【事件の表示】
　特願２００１−　８０９２０「勾配エコーを伴う磁気共鳴画像形成におけるＴ２コントラスト」拒絶査定不服審判事件〔平成１３年１２月１８日出願公開、特開２００１−３４６７７４〕について、次のとおり審決する。
【結　論】
　本件審判の請求は、成り立たない。
【理　由】
第１　手続の経緯
　本願は、平成１３年３月２１日（パリ条約による優先権主張平成１２年３月２１日、米国、平成１２年１１月１日、米国）の出願であって、平成２１年６月１８日付けで拒絶査定され、これに対し、同年１０月２３日に拒絶査定不服の審判が請求された後、当審において、平成２２年４月１４日付けで拒絶理由を通知したところ、平成２２年７月１６日及び同年８月１８日付けで各々１ヶ月の期間延長請求がなされ、同年９月１７日付けで意見書及び手続補正書が提出されたものである。
　　
第２　本願発明について
　　
１　本願発明
　本願の請求項１〜２１に係る発明は、平成２２年９月１７日付けの手続補正書で補正された明細書及び図面の記載からみて、その特許請求の範囲の請求項１〜２１に記載された事項により特定されるものと認められ、その内の請求項１に係る発明（以下、「本願発明」という。）は、以下のとおりのものである。　
   　
「【請求項１】磁気共鳴画像形成装置を制御する方法（１４０）であって、
　ＲＦコイル（５６）とコンピュータ・システム（２０）とにより、パルス・シーケンス（８０、１１０）の中の一連の読出し勾配パルスから複数の組のＭＲデータを取得するステップ（１４８）と、
　前記コンピュータ・システム（２０）により、磁場の不均一性を補正するように構成された勾配エコー時間の非線形関数Ｆ（ＴＥ）を含む式に前記ＭＲデータを当てはめるステップ（１５６）と、
　前記当てはめるステップ（１５６）の結果を使用して、前記コンピュータ・システム（２０）により、Ｓ（０）画像およびＴ２画像を作成するステップ（１５８）と、
を含んでおり、前記パルス・シーケンス（８０、１１０）は先行するスピン・エコー・パルスなしに前記一連の読出し勾配パルスを有する方法。」
   　
２　引用例記載の発明
（１）当審における拒絶理由通知で引用され、本願の優先権主張の日前に頒布された刊行物であるDmitriy A. Yablonskiy，「Quantitation of Intrinsic Magnetic Susceptibility-Related Effects in a Tissue Matrix. Phantom Study」，Magn. Reson. Med.，Vol.39 No.3，pp.417-428, １９９８年発行，（以下、「引用例１」という。）には、図面とともに次の事項が記載されている。なお、原文とともに、当審による翻訳文を示す。
    
（１−ア）「As a result, the total FID signal, which is the sum of FID signals from all subvoxels, can be presented as a product of a signal that would exist in the absence of macroscopic field inhoinogeneities, Eq. [2], times the function, F(t), that represents relative signal attenuation caused by macroscopic field inhomogeneities:
   F(t)=(1/V)Integral exp[- i・γ・bmacro(r)・t]・dr    [15](Integralは、積分記号を意味し、r及びdrのrは、ベクトル表記）
The integral in Eq. [15] is taken over the voxel volume, V, occupied by the system. The important property of this function is that its magnitude is an even function of its argument: |F(-t)|=|F(t)|. 」（第４２０頁右欄第７〜１８行）
（訳文）「結果として、全サブボクセルからのＦＩＤ信号の合計である全ＦＩＤ信号は、第２式で表される巨視的な場の不均一性が存在していないであろう信号に、巨視的な場の不均一性による相対的な信号減衰を表す関数Ｆ（ｔ）を掛けたものである。
   F(t)=(1/V)Integral exp[- i・γ・bmacro(r)・t]・dr    [15](Integralは、積分記号を意味し、r及びdrのrは、ベクトル表記）
第１５式の積分はシステムに占めるボクセル体積Ｖに対して行われる。この関数の重要な特性は、|F(-t)|=|F(t)|となる偶関数であることである。」
　　
（１−イ）「Sampling of the FID Signal?GESFID Approach
To show experimentally that Eq. [6] is valid for the different geometrical models we developed, we conducted three experiments. In the first experiment, the first phantom was placed in a magnet with the main axis of the tube oriented perpendicular to the external magnetic field B0(以下、「B0」は、ベクトル表記）. In the second experiment, the second phantom was placed in a magnet with the direction of the filaments perpendicular to the extenal magnetic field B0. In the third experirnent, we again used the second phantom, but with the direction of filaments forming a 50°angle to the external magnetic field B0.
  To sample the signal for these three experiments, we used a GESFID(gradient echo sampling of FID)sequence, depicted in Fig. 4a. Note that this sequence is an imaging version of the sequence in Fig. lb. The gradient echo train in the GESFID sequence consisted of 10 gradient echoes (sufficient amount to minimize the measurement error, as described below in the RESULTS, DISCUSSION, and APPENDIX). Such structure of the sequence allows simultaneous acquisition of 10 images corresponding to different gradient TEs. The signal was sampled only in the presence of positive readout gradients. This was especially important in the presence of the macroscopic static magnetic field inhomogeneities that differently distort images collected in the presence of sign-alternating readout gradients. The separation between gradient echoes was 6 ms and the bandwidth was 260 Hz per voxel. Coronal slices(with respect to the magnetic field axis) were acquired with a 15 mm thickness and in-plane resolution 2×2 mm. These parameters were chosen to insure a sufficiently large (at least 10) number of filaments inside a voxel. The full experiment took 2 min to acquire.」（第４２２頁左欄第３０行〜右欄第３行）
（訳文）「ＦＩＤ信号のサンプリング−ＧＥＳＦＩＤアプローチ
第６式が我々が展開した異なる幾何学モデルに対して有効であることを実験的に示すために、３つの実験を行った。第１の実験では、第１のファントムを外部磁場B0に垂直な方向にチューブの主軸を合わせるようにして磁石の中に設置した。第２の実験では、第２のファントムを外部磁場 B0に垂直な方向を繊維状体の方向とするようにして磁石の中に設置した。第３の実験では、第２のファントムを再度利用し、外部磁場B0に対して繊維状体が５０°を向くようにした。
　３つの実験に対する信号をサンプリングするために、我々は、第４ａ図に示されるＧＥＳＦＩＤ（ＦＩＤの勾配エコーサンプリング）シーケンスを用いた。このシーケンスは、第１ｂ図の画像版である。ＧＥＳＦＩＤでの勾配エコー列は、１０の勾配エコーからなる（結果、議論、付録で述べるように、測定誤差を最小にするのに十分な量である）。このシーケンスの構造は、異なる勾配のＴＥに相当する１０枚の画像を同時に得ることができる。ここでの信号は、正値の読み出し勾配エコーがあるときにのみサンプリングされる。符号が交流状な読み出し勾配エコーの存在下で画像を異なったものに歪める巨視的な静磁場の不均一性があったときに、特に重要なことであった。勾配エコー間の分離は、６ｍｓであり、バンド幅は１ボクセルあたり２６０Ｈｚである。（磁場軸に対する）冠状スライスは、１５ｍｍの厚さで面内の解像度は２×２ｍｍである。これらのパラメータは、ボクセルに含まれる繊維状体が十分な量（少なくとも１０）となるように選択された。実験全体は２分かかった。」
  　
（１−ウ）「Data Processing
To analyze the data, the set of gradient-echo magnitude images for each experiment was arranged in a time-ascended order. Then arrays of signal intensity versus time were created for each pixel, allowing for pixel-wise data analyses.
  As already mentioned, the separation of the two regimes in signal behavior is very important to properly analyze the data. A sample of an FID signal from the first phantom derived from a 5×5 pixels region of interest (ROI) placed in the middle of the phantom (area with the filaments) is shown in Fig. 5 (stars). The solid line in this figure represents the curve obtained by fitting the last six experimental data values to a theoretical curve (see below, Eq.[22], and the DISCUSSION for the details). One can clearly see that the experimental data merge with their long-time asymptote at t = 18 ms. This time was chosen to represent the transition from quadratic exponential to linear exponential signal behavior (1.5 tc in Fig. la) for processing the data obtained from the first phantom. The same preliminary estimate was then done for all other experiments discussed below. The transition time for the second phantom with filaments perpendicular to the external magnetic field was about 12 ms and for the 50°orientation, it was about 18 ms.
  Figure 5 also represents the signal sample (circles) from the ROI located near the surface of the phantom and containing water only. The dashed line in this graph was obtained, as above, by fitting the last six experimental data to a theoretical curve, Eq. [22]. One can clearly see that in this base, the long-time asymptote (dashed line) coincides with the experimental data for all times. This results from the fact that the nonlinear behavior of the signal from this ROI is due only to macroscopic field inhomogeneities, whereas in the previous case (Fig. 5, stars) the nonlinearity is due to both macroscopic and mesoscopic field inhomogeneities. The data from Fig. 5 also suggest that our theoretical model adequately accounts for macroscopic field inhomogeneities.
  For the FID experiment, the signal S(0) was measured directly (GESFID, see Fig. 4a). The data in the time interval A from Fig. la were collected and fitted pixe-wise to a quadratic with respect to t expression (analogous to Eq. [21a]):
   ln S(t)fit = c1 - b1・t - a1・t2   in A　 [22]
The volume fraction ζ was then determined for each pixel as
　　ζ = c1 - ln S(0) 　　　　　　　[23]
(see Eq. [6]) and the results were displayed as ζmaps. 」（第４２３頁左欄第１１行〜右欄第２２行）
（訳文）「データ処理
　データ解析のために、各実験での勾配エコーの絶対値画像セットが時間の昇順で並べられる。このとき、ピクセル毎のデータ解析を可能にするために、時間に対する信号強度の行列はピクセル毎に作成される。
　既に述べたように、信号応答における２つの系を分離することは、適切にデータを解析するために重要なことである。ファントムの中央（繊維状体のある位置）に位置する５×５ピクセルの関心領域での第１のファントムからのＦＩＤ信号のサンプルを第５図（星印）に示す。この図の実線は、理論曲線（第２２式参照、詳細は議論の部分に記す。）に最新の６つの実験データ値をフィッティングして得た曲線を表している。実験データは、t=18msにおいてフィッティング曲線と同化していることが明らかである。この時間は、第１のファントムから得られたデータ処理のために２次指数型から線形指数型の信号応答への遷移（第１図の1.5 tc）を示すために選択したものである。以下で論ぜられる他の全ての実験に対して同様な事前評価を行った。外部磁場に垂直な方向に繊維状体を配置した第２のファントムでの遷移時間は約１２ｍｓであり、同様に５０°の角度で配置したものでは遷移時間は約１８ｍｓであった。
　第５図は、ファントムの表面近傍にあり、水のみを含む関心領域からの信号サンプル（丸印）を表している。グラフ上の点線は、前述同様第２２式の理論曲線に最新の６つの実験データをフィッティングしたものである。ここで、フィッティング曲線は、全ての実験データと一致していることが明らかに読み取れる。前述のケース（第５図の星印）では、非線形性は巨視的及び中間視的な場の不均一性によるものであったのに対し、この場合では関心領域からの信号の非線形反応が巨視的な場の不均一性にのみ依存するという事実によるものである。
　第５図からのデータは、理論モデルが適切に巨視的な場の不均一性を説明していることを示唆している。
　ＦＩＤ実験に関して、信号S(0)は、直接に測定される（ＧＥＳＦＩＤ、第４ａ図参照）。第１ａ図において時間間隔がＡとなるデータが収集され、ｔの２次式（第２１ａ式に類似する）にピクセルの点からフィッティングが行われる。
   ln S(t)fit = c1 - b1・t - a1・t2   in A 　[22]
　体積単位ζは、ピクセル毎に次の式で表される。
　　ζ = c1 - ln S(0) 　　　　　　　[23]
（第６式参照）ここの結果はζマップに表わされる。」
  　
（１−エ）「DISCUSSION
All the above in vitro experimental findings agree with our theoretical predictions.
・・・（中略）・・・
Equations [28]-[32] provide the necessary tests to determine whether the static dephasing regime is applicable to a given situation. Here we stress again that high external magnetic field, B0, large susceptibility differences, Δχ, and large-size susceptibility inclusions favor the static dephasing regime.」（第４２６頁左欄第５８行〜第４２７頁第１６行）
（訳文）「考察
上記インビトロでの実験的発見は、我々の理論的予測に一致している。
・・・（中略）・・・
第２８から３２式は、必要な試験により静的分散系が与えられた条件に対して適用されるかどうかを決定するために提供される。ここで、高い外部磁場B0、高い磁化率の差Δχや大型の磁性含有物といったものが、静的分散系に有利に働くことを再度強調する。」
　
（１−オ）第４図ａには、次の表題とともに、ＭＲＩ信号のＦＩＤ部のピクセル単位でのサンプリングを行うために設計されたＧＥＳＦＩＤシーケンスの図が記載されている。
「FIG. 4.(a) Schematic structure of the GESFID sequence designed to give pixel-wise sampling of the FID part of an MRI signal. Note that the shaded part of the slice-selection gradient is implemented to rephase the magnetization of the slice that has been dephased during the α excitation pulse. It is placed after 180°pulse for two reasons. First, it allows one to make the preparation time, 2τ, shorter. Second, it serves as an extended crusher for the 180°pulse.」
（訳文）「第４図a　ＭＲＩ信号のＦＩＤ部分のピクセル単位でのサンプリングを行うために設計されたＧＥＳＦＩＤシーケンスの図。スライス選択勾配（ＧＳ）の影付き部分は、α励起パルスの間に位相ずれを起こしたスライスの磁化を位相が戻るために投入されていることを表している。２つの理由により、この部分は、１８０°パルスの後の位置にある。第１には、準備時間２τを短くするため。第２には、１８０°パルスに対する拡張クラッシャーとして機能している。」
　
　上記摘記事項（１−ア）の「ＦＩＤ信号は、第２式で表される巨視的な場の不均一性が存在していないであろう信号に、巨視的な場の不均一性による相対的な信号減衰を表す関数Ｆ（ｔ）を掛けたもの」の記載、及び、上記摘記事項（１−ウ）、（１−エ）からみて、
ＦＩＤ信号における磁場の不均一性に係る成分を、測定条件に応じた適切な関数を選択してフィッティングすべきであることが読み取れる。
  　　
　上記摘記事項（１−オ）の図の表題、図中の「ＲＦ」及び「π」の記載、及び、技術常識からみて、ＧＥＳＦＩＤシーケンスは、ＲＦコイルを用い、１８０°パルスを有するシーケンスであることが読み取れる。
　　
　上記摘記事項（１−イ）の「ＧＥＳＦＩＤでの勾配エコー列は、１０の勾配エコーからなる（結果、議論、付録で述べるように、測定誤差を最小にするのに十分な量である）。このシーケンスの構造は、異なる勾配のＴＥに相当する１０枚の画像を同時に得ることができる。」の記載、及び、上記摘記事項（１−ウ）のデータ処理の記載からみて、フィッティングの結果を使用して、画像を作成することが読み取れる。
　　
　これらの記載事項によると、引用例１には、以下の発明（以下、「引用例１発明」という。）が記載されていると認められる。
　　
「ＭＲＩ信号を扱う方法であって、ＲＦコイルとコンピュータ・システムとにより、ＦＩＤの勾配エコーサンプリングの１８０°パルスを有するシーケンスの中の一連の読出し勾配エコーから複数のデータを取得し、
　ＦＩＤ信号における磁場の不均一性に係る成分を、測定条件に応じて適切な関数を選択し、非線形関数の式に前記データをフィッティングし、
　前記フィッティングの結果を使用して、画像を作成する方法。」
　　
３　対比
　本願発明と引用例１発明とを対比する。
（１）引用例１発明の「ＦＩＤの勾配エコーサンプリングのシーケンス」、「勾配エコー」、「データ」は、機能・構成からみて、本願発明の「パルス・シーケンス」、「勾配パルス」、「ＭＲデータ」に各々相当する。
　　
（２）引用例１発明の「ＲＦコイルとコンピュータ・システムとにより、ＦＩＤの勾配エコーサンプリングの１８０°パルスを有するシーケンスの中の一連の読出し勾配エコーから複数のデータを取得」することは、パルスシーケンスをコンピュータにより制御することが例示するまでもない技術常識であること、及び、「１８０°パルス」が「パルスシーケンスにおけるスピン・エコー・パルス」を表すという技術常識からみて、本願発明の「ＲＦコイルとコンピュータ・システムとにより、パルス・シーケンスの中の一連の読出し勾配パルスから複数の組のＭＲデータを取得するステップ」及び「前記パルス・シーケンス（８０、１１０）は先行するスピン・エコー・パルスなしに前記一連の読出し勾配パルスを有する」こととの間で、「ＲＦコイルとコンピュータ・システムとにより、パルス・シーケンスの中の一連の読出し勾配パルスから複数の組のＭＲデータを取得するステップ」という点で共通する。
　　
（３）引用例１発明の「ＦＩＤ信号における磁場の不均一性に係る成分を、測定条件に応じて適切な関数を選択し、非線形関数の式に前記データをフィッティング」することは、各種演算処理をコンピュータが行うことは例示するまでもない技術常識であること、及び、その機能・構成からみて、本願発明の「前記コンピュータ・システムにより、磁場の不均一性を補正するように構成された勾配エコー時間の非線形関数Ｆ（ＴＥ）を含む式に前記ＭＲデータを当てはめるステップ」との間で、「前記コンピュータ・システムにより、磁場の不均一性を補正するように構成されたエコー時間の非線形関数Ｆ（ＴＥ）を含む式に前記ＭＲデータを当てはめるステップ」である点で共通する。
　
（４）引用例１発明の「前記フィッティングの結果を使用して、画像を作成する」ことと、本願発明の「前記当てはめるステップの結果を使用して、前記コンピュータ・システムにより、Ｓ（０）画像およびＴ２画像を作成するステップ」とは、「前記当てはめるステップの結果を使用して、前記コンピュータ・システムにより、画像を作成するステップ」という点で共通する。
　
（５）引用例１発明の「ＭＲＩ信号を扱う方法」は、全体の機能・構成からみて、本願発明の「磁気共鳴画像形成装置を制御する方法」に相当する。
　　　　
  以上、（１）〜（５）の考察から、両者は、
　　
（一致点）
 「磁気共鳴画像形成装置を制御する方法であって、
　ＲＦコイルとコンピュータ・システムとにより、パルス・シーケンスの中の一連の読出し勾配パルスから複数の組のＭＲデータを取得するステップと、
　前記コンピュータ・システムにより、磁場の不均一性を補正するように構成されたエコー時間の非線形関数Ｆ（ＴＥ）を含む式に前記ＭＲデータを当てはめるステップと、
　前記当てはめるステップの結果を使用して、前記コンピュータ・システムにより、画像を作成するステップと、を含む方法」
　　
である点で一致し、次の点で相違する。
  　　
（相違点１）
　コンピュータ・システムにより画像を作成するステップが、本願発明では、「Ｓ（０）画像およびＴ２画像を作成する」ものであるのに対し、引用例１発明では、「画像を作成する」ものであり、どのような種類の画像を作成するかが不明である点。
  　
（相違点２）
　パルス・シーケンスが、本願発明では、「先行するスピン・エコー・パルスなしに前記一連の読出し勾配パルスを有する」のに対し、引用例１発明では、「１８０°パルスを含むもの」であり、即ち、本願発明では、明細書【００２３】に記載された実施例のような勾配エコー画像法に用いるパルスシーケンスのようにスピン・エコー・パルスを有さないものであるのに対し、引用例１発明では、「スピン・エコー・パルス」に相当する「１８０°パルス」を有するものである点。
　そして、上記の点に関連して、「コンピュータ・システムにより、磁場の不均一性を補正するように構成されたエコー時間の非線形関数Ｆ（ＴＥ）を含む式に前記ＭＲデータを当てはめるステップ」におけるエコー時間が、本願発明では、「勾配エコー時間」であるのに対し、引用例１発明では、ＦＩＤ信号に関係するものである点。
　
４　判断
（１）上記（相違点１）について検討する。
　ＭＲＩの画像処理の技術分野において、ＭＲ信号をもとに、Ｓ（０）画像やＴ２画像を作成することは、例示するまでもない周知の技術である。
　したがって、引用例１発明の画像として、周知のＳ（０）画像やＴ２画像を採用して、本願発明のように構成することは、当業者であれば容易になし得たことである。
　
（２）上記（相違点２）について検討する。
　ＭＲＩの技術分野において、パルスシーケンスとして、勾配エコー画像法に用いるパルスシーケンスのようにスピン・エコー・パルスを有さないものは、周知のものである。
　
　例えば、特開平１０−６６６８５号には、
「【００１７】引き続いて図１に関し、さらに図２に関し、シーケンス制御器３０は、位相コード化勾配制御器３２を制御する。位相コード化勾配制御器３２により、勾配増幅器２０は、複数の位相コード化勾配増幅ステップの一つにより初期位相コード化勾配３４を形成する。先行の位相コード化の合計に等しく、かつ逆の、位相が一回りしていない（unwrap) 勾配パルス３６は、正味の位相コード化が各次のＲＦパルス３８の印加前にゼロにされるように、位相コード化勾配パルスによって送られる。シーケンス制御器３０は、スライス選択勾配制御器４０を制御し、制御器４０は、勾配増幅器２０を制御して、スライス選択勾配パルスをＲＦ励起と磁気勾配再集中パルスと共に同時に発生する。スライス選択勾配は、単一または多数スライス検査手順に使用され、励起を単一スライスに限定する。あるいは、スラブ選択パルスは、一枚になっている数枚のスライスであるスラブへ励起を制限するように、送られる。スラブは、位相と読み取り勾配との組み合わせで３次元にコード化される。」、及び、「【００５２】基本波形は、単純なＭＡＳＴ計算に基づいた自動計算、または進行中のＭＲＩ流動シーケンスの数組のモーメントの最適化により形成される。結合法は、全体的および部分的勾配形状、および１、２および３画像勾配形状、すなわち、読み取り、位相および収集へ適用される。同じ考えが、拡散重み付けられた収集などの他の同じようなシーケンスへ適用される。統合された勾配形状と連続的調整可能な流量による、上記位相感知磁気共鳴法の一つの利点は、それが、多様な流動パターンと速度の磁気共鳴データの収集を容易にすることである。他の利点は、それが、ハードウェアの品質向上の必要もなく、すべての標準ＭＲＩにおいて容易に、簡単に実行されることである。他の利点は、それが、特に位相の包み込みおよびエイリアシングを最小にすることにより画像品質を改善することである。他の利点は、この方法が走査時間を低減することである。他の利点は、短縮されたエコー時間を有するシーケンスを送ることである。さらに他の利点は  それが勾配形状を統合することである。」と記載され、
特表平５−５０６３９２号には、
「第１図のＮＭＲ装置は、所望の血管造影図を再生するのに十分なＮＭＲデータを収集する為、一連のパルス順序を実施する。第３Ａ図について具体的に説明すると、第１のパルス順序は普通の１次モーメントをゼロにした勾配エコー順序であり、選択性ＲＦ励振パルス３００をＧ２スライス選択勾配パルス３０１の存在のもとに被検体に印加する。励振パルス３００ははじき角αを持ち、αの典型的な値は３０°である。スライス選択勾配パルス３０１による移相についてＦＩＤを補償すると共に、Ｚ軸に沿った速度に対してＦＩＤを影響されない様にする為、Ｇ2勾配コイルによって、負のＧ2勾配パルス３０４に続いて正のＧ2勾配パルス３０５を発生する。例えば、１つの解決策は、パルス３０１と同じ幅であるが、反対の符号を持つパルス３０４を使い、パルス３０５はパルス３０１の半分の幅であるが、同じ高さにすることである。パルス３０４，３０５がｚ軸に沿った速度を補償するが、加速度並びに更に高次の運動を補償する為に、更に複雑な勾配波形も当業者に周知である。」（第６頁左上欄第１６行〜右上欄第８行）と記載されている。
　
　また、上記周知のパルスシーケンスは、検査時間を短縮するために、「スピン・エコー・パルス」を有さずに、別のパルスを用いているものであるから、引用例１発明におけるパルスシーケンスにおいても、上記周知のスピン・エコー・パルスを有さないパルスシーケンスにおいても、本質的に発生する信号の特性が異なるものとはいえず、引用例１発明と同様の磁場の均一性に係る成分を有するものといえる。そして、上記周知のパルスシーケンスにより生成されるエコー時間に係る信号は、勾配エコー時間に係るものであるといえる。
　したがって、引用例１発明において、パルスシーケンスとして、上記周知のスピン・エコー・パルスを有さないものを採用し、本願発明のように構成することは、当業者であれば容易になし得たことである。
　　
　そして、本願発明の奏する効果についても、引用例１及び周知の技術に基づいて当業者が予測し得る範囲内のものである。
　　
５　請求人の主張について
　請求人は、平成２２年９月２７日付け意見書において、「引用例１は、スピンエコー画像法について開示しており、本願発明のスピン・エコーパルスを用いない勾配エコー画像法について、記載も示唆もしていません。
　また、引用例１及び出願時の技術常識に鑑みると、S(０)、T２画像を生成するためには、スピンエコーパルスが必要であることが当業者に理解されていました。そのため、スピン・エコーパルスを用いない勾配エコー画像法（勾配エコー画像技法を通して取得されたデータからS（０）、T２画像を生成すること）は、当業者にとって自明ではなく、本願によって、初めて開示されたものです。
　さらに、本願発明は、スピンエコー技術を用いないため、１８０°パルスによる、スライス断面に生じる動きアーチファクト及び欠陥の影響を受けることがなく、スピンエコー技術に伴うRF電力の集中制限に縛られることもないという、従来にない顕著な効果を得ることができます。」なる主張を行っている。
　しかしながら、各種パルス・シーケンスによっても、検出されるＭＲ信号には磁場の不均一成分が含まれていることは、引用例１の記載事項から明らかであるから、引用例１発明のような磁場の不均一性を関数に当てはめて補正する技術を、各種パルス・シーケンスに適用することは、当業者の通常の創作活動の範囲でなしうることである。また、上記主張における効果も単に勾配エコー画像法が有するものにすぎない。
　よって、上記主張は採用できない。
　　
６　むすび
　以上のとおり、本願発明は、引用例１発明及び周知の技術に基づいて当業者が容易に発明をすることができたものであるから、特許法第２９条第２項の規定により特許を受けることができない。
　　
　したがって、本願は、その他の請求項について検討するまでもなく、拒絶されるべきものである。
　よって、結論のとおり審決する。