(57)【要約】【課題】電力を可視光または近赤外光に変換する効率が高いフィラメントを提供する。【解決手段】金属により形成された基体を有し、基体の表面層には、金属に所定の不純物元素がドープされている。金属は、温度が変化しても反射率が変化しないクロスポイントをもつ。不純物元素は、金属にドープされた場合に、金属のクロスポイントよりも短波長側の反射率を、長波長側の反射率よりも大きく低減させる元素である。【選択図】図２
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
金属により形成された基体を有し、
前記基体の表面層には、所定の不純物元素がドープされ、
前記金属は、温度が変化しても反射率が変化しないクロスポイントをもち、
前記不純物元素は、前記金属にドープされた場合に、前記金属のクロスポイントよりも短波長側の反射率を、長波長側の反射率よりも大きく低減させる元素であることを特徴とするフィラメント。
【請求項２】
請求項１に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、ドープすることにより前記金属の消衰係数を小さくする元素を用いることを特徴とするフィラメント。
【請求項３】
請求項１または２に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、前記金属の結晶内部に含まれ、前記金属元素と共にエネルギー準位を形成していることを特徴とするフィラメント。
【請求項４】
請求項１ないし３のいずれか１項に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、前記金属の結晶格子の格子点を置換していることを特徴とするフィラメント。
【請求項５】
請求項４に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、前記金属の結晶格子の隣り合う格子点の両方を置換していないことを特徴とするフィラメント。
【請求項６】
請求項１ないし５のいずれか１項に記載のフィラメントであって、前記不純物元素の前記金属に対する濃度は、０．１ｍｏｌ％以上５０ｍｏｌ％以下であることを特徴とするフィラメント。
【請求項７】
請求項１ないし６のいずれか１項に記載のフィラメントであって、前記金属は、Ｗ，Ｔａ、Ｍｏ、Ｏｓ，Ｒｅ，Ｉｒ，Ｔｉ，Ｐｔ，Ｃｒ，Ｐｄ，Ｈｆ，Ｒｈ，Ｎｂ，Ｚｒ，Ｎｉ，Ｃｏ，Ｆｅ，および、Ｖのいずれかを含むことを特徴とするフィラメント。
【請求項８】
請求項１ないし７のいずれか１項に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、原子量がＫ以下の元素、または、ランタノイドであることを特徴とするフィラメント。
【請求項９】
請求項８に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、Ｋ、Ｐ、ＳｍおよびＬｕのいずれかを含むことを特徴とするフィラメント。
【請求項１０】
請求項１ないし７のいずれか１項に記載のフィラメントであって、前記不純物元素は、Ｎａ，Ｃａ，Ｖ，Ｃｒ，Ｍｎ，Ｆｅ，Ｍｏ，Ｔｃ，Ｒｕ，Ｒｈ，Ｐｄ，Ｃｄ，Ｔａ，Ｉｒ，および、Ｒｅのいずれかを含むことを特徴とするフィラメント。
【請求項１１】
請求項１ないし１０のいずれか１項に記載のフィラメントであって、前記不純物元素がドープされる前記基体の表面層は、１００ｎｍ以下の厚みであることを特徴とするフィラメント。
【請求項１２】
請求項１ないし１１のいずれか１項に記載のフィラメントを用いた光源。
【請求項１３】
請求項１ないし１１のいずれか１項に記載のフィラメントを用いた赤外ヒーター。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、エネルギー利用効率を改善したフィラメントに関する。
【背景技術】
【０００２】
タングステンフィラメント等に電流を流すことにより、フィラメントを加熱し、電球とする白熱電球が広く用いられている。白熱電球は、太陽光に近い演色性に優れた放射スペクトルが得られ、白熱電球の電力から光への変換効率は９５％以上になるが、放射光の波長成分は、図１に示すように赤外放射光成分が９０％以上である（図１の３０００Ｋの場合）。このため、白熱電球の電力から可視光への変換効率は、凡そ１５  ｌｍ／Ｗと低い値になる。一方、蛍光灯は、電力から可視光への変換効率が約９０  ｌｍ／Ｗであり、白熱電球よりも大きい。このため、白熱電球は、演色性に優れているが、環境負荷が大きいという問題がある。
【０００３】
白熱電球を高効率化・高輝度化・長寿命化する試みとして，様々な提案がなされている。例えば、特許文献１および２には、電球内部に不活性ガスやハロゲンガスを封入することにより、蒸発したフィラメント材料をハロゲン化してフィラメントに帰還させ（ハロゲンサイクル）、フィラメント温度をより高くする構成が提案されている。一般的にこれらはハロゲンランプと呼ばれている。これにより、可視光への電力変換効率の上昇およびフィラメント寿命の延長の効果が得られる。この構成では、高効率化並びに長寿命化のために、封入ガスの成分並びに圧力の制御が重要となる。
【０００４】
特許文献３〜５には、電球ガラスの表面に赤外線反射コートを施し、フィラメントから放射された赤外光を反射して、フィラメントに戻し、吸収させる構成が開示されている。これにより、赤外光をフィラメントの再加熱に利用し、高効率化を図っている。
【０００５】
特許文献６〜９には、フィラメント自体に微細構造体を作製し，その微細構造体の物理的効果により，赤外放射を抑制し，可視光放射の割合を高めるという構成が提案されている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００６】
【特許文献１】特開昭６０−２５３１４６号公報
【特許文献２】特開昭６２−１０８５４号公報
【特許文献３】特開昭５９−５８７５２号公報
【特許文献４】特表昭６２−５０１１０９号公報
【特許文献５】特開２０００−１２３７９５号公報
【特許文献６】特表２００１−５１９０７９号公報
【特許文献７】特開平６−５２６３号公報
【特許文献８】特開平６−２１６７号公報
【特許文献９】特開２００６−２０５３３２号公報
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】F.  Kusunoki  et  al.,  Jpn.  J.  Appl.  Phys.  43,  8A,  5253(2004).
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
しかしながら，特許文献１，２のようにハロゲンサイクルを利用する技術は、寿命延伸効果を図ることはできるが、変換効率を大きく改善することは困難であり、現状，２０  ｌｍ／Ｗ程度の効率である。
【０００９】
また，特許文献３〜５のように、赤外放射を赤外線反射コートで反射して、フィラメントに再吸収させる技術は、フィラメントによる赤外光の反射率が７０％と高いために再吸収が効率良く起こらない。また，赤外線反射コートで反射された赤外光が、フィラメント以外の他の部分，例えばフィラメント保持部分並びに口金等に吸収され，フィラメントの加熱に利用されない。このため，本技術により、変換効率を大きく改善することは困難である。現状，２０  ｌｍ／Ｗ程度の効率となる。
【００１０】
特許文献６〜９のように微細構造により赤外放射光の抑制効果を図る技術は、非特許文献１のように赤外放射スペクトルの極一部分の波長に対して放射増強並びに抑制効果を示す報告は存在するものの、広範囲な赤外光全体に亘って赤外放射光の抑制を図ることは非常に困難である。これは、ある波長が抑制されると，別の波長は増強される性質のためである。このため、本技術を利用して大幅な効率改善を図ることは難しいと考えられている。また，微細構造作製に際して，電子ビームリソグラフィー等の高度な微細加工技術を利用するため，これを使用した光源は非常に高価なものとなる。更に，高温耐熱部材であるＷ基体上に微細構造を作り込んでも１０００℃程度の加熱温度でＷ基体表面粒子の再結晶化並びに結晶粒成長がおこり，この再結晶化に伴い微細構造部分が破壊されてしまうと言う問題も存在する。
【００１１】
本発明の目的は、電力を可視光または近赤外光に変換する効率が高いフィラメントを提供することにある。
【課題を解決するための手段】
【００１２】
上記目的を達成するために、本発明では金属により形成された基体を有し、基体の表面層には、所定の不純物元素がドープされたフィラメントを提供する。この金属は、温度が変化しても反射率が変化しないクロスポイントをもつ。不純物元素は、金属にドープされた場合に、金属のクロスポイントよりも短波長側において反射率を低減させる元素を選択する。
【発明の効果】
【００１３】
本発明によれば、電力を可視光または近赤外光に変換する効率が高いフィラメントを提供することができる。
【図面の簡単な説明】
【００１４】
【図１】黒体放射スペクトルを示すグラフ。
【図２】Ｗの反射率とクロスポイントを示すグラフ。
【図３】（ａ）本発明のＰをドープしたＷのエネルギー準位を示すグラフ、（ｂ）本発明のＫをドープしたＷのエネルギー準位を示すグラフ。
【図４】（ａ）本発明のＳｍをドープしたＷのエネルギー準位を示すグラフ、（ｂ）本発明のＬｕをドープしたＷのエネルギー準位を示すグラフ。
【図５】２５００ＫのＷの反射率と放射率を示すグラフ。
【図６】３０００ＫのＷの反射率と放射率を示すグラフ。
【図７】２５００ＫのＷ（Ｌｕドープ）の反射率と放射率を示すグラフ。
【図８】３０００ＫのＷ（Ｌｕドープ）の反射率と放射率を示すグラフ。
【図９】Ｗ（Ｌｕドープ）フィラメントの光束効率を示すグラフ。
【図１０】結晶粒内に不純物元素がドープされた金属（Ｗ）を示す説明図。
【図１１】（ａ）結晶粒内に不純物元素同士が隣り合わないようにドープされた金属（Ｗ）を示す説明図、（ｂ）結晶粒内に不純物元素同士が隣り合わないようにドープされた金属（Ｗ）のエネルギー準位を示すグラフ。
【図１２】（ａ）結晶粒内に不純物元素（隣り合っている）がドープされた金属（Ｗ）を示す説明図、（ｂ）結晶粒内に不純物元素（隣り合っている）がドープされた金属（Ｗ）のエネルギー準位を示すグラフ。
【発明を実施するための形態】
【００１５】
フィラメントを加熱することにより熱放射されるスペクトルE（l）は、一般的に物体の放射率ε(λ）に依存し、式（１）により表されることが知られている。フィラメントが黒体の場合，放射率ε(λ）は、すべての放射波長に亘って最大値の１を取る。黒体放射スペクトルを図１に示す。
【数１】
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ただし、α＝３．７４７×１０８  Ｗμｍ４／ｍ２，β＝１．４３８７×１０４  μｍＫ，である。
【００１６】
放射率ε（λ）は、キルヒホッフの法則によって反射率Ｒ(λ)と式（２）の関係にあり，W金属では図２に示すように，反射率及び放射率は温度に依存したスペクトルとなる。
（数２）
ε(λ)＝１−Ｒ(λ)，      ・・・(２)
【００１７】
本発明では、図１の黒体放射スペクトルにおいて，可視光および近赤外光の反射率を不純物元素添加により低減させ、これにより可視光および近赤外光の放射率を高め、可視光および近赤外光の放射効率を向上させる。
【００１８】
ところで，一般的に基体金属に不純物元素を添加すると，電子が不純物によって散乱され母体金属の電気抵抗，延いては反射率が低減する。
【００１９】
一方、Ｗ、Ｔａ、Ｍｏ等の一部の高融点金属元素は、図２に示すように反射率が温度に依存しない波長を有することが知られている（図２では１．５μｍ程度）。この波長は、クロスポイント（Ｃｒｏｓｓ  Ｐｏｉｎｔ）またはＸ  Ｐｏｉｎｔと呼ばれている。例えば，W.  E.  Forsythe  and  A.  G.  Worthing,  “The  Properties  of  tungsten  and  the  characteristics  of  tungsten  lamps,”  Astrophysical  Journal  61,  146-185  (1925).  に開示されている。
【００２０】
発明者は、クロスポイントを有する高融点金属元素に、所定の不純物元素をドープすることにより、クロスポイントよりも短波長側の反射率を、長波長側の反射率よりも高い割合で低下させることができ，本効果を利用することによって高融点金属フィラメントの可視光および近赤外光の放射率を，従来より高めることが可能となることを見出し、本発明を成すに至ったものである。
【００２１】
すなわち、発明者らのシミュレーションによれば、クロスポイントは、Ｗでは１３００−１６００ｎｍ、Ｔａでは７００−９００ｎｍ、Ｍｏでは１１００−１４００ｎｍ付近に存在する。よって、不純物元素のドープにより、クロスポイントよりも短波長側の反射率を、長波長側の反射率よりも高い割合で低下させることにより、赤外光の放射を抑制し、可視光または近赤外光の放射効率を高めることができる。
【００２２】
具体的には、本発明のフィラメントは、金属により形成された基体を有し、基体の表面層には、金属に所定の不純物元素がドープされている。金属は、温度が変化しても反射率が変化しないクロスポイントをもつ。不純物元素としては、金属にドープされた場合に、金属のクロスポイントよりも短波長側の反射率を、長波長側の反射率よりも大きく低減させる元素を選択して用いる。
【００２３】
不純物元素は、添加することにより前記金属の消衰係数を小さくする元素を用いる。
【００２４】
不純物元素は、金属の結晶内部に含まれ、金属元素と共にエネルギー準位を形成していることが望ましい。例えば、不純物元素は、金属の結晶格子の格子点を置換していることが望ましい。一方、不純物元素は、金属の結晶格子の隣り合う格子点の両方を置換していないことが望ましい。この理由は，不純物元素が金属の結晶格子で隣り合っていると、隣り合った不純物元素が分子状態を形成し，本分子状態のエネルギー準位はクロスポイントよりも長波長側（赤外光側）に位置するようになり，長波長側の反射率を低下させるため、可視光や近赤外光の放射効率の向上が困難となるからである。
【００２５】
不純物元素の金属に対する濃度は、０．１ｍｏｌ％以上５０ｍｏｌ％以下であることが望ましい。
【００２６】
基体を構成する金属は、Ｗ，Ｔａ、Ｍｏ、Ｏｓ，Ｒｅ，Ｉｒ，Ｔｉ，Ｐｔ，Ｃｒ，Ｐｄ，Ｈｆ，Ｒｈ，Ｎｂ，Ｚｒ，Ｎｉ，Ｃｏ，Ｆｅ，Ｖ，のいずれかを含むものを用いる。これらは、クロスポイントをもつ高融点金属である。
【００２７】
不純物元素としては、金属基体と添加不純物が作り出すエネルギー準位を考慮して選択する。以下ではＷ金属にＫ以下の元素、または、ランタノイドを添加した際に示すエネルギー準位を示す。本エネルギー準位における反射率が低減し（放射率が増大し），不純物添加前と比較して本エネルギー準位における放射強度の増大がおこる。
【００２８】
例えば、原子量がＫ以下の不純物元素としてＫおよびＰを好適に用いることができる。一例として、Ｗに、不純物元素としてＰを添加した場合、図３（ａ）のように、温度３０００Ｋにおいて、波長９００ｎｍ近傍と１６００ｎｍ近傍のエネルギー準位を高めることができるため、近赤外光の放射効率を高めることができる。また、Ｗに、不純物元素としてＫを添加した場合、図３（ｂ）のように、温度３０００Ｋにおいて、波長１２００ｎｍ近傍のエネルギー準位を高めることができるため、近赤外光の放射強度を高めることができる。
【００２９】
また、ランタノイドの不純物元素としては、ＳｍおよびＬｕのいずれかを含むものを用いることができる。例えばＷに、不純物元素としてＳｍを添加した場合、図４（ａ）のように、温度３０００Ｋにおいて、波長４００−８００ｎｍ近傍のエネルギー準位を高めることができるため、可視光の放射効率を高めることができる。また、Ｗに、不純物元素としてＬｕを添加した場合、図４（ｂ）のように、温度３０００Ｋにおいて、波長４００−８００ｎｍ近傍のエネルギー準位を高めることができるため、可視光の放射効率を高めることができる。
【００３０】
また、不純物元素としては、Ｎａ，Ｃａ，Ｖ，Ｃｒ，Ｍｎ，Ｆｅ，Ｍｏ，Ｔｃ，Ｒｕ，Ｒｈ，Ｐｄ，Ｃｄ，Ｔａ，Ｉｒ，および、Ｒｅのいずれかを含むものを用いることも可能である。
【００３１】
所定の不純物元素を添加することにより、金属の反射率を、クロスポイントより短波長側において、長波長側よりも大きな割合で低減させることができる理由を以下に説明する。
【００３２】
金属表面からの反射率Ｒは一般的に以下の式（３）で表現される。ただし、反射の方向は、０°方向（金属表面に垂直）とする。
【００３３】
Ｒ＝((ｎ０−ｎ)２＋ｋ２)／((ｎ０＋ｎ)２＋ｋ２)，      ・・・（３）
ここで，ｎ０は、真空の屈折率であり、ｎ０＝１である。ｎ及びｋは、金属のある温度における屈折率及び消衰係数である。
【００３４】
本発明では、金属基体に不純物が添加されることによって形成される特定のエネルギー準位における消衰係数ｋが小さくなる不純物元素を用いる。クロスポイントより長波長側並びに短波長側において、不純物添加の効果を以下に評価する。
【００３５】
Ｗのクロスポイントよりも長波長側の波長の代表として３０００ｎｍ，短波長側の波長の代表として８００ｎｍを用い、２５００Ｋの温度における屈折率及び消衰係数をシミュレーションにより求める。
【００３６】
このシミュレーションにより求めた波長３０００ｎｍで２５００ＫにおけるＷの屈折率ｎは、ｎ＝１．３５、消衰係数ｋは、ｋ＝６である。また、波長８００ｎｍで２５００ＫにおけるＷの屈折率ｎは、ｎ＝３．３，消衰係数ｋは、ｋ＝４である。
【００３７】
不純物添加によってｋの値を１程度低減させると仮定すると、波長３０００ｎｍ，温度２５００Ｋで消衰係数ｋは、ｋ＝５、また、波長８００ｎｍ，温度２５００Ｋで，ｋ＝４となる。また、不純物元素の添加量は微量であるので、屈折率はほとんど変化しない。この際，波長３０００ｎｍのｋの値を１程度低減させるためには，K，Sb等の不純物を０．１ｍｏｌ％，また，波長８００ｎｍのｋの値を１程度低減させるためには，Lu等の不純物を０．１ｍｏｌ％，添加した状態を仮定してシミュレーションをおこなった。
【００３８】
これらの消衰係数と屈折率を式（３）に代入して、各温度における不純物添加前後の反射率Ｒを計算により求めると、表１のようになる。
【００３９】
【表１】
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【００４０】
表１より、Ｗは、不純物添加により消衰係数ｋが１程度低減することにより、クロスポイントより短波長側では反射率の低減が１６％起こる（１−０．５２／０．６２）のに対して，クロスポイントより長波長側では、反射率の低減は９％（１−０．８２／０．８７）程度しか生じないことがわかる。このように、クロスポイントを挟んで、反射率の低下の度合いが異なる大きな理由の一つは，クロスポイントより長波長側では、一般的に消衰係数が大きいため、不純物元素添加により，消衰係数が小さな割合でしか低下せず、反射率の低下の作用が小さくなるのに対して，クロスポイントより短波長側では、消衰係数が小さいため、若干の不純物元素の添加により，消衰係数が大きな割合で低下し、反射率も大きな割合で低下することによる。
【００４１】
そこで，本発明は、クロスポイントよりも短波長側で、長波長側よりも大きな割合で消衰係数を低減させる不純物元素をシミュレーションにより求めた。シミュレーションでは、不純物元素が金属の結晶格子を置換する原子遷移によって形成されるエネルギー準位を求め、エネルギー準位から消衰係数を求めた。すなわち、金属基体中に存在する不純物元素が作り出す原子スペクトルが、消衰係数、ひいては反射率に反映される。シミュレーションにより選択した具体的な不純物元素は、上述した通りである。
【００４２】
つぎに、比較例として、不純物を添加しないＷフィラメントの反射率、放射スペクトル、可視光放射効率を２５００Ｋ、３０００Ｋについてシミュレーションによって求めた結果を図５，図６にそれぞれ示す。図５、図６のように、２５００Ｋの温度では、可視光の光束効率は１２．２  ｌｍ／Ｗ，３０００Ｋの温度では２９．３  ｌｍ／Ｗである。
【００４３】
これに対し、不純物元素Ｌｕを濃度１．０ｍｏｌ％でドープしたＷ基材の反射率、放射スペクトル、可視光放射効率を２５００Ｋ、３０００Ｋについてシミュレーションによって求めた結果を図７，図８にそれぞれ示す。図７、図８のように、不純物元素を添加することによって、２５００Ｋの温度では可視光の光束効率を２８．８  １ｍ／Ｗ，３０００Ｋの温度では６４．０  ｌｍ／Ｗと比較例のほぼ倍の効率が得られる。
【００４４】
なお、不純物元素の添加量としては、上述したように、フィラメント基材に対して０．１〜５０ｍｏ１％の濃度であることが好ましい。その理由は，不純物の添加量がこれより多いと合金となってしまうためである。合金は、上述した原子遷移的な考え方が成り立たなくなり，合金のエネルギーバンドを形成し始めるため，エネルギーが広がり、図７，図８に示したような可視光領域における急峻な反射率の低減を図ることが出来なくなる。即ち，濃度が高すぎると所望の波長への反射率の低減効果を果たすことが出来なくなる。一方，不純物の添加量がこの範囲に示す濃度より少ないと，消衰係数の低減幅が小さくなり、十分な反射率低減を果たすことが出来ない。このため，不純物添加による放射制御性を獲得することが困難となる。
【００４５】
また，不純物元素を添加する基材の表面層の厚みとしては、基材表面より１００ｎｍ以内とことが望ましい。この理由は，これより深くに不純物を添加しても，不純物からの放射が基材に再吸収されるため、１００ｎｍより深くに存在する不純物の添加効果が、表面の放射特性には影響しないためである。
【００４６】
図９は、本発明の、不純物元素Ｌｕを濃度１．０ｍｏｌ％ドープしたＷフィラメントの放射効率を，フィラメント加熱温度に対してプロットしたグラフである。図９のように、１５００Ｋ以上において、比較例の不純物添加しないＷフィラメントの２倍程度の放射効率が得られている。
【００４７】
つぎに、本発明による、不純物元素をドープしたフィラメントの製造方法について説明する。まず、金属基体を、予め焼結し、結晶粒の成長を完了させる。例えば、Ｗ金属では、１５００−２０００Ｋ程度の温度で焼結することにより、結晶粒を成長させることができる。その後，基体の表面に、不純物元素の層を成膜する。例えば、蒸着等の気相成長法を用いることができる。その後、基体を再加熱し、不純物元素を金属基体の表面層にドープする。再加熱の温度は、結晶粒成長温度より１００−５００Ｋ程度低温とする。これにより，金属基体の表面層の結晶粒の内部に、不純物元素が一様にドープされたフィラメントを製造することができる。
【００４８】
図１０に、金属の結晶粒１１の内部に、不純物元素１０がドープされている様子を模式的に示す。不純物元素は、上述したように、結晶粒１１の結晶格子点の金属元素を置換していることが好ましい。
【００４９】
また、図１１（ａ）には、Ｗの結晶格子点を置換している不純物元素１０（例えばＫ）が、他の不純物元素（Ｋ）と並んでいない（Ｗの結晶格子点で隣り合っていない）様子を模式的にしめす。この場合、不純物元素が添加されたフィラメントのエネルギー準位をシミュレーションにより求めると、図１１（ｂ）のように、波長１２００ｎｍ付近で高まる。
【００５０】
一方、図１２（ａ）には、Ｗの結晶格子点を置換している不純物元素１０（例えばＫ）が、別の不純物元素１０（Ｋ）と並んでいる（Ｗの結晶格子点で隣り合っている）様子を模式的に示す。この場合、不純物元素が添加されたフィラメントのエネルギー準位が高まる位置は、図１２（ｂ）のように、長波長側（波長３０００ｎｍ付近）にシフトする。このため、可視光および近赤外光の放射強度を高め、赤外光の放射強度を抑制することが難しくなる。
【００５１】
よって、本発明では、不純物元素は、金属の隣り合う結晶格子点に位置しないようにドープすることが望ましい。これは、製造時の不純物ドープ時の加熱温度や、不純物元素のドープ元素並びに濃度を調節することにより実現することができる。
【００５２】
上述してきたように、本発明によれば、不純物元素を添加することにより、可視光および近赤外光の放射効率の高いフィラメントを提供できる。近赤外領域の放射効率を高めることにより、効率の良い加熱をおこなうことが可能なヒーター用光源を構成でき、可視領域の放射効率を高めることにより、高効率な照明用光源を構成することが出来る。よって、照明用光源，自動車用電球，プロジェクター用光源，液晶バックライト光源，近赤外ヒーターとして用いることが可能である。
【符号の説明】
【００５３】
１０…不純物元素、１１…結晶粒
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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【図１２】
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