(57)【要約】【課題】エネルギーを高効率かつ安全に獲得、放射性汚染物質を高能率に除染、あるいは希少金属類を安価に生成する。【解決手段】元素の原子核が、陽子、中性子およびα胞同士の結合機能を有する第三の核子Ａ０で構成されているという「三核子論」により、物質の原子核を構成する第三の核子Ａ０の数の制御を行うことで、原子番号３以上の元素からなる物質からのエネルギーの獲得、単独または複数の物質に対する核種変換や核合成を行う。【選択図】図５
2014087950.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
元素の原子核が、陽子、中性子およびα胞結合機能を有する核子Ａ０で構成されているという「三核子論」により、原子番号が３以上の元素からなる物質において、前記物質の核子Ａ０の一部を分離、その数を制御することで、前記物質の原子核（母核）に内在するエネルギーを獲得する方法。
【請求項２】
元素の原子核が、陽子、中性子およびα胞結合機能を有する核子Ａ０で構成されているという「三核子論」により、物質に対して、前記物質の原子核を構成する核子Ａ０の数を制御することにより、前記物質の核種を変換する方法。
【請求項３】
元素の原子核が、陽子、中性子およびα胞結合機能を有する核子Ａ０で構成されているという「三核子論」により、複数の物質に対して、付加する核子Ａ０の数を制御することにより、前記物質とは異なる核種を生成（核合成）する方法。
【請求項４】
元素の原子核が、陽子、中性子およびα胞結合機能を有する核子Ａ０で構成されているという「三核子論」により、物質の母核に対して、前記母核の核子Ａ０の一部の分離により、原子番号の小さな複数個の安定な原子核の物質（子核）に分離するとともに、その他の分離生成物（α核、核子Ａ０、運動エネルギー、振動エネルギー等）を放出する方法。
【請求項５】
前記核子Ａ０の数の制御を、元素の核質量表式による計算結果の核子Ａ０の総数を基に制御を行う、請求項１乃至請求項４に記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、物質から該物質（母核）に内在するエネルギーや、該物質より原子番号の小さな物質（新物質子核）、あるいは複数の物質から該物質より原子番号が大きな物質を、高効率に獲得する技術に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
私たち人類は、産業革命以降エネルギーを大量に使うようになり、そのエネルギー確保のため、多量の石炭、石油等の化石燃料が使われてきた。その結果、近年化石燃料に起因するといわれるＣＯ２の排出による地球温暖化の問題が発生してきた。【０００３】
一方、エネルギー消費は、経済発展とともにますます増加傾向にあり、エネルギー源である化石燃料の枯渇も危惧されている。【０００４】
クリーンなエネルギーとして風力、太陽光、バイオ等の自然エネルギーの活用も行われているが、いずれの方法もその獲得エネルギーは小規模であり急増するエネルギー需要に対応できる状態ではない。【０００５】
そこで、ＣＯ２を排出しない原子炉による原子力発電はその重要性を増大し、この原子炉によるエネルギー需要への対応が、原子炉事故や放射能汚染など安全性の課題を指摘されているにもかかわらず、大容量のエネルギー獲得手段として実施されてきた。【０００６】
原子炉とは、核燃料として例えば核分裂しにくいウラン２３８が９５〜９７％を占める中に、核分裂しやすいウラン２３５を３〜５％混ぜた物質を使い、制御棒と呼ばれる中性子吸収材で、核分裂連鎖反応を制御しながら持続させ、高エネルギーを得る装置である。核燃料物質としては、ウランの他、プルトニウム、トリウム等がある。
核分裂の反応は式（１）などで示されている。ウラン２３５（23592Ｕ）が中性子（Ｎ０）を吸収することで、バリウム（13756Ｂａ）とクリプトン（9736Ｋｒ）に分裂するとともに、中性子（Ｎ０）と２２０ＭｅＶのエネルギー（Ｑ）を得ているなどとされている。
23592Ｕ＋Ｎ０→13756Ｂａ＋9736Ｋｒ＋２Ｎ０＋Ｑ  ・・・（１）
なお、元素記号ＸのＭｚＺＸの各記号については、以下のとおりである。
Ｘ：元素記号、Ｚ：原子番号、Ｍｚ：原子核質量
【０００７】
また、鉄鋼に使われるマンガン、ニッケル、モリブデンや、触媒に使われる白金やパラジウム、磁石に使われるネオジム、ジスプロシウムなどは、材料の特性を著しく向上させる金属であるが、その埋蔵地域が偏在しており希少金属といわれて、その市場価格も上昇するので、特性を向上させる代替金属の開発も行われている。
【先行技術文献】
【非特許文献】
【０００８】
【非特許文献１】「素粒子の統一理論」新井和夫、日本物理学会、秋の分科会講演予稿集1978（１）、6、1978年9月11日
【非特許文献２】「バリオンの微細質量表式」新井和夫、日本物理学会、年会予稿集34（１）、１、1979年3月15日
【非特許文献３】「根源定理の提唱およびこれから演繹される基本物理定数と原子描像（新原子核論―I）」新井和夫、日本物理学会講演概要集、秋の分科会1996（１）、96、1996年9月13日
【非特許文献４】「原子核内部の力学的描像（新原子核論―II）」新井和夫、日本物理学会講演概要集、秋の分科会1996（１）、96、1996年9月13日
【非特許文献５】「物理学世界基本構造の模索（新原子核論―III）」新井和夫、日本物理学会講演概要集、秋の分科会1996（１）、96、1996年9月13日
【非特許文献６】「新原子核論；物理学の源流探訪―物理学の根源原理提唱とその演繹結果―」新井和夫著、菱三印刷株式会社出版、2000年12月7日
【非特許文献７】「中性子の果たす“糊”の効果とαクラスターの結合形態」板垣直之、Joachin A. Maruhn、木村真明、日本物理学会誌  Vol.64,No.11,2009年
【非特許文献８】「最も簡単な半経験的原子核質量表式」小野周監修、現代物理学小事典講談社、ブルーバックス、1993年12月20日
【非特許文献９】「相対論的多体系としての原子核」土岐博・保坂淳著、大阪大学出版会、2011年12月22日
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００９】
原子炉における核分裂連鎖反応は中性子の照射量を制御することで、核分裂連鎖反応を制御するとともに安全性も保持していると言われているが、この制御を誤ると連鎖反応の暴発となり、いわゆる原子炉事故が発生する。原子炉事故による放射能汚染も発生する危険がある。【００１０】
また、原子炉での使用済み燃料は、一部プルトニウムなど燃料としての再利用もあるが、最終的には、放射性廃棄物として安全に処理する必要があり、膨大な処理費用がかかるとともに、廃棄物処理場所の確保も問題となっている。【００１１】
２０１1年３月には、東日本大震災の津波の影響で、福島第一原発では原子炉の冷却能力が低下して、核燃料棒が高温となりメルトダウンするという事故が発生した。さらに、原子炉建屋の水素爆発によりセシウム等の放射性物質が多量に放出されたため、放射線物質汚染への対応も大きな問題となっている。【００１２】
また、希少金属といわれるマンガン、ニッケル、モリブデン、白金、パラジウムやネオジム、ジスプロシウム等の、特性を著しく向上させる金属の代替金属の研究開発が広く行われているが、高効率な生成方法はまだ実現されているとは言えない。【００１３】
本発明は、上述の課題に鑑みてなされたものであり、原子炉事故や廃棄物処理による放射能汚染などの恐れのない核エネルギーの獲得や、安全で経済的な放射性廃棄物処理とともに、希少金属などの獲得を目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１４】
従来、「原子核の性質を知ろうとする場合、まず問題にしなければならない基本的な量は、原子核質量である」と言われている。
通説の原子核の質量表式は、原子核は陽子と中性子で構成されているという「二核子論」を前提に作られている。その既存表式は実験式の類にすぎず、原子番号Ｚが既知の原子について、実験で得られた核の質量実測値Ｍｚから原子番号Ｚに相当する数の陽子の質量を差し引いて、残りの質量（Ｍｚ−Ｚ）が全て中性子によるものとして中性子の数を決定し、帰納的に質量表式を作成している。したがって、中性子の数を描像的・理論的に決定しているわけではない。
なお、湯川の予言したπ粒子は仮想粒子であり、非特許文献８で示すように、既存の物理学理論による解釈では、π粒子は原子核の質量として寄与（反映）していない。【００１５】
発明者の一人新井は以前から、原子核が陽子（以下Ｐ＋と称す）と中性子（以下Ｎ０と称す）およびπ＊粒子で構成されているという「三核子論」を提唱してきた（非特許文献１〜非特許文献６）。
近年になって、非特許文献９で述べているように、「最近の研究では、パイ粒子の導入が不可欠なこと、およびパイ粒子が核内で重要な役割を果たしていること」を強調しており、本発明で主張するπ＊粒子の実在を正当化している。
本発明においては、新井の提唱する、核を結合する役を担っているπ＊粒子は仮想ではなく実在するので、Ａ０＝a０＋ε（結合ポテンシャルエネルギー）で与えられる第三の核子Ａ０（以下Ａ０と称す）として、以下「三核子論」について描像的に説明する。
なお、a０は、第三の核子Ａ０が核内で他の核子（陽子と中性子）と結合するときに、結合ポテンシャルエネルギーεを差し引いた後の実質量粒子である。【００１６】
「二核子論」では、原子核がＰ＋とＮ０で構成されているとの理解に対して、新井の「三核子論」は、原子核構成の一方をＰ＋とし、他方をバリオンとするものである。バリオン構成物はＮ０およびＡ０とし、各元素は、Ｐ＋１個の原子番号Ｚが１の水素原子核をスタートとして、原子番号Ｚの増加すなわちＰ＋の１個ずつの増加にともなって、バリオンが最低エネルギーレベル（すなわちＮ０単体）から順に一個ずつ組み合わせていく。【００１７】
そのバリオンは１個のＮ０とｎA個のＡ０およびｎＱ個分の振動エネルギーεｂとで構成される複合粒子であり、バリオンの質量表式は（２）のとおりである。
ｍBi=ｍN＋ｎAｍA＋ｎＱεｂ  ・・・（２）
ここで、ｍBi：バリオン質量、ｍN：Ｎ０質量、ｎA：Ａ０個数、ｍA：Ａ０質量、
ｎＱ：εｂ個数、εｂ：振動エネルギー
図１に、バリオン（フリー状態）の空間構造を示す。【００１８】
なお、バリオン中で顕在質量として存在していた振動エネルギーｎＱεbは、原子核の中ではＰ＋とＮ０との結合エネルギーとして潜在化している。
ここで、最大のＺ数はバリオン総数である[Ｚ]＝１３７であり、全てのＺについてＡ０総数ｎＺ＊とεｂ総個数ｎＱ＊の値を特定している（表１および表２で後述する）。
なお、全１３７種のバリオンの特性については、非特許文献６で示した。【００１９】
新井の「三核子論」は、原子番号３以上の物質の場合、「二核子論」における核子であるＰ＋とＮ０の他に第三の核子Ａ０で構成されているとするものである。【００２０】
さて、水素とヘリウムを除く物質の原子核は、原則としてα胞の結合体（αクラスター）で構成されている。α胞とは２個のＰ＋と２個のＮ０からなるα核を中心に保有する単位構造である。厳密には、原子番号（Ｚ＝陽子の数）が偶数の場合（以下α＋胞と称す）であり、奇数の場合には、１個の陽子・中性子結合体（１個のＰ＋と１個のＮ０で構成、以下α−胞と称す）が存在する。【００２１】
α核、正確にはα＋核とは、一般概念と同様に、２個のＰ＋と２個のＮ０とで構成されるものであるが、「三核子論」におけるα＋核の空間構造は、自・公転するＰ＋とＮ０の混合体であり、Ｐ＋同士は電気的反発ゆえに、それらの公転軌道同士は外接していないが、２個のＮ０は中性であるため、それらの公転軌道同士は外接している。したがって、Ｐ＋数２個とＮ０数２個の描像は基本的な形として、図２となる。これはＨｅ（ヘリウム）核である。【００２２】
そして、原子番号Ｚ＝４の元素であるベリリウム94Ｂｅの原子核は、Ｐ＋４個と最低エネルギーレベルより数えて４番目までのバリオンで構成され、２つのα胞を持つ。２個ある第三の核子Ａ０は、この２つのα胞を結合しており、２個のα胞のＡ０公転軌道が外接しあって結合したαクラスター構造を形成しているとするものである。１つのＡ０公転軌道上には、Ａ０公転軌道半径およびＡ０半径の寸法上、１〜４個のＡ０が存在できる。その空間（幾何学的）構造は、図３のようになる。【００２３】
Ａ０は、図３に示すように、α核をその周転円内に包含（内包）する構成となって、α胞を形成する。かつ、Ａ０は複数のα胞を結合する役割を担っており、各々公転しているＰ＋またはＮ０とＡ０とが断続的に重なり合うことで、εaなる両者間の結合ポテンシャルエネルギー（潜在）を消費させて、Ａ０＝a０＋εaとみなし、実寸作図により最適値として、a０[０・２]（１４０ＭｅＶ）＋εa[１／２・（−１）]（４０ＭｅＶ）と同定した。なお、[０・２]（１４０ＭｅＶ）は実在のπ粒子[０・２]（１４０ＭｅＶ）に置換できるので、以降、Ａ０[１／２・１]＝π０[０・２]＋εa[１／２・（−１）]として取り扱うことにする。そこで、図３のＡ０は質量をｍπ（π粒子質量）として描いてある。【００２４】
図３では、各核子の公転半径はar =（ｈ／２π）／ｍｃで与えられ、核子半径はas=ar／√２として与え、実寸比で描写してある。ｈ：プランク定数、ｍ：核子質量、ｃ：光速度である。この計算には、Ｐ＋、Ｎ０、Ａ０とも一般に測定された質量を適用している。
すなわち、核子Ｐ＋やＮ０とＡ０との質量比が、このような原子核の空間的構造を創り上げているといえる。【００２５】
このように、Ａ０によって複数のα胞を結合した構造が、一般に言うαクラスターに相当する。αクラスター構造の一例を、酸素178Ｏ（６個のＡ０を持つ）について図４に示す。【００２６】
以上のように、発明者の一人新井がこれまで提唱してきた「三核子論」は、瞬時に崩壊しない原子核は、Ｚ個のＰ＋と同じＺ個のＮ０と、そしてｎＺ＊個のＡ０の三種の核子で構成され、第三の核子Ａ０が、各元素の原子核において、α胞を結合する役割を担っている、とするものである。
最近の研究で例えば、板垣らが「中性子の果たす“糊”の効果とαクラスターの結合形態」（非特許文献７）としてその研究成果を発表しているが、新井の提唱への確証ともなっている。【００２７】
また、新井は「三核子論」による原子核質量について、以下であることも提唱してきた。すなわち、瞬時に核変換しない元素（以下、安定元素と称す）はＺ数（原子番号）に対応してｎZ＊（Ａ０の総数）が決められており、この安定元素の原子核質量ＭＺ＊は、式（３）で求められる。
ＭＺ＊＝Ｚ（ｍＰ＋ｍＮ）＋ｎＺ＊ｍＡ    ・・・（３）
ここで、ｍx＝（Ａπ＋Ｂ）〔Ｚ〕ｍｅ
ただし、X〔Ａ・Ｂ〕、〔Ｚ〕＝１３７
Ｐ＋〔３・４〕、Ｎ０〔３・４〕、Ａ０〔１／２・１〕
ｍＰ：Ｐ＋質量、ｍＮ：Ｎ０質量、ｍＡ：Ａ０質量、ｍe：電子質量
【００２８】
（３）式で算出した原子核質量ＭＺ＊は、表１、表２および図５で示すように、これまで一般に測定された安定元素の原子核質量（ＭＺ）と精度よく一致している。この事実は（３）式が理論的根拠を持った原子核質量表式として認められる資格を有するといえる。
すなわち、表１、表２および図５は数少ない原子核に関する定量的なデータを理論的に説明する貴重な検証結果といえる。なお、表１および表２には、バリオンの質量表式（２）から求めたεｂ総個数ｎＱ＊も記載した。【００２９】
【表１】
2014087950.tif 000003
【００３０】
【表２】
2014087950.tif 000004
【００３１】
以下にこれまで述べてきた「三核子論」をベースとした本発明について述べる。
本発明の重要なポイントは、発明者の一人新井の提示した原子核質量式（３）をベースとして、物質の原子核でα胞を結合する機能を持つＡ０の数を制御することである。【００３２】
ここで、Ａ０について述べる。
原子炉のイニシエータで使われている方法で、α粒子をベリリウムに照射すると、式（４）のように発生粒子はＮ０（中性子）であると判断されている。この反応は、既存概念の「二核子論」で理解されているので、発生粒子はＮ０となっている。
94Ｂｅ＋42α→126Ｃ＋Ｎ０  ・・・（４）
【００３３】
しかし、発明者は「三核子論」によって、発生粒子はＮ０ではなく４Ａ０＋Ａ０＊であることの認識に至った。すなわち、ベリリウムにα粒子を照射しても、α粒子は＋電荷であり、ベリリウム中のα胞も＋電荷であり、照射により分離するのは、Ｎ０ではなく、式（５）のように４Ａ0＋Ａ０＊なのである。
94Ｂｅ＋42α→126Ｃ＋４Ａ０＋Ａ０＊  ・・・（５）
【００３４】
すなわち、「三核子論」ではＮ０は式（６）、式（７）で表せる。これらの式から、一般概念（「二核子論」）の1個のＮ０の放出は、４個のＡ０からなる{４Ａ０}（四極子体）と１個のＡ０＊の和とみなすことができるのである。なお、（    ）内はエネルギーを示す。
Ｎ０〔３・４〕＝４Ａ０〔１／２・１〕＋Ａ０＊〔１・０〕・・・（６）
（940MeV）        （180MeV）      （220MeV）
Ａ０＊〔１・０〕＝Ａ０〔１／２・１〕＋εｂ〔１／２・（−１）〕・・（７）
（40MeV）
【００３５】
Ａ０はα胞中の公転軌道上ではπ０なる粒子で、εaなる結合力のもとに、α核中のＰ＋とＮ０を拘束しつつ自・公転軌道運動している。
このＡ０を公転軌道上から外す（剥離する）ためには、該Ａ０を公転軌道から突き飛ばすと同時に入射弾となる粒子も公転軌道に捉えられてはならない。したがって、照射粒子はＡ０と同じエネルギーレベルではなく、Ａ０よりも高いエネルギーレベルのＡ０＊である。【００３６】
その照射粒子Ａ０＊の特性については、以下のように決定する。
一個のＡ0除去のため照射する粒子のエネルギー試算値は、式（８）となる。
π[０・２]＋εa[１／２・（−１）]＋εb[１／２・（−１）] ＝Ａ０＊ [１・０]  ・・・（８）
140MeV          40MeV              40MeV            220MeV
（π粒子質量）（結合エネルギー）（振動エネルギー）
【００３７】
なお、Ａ０はπ０粒子にエネルギーεa=40MeVを付加したものである。【００３８】
本発明はこれまで述べたように、原子核質量表式を基にしたＡ０の数の制御によって、様々な物質に対して、母核の分離、核種変換および核の合成を行うものである。【００３９】
「三核子論」による本発明によれば、核のＺ数変化において、Ｐ＋あるいはＮ０の単独放出はありえず、放出されるのはα核（42He核、その塊）、e−の他はＡ０のみである。特性としてＺ数の増大とともに、ｎZ０＊＞ｎZ1＊＋ｎZ2＊（ただしＺ０＝Ｚ１＋Ｚ２）なので、Ｚ０なる母核がＺ１とＺ２の２つの子核（安定な）に分離するときは、母核（Ｚ０）が２つの子核（Ｚ１とＺ２）に分離されると同時に、{ｎZ０＊−（ｎZ1＊＋ｎZ2＊）}個のＡ０が放出されるとともに、エネルギーの放出が行われる。【００４０】
本発明による母核の分離は、母核を目標核として高速のＡ０＊を照射して、原子核質量式から求めたna個のＡ０を剥離し、ともに安定な第１子核と第２子核に分離するとともに、nb個のα粒子、na個のＡ０およびncεのエネルギーを獲得することができる。このＡ０とεは照射Ａ０＊として活用できる。
その反応は、式（９）のとおりである。
M0z0Ｘn0 Q0−ｎaＡ０  →  M1z1Ｘn1Q1 ＋M2z2Ｘn2Q2 ＋nbα＋ncε  ・・・（９）
ここで、Z0=Z1＋ Z2＋２nb、na= n0−(n1＋n2)、 nb={ Z0−（Z1＋Z2）} ／２、ｎc=Q0−(Q1＋Q2) 
ここで、元素記号ＸのＭＺ＊ＺＸｎＺ＊ｎＱ＊の各記号については、以下のとおりである。
Ｘ：元素記号、Ｚ：原子番号、Ｍｚ＊：原子核質量、nz*：Ａ０総数、ｎＱ＊：εｂ総個数
【００４１】
本発明による核種変換は、母核を標的として高速のＡ０＊を照射することで、原子核質量式から求めたｎa個のＡ０を剥離し、母核の原子番号より小さな原子番号の安定な子核を得ることができる。この反応は式（１０）で、いわゆる崩壊回数k回のβ＋decayと呼ばれる現象である。
z0Ｘn0−ｎaＡ０  →  z1Ｘn1     ・・・（１０）
ここで、na=n0−n1 、Z1=Z0−k
また、原子核質量式から求めた数のＡ０を低速で照射することで、母核中にＡ０を付加し、母核の原子番号より大きな原子番号の安定な子核を得ることができる。この反応は式（１１）で、いわゆる崩壊回数k回のβ−decayと呼ばれる現象である。
z0Ｘn0＋ｎaＡ０  →  z1Ｘn1    ・・・（１１）
ここで、na=n1−n0 、Z1=Z0＋k
【００４２】
本発明による核の合成は、一方の核を目標核として、他方の核および原子核質量式から求めた数のＡ０を低速で照射することで、安定な核の合成が可能となる。なお、照射する核は、両方の核のうち、質量の小さい核を選択するのが望ましい。
その反応は、式（１２）のとおりである。
z1Ｘn1＋ z2Ｘn2 ＋ naＡ０  →  z3Ｘn3    ・・・（１２）
ここで、na=n3−(n1＋n2)、Z3=Z1＋Z2
【発明の効果】
【００４３】
原子番号が３以上の物質の原子核に内在するエネルギーを活用するため、エネルギーを、小型の装置で安価に獲得できる。【００４４】
ＣＯ２排出や粉塵排出など地球環境汚染のないエネルギー獲得が可能となる。【００４５】
母核を非放射性の子核に分離するため、放射能汚染の恐れが無いエネルギーの獲得ができる。【００４６】
原子炉での廃棄物である使用済み燃料に対して、本発明の核分離により長寿命放射性物質の廃棄物を非放射性物質に変換することができる。【００４７】
本発明の核種変換や核合成により、金、白金、ジスプロシウム、バナジウムなどの希少金属類を安価に生成することができる。
【図面の簡単な説明】
【００４８】
【図１】フリーバリオンの空間構造を示す。
【図２】α＋核の空間構造を示す。
【図３】ベリリウム94Ｂｅの空間構造を示す。
【図４】酸素178Ｏの空間構造を示す。
【図５】原子番号と原子核質量およびＡ０総数の関係をグラフで示した。
【発明を実施するための最良の形態】
【００４９】
本発明の実施例として、エネルギー獲得、放射性元素の除染、希少金属類の生成などの方法について以下に述べる。
【実施例１】
【００５０】
まず、核分離反応によるエネルギー獲得の具体的な方法を述べる。原子核に内在するエネルギーを獲得する際に重要なことは、エネルギー獲得の際に、放射性の子核を放出することを避けることである。
地球内部に特に多量に存在している14Ｓｉと26Ｆｅ（8Ｏは除く）は、重元素の核分裂子核であると考えると、天然核分裂の際に安定元素として子核に生み出される確率が高い元素と考えることができる。
したがって、母核候補としては、安定元素であるＳｉやＦｅ、あるいはＳｉとＦｅの組み合わせを子核として産み落とすものを選択的に考える。本発明の参考例として、以下のプロセスが好適である。【００５１】
Ｎｉ、ＺｒあるいはＴｅなどの母核に高速のＡ０＊を照射し、母核のα胞を結合している原子核質量式から求めた数のＡ０を剥ぎ取ることで、式（１３）〜式（１６）で示すように、２５εｂ、３８εｂ、５８εｂ、１３εｂのエネルギー獲得が可能となる。また、剥ぎ取ったＡ０も獲得エネルギーの一部とみなせる。なお、（１６）式中の42Ｈｅ00はα核である。
6528Ｎｉ4669−１６Ａ０→２3114Ｓｉ1522 ＋２５εｂ              ・・・（１３）

9540Ｚｒ79116−２２Ａ０→3114Ｓｉ1522 ＋ 6026Ｆe4256 ＋３８εｂ    ・・・（１４）

12752Ｔe 119170−３５Ａ０→２6026Ｆe4256  ＋５８εｂ            ・・・（１５）
6528Ｎｉ4669 −４Ａ０→6026Ｆe4256＋42Ｈｅ00  ＋１３εｂ          ・・・（１６）

ここで、元素記号ＸのＭＺ＊ＺＸｎＺ＊ｎＱ＊の各記号については、以下のとおりである。
Ｘ：元素記号、Ｚ：原子番号、Ｍｚ＊：原子核質量、nz*：Ａ０総数、ｎＱ＊：εｂ総個数
【実施例２】
【００５２】
また、放射性元素の除染における本発明の参考例として、最も代表的な長寿命放射性物質セシウム13755Ｃｓについて、その除染プロセスを述べる。【００５３】
「三核子論」による本発明の核分離手法は、αクラスター構造論の範疇において、α胞を結合している最適なＡ0群配位状態と質量レベル（すなわち、質量スペクトルの安定ライン上にあること）を乱して（ズラして）やることが、すなわち、自発的にして静的な核分離を促すことに他ならないのである。なお、静的な核分離とは、非放射性の子核（安定核）のみを生み出すことであり、安全である。【００５４】
したがって、13755Ｃｓに高速のＡ０＊を照射し、13755Ｃｓの母核のα胞を結合している４５個のＡ０を剥ぎ取ることで、式（１７）で示すように、長寿命放射性核を非放射性の安定核である6026Ｆe4256および6729Ｃｕ4875に核変換することで、除染することが可能となる。また、この除染プロセスによって、４５個のＡ０と７５εｂのエネルギー獲得も可能となり、生成したＦｅとＣｕも別途産業利用できる。
13755Ｃｓ135206−４５Ａ０  →  6026Ｆe4256＋6729Ｃｕ4875＋７５εｂ・・・（１７）
【実施例３】
【００５５】
次に、核種変換によって希少金属類を安価に生成する方法を述べる。
核種変換の本発明の参考例としては、水銀を標的核として、高速のＡ０＊を照射し、水銀核中の４個のＡ０を剥ぎ取ることで、式（１８）に示すように、安定な金を生成することができる。
20280Ｈｇ220 −４Ａ０  →  20179Ａｕ216 ＋ e+  ・・・（１８）
【００５６】
別の実施例としては、鉛を標的核として、高速のＡ０＊を照射し、鉛核中の１２個のＡ０を剥ぎ取ることで、式（１９）に示すように、安定な金を生成することができる。
20882Ｐｂ228 −１２Ａ０  →  20179Ａｕ216  ＋42Ｈｅ0＋e+    ・・・（１９）
【実施例４】
【００５７】
次に、核合成によって希少金属類を安価に生成する方法を述べる。
核合成の本発明の参考例としては、ヨウ素を標的核、鉄を入射核とし照射するとともに、５２個のＡ０を低速で照射し付加することで、式（２０）に示すように安定な金を生成することが出来る。
12953Ｉ122  ＋6026Ｆｅ42  ＋５２Ａ０  →  19979Ａｕ216    ・・・（２０）
【００５８】
別の核合成の実施例としては、クリプトンを標的核、亜鉛を入射核とし照射するとともに、４８個のＡ０を低速で照射し付加することで、式（２１）に示すように、安定な希少金属ジスプロシウムを生成することが出来る。
8436Ｋｒ65  ＋  7030Ｚｎ50  ＋４８Ａ０  →  16366Ｄｙ163    ・・・（２１）
【００５９】
以上、本発明の好ましい実施例について詳説したが、本発明は、上述した実施例に制限されることはなく、本発明の範囲を逸脱することなく、上述した実施例に種々の変形
および置換を加えることができる。
【符号の説明】
【００６０】
１  陽子（Ｐ＋）
２  中性子（Ｎ０）
３  核子Ａ０
４  Ｐ＋公転軌道
５  Ｎ０公転軌道
６  Ａ０公転軌道
７  α胞
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【国際調査報告】
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