(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
透明性材料により周期的な構造にパターニングされて形成された周期構造部を備え、
前記周期構造部を透過したＴＥ偏光及びＴＭ偏光が、波長７８０ｎｍにおける前記ＴＥ偏光と前記ＴＭ偏光との間の位相差が７５°以上１０５°以下の範囲内且つＴＥ偏光とＴＭ偏光との平均透過率が９０％以上であり、また、波長６５０ｎｍにおける前記位相差が８４°以上９６°以下の範囲内且つ前記平均透過率が９０％以上であり、また、波長４０５ｎｍにおける前記位相差が８７°以上９３°以下の範囲内且つ０度入射時の前記平均透過率が９０％以上である広帯域１／４波長板であって、
前記周期構造部は、複数の格子形成部を周期的に配列した格子構造であり、
前記格子形成部は、配列方向に沿った線幅がそれぞれ異なることを特徴とする広帯域１／４波長板。
【請求項２】
隣り合う前記格子形成部の中心線間の距離を、互いに等しくしたことを特徴とする請求項１に記載した広帯域１／４波長板。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、構造複屈折を用いた広帯域１／４波長板に関する。特に、ＣＤ（Ｃｏｍｐａｃｔ  Ｄｉｓｃ）、ＤＶＤ（Ｄｉｇｉｔａｌ  Ｖｅｒｓａｔｉｌｅ  Ｄｉｓｃ）、青色光（ブルーレイ）ディスク（Ｂｌｕ−ｒａｙ  Ｄｉｓｃ）の３波長（例えば、７８０ｎｍ、６５０ｎｍ、４０５ｎｍ）に共通して対応する光ディスク装置に用いる、広帯域対応の波長板である、広帯域１／４波長板に関する。
【背景技術】
【０００２】
光ディスク装置等の光ピックアップ機能において、１／４波長板は、レーザの投光路と受光路を効率良く分離するための光学素子であり、１／４波長板を透過した光のＴＥ偏光とＴＭ偏光の間に９０°（＝１／４波長）の位相差を生じさせて、円偏光を直線偏光に変換し、直線偏光を円偏光に変換するものである。
特に、近年では、青色光を利用する光ディスク（Ｂｌｕ−ｒａｙ  Ｄｉｓｃ）の登場により、ＤＶＤ（Ｄｉｇｉｔａｌ  Ｖｅｒｓａｔｉｌｅ  Ｄｉｓｃ）、ＣＤ（Ｃｏｍｐａｃｔ  Ｄｉｓｃ）と合わせ、３波長（例えば、４０５ｎｍ、６５０ｎｍ、７８０ｎｍ）に共通して使用可能な広帯域対応の波長板である、広帯域１／４波長板が求められている。
【０００３】
上記のような広帯域１／４波長板は、通常、構造複屈折を利用して作製する。すなわち、透明材料の表面に微細な格子構造を作り込み、格子構造を透過するＴＥ偏光（電場ベクトルの方向が周期方向に直交する光）とＴＭ偏光（電場ベクトルの方向が周期方向に一致する光）に屈折率差を与えることで、両偏光間に位相差を生じさせる。ここで、構造複屈折による位相差は、格子構造の寸法（周期、線幅、高さ等）によって変化させることが可能である。
【０００４】
ここで、図１０中に示すように、波長４０５ｎｍ、６５９ｎｍ、７８０ｎｍの広い波長域においては、９０％を超える高い透過率と、９０°前後のＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差が要求される。なお、図１０は、広帯域１／４波長板の一般的な目標性能を示す図である。
したがって、構造複屈折により、９０°程度の位相差と高い透過率を、広い波長領域（４０５〜７８０ｎｍ）に亘って実現するためには、高いアスペクト比の格子形状を、数百ｎｍ程度の微細な周期構造で精度良く形成することが必要である（例えば、特許文献１、非特許文献１参照）。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】国際公開第２００７／１４２１７９号公報
【非特許文献】
【０００６】
【非特許文献１】森川、表面技術、Ｖｏｌ．５９、Ｎｏ．１０、２００８、ｐ．１８
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００７】
上述した構成の広帯域１／４波長板の場合、光の進行方向との位置関係によっては、入射角度が０度（垂直）では無い部分が生じる。
例えば、ポリカーボネイトを材料として、周期３３０ｎｍ、格子線幅２３０ｎｍ、高さ１６８０ｎｍの格子構造を形成すると、広帯域１／４波長板の目標特性を満たすことが可能であるが、波長４０５ｎｍにおける透過率の入射角依存性を計算してみると、図１１中に示す計算結果が得られる。なお、図１１は、波長４０５ｎｍにおける、透過率と入射角との関係を示す図である。
【０００８】
図１１中に示されているように、入射角が０度から変化するにつれて透過率は低下し、入射角が４度となる部分においては、透過率は７０％強まで低下している。このような現象は、特に、波長が周期３３０ｎｍに近い４０５ｎｍにおいて顕著である。
したがって、広帯域１／４波長板のように、微細な格子構造に光が入射する場合、入射角度依存性が生じるという問題を有している。
そこで、本発明は、上記の問題点に鑑み、広帯域１／４波長板に入射する光の入射角度が０度（垂直）ではなくとも、０度入射時からの透過率の低下を抑制することが可能な、広帯域１／４波長板を提供することを目的とするものである。
【課題を解決するための手段】
【０００９】
上記課題を解決するために、請求項１に記載した発明は、透明性材料により周期的な構造にパターニングされて形成された周期構造部を備え、
前記周期構造部を透過したＴＥ偏光及びＴＭ偏光が、波長７８０ｎｍにおける前記ＴＥ偏光と前記ＴＭ偏光との間の位相差が７５°以上１０５°以下の範囲内且つＴＥ偏光とＴＭ偏光との平均透過率が９０％以上であり、また、波長６５０ｎｍにおける前記位相差が８４°以上９６°以下の範囲内且つ前記平均透過率が９０％以上であり、また、波長４０５ｎｍにおける前記位相差が８７°以上９３°以下の範囲内且つ０度入射時の前記平均透過率が９０％以上である広帯域１／４波長板であって、
前記周期構造部は、複数の格子形成部を周期的に配列した格子構造であり、
前記格子形成部は、配列方向に沿った線幅がそれぞれ異なることを特徴とするものである。
また、請求項２に記載した発明は、請求項１に記載した発明に従属し、隣り合う前記格子形成部の中心線間の距離を、互いに等しくしたことを特徴とするものである。
【発明の効果】
【００１０】
本発明の広帯域１／４波長板であれば、周期構造部が、配列方向に沿った線幅がそれぞれ異なる複数の格子形成部を周期的に配列した格子構造である。このため、広帯域１／４波長板に入射する光の入射角度が０度（垂直）ではなくとも、０度入射時からの透過率の低下が最小限に抑制され、実用上、広帯域１／４波長板としての特性を損なうことを抑制することが可能となる。
また、広帯域１／４波長板の高さの変化に対して透過率の変動が小さくなるため、より安定して透過率の目標を達成することが可能となり、広帯域１／４波長板の特性を向上させることが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【００１１】
【図１】本発明の第一実施形態の広帯域１／４波長板の概略構成を示す図である。
【図２】広帯域１／４波長板の周期単位内の格子構造を示す断面模式図である。
【図３】広帯域１／４波長板の周期単位内の格子構造を示す断面模式図である。
【図４】格子形成部の線幅の変化がないときの、入射角の変化に対する透過率の変化を計算した結果の一例を示す特性図である。
【図５】格子形成部の線幅が変化している場合の、入射角の変化に対する透過率の変化を計算した結果の一例を示す特性図である。
【図６】格子形成部の線幅が変化している場合の、入射角の変化に対する透過率の変化を計算した結果の一例を示す特性図である。
【図７】典型的なポリカーボネイトの光学定数を示す説明図である。
【図８】ポリカーボネイト膜を格子材料として形成した広帯域１／４波長板に対し、位相差と透過率を計算した結果の一例を示す特性図である。
【図９】ポリカーボネイト膜を格子材料として形成した広帯域１／４波長板に対し、位相差と透過率を計算した結果の一例を示す特性図である。
【図１０】広帯域１／４波長板の一般的な目標性能を示す図である。
【図１１】波長４０５ｎｍにおける、透過率と入射角との関係を示す図である。
【発明を実施するための形態】
【００１２】
以下、本発明の実施形態（以下、「本実施形態」と記載する）について、図面を参照しつつ説明する。
（全体構成）
図１は、本実施形態の広帯域１／４波長板の概略構成を示す図であり、広帯域１／４波長板全体の概形を示す俯瞰の斜視図である。
図１中に示すように、広帯域１／４波長板１は、周期構造部２と、透明性基板３を備えている。
また、広帯域１／４波長板１は、入射光４が周期構造部２と透明性基板３を透過した後の光であるＴＥ偏光５とＴＭ偏光６が、波長７８０ｎｍにおける、ＴＥ偏光５とＴＭ偏光６との間の位相差が７５°以上１０５°以下の範囲内である。さらに、ＴＥ偏光５とＴＭ偏光６との平均透過率が９０％以上である。
【００１３】
また、広帯域１／４波長板１は、入射光４が周期構造部２と透明性基板３を透過した後の光であるＴＥ偏光５とＴＭ偏光６が、波長６５０ｎｍにおける、ＴＥ偏光５とＴＭ偏光６との間の位相差が８４°以上９６°以下の範囲内である。さらに、ＴＥ偏光５とＴＭ偏光６との平均透過率が９０％以上である。
さらに、広帯域１／４波長板１は、入射光４が周期構造部２と透明性基板３を透過した後の光であるＴＥ偏光５とＴＭ偏光６が、波長４０５ｎｍにおける、ＴＥ偏光５とＴＭ偏光６との間の位相差が８７°以上９３°以下の範囲内である。さらに、入射光４が０度で入射した時（０度入射時）の、ＴＥ偏光５とＴＭ偏光６との平均透過率が９０％以上である。
【００１４】
（周期構造部２の構成）
周期構造部２は、透明性材料により周期的な構造にパターニングされて形成されている。
具体的には、周期構造部２は、複数の格子形成部を周期的に配列した格子構造であり、格子構造を周期単位Ｐとして形成されている。なお、図１中には、各周期単位Ｐの周期を符合「Λ」で示し、各周期単位Ｐの高さを符合「Ｈ」で示す。
【００１５】
以下、各周期単位Ｐにおける格子構造の構成を、二種類示す。
まず、各周期単位Ｐにおける格子構造の一種類目の構成を、具体的に示すと、例えば、図２中に示すように、配列方向に沿った線幅（ｗ１、ｗ２、・・・ｗｎ）がそれぞれ異なる複数の格子形成部２１ａを周期的に配列した格子構造である。
また、ｗ１、ｗ２、・・・ｗｎをライン部の線幅とし、ｔ１、ｔ２、・・・ｔｎをスペース部の線幅とすると、以下の式（１）で表す関係が成立している。なお、図２は、広帯域１／４波長板１の各周期単位Ｐにおける格子構造の構成を示す断面模式図である。
λｉ＝ｗｉ＋２ｘｔｉ  （ｉ＝１，２，・・・ｎ）  …  （１）
【００１６】
次に、各周期単位Ｐにおける複数の格子構造の二種類目の構成を、具体的に示すと、例えば、図３中に示すように、配列方向に沿った線幅（ｗ１、ｗ２、・・・ｗｎ）がそれぞれ異なる複数の格子形成部２１ｂを周期的に配列し、さらに、隣り合う格子形成部２１ｂの中心線ＣＬ間の距離を、互いに等しくした格子構造である。
また、ｗ１、ｗ２、・・・ｗｎをライン部の線幅とし、ｔ１、ｔ２、・・・ｔｎをスペース部の線幅とすると、上記の式（１）で表す関係が成立している。なお、図３は、広帯域１／４波長板１の各周期単位Ｐにおける格子構造の構成を示す断面模式図である。
【００１７】
（広帯域１／４波長板の有効性）
次に、図１から図３を参照しつつ、図４から図６を用いて、本実施形態の広帯域１／４波長板１、すなわち、配列方向に沿った線幅がそれぞれ異なる複数の格子形成部２１ａを周期的に配列した格子構造とする広帯域１／４波長板１の有効性について、格子形成部２１ａの線幅と入射角をパラメータとして、透過率を計算した例を用いて説明する。
以下、複数の格子形成部２１ａ（図２参照）を周期単位Ｐとする１／４波長板１の有効性について説明する。
複数の格子形成部２１ａを周期単位Ｐとする１／４波長板１において、以下の式（２）を適用すると、λｉがｄずつ小さくなる複数の格子形成部２１ａが形成される。
λｉ＋１＝λ１−ｉ×ｄ  （ｉ＝１，２，・・・９）  …  （２）
【００１８】
さらに、複数の格子形成部２１ａを周期単位Ｐとする１／４波長板１において、以下の式（３）及び式（４）を適用する。なお、式（３）及び式（４）は、格子による回折で、０次光が優位になる条件である。
λ１＝波長×０．６５  …  （３）
ｗｉ＝λｉ×０．５  （ｉ＝１，２，・・・１０）  …  （４）
【００１９】
そして、波長４０５ｎｍにおける、複数の格子形成部２１ａの格子（ライン）部と透明基板３の屈折率を１．５とし、外部の屈折率を１．０とし、ｄの大きさと入射角θ（ｄｅｇ）をパラメータとして、波長（ｗｌ）で規格化した高さ（Ｈ／ｗｌ）を横軸として透過率を計算すると、その計算結果は、図４、図５、図６中に示されるものとなる。なお、図４、図５、図６中では、波長で規格化した高さを「Ｎｏｒｍａｌｉｚｅｄ  ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ（Ｈ／ｗｌ）」と示し、透過率を「Ｔ（％）」と示す。
【００２０】
なお、図４は、ｄ＝０であり（従来構造）、格子形成部２１ａの線幅の変化がないときの、入射角をパラメータとして透過率の変化を計算した結果の一例を示す特性図である。また、図５は、ｄ＝１０ｎｍであり、格子形成部２１ａの線幅が変化している場合の、入射角をパラメータとして透過率の変化を計算した結果の一例を示す特性図である。また、図６は、ｄ＝３０ｎｍであり、格子形成部２１ａの線幅が変化している場合の、入射角をパラメータとして透過率の変化を計算した結果の一例を示す特性図である。
図４中に示されるように、ｄ＝０、つまり、配列方向に沿った線幅が同じである格子形成部２１ａ、すなわち、従来と同様の構成を有する格子形成部２１ａにおいては、入射角が大きくなるにつれて、透過率が低下している。
【００２１】
これに対し、図５及び図６中に示されるように、１本ごとに線幅が異なる複数の格子形成部２１ａ、すなわち、本実施形態の格子形成部２１ａにおいては、ｄ＝１０ｎｍ、ｄ＝３０ｎｍと、線幅の変化が大きくなるにつれて、入射角が０度よりも大きくなっても、透過率の低下が抑制される傾向がある。なお、ここでは、広帯域１／４波長板１の位相差の条件については考慮していないが、上記の傾向は、位相差条件の考慮の有無には関係しない。
【００２２】
（実施例）
以下、図１から図６を参照しつつ、図７から図９を用いて、上述した第一実施形態で説明した広帯域１／４波長板１を設計した実施例を示す。なお、本発明は、以下の実施例に限定されるものではない。
（実施例１）
実施例１としては、複数の格子形成部２１ａ（図２参照）を周期単位Ｐとする１／４波長板１の選択と有効性について説明する。
格子形成部２１ａを形成する透明性材料としては、例えば、ポリカーボネイト（以下、「ＰＣ」と記載する場合がある）を用いる。
ＰＣの各波長における屈折率は、図７中に示すものである。なお、図７は、典型的なポリカーボネイトの光学定数を示す説明図である。
【００２３】
透明性基板３としては、格子形成部２１ａと同じ材料の他に、合成ガラス、石英、アルミナ等を用いることが可能であるが、波長４００ｎｍから７８０ｎｍに亘って、光の吸収度を表す指標である消衰係数が、実用上で０（ゼロ）であるものを用いることが可能である。実施例１では、格子形成部２１ａと同じＰＣを透明性基板３として、１／４波長板１を形成した設計例について説明する。
複数の格子形成部２１ａ（図２参照）において、λ４＝３２０ｎｍ、ｗ４＝２３０ｎｍと設定し、以下の式（５）及び式（６）を成立させると、λｉが９ｎｍずつ変化し、ｗｉ／λｉが一定の周期単位Ｐを有する複数の格子形成部２１ａが形成される。
λｉ＋１＝λｉ＋９  （ｉ＝１，２，・・・６）  …  （５）
ｗｉ／λｉ＝２３０／３２０：一定  （ｉ＝１，２，・・・７）  …  （６）
【００２４】
そこで、複数の格子形成部２１ａ全体の横方向の長さΛを周期単位Ｐとする広帯域１／４波長板１の、波長４０５、６５０、７８０ｎｍにおける、高さ（Ｈ）を横軸とした、ＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を計算すると、図８（ａ）、（ｂ）、（ｃ）中に示す計算結果が得られる。なお、図８は、ポリカーボネイト膜を格子材料として形成した広帯域１／４波長板１に対し、位相差と透過率を計算した結果の一例を示す特性図である。また、図８（ａ）、（ｂ）、（ｃ）中では、上述した高さを「Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ（ｎｍ）」と示し、ＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を「Ｐｈａｓｅ  ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ（ｄｅｇ）」と示す。
【００２５】
また、図８（ａ）、（ｂ）、（ｃ）中において、帯状に図示した領域は、波長４０５ｎｍ、６５９ｎｍ、７８０ｎｍの広い波長域における、９０％を超える高い透過率と、９０°前後のＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を満足する領域を示す。ここで、波長４０５ｎｍ、６５９ｎｍ、７８０ｎｍの広い波長域における、９０％を超える高い透過率と、９０°前後のＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を満足する領域とは、広帯域１／４波長板１の一般的な目標性能を満足する領域である。
このように、実施例１の広帯域１／４波長板１は、高さ（Ｈ）約１５７０ｎｍ付近において、３波長における広帯域１／４波長板の位相差の条件を満たすことが分かる。
【００２６】
同様に、複数の格子形成部２１ａ全体の横方向の長さΛを周期単位Ｐとする広帯域１／４波長板１の、波長４０５ｎｍにおける、高さ（Ｈ）を横軸とした、ＴＥ偏光とＴＭ偏光の平均透過率を計算すると、図８（ｄ）中に示す計算結果が得られる。なお、図８（ｄ）中では、上述した高さを「Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ（ｎｍ）」と示し、平均透過率を「Ｔ（％）」と示す。
図８（ｄ）中に示すように、実施例１の広帯域１／４波長板１は、位相差の条件を満たした高さ（Ｈ）１５７０ｎｍ付近において、広帯域１／４波長板１の透過率の条件を満たすことが分かる。なお、波長６５０ｎｍ、７８０ｎｍにおける透過率の条件については、屈折率が小さく、達成が容易であるため、説明を省略する。
【００２７】
次に、高さ（Ｈ）を１５７０ｎｍに固定し、入射角を横軸として、波長４０５ｎｍにおける、ＴＥ偏光とＴＭ偏光の平均透過率を計算すると、図８（ｅ）中に示す計算結果が得られる。なお、図８（ｅ）中では、上述した入射角を「Ｉｎｃｉｄｅｎｔ  ａｎｇｌｅ（ｄｅｇ）」と示し、平均透過率を「Ｔ（％）」と示す。
図８（ｅ）中に示すように、実施例１の広帯域１／４波長板１は、入射角が−４度から＋４度まで変化しても、透過率を８０％以上に維持することが可能であり、従来の広帯域１／４波長板で発生する、入射角が０度から変化した斜め入射時に発生する透過率の低下現象を、抑制することが可能となる。
【００２８】
（実施例２）
実施例２としては、複数の格子形成部２１ｂ（図３参照）を周期単位Ｐとする１／４波長板１の選択と有効性について説明する。
格子形成部２１ｂを形成する透明性材料としては、例えば、実施例１と同様、ＰＣを用いる。
透明性基板３としても、実施例１と同様、格子形成部２１ｂと同じ材料の他に、合成ガラス、石英、アルミナ等を用いることが可能であるが、波長４００ｎｍから７８０ｎｍに亘って、光の吸収度を表す指標である消衰係数が、実用上で０（ゼロ）であるものを用いることが可能である。実施例２では、格子形成部２１ｂと同じＰＣを透明性基板３として、１／４波長板１を形成した設計例について説明する。
【００２９】
複数の格子形成部２１ｂ（図３参照）において、λｉ＝３１０ｎｍ：一定（ｉ＝１，２，・・・９）、ｗ５＝２１７ｎｍと設定し、以下の式（７）を成立させると、λｉが一定で、ｗｉが５ｎｍずつ変化する周期単位Ｐを有する複数の格子形成部２１ｂが形成される。
ｗｉ＋１＝ｗｉ＋５  （ｉ＝１，２，・・・８）  …  （７）
【００３０】
そこで、複数の格子形成部２１ｂ全体の横方向の長さΛを周期単位Ｐとする広帯域１／４波長板１の、波長４０５、６５０、７８０ｎｍにおける、高さ（Ｈ）を横軸とした、ＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を計算すると、図９（ａ）、（ｂ）、（ｃ）中に示す計算結果が得られる。なお、図９は、ポリカーボネイト膜を格子材料として形成した広帯域１／４波長板１に対し、位相差と透過率を計算した結果の一例を示す特性図である。また、図９（ａ）、（ｂ）、（ｃ）中では、上述した高さを「Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ（ｎｍ）」と示し、ＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を「Ｐｈａｓｅ  ｄｉｆｆｅｒｅｎｃｅ（ｄｅｇ）」と示す。
【００３１】
また、図９（ａ）、（ｂ）、（ｃ）中において、帯状に図示した領域は、波長４０５ｎｍ、６５９ｎｍ、７８０ｎｍの広い波長域における、９０％を超える高い透過率と、９０°前後のＴＥ偏光とＴＭ偏光との間の位相差を満足する領域、すなわち、広帯域１／４波長板１の一般的な目標性能を満足する領域を示す。
このように、実施例２の広帯域１／４波長板１は、高さ（Ｈ）約１６３０ｎｍ付近において、３波長における広帯域１／４波長板の位相差の条件を満たすことが分かる。
【００３２】
同様に、複数の格子形成部２１ｂ全体の横方向の長さΛを周期単位Ｐとする広帯域１／４波長板１の、波長４０５ｎｍにおける、高さ（Ｈ）を横軸とした、ＴＥ偏光とＴＭ偏光の平均透過率を計算すると、図９（ｄ）中に示す計算結果が得られる。なお、図９（ｄ）中では、上述した高さを「Ｔｈｉｃｋｎｅｓｓ（ｎｍ）」と示し、平均透過率を「Ｔ（％）」と示す。
図９（ｄ）中に示すように、実施例２の広帯域１／４波長板１は、位相差の条件を満たした高さ（Ｈ）１６３０ｎｍ付近において、広帯域１／４波長板１の透過率の条件を満たすことが分かる。なお、波長６５０ｎｍ、７８０ｎｍにおける透過率の条件については、屈折率が小さく、達成が容易であるため、説明を省略する。
【００３３】
次に、高さ（Ｈ）を１６３０ｎｍに固定し、入射角を横軸として、波長４０５ｎｍにおける、ＴＥ偏光とＴＭ偏光の平均透過率を計算すると、図９（ｅ）中に示す計算結果が得られる。なお、図９（ｅ）中では、上述した入射角を「Ｉｎｃｉｄｅｎｔ  ａｎｇｌｅ（ｄｅｇ）」と示し、平均透過率を「Ｔ（％）」と示す。
図９（ｅ）中に示すように、実施例２の広帯域１／４波長板１は、入射角が−４度から＋４度まで変化しても、透過率を９０％前後に維持することが可能であり、従来の広帯域１／４波長板で発生する、入射角が０度から変化した斜め入射時に発生する透過率の低下を、抑制することが可能となる。
【産業上の利用可能性】
【００３４】
本発明は、光ディスク装置等の光ピックアップ機能において、レーザの投光路と受光路を効率良く分離することが可能となるため、光利用効率を高める広帯域１／４位相板としての利用が期待される。特に、近年、青色光を利用する光ディスク、ＤＶＤ、ＣＤと合わせ、３波長（４０５ｎｍ、６５０ｎｍ、７８０ｎｍ）に共通して使用可能である、広帯域対応の１／４波長板としての利用が期待される。
【符号の説明】
【００３５】
１    広帯域１／４波長板
２    周期構造部
２１ａ  格子形成部
２１ｂ  格子形成部
３    透明基板
４    入射光
５    ＴＥ偏光
６    ＴＭ偏光
Ｐ    周期単位
ＣＬ  格子の中心線
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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