(57)【要約】光源によって放射される入射光を、投影面上に照射パターンを形成するように変換する光学部品が、非球面レンズとデカルトの卵形体の集合体との結合体によって形成される自由形状光学面を有する。各デカルトの卵形体は入射光を一点に集束させるレンズであり、デカルトの卵形体の集合体は、照射パターンの縁部を形成する点の集合体に入射光を方向付ける。非球面レンズは、照射パターンの内部を形成するように入射光を方向付ける屈折レンズの部分である。非球面レンズは、各デカルトの卵形体が、屈折レンズの放射焦点を共有し、単一の点において非球面レンズの表面と接線接触するように、デカルトの卵形体の集合体と組み合わされて結合体を形成する。
2021505960.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
光源によって放射される入射光を変換して投影面上に照射パターンを形成する光学部品であって、
前記光学部品は、非球面レンズとデカルトの卵形体の集合体との結合体によって形成される自由形状光学面を有し、
各前記デカルトの卵形体は、前記入射光を一点に集束させるレンズであり、
前記デカルトの卵形体の集合体は、前記照射パターンの縁部を形成する点の集合体に前記入射光を方向付け、
前記非球面レンズは、前記照射パターンの内部を形成するように前記入射光を方向付ける屈折レンズの部分であり、
前記非球面レンズは、各前記デカルトの卵形体が、前記屈折レンズの放射焦点を共有し、単一の点において前記非球面レンズの表面と接線接触するように、前記デカルトの卵形体の集合体と組み合わさって前記結合体を形成する、光学部品。
【請求項２】
前記入射光の強度は、前記光源がランバート光源となるようにランバートの余弦則に従い、
前記屈折レンズは、前記ランバートの余弦則を逆にして、前記ランバート光源による照明に応じて、前記照射パターンの前記内部を形成する前記投影面上の均一な照射を生成するランバート均一化スポットレンズである、請求項１に記載の光学部品。
【請求項３】
各前記デカルトの卵形体は、前記ランバート均一化スポットレンズの放射焦点を共有し、
各前記デカルトの卵形体は、前記デカルトの卵形体の光軸によって規定される前記照射パターンの縁部上の固有の焦点を有し、
各前記デカルトの卵形体は、固有の点において前記非球面レンズの表面と接線接触する、請求項２に記載の光学部品。
【請求項４】
前記デカルトの卵形体の集合体における少なくとも幾つかのデカルトの卵形体は、前記照射パターンの縁部上の前記デカルトの卵形体の焦点と、前記屈折レンズと接線接触するロケーションとによって定義される異なる幾何学的パラメータを有する、請求項１に記載の光学部品。
【請求項５】
前記非球面レンズと前記デカルトの卵形体の集合体との前記結合体によって形成される前記レンズの前記自由形状光学面は、前記照射パターンの外部からディボットを通過する前記入射光の光線を前記照射パターンの縁部に転送する前記ディボットを有する前記屈折レンズの表面である、請求項１に記載の光学部品。
【請求項６】
前記入射光は平行にされ、前記屈折レンズは平坦な表面を有し、前記各デカルトの卵形体は、双曲面形状を有し、双曲面頂点において前記非球面レンズの表面と前記接線接触する、請求項１に記載の光学部品。
【請求項７】
前記照射パターンは象形文字を含む、請求項１に記載の光学部品。
【請求項８】
前記照射パターンは、単語を形成する文字を含む、請求項１に記載の光学部品。
【請求項９】
前記照射パターンはツートンカラー像を含む、請求項１に記載の光学部品。
【請求項１０】
前記自由形状光学面の反対側にある前記光学部品の面はつや消しされ、前記照射パターンがつや消しされた前記光学部品の面上に形成されるようにする、請求項１に記載の光学部品。
【請求項１１】
照明器具であって、
請求項１に記載の光学部品と、
前記照明器具に配置されて、光を前記自由形状光学面上に放射して前記照射パターンを生成する前記光源と、
を備える、照明器具。
【請求項１２】
前記光源は発光ダイオード（ＬＥＤ）を含む、請求項１１に記載の照明器具。
【請求項１３】
前記自由形状光学面の形状は、前記自由形状光学面に対する前記ＬＥＤの配置の関数である、請求項１２に記載の照明器具。
【請求項１４】
光学部品を作製する方法であって、
ランバート光源によって放射される入射光を投影面上の照明パターンに変換する前記光学部品の自由形状光学面であって、前記ランバート光源による照明に応じて、照射パターンの内部を形成する前記投影面上の均一な照射を生成するランバート均一化スポットレンズの部分と、前記照射パターンの縁部に沿って前記ランバート光源からの光を集束させるデカルトの卵形体の集合体との結合体によって形成される、自由形状光学面を求めることと、
前記自由形状光学面を有する前記光学部品を作製することと、
を含む、方法。
【請求項１５】
前記ランバート光源によって放射される前記入射光を前記投影面の均一な照射に変換する前記ランバート均一化スポットレンズを求めることと、
前記照射パターンの前記内部の前記照射に寄与する前記ランバート均一化スポットレンズの前記部分を求めることと、
前記照射パターンの前記縁部に沿って前記ランバート光源からの光を集束させる前記デカルトの卵形体の集合体によって形成される体積体を求めることと、
各前記デカルトの卵形体が単一の固有の点において前記ランバート均一化スポットレンズの前記部分と接線接触するように、前記ランバート均一化スポットレンズの前記部分を前記体積体と組み合わせて、前記光学部品の前記自由形状光学面を形成することと、
を更に含む、請求項１４に記載の方法。
【請求項１６】
ランバート光源によって放射される入射光を均一な照射に変換するランバート均一化スポットレンズの部分によって形成される非球面レンズと、
デカルトの卵形体の結合体であって、各前記デカルトの卵形体は、入射光を一点に集束させるレンズであり、各前記デカルトの卵形体は、前記ランバート均一化スポットレンズの放射焦点を共有し、単一の固有の点において前記非球面レンズの表面と接線接触する、デカルトの卵形体の結合体と、
を備える、光学部品。
【請求項１７】
照明器具であって、
請求項１６に記載の光学部品と、
前記照明器具に配置されて、光を前記光学部品に放射する前記ランバート光源と、
を備え、
前記ランバート均一化スポットレンズは、前記ランバート光源によって放射される光源前記入射光を、照射パターンの内部を形成する均一な照射に変換し、各前記デカルトの卵形体は、前記ランバート光源によって放射される前記入射光を照射パターンの縁部における対応する点に方向付ける、照明器具。
【請求項１８】
前記照射パターンは文字を含み、前記デカルトの卵形体の結合体は、前記文字の輪郭を形成するように前記入射光を方向付け、前記ランバート均一化スポットレンズは、前記輪郭の内側に前記入射光を方向付けるようになっている、請求項１７に記載の照明器具。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は光学部品に関し、より詳細には、照明パターンを生成するために入射光を変換する自由形状光学面を有する光学部品に関する。
【背景技術】
【０００２】
非結像光学部品の分野では、光源によって放射される入射光を任意の照明パターンに変換する光学面を設計する方法が長らく求められてきた。過去２０年間、ゼロエタンデュの場合に、すなわち、光線が厳密に平行であるか、又は厳密に単一の点から発散する理想化の場合に、実質的な進歩がなされた。この理想化は、放射光内の光線と対象照明パターン内の光線との間の一対一対応を可能にする。この一対一対応は、設計上の問題を、その面の反射又は屈折が放射光の断面内の光線の空間密度と、対象照明パターン内の光線の空間密度との間の一対一写像を実現する光学面を特定することに軽減する。大抵の場合にゼロエタンデュ系に相当する、初期密度と対象密度との間の滑らかな写像が可能である場合には、その写像は、最適大量輸送（optimal mass transport）の分野から取り入れられた方法を用いて見つけることができる。結果として形成される光学部品は、非常に詳細な照明パターンを生成することができ、例えば、写真画像を投影することができる。これらの光学面は、単にその形状が、レンズ及びミラーに通常関連付けられる単純な代数面のいずれよりも複雑であるので、包括的に自由形状光学面と称される。
【０００３】
実際には、ゼロエタンデュ光源は存在しない。実際の光源、例えば、発光ダイオード（ＬＥＤ）は空間的な広がりを有し、すなわち、光線が点ではなく、或る面積から放射され、これらの光線はその伝播中に交わり、一対一写像を不可能にし、その問題を最適大量輸送が解くことができる範囲の外に追いやる。自由形状光学面が、空間的に広がった光源によって照明される場合には、結果として生じる照明パターンは、曇りの日の影がぼんやりし、はっきりしなくなるほど著しくぼやける。熱力学の第二法則によれば、このぼやけは不可避である。
【０００４】
その結果、自由形状光学部品が空間的に広がった光源用に設計されるとき、光学技術者は、はるかに控えめな目標を有する。すなわち、通常、円形領域又は多角形の境界を有する領域において近似的に均一な照明を達成することだけを目標とする。さらに、この領域の外側に制御されていない照明減少のぼやけたハローが存在することが、幾つかの用途において望ましくない可能性があっても、この存在は通常容認されている。研究者の中には、このハローを制御し、急激な減少を達成しようとしている者もいる。同時多面（ＳＭＳ：simultaneous multiple surfaces）の方法は、光源のエッジからの光線を所定の対象に送ることによって境界の或る制御を提供し、近似的なぼけ除去と組み合わされた最適大量輸送は、照射パターン内に鮮明なエッジを達成することができる場合がある。しかしながら、いずれの手法においても、最終の照射パターンは、照射パターンの内側にぼやけたエッジと望ましくないテクスチャアーティファクトとの間の制御されていないトレードオフを欠点として有する。
【０００５】
ランバート（Lambertian：ランベルト）光源から均一な放射照度を得るという問題は、高出力ＬＥＤの出現以降、多くの注目を受けてきた。今日まで、全ての設計方法は近似的なものである。さらに、自由形状光学面を設計するために提案されたこれらの方法の多くは、最も一般的には、レンズを通して均一な光束を提供するという、光源についての仮定を単純化したものに依拠している。現代のほとんどの光源はランバート光源であり、いずれの光線に沿った光束強度も、その光線と光軸との間の角度の余弦に比例する。これは、最適化において非常に慎重にモデル化しなければならず、さもなければ、放射照度像は、かなり顕著なアーティファクトを有する。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
したがって、空間的に広がった光源からの入射光を、鮮明なエッジを有する対象照明パターンに変換することができる方法が必要とされている。それらの方法は、看板照明及び特殊作業照光用の光学部品等の多くの光学的用途に有用である。
【０００７】
幾つかの実施の形態の目的は、鮮明な境界を有するとともにそれらの境界の外側の背景へ流出しない複雑な放射照度パターンを生成することができる光学部品を提供することである。幾つかの実施の形態の別の目的は、均一に照光された内部を有する複雑な放射照度パターンを生成することができるような光学部品を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【０００８】
幾つかの実施の形態は、本明細書においてデカルトの卵形体と呼ばれる特殊なタイプのレンズが、点の外側に光害をもたらすことなくその点に入射光を集束させるという認識に基づいている。そのために、デカルトの卵形体の集合体は、点の集合体内に入射光を方向付けることができる。広がった光源を使用すると、その点は広がるが、鮮明な境界を維持し、点の集合体も同様に、鮮明な境界を有する広がった形状を形成することができる。例えば、そのような点の集合体は、照射パターン及び／又は照射パターンの縁部を形成することができる。そのような照射パターンは、象形文字、単語を形成する文字及び／又は標識を含む複雑な形を有することができる。
【０００９】
幾つかの実施の形態は、屈折レンズが入射光を変換して投影面を照射するという別の認識に基づいている。通常の屈折レンズは、象形文字のような所望の照射パターンの内側及び外側に入射光を方向付ける。光を所望の照射パターン上に方向付ける屈折レンズの部分は、照射パターンの形成に有用である。屈折レンズの残りの部分は、所望の照射パターンの外側の投影面を照射し、照射パターンの形成に有用でない。
【００１０】
幾つかの実施の形態は、屈折レンズの「有用でない」部分を、当該屈折レンズの「有用でない」部分によってこれまで収集されていた光を照射パターンの縁部上の点に方向付けるデカルトの卵形体の集合体に置き換えることができるという理解に基づいている。そのようにすると、屈折レンズの「有用な」部分によって形成される内部と、デカルトの卵形体の集合体によって屈折された入射光によって照明される縁部とを有するツートンカラー像を形成することができる。
【００１１】
幾つかの実施の形態は、発光ダイオード（ＬＥＤ：light-emitting diode）等の多数の光源が、ランバートの放射則（Lambert's emission law：ランベルトの放射則）に従って光線を放射するランバート光源であるという認識に基づいている。ランバートの放射則によれば、理想的な拡散反射面又は理想的な拡散放射体で観測される放射強度又は光度は、入射光の方向と表面法線との間の角度θの余弦に正比例する。そのために、ランバート光源によって照明された投影面は、強度が輝度中心から放散する照射を示す。したがって、象形文字又は標識のような特定の照射パターンを形成するようにランバート光源によって放射される入射光を方向付けるように成形された通常のレンズは、照射パターンの内側に不均一な照射、及び／又は、光が所望の照射パターンの外側に流出している汚染された背景を有する照射パターンを生成する。
【００１２】
幾つかの実施の形態は、ランバート光源による照明に応じてディスクを均一に照射するような屈折表面を有するレンズを設計することが可能であるという認識に基づいている。そのようなレンズは、本明細書においてランバート均一化スポットレンズ（Lambertian-uniformizing spot lens）と呼ばれる。そのため、屈折レンズがランバート均一化スポットレンズであるとき、均一な内部、明るい縁部、及び暗い外部を有するツートンカラー像を、ランバート光源によって照明される投影面に表示することができる。
【００１３】
幾何学において、ルネ・デカルトに因んで命名されたデカルトの卵形線は、焦点と呼ばれる２つの固定点からの距離の同じ線形結合を有する点の集合である平面曲線である。光学において、デカルトの卵形体は、デカルトの卵形曲線をその２つの焦点を通る軸の回りに回転させることによって形成される屈折面を有するレンズである。焦点の一方からの光線は、焦点の他方に屈折して集束される。幾つかの実施の形態は、デカルトの卵形体の集合体を用いると、所望の放射照度パターンの外部から離れる放射光をこの放射照度パターンの縁部上に方向転換させることができるという理解に基づいている。
【００１４】
そのようにして、放射された入射光をツートンカラー照射パターンに変換する光学部品は、照射パターンの内部を生成するランバート均一化スポットレンズの部分と、ランバート光源からの残りの光を照射パターンの縁部に沿って集束させるデカルトの卵形体の集合体との結合体（union）によって形成することができる。そのようなツートンカラー照射パターンを生成する光学部品では、各デカルトの卵形体は、ランバート均一化スポットレンズの放射焦点を共有し、各デカルトの卵形体は、単一の点においてランバート均一化スポットレンズの表面と接線接触する。
【００１５】
特に、ランバート均一化スポットレンズの形状及びデカルトの卵形体の集合体の形状は、解析的に求めることができる。そのようなことから、結果として、ツートンカラー像を生成する光学部品も解析的に求めることができる。
【００１６】
したがって、１つの実施の形態は、光源によって放射される入射光を変換して投影面上に照射パターンを形成する光学部品であって、光学部品は、非球面レンズとデカルトの卵形体の集合体との結合体によって形成される自由形状光学面を有し、各デカルトの卵形体は、入射光を一点に集束させるレンズであり、デカルトの卵形体の集合体は、照射パターンの縁部を形成する点の集合体に入射光を方向付け、非球面レンズは、照射パターンの内部を形成するように入射光を方向付ける屈折レンズの部分であり、非球面レンズは、各デカルトの卵形体が、屈折レンズの放射焦点を共有し、単一の点において非球面レンズの表面と接線接触するように、デカルトの卵形体の集合体と組み合わさって結合体を形成する、光学部品を開示する。
【００１７】
別の実施の形態は、光学部品を作製する方法であって、ランバート光源によって放射される入射光を投影面上の照明パターンに変換する光学部品の自由形状光学面であって、ランバート光源による照明に応じて、照射パターンの内部を形成する投影面上の均一な照射を生成するランバート均一化スポットレンズの部分と、照射パターンの縁部に沿ってランバート光源からの光を集束させるデカルトの卵形体の集合体との結合体によって形成される、自由形状光学面を求めることと、自由形状光学面を有する光学部品を作製することとを含む、方法を開示する。
【００１８】
更に別の実施の形態は、ランバート光源によって放射される入射光を均一な照射に変換するランバート均一化スポットレンズの部分によって形成される非球面レンズと、デカルトの卵形体の結合体であって、各デカルトの卵形体は、入射光を一点に集束させるレンズであり、各デカルトの卵形体は、ランバート均一化スポットレンズの放射焦点を共有し、単一の固有の点において非球面レンズの表面と接線接触する、デカルトの卵形体の結合体とを備える、光学部品を開示する。
【図面の簡単な説明】
【００１９】
【図１Ａ】幾つかの実施形態によって使用される原理を示す照射パターンの概略図である。
【図１Ｂ】図１Ａに関して開示された原理を使用して幾つかの実施形態によって設計される自由形状光学面を有する光学部品の概略図である。
【図２Ａ】光線を屈折させるために幾つかの実施形態によって使用されるデカルトの卵形レンズの概略図である。
【図２Ｂ】１つの実施形態に従って光を照射パターンの外側から照射パターンの縁部に方向付けるようにデカルトの卵形体の集合体を形成することの概略図である。
【図３】１つの実施形態による、屈折レンズとデカルトの卵形体の集合体との組み合わせによって形成されるレンズの断面図である。
【図４Ａ】幾つかの実施形態に従って光学部品を形成することの概略図である。
【図４Ｂ】幾つかの実施形態によって用いられるランバート均一化原理を示す一例示的な概略図である。
【図５】１つの実施形態による、投影面上にグラフィックを投影する光学部品を作製する方法のブロック図である。
【図６Ａ】本発明の様々な実施形態に従って特定された光学部品を有する照明器具の一例を示す図である。
【図６Ｂ】本発明の様々な実施形態に従って決定される光学部品を有する照明器具の一例を示す図である。
【図６Ｃ】本発明の様々な実施形態に従って決定される光学部品を有する照明器具の一例を示す図である。
【図７Ａ】幾つかの実施形態によって生成される様々な対象照明パターンの異なる非限定的な例を示す図である。
【図７Ｂ】幾つかの実施形態によって生成される様々な対象照明パターンの異なる非限定的な例を示す図である。
【図７Ｃ】幾つかの実施形態によって生成される様々な対象照明パターンの異なる非限定的な例を示す図である。
【図８】幾つかの実施形態による、対象照明パターンの鮮明なエッジの境界の光強度のグラフである。
【発明を実施するための形態】
【００２０】
図１Ａは、幾つかの実施形態によって使用される原理を示す照射パターンの概略図を示している。幾つかの実施形態は、通常の屈折レンズが、入射光を、投影面上に投影される照射ディスク１１０に変換するという認識に基づいている。一方、幾つかの実施形態の目的は、入射光を、輪郭１３０内のパターンのような特定の照射パターンに変換するように屈折レンズを変更することである。幾つかの実施形態は、通常の屈折レンズが、入射光を照射パターン１３０の内側１４０及び外側１２０に方向付けるという認識に基づいている。光を照射パターン１３０の内側１４０に方向付ける屈折レンズの部分は、この照射パターンの形成に有用である。屈折レンズの残りの部分は、所望の照射パターンの外側１２０、すなわち、輪郭１３０の外側の投影面を照射し、この照射パターンの形成に有用ではない。
【００２１】
幾つかの実施形態は、屈折レンズの「有用でない」部分を、当該屈折レンズの「有用でない」部分によってこれまで収集されていた光を照射パターンの縁部１５０上の点に方向付けるデカルトの卵形体の集合体に置き換えることができるという理解に基づいている。そのようにすると、屈折レンズの「有用な」部分によって形成される内部と、デカルトの卵形体の集合体によって屈折された入射光によって照明される縁部とを有するツートンカラー像を形成することができる。
【００２２】
幾つかの実施形態は、発光ダイオード（ＬＥＤ）等の多数の光源が、ランバートの放射則に従って光線を放射するランバート光源であるという認識に基づいている。ランバートの放射則によれば、理想的な拡散反射面又は理想的な拡散放射体から観測される放射強度又は光度は、入射光の方向と表面法線との間の角度θの余弦に正比例する。そのために、ランバート光源によって照明された投影面は、強度が輝度中心１５５から放散する照射を示す。
【００２３】
幾つかの実施形態は、ランバート光源による照明に応じて投影面を均一に照射するような（１６０）屈折表面を有するレンズを設計することが可能であるという認識に基づいている。そのようなレンズは、本明細書においてランバート均一化スポットレンズと呼ばれる。そのために、幾つかの実施形態は、照射パターンの縁部１５０内に局限された均一な内部１６０を有する照射パターンを形成するように入射光を変換する光学部品を設計する。
【００２４】
図１Ｂは、図１Ａに関して開示される原理を使用して幾つかの実施形態によって設計された自由形状光学面を有する光学部品の概略図を示している。光学部品１７０は、光源１７５によって放出された入射光を、幾つかの実施形態に従って照射パターン１８０を形成するように変換する。この光学部品は、デカルトの卵形体の集合体と、屈折ランバート均一化スポットレンズの一部分との結合体によって形成された自由形状光学面を有する。
【００２５】
デカルトの卵形体は、入射光を一点に集束させるレンズであり、デカルトの卵形体の集合体は、照射パターンの少なくとも縁部１９０を形成する点の集合体に入射光を反射するようになっている。屈折レンズの上記一部分は、縁部１９０によって囲まれる照射パターンの内部１９５を形成するように入射光を方向付ける。幾つかの実施態様では、屈折レンズがランバート均一化スポットレンズであるとき、均一な内部、明るい縁部、及び暗い外部を有するツートンカラー像を、ランバート光源によって照明される投影面に表示することができる。
【００２６】
図２Ａは、放射焦点Ｆ０２０５からの光線を照射焦点Ｆ１２１５に屈折させるために幾つかの実施形態によって使用されるデカルトの卵形体レンズ２１０の概略図を示している。その定義特性は、光がその経路を問わずＦ０からＦ１に伝播するのに同じ時間を要するということである。これは、光の速度がレンズの内側ではｎ分の１に低速になることから可能である。したがって、上部経路２２０及び下部経路２２５の移動時間は、ｎｐ＋ｑ＝ｎｖ＋ｒである。ここで、ｐ、ｖ及びｑ、ｒは、２つの異なる経路のそれぞれレンズの内側及び外側を移動する直線移動距離である。特に、レンズの焦点から頂点までの中央の光線の長さｖ、２つの焦点Ｆ０、Ｆ１のロケーション、及び不変の移動時間は、デカルトの卵形体２１０の形状を完全に求めるのに十分である。
【００２７】
図２Ｂは、１つの実施形態に従って光を照射パターンの外側から照射パターンの縁部に方向付けるようにデカルトの卵形体の集合体を形成することの概略図を示している。この実施形態が、２Ｄのデカルトの卵形体２１０をその光軸２３０の回りに回転掃引すると、その結果得られる３Ｄのデカルトの卵形体は、点Ｆ０２０５からの光をＦ１２１５の点に集束させる。この実施形態が、次に、３Ｄのデカルトの卵形体を、焦点Ｆ０を通過する別の線２４０の回りに回転掃引すると、この実施形態は、デカルトの卵形体の結合体２５０を得る。この例では、デカルトの卵形体の結合体２５０は、焦点Ｆ０からの光を、投影平面上において完全円形リングに集束させる。この掃引体積体を構築する際に、３Ｄデカルトの卵形体の中心軸は、投影される円の経路をトレースする。
【００２８】
特に、デカルトの卵形体の集合体の結果として得られる結合体の前部は、ディボット（divot：窪み）２６０を備える。このディボットは、リングの内部から離れて当該ディボットを通過するあらゆる光線を転送し、この領域を暗く維持する。様々な実施形態は、この原理を使用して、照射パターンの形状によって統制される不規則な経路を通ってデカルトの卵形体を掃引することによって形成される不規則なディボットを作製し、これらのディボットを使用して、投影平面の不規則な領域を暗く維持する。
【００２９】
図３は、１つの実施形態による、屈折レンズとデカルトの卵形体の集合体の結合体との組み合わせによって形成されるレンズの断面図を示している。この説明例では、屈折レンズ３４０（太線曲線）の断面は、投影平面３５０上の放射照度像３５５の一部を暗く保つディボット３４５（グレー色）を有する。この例では、所望の照射パターンは、暗い文字「Ｉ」を有する照射ディスクである。そのために、所望の照射パターンの内側、すなわち、所望の暗い文字Ｉの外側に入射光を屈折させるレンズ３４０の部分３４２は、「有用な」部分とみなされ、所望の暗い文字Ｉの内側に入射光を屈折させるレンズ３４０の部分３４５は、「有用でない」部分とみなされる。屈折レンズ３４０の有用な部分は、本明細書において、非球面レンズと呼ばれる。そのために、非球面レンズは、照射パターンの照明される内部を形成するように入射光を方向付ける屈折レンズの部分である。
【００３０】
暗い直線３１５及び３１７は、光源３１０から投影平面３５０への光線である。２つのデカルトの卵形体３２０及び３３０（細い曲線で示す）は、レンズ３４０の上に重ね合わされている。各卵形体は、「Ｉ」の縁部への１つの光線がレンズを出る箇所で非球面レンズに正接し、そのデカルトの卵形体は、拡大縮小され、その光線の終点で光を集束させるように方位付けされる。これは、デカルトの卵形体の中心軸３２５及び３３５が、対応する終点を指し示していることを意味する。２つの卵形体は、それらの焦点が「Ｉ」の縁部をトレースする、同様に構成された卵形体を掃引したものの一部である。レンズの表面は、この掃引によって形成されるディボット３４５に従うように作製されている。
【００３１】
幾つかの実施形態は、入射光を照射パターンの内側に方向付ける屈折レンズ３４０の有用な部分、すなわち、非球面レンズを、入射光を照射パターンの縁部に方向付けるデカルトの卵形体の集合体と組み合わせる。そのような組み合わせの結果、屈折レンズ３４０と放射焦点３１０を共有する各デカルトの卵形体３２０及び３３０を有する自由形状レンズが得られる。光は放射焦点３１０に投じられる。そのようにして、屈折レンズ及びデカルトの卵形体の双方が、同じ投影面３５０上に光を投影する。加えて、幾つかの実施形態では、各デカルトの卵形体は、単一の点及び／又は固有の点において屈折レンズの有用な部分の表面と接線接触する。例えば、デカルトの卵形体３２０は、点３２７において非球面レンズと接線接触する。同様に、デカルトの卵形体３３０は、点３３７において非球面レンズと接線接触する。そのようにして、この組み合わされた光学部品の製造の円滑性及び容易さが維持される。
【００３２】
図３において見て取ることができるように、光学部品は、デカルトの卵形体の集合体を互いに結合するデカルトの卵形体の集合体の結合体によって少なくとも部分的に形成される。デカルトの卵形体の集合体の結合体は、少なくとも１つのデカルトの卵形体に入る入射光が所望の照射パターンの輪郭又は縁部上に方向付けられることを保証する。様々な実施形態において、屈折レンズの幾何形状に対する集合体内の各デカルトの卵形体の幾何形状は、焦点３１０と、光軸３２５及び／又は３３５の方向と、正接点３２７及び／又は３３７のロケーションとによって一意に定義される。異なるデカルトの卵形体は、異なる幾何学的パラメータを有することができる。様々な実施形態において、デカルトの卵形体は、縁部が鮮明であり、連続的であり、かつ、明るく照光されることを確実にするために、照射パターンの縁部の形状を連続してトレースする。
【００３３】
図４Ａは、幾つかの実施形態に従って光学部品を形成することの概略図を示している。それらの実施形態では、屈折レンズの有用な部分、すなわち、非球面レンズ４１０は、デカルトの卵形体の集合体４２０と組み合わされる（４３０）。様々な実施態様において、デカルトの卵形体の集合体４２０は、照射パターンの縁部の連続性を確保するためにデカルトの卵形体の集合体４２０の結合体によって形成された表面を有する。非球面レンズ４１０は、その表面プロファイルが球の部分でも円柱の部分でもないレンズである。これは、非球面レンズ４１０が屈折レンズの一部分のみであることによる。非球面レンズ４１０とデカルトの卵形体の集合体４２０との組み合わせ４３０は、図３に示すように、各デカルトの卵形体が屈折レンズの放射焦点を共有するとともに単一の点において非球面レンズの表面と接線接触するように行われる。
【００３４】
幾つかの実施形態では、入射光の強度はランバートの余弦則（Lambert's cosine law：ランベルトの余弦則）に従い、そのため、光源はランバート光源となり、屈折レンズは、ランバートの余弦則を逆にするランバート均一化スポットレンズとして実施される。様々な実施形態において、ランバート均一化スポットレンズは、ランバート光源による照明に応じて、照射パターンの内部を形成する投影面上に均一な照射を生成する。
【００３５】
図４Ｂは、幾つかの実施形態によって用いられるランバート均一化原理を示す一例示的な概略図を示している。この例では、屈折器表面Ｒ（φ）４６０を有するランバート均一化スポットレンズは、原点におけるランバート点光源４５０によって放射された光を、距離ｒ４８０における半径ｐの均一に照射されるディスク４７０に変換する。
【００３６】
幾つかの実施形態は、ランバート光源のエミッタンスとディスクの表面積との間の関係を用いてランバート均一化スポットレンズを設計する。具体的には、ランバート光源は、ｃｏｓφに比例する強度を有する放射を傾斜φ４５１に沿って行い、したがって、半角φの円錐を出射する全光束は、以下の式となる。
【数１】
2021505960.tif 000003
【００３７】
幾つかの実施形態は、或る有限限界までの全ての半径について、或る固定比率ｑにおいてこの関係を維持する光学部品を用いてディスクを均一に照射することが可能であるという認識に基づいている。そのために、適切に成形されたレンズは、傾斜角度φで放射された光線が光軸からｑｓｉｎφ単位で投影平面に当たるように、これらの光線を屈折させることになる。半角β４５２の放射光円錐を用いて半径ｐの均一に照射されるディスクを生成するために、上記関係は、ｑ＝ｐ／ｓｉｎβであることを暗に意味する。例えば、１つの実施形態は、屈折面におけるエッジ光線の入射角がブルースター角を近似するように角度βを決定する。そのようにして、この実施形態は、フレネル反射に起因した損失を無視することができる。
【００３８】
レンズ面の座標を球座標において指定し、投影平面の座標を極座標において指定すると、レンズ点と平面点との間の対応関係は以下の式となる。
【数２】
2021505960.tif 000004
ここで、Ｒ（φ）は、光軸からの傾斜φにおけるレンズ面の径方向範囲であり、θは、レンズ上では方位角及び投影面上では極角である。
【００３９】
レンズ面を導出するために、幾つかの実施形態は、まず、原点（０，０）に光源があり、方向｛＋１，０｝に延びる光軸と、（ｒ，０）を通る垂直な投影平面とを有する２Ｄデカルト座標を使用する。１つの実施態様は、このレンズ（２Ｄ）を（ｘ，ｙ）＝（Ｒ（φ）ｃｏｓφ，Ｒ（φ）ｓｉｎφ）としてパラメータ化し、屈折の法則の余弦形式を用いて、入射光線のベクトルＩ＝（ｘ，ｙ）−（０，０）と、出射光線のベクトルＥ＝（ｓ，ｔ）−（ｘ，ｙ）＝（ｒ，ｐｃｓｃβｓｉｎφ）−（ｘ，ｙ）と、表面接線のベクトルＴ＝（ｄｘ，ｄｙ）＝（∂φｘ，∂φｙ）とを関係付ける。
【数３】
2021505960.tif 000005
ただし、ｎは、レンズ面の両側における屈折率の比である。
【００４０】
ベクトル形式で記述すると、以下の式が得られる。
【数４】
2021505960.tif 000006
【００４１】
１つの実施形態は、レンズがディスク半径ｐ及び投影距離ｒに対して非常に小さく、そのため、ｘ＝ｓ、｜ｙ｜＝｜ｔ｜となり、出射光線の照射野が、果たす役割が無視できる表面範囲を有する表面法線によって決まるものと仮定する。極限では、これは正確である。すなわち、ｌｉｍＲ（φ）／ｍｉｎ（ｒ，ｐ）→０Ｅ＝（ｓ，ｔ）である。光線及び正接定義を代入し、簡単化すると、実施形態は以下の式を得る。
【数５】
2021505960.tif 000007
この式は、以下の常微分方程式（ＯＤＥ：ordinary differential equations）に展開される。
【数６】
2021505960.tif 000008
ただし、ｑ＝ｐ  ｃｓｃ  βである。この解は、
【数７】
2021505960.tif 000009
という形になる。ただし、ｐ１、ｐ２は、４次方程式の根が合計される超越関数多項式である。
【００４２】
代替の実施形態は、レンズが小さいという仮定を有さず、出射光線Ｅにおける出射面を球として近似することによってランバート均一化スポットレンズを設計し、その結果、ＯＤＥを解くことができる。特に、レンズがゼロでないサイズを有し、広がった光源が存在するときであっても、これがレンズに対して小さいことを条件とすると、シミュレーションは、表面が良好な均一性を与えることを確認している。
【００４３】
そのように、幾つかの実施形態は、ランバート均一化スポットレンズの形状及びデカルトの卵形体の集合体の形状を解析的に求めることができるという理解に基づいている。したがって、その結果、ツートンカラー像を生成する光学部品も解析的に求めることができる。
【００４４】
図５は、１つの実施形態による、グラフィックを投影面上に投影する光学部品を作製する方法のブロック図を示している。この実施形態は、既定のパラメータ５１５のランバート均一化スポットレンズを求める（５１０）。例えば、既定のパラメータ５１５は、所望の焦点距離ｒ、スポット半径ｐ、レンズサイズｓを含むことができ、実施形態はＯＤＥ（２）を解く。
【００４５】
加えて、実施形態は、ランバート均一化スポットレンズによって照射されたディスク内の所望のグラフィック５２５の既定のロケーション及び境界に従って、グラフィックの境界とレンズ面との間の対応関係を確立する（５２０）。例えば、実施形態は、投影面、例えば、投影平面上にグラフィックを位置させ、グラフィックの境界の外側に光を方向付けるランバート均一化スポットレンズ面の部分を特定する。これらの部分は、その後、陥凹され、光を境界に方向付けるようにディボットを形成する。
【００４６】
幾つかの実施態様では、（１）の対応関係は、投影面からレンズ面にグラフィックを背面投影するのに使用される。グラフィックによって占有される投影平面のサブセットをＧとし、レンズを通る放射角の対応するセットをＢ、すなわち、
【数８】
2021505960.tif 000010
とする。Ｇは境界∂Ｇを有し、同様に、Ｂは境界∂Ｂを有する。
【００４７】
次に、実施形態は、ランバート均一化スポットレンズ上に投影されるグラフィックの境界のトレースに沿って掃引されるデカルトの卵形体の集合体の結合体を求める(５３０)。例えば、幾つかの実施態様は、レンズがＧの外側に光を屈折させるあらゆる箇所においてレンズの表面を陥凹させる新たな関数を以下のように構築する。
【数９】
2021505960.tif 000011
ここで、ＣＲ（ｇ，φ，θ）は、光を点ｇに集束させるとともにその表面が元のレンズ面上の対応する点ｂ∈∂ＢにおいてＲ（・）に正接するデカルトの卵形体の（φ，θ）における径方向範囲である。デカルトの卵形体の動径関数は、以下のとおりである。
【数１０】
2021505960.tif 000012
ここで、ｖは光源から卵形体の頂点までの距離であり、ｐ＝ｒｇ（ｃ−ｎ）＋（ｎ−１）ｖであり、ｃは（φ，θ）に沿った光線と、距離ｒｇにおける対象点ｇを原点における光源に接続する卵形体の軸との間の角度の余弦である。
【００４８】
全てのそのような卵形体にわたるｍａｘ（最大値）を取ることによって、あらゆる点がデカルトの卵形体によるものであるデカルトの卵形体の集合体の結合体に対応する集束面が生成される。この集束面は、ランバート均一化スポットレンズの元の表面上でのあらゆる不要な屈折を、グラフィックの境界に光を搬送する屈折と置き換えて（５４０）、自由形状光学面５４５を生成する。幾つかの実施形態では、集束面上の点は、それらが寄与する卵形体と異なる表面法線を有し、一般に、これらの法線は、局所的な光線屈折が境界の接線に沿って非常にわずかに変位されるように控えめに傾斜される。
【００４９】
異なる実施形態は、ｍａｘ関数を異なる方法で計算する。境界∂Ｇが単純である幾つかの場合には、集束面を解析的に導出することができる。より一般的には、表面は、最終的には数値サンプルとして作製機に指定されるので、これらのサンプルは、単純な線分及び円形の円弧線分として区分的に境界を表すことと、これらの線分に沿って卵形体を解析的に掃引することと、結果として得られた数式を用いて近傍の陥凹点の径方向範囲を算出することとによって計算することができる。
【００５０】
次に、実施形態は、自由形状光学面５４５を有する光学部品を作製する（５５０）。例えば、１つの実施形態は、プラスチック光学部品の射出成形を用いて光学部品を作製する。放電加工（ＥＤＭ）の開発によって、鋳型の金属において光学品質の自由形状光学面を作製する手段がもたらされた。さらに、ＥＤＭは、５軸加工及び６軸加工に依拠して、生成される部分と同一寸法の炭素電極として所望の自由形状光学面を生成する。この電極は、それ自体の形状と一致する凹面を金属内に電気的に焼き付け、それによって、所望の形状を溶融プラスチックに与える鋳型キャビティを提供するのに使用される。射出成形よりも部品当たりの費用が高くなり、したがって、通常はプロトタイプ用に用いられるが、射出成形の複製方法よりも優れており、アクリル樹脂等の幾つかの光学材料においては、多軸機械加工技法を用いて自由形状光学面を直接生成することができる。光学ポリマーの３Ｄ印刷及び金属シートのロボット変形を含む多くの他の自由形状プロトタイピング技術が存在する。
【００５１】
入射光が平行にされる場合について、幾つかの実施形態は、レンズと対象との距離を一定に維持した状態で光源が（−∞,０）に移動したときに上記式の極限をとる。その極限では、レンズ及び投影面はビームの無限に小さな円錐の範囲を定め、したがって、それらの有利な位置から、ランバート点放射器は均一な平行ビームとなり、均一化レンズ面は平坦になり、卵形体は双曲面になり、接触点は常に双曲面頂点である。その結果、全体構成は、
【数１１】
2021505960.tif 000013
の内部が０であり、外側が−∞である高度場を有する双曲面の最大畳み込み（max-convolution）（グレースケールダイレーション（grayscale dilation）としても知られている）に単純化される。
【００５２】
平行にされた光を有する実施形態の１つの利点は、レンズ及びレンズ鋳型を、非常に少ない機械加工を用いてフラットストックからカットすることができるということである。特に、平坦な端部及び双曲線の側面プロファイルを有するビットを使用する３軸ミルにおいて標準的なポケッティング技法を用いて、高忠実度の鋳型をカットすることができる。
【００５３】
図６Ａ、図６Ｂ及び図６Ｃは、様々な実施形態に従って特定された光学部品と、光を自由形状光学面上に照射するように照明器具内に配置された光源６２０とを有する照明器具の例を示している。例えば、光源６２０は、自由形状光学面から距離６４０に配置することができ、そのような距離は自由形状光学面を特定する際に考慮される。例えば、幾つかの実施形態では、自由形状光学面の形状は、広がった光源の放射エリアの形状と、自由形状光学面に対する光源の配置との関数である。
【００５４】
異なる実施形態では、自由形状光学面は、片面である場合もあれば両面である場合もある。例えば、例としての照明器具６１１では、光学部品６３１は、片面自由形状光学面を有する。光学部品６３１の自由形状光学面は、光源６２０から最も遠い面であり、最も近い面は平坦である。例としての照明器具６１２では、光学部品６３２の自由形状光学面は両面であり、すなわち、光学部品の両面が自由形状光学面である。例としての照明器具６１３では、光学部品６３３の光源６２０に最も近い表面が自由形状を有する。
【００５５】
幾つかの実施形態では、照明器具は、照明器具の外部のスクリーンに対象照明パターンを投影する。こうしたスクリーンの例としては、壁、又は他の任意の平坦面が挙げられる。代替の実施形態では、照明器具の光学部品自体がスクリーンとしての役割を果たすことができる。例えば、１つの実施形態では、光学部品６３３の自由形状光学面とは反対側の表面６５０が、つや消しされ、つや消し面上に照明パターンが形成される。さらに又は代替的に、照明器具は、撮像及び表示の目的で二次光学部品を有することができる。
【００５６】
図７Ａ、図７Ｂ、及び図７Ｃは、幾つかの実施形態によって生成される様々な照明パターンの異なる非限定的な例を示している。明確にするために、照明されたパターンは、黒線を用いて示されている。実際には、それらの例示的な像は反転している可能性がある。例えば、幾つかの実施形態では、照明パターンは、象形文字７１０又は芸術的な画像７２０を含む。例えば、照明パターンは、単語７３０を形成する文字を含むことができる。幾つかの実施形態では、照明パターンは、非対称なパターンである。照明パターンは、輝度勾配を有することもできる。
【００５７】
図８は、本発明の幾つかの実施形態による、対象照明パターンの鮮明なエッジの境界の光強度のグラフ８２０を示している。境界８１０は、照明／照射パターンの内部から外部を分離する。グラフ上で見られるように、光強度の変化率は、縁部８１０からの所定の距離８３０内で、光強度を最小値から最大値まで変化させる。そのような距離８３０は、集束した像において見られ、熱力学の第二法則によって決定される。
【００５８】
本発明の上記で説明した実施形態は、多数の方法のうちの任意のもので実施することができる。例えば、実施形態は、ハードウェア、ソフトウェア又はそれらの組み合わせを用いて実施することができる。ソフトウェアで実施される場合、ソフトウェアコードは、単一のコンピューターに設けられるのか又は複数のコンピューター間に分散されるのかにかかわらず、任意の適したプロセッサ又はプロセッサの集合体において実行することができる。そのようなプロセッサは、１つ以上のプロセッサを集積回路部品に有する集積回路として実装することができる。ただし、プロセッサは、任意の適したフォーマットの回路類を用いて実装することができる。
【００５９】
また、本発明の実施形態は、例が提供された方法として実施することができる。この方法の一部として実行される動作は、任意の適切な方法で順序付けすることができる。したがって、動作が示したものと異なる順序で実行される実施形態を構築することができ、これには、例示の実施形態では一連の動作として示されたにもかかわらず、幾つかの動作を同時に実行することを含めることもできる。
【００６０】
請求項の要素を修飾する、特許請求の範囲における「第１」、「第２」等の序数の使用は、それ自体で、或る請求項の要素の別の請求項の要素に対する優先順位も、優位性も、順序も暗示するものでもなければ、方法の動作が実行される時間的な順序も暗示するものでもなく、請求項の要素を区別するために、単に、或る特定の名称を有する或る請求項の要素を、同じ（序数の用語の使用を除く）名称を有する別の要素と区別するラベルとして用いられているにすぎない。
【図１Ａ】
2021505960.tif 000014
【図１Ｂ】
2021505960.tif 000015
【図２Ａ】
2021505960.tif 000016
【図２Ｂ】
2021505960.tif 000017
【図３】
2021505960.tif 000018
【図４Ａ】
2021505960.tif 000019
【図４Ｂ】
2021505960.tif 000020
【図５】
2021505960.tif 000021
【図６Ａ】
2021505960.tif 000022
【図６Ｂ】
2021505960.tif 000023
【図６Ｃ】
2021505960.tif 000024
【図７Ａ】
2021505960.tif 000025
【図７Ｂ】
2021505960.tif 000026
【図７Ｃ】
2021505960.tif 000027
【図８】
2021505960.tif 000028
【国際調査報告】
2021505960.tif 000029
2021505960.tif 000030