(57)【要約】【課題】永久磁石の磁場エネルギ−を電気エネルギ−に変換する方法、つまり電解質を用いない永続的な電池を得る方法。【解決手段】    複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場では素数磁束は整列分布しそして整列分布を保持するための力の作用が出現することにより素数磁場内に表面をホ−ルとフラットに格子状に配置した金属を配設すれば金属の伝導電子はホ−ル底部に集積しエントロピ−力によりフラットに流れる。従ってホ−ル底部はアノ−ド極、フラットはカソ−ド極としての電池機能を保有することにより電解質を用いない永続的な電池を得る方法が解決できる。【選択図】    図３
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場では素数磁束は素数磁場の幾何学構造であるト−ラス、球面上にル−プ状で整列分布し、また素数磁場に垂直方向にもスパイラル状で整列分布しそして整列分布を保持しようとする力の作用が出現することによりト−ラス、球面上の電荷は素数磁束に沿って円運動とか対数スパイラル運動を行う。従って素数磁場内に、表面に多数のホ−ルとフラットを格子状に配置した金属を配設することによりト−ラス、球面上で円運動とか対数スパイラル運動をしている伝導電子は素数磁場に垂直方向に整列分布している素数磁束に沿って金属表面へ配位しようとしホ−ル底部では伝導電子の整列運動による磁気モ−メントの整列が乱れることより伝導電子はホ−ル底部に集積しエントロピ−力によりフラットに流れる。従ってホ−ル底部はアノ−ド極、フラットはカソ−ド極としての電池機能を保有し電流はフラットからホ−ル底部へ流れることにより素数磁場内に、表面に多数のホ−ルとフラットを格子状に配置した金属を配設することにより電解質を用いない永続的な電池を得る方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は金属の伝導電子に永久磁石の磁場を作用させ運動を与えることにより、電解質を用いない永続的な電池を得る方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
電磁気学によると磁場は静止している電荷には影響を及ぼさない。従って磁場は静止している電荷には運動等の物理的事象は及ぼさない。
【０００３】
磁場は運動している電荷にはロ−レンツ力という力の作用を及ぼす。
【０００４】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場では素数磁束は縦方向と横方向に振動している。素数磁束の振動は電圧の振動を発するので静止している電荷に運動等の影響を及ぼす。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特願２００８−１４０３１８号
【特許文献２】特願２００８−２５６９７９号
【特許文献３】特願２００８−３２９１７２号
【特許文献４】特願２００９−４２１８６号
【特許文献５】特願２００９−１６０３６９号
【特許文献６】特願２００９−２３８１２０号
【非特許文献】
【０００６】
【非特許文献１】基礎数学ハンドブック    ペ−ジ４６３〜４８３
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００７】
素数磁場は静止している電荷に運動を与えることにより素数磁場は金属の伝導電子に運動を与える。
【０００８】
伝導電子の運動はその方向が無秩序であったり相反するものであると打ち消し合い巨視的に運動は零に近いものとなり有効な電流は取り出せない。
【０００９】
発明が解決しようとする課題は素数磁場を金属の伝導電子に作用させ伝導電子に秩序性を有する運動そして等方向性を有する運動を与え有効な電流を得ることにあり従って永久磁石の磁場エネルギ−を直接的に電気エネルギ−に変換する方法つまり電解質を用いない永続的な電池を得る方法である。
【課題を解決するための手段】
【００１０】
本出願の課題は永久磁石の磁場の作用により金属の伝導電子に秩序性を有した等方向性の運動を与え有効な電流を得ることにあるから磁場は静止した電荷には影響を及ぼさないとする電磁気学の考えとは反することになる。
【００１１】
従って課題を解決するためには電磁気学とは概念を異にする理論を求める必要があり本出願人は数論上の素数を用いて記述される数論式は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場と対応する関係にあるとする素数場理論を考えた。
【００１２】
素数場理論により素数磁場は通常の磁場とは異なる幾何学構造、物理的特性を保有し素数磁場での磁束を素数磁束と名称すれば素数磁束は幾何学構造であるト−ラス、球面上にル−プ状となって整列分布しそして物理的特性として振動している。
【００１３】
素数磁束のト−ラス、球面上でのル−プ状の整列分布そして振動は電荷に運動を与える。そして幾何学構造であるト−ラス、球面も整列分布し、素数磁束の整列分布並びにト−ラス、球面の整列分布を保持するために力の作用が生じる。その力はク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力に対応すると考える。
【００１４】
従って素数磁場内に金属を配設すれば伝導電子はク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力によりト−ラス、球面という幾何学構造上でル−プ状で整列分布している素数磁束に沿って円運動とか対数スパイラル運動という秩序性を有した運動即ち整列運動をする。
【００１５】
素数磁束はそのすべてがト−ラス、球面上に整列分布しているのではなく素数磁場に垂直方向にスパイラル状で整列分布している素数磁束も存在する。円運動とか対数スパイラル運動をしているト−ラス、球面上の伝導電子は垂直方向にスパイラル状で整列分布している素数磁束に沿って金属表面に配位しようとする。
【００１６】
垂直方向の素数磁束に沿って金属表面に配位しようとする伝導電子を直接的に有効な電流として取り出すことは困難である。
【００１７】
素数磁場内の金属の表面をホ−ル（穴）とフラット（平坦）とすることによりホ−ル底部では伝導電子の円運動とか対数スパイラル運動による磁気モ−メントの整列が乱れることより伝導電子はホ−ル底部に集積する。
【００１８】
ホ−ル底部に集積した伝導電子はエントロピ−力によりフラットに流れる。つまり伝導電子はホ−ル底部よりフラットに流れ、電流はフラットよりホ−ル底部に流れる。
【００１９】
従って素数磁場内の金属の表面をホ−ルとフラットとすることにより金属は電池機能としての性質を保有し、ホ−ル底部はアノ−ド極、フラットはカソ−ド極となる。
【００２０】
１個のホ−ル、フラットの対から得られる電流は微弱でも多数のホ−ル、フラットの対から得られる電流を合計すれば有効な電流が得られる。例えば５平方ｃｍの金属表面に２ｍｍ間隔で格子状のホ−ルを作成すれば６２５個のホ−ル、フラットの対ができる。
【００２１】
用いる金属は良導体であるアルミニウム板とか銅板が適している。
【００２２】
従って課題を解決するための手段は素数磁場内に、表面に多数のホ−ルとフラットを格子状に配置した金属を配設することにあり、ホ−ル底部はアノ−ド極、フラットはカソ−ド極となることから多数のホ−ル底部とフラットから得られる電流を合計することにより電解質を用いない永続的な電池を得る方法が解決できる。
【発明の効果】
【００２３】
本発明によれば、永久磁石の磁場エネルギ−を何らの電気的、機械的操作を与えなくても直接電気エネルギ−に変換できる。
【００２４】
電気エネルギ−を電気分解に利用することにより、アルカリ水溶液中で水を電気分解してホ−ル底部のアノ−ド極で酸素、フラットのカソ−ド極で水素を発生させることができる。
【図面の簡単な説明】
【００２５】
【図１】素数磁場での素数磁束の整列分布を示す図である。
【図２】幾何学構造であるト−ラス、球面で素数磁束が整列分布をしない曲面を示す図である。
【図３】電解質を用いない永続的な電池の概略図である。
【発明を実施するための形態】
【００２６】
本発明は素数場理論から導かれることより、発明を実施するためには素数磁場での素数磁束の整列分布、素数磁場でのク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力の出現、そしてそれらの力による電荷の整列運動を説明する必要がある。
【００２７】
素数磁束の整列分布とは素数磁束が素数磁場の幾何学構造であるト−ラス、球面上でル−プ状で秩序性を有して分布していること、そして素数磁場に垂直方向にスパイラル状で秩序性を有して分布していることを意味する。電荷の整列運動とは整列分布してい素数磁束に沿う電荷がク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力により円運動とか対数スパイラル運動という秩序性を有した運動を意味する。
【００２８】
先ずト−ラス、球面上で素数磁束がル−プ状で整列分布することを説明する。素数磁束の整列分布を説明するためには複素変数の関数論とその絶対値関数、そして整列分布を意味するζ（ｓ）関数が重要でありζ（ｓ）は幾何学的にはル−プを意味する関数である。  ζ（ｓ）を（数式１）で定義する。ζ（ｓ）の絶対値｜ζ（ｓ）｜を複素平面上の点ｓより垂直上方に整列分布するル−プであると考えるとζ（ｓ）は概念的には素数磁束の静的な整列分布を意味する。素数磁束の静的な整列分布を求めるには素数磁束とζ（ｓ）の関数の絶対値との対応関係を求める必要がある。
【００２９】
【数１】
2011147199.tif 000003
【００３０】
素数磁束とζ（ｓ）の関数の絶対値との対応関係を求めるには素数磁束の整列分布という概念より考えてζ（ｓ）の関数は三角関数表示が適切である。（数式１）より関数ＳＩＮＬｎζ（ｓ）に関する数式（数式２）が求まる。（数式２）より（数式３）が求まる。（数式３）の実数値表示として数値計算を満足する（数式４）が求まる。そして（数式３）の絶対値関数として（数式５）が求まる。
【００３１】
【数２】
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【００３２】
【数３】
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【００３３】
【数４】
2011147199.tif 000006
【００３４】
【数５】
2011147199.tif 000007
【００３５】
（数式５）の絶対値関数は、数論的観点から（ζ（ｓ））×（ζ（ｓ）の複素共役）＝素数磁束という置換を考えれば特許文献３の数論式（数式６）により書き換えられて（数式７）となる。絶対値関数は曲面を表現しているので（数式５）と（数式７）とにより絶対値関数のグラフを描くことにより、素数磁束は曲面上でル−プ状となって秩序性を有して分布している。曲面をト−ラス、球面とすると素数磁束はト−ラス、球面上で静的な整列分布をしている。
【００３６】
【数６】
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【００３７】
【数７】
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【００３８】
次に素数磁場に垂直方向に素数磁束がスパイラル状で整列分布することを説明する。素数磁束の垂直方向の整列分布を考えるとき、素数磁束の縦方向と横方向への振動を考慮に入れて素数磁束の縦方向と横方向への取り替えに対し数論上自由な形式となる数論式を新たに求める必要がある。新たな数論式は当然数値計算を満足する必要があり、その数論式を（数式８）とする。（数式８）の１／ζ（ｓ）は概念的には素数磁束の動的な整列分布を意味している。
【００３９】
【数８】
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【００４０】
（数式８）は素数磁束の縦方向と横方向への取り替えに対し自由な形式となっており、又φ（ｋ）は数論上φ（ｋ）〜（１／素数磁束）が成立するから（数式８）のφ（ｋ）を素数磁束に置換しても物理的内容は変化しない。（数式８）の右辺の複素変数の関数について、その絶対値関数を（数式９）としてそのグラフを描くことにより、素数磁束は垂直方向にスパイラル状で秩序性を有して分布している。つまり素数磁束は垂直方向に動的な整列分布をしている。
【００４１】
【数９】
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【００４２】
次に素数磁場の幾何学構造であるト−ラス、球面の整列分布を説明する必要がある。ト−ラス、球面の整列分布とは、例えばト−ラス、球面が直線上に配位していることを意味する。ト−ラス、球面が無秩序に分布していれば、素数磁束がト−ラス、球面上に整列分布していても巨視的にみて素数磁束は無秩序分布となり電荷は整列運動を為しえない。電荷が整列運動を為すためにはト−ラス、球面の整列分布が必要である。
【００４３】
ト−ラスと球面を特許文献６のＭ関数によりト−ラスをＭ（λ（ｋ））、球面をＭ（｜Ｌｎ  φ（ｋ）｜）と書くと、ト−ラスと球面は（数式８）を用いて、数値計算を満足する（数式１０）が求まる。
【００４４】
【数１０】
2011147199.tif 000012
【００４５】
（数式１０）の右辺の｜ζ（ｓ）｜は複素平面上の点ｓより垂直上方に整列分布するル−プであると考えると（数式１０）はト−ラス、球面が素数磁場に垂直方向に配位する位置を違えて整列分布していることを示している。つまりト−ラス、球面は素数磁場に垂直方向に整列分布している。
【００４６】
以上の説明により素数磁場の幾何学構造ト−ラス、球面上での素数磁束の整列分布とト−ラス、球面の整列分布を（図１）に示す。但し（数式４）の条件により素数磁束はト−ラス、球面の全曲面上で整列分布しているわけではない。素数磁束が整列分布していない曲面を（図２）に示す。（図２）の斜線部分は整列分布していない曲面である。
【００４７】
次に電荷の整列運動を説明するために必要な要因である素数磁場でのク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力の出現について説明する。素数磁束のト−ラス、球面上での整列分布、ト−ラス、球面の整列分布は素数磁場の作用により整列分布しているが素数磁場の作用を物理上の力の作用に対応させることにより素数磁束並びにト−ラス、球面の整列分布を保持するための力が具体的に表示できる。
【００４８】
素数磁束並びにト−ラス、球面の整列分布を保持するための力は特許文献５の数式（数式１１）で表示される。（数式１１）は直感的には理解しずらい式であるため次のような写像を考える。複素平面上の点ｓを直交複素座標により複素平面上の点ｘ＋ｉｙに移す等角写像を考えることにより、この変換は単位円に関する反転を意味し、円は円に移る。反転を表示する変換式を（数式１２）とする。
【００４９】
【数１１】
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【００５０】
【数１２】
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【００５１】
｜ζ（ｓ）｜を幾何学的なル−プに、幾何学的なル−プをＭ関数に、更に特許文献５よりＭ関数を質量とか電気量に対応させて考えると（数式１１）と（数式１２）よりク−ロン力式、反ク−ロン力式そしてｓを万有引力定数Ｇに対応させて万有引力式を表示する概念式が求まる。従ってク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力はト−ラス、球面上での素数磁束の整列分布並びにト−ラス、球面の整列分布を保持するために出現する力であると考えることができる。
【００５２】
素数磁場でのク−ロン力、反ク−ロン力の出現、特に反ク−ロン力の出現は物理の観点からは奇異に感じられる。反ク−ロン力の出現は素数磁場での素数磁束の縦方向と横方向への取り替えが自由であることに起因していることによるものであると考えられる。
【００５３】
従って素数磁場ではク−ロン力、反ク−ロン力は時間振動して出現していると考えることができる。つまり素数磁場はク−ロン力、反ク−ロン力そして万有引力が混在している場であると考えられる。
【００５４】
素数磁場でのク−ロン力、反ク−ロン力、万有引力は電荷に力の作用を及ぼし運動を与える。運動については運動の軌道が重要な要素であり、運動の軌道については重力の結合定数である万有引力定数Ｇとか電磁力の結合定数である微細構造定数の意味する幾何学的、物理的内容を知る必要がある。
【００５５】
先ほどの記述でｓをＧに対応させれば万有引力式の概念式が求まるとしたが、ｓをＧに対応させればＧも複素表示で記すことができる。Ｇの数値を満足する複素表示は数式（数式１３）で表わされる。（数式１３）は（数式１４）より（数式１５）となる。（数式１５）の右辺の複素関数は三角関数の複素変数で表わされるからＧはル−プ分布、即ち整列分布という概念を有している。
【００５６】
【数１３】
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【００５７】
【数１４】
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【００５８】
【数１５】
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【００５９】
Ｇと同じように考えて微細構造定数は（数式１６）で表わされる。従って微細構造定数も整列分布という概念を有している。
【００６０】
【数１６】
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【００６１】
Ｇとか微細構造定数の整列分布の概念は、万有引力とかク−ロン力、反ク−ロン力による電荷の運動はル−プ軌道をとることを示唆する。従って電荷はト−ラス、球面上に整列分布している素数磁束に沿って円運動とか対数スパイラル運動という整列運動を行う。
【００６２】
以上の記述により素数磁場内の金属の伝導電子はト−ラス、球面上で整列運動を行いそして素数磁場に垂直方向にスパイラル状で整列分布している素数磁束に沿って金属表面に配位しようとする。
【００６３】
金属の表面をホ−ルとフラットに形成することによりホ−ル底部では伝導電子の整列運動による磁気モ−メントの整列が乱れることにより伝導電子はホ−ル底部に集積する。
【００６４】
ホ−ル底部に集積した伝導電子はエントロピ−力によりフラットに流れる。従ってホ−ル底部はアノ−ド極、フラットはカソ−ド極としての電池機能を保有する。電流はフラットからホ−ル底部へ流れる。
【００６５】
従って、素数磁場内に、多数のホ−ルとフラットを格子状に配置した金属を配設し、多数のホ−ル底部とフラットを導体で結線することにより電解質を用いない永続的な電池を得ることができる。
【産業上の利用可能性】
【００６６】
永続的な電池は発電、動力源などの種々の用途に用いることができる。
【符号の説明】
【００６７】
１        ト−ラス
２        球面
３        ト−ラス上で整列分布している素数磁束
４        球面上で整列分布している素数磁束
５        垂直方向に整列分布している素数磁束
６        立体角π  ／３
７        金属表面のホ−ル
８        金属表面のフラット
９        金属    例えばアルミニウム板とか銅板
１０    永久磁石
１１    ホ−ル底部を結線する導体
１２    フラットを結線する導体
１３    電流
【図１】
2011147199.tif 000019
【図２】
2011147199.tif 000020
【図３】
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