波数をω1，ω2，ω3，・・・，ωN-1，ωNとする。
【００２４】
磁束量子ビット同士の磁気的な結合は弱いが、それぞれの磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNは超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓと磁気的に結合している。超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓは、キャパシタＣ1と、超伝導線からなる超伝導インダクタＬ1と、共振周波数を制御するためのジョセフソン接合Ｊと、高周波通過阻止コイルＬ2，Ｌ3とを含む。キャパシタＣ1が存在するために、バイアス電流Ｉbiasはジョセフソン接合Ｊのみを流れる。ジョセフソン接合Ｊはインダクタとして働くが、そのインダクタンスの大きさはバイアス電流Ｉbiasに依存する。よって、電源ＲＥＧによってバイアス電流Ｉbiasを制御することで、ジョセフソン接合Ｊのインダクタンスを変えることができる。これにより、超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓの共振周波数の制御が可能である。
【００２５】
超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓのＱ値を高くするために、図３に示すようにバイアス電流ラインに高周波通過阻止コイルＬ2，Ｌ3あるいはローパスフィルターを挿入して、超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓを高周波的に外界と隔絶する。このときのカットオフ周波数は、バイアス電流Ｉbiasの変化よりも大きく、超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓの共振周波数よりも低い必要がある。
【００２６】
バイアス電流Ｉbiasに対するジョセフソン接合ＪのインダクタンスＬJは、ジョセフソン接合Ｊの臨界電流ＩCを用いて次式のように表すことができる。
ＬJ＝Φ0／［２πＩC｛１−（Ｉbias／ＩC）2｝1/2］                ・・・（１）
ここでΦ0は磁束量子である。超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓの共振周波数ｆは、キャパシタＣ1のキャパシタンスをＣ、超伝導インダクタＬ1のインダクタンスをＬとすると、以下の式のようになるので、バイアス電流Ｉbiasによって共振周波数ｆを変化させることが可能である。
ｆ＝１／［２π｛（Ｌ＋ＬJ）Ｃ｝1/2］                            ・・・（２）
【００２７】
磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNの状態を読み出すために、それぞれの磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNと磁気的に結合したＳＱＵＩＤ磁束計Ｄ1，Ｄ2，Ｄ3，・・・，ＤN-1，ＤNを磁束量子ビットＱ1，Ｑ2，Ｑ3，・・・，ＱN-1，ＱNの近傍に配置している。
【００２８】
ここで、磁束量子ビットＱiと磁束量子ビットＱjの間で量子もつれ状態を生成することを考える。磁束量子ビットＱi，Ｑjは始めは｜ｇi，ｇj＞の基底状態にあるとする。まず、電源ＲＥＧにより超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓのジョセフソン接合Ｊに流すバイアス電流Ｉbiasを制御して、超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓの共振周波数ｆを磁束量子ビットＱi，Ｑjの共鳴周波数ωi，ωjの和周波数ωi＋ωjに合わせる。これにより、超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓを介して磁束量子ビットＱi，Ｑjの和周波遷移が可能になる。
【００２９】
超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓの共振周波数ｆを和周波数ωi＋ωjに合わせた状態で、マイクロ波照射線ＭＲから和周波数ωi＋ωjのマイクロ波パルスを照射することによって、以下のような磁束量子ビットＱi，Ｑjの量子もつれ状態を生成することができる。
（１／２1/2）（｜ｇi，ｇj＞＋｜ｅi，ｅj＞）                     ・・・（３）
（１／２1/2）（｜ｇi，ｇj＞−｜ｅi，ｅj＞）                     ・・・（４）
【００３０】
また、この状態でマイクロ波照射線ＭＲからωiまたはωjの周波数のπパルスを照射することで、以下のような磁束量子ビットＱi，Ｑjの量子もつれ状態を生成することができる。
（１／２1/2）（｜ｇi，ｅj＞＋｜ｅi，ｇj＞）                     ・・・（５）
（１／２1/2）（｜ｇi，ｅj＞−｜ｅi，ｇj＞）                     ・・・（６）
【００３１】
式（３）〜式（６）の４つのベル状態を用いて磁束量子ビットＱiと磁束量子ビットＱjの任意のもつれ状態を表すことができる。状態の計測は、磁束量子ビットＱi，Ｑjと磁気的に結合したＳＱＵＩＤ磁束計Ｄi，Ｄjを用いて行えばよい。こうして、本実施の形態によれば、超伝導ＬＣ共振回路ＬＣｒｅｓと相互作用する任意の２ビット間のゲートを実現可能である。
また、和周波用の超伝導ＬＣ共振回路のほかに差周波用の超伝導ＬＣ共振回路も用意すれば、ωiまたはωjのπパルスと差周波遷移を利用して同様の量子もつれ状態の生成が可能である。
【００３２】
なお、本実施の形態は、共振器（超伝導ＬＣ共振回路）をコヒーレント状態に励起する場合のものであるが、理想的な量子もつれ状態を実現するためにはフォック状態に励起することが望ましい。フォック状態の励起は共振器に別個の量子ビットを結合させることで実現することができる。共振器に別個の量子ビットを結合させても、共振器の共振周波数の可変性が損なわれることはない。
【００３３】
また、本実施の形態では、超伝導磁束量子ビットを例に挙げて説明しているが、原子を量子ビットとして用いてもよい。トラップされた複数の原子に非線形磁場勾配をかけると、それぞれ量子ビットの励起エネルギーが異なる状態が実現する。このような状態で原子系と結合する共振器を圧電素子等の共振周波数制御手段で動かし、共振器の共振周波数を変化できるようにする。これにより、量子ビットとして原子を用いる場合でも、同様の量子もつれスイッチが実現できる。
また、本発明は、超伝導磁束量子ビットや原子のみに限定されるものではなく、超伝導電荷量子ビットや、超伝導位相量子ビットあるいはその他の量子ビットにも適用可能である。
【産業上の利用可能性】
【００３４】
本発明は、量子計算装置に適用することができる。
【図面の簡単な説明】
【００３５】
【図１】本発明の量子計算装置における量子もつれ制御方法の概念を示す図である。
【図２】本発明の量子もつれ制御方法における量子ビット間の遷移を示す状態遷移図である。
【図３】本発明の実施の形態に係る量子計算装置の量子もつれスイッチの構成を示すブロック図である。
【図４】量子ビット間の直接相互作用を用いて量子もつれ状態を作る従来の方法の概念を示す図である。
【図５】共振器を介して量子もつれ状態を作る従来の方法の概念を示す図である。
【符号の説明】
【００３６】
Ｑ1，Ｑ2，Ｑ3，Ｑ4，Ｑ5，ＱN-1，ＱN…量子ビット、ｖｒｅｓ…可変共振器、ＬＣｒｅｓ…超伝導ＬＣ共振回路、ＭＲ…マイクロ波照射線、Ｄ1，Ｄ2，Ｄ3，ＤN-1，ＤN…ＳＱＵＩＤ磁束計、ＲＥＧ…電源、Ｃ1…キャパシタ、Ｌ1…超伝導インダクタ、Ｊ…ジョセフソン接合。
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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