(57)【要約】【課題】ともに静止状態の永久磁石とコイルよりコイルの両端から起電力を得る方法。【解決手段】複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場内即ち素数磁場内のコイルは運動を行いまた永久磁石と力の作用を及ぼし合うという実験事実と素数磁場内の磁気モ−メントをもつ粒子の運動方程式より導かれる物理内容と電磁現象を対応させた理論研究とにより素数磁束は時間変化しており、素数磁場内の静止状態のコイル内に新たな素数磁場を配置することによる素数磁束の共鳴振動によりコイルの両端から起電力を得る方法が解決できる。【選択図】図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場内のコイルは運動を行い、また永久磁石と力の作用を及ぼし合うなどの実験事実と素数磁場内の磁気モ−メントをもつ粒子の運動方程式より導かれる物理内容を電磁現象に対応させた理論研究とにより素数磁束は時間変化しており、従って素数磁場内の静止状態のコイルの両端に起電力が現れ、コイル内に新たな素数磁場即ち同磁極を点、線、面で接触または近接させた永久磁石を配置することによる素数磁束の共鳴振動により、コイルの両端により大きな起電力が現れることよりともに静止状態の永久磁石とコイルよりコイルの両端から起電力を得る方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
ともに静止状態の永久磁石とコイルより、コイルの両端から起電力を得るという電磁現象の原理的事象を得る方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
１８２４年アラゴ−は磁石の回転に伴い銅の円板が回転するという磁気現象を発見した。
【０００３】
１８３１年ファラディは中空のコイルの中で磁石を運動させるとコイルの両端に起電力が現れるという電磁現象を発見した。
【０００４】
アラゴ−、ファラディの実験に共通していえることは磁石の運動により電磁現象が現れることである。
【０００５】
しかし磁石、コイルともに運動させずにコイルの両端から起電力が現れるという電磁現象は現段階では見当たらない。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００６】
【特許文献１】特願２００８−１４０３１８号
【特許文献２】特願２００８−２５６９７９号
【特許文献３】特願２００８−３２９１７２号
【特許文献４】特願２００９−４２１８６号
【特許文献５】特願２００９−１６０３６９号
【特許文献６】特願２００９−２３８１２０号
【特許文献７】特願２０１０−３５８６号
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】量子力学を学ぶための解析力学入門
【非特許文献２】大学講義シリ−ズ量子力学概論
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
磁石とコイルよりコイルの両端から起電力を得るには磁石の運動またはコイルの運動が電気磁気学の基本条件である。
【０００９】
電気磁気学の基本条件とは矛盾するが磁石もコイルも運動させずにコイルの両端から起電力が得られればエネルギ−効率の観点からも有益な発電システムとなる。
【００１０】
従って発明が解決しようとする課題は、ともに静止状態の永久磁石とコイルよりコイルの両端から起電力を得る方法である。
【課題を解決するための手段】
【００１１】
ともに静止状態の永久磁石とコイルよりコイルの両端から起電力を得るという発想は電気磁気学の基本条件とは矛盾する考え方であり、このような新規の電磁現象を得るためには実験と理論の両面からの研究が必要である。
【００１２】
実験面からは、複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場内に糸で吊したコイルを置くとコイルは直線運動とか回転運動をし、銅の丸棒を銅線でコイル状に巻いたものもやはり運動する。但し軟鉄の丸棒を銅線でコイル状に巻いたものはほとんど運動しない。また素数磁場内のコイルは永久磁石と力の作用を及ぼし合う。
【００１３】
このような実験事実は素数磁場内のコイルを横切る素数磁束が時間変化していることにより説明でき、従って素数磁束は時間変化している。
【００１４】
素数磁束の時間変化により素数磁場内の静止状態のコイルには起電力が誘導されコイルの両端に起電力が現れる。
【００１５】
理論面からは、素数磁束の整列分布または素数磁場で実現される運動を説明する変分原理の概念を有する素数に関する数論式より導かれる、数値計算を満足する数論的最小作用の法則を数論的微分方程式で記し、数論的微分方程式に基礎物理量を与え、数値計算を満足する数論的物理的微分方程式に書き換え、更に数論的物理的微分方程式を次元統一の観点から素数磁場内で磁気モ−メントをもつ粒子の運動を説明する運動方程式に書き換える。運動方程式の意味する物理内容を電磁現象に対応させることにより素数磁場内の静止状態のコイルに（プランク定数）×（角振動数）に比例した電気エネルギ−が誘導されコイルの両端に起電力が現れることが説明できる。
【００１６】
実験、理論の両面から共通していえることは素数磁束の時間変化であり、従って素数磁場内の静止状態のコイルの両端に起電力が現れるが、より大きな起電力を得るためにコイル内に新たな素数磁場即ち同磁極を点、線、面で接触または近接させた永久磁石を配置することによる素数磁束の共鳴振動によりコイルの両端からより大きな起電力が得られる。
【００１７】
二つの素数磁場の永久磁石は、同一の残留磁束密度、保持力を有することが好ましい。またコイル内の永久磁石は振動自在に保持されていれば永久磁石自体の振動の効果も期待できるので好ましい。
【００１８】
従って発明を解決するための手段は、素数磁場内の静止状態のコイル内に新たな素数磁場即ち同磁極を点、線、面で接触または近接させた永久磁石を配置することにある。
【発明の効果】
【００１９】
本発明は外から力の作用とか仕事を与えなくても起電力を得ることができるのでエネルギ−効率という観点からみれば優れた効果を有する。
【００２０】
起電力の持続的供給の観点からみれば永続的な供給の効果を有する。
【図面の簡単な説明】
【００２１】
【図１】ともに静止状態の永久磁石とコイルより、コイルの両端から起電力を得る方法の概略図である。
【発明を実施するための形態】
【００２２】
ともに静止状態の永久磁石とコイルより起電力を得るという発想は電気磁気学の基本条件の外側に位置する条件であることから実験と理論の両面からの研究が必要であり、特に理論面からは新たな概念を導入した数理思考が求められる。
【００２３】
新たな数理思考は本発明の素数磁場内の静止状態のコイルの両端に起電力が現れることを説明する必要があり、そのためには素数磁場内で磁気モ−メントをもつ粒子の運動を記述する数理理論を求める必要がある。
【００２４】
数理理論は本発明においては素数磁場内で磁気モ−メントをもつ粒子の運動方程式を求めることである。
【００２５】
運動方程式を求める手法は、解析力学ではＬ（ラグランジェアン）を定義し、作用積分（数式１）の変分が０となるように場の量の満たす微分方程式を求めることにある。
【００２６】
【数１】
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【００２７】
本発明では素数磁場内の磁気モ−メントをもつ粒子のＬを最初から具体的に定義するのは困難であるので、数値計算を満足する素数に関する数論式を変分原理に対応させるという新たな概念を導入する。新たな概念を導入した数理理論の概略を以下に記す。
【００２８】
変分原理に対応した数値計算を満足する素数に関する数論式を特許文献５に記した数式（数式２）とする。（数式２）は具体的には素数磁場の運動方程式を表示している。（数式２）は簡単に（数式３）と書ける。（数式３）は素数磁場の数論式表示の運動方程式であるから物理式としての運動方程式を求めるには（数式３）に写像とか座標変換そして変数変換を施し複素平面で記すのが適当である。
【００２９】
【数２】
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【００３０】
【数３】
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【００３１】
詳細な数式導出の課程は省略するが、（数式３）に特許文献７に記した等角写像（数式４）と複素平面への座標変換（数式５）を施し、更に（数式６）で記される変数変換を施すことにより、変分原理に対応し数値計算を満足する最小作用の法則を数論的微分方程式（数式７）として記す。
【００３２】
【数４】
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【００３３】
【数５】
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【００３４】
【数６】
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【００３５】
【数７】
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【００３６】
（数式７）は幾何学的な数式として（数式８）と書かれ（数式８）に（数式６）を適用すると当然数値計算を満足している。
【００３７】
【数８】
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【００３８】
（数式８）に基礎物理量であるプランク定数、静止電子質量を与え、数値計算を満足する幾何学的な数式として（数式９）が求まる。（数式９）は数値計算を満足する数論的物理的微分方程式（数式１０）に書き換えられる。
【００３９】
【数９】
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【００４０】
【数１０】
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【００４１】
（数式１０）を次元統一の観点より微細構造定数を用いて書き換えると、素数磁場内で磁気モ−メントをもつ粒子の運動方程式とみなされる（数式１１）となる。（数式１１）の左辺の第１項は素数磁場と磁気モ−メントをもつ粒子との相互作用エネルギ−を意味し、左辺の第２項は位置エネルギ−を意味していると考えることができる。また（数式１１）はシュレディンガ−の運動方程式（数式１２）と類似した形式となっている。（数式１１）と（数式１２）の主たる相違点は位置エネルギ−の項が正と負になっている点である。このことは素数磁場での反ク−ロン力を説明する。
【００４２】
【数１１】
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【００４３】
【数１２】
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【００４４】
次に運動方程式の意味する物理内容を電磁現象に対応させることが求められる。運動方程式の意味する物理内容は、素数磁場と磁気モ−メントをもつ粒子との相互作用エネルギ−はゼ−タ関数上に（プランク定数）×（角振動数）に比例したエネルギ−として誘導されることを意味し、エネルギ−は回転エネルギ−などの力学的エネルギ−とか電気エネルギ−（エレクトロンボルト）に変換される。
【００４５】
ゼ−タ関数は特許文献５に記した数式（数式１３）で表されるが運動方程式を導出する際の過程での計算により（数式１４）に移され（数式１４）の絶対値関数のグラフを描くことによりゼ−タ関数は複素平面に垂直上方に伸びるスパイラル曲線か若しくは垂直上方に位置する複数の単一ル−プとなる。
【００４６】
【数１３】
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【００４７】
【数１４】
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【００４８】
スパイラル曲線とか複数の単一ル−プという幾何学的な形状を意味するゼ−タ関数を幾何学的な形状を有するコイルにそのまま対応させて考えれば、運動方程式の意味する物理内容はコイル上に（プランク定数）×（角振動数）に比例した電気エネルギ−が誘導されコイルの両端に起電力が現れるという電磁現象を説明する。
【００４９】
以上の記述により理論面から素数磁場内のコイルの両端に起電力が現れることが説明でき、また実験面からは素数磁場内のコイルは運動するとか、永久磁石と力の作用を及ぼし合うなどの実験事実がある。
【００５０】
従って理論と実験の両面から共通していえることは素数磁束は時間変化していることである。素数磁束の時間変化はゼ−タ関数の意味する物理内容より、素数磁場の不連続構造または素数磁束の不連続分布を保存するために生じる電磁現象であると考えることができる。
【００５１】
素数磁束の時間変化を利用し、より大きな起電力を得るためにコイル内に新たな素数磁場即ち同磁極を点、線、面で接触または近接させた永久磁石を配置することによる素数磁束の共鳴振動によりコイルの両端からより大きな起電力が得られる。
【００５２】
コイル内の永久磁石は振動自在に保持されていれば永久磁石自体の振動の効果も期待できて好ましい。
【００５３】
従って発明を実施するための形態は、素数磁場内の静止状態のコイル内に新たな素数磁場を配置することによる素数磁束の共鳴振動によりコイルの両端から起電力を得ることにある。
【産業上の利用可能性】
【００５４】
起電力は発電として産業上種々の方面に利用できる。
【符号の説明】
【００５５】
１  永久磁石
２  コイル
３  コイル内の永久磁石を振動自在に保持するための材（例えば非磁性材質のバネ）
４  起電力
【図１】
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