(57)【要約】【課題】  主にＴ1 を数値化した画像を高い信号対ノイズの関係で生じるこの種のイメージング方法を提供すること。さらに、前記イメージング方法を実施するのに適しているこの種の核スピン断層撮影装置を提供すること。  【解決手段】  この発明は、高い信号対ノイズ関係と高い立体的解像度を有する主にＴ1 を数量化した画像を発生させるイメージング方法と核スピン断層撮影装置に関する。この発明によると、このイメージング方法は、それが少なくとも一つの層選択的α−高周波数インパルス並びに層を選択してｋ−空間を符号化する磁気勾配（Ｇx ，Ｇy ，Ｇz ）を包含する少なくとも一つのデータ取得モジュールを有することを特徴とする。取得されたデータはスピン格子緩和の時点を記載し、この際にデータを取得するデータ取得モジュールが少なくとも一つの別の時点を繰り返えされる。さらに少なくとも一つの１８０°−高周波数インパルス或いは少なくとも一つの１８０°−高周波数インパルスと１８０°−高周波数インパルスに先行された少なくとも一つの９０°−高周波数インパルスがスピン格子緩和を発生させるためにデータ取得モジュールに接続されている。層選択的α−高周波数インパルスに基づいて磁気勾配Ｇx とＧy はｋ−空間を符号化するために接続され、この際に磁気勾配Ｇx とＧy の時間的経過が正弦状に生じるので、ｋ−空間の螺旋状カバーが生じて、そしてさらにデータがｋ−空間符号化中に取得される。
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
少なくとも一つの層選択的α−高周波数インパルス並びに層を選択してｋ−空間を符号化する磁気勾配（Ｇx ，Ｇy ，Ｇz ）を包含する少なくとも一つのデータ取得モジュールを備えて、この際に取得されたデータがスピン格子緩和の時点を記載し、データを取得するデータ取得モジュールが少なくとも一つの別の時点を繰り返えされて、さらに少なくとも一つの１８０°−高周波数インパルス或いは少なくとも一つの１８０°−高周波数インパルスと１８０°−高周波数インパルスに先行された少なくとも一つの９０°−高周波数インパルスがスピン格子緩和を発生させるためにデータ取得モジュールに接続されている長手方向スピン格子緩和時間（Ｔ1 ）を検出するイメージング方法において、層選択的α−高周波数インパルスに基づいて磁気勾配Ｇx とＧy はｋ−空間を符号化するために接続され、この際に磁気勾配Ｇx とＧy の時間的経過が正弦状に生じるので、ｋ−空間の螺旋状カバーが生じて、そしてさらにデータがｋ−空間符号化中に取得されることを特徴とする方法。
【請求項２】
データ取得モジュールはデータを取得するために少なくとも少なくとも一つの別の層を繰り返えされることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項３】
磁気勾配Ｇz は別のｋ−空間符号化するために少なくとも部分的に磁気勾配Ｇx とＧy 前に接続され、切替期間中に一定時間的経過を有することを特徴とする請求項１或いは請求項２に記載の方法。
【請求項４】
磁気勾配Ｇz は別のｋ−空間符号化するために少なくとも部分的に磁気勾配Ｇx とＧy と接続され、切替期間中に一定時間的経過を有することを特徴とする請求項１或いは請求項２に記載の方法。
【請求項５】
データ取得モジュールの内部では、別のｋ−空間符号化は磁気勾配Ｇx とＧy の少なくとも一方の位相の変更によって行われることを特徴とする請求項１乃至４のいずれか一項に記載の方法。
【請求項６】
磁気勾配を発生する手段、高周波数インパルスを発生する手段、信号取得手段と静止磁場を発生する手段を備える長手方向スピン格子緩和時間（Ｔ1 ）を定量化する核スピン断層撮影装置において、制御電子部は請求項１乃至５のいずれか一項に記載のイメージング方法を発生させることを特徴とする断層撮影装置。
【請求項７】
断層撮影装置は取得されたデータを再分類して補間法で求める手段及びフーリェ再生する手段を使用することを特徴とする請求項６に記載の断層撮影装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
この発明は、少なくとも一つの層選択的α−高周波数インパルス並びに層を選択してｋ−空間を符号化する磁気勾配（Ｇx ，Ｇy ，Ｇz ）を包含する少なくとも一つのデータ獲得モジュールを備えて、この際に取得されたデータがスピン格子緩和の時点を記載し、データを取得するデータ取得モジュールが少なくとも一つの別の時点を繰り返えされ、さらに少なくとも一つの１８０°−高周波数インパルス或いは少なくとも一つの１８０°−高周波数インパルスと１８０°−高周波数インパルスに先行された少なくとも一つの９０°−高周波数インパルスがスピン格子緩和を発生させるためにデータ取得モジュールに接続されている長手方向スピン格子緩和時間（Ｔ1 ）を検出するイメージング方法に関する。
【０００２】
この発明は、さらに磁気勾配を発生する手段、高周波数インパルスを発生する手段、信号取得手段と静止磁場を発生する手段を備える長手方向スピン格子緩和時間（Ｔ1 ）を定量化する核スピン断層撮影装置に関する。
【背景技術】
【０００３】
立体的に解像された磁気共鳴の基本的原理−次に発明の理解のために基礎になった原理−は例えば「生物医学におけるＭＭＲイメージング」の名称でピー・マンスフィールド (Mansfield)とピー・ジー・モリス(Morris)の専攻論文（アカデミック・プレス、１９８２年）［非特許文献１］並びに「核磁気共鳴顕微鏡」の名称でピー・テイ・コーラクハン(Callaghan) の専攻論文（クラードン・プレス、オクスフォード１９９１年、ＩＳＢＮ０１９８５３９４４４）［非特許文献２］に記載されている。さらに、イー・マルク・ハーケ（Haacke) などの教科書「磁気共鳴イメージング」（ウレイ−リス、１９９９年）［非特許文献３］に記述された核磁気共鳴して、核磁気イメージングする明細書を引用する。さらに、ハーケなどの前記刊行物には、核スピン断層撮影装置を構成して運転する技術的且つ機能的報告が存在する。この出願は前記刊行物の内容及び先行技術の引用された刊行物の報告を完全に使用する。  
【０００４】
従来の方法が長い検出時間を必要とし、それにより多くの場合には医療診察にて少ない時間的解像度を有するので、スピン格子緩和時間Ｔ1 の定量的表示は従来では臨床診断における二次的役割を演じた。主にＴ1 を数値化した信号を検出する可能性をダイヒマン( Deichmann)と仲間の「速写フラシュ」方法（磁気共鳴ジャーナル、第９６巻、第６０８ー６１２頁、１９９２年）［非特許文献４］が提供する。けれども、平衡磁気化（巨視的磁気化も挙げらた）できる出力磁気化を回復する待ち時間によって条件付けされたこの「速写フラシュ」方法は、１０分から３０分の範囲の検出時間を必要とする。立体的高解像度の場合には、時間的解像度が追加的に制限されている。
【０００５】
時間的解像度を高めるために開発したオーディジ（Ordidge)と仲間は、エコー平面イメージング( 医療における磁気共鳴、「反転回復ＥＰＩ方法」、第１６巻、第２３８ー２４５頁、１９９０年）［非特許文献５］に基づいて主にＴ1 を数値化した信号を検出する前記「速写フラシュ」方法より迅速なイメージング方法を提供するので、無論、この方法は今日まであまり普及されていない、というのは、エコー平面イメージング固有の人工物が臨床的として使用を許容できるとは思われないからである。特に、検出された信号の位相修正によってのみ全く阻止され得ない再生した画像内の物体の縁構成の立体的ひずみは、主にＴ1 を数値化した画像を発生させる方法の臨床的意義を減少させる。
【０００６】
主にＴ1 を数値化した信号を検出する今日の臨床的関連したイメージング方法の大抵は、ルックとロッカーの本来の業績（ディ・シー・ルックとディ・アール・ロッカー著、科学器具の批評、第４１巻、第２号、第２５０ー２５１頁、１９７０年）［非特許文献６］を基礎にする。
【０００７】
ルック−ロッカーによる方法は、非層選択的１８０°高周波数インパルスによって巨視的磁気化の整合の反転の実施に基づいて、この際に整合が特に平衡状態であり、多数の互いに連続する非層選択的α高周波数インパルスを使用する。この非層選択的α高周波数インパルスによって試料の核スピンは長手方向スピン格子緩和中に磁気化の反転の実施に基づいて励起され、この際に信号が高周波数インパルスで誘導されるので、信号測定が一時点より多くスピン格子緩和中に行われ得る。この措置は追加的測定用の特に有効な形式で平衡磁気化を再現するために比較的長い時間（〜５・Ｔ1 ）を利用する。
【０００８】
ドイツ特許出願公開第１００２８１７１号明細書（特許文献１）は、この種のパルス列、核スピン断層撮影装置と主にＴ1 を数値化した信号を検出するイメージング方法を開示する。このパルス列或いはイメージング方法は、ルック−ロッカー方法に基づいて、層選択的α−高周波数インパルス、巨視的磁気化の整合を反転するように使用される先行された非層選択的１８０°−高周波数インパルス、先行された非層選択的９０°−高周波数インパルス及びｋ−空間符号化して層選択する磁気勾配（Ｇx ，Ｇy ，Ｇz ）を包含する。特許文献１に基づく方法の特色は、層選択的励起の繰り返しの目的にかなった順番に存在するので、巨視的磁気化の反転に基づいて主にＴ1 を数値化した信号における順番はスピン格子緩和中に取得される。
【０００９】
前記方法は、主にＴ1 を数値化した信号を臨床関連の時間に取得するための目標に結合し、この際に再生された層画像が高い立体的解像度を有するべきである。オーディジ達のＩＲ−ＥＰＩ方法は特許文献１に基づく前記方法と比較してより迅速で、それにより特許文献１に基づく方法より高い時間的解像度を有するが、しかし僅かな立体的解像度及びエコー平面イメージング方法の軽視できない固有の人工物に基づいて決して臨床的診断に使用され得ない。
【特許文献１】ドイツ特許出願公開第１００２８１７１号明細書
【非特許文献１】「生物医学におけるＭＭＲイメージング」（Mansfield ＆Morrisの専攻論文、アカデミック・プレス、１９８２年）
【非特許文献２】「核磁気共鳴顕微鏡」（Callaghan の専攻論文、クラードン・プレス、オクスフォード１９９１年、ＩＳＢＮ０１９８５３９４４４）
【非特許文献３】「磁気共鳴イメージング」( Haacke等著, ウレイ−リス、１９９９年）
【非特許文献４】「磁気共鳴ジャーナル」『速写フラシュ方法』（Deichmann 等著, 第９６巻、第６０８ー６１２頁、１９９２年）
【非特許文献５】「医療における磁気共鳴、『反転回復ＥＰＩ方法』」（Ordidge 等著, 第１６巻、第２３８ー２４５頁、１９９０年）
【非特許文献６】「科学器具の批評」（ルック＆ロッカー共著、第４１巻、第２号、第２５０ー２５１頁、１９７０年）
【非特許文献７】「医療における磁気共鳴」（Meyer 他著, 第１５巻, 第２８７頁, １９９０年）
【非特許文献８】「医療における磁気共鳴」（もりぐち（森口）著, 第５０巻、第９１５頁、２００３年）
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１０】
この発明の本質的用途範囲は核磁気共鳴（ＮＭＲ）或いは核スピン断層撮影法である。しかし、この発明はさらに電子スピン共鳴にも使用される。
【００１１】
この発明の課題は、主にＴ1 を数値化した画像を高い信号対ノイズ（騒音）の関係で生じるこの種のイメージング方法を提供することである。さらに、主にＴ1 を数値化した画像は高い立体的解像度を有するべきである。
【００１２】
この発明の課題は、さらに、前記イメージング方法を実施するのに適しているこの種の核スピン断層撮影装置を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【００１３】
この発明によると、前記課題は、特許請求項１の上位概念と結合して、層選択的α−高周波数インパルスに基づいて磁気勾配Ｇx とＧy はｋ−空間を符号化するために接続され、この際に磁気勾配Ｇx とＧy の時間的経過が正弦状に生じるので、ｋ−空間の螺旋状カバーが生じて、そしてさらにデータがｋ−空間符号化中に取得されることによって解決される。
【００１４】
スピン格子緩和の時間依存性は時間定数Ｔ1 により記載される。巨視的磁気化の長手方向成分の再生の時間定数の検出を基礎とする時間的経過は実質的に単指数経過を有する。さらに、この発明の方法は、巨視的磁気化の長手方向成分の時間的再生経過が双指数或いは多指数経過を進行するスピン格子緩和時間の検出を許容する。
【００１５】
前記方法の重要な利点は、主にＴ1 を数値化した信号の先行技術と比較して迅速な検出にある。
【００１６】
それにより数秒の範囲の検出時間は時点における数Ｎに応じて可能である。例えば２５個の互いに異なる時点で２５６×２５６画像要素（ピクセル）の立体的解像度により画像化するために再生され得る主にＴ1 を数値化した信号は、およそ１／２分の臨床関連時間で検出される。短い検出時間により、この方法は特にルーチン的臨床的診察の範囲で使用でき、特に、僅かな検出時間と追加的に医療的診断のために１−３ｍｍの範囲の比較的小さい層厚が望まれる箇所に使用できる。立体的解像度の適切な減少の際には、この発明によると、検出時間を一分以下に達成し、同時に主にＴ1 を数値化した画像の高い信号対騒音の関係を保証することを可能とする。高い信号対ノイズの関係は、例えばｋ−空間の起源の付近における高いデータ取得割合から生じる。一般に、ｋ−空間の起源におけるデータは高い信号対ノイズの関係を有することが公知であるので、主にＴ1 を数値化した画像の高い信号対ノイズの関係が生じる。
【００１７】
この発明による方法の別の利点は、この方法が再生された画像で、特に大きな層厚にて画像要素或いは容積要素の範囲移行部にて観察されるように、部分的容積効果の減少にある。この部分的容積効果は、不均一な構造の場合に、それで不均一な信号割合の場合に画像要素の内部に異なる信号割合の混合から生じる。層厚が大きくなればなるほど、通常には、画像要素の幾何学的ひずみを導く不均一な信号割合に関する割合が大きくなる。この発明によるイメージング方法は薄い層のデータ取得を可能とし、それにもかかわらず、高い信号対ノイズの関係を提供する。その代わりに、画像要素の内部の不均一な信号に関する割合とそれに伴う部分的容積効果とは非常に僅かである。この僅かな部分的容積効果は、検出された長手方向スピン格子緩和時間Ｔ1 の向上した精度を導く再生した主にＴ1 を数値化した画像の精度のこの発明による向上を直接に導く。
【００１８】
この磁気勾配（Ｇx ，Ｇy ，Ｇz ）は目的にかなって空間内で互いに直交して進行するので、函数的関係により、  
【００１９】
【数１】
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【００２０】
生じる磁気勾配Ｇとｋ−空間の生じるベクトルｋの間に、ここでｔが時間依存性を示し、ベクトルｋx ，ｋy ，ｋz の直交性が生じる。ギリシャ文字γは磁気トルクと分析すべき試料の回転インパルスとの間の磁気回転関係を表す。例えばプロトンの磁気回転関係は次のように与えられる：γH ＝２π×４２．５７４９×１０6 rad ／s T 。
【００２１】
ｋ−空間を記載するデカルト座標システム上のこのような確定は有効であるが、しかし、方法を実施するために本質ではない。むしろ、ｋ−空間の任意の記載が選択され得て、この際には、必要な場合にデカルト座標システムへの変換が行われる。
【００２２】
目的にかなって、ｋ−空間の螺旋状カバーを導く勾配Ｇx とＧy の時間的経過は数学的に次のように記載される：
Ｇx (t) ＝α1 sin(α2t) + α1 α2tcos(α2t) 
Ｇy (t) ＝α1 cos(α2t) + α1 α2tsin(α2t),
この場合には、α1 とα2 の値はニュクイスト(Nyquist-)基準の考慮の下で決定される。勾配は目的にかなって、勾配ができる限り短い時間に最高値を得るように、構成されるべきであった。
【００２３】
特に、磁気勾配Ｇx とＧy の正弦状時間的経過は層選択的α−高周波数インパルスに基づいてｋ−空間の完全に螺旋状カバーを導く。それにより既に層選択的α−高周波数インパルスに関連して且つ検出された主にＴ1 を数値化した信号のデータ取得の実施に基づいて主要なＴ1 を数値化した層画像は、再生され、スピン格子緩和の時点を表している。少なくとも一つの別の時点のデータを取得するデータ取得モジュールの繰り返しは、再生実施後にスピン格子緩和の別の時点の同じ層の別の主にＴ1 を数値化した画像を導く。
【００２４】
再生するために、取得されたデータはデータ取得に関連して及びデータ取得中に又はそのいずれかの一方で、フーリェ変換手段により（或いは迅速なフーリェ変換手段［ＦＦＴ］により）主にＴ1 を数値化した画像がＮ時点で発生され得るように処理される。
【００２５】
磁気勾配の正弦状時間的経過により、ｋ−空間において検出されたアナログーディジタル変換データ点をデカルト格子上で読み取られず、むしろ、データ点はｋ−空間の螺旋状カバーに沿って存在する。迅速なフーリェ変換手段を使用するために、検出されたデータ点が算出に関連してデカルト格子に付属され得るようにデータセットを算出することが必要である。
【００２６】
取得されたデータの処理方法（データセットの再分類及びデカルト格子の付属）は専門家に周知であり、適した公表がこの分野で採用され得る。選択的に、取得されたデータ或いは位相経過カルテに基づく再生された画像をさらに処理するために、位相修正が行われ得る。位相経過カルテは選択的に取得されたデータ或いは勾配が特に切替えられない別の検出のデータから形成される。
【００２７】
発生された主にＴ1 数値化した画像は引き続く回帰分析（取付け）に関係されるので、取付けに関連して層の再生された画像の各画像要素（ピクセル）の時定数Ｔ1 は定量的に存在する。
【００２８】
層選択的α−高周波数インパルスを二次元スペクトル及び立体的選択的高周波数インパルスに取り換えることは特に好ましいとして示されている。このような高周波数インパルスは専門家に周知であり、例えばマイヤー（Meyer)と仲間の刊行物（シー・エチ・マイヤー他著；医療における磁気共鳴；第１５巻；第２８７頁；１９９０年）［非特許文献７］に引用され得る。特に目的にかなってスペクトル及び立体的選択的高周波数インパルスはプロトン信号の抑圧の下で脂肪分子から使用される。これによって特にオフ共鳴効果は、例えば脂肪分子の構成部材であるプロトンの信号の干渉によって引き起こされ、脂肪分子に基づかないそのようなプロトン信号が最小化される。
【００２９】
脂肪分子のプロトン信号の特に目的にかなった抑圧はエッチ・モリグチと仲間の刊行物（医療における磁気共鳴；第５０巻；第９１５頁；２００３年）［非特許文献８］に記載され、選択的にこの発明による方法の内で使用される。記載に応じて、少なくとも二つの互いに継続するデータ取得に基づく抑圧は行われ、この場合には、各データ取得は特にｋ−空間の完全螺旋状カバーを導く。このデータ取得は各々にとって、時間間隔は、エコー時間ＴE として知られ、層選択的α−高周波数インパルスから出発して且つｋ−空間符号化するために磁気勾配の使用回路の開始点にて終了して確定される。第一データ取得のために、時間間隔はｎτに、次のデータ取得のために、（ｎ＋１）τに確定され、この際にｎは正全数であり、τは脂肪分子のプロトンの核スピンが水分子のプロトンに対して１８０°の位相変更を得た時間を記載する。取得されたデータから、位相はオフ共鳴効果により検知され、再生された画像を修正するために使用される。  
【００３０】
オフ共鳴効果の別の好ましい最小化はｋ−空間の座標軸線に沿う取得されたデータ点を考慮して行われ、このｋ−空間の二つの座標が零に等しい。座標軸線に沿う互いのデータ点の間隔は少なくとも部分的にオフ共鳴の影響を表す。互いのデータ点の間隔が大きくなればなるほど、データ取得中のオフ共鳴の影響が強くなる。取得されたデータ点は必要の場合に取得されたデータ点に内在する位相を考慮して検知実施後に、データ点が算出後に互いに一定間隔を有するように変換される。互いに一定間隔の決定と座標軸線に沿うデータ点の引き続く変換により、ｋ−空間のその他の取得されたデータ点は変換されるので、螺旋状ｋ−空間カバーの全データ点が変換後に座標軸線と平行な方向において互いの一定間隔を有する。
【００３１】
この方法の好ましい実施態様は、請求項２乃至５の対象である。
【００３２】
この発明の好ましい実施態様では、少なくとも一つの別の層のデータを取得するデータ取得モジュールは繰り返される。別の層を層選択するために、イメージングする核スピン断層撮影法の普通の技術が使用され、例えば高周波数インパルスの平均周波数の修正が使用される。さらに、層選択の全公知の方法が使用され得る。
【００３３】
この実施例の利点は、大きな容積範囲をカバーする層における数Ｍの主にＴ1 を数値化した信号の迅速な検出にある。例えば、被検査者の脳の容積範囲が薄い厚さの４８枚の層に分割され得る。データ取得の次元性のこの拡大はさらに制限されずにＮ個の時点でデータ取得を包含するので、主にＴ1 を数値化した信号の検出後に主にＴ1 を数値化した画像の少なくともＮ×Ｍの数がデータ評価に利用できる。これによって例えば主にＴ1 を数値化した画像は２５個の時点で４８枚の層に２５６×２５６ピクセルの立体的解像度により再生され得て、その検出時間は臨床的に最も関連している（およそ１分）。
【００３４】
この発明の特に好ましい実施例では、磁気勾配Ｇz は少なくとも部分的に磁気勾配Ｇx とＧy の前にさらにｋ−空間符号化するように接続されされ、この際に磁気勾配Ｇz は切替え期間中一定時間的経過を有する。これによって主にＴ1 を数値化した信号はｋ−空間のｚ−方向における選定された符号化によって検出され得て、この際に選定された符号化は特に磁気勾配Ｇz の振幅の適した選択によって行われる。振幅の別の変更された選択が行われる前に、磁気勾配Ｇz の選択された振幅のデータ取得モジュールをＮ回繰り返すことは、特に好ましいとして明らかになった。
【００３５】
１８０°−高周波数インパルス或いは９０°−高周波数インパルスが先行されている１８０°−高周波数インパルスにより別のスピン格子緩和の発生後に、磁気勾配Ｇz の振幅がデータ取得モジュール内でさらにｋ−空間符号化するためにｋ−空間の異なるｋz −座標が別のスピン格子緩和の各発生の後に存在するように好ましく接続される。所定数Ｐに対応して、この過程は選択的にＰ回繰り返される。
【００３６】
主にＴ1 を数値化した信号の検出後に及びデータ点の処理に関連して、少なくともＰ×Ｎデータセットが存在し、この際に各データセットは三次元ｋ−空間（ｋx ，ｋy ，ｋz ）内に示され得る。この三次元ｋ−空間の各々は、ｋz ベクトルの方向におけるｋ−空間の起源から関連した距離をもったベクトルｋx とｋy により展開された面と平行な平面において等差的螺旋を有する。相対距離は各検出を基礎とする磁気勾配Ｇz の振幅によって決定される。
【００３７】
特に目的にかなった実施態様では、磁気勾配Ｇz はさらにｋ−空間符号化するために少なくとも部分的に同時に磁気勾配Ｇx とＧy と接続され、この際に切替え期間中に一定時間的経過を有する。
【００３８】
さらに、振幅の更なる選択が行われる前に、磁気勾配Ｇz の選択された振幅のデータ取得モジュールをＮ回繰り返すことは、特に好ましいとして明らかになった。
【００３９】
さらに、磁気勾配Ｇz の振幅は別の取得モジュール内で別のスピン格子緩和の発生後に、ｋ−空間の異なるｋz −座標が別のスピン格子緩和の各発生の後に存在するように接続される。この過程は選択的にＰ回繰り返される。
【００４０】
この実施態様では、時間的解像度の更なる向上はデータ取得モジュール内の容積データセットの取得によって行われる。主にＴ1 を数値化した信号の検出後に及びデータ点の処理に関連して、少なくとも少なくともＰ×Ｎデータセットが存在し、この際に各データセットは三次元ｋ−空間を表す。このｋ−空間の各々は、特にｋz ベクトルの方向に先細になる三次元螺旋により記載される。先細度は磁気勾配Ｇz のそれぞれに基礎とする振幅から生じる。
【００４１】
選択的に、別の構成が、ｋ−空間の更なる明細を導く磁気勾配の時間的経過に使用される。例えばこのｋ−空間は、増加するｋz ベクトルにより増加する直径を有する三次元螺旋により記載され得る。
【００４２】
三次元ｋ−空間による容積データセットの表示では、三次元螺旋の開放角度が少なくとも磁気勾配Ｇz の振幅によって生じる。取得されたデータの処理後に−ニュクイスト理論により決定された−ｋ−空間の外部範囲はデータ点を備えていない場合には、データ点を欠く範囲が選択的に零を備えており、それはフーリェ変換後にデータセットの補間法と同じになる。
【００４３】
この発明の別の好ましい実施態様では、磁気勾配Ｇx とＧy の少なくとも一方の位相の変更によるデータ取得モジュール内で別のｋ−空間符号化が行われる。位相変更は磁気勾配の複数値の数学的表示に関連する。位相変更によって、ｋ−空間の複数の互いに接続された螺旋状カバーを得ることが可能であり、この際にｋ−空間の螺旋状カバーは少なくとも部分的に互いに一定間隔に走行し、ｋ−空間の起源にのみ収束する。
【００４４】
目的にかなってデータ取得モジュールは別のスピン格子緩和の前に少なくとも一回繰り返され、この際に磁気勾配Ｇx とＧy の少なくとも一方の位相が各繰り返しにより変更されるので、繰り返し周期Iに関連してｋ−空間の互いに接続された螺旋状カバーが存在す
る。ｋ−空間の互いに接続されたカバーの利点は、例えば最高勾配出力の減少にある。I
の場合には、繰り返しは必要な勾配出力を１／（I2 ）の要因だけ減少する。同時に検出
の周波数帯域幅は要因１／（I）だけ減少し、この際に信号対騒音関係はｋ−空間の簡単
な螺旋状カバーと比較して要因√（I）だけ増加する。さらに、最高勾配出力の減少は商
業的な勾配システムを最近の出力データにより使用することを可能とする。
【００４５】
さらに、物理的刺激（例えば筋肉系統の電気機械的刺激）が減少された勾配出力により起こらないので、心臓病学的診断に範囲において少なくともｋ−空間の互いに接続された螺旋状カバーを使用することが特に目的にかなって明らかになった。さらに、心臓脈動の決定された周期に対して検出が行われるために、主にＴ1 数値化した信号の検出の電子心臓病学的（ＥＫＧ）トリガーを使用することが好ましいものとして明らかである。主にＴ1 数値化した信号の検出はｋ−空間の互いに接続された螺旋状カバーによって特に好ましくコーランアレンジオグラヒィ（Koranarangiographie)の範囲に使用され得る。
【００４６】
この発明によると、前記課題は、特許請求項６の上位概念と結合した核スピン断層撮影装置により、制御電子部が請求項１乃至６のいずれか一項に記載のイメージング方法を発生させることによって解決される。
【００４７】
この発明による核スピン断層撮影装置は、この発明によるパルス周波数の発生を可能とする制御電子部を備えている。これによって、主にＴ1 数値化した信号の検出のために、臨床的に関連した検出時間で使用され得る核スピン断層撮影装置が利用される。この発明による核スピン断層撮影装置は、さらに、できる限りコンパクトに構成され、従来の医者実務経験や病院に配置を可能とする外寸法を有する。選択的に主磁場を発生させる手段は１２テスラにまでの主磁場を発生させるように使用される。それ故に、被検査者の解剖学的画像は、スピン格子緩和時間（Ｔ1 ）に対する定量的記述を維持する高磁場の影響の下で発生され得る。さらに、この発明による核スピン断層撮影装置はｋ−空間符号化及び層励起に対する勾配の迅速な切替え及び高い勾配出力を可能とし、この際に勾配はデータ取得モジュール内の選択的に正弦状及び長方形状又はそのいずれかの一方の時間的経過を有する。好ましくは、取得されたデータの補間法は既に獲得中に行われ、この際にデータは磁気勾配の正弦状の時間的経過により、非線形取得格子から線形格子に補間法で求められる。
【００４８】
好ましい実施態様では、核スピン断層撮影装置はデータセットを再分類して、取得されたデータをデカルト座標格子に付属させる手段及びフーリェ再生手段を有する。
【００４９】
これによって好ましくは、再分類して付属させるデータは従来のフーリェ変換によって画像空間に移送され得るので、主にＴ1 を数値化した画像が生じる。
【００５０】
この発明の別の利点、特色と目的にかなった実施態様は、図面に基づく好ましい実施例の次の表示から明らかになる。
【実施例１】
【００５１】
図１は、この発明によるイメージング方法の実施例の勾配列及び高周波数インパルス列の原理的経過を示す。
【００５２】
まず最初に、分析すべき試料は静的主磁場にさらされ、この際に巨視的磁気化が形成され、主磁場の経過と平行に整合し、それは平衡状態の整合に一致する。この平衡状態では、巨視的磁気化の横断方向成分が零より小さいか、或いは零である。
【００５３】
適用された非層選択的９０°高周波数インパルスは、巨視的磁気化を飽和させる。データの検出時間は理論的に少なくとも使用された勾配システムの出力範囲、分析すべき試料の起こり得る物理的要因（筋肉系統の電子物理的刺激波など）及び分析すべき試料の時定数Ｔ1 に依存する。非層選択的９０°高周波数インパルスの接続は好ましい、というのは、多数の非層選択的励起に基づいて、引き続く１８０°高周波数インパルスによって反転された巨視的磁気化の各同じ値は反転に関連して第一層選択的α−高周波数インパルスを開始するために存在するからである。これによって検出時間は明らかに減少され得る。
【００５４】
自由選択可能な再生期間後にこの再生期間中に巨視的磁気化が再び平衡状態の方向に形成され、非層選択的１８０°高周波数インパルスは巨視的磁気化を反転させるので、巨視的磁気化の長手方向成分は高周波数インパルスの印加の終りに主磁場の方向と平行せずに延びている。核スピン−巨視的磁気化の原子構成部材のエネルギー交番作用に基づいてスピン格子緩和が行われ、静的主磁場と平行に巨視的磁気化の本来の整合の時間依存的再生を導く。  
【００５５】
巨視的磁気化の非層選択的反転に関連して、試料の第一層は層選択的α−高周波数インパルスによる核スピンによって選定される。このα−高周波数インパルスは巨視的磁気化の横断方向成分を発生させるために巨視的磁気化の長手方向成分の一部を利用する。層選択的励起に基づいて、磁気勾配Ｇx とＧy はｋ−空間符号化するように同時に接続される。磁気勾配Ｇx とＧy の時間的経過は正弦状に且つ向上した振幅により行われる。この場合に主にＴ1 を数値化した信号のデータ取得は磁気勾配Ｇx とＧy の面前で行われる。ｋ−空間の生じる第一螺旋状カバーの経過がｋ−空間の平面の表示の見本に図２から採用され得る。
【００５６】
磁気勾配Ｇx とＧy の切替え周期の終りには、カバーのデータ取得が終了される。取得された主にＴ1 を数値化した信号は、平均して利用する長手方向成分に依存してコントラストを有する。
【００５７】
ｋ−空間の第一カバーのデータ取得に関連して、層選択的α−高周波数インパルスの新たな使用によって別の層の層選択が行われ、前もってのように同じｋ−空間符号化により続く。所定数（Ｍ）の異なる層の同じｋ−空間符号化の主にＴ1 を数値化した信号のこのような繰り返した取得後に、さらに、試料の第一層が層選択的α−高周波数インパルスによって励起され、この際に同じｋ−空間符号化の別の信号のデータ取得が行われる。このテーマによると、巨視的磁気化の反転に基づいてＭ層の同じままであるｋ−空間符号化にて且つ反転時点に対してＮ個の互いに異なる時点でデータが取得される。  
【００５８】
Ｎ個の時点でＭ層の信号のデータ取得に関連して、再生期間の時間的間隔において非層選択的１８０°高周波数インパルスにより続いた非層選択的９０°高周波数インパルスの新たな印加によって巨視的磁気化の別の非層選択的反転は行われる。層選択的α−高周波数インパルスによって第一層の励起後に、再び磁気勾配Ｇx とＧy はｋ−空間符号化するように同時に接続される。磁気勾配Ｇx とＧy の時間的経過は正弦状に且つ向上した振幅により行われ、この際に磁気勾配Ｇx とＧy の少なくとも一方の位相が別のｋ−空間符号化するように変更された。引き続いて、別のｋ−空間カバーのデータはさらにＭ層とＮ個の時点で取得される。
【００５９】
図２は、ｋ−空間の平面の螺旋状カバーの例示的表示を備えるデータ取得モジュールの繰り返しに関する前記経過の概略的表示を示す。図２における水平に数値化したラインはそれぞれの検出時点Ｎを表し、ｋ−空間平面の相前後して接続された概略的表示はＭ層のデータ取得を表す。引かれたラインと点線で示されたラインとはｋ−空間の異なるカバー（I）を具体的に説明する。                                                      
【００６０】
取得されたデータセットの完全な検出の終了後に行われる処理はIカバーによりＮ時点
でＭ層のｋ−空間のそれぞれに完全なデータセットに導く。
【００６１】
図３は、この発明によるイメージング方法の好ましい実施例の勾配列及び高周波数インパルス列の原理を示す。
【００６２】
別の好ましい実施例は、磁気共鳴Ｇz がさらにｋ−空間を符号化するために層選択後にα−高周波数インパルスによって磁気共鳴Ｇx とＧy の前に接続されることによって図１と図２に基づく前記実施例と相違している。この磁気共鳴Ｇz は切替え期間中に一定時間的経過を有する。巨視的磁気化の飽和と反転に関するそれ以上の連続が９０°高周波数インパルスによって及び連続する１８０°高周波数インパルスによって行われる前に、データ取得モジュールは磁気共鳴Ｇz の選択された振幅のためにＮ×I回繰り返される。それ
ぞれの選択されたｋz 符号化のために次のIカバーはＮ時点で生じる。
【００６３】
図４は、それぞれに３つの互いに異なるｋz 符号化のためのベクトルｋx とｋy により表現された平面と平行な平面において３等差螺旋を備える３つの三次元ｋ−空間の重ねられた表示を示す。この種の重ねられた表示は図３に基づく実施例のデータ取得モジュールの３つの繰り返しを表す。
【００６４】
図５は、この発明によるイメージング方法の別の特に好ましい実施例の勾配列及び高周波数インパルス列の原理表示を示す。
【００６５】
特に好ましい実施例では、磁気共鳴Ｇz は層選択後に別のｋ−空間符号化に対するα−高周波数インパルスによって同時に磁気共鳴Ｇx とＧy と接続され、さらに切替え期間中に一定時間的経過を有する。振幅の更なる選択が行われる前に、データ取得モジュールは磁気共鳴Ｇz の選択された振幅のためにＮ×I回繰り返される。磁気共鳴Ｇz の振幅は、
取得モジュールの更なる繰り返し内に更なるスピン格子緩和の励起後に、ｋ−空間の異なるｋz 符号化が更なるスピン格子緩和のそれぞれの励起に基づいて存在するように、接続される。この過程はＰ回繰り返される。
【００６６】
図６は、一つの三次元ｋ−空間に基づく容積データセットの表現を示す。この三次元螺旋の異なる開放角度は磁気勾配Ｇz の５つの異なる振幅により生じる。
【００６７】
図６に基づいて、磁気勾配Ｇz の異なる振幅の容積データセットの場合には、ｋ−空間の−ニュクイスト理論により決定された−外部範囲はデータ点を設けられることが例示的に採用され得る。選択的に、データ点が取得されなかったデータ容積の外部範囲は零を設けられ、それに基づいてフーリェ変換の使用が可能とされる。
【図面の簡単な説明】
【００６８】
【図１】この発明によるイメージング方法の実施例の勾配列及び高周波数インパルス列の原理表示を示す。
【図２】ｋ−空間の平面の螺旋状カバーの例示的表示を備えるデータ取得モジュールの繰り返しにおける好ましい経過の概略表示を示す。
【図３】この発明によるイメージング方法の別の好ましい実施例の勾配列及び高周波数インパルス列の原理表示を示す。
【図４】図３による実施例に一致するｋ−空間の螺旋状カバーの概略表示を示す。
【図５】この発明によるイメージング方法の別の特に好ましい実施例の勾配列及び高周波数インパルス列の原理表示を示す。
【図６】図５による実施例に一致するｋ−空間の螺旋状カバーの概略表示を示す。
【符号の説明】
【００６９】
Ｇx ，Ｇy ，Ｇz ．．．．．磁気勾配
ｋx ，ｋy ，ｋz ．．．．．ベクトル
Ｍ．．．．．層        
Ｎ．．．．．時点の数
Ｉ．．．．．カバー
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【国際調査報告】
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