(57)【要約】本発明は、リビニング操作が実行され、これにより等距離の貫通点において回転軸を含む面を横切る放射線を持つ平行な扇形ビームを形成するコンピュータ断層撮影方法に関する。再構築は、前記面に垂直に延在する放射線に対して実行される。円錐ビームの幾何学的形状から平行ビームの幾何学的形状へのこのような遷移は、特にＣＴ透視法に対して実行されることができる非常に速い再構築を可能にする。
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
ａ）放射線源を使用して、検査領域又は前記検査領域に存在する対象を横切る円錐形放射線ビームを生成するステップと、
ｂ）片側の前記放射線源と反対側の前記検査領域又は前記対象との間に、回転軸のまわりの回転を含む円形の相対運動を生成するステップと、
ｃ）検出器ユニットを使用して、前記相対運動の間に前記検査領域の反対側に対する前記放射線ビームの強度に依存する測定値を収集するステップと、
ｄ）複数のグループを形成するために前記測定値をリビニングするステップであって、各グループは、互いに及び前記回転軸に平行に延在する等距離の扇形ビーム面に位置する扇形ビームであって、前記回転軸に垂直に且つ互いに平行に延在する等距離接続線上に位置する貫通点においてこのグループの前記扇形ビーム面に垂直に延在し、前記回転軸を含む面を横切る放射線からなる当該扇形ビームの測定値を含む、当該リビニングするステップと、
ｅ）少なくとも１つのＣＴ画像を形成するために、前記グループの前記面に垂直に且つ前記貫通点を通って延在する放射線に対して、前記測定値のリビニングにより形成された測定データからＸ線の減衰の空間的な分布を再構築するステップと、
を含む、コンピュータ断層撮影方法。
【請求項２】
前記再構築するステップが、
ａ）前記接続線の方向において各グループの前記リビニングするステップにより形成された前記測定データを１次元フィルタリングするステップと、
ｂ）複数のグループのフィルタリングされた前記データを逆投影するステップと、
からなる、請求項１に記載のコンピュータ断層撮影方法。
【請求項３】
前記再構築するステップが、逆フーリエ変換を含む、請求項１に記載のコンピュータ断層撮影方法。
【請求項４】
ＣＴ画像が連続的に再構築される間に、他のＣＴ画像に対する測定値の連続的な収集が行われる、ＣＴ透視法のための請求項１に記載の方法の使用。
【請求項５】
ａ）検査領域又は前記検査領域に存在する対象を横切る円錐形放射線ビームを生成する放射線源と、
ｂ）片側の前記放射線源と反対側の前記検査領域又は前記対象との間に、回転軸のまわりの回転を含む円形の相対運動を実現する駆動装置と、
ｃ）前記相対運動の間に測定値を収集する検出器ユニットであって、前記測定値は、前記検査領域の反対側に対する前記放射線ビームの強度に依存する、当該検出器ユニットと、
を含み、
ｄ）複数のグループを形成するために前記測定値をリビニングするステップであって、各グループは、互いに及び前記回転軸に平行に延在する等距離の扇形ビーム面に位置する扇形ビームであって、前記回転軸に垂直に且つ互いに平行に延在する等距離接続線上に位置する貫通点においてこのグループの前記扇形ビーム面に垂直に延在し、前記回転軸を含む面を横切る放射線からなる当該扇形ビームの測定値を含む、当該リビニングするステップと、
ｅ）少なくとも１つのＣＴ画像を形成するために、前記グループの前記面に垂直に且つ前記貫通点を通って延在する放射線に対して、前記測定値のリビニングにより形成された測定データからＸ線の減衰の空間的な分布を再構築するステップと、
を使用して前記測定値から少なくとも１つのＣＴ画像を生成する画像処理ユニットを含む、請求項１に記載の方法を実行するコンピュータ断層撮影装置。
【請求項６】
ａ）放射線源を使用して、検査領域又は前記検査領域に存在する対象を横切る円錐形放射線ビームを生成し、
ｂ）片側の前記放射線源と反対側の前記検査領域又は前記対象との間に、回転軸のまわりの回転を含む円形の相対運動を生成し、
ｃ）検出器ユニットを使用して、前記相対運動の間に前記検査領域の反対側に対する前記放射線ビームの強度に依存する測定値を収集し、
ｄ）複数のグループを形成するために前記測定値をリビニングし、各グループは、互いに及び前記回転軸に平行に延在する等距離の扇形ビーム面に位置する扇形ビームであって、前記回転軸に垂直に且つ互いに平行に延在する等距離接続線上に位置する貫通点においてこのグループの前記扇形ビーム面に垂直に延在し、前記回転軸を含む面を横切る放射線からなる当該扇形ビームの測定値を含み、
ｅ）少なくとも１つのＣＴ画像を形成するために、前記グループの前記面に垂直に且つ前記貫通点を通って延在する放射線に対して、前記測定値のリビニングにより形成された測定データからＸ線の減衰の空間的な分布を再構築する、
請求項５に記載のコンピュータ断層撮影装置を制御するコンピュータプログラム。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、検査領域が円錐形の放射線ビームを使用して照射され、前記放射線ビームを生成する放射線源が前記検査領域に対して回転軸のまわりの円形の軌道に沿って回転するコンピュータ断層撮影方法に関する。本発明は、前記方法を実行するコンピュータ断層撮影装置及び前記コンピュータ断層撮影装置を制御するコンピュータプログラムにも関する。
【背景技術】
【０００２】
この種の方法及び対応するコンピュータ断層撮影装置は、US6,285,733（PHD98123）から既知である。２次元検出器ユニットによりこの中で収集された測定値は、前記検査領域の反対側に対する前記放射線ビームの強度に依存し、初めにリビニング操作（rebinning
operation）を受ける。この操作は、互いに及び前記回転軸に平行に延在する等距離の扇形ビーム面内に位置する扇形ビームに関連する測定値のグループを生じる。前記リビニング操作の後に、前記扇形ビームは、前記回転軸に垂直に且つ互いに平行に延在する等距離接続線上に位置する貫通点（puncture
point）において、前記回転軸を含み且つ関連したグループの前記扇形ビーム面に垂直に延在する面を横切る放射線からなる。
【０００３】
前記リビニング操作により生成された測定データは、この後、少なくとも１つのＣＴ画像を形成するために１次元高域フィルタ及び逆投影を受ける。前記検査領域におけるボクセルの再構築は、この場合、各グループから異なる方向からの関連したボクセルを横切った放射線の測定データを考慮に入れる。もし前記ボクセルが円形の軌道により定められた中心面に位置しないならば、前記放射線は、前記中心面に対してある角度において前記ボクセルを横切り、各放射線は、９０°以外の角度で前記各放射線のグループに関連した面を横切る。この円錐ビームの幾何学的形状を考慮に入れた再構築は、比較的複雑であり、この故に比較的大量の計算時間を要する。
【０００４】
しかしながら、様々な応用に対して、より短い計算時間が望まれる。これは、例えば、生検針が検査されるべき対象に挿入され、前記生検針の前進が３次元ＣＴ画像の系列に基づいて連続的に確認されるＣＴガイド生検法（ＣＴ＝コンピュータ断層撮影）の場合である。このようないわゆるＣＴ透視法において、特に、ＣＴ画像が、完全なＣＴ画像の測定データの収集に必要とされる時間の期間より大幅に短い時間の期間内に更新される（新しく収集されたＣＴデータと、以前のＣＴ画像の再構築に対して既に使用されたＣＴデータとを考慮に入れて）いわゆる“スライディングウィンドウ”技術（“sliding-window” technique）を使用する場合、非常に少ない時間のみが、ＣＴ画像の再構築に対して利用可能である。
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００５】
従って、本発明の目的は、ＣＴ画像の再構築に要する時間が減少されるような仕方の記載された種類の方法を考えることである。
【課題を解決するための手段】
【０００６】
この目的は、コンピュータ断層撮影法を用いて本発明により達成され、当該方法は、
ａ）放射線源を使用して、検査領域又はここに存在する対象を横切る円錐形の放射線ビームを生成するステップと、
ｂ）片側の前記放射線源と、反対側の前記検査領域又は前記対象との間で、回転軸のまわりの回転を含む円形の相対的な運動を生成するステップと、
ｃ）検出器ユニットを使用して、前記相対的な運動の間に前記検査領域の反対側に対する前記放射線ビームの強度に依存する測定値を収集するステップと、
ｄ）複数のグループを形成するために前記測定値をリビニングするステップであって、各グループが互いに及び前記回転軸に平行に延在する等距離の扇形ビーム面に位置し、前記回転軸に垂直に且つ互いに平行に延在する等距離接続線上に位置する貫通点において、このグループの前記扇形ビーム面に垂直に延在し、且つ前記回転軸を含む面を横切る放射線からなる、当該リビニングするステップと、
ｅ）少なくとも１つのＣＴ画像を形成するために、前記グループの面に垂直に且つ前記貫通点を通って延在する放射線に対して、前記測定値のリビニングにより形成された測定データからＸ線の減衰の空間的な分布を再構築するステップと、
を含む。
【０００７】
既知の方法による再構築は、前記測定値の収集中に広がる前記円錐ビームの幾何学的形状を考慮に入れて行われるが、本発明による再構築は、全てのビームが関連付けられたグループの面に垂直に延在し、この故に前記円形の軌道により定められる前記中心面に平行に延在する平行ビームの幾何学的形状に基づく。このような平行ビームの幾何学的形状に対して必要とされる計算作業の量は、円錐ビームの幾何学的形状に対して必要とされるものより実質的に小さい。更に他の利点は、本発明によると、前記検査領域の円筒形部分が再構築されるという事実に存在する。
【０００８】
前記放射線の円錐角度（前記放射線が前記回転軸に垂直な面となす角度）は、事実上無視されるので、前記中心面の外側の前記検査領域は、正確に再構築されることができず、これは、異なる理由であろうと前記既知の方法にもあてはまる。しかしながら、前記検出器ユニットが少ない検出器ラインのみを有するか、又は最大円錐角度が小さい場合には、画質の損失は小さい。画質は、特に、前記測定値が、初めから、その都度１つの検出器ラインが位置する平行な面からの値として扱われる方法の場合より高い。
【０００９】
請求項２及び３は、平行ビームの幾何学的形状の場合のＣＴ画像の再構築のための証明された方法を定める。前記再構築が基づく前記平行ビームの幾何学的形状は、前記測定値の収集中に前記中心面のみにおいて生じるので、もし前記再構築が前記中心面内のみで正確ならば、このような方法は、これ自体で、前記検査領域の正確な再構築を可能にする。
【００１０】
請求項４は、本発明による前記方法の好ましい応用を記述し、ＣＴ透視法は、特にＣＴ画像の２つの更新の間の時間の距離がＣＴ画像に対する測定値の完全な収集に要する時間の期間より短い場合に、前記ＣＴ画像の速い再構築を必要とする。
【００１１】
請求項５は、本発明による前記方法を実行するコンピュータ断層撮影装置を記述し、請求項６は、この種のコンピュータ断層撮影装置を制御するコンピュータプログラムを記述する。
【００１２】
本発明は、図面を参照して以下に詳細に記述されるだろう。
【発明を実施するための最良の形態】
【００１３】
図１に示されるコンピュータ断層撮影装置は、図１に示される座標系のｚ方向に平行に延在する回転軸１４のまわりを回転することができるガントリ１を含む。このために、モータ２は、前記ガントリを好ましくは一定の、しかし調整可能な角速度で駆動する。放射線源Ｓ、例えばＸ線源は、前記ガントリに接続される。前記線源には、放射線源Ｓにより生成された放射線から円錐形の放射線ビーム４、即ちｚ方向及びこれに垂直な方向において（即ち、前記回転軸に垂直な面において）ゼロではない有限の大きさを持つ放射線ビームを形成するコリメータ装置３が設けられる。
【００１４】
前記放射線ビームは、検査されるべき対象、例えば検査台の上の患者（どちらも図示されない）が位置することができる検査領域１３を横切る。検査領域１３は、円筒形の形状を持つ。検査領域１３を横切った後に、Ｘ線ビーム４は、ガントリ１に接続された２次元検出器ユニット１６に投射する。前記検出器ユニットは、ｚ方向において互いに隣接して位置する複数の検出器ラインを有し、前記複数の検出器ラインのそれぞれは、複数の検出器素子を有する。前記検出器ラインは、前記回転軸に垂直な面において、且つ放射線源Ｓのまわりの円の弧の上に位置し、しかしながら、前記検出器ラインは、代わりに、回転軸１４のまわりの円の弧を描いてもよく、又は直線であってもよい。各検出器素子は、前記放射線源の各位置における放射線ビーム４の一筋の放射線に対する測定値を供給する。
【００１５】
参照符号αmaxにより示される前記放射線ビームの開口角（開口角は、前記回転軸に垂直な面における放射線ビーム４の縁に位置する放射線が放射線源Ｓ及び回転軸１４により定められる中心の放射線の面となす角度として定義される）は、前記検査されるべき対象が前記測定値の収集中に位置する前記円筒の直径を決定する。検査領域１３、又は前記検査されるべき対象若しくは前記検査台は、モータ５を用いて回転軸１４に平行に移動されることができる。モータ５及び２が同時に駆動される場合、放射線源Ｓ及び検出器ユニット１６は、検査領域１３のまわりで螺旋運動を実行する。しかしながら、ｚ方向における移動のためのモータ５が静止し、モータ２が前記ガントリを単独で回転する場合、放射線源Ｓ及び検出器ユニット１６は、検査領域１３に対する円形の走査運動を実行する。
【００１６】
前記検出器ユニットにより収集された前記測定データは、画像処理コンピュータ１０に印加され、画像処理コンピュータ１０は、検査領域１３の一部における吸収分布を前記測定データから再構築し、例えばモニタ上に表示する。２つのモータ２及び５と、画像処理コンピュータ１０と、放射線源Ｓと、検出器１６から画像処理コンピュータ１０への前記測定値の移動とは、適切な制御ユニット７を介して制御される。
【００１７】
図２は、図１に示された前記コンピュータ断層撮影装置を使用して実行されることができる収集及び再構築方法の実行を図示する。
【００１８】
ブロック１０１における初期化後に、前記ガントリは、一定の速度で回転し、１回転の時間は１秒以下である。放射線源Ｓは、前記検査領域を横切る円錐形放射線ビームを発し、検出器ユニット１６の前記検出器素子により収集された前記測定値は、更に処理されるために画像処理コンピュータ１０にバッファされる。
【００１９】
図３は、検出器ユニット１６及び放射線源Ｓにより回転軸１４のまわりに描かれた円形の軌道を示す。軌道１７は、前記回転軸に垂直であり、以下中心面と称される面に位置する。図３は、所定の放射線源位置Ｓ0における前記放射線源により発せられる放射線ビーム４を示す。この円錐形放射線ビームは、図３に示される扇形ビーム４０１、４０２、４０３のように、回転軸１４に平行に延在する面に位置する複数のフラットな扇形ビームに分解されることができる。前記扇形ビームは、同じ放射線源位置から放射し、検出器ユニット１６の検出器素子の対応する列により検出され、前記列は、回転軸１４に平行に延在する。
【００２０】
図３は、発せられた前記円錐形放射線ビームが、前記放射線源の他の位置、例えばＳ-2、Ｓ-1、Ｓ1又はＳ2においても測定されることを示す。これらの放射線源位置、又はここで発せられた前記放射線ビームは、前記放射線源位置から回転軸１４への法線が前記中心面における基準線となす角度に対応するパラメータβにより特徴付けられることができる（βは、前記回転軸のまわりの前記放射線源の回転の数に基づいて２πより大きくてもよい）。放射線ビームにおける各扇形ビームの位置は、検出器ユニット１６内の前記扇形ビームにより当てられる検出器素子の列の位置を記述するパラメータｓにより特徴付けられることができる。このような扇形ビーム自体の中の各放射線は、前記検出器素子の列の中の関連した放射線により当てられる前記検出器素子の位置、又はこの検出器素子と前記中心面との間の距離を記述するパラメータｔにより特徴付けられる。
【００２１】
収集された前記測定値は、このように３次元データセットＭ0（β,ｓ,ｔ）を形成し、各測定値は、３次元（β,ｓ,ｔ）パラメータ空間における規則的なデカルト格子の格子点に対応する。前記測定値の収集は、従って、（β,ｓ,ｔ）パラメータ空間に規則的に分布された複数の点においていわゆる対象関数（この場合、前記放射線の減衰の線積分）のサンプリングを構成する。
【００２２】
ステップ１０２における前記測定値の収集及び次のステップ１０３におけるこれらの測定値の処理等は、時間において並列的に行われ、これにより更に他の測定値が依然として収集される間に、収集された前記測定値は、既に更に処理されることができる。
【００２３】
ステップ１０３において、前記測定値は、前記放射線が前記回転軸に垂直な面となす角度のコサインにより乗算され、前記放射線に沿って、前記測定値は収集される。しかしながら、もし前記検出器ユニットの寸法がｚ軸方向において小さければ、この場合、前記角度のコサインが実際的に常に１であるほど前記角度は小さいので、このステップは省略されることができる。
【００２４】
ステップ１０２において収集され、ことによるとステップ１０３において修正されたデータセットＭ0（β,ｓ,ｔ）は、更に他の処理に対しては依然として最適ではない。従って、ステップ１０４及びステップ１０５において、前記測定値のいわゆるリビニングが、実行される。前記データは、この場合、前記データが異なる放射線源（相互に平行な扇形ビームを発する円形放射線源）を用いて且つ異なる検出器（前記回転軸を含むフラットな長方形の検出器）を用いて測定されたかのように、再分類され、再補間される。このために、ステップ１０４において、第一に、互いに及び回転軸１４に平行な面に位置し、異なる放射線源位置から放射する前記扇形ビームは、組み合わされ、これにより対応するグループを形成する。
【００２５】
図４は、このように形成された扇形ビームのグループを示す。その都度、各放射線源位置Ｓ-2...Ｓ0...Ｓ2の１つの扇形ビームは、このようなグループに属する。グループに関連付けられた前記扇形ビームは、条件、
φ＝α＋β  （１）
を満たす。ここで、φは、扇形ビームのグループが前記検査領域を通って延在する投影方向である。αは、元の放射線ビーム（図３を参照）における関連した扇形ビームが回転軸１４及び前記放射線源位置（例えば、これ自体が角度βにより定められるＳ2）により定められる面となす角度である。この種の扇形ビームのグループは、所定の投影角度増加量ｄφによりその都度互いから離れる異なる投影方向φに対して形成される。放射線ビームの扇形ビームが、式（１）を正確に満たさない場合、対応する扇形ビームは、扇形ビーム４（図３）に隣接する扇形ビームの放射線から補間により決定されなければならない。
【００２６】
図４に示される扇形ビーム４１１...４１５を含むグループの扇形ビームは、テント型の形状を持ち、互いに平行に且つ前記回転軸に平行に延在する面に位置する扇形ビームからなる放射線ビーム４１０を定める。図４は、放射線ビーム４１０が回転軸１４を含む面により交差される場合に得られ、扇形ビーム４１１...４１５の面に垂直に延在する交差の領域４２０をも示す。中心における前記放射線源位置は、前記縁における前記放射線源位置より前記交差の面から離れて位置するので、上側及び下側の縁は、クッションの形で外側に曲げられる。
【００２７】
図５は、交差の領域４２０の詳細な表現である。丸い点は、扇形ビーム４１１...４１５の放射線が前記交差の領域を貫く位置の印となる。外側の扇形ビーム４１１及び４１５に対して、これらの点は、内側の扇形ビーム４１２...４１４に対するものより互いに近くに位置し、前記内側の扇形ビームの１つ（例えば４１３）において、これらの点の間の距離は、中心から前記縁に向かう方向において減少する。交差の領域４２０は、長方形領域１６０を含み、長方形領域１６０の上側の縁１６１及び下側の縁１６２は、交差の領域４２０において２つの外側の扇形ビーム４１１及び４１５の寸法により与えられ、長方形領域１６０は、以下“仮想検出器”とも称されるだろう。
【００２８】
ステップ１０５において、グループの扇形ビーム４１１...４１５の放射線は、補間により、即ち、前記放射線が、回転軸１４に垂直に延在する相互に平行な等距離接続線上に位置する貫通点において仮想検出器１６０を横切るような方式で再び計算される。各接続線上の前記貫通点間の距離は一定である。このリビニングステップから生じる前記貫通点は、図５において記号“＋”により印をつけられ、縁１６１及び縁１６２に平行に延在する接続線の１つは、図５において点線Ｇにより表される。
【００２９】
２つのリビニングステップ１０４及び１０５は、（β,ｓ,ｔ）パラメータ空間における規則的な格子により定められた測定値Ｍ0（β,ｓ,ｔ）を３次元（φ,ｕ,ｖ）パラメータ空間における規則的な格子により定められるＭ1（φ,ｕ,ｖ）にこのように変換する。パラメータｕ及びｖは、仮想検出器１６０において、それぞれ前記回転軸に垂直な及び平行な方向における前記貫通点の座標を表す。前記リビニング操作により生成された値Ｍ1（φ,ｕ,ｖ）は、測定により生成された測定値Ｍ0（β,ｓ,ｔ）と区別するために、以下、測定データと称されるだろう。
【００３０】
上側の縁１６１の上の及び下側の縁１６２の下の交差の領域４２０を通って延在する放射線は、前記方法の残りの部分に対して使用されないので、前記円錐形放射線ビームがこれらの放射線を含まないような方式でコリメータ配置３（図１）を構成することは有利である。前記回転軸に垂直に延在する真っ直ぐな縁の代わりに、コリメータ配置３は、この目的のために内側に曲げられた縁を持つべきである。患者に対する放射線負荷は、従って減少されるだろう。
【００３１】
図２を参照してこれまで記述された本発明は、US6,285,733（PHD98123）から既知である。本発明によると、しかしながら、前記測定データの更に他の処理は、円錐ビームの幾何学的形状に基づいては実行されないが、平行ビームの幾何学的形状に基づいて実行される。この処理の違いは、点線のボックス１０６により記号で表され、図６に図示される。図６の実線は、放射線源位置（例えばＳ0）から放射する扇形ビーム（例えば４１３）の発散する放射線を表す。これらの放射線は、等距離の貫通点において仮想検出器１６０を横切る。本発明は、しかしながら、代わりに、点線により表され、仮想検出器１６０に垂直に投射する放射線を使用する。前記リビニング操作により生成された測定データは、前記発散する放射線が放射線源位置Ｓ0から放射するように、その都度仮想検出器１６０の同じ貫通点を横切る平行な放射線に関連付けられる。
【００３２】
円錐角度（前記放射線が回転軸１４に垂直な面となす角度）を無視することは単に必要なだけなので、この平行な放射線への遷移は、異なる計算ステップを必要としない（これは、ボックス１０６が点線によってのみ示される理由である）。前記データが平行なスライスにおいて収集されるマルチスライス方法は、この場合、互いに独立なスライスを再構築するために、回転軸１４に垂直な同じ面にその都度位置する放射線の測定データを考慮することにより再構築を可能にする。
【００３３】
本発明は、従って、前記検査領域の円筒形部分の再構築を可能にし、前記円筒形部分の高さは、仮想的な窓１６０の縁１６１と縁１６２との間の距離に対応する。前記検査領域の前記円筒形部分の高さｈは、関係、
ｈ＝ｒtan(γmax)cos(α)  （１）
に従う。ここで、ｒは円形軌道１７の半径であり、γmaxは最大円錐角度であり、αは扇角度、即ち、前記回転軸に垂直な面における前記放射線ビームの開口角である。
【００３４】
上述の幾何学的条件において、再構築は、ステップ１０７乃至１０９においてフィルタリングされた逆投影により実行される。ステップ１０７において、測定データＭ1（φ,ｕ,ｖ）の１次元ランプ的フィルタリング（ramp-like filtering）が、実行される。同じ投影角度θ及び同じパラメータｖを持つ全ての測定データは、この場合、フィルタリング操作を受け、この間に、伝達係数は、周波数の関数としてランプ的に増加する。
【００３５】
このようにフィルタリングされたデータＦ（θ,ｕ,ｖ）は、この場合、逆投影を受ける。ステップ１０８において、ボクセルＰ（ｘ,ｙ,ｚ）が定められる。次のステップ１０９において、関連付けられた放射線が、異なる投影方向φからボクセルを横切り、前記中心面に平行な前記ボクセルと同じ面に位置する測定データによる関連したボクセルの減衰値に対する寄与度が、決定され、合計される。これは、前記面内の全てのボクセルに対して繰り返され、これによりこの面に対する対象関数は知られる。ステップ１０８、１０９は、前記中心面に平行な全ての面並びにこれらの対応する面に存在する放射線及びボクセルに対して実行される。この後に、このように再構築された前記ＣＴ画像は、表示されることができる（ステップ１１０）。
【００３６】
コンピュータ断層撮影透視方法の場合に、ステップ１０１乃至１１０は、連続的な収集及び再構築処理の一部を形成し、この間に前記検査領域の連続的に新しい測定値及び新しいＣＴ画像が形成される。ＣＴ画像の更新間の時間の距離は、この場合、完全なＣＴ画像に対する測定値を収集するために、前記コンピュータ断層撮影装置により必要とされる時間の期間より短くなることができる。この場合、前記ＣＴ画像の再構築は、部分的に新たに収集された測定値から及び部分的に以前のＣＴ画像の再構築に既に使用された測定値から行われる。
【００３７】
ステップ１０７乃至１０９においてフィルタリングされた逆投影法を使用する代わりに、前記貫通点により定められた面における減衰の空間的な分布も、前記測定データが、グリッディング（gridding）方法を使用して個別の面におけるデカルト格子に変換された後に、逆フーリエ変換を使用して決定されることができる。
【図面の簡単な説明】
【００３８】
【図１】本発明を実行するのに適したコンピュータ断層撮影装置を示す。
【図２】本発明による方法のフローチャートを示す。
【図３】放射線源位置において生成された円錐形放射線ビームを示す。
【図４】平行な面におけるリビニングにより形成された扇形ビームを示す。
【図５】これらの扇形ビームの断面図である。
【図６】円錐ビームの幾何学的形状及び平行ビームの幾何学的形状を示す。
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【国際調査報告】
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2005522249.tif 000010
2005522249.tif 000011