【事件の表示】
　特願２００１−２５８８６８「カルコゲナイドガラスをベースとしたラマン光増幅器」拒絶査定不服審判事件〔平成１４年　５月　９日出願公開、特開２００２−１３１７９２〕について、次のとおり審決する。
【結　論】
　本件審判の請求は、成り立たない。
【理　由】
第１　手続の経緯 
　本願は、平成１３年８月２９日（パリ条約による優先権主張２０００年８月２９日、米国、２０００年１０月１２日、米国）の出願であって、平成２０年５月２９日に手続補正がされ、拒絶理由の通知に応答して意見書が提出されたが、平成２３年８月１５日付けで拒絶査定がされ、これに対して同年１２月２２日に拒絶査定不服審判が請求がされたものである。
 　 
第２　本願発明の認定 
　本願の請求項１に係る発明（以下「本願発明」という。） は、平成２０年５月２９日に補正された本願の請求項１に記載された事項によって特定される次のとおりのものと認める。 
「光入力および出力ポートを有するカルコゲナイドガラス光導波路と、
　ポンプ光導波路と、
　波長調整可能なポンプレーザとを備え、前記ポンプ光導波路は、前記ポンプレーザを前記カルコゲナイドガラス光導波路に結合し、
　前記ポンプレーザは、前記入力ポートから受けた光に対してカルコゲナイドガラス光導波路内でラマン増幅を起こさせるように適合される光増幅器。」
　 　 
第３　引用例１の記載事項と引用発明の認定
　原査定の拒絶の理由に引用された、本願の最先の優先権主張の日（以下「優先日」という。）前に頒布された特開２０００−１０５３９５号公報（以下「引用例１」という。）には、以下の１ないし４の記載が図とともにある。 
１　「【請求項１】ピーク波長が異なる２以上の励起光と信号光とをラマン増幅媒体である光ファイバに伝播して、前記信号光をラマン増幅するためのラマン増幅方法において、ピーク波長が短い励起光ほど光パワーを高くすることを特徴とするラマン増幅方法。」
　　
２　「【００１０】
【発明の実施の形態】（実施形態１）本発明のラマン増幅方法の実施形態を図１〜図４に基づいて詳細に説明する。この実施形態では図１のラマン増幅媒体１に非線形性の高い分散補償ファイバ（ＤＣＦ）を用い、それに励起光源２から発振される励起光を合波器３を用いて入射し、伝送する。この場合、励起光源２として図２に示す様に４つの励起光源（半導体レーザ）、ファイバブラックグレーティング（ＦＢＧ）、偏波合成器（ＰＢＣ）、ＷＤＭ等から構成される４ｃｈＷＤＭＬＤユニットを使用した。」
　
３　「【００１９】
【発明の効果】本発明の第１のラマン増幅方法では、ＤＣＦに入射される２以上の励起光のうちピーク波長が短い励起光ほどパワーを高くし、第２のラマン増幅方法ではＤＣＦに入射される２以上の励起光のうち最短ピーク波長と最長ピーク波長の中心波長よりも短波長の励起光のパワーを高くしたので、いずれの場合も、非線形性の大きい光ファイバを用いても約１５００ｎｍ〜約１６００ｎｍの波長多重光をほぼ同じような利得で増幅することができる。言い換えれば、非線形性の高い光ファイバを用いて、短い光ファイバで必要な利得を得ることができる。また、光ファイバ長を短くすることができるので、ユニット化に適したラマン増幅器を提供することもできる。」
　
４　「【図面の簡単な説明】
【図１】本発明のラマン増幅方法を実施化するための構成の一例を示す説明図。」
　
　図１は次のとおりである。
　
　
　上記２によれば、上記２に記載された「実施形態１」は、上記１に記載されたラマン増幅方法の１つの実施形態であり、上記４によれば、上記２が参照する図１は、該実施形態の構成の例である。
　
　上記３によれば、上記１に記載されたラマン増幅方法は、ラマン増幅器にて実施される。また、図１には、ラマン増幅器として必要な構成要素である高非線形ファイバ１、励起光源２、合波器３及びこれらの構成要素を結ぶ光路を備えたものが記載されている。してみると、図１には、上記１に記載されたラマン増幅方法を実施するラマン増幅器が示されていると解される。
　
　上記２における、非線形性の高い分散補償ファイバ（ＤＣＦ）であるラマン増幅媒体１は、図１の高非線形ファイバ１に対応する。
　
　上記１に「ラマン増幅媒体である光ファイバ」とあり、上記２に「図１のラマン増幅媒体１に非線形性の高い分散補償ファイバ（ＤＣＦ）を用い」とあるとおり、図１の高非線形ファイバ１はラマン増幅媒体であるから、信号光が、励起光により、高非線形ファイバ１内でラマン増幅されることは明らかである。
　
　図１からは、上記２に「非線形性の高い分散補償ファイバ（ＤＣＦ）を用い、それに励起光源２から発振される励起光を合波器３を用いて入射し、伝送する。」とあることに対応して、励起光源２を、合波器３を介して高非線形ファイバ１に結合する励起光用光路が看取できる。
　　
　図１からは、信号光（Signal Input）が高非線形ファイバ１に入射し、出力光（Signal Output）が高非線形ファイバ１から合波器３を介して出射することが看取できる。
　
　してみると、上記１ないし４の記載及び図１を含む引用例１には、次の発明（以下「引用発明」という。） が記載されていると認めることができる。
「ピーク波長が異なる２以上の励起光と信号光とをラマン増幅媒体である高非線形ファイバに伝播して、前記信号光をラマン増幅する、ピーク波長が短い励起光ほど光パワーを高くしたラマン増幅方法を実施するラマン増幅器であって、
　前記高非線形ファイバ、励起光用光路、励起光源及び合波器を備え、
　信号光が前記高非線形ファイバに入射し、出力光が前記合波器３を介して前記高非線形ファイバから出射し、
  前記励起光用光路は、前記合波器を介して、前記励起光源を前記高非線形ファイバに結合し、
　前記信号光を、前記励起光源の励起光により、前記高非線形ファイバ内でラマン増幅するラマン増幅器。」
　
第４　引用例２の記載事項
　原査定の拒絶の理由に引用された、優先日前に頒布された刊行物である「Masaki Asobe  et al., Third-order nonlinear spectroscopy in As2S3 chalcogenide glass fibers，J. Appl. Phys.，Vol.77, No.11，1 June 1995」（以下「引用例２」という。）の５５１８頁左欄２ないし１６行には、次の記載がある。
「Various kinds of third order nonlinear optical materials have been studied in the interest of all-optical switching, pulse compression, and quantum optics appplication. Glass fibers offer the advantage of reduced operating power because of long interaction length, Silica fibers have been extensively studied because of their low-loss characteristics. However, because they demand exceptionally long fiber(＞100m) due to their weak nonlinearity, other highly non-linear glasses are needed. Third-harmonic-generation(THG) measurement has revealed that As2S3 chalcogenide glass has a χ(3) two orders of  magnitude higher than that of silica glass. Recently, we observed a very efficient optical Kerr effect in As2S3-based calcogenide glass fibers,and demonstrated efficient all-optical switching using a small-core fiber only a few meters long.」
（訳：多くの３次非線形光学物質が、全光学的スイッチング、パルス圧縮、量子光学応用のために研究されてきた。ガラスファイバーは、長い干渉距離のおかげで、動作パワー減衰の観点で優れている。シリカファイバーは、その低い損失性の故に精力的に研究されてきた。しかし、シリカファイバーは、弱い非線形性の故に特に長いファイバー（１００ｍ以上）を必要とするので、他の高非線形性ガラスが求められている。３次共振（ＴＨＧ）測定は、As2S3カルコゲナイドガラスが、シリカガラスに比べて２桁大きいカー係数を有することを明らかにした。最近、我々は、As2S3ベースのカルコゲナイドガラスファイバーで非常に顕著な光学的カー効果を観測し、わずか数ｍの長さの小径コアファイバーを使った効果的な全光学的スイッチングを提示した。）
　 
第５　対比
　引用発明と本願発明とを対比する。
　引用発明において、「信号光」が「高非線形ファイバ」に入射する部位及び「出力光」が「高非線形ファイバ」から出射する部位は、本願発明の「光入力および出力ポート」に相当する。
　
　引用発明の「励起光用光路」、「励起光源」及び「ラマン増幅器」は、それぞれ、本願発明の「ポンプ光導波路」、「ポンプレーザ」及び「光増幅器」に相当する。
　
　本願明細書に「【００１０】・・・ラマン利得（Ｇ）は、カー係数ｎ２と、ポンプ光強度Ｉとの積に指数関数的に依存する。【００１１】ｎ２に対する指数関数的な依存は、多くのカルコゲナイドガラスがシリカガラスよりもはるかに大きいラマン利得を生成することを意味する。これらのカルコゲナイドガラスのｎ２は、シリカガラスのｎ２よりもはるかに大きい。・・・」とあるとおり、本願発明の「カルコゲナイドガラス光導波路」は、カー係数が大きい高非線形性のカルコゲナイドガラスからなるから、「高非線形光導波路」といえる。
　一方、光ファイバは光導波路の一種であるから、引用発明の「高非線形ファイバ」は、「高非線形光導波路」である。
　よって、引用発明の「高非線形ファイバ」と本願発明の「カルコゲナイドガラス光導波路」は、「高非線形光導波路」である点で共通している。
　そして、引用発明の「励起光用光路は、合波器を介して、励起光源を高非線形ファイバに結合し」は、「ポンプ光導波路は、ポンプレーザを高非線形光導波路に結合」する点で、本願発明の「ポンプ光導波路は、ポンプレーザをカルコゲナイドガラス光導波路に結合し」と共通している。
　
　引用発明は、「信号光を、励起光源の励起光により、高非線形ファイバ内でラマン増幅する」のであるから、引用発明の「励起光源」は、「光入力ポートから受けた信号光に対して高非線形ファイバ内でラマン増幅を起こさせるように適合され」ていることは明らかである。
　
　してみると、本願発明と引用発明とは、以下の点で一致し、以下の点で相違する。
＜一致点＞ 
「光入力および出力ポートを有する高非線形性光導波路と、
　ポンプ光導波路と、
　ポンプレーザとを備え、前記ポンプ光導波路は、前記ポンプレーザを前記高非線形性光導波路に結合し、
　前記ポンプレーザは、前記入力ポートから受けた光に対して高非線形性光導波路内でラマン増幅を起こさせるように適合される光増幅器。」
　　
＜相違点１＞ 
　本願発明の「ポンプレーザ」は「波長調整可能」であるのに対して、引用発明の「ポンプレーザ」（励起光源）は「波長調整可能」ではない点。
　
＜相違点２＞ 
　本願発明の「高非線形性光導波路」は「カルコゲナイドガラス光導波路」であるのに対して、引用発明の「高非線形性光導波路」は「カルコゲナイドガラス光導波路」ではない点。
　
第６　判断
　＜相違点１＞及び＜相違点２＞について検討する。
１　＜相違点１＞について
　ラマン増幅による光増幅器において、ポンプレーザとして波長調整可能なものを用いることは優先日前に周知である。例えば、以下の各文献の記載を参照されたい。
特開昭６４−８２５８４号公報
「2.特許請求の範囲
(1)　励起レーザー光を所定の波長の微弱な連続光と共にラマンセル内に導入し、このラマンセルから出力したレーザー光の前記所定の波長における強度を検出し、この検出した強度が最大になるように前記励起レーザー光の波長を制御し、これによって前記ラマンセルから出力するレーザー光を前記所定の波長に一致させるレーザー光波長同調制御法。」（１頁左下欄３ないし１０行）
　
特開平１−２７８７９１号公報
「２．特許請求の範囲
　メタン及び水素を夫々ラマン媒体とするラマンセルに、ＢＢＱ色素レーザー光を直列的に入射し、発生する誘導ラマン光を利用することを特徴とする可変波長レーザー光源。」（１頁左下欄４ないし８行）
「図中ＢＢＱ×１／２とあるのはＢＢＱ色素レーザー４の出力波長を変えた場合の出力パルスのエネルギー（ｍＪ）の分布をレンジ（縦軸）を１／２に縮小して表わしたもの（スペクトル）である。」（２頁左下欄１ないし５行）
　
特開平９−２９７３２９号公報
「【０００３】こうしたラマン・レーザー発振装置においては、励起光の波長を変化させることにより、所望の波長のストークス光ならびに反ストークス光を得るようにしている。
【０００４】そして、任意の波長の励起光を発生するための励起光源として、一般には波長可変レーザーが用いられており・・・」
　
　よって、引用発明において、本願発明の＜相違点１＞に係る構成を備えることは、周知技術に基づいて、当業者が容易に想到し得たことである。
　
２　＜相違点２＞について 
　上記「第３　３」によれば、引用発明は、「非線形性の高い光ファイバを用いて、短い光ファイバで必要な利得を得ることができる。また、光ファイバ長を短くすることができるので、ユニット化に適したラマン増幅器を提供することもできる。」ものである。
　一方、上記「第４」の引用例２における「シリカファイバーは、弱い非線形性の故に特に長いファイバー（１００ｍ以上）を必要とするので、他の高非線形性ガラスが求められている。３次共振（ＴＨＧ）測定は、As2S3カルコゲナイドガラスが、シリカガラスに比べて２桁大きいカー係数を有することを明らかにした。最近、我々は、As2S3ベースのカルコゲナイドガラスファイバーで非常に顕著な光学的カー効果を観測し、わずか数ｍの長さの小径コアファイバーを使った効果的な全光学的スイッチングを提示した。」との記載によれば、引用例２には、カー係数が大きいAs2S3カルコゲナイドガラスファイバを用いることにより、光ファイバの非線形性を高くして光ファイバ長を短くできるという技術が開示されているものと認められる。
　してみると、引用発明において、高非線形性ファイバとして、光ファイバ長を短くできる点を考慮して、引用例２記載のAs2S3カルコゲナイドガラスファイバを用いて、本願発明の＜相違点２＞に係る構成を備えることは、引用例２に開示された技術に基づいて、当業者が容易に想到し得たことである。
　
３　まとめ
　上記１及び２によれば、引用発明において、本願発明の＜相違点１＞及び＜相違点２＞に係る構成を備えることは、周知技術及び引用例２に開示された技術に基づいて、当業者が容易に想到し得たことである。
　また、かかる構成を採用することにより、当業者が予測し得る域を超える格別顕著な効果が奏されるものとは認められない。
  
４　請求人の主張について
　請求人は、審判請求書の請求の理由の「３．本願発明が特許されるべき理由　２）引用文献１及び２の組み合わせについて　ａ）合理的な成功の可能性がない」において、次のとおり主張する。
「平成２２年１２月１７日付けの意見書において主張したように、引用文献２は、Ａｓ２Ｓ３カルコゲナイドガラスファイバが、使用可能なファイバ長を数メートルに制限する伝送損失を有することを開示する（例えば、引用文献２の第５５１８頁右欄第２段落参照）。対照的に、引用文献１は、引用文献２における上限長よりも３桁異なるより長い、即ち、数キロメートルである増幅器ファイバを開示する（例えば、引用文献１の［０００３］及び［００１１］参照）。
　従って、引用文献２は、引用文献１のキロメートル長のガラス増幅ファイバをカルコゲナイドガラスファイバで置き換えたとすると、光損失が非常に高くなるということを当業者に示唆することになる。即ち、引用文献１及び２は、光増幅ファイバとしてカルコゲナイドガラスファイバを用いることの
特定の困難性を示唆する。特に、引用文献１は、光増幅器が長い光ファイバを用いることを示唆し、そして引用文献２は、当該長いファイバは、カルコゲナイドガラスでこれを製造した際には、非常に高い損失を有することを示唆する。」
　
　しかし、引用発明は、ラマン増幅器に係るものであるところ、引用文献２（引用例２）の「最近、我々は、As2S3ベースのカルコゲナイドガラスファイバーで非常に顕著な光学的カー効果を観測し、わずか数ｍの長さの小径コアファイバーを使った効果的な全光学的スイッチングを提示した。」との記載及び請求人が指摘する記載は、ラマン増幅器ではなく全光学的スイッチングについていうものであることから、請求人の上記主張は、上記２の判断を左右するものではない。
　
第７　むすび
　したがって、本願発明は、引用発明、周知技術及び引用例２に開示された技術に基づいて、当業者が容易に発明をすることができたものであるから、特許法第２９条第２項の規定により特許を受けることができない。
　よって、結論のとおり審決する。