(57)【要約】【課題】永久磁石の磁束線に何らの力学的、電気磁気的作用を与えずに磁束線を接触させ接触により生ずるエネルギーを熱放射として放出させる方法。【解決手段】複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場では素数場の理論により素数磁束線は整列するので２個の素数磁場を対向させて配設することにより、素数磁束線同志は接触と分離という周期性のある振動を行い、接触したとき素数磁場のエネルギーを熱放射として放出することにより課題は解決できる。【選択図】図３
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場では素数場の理論により、素数磁束線の分布に関するエントロピーは保存されることにより素数磁束線は秩序を有する分布即ち整列をする。整列した素数磁束線に外力として同じように整列した素数磁束線を作用させると素数磁束線同志は接触と分離による周期性のある振動を生じ、接触したとき素数磁場のエネルギーを熱放射として放出することにより、２個の素数磁場を対向させて配設することにより素数磁束線同志の周期性のある接触により、永久磁石の磁束線を接触させることにより熱放射を放出させる方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は永久磁石の磁束線を接触させることにより、熱放射を放出させる方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
従来、磁束線が接触するとエネルギーを放射することは知られている。しかし外から何らの力学的、電気磁気的作用を与えずに永久磁石の磁束線を接触させ熱放射を放出させる方法は知られていない。
【０００３】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場即ち素数磁場では、磁束線は振動しそして秩序を有する分布即ち整列をする。
【０００４】
素数磁場では磁束線の振動に伴う分布に関するエントロピーと磁束線の分布に関するエントロピーが存在し２つのエントロピーの和は一定である。つまりエントロピーは保存する。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特願２００８−１４０３１８号
【特許文献２】特願２００８−２５６９７９号
【特許文献３】特願２００８−３２９１７２号
【特許文献４】特願２００９−４２１８６号
【特許文献５】特願２００９−１６０３６９号
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
磁気学によると磁束線は互いに反発し合っている。従って磁束線を接触させることは磁気学上困難であると考えられる。
【０００７】
しかし、磁気学にとらわれない方法で磁束線を接触させることができれば、接触により熱放射を放出させることは可能である。  
【０００８】
従って発明が解決しようとする課題は、永久磁石の磁束線を接触させる方法と磁束線の接触により熱放射が放出することについての物理的説明である。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
磁気学による磁束線は互いに反発し合うという主張は検証されている事実である。磁束線の接触という主張は磁気学に反する。
【００１０】
磁束線の接触という命題を議論するには磁気学とは異なる領域の理論を展開する必要がある。本出願人はその理論を数論上の素数により記述される数論式を基礎として組み立てられる素数場の理論に求めた。素数場の理論と磁気学を対応させることにより磁束線の接触という課題は解決できると考えた。
【００１１】
素数場の理論を磁気学と対応させることにより素数磁場の理論となり、素数磁場とは永久磁石を例にとれば複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触又は近接させたときの磁場である。素数場の理論より素数磁場は不連続概念を有しそして幾何学構造を有する。このことは素数磁場では素数磁束線は振動しそして整列することを意味する。
【００１２】
振動しそして整列している素数磁束線に外から同じように振動し整列している素数磁束線を作用させれば素数磁束線同志は周期性のある接触をする。素数磁束線が接触すると素数磁束線は消滅しそのとき熱放射を放出する。
【００１３】
従って素数磁場を２個対向させて配設することにより素数磁束線は周期性のある接触を生じ、そして接触により熱放射を放出する。
【００１４】
従って課題を解決するための手段は、素数場の理論から導かれる結果により素数磁場を２個対向させて配設することである。
【発明の効果】
【００１５】
熱放射により荷電粒子を加速することができる。
【００１６】
熱放射を熱エネルギーとして用いれば物質に熱量を与えることができる。
【図面の簡単な説明】
【００１７】
【図１】素数場の構成を数学上の関数を用いて表現した図である。
【図２】素数磁束線の接触によるエネルギーをフーリエ積分形式で表現した図である。
【図３】素数磁場を２個対向させて配設することにより素数磁場内に熱放射を放出する図である。
【発明を実施するための形態】
【００１８】
素数磁束線の接触とか分離を説明するには素数場の理論が必要でありその概略を記述する。素数場の理論は素数により記述される素数論式を基礎とするから、そこに現れる代数式とか方程式はすべて数値計算を満足することが要求される。
【００１９】
素数場を自然界の基準的な場の一つであると考えると、素数場は自然界の幾何学構造とか、力の結合定数、基礎物理量としての電気素量、質量、磁気モーメントを生み出す場であると考えられる。このような幾何学構造とか基礎物理量を生み出す数学上の関数の一般的表現はＭ（λ（ｋ））（数式１）である。
【００２０】
【数１】
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【００２１】
Ｍ（  λ（ｋ））は（数式２）により幾何学構造、（数式３）により基礎物理量を生み出す。そして生み出された幾何学構造とか基礎物理量の分布を表示するテータ関数（数式４）と分布の整列、つまり振動に伴う分布に関するエントロピーを意味するゼータ関数（数式５）が定義できる。
【００２２】
【数２】
2011086488.tif 000004
【００２３】
【数３】
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【００２４】
【数４】
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【００２５】
【数５】
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【００２６】
テータ関数により分布によるエントロピー表現Ｓが（数式６）により求まる。数値計算によりＳとゼータ関数ζ（ｓ）は（数式７）により結びつく。（数式７）は素数場でのエントロピーは保存していることを説明する。そして双曲線関数を用いてζ（ｓ）は（数式８）と書かれ、従ってＳは（数式９）と書かれることからエントロピー保存の式は双曲線関数により記述できる。
【００２７】
【数６】
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【００２８】
【数７】
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【００２９】
【数８】
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【００３０】
【数９】
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【００３１】
従って素数場ではエントロピーは保存されエントロピーは増大することなく減少しようとし、幾何学構造とか基礎物理量は整列しようとする。そして幾何学構造とか基礎物理量はその構造とか状態を保持するためのエネルギーを素数場から受け取る必要があり、そのエネルギーは素数場が保有するエネルギーである。
【００３２】
素数場が保有するエネルギーを具体的に表示する必要がある。幾何学構造Ｍ（λ（ｋ））を保持しているエネルギーが素数場のエネルギーと等価な関係であると考えることにより幾何学構造＝素数場のエネルギーという等式が成立する。
【００３３】
数値計算による幾何学構造Ｍ（λ（ｋ））と素数場のエネルギーに関する等式を（数式１０）とする。（数式１０）より素数場のエネルギーＥをＥ＝（１／  ２）φ（ｋ）×φ（ｋ）と定義する。単純に考えるとＭ（λ（ｋ））が崩壊したとき、つまり素数磁束線が接触して素数磁束線が消滅するとき、放出される素数磁場のエネルギーが熱放射として放出されることになる。
【００３４】
【数１０】
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【００３５】
素数場のエネルギーＥは数値計算によりζ（ｓ）と（数式１１）で結びつく。Ｅに関する等式をまとめて書くと（数式１２）となる。（数式１１）よりＥとζ（ｓ）の  ７／２乗は反比例する関係にあり、幾何学構造とか基礎物理量が整列するときζ（ｓ）は小さくなるのでＥは大きくなる。このことは例えば素数磁束は振動エネルギーを  得て電気エネルギーを生ずる。
【００３６】
【数１１】
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【００３７】
【数１２】
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【００３８】
このように素数場での物理的事象はＭ、θ  、ζ  、φ  関数で表示され、それぞれの関  数は関り合いながら素数場を構成している。（図１）に素数場の構成図を示す。
【００３９】
これまでの記述は素数場の物理的事象を説明する。しかし素数場の理論を物理理論とするには幾何学構造とか基礎物理量の整列及び生成を方程式系により表示して解析する必要がある。
【００４０】
ここでの記述は方程式系による表示にとどめる。幾何学構造Ｍ（λ（ｋ））の整列は変分式（数式１３）で記される。変分式を微分方程式に置き換えると整列方程式を意味する（数式１４）となる。（数式１４）はＭ（λ（ｋ））は層状構造で整列していることを意味する。また素数場ではトーラスと考える幾何学構造Ｍ（λ（ｋ））の他に球面と考えるＭ（｜ｌｎφ（ｋ）｜）（数式１５）も存在している。従って球面も考慮に入れた微分方程式は（数式１４）を１階の常微分方程式（数式１６）とした方程式になる
【００４１】
【数１３】
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【００４２】
【数１４】
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【００４３】
【数１５】
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【００４４】
【数１６】
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【００４５】
そして素数場の幾何学構造をトーラスと球面の全体で表示される統合的な幾何学構造Λとすると、Λは（数式１７）により定義できる。Λの整列は変分式（数式１８）で記される。変分式は微分方程式（数式１９）に置き換えられる。
【００４６】
【数１７】
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【００４７】
【数１８】
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【００４８】
【数１９】
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【００４９】
次に生成方程式について検討する。素数場の幾何学構造とか基礎物理量を保持するためのエネルギー即ち素数場のエネルギーは今までの記述よりＥである。  従って、生成方程式はＥを解とする微分方程式であると考えれば、素数場のエネルギーのＳＩＮ関数表示式（数式２０）によりｆ（ｋ）ＳＩＮｌｎφ´（ｋ）２を解とする微分方程式（数式２１）となる。素数場の幾何学構造はトーラスと球面であるからｆ（ｋ）ＣＯＳｌｎφ´（ｋ）２も解を形成するので（数式２１）を１階の常微分方程式で書くと（数式２２）となる。（数式２１）（数式２２）は生成方程式となる。
【００５０】
【数２０】
2011086488.tif 000022
【００５１】
【数２１】
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【００５２】
【数２２】
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【００５３】
生成方程式に時間ｔの概念を考えると、φ´（ｋ）２をω（ｋ）ｔと書くことにより（数式２３）となる。
【００５４】
【数２３】
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【００５５】
以上の記述により単一の素数磁場ではエントロピー保存の式とか整列方程式により幾何学構造は整列して分布している。素数磁束線は幾何学構造上の物理量であるから素数磁束線も整列して分布する。
【００５６】
整列している素数磁束線に外力として新たな整列をしている素数磁束線を作用させると、素数磁束線同志に相互作用（数式２４）が生じ（数式２１）よりλ（ｋ）≦７のとき引力、λ（ｋ）＞７のとき斥力が働き素数磁束線は振動する。
【００５７】
【数２４】
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【００５８】
つまり素数磁束線は接触と分離という周期的振動をする。接触したときは相互作用によるエネルギー（数式２５）を放出する。このエネルギーは素数場のエネルギーと等しくなっている。このことは素数磁束線同志が接触すれば素数磁束線は消滅し幾何学構造は崩壊するので幾何学構造を保持しているエネルギー即ち素数場のエネルギーが放出することにより説明される。
【００５９】
【数２５】
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【００６０】
素数磁束線同志が接触したときエネルギーを放出することのより具体的な説明は、極小領域での電子の磁気モーメントの相互作用を考えればよい。極小領域での電子の磁気モーメントの数論的表示を（数式２６）とすると数論式（数式２７）が成立する。（数式２７）は電子の磁気モーメントが接触すると素数場のエネルギーが放出されることを説明する。
【００６１】
【数２６】
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【００６２】
【数２７】
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【００６３】
このような素数磁束線の周期的振動に伴う素数磁束線同志の接触によるエネルギーの周期的な放出を記述する数学上の表現方法としてフーリエ積分を用いる。フーリエ積分を用いるために必要な数論式は（数式２８）である。（数式２８）のφ´（ｋ）２をω（ｋ）ｔに書き換え複素数ｓを虚数ｉとすると∫ζ（ｓ）ｄｓは（数式２９）によりフーリエ積分表示に置換できる。
【００６４】
【数２８】
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【００６５】
【数２９】
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【００６６】
（数式２８）（数式２９）と既知の数式（数式３０）より数値計算を満足する（数式３１）が求まる。（数式３１）により素数磁束線同志の接触による素数磁場のエネルギーの放出をフーリエ積分表示で図示すると（図２）となる。
【００６７】
【数３０】
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【００６８】
【数３１】
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【００６９】
以上の記述により対向する２個の素数磁場内では、素数磁束線同志は接触と分離という周期的振動を行い、接触したときは素数磁場のエネルギー即ち熱放射を放出する。
【００７０】
具体的には素数磁場を自由電子を多数保有する非磁性の金属板、例えばアルミニュウムの板で囲うことによりアルミニュウムの自由電子は素数磁束線により整列し振動とか回転を生じ従って素数磁束線はより安定した整列を為すことにより素数磁束線同志の接触の頻度もより増加する。
【００７１】
そして素数磁束線は永久磁石の点接触よりも線接触のほうがより安定した整列を成す。
【００７２】
用いる永久磁石はその材質、形状、大きさ、磁束密度などは同一であることが好ましい。
【００７３】
素数磁場は空間的に広いほうが、つまり永久磁石の表面積は大きいほうが接触の頻度が大きいため好ましい。
【００７４】
従って発明を実施する形態は素数磁場をアルミニュウムなどの自由電子を多数保有する非磁性の金属板で囲った２個の同一の素数磁場を対向して配設し、素数磁場内で素数磁束線同志を接触させることにより熱放射を放出させることにある。
【産業上の利用可能性】
【００７５】
素数磁束線同志の接触による熱放射の放出は、荷電粒子であるイオンとか電子を加速する効果を有するので化学工業での触媒作用として利用できる可能性がある。
【符号の説明】
【００７６】
１    永久磁石
２    熱放射線
３    自由電子を多数保有する非磁性の金属板。例えばアルミニュウム板
【図１】
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【図２】
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【図３】
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