(57)【要約】【課題】質量電荷比の異なる複数の同位体ピークを１本のピークとして収束させた状態で、タンデム飛行時間型質量分析計による構造解析を行なう。【解決手段】第１ＴＯＦＭＳと第２ＴＯＦＭＳの間にバンチング機構を設ける。バンチング機構の内部には、入射したイオンを減速する向きの電場が形成されていて、バンチング機構に深く入射したイオンほど、より大きく飛行速度が減速されるようになっている。【選択図】図３
2014089871.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
サンプルをイオン化し、繰り返しパルス的に射出するイオン源と、
繰り返し射出されるサンプルイオンを飛行させ、飛行時間の違いによってイオンを質量分離する第１の飛行時間型質量分析部と、
該第１の飛行時間型質量分析部において質量分離されたプリカーサイオンが飛行する飛行経路上に配置されたイオンゲートと、
該イオンゲートを通過したプリカーサイオンを導入して開裂させ、プロダクトイオンを生成させる衝突室と、
該衝突室から取り出されたプロダクトイオンを飛行させ、飛行時間の違いによってイオンを質量分離する第２の飛行時間型質量分析部と、
該第２の飛行時間型質量分析部で質量分離されたプロダクトイオンを検出する検出部と、
を備えたタンデム飛行時間型質量分析計において、
前記第１と第２の飛行時間型質量分析部の間には、
前記プリカーサイオンを減速する向きの電場が形成された第１の飛行空間と、
該第１の飛行空間を通過したプリカーサイオンが加減速されることなく飛行できる第２の飛行空間と、
を備え、
前記衝突室は該第２の飛行空間の内部に置かれていることを特徴とするタンデム飛行時間型質量分析計。
【請求項２】
前記第１の飛行空間に形成された減速電場を、プリカーサイオンが該減速電場内に入射してから所定時間後にオフとする減速電場制御手段を備えたことを特徴とする請求項１記載のタンデム飛行時間型質量分析計。
【請求項３】
前記第１の飛行空間に形成された減速電場を、プリカーサイオンが該減速電場内に入射後、時間に対し所望の関数に従って減衰させる減速電場制御手段を備えたことを特徴とする請求項１記載のタンデム飛行時間型質量分析計。
【請求項４】
前記減速電場制御手段は、質量電荷比の小さなプリカーサイオンほどより大きく飛行速度が減速されるよう減速電場を制御して、質量電荷比の異なる複数の同位体イオンのパケットを前記第２の飛行時間型質量分析部の始点位置において１つのパケットして収束させる機能を備えていることを特徴とする請求項２または３記載のタンデム飛行時間型質量分析計。
【請求項５】
前記第１の飛行空間の電位が、その前段に置かれた第１の飛行時間型質量分析部の電位、およびその後段に置かれた第２の飛行空間の電位と同じ電位であり、前記第１の飛行空間の出口部に設けられた出口電極の電位を時間的に変化させることにより、前記減速電場の強度を減衰させるようにしたことを特徴とする請求項４記載のタンデム飛行時間型質量分析計。
【請求項６】
前記第１の飛行時間型質量分析部の電位が、前記第２の飛行空間の電位よりも低い電位であり、前記第１の飛行空間の入口部に設けられた入口電極の電位を時間的に増加させることにより、前記減速電場の強度を減衰させるようにしたことを特徴とする請求項４記載のタンデム飛行時間型質量分析計。
【請求項７】
前記プリカーサイオンの質量電荷比の値がある値を超えて小さい場合は、前記プリカーサイオンの減速電場を予めオフとしておくことを特徴とする請求項２または３記載のタンデム飛行時間型質量分析計。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、微量化合物の定量分析、定性分析、および試料イオンの構造解析分野に用いられるタンデム飛行時間型質量分析計に関する。
【背景技術】
【０００２】
［質量分析計］
質量分析計（以下、ＭＳ）は、イオン源でサンプルをイオン化し、質量分析部で質量を電荷数で割った値（以下、ｍ／ｚ値）ごとにイオンを分離し、検出器で分離したイオンを検出する装置である。
【０００３】
その結果は、横軸にｍ/ｚ値、縦軸にイオンの相対強度をとったマススペクトルの形で表示され、サンプルに含まれる化合物群のｍ／ｚ値とイオンの相対強度から、サンプルの定性、定量的な情報を得ることができる。
【０００４】
イオン化法、質量分離法、イオン検出法にはさまざまな方法がある。本発明にとりわけ関連が深い点は、質量分離法に関してである。質量分析計には、その質量分離原理の違いにより、四重極ＭＳ（ＱＭＳ）、イオントラップＭＳ（ＩＴＭＳ）、磁場型ＭＳ、飛行時間ＭＳ（ＴＯＦＭＳ）、フーリエ変換イオンサイクロトロン共鳴ＭＳ（ＦＴＩＣＲＭＳ）などがある。
【０００５】
［飛行時間型質量分析計（ＴＯＦＭＳ）］
ここでは、以降の説明に関連が深いＴＯＦＭＳについて説明する。ＴＯＦＭＳでは、イオンに所定の加速電圧Ｖaをパルス的に印加して、イオンを加速する。このとき、イオンの速度ｖは、エネルギー保存則から、
【０００６】
【数１】
2014089871.tif 000003
【０００７】
【数２】
2014089871.tif 000004
とあらわされる（ただしｍはイオンの質量、zはイオンの価数、eは素電荷）。
【０００８】
イオンは、所定距離Ｌだけ離れた検出器に、飛行時間Ｔで到達する。
【０００９】
【数３】
2014089871.tif 000005
式（3）から明らかなように、ＴＯＦＭＳは、飛行時間がイオンの質量に応じて異なることを利用してイオンを分離する装置である。もっとも単純な構造のＴＯＦＭＳは、イオンを直線的に飛行させる直線型ＴＯＦＭＳである。また、イオン源と検出器の間に反射場を置くことにより、エネルギー収束性と飛行距離の延長することのできる反射型ＴＯＦＭＳも広く利用されている。ＴＯＦＭＳ飛行時間型質量分の質量分解能は、総飛行時間をＴ、ピーク幅をΔＴとすると、
【００１０】
【数４】
2014089871.tif 000006
で定義される。すなわち、ピーク幅ΔＴを一定にして、総飛行時間Ｔだけを延ばすことができれば、質量分解能を向上させることができる。しかし、従来の直線型、反射型の飛行質量分析装置では、総飛行時間Ｔを伸ばすこと、すなわち総飛行距離を伸ばすことは装置の大型化に直結する。装置の大型化を避け、かつ高質量分解能を実現するために開発された装置が、多重周回型ＴＯＦＭＳ（非特許文献１）である。
【００１１】
この装置は、円筒電場にマツダプレートを組み合わせたトロイダル電場を４個用い、８の字型の周回軌道を多重周回させることにより、総飛行時間Ｔを伸ばすことができる。この装置では、初期位置・初期角度・初期運動エネルギーによる検出面での空間的な広がりと時間的な広がりを、１次の項まで収束させることに成功している。
【００１２】
しかし、イオンを閉軌道上で多重周回させる飛行時間型質量分析装置には「追い越し」の問題が存在する。これは、イオンが閉軌道を多重周回するため、軽いイオン（速度が大きいイオン）が重いイオン（速度が小さいイオン）を追い越してしまうことによりおきる。そのため、検出面に軽いイオンから順番に到着するという飛行時間型質量分析計の基本原理が通用しなくなる。
【００１３】
この問題を解決するために考案されたのが、らせん軌道型飛行時間型質量分析装置である。らせん軌道型飛行時間型質量分析計は、閉軌道の始点と終点を閉軌道面に対して垂直方向にずらすことを特徴としている。これを実現するためには、イオンをはじめから斜めに入射する方法（特許文献１）や、デフレクタを用いて閉軌道の始点と終点を垂直方向にずらす方法（特許文献２）、積層型トロイダル電場を用いる方法（特許文献３）がある。また、同様のコンセプトとして、追い越しの起こる多重反射型ＴＯＦＭＳ（特許文献４）や、そのイオン軌道をジグザグ型にして追い越しを回避させたＴＯＦＭＳ（特許文献５）も考案されている。
【００１４】
［ＭＳ／ＭＳ測定とＭＳ／ＭＳ装置］
上述のようにＭＳでは、イオン源で生成したイオン群を、質量分離部においてイオンのｍ／ｚ値ごとに分離して検出する。結果は、各イオンのｍ／ｚ値および相対強度をグラフ化したマススペクトルとして表される。
【００１５】
以下、この測定を後述のＭＳ／ＭＳ測定に対して、ＭＳ測定と呼ぶ。これに対し、イオン源で生成した特定のイオンを初段のＭＳ（以下、ＭＳ１）で選択し（選択されたイオンはプリカーサイオンと呼ばれる）、自発的または強制的に開裂させ、生成したイオン群（開裂生成したイオンはプロダクトイオンと呼ばれる）を後段のＭＳ装置（以下、ＭＳ２）で質量分析するＭＳ／ＭＳ測定があり、それが可能な装置をＭＳ／ＭＳ装置と呼ぶ。
【００１６】
この測定では、プリカーサイオンのｍ／ｚ値と、複数の開裂経路で生成するプロダクトイオンのｍ／ｚ値、およびイオンの相対強度情報が得られるため、プリカーサイオンの構造情報を得ることができる。
【００１７】
ＭＳ／ＭＳ測定を行なうことができるＭＳ／ＭＳ装置には、前述の質量分析装置を２つ組み合わせた様々なバリエーションが存在する。また、開裂方法にも、ガスとの衝突による衝突誘起解離法（collision induced dissociation：ＣＩＤ）、光解離、電子捕獲などの方法がある。
【００１８】
本発明に関連するものは、ＴＯＦＭＳを２台直列に接続し、その間にＣＩＤ法による開裂手段を配したＭＳ／ＭＳ装置と呼ばれる装置であり、一般的にはＴＯＦ／ＴＯＦとも呼ばれる。
【００１９】
［ＴＯＦ／ＴＯＦ］
ＴＯＦＭＳを２台直列に接続したＭＳ／ＭＳ装置は、一般にＴＯＦ／ＴＯＦと呼ばれ、おもにマトリックス支援レーザー脱離イオン化法（ＭＡＬＤＩ）によりサンプルをイオン化する装置に採用されている。
【００２０】
従来のＴＯＦ／ＴＯＦは、直線型ＴＯＦＭＳと反射型ＴＯＦＭＳで構成される（図１）。２台のＴＯＦＭＳの間には、プリカーサイオンを選ぶためのイオンゲートが設けられ、イオンゲート付近に第１ＴＯＦＭＳの収束点が配置される。
【００２１】
また、最近では、らせん軌道型ＴＯＦＭＳや多重周回型ＴＯＦＭＳを第１ＴＯＦＭＳに採用し、より高いプリカーサイオンの選択能力を実現させたＴＯＦ／ＴＯＦも報告されている。このようなＴＯＦ／ＴＯＦでは、プリカーサイオンの同位体ピークのうち、単一組成のみで構成されたイオンピークをプリカーサイオンとして選択することが可能である。
【００２２】
ここで、同位体ピークについて説明する。化合物を構成する元素の多くには、安定同位体が存在する。生体高分子の主要構成元素であるＣ、Ｈ、Ｎ、Ｏ、Ｓは、全て安定同位体をもつので、生体高分子も安定同位体の組み合わせにより、イオンはその質量数にある分布をもつ。
【００２３】
次に、質量分析において標準物質としてよく利用されているいくつかのペプチド（Bradykinin1-7、 ACTH18-39、insulin）がマススペクトルとしてどのように観測されるかを示す。図２に示される３つのマススペクトルの１番左側のピークは、12Ｃ、1Ｈ、14Ｎ、16Ｏ、32Ｓなどの単一組成のみで構成されたピークであり、モノアイソトピックピークと呼ばれる。
【００２４】
構成元素数が少ないイオン（すなわち分子量の小さいイオン）においては、モノアイソトピックイオンがもっとも信号強度が高いが、構成元素数が増える（すなわち分子量が増える）につれて、全体のイオン量に占めるモノアイソトピックイオンの比率は低下する。
【００２５】
ＴＯＦ／ＴＯＦにおいて、プリカーサイオンのモノアイソトピックイオンを選択して開裂を起こさせると、生成するプロダクトイオンもみなモノアイソトピックイオンのみとなり、スペクトルの解釈が容易となる。その反面、プリカーサイオンの分子量が大きくなるにつれて、プリカーサイオンのモノアイソトピックイオン量は減ることから、分子量の大きな領域では、モノアイソトピックイオンを選ぶことは、感度の低下につながる。したがって、適切な情報を得ることができるプリカーサイオンの選択可能な上限は、通常３０００程度とされている。
【００２６】
【非特許文献１】M. Toyoda, D. Okumura, M. Ishihara and I. Katakuse, J. Mass Spectrom., 2003, 38, pp. 1125-1142.
【特許文献１】特開２０００−２４３３４５号公報
【特許文献２】特開２００３−８６１２９号公報
【特許文献３】特開２００６−１２７８２号公報
【特許文献４】英国特許第２０８００２１号公報
【特許文献５】国際公開第２００５／００１８７８号パンフレット
【発明の開示】
【発明が解決しようとする課題】
【００２７】
従来のＴＯＦ／ＴＯＦの問題点を、第１ＴＯＦＭＳに直線型ＴＯＦＭＳを採用した場合と、らせん軌道型や多重周回型など単一の同位体ピークを選択できる高分解能ＴＯＦＭＳを採用した場合とに分けて考察する。
【００２８】
前者の場合、プリカーサイオンの同位体イオンを分離できるほどには、イオンゲート位置での時間分離がよくないため、結果的に全ての同位体イオンが第２ＴＯＦＭＳに導入されることになる。このとき、各同位体イオンが第２ＴＯＦＭＳの始点位置を通過する時間は、第１ＴＯＦＭＳを飛行している間の質量分離の結果、わずかに異なることになる。
【００２９】
第２ＴＯＦＭＳが理想的な運動エネルギー収束性（すなわち、その運動エネルギーのみにより収束し、飛行時間に依存せず、プロダクトイオンのｍ／ｚ値にのみ依存する）を持つとして考えると、各同位体ピークから生じる同じｍ／ｚ値のプロダクトイオンの検出器への到達時間は、第２ＴＯＦＭＳの始点位置での各同位体ピークの時間差分だけずれることになる。その結果、プロダクトイオン・スペクトルの質量分解能が悪化する原因となる。
【００３０】
次に、後者の場合を考えると、第１ＴＯＦＭＳでプリカーサイオンのモノアイソトピックイオンのみを選択することができるため、プロダクトイオンもモノアイソトピックイオンのみとなることから、プロダクトイオン・スペクトルを極めて単純にすることができる。
【００３１】
しかしこれは、プリカーサイオンの全イオン量に対して、モノアイソトピックイオンの量が多い場合に限り有効である。一般的に、分子量が大きくなるほど、プリカーサイオンの全イオン量に対するモノアイソトピックイオンの比率は下がるため、モノアイソトピックイオンを選ぶことは、高い分子量の領域では感度の低下につながる。このような場合、むしろ同位体ピークを含んだ状態で第２ＴＯＦＭＳに導入するほうが感度が高いため、得られる情報量が多くなる。
【００３２】
本発明は、これらの２点の問題点を解決するために、ＴＯＦ／ＴＯＦの第１ＴＯＦＭＳと衝突室との間にバンチング機構および自由空間を設け、第２ＴＯＦＭＳの始点位置において、プリカーサイオンの主だった同位体イオンを時間収束させることを目的とする。
【００３３】
従来のタンデム飛行時間質量分析法の問題は、第１ＴＯＦＭＳの飛行時間が、第２ＴＯＦＭＳのそれよりも短い場合、一度の飛行時間測定においてプリカーサイオンを１つしか選択することができず、試料の浪費につながることであった。
【００３４】
また、第１ＴＯＦＭＳの飛行時間が第２ＴＯＦＭＳのそれよりも十分長い場合（例えば１０倍以上）には、単一飛行時間測定においてプリカーサイオンを複数選択することができるものの、第１ＴＯＦＭＳでのイオン透過率が低下し、やはり試料の利用効率の低下につながるという問題があった。
【００３５】
本発明の目的は、上述した点に鑑み、第１ＴＯＦＭＳの飛行時間が第２ＴＯＦＭＳのそれよりも数倍程度長い場合を想定することで、第１ＴＯＦＭＳでのイオン量の減少を抑えることができることを特徴とする。
【００３６】
このとき、一度の飛行時間測定で選択できるプリカーサイオン数は限定されてしまうので、プリカーサイオン選択の方法を工夫することを提案する。
【００３７】
また、一度の飛行時間測定で複数のプリカーサイオンを選択する場合に、プリカーサイオンのイオン量や、得られたプロダクトイオン・スペクトルの質に応じて、十分な質のプロダクトイオン・スペクトルを得るために必要となる積算回数が異なることが多い。そのような場合についても、効率的にプロダクトイオン・スペクトルを得ることができる方法を提案する。
【課題を解決するための手段】
【００３８】
この目的を達成するため、本発明にかかるタンデム飛行時間型質量分析計は、
サンプルをイオン化し、繰り返しパルス的に射出するイオン源と、
繰り返し射出されるサンプルイオンを飛行させ、飛行時間の違いによってイオンを質量分離する第１の飛行時間型質量分析部と、
該第１の飛行時間型質量分析部において質量分離されたプリカーサイオンが飛行する飛行経路上に配置されたイオンゲートと、
該イオンゲートを通過したプリカーサイオンを導入して開裂させ、プロダクトイオンを生成させる衝突室と、
該衝突室から取り出されたプロダクトイオンを飛行させ、飛行時間の違いによってイオンを質量分離する第２の飛行時間型質量分析部と、
該第２の飛行時間型質量分析部で質量分離されたプロダクトイオンを検出する検出部と、
を備えたタンデム飛行時間型質量分析計において、
前記第１と第２の飛行時間型質量分析部の間には、
前記プリカーサイオンを減速する向きの電場が形成された第１の飛行空間と、
該第１の飛行空間を通過したプリカーサイオンが加減速されることなく飛行できる第２の飛行空間と、
を備え、
前記衝突室は該第２の飛行空間の内部に置かれていることを特徴としている。
【００３９】
また、前記第１の飛行空間に形成された減速電場を、プリカーサイオンが該減速電場内に入射してから所定時間後にオフとする減速電場制御手段を備えたことを特徴としている。
【００４０】
また、前記第１の飛行空間に形成された減速電場を、プリカーサイオンが該減速電場内に入射後、時間に対し所望の関数に従って減衰させる減速電場制御手段を備えたことを特徴としている。
【００４１】
また、前記減速電場制御手段は、質量電荷比の小さなプリカーサイオンほどより大きく飛行速度が減速されるよう減速電場を制御して、質量電荷比の異なる複数の同位体イオンのパケットを前記第２の飛行時間型質量分析部の始点位置において１本のパケットとして収束させる機能を備えていることを特徴としている。
【００４２】
また、前記第１の飛行空間の電位が、その前段に置かれた第１の飛行時間型質量分析部の電位、およびその後段に置かれた第２の飛行空間の電位と同じ電位であり、前記第１の飛行空間の出口部に設けられた出口電極の電位を時間的に変化させることにより、前記減速電場の強度を減衰させるようにしたことを特徴としている。
【００４３】
また、前記第１の飛行時間型質量分析部の電位が、前記第２の飛行空間の電位よりも低い電位であり、前記第１の飛行空間の入口部に設けられた入口電極の電位を時間的に増加させることにより、前記減速電場の強度を減衰させるようにしたことを特徴としている。
【００４４】
また、前記プリカーサイオンの質量電荷比の値がある値を超えて小さい場合は、前記プリカーサイオンの減速電場を予めオフとしておくことを特徴としている。
【発明の効果】
【００４５】
本発明のタンデム飛行時間型質量分析計によれば、
サンプルをイオン化し、繰り返しパルス的に射出するイオン源と、
繰り返し射出されるサンプルイオンを飛行させ、飛行時間の違いによってイオンを質量分離する第１の飛行時間型質量分析部と、
該第１の飛行時間型質量分析部において質量分離されたプリカーサイオンが飛行する飛行経路上に配置されたイオンゲートと、
該イオンゲートを通過したプリカーサイオンを導入して開裂させ、プロダクトイオンを生成させる衝突室と、
該衝突室から取り出されたプロダクトイオンを飛行させ、飛行時間の違いによってイオンを質量分離する第２の飛行時間型質量分析部と、
該第２の飛行時間型質量分析部で質量分離されたプロダクトイオンを検出する検出部と、
を備えたタンデム飛行時間型質量分析計において、
前記第１と第２の飛行時間型質量分析部の間には、
前記プリカーサイオンを減速する向きの電場が形成された第１の飛行空間と、
該第１の飛行空間を通過したプリカーサイオンが加減速されることなく飛行できる第２の飛行空間と、
を備え、
前記衝突室は該第２の飛行空間の内部に置かれていることを特徴としているので、
質量電荷比の異なる複数の同位体ピークを１本のピークとして収束させた状態で、タンデム飛行時間型質量分析計による構造解析が行なえるようになった。
【図面の簡単な説明】
【００４６】
【図１】直線型ＴＯＦＭＳと反射型ＴＯＦＭＳで構成された従来のＴＯＦ／ＴＯＦ装置の一例を示す図である。
【図２】標準的なペプチドのマススペクトルの一例を示す図である。
【図３】本発明にかかるタンデムＴＯＦＭＳ装置の基本構成を示す図である。
【図４】バンチング時の電位操作の一実施例を示す図である。
【図５】バンチング時の電位操作の一実施例を示す図である。
【発明を実施するための最良の形態】
【００４７】
以下、図面を参照して、本発明の実施の形態を説明する。まず、装置の基本構成について記述する。図３は、本発明にかかるタンデムＴＯＦＭＳ装置の基本構成を示す図である。図中１は、パルスイオンビームを発生するイオン源である。具体的には、ＭＡＬＤＩイオン源が想定される。
【００４８】
図中２は、第１のＴＯＦＭＳである。このＴＯＦＭＳ２内において、イオン源で発生したイオン群を飛行させ、飛行速度の違いに基づきイオン群を質量分離する。ＴＯＦＭＳ２内には、質量分離されたイオン群の中から所望のイオンピークを選択するためのイオンゲート３が設けられている。
【００４９】
イオンゲート３で選択された所定のイオンピークは、第１のＴＯＦＭＳ２の後段に置かれたバンチング機構４に入射する。バンチング機構４の内部には、入射したイオンを減速する向きの電場が形成されていて、バンチング機構４に深く入射したイオンほど、より大きく飛行速度が減速されるようになっている。
【００５０】
バンチング機構４内の減速電場は、バンチング機構４の入口部に設けられた入口電極４ａと、バンチング機構４の出口部に設けられた出口電極４ｂとの間に、所定の電位差を設けることにより発生させている。
【００５１】
このバンチング機構４を出射したイオンは、その後、加減速されることなく飛行できる自由空間５を飛行し、そこに設置された衝突室６に入って、小さなイオンへとばらばらに開裂させられる。
【００５２】
開裂したイオンは、自由空間５の後段に置かれた第２のＴＯＦＭＳ７（例えばリフレクトロン）へと導かれ、質量分離が行なわれる。
【００５３】
第２のＴＯＦＭＳ７において質量分離されたイオンは、軽いイオンから順に検出部８に到達し、電気信号となって検出される。検出された電気信号は、データ処理部を備えた御部９に送られて、データ処理される。
【００５４】
なお、制御部９は、イオン源に印加してイオンを加速するためのパルス電圧Ｖａの制御や、イオンゲート３の開閉の制御や、バンチング機構４の入口電極４ａと出口電極４ｂに印加される電圧の制御なども行なっている。
【００５５】
以下、このようなタンデムＴＯＦＭＳ装置の動作について説明する。
【００５６】
［実施例１］
本実施例は、第１ＴＯＦＭＳに直線型ＴＯＦＭＳなどを使用して、プリカーサイオンの主要な同位体ピークを全て選択する場合について述べる。第１ＴＯＦＭＳで選択されたプリカーサイオンの同位体イオンは、そのｍ／ｚ値の違いにより、式(1)に従い、異なる速度で飛行部を飛行する。その速度はｍ／ｚ値の平行根に反比例する。
【００５７】
これらのイオンは、ｍ／ｚ値の小さい順にバンチング機構に入射する。バンチング機構は、はじめプリカーサイオンを減速する向きの電場が形成されており、飛行時間測定の開始時間と同期した適切なタイミングで、瞬時に電場の無い状態にスイッチングすることができる。
【００５８】
つまり、早い時間にバンチング機構に入射した速度の速いイオン（ｍ／ｚ値の小さいイオン）は、スイッチングまでの時間を、バンチング機構のより深部にまで進入し、より大きく減速される。電場の無い状態にスイッチされると、各イオンはバンチング機構内の進入した位置から、減速後の所定の飛行速度を保って自由空間を飛行する。
【００５９】
プリカーサイオンは、この自由空間中に配置された衝突室に入射し、一部が開裂し、プロダクトイオンを生成する。このとき、プロダクトイオンは、プリカーサイオンと同じ速度をもつ。そのため、ｍ／ｚ値の小さいプリカーサイオン、およびそこから生成したプロダクトイオンは、ｍ／ｚ値の大きいプリカーサイオン、およびそこから生成したプロダクトイオンに対して、ある地点で追い越されることになる。
【００６０】
この追い越しが起こる地点を第２ＴＯＦＭＳの始点位置に持ってくることにより、異なるｍ／ｚ値をもつ同位体ピークを、第２ＴＯＦＭＳの始点の位置で時間収束させることができる。
【００６１】
次に、単純な系で本実施例の効果を考察してみる。第１ＴＯＦＭＳの実行飛行距離をL1、加速エネルギーをeVa、イオンを１価、質量をM+m (Mはモノアイソトピックイオンのｍ／ｚ値、mはそれと同位体イオンであるイオンピークのｍ／ｚ値との差 )とすると、その速度v1,M+m、および第１ＴＯＦＭＳの飛行時間T1,M+mは、次のように表される。
【００６２】
【数５】
2014089871.tif 000007
【００６３】
【数６】
2014089871.tif 000008
ここで、第１ＴＯＦＭＳ終点位置での質量M+mのイオンと質量Mのイオンとの間の飛行時間差は、次の通りである。
【００６４】
【数７】
2014089871.tif 000009
バンチング機構を直線の減速場とし、減速場の距離をLd、減速場電位差をVdとすると、減速場中の運動方程式は、次の通りである。
【００６５】
【数８】
2014089871.tif 000010
これにより、減速場中のある時間tにおける速度vd,M+m、および位置xd,M+mは、次のように表される。
【００６６】
【数９】
2014089871.tif 000011
【００６７】
【数１０】
2014089871.tif 000012
ここで、質量Mのイオンの第１ＴＯＦＭＳ終点位置での飛行時間を起点に、減速電場のスイッチングまでの時間をTbとすると、質量M+mのイオンが減速場内にいる時間は、Tb-dT1,mとなる。その結果、減速場オフ後の速度vs,,M+mおよび位置xs, M+mは、
【００６８】
【数１１】
2014089871.tif 000013
【００６９】
【数１２】
2014089871.tif 000014
バンチング機構終点位置から第２ＴＯＦＭＳ始点位置までの自由空間の距離をL2とすると、質量M+mのイオンが減速場オフ時の位置から第２ＴＯＦＭＳ始点位置までの飛行にかかる時間T2,M+mは、
【００７０】
【数１３】
2014089871.tif 000015
ここで、減速場オフ時から第２ＴＯＦＭＳ始点到達時までの質量M+mのイオンと質量Mのイオンとの飛行時間差dT2,mは、次の通りとなる。
【００７１】
【数１４】
2014089871.tif 000016
dT1,m+dT2,mが０となれば、第２ＴＯＦＭＳで時間収束することになるが、実際には、検出器の応答である数nsよりも同等以下の値であればよい。
【００７２】
L1 = 0.5ｍ, 加速エネルギーを20 keV、Ld = 0.1ｍ、Vd = 12000 V、L2 = 0.5ｍとし、M = 500、1000、3000、5000、 mを主要同位体ピークに応じて、それぞれ0〜2、0〜3、0〜4、0〜7とした時に、dT1,m+dT2,mが０に近づくようなTbを探した結果を次に示す。また、その時のdT1,m+dT2,mの最大値も示した。
【００７３】
【数１５】
2014089871.tif 000017
【００７４】
次に、Tbを１μsに固定し、Vdを変化させながら、dT1,m+dT2,mが０に近づく条件を探した結果を次に示す。
【００７５】
【数１６】
2014089871.tif 000018
【００７６】
以上のように、減速電場、および減速電場のオフ時間、のどちら側を制御しても、第２ＴＯＦＭＳ始点位置での時間収束を実現することができる。また、その時のdT1,m+dT2,mの最大値は、どちらの場合も同じ程度であり、検出器の応答数nsに対して十分に小さいものであった。
【００７７】
［実施例２］
本実施例は、第１ＴＯＦＭＳとして、１つの同位体ピークだけを選択できるような実行飛行距離の十分に長いＴＯＦＭＳを採用した場合について述べる。そのようなＴＯＦＭＳの例としては、多重周回型、多重反射型、らせん軌道型、ジグザグ型のＴＯＦＭＳがあげられる。
【００７８】
構成は実施例1と同じである。ただし第１ＴＯＦＭＳは、ｍ／ｚ値が数千の領域まで１つの同位体ピークを選択できるほど十分に長い実行飛行距離をもつ点が実施例１とは異なっている。
【００７９】
本実施例の場合、ｍ／ｚ値が数千の領域まで、プリカーサイオンの同位体ピークの中でひとつだけを選択することができる。背景技術においても述べたように、この場合、プリカーサイオンとしてモノアイソトピックイオンを選択することで、プロダクトイオン・スペクトルを単純にすることができる。
【００８０】
その反面、ｍ／ｚ値が数千を超えてくると、プリカーサイオン全体に占めるモノアイソトピックイオンの比率は減ることから、感度面で不利になってくる。そこで、ｍ／ｚ値が数千以上の場合にバンチング機構を機能させ、それ以下の場合ではバンチング機構を機能させずにイオンを通過させることができるよう、モードを切り替え可能に構成にすることにより、従来技術の弱点を克服することを目指す。
【００８１】
実施例２の解析を、L1 = 10ｍ、加速エネルギーを20 keV、Ld = 0.1ｍ、Vd = 12000 V とし、M が3000と5000の場合で、 m をそれぞれ0〜4、0〜7とした時に行い、dT1,m+dT2,mが０に近づくような条件となるTbを探した結果を次に示す。また、その時のdT1,m+dT2,mの最大値も示した。結果は、検出器の応答数nsに対して同等以下となった。
【００８２】
【数１７】
2014089871.tif 000019
【００８３】
［実施例３］
本実施例では、第１ＴＯＦＭＳに直線型ＴＯＦＭＳなどを使用して、プリカーサイオンの主要な同位体ピークを全て選択する場合について述べる。ここで、バンチング機構前後の第１ＴＯＦＭＳ、および自由空間の飛行軸電位は同じであるとする。
【００８４】
イオン源で生成された後、加速されたイオン群は、そのｍ／ｚ値ごとに式(1)に従い、ｍ／ｚ値の平行根に反比例する速度で第１ＴＯＦＭＳを飛行する。第１ＴＯＦＭＳ内のイオンゲートで選択されたプリカーサイオンの同位体イオンは、第１ＴＯＦＭＳにおいて大きな飛行速度をとるイオン（ｍ／ｚ値の小さなイオン）から順番に、バンチング機構に入射する。
【００８５】
バンチング機構は、当初、イオンの進行方向に対して減速する向きの電場を形成できる空間を持っている。最も簡単なものとしては、入口と出口にグリッド電極を配した構造が考えられ、入口電極には第１ＴＯＦＭＳの飛行空間と同じ電位、出口電極には入口電極との間にイオンと同極性の電位差をつくる電位が印加される。
【００８６】
バンチング機構に、プリカーサイオンのうち最もｍ／ｚ値の小さいイオン（通常モノアイソトピックイオン）が入射したのと同期させて、バンチング機構に印加されている減速場を、出口電極に印加された電圧を時間とともに減じることにより弱める（図４参照）。その結果、後から入射したイオンほど、減速場から受ける力が小さいので、バンチング機構出射後に速い速度を持つことになる。実施例１〜２と本実施例の違いは、実施例１〜２のようにいきなり減速場をオフにすることはせず、徐々に下げる点である。
【００８７】
バンチング機構出射後には、先に出射したｍ／ｚ値の小さいイオンは、後から出射するｍ／ｚ値の大きいイオンよりも速度が遅くなるので、ある場所でｍ／ｚ値の大きいイオンがｍ／ｚの小さいイオンに追いつくことになる。この追いつく点が、主要な同位体ピークについて第２ＴＯＦＭＳの始点位置となるように設定する。
【００８８】
またバンチング機構を出射したイオンは、第２ＴＯＦＭＳの始点位置に到達する前に、途中に配置された衝突室において開裂させられ、プロダクトイオンを生成する。
【００８９】
まず、当初の出入口電極の電位差Vbを12000 Vに固定し、減速場の時間変化を決めるTbの最適値（すなわち第２ＴＯＦＭＳの始点位置でイオン群が最も時間収束する値）をm/z = 500、1000、3000、5000についてシミュレーションした。第１ＴＯＦＭＳの距離L1 = 0.5ｍ、加速エネルギーを20 keV、バンチング機構長Ld = 0.1ｍ、自由空間長L2 = 0.5ｍとした。収束させる同位体ピーク数は、m/z = 500、1000、3000、5000のそれぞれについて、２本、３本、４本、および７本とした。
【００９０】
各ｍ／ｚ値についての最適なTb値、および第２ＴＯＦＭＳ始点位置での同位体ピークの最大飛行時間差を次に示した。結果は、検出器の応答数nsに対して同等以下となった。
【００９１】
【数１８】
2014089871.tif 000020
【００９２】
次に、Tbを１μsに固定し、最適なVbを各ｍ／ｚ値について探した。下記に各ｍ／ｚ値についての最適なVb値、および第２ＴＯＦＭＳ始点位置での同位体ピークの最大飛行時間差を示した。結果は、検出器の応答数nsに対して同等以下となった。
【００９３】
【数１９】
2014089871.tif 000021
【００９４】
以上のように、当初減速電場および減速電場の減衰時間のどちらを制御しても、第２ＴＯＦＭＳ始点位置での時間収束を実現することができた。
【００９５】
［実施例４］
本実施例は、第１ＴＯＦＭＳとして、１つの同位体ピークを選択するのに十分なほど実行飛行距離の長いＴＯＦＭＳを採用した場合について述べる。そのようなＴＯＦＭＳの例として、多重周回型、多重反射型、らせん軌道型、ジグザグ型のＴＯＦＭＳがあげられる。
【００９６】
構成は実施例３と同じである。ただし第１ＴＯＦＭＳは、ｍ／ｚ値が数千の領域まで、１つの同位体ピークを選択できるほど十分に長い実行飛行距離をもつ点が異なっている。
【００９７】
本実施例の場合、ｍ／ｚ値が数千の領域まで、プリカーサイオンの同位体ピークの中で同一のものを選択することができる。背景技術でも述べたように、この場合、モノアイソトピックイオンを選択することで、プロダクトイオン・スペクトルを単純にすることができる。
【００９８】
その反面、ｍ／ｚ値が数千を超えてくると、プリカーサイオン全体に占めるモノアイソトピックイオンの比率は減ることから、感度面で不利になる。そこで、ｍ／ｚ値が数千以上の場合にはバンチング機構を機能させ、それ以下の場合には機能させずにイオンを通過させられるよう、モードを切り替え可能に構成することで、従来技術の弱点を克服することができる。
【００９９】
実施例３と同様の方法で、当初の出入口電極の電位差Vbを15000 Vに固定し、減速場の変化を決めるTbの最適値（すなわち第２ＴＯＦＭＡの始点位置で最も時間収束する値）をm/z = 3000、5000についてシミュレーションで求めた。第１ＴＯＦＭＳの距離L1 = 10ｍ、加速エネルギーを20 keV、バンチング機構長Ld = 0.2ｍ、自由空間L2 = 0.26ｍとし、各ｍ／ｚ値について調べた。
【０１００】
主要同位体ピーク数は、m/z＝3000、5000で想定される４本、および７本とした。各ｍ／ｚ値についての最適なTb値、および第２ＴＯＦＭＳ始点位置での同位体ピークの最大飛行時間差を次に示した。結果は、検出器の応答数nsに対して同等以下となった。
【０１０１】
【数２０】
2014089871.tif 000022
【０１０２】
［実施例５］
実施例３、４では、バンチング機構前後の第１ＴＯＦＭＳと自由空間の電位が同じであることを前提としている。しかしながら、第１ＴＯＦＭＳの電位よりも、自由空間（入口電極も含む）の電位の方が高い場合、バンチング機構の入口電極の電位を時間とともに増加させる（減速場の強さとしては減衰させる）ことで、同様の効果を得ることが可能である（図５参照）。
【０１０３】
［実施例６］
実施例３〜５では、バンチング機構の減速場を時間に対して直線的に減衰させたが、減速場の時間変化は、多項式近似や指数関数的な変化でも構わない。
【産業上の利用可能性】
【０１０４】
タンデム型飛行時間型質量分析装置のＭＳ／ＭＳ測定に広く利用できる。
【図１】
2014089871.tif 000023
【図２】
2014089871.tif 000024
【図３】
2014089871.tif 000025
【図４】
2014089871.tif 000026
【図５】
2014089871.tif 000027