(57)【要約】Ａｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ：Ｍｇ（２５ｎｍ）の電子に対するシングルバリアは、その高さ以下のエネルギーを有する電子をストップすることができる。一方、Ａｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ（４ｎｍ）／Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ（２ｎｍ）を５層ずつ形成したＭＱＢでは、量子力学的な効果により、バリア高さ以上の高いエネルギーを有する電子もストップさせる。従って、ＭＱＢによる電子の多重量子効果で、バリア高さよりも高いエネルギーを有する電子もブロックすることができる。発明者は、ＭＱＢを用いることで、ＳＱＢを用いた場合に比べて、高いエネルギーの電子もブロックすることができると考えた。特に、ＩｎＡｌＧａＮ系の紫外素子においては、ＡｌＮに近い組成を有するＡｌＧａＮを用いるが、それ以上のバリア高さをもつバリアを実現することは困難であるため、ＭＱＢの効果はきわめて重要である。これにより発光層の材料としてＡｌＧａＩｎＮ系の材料、特に、ＡｌＧａＮ系の材料を用いつつ、深紫外光の発光強度をさらに高めるための要素技術を提供することが可能になる。
2011104969.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
基板に形成されたＡｌｘＧａ１−ｘＮ（０＜ｘ＜１）バッファ層と、
前記ＡｌｘＧａ１−ｘＮバッファ層上に形成されたｎ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、
前記ｎ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成されたＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．５，０＜ｙ１＜１）量子井戸層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＞ｘ２，ｙ１＜ｙ２）バリア層からなる量子井戸発光層と、
前記ＩｎＡｌＧａＮ量子井戸発光層上に形成されたｐ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、
前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層と、
を備えた波長２２０〜３９０ｎｍで発光する窒化物半導体発光素子。
【請求項２】
前記多重量子障壁電子ブロック層として、
Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層を、同一周期、または、第１の周期及び前記第１の周期とは異なる第２の周期の層で多層積層した多重量子障壁電子ブロック層を有することを特徴とする、請求項１に記載の発光素子。
【請求項３】
基板に形成されたＡｌｘＧａ１−ｘＮ（０＜ｘ＜１）バッファ層と、
前記ＡｌｘＧａ１−ｘＮバッファ層上に形成されたｎ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、
前記ｎ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成されたＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．５，０＜ｙ１＜１）量子井戸層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＞ｘ２，ｙ１＜ｙ２）バリア層からなる量子井戸発光層と、
前記ＩｎＡｌＧａＮ量子井戸発光層上に形成されたｐ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、
前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層と、
を備え、
前記多重量子障壁電子ブロック層として、
Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層を、同一周期、または、第１の周期及び前記第１の周期とは異なる第２の周期の層で多層積層した多重量子障壁電子ブロック層を有することを特徴とする、波長３９０〜５５０ｎｍで発光する、近紫外、紫、青、又は、緑色窒化物半導体発光素子。
【請求項４】
前記活性層側から前記多重量子障壁電子ブロック層側に向けて、前記周期が、順次大きくなるか或いは順次小さくなることを特徴とする請求項１または３に記載の窒化物半導体発光素子。
【請求項５】
前記多重量子障壁電子ブロック層は、Ａ面，Ｍ面上に形成された極性の無い層、あるいは半極性面に形成された層であることを特徴とする請求項１から４までのいずれか１項に記載の窒化物発光素子。
【請求項６】
ＩＩＩ族窒化物単結晶上に形成する発光素子構造の成長方法において、
基板上にＡｌｘＧａ１−ｘＮ（０＜ｘ＜１）バッファ層を成長するステップと、
前記ＡｌｘＧａ１−ｘＮバッファ層上にｎ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層を成長するステップと、
前記ｎ型ＩｎＡｌＧａＮ層上にＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．５，０＜ｙ１＜１）量子井戸層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＞ｘ２，ｙ１＜ｙ２）バリア層からなる量子井戸発光層を成長するステップと、
前記ＩｎＡｌＧａＮ発光層上にｐ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層を成長するステップと、
前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上にＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．１，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層を多層積層した多重量子障壁電子ブロック層を成長するステップと、を有することを特徴とする発光素子構造の成長方法。
【請求項７】
前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層は、Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層との対が複数形成され、
第１の対の層と第２の対の層はそれぞれ離れており、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より厚いか、或いは、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より薄く、かつ、
前記量子井戸発光層側の側から前記基板と反対側の方に向かって、前記第１の対の層と前記第２の対の層がその順番で設けられていることを特徴とする請求項１に記載の窒化物半導体紫外発光素子。
【請求項８】
前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層は、Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層との対が複数形成され、
第１の対の層、第２の対の層および第３の対の層はそれぞれ離れており、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より厚く、前記第２の層の対の層厚が前記第３の対の層より厚いか、或いは、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より薄く、前記第２の層の対の層厚が前記第３の対の層より薄く、かつ、
前記量子井戸発光層側の側から前記基板と反対側の方に向かって、前記第１、第２および第３の層の対がその順番で設けられていることを特徴とする請求項１に記載の窒化物半導体紫外発光素子。
【請求項９】
前記対の層における前記バリア層と前記バレイ層とが同じ分子層数であることを特徴とする請求項７又は８に記載の窒化物半導体紫外発光素子。
【請求項１０】
発光ダイオードであることを特徴とする請求項７から９までのいずれか１項に記載の窒化物半導体紫外発光素子。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、窒化物半導体発光素子技術に関し、特に多重量子障壁（ＭＱＢ）を用いたＡｌＧａＮ深紫外発光素子等の高効率化技術に関する。
【背景技術】
【０００２】
近年、Ｖ族元素に窒素を含む窒化物半導体がｐｎ接合を利用した発光ダイオード（ＬＥＤ）やレーザダイオード（ＬＤ）などの半導体発光素子の分野で脚光を浴び、研究開発が行われている。ＡｌＮ、ＧａＮ、ＩｎＮをはじめとする窒化物半導体は直接遷移型の半導体であり、さらに、三元混晶や四元混晶では組成を適宜設定してバンドギャップを変化させることにより赤外から深紫外までの光を放射できるという特徴を有する。特に、紫外線領域は未開拓な領域であり、今後の研究開発が期待されている。
波長２２０〜３５０ｎｍの半導体深紫外光源（ＬＥＤ・ＬＤ）は、今後、殺菌・浄水、医療分野・生化学産業などへの幅広い応用が考えられ、その実現が期待されている。さらにその他にも、高密度光記録用光源や白色照明、紫外硬化樹脂等への産業応用、蛍光分析などの各種センシング、酸化チタンとの組み合わせによる環境破壊物質（ダイオキシン、環境ホルモン、ＰＣＢ等）の高速分解処理などがあり応用範囲は幅広い。殺菌効果では、ＤＮＡの吸収波長と重なる２６０−２８０ｎｍ付近の波長で最も効果が高いことが知られている。半導体紫外光源は、今後高効率化が進むにつれ市場規模は飛躍的に大きくなってくると考えられ、高効率・高出力の紫外ＬＥＤ・ＬＤの開発は重要な課題である。
これまでの紫外光源としては、エキシマレーザやアルゴンイオンＳＨＧレーザ、エキシマランプなどのガス固体紫外光源に限られており、それらは大型で寿命も短くまた高価であったため一般への応用は難しかったが、それらを置き換える半導体紫外ＬＥＤ、ＬＤが実現すれば、ガス固体光源に比べ超小型、高効率、高出力、長寿命、低コスト紫外光源となり、幅広い応用分野が開けると考えられる。応用分野から要求が大きいことから、特に窒化物ＡｌＧａＮ系深紫外光源開発は今後の重要性が高い。
紫外発光素子を実現する材料の選択において、ＡｌＧａＮ系材料のバンドギャップエネルギーはＧａＮの３．４ｅＶからＡｌＮの６．２ｅＶにわたり、従来用いられてきた各種ガスレーザーの紫外発光領域をカバーしている。それに加え、１）全組成領域において直接遷移型半導体である、２）量子井戸からの紫外高効率発光が可能である、３）ｐ・ｎ型半導体の形成が可能である、４）材料が堅く素子寿命が長い、５）砒素、水銀、鉛などの有害な材料を含まず環境に安全である、等の特徴を持つ。これらの理由により、実用可能な紫外発光素子を実現するための材料としてＡｌＧａＮ系材料は最も有力である。
これまでの１５年程度の開発により、ＡｌＧａＮ系紫外発光デバイスは進展してきたが、現在のところ、まだ効率は１％程度であり、青色ＬＥＤ（８０％以上）等に比べ低いのが現状である。ＡｌＮ下地層の貫通転位密度の低減が紫外ＬＥＤを実現する要であったが、近年、従来に比べ１／１００程度の転位密度低減が実現され、それにより従来２２０−３２０ｎｍ帯ＡｌＧａＮにおいて０．５％以下であった内部量子効率が５０％程度に増強された。さらにＩｎをＡｌＧａＮに混入することによりさらに８０％程度まで改善されている（例えば、特許文献１参照）。
しかし、ＡｌＧａＮのｐ型濃度が依然低いことに起因し、電子の発光層への注入効率は依然として１０−３０％程度と低い。また、紫外ＬＥＤの光取り出し効率はコンタクト層・電極付近の紫外光吸収などのため、６−８％と低い。これらのかけあわせで決まる紫外ＬＥＤの外部量子効率は１％程度と低く、今後の研究により改善されるべきものである。
特に、電子注入効率に関しては、ｐ型ＡｌＧａＮのホール濃度を改善できないという物性的な限界ゆえに、長い間、高い電子注入効率を実現することが不可能であると考えられてきた。今回、多重量子障壁電子ブロック層をＡｌＧａＮ、もしくはＩｎＡｌＧａＮ系紫外ＬＥＤに導入し、電子の注入効率を１０−３０％から推定８０％以上に向上させることに実験的に成功し、「ｐ型ＡｌＧａＮの不可能」に起因する電子注入の問題を根本から解決する方法を提案・実証した。本明細書の内容は、窒化物紫外発光素子の電子注入効率を向上させるための、多重量子障壁電子ブロック層の導入に関するもので、その設計指針と実際の導入の効果解析値、及び実際の深紫外ＬＥＤへの実施と世界最高出力値の実現について示すものである。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００３】
【特許文献１】特開平９−６４４７７号公報
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００４】
２２０−３６０ｎｍ帯ＡｌＧａＮあるいはＩｎＡｌＧａＮ系深紫外ＬＥＤの外部量子効率は、いまだ青色ＬＥＤ（８０％以上）に比べ低い。外部量子効率は、現在、３４０−３５０ｎｍで７％程度、２６０−２８０ｎｍで１％程度、２３０−２５０ｎｍで０．１−０．５％程度が実現されている。紫外ＬＥＤの外部量子効率（ＥＱＥ：Ｅｘｔｅｒｎａｌ  Ｑｕａｎｔｕｍ  Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ）は、以下の式で表される。
ηｅｘｔ＝ηｉｎｔ（内部量子効率）×ηｌｅｅ（光取り出し効率）×ηｉｎｊ（電子注入効率）
これまでの研究開発によりＡｌＧａＮ系量子井戸の紫外発光の内部量子効率（ＩＱＥ：Ｉｎｔｅｒｎａｌ  Ｑｕａｎｔｕｍ  Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ）は格段に向上し、最近８０％以上のＩＱＥが実現している。ＡｌＧａＮは青色ＬＥＤで用いられるＩｎＧａＮ材料と異なり、貫通転位の存在により発光効率が著しく減少してしまうため、従来までの貫通転位密度の高いＡｌＮバッファー層を用いた場合では、０．５％以下の低いＩＱＥしか得られなかった。しかし、ＡｌＮバッファー層の貫通転位密度の低減によりＡｌＧａＮ系量子井戸の紫外発光ＩＱＥは飛躍的に向上し５０％程度が実現され、さらにＡｌＧａＮに０．３％程度のＩｎを加えることにより８０％程度のＩＱＥが得られている。これらの開発により、ＡｌＧａＮ系紫外発光素子の内部量子効率の問題はすでに解決されてきた。
しかしながら、依然として、電子の発光層への注入効率（ＥＩＥ：Ｅｌｅｃｔｒｏｎ  Ｉｎｊｅｃｔｉｏｎ  Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ）は１０−３０％、紫外ＬＥＤの光取り出し効率（ＬＥＥ：Ｌｉｇｈｔ  Ｅｘｔｒａｃｔｉｏｎ  Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ）は６−８％と低い。これらのかけあわせで決まる紫外ＬＥＤの外部量子効率は１％程度と低く、今後の研究により改善される必要がある。
低い光取り出し効率（ＬＥＥ）は、コンタクト層電極付近の紫外光吸収およびｐ型電極の低い光反射率に起因しており、今後、電極反射率の向上、Ａｌ反射板、２次元フォトニック結晶構造の導入などにより改善されていくと考えられる。
一方、低い電子注入効率（ＥＩＥ）はｐ型ＡｌＧａＮの低いホール濃度に起因しており、ＡｌＧａＮのＭｇアクセプターのレベルが深いという物性値によって決まっているため、改善は難しい。ＡｌＧａＮ中のホール濃度は、Ａｌ組成が５０−７０％では１０１６ｃｍ−３以下、Ａｌ組成が７０−９０％では１０１４ｃｍ−３以下であり、通常のｐｎ接合素子で用いられる５×１０１７ｃｍ−３程度に比べ著しく低い。そのため、ＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤでは、電子は発光領域注入されずに、ｐ側層にリークしてしまい、電子注入効率を低下させる。電子ブロック層を用いることにより電子注入効率はある程度改善された。しかし、最も電子バリアを高くするため、バンドギャップの大きいＡｌＮあるいはＡｌ組成９５％以上のＡｌＧａＮを電子ブロック層の材料に選択しているが、いまだ十分な電子注入効率は得られていない。電子注入効率（ＥＩＥ）の値は、２６０−２８０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤで推定３０％程度、２４０−２６０ｎｍ帯ＬＥＤで推定１０−３０％、２２０−２４０ｎｍ帯ＬＥＤで１０％以下と考えられる。
本発明は、発光層の材料としてＡｌＧａＩｎＮ系の材料、特に、ＡｌＧａＮ系の材料を用いつつ、深紫外光の発光強度をさらに高めるための要素技術を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【０００５】
上記のように、電子注入効率は、ｐ型ＡｌＧａＮ、ＡｌＮなどの物性値とバルク構造の限界から高効率化が困難であると考えられてきた。本発明では、電子ブロック層に多重量子障壁を用いることによりその物性限界を超える効果を発現し、窒化物紫外発光素子の効率を飛躍的に向上させる方法を提案する。
量子力学的な電子の多重反射効果を用いると、バルク結晶のときのバンドギャップで決まる電子バリア高さよりも、さらに、数倍高いバリア高さを実現することが出来る。この効果を使えば、これまで１０−３０％であった電子注入効率は、８０−１００％に向上させることが可能である、この方法を使い、従来、ｐ型半導体の低ホール濃度に起因して解決が難しかった電子注入効率の問題を根本から解決することが出来る。
本方法をもちいれば、ＡｌＧａＮ、ＩｎＡｌＧａＮ系紫外ＬＥＤの効率を飛躍的に向上させることが可能である。また、今後開発が予定されている、ＡｌＧａＮ系紫外ＬＤの実現において大きな効果を発揮すると考えられる。上記の電子注入効率は注入電流密度が高くなるに従い、その低下が激しくなる。特にＬＤでは動作時に、ＬＥＤに比べて１０−１００倍程度の注入電流密度を用いるため、電子注入効率（ＥＩＥ）はさらに１／１０程度に低減されると予測される。したがって、ホール濃度が低く、また電子バリア高さが十分でない、２５０−３３０ｎｍ帯紫外ＬＤの実現はきわめて困難であると考えられる。波長２５０−３３０ｎｍ帯紫外ＬＤは上記の困難の故にまだ実現されていない。
しかし、本発明の窒化物半導体多重量子障壁を用いれば、紫外ＬＤで予測される１０％以下の電子注入効率は５０−１００％に向上され、波長２５０−３３０ｎｍ帯紫外ＬＤの実現が初めて可能になると考えられる。
上記のように、窒化物半導体多重量子障壁の紫外発光素子効率改善への影響は計り知れなく大きい。また、窒化物半導体多重量子障壁を用いて高効率動作を実現した２２０−３９０ｎｍ帯紫外高効率ＬＥＤ、ならびに紫外ＬＤの出現により、紫外半導体発光素子の応用分野は飛躍的に広がると考えられる。
同様のＭＱＢの効果は、波長３９０−５５０ｎｍの近紫外、紫、青、緑発光ＬＤ、ＬＥＤにも応用可能であり、大きな効果が期待できる。特に青色ＬＥＤなどで問題となっている高出力動作時の効率の低下（ドゥループ）を大きく改善する方法として重要性が高い。
本発明の一観点によれば、基板に形成されたＡｌｘＧａ１−ｘＮ（０＜ｘ＜１）バッファ層と、前記ＡｌｘＧａ１−ｘＮバッファ層上に形成されたｎ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、前記ｎ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成されたＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．５，０＜ｙ１＜１）量子井戸層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＞ｘ２，ｙ１＜ｙ２）バリア層からなる量子井戸発光層と、前記ＩｎＡｌＧａＮ量子井戸発光層上に形成されたｐ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層と、を備えた波長２２０〜３９０ｎｍで発光する窒化物半導体紫外発光素子が提供される。
また、ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層は、Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層との対が複数形成され、第１の対の層と第２の対の層はそれぞれ離れており、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より厚いか、或いは、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より薄く、かつ、前記量子井戸発光層側の側から前記基板と反対側の方に向かって、前記第１の対の層と前記第２の対の層がその順番で設けられていることが好ましい。
上記の記載を例えば図１１を参照して説明すると、「Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層との対」とは、ＭＱＢにおいて、例えば、２ＭＬと２ＭＬのバリア層とバレイ層とのそれぞれの１対を意味している。すなわち、この場合は、対が８周期だけ形成されていることを意味している。
また、第２の対の層とは、第１の対の層とは層厚の異なる、例えば、第１の対の層を図１１の２ＭＬ／２ＭＬのもの、第２の対の層を図１１の３ＭＬ／３ＭＬのものとすると、その両者は空間的に離されて形成されていることを意味する。
このＭＱＢでは、図１１（ａ）では、第１の対の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より薄く、かつ、前記量子井戸発光層側の側から前記基板と反対側の方に向かって、前記第１の対の層と前記第２の対の層とがその順番で設けられており、一方、図１１（ｂ）では、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より厚く、前記量子井戸発光層側の側から前記基板と反対側の方に向かって、前記第１の対の層と前記第２の対の層がその順番で設けられていることを示している。
また、ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層は、Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層との対が複数形成され、第１の対の層、第２の対の層および第３の対の層はそれぞれ離れており、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より厚く、前記第２の層の対の層厚が前記第３の対の層より厚いか、或いは、前記第１の対の層の層厚の方が前記第２の対の層の層厚より薄く、前記第２の層の対の層厚が前記第３の対の層より薄く、かつ、前記量子井戸発光層側の側から前記基板と反対側の方に向かって、前記第１、第２および第３の層の対がその順番で設けられていることが好ましい。
上記の記載については、基本的に、上記第１の対の層と第２の対の層の他に、例えば４ＭＬ／４ＭＬの第３の対の層が設けられていることを意味している。
ここで、３ＭＬ／３ＭＬの第２の対と４ＭＬ／４ＭＬの第３の対とは、隣接している場合もあるが、離れている場合もある。ここでいう「離れており」とは、このうちの離れている場合を述べている。
また、図１１では、厚さの異なる対の層が第１から第４までの例を記載しているため、第１の対の層と第２の対の層と第３の対の層とがそれぞれ離れて設けられていると言えない場合もあり得る。実際には、図１１で示す例よりもより多くの種類の対の層、例えば５種類以上の異なる厚さの対の層が設けられている場合も本発明の実施例の範疇に入る。そのような場合には、第１の対の層と第２の対の層と第３の対の層とをそれぞれ離れていると言うことができる。
前記対の層における前記バリア層と前記バレイ層とが同じ分子層数であっても良い。この記載は、図１１に示すように、例えば、２ＭＬと２ＭＬの層が８周期設けられているというように、同じ分子層数の層であるようにしても良いことを示している。
また、上記窒化物半導体紫外発光素子は、発光ダイオードであることが好ましい。
前記多重量子障壁電子ブロック層として、Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層を、同一周期、または、第１の周期及び前記第１の周期とは異なる第２の周期の層で多層積層した多重量子障壁電子ブロック層を有することを特徴とする。
また、本発明は、ＭＱＢを用いた近紫外、紫、青、緑色発光素子として、基板に形成されたＡｌｘＧａ１−ｘＮ（０＜ｘ＜１）バッファ層と、前記ＡｌｘＧａ１−ｘＮバッファ層上に形成されたｎ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、前記ｎ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成されたＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．５，０＜ｙ１＜１）量子井戸層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＞ｘ２，ｙ１＜ｙ２）バリア層からなる量子井戸発光層と、前記ＩｎＡｌＧａＮ量子井戸発光層上に形成されたｐ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層と、前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上に形成された多重量子障壁電子ブロック層と、を備え、前記多重量子障壁電子ブロック層として、Ｉｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層を、同一周期、または、異なる周期で多層積層した多重量子障壁電子ブロック層を有することを特徴とする、波長３９０〜５５０ｎｍで発光する、近紫外、紫、青、緑色窒化物半導体発光素子であっても良い。
前記窒化物半導体発光素子は、前記活性層側から前記多重量子障壁電子ブロック層側に向けて、前記周期が、順次大きくなるか或いは順次小さくなることを特徴とする。
また、無極性の場合、すなわち、前記多重量子障壁電子ブロック層は、Ａ面，Ｍ面上に形成された極性の無い層、あるいは半極性面に形成された層であることを特徴とする。窒化物半導体では、Ａ面、Ｍ面はよく知られた極性面である。
本発明の他の観点によれば、ＩＩＩ族窒化物単結晶上に形成する発光素子構造の成長方法において、基板上にＡｌｘＧａ１−ｘＮ（０＜ｘ＜１）バッファ層を成長するステップと、前記ＡｌｘＧａ１−ｘＮバッファ層上にｎ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層を成長するステップと、前記ｎ型ＩｎＡｌＧａＮ層上にＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．５，０＜ｙ１＜１）量子井戸層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．３，０＜ｙ２＜１，ｘ１＞ｘ２，ｙ１＜ｙ２）バリア層からなる量子井戸発光層を成長するステップと、前記ＩｎＡｌＧａＮ発光層上にｐ型ＩｎｘＡｌｙＧａ１−ｘ−ｙＮ（０＜ｘ＜０．１，０＜ｙ＜１）層を成長するステップと、前記ｐ型ＩｎＡｌＧａＮ層上にＩｎｘ１Ａｌｙ１Ｇａ１−ｘ１−ｙ１Ｎ（０＜ｘ１＜０．１，０＜ｙ１＜１）バリア層とＩｎｘ２Ａｌｙ２Ｇａ１−ｘ２−ｙ２Ｎ（０＜ｘ２＜０．１，０＜ｙ２＜１，ｘ１＜ｘ２，ｙ１＞ｙ２）バレイ層を多層積層した多重量子障壁電子ブロック層を成長するステップと、を有することを特徴とする発光素子構造の成長方法が提供される。
本明細書は本願の優先権の基礎である日本国特許出願２０１０−０３８９１２号の明細書および／または図面に記載される内容を包含する。
【発明の効果】
【０００６】
ＭＱＢを用いると、単一バリアの場合と比べて、電子のブロック効果が高まる。また、Ａ面に成長した場合においても、Ｃ面上に成長した極性のある結晶の場合においても、バリア高さが高いほど、ＭＱＢの周期が長いほど、電子のブロック効果が良くなる。
さらに、ＭＱＢを用い、その周期を順番に変化させることにより、広いエネルギー範囲にわたって、電子をブロックすることができ、同じ周期のＭＱＢに比べてより電子ブロック効果が顕著である。
【図面の簡単な説明】
【０００７】
図１Ａは、本発明の実施の形態による多重量子井戸障壁を用いたＡｌＧａＮ及びＩｎＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤ（２５０ｎｍ帯）の一構成例を示す斜視図である。
図１Ｂは、本発明の実施の形態による多重量子井戸障壁を用いたＡｌＧａＮ及びＩｎＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤ（２８０ｎｍ帯）の一構成例を示す斜視図である。
図２は、ＡｌＧａＮ／ＡｌＮバッファー層の構造を備えたＬＥＤ構造の一例を示す図である。
図３は、多重量子障壁について一般的な単一電子ブロック層と比べた利点を模式的に示した図面である。
図４は、多重量子障壁を用いたＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤ（波長２５０−２６２ｎｍ）の室温動作発光特性を示す図である。
図５は、多重量子障壁によるＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの効率向上を波長２５０ｎｍにおいて示したものである。
図６は、多重量子障壁を用いた２６２ｎｍＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの動作特性を示す図である。
図７は、多重量子障壁による外部量子効果向上の効果（波長依存性）を示す図である。
図８は、本発明の実施例によるＭＱＢを利用したＭＱＷ型ＬＥＤの一構成例を示すエネルギーバンド構造であり、Ａ面上に成長した極性のないＬＥＤの伝導帯の端を示す図である。
図９は、Ｃ面上に成長させる（極性あり）場合の例である。
図１０Ａは、図８（ａ）に対応する高めのバリアのＡ面上に成長した極性のないＬＥＤにおいて、２ＭＬから１５ＭＬまでの井戸厚／バリア厚の場合と、２０ｎｍのシングルバリアの場合の電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。
図１０Ｂは、図８（ａ）に対応する高めのバリアのＡ面上に成長した極性のないＬＥＤにおいて、２ＭＬから１５ＭＬまでの井戸厚／バリア厚の場合と、２０ｎｍのシングルバリアの場合の電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。
図１１は、図１０の結果に基づいて、単一バリアとＭＱＢとを用いた場合の、電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。
図１２は、Ａ面上に成長した極性のないＭＱＢの場合における、電子の透過率のエネルギー依存に関する、周期を異ならせたＭＱＢ層の総厚依存性を示す図である。
図１３Ａは、図８（ａ）に対応する低めのバリアのＡ面上に成長した極性のないＭＱＢの場合における、電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。
図１３Ｂは、図８（ａ）に対応する低めのバリアのＡ面上に成長した極性のないＭＱＢの場合における、電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。
図１４は、Ａ面上に成長した極性のないＭＱＢ（低いバリア；図１３）の場合における、電子の透過率のエネルギー依存に関する、周期を異ならせたＭＱＢ層の総厚依存性を示す図である。
図１５は、バリアが高い時とバリアが低い時における、Ａ面上に成長（極性なし）した場合における、周期別のエネルギーの電子透過率依存性を示す図である。
図１６は、本実施例によるバリア高さをパラメータとしたＭＱＢの周期と電子の透過率との関係を示す図である。
図１７Ａは、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。
図１７Ｂは、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。
図１８は、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。
図１９Ａは、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。
図１９Ｂは、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。
図２０は、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。
【符号の説明】
【０００８】
Ａ…２５０ｎｍ紫外ＬＥＤ、１…サファイア基板、３…多重ＡｌＮバッファー層、５…ｎ−Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ；Ｓｉバッファー層、７…Ａｌ０．６２Ｇａ０．３８Ｎ（１．５ｎｍ）／Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ（６ｎｍ）のそれぞれ３層からなる多重量子井戸発光層（ＭＱＷ）、１１…Ｍｇドープのｐ−Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ層、１５…Ａｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ（４ｎｍ）／Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ（２ｎｍ）のそれぞれ５層からなる多重量子障壁電子ブロック層（ＭＱＢ）、１７…ｐ−Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ層、２１…Ｍｇドープのｐ−ＧａＮコンタクト層、２３…Ｎｉ／Ａｕのｎ型電極、２５…Ｎｉ／Ａｕのｐ型電極、２７…ＵＶ出力。
【発明を実施するための形態】
【０００９】
以下、本発明の実施の形態による深紫外発光素子（ＬＥＤ）について、図面を参照しながら説明を行う。図１Ａは、本発明の実施の形態による多重量子井戸障壁を用いたＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの一構成例を示す斜視図である。図１Ａに示すように、２５０ｎｍ紫外ＬＥＤ（Ａ）は、サファイア基板１上に形成され、貫通転位を低減した多重ＡｌＮバッファー層３と、ｎ−Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ；Ｓｉバッファー層５と、Ａｌ０．６２Ｇａ０．３８Ｎ（１．５ｎｍ）／Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ（６ｎｍ）のそれぞれ３層からなる多重量子井戸発光層７（ＭＱＷ）と、Ｍｇドープのｐ−Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ層１１（２５ｎｍ）と、Ａｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ（４ｎｍ）／Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ（２ｎｍ）のそれぞれ５層からなる多重量子障壁電子ブロック層１５（ＭＱＢ）と、ｐ−Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ層１７（２５ｎｍ）と、Ｍｇドープのｐ−ＧａＮコンタクト層２１と、Ｎｉ／Ａｕのｎ型電極２３と、Ｎｉ／Ａｕのｐ型電極２５と、が設けられ、電極間に所定の電圧を印加すると、サファイア基板面側からＵＶ出力２７が得られる。
図１Ｂは、本発明の実施の形態による多重量子井戸障壁を用いたＩｎＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの一構成例を示す斜視図である。図１Ｂに示すように、２８０ｎｍ紫外ＬＥＤは、サファイア基板１上に形成され、ｉ−ＡｌＮ再成長層（０．２μｍ）３ａと、貫通転位を低減した多重Ａｌ０．７Ｇａ０．３Ｎバッファー層５ａと、ｎ−Ｉｎ０．００２Ａｌ０．７６Ｇａ０．２４Ｎ中間層５ｂ（２ｎｍ）と、Ｉｎ０．００２Ｇａ０．７６Ｇａ０．２４Ｎ（２０ｎｍ）バッファー層５ｃと、ｉ−Ｉｎ０．０１Ａｌ０．６１Ｇａ０．３８Ｎ（１．７ｎｍ）／Ｉｎ０．００２Ａｌ０．７６Ｇａ０．２４Ｎ；Ｓｉバリア層（７ｎｍ）７ａの２層からなる多重量子井戸発光層７（ＭＱＷ）と、Ｍｇドープのｐ−Ｉｎ０．００２Ａｌ０．７６Ｇａ０．２４Ｎ層１１ａ（２ｎｍ）と、Ｉｎ０．００２Ａｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ；Ｍｇ（３ｎｍ）／Ｉｎ０．００２Ａｌ０．７６Ｇａ０．２４Ｎ（０．７５ｎｍ）のそれぞれ５層からなる多重量子障壁電子ブロック層１５ａ（ＭＱＢ）と、ｐ−Ｉｎ０．００２Ａｌ０．７６Ｇａ０．２４Ｎ層１７ａ（２０ｎｍ）と、Ｍｇドープのｐ−Ｉｎ０．０４Ｇａ０．９６Ｎ；Ｍｇコンタクト層２１ａと、Ｎｉ／Ａｕのｎ型電極２３と、Ｎｉ／Ａｕのｐ型電極２５と、が設けられ、電極間に所定の電圧を印加すると、サファイア基板面側からＵＶ出力２７が得られる。
高効率紫外ＬＥＤを実現するうえでＡｌＧａＮへのＩｎの若干の混入が非常に重要な効果をもたらす。ＡｌＧａＮ発光層へＩｎを０．３％程度混入することにより、２８０ｎｍで発光する量子井戸の内部量子効率（ＩＱＥ）は増強され、Ｉｎ混入無しの場合３０％程度であった内部量子効率は最大で８０％以上が観測されている。これはＡｌＧａＮ中のＩｎ組成変調により、注入されたキャリアがローカライズし、キャリアが結晶欠陥領域にトラップされ非発光再結合する前に発光再結合するため、発光効率が向上する効果によると考えられる。このような効果は３４０ｎｍ発光量子井戸ではＡｌＧａＮへの２−５％程度のＩｎ混入によって実現している。２２０−３９０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸では０．１−１０％の領域でＩｎを混入させればＩｎ混入による高いＩＱＥの実現が期待できる。また、ｐ型ＡｌＧａＮに比べｐ型ＩｎＡｌＧａＮのほうが高いホール濃度が得られており、その結果２８０−３５０ｎｍ帯紫外ＬＥＤの高効率動作が得られている。したがって、ＡｌＧａＮのみで構成される紫外ＬＥＤに加え、ＩｎＡｌＧａＮ系紫外ＬＥＤは高効率動作実現において重要性が高い。
図２は、ＡｌＧａＮ／ＡｌＮバッファー層の構造を備えたＬＥＤ構造のバッファー部の一例を示す図である。従来までの高い貫通転位密度（刃状転位密度：２×１０１０ｃｍ−２程度）のＡｌＧａＮ系バッファーを用いた場合、ＡｌＧａＮ系量子井戸の紫外発光内部量子効率（ＩＱＥ）は０．５％以下と低くなるため、窒化物半導体紫外発光素子を実現するためには、特に、貫通転位密度が低いＡｌＧａＮ系バッファーを用いることが要求される。貫通転位密度が１×１０９ｃｍ−２程度の場合ＡｌＧａＮ量子井戸のＩＱＥは３０％程度が得られる。ＡｌＧａＮ系紫外ＬＥＤの高効率動作のためには３×１０８ｃｍ−２以下の刃状転位密度を実現することが望ましい。サファイア基板上に低い貫通転位密度のＡｌＮ結晶を作製するのは、結晶格子間隔が大きく異なるため難しい。ＡｌＧａＮ系電子・光デバイスに有用なＡｌＮ／ＡｌＧａＮバッファーを供給するためには、１）貫通転位の低減、２）クラックの防止、３）原子層平坦性、４）安定したＩＩＩ族極性のすべてが得られる製造方法が必要不可欠である。図２に提示した方法は「アンモニアパルス供給多段成長法」を用いたサファイア基板上ＡｌＮバッファーの製造方法であり、上記の１）〜４のすべてを満たす方法として発案された方法である。
まず、サファイア基板１に、アンモニアのパルス供給法によりＡｌＮ核形成３ａを行い（左図）、次いで、横方向エンハンスメント成長による核の埋め込み３ｂ（パルス供給）を行い、次いで、縦方向高速成長による平坦化とクラック防止（連続供給）３ｃを行い、さらに、繰り返しによる貫通転位防止のための平坦化（パルス供給／連続供給：右図）成長３ｄを行っている。このように、ＮＨ３パルス供給多段成長法によりＡｌＮ高品質バッファー層を実現することができ、貫通転位を低減し、クラックフリー・表面平坦化が可能である。左上のチャート図（ａ）は、ＴＭＡｌとＮＨ３とのアンモニアパルスフローを示す図である。例えばＭＯＣＶＤ法（有機金属ＣＶＤ法）により、ＴＭＡｌとＮＨ３とを供給してＡｌＮ系の材料を成長する。ＴＭＡｌを連続供給し、ＮＨ３をパルス的に供給することで、材料マイグレーションエンハンス成長のより高品質ＡｌＮ成長が可能であると同時にＩＩＩ族リッチな成長を行うことができ、安定したＩＩＩ族極性を同時に得ることが出来る。
図２に示すように、ＡｌＮ核形成層及び４段からなる多重ＡｌＮバッファー層を形成することにより、３×１０８ｃｍ−２の刃状転位密度を実現しており、その上にＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤを作製することにより、３０％以上の紫外発光内部量子効率を実現している。
【表１】
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表１は、ＭＱＢを有する２５０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ構造の各層のＭＯＣＶＤ成長における結晶成長条件の例を示すものである。成長層ＡｌＮ１は核形成層、ＡｌＮ２は埋め込み層、ＡｌＮ３は連続成長層、ＡｌＧａＮ１はバリア層、ＡｌＧａＮ２はＭＱＢバリア層である。
表１に用いたＭＯＣＶＤの成長条件の例を、「アンモニアパルス供給多段成長法」形成ＡｌＮバッファの核形成層（３ａ）（アンモニアパルス成長：成長条件ＡｌＮ１）、パルス成長埋め込み層（３ｂ）（アンモニアパルス成長：成長条件ＡｌＮ２）、連続成長ＡｌＮ（３ｃ）（成長条件ＡｌＮ３）について、また２５０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤの、バリア層（成長条件ＡｌＧａＮ１）、ＭＱＢバリア層（成長条件ＡｌＧａＮ２）について示す。
次に、紫外（深紫外）発光素子の特性について説明する。
【表２】
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表２は、２４９ｎｍ帯、２５０ｎｍ帯、２６２ｎｍ帯におけるＡｌＧａＮ各層のＡｌ組成とＬＥＤの外部量子効率（ＥＱＥ紫外）、紫外光出力の値を示す図である。
波長２４９ｎｍでは、ＥＱＥの最大値が１．５０％、最高出力が８．７ｍＷとなっている。また、波長２５０ｎｍでは、ＥＱＥの最大値が１．１５％、最高出力が１５．０ｍＷとなっている。波長２６２ｎｍでは、ＥＱＥの最大値が１．５４％、最高出力が１０．４ｍＷとなっており、このような高い値が得られている。
上記の表１に用いたＭＯＣＶＤの成長条件の例を、「アンモニアパルス供給多段成長法」形成ＡｌＮバッファの核形成層（３ａ）（アンモニアパルス成長：成長条件ＡｌＮ１）、パルス成長埋め込み層（３ｂ）（アンモニアパルス成長：成長条件ＡｌＮ２）、連続成長ＡｌＮ（３ｃ）（成長条件ＡｌＮ３）について、また２５０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤの、バリア層（成長条件ＡｌＧａＮ１）、ＭＱＢバリア層（成長条件ＡｌＧａＮ２）について示す。ＡｌＮバッファーを成長する条件としては、ＡｌＮ結晶のクオリティを高めるため、一般的にＧａＮあるいはＡｌＧａＮで用いている成長温度（１０００−１１２０℃）より高い温度（１２００−１３００℃）を用いており、また、Ｖ／ＩＩＩ比（Ｖ族元素の供給量とＩＩＩ族元素の供給量のモル比）も、一般的にＧａＮあるいはＡｌＧａＮで用いられる値（２０００以上）に比べ低い値を用いている。また、ＭＱＢのバリア層の成長条件としては、一般的なＡｌＧａＮの成長条件を用いており、減圧横型ＭＯＣＶＤ装置により、成長温度を１１２０℃、成長圧力を７６Ｔｏｒｒ（１３３．３２Ｐａ＝１Ｔｏｒｒ）とし、供給量を、ＴＭＧが１ｓｃｃｍ、ＴＭＡが５０ｓｃｃｍ（１ｓｃｃｍ＝１．６６７ｘ１０−５  ｌ／ｓ）、ＮＨ３が２０００ｓｃｃｍなどを用いて成長を行っている。
尚、用いたＭＯＣＶＤ装置の詳細に関しては、例えば発明者らの特許文献である、特開２００４−２２８４８９号の図２、図７から９及びその記載を参照することにより実施可能であるため、ここでは説明を省略する。
図３は、多重量子障壁について一般的な単一電子ブロック層と比べた利点を模式的に示した図面である。図は２５０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤのＡｌ組成のプロファイルを示したものであるが、同時に、無極性結晶の場合のＬＥＤ動作時のバンドプロファイルと傾向はほぼ一致すると考えられる。したがってＭＱＢの効果を一般的に説明する上で有用な図である。Ｃ面上に成長した極性の強い結晶におけるバンドプロファイルは、後述図９のようにバンドの傾きを考慮する必要があり、やや理解が複雑である。図３（ｂ）に示すようにＡｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ：Ｍｇ（２５ｎｍ）の電子に対するシングルバリアの場合は、その高さ以下のエネルギーを有する電子をほぼ完全に反射することが出来るが、バリア以上の高さの電子についてはほとんど反射することができない。したがって電子バリア高さは、伝導帯のバンド不連続値でリミットされてしまう。図３（ａ）に示すように、Ａｌ０．９５Ｇａ０．０５Ｎ（４ｎｍ）／Ａｌ０．７７Ｇａ０．２３Ｎ（２ｎｍ）を５層ずつ形成したＭＱＢでは、量子力学的な電子の反射効果により、バリア高さ以上の高いエネルギーを有する電子も反射することができる。
従って、シングルバリア（ＳＱＢ）の場合には、電子ブロック高さはＳＱＢを構成する材料によってその限界が決定されるのに対し、ＭＱＢでは材料リミットに加え、量子力学的な多層反射効果でバリア高さをさらに増加させることが可能である。後述のように、実効的なバリア高さは、各層のバリア高さと厚みとを最適化することにより、最大で３．５倍程度に向上させることが可能である。
これまでの発明者らの研究で、電子ブロック層に最もバリア高さの高いＡｌＮあるいはＡｌ組成９５％のＡｌＧａＮを用いた場合でも、ＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの電子注入効率は１０−３０％（２４０−２８０ｎｍ帯ＬＥＤに対して）と低く、紫外ＬＥＤ高効率化の大きな妨げとなっていた。また、この低い電子注入効率は、ｐ型ＡｌＧａＮの低いホール濃度に起因するものであるため、解決できないものとされてきた。本発明提案の設計指針により形成されたＭＱＢを利用すれば、上記問題は根本的に解決されると考えられ、ＭＱＢ効果は、ＡｌＧａＮ系高効率紫外ＬＥＤを実現する上できわめて重要である。
また、ｐ側層への電子リークは、注入電流密度の増加に伴って起こる、発光層領域におけるキャリア密度の増大によって、拍車をかけて増加する。紫外ＬＤの注入電流密度は紫外ＬＥＤの場合の１０−１００倍程度になるため、電子注入効率はさらに低くなり、電流密度が発振閾値に達しないうちに過熱により破壊すると考えられる。また発振したとしても、高出力を得るのが不可能である。ＭＱＢは上述のように、高い電子ブロック高さを実現することが特徴であるため、キャリア密度の増大による高いエネルギーの電子を反射することに大きな効果を発揮し、紫外ＬＤの発振と高効率化に大きく寄与できると考えられる。また、高注入電流時に高い電子注入効率が得られることから、紫外ＬＥＤにおいてドゥループの少ない動作が可能であり、高出力時にも効率が減少しない安定した紫外ＬＥＤを提供できる。
また、近年商品化が進んでいる白色ランプ用の青色ＬＥＤでは、低電流動作時には非常に高い外部量子効率（ＥＱＥ）が得られるもの、高出力動作時のＥＱＥが低下するドゥループが大きな問題となっている。ドゥループの発生に関しては、紫外ＬＥＤの場合と同様、高電流注入時の電子のリークによる電子注入効率の低下がひとつの要因であると考えられる。ドゥループを改善するためには十分に電子バリア高さの高い電子ブロック層を導入することが重要である。したがって、高いＡｌ組成（２０−５０％）のＡｌＧａＮ電子ブロック層を挿入することが解決策として考えられる。しかし、低抵抗のｐ型層伝導と歪のマネージメントを考えると、そのような高いＡｌ組成のＡｌＧａＮ電子ブロック層を青色ＬＥＤに用いた場合、かえってデバイス効率を低下させ望ましくない。一方、ＭＱＢを用いれば、１０％以下の低いＡｌ組成のバリア層を用いてもその数倍の実効的電子ブロック高さを実現することができ、低Ａｌ組成で最大限の効果を引く出すことが出来る。したがって、低抵抗のｐ型層伝導と各層の低歪を実現しながらドゥループを改善することができる。このようにＭＱＢの利用により、高電流注入時の効率を改善し、青色ＬＥＤの安定した高出力動作が可能になり、重要性が高い。ＭＱＢの効果は、同様に、近紫外、緑色発光素子においても大変有用であると考えられ、波長２２０−５５０ｎｍの広い波長範囲の窒化物発光素子の高効率化において大変重要性が高い。
図４は、多重量子障壁を用いたＡｌＧａＮ量子井戸紫外ＬＥＤ（波長２５０−２６２ｎｍ）の室温動作発光特性を示す図である。図４に示すように、２５０ｎｍと２６２ｎｍにおいて、いずれも、きれいなシングルピークが現れており、不純物などに起因するその他の発光は１／１００程度に小さいことがわかる。このように、本実施の形態による深紫外発光素子では、発光素子としてすぐれた特性が得られることがわかる。
図５は、多重量子障壁を用いた電子ブロック層によるＡｌＧａＮ量子井戸紫外ＬＥＤの効率向上を波長２５０ｎｍにおいて示した例である。比較として、単一電子ブロック層（ＥＢＬ）を用いたものの特性を示す。縦軸は、図５（ａ）が紫外光出力、図５（ｂ）がＥＱＥ（外部量子効率）である。このように、この図では、２５０ｎｍＡｌＧａＮ型ＬＥＤで、約４倍の外部量子効率の向上を実現することができる。
図６は、多重量子障壁を用いた２６２ｎｍＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの動作特性を示す図である。図６に示すように、ＥＱＥとして１．５４％、出力電力として１０．４ｍＷの良好な特性を得ることができた。
表２は現段階で得られている２５０−２６０ｎｍ付近波長ＡｌＧａＮ量子井戸紫外ＬＥＤのＥＱＥと出力についてまとめたものである。ＡｌＧａＮ各層のＡｌ組成も同時に示した。
波長２４９ｎｍでは、ＥＱＥの最大値が１．５％、最高出力が８．７ｍＷが得られている。また、波長２６２ｎｍでは、ＥＱＥの最大値が１．５４％、最高出力が１０．４ｍＷが得られている。また、２５０ｎｍで１５．０ｍＷ連続出力が得られている。これらの値は、すべて現時点でのトップデータである。
殺菌用途として紫外ＬＥＤを使った場合、連続１０ｍＷ出力は、２０ｃｍはなれた距離から照射した場合、約１分でバクテリアを９９％以上殺菌できる強度である。したがって、家庭用などの殺菌用途として用いる場合の実用化へのひとつの出力の目あすとなる出力である。ＭＱＢを用いたＡｌＧａＮ系紫外ＬＥＤでは上記のようにそれを大きく上回り、実用レベル出力を達成している。
図７は、多重量子障壁（ＭＱＢ）電子ブロック層を用いたことによる、外部量子効果向上の効果（波長依存性）を示す図である。単一障壁による電子ブロック層を用いた場合に比べて、多重量子障壁による電子ブロック層を用いると、大きな外部量子効率が得られることがわかる。室温においても大きな値が得られる。ここでは、２５０ｎｍから２６０ｎｍ帯において顕著な効果が得られている。ＭＱＢを用いたＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤのＥＱＥの最高値（２４９ｎｍにおいて１．５％）は、従来のＳＱＢを用いた０．４％に対し約４倍の改善が見られた。また最高出力（２５０ｎｍで１５．０ｍＷ）は、２５０ｎｍでは従来のＳＱＢを用いた場合の２．２ｍＷに対し、約７倍の出力が得られた。ＭＱＢ構造の最適化により、一層の効率・出力向上が可能である。また、２２０ｎｍから３９０ｎｍの広い紫外領域で同様の効果が得られる。
得られた紫外ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤの外部量子効率に関してその内訳を議論する。
【数１】
2011104969.tif 000007
ここで、ηｅｘｔは、外部量子効率（ＥＱＥ）、ηｉｎｔは、内部量子効率（ＩＱＥ）、ηｅｘｔは、光取り出し効率（ＬＥＥ）、ηｉｎｊは、電子注入効率（ＥＩＥ）である。
ＭＱＢを有する２５０ｎｍ帯のＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤ（最高ＥＱＥ：１．５％）についてその内訳を推測する。ＩＱＥは同構造のサンプルのフォトルミネッセンス（ＰＬ）発光の温度依存性から、３０％程度と見積もられる。また、ＬＥＥは素子の構造から計算し６％程度と見積もられる。外部量子効率をＩＱＥ、ＬＥＥで割ることにより、電子注入効率（ＥＩＥ）は８３％と推測される。一方、シングル電子ブロック層を有する同ＬＥＤではＥＱＥが０．４％であり、ＩＱＥ，ＬＥＥはほぼ同レベルであるため、ＥＩＥは２２％と推測される。したがって、ＭＱＢ導入により電子注入効率は２２％から８３％程度に増加しており、その効果は絶大である。本結果から、ｐ型ＡｌＧａＮの低ホール濃度に起因する電子注入効率低下の問題は、ＭＱＢ導入によりほぼ解決されることが分かる。
【実施例】
【００１０】
以下に、ＭＱＢの構造に依存する電子の反射率（１−電子の透過率）、すなわち電子ブロック層により電子ブロック効果の、ＭＱＢの構造依存性について説明する。
図８は、本発明の実施例によるＭＱＢを利用したＭＱＷ型ＬＥＤの一構成例を示すエネルギーバンド構造であり、Ａ面上に成長した極性のないＬＥＤの伝導帯の端を示す図である。図８（ａ）に示す構造では、Ａｌ組成が、井戸／障壁／ＭＱＢでそれぞれ、５０％／７０％／９５％の場合であり（バリア高さが高い場合）、図８（ｂ）に示す構造では、Ａｌ組成が、井戸／障壁／ＭＱＢでそれぞれ、７５％／８５％／９５％の（バリア高さが低い場合）場合の例である。図８、図９とも、電極間に電圧を印加した動作状態でのエネルギーバンド図を示すものである。ＭＱＢで反射された電子は、ＭＱＷ中に落ちて発光効率を向上させる。
極性の無い場合のＬＥＤの動作時のバンドプロファイルは、電子・ホールを輸送するため若干傾きはあるものの、図８（ａ）などに示すようにほぼ平らなバンド構造と置き換えて考えても、ＭＱＢの効果を一般的に説明する上で差し支えない。図８（ａ）は２７０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤを想定したもので、ＭＱＢのバリア高さが０．６ｅＶ程度と大きい場合を仮定している。一方、図８（ｂ）は２３０ｎｍ帯ＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤを想定しており、ＭＱＢのバリア高さが０．３ｅＶ程度と比較的小さい場合を仮定している。
図９（ｃ）及び（ｄ）は、図８（ａ）及び（ｂ）と同様のＬＥＤ層構造であるが、Ｃ面上に結晶成長した強い極性のある場合の例である。窒化物半導体では、ウルツ鉱構造（六方晶）の結晶構造が一般的に用いられ、結晶成長において高品質結晶が得られやすいＣ面上への成長がよく用いられる。特にＡｌＧａＮの結晶成長において、非極性面（Ａ面、あるいはＭ面）の成長は、平坦性を得るのが大変難しいため、非極性面では良質なＡｌＧａＮ量子井戸はまだ実現されておらず、高効率紫外発光は得られていない。したがって、Ｃ面上に成長した場合の検討が重要である。尚、窒化物半導体では、Ａ面、Ｍ面はよく知られた極性面である。
図９（ｃ）、（ｄ）に示すように、ＡｌＧａＮ系ヘテロ構造では非常に大きな自然分極、ピエゾ電極が自動的に印加され、バンド構造の解析は大変複雑である。図９（ｃ）及び（ｄ）の各層の傾きは、各層の結晶がｎ型ＡｌＧａＮバッファ層に格子マッチングしていると仮定し、各層のＡｌ組成における自然分極とピエゾ分極の大きさを、報告されている値から求め、さらに、ＬＥＤ動作時の電子、ホールのギフェルミ準位の傾きを考慮に入れて描いたものである。
図に示されるように、ＡｌＧａＮバリアと井戸のＡｌ組成の差が大きいほど、ピエゾ分極が大きく各層のバンド傾きが大きくなることが分かる。２７０ｎｍＡｌＧａＮ量子井戸ＬＥＤを想定した場合では、ＭＱＢ電子ブロック層のバリア及びバレイ領域で大きなピエゾ分極が発生し、またそれにより各バリア層のエネルギー位置がずれて配置されるため、ＭＱＢの電子反射効果が予測しにくい。また、量子井戸のバンド傾きが特に大きく、電子閉じ込めが弱くなることによる電子のリーク、発光準位の電子・ホール波動関数の重なり積分値の低下による発光効率の低減なども予測される。このように、極性の影響がバンド構造に与える影響は大きいことがわかる。図９（ｄ）は、２３０ｎｍ帯ＬＥＤを同定し、ＭＱＢを構成するＡｌＧａＮのバリア組成とバレイ組成差が１０％と小さい場合のバンドプロファイルである。図９（ｃ）に比べ分極によるバンド傾きが半分程度に小さいが、まだＭＱＢ効果や量子井戸閉じ込めに対する影響は大きい。
図１０Ａ（ａ）から（ｄ）、図１０Ｂ（ｅ）から（ｈ）までは、図８（ａ）に対応する高めのバリアのＡ面上に成長した極性のないＬＥＤにおいて、２ＭＬ（モノレーヤー）から１５ＭＬまでの井戸厚／バリア厚の場合と、２０ｎｍのシングルバリアの場合の電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。
シングルバリアを示す図１０Ｂ（ｈ）をみると分かるように、シングルバリアの場合にはバンドエッジより高い領域にはほとんど反射エネルギー帯が形成されていない。シングルバリアの厚さをもっと厚くした場合（たとえば５０ｎｍ）でも、その特定は変わらず、量子力学的な反射率は、バンドエッジ以上のエネルギーにおいて改善されない。現在用いられているシングル電子ブロック層の導入において、その厚さを増やすと電子ブロック効果が大きくなる現象は、電子の拡散とドリフトが厚い電子ブロック層で減少し、それによってｐ側層へのリークを抑える効果であり、量子力学的な効果ではない。ＭＱＢでは量子力学的な電子の多重反射効果を用いることを特徴としている。
図１０に示されるように、障壁と井戸との周期が短くなればなるほど、量子力学的な効果により、高いエネルギー帯に電子の反射領域が形成されていることがわかる。また、厚めのバリア（たとえば７ＭＬ以上の場合）を用いた場合は、複数の反射バンド帯が発生する。その結果反射エネルギー帯は、たとえば、２ＭＬ，３ＭＬ，４ＭＬ，５ＭＬ，７ＭＬ，１０ＭＬ，１５ＭＬのバリア／バレイＭＱＢにおいて、１．７−２．２ｅＶ，０．８−１．２ｅＶ，０．５５−０．９ｅＶ，０．３５−０．７５ｅＶ，０．６５ｅＶ以下と０．８−１．０ｅＶ，０．７５ｅＶ以下、０．７ｅＶ以下となる。障壁層と井戸の周期が短い場合は、反射バンドよりも低いエネルギー帯に透過率の高い透過バンド帯が形成される。透過バンド帯は、例えば、３ＭＬ、４ＭＬ、５ＭＬ、７ＭＬのバリア／バレイＭＱＢでは、０．３−１．７ｅＶ，０．３−０．８５ｅＶ，０．２５−０．５５ｅＶ，０．２５−０．３５ｅＶ，０．６５−０．８ｅＶに形成される。したがってこのままの構造では使いにくいことがわかる。実際に用いる構造では、電子の透過帯を発生させないようにすることが重要であり、複数の周期の障壁／井戸を組み合わせて構成する必要がある。
窒化物半導体のＭＱＢの大きな特徴は、効果が期待されるバリアの厚さが２ＭＬ〜１０ＭＬなどと大変薄いことである。これはＩｎＰ系やＧａＡｓ系など従来の半導体との大きな違いであり、その膜厚は５倍程度薄い。これは電子の有効質量がＩｎＰ系半導体などに比べ１／５程度に小さいことに起因している（電子の有効質量：０．０４（ＩｎＰ）、０．２（ＧａＮ））。
薄いバリア周期で高い反射効果が得られるため、媒質における電子のコヒーレンス長以内の領域でＭＱＢ効果を充分得ることが可能である。このことはＡｌＮ−ＧａＮ系材料を用いる一つの大きなメリットである。これは、コヒーレンスが得られない領域では量子力学的な電子の反射効果が半減してしまうため重要な事項である。
一方、窒化物半導体ＭＱＢでは数モノレーヤー周期の構造を作る必要があり、原子層１層の制度で行われる非常に緻密な結晶成長法が必要である。ＭＯＣＶＤを用いたＡｌＧａＮ成長において、発明者らはすでに５ＭＬ（１．３ｎｍ膜厚）の多重量子井戸を用いており、ＴＥＭ（透過電子顕微鏡）を用いた評価により、原子１層の精度でヘテロ界面の組成の切り替えができていることを確認している。また、３ＭＬ厚量子井戸での発光も観測している。したがって、２ＭＬ〜１０ＭＬのＭＱＢバリア層の膜厚の制御は、現状技術を用いて可能であると考えられる。
［実施例１］
図１１（ａ）、（ｂ）は、図１０の結果に基づいて、単一バリアとＭＱＢとを用いた場合の、電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。バリアのバンド端のエネルギーよりもできるだけ高いエネルギーにわたって高い電子反射が得られるように、いくつかのバリア周期を組み合わせて用いている。図１１（ａ）は、ＭＱＷ側から順番に、バリアの周期が順番に大きくなっていく構造例を示すＭＱＢを示す図であり、図１１（ｂ）は周期の順番がその逆である例を示す図である。いずれの場合においても、図１０に示す例に比べて電子の透過率のエネルギー依存は広い範囲にわたって低くなっており、電子ブロック層としての有用性が高いことがわかる。実効的なバリア高さは、シングルバリアのときに比べ約３．５倍高くなっている。
尚、図１１（ａ）、（ｂ）を比較すると、量子力学的解析において、周期の順番に関する依存性は無いことが分かる。しかし実際の動作においては、電子のコヒーレンス長以上の距離の構造では電子反射効果が減少し、効果に差が出てくる可能性がある。半導体中のコヒーレンス長を考えれると、ＭＱＢ領域のトータル膜厚（総厚）が〜４０ｎｍ以下であることが望ましい。また、より低いエネルギー領域で電子濃度が高いため、低いエネルギーの電子をまずブロックし、その後高いエネルギーの電子をブロックする方式が理にかなっている。したがって、図（ｂ）に示すように、量子井戸に隣接して周期の大きなものから小さなものへ変化させたＭＱＢのほうが一般的には効果が得られやすいと考えられる。
図１２は、Ａ面上に成長した極性のないＭＱＢの場合における、電子の透過率のエネルギー依存に関する、周期を異ならせたＭＱＢ層の総厚依存性を示す図である。総厚が大きいほど、電子は高いエネルギー値まで反射されることがわかる。これは、多くの種類のＭＱＢを有するほど、電子の反射が多くのエネルギー範囲で生じることから、電子の反射の効果が高まることがわかる。図から、ＭＱＢの総厚を２０ｎｍと小さくした場合でも、ＭＱＢによる実効的バリア高さは、シングルバリアの２倍程度得られており、薄い総厚のＭＱＢでも大きな反射効果が得られることが分かる。
図１３Ａ（ａ）から図１３Ｂ（ｈ）までは、図８（ａ）に対応する低めのバリアのＡ面上に成長した極性のないＭＱＢの場合における、電子の透過率のエネルギー依存性を示す図である。この場合には、高めのバリア（図１１）を用いた時、周期と反射エネルギー帯の関係はほぼ同様であるが、反射エネルギー帯が狭くなる。また、電子の反射率は低くなる。したがって、低いバリアのＭＱＢを用いた場合、バリアの周期数を増やすなどの設計が必要となる。
図１４は、Ａ面上に成長した極性のないＭＱＢ（低いバリア；図１３）の場合における、電子の透過率のエネルギー依存に関する、周期を異ならせたＭＱＢ層の総厚依存性を示す図である。総厚が大きいほど、電子は高いエネルギー値まで反射されることがわかる。但し、図１２の場合に比べると、低いエネルギーまでしか電子を反射させることができない。図１４（ｂ）、図１４（ｃ）に示すように、層の総厚が大きいほど、高いエネルギーまで電子を反射させることができ、たとえば、総厚６０ｎｍ程度の場合は実効的バリア高さは３倍、総厚２５ｎｍ程度の場合は約２倍が得られている。２５ｎｍの総厚でも充分な実効的高さが得られることから、Ａｌ組成差で１０％程度の低いバリア高さを用いた場合でも大きなＭＱＢ効果が得られることが分かった。
実際のＭＱＢ設計において、広いエネルギー帯で透過帯を形成せず、高い反射率を実現する設計はやや複雑である。したがって、どの周期のバリアを何層ずつ組み合わせればよいのか、その指針を示す必要がある。
図１５（ａ）、（ｂ）は、バリアが高い時とバリアが低い時における、Ａ面上に成長（極性なし）した場合における、周期別のエネルギーの電子透過率依存性を示す図である。これらの図に示されるように、バリアが高いほど、広いエネルギー範囲で電子を反射することができることがわかる。さらに、周期が短いほど電子の透過率が高くなり、すなわち、周期が長いほど電子をブロックできることがわかる。カラー図面を参照すると、より良く特性が理解できる。
図１６は、本実施例によるバリア高さをパラメータとしたＭＱＢの周期と電子の透過率との関係を示す図である。図１６に示すように、高いバリアと低いバリアとで、３ＭＬ／３ＭＬの周期でＭＱＢを作成した場合における、透過率のＭＱＢの周期の依存性を示す図である。図に示すように、ＭＱＢの周期数が多いほど、電子の透過率が低くなる。また、バリア高さが高いほど、同じ周期数でも電子の透過率が低くなることがわかる。
以上のように、バリア高さが高いほど、ＭＱＢの周期が長いほど、電子のブロック効果が向上することがわかる。
実際のＭＱＢでは周期の異なるバリア層を複数組み合わせて構成する。ＭＱＢ全体の反射率は、各部分のバリアの反射率の足し合わせでほぼ決まることが解析から明らかである。したがって、各周期のバリアにおいて、高反射が得られる反射エネルギー帯と目安となる周期数が分かっていれば設計が簡略に行える。表３に高反射が得られる反射エネルギー帯と目安となるバリア周期数の数値をまとめる。
【表３ａ】
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【表３ｂ】
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高反射が得られる周期の目安として、反射率９０−９９％が得られる周期数をしめした。また、表３（ａ）はバリア高さが０．６ｅＶ程度と高い時（バリア／バレイのＡｌＧａＮのＡｌ組成が９５％／７０％の時）、表３（ｂ）はバリア高さが０．３ｅＶ程度と低い時（バリア／バレイのＡｌＧａＮのＡｌ組成が９５％／８５％の時）を仮定した。実際の設計では表３（ａ）（ｂ）に示した周期数のバリアを反射エネルギー帯に穴が開かないように複数組み合わせ、総厚３０−５０ｎｍ程度になるように設計すればよいと考えられる。
［実施例２］
以下においては、Ｃ面上に成長した極性のある結晶の場合の特性について説明する。図１７Ａから図２０までは、上記第１の実施の形態とほぼ同じであるが、Ａ面ではなくＣ面に成長したＭＱＢの場合の特性を示す図である。極性がある場合のＭＱＢ効果の傾向は、極性が無い場合の効果と基本的に同様であるが、バンドの傾きの影響で反射率にボケが生じるなどやや複雑である。極性のある場合の特徴について以下記述する。
極性がある場合は、シングルバリアの場合でもバリアのエネルギーが鋸刃状になるため、極性の無い時に比べもともと高い電子バリアを形成している。したがって、ＭＱＢによる実効的バリア高さの増加分は、極性が無い時に比べれば小さくなる。
ＭＱＢバリアの形状を鋸刃状に盛り上げ、できるだけ高さのあるバリアとするために、バリア／バレイの膜厚の比を大きくとることが望ましい。すなわちバリア／バレイ厚さを同じにするのではなく、３／２ＭＬ，５／２ＭＬ，１０／２ＭＬ、１５／２ＭＬなどとすることによって、バリアの頂点部を高く形成することができる。同様に、ＭＱＢバリアの形状を鋸刃状に盛り上げるためには、厚いバリアから順番に配列することが重要である。
図１７に示すように、単一バリアの場合と比較して、ＭＱＢを用いた場合には、同じような高さ・厚さであっても、電子をブロックする効果が高いことがわかる。極性により各バリア層のエネルギー高さが異なるため、無極性の時に比べると、反射帯の得ネルビー分布がブロードで反射率もやや低い。
図１８ではバリアが高い時に関してＭＱＢ効果のＭＱＢ総厚依存性を示した。ＭＱＢ総厚４５ｎｍで実効的バリア高さは単一バリア比べて約２倍、ＭＱＢ総厚３０ｎｍの時には約１．５倍が得られ、通常のＣ面上で極性ありの場合でも大きな実効的バリア高さが確保できることが分かる。
図１９は同様にバリアが低い時の反射率の解析例である。分極の影響は、Ａｌ組成比が大きい場合に比べ減少しているが、分極による反射率のブロードニング効果は依然無視できない。図２０ではバリアが低い時に関してＭＱＢ効果のＭＱＢ総厚依存性を示した。ＭＱＢ総厚４０ｎｍのとき実効的バリア高さは単一バリア比べて約１．３倍、ＭＱＢ総厚５５ｎｍの時には約１．５倍が得られ、ＭＱＢの全体の厚さが小さい時であっても、大きい時であっても、電子のブロック効果は単一バリアの場合に比べて良好であることがわかる。
これらの結果から、Ｃ面上に成長した極性のある結晶の場合でも、極性がない場合と同様の実効的バリア高さの大きな増加が得られることがわかる。
なお、上記では、紫外発光素子を例にして説明したが、本発明による多重量子障壁構造は、その他の発光波長を有する窒化物半導体発光素子にも利用可能である。
（近紫外、紫、青、緑のドゥループ改善、ＬＤ効率改善）
すなわち、近年商品化が進んでいる白色ランプ用の青色ＬＥＤでは、低電流動作時には非常に高い外部量子効率（ＥＱＥ）が得られるもの、高出力動作時のＥＱＥが低下するドゥループが大きな問題となっている。ドゥループの発生に関しては、紫外ＬＥＤの場合と同様、高電流注入時の電子のリークによる電子注入効率の低下がひとつの要因であると考えられる。ドゥループを改善するためには十分に電子バリア高さの高い電子ブロック層を導入することが重要である。したがって、高いＡｌ組成（２０−５０％）のＡｌＧａＮ電子ブロック層を挿入することが解決策として考えられる。しかし、低抵抗のｐ型層伝導と歪のマネージメントを考えると、そのような高いＡｌ組成のＡｌＧａＮ電子ブロック層を青色ＬＥＤに用いた場合、かえってデバイス効率を低下させ望ましくない。一方、ＭＱＢを用いれば、１０％以下の低いＡｌ組成のバリア層を用いてもその数倍の実効的電子ブロック高さを実現することができ、低Ａｌ組成で最大限の効果を引く出すことが出来る。したがって、低抵抗のｐ型層伝導と各層の低歪を実現しながらドゥループを改善することができる。このようにＭＱＢの利用により、高電流注入時の効率を改善し、青色ＬＥＤの安定した高出力動作が可能になり、重要性が高い。ＭＱＢの効果は、同様に、近紫外、緑色発光素子においても大変有用であると考えられ、波長２２０−５５０ｎｍの広い波長範囲の窒化物発光素子の高効率化において大変重要である。
（まとめ）
ＭＱＢを用いると、単一バリアの場合と比べて、電子のブロック効果が高まることがわかる。
また、Ａ面に成長した場合においても、Ｃ面上に成長した極性のある結晶の場合においても、バリア高さが高いほど、ＭＱＢの周期が長いほど、電子のブロック効果が良くなることがわかる。
さらに、ＭＱＢを用い、その周期を順番に変化させることにより、広いエネルギー範囲にわたって、電子をブロックすることができ、同じ周期のＭＱＢに比べてより電子ブロック効果が顕著であることがわかる。
（発明の効果）
本実施の形態においては、以下の効果が得られる。
１）紫外ＬＥＤの電子注入効率向上
２）紫外ＬＥＤのドゥループ改善
３）紫外ＬＤ発振
４）近紫外、紫、青、緑のドゥループ改善、ＬＤ効率改善
より詳細には、以下の通りである。
（紫外ＬＥＤの電子注入効率向上）
これまでの発明者らの研究で、電子ブロック層に最もバリア高さの高いＡｌＮあるいはＡｌ組成９５％のＡｌＧａＮを用いた場合でも、ＡｌＧａＮ紫外ＬＥＤの電子注入効率は１０−３０％（２４０−２８０ｎｍ帯ＬＥＤに対して）と低く、紫外ＬＥＤ高効率化の大きな妨げとなっていた。また、この低い電子注入効率は、ｐ型ＡｌＧａＮの低いホール濃度に起因するものであるため、解決できないものとされてきた。本特許提案の設計指針により形成されたＭＱＢを利用すれば、上記問題は根本的に解決されると考えられ、ＭＱＢ効果は、ＡｌＧａＮ系高効率紫外ＬＥＤを実現する上できわめて重要である。
（紫外ＬＤ実現）
また、ｐ側層への電子リークは、注入電流密度の増加に伴って起こる、発光層領域におけるキャリア密度の増大によって、拍車をかけて増加する。紫外ＬＤの注入電流密度は紫外ＬＥＤの場合の１０−１００倍程度になるため、電子注入効率はさらに低くなり、電流密度が発振閾値に達しないうちに過熱により破壊すると考えられる。また発振したとしても、高出力を得るのが不可能である。ＭＱＢは上述のように、高い電子ブロック高さを実現することが特徴であるため、キャリア密度の増大による高いエネルギーの電子を反射することに大きな効果を発揮し、紫外ＬＤの発振と高効率化に大きく寄与できると考えられる。
（紫外ＬＥＤのドゥループ改善）
また、高注入電流時に高い電子注入効率が得られることから、紫外ＬＥＤにおいてドゥループの少ない動作が可能であり、高出力時にも効率が減少しない安定した紫外ＬＥＤを提供できる。
（近紫外、紫、青、緑のドゥループ改善、ＬＤ効率改善）
また、近年商品化が進んでいる白色ランプ用の青色ＬＥＤでは、低電流動作時には非常に高い外部量子効率（ＥＱＥ）が得られるもの、高出力動作時のＥＱＥが低下するドゥループが大きな問題となっている。ドゥループの発生に関しては、紫外ＬＥＤの場合と同様、高電流注入時の電子のリークによる電子注入効率の低下がひとつの要因であると考えられる。ドゥループを改善するためには十分に電子バリア高さの高い電子ブロック層を導入することが重要である。したがって、高いＡｌ組成（２０−５０％）のＡｌＧａＮ電子ブロック層を挿入することが解決策として考えられる。しかし、低抵抗のｐ型層伝導と歪のマネージメントを考えると、そのような高いＡｌ組成のＡｌＧａＮ電子ブロック層を青色ＬＥＤに用いた場合、かえってデバイス効率を低下させ望ましくない。一方、ＭＱＢを用いれば、１０％以下の低いＡｌ組成のバリア層を用いてもその数倍の実効的電子ブロック高さを実現することができ、低Ａｌ組成で最大限の効果を引く出すことが出来る。したがって、低抵抗のｐ型層伝導と各層の低歪を実現しながらドゥループを改善することができる。このようにＭＱＢの利用により、高電流注入時の効率を改善し、青色ＬＥＤの安定した高出力動作が可能になり、重要性が高い。ＭＱＢの効果は、同様に、近紫外、緑色発光素子においても大変有用であると考えられ、波長２２０−５５０ｎｍの広い波長範囲の窒化物発光素子の高効率化において大変重要性が高い。
【産業上の利用可能性】
【００１１】
本発明は、窒化物半導体で構成される、紫外ＬＥＤ・ＬＤならびに、近紫外、紫、青、緑色ＬＥＤ・ＬＤに利用可能である。
本明細書で引用した全ての刊行物、特許および特許出願をそのまま参考として本明細書にとり入れるものとする。
【図８】
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【図９】
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【図１Ａ】
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【図１Ｂ】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図１０Ａ】
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【図１０Ｂ】
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【図１１】
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【図１２】
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【図１３Ａ】
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【図１３Ｂ】
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【図１４】
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【図１５】
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【図１６】
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【図１７Ａ】
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【図１７Ｂ】
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【図１８】
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【図１９Ａ】
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【図１９Ｂ】
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【図２０】
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【国際調査報告】
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