【事件の表示】
　平成　９年特許願第１９７２８３号「ガンマカメラシステム」拒絶査定不服審判事件〔平成１１年　２月１２日出願公開，特開平１１−　３８１４５〕について，次のとおり審決する。
【結　論】
　本件審判の請求は，成り立たない。
【理　由】
第１　手続の経緯
　本願は，平成９年７月２３日の出願であって，平成１８年９月８日付けで拒絶査定され（発送日：同年９月１２日），これに対し，同年１０月１２日に拒絶査定不服審判が請求されたものである。
　　
　　
第２　本願発明
　本願の請求項１〜５に係る発明は，平成１８年３月１３日付け手続補正書で補正された特許請求の範囲の請求項１〜５に記載された事項により特定されるとおりのものであって，その請求項５に係る発明は次のとおりである（以下，請求項５に係る発明を「本願発明」という。）。
　　
【請求項５】
「被検体に投与された放射性同位元素から放射されるガンマ線をフォトンごとに検出し，前記フォトンのエネルギーを表すエネルギー信号と前記ガンマ線の入射位置を表す位置信号とを出力するガンマカメラ本体と，
　前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて，エネルギーがメインウインドウ内にあるフォトンを入射位置ごとに計数し，第１データを生成する手段と，
　前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて，エネルギーが前記メインウインドウに対して低エネルギー側に隣接するサブウインドウ内にあるフォトンを入射位置ごとに計数し，第２データを生成する手段と，
　前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて，エネルギーが前記メインウインドウに対して高エネルギー側に隣接するサブウインドウ内にあるフォトンを入射位置ごとに計数し，第３データを生成する手段と，
　前記第２データと前記第３データとに基づいて前記第１データを散乱線補正する手段と，
　前記メインウインドウと前記サブウインドウとを設定するウインドウ設定手段とを具備し，
　前記ウインドウ設定手段は，前記放射性同位元素としてＴｌ-201を使用する場合のＴＥＷ（Triple Energy Window）法による散乱線補正においては，前記低エネルギー側に隣接するサブウインドウの中心を，５１ｋｅＶから５６ｋｅＶの間に設定し，前記高エネルギー側に隣接するサブウインドウの中心を，９２ｋｅＶから９７ｋｅＶの間に設定すること，
　を特徴とするガンマカメラシステム。」
　　
　　
第３　引用刊行物の記載事項
　原査定の拒絶の理由に引用した，本願出願日前に頒布された刊行物である，特開平９−１４５８４２号公報（以下，「引用刊行物１」という。）には，図面とともに次の事項が記載されている。
　　
1a）「【特許請求の範囲】
・・・・・・
【請求項９】  ガンマ放射線を検出するための検出手段と，
検出された放射線のエネルギーレベルを決定するための手段と，
放射性核種の光ピークを含む第１のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第１のカウント値を生成するための手段と，
放射性核種の光ピークより下にある第２のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第２のカウント値を生成するための手段と，
前記第２のカウント値に基づいて，前記第１のエネルギー範囲内に入る散乱する放射線を表す散乱カウント値を推定するための推定手段と，
前記散乱カウント値に基づいて前記第１のカウント値を補正するための手段とを含み，
前記第２のエネルギー範囲は前記第１のエネルギー範囲からエネルギーが分離されていることを特徴とするガンマカメラ。
【請求項１０】  前記第１のエネルギー範囲より上にあり，かつ前記第１のエネルギー範囲からエネルギーが分離されている第３のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を検出するための手段と，
前記第３のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第３のカウント値を生成するための手段と，
をさらに含み，
前記推定手段は前記第２及び第３のエネルギー範囲内に入る放射線のカウントを使用することを特徴とする請求項９に記載のガンマカメラ。
【請求項１１】  前記第１のエネルギー範囲は１つ以上の非常に接近した光ピークの平均エネルギーレベルに関してほぼ対称的であることを特徴とする請求項９又は１０に記載のガンマカメラ。
【請求項１２】  前記第１のエネルギー範囲の幅は放射性光ピークの１０％から３５％までの間であることを特徴とする請求項９又は１０に記載のガンマカメラ。
【請求項１３】  前記第２のエネルギー範囲の上限はガンマカメラのエネルギー分解能に基づいて選択されることを特徴とする請求項９〜１２のいずれかに記載のガンマカメラ。」
1b）「【０００１】
【発明の属する技術分野】この発明はガンマカメラと共に使用するための散乱補正方法及び装置に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】核カメラ又はガンマカメラは，被験体によって放出されるガンマ放射線を測定するためにしばしば使用される。ガンマ線放出のエネルギーレベル及び位置（ロケーション）を測定することによって，被験体から放出されたガンマ放射線を表す像（イメージ）が形成できる。
【０００３】核カメラ又はガンマカメラの応用例の１つは医用イメージング（イメージの形成）にあり，１つ以上の放射性核種が患者内の関心のある領域に導入される。これら放射性核種は放射崩壊し，それによって１つ以上の特性エネルギーを有する光子によって特徴付けられたガンマ放射線を放出する。例えば，Ｔｃ（テクネチウム）−９９ｍは，約１４０．５ｋｅＶの位置に光ピークを有する光子を放出する。
【０００４】しかしながら，実際には，１つの放射性核種の放射崩壊から生じる放射線スペクトルはあるエネルギー範囲（レンジ）にわたって広がる。ガンマカメラのシンチレーションクリスタル中及びイメージが形成されている物体中の電子とのコンプトン相互作用がこの広がりの一因となる。コンプトン相互作用を受ける光子はある角度で偏向され，一次（即ち，散乱されない）光子と比較するとエネルギー損失を受けるが，しかし，一次光子と一緒に検出することができ，それによって一次光ピークより低いエネルギーレベルにおいてスプリアス散乱カウントをもたらす。
【０００５】検出されたエネルギーレベルの変動がまた，測定装置それ自体のエネルギー分解能によって生じ得る。従って，単色ガンマ放射線にさらされたガンマカメラは，そのエネルギー分解能に依存して，図１に例示されたあるエネルギー範囲にわたる出力カウントをもたらす。ガンマカメラのエネルギー分解能の１つの尺度はその半値幅（ＦＷＨＭ）である。この半値幅は，単色放射線が入力されたと仮定すると，最大振幅のピークの半分の振幅におけるエネルギー分布の全幅と定義される。このエネルギー分解能，従ってＦＷＨＭはカメラの製造及び設計のみならず，光ピークエネルギーによって変化する。それ故，有益なイメージに寄与する一次放射線が，実際問題として，光ピークの領域に位置付けられたエネルギー範囲にわたって検出されることになる」
1c）「【０００６】
【発明が解決しようとする課題】コンプトン散乱及び測定装置の変動を補正するための種々のエネルギー基準の技術が提案されている。そのような技術の１つは一次光ピークエネルギー範囲と一次光ピークより低いコンプトン領域に位置付けされた幅の拾い散乱エネルギー範囲とを利用する。光ピークエネルギー範囲内に入る散乱カウントの推定又は評価を散乱エネルギー範囲内に入るカウントに基づいて行うことができる。しかしながら，この方法を使用して散乱カウントを推定（評価）することは困難である。その理由の１つは，光ピークエネルギー範囲内に入る散乱成分は散乱する媒体によって非直線的に変化するからである。散乱エネルギー範囲の相対的な幅，並びに散乱エネルギー範囲内のカウントの一般に非直線的な空間分布が，光ピークエネルギー範囲内の散乱成分を推定又は評価する上でさらに困難をもたらし，かつ付随するエラー（誤差）を生じさせる。
・・・・・・
【０００８】さらに他の方法はモトムラ(Motomura)達に対する米国特許第５，３７１，６７２号に記載されている。この方法は複数のエネルギー範囲を利用する。第１は光ピーク範囲であり，第２及び第３は比較的狭い，かつ光ピーク範囲の各側と隣接している又は一部分重なっている範囲である。ある場合には，上部又は第３の範囲が除かれる。この方法によれば，別個の事象のカウントが各エネルギー範囲毎に維持され，従って各エネルギー範囲は多数のｘ−ｙ位置のそれぞれに対する別個の窓として処理され，それによって各エネルギー範囲毎の別個のイメージ表示を作成することができる。所定のｘ，ｙ位置に対する各窓内に維持されたカウントは，記憶された後，散乱成分を推定するために結合される。この技術はいくつかの欠点を持つ。散乱窓を主窓に隣接して，又は一部分重なった状態で配置することによって，第２及び第３の窓は主光ピークに寄与するカウント（即ち，非散乱又は一次カウント）を含み，それによって散乱補正の精度を低下させる。この問題は，主光ピークのエネルギー範囲の幅が狭くなるに従って一層深刻になる。各エネルギー範囲毎に別個の窓を使用することはまた，大きなコンピュータメモリ及び実時間処理を必要とする。
【０００９】よって，正確で，実現するのが簡単であり，かつメモリ要件を低減できる散乱補正技術が必要とされていることが理解できよう。」
1d）「【００１９】
【発明の実施の形態】図２を参照すると，ガンマカメラ１０は被験体（被検査対象物），例えば放射性核種を注入された患者，から放出される放射線を検出する。ガンマカメラ１０は，一般的にはコリメータを含む検出器手段１２と，ＮａＩ（Ｔ１）クリスタルと，複数の光電子増倍管と，処理用電子回路とを備えている。このガンマカメラ１０はさらに，アナログ−ディジタル（Ａ／Ｄ）変換器手段１４を含む。このＡ／Ｄ変換器手段１４は，ガンマカメラ１０によって検出された光子のｘ，ｙ位置及びエネルギーレベルｚを指示するディジタル出力を発生する。
【００２０】検出された光子のエネルギーに対応するエネルギーレベルｚは，検出された光子のエネルギーレベルｚを複数の窓に分類するために使用される。窓タグメモリ１６のような窓検出回路がＷ１，Ｗ２，・・・と指示された複数のエネルギー窓を定める。これらエネルギー窓のそれぞれは１つ以上のエネルギー範囲に対応する。例示のため，図２の窓タグメモリ１６に示されたエネルギー範囲の窓は，一般に窓タグメモリ１６の頂部から底部へ増大するように観察できる。例えば，窓Ｗ１はＷ１と指示された単一のエネルギー範囲を具備し，一方，窓Ｗ２は，図２にＷ２とそれぞれ指示された２つのエネルギー範囲を具備する。１つの窓が２つ以上のエネルギー範囲を含んでいてもよいことは勿論である。窓タグメモリ１６はエネルギーレベルｚに基づいてアドレスされるルックアップテーブルを含む。各アドレスは１つのエネルギー窓に対応する値を含む。予め定められた窓の１つに対応しないアドレスは別個の値を含む。
【００２１】窓タグメモリ１６は種々の他の具体例によって実現できる。例えば，所定のエネルギーレベルｚに対応する窓はマイクロプロセッサのファームウエアに存在するルーチンを使用して決定することができ，或いは１つ以上のディジタルコンパレータを使用して決定することができる。同様に，窓は１つ以上のアナログコンパレータを使用して，アナログ基準で決定することができる。
【００２２】窓タグスキャナ１８は窓タグメモリ１６の出力を受信し，検出された光子が予め定められたエネルギー窓のいずれかに入っていたか否かを決定する。入っていた場合には，窓タグＷｔが関連した窓を指示するために設定される。入っていない場合には，検出された事象は放棄され，それ以上処理されない。
【００２３】検出された事象のｘ，ｙ座標は直線性（リニアリティ）補正手段２０によって補正される。この直線性補正手段２０はこれら座標を，予め定められた校正ルックアップテーブルに基づいて補正された座標ｘc,ｙc に再マップ化する。フラッド補正手段２２は，検出器１２の特性の推測的な解析に基づいて，検出器１２の感度の不均一性に依存した位置を補正する。フラッド補正手段２２はある事象を無視しても，その事象を通過させても，或いはその事象を通過させて付加的事象を追加してもよい。ある事象が追加される場合，新しい事象は通過した事象の近傍のランダムな位置に追加される。フラッド補正手段２２を通過した各事象毎に，対応する位置座標ｘc(cnt), ｙc(cnt)及び事象カウントＥ(cnt) が発生される。
【００２４】位置座標及び対応する窓タグはイメージアドレス発生手段２４によって使用される。このイメージアドレス発生手段２４は事象の位置及びエネルギーレベルに基づいて独特のメモリアドレスを発生する。ある事象に応答して，メモリインクリメント手段２６はデータをイメージメモリ２８の対応するアドレスから読み出し，このデータをインクリメント（増分）して新しい事象のカウントに反映させ，このインクリメントされたデータを対応するアドレスに記憶する。
【００２５】イメージメモリ２８はランダムアクセスメモリ（ＲＡＭ）のような通常のメモリ手段である。メモリ２８はガンマカメラ１０のｘ，ｙ位置のそれぞれに対する複数の事象カウントを含む。それ故，各ｘ，ｙ位置は，それぞれがエネルギー窓を表す複数のメモリ位置（ロケーション）と関連している。複数のエネルギー範囲を１つの窓に結合することによってかなりのメモリの節約が達成される。かくして，例えば，システムが関心のある３つのエネルギー範囲（即ち，１つの主光ピーク範囲と２つの散乱補正エネルギー範囲）を有する場合には，２つの散乱補正範囲に関連したカウントを１つの窓に結合することによって，メモリ要件は３３％減ぜられる。
・・・・・・
【００２７】マイクロプロセッサ又はＣＰＵのような通常のコンピュータ手段がイメージメモリ２８に記憶されたデータを処理し，被験体によって放出されるガンマ放射線を表すイメージを形成する。このイメージは，モニタ又はＣＲＴ（陰極線管）のような適当な表示手段に表示される。」
1e）「【００２８】図３は，Ｔｃ−９９ｍのような，単一の光ピークを有する放射性核種から放出されたガンマ放射線の代表的なエネルギー分布を示す。第１のエネルギー範囲Ｗ１は，放射性核種の光ピーク，例えばＴｃ−９９ｍの１４０．５ｋｅＶ，に関してほぼ対称的であるエネルギー範囲を定める。第１のエネルギー範囲の幅を増大させて光ピークを取り囲む領域をより多く含むようにすると，第１のエネルギー範囲内に入るカウントの数が増加するから，それによってイメージング時間を減少させることができるが，しかし，散乱する放射線に寄与するカウントの数も増大する。第１のエネルギー範囲の幅を減少させると，さもなければイメージに寄与するであろう一次光子を放棄するという犠牲のもとで，カウント値が主として一次光子よりなるという可能性を高めることになる。
【００２９】第２及び第３のエネルギー範囲Ｗ２l 及びＷ２u は光ピークより下に及び上にそれぞれ位置付けされている。第２及び第３のエネルギー範囲を配置することは２つの競争関係にある機能をもたらす。第１は，これらエネルギー範囲を光ピークから十分に離れた距離に配置して一次光子が第２及び第３の範囲内に入る放射線の比較的小さな成分よりなるようにすることが望ましい。別の言い方をすれば，第２及び第３のエネルギー範囲と光ピーク間の距離を増大すれば，第２及び第３の範囲内に入る放射線を表すカウント値が一次放射線と対立する散乱よりなるものである可能性を増大させる。同時に，第２及び第３のエネルギー範囲を光ピークに接近させて配置し，第２及び第３の範囲内のカウントの大きさ及び空間的分布が光ピークの領域におけるものにより密接に近似させるようにすることが望ましい。換言すれば，第２及び第３のエネルギー範囲を光ピークにできるだけ接近させて配置することにより，精度を上げるために補間を行わなければならない距離を最小限にすることができる。」
1f）「【００３５】例えば，Ｔｌ（タリウム）−２０１は６８．９ｋｅＶ，７０．８ｋｅＶ，８０．３ｋｅＶ，１３５．３ｋｅＶ，及び１６７．４ｋｅＶに光ピークを有する。最低の３つの光ピークに注意を払うと，第１のエネルギー範囲が約７３．０ｋｅＶに中心を置き，かつ２１．９ｋｅＶから２５．５５ｋｅＶまでの幅，或いは平均エネルギーの３０％から３５％までの幅を有する場合に満足した性能を得ることができる。ガンマカメラが６８．９ｋｅＶにおいて１４％の，また，８０．３ｋｅＶにおいて１３％の分解能を持つと想定すると，第２のエネルギー範囲の上限は約５９．０ｋｅＶであり，第３のエネルギー範囲の下限は約９０．９ｋｅＶである。第２及び第３の範囲はそれぞれ４ｋｅＶの幅を持つ。追加の一組のエネルギー範囲及び対応する窓を上述した１６７．４ｋｅＶの光ピークに関して配置してもよい。
【００３６】第１のエネルギー範囲内に入る散乱放射線を表す散乱カウントは次の関係を使用して各ｘ，ｙ位置毎に推定又は評価される。
    Ｃscat(x,y) ＝（Ｃsplit (x,y) ／Ｗsplit ）＊Ｗphoto ＊ｋ      (2) 
ここで，Ｃsplit は第２及び第３のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を表すカウント値であり，Ｗsplit は第２及び第３のエネルギー範囲の結合されたｋｅＶでの幅であり，Ｗphoto は第１のエネルギー範囲のｋｅＶでの幅であり，そしてｋは実験的に導出されたアイソトープの散乱比例スケールファクターであり，このスケールファクターは第１のエネルギー範囲内の非直線散乱関数を近似するために使用することができる。散乱関数の直線性を想定すると，ｋ＝１．０である。
【００３７】第１のエネルギー範囲内に入る推定された散乱放射線を補正する，補正されたカウント値は，次の関係に基づいて各ｘ，ｙ位置毎に決定される。
    Ｃprim(x,y) ＝Ｃtotal (x,y) −Ｃscat(x,y)                     (3) 
ここで，Ｃtotal は第１のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する合計のカウント値であり，Ｃprimは一次放射線から生じる推定されたカウント値である。
【００３８】動作において，放射性核種によって放出される光子はガンマカメラ１０によって検出される。この事象のｘ，ｙ座標及びエネルギーレベルｚはアナログ−ディジタル変換器１４によってディジタル形式に変換される。事象のエネルギーレベルｚに基づいて，窓タグメモリ１６は対応するエネルギー窓を指示する出力Ｗtを発生する。従って，第１の又は一次光ピーク範囲内に入るエネルギーを有する光子は窓Ｗ１を指示する窓タグ出力をもたらす。第２の又は第３のエネルギー範囲内に入る光子は窓Ｗ２を指示する窓タグ出力を発生する。事象のエネルギーレベルｚが窓を具備する予め定められたエネルギー範囲の１つ内に入らない場合には，窓タグメモリは独特の出力を発生する。窓タグスキャナ１８は窓タグメモリ１６の出力を受信する。事象が予め定められた窓内に入らない場合には，事象のさらにの処理が保留される。
【００３９】直線性補正手段２０及びフラッド補正メモリ手段２２は検出器の非直線性及び不均一性を補償する。イメージアドレス発生手段２４は補正された位置ｘc,ｙc及び窓タグＷt に基づいてメモリアドレスを発生する。イメージメモリ手段２８の対応する位置はメモリインクリメント手段２６によってインクリメントされる。よって，各ｘ，ｙ位置毎に，複数のカウントが維持され，各カウントはエネルギー窓Ｗ１，Ｗ２，・・・Ｗｎの１つに対応する。
【００４０】単一の光ピークを有する放射性核種の場合には，推定又は評価された散乱カウントＣscat(x,y) 及び補正されたカウント値Ｃprim(x,y) は上記式(2) 及び(3)に基づいて計算される。ここで，Ｃsplit (x,y) は窓Ｗ２に対応する事象カウントであり，Ｗsplit はＷ２を含むエネルギー範囲の幅であり，Ｗphoto はＷ１の幅であり，そしてＣtotal は窓Ｗ１に対応する事象カウントである。かくして，補正されたカウント値Ｃprim(x,y) は，散乱成分が除去された所望のガンマ放射線信号を表す。補正されたカウント値Ｃprim(x,y) は，その後所望のイメージの表示を生じさせるために使用される。計算及び表示発生機能はマイクロプロセッサ又はＣＰＵのような通常のコンピュータ手段によって実行される。
【００４１】この発明は，ガンマカメラのエネルギー分解能に比較してエネルギーが広く分離されている複数の光ピークを有する放射線の検出に等しく適用できる。例えば，複数の広く離間された光ピークを有する放射性核種，複数の放射性核種，或いは１つ以上の放射性核種を使用する同時の伝送−放出測定を包含する適用例がある。そのような状態に対するエネルギー分布及び窓の配置が図５に例示されている。第１乃至第３のエネルギー範囲並びに第１及び第２の窓は，第３のエネルギー範囲は削除されないことが好ましいけれど，単一の光ピークの事例の場合として実現されている。窓Ｗ３は窓Ｗ１と類似しており，第２の光ピークをおおむね取り囲む第４のエネルギー範囲に対応する。同様に，窓Ｗ４は窓Ｗ２と類似しており，第２の光ピークより下及び上のそれぞれ第５及び第６のエネルギー範囲を具備する。第６のエネルギー範囲が削除されても受け入れられる性能が得られるであろう。別々の推定された散乱カウントＣscat(x,y) 並びに補正されたカウントＣprim(x,y) の値が窓Ｗ１及びＷ２，並びにＷ３及びＷ４に基づいて，それぞれ各光ピーク毎に計算される。別々の補正されたカウント値Ｃscat(x,y) はその後結合され，イメージを生成する。この発明は，別個のアナログエネルギー窓を追加することによって，３つ以上の光ピークを有する放射性核種又は放射性核種の組み合わせと共に使用するように拡張することができる。」
　　　
　これらの記載によると，引用刊行物１には，次の発明（以下，「引用発明」という。）が記載されているものと認められる。
　　
「被験体に注入された放射性核種から放出される光子によって特徴付けられたガンマ放射線を検出するための検出手段と，
　検出された放射線の各ｘ，ｙ位置でのエネルギーレベルｚを決定するための手段と，
　放射性核種の光ピークを含む第１のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第１のカウント値を各ｘ，ｙ位置毎に生成するための手段と，
　前記放射性核種の光ピークより下にあり，かつ前記第１のエネルギー範囲からエネルギーが分離されている第２のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第２のカウント値を各ｘ，ｙ位置毎に生成するための手段と，
　前記第１のエネルギー範囲より上にあり，かつ前記第１のエネルギー範囲からエネルギーが分離されている第３のエネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第３のカウント値を各ｘ，ｙ位置毎に生成するための手段と，
　前記第２及び第３のカウント値に基づいて，前記第１のエネルギー範囲内に入る散乱する放射線を表す散乱カウント値を推定するための推定手段と，
　前記散乱カウント値に基づいて前記第１のカウント値を補正するための手段と，
を含むガンマカメラであって，
　前記推定手段による散乱カウント値の推定値Ｃscat(x,y)が，第２及び第３のカウント値をＣsplit(x,y)，第２及び第３のエネルギー範囲の結合されたｋｅＶでの幅をＷsplit，第１のエネルギー範囲のｋｅＶでの幅をＷphotoとし，第１のエネルギー範囲内の非直線散乱関数の直線性を想定した場合，次の関係式を使用して推定され，
　　Ｃscat(x,y)＝（Ｃsplit(x,y)／Ｗsplit）＊Ｗphoto＊１．０　(2)　　
　前記第１のカウント値を補正するための手段による補正された第１のカウント値Ｃprim(x,y)が，第１のカウント値をＣtotal(x,y)として，次の関係式を使用して決定され，
　　Ｃprim(x,y)＝Ｃtotal(x,y)−Ｃscat(x,y)　　　　　　　　(3)　　
　前記放射線核種がＴｌ−２０１である時に，前記第２のエネルギー範囲の上限は約５９．０ｋｅＶ，前記第３のエネルギー範囲の下限は約９０．９ｋｅＶ，前記第２及び第３のエネルギー範囲の幅は４ｋｅＶとしたガンマカメラ。」
　　　
　　
第４　対比・判断
１　対比
　本件補正発明と，引用発明とを対比する。
ア）引用発明の(a)「被験体に注入された放射性核種から放出される光子によって特徴付けられたガンマ放射線を検出」すること，(b)「検出された放射線の各ｘ，ｙ位置でのエネルギーレベルｚを決定する」ことが，それぞれ本願発明の(a')「被検体に投与された放射性同位元素から放射されるガンマ線をフォトンごとに検出」すること，(b')「前記フォトンのエネルギーを表すエネルギー信号と前記ガンマ線の入射位置を表す位置信号とを出力」することに相当することが明らかであるから，引用発明の(c)「被験体に注入された放射性核種から放出される光子によって特徴付けられたガンマ放射線を検出するための検出手段」と「検出された放射線の各ｘ，ｙ位置でのエネルギーレベルｚを決定するための手段」とを合わせた構成が，本願発明の(c')「被検体に投与された放射性同位元素から放射されるガンマ線をフォトンごとに検出し，前記フォトンのエネルギーを表すエネルギー信号と前記ガンマ線の入射位置を表す位置信号とを出力するガンマカメラ本体」に相当することが明らかである。
イ）引用発明の「第１のエネルギー範囲」，「第２のエネルギー範囲」及び「第３のエネルギー範囲」は，(d)各エネルギー範囲内に入るガンマ放射線を指示する第１，第２及び第３の「カウント値を各ｘ，ｙ位置毎に生成」し，(e)該「第２及び第３のカウント値に基づいて」「第１のエネルギー範囲内に入る散乱する放射線を表す散乱カウント値を推定」し，該「散乱カウント値に基づいて」「第１のカウント値を補正する」ためのものであるが，これは，本願発明において，(d')「前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて」，「エネルギー」がメインウインドウ及び２つのサブウインドウの各ウインドウ内にある「フォトンを入射位置ごとに計数し」，第１乃至第３データを生成し，(e')該「第２データ」と「第３データとに基づいて」「第１データを散乱線補正する」ことと技術的に同じことである。
　そして，引用発明の「第１のエネルギー範囲」は，「放射性核種の光ピークを含む」ものであって，「第２のエネルギー範囲」は「前記放射性核種の光ピークより下にあり，かつ前記第１のエネルギー範囲からエネルギーが分離されている」もの，「第３のエネルギー範囲」は「前記第１のエネルギー範囲より上にあり，かつ前記第１のエネルギー範囲からエネルギーが分離されている」ものであるから，引用発明の(f)「第１のエネルギー範囲」，「第２のエネルギー範囲」及び「第３のエネルギー範囲」は，それぞれ本願発明の(f')「メインウインドウ」，「エネルギーが前記メインウインドウに対して低エネルギー側に隣接するサブウインドウ」及び「エネルギーが前記メインウインドウに対して高エネルギー側に隣接するサブウインドウ」に対応付けることができるものである。
ウ）ガンマカメラにおける散乱線補正として周知のＴＥＷ（Triple Energy Window）法は，メインウインドウとその両側に隣接する２つのサブウインドウのカウント値をそれぞれＣtotal・Ｃleft（低エネルギー側）・Ｃright（高エネルギー側），メインウインドウとサブウインドウの幅をそれぞれＷm・Ｗsとして，メインウインドウに混入している散乱線計数値Ｃscat及び散乱しないガンマ線のメインウインドウ内の計数値Ｃprimを各画素毎，即ち各ｘ，ｙ位置毎に次の(1')，(2')式で推定するものである（市原隆　外２名,Triple-Energy Window (TEW) 法を用いた１核種及び２核種SPECTのためのコンプトン散乱線補正,日本放射線技術学会雑誌,第50巻第12号,1994年,第2007〜2012頁参照。以下，この文献を「周知例１」という。）。
　　Ｃscat＝（Ｃleft／Ｗs＋Ｃright／Ｗs）＊Ｗm／２　　(1')　
　　Ｃprim＝Ｃtotal−Ｃscat                              (2')　
　これに対し，引用発明は，
「前記推定手段による散乱カウント値の推定値Ｃscat(x,y)が，第２及び第３のカウント値をＣsplit(x,y)，第２及び第３のエネルギー範囲の結合されたｋｅＶでの幅をＷsplit，第１のエネルギー範囲のｋｅＶでの幅をＷphotoとし，第１のエネルギー範囲内の非直線散乱関数の直線性を想定した場合，次の関係式を使用して推定され，
　Ｃscat(x,y)＝（Ｃsplit(x,y)／Ｗsplit）＊Ｗphoto＊１．０　(2)　　
　前記第１のカウント値を補正するための手段による補正された第１のカウント値Ｃprim(x,y)が，第１のカウント値をＣtotal(x,y)として，次の関係式を使用して決定され，
　Ｃprim(x,y)＝Ｃtotal(x,y)−Ｃscat(x,y)　　　　　　　　(3)　」
るものであるが，上記(2)式と(1')式，(3)式と(2')式を比較すると，引用発明の「第２及び第３のカウント値」「Ｃsplit(x,y)」，「第２及び第３のエネルギー範囲の結合されたｋｅＶでの幅」「Ｗsplit」，「第１のエネルギー範囲のｋｅＶでの幅」「Ｗphoto」，「散乱カウント値の推定値Ｃscat(x,y)」，「第１のカウント値をＣtotal(x,y)」及び「補正された第１のカウント値Ｃprim(x,y)」は，周知のＴＥＷ法における，「Ｃleft」と「Ｃright」を足し合わせたもの，「Ｗs」＊２（両側のサブウインドウの幅Ｗsを足したもの），「Ｗm」，「Ｃscat」，「Ｃtotal」及び「Ｃprim」に相当し，結局両者において，ＣscatとＣprimを求める式は同じ式になる。
　つまり，引用発明における「散乱カウント値の推定値Ｃscat(x,y)」及び「補正された第１のカウント値Ｃprim(x,y)」の導出式は，周知のＴＥＷ法における導出式と同じものである。
エ）引用発明において，第１乃至第３のエネルギー範囲が設定されていることは明らかであり，該設定のための手段が本願発明の「メインウインドウ」と「サブウインドウとを設定するウインドウ設定手段」に相当する。
オ）本願発明と引用発明は，放射性同位元素として「Ｔｌ−２０１」を使用する点で一致している。
　また，引用発明において「前記第２のエネルギー範囲の上限は約５９．０ｋｅＶ，前記第３のエネルギー範囲の下限は約９０．９ｋｅＶ，前記第２及び第３のエネルギー範囲の幅は４ｋｅＶ」ということは，「第２のエネルギー範囲」の中心の上限は「約５７．０ｋｅＶ」（＝約５９．０ｋｅＶ−（４ｋｅＶ／２）），「第３のエネルギー範囲」の中心の下限は「約９２．９ｋｅＶ」（＝約９０．９ｋｅＶ＋（４ｋｅＶ／２））としたことを意味する。
カ）引用発明の(g)「ガンマカメラ」は，本願発明の(g')「ガンマカメラシステム」に相当するものである。
　　　
　してみると，本願発明と引用発明とは，
＜一致点＞
「被検体に投与された放射性同位元素から放射されるガンマ線をフォトンごとに検出し，前記フォトンのエネルギーを表すエネルギー信号と前記ガンマ線の入射位置を表す位置信号とを出力するガンマカメラ本体と，
　前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて，エネルギーがメインウインドウ内にあるフォトンを入射位置ごとに計数し，第１データを生成する手段と，
　前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて，エネルギーが前記メインウインドウに対して低エネルギー側にあるサブウインドウ内にあるフォトンを入射位置ごとに計数し，第２データを生成する手段と，
　前記エネルギー信号と前記位置信号とに基づいて，エネルギーが前記メインウインドウに対して高エネルギー側にあるサブウインドウ内にあるフォトンを入射位置ごとに計数し，第３データを生成する手段と，
　前記第２データと前記第３データとに基づいて前記第１データを散乱線補正する手段と，
　前記メインウインドウと前記サブウインドウとを設定するウインドウ設定手段とを具備し，
　前記ウインドウ設定手段は，前記放射性同位元素としてＴｌ-201を使用する場合のＴＥＷ（Triple Energy Window）法と同じ導出式を用いた散乱線補正においては，前記低エネルギー側のサブウインドウの中心及び前記高エネルギー側のサブウインドウの中心を所定値に設定した，ガンマカメラシステム。」
である点で一致し，次の相違点で相違する。
　　
＜相違点＞
　散乱線補正が，本願発明は，メインウインドウに対して低エネルギー側にあるサブウインドウ及び高エネルギー側にあるサブウインドウがメインウインドウに隣接したＴＥＷ（Triple Energy Window）法であって，低エネルギー側に隣接するサブウインドウの中心を，５１ｋｅＶから５６ｋｅＶの間に設定し，高エネルギー側に隣接するサブウインドウの中心を，９２ｋｅＶから９７ｋｅＶの間に設定しているのに対し，引用発明は，第２のエネルギー範囲及び第３のエネルギー範囲が第１のエネルギー範囲から分離されていて，導出式はＴＥＷ法と同じものの，ＴＥＷ法とはされておらず，第２のエネルギー範囲の中心の上限は約５７．０ｋｅＶ，第３のエネルギー範囲の中心の下限は約９２．９ｋｅＶである点。
　　
２　判断
　上記相違点について検討する。
　ガンマカメラの散乱線補正として，２つのサブウインドウをメインウインドウの両側に隣接して設けることは，ＴＥＷ（Triple Energy Window）法として周知である（周知例１参照。）。
　そして，引用刊行物１には，「第１のエネルギー範囲」の設定に関して，
「【００２８】図３は，Ｔｃ−９９ｍのような，単一の光ピークを有する放射性核種から放出されたガンマ放射線の代表的なエネルギー分布を示す。第１のエネルギー範囲Ｗ１は，放射性核種の光ピーク，例えばＴｃ−９９ｍの１４０．５ｋｅＶ，に関してほぼ対称的であるエネルギー範囲を定める。
第１のエネルギー範囲の幅を増大させて光ピークを取り囲む領域をより多く含むようにすると，第１のエネルギー範囲内に入るカウントの数が増加するから，それによってイメージング時間を減少させることができるが，しかし，散乱する放射線に寄与するカウントの数も増大する。第１のエネルギー範囲の幅を減少させると，さもなければイメージに寄与するであろう一次光子を放棄するという犠牲のもとで，カウント値が主として一次光子よりなるという可能性を高めることになる。
と記載されており，第１のエネルギー範囲の幅を増大させると，散乱線が寄与するカウント数が増大するものの，第１のエネルギー範囲に入るカウント数が増加するのでイメージング時間が短縮できることが記載されている。
　そうすると，引用発明において，イメージング時間の短縮を目的として，その散乱線補正を第１のエネルギー範囲の幅を増大して第２及び第３のエネルギー範囲に隣接させた周知のＴＥＷ法とする程度のことは，当業者であれば格別の困難なく想到し得たことである。
　　　
　次に，本願発明において，低エネルギー側のサブウインドウの中心を，５１ｋｅＶから５６ｋｅＶの間に設定し，高エネルギー側のサブウインドウの中心を，９２ｋｅＶから９７ｋｅＶの間に設定したことの技術的意義について検討するに，本願明細書には両サブウインドウの中心の設定手法に関して，
「【００２５】
　次に，このメインウインドウやサブウインドウの計算方法について，図２を参して，説明する。まず，当該核種に関するフォトン放出頻度のエネルギー依存性を示す分布，つまり当該核種に関する直接線のエネルギースペクトラムを，被検体に実際に投与した核種に固有のピークエネルギーＥpeakとエネルギー分解能ＦＷＨＭとに基づいて，ガウス分布（正規分布）で近似する。ガウス分布は，平均値（ピークエネルギーＥpeak），分散（エネルギー分解能ＦＷＨＭ）から決まるのは周知の通りである。
【００２６】
　このガウス分布上で，頻度が最大頻度ＭＡＸの１／ｎとなるエネルギーＥL ，ＥU を，ピークエネルギーより低いエネルギー側と高いエネルギー側とでそれぞれ特定する。なお，発明者らの実験では，
ｎ＝１００，又はそれに近い値が好ましい
【００２７】
　この特定したエネルギーを中心として，ピークエネルギーに対して所定のパーセント，例えばガンマカメラ本体１がアンガータイプであれば７パーセント，また半導体タイプであれば３パーセントのエネルギー幅で，サブウインドウを高低それぞれ求める。これら高低それぞれのサブウインドウの間に，それらに隣接した状態でメインウインドウを決定する。
・・・・・・
【００２９】
　また，
Ｔｌ-201では，ピークエネルギーが７４ｋｅＶ，エネルギー分解能が１２．６ｋｅＶ
低エネルギー側のサブウインドウは，５１．３ｋｅＶ〜５６．５ｋｅＶ，高エネルギー側のサブウインドウは，９１．５ｋｅＶ〜９６．７ｋｅＶ
【００３０】
　尚，
上の例では，低エネルギー側のサブウインドウの中心が５３．９ｋｅＶ，高エネルギー側のサブウインドウの中心が９４．１ｋｅＶとなるようにしたが，本発明では，低エネルギー側のサブウインドウの中心が，５１ｋｅＶから５６ｋｅＶの間，高エネルギー側のサブウインドウの中心が，９２ｋｅＶから９７ｋｅの間に位置するようにすればほぼ同様な効果を得ることができる。
と記載されている。
　ここには，「ｎ＝１００，又はそれに近い値が好ましい」こと，「Ｔｌ-２０１」の場合，「低エネルギー側のサブウインドウは，５１．３ｋｅＶ〜５６．５ｋｅＶ，高エネルギー側のサブウインドウは，９１．５ｋｅＶ〜９６．７ｋｅＶ」であり，この例では「低エネルギー側のサブウインドウの中心が５３．９ｋｅＶ，高エネルギー側のサブウインドウの中心が９４．１ｋｅＶとなるようにしたが，本発明では，低エネルギー側のサブウインドウの中心が，５１ｋｅＶから５６ｋｅＶの間，高エネルギー側のサブウインドウの中心が，９２ｋｅＶから９７ｋｅの間に位置するようにすればほぼ同様な効果を得ることができる」ことが記載されているものの，本願明細書には，評価手法，実験データ等については一切記載されておらず，両サブウインドウの中心を本願発明の如く設定したことの技術的意義の裏付けがあるとはいえない。
　更に，本願発明における両サブウインドウの中心の設定は，「エネルギー分解能ＦＷＨＭが１２．６ｋｅＶ」（上記記載の段落【００２９】参照。）であることを前提としたものと解されるが，ガンマカメラのエネルギー分解能はガンマカメラ自体の特性であり，一般にガンマカメラの機種が異なれば，エネルギー分解能が異なることは技術常識である（引用刊行物１の上記摘記事項1b）の段落【０００３】〜【０００５】参照。）。そして，エネルギー分解能が異なれば，直接線のエネルギースペクトラムの形状も異なるので，上記両サブウインドウの設定手法においては，両サブウインドウの中心が核種の特定のみで一義的に決定されるものでないことは明らかである。ところが，本願発明においては，核種，即ち放射性同位元素が「Ｔｌ−２０１」であることの限定はあるものの，ガンマカメラ本体のエネルギー分解能が幾つであるかについての限定はないのであるから，本願発明の低エネルギー側及び高エネルギー側の両サブウインドウの中心の設定数値範囲に技術的意義があるものとはいえない。
　そうすると，「第２のエネルギー範囲の上限は約５９．０ｋｅＶ」，「第３のエネルギー範囲の下限は約９０．９ｋｅＶ」，「第２及び第３のエネルギー範囲の幅は４ｋｅＶ」，即ち，第２のエネルギー範囲の中心の上限は約５７．０ｋｅＶ，第３のエネルギー範囲の中心の下限は約９２．９ｋｅＶとした引用発明（上記「１　エ）」参照。）に接した当業者であれば，第２のエネルギー範囲の中心を５１ｋｅＶから５６ｋｅＶの間に設定し，第３のエネルギー範囲の中心を９２ｋｅＶから９７ｋｅＶの間に設定することは，適宜設定し得たことである。
　
　そして，本願発明の作用効果が，格別顕著なものともいえない。
　したがって，本願発明は，引用発明及び上記周知技術に基づいて，当業者が容易に発明をすることができたものであるので，特許法第２９条第２項の規定により特許を受けることができないものである。
　 
　　
第５　むすび  
　以上のとおり，本願の請求項５に係る発明は，特許法第２９条第２項の規定により特許を受けることができないものである。
　したがって，請求項１〜４について言及するまでもなく，本願は，拒絶すべきものである。
　よって，結論のとおり審決する。