(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
（ａ）第１のレンズでフォーカスされた励起光が入射される第１の広帯域ミラーと、
（ｂ）該第１の広帯域ミラーからの励起光を受ける出力用ミラーと、
（ｃ）該出力用ミラーから励起光を受ける広帯域蛍光を発生する固体レーザ結晶と、
（ｄ）該固体レーザ結晶からの広帯域蛍光を受ける光波位相制御素子と、
（ｅ）該光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射される蛍光を受ける第２のレンズと、
（ｆ）該第２のレンズからの蛍光を受ける第２の広帯域ミラーとを備え、
（ｇ）前記第１のレンズでフォーカスされた励起光が第１の広帯域ミラーと出力用ミラーを通して、前記固体レーザ結晶に入射され、前記固体レーザ結晶から出射される蛍光は、前記光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射し、第２のレンズにより回折角が相殺されて第２の広帯域ミラーに入射し、０次の回折光は直進するので、第２の広帯域ミラーでは反射されないが、前記光波位相制御素子と前記第２のレンズの間隔をほぼ焦点距離とすることにより、共振器内の往復に伴う波長シフトで回折角が大きくなっても、回折波は垂直に前記第２の広帯域ミラーに入射し、共振器内に戻り、光波は周波数シフトを伴って前記出力用ミラーと前記第２の広帯域ミラーの間を周回し、その一部は前記第１の広帯域ミラーによって取り出され、出力光を得ることを特徴とする光波断層画像測定用高空間分解能光源。
【請求項２】
請求項１記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記固体レーザ結晶がＴｉ：サファイア（蛍光範囲：６７０−１０７０ｎｍ）であることを特徴とする光波断層画像測定用高空間分解能光源。
【請求項３】
請求項１記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記固体レーザ結晶がＣｒ：フォルステライト（蛍光範囲：１１６７ｎｍ−１３４５ｎｍ）であることを特徴とする光波断層画像測定用高空間分解能光源。
【請求項４】
請求項１記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記固体レーザ結晶がＣｒ：ＹＡＧであることを特徴とする光波断層画像測定用高空間分解能光源。
【請求項５】
（ａ）第１のレンズでフォーカスされた励起光が入射される第１の広帯域ミラーと、
（ｂ）該第１の広帯域ミラーからの励起光を受ける出力用ミラーと、
（ｃ）該出力用ミラーから励起光を受ける広帯域蛍光を発生する活性イオンをドープした光ファイバと、
（ｄ）該活性イオンをドープした光ファイバからの広帯域蛍光を受ける光波位相制御素子と、
（ｅ）該光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射される蛍光を受ける第２のレンズと、
（ｆ）該第２のレンズからの蛍光を受ける第２の広帯域ミラーとを備え、
（ｇ）前記第１のレンズでフォーカスされた励起光が前記第１の広帯域ミラーと前記出力用ミラーを通して、前記活性イオンをドープした光ファイバに入射され、前記活性イオンをドープした光ファイバから出射される蛍光は、前記光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射し、前記第２のレンズにより回折角が相殺されて前記第２の広帯域ミラーに入射し、０次の回折光は直進するので、前記第２の広帯域ミラーでは反射されないが、前記光波位相制御素子と前記第２のレンズの間隔をほぼ焦点距離とすることにより、共振器内の往復に伴う波長シフトで回折角が大きくなっても、回折波は垂直に前記第２の広帯域ミラーに入射し、共振器内に戻り、光波は周波数シフトを伴って前記出力用ミラーと前記第２の広帯域ミラーの間を周回し、その一部は前記第１の広帯域ミラーによって取り出され、出力光を得ることを特徴とする光波断層画像測定用高空間分解能光源。
【請求項６】
請求項５記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記活性イオンをドープした光ファイバは直列に接続された第１及び第２の光ファイバからなることを特徴とする光波断層画像測定用高空間分解能光源。
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【発明の属する技術分野】
本発明は、光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源に関するものである。
【０００２】
【従来の技術】
従来、このような分野の参考文献としては、以下に開示されるものがあった。
【０００３】
〔１〕佐藤学、丹野直弘、「光コヒーレンストモグラフィーによる生体組織の断層画像計測」、計測と制御、第３９巻、第４号、２０００年４月号、ｐｐ．２５９−２６６
〔２〕Ｋ．Ｎａｋａｍｕｒａ，Ｋ．Ｋａｓａｈａｒａ，Ｍ．Ｓａｔｏ，Ｈ．Ｉｔｏ，“Ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍｅｔｒｉｃ  Ｓｔｕｄｉｅｓ  ｏｎ  ａ  Ｄｉｏｄｅ−Ｐｕｍｐｅｄ  Ｎｄ：ＹＶＯ4   Ｌａｓｅｒ  ｗｉｔｈ  Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ−Ｓｈｉｆｔｅｄ  Ｆｅｅｄｂａｃｋ”，Ｏｐｔｉｃ  Ｃｏｍｍｕｎｉｃａｔｉｏｎｓ  １２１（１９９５），１３７−１４０
〔３〕ＨＯＹＡ  Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｄｅｖｉｃｅｓ，ｃａｔａｌｏｇ  Ｊ−ＯＰ−０９Ａ，ＣＴ９１０３３０  ＯＥ，ｐｐ．１４−１７
〔４〕Ｋ．Ｎａｋａｍｕｒａ，Ｆ．Ａｂｅ，Ｋ．Ｋａｓａｈａｒａ，Ｔ．Ｈａｒａ，Ｍ．Ｓａｔｏ，Ｈ．Ｉｔｏ，“Ｓｐｅｃｔｒａｌ  Ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｓｔｉｃｓ  ｏｆ  ａｎ  Ａｌｌ  Ｓｏｌｉｄ−Ｓｔａｔｅ  Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ−Ｓｈｉｆｔｅｄ  Ｆｅｅｄｂａｃｋ  Ｌａｓｅｒ”，ＩＥＥＥ  Ｊｏｕｒｎａｌ  ｏｆ  Ｑｕａｎｔｕｍ  Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ，Ｖｏｌ．３３，Ｎｏ．１，Ｊａｎｕａｒｙ  １９９７，ｐｐ．１０３−１１１
〔５〕Ｗ．Ｋｏｅｃｈｎｅｒ，“Ｓｏｌｉｄ−Ｓｔａｔｅ  Ｌａｓｅｒ  Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ”，Ｔｈｉｒｄ  Ｃｏｍｐｌｅｔｅｌｙ  Ｒｅｖｉｓｅｄ  ａｎｄ  Ｕｐｄａｔｅｄ  Ｅｄｉｔｉｏｎ，Ｓｐｒｉｎｇｅｒ−Ｖｅｒｌａｇ，ｐｐ．６６−７９
〔６〕“Ｍｏｄｅｌ  ８９０  Ｔｉｔａｎｉｕｍ：Ｓａｐｐｈｉｒｅ  Ｌａｓｅｒ  ａｎｄ  ＷＡＶＥＳＣＡＮ  Ｓｙｓｔｅｍ”，Ｃｏｈｅｒｅｎｔ
0003683547.tif 000002
【０００４】
図１はスペクトル関数とコヒーレンス関数との間のフーリエ変換による変換の説明図である。
【０００５】
図１に示すように、スペクトル関数は、ウィーナー−キンチンの定理でコヒーレンス関数とフーリエ変換で関係付けられている。よって、スペクトル関数をガウス分布と仮定すると、中心波長λ0 、スペクトル幅Δλよりコヒーレンス長ＬC は厳密に後述する式（１）式で与えられる。
【０００６】
光波コヒーレンス断層画像化法では、奥行き空間分解能は原理的にコヒーレンス長ＬC の半分で与えられる。よって、如何にコヒーレンス長ＬC の短い光源を実現するかが問題となる。これに対して、米国のＭＩＴのグループは、レーザ光源にモードロックの技術を用いて、１μｍ程度のコヒーレンス長を有する光源を実現させているが、実用面では装置が大型、高価、操作が困難などの問題がある（文献〔５〕参照）。
【０００７】
これに対して、本願発明者らは多光波光源による光波断層画像測定用高空間分解能合成光源（特願２００１−００７５０１）を既に特許出願している。この発明は、複数の光源を合成して最適化を図り、高空間分解能化を図るとするものである。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】
しかしながら、時間的・空間的コヒーレンスの高いレーザ光源において、極端に時間的コヒーレンスを低く、空間的コヒーレンスを高くした光波を発生させる光源は、モードロックレーザ以外にはまだ存在していない。
【０００９】
しかし、このモードロックレーザは上記したように、実用化の面で問題が多い。
【００１０】
本発明は、上記状況に鑑みて、コスト低減を図ることができるとともに、小型・軽量化、光源の簡素化を図ることができる光波断層画像測定用高空間分解能光源を提供することを目的とする。
【００１１】
【課題を解決するための手段】
本発明は、上記目的を達成するために、
〔１〕光波断層画像測定用高空間分解能光源において、第１のレンズでフォーカスされた励起光が入射される第１の広帯域ミラーと、この第１の広帯域ミラーからの励起光を受ける出力用ミラーと、この出力用ミラーから励起光を受ける広帯域蛍光を発生する固体レーザ結晶と、この固体レーザ結晶からの広帯域蛍光を受ける光波位相制御素子と、この光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射される蛍光を受ける第２のレンズと、この第２のレンズからの蛍光を受ける第２の広帯域ミラーとを備え、前記第１のレンズでフォーカスされた励起光が第１の広帯域ミラーと出力用ミラーを通して、前記固体レーザ結晶に入射され、前記固体レーザ結晶から出射される蛍光は、前記光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射し、第２のレンズにより回折角が相殺されて第２の広帯域ミラーに入射し、０次の回折光は直進するので、第２の広帯域ミラーでは反射されないが、前記光波位相制御素子と前記第２のレンズの間隔をほぼ焦点距離とすることにより、共振器内の往復に伴う波長シフトで回折角が大きくなっても、回折波は垂直に前記第２の広帯域ミラーに入射し、共振器内に戻り、光波は周波数シフトを伴って前記出力用ミラーと前記第２の広帯域ミラーの間を周回し、その一部は前記第１の広帯域ミラーによって取り出され、出力光を得るようにしたものである。
【００１２】
〔２〕上記〔１〕記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記固体レーザ結晶がＴｉ：サファイア（蛍光範囲：６７０−１０７０ｎｍ）であることを特徴とする。
【００１３】
〔３〕上記〔１〕記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記固体レーザ結晶がＣｒ：フォルステライト（蛍光範囲：１１６７ｎｍ−１３４５ｎｍ）であることを特徴とする。
【００１４】
〔４〕上記〔１〕記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記固体レーザ結晶がＣｒ：ＹＡＧであることを特徴とする。
【００１５】
〔５〕光波断層画像測定用高空間分解能光源において、第１のレンズでフォーカスされた励起光が入射される第１の広帯域ミラーと、この第１の広帯域ミラーからの励起光を受ける出力用ミラーと、この出力用ミラーから励起光を受ける広帯域蛍光を発生する活性イオンをドープした光ファイバと、この活性イオンをドープした光ファイバからの広帯域蛍光を受ける光波位相制御素子と、この光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射される蛍光を受ける第２のレンズと、この第２のレンズからの蛍光を受ける第２の広帯域ミラーとを備え、前記第１のレンズでフォーカスされた励起光が前記第１の広帯域ミラーと前記出力用ミラーを通して、前記活性イオンをドープした光ファイバに入射され、前記活性イオンをドープした光ファイバから出射される蛍光は、前記光波位相制御素子により周波数シフトを受け、回折角を持って出射し、前記第２のレンズにより回折角が相殺されて前記第２の広帯域ミラーに入射し、０次の回折光は直進するので、前記第２の広帯域ミラーでは反射されないが、前記光波位相制御素子と前記第２のレンズの間隔をほぼ焦点距離とすることにより、共振器内の往復に伴う波長シフトで回折角が大きくなっても、回折波は垂直に前記第２の広帯域ミラーに入射し、共振器内に戻り、光波は周波数シフトを伴って前記出力用ミラーと前記第２の広帯域ミラーの間を周回し、その一部は前記第１の広帯域ミラーによって取り出され、出力光を得るようにしたものである。
【００１６】
〔６〕上記〔５〕記載の光波断層画像測定用高空間分解能光源において、前記活性イオンをドープした光ファイバは直列に接続された第１及び第２の光ファイバからなることを特徴とする。
【００１７】
【発明の実施の形態】
以下、本発明の実施の形態について図を参照しながら説明する。
【００１８】
光波コヒーレンス断層画像測定法（Ｏｐｔｉｃａｌ  Ｃｏｈｅｒｅｎｃｅ  Ｔｏｍｏｇｒａｐｈｙ：ＯＣＴ）において、試料の奥行き方向（光軸方向）への反射光強度プロファイルは、生体試料の屈折率分布と光源のコヒーレンス関数との畳み込み積分である。
【００１９】
よって、光源のコヒーレンス関数において中心のメインピーク幅の半分が光軸方向の空間分解能になる。通常は、コヒーレンス関数のメインピーク幅（半値全幅）がコヒーレンス長と呼ばれ、この１／２が深さ方向の分解能となる。よって、光軸方向分解能ΔＺ、コヒーレンス長ｌｃは、中心波長λO 、スペクトル幅Δλなどを用いて次式で示される（図１参照、文献〔１〕）。
【００２０】
ΔＺ＝ｌC ／２＝（２ｌｎ２／π）×（λO 2 ／Δλ）          …（１）
一方、横方向分解能ΔＸは、生体に照射するビームの直径で与えられるので、波面が揃って空間コヒーレンスが高く、レンズに一様入射の場合、レンズの開口数をＮＡとすると次式となる。
【００２１】
ΔＸ＝１．２２λ／ＮＡ                                      …（２）
以上より、ＯＣＴではスペクトルが広く（時間的コヒーレンスが低い）、波面が揃っている（空間的コヒーレンスが高い）光源が望ましい。
【００２２】
また、空間的コヒーレンスが高いとレンズの集光で細いビームサイズが可能になるので、空間コヒーレンスの高さはファイバ光学系との高い結合効率から非常に重要である。
【００２３】
本発明では、このような非常にアンバランスなコヒーレンス特性を有する光源を提案する。
【００２４】
図２はすでに報告されている周波数帰還型レーザ（Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ  Ｓｈｉｆｔｅｄ  Ｆｅｅｄｂａｃｋ  Ｌａｓｅｒ：ＦＳＦＬ）の構成図である（文献〔２〕の図１参照）。
【００２５】
この図において、ＦＳＦＬは、励起光源であるダイオードレーザ（１）、アナモルフィック・プリズム・ペアー（２）、端面ミラー付きの活性イオンＮｄを含むレーザ結晶Ｎｄ：ＹＶＯ4 （３）、蛍光を集光するコリメートレンズ（４）、透過光波の周波数をシフトする音響光学変調素子（ＡＯＭ）（５）、出力ミラー（出力カップラー）（６）で構成される。ここで、重要なことは、ＡＯＭ（５）の一次回折光のみを帰還するように共振器を構成することである。
【００２６】
ＡＯＭ（５）は、図３（文献〔３〕の図１−１参照）に示すように、光波を透過させる結晶（音響光学媒体）５Ａに超音波の縦波が伝播するように構成されている。超音波の縦波は粗密弾性波であるので、空間的に周期的な屈折率分布が結晶内に生じる。そこに、図３に示すように光波が入射するとブラッグ回折が生じて、高い回折効率で光波が回折を起こす。その一次の回折角θと波長λ、周波数ｆO 、音速Ｖとの関係は次式となる。
【００２７】
θ≒λｆO ／２Ｖ                                            …（３）
さらに、回折の際に１次、２次、３次と高次の回折が発生し、次数とｎ次の回折波の周波数ｆdnは、
ｆdn＝ｆ＋ｎｆO                                             …（４）
となる。
【００２８】
図２に戻ると、励起光により発生したＮｄの蛍光が光の周波数ｆを有するとして、コリメートレンズ（４）で集光されてＡＯＭ（５）に向かう。そこで、周波数シフトｆd を受けて、透過波はｆ＋ｆO となる。
【００２９】
次いで、出力ミラー（６）で反射され、ＡＯＭ（５）に戻り、再度周波数シフトｆd を受ける。共振器内の１周回で周波数シフト２ｆd を受けることになり、これが高速に起こる。コリメートレンズ（４）・レーザ結晶（３）間距離（レンズの焦点距離）が２５ｍｍ、出力ミラー（６）の透過率が２３％とすると、共振器長は１００ｍｍで、光波の周回時間は０．６７ｎｓとなる。
【００３０】
ＡＯＭ（５）の変調周波数を７８．５ＭＨｚとすると、周波数シフトレートは、２．４×１０17Ｈｚ／ｓとなる。これは、光波のスペクトルで見ると、蛍光で発生したそれぞれの光波の周波数が高速で周波数軸上を高い方へシフトすることを意味している。これにより定常的に発生した光波のスペクトルは、図４に示すように拡大する。
【００３１】
さらに、図５（文献〔４〕の図４参照）では、中心波長１．０６μｍで半値全幅９ＧＨｚのデータも示されている。このときコヒーレンス長は、約３ｃｍと計算されるが、ＯＣＴではこの値では充分な分解能ではない。
【００３２】
次に、ＯＣＴ用ＦＳＦＬの具体的な構成について、図６〜図９を用いて説明する。
【００３３】
図６は本発明の第１実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。
【００３４】
この図において、１１は励起光、１２は第１のレンズ、１３はダイクロイックミラー、１４は出力用ミラー、１５はレーザ結晶、１６はＡＯＭ（位相変調器）（光波位相制御素子）、１７はＡＯＭ１６のドライバ、１８は第２のレンズ、１９は広帯域ミラー、２０は出力光である。
【００３５】
図６において、励起光１１は、レーザ結晶１５に応じて選択される。励起光１１はレンズ１２でフォーカスされて、ダイクロイックミラー１３、出力用ミラー１４を通して、レーザ結晶１５に入射する。ダイクロイックミラー１３、出力用ミラー１４は、レーザ結晶１５の蛍光に対して反射率が高く、励起光１１に対しては透過率が高い。
【００３６】
また、レーザ結晶１５は広い蛍光スペクトルを有する波長可変レーザ用の結晶であり、例えば、Ｔｉ：Ｓａｐｐｈｉｒｅ（蛍光範囲：６７０−１０７０ｎｍ）、Ｃｒ：Ｆｏｒｓｔｅｒｉｔｅ（蛍光範囲：１１６７ｎｍ−１３４５ｎｍ）、Ｃｒ：ＹＡＧなどが挙げられる（文献〔５〕参照）。ここでは、例としてＴｉ：Ｓａｐｐｈｉｒｅを取り上げるので、励起光は波長５３２ｎｍの連続光とする。励起光により発生した蛍光は、ＡＯＭ１６により周波数シフトを受け、回折角を持って出射するので、第２のレンズ１８を用いて回折角が相殺されて広帯域ミラー１９に入射するように構成する。
【００３７】
更に、０次の回折光は直進するので、広帯域ミラー１９で反射されない。ここで、ＡＯＭ１６と第２のレンズ１８の間隔をほぼ焦点距離とすると、共振器内の往復に伴う波長シフトで回折角が大きくなっても、回折波は垂直に広帯域ミラー１９に入射し、共振器内に戻る。
【００３８】
以上より、光波は周波数シフトを伴って出力用ミラー１４と広帯域ミラー１９の間を周回し、その一部はダイクロイックミラー１３によって取り出され、出力光２０となる。
【００３９】
Ｔｉ：Ｓａｐｐｈｉｒｅレーザは、汎用の波長可変レーザとして市販されている。文献〔６〕によれば、型番８９９−０１のＭＷのミラーセットでは、７９０−９２５ｎｍの発振範囲が可能とされている。
【００４０】
この場合、中心波長は８５７ｎｍであり、スペクトル幅は１３５ｎｍとなり、式（１）を用いると、光軸方向分解能は２．４μｍとなる。
【００４１】
次に、図７は本発明の第２実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。
【００４２】
この図において、２１は励起光、２２はレンズ、２３はミラー（レーザ結晶２４の蛍光に対して高反射率で、励起光に対して高透過率）、２４はレーザ結晶、２５はＡＯＭ（位相変調器）、２６はＡＯＭ２５のドライバ、２７は出力用ミラー、２８は出力光である。
【００４３】
ここで、励起光２１はレーザ結晶２４に応じて選択されるが、ここではレーザ結晶２４として、Ｔｉ：Ｓａｐｐｈｉｒｅの結晶を考慮し、励起光２１は波長５３２ｎｍの連続光とする。この励起光２１はレンズ２２でフォーカスされてミラー２３を通して、レーザ結晶２４に入射する。
【００４４】
励起光２１により発生した蛍光は、ＡＯＭ（位相変調器）（光波位相制御素子）２５を通過して、入射光に対してサイドバンドを発生して出力用ミラー２７で反射され、再度、ＡＯＭ（位相変調器）２５でサイドバンドを発生して共振器内を周回する。これは一見モードロックによるパルスの発生機構に似ているが、共振器長の条件を崩し、パルス発振を妨げて出力光２８のスペクトルの拡大を図ることができる。
【００４５】
以上より、光波はＡＯＭ（位相変調器）２５で周回によりサイドバンドの発生を伴って、ミラー２３と出力用ミラー２７の間を周回し、その一部は、出力用ミラー２７によって取り出され、出力光２８となる。
【００４６】
次に、図８は本発明の第３実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。なお、図６と同じ部分については同じ符号を付してそれらの説明は省略する。
【００４７】
この実施例においては、図６に示す第１実施例のレーザ結晶１５に代えて、活性イオンをドープした第１，第２の光ファイバ３１，３２を用いるようにしたものである。
【００４８】
現在、活性イオンをファイバのコアの部分にドープしたファイバレーザやファイバアンプが一般に用いられている。そこで、活性イオンであるＴｉ，Ｃｒイオンをコアにドープした光ファイバをそれぞれ第１の光ファイバ３１，第２の光ファイバ３２として、２つの光ファイバを直列に接続し、励起光を第１の光ファイバ３１から導入して励起し、第２の光ファイバ３２から得られる出力光を用いるようにする。各強度は、ドープ濃度、ファイバ長などで制御可能である。
【００４９】
なお、図示しないが、第１の光ファイバと第２の光ファイバとを並列に配置して、それぞれの光ファイバからの蛍光をハーフミラーで合波して出力光を得るようにしてもよい。
【００５０】
次に、図９は本発明の第４実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。なお、図７と同じ部分については同じ符号を付してそれらの説明は省略する。
【００５１】
この実施例においては、図７に示す第２実施例のレーザ結晶２４に代えて、活性イオンをドープした第１及ぶ第２の光ファイバ４１，４２を用いるようにしたものである。
【００５２】
上記したように、本発明によれば、汎用の安価なレーザ結晶又は活性イオンをドープした光ファイバを用いた新規なレーザ光源で高空間分解能化が可能になることから、コストダウン、小型・軽量化、光源の簡素化から安定化・信頼性の向上が期待される。
【００５３】
よって、医学分野では汎用化に伴う医療サービスの向上、さらに、半導体産業分野への需要拡大などの波及効果も考えられる。
【００５４】
なお、本発明は上記実施例に限定されるものではなく、本発明の趣旨に基づいて種々の変形が可能であり、これらを本発明の範囲から排除するものではない。
【００５５】
【発明の効果】
以上、詳細に説明したように、本発明によれば、レーザ光源においては、コスト低減を図ることができるとともに、小型・軽量化、光源の簡素化を図ることができる。
【図面の簡単な説明】
【図１】  スペクトル関数とコヒーレンス関数との間のフーリエ変換による変換の説明図である。
【図２】  すでに報告されている周波数帰還型レーザ（Ｆｒｅｑｕｅｎｃｙ  Ｓｈｉｆｔｅｄ  Ｆｅｅｄｂａｃｋ  Ｌａｓｅｒ：ＦＳＦＬ）の構成図である。
【図３】  音響光学変調素子（ＡＯＭ）の構成図である。
【図４】  ファブリ・ペロ干渉計によって与えられたスペクトルの図である。
【図５】  ファブリ・ペロ干渉計の走査によって与えられたＦＳＦＬの発振スペクトルの図である。
【図６】  本発明の第１実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。
【図７】  本発明の第２実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。
【図８】  本発明の第３実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。
【図９】  本発明の第４実施例を示す光波位相制御を用いた光波断層画像測定用高空間分解能光源（ＯＣＴ用ＦＳＦＬ）の構成図である。
【符号の説明】
１１，２１    励起光
１２    第１のレンズ
１３    ダイクロイックミラー
１４，２７    出力用ミラー
１５，２４    レーザ結晶
１６，２５      ＡＯＭ（位相変調器）（光波位相制御素子）
１７，２６    ＡＯＭのドライバ
１８    第２のレンズ
１９    広帯域ミラー
２０，２８    出力光
２２    レンズ
２３    ミラー
３１，３２，４１，４２    活性イオンをドープした光ファイバ
【図１】
0003683547.tif 000003
【図２】
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【図３】
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【図４】
0003683547.tif 000006
【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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