【事件の表示】
　平成１１年特許願第２６９７５２号「磁歪効果による波長シフト・デバイスおよび波長シフト・デバイスを備える光通信システム」拒絶査定不服審判事件〔平成１２年　４月　７日出願公開、特開２０００−　９８２６８〕について、次のとおり審決する。
【結　論】
　本件審判の請求は、成り立たない。
【理　由】
１．手続の経緯
　本願は、平成１１年９月２４日（パリ条約による優先権主張１９９８年９月２４日、米国）に出願された特許出願であって、原審において、平成１５年１月１６日付で拒絶理由が通知され、同年７月４日に手続補正がなされたところ、同年１０月３日付で拒絶査定がなされ、これに対し、平成１６年１月６日に拒絶査定に対する審判請求がなされるとともに手続補正がなされたものである。
　　
２．平成１６年１月６日付の手続補正についての補正却下の決定
［補正却下の決定の結論］
　　平成１６年１月６日付の手続補正を却下する。
［理由］
（１）補正後の本願発明
　本件補正は、平成１５年７月４日付の手続補正により補正された特許請求の範囲の請求項１である
「【請求項１】　調整可能な光学的波長シフト用デバイスを含む物品であって、前記デバイスは、
　間隔をおいて配置された複数の格子要素を備えている格子領域を含んでいるある長さの導波器と、
　前記格子領域における前記導波器に対してその長さ方向に沿ってボンドされている少なくとも１つの細長い磁歪効果ボディとを含み、前記磁歪効果ボディが磁場にさらされる時、
前記磁歪効果ボディが膨張または収縮し
前記デバイスの波長応答を調整するようになっている
を、
「【請求項１】　調整可能な光学的波長シフト用デバイスを含む物品であって、前記デバイスは、
　間隔をおいて配置された複数の格子要素を備えている格子領域を含んでいるある長さの導波器と、
　少なくとも１つの細長い磁歪効果ボディとを含み、該磁歪効果ボディは、その長さ方向に沿って、該磁歪効果ボディに対する前記格子領域における前記導波器に対してボンドされており、前記磁歪効果ボディが磁場にさらされる時、一様でない弾性歪みが該導波器に課されて格子要素間の間隔を変化させ、格子を調整することを特徴とする物品。」
と補正することを含むものである。
　　
（２）特許法１７条の２第４項違反について
　本件補正は、本件補正前の請求項１に記載した発明を特定するために必要な事項である「
前記磁歪効果ボディが膨張または収縮し
前記デバイスの波長応答を調整するようになっている
　そこで、上記削除を含む本件補正が特許法１７条の２第４項に規定する要件を満たしているかについて検討するに、特許法１７条の２第１項第４号の規定により拒絶査定に対する審判請求のときに特許請求の範囲についてする補正は、同条第４項第１〜４号の規定に掲げる事項を目的にするものに限られるところ、特許請求の範囲に記載した発明を特定するために必要な事項を削除する上記補正が、その何れにも該当しないことは明らかであるから、本件補正は特許法第１７条の２第４項の規定に違反するものである。
　
（３）むすび
　以上のとおり、平成１６年１月６日付手続補正は、特許法第１７条の２第４項の規定に違反するものであり、特許法第１５９条第１項で読み替えて準用する特許法第５３条第１項の規定により却下すべきものである。
　　
３．本願発明について
（１）本願発明
　平成１６年１月６日付の手続補正は上記のとおり却下されたので、本願の請求項に係る発明は、平成１５年７月４日付手続補正の特許請求の範囲の請求項１〜２１に記載されたとおりのものと認められるところ、その請求項１に係る発明（以下、同項記載の発明を「本願発明」という。）は、次のものである。
「【請求項１】　調整可能な光学的波長シフト用デバイスを含む物品であって、前記デバイスは、
　間隔をおいて配置された複数の格子要素を備えている格子領域を含んでいるある長さの導波器と、
　前記格子領域における前記導波器に対してその長さ方向に沿ってボンドされている少なくとも１つの細長い磁歪効果ボディとを含み、前記磁歪効果ボディが磁場にさらされる時、前記磁歪効果ボディが膨張または収縮し、一様でない弾性歪みを誘起して、格子要素間の間隔を調整し、前記デバイスの波長応答を調整するようになっている物品。」
　　
（２）引用例
　原査定の拒絶の理由に引用された特開平１０−２４６８７２号公報（以下、「引用例１」という。）には、図面とともに以下の事項が記載されている。
　イ．「【０００１】【発明の属する技術分野】
　本発明は光ファイバーグレーティングに関し、特に磁気歪みによって同調可能なファイバーグレーティングに関する。」
　ロ．「【０００８】【発明の実施の形態】
　図１は、本発明に係る同調可能ファイバーグレーティングを模式的に示した図である。同調可能ファイバーグレーティング１０は、屈折率の局所的な変動箇所１３よりなるグレーティング１２を含むある長さの光ファイバー１１よりなる。グレーティング領域のファイバーは、接着あるいは機械的アタッチメントによって、磁歪材料よりなる主体１４に固定されており、主体１４からグレーティング１２へ歪みが伝達される。主体１４は、ファイバーグレーティング領域の周囲を同心円状に取り囲む、磁歪材料からなる円筒であることが好都合である。電磁石（ソレノイド）１５が主体１４に隣接して配置されており、主体１４に沿った制御可能な磁界を生成する。磁界は主体をファイバーグレーティングの方向に沿って歪ませる。」
　ハ．「【００１０】磁歪材料主体１４は、強磁性体あるいはフェリ磁性体材料等の材料であり、外部から供給された磁界が当該材料を磁化して内部の磁区を揃える場合にその長さが膨張あるいは収縮するものである。・・・」
　
　上記イ〜ハによれば、引用例１には、
「同調可能なファイバーグレーティングであって、前記グレーティングは、屈折率の局所的な変動箇所よりなるグレーティングを含むある長さの光ファイバーよりなり、グレーティング領域のファイバーは、接着によって磁歪材料主体に固定されており、前記磁歪材料主体は、外部から供給された磁界によりその長さが膨張あるいは収縮するものであり、それにより前記磁歪材料主体からグレーティングへ歪みが伝達される、磁気歪みによって同調可能なファイバーグレーティング。」
との発明が開示されているものと認められる（以下、「引用例１発明」という。）。
　　
　同じく、J.L.CRUZ ET AL,“FIBRE BRAGG GRATINGS TUNED AND CHIRPED USING MAGNETICFIELDS”,ELCTRONICS LETTERS,GB,IEE STEVENAGE, 30th Jan.1997,vol.33,no.3,page235-236（以下、「引用例２」という。）には、以下の事項が記載されている。
　ニ．「In this Letter we present the first demonstration of the use of a magnetic field as a straining agent for chirping fibre gratings. The Bragg wavelength is shifted by holding the fibre on a magnetostrictive rod and subjecting the rod to a magnetic field. In this initial experiment, a grating has been tuned in the range of 1.1nm by a magnetic field of 103mT. The grating has been chirped up to 0.7nm by applying a magnetic field gradient of 23mT/cm.」（２３５頁左欄下から８行〜末行）
　ホ．「To chirp the grating, the fibre was held on the rod and subsequently subjected to a nonuniform magnetic field. The grating chirps as a result of the non-uniform lengthening of the rod. Two permanent magnets with opposite polarities were used to create the non-uniform field. The maximum field gradient was 23mT/cm and it was modified by rotating the fibre with respect to the field. Fig. 3 shows the grating spectra at different magnetic field gradients. The grating bandwidth broadens and the transmission in creases as expected and a chirp of 0.7nm was reached with a field variation of 56mT along the 2cm grating length.」（２３５頁右欄下から１１行〜下から２行）
　
（３）対比
　そこで、本願発明と引用例１に記載のものとを以下に対比する。
　ａ．引用例１発明の「グレーティング領域」、「光ファイバー」、「接着」および「磁歪材料主体」は、それぞれ本願発明の「格子領域」、「導波器」、「ボンド」および「磁歪効果ボディ」に相当する。
　ｂ．引用例１発明において「磁歪材料主体からグレーティングへ歪みが伝達される」ことによりグレーティングの間隔が変化することは自明であり、その結果、グレーティングの波長応答が変化することも技術常識であるから、引用例１発明は、本願発明の「格子要素間の間隔を調整し、前記デバイスの波長応答を調整する」なる事項を有し、引用例１発明の「同調可能なファイバーグレーティング」は、本願発明の「調整可能な光学的波長シフト用デバイスを含む物品」に相当する。
　
　したがって、両者は、
「調整可能な光学的波長シフト用デバイスを含む物品であって、前記デバイスは、間隔をおいて配置された複数の格子要素を備えている格子領域を含んでいるある長さの導波器と、前記格子領域における前記導波器に対してその長さ方向に沿ってボンドされている少なくとも１つの細長い磁歪効果ボディとを含み、前記磁歪効果ボディが磁場にさらされる時、前記磁歪効果ボディが膨張または収縮し、格子要素間の間隔を調整し、前記デバイスの波長応答を調整するようになっている物品。」
である点で一致し、次の点で相違している。
　　
［相違点］本願発明は、「磁歪効果ボディが膨張または収縮し、一様でない弾性歪みを誘起して、格子要素間の間隔を調整」するのに対し、引用例１発明の磁歪効果ボディは、一様でない弾性歪みを誘起するものではない点。
　　
（４）判断
　上記引用例２の摘記事項ニ、ホによれば、
　　１）ファイバーグレーティングをチャーピングするために歪みを与える手段として磁界を用いる、
　　２）ブラッグ波長は、磁歪ロッドの上でファイバーを保持し、ロッドを磁界にさらすことにより変えられる、
　　３）グレーティングをチャーピングするために、ファイバーは（磁歪）ロッドの上で保持され、続いて一様でない磁界にさらされ、これにより（磁歪）ロッドが非一様に延長することの結果としてグレーティングはチャープされる、 
ことが理解できるから、引用例２には本願発明の「磁歪効果ボディが膨張または収縮し、一様でない弾性歪みを誘起して、格子要素間の間隔を調整」することが開示されているといえる。
　
　そして、上記引用例２に記載された上記３）の事項を引用例１発明の磁歪効果ボディに適用して、「磁歪効果ボディが膨張または収縮し、一様でない弾性歪みを誘起して、格子要素間の間隔を調整」するようにすることに格別の困難性があるとはいえないから、本願発明は引用例１および２に記載された発明に基づき当業者が容易になし得たことである。
　
　なお、請求人は審判請求理由（平成１６年３月２４日付手続補正（方式））において、
「本願請求項１に係る本発明は磁歪効果ボディに磁界が印加されると、一様でない歪は導波器に課されることを記載しています。この発明は、例えば明細書段落『００１１』から『００１３』に記載されています。・・・また、引用文献２は格子の磁歪効果調整及び一様でない磁界の使用を開示しています。しかしながら、同様に、磁歪効果ボディが勾配を生成する調整を開示していません。従って、各引用文献は一様な磁界に応答して格子に一様でない歪を付す勾配生成磁歪効果ボディを教示も示唆もしていません。」（（３）３．本発明と引用文献との対比）と主張している。
　しかしながら、請求項１には、「磁歪効果ボディが
磁場にさらされる時
一様な磁界に応答して
　なんとなれば、請求項１を引用する請求項７，１１，および１２に係る発明は、いずれも磁歪効果ボディに一様でない磁界を施すものであって、上記「一様な磁界に応答して格子に一様でない歪を付す勾配生成磁歪効果ボディ」ではないのであるから、これら請求項７，１１，および１２に係る発明の上位概念である請求項１に係る発明が、少なくとも上記事項のみに限定して解釈されないことは明らかである。
　
（５）むすび
　以上のとおり、本願発明は、引用例１および２に記載された発明に基づいて、当業者が容易に発明をすることができたものであるから、特許法第２９条第２項の規定により特許を受けることができない。
　
　よって、結論のとおり審決する。