(57)【要約】  量子カスケードレーザの活性層は、複数の発光領域と、複数の注入領域と、を有する。それぞれの発光領域は、注入障壁層と、少なくとも２つの井戸層を有しサブバンド間遷移により赤外光を放出する発光量子井戸層と、を有する。それぞれの注入領域は、抽出障壁層と、前記発光領域からのキャリアのエネルギーを緩和するエネルギー準位を形成する緩和量子井戸層と、を有する。それぞれの発光量子井戸層内で隣接する２つの井戸層において、前記抽出障壁層の側の井戸層は、前記注入障壁層の側の第２井戸層よりも深い。それぞれの発光領域とそれぞれの注入領域とは交互に積層される。
2016147450.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
注入障壁層と少なくとも２つの井戸層を有しサブバンド間遷移により赤外光を放出する発光量子井戸層とを含む複数の発光領域と、抽出障壁層と前記発光領域からのキャリアのエネルギーを緩和するエネルギー準位を形成する緩和量子井戸層とを含む複数の注入領域と、を有する活性層を備え、
それぞれの発光量子井戸層内で隣接する２つの井戸層において、前記抽出障壁層の側の井戸層は、前記注入障壁層の側の第２井戸層よりも深く、
それぞれの発光領域とそれぞれの注入領域とが交互に積層された、量子カスケードレーザ。
【請求項２】
前記それぞれの発光量子井戸層において、前記抽出障壁層に向かうに従って井戸層が深くなる請求項１記載の量子カスケードレーザ。
【請求項３】
前記発光領域と前記注入領域とが交互に積層される基板をさらに備えた請求項２記載の量子カスケードレーザ。
【請求項４】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも小さい格子定数を有する障壁層を少なくとも１つ有する請求項３記載の量子カスケードレーザ。
【請求項５】
電界が印加されて前記サブバンド間遷移を生じるとき、前記発光量子井戸層の障壁層のうち少なくとも２つの伝導帯端エネルギーは同一である請求項４記載の量子カスケードレーザ。  
【請求項６】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも大きい格子定数を有する井戸層を少なくとも１つ有する請求項３記載の量子カスケードレーザ。
【請求項７】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも大きい格子定数を有する井戸層を少なくとも１つ有する請求項４記載の量子カスケードレーザ。
【請求項８】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも大きい格子定数を有する井戸層を少なくとも１つ有する請求項５記載の量子カスケードレーザ。
【請求項９】
前記それぞれの緩和量子井戸層は、前記基板の格子定数に整合した障壁層および井戸層を有する請求項３記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１０】
前記それぞれの緩和量子井戸層は、同一の深さを有する複数の井戸層を含む請求項９記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１１】
前記発光領域と前記注入領域とが交互に積層される基板をさらに備えた請求項１記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１２】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも小さい格子定数を有する障壁層を少なくとも１つ有する請求項１１記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１３】
電界が印加されて前記サブバンド間遷移を生じるとき、前記発光量子井戸層の障壁層のうち少なくとも２つの伝導帯端エネルギーは同一である請求項１２記載の量子カスケードレーザ。  
【請求項１４】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも大きい格子定数を有する井戸層を少なくとも１つ有する請求項１１記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１５】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも大きい格子定数を有する井戸層を少なくとも１つ有する請求項１２記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１６】
前記それぞれの発光量子井戸層は、前記基板の格子定数よりも大きい格子定数を有する井戸層を少なくとも１つ有する請求項１３記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１７】
前記それぞれの緩和量子井戸層は、前記基板の格子定数に整合した障壁層および井戸層を有する請求項１１記載の量子カスケードレーザ。  
【請求項１８】
前記それぞれの緩和量子井戸層は、同一の深さを有する複数の井戸層を含む請求項１７記載の量子カスケードレーザ。
【請求項１９】
前記基板はＩｎＰを含み、
前記複数の発光領域および前記複数の注入領域は、ＩｎＧａＡｓを含む井戸層とＩｎＡｌＡｓを含む障壁層とを含む多重量子井戸層をそれぞれ有する請求項１記載の量子カスケードレーザ。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明の実施形態は、量子カスケードレーザに関する。
【背景技術】
【０００２】
赤外光を放出するレーザ装置は、環境測定など広い分野に応用されている。このうち、半導体からなる量子カスケードレーザ（ＱＣＬ：Quantum  Cascade  Laser)は、小型で利便性が高く、高精度の測定を可能とする。【０００３】
量子カスケードレーザは、例えばＧａＩｎＡｓとＡｌＩｎＡｓとが交互に積層され、量子井戸層を含む活性層を有する。そして、活性層の両側面が、例えばＩｎＰクラッド層により挟まれた構造を有している。この場合、カスケード接続された量子井戸層は、キャリアのサブバンド間遷移により波長３〜２０μｍの赤外線レーザ光を放出可能である。【０００４】
たとえば、呼気中に含まれるＣＯ２ガスは、赤外線照射により固有の吸収スペクトルを有する。このため、赤外線吸収量を測定することにより、ガスの濃度を知ることができる。
また、１３ＣＯ２と１２ＣＯ２の同位体比を測定すると、ヒトの身体の異常の有無を診断することが可能となる。この場合、量子カスケードレーザから放出されるレーザ光の波長範囲は、３．５〜４．５μｍの範囲などに制御することが要求される。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特開２０１０−２７８３２６号公報
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
４．５μｍ以下の波長帯域で高出力化が可能な量子カスケードレーザを提供する。
【課題を解決するための手段】
【０００７】
実施形態の量子カスケードレーザの活性層は、複数の発光領域と、複数の注入領域と、を有する。それぞれの発光領域は、注入障壁層と、少なくとも２つの井戸層を有しサブバンド間遷移により赤外光を放出する発光量子井戸層と、を有する。それぞれの注入領域は、抽出障壁層と、前記発光領域からのキャリアのエネルギーを緩和するエネルギー準位を形成する緩和量子井戸層と、を有する。それぞれの発光量子井戸層内で隣接する２つの井戸層において、前記抽出障壁層の側の井戸層は、前記注入障壁層の側の第２井戸層よりも深い。それぞれの発光領域とそれぞれの注入領域とは交互に積層される。
【図面の簡単な説明】
【０００８】
【図１】図１（ａ）は本発明の第１の実施形態にかかる半導体レーザ装置を部分切断した模式斜視図、図１（ｂ）はＡ−Ａ線に沿った模式断面図、である。
【図２】図２（ａ）は格子整合された発光量子井戸層を有するＱＣＬの量子井戸構造の伝導帯のエネルギーバンド図、図２（ｂ）は格子が整合されていない発光量子井戸層を有するＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図、である。
【図３】第１の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界はゼロ）である。
【図４】図４（ａ）は第２の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図４（ｂ）は利得スペクトルのグラフ図、である。
【図５】図５（ａ）は比較例にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図５（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【図６】図６（ａ）は第３の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図６（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【図７】図７（ａ）は第４の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図７（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【図８】図８（ａ）は第５の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図８（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【図９】図９（ａ）は第６の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図９（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【図１０】図１０（ａ）は第７の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図１０（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【図１１】図１１（ａ）は波数２２７５〜２３２５ｃｍ−１における１３ＣＯ２および１２ＣＯ２の吸収係数、図１１（ｂ）は波数２２９５．７〜２２９６．３ｃｍ−１の吸収係数、を表すグラフ図である。
【発明を実施するための形態】
【０００９】
以下、図面を参照しつつ、本発明の実施の形態について説明する。
図１（ａ）は本発明の第１の実施形態にかかる量子カスケードレーザを部分切断した模式斜視図、図１（ｂ）はＡ−Ａ線に沿った模式断面図、である。
量子カスケードレーザ（ＱＣＬ：Quantum  Cascade Laser)は、基板１０と、基板１０の上に設けられた積層体２０と、誘電体層４０と、を少なくとも有する。また、ＱＣＬは、第１電極５０と、第２電極５２と、絶縁膜４２と、をさらに有してもよい。
【００１０】
積層体２０は、第１クラッド層２２と、第１ガイド層２３と、活性層２４と、第２ガイド層２５と、第２クラッド層２８と、を有している。第１クラッド層２２の屈折率と、第２クラッド層２８の屈折率と、は、第１ガイド層２３、活性層２４、および第２ガイド層２５、の屈折率のいずれよりもそれぞれ低くし、活性層２４の積層方向に赤外線レーザ光６０を適正に閉じ込めるようにする。
【００１１】
また、積層体２０は、ストライプの形状を有しており、リッジ導波路ＲＧと呼ぶことができる。リッジ導波路ＲＧの２つの端面をミラー面とすると、誘導放出された光は、赤外線レーザ光６２として、光出射面から放出される。この場合、光軸６２は、ミラー面を共振面とする光共振器の断面の中心を結ぶ線と定義する。すなわち、光軸６２は、リッジ導波路ＲＧの延在する方向と一致する。
【００１２】
光軸６２に対して垂直な断面において、活性層２４の第１の面２４ａ、第２の面２４ｂ、に平行な方向の幅ＷＡが広すぎると、水平横方向に高次モードを生じ、高出力とすることが困難となる。活性層２４の幅ＷＡは、例えば５〜２０μｍなどとすると、水平横方向モードの制御が容易となる。誘電体層４０の屈折率が活性層２４を構成するいずれの層の屈折率よりも低いものとすると、積層体２０の側面２０ａ、２０ｂを挟むように設けられた誘電体層４０により、光軸６２に沿ってリッジ導波路ＲＧを構成することができる。
【００１３】
図２（ａ）は格子整合された発光量子井戸層を有するのＱＣＬの量子井戸構造のエネルギーバンド図、図２（ｂ）は格子が整合されていない発光量子井戸層を有するＱＣＬのエネルギーバンド図、である。
図２（ａ）に表す発光量子井戸層を有するＱＣＬは、３つの井戸層のＭＱＷ（Multi-Quatum   Well)構造を有し、井戸層のポテンシャル（エネルギー）の深さＤＣは、同一であるものとする。発光量子井戸層を構成する井戸層および障壁層は、ともに基板であるＩｎＰ（格子定数ａ０：約５．８６８７オングストローム）に格子整合させる。たとえば、井戸層をＩｎ０．５３Ｇａ０．４７Ａｓからなるものとし、障壁層をＩｎ０．５２Ａｌ０．４８Ａｓからなるものとすればよい。
【００１４】
また、図２（ｂ）に表す発光量子井戸層を有するＱＣＬでは、図２（ａ）に表す井戸層の深さＤＣよりも深い井戸層深さＤＤを有する。たとえば、井戸層をＩｎ０．６６９Ｇａ０．３３１Ａｓからなるものとすると、格子定数ａ１は約５．９２４２オングストロームとなる。また、障壁層をＩｎ０．３６２Ａｌ０．６３８Ａｓからなるものとすると、格子定数ａ２は約５．８０４９オングストロームとなる。この結果、基板１０とするＩｎＰに対して、井戸層には圧縮応力が加わり、障壁層には引っ張り応力が加わる。なお、井戸層の深さは、伝導帯ＥＣのエネルギ不連続ΔＥＣに等しい。
【００１５】
図２（ｂ）に表す歪補償ＭＱＷでは、井戸層の深さＤＤを図２（ａ）に表す井戸層の深さＤＣよりも大きくできる。このため、井戸層のサブバンド準位の間隔を広げ、サブバンド間遷移ＳＴによる赤外光の波長λ１を、図２（ａ）に表すサブバンド遷移の波長λ２よりも短くできる。
【００１６】
図３は、第１の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界はゼロ）である。
なお、 第１の実施形態は、電子をキャリアとするＱＣＬである。
【００１７】
発光量子井戸層８６は、複数の井戸層を有する。たとえば、注入障壁層Ｂ１側から井戸層の深さを、Ｄ１、Ｄ２、Ｄ３で表すものとする。３つの井戸層のうち、隣接する２つの井戸層において、抽出障壁層ＢＥの側の井戸層の深さは、注入障壁層ＢＩの側の井戸層よりも深い。すなわち、Ｄ１＜Ｄ２、またはＤ２＜Ｄ３とする。また、本図のように、Ｄ１＜Ｄ２＜Ｄ３としてもよい。第１の実施形態では、井戸層を深くするため、赤外光の波長を短くできる。
【００１８】
また、キャリアを深い井戸層内に効率よく閉じ込め、サブバンド間遷移ＳＴを促進することができる。このため、高出力化が可能となる。なお、サブバンド準位は、井戸層の厚さや障壁層の厚さなどによって変化する。このため、発光波長は、井戸層の厚さや障壁層の厚さなどによって変化する。緩和量子井戸層８８は、基板１０に対して格子整合していてもよい。
【００１９】
図４（ａ）は第２の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図４（ｂ）は利得スペクトルのグラフ図、である。
活性層２４は、発光領域と、注入領域と、が交互に積層されたカスケード構造を有する。なお、電子の波動関数は、シミュレーションにより求めることができる。
【００２０】
発光領域８２、９２は、注入障壁層ＢＩと、少なくとも２つの井戸層を有しサブバンド間遷移により赤外光を放出する発光量子井戸層８６、９６と、を有する。注入領域８４、９４は、抽出障壁層ＢＥと、発光領域８２、９２からのキャリアのエネルギーを緩和し、次の発光領域へとキャリアを注入するエネルギー準位（ミニバンド準位Ｌｍ１、Ｌｍ２など）を形成する緩和量子井戸層８８、９８と、を有する。それぞれの発光量子井戸層８６、９６において、隣接する少なくとも２つの井戸層のうち抽出障壁層ＢＥの側の井戸層は、注入障壁層ＢＩの側の井戸層よりも深くする。本図において、井戸層の深さは、Ｄ３＜Ｄ１＜Ｄ２とする。但し、井戸層の深さが、次第に深くなってよい（Ｄ１＜Ｄ２＜Ｄ３）。
【００２１】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層の厚さを小さくしていくと、エネルギー準位が離散して、サブバンド（高準位Ｌｕ、低準位Ｌｌ）、などを生じる。注入障壁層ＢＩから注入されたキャリアは井戸層に効果的に閉じ込められ、高準位Ｌｕから低準位Ｌｌへキャリアが遷移し、（Ｌｕ−Ｌｌ）に対応した光（ｈν）が放出される。なお、注入領域に注入されたキャリアのエネルギーＬｌ１、Ｌｌ２は、緩和量子井戸層８８、９８を通過しつつミニバンド準位Ｌｍ２に緩和される。
【００２２】
（表１）は、第３の実施形態にかかるＱＣＬの単位積層体の構成を表す。最後の列の数字は、それぞれの層の厚さ（オングストローム）を表す。
【００２３】
【表１】
2016147450.tif 000003
【００２４】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層は、すべてＩｎ０．５３Ｇａ０．４７Ａｓからなり、基板１０のＩｎＰ（格子定数：ａ０）に格子整合している。他方、発光量子井戸層８６、９６を構成する障壁層のうち、それぞれＩｎ０．５Ａｌ０．５Ａｓと、Ｉｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓと、からなり隣接する２つの層の格子定数ａ２は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも小さい。このため、エネルギーバンド図の破線領域ＲＢ１に表すように、発光量子井戸層８６、９６を構成する障壁層の伝導帯端が上がり、障壁層が高くなる（すなわち、井戸層が深くなる）。この結果、キャリアは、発光領域８２、９２内の井戸層に効果的に閉じ込められ光出力を高めることができる。
【００２５】
注入障壁層ＢＩ、抽出障壁層ＢＥ、および緩和量子井戸層８８、９８は、基板１０のＩｎＰに格子整合させることができる。このようにすると、全体として、結晶性が良好に保たれる。なお、電界印加時のエネルギーバンド図は、伝導帯ＥＣが傾斜する。発光量子井戸層８６、９６の２つの障壁層の組成比を変化させ格子不整合とすることなどにより、傾斜したエネルギーバンド図において、破線領域ＲＢ１の障壁層の伝導帯端のエネルギーＥＣを局所的にほぼ同じ高さにできる。
【００２６】
なお、本図において、サブバンド間遷移は、主に、発光量子井戸層８６、９６の２番目の井戸層（深さＤ１）で生じている。
【００２７】
図４（ｂ）において、縦軸は、相対ネットモード利得、横軸は波長（μｍ）、を表す。ネットモード利得をＧ、光閉じ込め係数をΓ、媒質利得をｇ、内部損失をα、とするとき、ネットモード利得Ｇは次式で表される。
【００２８】
Ｇ＝Γ×ｇ−α
【００２９】
ネットモード利得が極大となる波長は、３．７μｍおよび４．３μｍの近傍である。このため、１３ＣＯ２や１２ＣＯ２の分光測定が可能である。
【００３０】
図５（ａ）は比較例にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図５（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
比較例では、（表２）に表すように、発光領域１８２、１９２および注入領域１８４、１９４のすべての量子井戸は、基板１０のＩｎＰに格子整合している。このため、破線領域ＲＢＣで表すように、障壁層の高さが一定であり、発光量子井戸層１８６、１９６の障壁層を越えて抽出障壁層ＢＥに漏れ出るキャリアが増加する。このため、光閉じ込め効果が低下し、サブバンド間遷移を高めることが困難となる。この結果、光出力は低い。
【００３１】
【表２】
2016147450.tif 000004
【００３２】
図５（ｂ）に表すように、発光量子井戸層１８６，１９６は基板１０のＩｎＰに格子整合しているので利得が極大となる波長は４．４μｍ以上となり、これよりも短波長とすることが困難である。
【００３３】
図６（ａ）は第３の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図６（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【００３４】
また、（表３）は、第３の実施形態にかかるＱＣＬの単位積層体の構成を表す。
【００３５】
【表３】
2016147450.tif 000005
【００３６】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層は、すべてＩｎ０．５３Ｇａ０．４７Ａｓからなり、基板１０のＩｎＰに格子整合している。他方、発光量子井戸層８６、９６を構成する障壁層のうち、それぞれＩｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓと、Ｉｎ０．４６Ａｌ０．５４Ａｓと、からなり隣接する２つの層の格子定数ａ２は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも小さい。このため、破線領域ＲＢ２で表すように、発光量子井戸層８６、９６の伝導帯端が第２の実施形態よりもさらに上がり、障壁層がさらに高くなる（すなわち、井戸層が深くなる）。この結果、キャリアは、発光領域８２、９２の井戸層内にさらに効果的に閉じ込められ光出力を高めることができる。注入障壁層ＢＩ、抽出障壁層ＢＥおよび緩和量子井戸層８８、９８は、ロブ案１０のＩｎＰに格子整合している。このため、全体として、結晶性の低下が抑制される。
【００３７】
図６（ｂ）に表すように、利得が極大となる波長は、３．７μｍの近傍にある。このため、１３ＣＯ２や１２ＣＯ２の分光測定が可能である。
【００３８】
図７（ａ）は第４の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図７（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
【００３９】
また、（表４）は、第４の実施形態にかかるＱＣＬの単位積層体の構成を表す。
【００４０】
【表４】
2016147450.tif 000006
【００４１】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層のうち、Ｉｎ０．５５Ｇａ０．４５Ａｓと、Ｉｎ０．５７Ｇａ０．４３Ａｓと、を有する２つの層の格子定数ａ１は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも大きい。このため、破線領域ＲＷ１で表すように、発光量子井戸層８６、９６の井戸層の伝導帯端が下がり、井戸層が深くなる。
【００４２】
他方、発光量子井戸層８６、９６を構成する障壁層のうち、それぞれＩｎ０．５０Ａｌ０．５０Ａｓと、Ｉｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓからなる２つの層の格子定数ａ２は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも小さい。このため、破線領域ＲＢ２で表すように、発光量子井戸層８６、９６の伝導帯端が第２の実施形態よりも上がり、障壁層がさらに高くなる（すなわち、井戸層が深くなる）。この結果、キャリアは、発光領域８２、９２の井戸層内に効果的に閉じ込められ光出力を高めることができる。注入障壁層ＢＩ、抽出障壁層ＢＥ、および緩和量子井戸層８８、９８は、基板１０のＩｎＰに格子整合している。このため、全体として、結晶性の低下が抑制される。
【００４３】
図７（ｂ）に表すように、利得が極大となる波長は、３．６μｍ近傍にある。このため、１３ＣＯ２や１２ＣＯ２の分光測定が可能である。
【００４４】
図８（ａ）は第５の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加時）、図８（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
また、（表５）は、第５の実施形態にかかるＱＣＬの単位積層体の構成を表す。
【００４５】
【表５】
2016147450.tif 000007
【００４６】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層のうち、Ｉｎ０．５７Ｇａ０．４３Ａｓと、Ｉｎ０．５９Ｇａ０．４１Ａｓと、を有する２つの層の格子定数ａ１は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも大きい。このため、破線領域ＲＷ２で表すように、発光量子井戸層８６、９６の井戸層の伝導帯端が下がり、井戸層が深くなる。
【００４７】
他方、発光量子井戸層８６を構成する障壁層のうち、それぞれＩｎ０．５０Ａｌ０．５０Ａｓと、Ｉｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓと、からなる２つの層の格子定数ａ２は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも小さい。このため、破線領域ＲＢ２に表すように、発光量子井戸層８６、９６の伝導帯端が第２の実施形態よりも上がり、障壁層がさらに高くなる（すなわち、井戸層が深くなる）。この結果、キャリアは、発光領域８２、９２の井戸層内に効果的に閉じ込められ光出力を高めることができる。注入障壁層ＢI、抽出障壁層ＢＥ、緩和量子井戸層８８、９８は、基板１０のＩｎＰに格子整合している。このため、全体として、結晶性の低下が抑制される。
【００４８】
図８（ｂ）に表すように、利得が極大となる波長は、３．６μｍおよび４．３μｍの近傍にある。このため、１３ＣＯ２や１２ＣＯ２の分光測定が可能である。
【００４９】
図９（ａ）は第６の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯エネルギーバンド図（電界印加時）、図９（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
また、（表６）は、第７の実施形態にかかるＱＣＬの単位積層体の構成を表す。
【００５０】
【表６】
2016147450.tif 000008
【００５１】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層のうち、Ｉｎ０．５７Ｇａ０．４３Ａｓと、Ｉｎ０．５９Ｇａ０．４１Ａｓと、を有する２つの層の格子定数ａ１は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも大きい。このため、発光量子井戸層８６、９６の井戸層の伝導帯端が下がり、井戸層が深くなる。
【００５２】
他方、発光量子井戸層８６、９６を構成する障壁層のうち、それぞれＩｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓと、Ｉｎ０．４６Ａｌ０．５４Ａｓと、からなる２つの層の格子定数ａ２は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも小さい。このため、発光量子井戸層８６、９６の伝導帯端が第２の実施形態よりも上がり、障壁層がさらに高くなる（すなわち、井戸層が深くなる）。この結果、キャリアは、発光領域８２、９２の井戸層内に効果的に閉じ込められ光出力を高めることができる。注入障壁層ＢＩ、抽出障壁層ＢＥ、緩和量子井戸層８８、９８は、基板１０のＩｎＰに格子整合している。このため、全体として、結晶性の低下が抑制される。
【００５３】
図９（ｂ）に表すように、利得が極大となる波長は、３．５５μｍの近傍にある。このため、１３ＣＯ２や１２ＣＯ２の分光測定が可能である。
【００５４】
図１０（ａ）は第７の実施形態にかかるＱＣＬの伝導帯のエネルギーバンド図（電界印加状態）、図１０（ｂ）は波長に対する利得依存性のグラフ図、である。
また、（表７）は、第７の実施形態にかかるＱＣＬの単位積層体の構成を表す。
【００５５】
【表７】
2016147450.tif 000009
【００５６】
発光量子井戸層８６、９６を構成する井戸層のうち、Ｉｎ０．５７Ｇａ０．４３Ａｓと、Ｉｎ０．５９Ｇａ０．４１Ａｓと、を有する２つの層の格子定数ａ１は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも大きい。このため、破線領域ＲＷ２に表すように、発光量子井戸層８６、９６の井戸層の伝導帯端が下がり、井戸層が深くなる。
【００５７】
他方、発光量子井戸層８６、９６を構成する障壁層のうち、それぞれＩｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓと、Ｉｎ０．４６Ａｌ０．５４Ａｓと、Ｉｎ０．４８Ａｌ０．５２Ａｓからなる３つの層の格子定数ａ２は、基板１０のＩｎＰの格子定数ａ０よりも小さい。このため、破線領域ＲＢ３に表すように、発光量子井戸層８６、９６の伝導帯端が第２の実施形態よりも上がり、障壁層がさらに高くなる（すなわち、井戸層が深くなる）。この結果、キャリアは、発光領域８２、９２の井戸層内に効果的に閉じ込められ光出力を高めることができる。注入障壁層ＢＩ、抽出障壁層ＢＥ、および緩和量子井戸層８８、９８は、基板１０のＩｎＰに格子整合している。このため、全体として、結晶性の低下が抑制される。
【００５８】
図１０（ｂ）に表すように、利得が極大となる波長は、３．５５μｍの近傍にある。このため、１３ＣＯ２や１２ＣＯ２の分光測定が可能である。
【００５９】
第１〜７の実施形態によれば、４．４μｍ以下の波長帯域で高出力化が可能な量子カスケードレーザが提供される。
【００６０】
図１１（ａ）は波数２２７５〜２３２５ｃｍ−１における１３ＣＯ２および１２ＣＯ２の吸収係数、図１１（ｂ）は波数２２９５．７〜２２９６．３ｃｍ−１の吸収係数、を表すグラフ図である。
なお、ＣＯ２濃度は８％、圧力は０．５気圧、温度は３１３Ｋ、とする。
【００６１】
たとえば、１３ＣＯ２および１２ＣＯ２の同位体を用いると、ピロリ菌を検出することができる。まず、ヒトが、１３Ｃ―尿素を含む試薬を標識化合物として飲む。胃内にピロリ菌があると試薬と反応して１３ＣＯ２を吐気として排出する。他方ピロリ菌がないと１３ＣＯ２が排出されない。このため、１３ＣＯ２と１２ＣＯ２との同位体比を測定することにより、ピロリ菌感染の程度を知ることができ、精度よく胃の診断ができる。なお、検査対象は、ピロリ菌に限定されない。同位体を含むＣＯ２濃度を測定することにより、胃の排出能を広い範囲で診断できる。
【００６２】
この場合、１３ＣＯ２と１２ＣＯ２との吸収係数が同じ程度になる波数範囲となる赤外光を用いると、高いガス濃度における飽和が抑制され測定精度を高めることができる。たとえば、図１１（ａ）に表すように、波数２２７５ｃｍ−１（波長が４．３９６μｍ）〜波数２３２５ｃｍ−１（波長が４．３０１μｍ）の範囲が好ましい。なお、図１１（ｂ）は、１２ＣＯ２の吸収線の１つと、１３ＣＯ２の吸収線の１つとを含む波数範囲を表す。
【００６３】
比較例のＱＣＬでは、利得の極大値は４．４μｍ以上の波長で生じ、好ましい波数範囲をカバーすることが困難である。これに対して、本実施形態では、利得の極大値を３．５５〜４．５μｍの範囲に制御することができる。このため、本実施形態のＱＣＬを光源とする呼気分析装置は、呼気に含まれる１３ＣＯ２と１２ＣＯ２との同位体比を精度よく測定し、胃を含むヒトの診断に役立てることができる。
【００６４】
本発明のいくつかの実施形態を説明したが、これらの実施形態は、例として提示したものであり、発明の範囲を限定することは意図していない。これら新規な実施形態は、その他の様々な形態で実施されることが可能であり、発明の要旨を逸脱しない範囲で、種々の省略、置き換え、変更を行うことができる。これら実施形態やその変形は、発明の範囲や要旨に含まれるとともに、特許請求の範囲に記載された発明とその均等の範囲に含まれる。
【図１】
2016147450.tif 000010
【図２】
2016147450.tif 000011
【図３】
2016147450.tif 000012
【図４】
2016147450.tif 000013
【図５】
2016147450.tif 000014
【図６】
2016147450.tif 000015
【図７】
2016147450.tif 000016
【図８】
2016147450.tif 000017
【図９】
2016147450.tif 000018
【図１０】
2016147450.tif 000019
【図１１】
2016147450.tif 000020
【国際調査報告】
2016147450.tif 000021
2016147450.tif 000022
2016147450.tif 000023
2016147450.tif 000024