(57)【要約】【課題】  Ｇｄを含有する金属酸化物からなる母体材料に、発光中心としてＣｅが添加された構造を有する無機シンチレータであって、蛍光出力が十分に大きく、しかも蛍光減衰時間が十分に短い無機シンチレータを提供する。【解決手段】  上記課題を解決するために、本発明は、放射線によりシンチレーションを起こすことが可能な無機シンチレータであって、Ｌｕ、Ｇｄ、Ｃｅ及びＳｉを含有する金属酸化物からなる結晶であり、下記式（１Ａ）；  ０．００２５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０２５  …（１Ａ）で表される条件を満足し、かつ波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下である無機シンチレータを提供する。【選択図】  なし【特許請求の範囲】
【請求項１】
放射線によりシンチレーションを起こすことが可能な無機シンチレータであって、
Ｌｕ、Ｇｄ、Ｃｅ及びＳｉを含有する金属酸化物からなる結晶であり、
下記式（１Ａ）；
０．００２５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０２５  …（１Ａ）
（式中、ＡＬｕは前記結晶中のＬｕの数を示し、ＡＧｄは前記結晶中のＧｄの数を示し、ＡＣｅは前記結晶中のＣｅの数を示す。）
で表される条件を満足し、かつ
波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下である、無機シンチレータ。
【請求項２】
下記式（１Ｂ）；
０．００５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０１５  …（１Ｂ）
で表される条件を満足する、請求項１記載の無機シンチレータ。
【請求項３】
空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する結晶である、請求項１又は２に記載の無機シンチレータ。
【請求項４】
下記式（２Ａ）；
０．１０≦｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．５０  …（２Ａ）
で表される条件を満足する、請求項１〜３のいずれか一項に記載の無機シンチレータ。
【請求項５】
単結晶である、請求項１〜４のいずれか一項に記載の無機シンチレータ。
【請求項６】
請求項５記載の無機シンチレータの製造方法であって、
単結晶育成法により前記無機シンチレータを構成すべき単結晶のインゴットを得る育成工程と、前記インゴットを加熱する加熱工程と、を有する、無機シンチレータの製造方法。
【請求項７】
波長４１５ｎｍの光に対する前記単結晶の吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように、前記加熱工程における前記インゴットの周囲雰囲気の酸素分圧が調整されている、請求項６記載の無機シンチレータの製造方法。
【請求項８】
波長４１５ｎｍの光に対する前記単結晶の吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように、前記加熱工程における前記インゴットの周囲温度が調整されている、請求項６又は７に記載の無機シンチレータの製造方法。
【請求項９】
波長４１５ｎｍの光に対する前記単結晶の吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように、前記加熱工程における前記インゴットの加熱時間が調整されている、請求項６〜８のいずれか一項に記載の無機シンチレータの製造方法。
【請求項１０】
前記加熱工程の後に、前記インゴットを冷却する冷却工程を有する、請求項６〜９のいずれか一項に記載の無機シンチレータの製造方法。
【請求項１１】
前記冷却工程の後に、前記インゴットを所望の形状及び大きさに切り出して無機シンチレータを得る切断工程を有する、請求項１０記載の無機シンチレータの製造方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、無機シンチレータ及びその製造方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
陽電子放出核種断層撮像装置（Ｐｏｓｉｔｒｏｎ  Ｅｍｉｓｓｉｏｎ  ｃｏｍｐｕｔｅｄ  Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ、以下、「ＰＥＴ」という。）には、放射性薬剤を投与された被検体から放出される５１１ｋｅＶのγ線を高効率で検出するため、大量のシンチレータが搭載されている。ＰＥＴに搭載されるシンチレータの光学特性（波長変換特性等）は装置全体の撮像性能に与える影響が極めて大きいため、シンチレータの光学特性を向上させることが装置全体の撮像性能を向上させる上で最も重要なポイントの一つとなっている。そのため、優れた光学特性を有するシンチレータを構成可能なシンチレータ材料の探索や、そのシンチレータを実用化するための結晶育成技術等の製造技術の開発が精力的に進められている。
【０００３】
また、高エネルギ物理の分野では、宇宙から地球に飛来する微量な高エネルギ粒子を検出し、分析するため等の実験に使用するために、微量な高エネルギ粒子を効率よく検出できるシンチレータの実用化が求められている。
【０００４】
ＰＥＴに搭載されるシンチレータとしては、出力される蛍光パルス強度の時間積分値（以下、「蛍光出力」という。）が大きいもの、蛍光立ち上がり時間及び蛍光減衰時間が短いもの、エネルギ分解能が高いもの、密度が高いもの等が求められている。特に、ＰＥＴを用いた検査の対象となる被検体から放出されるγ線を高効率で検出するためには、蛍光出力の大きなシンチレータが望まれている。また、被検体の負担を軽減する観点から、被検体当たりの検査時間を短くする必要があり、そのためには蛍光減衰時間の短いシンチレータが求められている。
【０００５】
ここで、シンチレータに放射線パルスを入射した際に出力される蛍光パルスの強度の経時変化について説明する。図１は、その蛍光パルスの強度の典型的な経時変化を模式的に示すグラフである。蛍光パルスは、その強度の極大値Ｉｍａｘまで比較的急峻に立ち上がり、その後、徐々に減衰していく。本明細書において、「蛍光出力」とは、蛍光パルス強度（蛍光強度）がＩｍａｘを示す時点（ｔｍａｘ）から蛍光が認められなくなる時点までの蛍光パルス強度の時間積分値（図１中、斜線で示した部分）をいう。また、「蛍光減衰時間」とは、出力される蛍光パルスの立ち上がる段階における蛍光パルス強度の極大値（Ｉｍａｘ）から、Ｉｍａｘ／ｅ（ｅは自然対数の底を表す。）になるまでに要する時間をいう。
【０００６】
現在、ＰＥＴに用いられているシンチレータとしては無機材料からなる無機シンチレータが採用されており、例えば、母体材料として、Ｂｉ４Ｇｅ３Ｏ１２を用いたもの（以下「ＢＧＯ」という。）、Ｇｄ２ＳｉＯ５を用いたもの（以下「ＧＳＯ」という。）、Ｌｕ２ＳｉＯ５を用いたもの（以下「ＬＳＯ」という。）が挙げられる。ＢＧＯはＧＥ  Ｈｅａｌｔｈｃａｒｅ社製のＰＥＴ（商品名「Ｄｉｓｃｏｖｅｒｙ」）に採用され、ＧＳＯはＰｈｉｌｉｐｓ  Ｍｅｄｉｃａｌ  Ｓｙｓｔｅｍｓ社製のＰＥＴ（商品名「ＡＬＬＥＧＲＯ」）に採用され、ＬＳＯはＳｉｅｍｅｎｓ社製のＰＥＴ（商品名「ＥＣＡＴ  ＡＣＣＥＬ」）に採用されている。
【０００７】
これらの無機シンチレータの発光特性のうち、放射線パルスがそのシンチレータに入射した際に生ずる蛍光の蛍光出力は、ＢＧＯについて相対値で１．０とすると、ＧＳＯについては２．０、ＬＳＯについては４．０である。また蛍光減衰時間は、ＢＧＯについては約３００ナノ秒、ＧＳＯについては約６０ナノ秒、ＬＳＯについては約４０ナノ秒である。これらの無機シンチレータのうち発光特性に優れるＧＳＯとＬＳＯは、希土類元素を含有する上述の金属酸化物からなる母体材料に、発光中心としてＣｅが添加された構造を有している。
【０００８】
希土類元素を含有する金属酸化物からなる母体材料に発光中心としてＣｅを添加した構造を有する無機シンチレータのうち、母体材料としてＧｄを含有する金属酸化物を用いた無機シンチレータは、異なる蛍光減衰時間を示す２つ以上の蛍光成分を有する傾向がある、ということが知られている（例えば非特許文献１及び非特許文献２参照。）。さらに、それらの蛍光成分の蛍光減衰時間は、シンチレータに含有されるＣｅの総数を希土類元素の総数で割った値（以下、「Ｃｅの含有割合」という。）が高くなると、短くなる傾向にある、ということが明らかになっている（例えば特許文献１参照。）。
【０００９】
ここで、無機シンチレータが蛍光減衰時間の異なる２種類の蛍光成分を有する場合において、それぞれの蛍光成分を分離する方法を説明する。
【００１０】
出力される蛍光パルスが上述のような蛍光減衰時間の異なる２種類の蛍光成分を含む場合、蛍光強度Ｉは、下記式（Ａ）で表される。
【数１】
2006083272.tif 000002
式（Ａ）中、Ｉは蛍光強度、ａは変数、ｔｍａｘは蛍光強度がＩｍａｘになる時点、ｔはｔｍａｘから経過した時間、τ１は長い方の蛍光減衰時間、τ２は短い方の蛍光減衰時間をそれぞれ示す。なお、Ｉｍａｘは上述と同様のものを示す。
【００１１】
この式（Ａ）中、下記式（Ｂ）で示される項は蛍光減衰時間の長い蛍光成分の時間ｔにおける蛍光強度Ｉ１であり、下記式（Ｃ）で表される項は蛍光減衰時間の短い蛍光成分の時間ｔにおける蛍光強度Ｉ２である。これらの式より、蛍光減衰時間の長い蛍光成分の蛍光出力Ｉ１ｉｎ及び蛍光減衰時間の短い蛍光成分の蛍光出力Ｉ２ｉｎは、それぞれ下記式（Ｄ）及び（Ｅ）で表される。
【数２】
2006083272.tif 000003
【数３】
2006083272.tif 000004
【数４】
2006083272.tif 000005
【数５】
2006083272.tif 000006
【００１２】
図２は、蛍光減衰時間の異なる２種類の蛍光成分を含む蛍光パルスの強度の典型的な経時変化を模式的に示すグラフである。一点鎖線（ｂ）で表される曲線は蛍光強度Ｉ１の経時変化を示しており、二点鎖線（ｃ）で表される曲線は蛍光強度Ｉ２の経時変化を示し、実線（ａ）で表される曲線は蛍光強度Ｉの経時変化を示している。
【００１３】
得られた蛍光パルスの波形（図２の実線（ａ））を上記式（Ａ）を用いてフィッティングすることにより、それぞれの蛍光成分に分離できる。この際、フィッティングは最小二乗法を用いて、ａ、τ１及びτ２を最適化することにより行われる。
【００１４】
上述より、母体材料としてＧｄを含有する金属酸化物を用いた無機シンチレータの蛍光減衰時間を短くするには、Ｃｅの含有割合を高くすればよいことになる。一方で、例えば非特許文献３には、そのような無機シンチレータにおけるＣｅの含有割合が高くなるほど、無機シンチレータからの蛍光出力が減少する傾向にある旨記載されている。
【特許文献１】特開昭６４−６５４８２号公報
【非特許文献１】ＩＥＥＥ  Ｔｒａｎｓａｃｔｉｏｎｓ  Ｎｕｃｌｅａｒ  Ｓｃｉｅｎｃｅ，Ｖｏｌ．３７，Ｎｏ．２（１９９０）１６１
【非特許文献２】Ｊｏｕｒｎａｌ  ｏｆ  Ｐｈｙｓｉｃｓ：Ｃｏｎｄｅｎｓｅｄ  Ｍａｔｔｅｒ  ７（１９９５）３０６３
【非特許文献３】Ｎｕｃｌｅａｒ  Ｉｎｓｔｒｕｍｅｎｔｓ  ａｎｄ  Ｍｅｔｈｏｄｓ  ｉｎ  Ｐｈｙｓｉｃｓ  Ｒｅｓｅａｒｃｈ  Ａ４０４（１９９８）２８３
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００１５】
上述したように、シンチレータの発光特性としては、蛍光出力の大きいものや蛍光減衰時間の短いものが求められている。しかしながら、特許文献１及び３の記載から明らかなように、上記構造を有する無機シンチレータについて、Ｃｅの含有割合の調整のみでは、それらの発光特性を同時に満足することは明らかに困難である。本発明者らが、上述の構造を有する従来の無機シンチレータについて、上記文献以外についても詳細に検討したところ、上記構造を有する無機シンチレータのうち、蛍光出力が十分に大きく、しかも蛍光減衰時間が十分に短いものは得られていないことが明白になった。
【００１６】
そこで、本発明は上記事情にかんがみてなされたものであり、Ｇｄを含有する金属酸化物からなる母体材料に、発光中心としてＣｅを添加した構造を有する無機シンチレータであって、蛍光出力が十分に大きく、しかも蛍光減衰時間が十分に短い無機シンチレータを提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１７】
本発明は、放射線によりシンチレーションを起こすことが可能な無機シンチレータであって、Ｌｕ、Ｇｄ、Ｃｅ及びＳｉを含有する金属酸化物からなる結晶であり、下記式（１Ａ）；
０．００２５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０２５  …（１Ａ）
で表される条件を満足し、かつ波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下である無機シンチレータを提供する。ここで、式（１Ａ）中、ＡＬｕは結晶中のＬｕの数を示し、ＡＧｄは結晶中のＧｄの数を示し、ＡＣｅは結晶中のＣｅの数を示す。なお、本明細書において、「金属酸化物」の「金属」はＳｉをも含む概念である。
【００１８】
かかる無機シンチレータは、例えば、単結晶育成法により無機シンチレータを構成すべき単結晶のインゴットを得る育成工程と、そのインゴットを加熱する加熱工程とを有する本発明の無機シンチレータの製造方法により得られるものである。
【００１９】
上記本発明の無機シンチレータは、Ｃｅの含有割合を上記式（１Ａ）の範囲内に収めることにより、無機シンチレータの蛍光減衰時間を十分に短くすることが可能となる。さらには、本発明の無機シンチレータは、その蛍光減衰時間を十分に短くできる程度にＣｅの含有割合が高いものであっても、波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように調整されることによって、十分に大きな蛍光出力を実現できるようになる。
【００２０】
ここで、本発明における「吸収係数」は、以下のようにして導出されるものである。まず無機シンチレータを、１０ｍｍ×１０ｍｍ×１０ｍｍ程度の略直方体に加工して吸光係数測定用の試料を得る。加工方法は成形や切り出し等特に限定されない。次いで、得られた試料の少なくとも一つの表面と、その表面と対向する別の表面とを、機械研磨などにより鏡面化する。
【００２１】
次に、鏡面加工して得られた試料について、公知の吸光光度計（例えば日立製作所社製、商品名「Ｕ−３３１０」）のような装置を用いて、特定波長の光に対する透過率を測定する。より詳細には、例えば単結晶の無機シンチレータから得られる試料の透過率を測定する場合、上記吸光光度計などを用いて、特定波長の光を単結晶試料の鏡面化された一つの表面に対し垂直に入射させる。入射した光は単結晶の内部を通過して、対向する別の表面から放出されるので、その光量を測定する。一方で、同じ測定系において上述のような単結晶を設置しないで光量を測定する。そして、単結晶の内部を通過させて得られる上記光量を、単結晶を通過させない場合の光量で割った値である透過率Ｉｅｘ（％）を求める。
【００２２】
一般に、屈折率が異なる２つの媒体において、一方の媒体から他方の媒体に光が進行（進入）すると、互いの屈折率の差に起因する反射が起こる。例えば、空気中から（固体）結晶に光が照射されると、まず空気中から結晶、次いで結晶から空気中に光が進行する。この際、一部の光は結晶及び空気間の界面（境界）を通過することができず、それら媒体間の界面において反射する。特定波長の光が、その光に対する屈折率ｎ１を有する媒体から、その光に対する屈折率ｎ２を有する媒体へと、それらの媒体間の界面に対して垂直に入射する場合、その反射率Ｒはフレネルの式により、下記式（４）；
Ｒ＝｛（ｎ１−ｎ２）／（ｎ１＋ｎ２）｝２  …（４）
で表される。
【００２３】
光量Ｉ０を有する光が空気中から結晶の平坦な表面へと垂直に入射した場合、光が入射した表面に対して平行に対向する表面から空気中へと放出される光の光量Ｉｒは下記式（５Ａ）又は（５Ｂ）；
Ｉｒ＝（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）−（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ＋（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ２−（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ３＋（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ４−（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ５＋……  …（５Ａ）
Ｉｒ＝Σ（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ２ｎ−Σ（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ２ｎ＋１  （ｎ＝０、１、２、３、…)  …（５Ｂ）
で表される。
【００２４】
上記式（５Ａ）の右辺第３項以下は、右辺第１項及び第２項と比較すると極めて微少な数値となるので無視すると、上記式（５Ａ）よりＩｒは下記式（６）；
Ｉｒ＝（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）−（Ｉ０−Ｉ０・Ｒ）・Ｒ  …（６）
で表されるように近似できる。更に、Ｉ０を１に規格化すると、上記式（６）は下記式（７）；
Ｉｒ＝（１−１・Ｒ）−（１−１・Ｒ）・Ｒ  …（７）
で表されることとなり、Ｉｒは、入射した光に対する、放出され検出された光の割合（％）を示すことになる。
【００２５】
上記式（７）で得られたＩｒ（％）と実際の透過率測定で得られた透過率Ｉｅｘ（％）とから、結晶内部で吸収された光の程度μを導出すると、下記式（８）；
μ＝−｛ｌｎ（Ｉｅｘ／Ｉｒ）｝／ｘ  …（８）
で表される。ここでｘ（単位：ｃｍ）は、結晶における光が入射する表面とそれに対向する表面との垂直距離である。この結晶内部で吸収された光の程度μ（単位：ｃｍ−１）を、本発明における「吸収係数」と定義する。
【００２６】
本発明の無機シンチレータは、下記式（１Ｂ）；
０．００５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０１５  …（１Ｂ）
で表される条件を満足すると、発光が有効に結晶の外に出力されると同時に蛍光減衰時間を一層短くすることができるので好ましい。
【００２７】
本発明の無機シンチレータは、空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する結晶であると、Ｐ２１／ｃに属する結晶であるシンチレータと比較して、蛍光の立ち上がり時間が短くなるので好ましい。
【００２８】
本発明の無機シンチレータは、下記式（２Ａ）；
０．１０≦｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．５０  …（２Ａ）
で表される条件を満足すると好ましい。このような無機シンチレータは、｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝が式（２Ａ）で表される条件の範囲外であるシンチレータと比較して、蛍光の立ち上がり時間を短くでき、放射線同位元素を含むＬｕによる蛍光のノイズをより少なくすることができる。
【００２９】
本発明の無機シンチレータは、単結晶であると、優れたシンチレーション特性をより確実に得ることが可能となるので好ましい。
【００３０】
本発明の無機シンチレータの製造方法は、波長４１５ｎｍの光に対する上記単結晶の吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように、例えば、加熱工程におけるインゴットの周囲雰囲気の酸素分圧、インゴットの周囲温度、及び／又はインゴットの加熱時間が調整されていてもよい。また、本発明の無機シンチレータの製造方法は、上記加熱工程の後に、インゴットを冷却する冷却工程を有していてもよく、インゴットを所望の形状及び大きさに切り出して無機シンチレータを得る切断工程を有していてもよい。
【発明の効果】
【００３１】
本発明によれば、Ｇｄを含有する金属酸化物からなる母体材料に、発光中心としてＣｅが添加された構造を有する無機シンチレータであって、蛍光出力が十分に大きく、しかも蛍光減衰時間が十分に短い無機シンチレータ、及びその製造方法を提供することができる。
【発明を実施するための最良の形態】
【００３２】
以下、必要に応じて図面を参照しつつ、本発明の好適な実施形態について詳細に説明する。なお、図面中、同一要素には同一符号を付すこととし、重複する説明は省略する。また、上下左右等の位置関係は、特に断らない限り、図面に示す位置関係に基づくものとする。更に、図面の寸法比率は図示の比率に限られるものではない。
【００３３】
本発明の無機シンチレータは、放射線によりシンチレーションを起こすことが可能な無機シンチレータであって、Ｇｄ及びＣｅを含有する金属酸化物からなる結晶である。より好ましくは、上記金属酸化物がＬｕ、Ｇｄ、Ｃｅ及びＳｉを含有する無機シンチレータである。
【００３４】
本発明の好適な実施形態に係る無機シンチレータは、放射線によりシンチレーションを起こすことが可能であって、Ｌｕ、Ｇｄ、Ｃｅ及びＳｉを含有する金属酸化物からなり、空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する単結晶であり、かつ下記式（１Ａ）；
０．００２５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０２５  …（１Ａ）
で表される条件を満足するものである。ここで、式（１Ａ）中、ＡＬｕは単結晶中のＬｕの数を示し、ＡＧｄは単結晶中のＧｄの数を示し、ＡＣｅは単結晶中のＣｅの数を示す。
【００３５】
Ｃｅは主に発光中心として機能するものであるが、Ｃｅの含有割合を上記式（１Ａ）で表される条件を満足するように調整すると、そのシンチレータの発光量をＰＥＴ等に用いるので十分な程度に確保しつつ、同時に蛍光減衰時間を十分に短くすることができる。同様の観点から、この無機シンチレータが、下記式（１Ｂ）；
０．００５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０１５  …（１Ｂ）
で表される条件を満足すると好ましく、下記式（１Ｃ）；
０．００７５≦｛ＡＣｅ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．０１５  …（１Ｃ）
で表される条件を満足するとより好ましい。
【００３６】
また、無機シンチレータの結晶構造が空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属すると、空間群Ｐ２１／ｃに属する場合と比較して、放射線を吸収した際の蛍光の立ち上がり時間が格段に短くなる傾向にある。さらには、無機シンチレータが単結晶であると、優れたシンチレーション特性をより確実に得ることができる。
【００３７】
なお、本明細書において、「放射線」とは、原子、分子をイオン化させるのに十分なエネルギをもった粒子線（α線、β線、γ線、Ｘ線等）を示す。
【００３８】
また、本発明の好適な実施形態に係る無機シンチレータは、波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下である。Ｃｅの含有割合が上記式（１Ａ）の範囲内にある従来の無機シンチレータは、その蛍光出力が小さいために、ＰＥＴ等に採用するには不十分であった。本発明者らは、そのような無機シンチレータの蛍光出力を増大すべく詳細に検討を行った結果、無機シンチレータの結晶を加熱処理することにより、蛍光出力が十分に大きくなることを見出した。
【００３９】
さらに、加熱処理前後の無機シンチレータについて、物理的特性や構造の観点等から、それらの差異を研究したところ、波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が異なっていることを見出した。そして、その吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるような無機シンチレータであれば、十分に大きな蛍光出力を示すことを明らかにして本発明を完成するに至った。
【００４０】
波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるような無機シンチレータが十分に大きな蛍光出力を示す原因は、現在のところ詳細には明らかにされていないが、本発明者らは、上記無機シンチレータに格子欠陥として存在し得る４価のＣｅ（以下、「Ｃｅ４＋」という。）にあると考えている。Ｃｅを無機シンチレータの発光中心として含有させた場合、通常、３価のＣｅが発光中心として機能し、Ｃｅ４＋は発光に寄与し難いものと考えられている。そのため、無機シンチレータの蛍光出力を増大させるためには、このＣｅ４＋を減少させる必要があると考えられる。
【００４１】
無機シンチレータ中のＣｅ４＋の含有割合を直接定量する方法は現在のところ確立されていない。しかしながら、本発明者らは、波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数を測定することにより、間接的にＣｅ４＋の含有割合を測定できると推測している。そして、この吸収係数が大きな値になるほど、Ｃｅ４＋の含有割合が高くなると考えている。
【００４２】
本実施形態の無機シンチレータは、下記式（２Ａ）で表される条件を満足すると好ましく、下記式（２Ｂ）で表される条件を満足するとより好ましい。
【００４３】
０．１０≦｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．５０  …（２Ａ）
０．１５≦｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝≦０．３０  …（２Ｂ）
【００４４】
Ｌｕは放射性同位元素１７６Ｌｕを自然存在比で約２．６％含み、そのベータ崩壊による自然放射線がシンチレータとして使用する際のノイズになる。したがって、かかる観点からは、そのＬｕの無機シンチレータにおける含有割合は低いほど望ましく、｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝が０．５０以下となると好ましい。一方、｛ＡＬｕ／（ＡＬｕ＋ＡＧｄ）｝が０．１０未満になると、空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する結晶を得ることが困難となり、空間群Ｐ２１／ｃに属する結晶となりやすい。空間群Ｐ２１／ｃに属する結晶からなる無機シンチレータは、空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する結晶と比較して、放射線を吸収した際の蛍光の立ち上がり時間が長くなり、時間分解能が著しく低下する傾向にある。これらにより、上記式（２Ａ）で表される条件を満足する無機シンチレータをＰＥＴ等に用いた場合、被検体からの放射線に関する情報を精度よくかつ正確に検出できる傾向にある。
【００４５】
次に、本発明の無機シンチレータの製造方法の好適な実施形態（金属酸化物の単結晶として希土類珪酸塩単結晶を得る場合の製造方法の一例）について説明する。
【００４６】
本実施形態の無機シンチレータの製造方法は、上述の本発明の好適な実施形態に係る無機シンチレータの製造方法であって、単結晶育成法により無機シンチレータを構成すべき単結晶のインゴットを得る育成工程、そのインゴットを加熱する加熱工程、加熱後のインゴットを冷却する冷却工程、及び冷却工程後のインゴットを所望の形状及び大きさに切り出して無機シンチレータを得る切断工程を有するものである。
【００４７】
これらの工程のうち育成工程は、更に、溶融法に基づき無機シンチレータの原料を溶融状態とした溶融液を得る溶融工程と、その溶融液に種結晶の少なくとも一部を浸漬し、種結晶周囲の溶融液の一部を凝固させることにより、種結晶の所定の結晶面に沿って結晶を成長させて単結晶インゴットを得る成長工程とを有する。
【００４８】
本実施形態の無機シンチレータをより確実に得る観点から、上記溶融法を含む単結晶育成法としてチョクラルスキー法を用いることが好ましい。更に、この場合、後述の図３に示す構成を有する引き上げ装置１０を用いて溶融工程及び成長工程における作業を行なうことが好ましい。
【００４９】
図３は本実施形態の無機シンチレータの製造方法に用いる製造装置の基本構成の一例を示す模式断面図である。
【００５０】
図３に示す引き上げ装置１０は、高周波誘導加熱炉（２ゾーン加熱育成炉）１４を有している。この高周波誘導加熱炉１４は先に述べた溶融工程及び冷却固化工程における作業を連続的に行うためのものである。
【００５１】
この高周波誘導加熱炉１４は耐火性を有する側壁が筒状の有底容器であり、有底容器の形状自体は公知のチョクラルスキー法に基づく単結晶製造に使用されるものと同様である。この高周波誘導加熱炉１４の底部の外側面には高周波誘導コイル１５が巻回されている。そして、高周波誘導加熱炉１４の内部の底面上には、るつぼ１７（例えば、Ｉｒ（イリジウム）製のるつぼ）が配置されている。このるつぼ１７は、高周波誘導加熱ヒータを兼ねている。そして、るつぼ１７中に、無機シンチレータの原料を投入し、高周波誘導コイル１５に高周波誘導をかけると、るつぼ１７が加熱され、無機シンチレータの構成材料からなる溶融液１８（融液）が得られる。
【００５２】
また、高周波誘導加熱炉１４の溶融液１８に接触しない上部内壁面には、ヒータ１３（抵抗加熱ヒータ）が更に配置されている。このヒータはその加熱出力を高周波誘導コイル１５に対して独立に制御することが可能となっている。
【００５３】
高周波誘導加熱炉１４の底部中央には、高周波誘導加熱炉１４の内部から外部へ貫通する開口部（図示せず）が設けられている。そして、この開口部を通じて、高周波誘導加熱炉１４の外部からるつぼ支持棒１６が挿入されており、るつぼ支持棒１６の先端はるつぼ１７の底部に接続されている。このるつぼ支持棒１６を回転させることにより、高周波誘導加熱炉１４中において、るつぼ１７を回転させることができる。開口部とるつぼ支持棒１６との間には、パッキンなどによりシールされている。
【００５４】
次に、引き上げ装置１０を用いたより具体的な製造方法について説明する。
【００５５】
まず、溶融工程では、るつぼ１７中に、無機シンチレータの単結晶の原料を投入し、高周波誘導コイル１５に高周波誘導をかけることにより、無機シンチレータの構成材料からなる溶融液１８（融液）を得る。単結晶の原料としては、例えば、単結晶を構成する希土類元素やＳｉの単独酸化物などを用いることができる。
【００５６】
次に、成長工程において溶融液の一部を凝固させることにより、円柱状の無機シンチレータの単結晶インゴット１を得る。より具体的には、まず、高周波誘導加熱炉１４の上部から、種結晶２を下部先端に固定した引き上げ棒１２を溶融液１８中に浸漬し、次いで、引き上げ棒１２を引き上げながら、種結晶２周囲の溶融液を結晶化して、結晶を成長させ、無機シンチレータの単結晶インゴット１を形成する。このとき、ヒータ１３の加熱出力を調節し、溶融液１８から引き上げられる無機シンチレータの単結晶インゴット１を、その断面が所定の直径となるまで成長させる。
【００５７】
空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する単結晶をより確実に得る観点から、単結晶インゴット１の核となる種結晶は、空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属する単結晶であると好ましい。具体的には、その単結晶が希土類珪酸塩単結晶であるとより好ましく、希土類元素としてＬｕ又はＧｄを含有すると更に好ましい。特にＬｕ及びＧｄの両方を含有する希土類珪酸塩からなる単結晶を種結晶として用いると、上述の無機シンチレータを確実に作製可能となる。また、得られるべき単結晶インゴット中の各元素を所望の含有割合にするために、上記種結晶中の各元素の含有割合を上述の所望の含有割合に調整することが好ましい。
【００５８】
以上説明した育成工程の後、加熱工程において、溶融液１８と得られた単結晶インゴット１とを分離し、高周波誘導加熱炉１４内の単結晶インゴット１周囲を、酸素を極力含まないように調整された不活性ガス雰囲気に設定する。それと同時又はその前後に、ヒータの加熱出力を調節して、高周波誘導加熱炉１４内の単結晶インゴット１周囲の温度（加熱温度）を所望の温度に設定し、その加熱温度をほぼ一定に維持した状態で、単結晶インゴット１に加熱処理を所定時間施す。
【００５９】
単結晶インゴット１周囲の雰囲気中の酸素分圧及び加熱温度等の加熱条件は、単結晶インゴット１の大きさ、構成元素等により調節する必要があるため一義的に設定することは困難である。しかしながら、それらの加熱条件は、後述する切断工程を経て最終的に得られる無機単結晶シンチレータの、波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように調整し設定すればよい。例えば、経験的に、上述の酸素分圧は、ほぼ大気圧である炉内の酸素濃度として０．１〜１．０体積％の範囲であると好ましく、加熱温度は１５００〜１９２０℃であると好ましい。
【００６０】
また、加熱時間も無機単結晶シンチレータの上記吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように調整すればよいが、経験的に、２時間以上が好ましく、１０時間以上がより好ましく、２４時間以上が特に好ましい。
【００６１】
次に、冷却工程ではヒータの加熱出力を調節し、加熱工程後に得られる単結晶インゴット１を冷却する。ここで、単結晶のクラックの発生を十分に防止して、無機シンチレータの単結晶をより確実に製造する観点から、上記溶融工程及び冷却固化工程の作業中に、高周波誘導加熱炉１４内の雰囲気を、下記式（９）で表される条件を満たす不活性ガスを主成分とする混合ガス雰囲気とすることが好ましい。
１００×｛Ｇ／（Ｅ＋Ｇ）｝≦２．０（％）…（９）
式（９）中、Ｅは混合ガス中の不活性ガスの分圧を示し、Ｇは混合ガス中の酸素分圧を示す。なお、本発明において、「不活性ガス」とは、希ガス及び窒素を示す。
【００６２】
｛Ｇ／（Ｅ＋Ｇ）｝の値が２．０％を超えると、結晶に着色が発生し、シンチレータ性能が低下する傾向が大きくなる。なお、｛Ｇ／（Ｅ＋Ｇ）｝の値が４．０％を超えると、るつぼの構成材料にＩｒを使用した場合には、この構成材料の蒸発が激しく進行するようになり、結晶の育成が困難になる。
【００６３】
そして、上記加熱工程の後に、切断工程において、無機シンチレータの単結晶インゴット１を、所望の形状及び大きさに切り出し、無機シンチレータの単結晶を得る。
【００６４】
以上、本発明の好適な実施形態について詳細に説明したが、本発明は上記実施形態に限定されるものではない。例えば、本発明の無機シンチレータは、固体状態が多結晶であってもよい。本発明の無機シンチレータが多結晶である場合、従来の多結晶シンチレータと同様に、ゾル−ゲル法などの製造方法により得ることができる。
【００６５】
本発明の無機シンチレータを得るための製造方法は、上述の加熱工程に代えて又は加えて、特定の不純物元素を単結晶中に微量添加する不純物元素添加工程を有していてもよい。ここで、「特定の不純物元素」とは、無機シンチレータを構成するＬｕ、Ｇｄ、Ｃｅ及びＳｉ以外の元素をいい、例えば、Ａｌ、Ｔａ、Ｚｒ、Ｈｆ、Ｃａなどが挙げられる。
【００６６】
特定の不純物元素の無機シンチレータ中の含有割合は、無機シンチレータの、波長４１５ｎｍの光に対する吸収係数が０．５００ｃｍ−１以下となるように調整し設定すればよい。例えば、特定の不純物元素としてＡｌを採用する場合、その無機シンチレータ中の含有割合は、単結晶を構成する全元素の数を基準すなわち１として、０．００１〜０．００００１であると好ましい。
【００６７】
また、不純物元素添加工程は、好ましくは、無機シンチレータの単結晶の原料をるつぼ中に投入する際に、特定の不純物元素の供給源となる物質を上記るつぼ中に投入することによって行われる。不純物元素の供給源としては、その不純物元素の酸化物などが挙げられる。
【実施例】
【００６８】
以下、実施例により本発明を更に詳細に説明するが、本発明はこれらの実施例に限定されるものではない。
【００６９】
（実施例１）
図３に示すものと同様の形状を有し、直径５０ｍｍ、高さ５０ｍｍ、厚み１．５ｍｍのＩｒ製るつぼの中に、原料として、酸化ガドリニウム（Ｇｄ２Ｏ３、純度９９．９９質量％）３００．０５ｇ、酸化ルテチウム（Ｌｕ２Ｏ３、純度９９．９９質量％）８３．３９ｇ、二酸化ケイ素（ＳｉＯ２、純度９９．９９質量％）６２．９５ｇ、酸化セリウム（ＣｅＯ２、純度９９．９９質量％）３．６１ｇを投入し、これらの混合物４５０．００ｇを得た。次に、そのるつぼを高周波誘導加熱炉内の所定位置に配置し、１９５０℃以上に加熱し融解して溶融液（溶融液の化学組成：Ｃｅ０．０２Ｌｕ０．４Ｇｄ１．５９８ＳｉＯ５）を得た。
【００７０】
続いて、種結晶を先端に固定した引き上げ棒の当該先端を溶融液中に入れ種付けを行った。種結晶として、通常の結晶育成法で得られたＬｕとＧｄとＣｅとＳｉとを含む金属酸化物からなる単結晶を切り出したものを用いた。なお、この単結晶は結晶育成後、切り出し（切削）前に粉末Ｘ線回折装置（リガク社製、商品名：「ＲＡＤ」）により、結晶構造が空間群Ｃ２／ｃの単斜晶に属するものであることが確認された。
【００７１】
次いで、引上げ速度３〜１０ｍｍ／ｈの速度でネック径８ｍｍφの単結晶インゴットを引き上げてネック部を形成した。その後、コーン部（直胴部）の引上げを行い、直径が２５ｍｍφになった時点より、直胴部の引き上げを開始した（育成工程）。この際の炉内の雰囲気は、酸素濃度を０．５体積％とするよう、炉内への窒素の流入量と酸素の流入量とを調整した。
【００７２】
直胴部を育成した後、単結晶インゴットを溶融液から切り離した。次いで、炉内の雰囲気を、単結晶育成時よりも酸素分圧の低い（酸素をほとんど含まない）雰囲気に調整し、更に炉内温度を１９００℃に設定した。そして、炉内温度を１９００℃でほぼ一定に維持しながら、単結晶インゴットの加熱処理を２４時間行った（加熱工程）。
【００７３】
その後、炉内を加熱工程の際と同様の雰囲気に維持した状態で、５０℃／ｈの速度で炉内を降温しながら、単結晶インゴットを冷却した（冷却工程）。冷却終了後、得られた単結晶を取り出した。得られた単結晶インゴットは、結晶質量約４００ｇであった。
【００７４】
次いで、得られた単結晶底部を一部切り出し、粉末状に加工した。続いて、得られた粉末を、シリコン粉末標準サンプルと混合し、粉末Ｘ線回折装置（リガク社製、商品名：「ＲＡＤ」）を用いて、結晶構造を同定した。その結果、実施例１に係る単結晶は空間群Ｃ２／ｃに属するものであることが確認された。
【００７５】
次に、得られた単結晶インゴットから、４ｍｍ×６ｍｍ×２０ｍｍの大きさを有する略直方体のサンプル（無機シンチレータの単結晶）を切り出した（切断工程）。切り出しには内周刃切断機を用い、内周刃切断機の刃は、＃３２５〜４００の天然ダイヤモンドを電着したものを用いた。
【００７６】
［吸収係数の導出］
上記サンプル（略直方体）の６つの面のうち、６ｍｍ×２０ｍｍの２つの面を両方とも機械研磨した。そして、機械研磨後の上記単結晶の１つの６ｍｍ×２０ｍｍ面に対し、ほぼ垂直に波長４１５ｎｍの光を重水素ランプ（５０Ｗ）で照射し、その反対側の面から放出された光の光量を測定し、透過率Ｉｅｘ（％）を求めた。なお、透過率の測定には吸光光度計（日立製作所社製、商品名「Ｕ−３３１０」）を用いた。
【００７７】
また、波長４１５ｎｍの光に対する大気の屈折率は１．００であり、同じ光に対する上記単結晶の屈折率は１．８５であるので（Ｍ．Ｋｏｂａｙａｓｈｉ  ａｎｄ  Ｍ．Ｉｓｈｉｉ，  ”Ｐｈｏｓｏｐｈｏｒ  ｈａｎｄ  ｂｏｏｋ”（ＣＲＣ  Ｐｒｅｓｓ，１９９７  Ｃｈａｐ．７．）の記載から引用。）、上記式（４）より、反射率Ｒは０．０８８８となった。この反射率Ｒを上記式（７）に代入してＩｒを求め、次いで、Ｉｅｘ、Ｉｒ及びｘ（ｘは０．４ｃｍ）を上記式（８）に代入して吸収係数μを求めた。結果を表１に示す。
【００７８】
［蛍光出力及び蛍光減衰時間の測定］
上記サンプル（略直方体）の６つの面のうちの４ｍｍ×６ｍｍの大きさを有する面（以下、「放射線入射面」という。）の１つを除く残り５つの面に、反射材としてポリテトラフルオロエチレン（ＰＴＦＥ）テープを被覆した。次に、そのサンプルを、ＰＴＦＥテープを被覆していない上記放射線入射面を浜松ホトニクス社製光電子増倍管（Ｈ１９４９、商品名）のフォトマル面（光電変換面）に対向させるようにして、光学グリースを用いて固定し、無機シンチレータを得た。
【００７９】
そして、そのサンプルに対して１３７Ｃｓを用いた６１１ＫｅＶの放射線を照射し、その蛍光パルス出力の時間変化（経時変化）をテクトロニクス社製デジタルオシロスコープ（ＴＤＳ３０５２、商品名）を用いて測定した。得られた蛍光パルス出力の経時変化曲線から、蛍光出力、及び２種類の異なる蛍光減衰時間（τ１、τ２）を上述の方法により求めた。蛍光出力については、ＢＧＯの単結晶からなる無機シンチレータについて同様の測定をして得られた蛍光出力を１．０とし、その蛍光出力に対する相対値として求めた。結果を表１に示す。
【００８０】
【表１】
2006083272.tif 000007
【００８１】
（比較例１）
加熱工程を経なかった以外は実施例１と同様にして得られた単結晶インゴットから、実施例１と同様にして略直方体のサンプル（無機シンチレータの単結晶）を切り出した。得られたサンプルを用いて、実施例１と同様にして、吸収係数の導出並びに蛍光出力及び蛍光減衰時間の測定を行った。なお、単結晶の屈折率は実施例１と同じ値を用いた。結果を表１に示す。
【産業上の利用可能性】
【００８２】
本発明の無機シンチレータは、ＰＥＴに搭載されるシンチレータ、高エネルギ物理研究用シンチレータとして利用することができる。
【図面の簡単な説明】
【００８３】
【図１】無機シンチレータから出力される蛍光パルス強度の経時変化を模式的に示すグラフである。
【図２】蛍光寿命の異なる２種類の蛍光成分の分離を説明するための模式的なグラフである。
【図３】本発明の無機シンチレータを製造するための製造装置の基本構成の一例を示す模式断面図である。
【符号の説明】
【００８４】
１…単結晶インゴット、２…種子結晶、１０…引き上げ装置、１２…引き上げ棒、１３…抵抗加熱ヒータ、１４…高周波誘導加熱炉（２ゾーン加熱育成炉）、１５…高周波誘導コイル、１６…るつぼ支持棒、１７…るつぼ、１８…溶融液（融液）。
【図１】
2006083272.tif 000008
【図２】
2006083272.tif 000009
【図３】
2006083272.tif 000010