(57)【要約】【課題】簡易な構成で光軸方向の集光位置が異なる高次高調波を出力することができる光学素子を提供する。【解決手段】本発明の光学素子では、レンズの表面上に２次元層状物質からなる薄膜を設けて、その薄膜上から入射させた光を高次高調波の回折光として出力する。高次高調波の回折光は、入射光の波長の整数分の一の波長を有し、波長が短くなる程焦点距離が短くなる。薄膜上から入射した平行光を複数の高次高調波の回折光として多点集光することができる。光学素子の薄膜は、グラフェン、カルコゲン化合物、遷移金属カルコゲン、シリセン、ゲルマネン、黒リン、及び窒化ボロンの中から選択された物質の原子層または分子層を含むことができ、２層以上積層された原子層または分子層を含むことができる。【選択図】図２
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
レンズの表面上に２次元層状物質からなる薄膜を設けて、当該薄膜上から入射させた光を高次高調波の回折光として出力する光学素子。
【請求項２】
前記高次高調波の回折光は、入射光の波長の整数分の一の波長を有し、波長が短くなる程焦点距離が短くなる、請求項１に記載の光学素子。
【請求項３】
前記薄膜上から入射した平行光を複数の前記高次高調波の回折光として多点集光することができる、請求項２に記載の光学素子。
【請求項４】
前記薄膜は、グラフェン、カルコゲン化合物、遷移金属カルコゲン、シリセン、ゲルマネン、黒リン、及び窒化ボロンの中から選択された物質の原子層または分子層を含む、請求項１〜３のいずれか一項に記載の光学素子。
【請求項５】
２層以上積層された前記原子層または分子層を含む、請求項４に記載の光学素子。
【請求項６】
前記薄膜は、分割された複数の領域を含み、各領域は偏光面の角度が異なるように前記原子層または分子層が設けられている、請求項４に記載の光学素子。
【請求項７】
請求項１〜５のいずれか一項に記載の光学素子を対物レンズとして用いる光学顕微鏡。
【請求項８】
請求項１〜５のいずれか一項に記載の光学素子を投影レンズとして用いる露光装置。
【請求項９】
請求項１〜５のいずれか一項に記載の光学素子をピックアップレンズとして用いる光学記憶装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、光学素子に関し、より具体的には、入射光を高次高調波に変換して出力することができる光学素子に関する。
【背景技術】
【０００２】
光学顕微鏡の分解能Ｄは、Ｄ＝ａλ／ＮＡ（ａ：定数、ＮＡ：開口数、λ：光の波長）で表すことができるように、光の波長λに比例し開口数ＮＡに反比例する。ここで開口数ＮＡは、ＮＡ＝ｎｓｉｎθ（ｎ：物体側空間の媒質の屈折率、θ：開口角の１／２）で定義されることから、解像限界を上げるためには波長を短くするかＮＡを大きくする必用がある。波長とレンズの選択をした（制限を受けた）後で、より大きなＮＡを得るには屈折率ｎを大きくする必要がある。従来の技術では、光学顕微鏡の対物レンズと試料の間を液体で侵す液侵対物レンズを用いることでより解像度を増すことができる。この点、ステッパー等の半導体用の露光装置の投影レンズにおいても同様である。
【０００３】
従来技術では、この液侵対物レンズを用いることで光学顕微鏡の分解能を向上させるという手法を採用している。しかしながらこの方法には限界があり、例えば液侵オイルを用いた際、屈折率はｎ＝１．５１程度にしかできず、大きな解像度を得るには不十分である。そのため、光学顕微鏡の分解能を上げるための新たな方法が模索されている。
【０００４】
一方、他の従来技術として、例えば標本の光軸方向の異なる面のスライス画像を得るために、光を光軸方向の異なる複数の集光位置に集光させる多焦点技術がある。例えば、特許文献１は、照明検出ユニットと集光レンズの光軸方向の距離を変えることで集光位置を変える共焦点顕微鏡を開示する。また、特許文献２は、集光レンズと反射部材との間隔を変更する集光位置変更手段を備える走査型共焦点レーザ顕微鏡を開示する。しかし、これらの文献開示の多焦点技術は、いずれも集光レンズ等の光学部品の位置を可変制御して集光（焦点）位置を変えるもので、比較的大がかりな光学装置が必要となる。したがって、より簡易な構成で光を光軸方向の異なる複数の集光位置に集光させることができれば好ましい。
【０００５】
比較的大がかりな光学装置を用いることなく異なる焦点距離の回折光を得ることができる従来技術として、特許文献３は、レンズ表面を機械加工して得られた回折構造を有する視力矯正用レンズを開示する。しかし、この文献開示のレンズは、人の目の視力矯正用レンズであり、光学顕微鏡や露光装置で用いることを想定しているものではない。
【０００６】
高次高調波発生は、ガリウムヒ素を初めとする半導体に光を照射することで、入射光の波長のｎ分の１の光が放出される現象を指す。この高次高調波の発生を光学顕微鏡等に用いると、光源自体は変えずに短波長化が実現でき、光学顕微鏡の解像限界を向上させることができる。しかし、この高次高調波発生には、これまで主に３次元結晶からなる光学素子が必要であり、結晶の製造自体（サイズ、形状）の難しさに加え、光学系への配置も細かな調整が必要で難しく、既存システムに簡単に組み込むことはできない。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００７】
【特許文献１】特開２００９−１９８９８０号公報
【特許文献２】特開２０１４−００６３０８号公報
【特許文献３】特表２００８−５１１０１９号公報
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
本発明の目的は、簡易な構成で光軸方向の集光位置が異なる高次高調波を出力することができる光学素子を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
本発明の一態様の光学素子では、レンズの表面上に２次元層状物質からなる薄膜を設けて、その薄膜上から入射させた光を高次高調波の回折光として出力する。
【００１０】
本発明の一態様の光学素子では、高次高調波の回折光は、入射光の波長の整数分の一の波長を有し、波長が短くなる程焦点距離が短くなる。本発明の一態様の光学素子では、薄膜上から入射した平行光を複数の高次高調波の回折光として多点集光することができる。本発明の一態様の光学素子の薄膜は、グラフェン、カルコゲン化合物、遷移金属カルコゲン、シリセン、ゲルマネン、黒リン、及び窒化ボロンの中から選択された物質の原子層または分子層を含むことができる。本発明の一態様の光学素子の薄膜は、２層以上積層された原子層または分子層を含むことができる。
【００１１】
本発明の一態様の光学素子の薄膜は、分割された複数の領域を含み、各領域は偏光面の角度が異なるように原子層または分子層が設けられている。
【発明の効果】
【００１２】
本発明の光学素子を光学顕微鏡の対物レンズとして用いることにより光学顕微鏡の解像度を向上させることが可能となる。本発明の光学素子を露光装置の投影レンズとして用いることにより露光装置の分解能を向上させることが可能となる。本発明の光学素子を光学記憶装置のピックアップレンズとして用いることにより光学記憶装置の記憶／読取り密度を向上させることが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【００１３】
【図１】本発明の一実施形態の光学素子の構成を示す断面図である。
【図２】本発明の一実施形態の光学素子の光の入出力の様子を示す断面図である。
【図３】本発明の一実施形態の光学素子の光の入出力の様子を示す構成図である。
【図４】本発明の一実施形態の光学素子の光の入出力の様子を示す構成図である。
【図５】本発明の一実施形態の光学素子の光の入出力の様子を示す構成図である。
【発明を実施するための形態】
【００１４】
図面を参照しながら本発明の実施の形態を説明する。図１は、本発明の一実施形態の光学素子の構成を示す断面図である。光学素子は、レンズ１とその表面に設けられた２次元層状物質からなる薄膜（以下、２次元薄膜、あるいは単に薄膜とも呼ぶ）２を含む。図１では、レンズ１として光入射側が球面の片側球面レンズを記載しているが、レンズの種類は球面レンズに限定されず、非球面レンズ等の他種類の透明なレンズであってもよい。また、レンズ１の材料（材質）は、フッ化カルシウムや石英等の光学ガラス材料を用いることができる。レンズ１は、その材質固有の屈折率ｎ（透過光の波長依存あり）を有する。
【００１５】
２次元薄膜２は、光が入射する側のレンズ１の表面または少なくともその近傍に設けられていればよい。２次元薄膜２は、グラフェン、カルコゲン化合物、遷移金属カルコゲン、シリセン、ゲルマネン、黒リン、及び窒化ボロンの中から選択された物質の原子層または分子層を含むことができる。２次元薄膜２を構成する原子層または分子層は、選択した物質固有の形成方法でレンズ１の表面上に設けることができる。例えば、グラフェンの分子層は、１層単位でセロハンテープを用いてレンズ１の表面に張り付けて形成することができる。２次元薄膜２は、単層または２層以上の積層を含むことができる。２層以上の積層とするのは、レンズ１から出力する高次高調波の回折光は、高次（高周波、短波長）になるほど発光効率（光出力）が低下することを改善するためである。
【００１６】
図１において、波長λの光３がレンズ１の２次元薄膜の位置Ｐに入射したとする。この時、入射角θと屈折角Φは、空気の屈折率１、レンズ１の屈折率ｎλとして、スネルの法則により下記の式（１）で表される関係を有する。
１・ｓｉｎθ＝ｎλ・ｓｉｎΦ      （１）
レンズ１の下面の位置Ｐ´から出る波長λの出射光４の屈折角Φ´と出射角θ´は、
Φ´＝θ−Φ                      （２）
と表されることから、同様に下記の式（３）で表される関係を有する。また、焦点距離（レンズ下面から焦点までの距離）ｚは、中心０（光軸）から位置Ｐ１までの距離ｘを用いて、下記の式（４）で表される。
ｎλ・ｓｉｎΦ´＝１・ｓｉｎθ´  （３）
ｚ＝ｘ／ｔａｎθ´                （４）
【００１７】
図１では、光の入射角度等や焦点距離についての関係を明らかにするために、波長λの入射光の波長が変化せず波長λのまま出力する場合のみを示している。本発明の一実施形態の光学素子では、例えば図２に例示するように、レンズ１と２次元薄膜２の組み合わせにより、複数の高次高調波の回折光を得ることができる。図２では、波長λの平行な入射光５に対して、出力される１次〜３次までの３つの高調波の回折光６、７、８を示している。１次高調波は波長変化が無く、図１の場合と同様に波長λの光６が出力する。２次高調波は波長が二分の一（λ／２）となった回折光７が出力する。３次高調波は波長が三分の一（λ／３）となった回折光８が出力する。以下、同様に入力波長λに対して、４次、５次、．．．．と次数分の一波長（λ／４、λ／５、．．．）の回折光が出力する。
【００１８】
その際に、図２に示すように、回折される高調波の次数が増えるにつれて、言い換えれば波長が短くなるにつれて、焦点距離ｚも短くなっていく。すなわち波長の異なる回折光が多点集光していく。同時に、高次（短波長）になるほど発光効率（光出力）が低下するが、上述したように２次元薄膜２を多層化することによりこの低下を改善させることができる。
【００１９】
下記の表１に図２の実施形態における光の波長、レンズの屈折率ｎ、角度θ等の各パラメータの詳細（例）を示す。θ等の各角度の意味は、図１を用いて説明した通りである。表１では、波長１０６４ｎｍの光が入射した場合の各パラメータの値を示している。焦点距離（レンズ下面から焦点までの距離）ｚの項のｘ、ｘ´、ｘ´´は、レンズ１からの回折光６、７、８の各々の出射位置までの中心０（光軸）からの距離を意味する。
【表１】
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【００２０】
表２の例から、本発明の一実施形態の光学素子に１０６４ｎｍの赤外光を入射させた場合、例えば３次高調波として３５５ｎｍの紫外光を出力させることができる。このことは、通常比較的容易に入手可能な赤外線レーザ等を光源として用いて、高価でかつ比較的容易には入手が困難な短波長な紫外光を得ることができることを意味する。その際に、より高出力な赤外線レーザ等を光源として用いることにより光学素子からの回折光の発光強度（光出力）の低下を改善することができる。その結果、発明の効果の項でも述べたように、本発明の光学素子を、光学顕微鏡の対物レンズとして用いることにより光学顕微鏡の解像度を向上させることが可能となり、露光装置の投影レンズとして用いることにより露光装置の分解能を向上させることが可能となり、あるいはピックアップレンズとして用いることにより光学記憶装置の記憶／読取り密度を向上させることが可能となる。
【００２１】
次に、図３〜図５を参照しながら、本発明の他の実施形態の光学素子及びその応用例について説明する。図３〜図５では、いずれも光学素子として２次元薄膜を形成する領域を４分割し各領域において入射光の偏光角度が変化するように２次元薄膜を形成する例を示している。２次元薄膜の偏光角度は、その薄膜の結晶方位を領域毎に変えることにより得ることができる。例えば、２次元薄膜としてグラフェンを用いる場合は、グラフェンの結晶方位が変わるように領域毎にグラフェン層を貼り付ける方向を変えることにより得ることができる。
【００２２】
図３は、波長λの入射光から直線偏光の１次から３次までの３つの高調波（λ、λ／２、λ／３）を得る場合の例である。図３の構成は、直線偏光板１１と、２次元薄膜１３とレンズ１８からなる光学素子と、直線偏光板１１とを含む。２次元薄膜１３は実際にはレンズ１８の光の入射面側に密着している。２次元薄膜１３は図に示すように４領域に分割され、各領域では矢印１４で示される方向（いわばアジマス偏光方向）に結晶方位を持つように２次元薄膜が形成されている。波長λの入射光１０は直線偏光板１１によってｙ軸方向の直線偏光の光１２となって光学素子（２次元薄膜１３＋レンズ１８）に入射する。２次元薄膜１３の領域毎の結晶方向１４の違いにより、１次高調波は直線偏光（λ）の光１２のまま、２次高調波（λ／２）は偏光角が回転して直線偏光からアジマス偏光の光１５となり、３次高調波（λ／３）は偏光角が回転して直線偏光からラジアル偏光の光１６となってそれぞれレンズから回折光して出力する。３つの高調波は直線偏光板１９によってｙ軸方向の直線偏光（λ、λ／２、λ／３）に変換されて出力する。
【００２３】
図４は、波長λの入射光から２次高調波（λ／２）のｚ軸方向の直線偏光を得る場合の例である。図４の構成は、直線偏光板１１と、（１／２）波長板２０と、２次元薄膜２２とレンズ１８からなる光学素子と、直線偏光板２６とを含む。（１／２）波長板２０は、光学素子の下側半分を覆うサイズを有し、光学素子の下側半分の入射光に位相差πを与えて直線偏光の向きを反転させるために用いている。２次元薄膜２２は実際にはレンズ１８の光の入射面側に密着している。２次元薄膜２２は図に示すように４領域に分割され、各領域では矢印２５で示される方向（いわばラジアル偏光方向）に結晶方位を持つように２次元薄膜が形成されている。
【００２４】
波長λの入射光１０は直線偏光板１１によってｙ軸方向の直線偏光の光１２となって光学素子（２次元薄膜２２＋レンズ１８）に入射する。この時、直線偏光の光１２の下側半分の光は（１／２）波長板２０を通過する際に偏光方向が反転した直線偏光２１として光学素子に入射する。２次元薄膜２２の領域毎の結晶方向２５の違いにより、１次高調波（λ）は光学素子の上側と下側で直線偏光１２と２１の向きが逆であることから干渉により相殺され、２次高調波（λ／２）は偏光角が回転して直線偏光からラジアル偏光の光２３となり、３次高調波（λ／３）は偏光角が回転して直線偏光からアジマス偏光の光２４となるが光学素子の上側と下側で偏光の向きが互いに逆向きであることから干渉により相殺される。その結果、２次高調波（λ／２）であるラジアル偏光の光２３のみがレンズから回折光して出力する。２次高調波２３は、直線偏光板２６によってｚ軸方向の直線偏光（λ／２）に変換されて出力する。
【００２５】
図５は、波長λの入射光から２次高調波（λ／２）のアジマス偏光の光を得る場合の例である。図４の構成は、直線偏光板１１と、（１／２）波長板２７と、２次元薄膜２９とレンズ１８からなる光学素子と、アジマス偏光板３４とを含む。（１／２）波長板２７は、光学素子の左側半分を覆うサイズを有し、光学素子の左側半分の入射光に位相差πを与えて直線偏光の向きを反転させるために用いている。２次元薄膜２９は実際にはレンズ１８の光の入射面側に密着している。２次元薄膜２９は図に示すように４領域に分割され、各領域では矢印３０で示される方向（いわばアジマス偏光方向）に結晶方位を持つように２次元薄膜が形成されている。
【００２６】
波長λの入射光１０は直線偏光板１１によってｙ軸方向の直線偏光の光１２となって光学素子（２次元薄膜２９＋レンズ１８）に入射する。この時、直線偏光の光１２の左側半分の光は（１／２）波長板２７を通過する際に偏光方向が反転した直線偏光２８として光学素子に入射する。２次元薄膜２９の領域毎の結晶方向３０の違いにより、１次高調波（λ）は光学素子の右側と左側で直線偏光１２と２８の向きが逆であることから干渉により相殺され、２次高調波（λ／２）は偏光角が回転して直線偏光からアジマス偏光の光３１となり、３次高調波（λ／３）は偏光角が回転して直線偏光からラジアル偏光の光３２となるが光学素子の右側と左側で偏光の向きが互いに逆向きであることから干渉により相殺される。その結果、２次高調波（λ／２）であるアジマス偏光の光３１のみがレンズから回折光して出力する。２次高調波３１は、さらにアジマス偏光板３４を介してアジマス偏光の光として出力する。
【００２７】
本発明の実施形態について、図を参照しながら説明をした。しかし、本発明はこれらの実施形態に限られるものではない。さらに、本発明はその趣旨を逸脱しない範囲で当業者の知識に基づき種々なる改良、修正、変形を加えた態様で実施できるものである。
【産業上の利用可能性】
【００２８】
本発明の光学素子は、光学顕微鏡の対物レンズとして、露光装置の投影レンズとして、あるいは光学記憶装置のピックアップレンズとして用いることを含め、光学装置において利用することができる。
【符号の説明】
【００２９】
１、１８：レンズ
２、１３、２２、２９：２次元層状物質からなる薄膜（２次元薄膜）
３、５、１０：入射光
６、１２、２８：１次高調波（直線偏光、λ）
７、１５、２３、３１：２次高調波（アジマス偏光、ラジアル偏光、λ／２）
８、１６、２４、３２：３次高調波（アジマス偏光、ラジアル偏光、λ／３）
１１、１９、２３：直線偏光板
１４、２５、３０：２次元薄膜の結晶方位
２０、２７：（１／２）波長板
３４：アジマス偏光板
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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