(57)【要約】      （修正有）【課題】照射済み燃料に対する温度の影響を分析する方法を提供する。【解決手段】燃料により完全に充填された充填ゾーンと燃料により部分的に充填された中間ゾーンとを含む少なくとも１つの核燃料棒に対する温度の影響を分析する方法である。非泳動同位元素に関連する第１のカウントプロフィルと泳動同位元素に関連する第２のカウントプロフィルを取得するステップ４００であって、第１のカウントプロフィルを使用することにより中間ゾーンを見出す、ステップ４０１と、中間ゾーンｉにある測定ディップの前記第１のプロフィル内の深さを示す指標Ｋｉ＿１を決定するステップ４０２と、中間ゾーンｉにある測定ディップの第２のプロファイル内の深さを示す指標Ｋｉ＿２を決定するステップ４０３と、この中間ゾーンｉ毎に、指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２とを比較することにより指標Δｉを決定するステップ４０４とを含む。【選択図】図４
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
燃料により完全に充填された充填ゾーンと燃料により部分的に充填された中間ゾーンとを含む少なくとも１つの核燃料棒に対する温度の影響を分析する方法であって、
−非泳動同位元素に関連する第１のカウントプロフィルと泳動同位元素に関連する第２のカウントプロフィルの少なくとも２つのカウントプロフィルを取得するステップ（４００）であって、前記２つのカウントプロフィルは前記非泳動および泳動同位元素の、前記棒に沿って採取された分光測定値からなる、ステップと、
−前記第１のカウントプロフィルを使用することにより前記中間ゾーンを見出すステップ（４０１）と、
−中間ゾーンｉにある測定ディップの前記第１のプロフィル内の深さを示す指標Ｋｉ＿１を決定するステップ（４０２）と、
−前記中間ゾーンｉにある測定ディップの前記第２のプロファイル内の深さを示す指標Ｋｉ＿２を決定するステップ（４０３）と、
−前記中間ゾーンｉ毎に、前記指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２とを比較することにより指標Δｉを決定するステップ（４０４）であって、前記指標Δｉの値は前記棒が焼けるにつれ受ける加熱の強度を示す、ステップとを含む方法。
【請求項２】
前記棒は、棒または複数のペレットからなるＰＷＲタイプの棒の部分であり、
中間ゾーンはペレット間ゾーンに対応し、前記指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２は、前記中間ゾーンｉにある測定ディップのそれぞれのプロフィル内の深さを示す、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
複数の中間ゾーン毎に決定される前記指標Ｋｉ＿１の平均値に対応する値Ｋ＿１が決定され、前記指標ΔｉはＫ＿１とＫｉ＿２とを比較することにより決定される、請求項１または２に記載の方法。
【請求項４】
前記指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２は、理論値Ｔｉと、前記中間ゾーンｉにある値でありこの指標に関連する測定プロフィルに属する値とを比較することにより決定され、
前記理論値Ｔｉは、前記中間ゾーンｉの両側に位置する前記棒の前記充填ゾーンに対応するプロフィルの前記ゾーン間でのカウントの連続性を保証するように選択される、請求項１乃至３のいずれか一項に記載の方法。
【請求項５】
前記理論値Ｔｉは、前記中間ゾーンｉの両側に位置する前記棒の前記充填ゾーンに対応する前記測定値を外挿することにより得られる、請求項４に記載の方法。
【請求項６】
前記指標Δｉは差Ｋｉ＿１−Ｋｉ＿２に等しい、請求項１乃至５のいずれか一項に記載の方法。
【請求項７】
前記第１のカウントプロフィルの前記非泳動同位元素はＲｕ−１３６である、請求項１乃至６のいずれか一項に記載の方法。
【請求項８】
前記第２のカウントプロフィルの前記泳動同位元素はＣｓ−１３７である、請求項１乃至７のいずれか一項に記載の方法。
【請求項９】
請求項１乃至８のいずれか一項に記載の方法を実施するガンマ線分光学装置と処理装置とを含む少なくとも１つの核燃料棒を分析するためのシステム。
【請求項１０】
プロセッサにより実行されると請求項１乃至８のいずれか一項に記載の方法を実行するための命令を含むコンピュータプログラム。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、照射済み燃料に対する温度の影響を分析する方法に関し、放射性燃料の分析の分野、より具体的にはガンマ線分光学を使用する放射性燃料の分析に適用される。
【背景技術】
【０００２】
原子力発電所において使用される燃料は、使用されるにつれ時間とともに変化する。この変化が分析されるのは当たり前なことである。そうするために、燃料要素が取り出され、次に例えば厚い鉛壁を使用することにより放射線に対する被曝を低減するために適した筐体を備えた実験室において評価される。これらの筐体は高放射性セルまたはホットセルと呼ばれる。
【０００３】
分析される燃料は通常、照射済み燃料棒の形式を取る。これらについて研究するためのツールと方法が何年にもわたって開発されてきた。
【０００４】
ホットセルにおいて行われる評価は破壊的であり得、棒に対する物理的干渉がこのとき必要とされる。一例として、棒はこの種の評価のためにいくつかの部分に切断され得る。
【０００５】
または、非破壊評価として知られ略称ＮＤＥにより表される評価も行われ得る。この場合、棒の幾何学形状は不変のままである。非破壊評価は、本明細書の残りを通してＵ−２３５と称するウラン２３５などの燃料の核分裂から生じる同位元素により放射される放射線を測定することにより行うことができる。一例として、放射されたガンマ線（光子）のエネルギーを測定することにより放射性元素を特定することがその原理であるガンマ線分光学は、棒に含まれる燃料と直接関連する情報へのダメージフリーアクセスを提供する。
【０００６】
研究される同位元素のガンマスペクトル線の知識により、測定ステップにおいて面を得るためにおよび同位元素により、関心領域当たりの測定値を採取することが可能である。放射線により生成されガンマ線分光学において視認可能である核分裂生成物の分布は、燃料スタックの始まりと燃料スタックの終わりなどの燃料スタックの特徴に直接アクセスできるようにし、放射線に関する情報を提供する。本明細書では、表現「燃料スタック」は、互いに前後に並べて配置された少なくとも２つのペレットの集合を表す。棒は、燃料スタックと、燃料スタックを含むクラッディングと、２つの端部プラグ（クラッディングの各端部に１つづつ）とで構成されたアセンブリである。
【０００７】
ＰＷＲ棒と呼ばれる加圧水型原子炉の棒は、クラッディング内部の縦方向に次々に配置された複数の燃料ペレットを含む円筒状クラッディングからなる。ペレットは円筒形のものであり、１センチメートル程度の長さを有する。その両端に、ペレットは面取り部と空洞（通常、英単語「ディッシング（ｄｉｓｈｉｎｇ）」により表される）を有する。この目的の１つは、ペレットが変形を吸収できるようにすることである。
【０００８】
このペレットの特別の幾何学形状は、その端部における材料の低減をもたらす。この結果は、これらのゾーンの周囲の核分裂生成物のガンマ計数率が低いということである。したがって、この計数率の変動がペレットを互いに識別できるようにする。
【０００９】
これを補完するために、定量分析によりこれらの定性的分光測定を補足することができる。したがって、ペレット当たりのセシウム−１３７（Ｃｓ−１３７）原子の数などの情報により、ペレット当たりの燃焼速度を推測できるようにする。
【００１０】
ガンマ線スペクトルを分析するために多チャンネル分析器が通常採用される。これらの分析器は、出力データとして、いくつかのチャネルからなるヒストグラムを有する。１つのヒストグラムチャネルｊが例えば１つのエネルギー帯Ｂｊに対応する。ガンマ線光子に関連する測定量がそれらのエネルギーレベルに従ってチャネルにより分類される。スペクトルを示すチャネルｊの一組がヒストグラムを構成する。
【００１１】
チャネルｊ毎に測定される量は、所定時刻に測定される多くの事象に対応し、カウントとしても知られる。チャネル毎に、測定されたカウントは合計され、チャネルに関連する値を決定できるようにする。
【００１２】
カウントは、測定対象の粒子と使用されるセンサ（例えば、ゲルマニウム結晶）との相互作用を示す測定値に対応する。換言すれば、一個の粒子がセンサにより検知されると、１カウントがカウントされる。ヒストグラムは通常、横軸に沿ったエネルギーレベルと縦座標軸（この場合には、「カウント」を与える）上のカウントの数とにより、または毎秒カウント数（これは計数率を与える）として表される。
【００１３】
ガンマ線分光学を使用する照射済み燃料棒の非破壊ＮＤＥ評価は特に、２つの隣接するペレットを分離するゾーンを見出せるようにする。これらのゾーンは、本明細書の残りの部分ではペレット間ゾーンと呼ばれる。しかし、照射後結果と履歴とを関連付けるためには原子炉内のそれらのサイクル中に燃料ペレットにより経験される温度の背後の履歴を知り、さらに原子炉内で発生する現象を理解する必要がある。この知識を得る目的は特に、これらの燃料、ペレット、棒の製造方法を改善し、原子炉をより良く制御し、またはさらには事故も管理することである。
【００１４】
現在、これらの評価方法では、温度が棒に与える影響を詳細に分析できない、すなわち、加熱された棒のゾーンを特定化および定量化することができない。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１５】
本発明の目的の１つは、従来技術のこれらの不十分さに対処しそれを改善することである。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
この目的を達成するために、本発明の主題は、燃料により完全に充填された充填ゾーンと燃料により部分的に充填された中間ゾーンとを含む少なくとも１つの核燃料棒に対する温度の影響を分析する方法である。本方法は、
−  非泳動同位元素に関連する第１のカウントプロフィルと泳動同位元素に関連する第２のカウントプロフィルの少なくとも２つのカウントプロフィルを取得するステップであって、２つのカウントプロフィルはこれら同位元素の、棒に沿って採取された分光測定値からなる、ステップと、
−  第１のカウントプロフィルを使用することにより中間ゾーンを見出すステップと、
−  中間ゾーンｉにある測定ディップの第１のプロフィル内の深さを示す指標Ｋｉ＿１を決定するステップと、
−  中間ゾーンｉにある測定ディップの第２のプロファイル内の深さを示す指標Ｋｉ＿２を決定するステップと、
−  この中間ゾーンｉ毎に、指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２とを比較することにより指標Δｉを決定するステップであって、指標Δｉの値は棒が焼けるにつれ受ける加熱の強度を示す、ステップとを含む。
【００１７】
本発明の一態様によると、棒は、複数のペレットからなるＰＷＲタイプの棒またはその部分であり、中間ゾーンはペレット間ゾーンに対応し、指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２は、中間ゾーンｉにある測定ディップのそれぞれのプロフィル内の深さを示す。
【００１８】
一実施形態では、複数の中間ゾーン毎に決定される指標Ｋｉ＿１の平均値に対応する値Ｋ＿１が決定され、指標ΔｉはＫ＿１とＫｉ＿２とを比較することにより決定される。
【００１９】
一実施形態では、指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２は、理論値Ｔｉと、中間ゾーンｉにある値でありこの指標に関連する測定プロフィルに属する値とを比較することにより決定され、理論値Ｔｉは中間ゾーンｉの両側に位置する棒の充填ゾーンに対応するプロフィルのゾーン間でのカウントの連続性を保証するように選択される。
【００２０】
本発明の一態様によると、理論値Ｔｉは中間ゾーンｉの両側に位置する棒の充填ゾーンに対応する測定値を外挿することにより得られる。
【００２１】
指標Δｉは例えば、差Ｋｉ＿１−Ｋｉ＿２に等しい。
【００２２】
第１のカウントプロフィルの非泳動同位元素は例えばＲｕ−１０６である。
【００２３】
第２のカウントプロフィルの泳動同位元素は例えばＣｓ−１３７である。
【００２４】
本発明の別の主題は、ガンマ線分光学装置と上に述べた方法を実施する処理装置とを含む、少なくとも１つの核燃料棒を分析するためのシステムである。
【００２５】
本発明の別の主題は、プログラムがプロセッサにより実行されると上に述べた方法を実行するための命令を含むコンピュータプログラムである。
【００２６】
本発明の他の特徴と利点は、以下の添付図面に関連して与えられる非限定的例示としての以下の明細書を通して明白になる。
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】棒内のペレット間ゾーンを見出せるようにする方法の例を示す。
【図２】複数のペレットからなる燃料スタック上のガンマ線分光学により測定されたＣｓ−１３７カウント曲線を描写する。
【図３】同位元素泳動の現象を例示する。
【図４】本発明による同位元素の泳動を測定および定量化するための方法の背後にある原理を簡略的に例示する。
【図５】指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２を決定できるようにする技術の例を示す。
【図６】指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２を決定するために使用することができる技術の第２の例を示す。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
図１に、ペレット間ゾーンをＰＷＲ棒または棒部分内において見出せるようにする方法の単純化した例を示す。
【００２９】
ガンマ線分光学により捕捉される測定値により、測定ステップ毎に全スペクトラムが得られるようにする。測定装置が燃料スタック全体を測定できるように、研究対象棒を、使用される測定装置に対して横断的に移動することができる。逆もまた可能である。この場合、移動するのは装置である。この装置は、それを通して光子のガンマ線が測定される通常１ミリメートル程度の大きさを有する測定窓を使用する。測定点毎に、関心領域当たりの明確に規定された面が、例えば約１５個の同位元素毎に求められ、すべてのエネルギーの合計カウントが計算される。これにより、同位元素による計数率の分布をプロットできるようにする。また、燃料スタックに沿った合計カウントの分布をプロットすることが可能である。これらの分布は本明細書の残りの部分では「カウントプロフィル」と呼ばれる。
【００３０】
次に、ペレット間ゾーンを見出すために一連のステップを行うことができる。これにより特に、燃焼中（すなわち、原子炉内のそれらのサイクル中）のペレットの形状の変化をカウントおよび研究できるようにする。
【００３１】
第１ステップ１００は所与の同位元素に関連するカウントプロフィルを選択する。このプロフィルは利用可能である必要がある、すなわち、統計的意味で良好な特性を表示する分布に対応する必要がある。
【００３２】
第２ステップ１０１は処理されるスタックの端部ゾーンをなくすことを目的としている。
【００３３】
第３ステップ１０２は、燃料スタックに整合されミリメートルで表された軸方向範囲ＤＸの選択に対応する。計数率のローリング平均値はこの軸方向範囲全体にわたって計算される。一例としてＤＸ＝５ｍｍである。
【００３４】
第４ステップ１０３は検知閾値ＤＹの選択に対応する。この閾値により、ペレットゾーンが識別されるようにする。点ｘにおけるカウントが、当該点に対して計算されたローリング平均値とＤＹパーセント超だけ異なれば、点ｘはペレット間ゾーンに属していると考えられる。一例としてＤＹ＝５％である。
【００３５】
第５ステップ１０４は発見されたペレットの位置（すなわち、それぞれの開始距離と終了距離）を取得する。
【００３６】
第６ステップ１０５は、ペレット間ゾーンの両側に位置するフラグメントの長さが予想長より著しく短いまたは長いにもかかわらず（および逆もまた同様）同じペレットに属すると考えられなかったであろう２つのゾーンを手動で結合するための選択肢として実行することができる。
【００３７】
図２に、複数のＰＷＲペレットからなる燃料スタック上のガンマ線分光学により測定されたＣｓ−１３７カウント曲線を描写する。横軸は、ミリメートルの距離、すなわち様々な測定点の位置を示す。測定された標準化カウント（最大カウントに対するカウント）の数が縦座標軸上に与えられる。
【００３８】
先に述べたように、ガンマ線分光学を使用することにより核分裂生成物の放射線を観測することで、燃料スタックの特徴に直接アクセスすることができる。この例では、Ｃｓ−１３７の放射線が観測され、この観察により、スタック２００の始まりとスタック２０１の終りとを見出すことができる。さらに、この例では、ＰＷＲ棒に含まれるペレットの特定幾何学形状が、ペレットの両端における材料の低下につながる。したがって、核分裂生成物のガンマ線計数率は、ペレット間ゾーンではより低く、これによりペレットの相対的位置を識別できるようにする。測定された曲線のゾーン２０２を拡大した（２１０）。このゾーンは、３つのペレット２０３、２０４、２０５の長さに対応する。測定された計数率曲線は、充填ペレット部分に対応する３つのプラトー２０６、２０７、２０８を示す。さらに、２つのディップ２０９と２２０が現われておりペレット間ゾーンに対応する。したがって、得られた曲線を分析することにより、燃料スタックの幾何学形状と、適切な場合、燃料スタックを構成するペレットの幾何学形状とを研究することが可能である。次に、ペレットをカウントし、棒の製造を照合し、その放射に続く棒の伸長を監視することが可能である。図１に記載の方法をそのために使用することができる。
【００３９】
図３に、同位元素泳動の現象を例示する、ホットセル内で処理される燃料棒の数と多様性の増加により、泳動と呼ばれる現象をガンマ線分光学測定から観測することができるかもしれない。この現象は特にＣｓ−１３７とＣｓ−１３４上で観測された。この同位元素は、Ｕ−２３５の直接核分裂、またはキセノン−１３７（Ｘｅ−１３７）の脱励起により生成することができるということに注意すべきである。
【００４０】
温度の上昇の場合には、セシウム泳動現象が発生する。実際、ＰＷＲ燃料では、摂氏１２００度程度の温度以上で、セシウムは温度勾配に対し反対方向に移動する。したがって、揮発性核分裂生成物は２つのやり方で移動することになる。運動は、半径方向に（３００）すなわちペレットの中心からクラッディング３０１方向に、またはそうでなければ軸方向に（３０２、３０３）すなわちペレットの中心からペレット間ゾーン方向３０４と３０５に発生し得る。
【００４１】
以前に説明したように、ＰＷＲ棒の燃料ペレットは皿状端部を有する。このディッシングは、燃料スタックに沿って一様に離間された材料の低下をもたらす。したがってこれらのペレット間ゾーンは計数率の低下を生じるので分光測定において視認可能である。そして、場合によっては、そしてセシウムのものなどのいくつかの同位元素では、ペレット間ゾーン内で予想される計数率の低下はあまり視認可能ではない。これはセシウムが泳動的振る舞いを有し得るためである。これらの同位元素のカウントプロフィルの外観のこのような変化は、ペレット間ゾーン内のセシウムの軸方向泳動の表れである。
【００４２】
既存の定性的分光測定技術の状況では、ペレット間ゾーン内の計数率の低下が変化するまたは期待値を有しない場合には軸方向泳動が恐らく発生した、ということを示すことが可能である。一例として、ペレットの両端へのＣｓ−１３７の泳動により、ペレットのセシウム含有量が中心部で低減し端部で増加することになる。
【００４３】
図４に、本発明による同位元素の泳動を測定および定量化するための方法の原理を簡略的に例示する。棒を測定する方法について説明する。
【００４４】
第１ステップ４００では、ガンマ線スペクトル測定が、予め選択された測定ステップにより、いくつかのペレットを含む燃料棒または燃料スタックに沿って実施される。これらの測定の結果はガンマ線スペクトルの集合に対応し、測定ステップ毎に１つのスペクトルが得られる。２つの測定プロフィルがこれらのガンマ線スペクトルから抽出される。非泳動同位元素の第１のプロフィルが決定され、泳動同位元素の第２のプロファイルが決定される。
【００４５】
非泳動同位元素は、燃料が晒された温度にかかわらず、核分裂時に生成されたまま残る同位元素である。ルテニウム−１０６（Ｒｕ−１０６）は非泳動同位元素として使用することができるが、Ｚｒ−９５、Ｅｕ−１５４またはＲｈ−１０３などの他の非泳動同位元素もまたそのために使用され得る。
【００４６】
対照的に、泳動同位元素はその位置が燃料温度の関数として変化する同位元素である。セシウム−１３７（Ｃｓ−１３７）は記載された方法との関連においての中で使用することができるが、Ｃｓ−１３４などの他の泳動同位元素もまたそのために使用され得る。
【００４７】
これらの２つのプロフィルはそれぞれ、関連する同位元素について測定されたガンマ線スペクトルのすべての測定値の抽出の結果である。
【００４８】
第２ステップ４０１は、中間ゾーンを見出すため、したがって中間ゾーンを充填ゾーンから区別するために実行される。棒のゾーンは、材料で一杯である場合に充填されたと言われ、中間ゾーンは材料で完全には充填されない棒のゾーンである。したがって、中間ゾーンは、ペレット間ゾーンに、またはそうでなければ棒の端部に対応するゾーンに対応する。
【００４９】
一例として、ＰＷＲ棒の２つのペレット間の中間ゾーンは、充填ゾーンより１０パーセント程度少ない材料を含む。このようなゾーンもまたペレット間ゾーンと呼ばれる。明細書の残りの部分では、関心があるのはペレット間ゾーンであるが、本発明は、棒の各端部に見つかるゾーンなど他の中間ゾーンに適用され得る。
【００５０】
中間ゾーンを正確に見出すために非泳動同位元素のカウントプロフィルを利用する。非泳動同位元素放射線測定値を分析することで、充填ゾーンと中間ゾーンとのガンマ線の放射の差異を示す基準値を得ることができる。一例として、このような分析を行うために、図１の助けにより上に述べた方法を使用することができる。
【００５１】
第３ステップ４０２は、前のステップ４０１において見出された中間ゾーンにおける材料の低下を定量化できるようにする指標Ｋｉ＿１を決定する目的を有する。この指標は、このゾーンの補間値Ｔｉ＿１と非泳動同位元素の測定プロファイルからの値との比較に対応する。
【００５２】
補間値Ｔｉ＿１は、材料で充填されていれば中間ゾーン上で測定されたかもしれない値に対応する。次のステップでは、指標ｉのペレット間ゾーン毎に決定されたＫｉ＿１の値のすべてを使用することが可能である、またはそうでなければこれらのゾーンのすべてに対して、値Ｋｉ＿１の平均値に対応する単一の値Ｋ＿１を決定することが可能である。
【００５３】
第４ステップ４０３は、前のステップ４０１において見出された中間ゾーンに関連する第２の指標Ｋｉ＿２を決定する目的を有する。この指標は、これらのゾーンに対して得られた補間値Ｔｉ＿２と泳動同位元素の測定プロファイルからの値との比較に対応する。
【００５４】
指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２は中間ゾーンにおけるカウントプロファイル内に観察されるカウント測定ディップの深さを示す。
【００５５】
指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２は異なるやり方で計算することができ、その例を明細書のさらに後で示す。上述のこれらの２つの指標の値Ｔｉ＿１とＴｉ＿２は、２つの隣接するペレットのプラトーの値を推測し次にこれらの２つのプラトーを交わらせるように補間することにより（すなわちその点に中間ゾーンが存在しない場合に観測されていたであろうカウントの連続性を有するように）、決定することができる。
【００５６】
次に、第５ステップ４０４は、それぞれ決定された指標Ｋｉ＿１とＫｉ＿２と、非泳動同位元素と泳動同位元素の測定プロファイルとを比較する。これらの２つの指数を比較することで、泳動同位元素に関連するカウントプロファイル内のディップの深さと非泳動同位元素に関連するカウントプロファイル内のディップの深さとを比較することができる。所与の中間ゾーンでは、カウントプロファイル毎に推測されるディップの深さの差異が大きければ大きいほど燃料棒またはスタックに沿ったこの時点で泳動の現象がより顕著になる。
【００５７】
この比較は、単純な差Δ＝Ｋｉ＿１−Ｋｉ＿２または相対差（Ｋｉ＿１−Ｋｉ＿２）／Ｋｉ＿１を使用して行われ得る。この場合、泳動が大きければ大きいほど値Δは大きくなる。２つの指数の比較に続いて得られる値により、泳動が発生したということを検知することができるだけでなく、この泳動の大きさを発見またはさらには定量化できる。したがって、温度が燃料に与える影響を緻密に分析することができる。また、原子炉内の温度の変化の履歴を判断することが可能である。
【００５８】
差Δは所定の閾値と比較され得る。閾値を越えない指標ｉの点に関し、棒がその点において実際に晒された温度の区別をすることなしに、温度はその閾値（例えば、１２００℃）に関連する所定の温度を越えていないと推論することができる。
【００５９】
閾値を越えない指標ｉの他の点に関し、棒の温度は所定の閾値（例えば、１２００℃）に関連する温度に達したと考えられる。さらに、差分値は、これらの点における温度が所定の閾値を越えた時間を評価するようなやり方で定量化され得る。そうするために、差分値Δと露出時間とを関連付ける参照テーブルが利用され得る。
【００６０】
有利には、この方法は、断面を採取する必要性を避けながら燃料がどのように変化するかを研究できるようにする。したがって、燃料上の物理的干渉よりむしろ非破壊評価を利用することができる。結局、例えば他の分析を行うために断面を採取することが必要であると分かれば、本方法は切断がなされる位置を正確に判断できるようにする。
【００６１】
図５に、指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２を決定できるようにする技術の例を示す。
【００６２】
ステップ４０１に従って特定された中間ゾーンの指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２が決定される。使用される原理は、中間ゾーンにおいて測定された計数率と、このようなゾーンが存在しなかったならばこれらの計数率がそうであったであろう計数率との比較に依存する。
【００６３】
図５は、ＰＷＲ棒または棒部分の２つのペレット５０５と５０６間に位置するペレット間ゾーン５０７の近傍で得られる計数率の単純化グラフィック表示である。第１の図５０１は、測定された率がどのように変化するかを示す。２つのカウントプラトー５０３と５０４は充填ペレットゾーンに対応し、カウントの低下がペレット間ゾーンに現われる。
【００６４】
第２の図５０２は、中間ゾーンにおいて測定された計数率を上げる（５１０）ことを目的とする理論値Ｔｉが決定された後に計数率がどのように変化するかを示す。この上昇は、例えば補間により得られる。これを行うために、ペレットゾーン内の測定点の線形回帰を利用することができる。これにより、ペレット間ゾーン内の現実的補間を行えるようにする。
【００６５】
カウント測定値を上げることにより理論値を決定する目的は、当該中間ゾーン５０８が充填されていたならば、中間ゾーン内で測定されることができたであろうカウント値を得ることである。
【００６６】
指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２は領域５１１、５１２、５１３の合計に対応する領域Ｍｉと領域Ｐｉ１  ５１４との比Ｍｉ／Ｐｉとして決定することができる。ＭｉとＰｉはそれぞれ、充填ペレットゾーンに対してなされた測定の一部を前記領域が考慮するように、選択される幅Ｌ１にわたる上昇の前後のカウント曲線の下の領域により定義される。そうでなければ、Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２は下記式を使用して決定することができる：（Ｍｉ−Ｐｉ）／Ｐｉ。
【００６７】
図６に、指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２を決定するために採用することができる技術の第２の例を示す。
【００６８】
この代替案では、使用される原理は、中間ゾーンにおいて測定された計数率と、このようなゾーンが存在しなかったならばこれらの計数率がそうであったであろう計数率との比較に依存する。図５に記載の技術と対照的に、充填ゾーン内で採取される測定値は考慮されない。図６に、ＰＷＲ棒または棒部分の２つのペレット６０１と６０２間に位置するペレット間ゾーン６００において得られる計数率を概略的に示す。第１の図６０３は中間ゾーンにおいて測定された計数率６０６を表す。第２の図６０４は、中間ゾーンにおいて測定された計数率を上げる（６０５）ことを目的とする理論値が、中間ゾーンが充填されていた（６０７）ならば中間ゾーンにおいて測定されることができたであろうカウント値を得るように、決定された後に計数率がどのように変化するかを示す。
【００６９】
指標Ｋｉ＿１および／またはＫｉ＿２は領域６１０と６１１の合計間の比を決定することにより得られ、上記領域はそれぞれ、幅Ｌ２にわたる上昇の前後に得られるカウント曲線の下の領域に対応し、上記幅は、選択される領域が充填ペレットゾーンに対してなされた測定結果を考慮しないように選択される。
【符号の説明】
【００７０】
１００  第１ステップ
１０１  第２ステップ
１０２  第３ステップ
１０３  第４ステップ
１０４  第５ステップ
１０５  第６ステップ
２００  スタック
２０１  スタック
２０２  ゾーン
２０３  ペレット
２０４  ペレット
２０５  ペレット
２０６  プラトー
２０７  プラトー
２０８  プラトー
２０９  ディップ
２１０  拡大図
２２０  ディップ
３００  半径方向
３０１  クラッディング
３０２  軸方向
３０３  軸方向
３０４  ペレット間ゾーン
３０５  ペレット間ゾーン
４００  第１ステップ
４０１  第２ステップ
４０２  第３ステップ
４０３  第４ステップ
４０４  第５ステップ
５０１  第１の図
５０２  第２の図
５０３  カウントプラトー
５０４  カウントプラトー
５０５  ペレット
５０６  ペレット
５０７  ペレット間ゾーン
５０８  中間ゾーン
５１０  上昇
５１１  領域
５１２  領域
５１３  領域
５１４  領域
６００  ペレット間ゾーン
６０１  ペレット
６０２  ペレット
６０３  第１の図
６０４  第２の図
６０６  計数率
６１０  領域
６１１  領域
Ｂｊ  エネルギー帯
ＤＸ  軸方向範囲
ＤＹ  検知閾値
ｉ  中間ゾーン
ｊ  チャネル
Ｋ＿１  ｋｉ＿１の平均値
ｋｉ＿１  第１のプロファイルの深さ指標
Ｋｉ＿２  第２のプロファイルの深さ指標
Ｌ１  幅
Ｌ２  幅
Ｐｉ１  領域
Ｍｉ  領域
Ｔｉ  理論値
Ｔｉ＿１  補間値
Δｉ  加熱の強度指標
【図１】
2015038475.tif 000003
【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【外国語明細書】
2015038475000001.pdf