(57)【要約】  ＦＥＴである半導体装置について、ソース電極構造を制御することにより、ｇｍ−Ｖｇｓ特性を平坦化する。  本発明の半導体装置は、半導体積層体の上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、ソース電極部とドレイン電極との間に、ソース電極部及びドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有する。ソース電極部は、第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス領域と直接接触する第１のリセス電極と、ゲート電極と第１のリセス電極との間に配置され、２次元電子ガス領域との間を導通する表面電極とを有する。表面電極とリセス電極にソース電位が与えられ、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が表面電極のゲート側端とゲート電極のソース側端との間隔の０．４倍以上である。
2015011870.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板と、
前記基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、
前記第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ前記第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体と、
前記半導体積層体の下面より上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、
前記ソース電極部と前記ドレイン電極との間に、前記ソース電極部及び前記ドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有し、
前記ソース電極部は、
前記第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触するように形成された第１のリセス電極と、
前記ゲート電極と前記第１のリセス電極との間に形成され、かつ前記２次元電子ガス層との間を前記第２の窒化物半導体層を介して導通するように形成された表面電極とを有し、
前記表面電極と前記第１のリセス電極が実質的にソース電位と同電位であり、
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が前記表面電極のゲート側端と前記ゲート電極のソース側端との間隔の０．４倍以上であることを特徴とする半導体装置。
【請求項２】
前記ソース電極部は、前記第１のリセス電極と前記表面電極の間に形成された第２のリセス電極とを有し、前記第２のリセス電極の深さは、前記第２の窒化物半導体層の厚さより小さいことを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項３】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、前記第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることを特徴とする請求項１から２のいずれか１項に記載の半導体装置。
【請求項４】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、前記第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分を有することを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項５】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることを特徴とする、請求項１から４のいずれか１項に記載の半導体装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、電界効果トランジスタ、特に高周波増幅器に用いられる電界効果トランジスタに関するものである。
【背景技術】
【０００２】
例えばＧａＮやＡｌＧａＮで表される窒化物半導体は、電界効果トランジスタ（Ｆｉｅｌｄ  Ｅｆｆｅｃｔ  Ｔｒａｎｓｉｓｔｏｒ、ＦＥＴ）の構成材料として知られている。この窒化物半導体を用いた電界効果トランジスタは、マイクロ波帯での電力増幅器に広く用いられている。【０００３】
高利得かつ高出力電力特性を有する電力増幅器を得るためには、電界効果トランジスタの線形性を高めることが重要である。【０００４】
電界効果トランジスタの線形性を高める技術としては、例えば特許文献１に示すように、異なったゲートリセス深さを含むトランジスタを少なくとも２つ有するものが知られている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特表２０１０−５３９６９１号公報
【発明の概要】
【０００６】
電界効果トランジスタの線形性を高めるためには、ｇｍ(相互コンダクタンス)−Ｖｇｓ(ゲート−ソース間電圧)特性曲線が平坦であることが重要である。
【０００７】
一方、前記従来のゲートリセス構造を有する半導体装置においては、ｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の平坦化をゲートリセス深さの異なる複数個のトランジスタを合成することによって実現している。しかしながら個々のトランジスタについてゲートリセス深さは設計意図に反してばらついた状態で出来上がってしまう。なぜならば、ゲートリセスを形成するエッチング工程のエッチング量制御が難しく、ゲートリセスをばらつきなく、また再現性よく形成するのが困難であるためである。
【０００８】
ここで、ＧａＮをキャリア走行層、ＡｌＧａＮをバリア層とし、バリア層に直接ゲート電極を形成した電界効果トランジスタについて、ＡｌＧａＮの誘電率をεs、ゲート電極直下のバリア層の層厚をｄ、ゲート電極とバリア層との電位障壁の高さをφＢｎ、ＡｌＧａＮとＧａＮとの界面における伝導帯の不連続量をΔＥｃ、NDをキャリア濃度（ただしND（ｘ）は位置ｘでのキャリア濃度）、素電荷をｑとしたとき、しきい値電圧Ｖｔｈとバリア層の層厚ｄとの関係は、（数１）、（数２）で示すことができる。
【０００９】
【数１】
2015011870.tif 000003
【００１０】
【数２】
2015011870.tif 000004
【００１１】
（数１）、（数２）から明らかなように、しきい値電圧Ｖｔｈはゲート電極直下のバリア層の層厚ｄの２乗に比例して変化する。また、しきい値電圧Ｖｔｈはｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の立ち上がり位置なので、しきい値電圧Ｖｔｈの変化はｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線のＶｇｓ軸に対する左右位置の変化となる。ここでのバリア層の層厚ｄはゲートリセス形成によって残ったバリア層の層厚なので、ゲートリセス深さがばらつくとそのトランジスタのｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線のＶｇｓ軸に対する左右位置がばらつく。
【００１２】
これらのことから、ゲートリセス深さの異なる複数個のトランジスタ合成による、合成トランジスタのｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線は、ゲートリセス深さの出来上がりばらつきによって、設計したとおりにｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の合成が成されず、目論んだ平坦性は得られず、電界効果トランジスタの線形性を得ることができない。
【００１３】
また、ゲートリセス深さを多段に形成しようとするとエッチング深さ方向に対する制御がさらに複雑になり、歩留が低下するという問題がある。
【００１４】
すなわち、前記従来のゲートリセス構造を有する半導体装置においては、平坦なｇｍ−Ｖｇｓ特性が容易に得られない。
【００１５】
一方、ｇｍは（数３）に示すようにゲート−ソース間のチャネルに沿った方向のインピーダンス成分Ｒｓにも依存する。そこで本発明は、ゲートリセスの深さを一定としてＶｔｈを変動させずに、Ｒｓを変動させることでｇｍ−Ｖｇｓ特性を平坦化し、線形性の優れた電界効果トランジスタを容易に得ることを目的とする。
【００１６】
【数３】
2015011870.tif 000005
【００１７】
なお、（数３）においてＲｓはソース抵抗、ｇｍ０は真性の相互コンダクタンス、ｇｍは相互コンダクタンスである。
【００１８】
上記の課題を解決するために、本発明の半導体装置は、基板と、基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体とを有する。さらに半導体積層体の下面より上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、ソース電極部とドレイン電極との間に、ソース電極部及びドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有する。さらにソース電極部は、第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触する第１のリセス電極と、ゲート電極と第１のリセス電極との間に配置され、２次元電子ガス層との間を第２の窒化物半導体層を介して導通する表面電極とを有する。さらに表面電極と第１のリセス電極が実質的にソース電位と同電位であり、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が表面電極のゲート側端とゲート電極のソース側端との間隔の０．４倍以上であるものである。
【００１９】
この構成により、ゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化を緩やかにすることができる。
【００２０】
本発明の半導体装置は、さらにソース電極部は、第１のリセス電極と表面電極の間に位置する第２のリセス電極とを有し、第２のリセス電極の深さは、第２の窒化物半導体層の厚さより小さいことが好ましい。この好ましい構成によれば、第２のリセス電極直下の第２の窒化物半導体層を残しつつその厚さを薄くすることができるので、第２のリセス電極と２次元電子ガス層との間の抵抗を小さくすることができ、２次元電子ガス層から第２のリセス電極へ流れる電流を大きくすることができることになる。そのためゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２１】
本発明の半導体装置は、さらに表面電極下方の第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることが好ましい。この好ましい構成によれば、表面電極下方において第３の窒化物半導体層のバンドギャップが第２の窒化物半導体層より大きいことにより２次元電子ガス層のキャリア濃度が高くなるので、ゲート・ソース間抵抗を低減することができる。そのため、相互コンダクタンスの値を増加させることができてゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２２】
本発明の半導体装置は、さらに表面電極下方の第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分とを有することが好ましい。この好ましい構成によれば、第２の窒化物半導体層の第１の部分の厚みと第２の部分の厚みとが異なることで、相互コンダクタンスに対する第１の部分の寄与分と第２の部分の寄与分とを異ならしめることができ、ゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２３】
本発明の半導体装置は、さらに表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることが好ましい。この好ましい構成によれば、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なることで半導体装置の相互コンダクタンスの値を複数有するようにでき、ゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２４】
本発明の半導体装置は、基板と、基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体とを有する。さらに半導体積層体の上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、ソース電極部とドレイン電極との間に、ソース電極部及びドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有する。さらにソース電極部は、第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触する第１のリセス電極と、ゲート電極と第１のリセス電極との間に配置され、２次元電子ガス層との間を導通する表面電極とを有し、表面電極とリセス電極にソース電位が与えられ、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されているものである。
【００２５】
この構成により、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なることにより、ｇｍの最大値近傍でのゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化を緩やかにすることができる。
【００２６】
本発明によれば、ゲート・ソース間電圧の変化に対する相互コンダクタンスの変化を緩やかにすることができ、もって線形性の優れた高出力動作の高周波増幅装置を得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】本発明の第１の実施形態に係るトランジスタの断面図である。
【図２】同第１の実施形態に係る半導体装置のソース・ゲート間の断面図である。
【図３】（ａ）同半導体装置に係るｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線を示すグラフであり、（ｂ）同ｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の変曲点近傍にかかる拡大図である。
【図４】同半導体装置に係るｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線を示すグラフである。
【図５】本発明の第２の実施形態に係るトランジスタの断面図である。
【図６】本発明の第３の実施形態に係るトランジスタの断面図である。
【図７】本発明の第４の実施形態に係るトランジスタの断面図である。
【図８】（ａ）（ｃ）本発明の第５の実施形態に係るトランジスタの上面図であり、（ｂ）Ａ−Ａ’断面図であり、（ｄ）Ｂ−Ｂ’断面図である。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
以下、本発明を実施するための形態について、図面を用いて説明する。
【００２９】
（第１の実施形態）
本発明の第１の実施形態に係る半導体装置の断面図を図１に示し、この半導体装置のソース電極部近傍の拡大断面図を図２に示す。
【００３０】
図１に示すように、本発明の半導体装置は、Ｓｉよりなる基板１０１と、基板１０１の上に形成されたアンドープＧａＮ（以下、ｉ−ＧａＮという）よりなる層厚１μｍの第１の窒化物半導体層１０２と、第１の窒化物半導体層１０２の上に形成されかつアンドープＡｌＧａＮ（以下、ｉ−ＡｌＧａＮという）よりなる層厚３０ｎｍの第２の窒化物半導体層１０３が形成されている。第１の窒化物半導体層１０２と第２の窒化物半導体層１０３との界面近傍で、かつ第１の窒化物半導体層１０２側において２次元電子ガス層１０４（２−ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ  ｅｌｅｃｔｒｏｎ  ｇａｓ、２ＤＥＧ）が形成されている。第２の窒化物半導体層１０３の上にはＳｉＮよりなる厚さ１００ｎｍのパッシベーション膜１０５が形成されている。パッシベーション膜１０５には開口部１０７が設けられ、この開口部１０７の位置にゲート電極１１０が形成されている。また、第１の窒化物半導体層１０２および第２の窒化物半導体層１０３には２箇所リセスが形成され、当該リセスにはそれぞれソース電極部１０６及びドレイン電極１０８が形成されている。また、ソース電極部１０６近傍においてパッシベーション膜１０５が除去された領域１０９が形成されている。ソース電極部１０６は、２次元電子ガス層１０４と直接接触するリセス電極１１２と、表面電極１１４とを有する。表面電極１１４は、ゲート電極１１０とリセス電極１１２との間に配置され、領域１０９上に形成されかつ第２の窒化物半導体層１０３に接する。この図１に示す半導体装置は、金属−半導体電界効果トランジスタ（ｍｅｔａｌ−ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ  ＦＥＴ、ＭＥＳＦＥＴ）である。
【００３１】
また、ソース電極部１０６を構成する電極金属はＴｉとＡｌとの多層構造（例えば、Ｔｉ／Ａｌ／Ｔｉの積層構造で第２の窒化物半導体層１０３にはＴｉが接する）よりなり、ドレイン電極１０８を構成する電極金属はＴｉとＡｕとの多層構造（例えば、Ｔｉ／Ａｕ／Ｔｉの積層構造で第２の窒化物半導体層１０３にはＴｉが接する）よりなる。また、ゲート電極１１０を構成する電極金属はＮｉとＡｕとの多層構造（例えば、Ｎｉ／Ａｕの積層構造で第２の窒化物半導体層１０３にはＮｉが接する）よりなる。
【００３２】
また、ゲート電極１１０については、ゲート長Ｌｇ（ゲート電極１１０の、第２の窒化物半導体層１０３に接する部分の幅）は０．７μｍであり、パッシベーション膜１０５の上面に接する部分（いわゆる庇）は開口部１０７の両側に設けられ、その幅（いわゆる庇の幅）は２つの庇とも０．３５μｍである。
【００３３】
また、ソース電極部１０６とゲート電極１１０の間隔Ｌｓｇは１．７μｍであり、ゲート電極１１０とドレイン電極１０８との間隔Ｌｇｄ（第２の窒化物半導体層１０３に接する部分の間隔）は５μｍである。
【００３４】
この図１にかかる半導体装置について、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅Ｌｆをパラメータとし、表面電極１１４とリセス電極１１２にソース電位を与え、ゲート・ソース間電圧Ｖｇｓの変化によるドレイン・ソース間電流Ｉｄｓの変化を測定した。
【００３５】
なお、開口部１０７がある場合とない場合との両方について検討した。検討したサンプルＡ〜Ｅについて、表１に示す。
【００３６】
【表１】
2015011870.tif 000006
【００３７】
ゲート・ソース間電圧Ｖｇｓの変化によるドレイン・ソース間電流Ｉｄｓの変化の測定結果について以下に説明する。
【００３８】
まず、開口部１０７を設けたサンプル（サンプルＣおよびサンプルＥ）について、Ｌｆが０．７５μｍ（サンプルＣ）および１．８μｍ（サンプルＥ）の時のｇｍ−Ｖｇｓ特性およびＩｄｓ−Ｖｇｓ特性を表すグラフを図３（ａ）および図３（ｂ）に示す。図３（ｂ）は図３（ａ）におけるｇｍ−Ｖｇｓ曲線のピーク位置近傍での拡大図を示す。
【００３９】
図３（ａ）より、立ち上がり電圧ＶｔｈはＶｔｈ＝−２．５Ｖであり、サンプルＣとサンプルＥとで変化がなかった。このことからＶｔｈについてはＬｆに依存しないことがわかった。
【００４０】
図３（ｂ）においてＬｆ＝０．７５μｍ(グラフＣ)の時のＶｇｓ＝０Ｖ付近の変曲点をＡとする。また、Ｌｆ＝１．８μｍ(グラフＥ)の時の変曲点をＢとする。
【００４１】
一般に、２次元電子ガス層１０４よりリセス電極１１２のみを介して電流が流れる場合、ｇｍはあるＶｇｓのときに最大値ｇｍｍａｘとなるが、Ｖｇｓがより大きくなるとｇｍは急減し、変曲点を生じることはない。
【００４２】
本発明の場合、図３（ｂ）にて変曲点Ａ、変曲点Ｂが生じているが、これは２次元電子ガス層１０４より第２の窒化物半導体層１０３を介して表面電極１１４に電流が流れたことによるものと考えられ、この現象はトンネル効果による電流と考えられる。すなわち、この電流に起因する相互コンダクタンスがトランジスタのｇｍに寄与することにより、変曲点Ａ、変曲点Ｂが生じていると考えられる。
【００４３】
また、図３（ｂ）において変曲点Ｂが変曲点Ａと比べてｇｍのピーク位置（ｇｍ−Ｖｇｓ曲線においてｇｍｍａｘとなる位置）に近いが、これは変曲点ＢのときのＬｆが変曲点ＡのときのＬｆよりも大きいことによると考えられる。すなわち、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅Ｌｆが大きいほど２次元電子ガス層１０４より表面電極１１４へ流れる電流が大きくなり、それによる相互コンダクタンスが大きくなり、よりｇｍに寄与するためであると考えられる。
【００４４】
また、Ｌｆ値を増加させると、ゲート電極１１０とリセス電極１１２との間の距離が長くなり、ゲート・ソース間抵抗Ｒｓが増加する。トランジスタのｇｍ特性は一般的に（数３）で表されるので、Ｌｆ値を増加させるとｇｍ値は減少する。よって、ｇｍｍａｘが減少する。
【００４５】
このように、本発明の電界効果トランジスタによれば、Ｌｆを広げることで、Ｖｔｈを変動させることなくｇｍ−Ｖｇｓ曲線に平坦領域を生じさせることができる。なお、図３（ｂ）より、Ｌｆが大きいほどｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域が大きいことがわかる。
【００４６】
次に、ゲートリセスがないサンプル（サンプルＡ、サンプルＢおよびサンプルＤ）について、Ｌｆが０．４５μｍ（サンプルＡ）、０．７５μｍ（サンプルＢ）および０．９５μｍ（サンプルＤ）の時のｇｍ−Ｖｇｓ特性およびＩｄｓ−Ｖｇｓ特性を表すグラフを図４に示す。
【００４７】
まず、図４より、Ｉｄｓ−Ｖｇｓ曲線については、サンプルＡ、サンプルＢおよびサンプルＤとの間で大きな差異は見られなかった。
【００４８】
図４において、サンプルＡにかかるｇｍ−Ｖｇｓ曲線については上記図３で説明した変曲点は存在せず、Ｖｇｓが増大するにつれてｇｍが単調に減少するのみであり、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線において平坦領域は存在しなかった。一方、サンプルＢおよびサンプルＤにかかるｇｍ−Ｖｇｓ曲線については上記図３で説明した変曲点が存在し、ｇｍがほぼ一定となる領域（平坦領域）が存在することがわかった。
【００４９】
このことについては以下のように説明できる。
【００５０】
サンプルＡにおいて、表面電極１１４の面積は小さく２次元電子ガス層１０４より第２の窒化物半導体層１０３を介して表面電極１１４に流れる電流が小さくなる。そのため表面電極１１４へ２次元電子ガス層１０４より流れる電流による相互コンダクタンスがあまりｇｍに寄与せず、変曲点が生じないと考えられる。
【００５１】
一方、サンプルＢ、Ｅにおいては、表面電極１１４へ２次元電子ガス層１０４より流れる電流が大きくなり、その電流による相互コンダクタンスがｇｍに寄与するようになり、変曲点が生じると考えられる。
【００５２】
以上の結果をふまえ、本発明におけるＬｆとＬｓｇとの間隔との関係を表２に示す。なお、Ｌｓｇは、図２に示すように表面電極１１４のゲート側端とゲート電極１１０のソース側端との間隔である。
【００５３】
【表２】
2015011870.tif 000007
【００５４】
本発明においては、ＬｆがＬｓｇの０．４倍以上であるように電界効果トランジスタを設計すれば平坦領域を有するｇｍ−Ｖｇｓ曲線を得ることができる。このｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の高周波電力増幅器を作製することができる。
【００５５】
なお、表面電極１１４とリセス電極１１２は離れていても平坦領域を有するｇｍ−Ｖｇｓ曲線が得られるので、高出力用件および線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００５６】
以上の説明から、表面電極１１４とリセス電極１１２にソース電位が与えられ、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅を表面電極１１４のゲート側端とゲート電極１１０のソース側端との間隔Ｌｓｇの０．４倍以上にすることでｇｍ−Ｖｇｓ特性を平坦化できることがわかる。
【００５７】
このように、本発明によれば、平坦領域を有するｇｍ−Ｖｇｓ曲線が得られるので、ｇｍｍａｘを与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００５８】
（第２の実施形態）
本実施形態では、第１の実施形態と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００５９】
本発明の第２の実施形態に係る半導体装置の断面図を図５に示す。図５は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００６０】
第１の実施形態に係る半導体装置との違いは、ソース電極部１０６において、前記第１のリセス電極と前記表面電極の間に第２リセス電極１１６を有し、第２リセス電極１１６の深さ（厚さ）は、第２の窒化物半導体層１０３の厚さより薄いことを特徴とする。
【００６１】
ここで、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ１、第２リセス電極１１６のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ２とする。Ｌｆ１は図２のＬｆと同じ大きさである。ここで、Ｌｆ２について着目し、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線にかかる変曲点について説明する。
【００６２】
図５に示す半導体装置の、Ｌｆ２の領域においては第２の窒化物半導体層１０３が薄くなることにより第２リセス電極１１６と２次元電子ガス層１０４との間の抵抗が小さくなる。そのため、２次元電子ガス層１０４より第２の窒化物半導体層１０３および第２リセス電極１１６を介して表面電極１１４へ流れる電流は、図２に示す半導体装置と比較して増加することになる。その増加した電流による相互コンダクタンスｇｍへの寄与が、図２に示す半導体装置と比較してより大きくなる。このことから図５に示す半導体装置のＬｆ２の領域により、図２に示す半導体装置と比較して、変曲点がよりｇｍのピーク位置に近づくことになる。よって、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域がさらに広がるので、ｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００６３】
なお、第２リセス電極１１６の深さ方向と距離、及び表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅Ｌｆ１、Ｌｆ２は出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００６４】
（第３の実施形態）
本実施形態では、第１の実施形態と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００６５】
本発明の第３の実施形態に係る半導体装置の断面図を図６に示す。図６は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００６６】
表面電極１１４の下方の第２の窒化物半導体層１０３の少なくとも一部は、第２の窒化物半導体層１０３と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層１１８で形成されていることを特徴とする。
【００６７】
第２の窒化物半導体層１０３と接する表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ３とし、バンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層１１８と接する表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ４とする。Ｌｆ３は図２のＬｆと同じ大きさである。
【００６８】
ここで、Ｌｆ４について着目し、変曲点Ａの左右位置について説明する。この構成においてＬｆ４の領域においては、第３の窒化物半導体層１１８のバンドギャップが第２の窒化物半導体層１０３より大きいためΔＥｃが大きくなり、２次元電子ガス層１０４のキャリア濃度が高くなるので、ゲート・ソース間抵抗Ｒｓを低減することができる。つまり、ｇｍ値は（数３）の関係から増加する。以上の説明から、図６に示す半導体装置は、図２に示す半導体装置と比較して、変曲点Ａより右側の領域は増加する。よって、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域がさらに広がるので、このｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の高周波電力増幅器を作製することができる。なお、第３の窒化物半導体層１１８の組成比とＬｆ３とＬｆ４の組み合わせは、出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００６９】
（第４の実施形態）
本実施形態では、実施形態１と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００７０】
本発明の第４の実施形態に係る半導体装置の断面図を図７に示す。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００７１】
表面電極１１４下方の第２の窒化物半導体層１０３は、第１の厚みからなる第１の部分１１９と、基板１０１の表面に向かって第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分１２０とを有することを特徴とする。
【００７２】
ここで、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ５とし、第２の部分１２０のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ６とする。Ｌｆ５は図２のＬｆと同じ大きさである。ここで、Ｌｆ６について着目し、変曲点Ａの左右位置について説明する。この構成においてＬｆ６の領域では、Ｌｆ５の領域より第２の窒化物半導体層１０３の膜厚が厚いため、ピエゾ効果による分極が大きくなり、２次元電子ガス層１０４のキャリア濃度が高くなるので、ゲート・ソース間抵抗Ｒｓを低減することができる。つまり、ｇｍ値は（数３）の関係から増加する。以上の説明から、図７に示す半導体装置は、図２に示す半導体装置と比較して、変曲点Ａより右側の領域が増加する。よって、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域がさらに広がるので、ｇｍの最大値近傍を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００７３】
なお、第２の部分１２０の膜厚とＬｆ５とＬｆ６の組み合わせは、出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。また、第２の部分１２０は、表面電極１１４の下方、かつゲート電極１１０とリセス電極１１２との間であればいずれの場所に形成してもよい。
【００７４】
（第５の実施形態）
本実施形態では、実施形態１と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００７５】
本発明の第５の実施形態に係る半導体装置の断面図を図８に示す。図８は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。図８（ａ）および図８（ｃ）は半導体装置の上面図を表し、図８（ｂ）は図８（ａ）におけるＡ−Ａ’断面図、図８（ｄ）は図８（ｃ）におけるＢ−Ｂ’断面図である。なお、図８（ａ）と図８（ｃ）とは同じ半導体装置の上面を示す。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００７６】
この半導体装置は、ソース電極部１０６のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることを特徴とする。
【００７７】
Ａ−Ａ'に示す部位の表面電極１２２の間隔は、Ｂ−Ｂ'に示す部位の表面電極１２４の間隔より短い。
【００７８】
Ａ−Ａ'に示す部位の表面電極１２２の間隔をＬｆ７、Ｂ−Ｂ'に示す部位の表面電極１２４の間隔をＬｆ８とする。Ｌｆ８は図２のＬｆと同じ大きさであり、Ｌｆ８＞Ｌｆ７とする。ここで、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線における変曲点の位置について説明する。第１の実施形態のところで説明したように、Ｌｆが大きいほど変曲点がｇｍのピーク位置に近づくので、表面電極１２４を有するトランジスタは、表面電極１２２を有するトランジスタと比べて変曲点がｇｍのピーク位置に近づくことになる。これらＬｆ７とＬｆ８を有する表面電極がトランジスタの平面方向に混在することで、ｇｍのピーク位置からみて近い変曲点と遠い変曲点とを同じｇｍ−Ｖｇｓ曲線にもたらすことができ、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線をさらに平坦化することができる。よって、ｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００７９】
なお、表面電極１２２の間隔Ｌｆ７、及び表面電極１２４の間隔Ｌｆ８は出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００８０】
なお、以上の実施形態は適宜組み合わせて実施してもよい。また、以上の実施形態における説明は、すべて本発明を具体化した一例であって、本発明はこれらの例に限定されず、本発明の技術を用いて当業者が容易に構成可能な種々の例に展開可能である。
【産業上の利用可能性】
【００８１】
本発明は、線形性の優れた高出力動作の高周波増幅装置に適用することができ、産業上大変有用なものである。
【符号の説明】
【００８２】
１０１  基板
１０２  第１の窒化物半導体層
１０３  第２の窒化物半導体層
１０４  ２次元電子ガス層
１０６  ソース電極部
１０７  開口部
１０８  ドレイン電極
１１０  ゲート電極
１１２  リセス電極
１１４，１２２，１２４  表面電極
１１６  第２リセス電極
１１８  第３の窒化物半導体層
１１９  第１の部分
１２０  第２の部分
【図１】
2015011870.tif 000008
【図２】
2015011870.tif 000009
【図３】
2015011870.tif 000010
【図４】
2015011870.tif 000011
【図５】
2015011870.tif 000012
【図６】
2015011870.tif 000013
【図７】
2015011870.tif 000014
【図８】
2015011870.tif 000015
【手続補正書】
【提出日】平成26年11月18日(2014.11.18)
【手続補正１】
【補正対象書類名】特許請求の範囲
【補正対象項目名】全文
【補正方法】変更
【補正の内容】
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板と、
前記基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、
前記第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ前記第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体と、
前記半導体積層体の下面より上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、
前記ソース電極部と前記ドレイン電極との間に、前記ソース電極部及び前記ドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有し、
前記ソース電極部は、
前記第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触するように形成された第１のリセス電極と、
前記ゲート電極と前記第１のリセス電極との間の前記第２の窒化物半導体層の上面に直接接触するように形成され、かつ前記２次元電子ガス層との間を前記第２の窒化物半導体層を介して導通するように形成された表面電極とを有し、
前記表面電極と前記第１のリセス電極が実質的にソース電位と同電位であり、
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が前記表面電極のゲート側端と前記ゲート電極のソース側端との間隔の０．４倍以上であることを特徴とする半導体装置。
【請求項２】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が前記表面電極のゲート側端と前記ゲート電極の前記ソース側端との間隔の１．１倍以下であることを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項３】
前記ソース電極部は、前記第１のリセス電極と前記表面電極の間に形成された第２のリセス電極とを有し、前記第２のリセス電極の深さは、前記第２の窒化物半導体層の厚さより小さいことを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項４】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、前記第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることを特徴とする請求項１に記載の半導体装置。
【請求項５】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、前記第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分を有することを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項６】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項７】
前記ソース電極部は、前記第１のリセス電極と前記表面電極の間に形成された第２のリセス電極とを有し、前記第２のリセス電極の深さは、前記第２の窒化物半導体層の厚さより小さいことを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【請求項８】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、前記第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることを特徴とする請求項２に記載の半導体装置。
【請求項９】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、前記第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分を有することを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【請求項１０】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【手続補正書】
【提出日】平成28年1月12日(2016.1.12)
【手続補正１】
【補正対象書類名】特許請求の範囲
【補正対象項目名】全文
【補正方法】変更
【補正の内容】
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板と、
前記基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、前記第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ前記第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体と、
前記半導体積層体の下面より上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、
前記ソース電極部と前記ドレイン電極との間に、前記ソース電極部及び前記ドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有し、
前記ソース電極部は、
前記第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触するように形成された第１のリセス電極と、
前記ゲート電極と前記第１のリセス電極との間の前記第２の窒化物半導体層の上面に直接接触するように形成され、かつ前記２次元電子ガス層との間を前記第２の窒化物半導体層を介して導通するように形成された表面電極とを有し、
前記表面電極と前記第１のリセス電極が実質的にソース電位と同電位であり、
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が前記表面電極のゲート側端と前記ゲート電極のソース側端との間隔の０．４倍以上であることを特徴とする半導体装置。
【請求項２】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が前記表面電極のゲート側端と前記ゲート電極のソース側端との間隔の１．１倍以下であることを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項３】
前記ソース電極部は、前記第１のリセス電極と前記表面電極のゲート側端との間に形成された第２のリセス電極とを有し、前記第２のリセス電極の底面位置が、前記第２の窒化物半導体層の底面位置より上方であることを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項４】
前記表面電極下方の第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、前記第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項５】
前記表面電極下方の前記第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、前記第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分を有することを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項６】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることを特徴とする、請求項１に記載の半導体装置。
【請求項７】
前記ソース電極部は、前記第１のリセス電極と前記表面電極のゲート側端との間に形成された第２のリセス電極とを有し、前記第２のリセス電極の底面位置が、前記第２の窒化物半導体層の底面位置より上方であることを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【請求項８】
前記表面電極下方の前記第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、前記第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【請求項９】
前記表面電極下方の前記第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、前記第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分を有することを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【請求項１０】
前記表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることを特徴とする、請求項２に記載の半導体装置。
【手続補正２】
【補正対象書類名】明細書
【補正対象項目名】全文
【補正方法】変更
【補正の内容】
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、電界効果トランジスタ、特に高周波増幅器に用いられる電界効果トランジスタに関するものである。
【背景技術】
【０００２】
例えばＧａＮやＡｌＧａＮで表される窒化物半導体は、電界効果トランジスタ（Ｆｉｅｌｄ  Ｅｆｆｅｃｔ  Ｔｒａｎｓｉｓｔｏｒ、ＦＥＴ）の構成材料として知られている。この窒化物半導体を用いた電界効果トランジスタは、マイクロ波帯での電力増幅器に広く用いられている。
【０００３】
高利得かつ高出力電力特性を有する電力増幅器を得るためには、電界効果トランジスタの線形性を高めることが重要である。
【０００４】
電界効果トランジスタの線形性を高める技術としては、例えば特許文献１に示すように、異なったゲートリセス深さを含むトランジスタを少なくとも２つ有するものが知られている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特表２０１０−５３９６９１号公報
【発明の概要】
【０００６】
電界効果トランジスタの線形性を高めるためには、ｇｍ(相互コンダクタンス)−Ｖｇｓ(ゲート−ソース間電圧)特性曲線が平坦であることが重要である。
【０００７】
一方、前記従来のゲートリセス構造を有する半導体装置においては、ｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の平坦化をゲートリセス深さの異なる複数個のトランジスタを合成することによって実現している。しかしながら個々のトランジスタについてゲートリセス深さは設計意図に反してばらついた状態で出来上がってしまう。なぜならば、ゲートリセスを形成するエッチング工程のエッチング量制御が難しく、ゲートリセスをばらつきなく、また再現性よく形成するのが困難であるためである。
【０００８】
ここで、ＧａＮをキャリア走行層、ＡｌＧａＮをバリア層とし、バリア層に直接ゲート電極を形成した電界効果トランジスタについて、ＡｌＧａＮの誘電率をεs、ゲート電極直下のバリア層の層厚をｄ、ゲート電極とバリア層との電位障壁の高さをφＢｎ、ＡｌＧａＮとＧａＮとの界面における伝導帯の不連続量をΔＥｃ、NDをキャリア濃度（ただしND（ｘ）は位置ｘでのキャリア濃度）、素電荷をｑとしたとき、しきい値電圧Ｖｔｈとバリア層の層厚ｄとの関係は、（数１）、（数２）で示すことができる。
【０００９】
【数１】
2015011870.tif 000016
【００１０】
【数２】
2015011870.tif 000017
【００１１】
（数１）、（数２）から明らかなように、しきい値電圧Ｖｔｈはゲート電極直下のバリア層の層厚ｄの２乗に比例して変化する。また、しきい値電圧Ｖｔｈはｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の立ち上がり位置なので、しきい値電圧Ｖｔｈの変化はｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線のＶｇｓ軸に対する左右位置の変化となる。ここでのバリア層の層厚ｄはゲートリセス形成によって残ったバリア層の層厚なので、ゲートリセス深さがばらつくとそのトランジスタのｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線のＶｇｓ軸に対する左右位置がばらつく。
【００１２】
これらのことから、ゲートリセス深さの異なる複数個のトランジスタ合成による、合成トランジスタのｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線は、ゲートリセス深さの出来上がりばらつきによって、設計したとおりにｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の合成が成されず、目論んだ平坦性は得られず、電界効果トランジスタの線形性を得ることができない。
【００１３】
また、ゲートリセス深さを多段に形成しようとするとエッチング深さ方向に対する制御がさらに複雑になり、歩留が低下するという問題がある。
【００１４】
すなわち、前記従来のゲートリセス構造を有する半導体装置においては、平坦なｇｍ−Ｖｇｓ特性が容易に得られない。
【００１５】
一方、ｇｍは（数３）に示すようにゲート−ソース間のチャネルに沿った方向のインピーダンス成分Ｒｓにも依存する。そこで本発明は、ゲートリセスの深さを一定としてＶｔｈを変動させずに、Ｒｓを変動させることでｇｍ−Ｖｇｓ特性を平坦化し、線形性の優れた電界効果トランジスタを容易に得ることを目的とする。
【００１６】
【数３】
2015011870.tif 000018
【００１７】
なお、（数３）においてＲｓはソース抵抗、ｇｍ０は真性の相互コンダクタンス、ｇｍは相互コンダクタンスである。
【００１８】
上記の課題を解決するために、本発明の半導体装置は、基板と、基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体とを有する。さらに半導体積層体の下面より上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、ソース電極部とドレイン電極との間に、ソース電極部及びドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有する。さらにソース電極部は、第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触する第１のリセス電極と、ゲート電極と第１のリセス電極との間の第２の窒化物半導体層の上面に直接接触するように形成され、２次元電子ガス層との間を第２の窒化物半導体層を介して導通する表面電極とを有する。さらに表面電極と第１のリセス電極が実質的にソース電位と同電位であり、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が表面電極のゲート側端とゲート電極のソース側端との間隔の０．４倍以上であるものである。
【００１９】
この構成により、ゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化を緩やかにすることができる。
【００２０】
本発明の半導体装置は、さらにソース電極部は、第１のリセス電極と表面電極のゲート側端との間に位置する第２のリセス電極とを有し、第２のリセス電極の底面位置が、第２の窒化物半導体層の底面位置より上方であることが好ましい。この好ましい構成によれば、第２のリセス電極直下の第２の窒化物半導体層を残しつつその厚さを薄くすることができるので、第２のリセス電極と２次元電子ガス層との間の抵抗を小さくすることができ、２次元電子ガス層から第２のリセス電極へ流れる電流を大きくすることができることになる。そのためゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２１】
本発明の半導体装置は、さらに表面電極下方の第２の窒化物半導体層の少なくとも一部は、第２の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層で形成されていることが好ましい。この好ましい構成によれば、表面電極下方において第３の窒化物半導体層のバンドギャップが第２の窒化物半導体層より大きいことにより２次元電子ガス層のキャリア濃度が高くなるので、ゲート・ソース間抵抗を低減することができる。そのため、相互コンダクタンスの値を増加させることができてゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２２】
本発明の半導体装置は、さらに表面電極下方の第２の窒化物半導体層は、第１の厚みからなる第１の部分と、第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分とを有することが好ましい。この好ましい構成によれば、第２の窒化物半導体層の第１の部分の厚みと第２の部分の厚みとが異なることで、相互コンダクタンスに対する第１の部分の寄与分と第２の部分の寄与分とを異ならしめることができ、ゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２３】
本発明の半導体装置は、さらに表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されていることが好ましい。この好ましい構成によれば、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なることで半導体装置の相互コンダクタンスの値を複数有するようにでき、ゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化をさらに緩やかにすることができる。
【００２４】
本発明の半導体装置は、基板と、基板の上に形成された第１の窒化物半導体層と、第１の窒化物半導体層の上に形成され且つ第１の窒化物半導体層と比べてバンドギャップが大きい第２の窒化物半導体層とを有する半導体積層体とを有する。さらに半導体積層体の上に互いに間隔をおいて形成されたソース電極部及びドレイン電極と、ソース電極部とドレイン電極との間に、ソース電極部及びドレイン電極と間隔をおいて形成されたゲート電極とを有する。さらにソース電極部は、第１の窒化物半導体層に生成される２次元電子ガス層と直接接触する第１のリセス電極と、ゲート電極と第１のリセス電極との間に配置され、２次元電子ガス層との間を導通する表面電極とを有し、表面電極とリセス電極にソース電位が与えられ、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数の半導体装置が並列接続されているものである。
【００２５】
この構成により、表面電極のゲート・ソース間方向の幅が異なることにより、ｇｍの最大値近傍でのゲート・ソース間電圧の増加に対し相互コンダクタンスの変化を緩やかにすることができる。
【００２６】
本発明によれば、ゲート・ソース間電圧の変化に対する相互コンダクタンスの変化を緩やかにすることができ、もって線形性の優れた高出力動作の高周波増幅装置を得ることができる。
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】本発明の第１の実施形態に係る半導体装置の断面図である。
【図２】第１の実施形態に係る半導体装置のソース・ゲート間部分の拡大断面図である。
【図３】（ａ）第１の実施形態に係る半導体装置に係るｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線を示すグラフであり、（ｂ）図３（ａ）のｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線の変曲点近傍にかかる拡大図である。
【図４】第１の実施形態に係る半導体装置に係るｇｍ−Ｖｇｓ特性曲線を示すグラフである。
【図５】本発明の第２の実施形態に係る半導体装置のソース・ゲート間部分の拡大断面図である。
【図６】本発明の第３の実施形態に係る半導体装置のソース・ゲート間部分の拡大断面図である。
【図７】本発明の第４の実施形態に係る半導体装置のソース・ゲート間部分の拡大断面図である。
【図８】（ａ）（ｃ）本発明の第５の実施形態に係る半導体装置のソース・ゲート間部分の拡大上面図であり、（ｂ）図８（ａ）のＡ−Ａ’位置での断面図であり、（ｄ）図８（ｃ）のＢ−Ｂ’位置での断面図である。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
以下、本発明を実施するための形態について、図面を用いて説明する。
【００２９】
（第１の実施形態）
本発明の第１の実施形態に係る半導体装置の断面図を図１に示し、この半導体装置のソース電極部近傍の拡大断面図を図２に示す。
【００３０】
図１に示すように、本発明の半導体装置は、Ｓｉよりなる基板１０１と、基板１０１の上に形成されたアンドープＧａＮ（以下、ｉ−ＧａＮという）よりなる層厚１μｍの第１の窒化物半導体層１０２と、第１の窒化物半導体層１０２の上に形成されかつアンドープＡｌＧａＮ（以下、ｉ−ＡｌＧａＮという）よりなる層厚３０ｎｍの第２の窒化物半導体層１０３が形成されている。第１の窒化物半導体層１０２と第２の窒化物半導体層１０３との界面近傍の第１の窒化物半導体層１０２内に２次元電子ガス層１０４（２−ｄｉｍｅｎｓｉｏｎａｌ  ｅｌｅｃｔｒｏｎ  ｇａｓ、２ＤＥＧ）が形成されている。第２の窒化物半導体層１０３の上にはＳｉＮよりなる厚さ１００ｎｍのパッシベーション膜１０５が形成されている。パッシベーション膜１０５には開口部１０７が設けられ、この開口部１０７の位置にゲート電極１１０が形成されている。また、第１の窒化物半導体層１０２および第２の窒化物半導体層１０３には２箇所リセスが形成され、当該リセス内にはそれぞれソース電極部１０６及びドレイン電極１０８が形成されている。また、ソース電極部１０６近傍においてパッシベーション膜１０５が除去された領域１０９が形成されている。ソース電極部１０６は、２次元電子ガス層１０４と直接接触するリセス電極１１２と、表面電極１１４とを有する。表面電極１１４は、ゲート電極１１０とリセス電極１１２との間に配置され、領域１０９上に形成されかつ第２の窒化物半導体層１０３に接する。この図１に示す半導体装置は、金属−半導体電界効果トランジスタ（ｍｅｔａｌ−ｓｅｍｉｃｏｎｄｕｃｔｏｒ  ＦＥＴ、ＭＥＳＦＥＴ）である。
【００３１】
また、ソース電極部１０６を構成する電極は、金属のＴｉとＡｌとの多層構造（例えば、Ｔｉ／Ａｌ／Ｔｉの積層構造で第２の窒化物半導体層１０３にはＴｉが接する）よりなり、ドレイン電極１０８を構成する電極は、金属のＴｉとＡｕとの多層構造（例えば、Ｔｉ／Ａｕ／Ｔｉの積層構造で第２の窒化物半導体層１０３にはＴｉが接する）よりなる。また、ゲート電極１１０を構成する電極は、金属のＮｉとＡｕとの多層構造（例えば、Ｎｉ／Ａｕの積層構造で第２の窒化物半導体層１０３にはＮｉが接する）よりなる。
【００３２】
また、ゲート電極１１０については、ゲート長Ｌｇ（ゲート電極１１０の、第２の窒化物半導体層１０３に接する部分の幅）は０．７μｍであり、パッシベーション膜１０５の上面に接する部分（いわゆる庇）は開口部１０７の両側に設けられ、その幅（いわゆる庇の幅）は２つの庇とも０．３５μｍである。
【００３３】
また、ソース電極部１０６のゲート側端（表面電極１１４のゲート側端）とゲート電極１１０のソース側端との間隔Ｌｓｇは１．７μｍである。ここで、「ソース電極部１０６のゲート側端」とは、ソース電極部１０６の第２の窒化物半導体層１０３に接する面の端の内、ゲート電極１１０に近い側の端を示し、「ゲート電極１１０のソース側端」とは、ゲート電極１１０の第２の窒化物半導体層１０３に接する面の端の内、ソース電極部１０６に近い側の端を示す。また、ゲート電極１１０のドレイン側端とドレイン電極１０８のゲート側端との間隔Ｌｇｄは５μｍである。ここで、「ドレイン電極１０８のゲート側端」とは、ドレイン電極１０８の第２の窒化物半導体層１０３に接する面の端の内、ゲート電極１１０に近い側の端を示し、「ゲート電極１１０のドレイン側端」とは、ゲート電極１１０の第２の窒化物半導体層１０３に接する面の端の内、ドレイン電極１０８に近い側の端を示す。
【００３４】
この図１にかかる半導体装置について、表面電極１１４のゲート・ソース間方向（ゲート電極１１０からソース電極部１０６へ向かう方向と平行な方向）の幅Ｌｆをパラメータとし、表面電極１１４とリセス電極１１２にソース電位を与え、ゲート・ソース間電圧Ｖｇｓの変化によるドレイン・ソース間電流Ｉｄｓの変化を測定した。
【００３５】
なお、開口部１０７がある場合とない場合との両方について検討した。検討したサンプルＡ〜Ｅについて、表１に示す。
【００３６】
【表１】
2015011870.tif 000019
【００３７】
ゲート・ソース間電圧Ｖｇｓの変化によるドレイン・ソース間電流Ｉｄｓの変化の測定結果について以下に説明する。
【００３８】
まず、開口部１０７を設けたサンプル（サンプルＣおよびサンプルＥ）について、Ｌｆが０．７５μｍ（サンプルＣ）および１．８μｍ（サンプルＥ）の時のｇｍ−Ｖｇｓ特性およびＩｄｓ−Ｖｇｓ特性を表すグラフを図３（ａ）および図３（ｂ）に示す。図３（ｂ）は図３（ａ）におけるｇｍ−Ｖｇｓ曲線のピーク位置近傍での拡大図を示す。
【００３９】
図３（ａ）より、立ち上がり電圧ＶｔｈはＶｔｈ＝−２．５Ｖであり、サンプルＣとサンプルＥとで変化がなかった。このことからＶｔｈについてはＬｆに依存しないことがわかった。
【００４０】
図３（ｂ）においてＬｆ＝０．７５μｍ(グラフＣ)の時のＶｇｓ＝０Ｖ付近の変曲点をＡとする。また、Ｌｆ＝１．８μｍ(グラフＥ)の時の変曲点をＢとする。
【００４１】
一般に、２次元電子ガス層１０４よりリセス電極１１２のみを介して電流が流れる場合、ｇｍはあるＶｇｓのときに最大値ｇｍｍａｘとなるが、Ｖｇｓがより大きくなるとｇｍは急減し、変曲点を生じることはない。
【００４２】
本発明の場合、図３（ｂ）にて変曲点Ａ、変曲点Ｂが生じているが、これは２次元電子ガス層１０４より第２の窒化物半導体層１０３を介して表面電極１１４に電流が流れたことによるものと考えられ、この現象はトンネル効果による電流と考えられる。すなわち、この電流に起因する相互コンダクタンスがトランジスタのｇｍに寄与することにより、変曲点Ａ、変曲点Ｂが生じていると考えられる。
【００４３】
また、図３（ｂ）において変曲点Ｂが変曲点Ａと比べてｇｍのピーク位置（ｇｍ−Ｖｇｓ曲線においてｇｍｍａｘとなる位置）に近いが、これは変曲点ＢのときのＬｆが変曲点ＡのときのＬｆよりも大きいことによると考えられる。すなわち、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅Ｌｆが大きいほど２次元電子ガス層１０４より表面電極１１４へ流れる電流が大きくなり、それによる相互コンダクタンスが大きくなり、よりｇｍに寄与するためであると考えられる。
【００４４】
また、Ｌｆ値を増加させると、ゲート電極１１０とリセス電極１１２との間の距離が長くなり、ゲート・ソース間抵抗Ｒｓが増加する。トランジスタのｇｍ特性は一般的に（数３）で表されるので、Ｌｆ値を増加させるとｇｍ値は減少する。よって、ｇｍｍａｘが減少する。
【００４５】
このように、本発明の電界効果トランジスタによれば、Ｌｆを広げることで、Ｖｔｈを変動させることなくｇｍ−Ｖｇｓ曲線に平坦領域を生じさせることができる。なお、図３（ｂ）より、Ｌｆが大きいほどｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域が大きいことがわかる。
【００４６】
次に、ゲートリセスがないサンプル（サンプルＡ、サンプルＢおよびサンプルＤ）について、Ｌｆが０．４５μｍ（サンプルＡ）、０．７５μｍ（サンプルＢ）および０．９５μｍ（サンプルＤ）の時のｇｍ−Ｖｇｓ特性およびＩｄｓ−Ｖｇｓ特性を表すグラフを図４に示す。
【００４７】
まず、図４より、Ｉｄｓ−Ｖｇｓ曲線については、サンプルＡ、サンプルＢおよびサンプルＤとの間で大きな差異は見られなかった。
【００４８】
図４において、サンプルＡにかかるｇｍ−Ｖｇｓ曲線については上記図３で説明した変曲点は存在せず、Ｖｇｓが増大するにつれてｇｍが単調に減少するのみであり、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線において平坦領域は存在しなかった。一方、サンプルＢおよびサンプルＤにかかるｇｍ−Ｖｇｓ曲線については上記図３で説明した変曲点が存在し、ｇｍがほぼ一定となる領域（平坦領域）が存在することがわかった。
【００４９】
このことについては以下のように説明できる。
【００５０】
サンプルＡにおいて、表面電極１１４の面積は小さく２次元電子ガス層１０４より第２の窒化物半導体層１０３を介して表面電極１１４に流れる電流が小さくなる。そのため表面電極１１４へ２次元電子ガス層１０４より流れる電流による相互コンダクタンスがあまりｇｍに寄与せず、変曲点が生じないと考えられる。
【００５１】
一方、サンプルＢ、Ｅにおいては、表面電極１１４へ２次元電子ガス層１０４より流れる電流が大きくなり、その電流による相互コンダクタンスがｇｍに寄与するようになり、変曲点が生じると考えられる。
【００５２】
以上の結果をふまえ、本発明におけるＬｆとＬｓｇとの間隔との関係を表２に示す。なお、Ｌｓｇは、図２に示すように表面電極１１４のゲート側端とゲート電極１１０のソース側端との間隔である。
【００５３】
【表２】
2015011870.tif 000020
【００５４】
本発明においては、ＬｆがＬｓｇの０．４倍以上であるように電界効果トランジスタを設計すれば平坦領域を有するｇｍ−Ｖｇｓ曲線を得ることができる。このｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の高周波電力増幅器を作製することができる。
【００５５】
なお、表面電極１１４とリセス電極１１２は離れていても平坦領域を有するｇｍ−Ｖｇｓ曲線が得られるので、高出力用件および線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００５６】
以上の説明から、表面電極１１４とリセス電極１１２にソース電位が与えられ、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅を表面電極１１４のゲート側端とゲート電極１１０のソース側端との間隔Ｌｓｇの０．４倍以上にすることでｇｍ−Ｖｇｓ特性を平坦化できることがわかる。
【００５７】
このように、本発明によれば、平坦領域を有するｇｍ−Ｖｇｓ曲線が得られるので、ｇｍｍａｘを与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００５８】
（第２の実施形態）
本実施形態では、第１の実施形態と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００５９】
本発明の第２の実施形態に係る半導体装置の断面図を図５に示す。図５は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００６０】
第１の実施形態に係る半導体装置との違いは、ソース電極部１０６において、第１のリセス電極１１２と表面電極１１４のゲート側端との間に第２リセス電極１１６を有している。また、第２リセス電極１１６が形成される第２の窒化物半導体層１０３のリセスの深さ（第２リセス電極１１６の厚さ）は、第２の窒化物半導体層１０３の厚さより薄い。即ち、第２リセス電極１１６の底面位置が、第２の窒化物半導体層１０３の底面位置より上方である。
【００６１】
ここで、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ１、第２リセス電極１１６のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ２とする。Ｌｆ１は図２のＬｆと同じ大きさである。ここで、Ｌｆ２について着目し、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線にかかる変曲点について説明する。
【００６２】
図５に示す半導体装置の、Ｌｆ２の領域においては第２の窒化物半導体層１０３が薄くなることにより第２リセス電極１１６と２次元電子ガス層１０４との間の抵抗が小さくなる。そのため、２次元電子ガス層１０４より第２の窒化物半導体層１０３および第２リセス電極１１６を介して表面電極１１４へ流れる電流は、図２に示す半導体装置と比較して増加することになる。その増加した電流による相互コンダクタンスｇｍへの寄与が、図２に示す半導体装置と比較してより大きくなる。このことから図５に示す半導体装置のＬｆ２の領域により、図２に示す半導体装置と比較して、変曲点がよりｇｍのピーク位置に近づくことになる。よって、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域がさらに広がるので、ｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００６３】
なお、第２リセス電極１１６の厚さと幅Ｌｆ２、及び表面電極１１４の幅Ｌｆ１は出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００６４】
（第３の実施形態）
本実施形態では、第１の実施形態と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００６５】
本発明の第３の実施形態に係る半導体装置の断面図を図６に示す。図６は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００６６】
表面電極１１４の下方の第２の窒化物半導体層１０３の少なくとも一部は、第２の窒化物半導体層１０３と比べてバンドギャップが大きい第３の窒化物半導体層１１８で形成されていることを特徴とする。
【００６７】
第２の窒化物半導体層１０３及び第３の窒化物半導体層１１８と接する表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ３とし、第３の窒化物半導体層１１８と接する表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ４とする。Ｌｆ３は図２のＬｆと同じ大きさである。
【００６８】
ここで、Ｌｆ４について着目し、変曲点Ａの左右位置について説明する。この構成においてＬｆ４の領域においては、第３の窒化物半導体層１１８のバンドギャップが第２の窒化物半導体層１０３より大きいためΔＥｃが大きくなり、２次元電子ガス層１０４のキャリア濃度が高くなるので、ゲート・ソース間抵抗Ｒｓを低減することができる。つまり、ｇｍ値は（数３）の関係から増加する。以上の説明から、図６に示す半導体装置は、図２に示す半導体装置と比較して、変曲点Ａより右側の領域は増加する。よって、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域がさらに広がるので、このｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の高周波電力増幅器を作製することができる。なお、第３の窒化物半導体層１１８の組成比とＬｆ３とＬｆ４の組み合わせは、出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００６９】
（第４の実施形態）
本実施形態では、実施形態１と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００７０】
本発明の第４の実施形態に係る半導体装置の断面図を図７に示す。図７は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００７１】
表面電極１１４下方の第２の窒化物半導体層１０３は、第１の厚みからなる第１の部分１１９と、基板１０１の表面に向かって第１の厚みより大きい第２の厚みからなる第２の部分１２０とを有することを特徴とする。
【００７２】
ここで、表面電極１１４のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ５とし、第２の部分１２０のゲート・ソース間方向の幅をＬｆ６とする。Ｌｆ５は図２のＬｆと同じ大きさである。ここで、Ｌｆ６について着目し、変曲点Ａの左右位置について説明する。この構成においてＬｆ６の領域では、Ｌｆ５の領域より第２の窒化物半導体層１０３の膜厚が厚いため、ピエゾ効果による分極が大きくなり、２次元電子ガス層１０４のキャリア濃度が高くなるので、ゲート・ソース間抵抗Ｒｓを低減することができる。つまり、ｇｍ値は（数３）の関係から増加する。以上の説明から、図７に示す半導体装置は、図２に示す半導体装置と比較して、変曲点Ａより右側の領域が増加する。よって、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線の平坦領域がさらに広がるので、ｇｍの最大値近傍を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００７３】
なお、第２の部分１２０の膜厚とＬｆ５とＬｆ６の組み合わせは、出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。また、第２の部分１２０は、表面電極１１４の下方、かつゲート電極１１０とリセス電極１１２との間であればいずれの場所に形成してもよい。
【００７４】
（第５の実施形態）
本実施形態では、実施形態１と異なる点を中心に説明する。第１の実施形態に関する半導体装置と同様の構成については説明を省略する。
【００７５】
本発明の第５の実施形態に係る半導体装置の上面図及び断面図を図８に示す。図８は、半導体装置のソース・ゲート部分を示している。なお、ゲート・ドレイン間は図１と同様であるので省略している。図８（ａ）および図８（ｃ）は半導体装置の上面図を表し、図８（ｂ）は図８（ａ）におけるＡ−Ａ’線での断面図、図８（ｄ）は図８（ｃ）におけるＢ−Ｂ’線での断面図である。なお、図８（ａ）と図８（ｃ）とは同じ半導体装置の上面を示す。なお、この半導体装置は、ＦＥＴである。
【００７６】
この半導体装置は、ソース電極部１０６のゲート・ソース間方向の幅が異なる複数のトランジスタが並列接続されていることを特徴とする。
【００７７】
Ａ−Ａ'線に示す部位でのトランジスタの表面電極１２２の幅は、Ｂ−Ｂ'線に示す部位でのトランジスタの表面電極１２４の幅より短い。
【００７８】
Ａ−Ａ'線に示す部位でのトランジスタの表面電極１２２の幅をＬｆ７、Ｂ−Ｂ'線に示す部位でのトランジスタの表面電極１２４の幅をＬｆ８とする。Ｌｆ８は図２のＬｆと同じ大きさであり、Ｌｆ８＞Ｌｆ７とする。ここで、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線における変曲点の位置について説明する。第１の実施形態のところで説明したように、Ｌｆが大きいほど変曲点がｇｍのピーク位置に近づくので、幅Ｌｆ８の表面電極１２４を有するトランジスタは、幅Ｌｆ７の表面電極１２２を有するトランジスタと比べて変曲点がｇｍのピーク位置に近づくことになる。これらＬｆ７とＬｆ８を有する表面電極が半導体装置の平面方向に混在することで、ｇｍのピーク位置からみて近い変曲点と遠い変曲点とを同じｇｍ−Ｖｇｓ曲線にもたらすことができ、ｇｍ−Ｖｇｓ曲線をさらに平坦化することができる。よって、ｇｍの最大値を与えるＶｇｓの近傍の電圧を動作点に選ぶことにより、線形性の優れた高出力動作の半導体装置を作製することができる。
【００７９】
なお、表面電極１２２の幅Ｌｆ７及び表面電極１２４の幅Ｌｆ８は出力動作条件、使用する線形領域を鑑みた上で、適宜設計すればよい。
【００８０】
なお、以上の実施形態は適宜組み合わせて実施してもよい。また、以上の実施形態における説明は、すべて本発明を具体化した一例であって、本発明はこれらの例に限定されず、本発明の技術を用いて当業者が容易に構成可能な種々の例に展開可能である。
【産業上の利用可能性】
【００８１】
本発明は、線形性の優れた高出力動作の高周波増幅装置に適用することができ、産業上大変有用なものである。
【符号の説明】
【００８２】
１０１    基板
１０２    第１の窒化物半導体層
１０３    第２の窒化物半導体層
１０４    ２次元電子ガス層
１０６    ソース電極部
１０７    開口部
１０８    ドレイン電極
１１０    ゲート電極
１１２    リセス電極
１１４，１２２，１２４    表面電極
１１６    第２リセス電極
１１８    第３の窒化物半導体層
１１９    第１の部分
１２０    第２の部分
【国際調査報告】
2015011870.tif 000021
2015011870.tif 000022
2015011870.tif 000023
2015011870.tif 000024