(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
被測定体に入射されて被測定体内で消滅する陽電子の消滅特性を測定する陽電子消滅特性測定装置であり、
被測定体の表面に近接又は密着する位置に配置される陽電子線源と、
陽電子線源で生成された陽電子が消滅するときに発生する放射線を検出する第１放射線検出手段と、
陽電子線源で生成された陽電子のうち被測定体に入射されなかった陽電子を検出する陽電子検出手段と、
第１放射線検出手段の検出結果と、陽電子検出手段の検出結果に基づいて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出する消滅特性算出手段と、を有しており、
陽電子線源は、被測定体と陽電子検出手段とに挟まれた状態で配置されており、
消滅特性算出手段は、第１放射線検出手段で検出される放射線のうち、陽電子検出手段で検出された陽電子が消滅したときに発生したと推定される放射線を除いて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出し、
陽電子線源は、陽電子を放出する陽電子放出核種と、陽電子放出核種の被測定体側に配置されたカバーと、を有しており、
陽電子検出手段は、陽電子の入射によってシンチレーション光を放出するシンチレータと、シンチレータから放出されたシンチレーション光を検知する光センサと、を有しており、
陽電子放出核種は、シンチレータの表面に直接配置されると共に、シンチレータとカバーによって密封されている、陽電子消滅特性測定装置。
【請求項２】
陽電子線源で陽電子が生成したときに発生する放射線を検出する第２放射線検出手段をさらに有しており、
消滅特性算出手段は、入力する信号を記憶するデジタルオシロスコープを備えており、
第２放射線検出手段から出力される信号から陽電子の発生時刻を特定する陽電子発生時刻特定部と、
第１放射線検出手段から出力される信号から陽電子の消滅時刻を特定する陽電子消滅時刻特定部と、
陽電子発生時刻特定部で特定された陽電子発生時刻と、陽電子消滅時刻特定部で特定された陽電子消滅時刻との時刻差から、陽電子が生存していた時間を算出する時刻差算出部と、
陽電子検出手段から出力される信号から陽電子がシンチレータに入射した時刻を特定する陽電子入射時刻特定部と、
陽電子入射時刻特定部で特定された入射時刻に基づいて、時刻差算出部で算出されたデータ群から、シンチレータに入射した陽電子に係わるデータを除去するノイズ情報除去部と、
ノイズ情報除去部でノイズが除去されたデータに基づいて、被測定体内における陽電子の寿命を算出する陽電子寿命算出部と、を有する請求項１に記載の陽電子消滅特性測定装置。
【請求項３】
第１放射線検出手段は、陽電子が消滅するときに発生するγ線のエネルギーを測定し、
消滅特性算出手段は、第１放射線検出手段で検出された検出結果から得られるγ線のエネルギースペクトルの分布から、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出する、請求項１に記載の陽電子消滅特性測定装置。
【請求項４】
前記カバーは、光センサにシンチレーション光以外の光が入射することを規制する遮光カバーである、請求項１〜３のいずれか一項に記載の陽電子消滅特性測定装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本願は、被測定体に入射されて被測定体内で消滅する陽電子の消滅特性を測定するための技術に関する。
【背景技術】
【０００２】
22Naや68Geなどの陽電子線源（陽電子放出核種）から放出される陽電子が物質に照射されると、照射された陽電子は物質内を飛行した後に物質内の電子と結合して対消滅する。物質内に空孔（欠陥）が存在すると、その空孔に陽電子は捕捉され、空孔が存在しない場合と比較して消滅するまでの時間が長くなる。また、物質内に空孔（欠陥）が存在する場合、陽電子が消滅する際に放出する放射線（γ線）のエネルギースペクトルの分布が、空孔が存在しない場合のエネルギースペクトル分布と比較して相違する。このため、物質内に照射された陽電子が消滅するまでの時間や、物質内に照射された陽電子が消滅する際の放射線のエネルギースペクトル分布が分かれば、空孔（欠陥）に関連した物質の材料特性を推定することができる。そこで、陽電子の消滅特性を測定することで、ショットピーニング加工の評価や、原子炉に用いられている部材の疲労状態の観測について研究が行われている。
【０００３】
陽電子の消滅特性を測定する方法としては、測定対象となる被測定体（被測定物質）から切り出された２枚の試験片により陽電子線源を挟み込み、陽電子が消滅する際の放射線（γ線）を測定する方法が知られている。この方法では、陽電子線源から放出される陽電子の全てが試験片に照射されるため、精度よく陽電子の消滅特性を測定することができる。しかしながら、このような方法では、被測定体から試験片を切り出さなくてはならず、被測定体を非破壊で検査することができない。
【０００４】
そこで、測定対象となる被測定体から試験片を切り出すことなく、被測定体の陽電子消滅特性を測定する方法が提案されている（特許文献１）。特許文献１に開示された測定方法では、陽電子線源と被測定体の間に陽電子検出器を配置し、陽電子線源から放出される陽電子のうち陽電子検出器で検出された陽電子のみを被測定体に照射するように構成している。そして、陽電子検出器で陽電子が検出された場合にのみ、その後の陽電子消滅による放射線（γ線）を検出し、この検出結果を用いて陽電子の消滅特性を算出する。これによって、陽電子線源から放出される陽電子のうち被測定体に照射されなかった陽電子が消滅する際に発生する放射線（γ線）がノイズとして除去される。その結果、陽電子線源を２枚の試験片で挟み込まなくても、精度よく陽電子の消滅特性が測定できるとしている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００５】
【特許文献１】特開２００４−２８８４９号公報
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
しかしながら、上述した特許文献１の方法では、陽電子線源と被測定体の間に陽電子検出器を配置するため、陽電子検出器に遮蔽される分だけ、陽電子線源から被測定体に照射される陽電子の数が減少する。また、陽電子検出器内で陽電子が消滅する場合があり、その場合に測定される陽電子消滅による放射線（γ線）の検出情報はノイズとなり、陽電子の消滅特性の測定精度を低下させてしまう。
【０００７】
本願は、被測定体（被測定物質）から試験片を切り出さなくても精度よく陽電子の消滅特性を測定することができる技術を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【０００８】
本明細書が開示する陽電子消滅特性測定装置は、被測定体に入射されて被測定体内で消滅する陽電子の消滅特性を測定する。この陽電子消滅特性測定装置は、被測定体の表面に近接又は密着する位置に配置される陽電子線源と、陽電子線源で生成された陽電子が消滅するときに発生する放射線を検出する第１放射線検出手段と、陽電子線源で生成された陽電子のうち被測定体に入射されなかった陽電子を検出する陽電子検出手段と、第１放射線検出手段の検出結果と、陽電子検出手段の検出結果に基づいて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出する消滅特性算出手段と、を有している。陽電子線源は、被測定体と陽電子検出手段とに挟まれた状態で配置される。消滅特性算出手段は、第１放射線検出手段で検出される放射線のうち、陽電子検出手段で検出された陽電子が消滅したときに発生したと推定される放射線を除いて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出する。
【０００９】
この陽電子消滅特性測定装置では、被測定体に入射されなかった陽電子を陽電子検出手段で検出し、被測定体に入射されなかった陽電子が消滅する時に発生する放射線をノイズとして除去する。このため、被測定体から切り出した２枚の試験片で陽電子線源を覆わなくても、被測定体内における陽電子の消滅特性を精度よく算出することができる。また、陽電子検出手段は被測定体に入射されなかった陽電子を検出するだけなので、陽電子検出手段で陽電子が消滅しても問題は生じない。さらに、陽電子線源と被測定体の間には陽電子検出手段が配置されていない。このため、陽電子検出手段を配置することによって、被測定体に照射される陽電子の数が減少することもない。
【００１０】
上記の陽電子消滅特性測定装置は、陽電子線源で陽電子が生成したときに発生する放射線を検出する第２放射線検出手段をさらに有していてもよい。この場合、消滅特性算出手段は、第２放射線検出手段で放射線を検出した時刻と第１放射線検出手段で放射線を検出した時刻との時間差から得られる陽電子の寿命から消滅特性を算出してもよい。また、消滅特性算出手段は、第２放射線検出手段で検出される放射線のうち、陽電子検出手段で検出された陽電子が生成したときに発生したと推定される放射線を除いて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出してもよい。例えば、消滅特性算出手段は、第１放射線検出手段で放射線を検出した時刻と陽電子検出手段で陽電子を検出した時刻の時間差が所定の第１時間差内となるときは、その第１放射線検出手段で検出された放射線を除去して、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出してもよい。あるいは、消滅特性算出手段は、第２放射線検出手段で放射線を検出した時刻と陽電子検出手段で陽電子を検出した時刻の時間差が所定の第２時間差内となるときは、その第２放射線検出手段で検出された放射線を除去して、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出してもよい。
【００１１】
また、上記の陽電子消滅特性測定装置は、第１放射線検出手段は、陽電子が消滅するときに発生するγ線のエネルギーを測定するものとしてもよい。この場合、消滅特性算出手段は、第１放射線検出手段で検出された検出結果から得られるγ線のエネルギースペクトルの分布から、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出してもよい。例えば、消滅特性算出手段は、第１放射線検出手段で放射線を検出した時刻と陽電子検出手段で陽電子を検出した時刻の時間差が所定の第３時間差内となるときは、その第１放射線検出手段で検出された放射線を除去し、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出してもよい。
【００１２】
なお、陽電子検出手段は、陽電子の入射によってシンチレーション光を放出するシンチレータと、シンチレータから放出されたシンチレーション光を検知する光センサと、光センサにシンチレーション光以外の光が入射することを規制する遮光カバーと、を有していてもよい。このような構成によると、シンチレータへの陽電子の入射を精度よく検出することができる。その結果、被測定体に入射されなかった陽電子を精度よく検出することができる。
【００１３】
陽電子検出手段が上記の構成を採る場合、陽電子線源は、陽電子放出核種を塗布したシートであり、被測定体の表面に密着する位置に配置してもよい。また、遮光カバーは、シンチレータと光センサと陽電子線源を覆うとともに被測定体の表面に密着していてもよい。このような構成によると、被測定体に入射されなかった陽電子を精度よく検出することができる。なお、陽電子放出核種を塗布したシート自体が遮光性を有していてもよい。
【００１４】
また、本明細書は、被測定体に入射されて被測定体内で消滅する陽電子の消滅特性を精度よく測定することができる新規な測定方法を提供する。すなわち、本明細書に開示する陽電子消滅特性測定方法は、被測定体の表面に近接又は密着する位置に陽電子線源を配置すると共に、陽電子線源が被測定体と陽電子検出手段とに挟まれた状態となるように陽電子検出手段を配置する工程と、陽電子線源及び陽電子検出手段を被測定体に対して配置した後に、放射線検出手段によって陽電子線源で生成された陽電子が消滅するときに発生する放射線を検出すると共に、陽電子検出手段によって陽電子線源で生成された陽電子のうち被測定体に入射されなかった陽電子を検出する検出工程と、検出工程で得られた放射線検出手段の検出結果と、陽電子検出手段の検出結果に基づいて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出する算出工程と、を有している。そして、算出工程では、放射線検出手段で検出される放射線のうち、陽電子検出手段で検出された陽電子が消滅したときに発生したと推定される放射線を除いて、被測定体内における陽電子の消滅特性を算出する。この方法によっても、上記の陽電子消滅特性測定装置と同様に、被測定体から試験片を切り出さなくても陽電子の消滅特性を精度よく算出することができる。
【図面の簡単な説明】
【００１５】
【図１】第１実施形態に係る陽電子消滅特性測定装置の構成を示す斜視図。
【図２】陽電子検出ユニットの分解斜視図。
【図３】演算装置の構成を示す機能ブロック図。
【図４】陽電子検出ユニットの検出結果に基づいてノイズを除去する処理を説明するための図（その１）。
【図５】陽電子検出ユニットの検出結果に基づいてノイズを除去する処理を説明するための図（その２）。
【図６】陽電子寿命を測定した一例を示す図。
【図７】第２実施形態に係る陽電子消滅特性測定装置の構成を示す斜視図。
【図８】第２実施形態に係る演算装置の構成を示す機能ブロック図。
【図９】第２実施形態に係る陽電子消滅特性測定装置において、陽電子検出器の検出結果に基づいてノイズを除去する処理を説明するための図。
【発明を実施するための形態】
【００１６】
（第１実施形態）  本実施形態に係る陽電子消滅特性測定装置１０は、陽電子が生成される際に発生するγ線（１．２７ＭｅＶ）と、陽電子が消滅する際に発生するγ線（５１１ｋｅＶ）を検出し、その時間差から被測定体内の陽電子の寿命を測定する装置である。図１に示されるように、陽電子消滅特性測定装置１０は、第１γ線検出器１２と、第２γ線検出器１４と、陽電子検出器４０と、演算装置５０を有している。
【００１７】
第１γ線検出器１２は、陽電子が生成される際に発生するγ線（１．２７ＭｅＶ）を検出する。第１γ線検出器１２は、例えば、γ線の入射によりシンチレーション光を放出するシンチレータと、そのシンチレーション光を電気信号に変換する光電子増倍管とで構成してもよい。第１γ線検出器１２は、演算装置５０に接続されている。第１γ線検出器１２で陽電子が生成される際に発生するγ線（１．２７ＭｅＶ）を検出すると、第１γ線検出器１２から演算装置５０にパルス状の電気信号が出力される。
【００１８】
第２γ線検出器１４は、陽電子が消滅する際に発生するγ線（５１１ｋｅＶ）を検出する。第２γ線検出器１４も、第１γ線検出器１２と同様に構成してもよい。第２γ線検出器１４は、演算装置５０に接続されている。第２γ線検出器１４で陽電子が消滅する際に発生するγ線（５１１ｋｅＶ）を検出すると、第２γ線検出器１４から演算装置５０にパルス状の電気信号が出力される。第１γ線検出器１２と第２γ線検出器１４は取付台１６に取付けられ、被測定体Ｓの測定面に対して対向する位置に配置される。
【００１９】
陽電子検出器４０は、図２に示されるように、光電子増倍管４１と、この光電子増倍管４１の受光面に取付けられた陽電子検出ユニット４２を備えている。陽電子検出ユニット４２は、陽電子線源４２４と、薄膜遮光カバー４２３と、陽電子検出用のシンチレータ４２２と、集光器４２１を備えている。薄膜遮光カバー４２３は、シンチレータ４２２に外部の光が侵入することを遮断する。測定時には、薄膜遮光カバー４２３は、被測定体Ｓの測定面に密着するように配置される。シンチレータ４２２は、陽電子が入射することによりシンチレーション光を放出する。集光器４２１は、シンチレータ４２２から放出されるシンチレーション光を集光し、光電子増倍管４１の受光面に導く。光電子増倍管４１は、集光器４２１で集光されたシンチレーション光を電気信号に変換する。光電子増倍管４１からの電気信号は演算装置５０に入力される。
【００２０】
陽電子線源４２４は、薄膜遮光カバー４２３とシンチレータ４２２の間に配置される。すなわち、陽電子線源４２４は、薄膜遮光カバー４２３とシンチレータ４２２に挟まれる。このため、陽電子線源４２４から放出される陽電子は、薄膜遮光カバー４２３かシンチレータ４２２のいずれかに入射することとなる。薄膜遮光カバー４２３に陽電子が入射すると、その陽電子は薄膜遮光カバー４２３を通って被測定体Ｓに入射される。一方、シンチレータ４２２に陽電子が入射すると、シンチレータ４２２からシンチレーション光が放出されると共に、シンチレータ４２２の内部又はシンチレータ４２２の外部（すなわち、被測定体Ｓ以外）で陽電子が消滅する。シンチレータ４２２からのシンチレーション光は、集光器４２１を介して光電子増倍管４１に入射する。これにより、光電子増倍管４１から演算装置５０に電気信号が出力されることとなる。
【００２１】
ここで、陽電子線源４２４には、22Naや68Geなどの陽電子線源（陽電子放出核種）を用いることができる。また、陽電子線源４２４は、１つの陽電子が発生してから消滅するまでの間に、他の陽電子が発生しないような弱い陽電子線源とされる。これによって、複数の陽電子が同時に存在し、陽電子の発生時刻と消滅時刻が特定できないといった事態の発生を防止することができる。
【００２２】
演算装置５０は、ＣＰＵ，ＲＯＭ，ＲＡＭを備えたコンピュータやプロセッサと、デジタルオシロスコープやＮＭＩモジュール等の専用回路によって構成することができる。演算装置５０は、第１γ線検出器１２と第２γ線検出器１４に接続される第１信号処理部２０と、陽電子検出器４０に接続される第２信号処理部３０を備えている。第２信号処理部３０は、陽電子検出器４０（具体的には、光電子増倍管４１）から出力される電気信号を処理し、陽電子検出器４０に陽電子が入射した時刻を特定する。第２信号処理部３０で特定された時刻は、第１信号処理部２０に入力される。
【００２３】
第１信号処理部２０は、図３に示すように、陽電子発生時刻特定部２１と、陽電子消滅時刻特定部２２と、時刻差算出部２３と、ノイズ情報除外部２４と、陽電子寿命算出部２５を備えている。陽電子発生時刻特定部２１は、第１γ線検出器１２からの信号に基づいて、陽電子線源４２４で陽電子が発生した時刻を特定する。陽電子消滅時刻特定部２２は、第２γ線検出器１４からの信号に基づいて、陽電子が消滅した時刻を特定する。時刻差算出部２３は、陽電子発生時刻特定部２１で特定された時刻と、陽電子消滅時刻特定部２２で特定された時刻の時刻差から、陽電子が生存していた時間を算出する。陽電子発生時刻特定部２１と陽電子消滅時刻特定部２２と時刻差算出部２３とは、従来公知の陽電子消滅特性測定装置の対応部分と同様に構成することができる。
【００２４】
ノイズ情報除外部２４は、第２信号処理部３０で特定された時刻（すなわち、シンチレータ４２２に陽電子が入射した時刻）から、時刻差算出部２３で算出された時刻差のうち、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子に係るものを除外する。すなわち、図５に示すように、陽電子線源４２４から放出される陽電子が被測定体Ｓ（サンプル）に入射すると、被測定体内で消滅し、γ線（５１１ｋｅＶ）が発生する。一方、陽電子線源４２４から放出される陽電子がシンチレータ４２２に入射すると、シンチレーション光を発生すると共に、被測定体Ｓ以外で消滅して、γ線（５１１ｋｅＶ）が発生する。したがって、陽電子が発生したときのγ線（１．２７ＭｅＶ）が検出され、次に、シンチレーション光が検出され、その後、陽電子が消滅したときのγ線（５１１ｋｅＶ）が検出された場合は、陽電子線源４２４から放出される陽電子がシンチレータ４２２に入射したと特定することができる。一方、陽電子が発生したときのγ線（１．２７ＭｅＶ）が検出され、次に、シンチレーション光が検出されずに、陽電子が消滅したときのγ線（５１１ｋｅＶ）が検出された場合は、陽電子線源４２４から放出される陽電子が被測定体Ｓ（サンプル）に入射したと特定することができる。例えば、図４（ａ）に示すように、陽電子発生時刻ｔ１と陽電子消滅時刻ｔ２の間に、陽電子検出器４０で陽電子が検出されていないとき（すなわち、シンチレーション光が検出されていないとき）は、陽電子発生時刻ｔ１と陽電子消滅時刻ｔ２は有効なデータとする。そして、その時刻差（ｔ２−ｔ１）は、被測定体Ｓにおける陽電子の寿命を算出するために用いられる。一方、図４（ｂ）に示すように、陽電子発生時刻ｔ３と陽電子消滅時刻ｔ５の間の時刻ｔ４に、陽電子検出器４０で陽電子が検出されているとき（すなわち、シンチレーション光が検出されているとき）は、陽電子発生時刻ｔ３と陽電子消滅時刻ｔ５は無効なデータとして、被測定体Ｓにおける陽電子の寿命を算出するためのデータから除外する。なお、陽電子発生（時刻ｔ３）と陽電子検出（時刻ｔ４）と陽電子消滅（時刻ｔ５）は、極めて短い期間の間に発生する。このため、陽電子発生時刻ｔ３と陽電子検出時刻ｔ４との時間差が所定の第１時間差内となるときは、陽電子発生時刻ｔ３とその後に検出される陽電子消滅時刻ｔ５は無効なデータとして除外してもよい。あるいは、陽電子検出時刻ｔ４と陽電子消滅時刻ｔ５との時間差が所定の第２時間差内となるときは、陽電子発生時刻ｔ３と陽電子消滅時刻ｔ５は無効なデータとして除外してもよい。
【００２５】
陽電子寿命算出部２５は、ノイズ情報除外部２２でノイズが除外され、被測定体Ｓに入射された陽電子の生存時間から、被測定体Ｓにおける陽電子の寿命を算出する。陽電子寿命算出部２５は、従来の陽電子消滅特性測定装置の対応部分と同様に構成することができる。
【００２６】
次に、上述した陽電子消滅特性測定装置１０を用いて、被測定体Ｓにおける陽電子寿命を測定する手順について説明する。まず、被測定体Ｓに対して陽電子検出器４０をセットする。具体的には、薄膜遮光カバー４２３が被測定体Ｓの測定面に密着するように、陽電子検出器４０を被測定体Ｓに取付ける。これによって、陽電子線源４２４は、被測定体Ｓと陽電子検出部（シンチレータ４２２）とで挟まれた状態となる。次いで、第１γ線検出器１２と第２γ線検出器１４を被測定体Ｓに対向する位置にセットする。第１γ線検出器１２及び第２γ線検出器１４のセットが終わると、演算装置５０を作動させて、陽電子寿命の測定を開始する。
【００２７】
陽電子線源４２４で陽電子が生成されると、そのときに発生するγ線（１．２７ＭｅＶ）は、第１γ線検出器１２で検出される。第１信号処理部２０は、第１γ線検出器１２からの信号に基づいて、陽電子が生成した時刻を特定する。陽電子線源４２４で生成された陽電子は、被測定体Ｓか、シンチレータ４２２に入射する。被測定体Ｓに入射した陽電子は、適当な時間を経た後に電子と結合して消滅し、γ線（５１１ｋｅＶ）を発生させる。このγ線（５１１ｋｅＶ）は、第２γ線検出器１４によって検出される。第１信号処理部２０は、第２γ線検出器１４からの信号に基づいて陽電子が消滅した時刻を特定し、その時間差から陽電子の生存時間を算出する。
【００２８】
一方、シンチレータ４２２に入射した陽電子は、シンチレーション光を発生させ、その後、被測定体Ｓ以外で消滅し、γ線（５１１ｋｅＶ）を発生させる。シンチレーション光は、集光器４２１によって光電子増倍管４１の受光面に集められ、光電子増倍管４１によって電気信号に変換される。第２信号処理部３０は、光電子増倍管４１からの電気信号に基づいて、陽電子がシンチレータ４２２に入射した時刻を特定する。また、被測定体Ｓ以外で陽電子が消滅した際に発生するγ線（５１１ｋｅＶ）は、第２γ線検出器１４によって検出される。このため、被測定体Ｓに入射されなかった場合も、第１信号処理部２０で時刻差が算出されることとなる。ただし、第２信号処理部３０で算出された時刻と、陽電子の発生時刻と、陽電子の消滅時刻の関係から、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子に関するデータは除外される。このため、第１信号処理部２０は、被測定体Ｓに入射された陽電子から得られたデータのみに基づいて、陽電子の寿命を算出する。
【００２９】
上述した説明から明らかなように、本実施形態の陽電子消滅特性測定装置１０では、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子を陽電子検出器４０で検出し、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子が発生させる放射線をノイズとして除去する。このため、陽電子線源４２４を被測定体Ｓで挟み込むような状態としなくても、被測定体Ｓの陽電子消滅特性を精度よく算出することができる。また、陽電子線源４２４と被測定体Ｓの間には陽電子検出用のシンチレータ４２２が配置されないため、被測定体Ｓに照射される陽電子が減少することを防止することができる。
【００３０】
ここで、陽電子寿命を測定した一例を、図６を参照して説明する。図６において、実施例は、陽電子検出器４０で検出した陽電子により得られたデータ（ノイズ）を除去した測定結果である。一方、比較例は、陽電子検出器４０で検出した陽電子により得られたデータ（ノイズ）を除去しなかった測定結果である。図６から明らかなように、比較例では、陽電子検出器４０で検出した陽電子により得られたデータを除去していないため、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子の寿命まで含まれ、測定結果には多くのノイズ成分が含まれている。一方、実施例では、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子の寿命データが除外されるため、測定結果からノイズ成分が除去されている。
【００３１】
なお、上述した実施形態では、陽電子が生成する際のγ線（１．２７ＭｅＶ）と、陽電子が消滅する際のγ線（５１１ｋｅＶ）を、異なるγ線検出器で検出する構成であったが、このような構成には限られない。例えば、陽電子が生成する際のγ線（１．２７ＭｅＶ）と、陽電子が消滅する際のγ線（５１１ｋｅＶ）を１つのγ線検出器で検出し、これらを処理することによって、陽電子の生成時刻、消滅時刻及びその時刻差を求めるようにしてもよい。
【００３２】
（第２実施形態）  第２実施形態に係る陽電子消滅特性測定装置９０は、陽電子が消滅する際に発生するγ線のエネルギーを検出し、その検出されたγ線のエネルギースペクトルの分布から、被測定体のドップラーブロードニングを算出する装置である。図７に示すように、陽電子消滅特性測定装置９０は、γ線検出器１８と、陽電子検出器４０と、演算装置７０を有している。陽電子検出器４０と演算装置７０を構成する第２信号処理部３０は、第１実施形態の対応する部分と同一の構成とされている。以下、第１実施形態と異なる部分についてのみ説明する。
【００３３】
γ線検出器１８は、陽電子が消滅する際に発生するγ線（５１１ｋｅＶ）のエネルギーを検出する。γ線検出器１８には、ＧｅＳＳＤ等を用いることができる。γ線検出器１８は、陽電子検出器４０がγ線検出器１８と被測定体Ｓとで挟まれるように、被測定体Ｓに対向した位置に配置される。γ線検出器１８で検出されたエネルギーは、第３信号処理部６０に入力される。
【００３４】
第３信号処理部６０は、図８に示すように、陽電子消滅時刻特定部６２と、ノイズ情報除外部６４と、スペクトル特性算出部６６を備えている。陽電子消滅時刻特定部６２は、γ線検出器１８からの信号に基づいて、陽電子が消滅した時刻を特定する。ノイズ情報除外部６４は、第２信号処理部３０で特定された時刻（すなわち、シンチレータ４２２に陽電子が入射した時刻）と、陽電子消滅時刻特定部６２で特定された消滅時刻から、検出されたγ線が、被測定体Ｓで消滅することにより発生したものか、被測定体Ｓ以外で消滅することにより発生したものかを判定する。そして、被測定体Ｓ以外で消滅したと判定すると、そのデータをスペクトル特性の算出のためのデータから除外する。具体的には、陽電子検出器４０で陽電子が検出された時刻の直後に生じた陽電子の消滅を、被測定体Ｓ以外での陽電子の消滅として、データから除外する。例えば、図９に示すように、時刻ｔ１で陽電子が検出され、時刻ｔ２、ｔ３で陽電子の消滅が検出されたとする。この場合、時刻ｔ２での陽電子の消滅は被測定体Ｓ以外での陽電子の消滅であると判定し、時刻ｔ３での陽電子の消滅は被測定体Ｓでの陽電子の消滅であると判定する。そして、被測定体Ｓ以外での陽電子の消滅に係るデータを、スペクトル特性の算出のためのデータから除外する。スペクトル特性算出部６６は、ノイズ情報除外部６４でノイズが除去されたデータに基づいて、γ線のエネルギースペクトル分布を算出し、そのエネルギースペクトル分布に基づいてＳパラメータを算出する。
【００３５】
なお、図９に示す陽電子検出（時刻ｔ１）と陽電子消滅（時刻ｔ２）は、極めて短い期間の間に発生する。このため、ノイズ情報除外部６４は、陽電子検出時刻ｔ１と陽電子消滅時刻ｔ２との時間差が所定の第３時間差内となるときに、陽電子消滅時刻ｔ２におけるγ線のデータは無効なデータとして除外してもよい。
【００３６】
上述した説明から明らかなように、第２実施形態の陽電子消滅特性測定装置９０でも、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子を陽電子検出器４０で検出し、被測定体Ｓに入射されなかった陽電子が消滅する際に発生する放射線をノイズとして除去する。このため、陽電子線源４２４を被測定体Ｓで挟み込むような状態としなくても、被測定体Ｓの陽電子消滅特性（Ｓパラメータ）を精度よく算出することができる。
【００３７】
以上、本発明の具体例を詳細に説明したが、これらは例示にすぎず、特許請求の範囲を限定するものではない。特許請求の範囲に記載の技術には、以上に例示した具体例を様々に変形、変更したものが含まれる。
【００３８】
本明細書または図面に説明した技術要素は、単独であるいは各種の組み合わせによって技術的有用性を発揮するものであり、出願時請求項記載の組み合わせに限定されるものではない。また、本明細書または図面に例示した技術は複数目的を同時に達成するものであり、そのうちの一つの目的を達成すること自体で技術的有用性を持つものである。
【符号の説明】
【００３９】
１０  陽電子消滅特性測定装置
１２  第１γ線検出器
１４  第２γ線検出器
４０  陽電子検出器
４１  光電子増倍管
４２  陽電子検出ユニット
４２１  集光器
４２２  陽電子検出用シンチレータ
４２３  薄膜遮光カバー
４２４  陽電子線源
２０  第１信号処理部
３０  第２信号処理部
５０  演算装置
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図５】
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【図６】
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