(57)【要約】【課題】静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法。【解決手段】複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場は磁気モ−メントの変位の磁場でありそしてスピン波を伴う磁場であることにより、この磁場に対し物理上の運動方程式を求めることができ、運動方程式を解析することにより複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの永久磁石の磁場エネルギ−は磁場に配設されている磁気モ−メントとか電荷に運動を与える運動エネルギ−に変換できることにより課題は解決できる。【選択図】図１
2014103758.tif 000002
【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたとき永久磁石には電子の磁気モ−メントの変位そしてスピン波が発現することにより外に仕事を与えない静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できることにより複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させることにより静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法。
【請求項２】
請求項１に記載の静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法を用いて、複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場は磁場に配設されている磁気モ−メントとか電荷に仕事としての運動を与え、その運動は整列分布している磁束に沿って整列運動を為すことにより磁場に配設されている磁性体とか荷電体は回転運動を為すことにより回転エネルギ−を得る方法。
を特徴とする。
【請求項３】
請求項１に記載の静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法を用いて、複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場にイオン化傾向の大きな化学物質例えばＬｉ，Ｋ，Ｂａ，Ｃａ，Ｎａ、Ｍｇを配設すると化学物質の原子の軌道電子に仕事が為され軌道電子は遊離し遊離した軌道電子は整列分布している磁束に沿って整列運動を為すことによりイオン化傾向の大きな化学物質より電気エネルギ−を得る方法。
【請求項４】
請求項１に記載の静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法を用いて、複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場に化学反応物質を配設すると化学反応物質に仕事が為され化学反応物質は活性化しそして化学反応物質のプラス電荷とマイナス電荷は整列分布している磁束に沿って反対方向に整列運動を為すことによりプラス電荷とマイナス電荷の衝突の頻度は極めて大きくなり化学反応物質の合成反応または分解反応は短時間で終結することにより触媒としての作用を得る方法。
【請求項５】
請求項１に記載の静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法を用いて、複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場にプラス電荷とマイナス電荷が混在している溶液を配設すると両電荷に仕事が為されプラス電荷とマイナス電荷は整列分布している磁束に沿って反対方向の整列運動を為すことによりプラス電荷とマイナス電荷の分離がなされ従って同電荷の集積を得る方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は複数の永久磁石を組み合わせることにより静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−、例えば運動エネルギ−、回転エネルギ−、振動エネルギ−、電気エネルギ−に変換する技術は存在しない。
【０００３】
永久磁石に運動を与えれば公知のとおり電気エネルギ−として外に仕事を与えるエネルギ−に変換できる。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００４】
【特許文献１】特願２００９−１６０３６９
【特許文献２】特願２０１２−０２２６５４
【非特許文献】
【０００５】
【非特許文献１】物理学その現代的アプロ−チ  東京教学社出版
【非特許文献２】基礎数学ハンドブック  森北出版
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００６】
この発明が解決しようとする課題は、静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できる説明、そしてその変換により静止した永久磁石の磁場エネルギ−をエネルギ−源として産業上の活用を図ることにある。さらに磁気モ−メントとか電荷を保有する粒子とか物質に運動を与え、化学反応物質を活性化状態にして化学反応速度を大きくすることにより化学物質の合成とか分解を短時間に終結する触媒作用として活用を図ることにある。
【０００７】
さらに溶液中にプラス電荷とマイナス電荷が混在しているときプラス電荷とマイナス電荷に運動を与え、プラス電荷とマイナス電荷は磁束線に沿ってそれぞれ反対方向に運動が為されることにより、同電荷を集積させることが可能となり従って電荷の除去の技術として活用を図ることにある。
【課題を解決するための手段】
【０００８】
この発明は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたとき静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できることを特徴とする。永久磁石を切断とか切削により加工し永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させた図を（図１）に示す。同磁極同志の接触または近接であるから強い反発力を得るが基板に強力な接着剤等で固定する。基板の材質は電気的、磁気的性質を持たないプラスチックなどが好ましい。
【０００９】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたとき永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できることについて説明しなければならない。同磁極を点、線、面で接触または近接させたとき接触部または近接部では電子の磁気モ−メントは整列作用を受けて磁気モ−メントの方向を変位させようとする。つまり縦方向の磁気モ−メントは横方向に変位しようとする。つまり磁気モ−メントのゆらぎが発現する。このゆらぎは隣の磁気モ−メントに次々に影響し、スピン波として永久磁石の中を伝播する。このような磁気モ−メントのゆらぎそして変位は時間変化の磁場を生み出し、従って磁束は時間変化を為すことにより同磁極接触または近接のとき電位差が現れる。
【００１０】
本出願人は磁気モ−メントの変位による磁場の物理変化を記述する運動方程式を求めることにより課題である静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できるということが説明できると考えた。以下順を追って運動方程式を求める手段を記述する。先ず磁気モ−メントの変位の磁場の磁束そして磁束分布を記す。磁気モ−メントは縦方向から横方向にπ／２変位しそして横方向から縦方向にπ／２変位すると元の磁気モ−メントの方向となる。即ち整列している磁気モ−メントに対し変位の磁場での相対的磁気モ−メントは統計力学の観点より√磁気モ−メントとなる。従って整列している磁気モ−メントの磁場に対し変位の磁場は相対的に√磁場となり、磁束についても変位の磁場では相対的に√磁束となる。
【００１１】
変位の磁場の相対的磁束√磁束は、物理上から√磁束の合計は整列磁場の磁束となる。つまりΣ√磁束＝磁束となる。従って運動方程式を求めるに当たりΣ√磁束＝磁束を満足する数論式を求める必要がある。本出願人はこの関係を満足する数論式は９７以下の素数に関する数論式であることを見出した。素数をλ（ｋ）と表示しλ（ｋ）はｋ番目の素数とする。ｋは素数番号である。そしてｋ＝０の素数を２，３，５，７，ｋ＝１の素数を１１，ｋ＝２の素数を１３，ｋ＝３の素数を１７，以下同様に素数に番号を与える。そして素数関数φ（ｋ）をφ（ｋ）＝（ｌｎλ（ｋ）＋Ｃ／２）／λ（ｋ）と定義する。但しＣはオイラ−定数である。φ（ｋ）は素数分布密度の２乗に対応する。φ（ｋ）によりΣ｜ｌｎφ（ｋ）｜＝（π／２）×Ｎ（ｋ）×｜ｌｎφ（ｋ）｜×｜ｌｎφ（ｋ）｜の数論式となる。但しＮ（ｋ）＝１＋ｋ／８である。従って√磁束は｜ｌｎφ（ｋ）｜，磁束は（π／２）×Ｎ（ｋ）×｜ｌｎφ（ｋ）｜×｜ｌｎφ（ｋ）｜という素数関数に対応する。つまり物理量である磁束と数である素数は数論式により結びつく。従って以後｜ｌｎφ（ｋ）｜を素数磁束，｜ｌｎφ（ｋ）｜の２乗を磁束と名称する。素数磁束｜ｌｎφ（ｋ）｜とは前述の数論式より磁束を要素に分解したものであると考えることができる。そして複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち磁気モ−メントの変位の磁場を素数磁場と名称する。つまり素数磁場とは磁気モ−メントの変位の磁場である。
【００１２】
次に磁気モ−メントの変位の磁場即ち素数磁場の素数磁束｜ｌｎφ（ｋ）｜の分布を求める。素数磁束の分布は（特許文献１）に記したテ−タ関数θ（ｋ）を書き換えてθ（ｋ）＝Πｅｘｐ（−ｉ（ｋ＋１）ｌｎ｜ｌｎφ（ｋ）｜）とする。但しΠはｅｘｐ関数の階乗を意味し、ｉは虚数である。素数磁束は電磁気学の基本概念により整列作用を受けて整列を為す。整列作用を定義するには（素数磁束の整列作用）⇔（素数磁束の分布のエントロピ−）という対応より素数磁束の分布のエントロピ−をθ（ｋ）ｌｎθ（ｋ）としてオイラ−の公式ｅｘｐｉｘ＝ｃｏｓｘ＋ｉｓｉｎｘにより数値計算すると、ｋが大きくなると若干乱れるが∫｜ｌｎφ（ｋ）｜ｄφ（ｋ）＝θ（ｋ）ｌｎφ（ｋ）という数値計算を満足する等式となる。但し∫｜ｌｎφ（ｋ）｜ｄφ（ｋ）＝φ（ｋ）ｌｎφ（ｋ）−φ（ｋ）として計算する。つまり素数磁束の整列作用をζ（ｓ）と書くとζ（ｓ）＝∫｜ｌｎφ（ｋ）｜ｄφ（ｋ）となる。このζ（ｓ）は（特許文献２）に記したζ（ｓ）と同形となる。
【００１３】
素数磁束の分布と整列作用が求まったことより素数磁場の運動方程式を求めるための前段階としての素数磁場の方程式を（素数磁束を縦方向から横方向に移す作用）＝（素数磁束の整列作用）＋（素数磁束の相互作用）という作用方程式で記す。∂／∂φ（ｋ）を素数磁束を縦方向から横方向に移す演算子、ζ（ｓ）を素数磁束の整列作用、１／√φ（ｋ）を素数磁束の相互作用として多重積の演算子によりθ（ｋ）を解とする数値計算を満足する素数磁場の方程式を求めると（数式１）となる。（数式１）の右辺第１項のΠΣζ（ｓ）は数値計算によりΠΣζ（ｓ）＝Π｜ｌｎπφ（ｋ）｜〜（２の−（ｋ＋４）乗）×Π｜ｌｎφ（ｋ）｜となる。（数式１）は素数が整数のときの方程式でありマクロな現象の磁気作用を表示している。素数磁場の運動方程式を求めるには（数式１）をミクロな磁気作用即ち量子場の磁気作用に書き換える必要がある。そのためには整数の素数ではなく何らかの素数に対応する数値が必要となる。整数の素数に対しては特徴的な数式１．３×ｅｘｐ（（ｌｎ｜ｌｎφ（ｋ）｜）×（ｌｎ｜ｌｎφ（ｋ）｜＋Ｃ）−１．０）＝１／（２πφ（ｋ））が成立している。この等式を満足するφ（ｋ）としてφ（ｋ）＝１．５４もある。但しこのときは１．３×ｅｘｐ（（ｌｎ｜ｌｎφ（ｋ））×（｜ｌｎ｜ｌｎφ（ｋ）｜｜＋Ｃ）−１．０）＝１／（２πφ（ｋ））とする。φ（ｋ）＝１，５４はφ（ｋ）＝１．５４＝（｜ｌｎｐ｜＋Ｃ／２）／ｐよりｐを求めるとｐ＝０．５６１８２９５となる。従って０．５６１８２９５も素数の仲間でありこの数値を素数対応値とする。素数対応値０．５６１８２９５は素数磁場の量子場の運動方程式を求めるのに重要な数値となる。
【００１４】
【数１】
2014103758.tif 000003
【００１５】
素数対応値０．５６１８２９５の素数番号ｋの主値をｋ＝−２とする。尚ｋ＝−１はオイラ−定数Ｃに対応する。素数対応値０．５６１８２９５を素数磁場の量子場即ち量子素数磁場を記す素数とする。量子素数磁場の作用方程式は演算子の多重積を用いる必要はなく、（数式１）を書き換えて数値計算を満足する２階の微分方程式（数式２）と書ける。（数式２）をプランク定数ｈ、電気素量ｅを用いて実磁場表示の作用方程式に書き換える。そのためには素数または素数関数と素数磁場の２点間の距離ｒとの対応を知る必要がある。数学上からは素数磁場を距離空間と考え、φ（ｋ）を空間の要素または幾何学的な点と考え数論式Σφ（ｋ）＝｜ｌｎφ（ｋ）｜＋２Ｃ／π、Σ｜ｌｎφ（ｋ）｜＝（π／２）×Ｎ（ｋ）×｜ｌｎφ（ｋ）｜×｜ｌｎφ（ｋ）｜より素数または素数関数と素数磁場の２点間の距離ｒの対応を求める必要があるが、本論では素数磁場の整列作用を幾何学表示で記すことにより求める。（数式２）の右辺第１項の素数磁束の整列作用の項を数値計算するとπ×（√２×０．７１）の２乗⇔π×１．０の２乗となる。即ち量子素数磁場の素数磁束の整列作用は幾何学的には半径１．０の円の面積に対応する。従って素数磁場の作用を円の面積π×ｒの２乗とすると（数式２）より、ｒの２乗⇔｜ｌｎφ（ｋ）｜の２乗の対応となる。即ちｒ⇔｜ｌｎφ（ｋ）｜の対応となる。即ち素数磁場、量子素数磁場の２点間の距離ｒは素数関数｜ｌｎφ（ｋ）｜に対応する。以上の記述を基に（数式２）の左辺を実磁場表示に書き換える。（数式２）の左辺に（φ（ｋ）の２乗）／（φ（ｋ）の２乗）を乗じて、そして素数分布の概念と数値計算により１／φ（−２）〜π×｜ｌｎφ（−２）｜の２乗が求まり（但しφ（−２）＝１．５４である）、そしてπ×｜ｌｎφ（−２）｜の２乗を磁束量子ｈ／ｅに対応させることにより左辺は（−（４／π）の２乗）×（（ｈ／ｅ）の２乗）×（ｄ／ｄｒ）×（ｄ／ｄｒ）となる。次に右辺第１項は先述したとおり数値計算すると単位円の面積となる。今単位円の面積上に質量ｍが分布しているとする。質量ｍの分布は、素数の分布が∫ｄλ（ｋ）／ｌｎλ（ｋ）＝ｌｎλ（ｋ）×（ｌｎλ（ｋ）＋Ｃ）と書けることより質量ｍの分布を｜ｌｎ０．５６１８２９５｜×（｜ｌｎ０．５６１８２９５｜＋Ｃ）＝０．６６５に対応させる。数値計算により単位円の面積π×１．０の２乗〜（０．６６５／ｌｎφ（−２））×２となる。従って右辺第１項は単位円の面積⇔（ｍ／ｒ）×２の対応より（ｍ／ｒ）×２となる。次に右辺第２項を実磁場表示に書き換える。第２項は（π／４）×（１／φ（−２））〜（（πの２乗）／４）×（ｌｎφ（−２））の２乗よりπ×（ｌｎφ（−２））の２乗を磁束量子ｈ／ｅに対応させることにより第２項は（π／４）×ｈ／ｅとなる。以上により（数式２）を実磁場の作用方程式に書き換えそして作用方程式を運動方程式に書き換える。作用方程式を運動方程式に書き換える手順を（数式３）に記す。（数式３）の左辺第１項は運動エネルギ−、第２項は位置エネルギ−、右辺は全エネルギ−を意味する。（数式３）はシュレデインガ−の運動方程式と同形である。但し全エネルギ−が磁気モ−メントと磁場の相互作用エネルギ−となっている。（数式３）の意味するところは磁気モ−メントと磁場の相互作用エネルギ−は運動エネルギ−という外に仕事を与えるエネルギ−に変換できることを説明している。従って複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち磁気モ−メントの変位の磁場即ち素数磁場は磁気モ−メントを保有する粒子とか物質に運動エネルギ−という外に仕事を与えるエネルギ−を生み出す。従って課題である静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できることが解決される。
【００１６】
【数２】
2014103758.tif 000004
【００１７】
【数３】
2014103758.tif 000005
【００１８】
従って素数磁場に磁気モ−メントを保有する粒子とか物質例えば電子、陽子、中性子、原子核、原子、分子、イオン、プラズマを配設すると素数磁場の作用により運動を生ずる。磁気モ−メントを保有する粒子とか物質即ち磁性イオンは荷電体でもあることより荷電体も運動する。
【００１９】
素数磁場に磁性体とか荷電体を配設すると素数磁場の作用により回転運動等の運動を生じ、回転エネルギ−を電気エネルギ−に変換することにより電力が得られ産業上の活用が図られる。
【００２０】
素数磁場に原子核との結合エネルギ−の小さい軌道電子を持つ原子例えばイオン化傾向の大きな化学物質例えばＬｉ、Ｋ，Ｂａ，Ｃａ，Ｎａ、Ｍｇを配設すると素数磁場の外に仕事を与えるエネルギ−により軌道電子は遊離しそして遊離した軌道電子は運動を為すことにより電気エネルギ−が得られ、従って電力が得られ産業上の活用が図られる。
【００２１】
素数磁場に化学反応系を配設すると化学反応物質は素数磁場の外に仕事を与えるエネルギ−により活性化して化学反応速度が大きくなることより化学物質の合成反応とか分解反応を短時間に終結する触媒作用としての活用が図られる。
【００２２】
素数磁場に異電荷が混在している溶液を配設すると異電荷は素数磁場の外に仕事を与えるエネルギ−により磁束線に沿って反対方向の運動をとる。従って同電荷を集積させ異電荷を分離させることにより電荷の除去を容易にする技術としての活用が図られる。例えば素数磁場に海水を配設するとナトリユムイオンは下方に集積し塩素イオンは上方に集積することによりイオンの除去が容易となり、海水を真水にする技術としての活用が図られる。
【００２３】
以上により課題を解決するための手段は、複数の永久磁石を切断とか切削により加工し（図１）のように磁気的性質、電気的性質を保有しない材料例えばプラスチックの基板上に接着剤などを用いて同磁極が点接触とか線接触または面接触した構造物を固定したときの磁場即ち磁気モ−メントの変位の磁場即ち素数磁場の作用方程式を素数または素数関数で表示し作用方程式を物理上の量子場に適用し量子素数磁場の作用方程式を求め量子素数磁場の作用方程式を実磁場の運動方程式に書き換え、運動方程式により素数磁場には磁気モ−メントとか電荷に運動を与えるエネルギ−即ち外に仕事を与えるエネルギ−が生み出されることにより静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できる方法が解決できる。従って（図２）の素数磁場または量子素数磁場に配設されている磁性体とか荷電体または磁気モ−メントとか電荷は運動を為し、その運動エネルギ−を電気エネルギ−に変換することにより電力として産業上の活用が図られる。そして磁気モ−メントとか電荷の運動は化学反応に於いて化学反応物質を活性化し化学反応速度を大きくすることにより触媒作用としての活用が図られる。そして溶液中の同電荷を集積させ異電荷を分離させることにより電荷の除去を容易にする技術としての活用が図られる。従って本発明は素数磁場に磁気モ−メントとか電荷を保有する粒子とか物質を配設するという極めて単純な手段により課題は解決できる。
【発明の効果】
【００２４】
本発明は静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できることより効率的そして無公害な電力が得られる効果を有する。
【００２５】
本発明は磁気モ−メントとか電荷を保有するすべての粒子とか物質に運動を与えることにより化学工業に於いて触媒作用として、そして溶液中からの電荷の除去を容易にする技術としての効果を有する。
【図面の簡単な説明】
【００２６】
【図１】２個の永久磁石を切断とか切削という加工を施し同磁極が点接触、線接触、面接触した構造物を接着剤を用いて基板上に固定した図である。
【図２】素数磁場（素数が整数のときに対応する磁場または素数磁束の加算性のある磁場）と量子素数磁場（素数対応値０．５６１８２９５のときの磁場または素数磁束の加算性のない磁場）の領域を示す図である。素数磁場と量子素数磁場が何故（図２）のような領域となるのかは、素数磁場は素数磁束の加算性があり従って軌道角運動量の磁場であり、量子素数磁場は素数磁束の加算性がなく従ってスピン角運動量の磁場であることによる。そして素数磁場は素数磁束とそれを加算した磁束の磁場であるが量子素数磁場は素数磁束の加算性がないため素数磁束の磁場である。
【図３】素数磁場での素数磁束と磁束の分布を示す図である。
【図４】素数磁場と量子素数磁場に磁性体、荷電体を配設し素数磁場では円運動、量子素数磁場ではスピン回転運動を得る図である。
【図５】量子素数磁場にイオン化傾向の大きな化学物質を配設し電気エネルギ−を得る図である。
【図６】素数磁場に化学反応物質を配設し触媒作用を得る図である。
【図７】素数磁場に異電荷が混在している溶液を配設し同電荷の集積を得る図である。
【発明を実施するための形態】
【００２７】
本発明は素数という代数上の数と素数磁場という物理を結合し素数磁場の物理事象を記す運動方程式を求めたことを特徴とする。
【００２８】
運動方程式により複数の永久磁石の同磁極を接触または近接させたとき永久磁石の磁場エネルギ−は外に仕事を与えるエネルギ−に変換している。従って素数磁場に磁気モ−メントとか電荷を保有する粒子とか物質を配設すると粒子とか物質は素数磁場の作用により運動を発現する。
【００２９】
その運動は電磁気学の教えるところにより磁束に巻きつくような運動である。従って運動形態を知るためには素数磁場での素数磁束そして磁束の整列分布を知る必要がある。素数磁束と磁束の整列分布を知るためには、素数磁束の分布関数θ（ｋ）により素数磁束の幾何形状は円とか対数スパイラルであること、磁気モ−メントは縦方向から横方向に変位すること、（数式１）により素数磁束の整列作用は２の（ｋ＋４）乗という不連続因子を含んでいること、そして数論式Σ｜ｌｎφ（ｋ）｜⇔｜ｌｎφ（ｋ）｜の２乗という対応関係があることにより素数磁束の加算は磁束を意味することの理由により素数磁束と磁束の分布図を（図３）に記す。従って磁気モ−メントとか電荷を保有する粒子とか物質は（図３）の磁束に巻きつくように運動する。水中に２個の永久磁石の同磁極を点接触させた素数磁場を配置し、ヨウ化第２水銀の粒子を滴下するとヨウ化第２水銀のイオンの分布は（図３）の素数磁束と磁束の分布と同一であることが実験により確認されている。
【００３０】
（図４）のように素数磁場に磁性体とか荷電体を配設すると素数磁場の作用により運動を為し、その運動は（図３）の磁束分布に沿って円運動を為す。量子素数磁場に磁性体とか荷電体を配設すると（図３）の磁束分布に沿ってスピン回転運動を為す。例えば素数磁場に磁性体として軟鉄、荷電体として蓄電したコンデンサを配設すると軟鉄、コンデンサは素数磁場では円運動、量子素数磁場ではスピン回転運動を為すことが実験により確認されている。
【００３１】
量子素数磁場に原子核との結合エネルギ−の小さい軌道電子を保有する原子例えばイオン化傾向の大きな化学物質Ｌｉ，Ｋ，Ｂａ、Ｃａ，Ｎａ、Ｍｇなどを配設すると量子素数磁場の作用により軌道電子は遊離し、遊離した軌道電子は（図３）の磁束分布に巻きつくように円運動とか直線運動を為す。荷電粒子の運動は電気エネルギ−を生み出す。（図５）のようにイオン化傾向の大きな化学物質と電位が零のカ−ボン板を接合して配置することにより電位差が発現する。磁束密度が５０００ガウス程度の永久磁石の素数磁場にイオン化傾向は小さいが、水銀とか溶融鉛を配設すると軌道電子は遊離し水銀とか溶融鉛はイオン化し空気中の酸素とすばやく反応し酸化物を作ることが実験により確認されている。
【００３２】
（図６）のように素数磁場に化学反応物質を配設すると反応物質のイオンは（図３）の磁束分布に巻きつくように運動を為し特にプラスイオンとマイナスイオンは磁束に沿って反対方向の運動を為すことによりプラスイオンとマイナスイオンは衝突の頻度が極めて大きくなることより合成反応とか分解反応が短時間に終結する。つまり素数磁場は触媒作用としての効果をもつ。素数磁場に２価の水銀イオンとヨウ素イオンの水溶液を配設すると瞬時に反応しヨウ化第２水銀となることが実験により確認されている。またメッキ工場の排水のシアン化合物を短時間に分解し、クロムを水酸化クロムとして短時間に沈殿させることも実験により確認されている。
【００３３】
（図７）のように素数磁場に異電荷が混在している溶液を配設すると、異電荷が化学反応系でないときプラス電荷とマイナス電荷は（図３）の磁束分布に巻きつくように反対方向に運動する。つまり電荷の整列が発現し同電荷の集積が得られる。同電荷の集積はイオン交換膜により電荷を除去する際極めて有効である。例えば海水を真水にする際有効である。素数磁場に硫酸銅溶液を配設すると銅イオンは下方に硫酸イオンは上方に集積することが実験により確認されている。
【００３４】
本発明で用いる永久磁石の材質はフェライトまたはネオジが適している。そして用いる複数の永久磁石の材質、磁束密度、保持力は同一のものが好ましい。永久磁石の磁束密度は大きいほうが外に仕事を与えるエネルギ−も大きくなり有利である。磁束密度が５０００ガウス程度になると原子番号の大きい原子の最外殻の軌道電子は遊離しイオン化する。
【００３５】
永久磁石を固定する基板の材質は磁気的、電気的性質を持たないプラスチックのような材質が適切である。永久磁石を基板に固定するには強力な接着剤を用いてもよいし、プラスチックを加工し永久磁石を埋め込むような構造にしてもよい。
【００３６】
複数の永久磁石の同磁極の点接触、線接触、面接触とは永久磁石を切断とか切削という加工を施し（図１）のような構造物にすることであり点接触、線接触の幅は１ｍｍ以下が望ましい。
【００３７】
本発明では永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換できる説明として方程式系により求めたが、単純に説明すると段落（０００９）に記したように複数の永久磁石の同磁極が接触または近接したとき永久磁石にはスピン波が伝播すること、そしてスピンとは物理的な系を整列させるために出現する物理作用であると考えることにより永久磁石には空間的、時間的に整列作用の変化が及ぼされていて、整列作用の時間変化は外に仕事を与えるエネルギ−と等価であることより永久磁石の磁場エネルギ−は外に仕事を与えるエネルギ−に変換されることになる。
【００３８】
本発明の静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換する方法の手段として本出願人は数学上の方程式系に求めた。その最も基準となる方程式は（数式１）である。（数式１）によりミクロな自然現象を説明するシュレデインガ−方程式と同形の方程式が導かれた。（数式１）を検証するには（数式１）はマクロな自然現象も説明することが求められる。（数式１）の左辺には虚数ｉが導入されており、これを実数表示に書き換える。そのためには（数式１）のｋをｋ⇔２Ｎ＋１（但しＮは自然数）に書き換えると（数式４）となる。（数式４）の右辺第１項の整列作用の項に注目し、その関数計算を実施したものを（数式５）に記す。（数式５）は惑星の配置を説明するボ−デの法則を導いている。つまり（数式１）の素数磁場の作用方程式はミクロな自然現象を説明するシュレデインガ−方程式を、そしてマクロな自然現象を説明するボ−デの法則を導く。
【００３９】
【数４】
2014103758.tif 000006
【００４０】
【数５】
2014103758.tif 000007
【００４１】
本発明は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたとき永久磁石には磁気モ−メントの変位そしてスピン波が発現することにより外に仕事を与えない静止した永久磁石の磁場エネルギ−を外に仕事を与えるエネルギ−に変換することにあり、そして同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場の磁束の整列分布により、磁場に配設されている磁気モ−メントとか電荷を保有する粒子とか物質に整列運動を与えることにある。従って発明を実施するための形態は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させた磁場に磁気モ−メントとか電荷を保有する粒子とか物質を配設することにより目的とする物理事象または化学現象を得ることにある。
【産業上の利用可能性】
【００４２】
発電とか触媒作用としての利用可能性がある。
【符号の説明】
【００４３】
１    永久磁石
２    磁気的、電気的性質をもたない材質の基板
３    素数磁場の領域
４    量子素数磁場の領域
５    素数磁束
６    磁束
７    回転支持体
８    材質が非磁性の回転軸
９    磁性体または荷電体
１０  イオン化傾向の大きい化学物質
１１  電位零のカ−ボン板
１２  電位差
１３  プラス電荷
１４  電荷の移動方向
１５  マイナス電荷
【図１】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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