(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
共鳴的に光を吸収する気体によりシート状の回折格子記録領域を形成し、
上記気体の吸収帯域の波長の励起用レーザー光を上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成している気体に吸収させることにより該気体を光励起して、上記２つの励起用レーザー光の干渉による周期的空間屈折率分布を上記回折格子記録領域内に生成し、
上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用い、該過渡的な回折格子に入射される光学損傷強度で決められる強度までの上記気体の非吸収帯域の波長の被回折レーザー光を回折させることを特徴とするレーザー光の回折方法。
【請求項２】
上記共鳴的に光を吸収する気体は、オゾンを含むガスであり、
上記ガスの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の２つの励起用レーザー光の照射により、上記ガスにより形成された上記回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成し、上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用いることを特徴とする請求項１記載のレーザー光の回折方法。
【請求項３】
共鳴的に光を吸収する気体によりシート状の回折格子記録領域を形成する気体発生手段と、
上記気体の吸収帯域の波長の励起用レーザー光を上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成している気体に吸収させることにより該気体を光励起して、上記２つの励起用レーザー光の干渉による周期的空間屈折率分布を上記回折格子記録領域内に生成する光励起手段とを備え、
上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用い、該過渡回折格子に入射される光学損傷強度で決められる強度までの上記気体の非吸収帯域の波長の被回折レーザー光を回折させることを特徴とする回折光学素子装置。
【請求項４】
上記気体発生手段は、スリット状の開口を介して流出されるオゾンを含むガスにより上記回折格子記録領域を形成するガス発生手段であり、
上記光励起手段は、上記ガスの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の２つの励起用レーザー光を、上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成しているガスに吸収させることにより該ガスを光励起して、上記回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成することを特徴とする請求項３記載の回折光学素子装置。
【請求項５】
上記ガス発生手段は、絶縁物を挟んだ電極間に高周波高電圧を印加して発生する無声放電中を、純酸素または空気と酸素の混合を通すことによりオゾンを含むガスを発生させることを特徴とする請求項４記載の回折光学素子装置。
【請求項６】
上記ガス発生手段は、上記無声放電中を通す空気または酸素の流速を制御する制御手段を備えることを特徴とする請求項５記載の回折光学素子装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、レーザー光の回折方法及び回折光学素子装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
従来より、高い出力を持つ超短パルスレーザーを出力する超高出力レーザー発生装置において、望まれない増幅器内での非線形効果を下げるために、発振器からの光を周波数チャープさせ、ピーク強度を低下させて増幅する、いわゆるチャープパルス増幅が用いられている。
【０００３】
チャープパルス増幅では、超短パルスレーザー発振器からの低エネルギーの光パルスを、回折格子対等で構成されるパルス拡張器によって時間的に周波数が増加する線形の正の周波数チャープに変換する。この周波数チャープした長パルス光を、広帯域レーザー増幅器によって飽和レベルまで増幅し、そして最後に負の分散特性を有する、すなわち低周波成分のほうが遅く伝搬する回折格子対等によって構成されるパルス圧縮器を通すことによってすべての周波数成分を同一時に重ね合わせ、超短パルス・高ピーク出力レーザー光を得る。
チャープパルス増幅により高い出力を持つ超短パルスレーザーを得る超高出力レーザー発生装置では、増幅後回折格子などを用いてパルス圧縮が行われる。この回折格子は、光学損傷しきい値が通常の鏡よりも低く、大面積なものが必要になり、システム全体のスケールダウンに制約をしている。回折格子は、大型化に伴い、製作技術が困難になり、コストの面でも大きな問題となっている。また、通常の鏡は、表面汚染等をクリーニングが可能であるが、回折格子の場合には困難なことが多く、表面汚染が蓄積した結果、損傷に至る場合もある。
【０００４】
高強度パルスレーザー光を回折する方法として、レーザー光の二光束干渉を利用して生成したプラズマの周期的空間密度分布からなる過渡的な回折格子を利用する方法が提案されている（例えば、特許文献１参照）。
【０００５】
この特許文献１で提案されている方法は、気体中、液体中もしくは固体透明媒質中で交叉するようにレーザー光の照射することにより光束干渉が起こって生成したプラズマの周期的空間密度分布を過渡的な回折格子として機能させるものであるが、これとは別にブリリアン非線形散乱などを使って媒質中に音波による粗密波を作る方法も提案されている（例えば、非特許文献１参照）。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００６】
【特許文献１】特開２００８−５２２６６号公報
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】H. Yoshida, T. Hatae, H. Fujita, M. Nakatsuka, and S. Kitamura, A high-energy 160-ps pulse generation by stimulated Brillouin scattering from heavy fluorocarbon liquid at 1064 nm wavelength, Optics Express, Vol. 17, Issue 16, pp. 13654-13662 (2009)
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
上述の如く、既存の固体回折格子にレーザーを入射させる場合、光学損傷のために入射強度が制限されてしまう。また、通常の回折格子などの光学素子を高強度のレーザーで使用すると、使用できるレーザーパワーは、その回折格子の光学損傷強度で決まってしまう。一般に回折格子は他の鏡などにくらべ桁違いに弱い損傷しきい値を持つために、レーザーシステム全体が大型化したり、使用強度の制限を受けていた。
【０００９】
また、上記特許文献１で提案されている方法において、気体中に十分な屈折率変調を誘起するためには、１０１６Ｗ／ｃｍ２程度以上の強い強度のレーザー光を使用する必要がある。これでは、書きこむレーザーの強度が使用する回折させるレーザーと同程度かそれ以上になってしまい、有効的な素子としては使用できない。屈折率を変調させるためには、原子・分子に書き込み光を吸収させる必要があるが、このような高い強度では、吸収による熱膨張などの影響で、ピコ秒以下の短い時間しか粗密形状を保つことができず、結果として超短パルス光でしか書き込みができないことになってしまっている。これでは、例えばレーザー圧縮を考えた場合にサブピコ秒に圧縮するのに同等かそれ以上の強度の書き込み光がいることになり、回折光は生み出せるが、実質的なメリットがない。
【００１０】
さらに、上記非特許文献１のように、ブリリアン非線形散乱などを使って媒質中に音波による粗密波を作る方法では、励起光と散乱光が位相整合を伴って起きるために位相共役波など発生に使われるが、チャープ増幅などの任意の位相を戻すことはできない。
【００１１】
従来、ガス中に屈折率の粗密を形成するには、一般的にはプラズマ化させることが考えられてきた。しかし、プラズマ化させると、自由電子が放出され、これにより媒質の屈折率は大きく変化するが、この波長依存性は周波数＝０を極大とした緩やかな変化であり、書きこむための光と回折させる光で吸収率の差を出すことが難しく、屈折率変調を生成させるのに必要な強度と最大回折強度はほぼ同程度であり、光学素子として効率のいいものができなかった。
【００１２】
そこで、本発明の目的は、上述の如き従来の実情に鑑み、高い強度のレーザー光でも回折することができるレーザー光の回折方法及び回折光学素子装置を提供することにある。
【００１３】
本発明のさらに他の目的、本発明によって得られる具体的な利点は、以下において図面を参照して説明される実施に形態から一層明らかにされる。
【課題を解決するための手段】
【００１４】
本発明では、レーザー光に共鳴的に吸収が高い気体を放電により形成し、それに周期的空間屈折率分布を生成し、それを過渡的な回折素子として使うことで、高い強度のレーザー光でも回折可能とする。
【００１５】
すなわち、本発明は、レーザー光の回折方法であって、共鳴的に光を吸収する気体によりシート状の回折格子記録領域を形成し、上記気体の吸収帯域の波長の励起用レーザー光を上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成している気体に吸収させることにより該気体を光励起して、上記２つの励起用レーザー光の干渉による周期的空間屈折率分布を上記回折格子記録領域内に生成し、上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用い、該過渡的な回折格子に入射される光学損傷強度で決められる強度までの上記気体の非吸収帯域の波長の被回折レーザー光を回折させることを特徴とする。
【００１６】
本発明に係るレーザー光の回折方法では、上記共鳴的に光を吸収する気体は、例えばオゾンを含むガスであり、上記ガスの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の励起用レーザー光の照射により、上記ガスにより形成された上記回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成し、上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用いるものとすることができる。
【００１７】
本発明は、回折光学素子装置であって、共鳴的に光を吸収する気体により回折格子記録領域を形成する気体発生手段と、上記気体の吸収帯域の波長の励起用レーザー光を上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成している気体に吸収させることにより該気体を光励起して、上記２つの励起用レーザー光の干渉による周期的空間屈折率分布を上記回折格子記録領域内に生成する光励起手段とを備え、上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用い、該過渡回折格子に入射される光学損傷強度で決められる強度までの上記気体の非吸収帯域の波長の被回折レーザー光を回折させることを特徴とする。
【００１８】
本発明に係る回折光学素子装置において、上記気体発生手段は、例えば、スリット状の開口を介して流出されるオゾンを含むガスにより上記回折格子記録領域を形成するガス発生手段であり、上記光励起手段は、上記ガスの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の２つの励起用レーザー光を、上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成しているガスに吸収させることにより該ガスを光励起して、上記回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成するものとすることができる。
【００１９】
また、本発明に係る回折光学素子装置において、上記ガス発生手段は、例えば、絶縁物を挟んだ電極間に高周波高電圧を印加して発生する無声放電中を、空気または酸素を通すことによりオゾンを発生させるものとすることができる。
【００２０】
また、本発明に係る回折光学素子装置において、上記ガス発生手段は、上記無声放電中を通す空気または酸素の流速を制御する制御手段を備えるものとすることができる。
【発明の効果】
【００２１】
本発明では、レーザーに共鳴的に吸収が高い気体に周期的空間屈折率分布を生成し、それを過渡的な回折格子として使うので、高い強度のレーザーでも回折することができ、小型で高強度のレーザー光に使用できる回折光学系を作ることができる。これにより、これまで光学損傷しきい値のために大型になっていたチャープ増幅システムの小型化が可能になる。
【００２２】
また、本発明では、光励起された気体中に周期的空間屈折率分布を生成し、それをもとに再生可能な過渡的な回折格子を作るので、例えレーザー光が通過後に破壊されても、その都度再生が可能であり、高強度のレーザーに対応できる回折光学系を作ることができる。したがって、破壊強度以上の光が入射されても、毎回再生されるために、使用限界の強度で安全係数なしに使用が可能になる。
【００２３】
また、本発明では、深紫外域のガスの共鳴吸収を使うことで書き込むレーザー光と使用するレーザー光で４〜５桁の吸収差をつけることができ、小さなエネルギーで生成させた周期的空間屈折率分布による過渡的な回折格子で大きな出力のレーザーを制御できる。
【００２４】
さらに、本発明によれば、格子の形状、変調度、ピッチは、固体光学回折素子のように固定でなく、２つの励起用レーザー光を変化できるために様々な回折波を生みだすことができる。
【図面の簡単な説明】
【００２５】
【図１】本発明を適用した回折光学素子装置の構成例を模式的に示す斜視図である。
【図２】上記回折光学素子装置において回折格子記録領域内に生成した周期的空間屈折率分布の観測結果を示す図である。
【図３】上記回折光学素子装置において回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成して回折格子を書き込み、回折実験を行った結果を示す図である。
【図４】上記回折光学素子装置の動作原理を示す模式図である。
【発明を実施するための形態】
【００２６】
以下、本発明を実施するための形態について図面を参照して詳細に説明する。
【００２７】
本発明は、例えば図１に示すような構成の回折光学素子装置１００に適用される。
【００２８】
この回折光学素子装置１００は、スリット状の開口１１Ａを介して流出される均一で且つ連続するシート状の回折格子記録領域を形成するオゾン含有ガス発生部１０と、上記回折格子記録領域に２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２を照射して、上記回折格子記録領域を形成しているオゾン含有ガスＧooを光励起する光励起部２０を備える。
【００２９】
この回折光学素子装置１００において、上記オゾンガス発生部１０は、共鳴的に光を吸収する気体によりシート状の回折格子記録領域を形成する気体発生手段として機能するもので、上記共鳴的に光を吸収する気体として２５０ｎｍ近傍を吸収ピーク波長とするオゾン含有ガスＧooを発生し、このオゾン含有ガスＧooによりシート状の回折格子記録領域を形成する。
【００３０】
上記オゾン含有ガス発生部１０は、無声放電を発生する空間ギャップ１１内に酸素Ｏ２を含む原料ガスＧｏを供給して上記無声放電によりオゾン含有ガスＧooを発生するものであって、平行平板状に配置された一対の金属電極１２Ａ，１２Ｂと、上記金属電極１２Ａ，１２Ｂ間に設置された長さが３０ｍｍ程度の一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂを備え、酸素ボンベまたは空気タンクなどの原料ガス源１４から酸素Ｏ２を含む原料ガス(高濃度酸素や脱湿空気等)Ｇｏがダイヤフラムポンプ１５により上記一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂ間の空間ギャップ１１に送り込まれるとともに、高周波電源１６により高周波高電圧が上記一対の金属電極１２Ａ，１２Ｂに印加されるようになっている。上記高周波電源１６には、例えば、１３ＭＨｚ・１００Ｗの電源が用いられる。
【００３１】
このオゾンガス発生部１０では、上記一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂ間の空間ギャップ１１に酸素Ｏ２を含む原料ガスＧｏを通過させながら上記一対の金属電極１２Ａ，１２Ｂに高周波高電圧を印加することにより上記空間ギャップ１１内に無声放電を発生させ、無声放電により酸素Ｏ２を解離させてオゾンＯ３を発生させることによりオゾン含有ガスＧooを生成する。そして、上記空間ギャップ１１内に発生したオゾン含有ガスＧooをスリット状の開口１１Ａを介して流出させることにより、均一で且つ連続するシート状のオゾン含有ガスＧooによる回折格子記録領域を形成する。上記空間ギャップ１１は１ｍｍ前後の間隙で、上記一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂには絶縁耐力の高いガラスやセラミックが用いられる。
【００３２】
上記スリット状の開口１１Ａを介して流出されたオゾン含有ガスＧooは回収フード１７により回収され、再循環ライン１８を介して原料ガス供給源１４から供給される酸素を含む原料ガスＧｏの供給ラインに戻され、上記ダイヤフラムポンプ１５により上記一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂ間の空間ギャップ１１に送り込まれるようになっている。上記ダイヤフラムポンプ１５の上流側には、上記一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂ間の空間ギャップ１１に送り込まれる酸素Ｏ２を含む原料ガスＧｏの流量を測定する流量計１９が設置されている。
【００３３】
この回折光学素子装置１００において、上記光励起部２０は、オゾン含有ガスＧooの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍のレーザー光Ｌを発生するレーザー光源２１と、このレーザー光源２１から出射されたレーザー光を２本のレーザー光Ｌ１，Ｌ２に分岐して、上記オゾン含有ガス発生部１０により形成される均一で且つ連続するシート状のオゾン含有ガスＧooによる回折格子記録領域内において交叉するように、上記回折格子記録領域を形成しているオゾン含有ガスＧooに２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２を照射する光学系２２からなる。
【００３４】
この光励起部２０は、上記オゾン含有ガスＧooの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２を、上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成しているオゾン含有Ｇooに吸収させることにより、該オゾン含有ガスＧooを光励起して、上記回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成する。
【００３５】
上述の如く、この回折光学素子装置１００では、オゾン含有ガス発生部１０において、高周波電源１６により一対の金属電極１２Ａ，１２Ｂに高周波高電圧を印加することにより、ダイヤフラムポンプ１５により原料ガスＧｏが送り込まれる一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂ間の空間ギャップ１１内、すなわち、原料ガスＧｏを流した流路に無声放電を発生させ、無声放電により酸素を解離させてオゾン含有ガスＧooを生成し、均一で且つ連続するシート状のオゾン含有ガスＧooによりシート状の回折格子記録領域を形成している。
【００３６】
ここで、上記オゾン含有ガス発生部１０におけるオゾン含有ガスＧooの発生に際し、酸素濃度が高いと放電が不安定になり、逆に低いと上記光励起部２０による回折格子記録領域内への回折格子の書き込み時の屈折率変化が少なくなる。また、流速は遅ければ回折格子記録領域へのオゾン移動が少なくなり、早ければ放電によるオゾン濃度の低下と回折格子の書き込みに際して流速による屈折率乱れを引き起こす。そこで、オゾン量は、酸素の分圧、原料ガスの流速を光励起部２０による上記回折格子記録領域内への回折格子の書き込みに最適な屈折率変調が得られるように調整する。また、上記光励起部２０では、オゾン含有ガスＧooの吸収ピークである２５０ｍｍ近傍の紫外線レーザー光を使い、この紫外線レーザーを２光束干渉させ、そのフリンジパターンを利用して、噴出ガス内に屈折率変調をつけることにより、回折格子の書き込みを行う。レーザーの強度は強すぎると格子部の温度が上がり音速が早くなるので格子の寿命が短くなり、弱すぎると屈折率変調度が小さくなる。
【００３７】
この回折光学素子装置１００において、上記オゾン含有ガス発生部１０により形成したオゾン含有ガスＧooによる回折格子記録領域内に、２５０ｍｍ近傍の紫外線レーザー光を用いた励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２の２光束干渉による周期的空間屈折率分布を生成し、プローブの光を入れることで観測した結果を図２に示す。
【００３８】
このようにしてオゾン含有ガスＧooにより形成した回折格子記録領域内に周期的空間屈折率分布を生成して回折格子を書き込み、回折実験を行った結果を図３に示す。この図３では、最初のピークが回折格子を書き込むための書込パルス、すなわち、励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２の強度を示し、２番目のパルスが回折強度を表している。図３において、下側の特性線Ｆ１は格子を形成した場合、上側の特性線Ｆ２は格子を形成しない場合であるが、回折光学系として働いていることが実証されている。
【００３９】
上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用いることにより、該過渡的な回折格子に入射される上記オゾン含有ガスＧooの非吸収帯域の波長の被回折レーザー光Ｌinを回折させることができる。
【００４０】
ここで、上記２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２と被回折レーザー光Ｌinの入射方向は、上記回折格子記録領域の厚み方向（Ｚ軸方向）と直交するＹ軸方向としたが、上記書き込みレーザーをＺ方向から繰り返し入れ、厚み方向（Ｚ方向）に回折格子を記録してもよく、これ以外にも所望する回折波によって、体積的な回折格子を構成させることができる。
【００４１】
すなわち、この回折光学素子装置１００では、図４に動作原理を示すように、オゾン含有ガス発生部１０において、一対の誘電体１３Ａ，１３Ｂ間の空間ギャップ１１に酸素Ｏ２を含む原料ガスＧｏを通過させながら高周波電源１６により一対の金属電極１２Ａ，１２Ｂに高周波高電圧を印加することにより上記空間ギャップ１１内に無声放電を発生させ、無声放電により酸素Ｏ２を解離させてオゾンＯ３を発生させることによりオゾン含有ガスＧooによりシート状の回折格子記録領域を形成する。また、オゾン含有ガスＧooの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２を上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域を形成しているオゾン含有ガスＧooに吸収させることにより該オゾン含有ガスＧooを光励起して、上記２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２の干渉による周期的空間屈折率分布を上記回折格子記録領域内に生成する。そして、上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用いることにより、該過渡的な回折格子に入射される上記オゾン含有ガスＧooの非吸収帯域の波長の被回折レーザー光Ｌinを回折させて回折レーザー光Ｌｏを出射することができる。
【００４２】
なお、上記回折光学素子装置１００では、無声放電法を採用したオゾン含有ガス発生部１０によりオゾン含有ガスＧooによるシート状の回折格子記録領域を形成したが、電解法や紫外線ランプ法によりオゾン含有ガスを生成して、オゾン含有ガスＧooによるシート状の回折格子記録領域を形成するようにしてもよい。また、オゾン含有ガスＧooは、例えば液体オゾンを気化させることにより得られる高濃度オゾンガスであっても良い。
【００４３】
また、上記回折光学素子装置１００では、オゾン含有ガスＧooにより回折格子記録領域を形成し、上記オゾン含有ガスＧooの吸収ピーク波長である２５０ｎｍ近傍の２つの励起用レーザー光Ｌ１，Ｌ２を励起光としたが、本発明は、この回折光学素子装置１００のみに限定されるものでなく、上記回折格子記録領域を形成するガスは、オゾン含有ガスＧooに限定されることなく、共鳴的に光を吸収するガスであればよい。
【００４４】
すなわち、本発明では、共鳴的に光を吸収する気体によりシート状の回折格子記録領域を形成し、上記気体の吸収帯域の波長の２つの励起用レーザー光を上記回折格子記録領域内において交叉するように照射して上記回折格子記録領域の領域を形成している気体に吸収させることにより該気体を光励起して、上記２つの励起用レーザー光の干渉による周期的空間屈折率分布を上記回折格子記録領域内に生成し、上記回折格子記録領域内における周期的空間屈折率分布を過渡的な回折格子として用い、該過渡的な回折格子に入射される上記気体の非吸収帯域の波長の被回折レーザー光を回折させることができる。
【００４５】
このように、本発明では、レーザーに共鳴的に吸収が高い気体に周期的空間屈折率分布を生成し、それを過渡的な回折格子として使うので、高い強度のレーザーでも回折することができ、小型で高強度のレーザー光に使用できる回折光学系を作ることができる。これにより、これまで光学損傷しきい値のために大型になっていたチャープ増幅システムの小型化が可能になる。また、本発明を適用した回折光学素子装置では、使用波長に吸収が少ないため、ファイバーグレーティングのように、伝播方向に屈折率の粗密を書き込み波長により反射点が変わるようにした、圧縮器にも利用することができる。
【００４６】
また、本発明では、光励起された気体中に周期的空間屈折率分布を生成し、それをもとに再生可能な過渡的な回折格子を作るので、例えレーザー光が通過後に破壊されても、その都度再生が可能であり、高強度のレーザーに対応できる回折光学系を作ることができる。したがって、破壊強度以上の光が入射されても、毎回再生されるために、使用限界の強度で安全係数なしに使用が可能になる。
【００４７】
また、本発明では、深紫外域のガスの共鳴吸収を使うことで４〜５桁の吸収差をつけることができ、小さなエネルギーで生成させた周期的空間屈折率分布による過渡的な回折格子で大きな出力のレーザーを制御できる。
【００４８】
さらに、本発明によれば、格子の形状、変調度、ピッチは、固体光学回折素子のように固定でなく、２つの励起用レーザー光を変化できるために様々な回折波を生みだすことができる。
【符号の説明】
【００４９】
１０  オゾン含有ガス発生部、１１  空間ギャップ、１１Ａ  開口、１２Ａ，１２Ｂ  金属電極、１３Ａ，１３Ｂ  誘電体、１４  原料ガス源、１５  ダイヤフラムポンプ、１６  高周波電源、１７  回収フード、１８  再循環ライン、１９  流量計、２０  光励起部、２１  レーザー光源、２２  光学系、１００  回折光学素子装置、Ｇｏ  原料ガス、Ｇoo  オゾン含有ガス、Ｌ１，Ｌ２  励起用レーザー光、Ｌin  被回折レーザー光、Ｌｏ  回折レーザー光
【図１】
0005936110.tif 000002
【図２】
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【図３】
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【図４】
0005936110.tif 000005