(57)【要約】本発明の主題は、仮想陰極効果を利用した非常に高出力なマイクロ波発生器である。本マイクロ波発生器（６０）はマイクロ波出力回路（６４、６６）内に電子を生成する能力を持った放射器（６２）を有し、放射された電子の量は、出力マイクロ波回路内で、電子密度の通常の変化を引き起こすに十分であり、前記回路は電子の運動エネルギーを共振モードでマイクロ波エネルギーに変換する。電子放射器は、電子を共振モードの電界極値（Ｅｘａ１、Ｅｘａ２、Ｅｘａ３）を示すマイクロ波回路の幾つかの領域に放射する。応用：高出力マイクロ波放射器、妨害電波発生器。
2005505112.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
マイクロ波出力回路（１４、３４、６６、８４、１０４、１２４）内に電子を生成する能力を持った放出器（３８、６２、８２、１０２、１２２）を有するマイクロ波発生器（１０、３０、６０、８０、１００、１２０、１３０）であって、放出される電子の量は出力マイクロ波回路内で電子密度の規則的な変化を引き起こすのに十分であり、前記回路は電子の運動エネルギーを共振モードにおいてマイクロ波エネルギーに変換し、前記電子放出器は、共振モードの電界極値（ｍ１、ｍ２、Ｅｘａ１、Ｅｘａ２、Ｅｘａ３、Ｅｘｂ１、Ｅｘｂ２、Ｅｘｂ３、Ｅｘｂ４、Ｅｘｂ５、Ｅｘｂ６、Ｅｘｃ１、Ｅｘｃ２）を示すマイクロ波回路の幾つかの領域に電子を放出することを特徴とするマイクロ波発生器。
【請求項２】
前記放出器は、幾つかの電子ビーム（Ｆａ１、Ｆａ２、Ｆａ３）を生成するための幾つかの陰極（Ｃａ１、Ｃａ２、Ｃａ３、Ｃｂ１、Ｃｂ２、Ｃｂ３、Ｃｂ４、Ｃｂ５、Ｃｂ６、Ｃｃ１、Ｃｃ２、Ｃｃ３、Ｃｃ４、Ｃｃ５、Ｃｄ１、Ｃｄ２、Ｃｄ３）を有する電子銃（３８、６２、８２、１０２、１２２）であって、前記ビームの各々は、前記マイクロ波回路の共振モードの電界極値領域に放出されることを特徴とする請求項１に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項３】
前記マイクロ波回路は、放出器側に、出力共振空洞（３４、６６）に連なる励起導波管（３２、６４）を有し、導波管内に生成された信号は、前記共振空洞を励起し、電子ビーム（Ｆａ１、Ｆａ２、Ｆａ３）のエネルギーを変換することを特徴とする請求項２に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項４】
前記銃（６２）は三つの円筒形陰極（Ｃａ１、Ｃａ２、Ｃａ３）を有し、それらの回転軸は同一の面Ｐ上にあり、陰極（Ｃａ１、Ｃａ２、Ｃａ３）から発した各電子ビーム（Ｆａ１、Ｆａ２及びＦａ３）は、導波管と共振空洞内に存在するそれぞれの電界極値の一つを通過することを特徴とする請求項３に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項５】
前記マイクロ波出力回路は、陰極から放射される電子のための入力窓、及び、電磁界の極値領域（Ｅｘｂ１、Ｅｘｂ２、Ｅｘｂ３、Ｅｘｂ４、Ｅｘｂ５、Ｅｘｂ６）で電子密度の変動によって生み出されるマイクロ波のための放射窓、を有するチャンバー（１４、８４）から構成されることを特徴とする請求項２に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項６】
電子銃（８２）と格子化された陽極（８６）によって前記銃から隔離されているチャンバー（８４）を有し、前記銃は６０度の角度間隔で円筒形チャンバー（８４）の回転軸ＶＶ´の周りに均等に、そして前記チャンバーのＶＶ´軸から等距離に配置されている六つの陰極（Ｃｂ１、Ｃｂ２、Ｃｂ３、Ｃｂ４、Ｃｂ５、Ｃｂ６）を有することを特徴とする請求項５に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項７】
ＴＭ３１０型の共振モードで動作することを特徴とする請求項６に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項８】
格子化された陽極（８６）は、各グリッドはそれぞれ陰極に正対しており、陰極毎に一つの円形グリッド（Ｇｂ１、Ｇｂ２、Ｇｂ３、Ｇｂ４、Ｇｂ５及びＧｂ６）を有する一つのプレート（８８）から形成されている、又は全部の陰極に対して単一の円形グリッド（９０）から形成されていることを特徴とする請求項６又は７のいずれかの項に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項９】
電子銃（１０２）と格子化された陽極（１０６）によって前記銃から隔離された円筒形のチャンバー（１０４）から構成されるマイクロ波発生器であって、前記銃は五つの陰極、チャンバーのＶＶ´軸上の中央陰極（Ｃｃ１）と、中央陰極（Ｃｃ１）から等距離に９０度の角度間隔αで配置されている四つの陰極（Ｃｃ２、Ｃｃ３、Ｃｃ４、Ｃｃ５）から構成されていることを特徴とする請求項５に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項１０】
ＴＭ０２０型共振モードで動作することを特徴とする請求項９に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項１１】
電子銃（１２２）のグリッド（又は陽極）（７０、８６、１０６、１２６、１３２）と陰極（Ｃｄ１、Ｃｄ２、及びＣｄ３）間の距離を、陰極電圧パルスＶｋの変動に起因する発生器の振動周波数の変動を補償するために、該当する陰極に応じて変えることを特徴とする請求項２ないし１０のいずれかの項に記載されたマイクロ波発生器。
【請求項１２】
種々のグリッド／陰極間距離（ｄ´１、ｄ´２及びｄ´３）を得るため、陰極（Ｃｄ１、Ｃｄ２及びＣｄ３）の終端は同一面にあって、チャンバーのグリッド（１３２）が、陰極からより遠い、又は、近い距離で陰極（Ｃｄ１、Ｃｄ２及びＣｄ３）と正対する空間（Ｐｇ１、Ｐｇ２、Ｐｇ３）を有することを特徴とする請求項１１に記載されたマイクロ波発生器。
【発明の詳細な説明】
【発明の開示】
【０００１】
本発明の主題は仮想陰極効果を利用した非常に高出力なマイクロ波発生器である。
【０００２】
瞬間的に高出力レベルのマイクロ波を発生させるためには、バーカトール（Vircator）と呼ばれる電子管を使用することが知られている。バーカトールは仮想陰極を形成できる非常に高密度の電子ビームを使用する非常に高出力の振動電子管である。
【０００３】
原則的に金属性の管、或いは、チェンバー内を走行する電子ビームにおいて、電子がそれらの初期加速度に完全に相当する速度にならない場合に電位のくぼみが生じる。これは、特に電子ビームの中心部の電子において顕著である。高ビーム電流になった時には、中心部の電位のくぼみが遂には電子を流せない程になり、そしてビームが中空になる。ある臨界値電流（ＩＳＩｃ）を越えた、より高電流Ｉにおいては、端の電子でさえ流れずに路線反射となり、この反射地点で発生するこれら電子の集積を仮想陰極と呼ぶ。
【０００４】
仮想陰極は、その電位のくぼみの振幅と位置が振動するために不安定であり、その結果、反射又は伝達される電子の数は周期的に変化する。
【０００５】
バーカトールのような装置は、高出力のマイクロ波レベルを持った電磁界を小型に形成することを可能とする。
【０００６】
図１ａは先行技術におけるバーカトール１０の断面図を示す。バーカトール１０においては、非常に短い電子ビーム１２が円筒形のチャンバー１４に送入される。これは、一般に、冷陰極１６（突起、ビロード状、平らな面等）からの電界放出によって行われる。陽極は非常に薄い金属箔１８、或いは、金属性の格子（グリッド）から出来ている。
【０００７】
陽極と陰極間に存在する電位差によって陰極から抽出される電子の殆どは、この金属箔１８又はグリッドを通過し、その後方に仮想陰極２０を極めて短時間に形成する。チャンバー１４がこの地点でより広ければ、この形成はより容易になる。多くの電子は実際の陰極１６と仮想陰極２０間でマイクロ波振動の形で前後運動を行う。この振動は電磁放射を誘起し、これはバーカトールを作り上げている部品全体の幾何学構造によって決められているモードの一つで起こる。
【０００８】
より小幅ではあるが、もう一つの放射の発信元となるのは、仮想陰極２０そのものの移動又は振動である。
【０００９】
図１ｂは、円筒形チャンバー１４の回転軸ＺＺ´と垂直な面におけるバーカトール１０の断面図を示す。又、図１ｃは、チャンバーのＺＺ´軸を通る面におけるチャンバー内の電界Ｅの変化を示す。図１ａのバーカトールの実施例において共振モードとは、チャンバー内の電界Ｅが、チャンバー１４のＺＺ´軸に沿った第一の最大値ｍ１、以後これを第一の極値 ｍ１と呼ぶが、を通過して、そして、第一電界と逆方向のもう一つの電界極値ｍ２を第一の極値の周りを円を描くように通過するようなモードである。
【００１０】
バーカトール内に組み込まれるエネルギーの規模の数値は次のようなものである：
陰極電圧：Ｖk＝７００ ｋＶ、
陰極電流：Ｉk＝３０ｋＡ、
出力：Ｐｏｕｔ＝ ６００ＭＷ、
放射パルスＰｔ幅：τ＝６０ｎｓ、
効率＝２．８％。
【００１１】
ある種の用途（空間妨害）においては非常に高い出力レベルを必要とするので、第一の発想はビーム出力Ｖｋ×Ｉkを増やすことである。しかし、もし運転がより短いτのパルスで行われないならば、任意の電圧の増加は、絶縁体に沿って、そしてチューブ内に、アーク発生の可能性を増す。従って、ビーム出力を増やしても、τは減少し、パルスＰｔのエネルギーはほんの僅かしか増加しないということになる。
【００１２】
第二の発想はバーカトールの効率を上げることである。帰還型のバーカトール（ＦＶ）を使って、効率、つまり、出力を二倍にすることは実際に可能ではある。
【００１３】
図２に先行技術による帰還型仮想陰極マイクロ波発生器３０、即ち、帰還型バーカトール（ＦＶ）３０の原理図を示す。
【００１４】
帰還型バーカトール３０は導波管３４と一対になっている背の低い共振空洞３２を有している。バーカトールの電子銃３８の陰極３６は、高電流の電子ビームを第一グリッド４０を通して共振空洞３２内に注入し、更に第二グリッド４２を通って導波管３４に注入する。陰極電流Ｉｋが臨界値Ｉｋｃを超えているならば、導波管３４の高さは、導波管内に付帯電子を弾く仮想陰極を、つまりはマイクロ波を発生させる前後運動を、生じさせるのに十分である。導波管３４内に発生した信号は共振空洞３２を励起し、共振空洞内のマイクロ波電界は電子ビームエネルギーを変換し、よってこのビームを小さな束に収れんする。このようにして生み出された発振器が帰還型バーカトールである。共振空洞内の電場と導波管内の電場間にはある値の位相差があり、これが最適効率を決める。
【００１５】
しかし、このようにして得たマイクロ波出力レベルでも尚不十分なケースもあるため、本発明はパルス幅τを維持しつつ又はそれを広げさえしながら、出力レベルを更に向上させる手段を提案する。
【００１６】
勿論、実施に当たり、τを短縮し、ビーム管を傷つける恐れのある不意のアークや破損を避けるために、高電圧Ｖkを増やすことは問題外である。これらのパルス短縮に伴う影響に関する学術文献は相当多岐に亘って存在する。
【００１７】
Ｖｋを増やせないならば、Ｉｋを増やすことになる。これを行うには：
―陽極をもっと近づけ、より多くの電流を抽出すること；しかし、概要すると、周波数は、陰極と陽極間の距離ｄＫＧに逆比例して変化するので、動作周波数は高くなり、任意のケースにより異なる。
この解決案では提起された問題を解決しない。一般に、出力は周波数の増加（より密な共振量必要）と共に減少する。又、ｄＫＧによる、或いは、陽極と陰極の双方から放射されるプラズマによる陰極と陽極間の空間の封鎖が早期に起こるにつれて出力は減少する。この結果はパルス幅τの減少となる；
【００１８】
―陰極の空間を増大することも又可能ではある。しかし、現実の陰極と仮想陰極との間で前後運動している電子は、これらが最大（極値）か、或いは、最大に近い場合にのみ、陰極／陽極空間の共振モードの電磁界の電気的構成物Ｅから放射されることを指摘しておくべきである。従って、この部分を無闇に拡大することは不可能であり、一般的には、この意味でこれはすでに最適化されている。
【００１９】
バーカトールの放射出力を、同一のパルス幅τを保ちながら、或いは、これらを広げさえしながら増大させるために、本発明はマイクロ波出力回路内に電子を生成する能力を持った放射器を有するマイクロ波発生器を提案する。放出される電子の量は出力マイクロ波回路内で電子密度の一定の変動を引き起こすのに十分であり、この回路は共振モードにおいて電子の運動エネルギーをマイクロ波エネルギーに変換し、この電子放出器は共振モードの電界極値を示しているマイクロ波回路の幾つかの領域に電子を放出することを特徴とする。
【００２０】
放出器は幾つかの陰極から構成される、幾つかの電子ビームを生成するための電子銃であり、本発明の主要な機能に基づき、各ビームは、マイクロ波回路の共振モードの電界極値の領域に放射される。
【００２１】
本発明の第一の目的は、陰極電流又は陽極電圧を増やすことなく、バーカトールのマイクロ波放射パルス出力を増大させることである。
【００２２】
本発明の第二の目的は、ある種の応用に必要とされる、電子エネルギーの電磁パルスエネルギーへの変換効率を向上させることにある。
【００２３】
本発明の第三の目的は、電磁パルス幅を増大し、それを陰極/グリッド（或いは、陰極/陽極）電圧パルスの幅に近づけることである。
【００２４】
本発生器の第一の実施例において、マイクロ波出力回路は、陰極から放射される電子のための入力窓、及び、電磁界の極値領域で電子密度の変動によって生み出されるマイクロ波のための放射窓、を有するチャンバーから構成される。この構成は、“従来型のバーカトール“のそれに基づいている。
【００２５】
高い効率を提供するマイクロ波発生器の他の実施例において、マイクロ波回路は、その放出器側に、出力共振空洞に連なる励起導波管を有している。導波管内で生成された信号は、共振空洞を励起し、電子ビームのエネルギーを変換する。この別の構成は“帰還型バーカトール”（ＦＶ）のそれに基づいている。
【００２６】
本発明は添付図面を参照し、仮想陰極マイクロ波発生器の図例を用いることにより、より明瞭に理解される。
【００２７】
図２に示す先行技術のバーカトールにおいて、電子管は背の低い（横幅の約１／６）、長さ３λ／２（λはバーカトール内の発振波長）の方形の導波管形の共振空洞３２を有している。電子ビームは電界の波腹に沿って空洞の中心を通過する。従って、空洞の容積の三分の一だけがこのビームを変換するために使用される。本発明の主要な機能に基づいて提案された本解決案は、電子ビームを該空洞の各電界波腹部を通過させることにある。このような空洞はマルチビームバーカトール（ＭＢＶ）と呼ばれる場合がある。
【００２８】
図３ａに上述の着想に基づいたマルチビームＦＶ６０を示す。マルチビームＦＶ６０は、三つの円筒形の陰極Ｃａ１、Ｃａ２、Ｃａ３から構成される高電圧銃６２を有し、それら陰極の回転軸は同一の面Ｐに配列されている。
【００２９】
図２に示す先行技術のＦＶ３０と同様、本発明によるマルチビームＦＶは、励起導波管６４を有し、これは導波管と空洞間の通路６８を介して共振空洞６６と一体化されている。
【００３０】
陰極Ｃａ１、Ｃａ２、Ｃａ３から放射された各電子ビームＦａ１、Ｆａ２、Ｆａ３は、導波管と共振空洞内に存在する該当するそれぞれの電界極値Ｅｘａ１、Ｅｘａ２、Ｅｘａ３の一つを通過する。
【００３１】
励起導波管６４は、高電圧銃６２に正対している側の第一グリッド７０と空洞側の第二グリッド７２によって囲まれている。励起導波管６４は出力空洞がそうであるように、５λ／２で共振する（動作は３λ／２の共振でも起こる）。励起導波管内の電界Ｅｇと共振空洞内の電界Ｅｃは、この共振モード例において、銃のＹＹ´軸に電子放射方向に沿った一つの極値と、この軸の周囲に円形に第二の極値を有する。図３ａに、銃のＹＹ´軸を通る陰極Ｃａ１、Ｃａ２、Ｃａ３の面Ｐでの電界ＥｇとＥｃの変化が破線で示されている。
【００３２】
中央のビームＦａ２は、二つの隣接するビームＦａ１とＦａ３とは反対の位相で、この電子管のＹＹ´軸に沿った電界を励起する。しかし、これは、マルチビーム管の通常の動作であり、これは二つの共振回路の組合せによる一定の位相干渉と考える。
【００３３】
図３ｂは本発明による図３ａのバーカトールの前面図を示し、中央ビームＦ２の軸を通る面Ｐにおける陰極の位置を示し、図３ｃは導波管と空洞内の前方から見た電界配置を示す。
【００３４】
図３ａは、後部を経て並列に供給された幾つかの陰極、陰極に正対する幾つかの“格子化された”通路を有する単一の陽極、及び、チャンバー内の電界Ｅの極値Ｅｘａ１、Ｅｘａ２、Ｅｘａ３を明示する。
【００３５】
陽極７０はその全面を“格子化される”場合があることに注意されたい。重要な点は、このように形成されたグリッドは、発生したＨＦをチャンバー内に入れないということである。
【００３６】
しかし、電界極値内に幾つかの電子ビームを持つというこの概念は、出力チャンバーを持った従来型のバーカトールに非常によく適用される。この場合、共振の概念は、“陽極(又は、グリッド)/仮想陰極”空間、即ち、出力チャンバーに特に適用される。
【００３７】
図４ａは、ＴＭ３１０型共振モードで動作する六つの電子ビームを持った従来型のバーカトール８０の図例的サンプルを示す。
【００３８】
バーカトール８０は、電子銃８２と、格子化された陽極８６によって銃から隔離されているチャンバー８４から構成される。この銃は、６０度間隔で円筒型チャンバー８４の回転軸ＶＶ´の周りに均等に、そしてチャンバーの軸ＶＶ´から等距離に配置された、六つの陰極Ｃｂ１、Ｃｂ２、Ｃｂ３、Ｃｂ４、Ｃｂ５、及びＣｂ５から構成されている。
【００３９】
図４ｂは、ＶＶ´軸に垂直な面における、ＴＭ３１０モードでの磁界線Ｈと電界線Ｅを示す。これらの電界Ｅは、ＶＶ´軸周りで６０度の角度シフト毎に極性を変える極値Ｅｘｂ１、Ｅｘｂ２、Ｅｘｂ３、Ｅｘｂ４、Ｅｘｂ５及びＥｘｂ６を示している。これらの電界の二つの方向（或いは、極性）は、円内のバツ印（×）と点印（・）でそれぞれ示されていることに注意されたい。
【００４０】
図４ｃは、チャンバー内の電界Ｅの変化を示す。即ち、チャンバーの回転軸ＶＶ´を通り、この回転軸ＶＶ´の両側に配置されている二つの陰極Ｃｂ１、Ｃｂ４の軸を通る面Ｐｂにおける電界である。このＰｂ面において、回転軸ＶＶ´の両側に反対極性の極値Ｅｘｂ１とＥｘｂ４が観察される。この電界配置は繰り返され、この極性は、陰極間の角度間隔αに相当する６０度毎に変化する。
【００４１】
Ｃｂ１からＣｂ６までの陰極の各々から放射された、十分な密度を持った各電子ビームは、チャンバー内に仮想陰極を形成する。図４ａは陰極Ｃｂ１とＣｂ２から放射された電子ビームによって形成されたそれぞれ二つの仮想陰極ＣＶｂ１とＣＶｂ２を示す。
【００４２】
図４ｄは、ＶＶ´軸の周りに六つの陰極を持った電子銃８２の前面図を示す。
【００４３】
格子化された陽極８６は、図４ｅに示すように、各グリッドはそれぞれ陰極に正対しており、陰極毎に一つの円形のグリッドＧｂ１、Ｇｂ２、Ｇｂ３、Ｇｂ４、Ｇｂ５及びＧｂ６を有する一つのプレート８８から形成されている場合、又は、図４ｆに示すように、全部の陰極に対して単一の円形グリッド９０から形成されている場合がある。
【００４４】
図５ａに、もう一つの従来型のバーカトール１００の図例を示す。これはＴＭ０２０型の共振モードで動作する。
【００４５】
バーカトール１００は、電子銃１０２と、格子化された陽極１０６によって銃から隔離される円筒形チャンバー１０４から構成される。銃は、五つの陰極 、チャンバーのＶＶ´軸に沿った中央陰極Ｃｃ１と、中央陰極Ｃｃ１から等距離に９０度の角度間隔αで配置されているＣｃ２、Ｃｃ３、Ｃｃ４及びＣｃ５の四つの陽極から構成されている。
【００４６】
図５ｂはＶＶ´軸に垂直な面における、ＴＭ０２０モードでの磁界線Ｈ及び電界線Ｅを示す。電界ＥはチャンバーのＶＶ´軸上の中央の極値Ｅｘｃ１と円周部で一定な環状の極値を表す。しかし、反対極性の電界は有しない。
【００４７】
図５ｃは、回転軸ＶＶ´を通り、中央陰極Ｃｃ１の両側に配置されている二つの陰極Ｃｃ１とＣｃ４の軸を通る面Ｐｃにおける、チャンバー内の電界Ｅの変化を示す。このＰｃ面において、同一の極性を持った二つの極値Ｅｘｃ２及びＥｘｃ４が反対極性の中央の極値Ｅｘｃ１の両側に現れる。
【００４８】
前実施例に示すように、陰極Ｃｃ１ないしＣｃ５からそれぞれ放出された十分な密度を持った電子ビームは、チャンバー内に仮想陰極を形成する。図５ａに、五つの仮想陰極の中の三つ、つまり中央仮想陰極Ｃｖｃ１と二つの仮想陰極Ｃｖｃ２、Ｃｖｃ４をそれぞれ示す。これらは、中央陰極Ｃｃ１と二つの陰極Ｃｃ２、Ｃｃ４からそれぞれ放射されたビームによって同一の面Ｐｃ上に形成されている。
【００４９】
図４ａに示された実施例の場合と同様に、格子化された陽極１０６は、各陰極毎に一つの円形グリッド（各グリッドがそれぞれの陰極に正対している）を持ったプレートによって形成されている場合、又は全ての陰極に対して単一の円形グリッドによって形成されている場合がある。
【００５０】
変換器（Ｖｋ・Ｉｋ）／バーカトール（マイクロ波発振器）／アンテナ（マイクロ波放射）の集合から構成されているこれらの大きな装置にありがちな陰極電圧Ｖｋの変動が、電子振動周波数が全電圧パルス幅に亘って、チャンバーの希望するモードの共振周波数Ｆ０に一致しないことを意味することは、よくあるケースである。これにより、電磁放射は全電圧パルスに亘っては生成されなくなる。従って、マイクロ波パルスは陰極電圧パルスＶｋよりもかなり短くなる。
【００５１】
より詳しく述べると、動作周波数、即ち、電子振動周波数、又は仮想陰極の振動周波数は、陰極とグリッド（又は陽極）間に適用される高電圧Ｖｋに大きく依存する。陰極電圧Ｖｋが増加すると、バーカトールのチャンバー内の振動周波数は、Ｖαｋに従って増加する。ここで、1/2≦α≦1/4である。
【００５２】
図６ａは、電圧パルスＶｋが時間ｔの関数としてどのように変化するかを例示する。電圧パルスは時間ｔ0に始まり、時間ｔｆに終了する。電圧Ｖｋは、時間ｔ0からｔ1、ｔ1からｔ2、ｔ2からｔfの連続した期間中に、それぞれの値Ｖk1、Ｖk2、Ｖk3を経由する。
【００５３】
本発明によるマルチビームバーカトールの他の機能により、電子銃のグリッド（或いは陽極）と陰極間の間隔は、電圧パルスＶｋの全体に亘る陰極電圧変動に起因するバーカトールの振動周波数の変動を補償するために、該当する陰極に応じて変化する。
【００５４】
このように、一方向における電圧Ｖｋの変動は、結果的に、銃の少なくとも一つの陰極による電子放射となり、グリッドから陰極までの距離は、発振が希望する共振周波数Ｆ０で起きるようなものとなる。例えば、電圧Ｖｋが増加したときは、希望周波数において、グリッドにより接近した陰極からの放射となり、他方、電圧Ｖｋが減少した場合は、グリッドからより離れた陰極による放射で同じ周波数の放射を生む。
【００５５】
もし電圧パルスＶｋが常時ｎ個の電極板を持ち、ここで、ｉ＝１、 ２、．．．ｎであり、ｄｋｉが陰極Ｃｋｉ（或いは、陰極群）とグリッド間の距離であるならば、各陰極又は陰極群に対するＶαk/ｄｋｉ比を一定に保つことにより、発振周波数は電圧パルスを通じて一定に保たれる。
【００５６】
本目的は、電圧パルスの少なくとも一部分として、少なくとも一つの電子銃の陰極において、陰極・陽極間の空間がプラズマにより封鎖されている時に、グリッドからの距離がＶαk／ｄｋｉ比にて一定に保たれるような陰極を有する電子銃を生産することである。
【００５７】
図７ａ及び７ｂは、本発明による異なった陰極／グリッド間距離を持ったマルチビームバーカトールの二つの実施例を示す。
【００５８】
電圧パルスＶｋが図６aに示されているようなものであると考えると、これは三つの電圧値を全時間帯に亘って持っていることになる。図７ａに示された第一の実施例において、バーカトール１２０は、グリッド１２６によって銃から隔離されている共振チャンバー１２４内に向けて三つの電子ビームを放射する、電子銃１２２を持っている。この銃は、三つの陰極、Ｃｄ１、Ｃｄ２、Ｃｄ３を有し、グリッド１２６からのそれぞれの距離ｄ１、ｄ２、ｄ３は、各陰極に対するＶαk／ｄｋｉ比が一定に保たれるようになっている。この目的のため、ｄ１は電圧Ｖｋ１において共振周波数Ｆ０を得るように設定され、ｄ２は電圧Ｖｋ２においてＦ０を得るように設定され、そしてｄ３は電圧Ｖｋ３においてＦ０を得るように設定される。
【００５９】
図６ｂ、６ｃ及び６ｄは、三つの陰極によって供給されるそれぞれのマイクロ波出力Ｐ１、Ｐ２及びＰ３を全時間に亘って示す。第一の陰極はパルス電圧がＶｋ１の時間帯で周波数Ｆ０の出力Ｐ１を供給し、第二の陰極はパルス電圧がＶｋ２の時間帯で、第三の陰極はパルス電圧がＶｋ３の時間帯で出力を供給する。図６ｅは、先行技術のバーカトールで得られるよりも遥かに大きいパルス幅、これは概略すると電圧パルスＶｋの幅であるが、を持った共振周波数Ｆ０のバーカトールから供給されるマイクロ波パルスの全体像を示す。
【００６０】
図７ｂに示されているバーカトール１３０の第二の実施例において、種々のグリッド／陰極間距離ｄ´1、ｄ´２、ｄ´３を得るために、陰極Ｃｄ１、Ｃｄ２、Ｃｄ３の終端は同一面にあって、チャンバーのグリッド１３２は陰極からより遠い、又は、近い距離で陰極Ｃｄ１、Ｃｄ２及びＣｄ３と正対する空間Ｐｇ１、Ｐｇ２、Ｐｇ３を有している。
【００６１】
実際問題として、三つのビームではなく、もっと多い、例えば、図５ｄに示されている銃のような五つのビームを想定することも可能である。この場合、これらの陰極は束ねられて三つのグループのみを形成するか、又は電圧パルスＶkの分割と同じ数のグループを形成する場合もある。
【００６２】
これら種々の実施例において、放射表面は、パルス分割するに必要な電流と出力がそれぞれ生成されるように、選択される。
【００６３】
本発明によるバーカトールは、先行技術のバーカトールを超える多くの利点を持つが、その中でも次のようなことが言える：
―同じ高電圧下でのマイクロ波出力の増加、
―より低い高電圧下での同等のマイクロ波出力、即ち、パルス幅に関する“破損”限界の緩和、
―より低いインピーダンスＺ（＝Ｖｋ／Ｉｋ）、及び、あるケースでは発電機Ｖk・Ｉｋとバーカトール間のより良い組み合わせ、これによる発電機／バーカトールのより高い全体効率、より良い安定性、そしてより広いパルス、及び、
―幾つかの電界極値上の共振モードの励起、及び他の“寄生”モードにおける共振を誘起する蓋然性の低下。これによる、より迅速な発振スタート、及びより良いパルス安定性である。
【図面の簡単な説明】
【００６４】
【図１ａ】先行技術である仮想-陰極マイクロ波発振器（或いは、バーカトール）の断面図を示す。
【図１ｂ】先行技術である仮想-陰極マイクロ波発振器（或いは、バーカトール）の断面図を示す。
【図１ｃ】図１ａのマイクロ波発振器の空洞の回転軸を通る面での電磁界を示す。
【図２】先行技術である帰還型仮想陰極マイクロ波発生器（ＦＶ）の原理を説明する図である。
【図３ａ】本発明によるマルチビームＦＶを示す。
【図３ｂ】本発明による図３ａのバーカトールの前面図を示す。
【図３ｃ】図３ｂのバーカトールのマイクロ波回路内の電界配置を示す。
【図４ａ】本発明による六つの電子ビームを持った従来型バーカトールの図例を示す。
【図４ｂ】図４ａのバーカトールの磁界線Ｈと電界線Ｅを示す。
【図４ｃ】図４ａのバーカトールのチャンバー内の電界面Ｅの変化を示す。
【図４ｄ】図４ａのバーカトールの電子銃の前面図を示す。
【図４ｅ】図４ａのバーカトールのグリッドを示す。
【図４ｆ】図４ａのバーカトールのグリッドを示す。
【図５ａ】本発明による五つの電子ビームを持った従来型バーカトールの図例を示す。
【図５ｂ】図５ａのバーカトールの磁界線Ｈと電界線Ｅを示す。
【図５ｃ】図５ａのバーカトールのチャンバー内の電界Ｅの面の変化を示す。
【図５ｄ】図５ａのバーカトールの電子銃の前面図を示す。
【図６ａ】時間の関数であるバーカトールの電圧パルスＶｋの変化を例示する。
【図６ｂ】本発明によるバーカトールの三つの陰極によって全時間帯で供給される各マイクロ波出力レベルを示す。
【図６ｃ】本発明によるバーカトールの三つの陰極によって全時間帯で供給される各マイクロ波出力レベルを示す。
【図６ｄ】本発明によるバーカトールの三つの陰極によって全時間帯で供給される各マイクロ波出力レベルを示す。
【図７ａ】本発明による異なった陰極／グリッド間距離を持ったマルチビームバーカトールの実施例を示す。
【図７ｂ】本発明による異なった陰極／グリッド間距離を持ったマルチビームバーカトールの実施例を示す。
【国際公開パンフレット】
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【国際公開パンフレット（コレクトバージョン）】
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【国際調査報告】
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