【事件の表示】
　平成　３年特許願第３３６０１２号「物理量解析方法およびその装置」拒絶査定に対する審判事件［平成　５年　４月１６日出願公開、特開平　５−　９４５４３］について、次のとおり審決する。
【結　論】
　本件審判の請求は、成り立たない。
【理　由】
１．手続の経緯、本願発明
　本願は、平成３年１１月２５日（優先権主張、平成３年８月５日）の出願であって、請求項１〜６に係る発明は、補正された明細書及び図面の記載からみて、その特許請求の範囲の請求項１〜６に記載されたとおりのものであると認められるところ、その請求項１に係る発明（以下「本願発明」という。）を分説して記載すると、次のとおりである。
「請求項１
　（Ａ）個々の物理源から離れた任意箇所において測定可能な物理量が物理源の物理量と観測条件とを含む所定の演算式に基づいて算出可能であるとともに、複数の物理源から離れた任意箇所において測定可能な物理量に線形加算性が成立する場合に、物理源の物理量を物理源から離れた所定箇所において測定された物理量に基づいて解析する方法であって、
　（Ｂ）物理源の物理量の種類、測定可能な物理量の種類に対応して定まり、かつ物理源の物理量を未知数として含む複数の演算式の演算を既知の情報に基づいて行い、各演算式の演算結果を累積加算して得られる値と測定した物理量との差を算出し、
　（Ｃ）算出した差に基づいて各演算式に含まれる複数の未知数を補正し、差が十分に小さくなるまで上記一連の処理を反復してから各演算式に含まれる補正された未知数を物理量解析結果として出力することを特徴とする物理量解析方法。」
２．引用刊行物
　原査定の理由に引用された、本願の優先権主張日前に日本国内において頒布された刊行物である、電子情報通信学会論文誌ＡVOL．J74−A　NO.3、第４９９−５０７頁（平成３年３月２５日発行）（以下「引用例」という。）には、磁場源解析に関する発明が記載されており、次のような記載がある。
「２．アルゴリズムの概要
　本手法は、ＳＱＵＩＤで観測された磁界を多数個の電流素片によって生じる磁界で近似するものであり、そのときの電流素片の分布を推定された磁場源とする。そこで、磁界の近似度を表すものを評価関数とし、その評価関数を最小にする各電流素片のパラメータを数値探索によって求める。
　２.１　評価関数の決定
　図１に、磁場源、電流素片および観測点での磁界の関係を図示する。ビオサバールの法則より電流素片ｉの作る磁界は以下のように表される。
　Ｂｉ＝ＩｉＰｉＸｒｉ／ｃ｜ｒｉ｜３　ｃ：定数　　　　　（１）
ここで、Ｐｉは電流素片ｉの長さと向きを示すベクトル、Ｉｉは電流強度を示す。またｒｉは電流素片の位置から磁界を考える点を示す位置ベクトルである。全電流素片によって生じる磁界は各電流素片によって作られる磁界ベクトルを加えたものである。従って、観測点ｊにおける磁界Ｂｃｕｒｊは以下のように表される。　Ｂｃｕｒｊ＝Σｉ＝１ｎＢｉ　ｎ：電流素片の数　　　　　（２）
各観測点において、観測磁界ＢｍｅｓｊをＢｃｕｒｊで近似する。その近似度を評価する関数Ｌは、
　Ｌ＝Σｊ＝１ｍ｜Ｂｍｅｓｊ−Ｂｃｕｒｊ｜２　ｍ：測定点の数　　（３）
とする。この評価関数を最小にする電流素片の分布を求める。
　２.２　局所的な探索の反復による解法
　式（３）の評価関数を最小にする各電流素片のパラメータを数値探索によって求める。その際の全探索次元は、１個の電流素片のパラメータの数と素片の数との積になる。従って、素片の数が増加すると探索次元が多くなり、全探索空間での探索が困難になってくる。そこで、１回の探索における探索次元および探索空間を制限し、局所的な探索の反復によって評価関数を最小化する。以下にその手順を示す。
　（i）初期状態として電流素片を観測閉局面内にランダムに分布させる。（図２（ａ））。
　（ii）任意の電流素片を選び、その素片について評価関数を最小にする位置および向きを探索する。但し、その探索範囲はもとの値の近傍に限定する（図２（ｂ））。
　（iii）評価関数が減少し、適当な値以下になるまで、（ii）の操作を繰り返す（図２（ｃ））。」（第４９９頁、右欄下から１１行〜第５００頁、右欄下から２行）
３．比較判断
　本願発明と引用例に記載された発明（以下「引用発明」という。）とを比較すると、引用発明の「各電流素片」「電流強度を示すＩｉ、電流素片ｉの長さと向きを示すベクトルＰｉ、電流素片の位置から磁界を考える点を示す位置ベクトルｒｉ」「観測点ｊにおける磁界」「式（１）」は、それぞれ本願発明の「個々の物理源」「物理源の物理量」「個々の物理源から離れた任意箇所において測定可能な物理量」「物理源の物理量と観測条件とを含む所定の演算式」に相当する。また、引用例の式（２）から明らかなように、引用発明において、複数の電流素片（本願発明の複数の物理源に相当）から離れた観測点ｊにおいて観測される磁界（本願発明の測定可能な物理量に相当）に線形加算性が成立している。
　したがって、引用発明は、本願発明の構成（Ａ）を有する物理量解析方法である
　引用発明の式（１）は、物理源の物理量の種類、測定可能な物理量の種類に対応して定まり、かつ物理源の物理量を未知数として含む複数の演算式に相当する。また、引用例の式（２）により得られる値は、本願発明の、各演算式の演算結果を累積加算して得られる値に相当し、引用発明において、式（３）の値を算出することは、本願発明の、各演算式の演算結果を累積加算して得られる値と測定した物理量との差を算出する、ことに相当するから、引用発明は、本願発明の構成（Ｂ）を有するものである。
　そして、引用発明は、算出された差に基づいて２.２、（ii）（iii）の手順により評価関数を最小にする電流素片の分布を求めている。
　以上のことから、本願発明と引用発明は構成（Ａ）（Ｂ）を有し、算出した差が十分に小さくなるまで一連の処理を反復してから、各演算式に含まれる補正された未知数を物理量解析結果として出力することを特徴とする物理量解析方法である点で一致し、次の点で相違する。
相違点
　算出した差が十分小さくなるまでの処理が、本願発明は、算出した差に基づいて各演算式に含まれる複数の未知数を補正し、差が十分に小さくなるまで上記一連の処理を反復する、ものであるのに対し、引用発明は、２.２（ii）のように、任意の選ばれた電流素片に関する演算式に含まれる複数の未知数を補正して算出した差が最小になるようにし、この操作を算出した差が十分小さくなるまで繰り返すものである点
　相違点について検討する。引用発明において、上記のように１回の探索における探索次元を制限し、局所的な探索の反復によって評価関数を最小化するようにしたのは、電流素片の数が増加すると探索次元が多くなり、全探索空間での探索が困難になってくるからであり、探索次元が少数の場合等、探索が困難でない範囲であれば、局所的な探索の反復によらず、すべての探索次元について複数の未知数を補正するようにしてもよいことは明らかである。したがって、引用発明においても、算出した差が十分小さくなるまでの処理を本願発明のようにすることは当業者が適宜なしうる設計上の変更に過ぎない。また、そのように変更することによって格別すぐれた効果が得られるものともいえない。
　なお、請求人は、前記引用例を引用文献１と称して、「引用文献１の方法を採用した場合には、引用文献１にも記載されているように、局所的最小値に陥ってしまい、大局的最小値に到達できない可能性があります。もちろん、引用文献１の方法は、著しく複雑なアルゴリズムに基づいているとともに、所要時間が著しく長くかかります。これに対して、請求項１に係る発明．．．．は、簡単なアルゴリズム（物理公式の演算を行って累積加算し、累積加算結果と測定値との誤差を小さくするように全ての物理公式に含まれる未知数を補正し、この一連の処理を反復するアルゴリズム）で、精度よく物理量を解析することができ、しかも、所要時間を著しく短くすることができるのであります」（審判請求理由補充書、第３頁３〜１２行）と主張している。しかしながら、本願発明は上記のとおりのものであって、具体的なアルゴリズムを構成とするものではなく、しかも、本願明細書において、具体的なアルゴリズムや所要時間等について明らかにされているわけではない。すなわち、引用発明では、具体例として、電流素片が２０個の場合について開示している（引用例の第５０１頁、３．シミュレーションの項参照）が、電流素片１個について、その位置（ｘ、ｙ、ｚ）、向き（θ、φ）および電流強度の６個のパラメータがあり、電流強度を一定とした場合でも２０×５＝１００個のパラメータとなる。このような場合、１回の探索における探索次元、探索空間を制限しないと探索が困難になることから、引用発明は、局所的な探索の反復の手法を採用したものであるが、本願明細書には、このように多数のパラメータの場合について、具体的なアルゴリズムを示し、短い所要時間で精度のよい解析結果が得られることを明らかにしているわけではない。よって、請求人の上記主張は裏付けのないものであり、採用できない。
４．結び
　したがって、本願発明は、引用例に記載された発明に基づいて当業者が容易に発明をすることができたものであり、特許法第２９条第２項の規定により特許を受けることができないものであるから、他の請求項、他の理由について検討するまでもなく本願は拒絶すべきものである。
　よって、結論のとおり審決する。