(57)【要約】本発明は、複数のシンチレーター結晶からなるトリックス（３）であって、第一側と、この第一側と対向する第二側とを有し、各シンチレーター結晶が第一端（１４）と第二端（１５）とを有し、複数のシンチレーター結晶（２）が互いに平行に配列されており、そのため、シンチレーター結晶（２）の第一端（１４）及び第二端（１５）がマトリックス（３）の第一側及び第二側とそれぞれ一致しているマトリックス（３）と、マトリックス（３）の第一側と光学的に連結された第一光検出器（６）であって、検出された光の量に比例して電気的信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器（６）と、マトリックス（３）の第二側と光学的に連結された第二光検出器（７）であって、検出された光の量に比例して電気的信号を発生する、位置感知性のある第二光検出器（７）とからなる、陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用及び単一光子放射コンピュータ断層撮影（ＳＰＥＣＴ）用の小検出器（１）に関するものである。小検出器（１）を用いて、ガンマ量子（γ１、γ２）と小検出器（１）との相互作用点の三次元座標を決定するための方法が開示されている。この方法により、コンプトン散乱したγ線からの信号を用いて、小検出器（１）からなる陽電子放射断層撮影スキャナーの感度を、視誤差を生じさせることなしに高めることができる。
2005533245.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数のシンチレーター結晶（２）からなるマトリックス（３）であって、第一側と、この第一側と対向する第二側とを有し、前記各シンチレーター結晶（１１）が第一端（１４）と第二端（１５）とを有し、前記複数のシンチレーター結晶（２）が互いに平行に配列されており、そのため、前記各シンチレーター結晶（２）の前記第一端（１４）及び前記第二端（１５）が、前記マトリックス（３）の前記第一側及び前記第二側とそれぞれ一致しているマトリックス（３）と、、
前記マトリックス（３）の前記第一側と光学的に連結された第一光検出器（６）であって、検出された光の量に比例して電気的信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器（６）と、
前記マトリックス（３）の前記第二側と光学的に連結された第二光検出器（７）であって、検出された光の量に比例して電気的信号を発生する、位置感知性のある第二光検出器（７）と、
を備えた、陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項２】
前記光検出器（６、７）のそれぞれにおける少なくとも一つのセグメントが前記マトリックス（３）中の前記各シンチレーター結晶（２）に対応するように、前記第一光検出器（６）及び前記第二光検出器（７）がセグメントに分けられている、請求項１に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項３】
前記光検出器（６、７）のセグメントのパターンが、前記光検出器（６、７）と対応するマトリックスの側のパターンと一致している、請求項２に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項４】
前記第一光検出器（６）がハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器である、請求項１〜３のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項５】
前記第二光検出器（７）がハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器である、請求項１〜４のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項６】
前記マトリックス（３）が長方形のパターンすなわち石垣様のパターンを有していて、前記長方形のパターンの一辺と平行な方向が第一方向（ｙ）であり、前記シンチレーター結晶（２）が結晶物質からなっていて、結晶物質の前記第一方向（ｙ）の合計長が、前記結晶物質中で検出しようとする主光子エネルギーを持つ光子（γ１、γ２）の吸収長の約３倍である、請求項１〜５のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項７】
前記マトリックス（３）が１２×１８本のシンチレーター結晶（２）からなるものである、請求項６に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項８】
前記結晶物質がセリウムをドープしたイットリウム・アルミニウム・ペロブスカイト（ＹＡＰ：Ｃｅ）からなるものである、請求項１〜７のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項９】
前記結晶物質がセリウムをドープしたルテチウム・オキシオルトシリケート（ＬＳＯ：Ｃｅ）もしくはＬｕＡＰ：Ｃｅからなるものである、請求項１〜７のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項１０】
前記シンチレーター結晶（２）の寸法が３．２×３．２×１００ｍｍ３である、請求項１〜９のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項１１】
前記マトリックス（３）の前記第一側及び前記第二側に近接して前記シンチレーター結晶（２）間に張り巡らされたワイヤによって、前記シンチレーター結晶（２）が前記マトリックス（３）中に間隔を空けて配置されている、請求項１〜１０のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項１２】
前記ワイヤの直径が０．８ｍｍである、請求項１〜１１のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項１３】
前記第一光検出器及び前記第二光検出器（６、７）の前記セグメントの寸法が４ｍｍ×４ｍｍである、請求項１０及び１２に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項１４】
前記シンチレーター結晶（２）が結晶セグメントからなっていて、この結晶セグメントと同じ屈折率をもつ接着剤によって結晶セグメントが互いに貼り合わされている、請求項１〜１３のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器（１）。
【請求項１５】
多数のガンマ線小検出器（１）からなる陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナーであって、
それぞれのガンマ線小検出器が、
複数のシンチレーター結晶（２）からなるマトリックス（３）であって、前記各シンチレーター結晶（１１）が第一端（１４）と第二端（１５）とを有し、前記シンチレーター結晶（２）の全ての中心点が一つの平面上に存在するように前記シンチレーター結晶（２）が互いに平行に配列されているマトリックス（３）と、
検出された光の量に比例して出力信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器（６）及び第二光検出器（７）と、
を含んでなり、
前記多数のガンマ線小検出器（１）は、前記スキャナーの軸（５３）の周囲の第一円（５１）及び第二円（５２）上に規則的に一定の角度間隔で、しかも前記小検出器（１）の前記シンチレーター結晶（２）の全ての中心点が前記軸（５３）に垂直な左右対称の平面上に存在するよう配置されており、そのため、前記第一円及び前記第二円（５１、５２）上の前記ガンマ線小検出器（１）の間隔及び分布が、前記左右対称平面によって、前記軸（５３）を横断して放射状に外側に向かう前記軸（５３）に垂直な方向に視界線がないように、事実上、方位角の範囲が完全に覆われるようになっていることを特徴とする、陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナー。
【請求項１６】
前記ガンマ線小検出器（１）のうちの前記第一円（５１）上に配置されている第一ガンマ線小検出器と、それと隣り合う前記第二円（５２）上に配置されている第二ガンマ線小検出器との角度間隔が１５°である、請求項１５に記載の陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナー。
【請求項１７】
複数のシンチレーター結晶（２）からなるマトリックス（３）であって、前記各シンチレーター結晶が第一端（１４）と第二端（１５）とを有し、前記ンチレーター結晶（２）の全ての中心点が一つの平面上に存在するように前記シンチレーター結晶（２）が互いに平行に配列されているマトリックス（３）と、
検出された光の量に比例して出力信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器（６）及び第二光検出器（７）と、
を含んでなる小検出器（１）内において、ガンマ線（γ１、γ２）の相互作用点を検出するための方法であって、
前記小検出器（１）は、次のような座標系、すなわち、二つの独立した直線座標軸ｘ及びｙが前記シンチレーター結晶（２）の前記中心点により画定される前記平面と一致するｘｙ−平面を形成し、かつ、第三座標軸ｚが前記平面に垂直に向いていて、そのため、前記座標系の原点が前記ｘｙ−平面上に存在し、かつ、前記座標軸ｚの正の方向が前記第一光検出器（６）を指している座標系を有し、
前記方法は、
γ線の当たっている第一シンチレーター結晶を見つけ、前記ｘｙ−平面における、γ線の当たっている前記第一シンチレーター結晶の既知の座標を用いて、相互作用点の前記ｘｙ−平面における座標を決定する工程と、
一致時間内に、前記第一光検出器（６）により検出された電荷の量Ｑ１と、前記第二光検出器（７）により検出された電荷の量Ｑ２とを測定することにより、前記相互作用点についての、前記ｘｙ−平面に対して垂直な前記方向（ｚ）の座標を決定する工程であって、座標ｚを、ｚ＝［λ・ｌｎ（Ｑ１／Ｑ２）＋Ｌ］／２（Ｌは前記第一シンチレーター結晶（１１）の長さである）により求める工程と、
を含む、ＰＥＴ小検出器（１）内でのガンマ線（γ１、γ２）の相互作用点を検出するための方法。
【請求項１８】
前記第一光検出器及び前記第二光検出器（６、７）により検出された電荷の合計量（Ｑ１＋Ｑ２）が、予め決められた光子エネルギーに相当する参照電荷に等しい場合に、決定された前記座標が妥当であると考える、ＰＥＴ小検出器（１）内でのガンマ線（γ１、γ２）の相互作用点を検出するための、請求項１７に記載の方法。
【請求項１９】
前記第一光検出器及び前記第二光検出器（６、７）により検出された、γ線の当たった前記第一シンチレーター結晶（１２）に起因する電荷の合計量（Ｑ１＋Ｑ２）が、予め決められた前記光子エネルギーに相当する前記参照電荷の６０％未満である場合に、決定された前記座標が妥当であると考え、また、第二座標を、γ線の当たった別のシンチレーター結晶（１３）について請求項１８に記載の方法で同じ一致時間内に決定し、前記第一光検出器（６）及び前記第二光検出器（７）により検出された、γ線の当たった別の該シンチレーター結晶（１３）に起因する電荷をそれぞれＱ３及びＱ４とすると、前記第一光検出器（６）及び前記第二光検出器（７）により検出された、γ線の当たった前記第一シンチレーター結晶（１２）、及びγ線の当たった該第二シンチレーター結晶（１３）に起因する電荷の合計量（Ｑ１＋Ｑ２＋Ｑ３＋Ｑ４）が前記参照電荷とほぼ等しくなり、しかも、前記座標が前記第二座標よりもガンマ線発生点の近くにある、ＰＥＴ小検出器（１）内でのガンマ線（γ１、γ２）の相互作用点を検出するための、請求項１７もしくは１８に記載の方法。
【請求項２０】
光子検出器を含んでなる単一光子放射コンピュータ断層撮影用検出器であって、前記光子検出器が請求項１〜１４のいずれか一項に記載の陽電子放射断層撮影用の小検出器（１）であることを特徴とする、単一光子放射コンピュータ断層撮影用検出器。
【請求項２１】
真空格納容器（４、２１、２２）であって、上部に位置する平らな入射窓（４）と、この上部と対向する底部に位置する基底（２２）とを有する真空格納容器（４、２１、２２）と、
前記真空格納容器（４、２１、２２）内の上部にて、前記入射窓（４）に平行に配置された半透明可視光バイアルカリ光電陰極（２３）と、
前記真空格納容器（４、２１、２２）内の前記基底（２２）上に取り付けられた、セグメントからなる半導体センサー（８）と、
前記真空格納容器（４、２１、２２）内の前記基底（２２）上に取り付けられた、前記セグメントのそれぞれを別々に読み取るための自己起動電子回路と、
前記半透明可視光バイアルカリ光電陰極（２３）からの光電子を前記半導体センサー（８）上に１：１で画像化することのできる電子光学素子（２４、２５）と、
を備えた、ハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２２】
前記基底（２２）がセラミック物質からなっている、請求項２１に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２３】
前記半導体センサー（８）がシリコンセンサーである、請求項２１又は２２に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２４】
前記自己起動電子回路は、
前記半導体センサー（８）の各セグメント毎に一つずつ設けられたチャネルと、
前記チャネルのそれぞれに対して設けられた電荷積算前置増幅器と、
前記チャネルのそれぞれに対して設けられたシェーパーと、
前記チャネルのそれぞれに対して設けられた読み取りレジスターと、
を含んでなるものである、請求項２１〜２３のいずれか一項に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２５】
前記シェーパーが調整可能な整形時間を有している、請求項２４に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２６】
読み取り論理用のトリガー信号を発生する並列高速シェーパー回路を更に含んでなる、請求項２１〜２５のいずれか一項に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２７】
前記電子光学素子が任意の適切な数の環状電極（２４、２５）からなるものである、請求項２１〜２６のいずれか一項に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２８】
前記バイアルカリ光電陰極（２３）が前記入射窓（４）の内部にじかに配置されている、請求項２１〜２７のいずれか一項に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【請求項２９】
前記入射窓（４）がサファイアからなるものである、請求項２１〜２８のいずれか一項に記載のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器（６）。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、位置及びエネルギー感知性のあるガンマ線検出器、及びこのようなガンマ線検出器を用いてガンマ線の相互作用点を決定する方法に関するものであり、特に、陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用及び単一光子放射コンピュータ断層撮影（ＳＰＥＣＴ）用のガンマ線検出器に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
近年、陽電子放射断層撮影法（ＰＥＴ）は、医学に加え生物学の分野でも、ますます重要な診断手段になってきている。
【０００３】
陽電子放射断層撮影法を用いれば、陽電子を放出する放射性核種の比放射能を生体内で測定することにより、内臓の代謝やそれらの生化学的特徴について、定量的な測定を実現することができる。最も一般的に使用されている放射性核種は、フルオロデオキシグルコース（ＦＤＧ）中のフッ素の同位体１８Ｆである。過去２０年にわたり絶え間なく続けられてきた開発の過程で、ＰＥＴスキャナーには、癌の診断及び治療に対して非常に大きな将来性があることが実証されている。
【０００４】
医学用に用いられている従来のＰＥＴ装置には、体積測定画像を得るために、シンチレーター結晶のリングを幾つか重ねたものからなるガンマ線検出器が用いられている。二次元のＰＥＴの設計においては、これらのリングをタングステン隔壁で隔てて、本体の他の部分から来るコンプトン散乱した光子を阻止している。一つのリング、もしくは隣接するリング内での、対向する結晶の合致のみが記録される。三次元の設計においては、検出効率を高めるために隔壁が取り除かれており、全てのリングから結晶の合致が記録される。
【０００５】
従来のＰＥＴ装置においては、通常、断面が２インチ×２インチのＢＧＯ（ゲルマニウム酸ビスマス）の塊りであるシンチレーター結晶を放射状に配置し、四本の標準的な１インチ光電子増倍管（ＰＭＴ）で読み取る。これらの光電子増倍管には、位置感知性はない。もっと最近になって、ＬＳＯ（ルテチウム・オキシオルトシリケート）結晶も用いられるようになっている。この結晶の半径方向の長さは減衰長のほぼ３倍に等しく、５１１ＫｅＶのガンマ量子が相互に作用する確率は９５％になる。幾つかの設計においては、等距離に置いた交差スロットによって、シンチレーターの塊りを長さ方向に、小結晶のセグメントに分けている。その結果、光電子増倍管の補間電荷信号により投影される光変換点の分解能が上がる。しかしながら、半径方向の座標、すなわち相互作用の深さは決定されず、視誤差のために再構成精度が低下することになる。
【０００６】
上記の検出された幾何学的形状に付随した視誤差の問題に対して、最近、幾つかの開発の過程で取り組みがなされてきた。
【０００７】
ＰＨＯＳＷＩＣＨ（時にはＰＨＯＳＷＩＴＣＨ）と呼ばれる第一の手法においては、異なる遅延時間定数を持つ異なるシンチレーター物質の二つ、もしくはそれ以上の塊りを、放射状に積み重ねる。時間情報、すなわち信号の幅を放射状座標に変換する。この放射状座標に対して達成できる分解能は、それでも未だ低い。使用されている従来のＰＥＴについては、半値全幅（ＦＷＨＭ）の視誤差は１５ｍｍであることが知られている。未だ実用化されてはいない新しく開発されたＰＥＴについては、理論ＦＷＨＭが６〜１５ｍｍであることが開示されている（J. S. Huber、W. W. Moses、M. S. Andreaco、及び O. Petterson、アメリカ電気・電子通信学会２０００年度会報）。
【０００８】
別の手法では、二次元の光子検出器を数層重ねた検出器を用いて三次元の装置としている。また別の手法では、結晶の対向する二つの面で検出される光が不均整であることを利用して、一つの結晶内での相互作用点を決定して放射状座標を得ている。最後に示した手法に係る検出器は、ＬＳＯ結晶のマトリックスを用いて作られてきており、一方の側での読み取りを一連のＰＩＮ型光ダイオードにより行い、反対側での読み取りを従来の光電子増倍管（ＰＭＴ）により行う。この結晶マトリックスの両側における検出器のその他のタイプの組み合わせも用いられてきた。しかしながら、これらの組み合わせの全てには、ピクセルの大きさ、ピクセルの数、表面適用範囲、エネルギー分解能、ゲインの均一性といった本質的な制約条件があり、それらによってＰＥＴスキャナー、もしくはその個々の小検出器の最終的な性能が低下してしまう。
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００９】
本発明の目的は、特に陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用及び単一光子放射コンピュータ断層撮影（ＳＰＥＣＴ）用の改良されたガンマ線検出器であって、陽電子放射断層撮影における視誤差を少なくするか、もしくは排除するために、感度が改善され空間分解能が高められたガンマ線検出器、及び、ＳＰＥＣＴコンプトンカメラにおける第二検出器として空間分解能が高められ、また、視誤差が無視できる程度であるガンマ線検出器を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【００１０】
本発明の第一の態様によれば、陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）用の小検出器が提供される。この小検出器は、複数のシンチレーター結晶からなるマトリックスであって、第一側と、この第一側と対向する第二側とを有し、前記各シンチレーター結晶が第一端と第二端とを有し、前記複数のシンチレーター結晶が互いに平行に配列されており、そのため、前記各シンチレーター結晶の前記第一端及び前記第二端が前記マトリックスの前記第一側及び前記第二側とそれぞれ一致しているマトリックスと、前記マトリックスの前記第一側と光学的に連結された第一光検出器であって、検出された光の量に比例して電気的信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器と、前記マトリックスの前記第二側と光学的に連結された第二光検出器であって、検出された光の量に比例して電気的信号を発生する、位置感知性がある第二光検出器と、を備えたことを特徴とするものである。
【００１１】
開示されている小検出器には、ガンマ線と小検出器との相互作用点を三次元空間において高精度で再構成する能力がある。更に、小検出器内で光効果により吸収される前にコンプトン散乱するガンマ光子同士の相互作用点を、同様の精度で決定することができる。それによって、小検出器の全体としての感度が高まる。
【００１２】
本発明の第二の態様によって、多数のガンマ線小検出器からなる陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナーが開示される。それぞれのガンマ線小検出器は、複数のシンチレーター結晶からなるマトリックスであって、前記各シンチレーター結晶が第一端と第二端とを有し、前記シンチレーター結晶の全ての中心点が一つの平面上に存在するように前記シンチレーター結晶が互いに平行に配列されているマトリックスと、検出された光の量に比例して出力信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器及び第二光検出器と、を含んでなるものである。多数のガンマ線小検出器は、前記スキャナーの軸の周囲の第一円及び第二円上に規則的に一定の角度間隔で、しかも前記小検出器の前記シンチレーター結晶の全ての中心点が前記軸に垂直な左右対称の平面上に存在するよう配置されており、そのため、前記第一円及び前記第二円上の前記小検出器の間隔及び分布は、事実上、方位角の範囲を完全に覆うようになっている。
【００１３】
本発明による陽電子放射断層撮影スキャナーは、スキャナー内でガンマ線発生点を視誤差なしに再構成できるという点で、当該技術分野の陽電子放射断層撮影スキャナーよりも優れている。更に、消滅によって生じた一つ、もしくは二つのガンマ線が、小検出器のうちの一つにおいて光効果により吸収される前に、小検出器のうちのこの一つにおいてコンプトン散乱するという事象をガンマ線発生過程の再構成に用いることができるために、このスキャナーの感度は大幅に高められている。本発明は、費用効果的に作ることのできるコンパクトな陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナーを開示するものである。
【００１４】
本発明の第三の態様によれば、小検出器内でのガンマ線の相互作用点を検出するための方法が提供される。小検出器は、複数のシンチレーター結晶からなるマトリックスであって、各シンチレーター結晶が第一端と第二端とを有し、前記シンチレーター結晶の全ての中心点が一つの平面上に存在するように前記シンチレーター結晶が互いに平行に配列されているマトリックスと、検出された光の量に比例して出力信号を発生する、位置感知性のある第一光検出器及び第二光検出器と、を含んでなるものである。小検出器は座標系を有している。この座標系において、二つの独立した直線座標軸ｘ及びｙは、前記シンチレーター結晶の前記中心点により画定される前記平面と一致するｘｙ−平面を形成し、かつ、第三座標軸ｚは、前記平面に垂直に向いていて、そのため、前記座標系の原点が前記ｘｙ−平面上に存在し、かつ、前記座標軸ｚの正の方向が前記第一光検出器を指している。この方法は、γ線の当たっている第一シンチレーター結晶を見つけ、前記ｘｙ−平面における、γ線の当たっている前記第一シンチレーター結晶の既知の座標を用いて、相互作用点の前記ｘｙ−平面における座標を決定する工程と、一致時間内に、前記第一光検出器により検出された電荷の量Ｑ１と、前記第二光検出器により検出された電荷の量Ｑ２とを測定することにより、前記相互作用点についての、前記ｘｙ−平面に対して垂直な前記方向（ｚ）の座標を決定する工程と、を含むものである。座標ｚは、ｚ＝［λ・（ｌｎＱ１−ｌｎＱ２）＋Ｌ］／２（式中、Ｌは、γ線の当たっている前記第一シンチレーター結晶の前記ｚ座標軸方向の長さである）により求められる。
【００１５】
この方法により、ガンマ線検出器内でのガンマ線の相互作用点を、三次元座標系の三つの座標軸上に、極めて正確に決定することができるようになる。相互作用点の決定には、難しい計算や、時間のかかる計算は含まれていない。そのため、相互作用点を素早く決定することができ、よって、この方法を、計数率の高い検出器に用いることができる。
【００１６】
本発明の第四の態様によれば、光子検出器からなる単一光子放射コンピュータ断層撮影（ＳＰＥＣＴ）用の検出器であって、前記光子検出器が本発明の第一の態様に係る陽電子放射断層撮影用の小検出器であるものが開示される。
【００１７】
本発明によるＳＰＥＣＴ検出器によって、先行技術の検出器よりも非常に高い分解能及び感度がもたらされる。
【００１８】
本発明の第五の態様によれば、ハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器が提供される。この検出器は、真空格納容器であって、上部に位置する平らな入射窓と、この上部と対向する底部に位置する基底とを有する真空格納容器と、前記真空格納容器内の上部にて、前記入射窓に平行に配置された半透明可視光バイアルカリ光電陰極と、前記真空格納容器内の前記基底上に取り付けられた、セグメントからなる半導体センサーと、前記真空格納容器内の前記基底上に取り付けられた、前記セグメントのそれぞれを別々に読み取るための自己起動電子回路と、前記半透明可視光バイアルカリ光電陰極からの電荷粒子を前記半導体センサー上に１：１で画像化することのできる電子光学素子と、を備えたものである。
【００１９】
本発明によるハイブリッド・フォト・ダイオード検出器は、検出光の量に関して非常に良好な直線性を持つ他、その入射窓に衝突する光に対して非常に高い位置感知性をもつ光検出器である。真空格納容器内に起動電子回路を含めることにより、低雑音での読み取りが実現される。本発明によるＨＰＤ検出器は、各セグメントを別々に読み取ることができるため、また、起動電子回路が自己起動性であるため、同時検出スキームに特に適している。
【００２０】
本発明の典型的な実施形態が図面に示されており、以下、より詳細に説明される。
【発明を実施するための形態】
【００２１】
図１ａは、本発明による小検出器１の概略上面図である。小検出器１は、一定のマトリックス３状に配列されたシンチレーター結晶２からなっている。シンチレーター結晶２の形状は縦長である。各シンチレーター結晶２の好ましい寸法は、３．２×３．２×１００ｍｍ３である。長さ１００ｍｍのシンチレーター結晶２は、二つ、もしくは三つの短いシンチレーター結晶のセグメントを、適切な屈折率をもつ接着剤を用いて接合することにより作ることができる。シンチレーター結晶２の全ての表面は磨いてある。これらのシンチレーター結晶２は、一定のマトリックス３中に等間隔で配置されている。各シンチレーター結晶２間の好ましい間隔は０．８ｍｍである。結晶２間には上記のような間隔があるので、ブラインド、例えば黒色紙を挿入して、複数の結晶２のうちの一つの結晶から他の結晶に光が伝わるのを防止することができる。シンチレーター結晶２は互いに平行に、シンチレーター結晶２の全ての中心点が一つの平面上に存在するように配置されている。
【００２２】
光効果（γ１）により、もしくはコンプトン散乱（γ２）により、シンチレーター結晶２と相互に作用するガンマ線γ１ 、γ２ は、シンチレーター結晶２中で光子を生じさせる。このような相互作用により生じる光子の数は、シンチレーター結晶２中に蓄積されるエネルギーの量に比例する。シンチレーター結晶２中に生じる光子の波長は、通常、可視スペクトル領域にある。好ましいシンチレーター結晶物質は、セリウムをドープしたイットリウム・アルミニウム・ペロブスカイト（ＹＡＰ：Ｃｅ）と、セリウムをドープしたルテチウム・オキシオルトシリケート（ＬＳＯ：Ｃｅ）である。両方共、非常に優れた物性をもっている。ＬＳＯ：Ｃｅには、より大きく効果的な原子番号Ｚ＝６５を持っているという利点がある。原子番号が大きいと、光電効果によりガンマ線が変換される確率が高くなり、従って、検出効率が高くなる。ＹＡＰ：Ｃｅ結晶は加工しやすく、そのためより安く製造することができたり、より低価格で購入することができる。ＹＡＰ：Ｃｅ結晶の物性を、表１に示す。もう一つの好ましい結晶物質は、ＬｕＡＰ：Ｃｅである。
【００２３】
【表１】
2005533245.tif 000003
【００２４】
ガンマ線γ１、γ２とシンチレーター結晶２との相互作用により生じた光は、シンチレーター結晶２の磨かれた表面で全反射して、シンチレーター結晶２中を伝搬する。ガンマ線γ１、γ２とシンチレーター結晶２との相互作用により生じた可視光は、シンチレーター結晶２を通って第一光検出器及び第二光検出器６、７の入射窓４、５に向かって伝搬する。入射する光の立体角は、両側に向かって４πの４０％である。この立体角は、シンチレーター結晶２と、光検出器６、７の入射窓４、５との界面における一組の屈折率から求められる。結晶の端は、光集束効果をもたらすよう球の形になるように磨いてもよい。
【００２５】
光検出器６、７の入射窓４、５を通過する光子は、光電陰極中で電子に変換される。これらの電子は１２ｋｅＶで加速され、矢印１０で示すように、位置感知性のある半導体センサー８、９上に１：１で画像化される。半導体センサー８、９にはエネルギー感知性がある。すなわち、発せられる信号は、Ｓｉで作られているのが好ましいセンサー中で生じて検出された電荷の量に比例している。光検出器６、７の正確な組み立て及び機能を、図２を参照しながら以下に説明する。
【００２６】
物質の、例えばｙで示される一方向の全長が、検出しようとする好ましい光子エネルギーを持つ光子の減衰長の約３倍になるように、マトリックス３中の結晶の数をシンチレーター結晶２の寸法と組み合わせて選ぶのが好ましい。陽電子放射断層撮影用の検出器の場合、この好ましいガンマ光子エネルギーは５１１ｋｅＶである。上の表１に示されている特性から、また、シンチレーター結晶２の好ましい寸法が３．２×３．２×１００ｍｍ３であることから、マトリックス３は、ｙ方向に沿って重ねられた８層の結晶２からなるものである。図１ｂに示されているように、小検出器１の一つの好ましい態様は、ｙ方向に垂直なｘ方向に沿って重ねられた１８層の結晶２からなるものである。マトリックス３は、結晶の寸法によって決まる任意の適切な数の結晶２を含むことができる。マトリックス３は、石垣様のパターンであってもよい。
【００２７】
ガンマ線γ１は、シンチレーター結晶２のうちの第一シンチレーター結晶１１と相互に作用する際に光効果を受けて第一シンチレーター結晶１１内でのみ光を生じるのに対し、ガンマ線γ２は、シンチレーター結晶２のうちの第二シンチレーター結晶１２と先ず相互に作用してコンプトン散乱してから、シンチレーター結晶２のうちの第三シンチレーター結晶１３内で光電効果により吸収される。従って、光電効果によりガンマ線が変換される場合には、シンチレーター結晶２のうちの一つ、例えば第一シンチレーター結晶１１において光が得られる。光電効果による変換前にコンプトン散乱するガンマ線γ２は、二つの異なるシンチレーター結晶２において、例えばシンチレーター結晶２のうちの第二シンチレーター結晶１２と第三シンチレーター結晶１３とにおいて、光を生じる。
【００２８】
図２は、本発明による光検出器の概略図である。このような光検出器は、ハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器とも呼ばれている。光検出器６は、上部にある入射窓４、側壁２１、及び底部にある基底２２を含んでなる、真空外囲容器もしくは格納容器からなっている。入射窓４は、サファイアで作られているのが好ましい。基底２２は、セラミック製の印刷回路からなっている。この真空格納容器の内側には、上部にある入射窓４と平行になるように、半透明可視光バイアルカリ光電陰極２３が配置されている。この半透明可視光バイアルカリ光電陰極２３の量子効率は、波長が３７０ｎｍの時に約２５％である。真空格納容器内には、「近接集束」させるために、すなわち、光電陰極３３上の光子パターンを基底２２上に配置された半導体センサー８に１：１で画像化するために、電子光学素子が入れられている。この電子光学素子は、環状電極２４、２５からなっている。
【００２９】
半導体センサー８はシリコンセンサーである。このシリコンセンサー８は、図１ａ、図１ｂに示す結晶マトリックス３のパターンと同じ寸法の個々のダイオードに分けられている。半透明可視光バイアルカリ光電陰極２３と半導体センサー８との電位差によって、シリコンセンサー８に衝突する一つの光電子によりシリコンセンサー内に作られる正孔対の量が決まる。電位差が好ましい値である約１２ｋｅＶの時には、約３０００個の正孔対ができる。言い換えれば、１２ｋｅＶの時の光検出器６の内部ゲインは約３０００である。光源のような一つの点についての半導体センサー８上での電荷のガウス分布の幅である点広がり関数は、およそ０．３ｍｍである。従って、寸法が４×４ｍｍ２のダイオードに分けるのが、寸法が３．２×３．２×１００ｍｍ３の結晶からなる結晶マトリックスのパターンに合うような好ましい分け方である。少なくとも一つのダイオードが、図１ａ、図１ｂに示すマトリックス３中の結晶２のそれぞれに対応していることが不可欠である。本明細書に記載の態様においては、マトリックス３の二つの側に近接して結晶間に張り巡らされた太さ０．８ｍｍのステンレス製のワイヤ（図示せず）によって、結晶間の間隔が正確に保たれている。
【００３０】
真空格納容器内には、自己起動電子回路が基底２２上に取り付けてある。０．６μ ＡＭＳ ＣＭＯＳ技術により作られたＶＬＳＩチップであるＶＡＴＡ−ＧＰを、半導体センサー８に用いることができる。このチップの１２８個のチャネルの一つ一つが、電荷積算前置増幅器、調節可能な整形時間がτＳ＝１５０±５０ｎｓであるシェーパー、及び、読み取りレジスターを有している。並列高速シェーパー回路（τＳ＝３５ｎｓ）によって、読み取り論理用のトリガー信号が発せられる。チップは、計数率をおよそ１００ｋＨｚにする疎読み取りオプションの性能も備えている。この電子回路を持つ光検出器６の単一光子検出効率は、９３％と予想される。
【００３１】
シンチレーター結晶２のマトリックス３と二つの光検出器６、７とで一つの小検出器１が形成されており、この小検出器１は薄いカバー（図示せず）によって外光から保護されている。
【００３２】
図１ａ、図１ｂに示す小検出器１内でのガンマ線の相互作用点を再構成するための方法を、以下の項で説明する。光電効果により変換されるガンマ線γ１についての相互作用点の決定について、先ず述べる。ｘｙ−平面上の座標は、シンチレーター結晶２の第一シンチレーター結晶１１の位置から得られる。ｘｙ−平面は、小検出器１のシンチレーター結晶２の全ての中心点により画定される平面である。分解能σｘ、σｙは、シンチレーター結晶２の寸法によって決まる第一近似値である。
【数１】
2005533245.tif 000004
ここで、ｓは、ｘｙ−平面におけるｘ方向及びｙ方向のシンチレーター結晶の大きさである。
【００３３】
上記の態様においては、ｓ＝３．２ｍｍである。ハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器である光検出器６、７の空間分解能は、シンチレーター結晶の輝度であるこの値と一致しており、著しく影響することはない。そのため、ガンマ線γ１と小検出器１との相互作用点のｘ座標及びｙ座標は、２．２ｍｍ（ＦＷＨＭ）よりも高い精度で再構成することができ、よって、陽電子消滅点についての精度は１．５ｍｍである。
【００３４】
ガンマ線γ１が第一シンチレーター結晶１１と相互に作用することで生じるシンチレーション可視光に対するＹＡＰ：Ｃｅ結晶の体積吸収長が１４ｃｍであるために、例えば長さ１００．０ｍｍといった長い結晶を用いることが可能になる。同時に、体積吸収長は、シンチレーター結晶１１の第一端１４で検出されたシンチレーションの量が、ガンマ線γ１とシンチレーター結晶１１との相互作用点の第一端１４からの距離によって変わるという事実の原因になっている。従って、ｘｙ−平面に垂直な方向の軸方向座標ｚは、γ線が当たっている第一シンチレーター結晶１１の第一端１４で検出された光（＝電荷）の量と、第二端１５で検出された光の量との比率から得られる。ｚ座標は、
ｚ＝［λ・ｌｎ（Ｑ１／Ｑ２）＋Ｌ］／２          （２）
によって、光の指数関数吸収をシンチレーターに含めることにより得られる。Ｌはγ線が当たっている結晶の長さである。λは体積吸収長を示す。Ｑ１は、γ線が当たっている第一シンチレーター結晶１１の第一端１４で検出された電荷であり、Ｑ２は、γ線が当たっている第一シンチレーター結晶１１の第二端１５で検出された電荷の量である。第一シンチレーター結晶１１中で第一ガンマ線γ１が光電吸収された結果として生じる光は、初期の伝搬方向に関してはほぼ等方性があるが、γ線が当たっている第一シンチレーター結晶１１の第一端１４で検出された光の量と第二端１５で検出された光の量とは、第一シンチレーター結晶１１の体積光吸収のために異なっている。
【００３５】
誤差の広がりにより、精度σＺは、
【数２】
2005533245.tif 000005
及び
Ｑ  ＝  Ｑ１  ＋  Ｑ２          （４）
から得られる。
【００３６】
ｚ座標での空間分解能を約４ｍｍのＦＷＨＭにするためには、Ｃｅドーピングを調節して、シンチレーターにおける光減衰長を５０〜７５ｍｍにしなければならない。
【００３７】
５１１ｋｅＶのガンマ線の光電変換により引き起こされる事象を、異なる光子エネルギーを持つガンマ線に由来する事象、もしくは５１１ｋｅＶのガンマ線のコンプトン散乱に由来する事象と区別するのに、第一光検出器６と第二光検出器７とにより検出された電荷の合計量２を用いることができる。すなわち、電荷の合計量Ｑが、光電変換中に５１１ｋｅＶのガンマ線によって通常蓄積される電荷と一致する事象だけを、有効な相互作用点と考える。
【００３８】
次に、光電変換される前に先ずコンプトン散乱するガンマ線と小検出器１との相互作用点の決定方法を説明する。ガンマ線γ２は、第二シンチレーター結晶１２中でコンプトン散乱する。この散乱の過程で、ガンマ線によって変動量のエネルギーが第二シンチレーター結晶１２中に蓄積され、また、ガンマ線の伝搬方向が変わる。図３は、コンプトン運動を示すものである。散乱光子エネルギー対散乱角（ラジアン）が示されている。図３から推測できるように、入射するガンマ線γ２は、あらゆる立体角で散乱しうるものである。図４には、γ２のコンプトン散乱断面積が、初期の光子エネルギーと散乱角との関数として示されている。散乱した光子は、光電変換により第三シンチレーター結晶１３と相互に作用する。コンプトン散乱の過程と光変換の過程を区別するためには、ガンマ線γ２が前方領域に向かって散乱しない全ての過程を排除する必要がある。ガンマ線γ２発生点から、すなわち第二シンチレーター結晶１２中のγ２線発生点から見た場合、最初の相互作用によるエネルギー蓄積が（５１１ｋｅＶのガンマ線に対して）１７０ｋｅＶ以下ならば、コンプトン散乱角を０≦θ≦６０°に（すなわち該前方領域への散乱過程に）限定することができるということが、詳しい分析から分かる。全ての事象の６０％が、この範疇に入る。
【００３９】
陽電子放射断層撮影スキャナー装置においては、ガンマ線γ２の発生点を決定することになる。従って、コンプトン散乱の過程での相互作用点は重要な事柄の一つである。ガンマ線γ２と第二シンチレーター結晶１２との相互作用点の座標の決定は、光電変換の過程について上で説明したようにして行う。これらの座標の有効性に関しては、追加の要件が満たされなければならない。先ず、第二シンチレーター結晶１２について検出された電荷の合計量Ｑ＝Ｑ１＋Ｑ２が、（５１１ｋｅＶのγ線に対して）１７０ｋｅＶ未満のエネルギー蓄積量と一致しなければならない。第二に、シンチレーター結晶２のうちの別のシンチレーター結晶、すなわち、第三シンチレーター結晶１３にγ線が当たらなければならない。散乱したガンマ線γ２は光の速度で伝搬するので、第二シンチレーター結晶１２からの信号と第三シンチレーター結晶１３からの信号は同時に、すなわち一致時間内に検出される。第三に、第三シンチレーター結晶１３から検出された電荷の量が、ガンマ線γ２のエネルギー（５１１ｋｅＶ）とコンプトン散乱の過程で第二シンチレーター結晶１２中に蓄積されたエネルギーとのエネルギー差に等しくなければならない。第四の要件は、第三のシンチレーター結晶１３は、第二シンチレーター結晶１２よりも元のガンマ線γ２発生点から遠いということである。すなわち、以下に記す陽電子放射断層撮影スキャナーにおいて、第二シンチレーター結晶１２は、第三シンチレーター結晶１３よりも陽電子放射断層撮影スキャナーの中心の近くになければならない。これら四つの要件全てが同時に満たされる場合に、コンプトン散乱の過程が生じる第二シンチレーター結晶１２において決定された座標が、有効な座標であると見なされる。
【００４０】
図５は、直径４０ｃｍの陽電子放射断層撮影環状スキャナーの軸の周囲の断面図である。合計２４個の小検出器１（そのうち５個が図示されている）が、図の面に垂直な軸５３を中心とする同心円上の第一円５１上、及び第二円５２上に交互に配置されている。小検出器１のこの合計数２４は、周縁部を隙間なく完全に覆うのに必要とされる数である。個々の小検出器１は、シンチレーター結晶２が軸５３と平行になるように配置されている。更に、シンチレーター結晶２の全ての中心点が、軸５３に垂直な平面上に存在している。軸５３は、小検出器１のそれぞれの座標系のｚ方向と一致している。小検出器１のそれぞれの座標系のｙ方向は、軸５３からそれぞれ外側に放射状に向いている。
【００４１】
シンチレーター結晶２の長さが長い（１０ｃｍ）ため、図５に示すＰＥＴ環状スキャナーの軸方向の視野（ＡＦＯＶ）は広い。
【００４２】
この陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナーの長所は、陽電子と電子とが対消滅する過程で生じる二つのガンマ量子の発生点を視誤差なしに再構成できるという点である。これは、二つのガンマ量子の相互作用点を、完全な三次元座標として高精度で決定することができるためである。更に、光電変換前にコンプトン散乱が生じる事象について相互作用点を決定することができるという小検出器１の能力によって、検出確率が大幅に高められる。上記のようなＹＡＰ：Ｃｅ結晶を用いて作られた小検出器については、５１１ｋｅＶの一つのガンマ線の光電変換検出確率は、たったεγｐｈｏｔｏ＝４％である。そのため、それぞれが５１１ｋｅＶのガンマ量子が両方とも光電効果により変換する確率は低い（（εγphoto）２）。しかしながら、ガンマ再構成が完全な三次元でなされることと、検出体積が大きいことから、上述したようなコンプトン散乱する事象のかなりの部分が考慮されることになる。γ線の当たったシンチレーター結晶２の全てに対するエネルギーを合計することにより、総エネルギーが再構成される。最初のコンプトン相互作用の座標（断層撮影法による再構成アルゴリズムに用いられるもの）と、散乱した光子γ２の最終的な吸収の座標とを明確に区別するためには、前に指摘したように、光子が前方領域に向かって散乱する事象に限定しなければならない。この前方領域への散乱の基準は、陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）スキャナーの中心から見た時の最初の相互作用により蓄積されたエネルギーが、５１１ｋｅＶのガンマ線に対して１７０ｋｅＶ以下であることである。全ての事象の６０％がこの範疇に入るので、コンプトン効果と光電効果の両方がかかわっている一つのガンマ線の検出確率は、
εγCompton＝０．６・εγphoto＝２．４％          （５）
である。二つの５１１ｋｅＶガンマ量子の、コンプトン効果によって高められた同時検出確率εγCEは、
εγCE＝２・εγCompton・εγphoto＋（εγCompton）２＋（εγphoto）２
＝２（０．６・εγphoto）εγphoto＋（０．６・εγphoto）２＋（εγphoto）２
＝０．４１％                                  （６）
となる。従って、感度は
εγCE／（εγphoto）２＝２．６          （７）
と、おおよそ２．６倍向上する。より効果的なＺを持つ結晶物質（例えばＬＳＯ）については、５１１ｋｅＶのガンマ線の光電変換検出確率はもっと高く、従って、コンプトン散乱した事象を用いての感度の向上は２．６倍未満である。低ガンマエネルギー（Ｅγ＜５１１ｋｅＶ）時の光変換確率の増加は無視してきたので、この向上は控えめな見積もりと考えることができる。
【００４３】
陽電子放射断層撮影（ＰＥＴ）検出器については、信号対雑音比を高めることができる。上記のハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器に用いられるＶＡＴＡ−ＧＰ３チップの単安定回路により規定される一致時間τＭＳ＝１０ｎｓ内に起動させるために直交モジュールを必要とする読み取り論理が、ＰＥＴスキャナーに備え付けられている。偶然同時率ＮＦは、
ＮＦ＝２τＭＳ・Ｎ１・Ｎ２          （８）
により得られる。式中、Ｎ１、Ｎ２は、二つの対向する小検出器１の計数率である。１％未満の偶然同時が求められ、またＮ１＝Ｎ２＝Ｎと仮定されるので、対向する小検出器１の一方の計数率は１〜５００ｋＨｚに制限される。これは、一つの小検出器により規定される立体角（ΔΩ／４π＝０．８７％）を考慮すれば、陽電子源の最高放射能Ａmaxが、
Ａmax＝Ｎ／ΔΩ＝５７ＭＢｑ＝１．５５ｍＣｉ          （９）
であると言い換えられる。これは、ＰＥＴによる画像化に関する国際議定書により規定されている放射能と同等である。しかしながら、コンプトン効果により向上した再構成の結果として、放射能が同じであっても信号対雑音比が高くなるか、もしくは言い換えればコントラストのより高いＰＥＴ画像が得られる。
【００４４】
最後に、小検出器の性能に関して考慮すべき幾つかの事柄を検討する。
【００４５】
ガンマ線が当たった第一シンチレーター結晶１１の両端、すなわち第一端１４と第二端１５とで検出された光子の総数Ｎdetは、
【数３】
2005533245.tif 000006
である。ここで、５１１ｋｅＶのガンマ量子吸収後に生じるシンチレーション光子の数Ｎｐｈは０．５１１ＭｅＶ・１８，０００ＭｅＶ−１＝９２００であり、体積吸収を無視した光運搬効率εｅは結晶の全長に対して０．８であり、波長３５５ｎｍの時の量子効率εＱは０．２５であり、λは体積吸収長を示し、またｚは、全長がＬのシンチレーター結晶１１の第一端１４及び第二端１５のうちの一方から測定した相互作用点の距離である。
【００４６】
光電効果によるガンマ線の再構成のみに限定すると、５１１ｋｅＶのガンマ線については、
【数４】
2005533245.tif 000007
ということが分かる。減衰長がλ＝７５ｍｍの場合、Ｎdetは、ｚ＝５０ｍｍでの光子数７９５個からｚ＝０でγ線が当たった時の９８０個に変化する。
【００４７】
エネルギー分解能Ｒ＝ΔＥＦＷＨＭ／Ｅは、三つの要因の二次たたみこみである。
【数５】
2005533245.tif 000008
ここで、物質の不均質性、シンチレーター結晶と光検出器との連結、及び非線形エネルギー応答のためにもたらされるシンチレーター結晶の固有分解能ＲSciは、２．５％と測定されている。
【００４８】
Ｒstatは、光検出器６、７を含む光の発生及び検出過程に含まれる統計学的変動を示す。ここで、Ｒstat＝２．３５／√Ｎdetである。１２ｋＶで作動するハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）に対する一段階エネルギー散逸ゲインメカニズムは、Ｒstatに対して無視できる程度にしか寄与しない。
【００４９】
検出系統の電子雑音Ｒnoiseも、他の二つの項に比べ非常に小さい。
【００５０】
要約すれば、エネルギー分解能は軸方向の座標（ｚ座標）に殆ど依存せず、また
【数６】
2005533245.tif 000009
によって近似することができるので、Ｅγ＝５１１ｋｅＶの時にはＲ≒８％（ＦＷＨＭ）であり、Ｅγ＝１００ｋｅＶの時にはＲ≒１８％である。
【００５１】
ＶＡＴＡ−ＧＰ電子回路の電子雑音は、およそ５００ｅ−ＥＮＣ（等価雑音電荷）である。ハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）電子読み出し系統の力学的範囲は８０でなければならない。これは、以下により導かれる。
−  光子の予想最大数（シンチレーター結晶２の第一端か第二端の近くで生じる、５１１ｋｅＶのエネルギーを持つガンマ量子の変換に対しては約１０００個）、及び
−  時間調節に用いられる高速起動回路の検出閾（光子５個に相当する検出閾が想定されている。これは、シリコン製の半導体センサー８、９中で生じる６．４ｋｅＶ、もしくは１５，０００ｅ−のエネルギー蓄積に相当する。１５，０００ｅ−という検出閾は電子雑音の３０倍であるため、非常に快適で放射能のない作業条件を実現することができる。５１１ｋｅＶでのガンマ量子（光子１０００個）と５０ｋｅＶでのガンマ量子（光子２００個）との間の高速起動回路のタイムウォークは、
【数７】
2005533245.tif 000010
により、一次近似値として見積もることができる。このとき、４ｎｓ未満のタイムウォークΔｔで３５ｎｓのピーキングタイムτpeakが検出される。これは、光電子増倍管（ＰＭＴ）をベースとする標準的な装置に匹敵する。
【００５２】
結論として、検出体積を小さいシンチレーター結晶に区分けすることにより、また、それと合うようにＨＰＤの半導体センサーをセグメントに分けることにより、ｘｙ−平面上で必要とされる分解能が得られる。ｚ座標は、シンチレーター結晶２の両端で検出される光の量が不均整であることから、高精度で得られる。そのため、ガンマ線γ１、γ２の相互作用は、５１１ｋｅＶのガンマ線発生点にかかわりなく、全く視誤差を生じさせることなしに、完全な三次元で再構成される。
【００５３】
シンチレーター結晶２の高い光出力がＨＰＤ検出器の優れたエネルギー分解能と結び付けられた結果、バックグラウンド放射線を識別するのに必要な高エネルギー測定が可能になる。シンチレーション光の消滅時間定数が小さく、また、ＨＰＤ読み取り電子回路の起動出力が早いために一致間隔が短くなり、それによって、偶発的なバックグランウンド放射が更に減少する。ガンマ相互作用点の三次元再構成と、優れたエネルギー分解能、及び大きな検出体積とが結びついたことにより、もう一つのユニークな特徴がもたらされる。光電効果によるガンマ線の再構成に加えて、一回コンプトン散乱する事象の大部分も、性能の低下なしに検出することができる。このコンプトン効果により向上させる方式により、小検出器１の感度だけではなく、陽電子放射断層撮影環状スキャナーの感度も著しく向上する。
【００５４】
本発明による光検出器（ＨＰＤ）には、自己起動前置型電子回路と組み合わされたバイメタルシリコンパッドセンサーからなっているという新規な特徴がある。この考え方により、上記のＰＥＴ検出器に用いられるようなパッド寸法の比較的大きなシリコンセンサーを、シリコンセンサーの表面で読み取ることができるようになる。
【００５５】
本発明によるＨＰＤには、セラミック製の外囲容器を用いる。これによって、光子が多数のパッドに広がるのを防ぐために、非常に薄いサファイア、もしくはダイアモンド製の窓を用いることができるようになる。
【００５６】
本発明によるＨＰＤには、長時間にわたって超高真空を保持するために、非蒸発型ゲッタケミカルポンプを使用する方法を用いる。
【００５７】
上の説明、特許請求の範囲、及び／もしくは添付の図面に開示されている特徴を個別に用いて、また任意に組み合わせて、本発明を様々な形で実施することができる。
【図面の簡単な説明】
【００５８】
【図１ａ】ＰＥＴ用の小検出器の一つの態様を示す概略上面図である。
【図１ｂ】図１ａに係るＰＥＴ用の小検出器の概略側面図である。
【図２】ハイブリッド・フォト・ダイオード（ＨＰＤ）検出器の概略図である。
【図３】コンプトン散乱した光子のエネルギーと散乱角との関係を示すグラフである。
【図４】クライン−仁科の式によって与えられる、初期の光子エネルギーと散乱角との関数である、光子のコンプトン散乱断面積の三次元グラフである。
【図５】ＰＥＴ環状スキャナーの一つの態様を示す概略扇形部分図である。
【図１ａ】
2005533245.tif 000011
【図１ｂ】
2005533245.tif 000012
【図２】
2005533245.tif 000013
【図３】
2005533245.tif 000014
【図４】
2005533245.tif 000015
【図５】
2005533245.tif 000016
【国際調査報告】
2005533245.tif 000017
2005533245.tif 000018
2005533245.tif 000019
2005533245.tif 000020
2005533245.tif 000021