(57)【要約】【課題】圧力パルスを緩和する。【解決手段】  往復式インクジェット印刷システムのインク供給系の圧力パルスを緩和するための流体用抵抗器が、低インク流量期間及び高インク流量を伴う圧力過渡現象期間の質量流量により変化する抵抗を有する。好ましい実施例では少なくとも２系統のインク流路を設け、そのうちの一方が高流量でのみ機能する。【選択図】図５
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
インクジェット式印刷システムのインク供給システム用で、圧力パルスを緩和するための流体用抵抗器であり、
その抵抗器のインク流への抵抗が通常の印刷動作期間は低く、圧力過渡現象の期間は高くなることを特徴とする流体用抵抗器。
【請求項２】
抵抗が質量流量に基づくことを特徴とする請求項１に基づく抵抗器。
【請求項３】
少なくとも２要素を有し、その中で、少なくとも１要素が全抵抗に及ぼす影響が高流量のときのみ機能することを特徴とする請求項１又は２に基づく抵抗器。
【請求項４】
インクを流すために少なくとも２流路を含み、その中で、少なくとも１流路が前記要素であることを特徴とする請求項３に基づく抵抗器。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は流体供給システム内で圧力パルス（ｐｕｌｓｅ）を緩和するためのバッファー（ｂｕｆｆｅｒ）に関する。
【０００２】
より特定すれば、本発明は、インクジェット（ｉｎｋｊｅｔ）印刷システムのインク供給システム内のバッファー・システム（ｂｕｆｆｅｒ  ｓｙｓｔｅｍ）に関する。
【背景技術】
【０００３】
多くの近代的インクジェット印刷システムが一列の位置合わせをしたノズル（ｎｏｚｚｌｅ）を有するプリントヘッド（ｐｒｉｎｔｈｅａｄ）を用いている。ノズルは、受入れ媒体例えば紙を前方に供給しながらその受入れ媒体の上をノズルが移動する。画像は、紙の上を往復しているプリントヘッドを用いて画像の種々の連続記録バンド（ｂａｎｄ）により記録する。
家庭又は事務所で用いる小規模印刷機は同じ往復装置上にインク供給カートリッジ（ｃａｒｔｒｉｄｇｅ）を搭載している、又は、印刷エレメント（ｅｌｅｍｅｎｔ）を含む統合カートリッジを用いる。
【０００４】
大規模印刷機及び産業用インクジェット印刷機は、周期的又は過渡的に加速及び減速を受け、往復用フレーム（ｆｒａｍｅ）に取付けられた往復プリントヘッドを用いる。
プリントヘッドは、静止位置で又は多分種々の加速減速を受けながら、固定されたボデーに取付けられたインク供給部に接続されている。
インク供給部とインクジェット式プリントヘッドの間の接続は移動部品の間を接続できるように部分的に柔軟な配管系統により行なわれる。それゆえ、プリントヘッドには印刷中に連続的なインクの流れを供給できる。
【０００５】
加速・減速により、配管系統内には圧力パルス（ｐｕｌｓｅ）を生じる。
【０００６】
これは詳細に研究されているが、この圧力パルスの基本式は以下の微分式によりまとめられている：
【０００７】
【数１】
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【０００８】
ここで、
Ｐａｃｃｅｌ：位置ｘでの加速パルスにより生じた圧力
ｓ：流体粒子の位置を記述する座標
ρ：流体の密度
流体の他の励起力はＢｒａｚｉｅｒ効果である。多くの場合、我々は柔軟な配管を扱っているので、構造の一部を他の部分に対して相対的動きができるように曲げることができる。配管を曲げたとき、その断面は変化する。この断面の変化は以下の２項目の効果を有する。
−その断面積が変化し、その断面に含まれている流体が圧縮し又は膨張する。
−断面の剛性が変化し、配管のキャパシタンス（ｃａｐａｃｉｔａｎｃｅ）を変え、それ
ゆえ、配管のその部分で異なる音速を生じる。
【０００９】
その動きにより、配管内で全体的体積変化が見られたとき、圧力パルスを発生して、プリントヘッドで見いだされる。通常、これらの圧力パルスは一種の低周波である。加速のパルスは高周波の圧力励起を生じる傾向がある。
【００１０】
我々が扱う基本的問題は実際には圧力波ないし音波であり、配管内の流体を通じてプリントヘッドに向って移動する。我々の配管内でのこれらの圧力パルスの伝搬は数学的には伝送回路理論により記述しうる。
【００１１】
伝送回路の基礎部分ｄｘが以下を示す：
−抵抗（配管部分内の粘性的及び物質的減衰による）
−インダクタンス（ｉｎｄｕｃｔａｎｃｅ）（流体の質量移動としての慣性効果による）−キャパシタンス（流体の圧縮性と配管断面積の圧縮性によるエネルギー蓄積による）
伝送回路パラメーターの計算の記述を行なえる。
インク自体も音響特性を有し、詳細なモデル（ｍｏｄｅｌｌｅｄ）化もしうる。
【００１２】
結果的に、これは、全体的に同等の音響系になり、配管及び印刷システムの全ての機械的配置に対して、同じ様な（しかし別個の）同等系統を作ることができる。
【００１３】
この同等回路で、Ｂｒａｚｉｅｒ効果はモデル化されていない。通常、この効果は非常に複雑で、実際の配管系統内に存在するけれども、モデル化は、適当な測定を行ない、かつ、モデル内の電圧源としてＢｒａｚｉｅｒ圧力を挿入することにより最も良く行なわれる。さらに、適当な配管材料を選択し、配管に良い案内を設けることにより、この効果を最小限にできる。
【００１４】
プリントヘッドのノズル・メニスカス（ｎｏｚｚｌｅ  ｍｅｎｉｓｃｕｓ）
全ての問題の実際の焦点はメニスカスである。ノズル内のインクのメニスカスは柔軟な膜と見ることができるが、不幸にもインク内で一定圧力を保持するだけである。その圧力が以下のＬａｐｌａｃｅ−Ｙｏｕｎｇの式によって与えられる臨界圧力ｐｃに達すると、
【００１５】
【数２】
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【００１６】
そのメニスカスは破壊する。これが以下の２効果を生じうる：
−負圧の場合、空気の泡が有効インク室に吸引されて、これがそのノズルの正常な動作を妨げる。気泡により、ノズルの噴出機能が失なわれる。そして、これは適当な掃気ステップによってのみ修復できる。負圧のパルスがそのノズル流路の内側にメニスカスを吸引し、そのノズルの信頼できる噴出プロセス（ｐｒｏｃｅｓｓ）にとって非常な障害になり、あらゆる場合に防止しなければならない。さらに、共通壁技術を有するプリントヘッド内で一流路が機能しなくなったときに、他の隣接する流路も噴出が困難になる。なぜなら、この流路の音響特性が内部の気泡により変化するからである。
−正圧の場合、余分のインク液滴が紙（受入れ媒体）に向けて噴出し、又は、ノズル・プレート（ｎｏｚｚｌｅ  ｐｌａｔｅ）自体の堆積効果により、ノズル・プレートの隣接領域がインクで汚染される。メニスカスが外側に向けて破壊されるけれども、負圧のパルスの場合のようには、噴出プロセスにとってあまり致命的にはならない。多くの場合、ノズルはその短期的堆積効果から回復するが、もちろん、過大な圧力パルスが最終的に回収できない堆積になって、ノズル・プレートの拭き取りが必要になる。
【００１７】
それゆえ、実際には、プリントヘッド入口の圧力パルスがｐｃの値を超えるノズル内の圧力パルスになるので、防止しなければならない。そうしないと、信頼できる形で印刷できなくなる。
【００１８】
実際のプリントヘッドの前で測定した圧力パルスの例を図１に示す。プリントヘッドの前で測定した圧力（太い実線）と負圧に対する圧力限界を示す水平の点線があるが、示すように、負圧の圧力限界はプリントヘッドの走査サイクル（ｃｙｃｌｅ）で３回超えられている。
【００１９】
これはインク供給システム内に音響フィルーターを配置し、これらの有効な圧力パルスを低減することにより避けることができる。多くの場合、これは「直流フィルター」ないしローパス・フィルターにより行なわれる。多くのメーカーはそのようなフィルター又はバッファーを用いて、インク配管内の音響的外乱を減衰している。
多くの場合、バッファーは入口流体抵抗（抵抗器）から成っていて、次ぎに膜（キャパシター）が圧力の外乱を平衡化する。そのようなバッファーに対する集中パラメーター同等回路の例を図２に示す。
【００２０】
実際に、キャパシターＣは膜の特性及び膜の表面積により決定される値を有している。実際に、詳細構造により、この膜をできるだけ小さく保ちたい。しかし、フィルターの時定数を低くするために、抵抗値はできるだけ大きくとるべきである。これにより、時定数のＲＣを大きくするからである。Ｒが大きいほど、フィルター特性が良くなり、かつ、高い圧力ピークでのインク流動が良くなり、インクの供給が出口で平坦化される。
【００２１】
不幸にも、入口側抵抗が高いとき、通常の印刷動作により、圧力降下が（抵抗×プリントヘッドへのインク流量）に等しくなるように生じる。圧力降下は、画像情報の関数であり、それゆえ、可変の画像情報を印刷するとき、抵抗器の前後での圧力降下が可変になる。実際に、プリントヘッドの動作範囲が多くの場合ある種類のインクに対して一定の境界内になるように定義されるので、この圧力降下は制限される。抵抗Ｒを高くするとき、この圧力範囲を超えることがあり、これが信頼できない印刷になる。
このことは、例えば、高い光学密度を有するべた塗り領域を印刷するとき、ヘッドへのインク流量を高めるべきであることを意味している。流体バッファーの高抵抗により、十分なインクがバッファーを通過できず、不十分なインクが受入れ媒体上に噴出される。
【００２２】
バッファーの以下の２つの好ましい特性がお互いに矛盾し合っている：
−Ｒをできるだけ大きくして、良い濾波特性を持つようにすべきである、
−Ｒをできるだけ小さくして、通常の印刷動作の間の圧力降下を低くすべきである、
さらに、バッファーの入口で圧力過渡現象を生じたとき、これにより、このバッファーの出口で一定の圧力過渡現象を生じる。もちろん、この圧力パルスの振幅はヘッドのｐｃを超えるべきでない（そうしなければ、メニスカスが破壊する）。しかし、通常の運転状態に近いヘッド前圧力にできるだけ早く到達するように、その過渡現象もできるだけ小さくすべきである：
−Ｒが大きくなるほど、圧力の平坦度が良くなる。しかし、過渡現象が長く続く。
−Ｒが小さいと、過渡現象の応答が早くなり、短時間で通常の印刷状態に近い圧力になる。しかし、圧力のピークはｐｃに近くなる。
【００２３】
ＲＣバッファーは多くのインクジェット印刷機で用いられる傾向があるが、完全な分析では、そのようなＲＣフィルターの特性が通常の印刷動作中の圧力降下に、又、配管内の加速パルスによる過渡応答に確実に最適化されていないことを示している。
【００２４】
最新技術のバッファーは全て線形の抵抗器を用いている。線形とは一定値を有する抵抗器を意味している。
【００２５】
過渡的圧力パルスを抑制できて、同時に、例えば、べたの色塗り領域の印刷中にインクの流量を大きくできるインク・バッファーが必要なことは明らかである。
【特許文献１】欧州特許第ＥＰ  １４１３４４３号明細書
【特許文献２】日本特許第ＪＰ  ０３／２２４７４４号明細書
【特許文献３】日本特許第ＪＰ  ０５／２０１０１５号明細書
【特許文献４】米国特許第ＵＳ  ２００４／０５１７６７号明細書
【発明の開示】
【課題を解決するための手段】
【００２６】
上記の有利な効果は請求項１に示した特徴を有する流体用抵抗器により実現する。本発明の好ましい実施例の特徴は従属請求項に示されている。
【００２７】
本発明の別の利点と実施例は以下の説明と図面から明らかになる。
【実施例１】
【００２８】
計算用として、圧力及び質量流量のような流体パラメーターを電気量に翻訳することには時として関心を持たれる。実際に、複雑な流体回路は流体抵抗、膜及び配管から成り、抵抗器、インダクタンス、伝送回路及びキャパシタンスから成る同等電気回路に翻訳できる。それで、過渡現象の計算を例えばＳｐｉｃｅのような回路シミュレーター（ｓｉｍｕｌａｔｏｒ）で容易に行なうことができる。そして、得られた解答を翻訳して流体量に戻すことができる。
【００２９】
本発明の詳細説明で、非線形流体抵抗の特性を電気的領域で示す。そこではそのオーム抵抗が、対応する流体抵抗に相当する。この変換のために、以下の相似性を用いる。
【００３０】
第一に、流体圧力と電圧の相似性が以下の表示により示される：
【００３１】
【数３】
2006175865.tif 000005
【００３２】
ここで、Ｐは流体圧力［Ｐａ］で、ρは流体密度［ｋｇ／ｍ３］である。
【００３３】
別の相似性が、電流と配管部分又は流体回路の要素内の全流体の質量流量の間で見いだされる。
【００３４】
【数４】
2006175865.tif 000006
【００３５】
ここで、Ｓ０は流体要素の断面、ρは流体の密度、ｕは断面Ｓ０を通る平均流速である。
【００３６】
この電気対流体の相似性で、エネルギーと動力の損失を正しく変換されることを証明できる。
【００３７】
要素の電気抵抗はその要素での電圧降下を電流で除したものとして定義される。上記の流体の相似性で、以下のように示せる。
【００３８】
【数５】
2006175865.tif 000007
【００３９】
流体では、上記の形で流体抵抗を表現することは通常は用いられていない。しかし、上記の形により、Ｊｏｕｌｅの式を使用して、損失をＲｉ２として定義できる。これは、流体領域では
【数６】
2006175865.tif 000008
になり、体積流量
【数７】
2006175865.tif 000009
で要素前後の圧力降下ｐを有するときに、圧力により行なわれる仕事を示している。
【００４０】
流体抵抗のより一般的な表現は圧力降下÷体積流量即ちＲｈｙｄｒａｕｌｉｃ＝ｐ／ρＳ０である。しかし、この量は以下の変換により電気抵抗の表示から容易に見いだせる。
【００４１】
【数８】
2006175865.tif 000010
【００４２】
本発明による新設計は流体抵抗としてのインク流の抵抗が通常印刷動作の期間は低くなり、圧力過渡現象の期間は高くなるという特徴がある。
【００４３】
これはこの抵抗器を通る質量流量の関数として線形に増加する抵抗を示す抵抗器を開発することにより可能になる。同等の電気的領域では、これは以下のように表示できる：
【００４４】
【数９】
2006175865.tif 000011
【００４５】
図３は、その流体バッファーの最も重要な部分である抵抗器に可能な基本的形状を示している。実際のバッファーはそのようないくつかの回路を直列配置をした回路で構成できる。
【００４６】
その抵抗器は少なくとも２個の要素から成り、その両方がその組合わせ後抵抗器の全抵抗に影響を与える。しかしながら、組合わせ後の抵抗値への一要素の影響は高流量でのみ生じている。
【００４７】
組合わせ後の抵抗に一要素のみが影響するという事実は流体バッファーの特別な形状設計により生じている。
【００４８】
そのようなバッファーの働きを図４及び５に示す。そのバッファーは２系統のインクが流れる流路を有し、それぞれが抵抗器の一要素及び前記流路の一方を形成している。長い方の流路は低流量期間は抵抗に限定的な影響しか有さない要素になる。
【００４９】
通常の流量での流路が図４に示されていて、インクは短い流路を流れ、抵抗器の抵抗は低い。長いリング（ｒｉｎｇ）状の流路はバッファーを通るインクの流れでしか役割を果さない。その最長となるインク流の流路は流体用抵抗器の全抵抗値にゼロ又は負の影響を与える。
圧力の過渡現象を生じたとき、状況は図５と類似する。インクの流れの大きな部分がリング状の流路に沿って流れる。これは流れの損失増加を生じる。そのメカニズム（ｍｅｃｈａｎｉｓｍ）はインクの慣性により「活性化し」、第二の流路にインクを案内する。流体用抵抗器の抵抗が実質的に増加することは、バッファーの第二要素の活性化により、又、多分、２種類のインクの流れの相互作用によっても生じる。
【００５０】
もちろん、流体の流量とは無関係に、流れが乱流になって、一定の抵抗になるので、この挙動が制限される。しかしながら、急速な過渡現象の圧力パルスに対して、乱流を形成することは時間を必要とするので、通常可能ではない。それゆえ、実際には事態がそれほど悪くならないだろう。
【００５１】
この構造の詳細な理論的討論が行なわれた。二次元計算では、この構造の一部の詳細形状に関して最適化が行なわれている。これらの計算は流体計算で通常行なわれているように無次元の形で行なわれている。それゆえ、図５Ａに示すように、その形状を検討している。渦巻き流路の幅を１メートルに等しくしている。入口と出口の開口部は高さΩで示されている。渦巻きの半径はＲに等しい。
【００５２】
無次元解析に関連して、以下の参考変数を無次元単位を定義するために用いている。
【００５３】
【数１０】
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【００５４】
定義により：
【００５５】
【数１１】
2006175865.tif 000013
【００５６】
渦巻き流はランダムな流れ特性についてシミュレーション（ｓｉｍｕｌａｔｉｏｎ）を行なえる。この計算の結果は上記２式の定義を用いることにより実際の物性値について再計算できる。
【００５７】
図５Ａの形状について、有限要素法（ＦＥＭ）の計算を用いると、以下のことが示される：
ｐ’／ｕ’の比がｕ’と共に線形に上昇する。
ここで、ｕ’は無次元の入口側インク速度で、ｐ’は抵抗器入口での無次元圧力である。
【００５８】
曲線の例を図６に見ることができる。抵抗の最良の線形上昇はΩをできるだけ小さくすることにより実現できる。実際には、その構造を作るのに用いられる機械技術により、Ωについて限界が存在する。
【００５９】
そのような抵抗の挙動の利点は：
−まず、通常動作の期間は、流量が低く、それゆえ、その構造で得られた抵抗も低くなる。
−高圧パルスが大流量を導入し、これが抵抗を高める。高い抵抗によりＲＣフィルターの効果を改善する。
−図７のグラフに示すように線形の抵抗を用いる場合よりも、過渡現象の挙動が良くなることが判明している。
【００６０】
実験による検証
水・グリセロール（ｇｌｙｃｅｒｏｌ）混合体で、実験手段を用いてＲ−Ｉ特性を決定していて、これを理論的計算（この場合、三次元有限要素法の解析）と比較する。
【００６１】
図８は測定の対象になり、直列配置の４個の渦巻きから成る形状を示している。
【００６２】
図９は実験の測定値を示し、抵抗が質量流量と共に増大することを実際に示している。理論的の及び測定された曲線はほぼ連続線を形成する。
【００６３】
好ましい設計の流体体積
図８に示したこの抵抗器を備えたバッファーの過渡的応答を図１０に示している。
その圧力をノズルのｐｃに対して計算されている。それで、大きさが１よりも大きな圧力はメニスカスの安定性で問題を生じることがある。
【００６４】
図１０で、測定された圧力パルス（太い実線）及び対応するフィルターの過渡的応答（細い曲線）を、走査しているプリントヘッドが動いている間に得ている。ストローク（ｓｔｒｏｋｅ）＝９００ｍｍ、速度＝１ｍ／ｓ、加速度＝１０ｍ／ｓ２。グラフ（ｇｒａｐ
ｈ）は、そうでなければ記録の障害となる圧力の過渡現象をバッファーが抑制できることを示している。
【００６５】
代わりの実施例
抵抗器が好ましく２要素を有し、その中で、全抵抗に及ぼす少なくとも一方の要素の影響は高流量でのみ生じている。
【００６６】
通常、これは少なくとも２系統の流路を有することにより機能する。図３の抵抗器が２系統の流路を有するが、それより多くの流路を有する抵抗器を製作することもできる。いくつかの代替的実施例を作ることができる。その発想は代替的流路が付いたシステムを有し、そこでは、特定流路内の流れが流入流路（単数又は複数）内に存在する運動エネルギーにより影響を受けるということである。それゆえ、例えば、現在、図３の実施例で用いられている円形構造を有することは必須ではない。図１１に別の可能な構造を示している。さらに、低い質量流量となる状況と高い質量流量となる状況の間の抵抗差を拡大できる事前設定された流動パターン（ｐａｔｔｅｒｎ）を作るために、入口側と出口側の流路に修正を行なえる。この一例が図１２に示されていて、流入側と流出側の流路に若干の丸みを加えていて、わざわざ、流体が長い流路に沿って流れるようにして、それにより、大質量流量では抵抗を高くし、非常に低い質量流量には低い抵抗を維持している。
【００６７】
図１３は２系統を超える流路がリング（ｒｉｎｇ）状の構造を有するようにした可能な解決策を示している。圧力の過渡現象期間の挙動のシミュレーションには複雑な計算を必要とするが、同様の非線形が期待される。
【００６８】
可動部分を持つ抵抗を用いたのでは、同じ可変抵抗を得られないことは明らかである。なぜなら、非常に短い圧力過渡現象を緩和するように十分迅速に応答できないからである。
【００６９】
それゆえ、固体状態の抵抗器に解決策を発見しなければならない。可動部品自体がシステム内で望ましくない圧力パルスを発生しうるので、可動部分を持たないことが好ましい。
【００７０】
さらに、そのようなリング状構造は１個の流入側開口部といくつかの流出側開口部を有していて、流出側開口部のひとつがプリントヘッドに供給でき、他の流出側開口部がシステム内の全体的圧力を調節するのに、例えば、プリントヘッドのノズルで低い圧力を形成するのに使用できる。
【００７１】
さらに、図８に示すように、いくつかの種類のリング状構造をお互いに直列になるように配置できる。これは全体的フィルターの挙動を生じる目的で、いくつかの個別フィルター用リング状構造によるフィルターとしての応答を直列に接続されたものとして形成されている。
【００７２】
円形形状から逸脱した、又は、複数の流路を有している流体用抵抗器の代替的実施例は図１１Ａ及び１１Ｂで見ることができる。
【００７３】
抵抗器から成るバッファーを種々の位置に配置できる。
−プリントヘッドの近くに配置できる、又は、プリントヘッドに組込むこともできる。
−往復運動による圧力変動を吸収するためにヘッダー・タンク（ｈｅａｄｅｒ  ｔａｎｋ）の近く又はその中にバッファーを配置できる。
【００７４】
本発明の好ましい実施例を詳細に示したが、添付した請求項に定義された本発明の範囲
から逸脱せずに多くの変更を行なえることは当該分野の技術者に明らかであろう。
【図面の簡単な説明】
【００７５】
【図１】往復動作期間に実際のプリントヘッドで測定した圧力を示す。
【図２】流体バッファーに相当する集中パラメーター・モデルを示す。
【図３】本発明に基づく可能な抵抗器を示す。
【図４】通常動作期間の低圧インク噴射でのインク流量パターンを示す。
【図５】過渡状態の圧力パルスの期間のインク流量パターンを示す。
【図５Ａ】渦巻き構造内での流体の流れの無次元シミュレーションに用いる形状。
【図６】ある範囲の無次元流入速度ｕ’に対する無次元空間で計算された比ｐ’／ｕ’を示す。
【図７】線形の抵抗器を有するバッファーと比較した非線形の抵抗器を有するバッファーの過渡応答。
【図８】市販バッファーで用いられる抵抗器の実施例。抵抗器はいくつかの非線形の抵抗器の直列結合から成っている。
【図９】非線形の抵抗器の理論的抵抗、有限要素法のソフトウエアと、流量・圧力降下の実験で測定することより得た抵抗を用いて計算。
【図１０】プリントヘッドを走査させて、実際のインクジェット・プリンター内のバッファー前とバッファー後で測定した過渡的圧力。
【図１１Ａ】流体用抵抗器の非円形の実施例を示す。
【図１１Ｂ】２系統を超える流体流路を有する可能な流体用抵抗器を示す。
【符号の説明】
【００７６】
ｐ    ：バッファー前後の圧力降下、
ｕ    ：一定の断面で計算した流体の平均速度、
Ｒ    ：バッファー前後の圧力降下に相当する電気抵抗、
ｖ    ：流体バッファーの特性を示すバッファーの同等回路の前後の電圧差、
ρ    ：インク又は流体の密度、
μ    ：インク又は流体の粘度、
Ｓ０  ：特定場所の流体要素の断面積、及び、この面積を通る全流体がこの要素を通る全質量流量を示す、
ｉ  ：流体の質量流量に相当する電流、
Ｒ０  ：一定の抵抗オフセット（ｏｆｆｓｅｔ）値を示す定数、単位［Ω］
κＲ  ：質量流量ｉに対する抵抗の比例部分を代表する定数、この質量流量の符号と無関係、
Ｐ’：無次元圧力、物質と無関係な計算を行なうために使用、
Ｕ’：無次元流速、物質と無関係な計算を行なうために使用、
ｔ    ：時間［ｓ］
ｔ’：無次元時間［］
ｐｃ  ：毛細管のメニスカスの下の圧力、
Ｒｃ  ：毛細管のメニスカス半径、
σ    ：インク又は流体の表面張力、
【図１】
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【図２】
2006175865.tif 000015
【図３】
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【図４】
2006175865.tif 000017
【図５】
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【図５Ａ】
2006175865.tif 000019
【図６】
2006175865.tif 000020
【図７】
2006175865.tif 000021
【図８】
2006175865.tif 000022
【図９】
2006175865.tif 000023
【図１０】
2006175865.tif 000024
【図１１Ａ】
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【図１１Ｂ】
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