(57)【要約】  高純度のトリクロロシランを原料として形成された多結晶シリコンからなり、４μｍ以下の波長域の赤外光線を吸収・散乱する。具体的には、波長４μｍにおける赤外線の透過率Ａと波長１０μｍにおける赤外線の透過率Ｂとの比Ａ／Ｂが０．９以下とした。また、多結晶シリコンの平均結晶粒径は５μｍ以下である。この多結晶シリコンは、化学蒸着法を使用し、基材を８００〜９００℃に加熱してＳｉＨＣｌ３を水素還元して作製する。これにより人体を高感度で精度良く感知できる赤外光線用透過光学部材とその製造方法、光学デバイス、赤外線検出器、及び光学装置を実現する。
2010074074.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
高純度のトリクロロシランを原料として形成された多結晶シリコンからなり、４μｍ以下の波長域の赤外光線を吸収・散乱することを特徴とする赤外光線用透過光学部材。
【請求項２】
波長４μｍにおける赤外線の透過率Ａと波長１０μｍにおける赤外線の透過率Ｂとの比Ａ／Ｂが０．９以下であることを特徴とする請求項１記載の赤外光線用透過光学部材。
【請求項３】
前記多結晶シリコンの平均結晶粒径が、５μｍ以下であることを特徴とする請求項１又は請求項２記載の赤外光線用透過光学部材。
【請求項４】
前記多結晶シリコンは、化学蒸着法を使用して形成されていることを特徴とする請求項１乃至請求項３のいずれかに記載の赤外光線用透過光学部材。
【請求項５】
反応容器に内蔵された基材を８００〜９００℃の温度に加熱すると共に、高純度のトリクロロシラン及び水素を少なくとも含む原料ガスを前記反応容器に供給して前記トリクロロシランを還元し、前記基材上に多結晶シリコンを堆積することを特徴とする赤外光線用透過光学部材の製造方法。
【請求項６】
主要部が、請求項１乃至請求項４のいずれかに記載の赤外光線用透過光学部材を備えたことを特徴とする光学デバイス。
【請求項７】
赤外線検出器であることを特徴とする請求項６記載の光学デバイス。
【請求項８】
同一の光軸上にレーザ光を出射する第１及び第２の半導体レーザと、前記光軸上に配されて前記レーザ光が入射される非線形光学結晶と、前記非線形光学結晶から出射されるレーザ光のうち特定波長域の光線をフィルタリングするフィルタ手段とを有し、
前記フィルタ手段が、請求項６記載の光学デバイスで構成されていることを特徴とする光学装置。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、赤外光線用透過光学部材とその製造方法、光学デバイス、及び光学装置に関し、より詳しくは、人体感知に適した赤外光線用透過光学部材とその製造方法、前記赤外光線用透過光学部材を使用して人体感知を行う赤外線検出器等の光学デバイス、及び前記光学デバイスを使用して特定波長域の赤外光線を遮断する光学装置に関する。
【背景技術】
【０００２】
シリコン材料は、近赤外領域からテラヘルツ（ＴＨｚ）領域（波長：１．１μｍ〜１０ｍｍ程度）の広範囲に亙って良好な透過率を有し、加工性にも優れ、容易に入手できることから光学レンズや窓板用材料として広く使用されている。【０００３】
例えば、非特許文献１には、図９に示すような透過スペクトルを有する赤外用窓板が記載されている。【０００４】
この非特許文献１の赤外用窓板は、図９に示すように、１．２〜６μｍの波長帯域で直線透過率が約５５％と良好であり、斯かる波長帯域で好適に使用することができると考えられる。【０００５】
一方、近年では人体から発する赤外線を検出し、これにより人体を感知する赤外線検出器の研究・開発が盛んに行われている。【０００６】
この種の赤外線検出器では、人体の温度（体温）である３７℃近傍に相当する赤外線波長が約１０．６μｍであることから、赤外線の透過作用を利用して人体を感知するためには、１０．６μｍ近傍の８〜１２μｍの範囲の波長帯域で高い赤外線透過率を有するのが望まれる。【０００７】
そして、特許文献１には、ＣＶＤ法で作製された純度がナインナイン（９Ｎ：９９．９９９９９９９％）以上の多結晶シリコンをレンズ形状或いはフィルター形状に加工した赤外線光学素子が提案されている。【０００８】
この特許文献１では、ＣＶＤ法により、モノシラン（ＳｉＨ４）等の高純度の珪素化合物と水素の混合ガスを９００〜１２００℃に加熱して水素還元させ、これにより９Ｎという高純度の多結晶シリコンを作製している。そして、反射防止膜付きで波長９μｍでの透過率が９０％以上の赤外線光学素子を得ている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００９】
【特許文献１】特開平０５−６０９０１号公報（請求項１、段落番号〔０００９〕、表１）
【非特許文献】
【００１０】
【非特許文献１】シグマ光機株式会社ＷＥＢカタログ“赤外用窓板−シリコン”〔online〕、〔平成２０年８月１１日検索〕、インターネット＜URL：http://www.sigma-koki.com/B/Windows/ WindowsSilicon/OPSI/OPSI.html＞
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１１】
しかしながら、非特許文献１の赤外用窓板では、図９から分かるように、赤外光線の直線透過率は、６．５μｍ付近の波長域から低下し、波長９μｍでは２０％以下となっている。すなわち、非特許文献１では、１．２〜６μｍの波長域では高い透過率を示すものの、波長が９μｍ近傍になると、大きな吸収による損失が存在している。これは不純物欠陥（酸素）によるものと考えられるが、９μｍ近傍の波長域での直線透過率が低いことから、人体感知用の赤外線検出器には適さない。【００１２】
一方、特許文献１の赤外線光学素子では、人体感知に関連する９μｍ付近の波長域では、良好な直線透過率を得ることができるものの、４μｍ以下の中・近赤外領域でも９μｍの波長域と略同等の直線透過率を有している。このため、これら中・近赤外領域の光線が、人体から発する光線に対する迷光となり、その結果Ｓ／Ｎ比が劣化し、高感度で人体を感知することができないという問題点があった。【００１３】
すなわち、赤外光線のうち、中・近赤外光線（波長が０．７８〜４μｍ程度）は、上述した８〜１２μｍの遠赤外光線に比べて、波長が短いことから光線強度が強い。そして、これら中・近赤外領域の赤外光線が光学素子を透過すると、人体から発する光線に対し迷光となり、Ｓ／Ｎ比を劣化させてしまうおそれがある。したがって、中・近赤外光領域における赤外光線の直線透過率を抑制する必要がある。【００１４】
しかしながら、本発明者らがトリクロロシランを原料とし、特許文献１と同様の方法で多結晶シリコンを作製したところ、９μｍ付近の波長域のみならず、波長の短い中・近赤外光線領域でも、高い直線透過率を示すことが判明した。したがって、上述したようにＳ／Ｎ比の劣化を招き、高感度で人体を感知できなくなるおそれがある。【００１５】
本発明はこのような事情に鑑みなされたものであって、人体を高感度で精度良く感知できる赤外光線用透過光学部材とその製造方法、該赤外光線用透過光学部材を使用した光学デバイス、該光学デバイスを使用した赤外線検出器、及び光学装置を提供することを目的とする。
【課題を解決するための手段】
【００１６】
上記目的を達成するために本発明に係る赤外光線用透過光学部材（以下、単に「透過光学部材」という。）は、高純度のトリクロロシランを原料として形成された多結晶シリコンからなり、４μｍ以下の波長域の赤外光線を吸収・散乱することを特徴としている。【００１７】
ここで、本発明では、「吸収・散乱する」とは、４μｍ以下の波長域での透過率と１０μｍ近傍の波長域での透過率との比が１未満であることを意味する。【００１８】
また、本発明の透過光学部材は、波長４μｍにおける赤外線の透過率Ａと波長１０μｍにおける赤外線の透過率Ｂとの比Ａ／Ｂが０．９以下であることを特徴としている。【００１９】
また、本発明の透過光学部材は、前記多結晶シリコンの平均結晶粒径が、５μｍ以下であることを特徴としている。【００２０】
さらに、本発明の透過光学部材は、前記多結晶シリコンが、化学蒸着法を使用して形成されていることを特徴としている。【００２１】
また、本発明に係る透過光学部材の製造方法は、反応容器に内蔵された基材を８００〜９００℃の温度に加熱すると共に、高純度のトリクロロシラン及び水素を少なくとも含む原料ガスを前記反応容器に供給して前記トリクロロシランを還元し、前記基材上に多結晶シリコンを堆積することを特徴としている。【００２２】
また、本発明に係る光学デバイスは、主要部が上記透過光学部材を備えたことを特徴としている。【００２３】
さらに、本発明の光学デバイスは、赤外線検出器であることを特徴としている。【００２４】
また、本発明に係る光学装置は、同一の光軸上にレーザ光を出射する第１及び第２の半導体レーザと、前記光軸上に配されて前記レーザ光が入射される非線形光学結晶と、前記非線形光学結晶から出射されるレーザ光のうち特定波長域の光線をフィルタリングするフィルタ手段とを有し、前記フィルタ手段が、上述した光学デバイスで構成されていることを特徴としている。
【発明の効果】
【００２５】
本発明の透過光学部材によれば、高純度のトリクロロシランを原料として形成された多結晶シリコンからなり、４μｍ以下の波長域の赤外光線を吸収・散乱するので、中・近赤外領域の赤外光線が透過し難く、高いＳ／Ｎ比で人体感知を行うことが可能となる。しかも、多結晶シリコンで形成しているので、単結晶シリコンに比べて低コストで得ることができる。【００２６】
また、波長４μｍにおける赤外線の透過率Ａと波長１０μｍにおける赤外線の透過率Ｂとの比Ａ／Ｂが０．９以下であるので、１０μｍ及びその近傍（以下、単に「１０μｍ近傍」と記す。）の波長域の赤外光線に対する透過率が高く、中・近赤外領域の赤外光線の透過率が低くなる。したがって、これら中・近赤外領域の赤外光線が１０μｍ近傍の波長域の赤外光線に対して迷光となるのを回避することができ、高いＳ／Ｎ比で人体感知を行うことが可能となる。【００２７】
また、前記多結晶シリコンの平均結晶粒径は、５μｍ以下であるので、平均結晶粒径も微小であり、４μｍ以下の波長域の赤外光線の透過率を抑制することができる。【００２８】
さらに、前記多結晶シリコンが、化学蒸着法を使用して形成されているので、ＣＺ法（チョクラルスキー法）やＦＺ法（フローティング法）のように不純物が混入するのを回避することができ、１０Ｎ〜１１Ｎの高純度の多結晶シリコンを容易に得ることができる。【００２９】
また、本発明の透過光学部材の製造方法によれば、反応容器に内蔵された基材を８００〜９００℃の温度に加熱すると共に、高純度のトリクロロシラン及び水素を少なくとも含む原料ガスを前記反応容器に供給して前記トリクロロシランを還元し、前記基材上に多結晶シリコンを堆積するので、結晶粒子の粗大化を招くこともなく、所望の透過スペクトルを有する透過光学材料を安価に得ることができる。【００３０】
また、本発明の光学デバイスによれば、主要部が上記透過光学部材を備えているので、４μｍ以下の波長域の赤外光線の透過率を抑制しつつ、１０μｍ近傍の波長域の赤外光線を透過することのできる光学デバイスを得ることができる。【００３１】
さらに、本発明の光学デバイスは赤外線検出器であるので、人体を高感度で検出することが可能となる。【００３２】
また、本発明に係る光学装置は、同一の光軸上にレーザ光を出射する第１及び第２の半導体レーザと、前記光軸上に配されて前記レーザ光が入射される非線形光学結晶と、前記非線形光学結晶から出射されるレーザ光のうち特定波長域の光線を遮断するフィルタ手段とを有し、前記フィルタ手段が、上述した光学デバイスで構成されているので、第１及び第２の半導体レーザの励起周波数のみをフィルタリングしてこれら第１及び第２の半導体レーザの発振周波数の差周波のみを高効率で取り出すことが可能となる。
【図面の簡単な説明】
【００３３】
【図１】本発明に係る透過光学部材の透過スペクトルの一例を示す図である。
【図２】本発明に係る透過光学部材の製造に使用されるＣＶＤ装置の一例を示す内部構造図である。
【図３】本発明の透過光学部材を使用した赤外線フィルタを模式的に示す断面図である。
【図４】本発明に係る光学デバイスとしての赤外線検出器の一実施の形態を示す断面図である。
【図５】本発明に係る光学装置の一実施の形態の概略を示す装置構成図である。
【図６】実施例１の試料の透過スペクトルを示す図である。
【図７】比較例１の試料の透過スペクトルを示す図である。
【図８】比較例２の試料の透過スペクトルを示す図である。
【図９】非特許文献１に記載された赤外用窓板の透過スペクトルを示す図である。
【発明を実施するための形態】
【００３４】
次に、本発明の実施の形態を詳説する。
【００３５】
本発明に係る透過光学部材は、１０Ｎ〜１１Ｎの高純度のトリクロロシラン（ＳｉＨＣｌ３）を原料とした多結晶シリコンからなり、４μｍ以下の波長域の赤外光線を吸収・散乱するように構成されている。そして、これにより、人体感知に好適な透過光学材料を得ることができる。
【００３６】
すなわち、人間の体温は３７℃近傍であり、これに相当する赤外線波長は１０．６μｍ付近である。したがって、人体から発する赤外線により、人体の存在を感知するためには、１０．６μｍを中心とした８〜１２μｍの範囲の波長域で赤外線の透過率が高いことが必要である。
【００３７】
一方、中赤外領域（波長：２〜４μｍ）及び近赤外領域（波長：０．７８〜２μｍ）は、上述した８〜１２μｍの波長域より短波長であり、赤外光線の光線強度が強い。したがって、波長が４μｍ以下の中・近赤外領域での赤外線透過率が大きいと、これら中・近赤外領域の赤外光線が人体から発する赤外光線の迷光となってＳ／Ｎ比が劣化するおそれがある。その結果、人体を高精度で感知できなくなり、人体感知に対する信頼性を損なうおそれがある。
【００３８】
そこで、本発明の透過光学部材では、４μｍ以下の波長域の赤外光線が吸収・散乱されるように構成されている。すなわち、上記透過光学部材は、４μｍ以下の波長域での透過率と１０μｍ近傍の波長域での透過率との比が１未満となるように構成されている。
【００３９】
図１は上記透過光学部材の透過スペクトルの一例を示す図である。横軸は波長（μｍ）、縦軸は赤外線の直線透過率（％）を示している。
【００４０】
上記透過光学部材は、この図１に示すように、１０μｍ近傍の８〜１２μｍの波長域での透過率は高く、波長が短くなるに伴い、透過率は低くなっている。そして、本実施の形態では、波長４μｍにおける赤外線の透過率Ａと波長１０μｍにおける赤外線の透過率Ｂとの比Ａ／Ｂが０．９以下となるように構成されている。
【００４１】
このように比Ａ／Ｂを０．９以下とすることにより、４μｍ以下の波長域の赤外光線が、１０μｍ近傍、例えば８〜１２μｍの波長域の赤外光線に対し、迷光となるのを極力回避することができる。そしてこれにより、良好なＳ／Ｎ比を得ることができ、人体を高精度で感知することが可能となる。
【００４２】
尚、多結晶シリコンの平均結晶粒径が大きくなると、中赤外領域から遠赤外領域の広範な波長帯域に亙って透過スペクトルが平坦となり、このため波長が４μｍ以下の赤外光線が迷光となって高精度な人体感知を行うのが困難になるおそれがある。したがって、多結晶シリコンの平均結晶粒径は、極力小さいのが好ましく、具体的には５μｍ以下であるのが好ましい。
【００４３】
上記透過光学部材は、ＳｉＨＣｌ３を原料とした化学蒸着法（ＣＶＤ法）により、容易に製造することができる。
【００４４】
図２は、透過光学部材の製造に使用されるＣＶＤ装置の一実施の形態を示す内部構造図である。
【００４５】
すなわち、このＣＶＤ装置は、高純度多結晶シリコンで形成され且つヒータ１が埋設された所定径のロッド２が、反応容器３内に装着され、ヒータ１には加熱用電源４が接続されている。
【００４６】
そして、真空ポンプで反応容器３内を吸引して減圧状態にすると共に、加熱用電源４をオンしてヒータ１を８００〜９００℃に昇温させ、反応容器３内を加熱する。
【００４７】
ここで、ヒータ設定温度（ロッド温度）を８００〜９００℃にしたのは、ヒータ設定温度が９００℃を超えると、ロッド２上に成膜される多結晶シリコンの平均結晶粒径が粗大化し、このため中赤外領域から遠赤外領域の広範な波長帯域で透過スペクトルが平坦になり、その結果、波長が４μｍ以下の赤外光線が吸収・散乱されることなく透過してしまうおそれがあるからである。
【００４８】
すなわち、多結晶シリコンは、今日では太陽電池等の材料として広く使用されているが、従来では、生産性の観点から成膜速度を確保すべく、１０００℃を超える高温に反応容器内の温度を設定し、これにより多結晶シリコンをロッド上に成膜させていた。
【００４９】
しかしながら、上記高温で得られた多結晶シリコンを赤外線フィルタに使用しようとした場合、中・近赤外領域から遠赤外領域の広範な波長帯域で赤外線透過スペクトルが平坦となり、このため４μｍ以下の中・近赤外領域の赤外光線が遠赤外領域の迷光となってＳ／Ｎ比の低下を招いていた。
【００５０】
しかるに、本発明者らの研究結果により、ヒータ設定温度を９００℃以下に低下させて多結晶シリコンをロッド上に析出させると、成膜速度は低下するものの、平均結晶粒径が５μｍ以下に微小化し、これにより４μｍ以下の波長域の赤外光線は透過することなく吸収・散乱されることが判明した。
【００５１】
すなわち、人体感知に適した透過光学部材を実現するためには、１０μｍ近傍、例えば８〜１２μｍの波長域の赤外光線を透過し、４μｍ以下の波長域の中・近赤外領域を散乱・吸収させる必要があり、そのためには平均結晶粒径を５μｍ以下に微細化するのが好ましいが、そのためにはヒータ設定温度を９００℃以下にする必要がある。ただし、ヒータ設定温度が８００℃未満の低温になると成膜速度が極端に低下する。このため生産性を考慮すると、ヒータ設定温度の下限を８００℃とするのが望ましい。
【００５２】
そこで、本実施の形態では、ヒータ設定温度を８００〜９００℃にしている。
【００５３】
次いで、このように温度設定された反応容器３に高純度のＳｉＨＣｌ３及びＨ２からなる混合ガスを導入する。すると、化学反応式（１）に示すように、ＳｉＨＣｌ３が水素還元され、これにより多結晶シリコン（Ｓｉ）が生成される。
【００５４】
ＳｉＨＣｌ３＋Ｈ２→Ｓｉ＋３ＨＣｌ…（１）
すなわち、多結晶シリコン５は、化学反応式（１）に従って生成されてロッド２上に堆積し、これにより１０Ｎ（テンナイン）から１１Ｎ（イレブンナイン）の高純度の多結晶シリコンからなる透過光学材料を低コストで容易に得ることができる。
【００５５】
尚、従来では、赤外光線用の透過光学部材としては、ＣＺ法（チョクラルスキー法）やＦＺ法（フローティング法）により作製された単結晶シリコンが広く使用されていた。
【００５６】
しかしながら、単結晶シリコンは、通常、多結晶シリコンを原料にして作製されるため、多結晶シリコンに比べて高価になる。しかも、ＣＺ法の場合は、多結晶シリコンを石英製の坩堝に入れて加熱融解しているため、酸素や金属不純物が混入し易く、このため高純度の透過光学部材が得るのが困難である。また、ＦＺ法の場合は、高真空中又は不活性ガス中での高周波加熱により多結晶シリコンを単結晶化させているので、ＣＺ法に比べると高純度化は可能であるが、不純物の混入を完全には避けることはできず、このため遠赤外領域での透過スペクトルを安定させることは困難である。
【００５７】
これに対して本発明の透過光学部材は、ＣＶＤ法により１０Ｎ〜１１Ｎの高純度の多結晶シリコンを得ているので、安定した所望の透過スペクトルを有する透過光学部材を得ることができる。しかも、８００〜９００℃の温度で水素還元しているので、多結晶シリコンの平均結晶粒径を５μｍ以下に抑制でき、結晶粒子の粗大化を招くのを回避することができる。そしてこれにより４μｍ以下の波長域の赤外光線を効果的に吸収・散乱させることができ、その結果、１０μｍ近傍、例えば８〜１２μｍの波長域の赤外光線のみを効率よく透過させることができる。また、この多結晶シリコンは、半導体デバイス等の作製に使用する単結晶シリコンの育成用に使用することができるものであり、したがって、斯かる多結晶シリコンを透過光学部材に利用することにより、低コストで得ることができる。
【００５８】
尚、上述した高純度のＳｉＨＣｌ３は、以下のような周知の方法で作製することができる。
【００５９】
すなわち、まず、化学反応式（２）に示すように、炭素電極アーク炉内で珪石（ＳｉＯ２）を炭素（Ｃ）と反応させて珪石から酸素を分離し、純度が９８％程度の金属級Ｓｉを作製する。
【００６０】
ＳｉＯ２＋Ｃ→Ｓｉ＋２ＣＯ  …（２）
次いで、化学反応式（３）で示すように、金属級ＳｉをＨＣｌと反応させる。金属級Ｓｉに含まれる各種金属不純物はＢＣｌ３やＦｅＣｌ３等の塩化物の形態で除去され、これにより高純度のＳｉＨＣｌ３を得ることができる。
【００６１】
Ｓｉ＋３ＨＣｌ→ＳｉＨＣｌ３＋Ｈ２  …（３）
尚、ＳｉＨＣｌ３の沸点は３１．８℃であることから、蒸留精製を繰り返すことによって純度を向上させることができ、これにより１１Ｎの高純度を有するＳｉＨＣｌ３を容易に得ることができる。
【００６２】
次に、上記透過光学材料を使用した光学デバイスについて説明する。
【００６３】
図３は本発明に係る光学デバイスの一実施の形態としての赤外線フィルタを模式的に示した断面図である。
【００６４】
該赤外線フィルタ６は、上記透過光学部材からなるフィルタ素子７と、該赤外線素子６の上面及び下面に形成されたＧｅからなる第１の反射防止膜８ａ、８ｂと、該第１の反射防止膜８ａ、８ｂの上面及び下面に形成されたＺｎＳからなる第２の反射防止膜９ａ、９ｂとを備えている。
【００６５】
図４は上記赤外線フィルタ６を備えた赤外線検出器の断面図である。
【００６６】
この赤外線検出器は、赤外線フィルタ６が、焦電素子１０を収容したパッケージ１１の上面に設けられている。
【００６７】
パッケージ１１は、上面に開口部１１ａが形成され、かつ底面に孔が形成された箱型形状からなり、例えば、４２Ｎｉ、りん青銅、真鍮、Ｃｕ−Ｎｉ−Ｚｎ合金、鉄などの金属材料で形成されている。
【００６８】
また、該パッケージ１１の内面及び外底面には、ガラスやＬＣＰ（液晶ポリエステル）樹脂等で形成された絶縁部材１２ａ、１２ｂが貼設されている。さらに、絶縁部材１２ａの内底面の所定位置には配線パターン１３及びＦＥＴ１４が配設され、不図示の電極や配線と電気的に接続され、表面実装型に対応するように構成されている。
【００６９】
そして、赤外線フィルタ６は、前記パッケージ１１の開口部１１ａ全域を覆うように導電性接着剤１５を介して前記パッケージ１１に接着され、これにより赤外線フィルタ６とパッケージ１１とが電気的に接続されている。すなわち、赤外線フィルタ６は、焦電素子１０に８〜１２μｍの波長の赤外光線を高感度で受光させる機能と、パッケージ１１の開口部１１ａを封止する蓋体としての機能とを有している。尚、本実施の形態では、赤外線フィルタ６は、部分的な遮蔽が施されておらず、したがって全面が赤外線を透過させるように構成されており、これにより赤外線受光領域を広くでき、検出精度の高い赤外線検出器を得ることができる。
【００７０】
上記焦電素子１０は、本実施の形態では、主要部がＰＺＴ等で形成された所謂デュアルタイプで構成されている。そして焦電体１６の表面に配設された２つの上部電極（受光電極）１７ａ、１７ａが、直列かつ逆極性に接続され、赤外線がこれら上部電極１７ａ、１７ａに同時に入射されると外部の温度変化等に伴う外部雑音を打ち消すように構成されている。
【００７１】
また、絶縁部材１２ａの内底面適所には支持部材１８が配設され、該支持部材１８に前記焦電素子１０が載置されている。すなわち、焦電素子１０は、下部電極１７ｂ、１７ｂを介して前記支持部材１８により支持されている。
【００７２】
また、配線パターン１３の下面には外部接続端子１９が設けられると共に、外部接続端子１９とパッケージ１１の間にはガラス等の絶縁体２０が介装され、パッケージ１１と外部接続端子１９とが電気的に絶縁されるように構成されている。そして、これにより前記焦電素子１０は、配線パターン１３や外部接続端子１９を介して外部機器と電気的に接続されるようになっている。
【００７３】
このように構成された赤外線検出器では、人体から発する体温に応じた赤外線が赤外線フィルタ６を介して上部電極１７ａに入射されると、焦電素子１０は赤外線量に応じて分極の大きさが変化し、その大きさに比例した焦電電流を出力し、該焦電電流に対応する電圧信号がＦＥＴ１４のゲート端子に入力される。そして、ＦＥＴ１４のドレイン端子及びソース端子間の抵抗値とソース抵抗の抵抗値とで分圧されたバイアス電圧と、ゲート端子に入力された電圧信号とが重畳されてソース端子から電圧信号が出力され、これにより人体を感知することができる。
【００７４】
図５は本発明に係る光学装置の一実施の形態を示す模式図である。
【００７５】
すなわち、この光学装置は、所定の離間距離を有して配された同一の励起周波数（例えば、波長：１．５５μｍ）を有する第１及び第２の半導体レーザ２２ａ、２２ｂと、該第１及び第２の半導体レーザ２２ａ、２２ｂから発せられるレーザ光を光軸Ｃ１上に案内する第１及び第２の反射鏡２３ａ、２３ｂと、光軸Ｃ１上に配されてレーザ光が入射するＬｉＮｂＯ３等の非線形光学結晶２４と、第１及び第２の半導体レーザ２２ａ、２３ｂからの励起光の波長（１．５５μｍ）をフィルタリングする本発明の赤外線フィルタ６とを備えている。
【００７６】
このように構成された光学装置では、第１の半導体レーザ２２ａと第２の半導体レーザ２２ｂの温度を任意の手段で極僅か変化させると、これら第１の半導体レーザ２２ａ及び第２の半導体レーザ２２ｂの発振周波数に差が生じる。例えば、第１の半導体レーザ２２ａの発振周波数をω１、第２の半導体レーザ２２ｂの発振周波数をω２とすると、第１の半導体レーザ２２ａと第２の半導体レーザ２２ｂの各々発振周波数には差が生じ、差周波Δω（＝ω１−ω２）を有することとなる。この状態でレーザ光が非線形光学結晶２４に入射すると、該非線形光学結晶２４からは励起周波数に起因するレーザ光（基本レーザ光）と差周波Δωに起因する差周波光が同一の光軸Ｃ１、Ｃ２上に出射する。そして、上記赤外線フィルタ６は、波長が１．５５μｍの近赤外領域の赤外光線（励起光）をフィルタリングすることができるので、波長の大きな遠赤外光線の差周波Δωのみを光軸Ｃ２上に出射することができ、差周波光のみを容易に取り出すことができる。
【００７７】
尚、本発明は上記実施の形態に限定されるものではない。上記実施の形態では、赤外線フィルタ６として、平板上のものを例示したが、レンズ形状としてもよく、この場合はフィルタ機能とレンズ機能とを併せ持つ各種光学部品を実現することが可能である。
【００７８】
次に、本発明の実施例を具体的に説明する。
【実施例】
【００７９】
〔試料の作製〕
〔実施例１〕
〔発明を実施するための最良の形態〕の項で説明したＣＶＤ装置（図２）を使用して多結晶シリコンを作製した。【００８０】
すなわち、ヒータが埋設された直径５〜６ｍｍの高純度の多結晶シリコンからなるロッドを反応容器内に装着して減圧状態とする一方、ヒータ設定温度を８５０℃に昇温させた。そして、高純度のＳｉＨＣｌ３とＨ２からなる原料ガスを反応容器内に導入し、ＳｉＨＣｌ３を還元し、Ｓｉをロッド上に析出させて堆積させ、これにより実施例１の試料（多結晶シリコン）を作製した。【００８１】
作製した多結晶シリコンの純度を測定したところ、１１Ｎ（９９．９９９９９９９９９％）であった。【００８２】
〔比較例１〕
ヒータ設定温度を１０５０℃とした以外は、〔実施例１〕と同様の方法で比較例１の試料（多結晶シリコン）を作製した。尚、比較例１の純度は、１１Ｎであった。【００８３】
〔比較例２〕
比較例１の多結晶シリコンを使用し、ＦＺ法により単結晶シリコンを作製した。【００８４】
すなわち、容器内に比較例１の多結晶シリコンを配し、印加周波数３ＭＨｚとして高周波加熱を行い、前記多結晶シリコンを溶融させた後、種結晶（単結晶シリコン）を用いて種結晶と同一の方位に再凝固させ、これにより比較例２の試料（単結晶シリコン）を作製した。純度は、１１Ｎであった。【００８５】
〔試料の評価〕
実施例１、比較例１、２の各試料を平行に切り出して両面を光学研磨し、高速フーリエ赤外分光装置（ＦＴ−ＩＲ）によって赤外線の透過スペクトルを測定した。  すなわち、まず、試料の存在しない状態で各波長のブランク値を測定し、その後、測定装置に試料を装着して同様の測定を行い、各波長における比から直線透過率を測定し、透過スペクトルを得た。【００８６】
図６は実施例１の透過スペクトル、図７は比較例１の透過スペクトル、図８は比較例２の透過スペクトルをそれぞれ示している。横軸は波長（μｍ）、縦軸は直線透過率（％）を示している。【００８７】
また、表１は波長１０μｍにおける赤外光線の直線透過率を１とし、波長４μｍ、波長３μｍ、及び波長２μｍにおける直線透過率の比率をそれぞれ示している。【００８８】
尚、各直線透過率は、それぞれ１０回測定してその平均値を算出し、各比率は、これら直線透過率の平均値から求めた。【００８９】
また、実施例１と比較例１については、結晶粒子の平均結晶粒径を測定した。すなわち、各試料を鏡面研磨して電子顕微鏡／後方散乱電子回折パターン（ＦＥ−ＳＥＭ／ＥＢＳＰ）システムで計測し、ＥＢＳＰ解析ソフトウェア（ＴＳＬソリューションズ社製、ＯＩＭ  Ａｎａｌｙｓｉｓ  Ｖｅｒ．４．６）を使用して結晶粒子の平均粒径を算出した。【００９０】
表２は実施例１と比較例１の試料の平均結晶粒径を示している。【００９１】
【表１】
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【００９２】
【表２】
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【００９３】
比較例１の試料は、図７から明らかなように、波長が２〜６μｍの中・近赤外領域でも波長８〜１２μｍの波長域と略同等の直線透過率を示している。また、表１に示すように、波長４μｍ、波長３μｍ、及び波長２μｍの直線透過率は、波長１０μｍの直線透過率に対し、比率がそれぞれ１．０３、０．９８、及び０．８８であった。したがって、中赤外領域の赤外光線が迷光となってＳ／Ｎ比が劣化し、人体感知の精度低下を招くため、人体感知用の透過光学材料としては不向きである。【００９４】
これは比較例１の試料は、１０５０℃の高温で多結晶シリコンを作製しているため、表２に示すように、平均結晶粒径が１０μｍと粗大化したためと考えられる。【００９５】
比較例２の試料も、図８から明らかなように、広範な波長域で透過スペクトルは平坦であり、比較例１と略同様、波長が２〜６μｍの中・近赤外領域でも波長８〜１２μｍの波長域と略同等の直線透過率を示している。また、表１に示すように、波長４μｍ、波長３μｍ、及び波長２μｍの直線透過率は、波長１０μｍの直線透過率に対し、比率がそれぞれ及び１．０５、１．０３、及び１．０１であった。したがって、比較例１と略同様、中赤外の光線が迷光となってＳ／Ｎ比が劣化し、人体感知の精度低下を招くため、人体感知用の透過光学材料としては不向きである。【００９６】
これは比較例２の試料は、ＦＺ法で作製しているため、酸素欠陥が比較的少なく、このため１０μｍ近傍の８〜１２μｍの波長域でも良好な赤外透過性を有しているものの、粒界部での散乱がないため、中赤外領域での透過率が高くなったものと考えられる。【００９７】
これに対し実施例１はヒータ設定温度を８５０℃にして高純度の多結晶シリコンを得ているので、表２に示すように、平均結晶粒径を１μｍとなって５μｍ以下に抑制でき、結晶粒子は粗大化するのを回避できた。【００９８】
そしてその結果、図６に示すように、８〜１２μｍの波長域の直線透過率に比べ、波長４μｍ以下の波長域の直線透過率を低下している。そして、表１に示すように、波長１０μｍの赤外光線に比べ、波長４μｍの赤外光線は８１％、波長３μｍ赤外光線は６９％しか透過せず、また波長２μｍの赤外光線は４５％しか透過しないことが分かった。【００９９】
すなわち、実施例１の試料は、１０μｍ近傍の８〜１２μｍの波長域での直線透過率が良好で、かつ波長４μｍ以下の赤外光線を効果的に吸収・散乱できることが確認された。
【符号の説明】
【０１００】
２  ロッド（基材）
３  反応容器
５  多結晶シリコン
６  赤外線フィルタ
２２ａ  第１の半導体レーザ
２２ｂ  第２の半導体レーザ
２４  非線形光学結晶
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【国際調査報告】
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