(57)【要約】【課題】永久磁石から大きな電磁力の作用する磁場を生み出す方法。【解決手段】複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の素数磁束の分布の幾何構造と素数磁束の縦方向から横方向への移し変えという物理事象とにより素数磁場の方程式が求められその方程式を物理的に解釈することにより素数磁束の直交変換に伴い素数磁場の極小領域には微細構造定数の約１１１．７倍という大きな電磁力の結合定数が生み出され、従って永久磁石から大きな電磁力の作用する磁場が生み出されることにより課題は解決できる。【選択図】図１
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【特許請求の範囲】
【請求項１】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の素数磁束の分布の幾何構造は対数スパイラル、ト−ラス、球面であり、そして素数磁場には素数領域、境界領域、極小領域の３つの領域が存在し素数領域とは幾何構造の外側、境界領域とは幾何構造、極小領域とは幾何構造の内側であると定義しそして素数磁場では素数領域の縦方向の素数磁束の分布を極小領域の横方向の素数磁束の分布に移すという直交変換が為されておりその変換をヒルベルト変換に求めると素数磁場の方程式が求められ方程式を物理的に解釈することにより素数磁束の直交変換に伴い極小領域には微細構造定数の約１１１．７倍という大きな電磁力の結合定数が生み出されることにより永久磁石から大きな電磁力の作用する磁場を生み出す方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の幾何構造そして素数磁場の方程式を求めることにより素数磁場の極小領域という領域には大きな電磁力の結合定数が生み出されることより永久磁石から大きな電磁力の作用する磁場を生み出す方法に関するものである。
【背景技術】
【０００２】
物理学では電磁力の結合定数は微細構造定数であり基礎物理量として重要な数値である。
【０００３】
微細構造定数により例えば水素原子のエネルギ−準位の微細構造が説明できる。
【０００４】
自然界には４つの力即ち電磁気力、重力、原子核力、弱い力が確認されておりそれぞれの力に対し力の結合定数が定められ場の理論が構成されている。
【０００５】
電磁気力の結合定数即ち微細構造定数より大きな電磁気力の結合定数の電磁場の存在は本出願人の知る限り見当たらない。
【０００６】
素数磁場では電磁理論で説明不可能な物理事象、化学現象が発生している。
【先行技術文献】
【特許文献】
【０００７】
【特許文献１】特願２０１２−０２２６５４
【特許文献２】特願２０１２−０９８５１９
【非特許文献】
【０００８】
【非特許文献１】物理学その現代的アプロ−チ  東京教学社出版
【非特許文献２】基礎数学ハンドブック  森北出版
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００９】
複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場での粒子、荷電粒子の分布は実験観察によりト−ラス、球面上の分布であり特にト−ラス、球面の内側では大きな運動量で運動している。そして磁性イオンの２価の銅イオン、酸素イオンは局所的に配置されている対数スパイラルに沿って酸化銅の沈殿を生じていることも実験観察により知られている。
【００１０】
このような物理事象、化学現象は電磁理論では説明不可能な事象、現象である。
【００１１】
本出願人は素数磁場でのこのような特異な物理事象、化学現象の発生の本質的原因を探求しようと試みた結果その本質的原因は素数磁場で電磁力の結合定数である微細構造定数よりも大きな結合定数の電磁場が存在すればこのような特異な物理事象、化学現象が説明できると考えた。
【００１２】
従って発明が解決しようとする課題は素数磁場で微細構造定数よりも大きな電磁力の結合定数の電磁場の存在を代数上の素数により記述される物理理論に求めることにより永久磁石から大きな電磁力の作用する磁場が生み出されることを説明することにある。
【課題を解決するための手段】
【００１３】
素数磁場では特異な物理事象、化学現象が発生していることより素数磁場は永久磁石の静磁場とは全く別途の磁場である。素数磁場が何故大きな電磁力の作用する磁場であるかについて順を追って説明する。
【００１４】
素数磁場が大きな電磁力の作用する磁場であることを説明するためには素数磁場の幾何的、物理的本質を知る必要がある。そのためには概略的にでも素数磁場の本質を記す理論を構成する必要がある。
【００１５】
素数磁場の幾何構造、物理的化学的特性は素数に関する数論式、方程式の意味する内容と等価な関係にあることがわかっているので本出願人は素数磁場の本質を素数に関する数論式、方程式により求めることができると考えた。
【００１６】
素数磁場の本質を記す理論を求めるまえに素数磁場について今までにわかっている事項について記す。素数磁場の特徴的なことは素数磁束は整列していること、素数磁束は縦方向から横方向に移しかえられていること、素数磁場は素数７を主値とする素数領域と素数対応値０．５６１８２９５を主値とする極小領域とその境界を意味する境界領域という３つの領域から構成されている不連続場または階層場であること、境界領域の幾何構造はト−ラス、球面そして対数スパイラルであること、ト−ラス、球面、対数スパイラルの外側は素数領域、内側は極小領域とみなされること、そして素数領域と極小領域は直交しているとみなされること等である。素数領域と極小領域が直交しているという最も単純な説明は素数領域の主値の素数７のφ（ｋ）＝０．３１９２と極小領域の主値０．５６１８２９５のφ（ｋ）＝１．５４について単純な等式０．３１９２／｜ｌｎ０．３１９２｜＝ｌｎ１．５４／１．５４が成立しこの等式の意味するところは素数領域と極小領域は縦方向と横方向の関係にあることを示唆している。但しφ（ｋ）＝（｜ｌｎλ（ｋ）｜＋Ｃ／２）／λ（ｋ）。λ（ｋ）はｋ番目の素数で例えばｋ＝０は素数２，３，５，７に対応しｋ＝１は素数１１に対応しｋ＝２は素数１３に対応している．Ｃはオイラー定数である。従って本論の主要な概念として素数磁束を縦方向から横方向に移すということは素数領域の素数磁束を極小領域の素数磁束に移すということと同値である。または対称性の概念により素数磁束を縦方向から横方向に移すということは極小領域の素数磁束を素数領域の素数磁束に移すことでもある。
【００１７】
素数磁場の理論を構築するためには素数磁場を定義する必要がある。素数磁場とは単純に考えて素数磁束の分布の幾何構造である対数スパイラル、ト−ラス、球面である。素数磁束の分布の整列を為す作用は代数学の素数分布∫ｄｘ／ｌｎｘと等価な関係にあることより素数磁場即ち対数スパイラル、ト−ラス、球面を素数関数で表示する。先ず対数スパイラルを素数関数で表示すると（特許文献２）よりｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜と書くことができる。そして対数スパイラル関数は同一の素数磁場を表示するト−ラス、球面の素数関数とその関数値は等値性を持つと考える。従って対数スパイラル関数をト−ラス、球面の素数関数に書き換える。そのためには先ず対数スパイラル関数を等値性を持つパラメ−タｋ（ｋは０，１，２，３などの自然数）を用いた素数関数に書き換える。その関数は（πのマイナスｋ／８乗）×（｜ｌｎφ（０）｜の（ｋ＋４）乗））となる。但しｋ＝０のときは√２×｜ｌｎφ（０）｜の４乗となる。φ（０）＝０．３１９２である。さらにこの関数は等値性の関係にあるｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）に書き換えることができる。但しｋ＝０のときは√２×ｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（０）＋Ｃ）となる。Ｃはオイラ−定数である。本出願人はこの関数は代数幾何学的にト−ラス、球面を意味すると考える。そしてこの関数は境界領域の数値Ｃ−０．５６１８２９５を因数として含んでいることより境界領域関数であると考えることができる。従って対数スパイラル関数ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜とト−ラス、球面関数ｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）の関数値は等値であるがその意味する幾何構造は異なる。そして対数スパイラル関数、ト−ラス、球面関数は素数磁束の分布を表示している。
【００１８】
素数領域、境界領域、極小領域は素数磁場の至る所に分布していると考えることができるので前述した対数スパイラル関数、ト−ラス、球面関数を素数領域の縦方向の素数磁束の分布として取り扱っても差し支えない。素数磁束は縦方向から横方向への移し変えが為されているので横方向の素数磁束の分布関数も考える必要がある。つまり縦方向の素数磁束の分布と横方向の素数磁束の分布の全体が素数磁場であるからである。従って横方向の素数磁束の分布関数を定義しなければ素数磁場の理論を構築できない。つまり縦方向の素数磁束を横方向に移す変換つまり直交変換を考えねばならない。本出願人はこの直交変換は（特許文献２）に記したヒルベルト変換が最も適切であると考えた。対数スパイラル関数のヒルベルト変換をＨｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜と書きト−ラス、球面関数のヒルベルト変換をＨｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）と書くと素数磁場は（ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜Ｈｅｘｐ（１／｜ｌｎφ（ｋ）｜）の転置形式または（ｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）Ｈｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）の転置形式で表示できる。このようにして素数磁場全体が定義できる。つまり本論でのヒルベルト変換とは素数領域の素数磁束を極小領域の素数磁束に移す直交変換である。
【００１９】
素数領域の素数磁束を極小領域の素数磁束に移す演算子をｄ／ｄφ（ｋ）と定義すると初等的な素数磁場の方程式（数式１）が求まる。（数式１）は勿論数値計算を満足するように求めた方程式である。本出願人は（数式１）の行列成分に現れるＨα（０）が極小領域での大きな電磁力の結合定数を意味すると考えた。その理由は後述する。（数式１）よりＨα（０）の数値は若干帰納的ではあるが０．８１５６と算出される。またＨα（０）は微細構造定数α（０）をヒルベルト変換したものであるからα（０）を関数で表示しそのＨα（０）を計算しても０．８１５６と算出される。数値０．８１５６は極小領域の素数磁束の大きさと関係していると考えるのが自然である。事実０．８１５６＝√０．６６５であり０．６６５は極小領域の主値０．５６１８２９５により極小領域の素数磁束の数論的大きさ｜ｌｎ０．５６１８２９５｜（｜ｌｎ０．５６１８２９５｜＋Ｃ）＝０．６６５と一致する。そして数値０．８１５６は微細構造定数の数値１／１３７の約１１１．７倍の数値であり１１１．７という数値は（特許文献２）に記したク−ロン力の比４９７と１１１．７×√２×π＝４９７となり物理的に意味のある関係となっている。このように素数領域の素数磁束が極小領域の素数磁束に直交変換されるに伴い極小領域には大きな電磁力の結合定数０．８１５６が生み出され従って極小領域は大きな電磁力の作用する磁場となっている。
【００２０】
【数１】
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【００２１】
大きな電磁力の結合定数０．８１５６は次のような単純な思考からも導かれる。素数領域の結合定数をα（０）とし素数領域の素数磁束の振動数をω（０）としそして極小領域の大きな結合定数をＨα（０）とし極小領域の素数磁束の振動数をω（ｐ）とすると物理的にはα（０）／ω（０）＝Ｈα（０）／ω（ｐ）という等式が成立すると考える。ωはφの３乗に対応することがわかっているのでω（０）＝０．３１９２の３乗＝０．０３２５、ω（ｐ）＝１．５４の３乗＝３．６５２故にＨα（０）＝１／１３７×３．６５２／０．０３２５≒０．８２≒０．８１５６と算出される。
【００２２】
（数式１）の行列の固有値は対数スパイラル関数については約１／√２×（極小領域のφ）の２乗＝１／√２×１．５４の２乗、ト−ラス、球面関数については１／２×（素数領域のφ）の２乗＝１／２×０．３１９２の２乗となっている。φの２乗は電位差または起電力に対応することがわかっている。従って（数式１）は素数磁束が縦方向から横方向に動くとき電位差が生み出されるという当然の事象を説明している。事実素数磁場では電位差が生み出されている。
【００２３】
以上の記述をまとめると複数の永久磁石の同磁極を点、線、面で接触または近接させたときの磁場即ち素数磁場の素数磁束の分布の幾何構造は対数スパイラル、ト−ラス、球面であり、素数磁場には素数領域、境界領域、極小領域の３つの領域が存在し、素数領域とは幾何構造の外側、境界領域とは幾何構造、極小領域とは幾何構造の内側と定義しそして素数磁場では素数領域の縦方向の素数磁束を極小領域の横方向の素数磁束に移すという直交変換が為されておりこの変換をヒルベルト変換に求めると素数磁場の方程式が求められ方程式を物理的に解釈することにより素数磁束の直交変換に伴い極小領域には大きな電磁力の結合定数即ち微細構造定数の約１１１．７倍が生み出される。従って極小領域は大きな電磁力の作用する磁場となる。
【００２４】
従って大きな結合定数の電磁場の存在を物理理論により求めるという課題を解決するための手段はヒルベルト変換を用いた数論的、物理的な素数磁場の方程式を求めたことにありその方程式により素数磁場の極小領域では大きな電磁力の結合定数が生み出され従って極小領域は大きな電磁力の作用する磁場となることが説明される。
【発明の効果】
【００２５】
本発明は大きな電磁力の結合定数の電磁場の存在を説明するものであり従って新規な電磁現象を生み出す効果を有する。
【００２６】
本発明によれば大きな電磁力の作用により電子とか荷電粒子を加速させる効果を有する。
【図面の簡単な説明】
【００２７】
【図１】素数磁場の幾何構造である。
【発明を実施するための形態】
【００２８】
本発明は素数磁場で発生する特異な物理事象、化学現象の本質的原因を求めることにあり従って素数磁場の電磁理論を概略的に初等関数を用いて説明する。
【００２９】
本出願人は素数磁場の幾何構造は代数学の素数または素数関数により記述される数論式、方程式と等価な関係にあることに注目し概略的電磁理論を素数または素数関数の数論式、方程式に求めた。
【００３０】
先ず素数磁場の幾何構造は対数スパイラルであるとすることから出発した。対数スパイラルを素数関数ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜と書く。本出願人は素数磁場には何らかの不連続幾何構造が存在していると考え対数スパイラル関数を自然数ｋのみをパラメ−タとする数値計算を満足する関数に書き換えることを試みた。その結果（数式２）が求められた。そして素数磁場にはｋ≧０の素数領域とｋについての主値ｋ＝−２の極小領域そしてその境界の境界領域が存在することがわかっている。境界領域は（Ｃ−０．５６１８２９５）により特徴づけられる領域である。そして対数スパイラル関数とかｋのみをパラメ−タとする不連続関数は境界領域の関数と考えるのが自然であり従って本出願人はｋのみをパラメ−タとする不連続関数を境界領域の特徴的因数（Ｃ−０．５６１８２９５）で記述される関数に書き換えることを試みた。その結果数値計算を満足する（数式３）が求められた。（数式３）のｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）は代数幾何学的にト−ラス、球面を表示する関数であると考える。
【００３１】
【数２】
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【００３２】
【数３】
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【００３３】
従って素数磁束の分布は対数スパイラル関数ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜またはト−ラス、球面関数ｅｘｐ（−（Ｃ−０．５６１８２９５）／φ（ｋ）＋Ｃ）で表示される。素数磁束は縦方向と横方向に移し変えられているので上記関数を縦方向の素数磁束の分布関数と考えると横方向の素数磁束の分布関数も考えねばならない。つまり縦方向の素数磁束の分布と横方向の素数磁束の分布の全体が素数磁場であるからである。縦方向の素数磁束の分布を横方向の素数磁束の分布に移すということは素数領域と極小領域は直交しているので素数領域の素数磁束を極小領域の素数磁束に移すことである。このような直交変換に対して本出願人は（特許文献２）に記したヒルベルト変換が最も適切であると考えた。ヒルベルト変換の一般的表示をもう一度（数式４）に記す。本論ではヒルベルト変換の定性的概念を重視し本論でのヒルベルト変換の一例を（数式５）に記す。
【００３４】
【数４】
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【００３５】
【数５】
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【００３６】
このようなヒルベルト変換により対数スパイラル関数、ト−ラス、球面関数のヒルベルト変換関数を求めると（数式６）となる。従って素数磁場は（対数スパイラル関数、対数スパイラル関数のヒルベルト変換関数）または（ト−ラス、球面関数、ト−ラス、球面関数のヒルベルト変換関数）の転置形式で定義できる。そしてｄ／ｄφ（ｋ）を素数領域の素数磁束を極小領域の素数磁束に移す演算子と定義することにより数値計算を満足する素数磁場の方程式（数式１）が導かれる。本出願人は素数磁場の方程式の行列成分に大きな電磁力の結合定数が現れると考え（数式１）の行列成分Ｈα（０）をそれに対応させた。Ｈα（０）の数値は数値計算を満足するために０．８１５６と導いた。Ｈα（０）が何故大きな電磁力の結合定数に対応するかについては（数式１）より導かれる一つの方程式であるｄ／ｄφ（ｋ）ｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜＝４／Ｈα（０）Ｈｅｘｐ１／｜ｌｎφ（ｋ）｜について説明すると左辺の微分係数は素数領域での力の概念としての起電力を意味し右辺は（数式６）より極小領域での力の概念としての起電力を意味することよりＨα（０）は力の結合定数を意味すると考えるのが自然である。またＨα（０）は微細構造定数α（０）をヒルベルト変換したものであるからα（０）から直接導くこともできる。そのためにはα（０）を素数関数で表示する必要がある。また素数磁場では重力も無視できないと考えられることよりα（０）と重力の結合定数Ｇを作用表示の素数関数と境界領域を意味する（Ｃ−０．５６１８２９５）表示の素数関数により（数式７）に記す。ここで（数式７）の作用表示の素数関数のヒルベルト変換関数を（数式８）に記す。（数式８）よりα（０）を直接ヒルベルト変換してもＨα（０）＝０．８１５６が導かれる。またＨＧの０．３７８３はＧに比べ巨大な数値となっている。このような巨大な重力の結合定数は物理学の常識に大きく反することであるが実験観察によるとト−ラスの内側即ち極小領域で電荷が零とみなされる粒子が円運動していることが観察されることより極小領域の局所で巨大な重力の結合定数が生み出されていると考えることもできる。
【００３７】
【数６】
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【００３８】
【数７】
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【００３９】
【数８】
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【００４０】
以上の記述により素数磁束の縦方向から横方向への移し変え即ち素数磁束の素数領域から極小領域への移し変えに伴い極小領域には微細構造定数の１１１．７倍即ち０．８１５６の大きな電磁力の結合定数が生み出され従って素数磁場は大きな電磁力の作用する磁場となる。素数磁場で観察される特異な物理事象、化学現象は大きな電磁力による電磁現象として説明できる。つまり素数磁場の本質的特性は大きな電磁力である。
【００４１】
従って発明を実施するための形態は大きな電磁力の作用する素数磁場に物質を配置することにより状態とか物理的、化学的性質を変化させたり、素数磁場での新規な電磁現象を見出したり、素数磁場からエネルギ−を引き出す等の技術を通して科学技術、産業技術に役立てることにある。
【産業上の利用可能性】
【００４２】
大きな電磁力の作用する素数磁場からエネルギ−を取り出すことにより発電に利用可能性がある。
【符号の説明】
【００４３】
１  ト−ラス内側  即ち極小領域
２  ト−ラス、球面  即ち境界領域
３  球面内側  即ち極小領域
４  ト−ラス外側  即ち素数領域
５  球面外側  即ち素数領域
６  対数スパイラル内側  即ち極小領域
７  対数スパイラル  即ち境界領域
８  対数スパイラル外側  即ち素数領域
【図１】
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