(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
一般式
ＭｎａＣｏｂＧｅｃＢｘ
［式中、
０．００１＜ｘ＜０．１、
０．９≦ａ≦１．１、
０．９≦ｂ≦１．１、
０．９≦ｃ≦１．０であり、
Ｍｎ若しくはＣｏの最大３０モル％までがＦｅ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｖ若しくはＣｕにより置換されても良いか、又はＭｎ、Ｃｏ若しくはＧｅの最大３０モル％までが空孔により置換されても良い。］で表わされる多結晶磁気熱量材料であって、且つ
斜方晶ＴｉＮｉＳｉ構造型及び六方晶Ｎｉ２Ｉｎ構造型の相が、当該多結晶磁気熱量材料のキュリー温度未満の温度で存在することを特徴とする多結晶磁気熱量材料。
【請求項２】
ｘが０．０１〜０．０５の値を有する、請求項１に記載の磁気熱量材料。
【請求項３】
Ｍｎ又はＣｏの最大２５モル％までが、Ｆｅ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｖ若しくはＣｕにより置換されても良い請求項１又は２に記載の磁気熱量材料。
【請求項４】
Ｍｎ又はＣｏの１〜２０モル％が、Ｆｅ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｖ若しくはＣｕにより置換された請求項３に記載の磁気熱量材料。
【請求項５】
請求項１〜４の何れか１項に記載の多結晶磁気熱量材料を製造する方法であって、
当該材料のための出発元素又は出発合金を固相転化又は液相転化し、その後に加圧して成形し、次いで８００℃〜１４００℃で焼結し、次いで不活性ガス雰囲気下、５００℃〜７５０℃で熱処理し、その後に室温へ冷却することによるか、
あるいは出発元素又は出発合金の融解物を溶融紡糸することにより、製造する方法。
【請求項６】
以下の工程：
ａ）前記多結晶磁気熱量材料の構成元素及び／又は合金となる化学元素及び／又は合金を、化学量論比でアーク融解により転化させる工程、
ｂ）任意に、工程ａ）で得られた反応生成物を固体へと転化させる工程、
ｃ）工程ａ）又はｂ）で得られた固体を焼結及び熱処理する工程、
ｄ）工程ｃ）で得られた焼結及び熱処理された固体を少なくとも１００Ｋ／ｓの冷却速度で急冷する工程
を含む請求項５に記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、多結晶磁気熱量材料に関し、それらの製品を製造するための多結晶磁気熱量材料、及び冷却器、熱交換器又は発電機で、特に、冷蔵庫で使用するための多結晶磁気熱量材料に関する。
【背景技術】
【０００２】
熱磁気材料、磁気熱量材料ともまた呼ばれるものは、冷蔵庫又はエアコンユニット等における冷却のために、熱ポンプ中で、又は機械エネルギーへの変換の中間接続をすることの無い熱からの電力の直接生成のために、使用され得る。
【０００３】
そのような材料は、基本的に公知であり、ＷＯ２００４／０６８５１２等にも記載されている。磁気冷却技術は磁気熱量効果（ＭＣＥ）に基づくものであり、公知の蒸気循環冷却法の代替手段を構成することができる。磁気熱量効果を示す材料では、外部磁場による無作為調整の磁気モーメントの整列が材料の加熱をもたらす。この熱は、ＭＣＥ材料から周囲大気へと熱伝達により除去され得る。磁場がその後切られ、又は除去された時、周囲温度未満への材料の冷却をもたらす磁気モーメントは、前の無作為配置へと戻る。この効果は、冷却目的で利用され得る；また、Ｎａｔｕｒｅ，４１５巻、２００２年１月１０日、１５０−１５２頁参照。一般的に、水等の熱媒体が磁気熱量材料からの熱の除去のために用いられる。
【０００４】
同様に、熱磁気発電機で用いられる材料は磁気熱量効果に基づく。磁気熱量効果を示す材料では、外部磁場による無作為調整の磁気モーメントの整列が、その材料の加熱をもたらす。この熱は、ＭＣＥ材料から周囲大気へと熱伝達によって放出され得る。その磁場がその後切られ、又は除去された時、周囲温度未満への材料の冷却をもたらす磁気モーメントは、前の無作為配置へと戻る。この効果は最初に冷却目的で利用され、次に熱の電気エネルギーへの変換のために利用され得る。
【０００５】
電気エネルギーの磁気熱量発電は磁気加熱及び冷却と関連付けられる。最初の着想の時は、エネルギー生成方法は、熱磁気（pyromagnetic）エネルギー発生として記載された。ペルチェ素子又はゼーべック型素子と比較して、これらの磁気熱量素子は有意に高いエネルギー効率を有し得る。
【０００６】
この物理的現象に対する研究は１９世紀後半に開始され、二人の科学者、ＴｅｓｌａとＥｄｉｓｏｎが、熱磁気発電機（pyromagnetic generators）の特許を出願した。１９８４年には、Ｋｉｒｏｌが多くの施用可能性を記載し、それらの熱力学解析を行った。そのとき、ガドリニウムは室温に近い施用のための可能性のある材料であると考えられた。
【０００７】
熱磁気発電機は、Ｎ．ＴｅｓｌａによるＵＳ４２８，０５７等に記載されている。鉄又は他の磁性材料の磁気特性が部分的に若しくは完全に破壊され得ること、又は特定の温度への加熱の結果として消失し得ることが記載されている。冷却の過程で、磁気特性は回復し、開始状態に戻る。この効果は電気エネルギーを発生させるために活用され得る。導電体が変化する磁場にさらされるとき、磁場の変化は導電体中に電流の誘導をもたらす。例えば、磁性材料がコイルに囲まれ、それから永久磁場中で加熱され、その後冷却される場合、電流が加熱及び冷却のそれぞれの過程においてコイル中に誘導される。これは、熱エネルギーが、機械仕事への中間変換無く電気エネルギーに変換されることを許す。Ｔｅｓｌａにより記載された方法では、磁性材料として鉄が、オーブン又は閉型炉（closed fireplace）を用いて加熱され、その後再び冷却される。
【０００８】
熱磁気又は磁気熱量施用のために、高効率を達成可能であるために、その材料は効率的な熱交換を許すべきである。冷却の過程及び発電の過程の両方で、熱磁気材料が熱交換器中で用いられる。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００９】
【特許文献１】ＷＯ２００４／０６８５１２
【特許文献２】ＵＳ４２８，０５７
【非特許文献】
【００１０】
【非特許文献１】Ｎａｔｕｒｅ，４１５巻、２００２年１月１０日、１５０−１５２頁
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１１】
本発明の目的は、大きな磁気熱量効果を有する磁気熱量材料を提供することである。
【課題を解決するための手段】
【００１２】
その目的は、一般式
ＭｎaＣｏbＧｅcＡx
［式中、
Ａは、Ｂ又はＣ、すなわち、ホウ素又は炭素であり、
０≦ｘ≦０．５、
０．９≦ａ≦１．１、
０．９≦ｂ≦１．１、
０．９≦ｃ≦１．０、
Ｍｎ若しくはＣｏの最大３０モル％までをＦｅ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｖ若しくはＣｕと置換しても良く、又はＭｎ、Ｃｏ若しくはＧｅの最大３０モル％までを空孔により置換しても良い。］で表わされ、且つ
斜方晶ＴｉＮｉＳｉ構造型の相及び六方晶Ｎｉ2Ｉｎ構造型の相が、−４０℃未満の温度で存在することを特徴とする多結晶磁気熱量材料による本発明によって達成される。
【００１３】
本発明の一実施の形態では、２．８＜ａ＋ｂ＋ｃ＜３．２又はａ＋ｂ＋ｃ＝３である。Ａはホウ素又は炭素であっても良い。
【図面の簡単な説明】
【００１４】
【図１】図１は、０．１Ｔの磁場で決定された、ＭｎＣｏＧｅ0.98、Ｍｎ0.9Ｆｅ0.1ＣｏＧｅ及びＭｎＣｏ0.9Ｃｕ0.1Ｇｅの磁化の温度依存性を示す図である（それぞれ、四角形、円形及び三角形で示す）。
【図２】図２は、室温で決定されたＭｎＣｏＧｅ0.98、Ｍｎ0.9Ｆｅ0.1ＣｏＧｅ及びＭｎＣｏ0.9Ｃｕ0.1ＧｅのＸ線構造パターンを示す図である。
【発明を実施するための形態】
【００１５】
本発明によれば、斜方晶ＴｉＮｉＳｉ構造型の相及び六方晶Ｎｉ2Ｉｎ構造型の相の両方の相が存在する多結晶磁気熱量材料が、思いがけなく高い磁気熱量効果を示すことがわかった。その材料は、事実上、本質的に二相性磁気熱量材料である。前記二相の少なくとも５質量％、より好ましくは少なくとも１０質量％、特に少なくとも１５質量％が、多結晶磁気熱量材料中に存在する。
【００１６】
本発明の材料と比較して、指定されたその相の一相のみを含むそれらの材料は、小さい磁気熱量効果を示すのみである。通常、単相の材料はより良好な使用特性を有すると想定される点で、これはいっそう驚くべきことである。
【００１７】
磁気熱量材料の二つの型がこの効果を示す：非化学量論であるＭｎＣｏＧｅ型の材料であって、且つＧｅ副格子中の空孔、又はＣｏ副格子中のＦｅ、Ｎｉ、Ｃｒ、Ｖ若しくはＣｕ置換の何れかを示すものである。
【００１８】
加えて、少量のホウ素を化学量論のＭｎＣｏＧｅに添加することにより得られる格子間原子としてのホウ素により形成されたＭｎＣｏＧｅ構造は、大きな磁気熱量効果を示す。最も大きな磁気熱量効果は、侵入型合金で観察される。
【００１９】
磁気モーメント及び磁気熱量効果が順番に調整され得ることの結果として、その割合の調整は相転移を調整させることができる。キュリー温度を超えるとその材料は通常単相形態で存在するが、キュリー温度未満では二相の形態で存在する。
【００２０】
金属間化合物ＭｎＣｏＧｅは、３４５Ｋのキュリー温度で斜方晶ＴｉＮｉＳｉ構造型に結晶化する。ＭｎＣｏＧｅは典型的な二次磁気相転移を示す。５Ｔの磁場変化と共に、ＭｎＣｏＧｅの等温磁気エントロピー変化は約５Ｊｋｇ-1Ｋ-1である。他の元素によるＣｏの置換は磁気モーメント及びキュリー温度の双方を下げるだろうと予想されていた。しかしながら、本発明によると、斜方晶ＴｉＮｉＳｉ構造型から六方晶Ｎｉ2Ｉｎ構造型への可能な構造転移がその化合物での大きな磁気熱量効果をもたらすことがわかった。
【００２１】
本発明の磁気熱量材料では、好ましくは０．００１＜ｘ＜０．１である。より好ましくは、ｘは０．０１から０．０５の値を有する。
【００２２】
好ましくは、Ｍｎ又はＣｏの最大２５モル％、より詳細には、１０〜２０モル％、特に３〜１０モル％が、指定されたように置換される。
【００２３】
本発明により使用される熱磁気材料は、任意の好適な方法で製造され得る。
【００２４】
本発明の磁気熱量材料は、その材料のための出発元素若しくは出発合金を固相転化又は液相転化、その後に冷却させ、それから加圧、焼結及び不活性ガス雰囲気下で熱処理、そして続いて室温へ冷却することによるか、あるいは出発元素若しくは出発合金融解物を溶融紡糸することにより、製造され得る。
【００２５】
熱磁気材料は、例えば、その材料のための出発元素又は出発合金のボールミル中での固相反応、その後の加圧、焼結及び不活性ガス雰囲気下での熱処理、及びその後の室温への徐冷等の冷却により製造される。そのような方法はＪ．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．９９，２００６，０８Ｑ１０７等に記載されている。
【００２６】
溶融紡糸を介した方法もまた可能である。これは、改良された磁気熱量効果をもたらすより均一な元素分布を可能とする；Ｒａｒｅ Ｍｅｔａｌｓ、２５巻、２００６年８月、５４４−５４９頁参照。ここに記載された方法によると、出発元素は最初にアルゴンガス雰囲気で誘導融解され、それから融解状態でノズルを通して回転する銅製ローラへと噴霧される。１０００℃での焼結及び室温への徐冷が後に続く。
【００２７】
加えて、その製造のために、参照がＷＯ２００４／０６８５１２になされてもよい。
【００２８】
それゆえ、磁気熱量材料の製造方法であって、
以下の工程： 
ａ）固体及び／又は液体の相において、金属に基づくその材料に対応する化学元素及び／又は合金を化学量論比で転化させる工程、
ｂ）任意に、工程ａ）で得られた反応生成物を固体へと転化させる工程、
ｃ）工程ａ）又はｂ）で得られた固体を焼結及び／又は熱処理する工程、
ｄ）工程ｃ）で得られた焼結及び／又は熱処理された固体を、少なくとも１００ｋ／ｓの冷却速度で急冷する工程
を含む方法が用いられることが好ましい。
【００２９】
金属に基づく材料が、焼結及び／又は熱処理後に周囲温度へと徐冷されるのでは無く、高い冷却速度で急冷される場合、熱ヒステリシスを有意に減少させることができ、且つ大きな磁気熱量効果を達成させることができる。この冷却速度は少なくとも１００Ｋ／ｓである。その冷却速度は、好ましくは１００−１０００Ｋ／ｓであり、より好ましくは２００−１３００Ｋ／ｓである。特に、冷却速度は３００−１０００Ｋ／ｓであることが好ましい。
【００３０】
急冷は、水又は水性液体、例えば、冷水又は氷／水混合物で固体を急冷する等の任意の好適な冷却法により達成され得る。固体は、例えば、氷冷された水中へと陥ることを許され得る。固体を、液体窒素等のサブクールガスで急冷することもまた可能である。急冷のためのさらなる方法は、当業者にとって公知である。ここで有利なことは、制御された、急速な冷却である。
【００３１】
磁気熱量材料の製造の残りの部分は、最後の工程が焼結及び／又は熱処理した固体の本発明の冷却速度での急冷を含むという条件であり、それほど重要ではない。本方法は、上述の通り、磁気冷却のための任意の好適な熱磁気材料の製造が施されてよい。
【００３２】
本方法の工程（ａ）では、後の熱磁気材料中に存在する元素及び／又は合金が、固相又は液相で、熱磁気材料に対応する化学量論比で転化される。
【００３３】
工程ａ）で、密閉容器若しくは押出機中でその元素及び／又は合金の複合加熱により、又はボールミル中での固相反応により、その反応が実施されることが好ましい。特に、ボールミル中で実施される、固相反応の実施が特に好ましい。そのような反応は基本的に公知である；上述の文献参照。典型的に、後の熱磁気材料中に存在する、個々の元素粉末又は個々の元素の二種以上の合金粉末は、粉末形態で好適な質量割合で混合される。必要であれば、微結晶粉末混合物を得るために、その混合物は付加的に粉砕され得る。この粉末混合物は、好ましくはボールミル中で加熱される。これは、さらなる微粉砕及びまた良好な混合をもたらし、且つ粉体混合物中での固相反応をもたらす。あるいは、個々の元素が、選択された化学量論比で粉末として混合され、それから融解される。
【００３４】
密閉容器中での複合加熱は、揮発性元素の固定及び化学量論比の制御を許す。特に、リンを使用する場合、これは開放系では容易に気化するだろう。
【００３５】
その反応は、一以上の中間工程が設けられ得る、固体の焼結及び／又は熱処理により後に続かれる。例えば、工程ａ）で得られる固体は、焼結及び／又は熱処理される前に成形され得る。
【００３６】
あるいは、ボールミルから得られる固体を溶融紡糸法へと送ることが可能である。溶融紡糸法は、それ自体公知であり、Ｒａｒｅ Ｍｅｔａｌｓ、２５巻、２００６年８月、５４４−５４９頁、及びまたＷＯ２００４／０６８５１２等に記載されている。
【００３７】
これらの方法では、工程ａ）で得られる組成物が融解され、回転する、冷たい金属製ローラ上に噴霧される。この噴霧は、噴霧ノズル上流の昇圧又は噴霧ノズル下流の減圧を用いて達成され得る。典型的に、適宜に、付加的に冷却され得る、回転する銅製ドラム又はローラが用いられる。銅製ドラムは、好ましくは１０〜４０ｍ／ｓ、特に２０〜３０ｍ／ｓの表面速度で回転する。銅製ドラム上では、液体組成物は好ましくは１０2〜１０7Ｋ／ｓ、より好ましくは少なくとも１０4Ｋ／ｓ、特に０．５〜２×１０6Ｋ／ｓの割合で冷却される。
【００３８】
溶融紡糸も、工程ａ）での反応と同様、減圧下又は不活性ガス雰囲気下で実施され得る。
【００３９】
溶融紡糸は、後に続く焼結及び熱処理が短縮され得るので、高い加工速度で達成される。したがって、工業規模では特に、熱磁気材料の製造は、有意に、より経済的に実行可能となる。噴霧乾燥もまた、高い加工速度をもたらす。溶融紡糸が実施されることが特に好ましい。
【００４０】
あるいは、工程ｂ）では、工程ａ）で得られた組成物の融解物が噴霧塔へと噴霧される噴霧冷却が実施され得る。この噴霧塔は、例えば、付加的に冷却されてもよい。噴霧塔では、１０3〜１０5Ｋ／ｓ、特に約１０4Ｋ／ｓの冷却速度がしばしば達成される。
【００４１】
工程ｃ）では、固体の焼結及び／又は熱処理が、好ましくは最初に焼結のための８００〜１４００℃の範囲の温度で、それから熱処理のための５００〜７５０℃の範囲の温度で実施される。例えば、その後焼結は５００〜８００℃の範囲の温度で実施され得る。成形体／固体のために、焼結は、より好ましくは１０００〜１３００℃、特に１１００〜１３００℃の範囲の温度で実施される。その後、熱処理は６００〜７００℃等で実施され得る。
【００４２】
焼結は、好ましくは１〜５０時間、より好ましくは２〜２０時間、特に５〜１５時間の期間で実施される。熱処理は、好ましくは１０〜１００時間、より好ましくは１０〜６０時間、特に３０〜５０時間の期間で実施される。正確な期間は、その材料に従った実際的な必要条件に調整され得る。
【００４３】
溶融紡糸法を使用する場合、焼結又は熱処理の期間は有意に、例えば、５分から５時間、好ましくは１０分から１時間の期間で短縮され得る。焼結のための１０時間及び熱処理のための５０時間のそうではない慣習的な値と比較して、これは大きな時間優位性を結果としてもたらす。焼結／熱処理は、その材料がさらに圧縮されるように、粒界の部分的な溶融を結果としてもたらす。
【００４４】
従って、工程ｂ）での融解及び急冷は、工程ｃ）の持続時間を大幅に低減させることを許す。また、これは熱磁気材料の連続的な製造を許す。
【００４５】
本発明の磁気熱量材料は任意に好適な施用に用いられ得る。例えば、それらは冷却器、熱交換器又は発電機に用いられる。冷蔵庫に用いられることが特に好ましい。
【００４６】
本発明を、実施例により詳細に説明する。
【実施例】
【００４７】
ＭｎＣｏＧｅ型の多結晶試料を、化学量論量の純元素から光アーク融解により製造した。均一相を得るために、鋳物試料を５０ＭＰａ（５００ｍｂａｒ）のアルゴン雰囲気下で５００℃又は８００℃で５日間熱処理し、それから水で室温へと急冷した。
【００４８】
室温で、粉末試料で、Ｘ線散乱法により結晶構造を決定した。直流磁化を、最大５Ｔまでの場で、且つ５〜４００Ｋの温度範囲内で作動するＱｕａｎｔｕｍ Ｄｅｓｉｇｎ ＭＰＭＳ２ Ｓｑｕｉｄ磁気計で決定した。
【００４９】
図１は、０．１Ｔの磁場で決定された、ＭｎＣｏＧｅ0.98、Ｍｎ0.9Ｆｅ0.1ＣｏＧｅ及びＭｎＣｏ0.9Ｃｕ0.1Ｇｅの磁化の温度依存性を示している（それぞれ、四角形、円形及び三角形で示す）。中間の試料のみを加熱処理した。ＭｎＣｏＧｅ0.98、Ｍｎ0.9Ｆｅ0.1ＣｏＧｅ及びＭｎＣｏ0.9Ｃｕ0.1Ｇｅのキュリー温度の値は、３２４Ｋ、２９１Ｋ及び２６４Ｋである。熱ヒステリシスが、一次磁気転移に対応して、強磁性から常磁性状態への転移で観察される。
【００５０】
図２は、室温で決定されたＭｎＣｏＧｅ0.98、Ｍｎ0.9Ｆｅ0.1ＣｏＧｅ及びＭｎＣｏ0.9Ｃｕ0.1ＧｅのＸ線構造パターンを示す。測定温度が臨界温度（即ち、キュリー温度、Ｔｃ）を超えるので、臨界温度が有意に室温を下回る試料のために、Ｎｉ2Ｉｎ型の単相の大きさのみを観察する。強度を、任意の単位で作図する。
【００５１】
非化学量論比のＭｎＣｏＧｅ化合物の磁気特性を表１に、以下にまとめている。磁気熱量効果（−ΔＳｍ）における有意な増大が、僅かにのみ変更された磁気モーメント（Ｍｓ）により観察されている。
【００５２】
【表１】
0005887599.tif 000002
【００５３】
ＭｎＣｏＧｅ合金への多くのホウ素原子の付加が、一次磁気転移をもたらす。ｘ＝０．０１、０．０２及び０．０３であるＭｎＣｏＧｅＢｘ化合物のＸ線回折図は、５００℃付近で熱処理を行った場合に、六方晶及び斜方晶構造の同時存在を示している。
【００５４】
５００℃で熱処理したＭｎＣｏＧｅＢ0.02の磁化曲線は、明らかな熱ヒステリシスを示している。そのうえ、その試料は初めての効果を示している。最初の冷却及び最初の加熱のための熱ヒステリシスは３２Ｋであるが、その次の冷却及び加熱のためにはほんの１６Ｋである。
【００５５】
非常に大きな磁気熱量効果が、異なる組成物で観察されている。５Ｔの磁場における変化のための６７．３Ｊｋｇ-1Ｋ-1という最も大きな値が、ｘ＝０．０１及びコバルト含量の３％の空孔を有する試料であって、８５０℃で熱処理したものに観察されている。
【００５６】
表２は、規則化温度（odering temperature）（Ｔc）の変化、熱ヒステリシス（ΔＴｈｙｓ）、磁気エントロピーの変化（−ΔＳｍ）、及び８５０℃で加熱されたＭｎＣｏＧｅＢx化合物の磁気モーメントを記録している。
【００５７】
【表２】
0005887599.tif 000003
【図１】
0005887599.tif 000004
【図２】
0005887599.tif 000005