(57)【要約】      （修正有）【課題】単純な装置構成を有する信頼性の高い限流回路であって、通常動作時におけるインピーダンスが低減された限流回路を提供する。【解決手段】交流電源から供給される電流を限流する限流回路は、磁心及び磁心に巻回されたコイルを含む限流器と、限流器に直列に接続されたコンデンサと、を備える。磁心の磁気特性は、第１軸を磁場とし第２軸を磁束密度又は磁化としたグラフの第１象限において、第１の磁場強度Ｈ１以下の第１の磁場領域ＭＦ１では、磁場に対する磁束密度又は磁化の微分値が第１の値であり、第１の磁場強度Ｈ１よりも強い第２の磁場領域ＭＦ２では、磁場に対する磁束密度又は磁化の微分値が第１の値よりも大きい第２の値である。コイルとコンデンサは、磁心に印加される磁場が第１の磁場領域である場合に、交流電源の周波数帯で共振する。【選択図】図５
2018110493.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
交流電源から供給される電流を限流する限流回路であって、
磁心及び前記磁心に巻回されたコイルを含む限流器と、
前記限流器に直列に接続されたコンデンサと、を備え、
前記磁心の磁気特性は、第１軸を磁場とし第２軸を磁束密度又は磁化としたグラフの第１象限において、第１の磁場強度以下の第１の磁場領域では、磁場に対する磁束密度又は磁化の微分値が第１の値であり、前記第１の磁場強度よりも強い第２の磁場領域では、磁場に対する磁束密度又は磁化の微分値が前記第１の値よりも大きい第２の値であり、
前記コイルと前記コンデンサは、前記磁心に印加される磁場が前記第１の磁場領域である場合に、前記交流電源の周波数帯で共振するＬＣ共振回路を構成することを特徴とする共振型限流回路。
【請求項２】
前記磁心に印加される磁場が前記第２の磁場領域である場合における前記ＬＣ共振回路の共振周波数は、前記交流電源の周波数帯と異なることを特徴とする請求項１に記載の共振型限流回路。
【請求項３】
前記磁心は、メタ磁性材料、パーミンバー特性材料又は合成反強磁性材料を含むことを特徴とする請求項１又は２に記載の共振型限流回路。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は共振型限流回路に関し、特に、リアクタンス型の限流器を含む共振型限流回路に関する。
【背景技術】
【０００２】
電力系統や電気回路において短絡事故が発生すると、短絡箇所において瞬時に大電流が流れ、この電流によって系統機器や回路素子が損傷したり、場合よっては火災が発生したりすることもある。短絡事故発生時におけるこのような大電流を抑制するための機器として、従来から限流器が知られている。限流器は、近年における電力容量の増加や分散型電源の普及に伴って、今後ますます需要が高まるものと予想される。
【０００３】
限流器の具体的な構成は、例えば特許文献１〜４に記載されている。特許文献１及び２に記載された限流器は、サイリスタとダイオードとからなるブリッジ回路にリアクトルを接続した構成を有している。また、特許文献３に記載された限流器は、直列共振回路と並列共振回路を組み合わせた構成を有している。さらに、特許文献４に記載された限流器は、直流電源を用いて可飽和直流リアクトルに磁気バイアスをかける構成を有している。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００４】
【特許文献１】特開昭４９−５０４４８号公報
【特許文献２】特開平９−２８５０１２号公報
【特許文献３】特開２０１０−１７０１６号公報
【特許文献４】特開２００２−２９１１５０号公報
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００５】
しかしながら、特許文献１〜４に記載された限流器は素子数が多く、装置構成が複雑である。特に、特許文献３に記載された限流器は、ノイズを抑えるためのフィルタ回路を別途設ける必要があることから、さらに回路構成が複雑となる。また、特許文献４に記載された限流器は、磁気バイアスをかけるための直流電源が常に必要であり、直流電源が失われると限流器として機能しないという問題があった。
【０００６】
このように、従来の限流器は装置構成が複雑であることから、信頼性の確保が難しいばかりでなく、保守負担も大きいという問題があった。しかも、装置構成の複雑さに起因して、十分な応答速度を得ることも困難であった。
【０００７】
他方、限流器は、通常動作時におけるインピーダンスができるだけ小さいことが望ましい。しかしながら、限流器単体では、通常動作時におけるインピーダンスを十分に小さくすることが困難である場合があった。
【０００８】
したがって、本発明は、単純な装置構成を有する信頼性の高い限流回路であって、通常動作時におけるインピーダンスが低減された限流回路を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
本発明による限流回路は、交流電源から供給される電流を限流する限流回路であって、磁心及び前記磁心に巻回されたコイルを含む限流器と、前記限流器に直列に接続されたコンデンサとを備える。前記磁心の磁気特性は、第１軸を磁場とし第２軸を磁束密度又は磁化としたグラフの第１象限において、第１の磁場強度以下の第１の磁場領域では、磁場に対する磁束密度又は磁化の微分値が第１の値であり、前記第１の磁場強度よりも強い第２の磁場領域では、磁場に対する磁束密度又は磁化の微分値が前記第１の値よりも大きい第２の値である。前記コイルと前記コンデンサは、前記磁心に印加される磁場が前記第１の磁場領域である場合に、前記交流電源の周波数帯で共振するＬＣ共振回路を構成する。
【００１０】
本発明によれば、コイルを流れる電流が所定値以下である場合には第１の磁場領域で動作することからリアクタンスが小さい一方、コイルを流れる電流が所定値を超えると第２の磁場領域で動作することからリアクタンスが増大する。これにより、電流が所定値以下である場合には、電力系統や電気回路に対して実質的に負荷となることなく、電流が所定値を超えた場合に限流動作を行うことができる。しかも、磁心にコイルを巻回したシンプルな装置構成であることから、低コストで信頼性の高い限流器を提供することが可能となる。さらに、磁心に印加される磁場が第１の磁場領域である場合に、ＬＣ共振回路が交流電源の周波数帯で共振することから、通常動作時におけるインピーダンスを大幅に低減することが可能となる。このような磁気特性を得るためには、磁心を構成する材料として、メタ磁性材料、パーミンバー特性材料又は合成反強磁性材料を用いればよい。
【００１１】
本発明において、前記磁心に印加される磁場が前記第２の磁場領域である場合における前記ＬＣ共振回路の共振周波数は、前記交流電源の周波数帯と異なることが好ましい。これによれば、異常時におけるインピーダンスがより大きくなることから、より効果的な限流動作を行うことが可能となる。
【発明の効果】
【００１２】
このように、本発明によれば、単純な装置構成を有する信頼性の高い限流回路であって、通常動作時におけるインピーダンスが低減された限流回路を提供することが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【００１３】
【図１】図１は、本発明の実施形態による限流回路１００を用いた電気回路の回路図である。
【図２】図２は、限流回路１００を用いた電気回路の別の回路図である。
【図３】図３は、限流器１０の具体的構成の一例を示す図である。
【図４】図４は、磁心１１に用いられる磁性材料の磁気特性を示すグラフである。
【図５】図５は、磁心１１に用いられる磁性材料の磁気特性を示すグラフであり、第１象限（Ｉ）のみを示している。
【図６】図６は、限流器１０のコイル１２に流れる電流ＩとインダクタンスＬとの関係を示すグラフである。
【図７】図７は、コイル１２にかかる電圧Ｖとコイル１２に流れる電流Ｉとの関係を示すグラフである。
【図８】図８は、磁心１１に用いられる磁性材料の磁気特性を示す別のグラフである。
【図９】図９は、図８に示す特性の微分値を示すグラフである。
【図１０】図１０は、図８に示す特性の二回微分値を示すグラフである。
【図１１】図１１は、コイル１２に流れる電流ＩとＢ／Ｈの値との関係を示すグラフである。
【図１２】図１２は、負荷３０に印加される電圧波形を示すシミュレーション結果である。
【図１３】図１３は、限流器１０に流れる電流波形を示すシミュレーション結果である。
【図１４】図１４は、限流器１０の代わりに通常の線形リアクトルを用いた場合において、線形リアクトルに流れる電流波形を示すシミュレーション結果である。
【発明を実施するための形態】
【００１４】
以下、添付図面を参照しながら、本発明の好ましい実施形態について詳細に説明する。
【００１５】
図１は、本発明の実施形態による限流回路１００を用いた電気回路の回路図である。
【００１６】
図１に示す電気回路は、交流電源２０に直列に接続された限流回路１００及び負荷３０からなる。交流電源２０は例えば商用電源であり、負荷３０は交流電源２０から供給される電力によって動作する各種電気機器である。本実施形態による限流回路１００は、交流電源２０と負荷３０との間に直列に接続され、負荷３０が短絡事故を起こした場合に流れる大電流を抑制する役割を果たす。図２に示すように、負荷３０に対して遮断器４０を直列に接続しても構わない。遮断器４０を用いれば、負荷３０が短絡事故を起こした場合、限流回路１００によって大電流が抑制された状態で遮断器４０による遮断動作を行うことができる。
【００１７】
図１及び図２に示すように、本実施形態による限流回路１００は、リアクトル型の限流器１０とコンデンサ５０が直列に接続されたＬＣ共振回路を構成する。通常動作時におけるＬＣ共振回路の共振周波数は、交流電源２０の周波数帯に設定されており、このため、通常動作時における限流回路１００のインピーダンスは非常に小さい。ＬＣ共振回路の共振周波数が交流電源２０の周波数と完全に一致している必要はないが、通常動作時における限流回路１００のインピーダンスが十分に小さくなるよう、交流電源２０の周波数近傍に設定する必要がある。これに対し、短絡事故が発生した異常時におけるＬＣ共振回路の共振周波数は、交流電源２０の周波数帯と異なっていることが好ましい。
【００１８】
限流器１０は単純なリアクトルである。詳細については後述するが、限流器１０のリアクタンスは、電流Ｉが所定値以下である通常動作時においては十分に小さい。しかも、上述の通り、通常動作時においてはＬＣ共振回路が共振していることから、電気回路に与えるインピーダンスは非常に小さい。これに対し、電流Ｉが所定値を超えた異常時においては、限流器１０のリアクタンスが大幅に上昇する。これにより、交流電源２０に対して大きなインピーダンスとして働くことから、電流Ｉの増加が抑制される。このようなリアクタンスの変化はリアクトルの磁心に印加される磁場の変化（電磁誘導の原理）によるものであり、電流Ｉの変化に対して自発的に生じることから、電流値を検出するための素子などは不要である。
【００１９】
図３は、本実施形態において用いる限流器１０の具体的構成の一例を示す図である。
【００２０】
図３に示す限流器１０は、トロイダル型の磁心１１と、磁心１１に巻回されたコイル１２によって構成されている。コイル１２は、抵抗値の低い銅（Ｃｕ）を芯材に用いた被覆導線などを用いることが好ましい。トロイダル型の磁心１１は閉磁路を構成しており、磁心１１に巻回されたコイル１２に電流Ｉが流れると、トロイダル型の磁心１１を周回する磁束が発生する。しかしながら、電流Ｉが所定値以下である通常動作時においては磁心１１の透磁率が十分に低く、このため発生するリアクタンスも小さい。そして、電流Ｉが所定値を超えた異常時になると磁心１１の透磁率が急激に増加し、これによりリアクタンスも急激に増加する。
【００２１】
このような現象を発現させるべく、本実施形態においては、磁心１１の材料として以下に詳述する磁性材料を用いている。
【００２２】
図４は、磁心１１に用いられる磁性材料の磁気特性を示すグラフであり、第１軸である横軸（Ｘ軸）は磁場Ｈを示し、第２軸である縦軸（Ｙ軸）は磁化Ｍを示している。図４において、符号Ａは磁心１１の磁気特性を示し、符号ＳＭは一般的な軟磁性材料の磁気特性を示し、符号ＨＭは一般的な硬磁性材料の磁気特性を示している。
【００２３】
図４において符号ＳＭで示すように、一般的な軟磁性材料は、低磁場領域においては透磁率が高く容易に磁化される一方、磁場強度が所定値を超えると磁気飽和を起こし、それ以上はほとんど磁化されないという特性を示す。言い換えれば、磁気飽和しない磁場領域では、磁場Ｈに対する磁化Ｍの微分値が大きく、磁気飽和する磁場領域では、磁場Ｈに対する磁化Ｍの微分値が小さくなる。また、一般的な軟磁性材料は、ヒステリシスが無い、或いは、ヒステリシスが非常に小さいことから、符号ＳＭで示す特性曲線は、グラフの原点又はその近傍を通る。したがって、符号ＳＭで示す特性曲線は、グラフの第１象限（Ｉ）及び第３象限（ＩＩＩ）に現れ、第２象限（ＩＩ）及び第４象限（ＩＶ）には実質的に現れない。
【００２４】
図４において符号ＨＭで示すように、一般的な硬磁性材料は大きなヒステリシスを有しており、磁場がゼロであっても磁化された状態が維持される。このため、符号ＨＭで示す特性曲線は、グラフの第１象限（Ｉ）〜第４象限（ＩＶ）の全てに現れる。
【００２５】
これらの一般的な強磁性材料に対し、本実施形態において磁心１１に用いる磁性材料は、グラフの第１象限（Ｉ）及び第３象限（ＩＩＩ）において符号Ａで示すように、低磁場領域においては透磁率が低いためほとんど磁化されず、中磁場領域においては透磁率が高くなって容易に磁化され、さらに、強磁場領域になると磁気飽和を起こし、それ以上はほとんど磁化されないという特性を示す。選択する材料によっては、第１象限（Ｉ）及び第３象限（ＩＩＩ）内において僅かにヒステリシスが存在するが、残留磁化はゼロ又は非常に小さいため、符号Ａで示す特性曲線は実質的にグラフの原点を通る。符号Ａで示す特性曲線が厳密にグラフの原点を通らない場合であっても、横軸又は縦軸の原点近傍を通ることになる。このことは、当該磁性材料が初期状態であるか、或いは、繰り返し磁場を印加した後の状態であるかにかかわらず、同じ磁気特性が得られることを意味する。このため、当該磁性材料を用いた限流器１０は繰り返し使用することができ、且つ、限流動作が完了した後、自動復旧する。
【００２６】
図５は、磁心１１に用いられる磁性材料の磁気特性を示すグラフであり、第１象限（Ｉ）のみを示している。
【００２７】
図５を用いて磁心１１の磁気特性についてより具体的に説明すると、磁場Ｈが無い状態から磁場を高めていくと、第１の磁場強度Ｈ１までの領域（第１の磁場領域ＭＦ１）においては透磁率が低く、このため磁化Ｍの増加は僅かである。グラフの傾き、つまり、磁場Ｈに対する磁化Ｍの微分値は透磁率に連動する。第１の磁場領域ＭＦ１における透磁率は非磁性材料の透磁率と同程度であり、したがって、第１の磁場領域ＭＦ１においては実質的に非磁性材料として振る舞う。
【００２８】
一方、第１の磁場強度Ｈ１から第２の磁場強度Ｈ２までの領域（第２の磁場領域ＭＦ２）においては透磁率が急激に高くなり、磁化Ｍの値は大幅に増加する。つまり、磁場を高めていくと、第１の磁場強度Ｈ１を境として透磁率が急激に増加する。第２の磁場領域ＭＦ２における透磁率は軟磁性材料の透磁率に近く、したがって、第２の磁場領域ＭＦ２においては軟磁性的に振る舞う。
【００２９】
さらに磁場を高めることによって第２の磁場強度Ｈ２を超えると（第３の磁場領域ＭＦ３）、磁気飽和を起こし、グラフの傾き、つまり透磁率は再び低下する。
【００３０】
逆に、第３の磁場領域ＭＦ３から磁場を弱めていき、第３の磁場強度Ｈ３を下回ると、第４の磁場強度Ｈ４までの領域で再び透磁率が高くなる。そして、第４の磁場強度Ｈ４を下回ると透磁率が低下し、再び非磁性材料として振る舞う。このように、第１象限（Ｉ）内においてはヒステリシスを有しているものの、残留磁化はほとんど存在しないため、磁場Ｈを一旦ゼロ近辺に戻せば、再び上述した特性と同じ特性が得られる。
【００３１】
磁心１１を構成する磁性材料としては、上述した磁気特性を有する磁性材料であれば特に限定されないが、一例として、メタ磁性材料、パーミンバー特性材料及び合成反強磁性材料を挙げることができる。磁心１１を構成する磁性材料は、メタ磁性材料、パーミンバー特性材料又は合成反強磁性材料の単体であっても構わないし、これらの組み合わせても構わないし、磁心１１の一部が強磁性材料によって構成されていても構わない。
【００３２】
磁心１１をこのような磁性材料によって構成すれば、限流器１０のコイル１２に流れる電流Ｉの大きさによってインダクタンスを大きく変化させることが可能となる。ここで、磁心１１に与えられる磁場Ｈは、コイル１２の構造及びコイル１２に流れる電流Ｉによって決まり、磁路長をＭＬ、コイル１２の巻数をＮとした場合、
Ｈ＝Ｎ×Ｉ／ＭＬ
で定義される。
【００３３】
図６は、限流器１０のコイル１２に流れる電流ＩとインダクタンスＬとの関係を示すグラフである。ここで、図６に示す電流値Ｉ１は、磁心１１に与えられる磁場Ｈが第１の磁場強度Ｈ１となる電流値である。また、図６に示す電流値Ｉ２は、磁心１１に与えられる磁場Ｈが第２の磁場強度Ｈ２となる電流値である。
【００３４】
図６に示すように、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１以下であれば、限流器１０のインダクタンスの値はＬ１であり、十分に低い。これは、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１以下である場合、磁心１１が第１の磁場領域ＭＦ１にあり、透磁率が十分に低いからである。これにより、限流器１０は電気回路に対してほとんど負荷とならない。ここで、第１の磁場領域ＭＦ１における磁心１１の透磁率をμ１、磁心１１の断面積をＳとした場合、第１の磁場領域ＭＦ１におけるインダクタンスＬ１は、
Ｌ１＝μ１×Ｎ２×Ｓ／ＭＬ
で定義される。
【００３５】
これに対し、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１を超えると、限流器１０のインダクタンスの値はＬ２（＞Ｌ１）へ急激に増加する。これは、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１を超えると、磁心１１が第２の磁場領域ＭＦ２となるため、透磁率が急激に増加するからである。第１の電流値Ｉ１は限流器１０の動作開始点であり、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１を超えると、限流器１０のインダクタンスが急激に増加する。これにより、電気回路に第１の電流値Ｉ１を超える電流が流れると、限流器１０は自発的に限流動作を開始することになる。ここで、第２の磁場領域ＭＦ２における磁心１１の透磁率をμ２とした場合、第２の磁場領域ＭＦ２におけるインダクタンスＬ２は、
Ｌ２＝μ２×Ｎ２×Ｓ／ＭＬ
で定義される。
【００３６】
そして、コイル１２に流れる電流Ｉが第２の電流値Ｉ２を超えると、限流器１０のインダクタンスの値はＬ３（＜Ｌ２）へ急激に減少する。これは、コイル１２に流れる電流Ｉが第２の電流値Ｉ２を超えると、磁心１１が第３の磁場領域ＭＦ３となるからである。
【００３７】
図７は、コイル１２にかかる電圧Ｖとコイル１２に流れる電流Ｉとの関係を示すグラフである。図７に示すグラフは、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１以下である場合にはグラフの傾きが示すインピーダンスＺ１が低く、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１を超えると、インピーダンスＺ２が増加することを示している。
【００３８】
このように、本実施形態において用いる限流器１０は、磁心１１が図４及び図５に示す磁気特性を有していることから、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１以下である場合にはほとんど負荷とならない一方、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１を超えると、インダクタンスの急激な増加によって限流動作を行うことが可能となる。尚、図４及び図５に示したグラフは縦軸が磁化Ｍであるが、縦軸を磁束密度Ｂに置き換えても、同様の関係が成り立つ。
【００３９】
図８は、磁心１１に用いられる磁性材料の磁気特性を示す別のグラフであり、第１軸である横軸は磁場Ｈを示し、第２軸である縦軸は磁束密度Ｂを示している。
【００４０】
図８に示すように、縦軸を磁束密度Ｂに置き換えた場合であっても、磁心１１の磁気特性は、グラフの第１象限（Ｉ）において同様の特性曲線を描く。つまり、低磁場である第１の磁場領域ＭＦ１においては傾きが小さく、中磁場である第２の磁場領域ＭＦ２においては傾きが急激に大きくなり、強磁場である第３の磁場領域ＭＦ３においては傾きが再び小さくなる。また、図８に示すグラフにおいても、磁心１１の磁気特性を示す特性曲線は実質的に原点を通り、厳密にグラフの原点を通らない場合であっても、横軸又は縦軸の原点近傍を通る。
【００４１】
図９は図８に示す特性の微分値を示すグラフであり、図１０は図８に示す特性の二回微分値を示すグラフである。図９に示す特性は、磁心１１を構成する磁性材料の微分透磁率に相当する。
【００４２】
図９に示すように、図８に示す特性を一回微分すると、第２の磁場領域ＭＦ２において微分値が極大となる。第１の磁場領域ＭＦ１及び第３の磁場領域ＭＦ３では、微分値は小さい値のままである。そして、図１０に示すように、図８に示す特性を二回微分すると、第２の磁場領域ＭＦ２において二回微分値が正の値から負の値に反転する。第１の磁場領域ＭＦ１及び第３の磁場領域ＭＦ３では、二回微分値はほぼゼロである。このように、磁心１１に用いられる磁性材料は、磁場Ｈに対して磁束密度Ｂを二回微分すると、二回微分値が正の値から負の値に反転するという特徴を有している。
【００４３】
図１１は、コイル１２に流れる電流ＩとＢ／Ｈの値との関係を示すグラフである。Ｂ／Ｈの値は平均透磁率に相当する。
【００４４】
図１１に示すように、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１以下である場合には、Ｂ／Ｈの値（平均透磁率）は低く、その変化もほとんど無いことから、電気回路に与える影響は僅かである。これに対し、コイル１２に流れる電流Ｉが第１の電流値Ｉ１を超えると、Ｂ／Ｈの値（平均透磁率）が急激に増加する。その後、コイル１２に流れる電流Ｉが第２の電流値Ｉ２を超えると、Ｂ／Ｈの値（平均透磁率）が徐々に減少する。これは、第３の磁場領域ＭＦ３においては磁心１１が磁気飽和するからである。
【００４５】
既に説明した通り、磁心１１を構成する磁性材料としては、メタ磁性材料、パーミンバー特性材料及び合成反強磁性材料を挙げることができる。どの磁性材料を使用するかは、限流器１０に求められる諸特性（主に、第１の磁場強度Ｈ１の値）に応じて適宜選択すればよい。
【００４６】
メタ磁性材料とは、磁場により常磁性（ＰＭ：Ｐａｒａｍａｇｎｅｔｉｃ）もしくは反強磁性（ＡＦＭ：Ａｎｔｉ−Ｆｅｒｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ）から強磁性（ＦＭ：Ｆｅｒｒｏｍａｇｎｅｔｉｃ）に一次相転移する材料を指す。磁場による一次相転移とは、磁場に関する磁化の変化が不連続になる点をもつことを指す。メタ磁性材料において一次相転移が生じる磁場は、通常１〜１０Ｔと比較的大きな磁場であるため、これを磁心１１の材料として用いる限流器１０としては、電力系統、大容量コンデンサ回路、電力用トランス回路といった大電流用の用途が好適である。尚、一部の反強磁性材料も、磁場Ｈを著しく高めれば磁束密度Ｂが急激に増加する特性が得られるが、そのような変化をもたらす磁場強度（つまり、第１の磁場強度Ｈ１）は１０〜１００Ｔと極めて強く、限流器１０のコイル１２によってそのような磁場を作ることは現実的に不可能である。このため、磁心１１の材料として反強磁性材料を用いても、事実上、限流器として機能させることは困難である。
【００４７】
メタ磁性材料は、磁場により常磁性から強磁性に転移する常磁性強磁性転移型（ＰＭ−ＦＭ転移型）と、反強磁性から強磁性に転移する反強磁性強磁性転移型（ＡＦＭ−ＦＭ転移型）に分類される。ＰＭ−ＦＭ転移型は、キュリー温度の近傍でのみ一次相転移が生じることから、限流器１０の動作温度もキュリー温度付近に限られる。これに対し、ＡＦＭ−ＦＭ転移型は、反強磁性状態が消失するネール温度以下であれば一次相転移が生じるため、より幅広い温度で限流器１０を動作させることが可能となる。
【００４８】
メタ磁性材料の具体例としては、Ｌａ（ＦｅＳｉ）１３系、Ｌａ（ＦｅＳｉ）１３Ｈ系、ＭｎＡｓ系、Ｍｎ（ＡｓＳｂ）系、ＭｎＡｌ系、ＦｅＲｈ系、ＮｉＭｎＩｎ系、Ｍｎ３ＧａＣ系、Ｍｎ３ＳｎＣ系、Ｍｎ３ＳｎＢ系材料が挙げられる。特に、室温近傍において一次相転移が生じるＬａ（ＦｅＳｉ）１３Ｈ系、ＭｎＡｓ系、Ｍｎ（ＡｓＳｂ）系、ＭｎＡｌ系材料が好ましく、最も好ましいのは、ＡＦＭ−ＦＭ転移型メタ磁性材料であるＭｎＡｌ系材料である。室温近傍において一次相転移が生じない材料を使用する場合は、ヒーターもしくは冷却装置を用いて、一次相転移が生じる温度帯に維持すればよい。
【００４９】
次に、パーミンバー特性材料とは、パーミンバーと呼ばれるＮｉ４５ｗｔ％Ｃｏ２５ｗｔ％Ｆｅ残で確認された特殊なＢＨ特性を示す材料である。具体的には、パーミンバー、Ｍｏパーミンバー、超パーミンバー、イソパーム、センパームなどが挙げられる。また、ＮｉＺｎフェライトやＣｏＢ系アモルファス材料もパーミンバー特性材料として挙げられる。
【００５０】
パーミンバー特性材料は、比較的低い磁場ではヒステリシスがなく、且つ、傾きの小さい直線的なＢＨ特性を示し、ある磁場（第１の磁場強度Ｈ１）を超えると、傾きの大きなＢＨ特性を示す。パーミンバー特性材料を用いた場合、第１の磁場強度Ｈ１は、メタ磁性材料の１／１００〜１／１０００であるため、これを磁心１１の材料として用いれば、小電力用の限流器を構成することが可能となる。
【００５１】
また、パーミンバー特性材料は、強磁性が保たれるキュリー温度以下であれば、磁場強度に応じた透磁率の変化が生じるため、室温を含めた幅広い温度での動作が可能である。さらに、パーミンバー特性材料は、磁場印加による磁歪が小さいため、磁心１１として用いた場合に高い耐久性を得ることも可能となる。しかも、パーミンバー特性材料を構成する組成は、多くが遷移金属であるため、白金族元素や希土類元素を含んだメタ磁性材料と比較して、材料コストが安いという利点もある。
【００５２】
尚、パーミンバー特性材料は、通常動作時（つまり、第１の磁場領域ＭＦ１）における透磁率がメタ磁性材料と比較して１０〜１００倍以上の値を持つことから、磁心１１の材料としてパーミンバー特性材料を用いた限流器１０は、通常動作時にはリアクトルとして利用することも可能である。
【００５３】
次に、合成反強磁性材料とは、強磁性相と強磁性相が反強磁性的に結合することで、反強磁性的な特性を示す材料を指す。合成反強磁性材料は、反強磁性材料とは異なり、反強磁性結合強度が小さいため、ある磁場（第１の磁場強度Ｈ１）を超えると、強磁性的な磁化配列となる。具体的な材料としては、ＦｅＣｏ／Ｒｕ／ＦｅＣｏ薄膜が挙げられる。合成反強磁性材料を用いた場合、第１の磁場強度Ｈ１は、メタ磁性材料の１／１０〜１／１００であるため、これを磁心１１の材料として用いれば、中電力用の限流器を構成することが可能となる。
【００５４】
以上説明したように、本実施形態において用いる限流器１０は、上述した特性を有する磁性材料からなる磁心１１にコイル１２を巻回したものであり、非常にシンプルな構成を有している。これにより、ダイオード及びサイリスタなどの能動素子や、直流電源などを用いることなく、自発的かつ高速に限流動作を行うことができることから、低コスト化及び信頼性の向上を実現することが可能となる。そして、本実施形態においては、このような限流器１０とコンデンサ５０を直列に接続することによってＬＣ共振回路を構成していることから、通常動作時におけるインピーダンスを非常に小さくすることが可能となる。
【００５５】
図１２及び図１３は、本実施形態による限流回路１００の動作波形図であり、図１２は負荷３０に印加される電圧波形を示し、図１３は限流器１０に流れる電流波形を示している。図１２及び図１３とも、交流電源２０が商用電源（５０Ｈｚ又は６０Ｈｚ、実効電圧１００Ｖ、最大電圧１４１Ｖ）であり、時刻ｔ１において短絡事故が発生した場合のシミュレーション結果である。
【００５６】
図１２に示すように、時刻ｔ１以前の期間においては、負荷３０に印加される電圧の最大値が約１４１Ｖであり、交流電源２０から供給される交流電圧がほとんど低下することなく、負荷３０に印加される。これは、限流器１０とコンデンサ５０からなるＬＣ共振回路の共振周波数が交流電源２０の周波数帯に設定されており、当該周波数におけるインピーダンスが非常に低いからである。そして、時刻ｔ１において短絡事故が発生すると、図１２に示すように、負荷３０に印加される電圧はほぼゼロになる。しかしながら、短絡事故が発生すると限流器１０のリアクタンスが瞬時に上昇することから、図１３に示すように電流の増大が抑制される。
【００５７】
図１４は、限流器１０の代わりに通常の線形リアクトルを用いた場合において、線形リアクトルに流れる電流波形を示すシミュレーション結果である。図１４に示すように、限流器１０の代わりに通常の線形リアクトルを用いた場合、時刻ｔ１において短絡事故が発生すると、電流値が急速に増大することが分かる。
【００５８】
これに対し、本実施形態による限流回路１００を用いれば、短絡事故が発生すると限流器１０のリアクタンスが瞬時に上昇することから、電流の増大が抑制される。しかも、磁心１１に印加される磁場が第２の磁場領域ＭＦ２である場合における共振周波数が交流電源２０の周波数帯と異なっていれば、短絡事故の発生と同時に共振動作も停止することから、インピーダンスをより高めることができる。これらにより、本実施形態による限流回路１００を用いれば、短絡事故が発生した場合であっても、系統機器や回路素子の損傷を防止することが可能となる。
【００５９】
以上、本発明の好ましい実施形態について説明したが、本発明は、上記の実施形態に限定されることなく、本発明の主旨を逸脱しない範囲で種々の変更が可能であり、それらも本発明の範囲内に包含されるものであることはいうまでもない。
【００６０】
例えば、上記実施形態において用いた限流器１０は、トロイダル型の磁心１１にコイル１２を巻回した構成を有しているが、本発明による限流器がこれに限定されるものではない。したがって、磁心の形状としてはトロイダル型以外のＥ型、Ｕ型、Ｉ型形状であっても構わない。また、磁心１１には磁気ギャップが設けられていても構わない。コイル１２についても、銅（Ｃｕ）を芯材に用いた被覆導線に限定されず、超伝導体を用いても構わない。
【符号の説明】
【００６１】
１０    限流器
１１    磁心
１２    コイル
２０    交流電源
３０    負荷
４０    遮断器
５０    コンデンサ
１００    限流回路
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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【図１２】
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【図１３】
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【図１４】
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