(57)【要約】【課題】キュービットの磁束制御のためのシステムおよび方法を提供する。【解決手段】量子システムは、連続マイクロ波トーンを供給するように構成されたマイクロ波送信器と、キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答するように構成されたキュービットとを含む。キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成する誘導素子をも有する。磁束源は、キュービットに磁束を印加するように構成されている。【選択図】  図１
2019047126.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
キュービットのＹ回転を実行するための方法であって、前記キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答して前記キュービット内にラビ振動を生成し、前記キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答的であるように構成されている、方法において、
連続マイクロ波トーンを前記キュービットに供給するステップと、
所定の時間の間に前記キュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第１の所定の量だけ離調させるように前記キュービットに磁束パルスを供給するステップと、
前記所定の時間の間に前記キュービットのエネルギースペクトルを前記ラビ振動の周波数から第２の所定の量だけ離調させるように磁束パルスを調整するステップと
を含み、前記第２の所定の量は、前記第１の所定の量の加法逆元である、方法。
【請求項２】
前記所定の時間は、
【数１】
2019047126.tif 000022
に等しく、前記第１の所定の量は、
【数２】
2019047126.tif 000023
に等しく、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項１に記載の方法。
【請求項３】
前記所定の時間は、第１の所定の時間であり、方法は更に、第２の所定の時間の間に前記キュービットのエネルギースペクトルに関連するキュービット共鳴周波数をラビ振動の周波数に同調させるように磁束パルスを調整するステップを含む、請求項１に記載の方法。
【請求項４】
磁束パルスが前記キュービットに供給された後、前記キュービットのエネルギースペクトルを前記ラビ振動の周波数から第２の所定の量だけ離調させるように磁束パルスが調整される前に前記キュービットのエネルギースペクトルを前記ラビ振動の周波数に同調させるように磁束パルスが調整される、請求項３に記載の方法。
【請求項５】
前記第１の所定の時間は、
【数３】
2019047126.tif 000024
に等しく、前記第１の所定の量は、
【数４】
2019047126.tif 000025
に等しく、前記第２の所定の時間は、
【数５】
2019047126.tif 000026
に等しく、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項３に記載の方法。
【請求項６】
量子システムであって、
連続マイクロ波トーンを供給するように構成されたマイクロ波送信器と、
キュービットであって、該キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答するように構成され、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成する誘導素子を有する前記キュービットと、
前記キュービットに磁束を印加するように構成された磁束源と、
システム制御であって、
前記キュービットに選択的に磁束を印加するように前記磁束源を制御して、前記キュービットのエネルギースペクトルに関連するキュービット共鳴周波数をラビ振動の周波数に選択的に同調させるように構成された前記システム制御と、を備える量子システム。
【請求項７】
前記システム制御は、所定の時間の間に前記キュービット共鳴周波数を前記ラビ振動の周波数から第１の量だけ離調させ、次に所定の時間の間に前記ラビ振動の周波数から第２の量だけ離調させるように、離調がゼロ点の周りに対称的にパルス化されるように前記キュービット共鳴周波数を同調させるように構成され、前記第２の量は、前記第１の量の加法逆元である、請求項６に記載の量子システム。
【請求項８】
前記システム制御は、前記所定の時間が、
【数６】
2019047126.tif 000027
に等しくなるように構成され、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項７に記載の量子システム。
【請求項９】
前記システム制御は、前記第１の量が、
【数７】
2019047126.tif 000028
に等しくなるように構成され、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項７に記載の量子システム。
【請求項１０】
前記システム制御は、第１の所定の時間の間に前記キュービット共鳴周波数を前記ラビ振動の周波数から第１の量だけ離調させ、第２の所定の時間の間に前記ラビ振動の周波数に同調させ、その後、前記第１の所定の時間の間に前記ラビ振動の周波数から第２の量だけ離調させるように、離調がゼロ点の周りに対称的にパルス化されるように前記キュービット共鳴周波数を同調させるように構成され、前記第２の量は、前記第１の量の加法逆元である、請求項６に記載の量子システム。
【請求項１１】
前記システム制御は、前記第１の所定の時間が、
【数８】
2019047126.tif 000029
に等しくなるように構成され、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項１０に記載の量子システム。
【請求項１２】
前記システム制御は、前記第１の量が、
【数９】
2019047126.tif 000030
に等しくなるように構成され、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項１０に記載の量子システム。
【請求項１３】
前記システム制御は、前記第２の所定の時間が、
【数１０】
2019047126.tif 000031
に等しくなるように構成され、Ωは前記ラビ振動の周波数である、請求項１０に記載の量子システム。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、一般に量子コンピューティングに関し、より具体的には、共鳴励起（ｒｅｓｏｎａｎｔ  ｅｘｃｉｔａｔｉｏｎ）下のキュービット（ｑｕｂｉｔ）の磁束制御に関する。
【背景技術】
【０００２】
量子情報処理は、量子アルゴリズムを実施するためには多数の高密度のキュービットを必要とし、キュービットを動作させるための古典的な制御および読み出しハードウェアの量はさらに多くなる。超伝導キュービットの分野では、キュービットの制御および読み出しが可能な高密度極低温ハードウェアが必要とされている。コヒーレンス時間およびプロセス忠実度に関する現在の記録とトランスモン（ｔｒａｎｓｍｏｎ）を有するキュービットは、今のところ、大型の室温マイクロ波装置で制御される。
【発明の概要】
【０００３】
一例において、キュービットの磁束制御のためのシステムが提供される。量子システムは、連続マイクロ波トーンを供給するように構成されたマイクロ波送信器と、キュービットであって、キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答するように構成されたキュービットとを含む。キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成する誘導素子をも有する。磁束源がキュービットに磁束を印加するように構成されている。
【０００４】
別の例において、キュービットのＸ回転を実行するための方法が提供される。キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成し、キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答的であるように構成されている。連続マイクロ波トーンがキュービットに供給される。所定の時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数に同調させるようにキュービットに磁束パルスが供給される。所定の時間後にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から離調させるように磁束パルスが調整される。
【０００５】
さらに別の例において、キュービットのＹ回転を実行するための方法が提供される。キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成し、キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答的であるように構成されている。連続マイクロ波トーンがキュービットに供給される。所定の時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第１の所定の量だけ離調させるようにキュービットに磁束パルスが供給される。所定の時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第２の所定の量だけ離調させるようにキュービットへの磁束パルスが調整される。第２の所定の量は、第１の所定の量の加法逆元である。
【図面の簡単な説明】
【０００６】
【図１】少なくとも１つのキュービットの状態を制御するための量子システムを示す図。
【図２】図１の量子システムにおいて使用され得る一例のキュービットアセンブリ、特に、スプリット接合キュービットアセンブリを示す図。
【図３】キュービットのＸ回転を行う方法を示す図。
【図４】キュービットのＹ回転を行うための第１の方法を示す図。
【図５】キュービットのＹ回転を行うための第２の方法を示す図。
【図６】図１〜図５に開示されたシステムおよび方法の実施例を実施することが可能なハードウェア構成要素の例示的なシステムを示す概略的なブロック図。
【発明を実施するための形態】
【０００７】
本発明の特徴、目的、および利点は、図面と併せて以下に述べる詳細な説明からより明らかになるであろう。
一般に、位相変調及び振幅変調されたバーストのマイクロ波は、トランスモンキュービットを制御するために使用されてきた。これらのシステムは、高サンプリングレートの任意波形チャネルと、キュービット毎の一連の大型の室温マイクロ波コンポーネントとの２つを必要とする。提案されたシステムおよび方法は、従来の形状のマイクロ波バーストではなく、方形波パルスを作成することが可能な単一の波形チャネルを用いて超伝導キュービットの制御を可能にする。この制御方法は、極低温にてチップ上で制御信号を生成することができる単一磁束量子（ＳＦＱ：Ｓｉｎｇｌｅ  Ｆｌｕｘ  Ｑｕａｎｔｕｍ）システムと互換性があり、キュービット制御ハードウェアのスケーラビリティを向上させる。従って、このシステムは、連続共鳴マイクロ波励起および準静的磁束パルスの使用により室温信号発生または高度なマイクロ波技術の必要性を排除して、単一磁束量子（ＳＦＱ）形式の磁束を用いた超伝導キュービットの単一キュービットの精密制御の直交、ユニバーサル制御を達成する。
【０００８】
図１は、少なくとも１つのキュービット１２の状態を制御するための量子システム１０を示す。図示されたシステム１０において、キュービット１２は、キュービットのエネルギースペクトルの一部が、印加された磁束に応答的となるように構成される。具体的には、キュービットのエネルギースペクトルの少なくとも一部は、印加される磁束に線形的に依存しなければならない。そのようなキュービットの例には、磁束キュービットおよびトランスモンキュービットが含まれる。さらに、キュービット１２は、連続マイクロ波トーン（ｃｏｎｔｉｎｕｏｕｓ  ｍｉｃｒｏｗａｖｅ  ｔｏｎｅ）に応答してキュービット内でコヒーレントなラビ振動（Ｒａｂｉ  ｏｓｃｉｌｌａｔｉｏｎ）を生成する誘導素子（図示せず）を含む。この目的のために、システム１０は、キュービットに連続マイクロ波トーンを供給するように構成されたマイクロ波送信器１４をさらに含む。マイクロ波送信器１４が活動状態にあるとき、既知の周波数を有するラビ振動がキュービット内に誘導される。マイクロ波送信器１４は、システム１０の極低温部分の外側に配置することができ、複数のキュービットに送信することが可能であることが理解されよう。
【０００９】
図示されたシステム１０は、成形されたマイクロ波バーストの代わりに磁束パルスを使用してキュービット１２を制御することを可能にする。従って、システム１０は、キュービットのエネルギースペクトルに関連するキュービット共鳴周波数がラビ振動の周波数に選択的に同調できるように、キュービットに選択的に磁束を印加するようにシステム制御（ｓｙｓｔｅｍ  ｃｏｎｔｒｏｌ）１８によって制御される磁束源１６を含む。一実施形態では、磁束源１６およびシステム制御１８の一方または両方は、単一磁束量子（ＳＦＱ）論理回路として実施される。一般に、磁束源１６は、キュービット１２の基底状態と第１の励起状態との間の遷移エネルギー（例えば、付随する特性周波数）を調整する。従って、この遷移は、２つの直交する軸のうちの１つに沿ってキュービットの状態を回転させるように、ラビ周波数に対して調整することができる。実際には、磁束源１６は、キュービットを有するシステムの極低温部分内に配置することができ、システム制御１８はこの領域の外側に配置される。システム制御１８は、汎用プロセッサ、専用ハードウェア、またはソフトウェアと専用ハードウェアとの組み合わせによって実行されるソフトウェアとして実施することができることは理解されよう。
【００１０】
回転フレームにおいて、単一キュービットのハミルトニアンは、Ｈｒｆ＝hΩσｘ＋hΔσｚｚと書くことができ、ここで、hは、低減されたプランク定数であり、Ωは、連続波駆動トーンからのラビ振動の周波数であり、Δは、キュービット共鳴と駆動トーンとの間の周波数離調である。一例では、スプリット接合のトランスモンキュービットを使用して、キュービットの共鳴周波数が、キュービットの接合ループへの磁束の印加によって制御される。キュービットの共鳴周波数の変更によって、一定のマイクロ波トーンに対する離調が調整され、それによりΔが調整される。これは、従来のマイクロ波制御とは著しく異なり、マイクロ波トーンの連続波特性を用いて、既存の成形されたマイクロ波パルス方式とは対照的に、マイクロ波トーンを多くのキュービットに同時に印加することができる。個々のキュービットは、単一磁束量子回路のような小型の極低温回路を用いて制御することができる。
【００１１】
常時オンのトーンの存在は、基底状態と第２の励起状態との間の２光子遷移のオフ共鳴励起と、第１の励起状態と第２の励起状態との間の単一光子遷移に起因する第２の励起状態の分布（ｐｏｐｕｌａｔｉｏｎ）が生じる。既存のマイクロ波バースト制御とは異なり、トーンは連続的であるため、マイクロ波バースト上のフーリエ側ピークによる共鳴励起は存在せず、そのスペクトルにはスパーが含まれていない。第２の励起状態の定常状態の分布は、ラビ振動の周波数、マイクロ波トーンの振幅、およびキュービット状態の非調和に依存する。分布は、所与の周波数と非調和に関して、信号振幅に直接比例し、かつより低いラビ振動の周波数に関してより低い。非調和の増加に伴って漏れが劇的に減少する。
【００１２】
一実施形態では、システム制御１８は、所定の期間の間にキュービット１２の共鳴周波数をラビ振動の周波数に同調させるように構成される。キュービット１２の遷移周波数がラビ振動の周波数に同調されると、キュービットはブロッホ球のＸ軸の周りを回転し、キュービットの状態が変化する。キュービットがラビ周波数に同調するための時間は、キュービット状態の制御されたＸ回転が達成されるように、回転の所望の角度に従って予め決定することができる。具体的には、この所定の時間は、ラビ振動の周波数に対するＸ回転の所望の角度の比に等しい。
【００１３】
別の実施形態では、システム制御１８は、キュービットが選択的に離調されるように、キュービット１２の遷移周波数を調整するように構成される。具体的には、所定の時間の間にキュービット共鳴周波数をラビ振動の周波数から第１の量だけ離調させ、次に所定の時間の間にラビ振動の周波数から第１の量の加法逆元（ａｄｄｉｔｉｖｅ  ｉｎｖｅｒｓｅ）である第２の量だけ離調させるように、離調が、ゼロ点の周りに対称的にパルス化される。これにより、ブロッホ球のＹ軸回りの回転が生じ、Ｙ回転の量は、パルスの長さおよび偏向の量によって制御される。一実施形態では、所定の時間は、
【００１４】
【数１】
2019047126.tif 000003
によって決定され、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωはラビ振動の周波数であり、離調の大きさは、
【００１５】
【数２】
2019047126.tif 000004
として選択することができる。
【００１６】
さらに別の実施形態では、システム制御は、離調が遅延を有してゼロ点の周りに対称的にパルス化されるように、キュービット共鳴周波数を調整するように構成されて、第１の所定の時間の間にキュービット共鳴周波数をラビ振動の周波数から第１の量だけ離調させ、第２の所定の時間の間にラビ振動の周波数に同調させ、その後、第１の所定の時間の間にラビ振動の周波数から第１の量の加法逆元である第２の量だけ離調させるようにする。一例では、キュービットが離調するための時間は、
【００１７】
【数３】
2019047126.tif 000005
と等しく、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωはラビ振動の周波数であり、離調の大きさは、
【００１８】
【数４】
2019047126.tif 000006
と等しく、キュービットがラビ周波数に同調するための時間は、
【００１９】
【数５】
2019047126.tif 000007
と等しい。
【００２０】
図２は、図１の量子システムにおいて使用され得る一例のキュービットアセンブリ５０、特に、スプリット接合トランスモンキュービットアセンブリを示す。しかしながら、これは排他的な例ではなく、受信された磁束に応答的なエネルギースペクトルの少なくとも一部を有する任意のキュービットは、少なくとも他の構成のトランスモンキュービット、磁束キュービット、および位相キュービットを含んで使用することができる。図示された同調可能なトランスモンアセンブリ５０は、伝送線と回路接地との間の第１の経路上にキャパシタンスＣを有する第１のキャパシタ５２を含む。第２および第３のジョセフソン接合５６，５８は、伝送線と回路接地との間の第２の経路上に互いに並列に配置され、それぞれがインダクタンスαＩｃを有する直流超伝導量子干渉デバイス（ＤＣ  ＳＱＵＩＤ）６０を形成する。ここで、αはキュービットアセンブリ５０の非対称性として本明細書で参照されるゼロと１の間の数である。ＤＣ  ＳＱＵＩＤは、第１のキャパシタ５２と並列に配置される。第２のキャパシタ６２は、伝送線と回路接地との間の第３の経路上に第１のジョセフソン接合およびＤＣ  ＳＱＵＩＤと並列に配置されている。
【００２１】
同調可能なトランスモンキュービットアセンブリ５０は、磁束パルスを受信してキュービットのエネルギースペクトルを調整する誘導素子（ｉｎｄｕｃｔｉｖｅ  ｅｌｅｍｅｎｔ）６４を含む。図示の実施形態では、磁束パルスがＤＣ  ＳＱＵＩＤ６０に供給されるが、当業者であれば、同様の方法でパルスをキュービットアセンブリ５０に印加することができることを理解するであろう。
【００２２】
上記の構造的特徴および機能的特徴を考慮して、本発明の様々な態様による方法は、図３〜図５を参照してより良く理解されるであろう。説明の簡略化のために、図３〜図５の方法が連続的に実行されるものとして示され説明されているが、本発明によれば、いくつかの態様が、異なる順序で、および／または本明細書に示され記載されている他の態様と同時に生じ得る。さらに、本発明の一形態による方法を実施するために、示された特徴の全てが必要とされるわけではない。
【００２３】
図３は、キュービットのＸ回転を実行するための方法１００を示す。図示された方法１００において、キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成するように構成される。さらに、キュービットのエネルギースペクトルの一部は、印加された磁束に応答的である。１０２において、キュービットにラビ振動を誘導するために、キュービットに連続マイクロ波トーンが供給される。１０４において、所定の時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数に同調するようにキュービットに磁束パルスが供給される。例えば、キュービットの基底状態から第１の励起状態への遷移周波数は、ラビ振動の周波数に同調される。１０６において、所定の時間後にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から離調するように磁束パルスが調整される。一実施形態では、所定の時間は、ラビ振動の周波数に対するＸ回転の所望の角度の比に等しい。
【００２４】
図４は、キュービットのＹ回転を実行するための第１の方法１３０を示す。図示された方法１３０では、キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成するように構成される。さらに、キュービットのエネルギースペクトルの一部は、印加された磁束に応答的である。方法は、対称的な離調を利用し、第１の離調をもたらす第１の磁束パルスの直後に、大きさおよび持続時間は等しいが反対方向に離調をもたらす第２の磁束パルスを供給する。１３２において、連続マイクロ波トーンがキュービットに供給される。１３４において、所定の時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第１の所定量だけ離調させるようにキュービットに磁束パルスが供給される。例えば、キュービットの基底状態から第１の励起状態への遷移周波数は、ラビ振動の周波数から、
【００２５】
【数６】
2019047126.tif 000008
に等しい時間の間に
【００２６】
【数７】
2019047126.tif 000009
に等しい所定の量だけ離調させることができる。ここで、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωはラビ振動の周波数である。１３６において、同じ時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第１の所定量の加法逆元に等しい第２の所定量だけ離調させるようにキュービットへの磁束パルスが調整される。従って、以前に示された例では、エネルギースペクトルは、ラビ振動から、
【００２７】
【数８】
2019047126.tif 000010
に等しい時間の間に
【００２８】
【数９】
2019047126.tif 000011
の量だけ離調される。
【００２９】
図５は、キュービットのＹ回転を行うための第２の方法１５０を示す。図示された方法１５０では、キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答してキュービット内にラビ振動を生成するように構成される。さらに、キュービットのエネルギースペクトルの一部は、印加された磁束に応答的である。方法は、変更された対称的な離調を利用して、第１の離調をもたらす第１の磁束パルスの後であって、スペクトルがラビ周波数に同調される遅延の後に、大きさおよび持続時間は等しいが反対方向に離調をもたらす第２の磁束パルスが供給される。１５２において、連続マイクロ波トーンがキュービットに供給される。１５４において、第１の所定の時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第１の所定量だけ離調させるようにキュービットに磁束パルスが供給される。例えば、キュービットの基底状態から第１の励起状態への遷移周波数は、ラビ振動の周波数から、
【００３０】
【数１０】
2019047126.tif 000012
に等しい時間の間に
【００３１】
【数１１】
2019047126.tif 000013
に等しい所定の量だけ離調させることができる。ここで、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωはラビ振動の周波数である。
【００３２】
１５６において、キュービットへの磁束パルスは、キュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数に同調させるように調整される。エネルギースペクトルは、第２の所定時間の間にラビ周波数に同調させることができる。以前に示された例では、この第２の所定の時間は、
【００３３】
【数１２】
2019047126.tif 000014
に等しい。１５８において、第１の所定の時間である同じ時間の間にキュービットのエネルギースペクトルをラビ振動の周波数から第１の所定量の加法逆元に等しい第２の所定量だけ離調させるようにキュービットへの磁束パルスが調整される。従って、以前に示された例では、エネルギースペクトルは、ラビ振動から、
【００３４】
【数１３】
2019047126.tif 000015
に等しい時間の間に
【００３５】
【数１４】
2019047126.tif 000016
の量だけ離調される。図４に示す方法１３０と比較して、この方法１５０は、離調ノイズ耐性の２倍の増加のために、回転角φにおいて２つの係数を取り扱う。
【００３６】
図６は、図１〜図５に開示されたシステムおよび方法の例を実施することができる図１のシステム制御１８等のハードウェアコンポーネントの例示的なシステム２００を示す概略ブロック図である。システム２００は、様々なシステムおよびサブシステムを含むことができる。システム２００は、パーソナルコンピュータ、ラップトップコンピュータ、ワークステーション、コンピュータシステム、アプライアンス、特定用途向け集積回路（ＡＳＩＣ）、サーバ、サーバブレードセンタ、サーバファームなどとすることができる。
【００３７】
システム２００は、システムバス２０２、処理ユニット２０４、システムメモリ２０６、メモリデバイス２０８，２１０、通信インタフェース２１２（例えば、ネットワークインタフェース）、通信リンク２１４、ディスプレイ２１６（例えば、ビデオ画面）、および入力デバイス２１８（例えば、キーボードおよび／またはマウス）を含む。システムバス２０２は、処理ユニット２０４およびシステムメモリ２０６と通信することができる。ハードディスクドライブ、サーバ、スタンドアロンデータベース、または他の不揮発性メモリなどの追加メモリデバイス２０８，２１０は、システムバス２０２と通信することができる。システムバス２０２は、処理ユニット２０４、メモリデバイス２０６〜２１０、通信インタフェース２１２、ディスプレイ２１６、および入力デバイス２１８を相互接続する。いくつかの例では、システムバス２０２はユニバーサルシリアルバス（ＵＳＢ）ポートのような追加のポート（図示せず）とも相互接続する。
【００３８】
処理ユニット２０４は、コンピューティングデバイスとすることができ、かつ特定用途向け集積回路（ＡＳＩＣ）を含むことができる。処理ユニット２０４は、一組の命令を実行して、本明細書に開示された実施形態の動作を実施する。処理ユニットは処理コアを含むことができる。
【００３９】
追加のメモリデバイス２０６，２０８および２１０は、データ、プログラム、命令、テキストまたはコンパイルされた形式のデータベースクエリ、およびコンピュータを動作させるために必要とされる任意の他の情報を格納することができる。メモリ２０６，２０８および２１０は、メモリカード、ディスクドライブ、コンパクトディスク（ＣＤ）、またはネットワークを介してアクセス可能なサーバなどのコンピュータ可読媒体（一体または取り外し可能）として実施することができる。特定の例では、メモリ２０６，２０８および２１０は、テキスト、画像、ビデオおよび／またはオーディオを含むことができ、その一部は人間に理解可能なフォーマットで利用可能である。
【００４０】
追加的または代替的に、システム２００は、システムバス２０２および通信リンク２１４を用いて通信することができる通信インタフェース２１２を介して外部データソースまたはクエリソースにアクセスすることができる。
【００４１】
動作中、システム２００は、量子コンピューティングシステムを監視し制御するためのシステム制御の１つ以上の部分を実施するように使用され得る。システム制御１２６を実施するためのコンピュータ実行可能ロジックは、特定の例に従って、１つまたは複数のシステムメモリ２０６およびメモリデバイス２０８，２１０上に存在する。処理ユニット２０４は、システムメモリ２０６およびメモリデバイス２０８，２１０から発行される１つまたは複数のコンピュータ実行可能命令を実行する。本明細書で使用される「コンピュータ可読媒体」という用語は、処理ユニット２０４に命令を提供することに関与する媒体を指し、かつ処理ユニット２０４に動作的に接続された単一の媒体または複数の非一時的媒体のいずれかを含むことができる。
【００４２】
本発明は、例示的に開示されている。従って、本開示を通じて使用される用語は、限定的な意味ではなく例示として解釈されるべきである。当業者には本発明の微妙な変更が生じるであろうが、本明細書で保証される特許の範囲内に限定されることを意図しているのは、当該技術に対して寄与となる進歩の範囲内に合理的に含まれすべての実施形態であり、かつ添付の特許請求の範囲およびそれらの均等物の観点を除いて、その範囲は制限されない。
以下に、上記実施形態から把握できる技術思想を付記として記載する。
［付記１］キュービットのＹ回転を実行するための方法であって、前記キュービットは、連続マイクロ波トーンに応答して前記キュービット内にラビ振動を生成し、前記キュービットのエネルギースペクトルの一部が印加された磁束に応答的であるように構成されている、方法において、
連続マイクロ波トーンを前記キュービットに供給するステップと、
所定の時間の間に前記キュービットのエネルギースペクトルに関連するキュービット共鳴周波数をラビ振動の周波数から第１の所定の量だけ離調させるように前記キュービットに磁束パルスを供給するステップと、
前記所定の時間の間に前記キュービットのエネルギースペクトルに関連する前記キュービット共鳴周波数を前記ラビ振動の周波数から第２の所定の量だけ離調させるように磁束パルスを調整するステップと
を含み、前記第２の所定の量は、前記第１の所定の量の加法逆元である、方法。
［付記２］前記所定の時間は、
【数１５】
2019047126.tif 000017
に等しく、前記第１の所定の量は、
【数１６】
2019047126.tif 000018
に等しく、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、付記１に記載の方法。
［付記３］前記所定の時間は、第１の所定の時間であり、方法は更に、第２の所定の時間の間に前記キュービットのエネルギースペクトルに関連するキュービット共鳴周波数をラビ振動の周波数に同調させるように磁束パルスを調整するステップを含む、請求項１３に記載の方法。
［付記４］磁束パルスが前記キュービットに供給された後、前記キュービットのエネルギースペクトルを前記ラビ振動の周波数から第２の所定の量だけ離調させるように磁束パルスが調整される前に前記キュービットのエネルギースペクトルを前記ラビ振動の周波数に同調させるように磁束パルスが調整される、付記３に記載の方法。
［付記５］前記第１の所定の時間は、
【数１７】
2019047126.tif 000019
に等しく、前記第１の所定の量は、
【数１８】
2019047126.tif 000020
に等しく、前記第２の所定の時間は、
【数１９】
2019047126.tif 000021
に等しく、φはＹ回転の所望の角度であり、Ωは前記ラビ振動の周波数である、付記３に記載の方法。
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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