(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
等価原理に基づく共鳴計算により、共鳴領域における実効断面積を算出するために、ハードウェアとしての解析装置において実行される共鳴計算プログラムであって、
入力された諸元データに基づいて、バックグラウンド断面積を算出するバックグラウンド断面積算出ステップと、
算出された前記バックグラウンド断面積を、前記実効断面積の算出に必要な物理量を算出する計算式に代入して、前記物理量を算出する物理量算出ステップと、を有し、
前記計算式は、前記バックグラウンド断面積に対応する前記物理量を表現する多項双曲線正接関数であることを特徴とする共鳴計算プログラム。
【請求項２】
前記多項双曲線正接関数は、下記する計算式（１）で与えられる
【数１】
0005777444.tif 000012
ことを特徴とする請求項１に記載の共鳴計算プログラム。
【請求項３】
請求項１または２に記載の共鳴計算プログラムを記憶する記憶部を有し、前記記憶部に記憶された前記共鳴計算プログラムの前記断面積算出ステップと、前記物理量算出ステップと、を実行することで、前記実効断面積の算出に必要な前記物理量を算出することを特徴とする解析装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、等価原理に基づく共鳴計算により、バックグラウンド断面積から実効断面積を算出する共鳴計算プログラムおよび解析装置に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
従来、共鳴計算プログラムとして、バックグラウンド断面積を計算するステップと、バックグラウンド断面積を引数として共鳴積分テーブルから共鳴積分を取得し、取得した共鳴積分を内挿するステップと、内挿した共鳴積分に基づいて実効断面積（実効群定数）を計算するステップとを備えた断面積計算プログラムが知られている（例えば、特許文献１参照）。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００３】
【特許文献１】特開２００５−２２７１７４号公報
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００４】
上記したように、従来の断面積計算プログラムのような等価原理に基づく共鳴計算では、バックグラウンド断面積と実効断面積とが対応付けられた多群断面積テーブル（断面積ライブラリ）およびバックグラウンド断面積と共鳴積分とが対応付けられた共鳴積分テーブルが用いられている。このため、実効断面積または共鳴積分を内挿する場合、バックグラウンド断面積を引数として、各種テーブルから得られる実効断面積または共鳴積分の離散した点を補間することにより、内挿された実効断面積または共鳴積分を得ることになる。
【０００５】
ここで、等価原理に基づく共鳴計算では、内挿される実効断面積の精度を向上させるために、バックグラウンド断面積の内挿範囲を広範囲に亘って設定する場合がある。この場合、内挿範囲が広範囲なものとなり、離散した点を多く取ることが好ましいため、断面積ライブラリの情報量が大きくなると共に、内挿に係る計算時間も増大する虞がある。
【０００６】
そこで、本発明は、等価原理に基づく共鳴計算において、バックグラウンド断面積が広範囲に亘る場合であっても、算出される物理量の精度を維持しつつ、計算時間の増大を抑制することができる共鳴計算プログラムおよび解析装置を提供することを課題とする。
【課題を解決するための手段】
【０００７】
本発明の共鳴計算プログラムは、等価原理に基づく共鳴計算により、共鳴領域における実効断面積を算出する、ハードウェア上において実行可能な共鳴計算プログラムであって、入力された諸元データに基づいて、バックグラウンド断面積を算出するバックグラウンド断面積算出ステップと、算出されたバックグラウンド断面積を、実効断面積の算出に必要な物理量を算出する計算式に代入して、物理量を算出する物理量算出ステップと、を有し、計算式は、バックグラウンド断面積に対応する物理量を表現する多項双曲線正接関数であることを特徴とする。
【０００８】
この構成によれば、計算式が多項の双曲線正接関数であることから、バックグラウンド断面積に対応する物理量を精度よく表現することができる。このため、バックグラウンド断面積が広範囲となる場合であっても、多項双曲線正接関数にバックグラウンド断面積を代入すれば、精度のよい物理量を容易に算出することができ、計算時間の増大を抑制することができる。なお、物理量としては、実効断面積、共鳴積分または自己遮蔽因子等がある。
【０００９】
この場合、多項双曲線正接関数は、下記する計算式（１）で与えられる
【数１】
0005777444.tif 000002
ことが、好ましい。
【００１０】
この構成によれば、計算式（１）を用いて、バックグラウンド断面積から物理量を算出することができる。なお、係数ａｎ、係数ｂｎおよび係数ｃｎは、各核種、温度、反応、エネルギー群等に応じて、複数種用意されている。また、多項双曲線正接関数の項数は、多ければ多いほど、予め厳密に計算された真値との誤差を低減することができる。
【００１１】
この場合、バックグラウンド断面積算出ステップにおいて、ウラン２３８に関するバックグラウンド断面積が算出される場合、物理量算出ステップにおいて、５項の項数からなる多項双曲線正接関数を用いることが、好ましい。
【００１２】
この構成によれば、ウラン２３８に最適な項数となる多項双曲線正接関数を用いることができるため、精度のよい物理量を効率よく算出することができる。
【００１３】
本発明の解析装置は、上記の共鳴計算プログラムを実行可能であることを特徴とする。
【００１４】
この構成によれば、共鳴計算プログラムを用いることで、算出される物理量の精度を維持しつつ、計算時間の増大を抑制することができる。
【発明の効果】
【００１５】
本発明の共鳴計算プログラムおよび解析装置によれば、バックグラウンド断面積が広範囲に亘る場合であっても、多項双曲線正接関数にバックグラウンド断面積を代入するだけで、実効断面積の算出に必要な物理量を、計算時間の増大なく、精度よく算出することが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【００１６】
【図１】図１は、本実施例に係る共鳴計算プログラムを実行可能な解析装置の解析対象となる炉心を模式的に表した構造図である。
【図２】図２は、解析対象領域となる燃料集合体を軸方向に直交する面で切ったときの断面図である。
【図３】図３は、解析装置を概略的に表した説明図である。
【図４】図４は、複数の詳細領域に分割された解析対象領域を表した説明図である。
【図５】図５は、中性子パスが引かれた解析対象領域を表した説明図である。
【図６】図６は、バックグラウンド断面積に対応する実効断面積を表したグラフである。
【図７】図７は、共鳴計算プログラムにより実効ミクロ断面積を算出するフローチャートである。
【図８】図８は、多項双曲線正接関数を用いて算出した実効断面積と真値との誤差を表したグラフである。
【発明を実施するための形態】
【００１７】
以下、添付した図面を参照して、本発明に係る共鳴計算プログラムおよび解析装置について説明する。なお、以下の実施例によりこの発明が限定されるものではない。また、下記実施例における構成要素には、当業者が置換可能かつ容易なもの、或いは実質的に同一のものが含まれる。
【実施例】
【００１８】
本実施例に係る共鳴計算プログラムは、炉心内の燃料集合体を評価する炉心解析プログラムに組み込まれている。炉心解析プログラムは、ハードウェア上において実行可能となっており、炉心内の中性子束を計算することで、炉心内の核反応を媒介する中性子の分布や挙動を予測、評価する。そして、この炉心解析プログラムによって得られた解析結果に基づいて、炉心設計が行われる。なお、炉心設計とは、安全性、燃焼効率性や燃料配置等を考慮して、炉心に装荷されている燃料を交換するために行われるものである。
【００１９】
図１は、本実施例に係る共鳴計算プログラムを実行可能な解析装置の解析対象となる炉心を模式的に表した構造図である。図２は、解析対象領域となる燃料集合体を軸方向に直交する面で切ったときの断面図である。図３は、解析装置を概略的に表した説明図である。図４は、複数の詳細領域に分割された解析対象領域を表した説明図である。図５は、中性子パスが引かれた解析対象領域を表した説明図である。
【００２０】
図１に示すように、原子炉には、炉心設計の対象となる炉心５が格納されている。この炉心５は、複数の燃料集合体６で構成される。なお、燃料の交換は、燃料集合体６単位で行われる。
【００２１】
図２に示すように、各燃料集合体６は、複数の燃料棒１０と、各燃料棒１０を覆う複数の被覆管１１と、複数の被覆管１１を束ねる図示しないグリッドと、で構成され、燃料集合体６の内部は減速材（冷却材）１３で満たされると共に、複数の制御棒１４および炉内核計装１５が挿入可能となるように構成されている。
【００２２】
燃料集合体６は、断面方形状に形成され、例えば、１７×１７のセル２０で構成されている。そして、１７×１７のセル２０のうち、２４個のセル２０には、それぞれ制御棒１４が挿入され、集合体中心のセル２０には、炉内核計装１５が挿入される。このとき、制御棒１４が挿入されるセル２０を制御棒案内管、炉内核計装１５が挿入されるセル２０を計装案内管という。また、その他のセル２０には、燃料棒１０がそれぞれ挿入される。なお、燃料集合体６が沸騰水型軽水炉（ＢＷＲ）に用いられる場合、燃料集合体６は、その外側がチャンネルボックスに覆われる。一方で、燃料集合体６が加圧水型軽水炉（ＰＷＲ）に用いられる場合、燃料集合体６は、その外側が開放されている。そして、ＢＷＲの場合にはチャンネルボックスの外側に、ＰＷＲの場合には燃料集合体６の外側に、集合体間ギャップ１２が存在する。
【００２３】
次に、炉心解析プログラムについて説明する。炉心解析プログラムは、解析装置（ハードウェア）４０上において実行可能なプログラムであり、解析装置４０の記憶部４１に記憶されている。この炉心解析プログラムは、炉心５に装荷される燃料集合体６の核定数を算出する核定数計算コード５０（図３参照）と、算出された核定数に基づいて炉心５内の核特性を算出する炉心計算コード（図示省略）とを有している。
【００２４】
核定数計算コード５０は、燃料集合体６を軸方向に直交する面で切った断面となる四角形の幾何形状を２次元の解析対象領域３０（図２参照）としており、この解析対象領域３０における核定数を算出可能なコードとなっている。なお、核定数は、炉心計算に用いられる入力データとなっており、核定数としては、拡散係数、吸収断面積、除去断面積および生成断面積などがある。つまり、核定数計算コードを用いて核定数計算を行うことにより、炉心計算用の入力データである核定数を生成している。
【００２５】
炉心計算コードは、燃料集合体６を軸方向に複数に分割して直方体形状の小体積となる燃料ノード（図示省略）に、算出された核定数をそれぞれ設定して炉心計算を行っている。複数の燃料ノードは、炉心を表現しており、炉心計算コードは、炉心計算を行うことにより、臨界ホウ素濃度、出力分布、反応度係数等の炉心内の核特性を評価可能なコードとなっている。
【００２６】
解析装置４０上において上記した炉心解析プログラムを実行させると、解析装置４０は、核定数計算コード５０を用いて、燃料集合体６の解析対象領域３０における核定数を算出し、炉心計算コードを用いて、算出された核定数を各燃料ノードに設定して炉心計算を行うことにより、炉心５の核特性を評価する。
【００２７】
次に、図３を参照して、核定数計算コード５０について具体的に説明する。本実施例の核定数計算コード５０は、燃料集合体６の非均質体系に対応した２次元輸送計算コードとなっており、特性曲線法（ＭＯＣ：Method of Characteristics）による中性子輸送方程式を用いて燃料集合体６内の中性子束を計算したり、燃焼計算を行ったり、核定数計算を行ったりしている。
【００２８】
この核定数計算コード５０は、共鳴計算プログラム５１と、輸送計算プログラム５２と、燃焼計算プログラム５３と、核定数計算プログラム５４とで構成され、解析装置４０により実行される。そして、この核定数計算コード５０は、解析装置４０に入力される燃料集合体６に関する諸元データや、解析装置４０の記憶部４１に記憶された後述する断面積ライブラリ５５から取得される実効断面積に基づいて、各種計算を行っている。なお、諸元データとしては、例えば、燃料棒の半径、集合体間ギャップ、燃料組成、燃料温度や減速材温度等であり、後述する多項双曲線正接関数を用いた計算においても入力データとして用いられる。
【００２９】
図４に示すように、核定数計算コード５０の解析対象となる解析対象領域３０は、任意の体系であり、各セル２０に対応する複数のセル領域３１ａ，３１ｂによって構成されている。セル領域３１ａ，３１ｂとしては、例えば、燃料棒１０が挿入されたセル領域３１ａと、制御棒１４が挿入されたセル領域３１ｂとがある。セル領域３１ａ，３１ｂは、複数の詳細領域ｉに分割されている。この複数の詳細領域ｉの一部は、共鳴現象が発生する共鳴領域となっており、例えば、共鳴領域として、燃料棒１０に関する詳細領域ｉである燃料領域ｆがある。
【００３０】
共鳴計算プログラム５１は、共鳴現象を考慮した各詳細領域ｉの実効断面積を求めるために行われる。ここで、共鳴現象とは、中性子のエネルギーが所定のエネルギーになると断面積が飛躍的に増加する現象である。この共鳴計算プログラム５１では、中性子のエネルギーを複数のエネルギー群に分割し、分割した各エネルギー群の平均の断面積である実効断面積が求められる。つまり、共鳴計算プログラム５１では、多群の実効断面積を算出する。
【００３１】
また、共鳴計算プログラム５１は、入力された諸元データに基づいて、輸送計算プログラム５２の入力データとなる実効断面積を計算している。この実効断面積は、バックグラウンド断面積に基づいて算出される。つまり、共鳴計算プログラム５１は、入力された諸元データに基づいてバックグラウンド断面積を算出し、算出したバックグラウンド断面積に基づいて実効断面積を算出する。
【００３２】
詳細は後述するが、断面積ライブラリ５５は、バックグラウンド断面積に応じた実効断面積を表現する多項双曲線正接関数と、多項双曲線正接関数に入力される各種係数および各種断面積等の入力データとを有している。このため、共鳴計算プログラム５１においてバックグラウンド断面積が算出されると、算出されたバックグラウンド断面積と共に、各種係数および各種断面積を、多項双曲線正接関数に代入して、実効断面積を算出している。
【００３３】
輸送計算プログラム５２は、算出した実効断面積を用いて、特性曲線法に基づき燃料集合体６内の各詳細領域の中性子束を多群に亘って計算している。図５に示すように、輸送計算プログラム５２は、複数の詳細領域に分割された解析対象領域３０上に複数の中性子飛行パスＳを作成する。そして、作成された中性子飛行パスＳ毎に、中性子輸送方程式を解いて、各詳細領域ｉの中性子束を算出する。
【００３４】
燃焼計算プログラム５３は、炉心５内の核種の生成と消滅とを追跡する燃焼計算を実行している。燃焼計算プログラム５３は、燃焼方程式を解くことにより、各核種の原子数密度の時間変化を評価し、各燃焼度点における多群中性子輸送計算の入力条件を与える。これにより、燃料計算プログラム５３は、所定のサンプリング周期毎に燃焼計算と輸送計算とを交互に行うことで、燃焼状態（燃焼の時間変化）を追跡する。
【００３５】
核定数計算プログラム５４は、輸送計算プログラム５２によって得られる燃料集合体６内の多群の中性子束を重みとして、燃料集合体６内の多群の実効断面積を縮約・均質化し、均質化された核定数を算出する。
【００３６】
続いて、本実施例に係る共鳴計算プログラム５１について詳細に説明する。この共鳴計算プログラムでは、等価原理に基づく共鳴計算を行っている。本実施例では、実効断面積の計算に必要な物理量として、実効断面積を算出する場合について説明するが、これに限らず、共鳴積分または自己遮蔽因子等の物理量に適用してもよい。等価原理に基づく共鳴計算では、非均質体系に相当するバックグラウンド断面積を求め、求めたバックグラウンド断面積から、非均質体系に対する実効断面積を、多項双曲線正接関数より取得する。なお、上記したように多項双曲線正接関数は、断面積ライブラリ５５に記憶されている。
【００３７】
ここで、図６を参照し、多項双曲線正接関数について詳細に説明する。図６は、バックグラウンド断面積に対応する実効断面積を表したグラフである。図６のグラフは、その横軸が、対数目盛となるバックグラウンド断面積であり、その縦軸が、実効断面積である。なお、図６では、実効断面積として、実効ミクロ断面積を適用している。このグラフに示すように、バックグラウンド断面積に対応する実効断面積は、双曲線正接関数（hyperbolic tangent）で表すことができ、基本式として、下記の（２）式で与えることができる。下記の（２）式において、Ａ、Ｂ、ａおよびｂはバックグラウンド断面積に依存しない係数である。
【００３８】
【数２】
0005777444.tif 000003
【００３９】
しかしながら、上記の（２）式で与えられる双曲線正接関数により、実効断面積を精度よく表現できるかは自明でない。このため、本実施例では、実効断面積を精度よく表現すべく、双曲線正接関数の級数、つまり、多項の双曲線正接関数として表現している。ここで、（２）式の双曲線正接関数を多項で表現すると、下記の（３）式で与えられる。
【００４０】
【数３】
0005777444.tif 000004
【００４１】
なお、（３）式のａｎおよびｂｎは、第ｎ項目の双曲線正接関数における係数を表しており、（３）式のｃｎは、第ｎ項目の双曲線正接関数における重みを表している。また、（４）式は、各項の双曲線正接関数における重みの総和が、「１」となるように規格化している。
【００４２】
ここで、上記の（３）式において、無限希釈となる境界条件を与えて、バックグラウンド断面積が限りなく大きくなる場合について、実効断面積を求めると、下記の（６）式が得られる。この下記の（６）式において求められる実効断面積が、無限希釈断面積となる。一方、上記の（３）式において、完全遮蔽となる境界条件を与えて、バックグラウンド断面積が限りなく小さくなる場合（ゼロの場合）について、実効断面積を求めると、下記の（７）式が得られる。この下記の（７）式において求められる実効断面積が、完全遮蔽断面積となる。ここで、無限希釈とは、原子数密度が小さくなることによりバックグラウンド断面積が限りなく大きくなるような境界条件であり、完全遮蔽とは、原子数密度が大きくなることによりバックグラウンド断面積が限りなく小さくなる（ゼロになる）ような境界条件である。
【００４３】
【数４】
0005777444.tif 000005
【００４４】
そして、（６）式および（７）式により、ＡおよびＢが得られ、得られたＡおよびＢを（３）式に代入することで、バックグラウンド断面積に応じた実効断面積を表現する多項双曲線正接関数である下記の（８）式が得られる。
【００４５】
【数５】
0005777444.tif 000006
【００４６】
ここで、上記の（８）式における係数ａｎ、ｂｎおよびｃｎは、予め計算した実効断面積の真値に対して（８）式が満足するように、最小二乗法によるフィッティングを行うことで求められる。この係数ａｎ、ｂｎおよびｃｎと、無限希釈断面積と、完全遮蔽断面積とは、各核種、温度、反応、エネルギー群等に応じて、複数種用意される。そして、用意された複数種の係数ａｎ、ｂｎおよびｃｎと、無限希釈断面積と、完全遮蔽断面積とは、（８）式と共に、断面積ライブラリ５５に格納される。このため、（８）式を用いて、バックグラウンド断面積から実効断面積を算出する場合、解析装置４０は、共鳴計算プログラム５１に入力される諸元データに基づいて、断面積ライブラリ５５から、所定の係数ａｎ、ｂｎおよびｃｎと無限希釈断面積と完全遮蔽断面積とを取得する。そして、解析装置４０は、取得した係数ａｎ、ｂｎおよびｃｎと無限希釈断面積と完全遮蔽断面積とを（８）式に代入すると共に、バックグラウンド断面積を代入することで、実効断面積を算出する。
【００４７】
次に、図７を参照し、上記の（８）式を用いて、共鳴計算プログラム５１により実効断面積を算出する解析装置４０の一連のフローについて説明する。図７は、共鳴計算プログラムにより実効断面積を算出するフローチャートである。なお、以下では、燃料領域ｆにおける共鳴核種ｒの実効ミクロ断面積を算出する場合について説明するが、被覆管１１や非燃料物質中に含まれる共鳴核種ｒの実効ミクロ断面積を算出する場合に適用しても良い。
【００４８】
先ず、解析装置４０は、共鳴領域である燃料領域ｆに対し、マクロ全断面積Σｔ，ｆとして、白体から黒体までの間のグレーな範囲に対し、２Ｎ−１個以上の計算点を設定する（ステップＳ１）。
【００４９】
計算点が設定されると、解析装置４０は、マクロ全断面積Σｔ，ｆに対して、特性曲線法に基づく１群固定源計算を下記の（９）式を用いて行って中性子束φｆを算出し、算出した中性子束φｆとマクロ全断面積Σｔ，ｆとの積からマクロ全反応率ＲＲｔ，ｆを算出する（ステップＳ２）。これにより、マクロ全断面積およびマクロ全反応率（Σｔ，ｆ，ＲＲｔ，ｆ）の組を作成する。
【００５０】
【数６】
0005777444.tif 000007
【００５１】
（Σｔ，ｆ，ＲＲｔ，ｆ）の組が作成されると、解析装置４０は、作成した（Σｔ，ｆ，ＲＲｔ，ｆ）を満足するように、下記の（１０）式の有理式係数αｎ，βｎを求める（ステップＳ３）。
【００５２】
【数７】
0005777444.tif 000008
【００５３】
有理式係数αｎ，βｎが求められると、解析装置４０は、有理式係数αｎと、与えられた諸元データとに基づいて、下記の（１１）式からバックグラウンド断面積を求める（ステップＳ４：バックグラウンド断面積算出ステップ）。なお、（１１）式において、諸元データとしては、有理式係数αｎを除く他の因子である。
【００５４】
【数８】
0005777444.tif 000009
【００５５】
続いて、解析装置４０は、共鳴計算プログラム５１に入力される諸元データに基づいて、断面積ライブラリ５５から、所定の係数ａｎ、ｂｎおよびｃｎと無限希釈断面積と完全遮蔽断面積とを取得する（ステップＳ５）。そして、解析装置４０は、取得した係数ａｎ、ｂｎ、ｃｎ、無限希釈断面積および完全遮蔽断面積と、ステップＳ４において算出されたバックグラウンド断面積とを、（８）式に代入することで、実効ミクロ断面積を算出する（ステップＳ６：物理量算出ステップ）。次に、解析装置４０は、算出した実効ミクロ断面積と、バックグラウンド断面積と、共鳴核種ｒのミクロポテンシャル断面積とを下記する（１２）式に代入し、中性子束を算出する（ステップＳ７）。
【００５６】
【数９】
0005777444.tif 000010
【００５７】
そして、解析装置４０は、ステップＳ３で求めた有理式係数βｎと、ステップＳ６で求めた実効ミクロ断面積と、ステップＳ７で求めた中性子束とに基づいて、下記の（１３）式から最終的な非均質体系の実効ミクロ断面積を算出する（ステップＳ８）。
【００５８】
【数１０】
0005777444.tif 000011
【００５９】
続いて、図８を参照し、上記の（８）式の多項双曲線正接関数による実効断面積の再現精度について説明する。図８は、多項双曲線正接関数を用いて算出した実効断面積と真値との誤差を表したグラフである。図８のグラフは、その横軸が、バックグラウンド断面積であり、その縦軸が、実効断面積の真値に対する誤差を百分率で表したものである。なお、図８では、核種として、Ｕ２３８が適用され、反応として、捕獲反応が適用され、エネルギー群として、６．１６ｅＶから７．５２ｅＶまでのエネルギー群が適用され、温度として、３００Ｋが適用されている。
【００６０】
図８に示すように、単項（１項）の双曲線正接関数は、予め計算した実効断面積の真値との誤差が最大で２６％程度となっている。２項の双曲線正接関数は、真値との誤差が最大で４％程度となっている。３項および４項の双曲線正接関数は、真値との誤差が最大で２％程度となっている。５項の双曲線正接関数は、真値との誤差が１％未満となっている。よって、多項双曲線正接関数は、単項の双曲線正接関数に比して、精度よく実効断面積を算出できることが確認された。また、多項双曲線正接関数の項数を多くすれば、実効断面積の算出精度を向上できることが確認された。
【００６１】
以上のように、本実施例の共鳴計算プログラム５１および解析装置４０によれば、多項双曲線正接関数を用いることで、バックグラウンド断面積に対応する実効断面積を精度よく表現することができる。このため、バックグラウンド断面積が広範囲となる場合であっても、多項双曲線正接関数にバックグラウンド断面積を代入すれば、精度のよい物理量を容易に算出することができるため、内挿に係る計算時間の増大を抑制することができる。
【００６２】
また、本実施例の共鳴計算プログラム５１および解析装置４０によれば、（８）式を用いることにより、バックグラウンド断面積と共に、係数ａｎ、係数ｂｎ、係数ｃｎ、無限希釈断面積、完全遮蔽断面積を代入すれば、図８に示すように、精度のよい実効断面積を簡単に算出することができる。このとき、多項双曲線正接関数の項数は、多ければ多いほど、予め厳密に計算された真値との誤差を低減することができる。特に、核種がウラン２３８である場合、最適な項数となる５項の多項双曲線正接関数を用いることにより、共鳴計算プログラム５１では、精度のよい実効断面積を効率よく算出することができる。
【符号の説明】
【００６３】
５    炉心
６    燃料集合体
１０  燃料棒
１１  被覆管
１２  集合体間ギャップ
１３  減速材
１４  制御棒
１５  炉内核計装
２０  セル
３０  解析対象領域
４０  解析装置
４１  記憶部
５０  核定数計算コード
５１  共鳴計算プログラム
５２  輸送計算プログラム
５３  燃焼計算プログラム
５４  核定数計算プログラム
５５  断面積ライブラリ
ｆ    燃料領域
【図１】
0005777444.tif 000013
【図２】
0005777444.tif 000014
【図３】
0005777444.tif 000015
【図４】
0005777444.tif 000016
【図５】
0005777444.tif 000017
【図６】
0005777444.tif 000018
【図７】
0005777444.tif 000019
【図８】
0005777444.tif 000020