(57)【要約】プラズマ損失を低減する磁気的閉じ込めと、寄生容量成分を抑えるファラデーシールドとの両方を提供する誘導結合ＲＦプラズマ源を開示する。本誘導結合ＲＦプラズマシステムはＲＦ電源、プラズマチャンバ、永久磁石のアレイ及びアンテナアレイを備える。プラズマチャンバは壁と内部表面及び外部表面を有する誘電体窓とからなり、その内部表面がプラズマチャンバの壁を形成する。平行導電性永久磁石のアレイは電気的に相互接続され且つ誘電体窓内に内部表面に隣接して埋め込まれ、一端でアースに接続される。永久磁石アレイ素子は、マルチカスプ磁場を形成するように、プラズマチャンバ内のプラズマに向かう方向又は離れる方向に交互に磁化される。アンテナアレイはＲＦ電流が循環する平行チューブで構成することができる。
2014527685.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
磁気的閉じ込めとファラデーシールドの両方を提供する誘導結合型ＲＦプラズマシステムであって、前記誘導結合型ＲＦプラズマシステムは、
ＲＦ電流を発生するＲＦ電源と、
プラズマを生成するために使用し得る作動ガスで充填されるように動作するプラズマチャンバと、
内部表面及び外部表面を有し、その内部表面がプラズマチャンバの壁を形成する誘電体窓と、
電気的に相互接続され且つ一端でアースに接続された平行素子からなり、前記誘電体窓内に前記内部表面に隣接して磁気カスプ配置に埋め込まれた永久カスプ磁石アレイと、
前記ＲＦ電源と結合され、前記ＲＦ電流が循環する平行細長チューブからなるアンテナアレイとを備え、
前記アンテナアレイは前記永久カスプ磁石アレイに対し直角に配向されている、
誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項２】
前記永久カスプ磁石アレイの素子は、マルチカスプ磁場を形成するために、前記プラズマチャンバ内の前記プラズマに向かう方向及び前記プラズマから離れる方向に交互に磁化されている、請求項１記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項３】
前記永久カスプ磁石アレイの素子は、アルミニウム、ニッケル及びコバルト（Ａｌ−Ｎｉ−Ｃｏ）、サマリウム及びコバルト（Ｓｍ−Ｃｏ）、又はネオジム、鉄及びホウ素（Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ）を含む金属合金からなる永久磁石からなる、請求項１記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項４】
前記アンテナアレイは前記誘電体窓の前記外部表面と熱接触している、請求項１記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項５】
前記誘電体窓は、さらに、
前記永久カスプ磁石アレイの素子を受け入れるように構成された複数の平行溝を含む第１の誘電体層と、
前記第１の誘電体層に結合され、それによって前記永久カスプ磁石アレイを前記プラズマから分離する第２の薄い誘電体層と、
からなる、請求項１記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項６】
前記誘電体窓を構成する誘電体材料はアルミナ、アルミニウム窒化物、石英又はサファイヤのうちの１つからなる、請求項１記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項７】
前記磁気カスプ配置は小さいピッチを有する、請求項１記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項８】
磁気的閉じ込めとファラデーシールドの両方を提供する誘導結合型ＲＦプラズマシステムであって、前記誘導結合型ＲＦプラズマシステムは、
ＲＦ電流を発生するＲＦ電源と、
プラズマを生成するために使用し得る作動ガスで充填されるように動作するプラズマチャンバと、
内部表面及び外部表面を有し、前記内部表面がプラズマチャンバの壁を形成する誘電体窓と、
電気的に相互接続され且つ一端でアースに接続された平行素子からなり、前記誘電体窓内に前記内部表面に隣接して磁気カスプ配置に埋め込まれた永久カスプ磁石アレイと、
前記ＲＦ電源と結合され、前記ＲＦ電流が循環する平行細長チューブからなるアンテナとを備え、
前記アンテナは前記永久カスプ磁石アレイに対し直角に向いている、
誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項９】
前記永久カスプ磁石アレイの素子は、マルチカスプ磁場を形成するために、前記プラズマチャンバ内の前記プラズマに向かう方向及び前記プラズマから離れる方向に交互に磁化されている、請求項８記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項１０】
前記永久カスプ磁石アレイの素子は、アルミニウム、ニッケル及びコバルト（Ａｌ−Ｎｉ−Ｃｏ）、サマリウム及びコバルト（Ｓｍ−Ｃｏ）、又はネオジム、鉄及びホウ素（Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ）を含む金属合金からなる永久磁石からなる、請求項８記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項１１】
前記アンテナは前記誘電体窓の外部表面と熱接触している、請求項８記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項１２】
前記誘電体窓は、さらに、
前記永久カスプ磁石アレイの前記素子を受け入れるように構成された複数の平行溝を含む第１の誘電体層と、
前記第１の誘電体層に結合され、それによって前記永久カスプ磁石アレイを前記プラズマから分離する第２の薄い誘電体層と、
からなる、請求項８記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項１３】
前記磁気カスプ配置は小さいピッチを有する、請求項８記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項１４】
前記誘電体窓を構成する誘電体材料はアルミナ、アルミニウム窒化物、石英又はサファイヤのうちの１つからなる、請求項８記載の誘導結合型ＲＦプラズマシステム。
【請求項１５】
誘導結合型ＲＦプラズマシステムに磁気的閉じ込めとファラデーシールドを提供する方法であって、前記方法は、
ＲＦ電流を発生するＲＦ電源を設けるステップと、
プラズマを生成するために使用し得る作動ガスで充填されるように動作するプラズマチャンバを設けるステップと、
内部表面及び外部表面を有し、その内部表面が前記プラズマチャンバの壁を形成する誘電体窓を設けるステップと、
平行素子からなる導電性の永久カスプ磁石アレイを前記誘電体窓内に前記内部表面に隣接して埋め込むステップと、
前記永久カスプ磁石アレイを一端でアースに接続するステップと、
前記永久カスプ磁石アレイの素子を、マルチカスプ磁場を形成するために、前記プラズマチャンバ内の前記プラズマに向かう方向及び前記プラズマから離れる方向に交互に磁化するステップと、
前記誘電体窓の外部に前記永久カスプ磁石アレイに対し直角に配向された平行細長チューブからなるアンテナアレイを前記ＲＦ電源と結合するステップと、
を備える方法。
【請求項１６】
前記プラズマチャンバ内に電磁界を誘導するために前記ＲＦ電流を前記アンテナアレイを通して循環させるステップをさらに備える、請求項１５記載の方法。
【請求項１７】
前記アンテナアレイを前記誘電体窓の外部表面と熱接触するよう配置するステップをさらに備える、請求項１５記載の方法。
【請求項１８】
前記永久カスプ磁石アレイの素子は、アルミニウム、ニッケル及びコバルト（Ａｌ−Ｎｉ−Ｃｏ）、サマリウム及びコバルト（Ｓｍ−Ｃｏ）、ネオジム、鉄及びホウ素（Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ）又は他の希土類磁石合金を含む金属合金からなる永久磁石からなる、請求項１５記載の方法。
【請求項１９】
前記誘電体窓を構成する誘電体材料はアルミナ、アルミニウム窒化物、石英又はサファイヤのうちの１つからなる、請求項１５記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明の実施形態は半導体の製造分野に関する。より詳しくは、本発明は磁気的閉じ込め及びファラデーシールドの両方を提供し得る誘導結合型ＲＦプラズマ発生装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
プラズマはウェハ又は基板に様々なドーパントを注入して薄膜を堆積又はエッチングする半導体処理に様々な方法で使用されている。このようなプロセスはターゲット基板の表面上又は表面下へのイオンの方向性堆積又はドーピングを含む。他のプロセスはエッチング種の方向性によりエッチングされる溝の品質が決まるプラズマエッチングを含む。
【０００３】
一般に、プラズマは、ターゲット基板に注入される電荷キャリアを生成するために、チャンバ内に導入される中性ガスにエネルギーを供給することによって発生される。例えば、プラズマドーピング（ＰＬＡＤ）システムは、概して半導体デバイスの製造に浅い接合が要求される場合に使用され、この場合にはより低いイオン注入エネルギーによりドーパントイオンをウェハの表面近傍に閉じ込める必要がある。このような場合には、注入の深さはウェハに供給されるバイアス電圧に関係する。具体的には、ウェハはプラテン上に置かれ、接地されたプラズマチャンバに対して負電位にバイアスされる。所望のドーパント物質を含有するガスがプラズマチャンバに導入される。プラズマはガス原子及び／又は分子をイオン化することによって発生される。
【０００４】
プラズマが発生されると、プラズマとワークピースを含む周囲面との間にプラズマシースが存在する。シースは本質的に、電気的に中性のバルクプラズマに比較して密度の高い正イオン（即ち、過剰の正電荷）を有するプラズマの境界における薄い層である。この場合、プラズマからのイオンがプラズマシースを横切るようにするために、プラテン及び基板（例えばドーピング用のウェハ）は負電圧にバイアスされる。シースを横切る間にイオンはシース間の電位降下に等しい運動エネルギーを獲得する。それゆえ、イオンは供給されたバイアス電圧に比例した深さでウェハ内に注入される。ウェハ内に注入されたイオンドーズにより注入された領域の電気的特性が決まり、ウェハ全域のドーズの均一性により半導体ウェハ上のすべてのデバイスが指定の限界値内で等しい動作特性を有することが保証される。これらのパラメータの各々は、半導体製造プロセスにおいてすべてのデバイスが所望の動作特性を有するようにするために絶対不可欠である。
【０００５】
ＲＦ駆動プラズマ源は容量結合、誘導結合又は波動結合（ヘリコン波）とすることができる。容量結合では、プラズマ中の電子は概してＭＨｚ範囲（０．４−１６０ＭＨｚ）内で動作するＲＦ電源により電極の表面に発生される局所的電界によって直接加速される。これらの電界は電極表面に垂直に向いているので、これらの電界はイオンを電極表面又は電極の前に置かれた誘電体表面に衝突するように加速する。電極又は誘電体表面へのイオン衝突はエネルギーを消費し、プラズマ発生用エネルギーの減少を生じる。さらに、電極又は誘電体表面へのイオン衝突は衝突表面の望ましくないスパッタリングを生じる。スパッタリングはエネルギー粒子によるターゲットの衝撃によって固体表面から原子が放出されるプロセスである。容量結合ＲＦプラズマ源は他の欠点も被る。例えば、電極が時々望ましくない不純物をプラズマ中に開放する。さらに、容量結合ＲＦプラズマ源はプラズマ密度が低いため、イオン源応用にはあまり適さない。
【０００６】
誘導結合では、プラズマ電子が、マックスウェル−ファラデー方程式：
【数１】
2014527685.tif 000003
ここで、
2014527685.tif 000004
は電界を示し、
2014527685.tif 000005
は磁界を示す；
に従う誘導磁界から生じる電界によって電流搬送アンテナに平行な方向に加速される。アンテナの電流はＲＦ電源により発生される。誘導結合は結合エネルギーの大部分を中性ガスとの電子衝突により消費するために容量結合より効率が良い。アンテナの長さ及びインダクタンスに比例する電圧がアンテナの両端間に発生し、この電圧がプラズマに寄生容量結合を誘起する。寄生容量は互いに近くにある２つの電子構成要素間に存在し得る不所望の容量である。これは前述した望ましくない追加の電力消費及びスパッタリングを生じる。しかしながら、この容量成分はアンテナとプラズマとの間にファラデーシールドを挿入することによって抑えることができる。
【０００７】
ファラデーシールドは電界をブロック及び収束するように設計された装置である。このようなファラデーシールドはアンテナ電流に対し直交する接地導体のアレイで構成することができる。ファラデーシールドは磁界を伝播し得るが電界を終端するように設計される。
【０００８】
誘導結合型プラズマ発生構成は２つのカテゴリ、即ち内部アンテナを使用する構成及び外部アンテナを使用する構成に分けることができる。内部アンテナ構成では、アンテナ（即ち、誘導カプラ）が局所的な真空フィードスルーによりチャンバ壁を貫通してプラズマチャンバ内に挿入される。外部アンテナ構成では、アンテナは誘電体窓で分離されたプラズマチャンバの外部に置かれる。
【０００９】
チャンバ壁へのプラズマ損失を低減するためにプラズマチャンバの内部表面に対して磁気的閉じ込めを提供するのが有利である。これにより、低いＲＦ電力で高いプラズマ密度を駆動することが可能になり、さらに低い中性ガス圧力及び高いプラズマ均一度での動作を提供することが可能になる。磁気的閉じ込めは概して、マルチカスプ磁石をプラズマチャンバ壁のすぐ外に分布させることによって達成される。内部アンテナ構成は外部アンテナ構成より良好な磁気的閉じ込めが可能であるが、ファラデーシールドの使用が不可能になる。外部アンテナ構成ではアンテナが誘電体窓の背後に配置され、これによりプラズマチャンバ表面積の大部分（即ち、誘電体窓）上にマルチカスプ磁気的閉じ込め装置を装着することが妨げられる。
【００１０】
従って、内部アンテナ構成と外部アンテナ構成との間には、外部アンテナ構成はプラズマアンテナチャンバ内部でのファラデーシールドの使用が可能であるが、プラズマ閉じ込めのために磁石を設けることが不可能であり、内部アンテナ構成は良好なプラズマ閉じ込めのための磁石の使用が可能であるがファラデーシールドを設けることが不可能であるという二律背反がある。
【００１１】
従って、本明細書に開示し、特許請求の範囲に記載する実施形態は上記の従来技術の改良を提供し、誘導結合型ＲＦプラズマ源にファラデーシールドと磁気的閉じ込めの両方を提供する方法及び装置を記載する。
【発明の概要】
【００１２】
一実施形態において、プラズマ損失を低減するための磁気的閉じ込めと、寄生容量成分を抑えるためのファラデーシールドとの両方を提供する誘導結合型ＲＦプラズマシステムを開示する。本誘導結合型ＲＦプラズマシステムは、ＲＦ電流を発生するＲＦ電源と、プラズマチャンバと、永久磁石のアレイと、アンテナ（又はアンテナアレイ）とを備える。プラズマチャンバは壁と誘電体窓とからなり、誘電体窓は内部表面及び外部表面を有し、その内部表面がプラズマチャンバの壁を形成する。前記永久磁石アレイの平行導電性永久磁石は電気的に相互接続され且つ前記誘電体窓内に前記内部表面に隣接して埋め込まれ、一方の端でアースに接続される。永久磁石アレイ素子は、マルチカスプ磁場を形成するように、プラズマチャンバ内のプラズマへ向かう方向又はそれから離れる方向に交互に磁化される。前記アンテナアレイはＲＦ電流を循環する平行チューブで構成される。前記アンテナアレイは前記永久磁石の磁化ベクトルに直角方向の平面内に含まれる。
【００１３】
別の実施形態において、磁気的閉じ込めとファラデーシールドの両方を提供する誘導結合型ＲＦプラズマシステムは、ＲＦ電流を発生するＲＦ電源と、ポンプダウン後にイオン化してプラズマに変換可能な反応ガスで充填されるように動作するプラズマチャンバとを備える。プラズマチャンバは内部表面及び外部表面を有する誘電体窓を含み、その内部表面がプラズマチャンバの壁を形成する。永久カスプ磁石のアレイが電気的に相互接続され、一方の端でアースに接続され、且つ前記誘電体窓内に前記内部表面に隣接して埋め込まれる。アンテナアレイがＲＦ電源と結合され、ＲＦ電流を循環する細長いチューブを含む。前記アンテナは永久マルチカスプ磁石の磁化ベクトルに対して直角に配置される。
【００１４】
別の実施形態において、誘導結合型ＲＦプラズマシステムに磁気的閉じ込めとファラデーシールドを提供する方法は、ＲＦ電流を発生するＲＦ電源を設けるステップと、プラズマを生成するために使用できる作動ガスで充填されるプラズマチャンバを設けるステップとを含む。前記プラズマチャンバは、壁と誘電体窓からなり、前記誘電体窓は内部表面及び外部表面を有し、その内部表面がプラズマチャンバの壁を形成する。導電性の永久カスプ磁石アレイを前記誘電体窓内に前記内部表面に隣接して埋め込む。前記永久カスプ磁石アレイを一端でアースに接続するとともに、前記永久カスプ磁石アレイを、マルチカスプ磁場を形成するために、前記プラズマチャンバ内のプラズマに向かう方向及びプラズマから離れる方向に交互に磁化する。アンテナ（又はアンテナアレイ）をＲＦ電源と結合する。前記アンテナアレイは、前記誘電体窓の外部に、前記永久カスプ磁石アレイに対し直角になるように配置された平行細長チューブを含む。前記アンテナ又はアンテナアレイにＲＦ電流を循環させてチャンバ内に可変の磁場を誘導するとともにガスをイオン化し得る電場を自動的に発生させる。
【図面の簡単な説明】
【００１５】
【図１ａ】本発明の一実施形態によるプラズマ源の断面ブロック図を示す。
【図１ｂ】本発明の一実施形態による誘電体窓構造を示す。
【図１ｃ】アンテナのアレイと磁石のアレイとの間の配向を示す。
【図２】図１ａのプラズマ源の一部分の第１のより詳細な断面ブロック図を示す。
【図３】図２から９０度ずれたプラズマ源の一部分の第２のより詳細な断面ブロック図を示す。
【図４】マルチカスプ磁界のψ方向の減衰を示すグラフである。
【図５】磁気マルチカスプ構成の幾何学的特徴を示す誘電体窓の一部分の部分断面ブロック図を示す。
【発明を実施するための形態】
【００１６】
本発明の好ましい実施形態を示す添付図面を参照して本発明を以下により詳細に説明する。しかしながら、本発明は多くの異なる形態に具体化することができ、ここに記載する実施形態に限定されるものと解釈すべきではない。むしろ、これらの実施形態は、本開示が全体的に完全になり、本発明の範囲が当業者に十分に伝わるようにするために提供される。図中、同等の番号は全図を通して同等の素子を示す。
【００１７】
前述したように、誘導結合型プラズマ発生構成は２つのカテゴリ、即ち内部アンテナを使用する構成及び外部アンテナを使用する構成に分けることができる。内部アンテナ構成では、アンテナ（即ち、誘導カプラ）が局所的な真空フィードスルーによりチャンバ壁を貫通してプラズマチャンバ内に挿入される。外部アンテナ構成では、アンテナは誘電体窓で分離されたプラズマチャンバの外部に置かれる。
【００１８】
チャンバ壁へのプラズマ損失を低減するためにプラズマチャンバの内部表面に対してプラズマ磁気的閉じ込めを提供するのが有利である。これにより、低いＲＦ電力で高いプラズマ密度を駆動することが可能になり、さらに低い中性ガス圧力及び高いプラズマ均一度での動作を提供することが可能になる。磁気的閉じ込めは概して、マルチカスプ磁石をプラズマチャンバ壁のすぐ外に分布させることによって達成される。
【００１９】
内部アンテナ構成は外部アンテナ構成より良好な磁気的閉じ込めが可能であるが、ファラデーシールドの使用が不可能である。外部アンテナ構成ではアンテナが誘電体窓の背後に配置され、これによりプラズマチャンバ表面積の大部分（即ち、誘電体窓）上にマルチカスプ磁気的閉じ込め装置を装着することが妨げられる。以下に記載する実施形態は外部アンテナを使用して磁気的閉じ込めとファラデーシールドの両方を達成し得るＲＦ誘導結合をもたらす装置を実証する。
【００２０】
図１ａは、本発明の一実施形態によるプラズマ源５の断面ブロック図を示す。プラズマチャンバ１０は壁７で画定され、壁７はボリューム部を形成するために誘電体窓で密閉される。真空ポンピングは、粗引きポンプで支援されたターボ分子ポンプからなるポンプシステム（図示せず）によってスリット８を通して達成される。スリット８はイオンビームの引き出しにも役立つ。壁７のガスフィードスルー開口部２０はプラズマを維持するとともに消費されたガスを補給するために作動ガスをプラズマチャンバ１０内に連続的に導入することができる。プラズマ分解に伴うガス副生成物はスリット８を通して連続的に排出される。作動ガスは、所望のドーパント特性に応じて、例えばＢＦ３、Ｂ２Ｈ６，ＰＦ３，ＰＨ３，ＧｅＦ４，ＡｓＦ３等とすることができる。
【００２１】
誘電体窓１２内には、誘電体窓１２の外部に配置されるアンテナアレイ１６に対して直角に走行する永久カスプ磁石アレイ１４が埋め込まれる。永久マルチカスプ磁石アレイ１４は導電性で且つ接地され、ファラデーシールドを形成する。アンテナアレイ１６はＲＦ電源９により駆動される。ＲＦ電源９（ＲＦ発生器及び整合回路網を含む）は概して０．４ＭＨｚ〜１６０ＭＨｚの周波数範囲内で動作する。アンテナアレイ１６を流れるＲＦ電流（Ｉrf）により発生される可変磁界はプラズマチャンバ内に局所磁場を誘導する。その結果、自由電子がエネルギーを獲得し、作動ガス原子及び／又は分子をイオン化衝突によりイオン化する。永久カスプ磁石アレイ１４内の磁石は、アルミニウム、ニッケル及びコバルト（Ａｌ−Ｎｉ−Ｃｏ）、サマリウムコバルト（Ｓｍ−Ｃｏ）、又はネオジム、鉄及びホウ素（Ｎｄ−Ｆｅ−Ｂ）からなる合金とし得るが、これらに限定されない。高い磁束エネルギー製品目的に対しては、希土類合金からなる他の永久磁石を使用してよい。永久磁石の特性は高い磁界強度、高い動作温度及び導電性を示すものとすべきである。
【００２２】
図１ｂは本発明による誘電体窓１２の構成を示す。誘電体窓１２は２つの層で形成することができる。幅ｗ1の第１の層１２ａには平行な溝１２ｂが加工されている。溝１２ｂはアレイ１４を構成する永久カスプ磁石を受け入れるように構成されている。幅ｗ2の第２の薄い層１２ｃは層１２ａに結合され、それによって永久カスプ磁石アレイ１４をプラズマ１１から分離する。誘電体材料はアルミナ、アルミニウム窒化物、石英又はサファイヤとし得るが、これらに限定されない。
【００２３】
図１ｃはアンテナアレイ１６と永久カスプ磁石アレイ１４の相対的配向を示す。アンテナアレイ１６と永久カスプ磁石アレイ１４は互いに直角に配向される。図１ｃには示されていないが、アンテナアレイ１６と永久カスプ磁石アレイ１４は、図１ｂにつき上述したように、誘電体窓１２により分離されている。図１ｃは相対的配向を示すことのみを目的としている。導電性の永久カスプ磁石アレイ１４はファラデーシールドを形成する。導電性永久カスプ磁石アレイ１４はアンテナアレイ１６に対して直角に配置されるため、導電性永久カスプ磁石アレイ１４はアンテナアレイ１６に平行な導電性パスを与えず、従ってＲＦ電源９で駆動されるアンテナアレイ１６により与えられるプラズマ内への可変磁場の侵入を妨げない。
【００２４】
図２は、図１ａに示すプラズマ源の一部分の詳細な断面ブロック図を示す。この図にはプラズマ源５の一断面が示され、この断面ではアンテナアレイ１６を流れるＲＦ電流（Ｉrf）は紙面に垂直に向いているが、永久マルチカスプ磁石アレイ１４はその磁化ベクトルとともに紙面内にある。同様に、図３は図２から９０度オフセットした図１ａのプラズマ源５の一部分の詳細な第２の断面ブロック図を示す。この図にはプラズマ源５の一断面が示され、この断面では永久磁石アレイ１４の磁化ベクトルとアンテナアレイ１６を流れるＲＦ電流１８（Ｉrf）の両方が紙面内にある。
【００２５】
図２及び図３を参照すると、アンテナアレイ１６はプラズマ源の外部に配置され、プラズマチャンバの誘電体窓１２と熱接触させることができる。誘電体窓１２は通常動作中にイオン衝撃プロセスにより加熱されるため、アンテナアレイ１６を誘電体窓１２と熱接触状態に配置することによって、アンテナアレイ１６は誘電体窓１２の熱の一部分をヒートシンクすることにより冷却機構として作用する。誘電体窓１２内に埋め込まれる永久カスプ磁石アレイ１４は、アンテナアレイ１６に対して直角に、プラズマチャンバの内部表面の近くに配置される。図１ｂに示すように、永久カスプ磁石アレイ１４は第１の誘電体窓層１２ａの溝１２ｂ内に埋め込まれ、その後第２の誘電体窓層１２ｃに結合される。さらに、永久カスプ磁石アレイ１４は導電性の強力な永久磁石で構成することができる。アンテナアレイ１６は概してＲＦ電流が循環する平行チューブからなる。代替実施形態では、単一のチューブでアンテナアレイ１６を構成することができる。ＲＦ電流は概して０．４〜１６０ＭＨｚで動作するＲＦ電源９により発生される。
【００２６】
以上説明したように、アンテナアレイ１６は誘電体真空窓１２によりプラズマ１１から分離される。プラズマは誘導結合を利用して発生され、プラズマ電子は、
【数２】
2014527685.tif 000006
に従う誘導可変磁場により生じる電界によって、アンテナ１６を流れる電流に平行な方向に加速される。アンテナアレイ１６に対して直角に走行する永久カスプ磁石アレイ１４はプラズマ１１に向かう方向及びそれから離れる方向に交互に磁化され、それによりプラズマ１１内に進入する深さｄにつれて強度を失うマルチカスプ磁場１３を形成する。永久カスプ磁石アレイ１４はまた導電性であり（又は金属被覆で導電性にされ）、電気的に相互接続され、アレイ全体が一端で接地２１に結合され、それにより寄生容量成分を抑圧するファラデーシールドを構成する。永久磁石アレイ１４はアンテナアレイ１６に平行な導電性パスを与えないため、プラズマ内への可変磁場の侵入が妨げられることはない。
【００２７】
プラズマチャンバの構成に際して、永久カスプ磁石アレイ１４のプラズマ１１との直接触は避けるのが望ましい。永久カスプ磁石アレイ１４のプラズマとの直接接触はプラズマの汚染及び永久カスプ磁石アレイ１４の過熱をもたらし得る。プラズマの汚染はプラズマへの望ましくない不純物の導入をもたらし、プラズマイオンに曝されるワークピース上に望ましくない不純物が堆積される結果をもたらし得る。永久カスプ磁石アレイ１４の過熱は磁気強度の不均一な弱化及び／又は最終的な減磁をもたらし得る。
【００２８】
永久カスプ磁石アレイ１４のプラズマ１１との直接接触を避けることは、誘電体真空窓１２を２つの層に分割して構成することによって達成される。永久カスプ磁石アレイ１４を受け入れる溝が加工された第１の層と、永久カスプ磁石アレイ１４をプラズマ１１から分離するために第１の層に結合される第２の薄い層を有する。誘電体真空窓１２は通常動作中にプラズマ１１により加熱されるため、永久カスプ磁石アレイ１４は冷却するのが望ましい。
【００２９】
永久カスプ磁石アレイ１４の冷却は誘電体真空窓１２と熱接触させた冷却アンテナアレイによる放熱を実施することによって達成することができる。アンテナアレイ１６を誘電体窓１２と熱接触配置することによって、アンテナアレイ１６は誘電体窓１２内の永久カスプ磁石の熱の一部分をヒートシンクして、一種の冷却機構として作用し得る。
【００３０】
また、磁気的閉じ込めは、ＲＦエネルギーが図２−５に示す閉じ込められたプラズマボリューム部内に蓄積されるように、誘電体真空窓１２の内部表面に近接してプラズマスキン深さδより小さい距離範囲ｄ以内に生じさせるのが望ましい。プラズマスキン深さδは図２−５に線１５で示され、最大のＲＦ電力を伝達し得るプラズマの深さを言う。プラズマの磁気的閉じ込めは、壁損失を低減し、イオン化効率を自動的に高めるために望ましい。プラズマの均一性については、カスプ磁場がプラズマ内に深く進入しないことが望ましい。磁気的閉じ込めを誘電体窓１２の内部表面の近くに維持するために、磁気カスプ配置は小さいピッチを有するものとすべきである。
【００３１】
他方、有効な磁気的閉じ込めを達成するためには、永久カスプ磁石アレイ１４を誘電体窓１２の内部表面にできるだけ近づけて位置させることが重要である。誘電体窓１２の近傍に大きな傾斜磁場が発生し、この磁場はプラズマ１１内の深いところ（およそスキン深さδに近いところ）で起こるＲＦ電力の蓄積を妨げない。
【００３２】
磁場は約１／πのピッチに等しい特性距離を有する永久カスプ磁石アレイ１４の表面から指数的に減衰する。図４はチャンバ壁に直角の方向（ψ）におけるマルチカスプ磁場の減衰を示すグラフであり、（ｄ）はカスプ磁場が荷電粒子の捕捉に有効でなくなる点の距離であり、（δ）はプラズマスキン深さであり、最大の電力蓄積が生じる距離である。
【００３３】
大ざっぱに言って、最適な磁気的閉じ込めは、磁気カスプ配置のピッチが磁石の幅に等しいときに得られる。例えば、一例において、３／８インチの磁石幅及び３／８インチのピッチの場合には、２６３０ＭＧＯeの磁気エネルギー積を有するＳｍ−Ｃｏ磁石は磁石表面から約２．５ｃｍの位置で約５００ガウスの磁界強度を生じる。これは次式：
【数３】
2014527685.tif 000007
から導出され、ここで、Ｂは窓に直角の方向の距離ψにおける磁界強度、Ｂ0は磁石表面における磁界強度、Δは磁気カスプ配置のピッチ、及びｗは永久磁石の幅である。
【００３４】
図５は磁界強度及び侵入深さを導く幾何学的変数を示す。距離（ψ）における磁界強度は各々幅ｗの連続する永久磁石１４間の距離として示されるピッチ（Δ）を用いて計算される。連続する永久磁石１４の交互の磁極の間に磁力線が示され、これらの磁力線が誘電体窓を通ってプラズマチャンバ１０内に侵入する。
【００３５】
本発明は特定の実施形態につき開示したが、記載した実施形態に対して多くの修正、変更及び変形が添付の特許請求の範囲において特定される本発明の範囲から逸脱することなく考えられる。従って、本発明は開示の実施形態に限定されず、下記の請求項の言語及びその同等物で特定される全範囲を含むことを意図している。
【図１ａ】
2014527685.tif 000008
【図１ｂ】
2014527685.tif 000009
【図１ｃ】
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【図２】
2014527685.tif 000011
【図３】
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【図４】
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【図５】
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【国際調査報告】
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