(57)【要約】      （修正有）【課題】従来のコンピュータ汎用演算装置とは比較にならない程度の超高速汎用演算装置の構成部品による「文明の再計算の必要性」を課題とし、演算速度の無限速度化を実現する。【解決手段】無限の速さで演算できるアナログコンュータの要素演算手段である極(演算子手段)|,または,無限の速さで演算できるアナログコンピュータの要素演算手段である在(演算子手段)Δ,のいずれかまたはその組み合わせを含み、それらから継承されるNの演算子、Nの式群を使用する。【選択図】図１７
2018142292.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
自然界における我々の世界(我界)に実在する人工物であり、
無限の速さで演算できるアナログコンピュータの要素演算手段である極(演算子手段)|,
または,
無限の速さで演算できるアナログコンピュータの要素演算手段である在(演算子手段)Δ,
のいずれかまたはその組み合わせを,備えることを特徴とする無限速演算装置.
【請求項２】
請求項１における在(演算子手段)Δまたは極(演算子手段)｜に,
順を与える事を特徴とする,ストリーム演算子(Str演算子略してS演算子)(手段),
を備える事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項３】
請求項２におけるＳ演算子(手段)において、
ストリームであるＳが値?をとるS?である事を特徴とする不確定性ストリーム(手段),
ストリームであるＳが値-1をとるS1である事を特徴とする右ストリーム(手段),
ストリームであるＳが値+1をとるS2である事を特徴とする左ストリーム(手段),
におけるいずれかまたはその組み合わせ
を備える事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項４】
請求項１から請求項３のいづれかにおける,極または在において,
空ポテンシャル(である) Po(手段),または,拡張空ポテンシャルPo( ) (手段)における,
いずれか又はその組み合わせ,
を備える事を,特徴とする無限速演算装置.
【請求項５】
請求項１から請求項４のいづれかにおける,極または在において,
位相(手段)を備える事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項６】
請求項１から請求項５におけるいづれかの無限速演算装置は,
8則演算子(手段)を少なくとも備える事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項７】
請求項2から請求項６におけるS演算子(手段)は,
複数の極のうち,いづれかの極を採用する,収束ストリームであるcStr(略してcS) (手段),
である事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項８】
請求項１から請求項７の,いづれかにおける,在または極において、
干渉を演算する手段である干渉手段(手段),を少なくとも備える事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項９】
請求項１から請求項８のいづれかの記載における,
少なくとも２つの在または,少なくとも１つの在対を継承した
演算子を使用し,極を算出する相対微分(手段)
を少なくとも備える事を特徴とする無限速演算装置.
【請求項１０】
請求項９における記載の相対微分(手段)は,干渉微分,空間拡張,時間位相変換,
におけるいづれかまたはその組み合わせを少なくとも備える事を特徴とする無限速演算装置.
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明の無限速演算装置(N演算装置)は,すべての産業の基礎となる演算手段であり,それは在と極からなる.在はΔ,極は｜で表記する. 
【背景技術】
【０００２】
従来のコンピュータ汎用演算装置は、AND、OR、NOTの３つの演算手段からなっていたので、その速度が、これら３演算手段により制限されていた。
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００３】
従来のコンピュータ汎用演算装置とは比較にならない程度の超高速汎用演算装置の開示である。さらに、その構成部品による「文明の再計算の必要性」を課題とする.
【課題を解決するための手段】
【０００４】
在演算手段と極演算手段を使用する。
【発明の効果】
【０００５】
従来のコンピュータ汎用演算装置とは比較にならない程度の超高速汎用演算装置を開示する。
生物、無生物を問わず、素粒子から宇宙までの演算を、統一的に、かつ、無限の速度で演算する。
【発明を実施するための最良の形態】
【０００６】
本発明の無限速演算装置を,実施例または変形例に基づき説明する.
本願出願の無限速演算装置は、以下に示す従来のコンピュータ演算装置を骨子としてClaim Upされており、その演算手段であるAND,OR,NOTの各演算手段を新規性のある演算子手段である極演算子手段、在演算子手段などで置き換え採用する事により、全く新しく、かつ、従来のコンピュータ演算装置より超高速な汎用演算装置とした。(ZAI,KYOKU,STREAM   of Operator)
以下に従来のコンピュータ演算手段を記載し、本願出願の演算手段の請求項の骨子とする。
骨子１
[請求項１]
AND(演算手段)
と
OR(演算手段)
と
NOT(演算手段)
のいづれかまたはその組み合わせを,備えることを特徴とするComputer(汎用)演算装置.
骨子２
[請求項１]
論理積演算を行うAND(演算手段)
と
論理和演算を行うOR(演算手段)
と
否定演算を行うNOT(演算手段)
のいづれかまたはその組み合わせを,備えることを特徴とするComputer演算装置.
骨子３
[請求項１]
論理積演算を行う演算手段Ａ
と
論理和演算を行う演算手段O
と
否定演算を行う演算手段N
のいづれかまたはその組み合わせを,備えることを特徴とするComputer演算装置.
骨子４
[請求項１]
所定の演算手段Ａ
と
所定の演算手段O
と
所定の演算手段N
のいづれかまたはその組み合わせを,備えることを特徴とするComputer演算装置
骨子５
[請求項１]
所定のＡ
と
所定のO
と
所定のN
のいづれかまたはその組み合わせを,備えることを特徴とするComputer演算装置
以上の請求項に対する[明細書]
は、まず、当たり前ですが、演算手段の動作を数学により解説します。
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2018142292.tif 000004
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ただし、
2018142292.tif 000006
(ここはブール代数でも可)そして、
そして、実施例を開示します。
[実施例]
前記における
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演算手段Ａ(AND)は、既存の掛け算機を飽和領域で使用する。
2018142292.tif 000008
演算手段O(OR)は、既存の２入力の加算差動入力非反転DCアンプを飽和領域で使用する。
2018142292.tif 000009
演算手段N(NOT)演算子は、既存の差動入力反転DCアンプを飽和領域で使用する。
など,もしくはダイオードアレイやトランジスタアレイにより作製される.  となります。
この従来コンピュータ演算装置の演算手段を、新しい演算手段で置き換える。
―――  演算子や数におけるシンボル  ―――
[式または定義] シンボルの位置と作用 (効果は,Hidden Information(H.I.)の顕在化など)
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ただし,使用しない部分,不明な部分は,空白となる.不要な場合,シンボルは表示しない.各位置は,
位置：シンボルの説明
a:  ω：ω演算子参照  など
ω,ω1,ω2,ω3,ω4,ωcなどを表示する
b:   h: Hidden Information(H.I.)隠された情報あり, s : shown (省略可),位相(以下のe項と共に使用し,在の内極,外極を示したり),1Nは存在1,2Nは存在2など,存在の違いを示す.
2018142292.tif 000011
G,K,Z,他などの軸を表す.
c:演算子,数,変数(主変数,).   
d:乗数など  ：  従来通り.
e:位相(カスケードで使用可),独立変数の性質,位相空間の連続接続m,n,na,nj,niなど,
nやΔnなどにて空,空間,を表す.虚数学にける虚な空,虚な空間も表す.
f:ベクトル,数Exの値,在の番号,Ｋ軸,Ｚ軸,Ｇ軸など. 
g:位相(前記e項のポジションと同じ)など
g:在の終極位相,現位相,
附則  平行除算と直交除算の表示
c―, / ,「÷」は直交除算, p―,÷は,平行除算,を示す.(不確定または直交平行関係が解れば省略可)
注釈
注1) NpとWpが同値な場合は,NpまたはWpは,省略可の場合もあるが,Np=Wpではなく,両者は異質である.{位相分類はω1(ω)でしかできない点にも注意}
注2) 位相n,mなどは基本的に整数. 
注3) ni,miなどのiを付与する場合,iは位相が示す”もの”の種類をあらわす   :
【０００７】
演算手段の動作を数学により解説  図１から図２１も適時参照してください。
0   ω演算子(ω_Operator) (ωとω1は、同じ。ω_Operator とω1_Operatorも同じ演算子) 
任意の純数Exにおき,原始演算子Op(ここでは在Δ、極｜)(基本型)は,
2018142292.tif 000012
0.1   ω：この部分の情報(シンボル)は、
0.1.1   ω(ω1), ω2, ω3, ω4, などのどのω格子なのかのω格子(ω matrix)情報
ωなら上記演算子（省略可能）、ω３は、３元のExを示す（省略不可）、ω格子は文献特願2015-35196, 2015-200651, 2015-201199, 2015-201200, 2015-201201, 2015-201206を参照
0.1.2   場の名前field nameなどの場の情報
Lf : 局所場(Local field)
Rf : 相対場(Relative field=Real field)
0.1.3   ωd(switch) の状態情報 
ON OFF 後述
0.2   P or ΔP、：この部分の情報(シンボル)は、
位相、位相場phase fieldを示す。後述参照
在や極などの位相、位相場を示す
1 在演算手段は、
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2018142292.tif 000014
2018142292.tif 000015
不確定性在には、Viewがない. 観察者がない.  観測行為がない。Str在には、それが、ある。
2 極演算手段は
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3 Str演算手段(Str Operator)は、
S1= −1, S2=+1, Template S?={ −1 or +1}   となる。
ここで、ω1演算子(ω1_Operator)は, ωd (switch)を以下のごとくON,OFFできるものとする。
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ωd (switch)がONなら,ω1_Operatorは位相幅widthと位相数numberを区別できる。
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ωd (switch)がOFFなら, そのω1演算子(ω1_Operator)は交換則commutative lawを有する
極や不確定性在は原始演算子(Primitive Operator),Str在は２次演算子(Secondary Operator)
ここでPoは、空ポテンシャルであり、ここの存在同士の相対的比率を示す。（言い換えると、この世界（我界）の基本（要素）は、無限小実数ではなく、純数（整数）の１なのである。
それに空Poを乗じて、様々な存在をあらわすのである。）
4 演算手段の応用回路手段の諸例
どんなアプリを搭載する、どんな複雑なコンピュータもAND,OR,NOTの手段(SN7400など)により実現されている.AND,OR,NOTの演算手段により,どのような演算を実現するかを数学的に示せば、それは、どのような記載より,より明確な,特許の開示手段である。さらに極、在を数学的に示し,それを実現する水溶液処理白血球や素粒子などを始めとする様々な(自然界に存在する素材にて加工された)部品として示せば,それは,どのような記載より,より明確な特許である.
演算手段の応用回路手段の諸例とは、以上の様式などにより、従来のAND,OR,NOTの演算手段に変わる在、極、(Str)を開示し、AND,OR,NOTの演算手段により成り立つ手段などを、従来と同様に示す事である。
ただし、開示順は、先に記載した特許庁の様式により、回路の数学、そして、実施例を記載する。
1 ω1_Operator, (pF :位相場 phase Field)
2018142292.tif 000022
自然界を分類する演算子であるω1_Operator
Exが、ある“もの”の値である.
Npは、位相により数える数である。具体的な一例としては,位相により数える極の数である。
Wpは、位相による幅、極と極の位相による幅である。
基本的に観測者は、G軸上に存在する。
以下などの位相分類は、図１参照
2 位相分類１:Phase class 1 (pC1) 
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3位相分類2:Phase class 2 (pC2)
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4位相分類3:Phase class 3 (pC3)
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5位相分類4:Phase class 4 (pC4)
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6 純数Pure Number (pN)
純数はclass5 (pC5)とする、純数はNp と Wpをもたない。
pure Element Number (pEN)は、純数pC5
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ちなみに、AND,OR,NOTの各演算手段は、pC2に分類される.
7 各種演算手段の数学による動作説明 図３、図４、図５，図６参照
Local View
2018142292.tif 000029
Lv Str (LvStr) is Left Str (LStr) “*” は、Constant Multiplication
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Local View は + のみである。Local Str is Left のみです(If:内場Inner Field, Lf:局所場Local Field)
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τの分離
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2018142292.tif 000033
白血球単体に対応   
g(p) は、位相観察関数(phase measure function) 
g1(p) = (n+1) −n = +1           (10-1) 
g2(p) = n − (n−1) = +1         (10-2) 
LvStrZai 
Local Field (Inner Field)     
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2018142292.tif 000035
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すると(Rf:相対場)
2018142292.tif 000037
2018142292.tif 000038
C3 
2018142292.tif 000039
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C4 
2018142292.tif 000043
2018142292.tif 000044
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2018142292.tif 000048
｛の括弧における向かって左肩のC3,C4は、それぞれC3場(space,座標)C4場(space,座標)を示している。原極(Origin)をしめす位相値nに対してStr在の配置(配向)関係を示す。
Np (18)
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Wp (19)
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Wp=λ・Np＝Np・λ,     iW=λ・iN=λ・iN     iN:位相個数比(要素内場数)は原則１となる。iW:位相＿位相幅係数(要素内場幅)(ここでは１である)。iN is inner field Number. {Number of element in Np}, iW is inner field Width. {Width of element in Wp} 
以上、以下などのNp、Wpは、図２参照
ω Operator member 
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Viewは、関数に混ぜてはいけない。Viewは観測行為なのだから、量子場には無い。
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Local View (Lv) of Local Field 
The View (Lv) は + のみである 
Lv=+     (22)
Outer FieldのGlobal View (Gv) 
Gvは+ または−. 
Gv1= −           (23-1) 
Gv2 = +         (23-2) 
Relative View (=Real View) (Rv)
LvとGvの複合ViewがRelative  Viewです。LvとGvのそれぞれのViewは、{+ and −} or {+ and +}となります。
Str (Stream and Strepto)
2018142292.tif 000057
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.     (25) 
“h” は隠された情報{Hidden Information (HI)}
Constant Multiplication (CM)
(Gv1= −, Gv2=+, Lv=+) (h is HI) (Gv: Global View, Lv: Local View)
2018142292.tif 000059
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ゆえに 
Rv1= −             (28-1)
Rv2 = +           (28-2)
そしてS? in RVStr図１７
2018142292.tif 000061
2018142292.tif 000062
RStr = S1 = −           
LStr = S2 = +            
RStr は右Str. LStr は左Str. Right StrZai は
2018142292.tif 000063
. Left StrZai は
2018142292.tif 000064
. 
Zai 
Uncertainty Zai (U.Zai)
U.Zai はViewをもたない. 
式15,または16,からViewを除くと,(観測者,観察者、が存在しない.)
2018142292.tif 000065
ここで 
2018142292.tif 000066
2018142292.tif 000067
{   or   }は、不確定性演算子Uncertain Operator. ? = {−1 or +1 } 
? = { −1 or +1 }         (33)
U.Zai  （不確定性在は、原始演算子Primitive Operatorのひとつ。）
ω1_Operator が Uncertainty Zai (U.Zai)を示す。（pC2）(OWの要素のひとつである)
2018142292.tif 000068
n は位相の値.
2018142292.tif 000069
(pPo=m) pPoはphase Potentialです。図１７
ｍは、基本的に、m=1
2018142292.tif 000070
基本的にm = 1. 独立変数におき m はg(p) 
2018142292.tif 000071
図１７
2018142292.tif 000072
StrのテンプレートであるS? 
S?Zaiは Macro Uncertainty Zai (MU.Zai) (Template Str Zai は TSZaiと略する)  図１７
2018142292.tif 000073
(S?はStrのテンプレートであり、微分で変化しない。しかし, “?” は、微分で変化する)
（Str在は、２次演算子Secondary Operatorのひとつ。2次演算子は、原始演算子から派生できる）
(不確定性在には、Viewがない. 観察者がない.  観測行為がない。Str在には、それが、ある)
Real Mathematicsの表記のしかた 
Rf と Lf は 場(Field) の表記
StrZais 
2018142292.tif 000074
Relative Views 
2018142292.tif 000075
Image Mathematicsの表記 ｛ベクトル(Vector)｝(それはpC4)
2018142292.tif 000076
保存場としてのsingle Zai 
2018142292.tif 000077
Kyoku と Zaiは、
2018142292.tif 000078
外極と内極は、同じ平面に存在し、平行加算と直交加算が可能である
C3 StrZai Pair
2018142292.tif 000079
(43)
２つの白血球leukocytes 
2018142292.tif 000080
2018142292.tif 000081
状態Conditionは、 
2018142292.tif 000082
{g(p) = m 独立変数としてのm}
C4 StrZai Pair 
2018142292.tif 000083
2018142292.tif 000084
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不確定性在対Uncertainty Zai Pair
2018142292.tif 000087
Kyoku
ω1_Operator は、位相分類１(pC1)の極を生成する (KはK軸, ZはZ軸) {1は pure Element Number (pEN). pENは,純数は、pC5}
2018142292.tif 000088
極の３様
2018142292.tif 000089
C3座標系 (RCS：Relative Coordinate System) 位相を明示すると, (原始状態でPo=1), IDO 
2018142292.tif 000090
C4座標系 (RCS), IDO C4;
2018142292.tif 000091
左辺
2018142292.tif 000092
の真下は、StrZaiの値、上段の行は、Local Fieldの各値,下段の行は、Relative Field(Real Field)の各値、
C3座標系は、図８参照、C4座標系は、図９参照
省略表記では、 
. 
2018142292.tif 000093
さらに, C3 is 
2018142292.tif 000094
,C4 is 
2018142292.tif 000095
.
同じ種類のStrZaiは、Local Fieldにて演算され、Global Viewにて違う種類のStrZaiが演算される
Local Field 
LStrZai のみ
2018142292.tif 000096
Relative Field is Real Field (on RCS)
位相シフト(型)｛位相可変(型)｝Phase shift
RStrZaiにおいて、
2018142292.tif 000097
LStrZaiにおいて、
2018142292.tif 000098
位相固定(型)  Phase locking
RStrZaiにおいて、
2018142292.tif 000099
LStrZaiにおいて、
2018142292.tif 000100
まとめるとAbbreviated, (位相可変と位相固定型) (phase shift and phase locking)
2018142292.tif 000101
2018142292.tif 000102
この２つの式は、Nの公式 (特にRSTRの式). (演算子間にOriginがない場合)
2018142292.tif 000103
2018142292.tif 000104
NewOpeSp
Str, View と pEN
2018142292.tif 000105
2018142292.tif 000106
2018142292.tif 000107
ここで, バンドリング(bundling)は 
2018142292.tif 000108
ゆえに, 
2018142292.tif 000109
閉極Closed Kyoku (内極Inner Kyoku)
内極は、閉極であり、両極(連続した閉極)に対して演算が可能である。一方、開極は、演算できない。観察者は、G軸にて、閉極としての在の演算は、
Str Zai (Lf, Rf) (m=Po) (Gv1=S1=-, Gv2=S2=+) 
その位相は、 n and n-m
2018142292.tif 000110
2018142292.tif 000111
ゆえに, (Po=m),
2018142292.tif 000112
2018142292.tif 000113
位相が n+1 と n  の場合
2018142292.tif 000114
2018142292.tif 000115
2018142292.tif 000116
2018142292.tif 000117
C3
2018142292.tif 000118
C4
2018142292.tif 000119
[ ]Δ:閉極Closed Kyoku 
2018142292.tif 000120
2018142292.tif 000121
2.1.4 その表記は、(基本的にRfは省略可能、基本的にLfは省略不可)
2018142292.tif 000122
観察者がG 軸に存在(nにて存在) 
2018142292.tif 000123
2018142292.tif 000124
観察者が他世界に存在する場合
2018142292.tif 000125
観察者がG 軸に存在. (n-1に存在) (Closed Kyoku connection)
2018142292.tif 000126
不確定性在U.Zai 
2018142292.tif 000127
不確定性在U.Zai 位相を明示すると
2018142292.tif 000128
開極Open Kyoku 
2018142292.tif 000129
は演算不可
? and S?の演算
2018142292.tif 000130
2018142292.tif 000131
2018142292.tif 000132
2018142292.tif 000133
2018142292.tif 000134
2018142292.tif 000135
S? は smoothness.        ? はsmoothnessではない。
【０００８】
Operation of Local Field to Relative Field (LRO) 
あるRCSにおけるPM(平行乗算Parallel Multiplication)は、
2018142292.tif 000136
2018142292.tif 000137
2018142292.tif 000138
2018142292.tif 000139
バンドリングBundling
(同種の)在連続体は、Nの公式(Nフォーミュラ,N's formula)によりひとつに束ねられる.
位相可変型  (位相シフト型)
RStrZaiでは
2018142292.tif 000140
LStrZaiでは
2018142292.tif 000141
位相固定型
2018142292.tif 000142
2018142292.tif 000143
xは任意の正の整数
RStrZai
2018142292.tif 000144
(単体または連続体) Nの公式N's formulaは、 
2018142292.tif 000145
位相可変と位相固定をまとめると(phase shift type and phase locking type)
2018142292.tif 000146
他の関係も併記し整理すると
Relative Fieldにおいて、
RStr (S1) 側
2018142292.tif 000147
LStr (S2) 側
2018142292.tif 000148
C3
2018142292.tif 000149
C4
2018142292.tif 000150
2018142292.tif 000151
{RStr (S1)}側または、
2018142292.tif 000152
{ LStr (S2)}側のみをLocal Field (局所場)とする。局所場は、在内場値(局所独立変数)が、＋の値を持つ場である。局所場のViewもまた、＋のみである。
そして２つ以上の局所場が結合(合成)される時に、個々のViewが相対的に変化する。値づけされる。Viewとは、観測者の観察方向である。ゆえに、Viewは、関数に混合すべきでなく、両者は区別されるべきである。
これら2つから成る結合場をRelative Fieldとする。この場合はC3 Relative Field となり、この相対場はC3座標系を成す。(示す。) (Fig. 3) 本論における運動単体の場合、RStr (S1) 側は、−側(View is minas - )であり、LStr (S2)側は、＋側(View is plus + )である。
(これらの事は、白血球と微生物の抗原抗体反応における合成場において、さらに容易に理解される。この場合の結合場は、C4である。）
そして私は、Str演算子を従来の微分に応用(適用)した。そして前述の問題を解決した。具体的には、独立変数軸を単独のStrZai (またはStrZai連続体)により形成した。
実際の使用におき、もし実数への対応やもの同士の区別が必要な場合、在にPoを乗じて使用すれば良い。(その目的が達成される)  一例では、Poをtとするなどである。(tは、この場合、時をあらわす)
[補足説明]
View、Np,Wp  in 我界      （＋と−と場）
1 Local Field  と  Relative Field
まずは直交座標系において、Originに観測者が存在するとし、その観測者の右側と左側の独立変数軸をそれぞれ、S1側とS2側の局所場Local Fieldとする。
それぞれのLocal Field内では、独立変数は＋のみであり、第１象限と同等な場である。
両Fieldへの、観測行為や比較(加減による比較、乗除による比較も含む)を成す場合など、
即ち、
その２つのField同士の演算が必要な場合、Viewという符号演算を必要とし、その相対的な場を相対場Relative Fieldとする。
2相対的な比較  
加減算による比較
乗除算による比較
3 Np Wp
どんなに分割しても(ちぎっても)、我界においては、一個の存在である。存在は一個である。
ゆえに、最小単位は、１(個) (Np=1)である。
（我界では、Npの最小単位は１である。Viewを考慮すると−１と＋１である。量子レベルにおけるNpの値は、？={-1 or +1}である）
Wpは、
Wp=λ・Np＝Np・λ
[Npの補足説明]
Npの最小単位は、１である。Npは、１が(基本)要素である。存在の基本は、１個だからである。少なくとも、我々の認識において、物体の最小単位は、１個である。
０．５個は、存在しないのである。  １個を２つに分けても、個々には、１個である。
一個を幾つに分けても、個々は、１個である。１個を２つに分けても０．５個でなく、それぞれ１個である。(Np値においても観察者が存在すると、Viewが付与される)
[運動方程式への応用]
ここで、前記Str在を運動方程式(とそれを表記する座標系)に適用してみる。
GvのRStrは、
2018142292.tif 000153
ニュートンの運動方程式においては  （図７参照）
2018142292.tif 000154
(a: 加速度, m:質量, y:距離, t:時) 
2018142292.tif 000155
ここで、
相対性理論で拡張された運動方程式においても同様な現象があり、ニュートンの運動方程式は、相対性運動方程式の要素例となる。
加速度と速度が直交関係の場合。 
2018142292.tif 000156
加速度と速度が平行の場合
2018142292.tif 000157
この場合, 
2018142292.tif 000158
ここで、
その他の(拡張された)運動方程式をあげると、
他の(拡張された)運動方程式も、同様な矛盾をもつ。
2018142292.tif 000159
その一例は、以下のごとくナビエストークス方程式である。
2018142292.tif 000160
2018142292.tif 000161
2018142292.tif 000162
2018142292.tif 000163
(a: acceleration, x, y, z : positions on the coordinate, u, v, w : velocity on x, y, z, F : external force, p pressure, ρ density, νcoefficient of kinematic viscosity)
ここで先の関係式を確認しておく。
2018142292.tif 000164
2018142292.tif 000165
| = 
2018142292.tif 000166
+
2018142292.tif 000167
=0 ,         | = 
2018142292.tif 000168
+
2018142292.tif 000169
= 0   印刷用
さらに相対的に(相対加減算)
2018142292.tif 000170
2018142292.tif 000171
2018142292.tif 000172
そして
要素例であるニュートンの運動方程式は、Str在を加味すると、
2018142292.tif 000173
であり、その要素例であるニュートンの運動方程式の解は、（n とm は任意の整数)
2018142292.tif 000174
2018142292.tif 000175
2018142292.tif 000176
2018142292.tif 000177
2018142292.tif 000178
2018142292.tif 000179
2018142292.tif 000180
Po=t. この場合、観察者は一人で、局所場(Local Field)は右または左のうちの一つ。k は正の整数 positive integer.   さらに詳細に、
2018142292.tif 000181
2018142292.tif 000182
2018142292.tif 000183
2018142292.tif 000184
上記を微分すると
2018142292.tif 000185
略すると
RStr 側は
2018142292.tif 000186
2018142292.tif 000187
2018142292.tif 000188
2018142292.tif 000189
LStr 側は
2018142292.tif 000190
2018142292.tif 000191
2018142292.tif 000192
2018142292.tif 000193
ゆえに、全領域においては、以下のごとくであり、
2018142292.tif 000194
ゆえに
2018142292.tif 000195
ここで
2018142292.tif 000196
なので、
2018142292.tif 000197
となる。特異点の問題と、初期値の問題、積分定数の問題が解消されている。
ここでyは、C3座標系を含んでいる。この結果を従来のソフトに組み込めば、正しい結果を得られる新しいソフトができる。C3座標系手段の作成は、従来の作成手段を利用する。
ゆえに、従来の解は、
2018142292.tif 000198
2018142292.tif 000199
2018142292.tif 000200
実数学において、
S1 側は負の側,     
2018142292.tif 000201
2018142292.tif 000202
2018142292.tif 000203
2018142292.tif 000204
微分すると
2018142292.tif 000205
S2 側は正の側
2018142292.tif 000206
2018142292.tif 000207
2018142292.tif 000208
微分すると
2018142292.tif 000209
図で示すと
図７b ニュートンの運動方程式をStrZaiによる表記とする縦軸はｙ,横軸はStrZai
2018142292.tif 000210
曲線が“right line”. さらに, 
2018142292.tif 000211
2018142292.tif 000212
図7 The conceptual diagram of a coordinate system a: A conventional solution in Newton equation in conventional coordinate system (It has “inconsistency line”) b: A solution using Str Operator, in Newton equation in C3 coordinate system c: C3 (Condition 3) coordinate system by StrZai on G axis. Orthogonal axis is K axis. Single Zai (Np=S11, Wp= S13) (Np=S21=2, Wp= S23=3) and Zai continuum (Np=S13, Wp=S13) (Np=S23=3, Wp=S23=3). 
ここで、
従来の極限式
2018142292.tif 000213
極限式により関数"
2018142292.tif 000214
"を微分すれば、
2018142292.tif 000215
分母は、 
2018142292.tif 000216
2018142292.tif 000217
ゆえに 
2018142292.tif 000218
LStr (S2) 側は、
2018142292.tif 000219
収束微分は、座標系の片側のみの使用である事がわかる 在は、ここではhやxで表現されている空Poにより無限小実数も表現できる。
単在は、無限小実数や実数を表現できます。在Poは、実数を表現できます。ここで在は、無限小より現実的なものであり、実在の要素(数)です。（言い換えると、この世界（我界）の基本（要素）は、無限小実数ではなく、純数（整数）の１なのである。それに空Poを乗じて、様々な存在をあらわすのである。）
ゆえに、在連続体から単在へのバンドリングから、極限化(lim)を継承派生できます。
さらに
2018142292.tif 000220
がS1 側で微分されると,
2018142292.tif 000221
2018142292.tif 000222
ここで、極で運動方程式の解を示すと
2018142292.tif 000223
2018142292.tif 000224
微分方程式から示すと
2018142292.tif 000225
2018142292.tif 000226
2018142292.tif 000227
微分すると
2018142292.tif 000228
2018142292.tif 000229
S2 側は正の側
2018142292.tif 000230
2018142292.tif 000231
2018142292.tif 000232
2018142292.tif 000233
微分すると
2018142292.tif 000234
2018142292.tif 000235
expの微分
2018142292.tif 000236
2018142292.tif 000237
2018142292.tif 000238
極によれば、
2018142292.tif 000239
2018142292.tif 000240
2018142292.tif 000241
2018142292.tif 000242
新旧座標系の比較  （さらに図８も参照）
2018142292.tif 000243
2018142292.tif 000244
2018142292.tif 000245
2018142292.tif 000246
2018142292.tif 000247
以上印刷上のため明示する。
ここで、
2018142292.tif 000248
2018142292.tif 000249
分母は 
2018142292.tif 000250
2018142292.tif 000251
2018142292.tif 000252
2018142292.tif 000253
2018142292.tif 000254
2018142292.tif 000255
ゆえに,
2018142292.tif 000256
ｈ項は、位相可変型のバンドリングを主に使用し、ｘ項は、位相固定型のバンドリングを使用する
【０００９】
NSE
2018142292.tif 000257
2018142292.tif 000258
2018142292.tif 000259
2018142292.tif 000260
N;数, rは相対系のシンボル τ:τ時, υ:無次元粘性, Np: 位相数, 位相圧はpN (phase pressure) を使用    
2018142292.tif 000261
はStrZai のmacro templateマクロテンプレート.
pN=N.Np−N
Ｇ軸上の観察者が、Ｇ軸Zai内の位相圧を観察するとpN=N.Np−N
pN= N−N.Np
Ｇ軸上のZaiの中の観察者が、Ｇ軸の位相圧を観察するとpN= N−N.Np
一例 
K軸の在（それはK_axis_Zai の内側,G軸在と同じ位相圧が変動分としてK軸にある）の場合、
2018142292.tif 000262
/ を直交除算Orthogonal Division. ×を直交乗算Orthogonal Multiplicationとするなら
K/Z=G, K = Z×G, −K =G×Z
Kは、K軸K axisでの値,Zは、Z軸Z axisでの値, Gは、G軸G axisでの値,
N. Npは位相数(現在の数にもとづく位相数) 
実圧Actual pressureであるPは
P=pPo・pN 
(pPo 圧ポテンシャル: 位相圧を実圧に変換する) 
左辺
2018142292.tif 000263
2018142292.tif 000264
2018142292.tif 000265
=
2018142292.tif 000266
2018142292.tif 000267
右辺
2018142292.tif 000268
2018142292.tif 000269
2018142292.tif 000270
Str Zaiで記述されたナビエストークス方程式(NSE)は、滑らかさを有する.
NSE Sp
テーラー展開第２項までは,
2018142292.tif 000271
(CcdN)収束微分子による数は、座標系の片側のみを示す無限小実数. rd は極をしめす.
2018142292.tif 000272
2018142292.tif 000273
相対微分Relative Differentiation, 
C1
2018142292.tif 000274
2018142292.tif 000275
詳細, 
2018142292.tif 000276
2018142292.tif 000277
C2
2018142292.tif 000278
2018142292.tif 000279
詳細, 
2018142292.tif 000280
2018142292.tif 000281
N は存在数. Nは他の変数でもよい, 位置、距離、変位など.
C1とC2 相対微分方程式Relative Differential Equation
C1
2018142292.tif 000282
バンドリングBundling 
2018142292.tif 000283
2018142292.tif 000284
2018142292.tif 000285
2018142292.tif 000286
C2
2018142292.tif 000287
バンドリングBundling
2018142292.tif 000288
2018142292.tif 000289
2018142292.tif 000290
2018142292.tif 000291
【００１０】
不確定性在U.Zai, UZai  図１０参照
Δ (U.Zai)は, 
2018142292.tif 000292
Zai pairの乗算 (在対の極接続している極が原極の場合)(原極Originの使用) 
2018142292.tif 000293
虚数と等価である。(複素共役での乗算、各々が各々に対し共役複素数)しかし、虚数とは異質である。(複素共役の場合は、在対であり、極接続の在同士の位相が異なる。一方、絶対値は、同相の在同士の乗算の√平方根である)  (在対の乗算と同相の在自身の乗算)
在対(Zai Pair)を位相明示すれば
2018142292.tif 000294
(同相)在の自乗,在対不使用の場合,原極の不使用でもある(在自身の乗算は,在対の乗算と異なる)
2018142292.tif 000295
2018142292.tif 000296
在対でない在２組の一例 non Zai Pair, (位相明示.)
2018142292.tif 000297
2018142292.tif 000298
C3 または C4 の観察下(Obs) 
Strの決定 (Strの付与)は、観察のViewを決めることである
2018142292.tif 000299
不確定性在対の総乗、原始座標系Primitive Coordinate System (PCS)、実座標系Real Coordinate System (RCS) 相対座標系Relative Coordinate System (RCS)＝実座標系
2018142292.tif 000300
2018142292.tif 000301
2018142292.tif 000302
(x は任意の整数)
オイラーの公式などより、虚数学での実軸と虚軸は、直交している。同様に、またはω１演算子(ω演算子)よりわるように、実数学上の極側(cos側)と在側(sin側)は、直交している。
2018142292.tif 000303
U.Zaiをオイラーの公式Euler's formulaに適用
2018142292.tif 000304
exp(±θΔ)= cosθ| ±sinθΔ
あるいは
2018142292.tif 000305
ここでは、在のωd operation {ωd (switch)}はOffとする, すると交換則が成り立つ
2018142292.tif 000306
2018142292.tif 000307
2018142292.tif 000308
nはorigin. 不確定性在Δと虚数iは、等価であるが、その値は違っている
原始座標系Primitive Coordinate System (PCS)      
横軸にS1 (−側)であるRStr ZaiとS2側(+side)であるLStr Zai が存在し、+Δと −Δは、(在が存在する横軸に対し)直交軸の極の両側に位置している. 
観察者が横軸にあるなら、不確定性在の総積は
2018142292.tif 000309
U.Zai によってなされた原始座標系は縦軸で在対を構成します。 他方、横軸で C3 あるいは C4 の StrZai のペアが構成されます
さらにZai連続体によっての実座標系はStr Zaiを使うC3とC4座標系でできています。
Nの公式N’s formula は 
2018142292.tif 000310
ゆえに、
横軸連続体は、StrZaiにより形成されます。
粒子性と波動性を統一することができる座標システムは、Zai による座標系を構成します (U.Zai, LStrZai and   RStrZai).
以上などは、
原始座標系Primitive Coordinate System (PCS)
を示す。
附則)
1 オイラーの公式の生成過程
2018142292.tif 000311
2 一方,三角関数は,
2018142292.tif 000312
2018142292.tif 000313
2018142292.tif 000314
3 他方, expΔθは,
2018142292.tif 000315
2018142292.tif 000316
2018142292.tif 000317
2018142292.tif 000318
ここで［ ］は,繰り返し部分を示す。・は(平行関係の数の)平行乗算,×は(直交関係数の)直交乗算
4 不確定性在Δでの三角関数は,
2018142292.tif 000319
2018142292.tif 000320
2018142292.tif 000321
上記Eは、マクロにおき、上記のごとく
2018142292.tif 000322
pENは、素粒子レベルでは、(Viewがない. 観察者がない.  観測行為がない)
2018142292.tif 000323
となる。
ここで、不確定性在Δにおける、複素数a complex numberに準拠する諸性質
分配Distribution 
k(|a+Δb) = (k|a+kΔb) = k(a|+bΔ) = (ka|+kbΔ) 
加算Addition
(|a+Δb)+ (|c+Δd) = |(a+c) +Δ(b+d) = (a|+bΔ)+(c|+dΔ) = (a+c)| + (b+d)Δ.
乗算 Multiplication 
2018142292.tif 000324
×は直交乗算orthogonal multiplier.
2018142292.tif 000325
は平行乗算 parallel multiplier.
(|a+Δb)(|c+Δd) = |a|c+|aΔd+|cΔb+ΔbΔd = |ac+Δad+ Δcb+Δ2b d
2018142292.tif 000326
(a|+bΔ)(c|+dΔ) = a|c|+a|dΔ+c|bΔ+bΔdΔ= a|c|+adΔ+cbΔ+ bdΔ2
2018142292.tif 000327
複素数の乗算Multiplication of a conjugate complex number: (LStrの生成)
(a+bΔ)( a−bΔ) = (|a+Δb)(|a−Δb) = |a2−|aΔb + |aΔb−Δ2b2 = |2a2−Δ2b2 
2018142292.tif 000328
2018142292.tif 000329
複素数と複素不確定性在は等価であり、LStr Zaiを乗算により生成できる
複素数と絶対値A conjugate complex number and absolute value
2018142292.tif 000330
さらに
2018142292.tif 000331
左辺の絶対値Absolute value of left hand sideは
2018142292.tif 000332
右辺の絶対値Absolute value of right hand sideは
2018142292.tif 000333
図1,4から16に関して 一例として在は三角形として描く 丸の例図3,17,18, 特願2015-35196, 2015-200651, 2015-201199, 2015-201200, 2015-201201, 2015-201206などもあり
図１０(A) U.Zai
図１０(B) C3 Str Zai Pair 
図１０(C) C4 Str Zai Pair
図１０(D) C3 Str Zai Pair and U.Zai
図１０(E) C4 Str Zai Pair and U.Za
総積によるC3不確定性在の図11, C3 U.Zai Pair by Infinite product 
2018142292.tif 000334
Originに極接続した在の縦軸値
(A) +Δ                                     =             ?
2018142292.tif 000335
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2018142292.tif 000340
2018142292.tif 000341
総積によるC4不確定性在の図12, C4 U.Zai Pair by Infinite product
2018142292.tif 000342
Originに極接続した在の縦軸値
(A) +Δ                                     =             ?
2018142292.tif 000343
2018142292.tif 000344
2018142292.tif 000345
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2018142292.tif 000347
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2018142292.tif 000349
原始座標系における不確定性在UZai  図１３参照
(A)   A-0:U.Zai,   A-1: 極接続Kyoku connectionの過渡状態,   A-2: 在対 
(B)   C3座標系 Str在対StrZai Pair. 
(C)   C4座標系 Str在対StrZai Pair 
(D)   もし,同値の在が極結合したなら,連続な在でなく,倍の大きさの在が生成される.
(E)   直交在対Orthogonal Zai Pair
(F)   極Kyokuは |.
極在平面と複素平面は、それぞれ、Originで接続される直交する２軸をもつ。
UZai Sp
ωd Operatoion {ωd (switch)} をONにすると
Δbはb 個  という事 (Ex= b・? = ?・b, Np= b・?=?・b, Wp = b・? =? ・b) (ωd ON)
bΔはΔ のサイズがb  という事 (Ex= b・? = ?・b, Np＝?, Wp = b・? =? ・b) (ωd ON)
Δb と bΔは等価であるが、(Δb＝bΔ), 意味が違う (Np と Wp は異なる).
1.4 ωd is OFF; Δb ≡ bΔ, (Np=Wp= b・? =? ・b)
?バージョン
2018142292.tif 000350
n=0, m 任意の整数. m=Po, 原始状態で m=1
2018142292.tif 000351
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2018142292.tif 000360
在を成す閉じた極ゆえに、NpとWpは復元可能です。(HI→SI)
2018142292.tif 000361
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S?バージョン
n=0, m 任意の整数. m=Po, 原始状態で m=1
2018142292.tif 000363
The S?はStr (S1 or S2)のテンプレート, 
2018142292.tif 000364
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在を成す閉じた極ゆえに、NpとWpは復元可能です。(HI→SI)
2018142292.tif 000374
2018142292.tif 000375
【００１１】
BH 
在対の平行加算Parallel addition in Zai Pair           不確定性在対Uncertainty Zai Pair
2018142292.tif 000376
C4Str在対  Str Zai Pair of C4                     C4 Str Zai Pair 
2018142292.tif 000377
C3Str在対  Str Zai Pair of C3                   C3 Str Zai Pair
2018142292.tif 000378
Schwarzschild solutionは
2018142292.tif 000379
2018142292.tif 000380
2018142292.tif 000381
( s: 区間interval ,c: 光速度Velocity of light, r,θ,φ:球座標の変数Spherical coordinate, G:重力定数Constant of gravitation, M:質量mass) シュバルツシルト半径の内側は閉じた場である。ゆえにC4系の相対微分で演算できる。シュバルツシルト半径(a=2GM／c2)をWp=aとし,(Np≠0), (Po=ds2), 重力(計量)をExに代入する, 特異点ｒ＝０では、
2018142292.tif 000382
[r=0] では ds2=0. それはRelative Origin (Kyoku) (ROK)です.それは過渡光です。
ゆえに、図１４となる。ここでf(p)=|p| をC4相対微分すると(n=0) 
2018142292.tif 000383
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BH、SP
f(p)=p2 をC4相対微分すると (n=0) 
2018142292.tif 000393
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バンドリングより
2018142292.tif 000398
【００１２】
UEN
Unified Equation N (UEN) 左辺UEN                                   θ=2πνtn
2018142292.tif 000399
2018142292.tif 000400
2018142292.tif 000401
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2018142292.tif 000403
ここで各項は, 
波動性項
2018142292.tif 000404
そして、前記後記式より、この右辺UENは、原子レベルの項(素粒子レベルの発現式)をなす
2018142292.tif 000405
2018142292.tif 000406
, n, m, γ, t, τ, Δ 
2018142292.tif 000407
は粒子数を示す. ｎやｍは位相の値、γは速度係数、ｔは時間、τはτ時であり、固定された時間である。後述参照。StrはStr 演算子(Viewから求まる) 
粒子数が十分多いと粒子状態はNSEにより示されるta は初期値initial time. tn は位相ｎの時の時間τnは位相ｎでのτ_time 
単在：UENでの単在 {N1 Single (N=1)}は、
2018142292.tif 000408
2018142292.tif 000409
または 
2018142292.tif 000410
のいづれを使用してもよい。前記(Δ)2=+1参照
2018142292.tif 000411
(そのEp値は1, その初期位相値θ = π/4.) θ=2πνt (ν: frequency), {2πνt±tn/τ}
波動性を見いだせる.そして、その周波数は、(t/τ)・n分変動する。
ν> 100 Hzならt/τ項が無視できる。時が１００時程度以上経過しているならt/τ項が無視できる。τは,粒子一個の空ポテンシャル,白血球ならτ時間単位の画像における直径に相当する.
2018142292.tif 000412
この式の特性は２つの波である
UENでの直交在対Orthogonal U.Zai Pair
UEN (Orthogonal N=2) 
2018142292.tif 000413
UEN {N2 orthogonal (N=2)}
2018142292.tif 000414
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(Ep値は
2018142292.tif 000416
, 初期位相値はθ = π/4)
2018142292.tif 000417
直交在対Orthogonal U.Zai Pair は波動性wave propertyをもつ.
もし、直交在対の合成が始まったとしたら素粒子が爆発的に増減してしまう。
2018142292.tif 000418
2018142292.tif 000419
2018142292.tif 000420
となってしまう. ここで平行在対Parallel Zai Pair または状態C1からC4 のStr在対Str_Zai Pair (平行連続体 N = ２以上)
UENでの平行連続体 {平行連続体parallel continuum (N≧2)}
2018142292.tif 000421
2018142292.tif 000422
(そのEp値は1, その初期位相 θ = 0.)  この右辺UENの項は、発展項(マクロレベルの項)を示す。
N2平行在  N2 Parallel Zai 
2018142292.tif 000423
在は回転せず、波動性は消失する
θの一例
2018142292.tif 000424
{E:あるparticle (acp)のエネルギー, v:acpの速度, M: Mass of acp, h: プランク定数 
2018142292.tif 000425
, t: time, ν:周波数, k:ボルツマン定数(
2018142292.tif 000426
), T絶対温度}
j:観察軸上における,同じ平行した動きの粒子が構成する数
ここで
N=1 である 単在Single Zai
j=1, 
2018142292.tif 000427
N=2 である 直交在対orthogonal Zai Pair
j=
2018142292.tif 000428
, and 
2018142292.tif 000429
N=2 である 平行在対Parallel Zai Pair
j=0, θ= 0, 波動性なし
Unified Equation N (UEN)  統一式N
pENが真の素粒子であり、この部品を使用して作成する演算手段が最も小さな演算手段となる。
2018142292.tif 000430
直交在対の初期値Ep
横軸にG1縦軸にG2をあてるとして、Epは
2018142292.tif 000431
(Ep,π/4)が初期値、保存場として対が存在するなら(Ep, 5/4π)に対が存在する
2018142292.tif 000432
Ψは、出会い位相、Ψの同期が量子もつれとなる。
単在は、
2018142292.tif 000433
これらにより在演算手段による遠距離通信手段や暗号化手段の一例であり、後述の実施例に従い、当業者なら、光子などの波動性を有する素粒子を部品とした在演算手段による回路形成は極めて容易である。
不確定性のトレードオフは,
2018142292.tif 000434
以上ゆえに不確定性が消滅して精度が向上する
N= 1、N=2(直交在対)までが素粒子、N=2平行在対(短時間は素粒子対),N≧２在連続体は,粒子となる。
これにより回路設計が確実、容易となる。
原始演算子Primitive Operator は、Zai (Inner Kyoku), Kyoku (Outer Kyoku), Po and Str etc. などであり、それらは実数学Real Mathematicsにより記述できる。
内極による在 Zai (by Inner Kyoku)
単在Single Zai N=1による演算手段の一例
単在の例としては、光子、電子などがある。
光子の例。図１５のごとくの在と極による回路を形成する。
それらの関係は
2018142292.tif 000435
N 個なら, 
2018142292.tif 000436
極演算手段と在演算手段では, 
2018142292.tif 000437
UEN in Nature World
光子の直交U.Zai Pairは、光子の式より1/2 of Zai Pairとなり、 
2018142292.tif 000438
2018142292.tif 000439
この場合εE2とμH2 はPoであり、電磁波をなす. この式の要素エネルギーelement (energy)は1/2Δに存在する. 
N=1 なら
2018142292.tif 000440
であり、後述の実施例に従い、当業者なら、光子を部品とした在演算手段と極演算手段による回路形成は極めて容易である。
電子Electronを単在の一例として開示する。
2018142292.tif 000441
であり、後述の実施例に従い、当業者なら、電子を部品とした在演算手段と極演算手段による回路形成は極めて容易である。
N=2 (N≧2)クォーク複合体から物質 a quark complex to a substanceによる一例
G軸上の直交在対Orthogonal Zai Pair N=2は、バリオンを部品とする一例であり、後述の実施例に従い、当業者なら、バリオンを部品とした在演算手段と極演算手段による回路形成は極めて容易である。
平行在対Parallel Zai Pair N=2による一例
G軸上の平行在対A Parallel Zai Pair on G axisはメゾンMesonを部品とする一例であり、後述の実施例に従い、当業者なら、メゾンを部品とした在演算手段と極演算手段による回路形成は極めて容易である。メゾンは、以下のごとくに寿命が短いので、取り扱いに注意が必要である
2018142292.tif 000442
グルーオンは、在の内極を、開く力である。
Mass Gapは、単不確定性在に等価である。
IDOは、ゲージ変換を継承派生できる。IDOは、ゲージ変換より統一的であり、マクロから量子まで使用が可能である。(さららなる機能強化としてIOSFもある)
RDEは、座標系に依存しないので、ゲージ場を必要としない。
UENの応用
UENをフーリエ変換に応用した例。（一例としてUENを利用したモチーフの作り方）
g(s)は形状をあらわす。, s は空間をあらわす。(独立変数) (例 x, y, and/or z of 長さが次元である etc.), G(f) は空間周波数パターンf は空間周波数、これらの式は、在のWpから発現する。在のWpの支配下である。 
2018142292.tif 000443
2018142292.tif 000444
以上を基にすれば、当業者ならモチーフを容易に作成できる。
UENの離散フーリエ変換への応用
f(k)を楕円、円、四角、三角、球、三角錐、多角錘などとすれば、その特徴が容易にわかる。
2018142292.tif 000445
2018142292.tif 000446
nは、数. n/N は、数周波数 
この式は、在のNpから発現する。在のNpの支配下である。 
【００１３】
RDE
2018142292.tif 000447
Cは状態conditionを示す,
C1 と C2 (C3から継承) 
2018142292.tif 000448
2018142292.tif 000449
C3 と C4 は相対原極Relative Origin (Kyoku)を使用 (図８，図９参照)
2018142292.tif 000450
2018142292.tif 000451
2018142292.tif 000452
C5 は絶対原極Absolute Origin (Kyoku)を使用. Ex) Big Bang etc.
2018142292.tif 000453
2018142292.tif 000454
C6 反物質と物質の相対微分RDEを示す (RStrは物質, LStrは反物質)
2018142292.tif 000455
2018142292.tif 000456
RStrが反物質antimatter, LStrが物質をしめす
2018142292.tif 000457
2018142292.tif 000458
C7は反物質 RStrは反物質, LStrは反物質
2018142292.tif 000459
2018142292.tif 000460
2018142292.tif 000461
原始状態Primitive condition は
2018142292.tif 000462
S1=Str1=−1, S2=Str2=+1 nとmは,位相(値)。 nは相対原極Relative Origin (Kyoku |). t;は時, τは;τ時,実施例の白血球などが示す固定された時, 空Poでもある. その n, m, and l は位相(値) (n≧0,m≧0, l≧0). ta 位相aにおける時,   tn は位相nにおける時, tn+m はτn=tnにおける時からの位相 n+m. The k and K は任意の数。 関数f( ), ,位相観察関数g(p) 
2018142292.tif 000463
以上は、分子も分母も在. 
他例は、
N が純数
純数としての関数
内極としてのN
内極としての関数
Str付きの関数
結果 
原極の解(過渡解)Solution in an Origin (Kyoku) Unipolar solution (transient solution)
相対原極解  The solution in a Relative Origin (Kyoku) 
2018142292.tif 000464
StrZaiをStr Operatorに置換, 
2018142292.tif 000465
Str Operatorを数値に置き換えると, 
2018142292.tif 000466
さらに,
2018142292.tif 000467
これは、偶関数です。
解にフーリエ余弦級数を使用してもよい
絶対原極解
2018142292.tif 000468
2018142292.tif 000469
StrZaiをStr Operatorに置換  Str Zai transpose to Str Operator, 
2018142292.tif 000470
Str Operatorを数値に置き換えるとStr Operator transpose to value (number),
2018142292.tif 000471
さらに,
2018142292.tif 000472
これは奇関数です.
ここでフーリエ正弦級数を使用してもよい.
変数分離による解,(連続解) (constant solution)
s.t.c. (space time continuum)における存在N(γは変動速度係数fluctuation velocity coefficient)
2018142292.tif 000473
2018142292.tif 000474
2018142292.tif 000475
(StrはStr演算子であり, Str1= S1=−1,   Str2= S2=+1 )
2018142292.tif 000476
は軌道を構成する。初期値は一個の細胞で１となる.
2018142292.tif 000477
2018142292.tif 000478
ta はt.s.c. 領域の増加終末値の時、tn はt.s.c.領域の減少終末時
exp{γ(ta−tn)} などである
t.s.c.とτs.c.の接続条件は 
2018142292.tif 000479
遷移解transition solution (接続解connective solution) 
τ領域減少関数τarea decreasing function 
2018142292.tif 000480
2018142292.tif 000481
τ領域増加関数τarea increasing function 
2018142292.tif 000482
2018142292.tif 000483
C4座標系C4 coordinate system which set the Relative Origin (Kyoku) to n.
変数分離解Variable separations
2018142292.tif 000484
2018142292.tif 000485
x乗の関数x-th function (x＞0) 
2018142292.tif 000486
2018142292.tif 000487
C3座標系C3 coordinate system set the Relative Origin (Kyoku) to n+m
変数分離解Variable separations
2018142292.tif 000488
2018142292.tif 000489
2018142292.tif 000490
x乗の関数 (x＞0)
2018142292.tif 000491
2018142292.tif 000492
C1座標系C1 coordinate system in case a Relative Origin (Kyoku) to n 
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C2座標系C2 coordinate system in case a Relative Origin (Kyoku) to n
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(k or K は定数constant)
3     γ は
C1, C2, C3 において, 
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N は, (以下の | | は絶対値absolute-value operators.) (C4は符号が反転reverse sign)
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m=1 なら
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C4 は
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ここで m=1とすると
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In the case of γ=0. { Origin (Kyoku) の発生} 
多重型Multiplied type
In the case of exp (γt) {t1,t2,t3...tn,γ changes in tn.( 任意の正の整数)}
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バンドリングBundlingより, space(x, y, z)も同様である 図８、図９
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上の式の中央の項は,オーバーラップしたZai (数と時のZai). 左辺はTime_Zai(Timeは空Po)の数Number of Time Zai. 右辺はある時のNumber_Zai(Numberは空Po)   図８、図９
S?はmacro template (マクロテンプレート)
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さらに, 球座標値のR/2   {space(x, y, z)から}, τはτ 時, 
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これは水溶液処理白血球WSTL (Water Solution Treatment Leukocyte)を示しています. 図８、図９
図３ WSTLの画像 (A and B)  
直径約15μm. 画像の縦横軸を長さの単位で示した場合
画像の縦横軸を時の単位で示した場合は、一個の白血球の時間(上記直径に相当)が約２３秒
(４０μm／分とするなら, 約２３秒     τ＝２３sec)
(A) 位相差顕微鏡画像
(B) τ時画像, 蛍光画像. 時間と空間が重なり合う画像 
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画像軸が時間の場合 (B) 
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画像軸が空間の場合(B) 
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RDE SP
1 Nからf( )へ 
C3 (C4 も同様.)
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さらに, 
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f()は任意の関数. 
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は、前記のごとく
バンドリングBundling は
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m=1, τ=1, 
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【００１４】
SRDE
状態４        異種同相干渉微分方程式 (dksp I.D.E.),
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rdは相対微分演算子Relative Differentiation Operator, nとmは位相値 (整数) τはτ時, τ_time (ポテンシャル, potential). N は数 (正の整数positive integer). 1Nと2Nは存在1と存在２.
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C4の干渉が生じた場合、存在１(1N) (right Str
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)と存在２(2N) (left Str
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)は、個々に以下のごとくである。
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1N白血球の数,2 N感染抗原の数、εは干渉係数であり,ε12は白血球のファゴサイト個数係数, ε21は, 抗原に対する白血球の呼び出し(サイトカイン)係数、τはτ time, 固定された時間,実施例の水溶液処理白血球が有するポテンシャルであり、その処理白血球が示す固定された時間である。
γ は, (|   | は絶対値. )
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その他の干渉相対微分
Grを重力子(空Poの一種)とすると
C3重力対
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C４重力対
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C4C3C4連続重力対
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C1重力
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C2重力
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前記計量と整合させると、
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dgは整合係数
附則２)  ω3演算子(ω3)
直交演算を観測しやすくする格子をω3格子,単にω3として以下に定義する.(ω3格子単にω3）ここでは,以下のごとくにω3演算子を定める.G,K,Zは各々,軸を意味し,添え字はそれぞれの軸における値Ex,位相数Np(位相分類1と2のみの使用ならWpでもある),であり,
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とし,K,Z,G,の各軸同士の演算則は,
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とし,ω３行列の一例をあげると,
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(−Δなどの符号±は,在Δが独立なら取り去れる.)  さらに,平行演算は,
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ここで,ωx格子(xは1,2,3などの整数)のメンバを表示するのに|.Ex, ωx|.Exなど,C++様にドットを使用してもよい.(基本的にG軸は在軸,K軸は極軸,Z軸は在の内極軸を示す。K軸の在もありえる事に注意。)
附則3)  絶対値の符号と極の符号の区別
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極|と区別できる場合は,従来通り|x|と記載する.これは,記述が煩雑になりすぎる場合などでは,
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【実施例１】
【００１５】
第１実施例の無限速演算装置は、白血球からつくられる。図１から図１８、特に図３，図１７、図１８など
【００１６】
［第１実施例の形態］
在、極、Strなどの演算手段の作成、回路形成
1 炎症叢から連円短探などで試料を採取し、その試料を分子A添加水溶液に浸す。この処理により回路形成が行われ、形成が終了した時点で、演算も終了する。図３，図１７、図１８など
2 具体的には、水溶液処理を行うと
(一個の)白血球は水を吸い球状となり在演算手段ができあがる。この時、分子A水溶液を使用すると、時空間を演算できる在演算手段となる。(蛍光顕微鏡を使用し観察、計測するのが好適である)水のみであると空間を演算できる在演算手段となり、さらに時間を演算したい場合には、時間を別途用意する演算手段で演算する。
3 回路接続と極演算手段の形成
水処理した場合、個々の在演算子手段は、ある一定距離以内（白血球であると数μｍ程度）に近接または、接触させる事により在演算手段は、回路網を形成できる。図３など(AND,OR,NOTの回路接続と同様、さらに一個のAND,OR,NOTと同様に在、極、Strなどの個々一個の演算手段でも演算は、可能である。) ここで、近傍の在演算手段同士は、結合しStr在となる。この近傍接続性を利用した演算を活用しても良い。
4 極演算手段の形成一例
前記数式のごとく、２個以上、Str在を結合させると、極演算手段が形成できる。
5 以上在と極、さらに、Strにおける各演算手段の作製と演算例を開示した。他の回路は、AND,OR,NOT回路から各種汎用演算装置をつくったごとくに、同様に、行えば良い。
具体的には、
先の数学にもとづき、在演算手段、極演算手段、Str演算手段を使用すればよい。(AND,OR,NOT演算手段でも数学により表記された設計図に従いコンピュータの作製を開示したごとく、当業者なら容易である。作成に必要な装置があれば、小学生でもできる。)
6 ここで、時間を用意に演算するための添加分子の一例を開示する。
【化１】
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分子A：化学式：Ｃ27Ｈ29N２NaO７S２  ：  分子量580.66  ：
一般名  食用赤色106号  アシッドレッド  蛍光あり,主に,水溶液として使用する.非水溶液系でも使用ができる.
[効果]
1 炎症の程度、将来などの演算ができる。など侵襲的病気の程度、将来などが計算できる。
在演算手段や極演算手段は、その形成時間を除き、演算時間が０となる効果をもつ無限速演算装置である。
2 白血球を生体の病巣におき、前記の回路形成を行えば、炎症の程度や将来を演算してくれる。
3 人工的に作成された在演算手段、極演算手段、Str演算手段は、前記演算諸例のいずれかひとつまたはその組み合わせを演算する演算装置である。
[変形例]
1 Str演算手段は、人工授精などを始めとするマニュピュレータを使用し作成しても良いなど、Str手段の作成手段は、何を使用してもよい。素手でつくってもよい。
2 第１実施例では、白血球を使用したが、素粒子から物質まで、在、極、Str演算子を実現できるものであるなら何でも良い。特に素粒子で形成した場合は、小型化、時空を超越した性能を得る事ができ好適である。
3 素粒子を使用した場合、素粒子一個の干渉、量子井戸などの例のごとく、極演算手段は、一個の演算手段として形成できる。
【実施例２】
【００１７】
膜、濾紙、フィルターなどの穴の大きさ、穴の経時変化における検査装置としての実施例を開示する。
1 公知の方法にて白血球を体外にて培養する。
2 試験に供する膜(濾紙、フィルター)を境として、一方に白血球培養液、他方に水または水に細菌または、白血球に対する抗原を添加した液層、からなる試験装置を作成する。
3 白血球培養液には、前記培養された白血球を投与する。
4 前記水または抗原水より連円探針、スポイト、ペーパーポイントなどを使用して試料をサンプリングする。
5 サンプリングした試料を分子A水溶液に漬し、顕微鏡観察する。顕微鏡は、画像がディスプレイに表示されるタイプが好適である。さらに蛍光顕微鏡であるのが好適である。この処理により白血球は、在演算手段を形成しており、形成が終了した時点にて演算処理が終了している。製造と演算が同時になされるので、製造時間を除けば、無限速の演算が行われたことになる。従来のコンピュータにおいて製造時間は、その演算速度に加味しないのは周知の事実である。
６ この場合の演算結果は、試験している膜の現在の欠陥程度と、過去、そして、未来の欠陥の酷さが、在演算手段と極演算手段、およびStr演算手段にて、演算され表示される。（前記、数式参照）
要約
試験膜などが、前記２つの液層を隔てた構造をなす試験装置であり、試験膜に、白血球が通過するような穴が無ければ、演算結果は、０となる。穴が大きければ、白血球クラスターが大きくなるなどであり、さらに、その白血球クラスターのτs.c.の相対微分演算(の演算状態)と、その解(の状態)である過去、現在、そして未来における、試験膜がもつ穴の大きさにおける時空間特性を同時に演算表示している。
【００１８】
［総合変形例］
０  上記全ての演算子は、演算子手段としてもよい。演算手段化するには、各実施例に従えば良く、好中球、リンパ球、マクロファージなどを始めとした生態を処理した部品、各種素粒子などが好適であるが、同等の性能を有せば、どのようなものでもよい。
１  上記実施例において白血球特に好中球を使用したが,これにとらわれず,在(演算子手段)や極(演算子手段),S演算子(演算子手段)などの演算子(手段)を作成しても良い.具体的には,リンパ球、赤血球、Ｍφ、肝細胞、未分化細胞、電子、陽子、中性子、光子、各種素粒子、などである
２  無限速演算装置は,数式を機器に組み込みための数式組み込み手段を備える事を特徴としてもよい.
［説明,構成］Ｎの式は,従来における数式ソフトの数式入力手段,数式を機器に組み込むための機器組み込み用ソフトによる数式機器組み込み手段,コンピュータ,各種コンパイラの数式入力手段,など,ＰＬＤ，ＬＳＩ,ＡＩＳＩＣ,オペアンプ,歯車などデジタル,アナログなどの数式組み込み手段など,様々な数式を機器に組み込み手段を使用してもよい.さらに,前記の式は,そのほとんどが四則演算ユニットをもつコンピュータで容易に組み込み可能である.従来は,微分ならルンゲクッタ法などの数値演算プログラム(近似式)にて組み込むしかなかった.しかし,前記の式は,そのほとんどが,そのままの形式にて組み込みが可能である.
さらに,アナログ回路には,回路定数として,組み込む事が,容易に,可能であるなど,どのような装置,手段においても,産業上利用可能となる.もちろん数式や演算子のみでも本論の自然を利用し要素化した究極手段,究極部品である原始演算子である在,極,空Poからなる数式や演算子は,特許性を有する.プログラム,ソフトウェアのたぐいよりは,遙かに,特許性をゆうする事は明白でもある.プログラム,ソフトウェアが特許性を有するのは、ハードウェアの仮想化によるものである。本演算子は、プログラム,ソフトウェアより、より強力に仮想化を行える点からも特許性を有する事は明白である。
式と文が矛盾するときは,式を優先とする.式と式の場合は,正しい方を優先とするのは言うまでもない.
上記実施例または変形例は単独で実施しても良いし,また組み合わせて実施しても良い.また他の用途に使用しても良い.また上記手段に関しても,術者や製造者が取捨選択し使用,製造するなど単独あるいはどのような組み合わせの構成をなしてもよい.
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【産業上の利用可能性】
【００１９】
ほぼ全ての科学に使用できる.全ての産業に寄与する.今回は主に,数学,生物学,化学,物理学,医学,炎症の確定診断に使用した.
【図面の簡単な説明】
【００２０】
【図１】ω１演算子による位相分類の一例(ω１演算子とω演算子は、同じ演算子。) A 位相分類１  BからDまでが、位相分類２B 不確定性在U.ZaiC Str在  C３座標系(連続体も開示)C-1 C３座標系 (原始系)D Str在  C４座標系(連続体も開示)D-1 C４座標系 (原始系) E,F 位相分類３ G 位相分類４ H 大域View, Global View AからHまでにおける上記(座標)軸の説明Np,Wpの値をG軸にて示す. Wpは、極と極の幅、Npは、極ごとにカウントされる位相の数
【図２】Np,Wpの一例
【図３】回路形成の一例  白血球を水溶液処理し、結合させて、回路を形成する。
【図４】不確定性在U.Zai, Str在StrZai の回路記号(演算子記号)の一例  NAND、NOR、NOTなどの回路記号に上位対応するものである。NAND、NOR、NOTなどの回路記号は、ブール代数に対応できないが、在や極は、回路手段が演算にも使用できる優れたものである。
【図５】在の座標上での一例
【図６】外場Outer Fieldと内場Inner Fieldの一例
【図７】運動方程式の修正一例A 従来の座標系による運動方程式のグラフ化(演算)B 滑らかな、座標系であるC3座標系にての運動方程式のグラフ化(演算)加速物体の一様性が保たれている。Newtonの「right line」が実現されている。C C3座標系の一例 大きさの変化例｛ωd (switch) がONの場合で空Poを向かって左から乗じている場合｝と個数の変化例｛ ωd (switch)がONなら空Poを右から乗じた場合、または、ωd (switch)がOFFの場合は左右どちらからでも乗じれる。）
【図８】C3座標系の一例  時間と我々から観察すると空間が重なり合っている
【図９】C4座標系の一例  時間と我々から観察すると空間が重なり合っている
【図１０】不確定性在の演算一例
【図１１】不確定性在の一例。G軸は、C3座標系の例
【図１２】不確定性在の一例。G軸は、C4座標系の例
【図１３】在の演算一例A不確定性在の一例B C3Str在対の一例C C4Str在対の一例D 対不形成の一例E 直交在対の一例F  極の一例
【図１４】相対微分による世界の一例宇宙の中心、ブラックホール、ホワイトホールの演算一例
【図１５】光子の演算一例
【図１６】不確定性在と宇宙の演算一例不確定性在による素粒子の演算一例
【図１７】在集合体、在連続体の演算一例τs.c.の一例
【図１８】在演算手段(処理白血球)による演算一例在演算手段(処理白血球)による膜検査の一例
【図１９】運動方程式の従来直交座標（従来の数学空間）ブレーキやアクセルを踏むとワープする空間である。
【図２０】運動方程式の実座標表示（実数学空間）
【図２１】実数学空間の説明
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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【図１２】
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【図１３】
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【図１４】
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【図１５】
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【図１６】
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【図１７】
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【図１８】
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【図１９】
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【図２０】
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【図２１】
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