(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
対象物体と送受信アンテナ間の距離が近傍界領域において、前記送受信アンテナを前記対象物体の物体平面と平行に２次元走査して取得した電磁波の強度位相分布データを用いて画像表示する電磁波イメージング装置で行う２次元像再構成方法であって、
前記電磁波イメージング装置は、
前記電磁波イメージング装置で計測された電磁波の強度及び位相の２次元分布データを２次元フーリエ変換処理して計測行列とするステップと、
前記送受信アンテナの近傍界領域の強度位相分布データが２乗演算され、２次元フーリエ変換処理された補正行列を記憶手段から読み出すステップと、
前記計測行列を前記補正行列で除算するステップと、
前記除算された計測行列を２次元逆フーリエ変換処理するステップと、を有し、
前記２乗演算される強度位相分布データは、強度と位相で表されるベクトルであることを特徴とする２次元像再構成方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、非破壊検査用の電磁波イメージング技術（近接場、レンズ、ＳＡＦＴ（Synthetic aperture focusing technique）、３Ｄホログラフィ）において、近傍界計測とＳＡＦＴとを組み合わせ、アンテナの近傍領域の放射特性の影響を除去することによって、従来技術における球面波を仮定した２次元像再構成技術よりも像のボケを改善する技術に関する。
【背景技術】
【０００２】
通常、電磁波イメージング技術においてボケのない鮮鋭な画像を得るには、できるだけ高い波数情報が必要とされる。非特許文献１によれば、電磁波イメージング装置の分離分解能δは、式（１）に示すように、測定によって取得可能な最高波数ｋｍａｘによって制限される。
【数１】
0005628857.tif 000002
【０００３】
また、非特許文献２によれば、単一の送受信機を用いた電磁波イメージング装置において、対象物体とアンテナ間の撮像距離を１／１０波長以下とすることによる近接場を用いて、電磁波の波長よりも小さな空間的変化を捕捉することによって波長に制限されない波数情報（ｋｍａｘ）を取得し、サブ波長オーダーの物体や欠陥を検出する技術が開示されている。
【０００４】
しかしながら、対象物体とアンテナ間に被覆物が介在するなど、対象物体に対して数波長程度までしか近接できない場合、生じる近接場光は急激に減衰して広がりをもつため、空間分解能が低下し、画像にボケが生じて視認性が劣化してしまう。
【０００５】
そこで、非特許文献３では、上記撮像距離を１０波長以内の近傍放射領域に近づけた場合であっても、対象物体からの散乱波の強度及び位相を計測することにより、理論的に波長の１／４の分解能（ｋｍａｘ＝２ｋ）が得られる２次元像再構成方法を開示している。
【０００６】
その２次元像再構成方法での測定系を図４に示す。本方法において、単一の送受信機１００の走査面ＡＲ’は、対象物体Ｐの物体面ＡＲと平行であると仮定している。
【先行技術文献】
【非特許文献】
【０００７】
【非特許文献１】Maryam Ravan、外２名、“Near-Field Microwave Holographic Imaging: Target Localization and Resolution Study"、URSI International Symposium on Electromagnetic Theory (EMTS)、2010年8月、p.396-399
【非特許文献２】Tatsuo Nozokido、外２名、"Scanning Near-Field Millimeter-Wave Microscopy Using a Metal Slit as a Scanning Probe"、IEEE TRANSACTIONS ON MICROWAVE THEORY AND TECHNIQUES、VOL. 49、NO. 3、2001年3月、p.491-499
【非特許文献３】David M. Sheen、外２名、"Three-Dimensional Millimeter-Wave Imaging for Concealed Weapon Detection"、IEEE TRANSACTION ON MICROWAVE THEORY AND TECHNIQUES、VOL. 49、NO.9、2001年9月、p.1581-1592
【非特許文献４】Mohammad Tayeb Ghasr、外９名、"Rapid Rotary Scanner and Portable Coherent Wideband Q-Band Transceiver for High-Resolution Millimeter-Wave Imaging Applications"、IEEE TRANSACTIONS ON INSTRUMENTATION AND MEASUREMENT、VOL. 60、NO. 1、2011年1月、p.186-197
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００８】
しかしながら、非特許文献３の２次元像再構成方法では、送受信機１００のｘ’−ｙ’走査範囲や、送受信機１００に内蔵されたアンテナのビーム幅（散乱波を受信できる最大角度、又は対象物体Ｐに向かって送信できる最大角度）によって、取得可能な最高波数ｋｍａｘは２ｋよりも小さくなってしまう。
【０００９】
すなわち、図５に示すようにｘｚ平面で検討すると、送受信機１００の走査平面上で得られるｘ軸方向の最高波数ｋｍａｘは、対象物体Ｐ上の点散乱体Ａと送受信機１００の受信アンテナ端Ｂとを結ぶ線分とｚ軸とのなす角度θ（又は、アンテナのビーム幅θ）より式（２）となり、２ｋよりも低下することになる。
【数２】
0005628857.tif 000003
【００１０】
したがって、送受信機１００がｘ軸方向の無限遠方にある場合には、θ→π／２となりｋｍａｘ→２ｋとなることから、最高波数ｋｍａｘを２ｋより低下させないためには、送受信機１００の走査平面上で散乱体から十分遠方の計測データを取得する必要がある。
【００１１】
しかし、数波長程度の撮像距離で撮影する場合には、通常、送受信機１００の走査範囲はアンテナのビーム幅よりも大きくなるため、前述の如く、最高波数ｋｍａｘはアンテナのビーム幅θで制限されることになる。
【００１２】
しかしながら、このような制限が生じるのは、上記２次元像再構成方法において、送受信波が球面波であると仮定し、計測データの信号処理時に位相しか考慮していないためである。
【００１３】
例えば、ホーンアンテナのように指向性の高いアンテナを用いた場合には、走査面上における散乱体遠方では、球面波と仮定して送受信を行った場合に比べて受信する散乱振幅が弱くなる。このため、球面波と仮定した場合と比較して高波数情報が低くなるため、再構成後の像にボケが生じてしまう。
【００１４】
一方、アンテナの開口サイズは小さいほどビーム幅が広くなるので、できるだけ高い波数情報（ｋｍａｘ）を得るには、微小開口サイズのアンテナ（例えば、開口サイズの小さいホーンアンテナやオープンエンド型導波管アンテナ）を使用すればよい（非特許文献４参照）。
【００１５】
しかし、開口サイズを小さくするほど反射特性が劣化して利得が低下するため、電磁波イメージング装置全体のＳＮ比が低下し、微弱な散乱信号強度の変化を捉えられなくなり、空間分解能が低下してしまう。
【００１６】
また、信号処理アルゴリズムに振幅補正項を導入し、波数上の振幅を信号処理時に補正する方法も検討されている。非特許文献１では、単一の受信機で透過散乱波を捉え、散乱波に距離減衰項を導入している。
【００１７】
しかしながら、送受信時のアンテナの開口サイズについて考慮していないため、結局はアンテナのビーム幅によって空間分解能が制限されてしまい、非特許文献３のように送信と受信で同一開口サイズのアンテナを使用した場合には、前述の如く２ｋｓｉｎθまでの最高波数しか得ることができない。
【００１８】
以上より、従来技術によれば、無指向性アンテナと仮定して像の再構成を行っていたため、アンテナのビーム幅に規定される波数帯域の情報しか再構成できなかった。すなわち、受信アンテナの指向性により対象物体からの散乱波の高波数成分を検出できないため、撮像の高解像化が困難であるという問題があった。
【００１９】
本発明は、上記課題を鑑みてなされたものであり、その課題とするところは、撮像の高解像化を実現することにある。
【課題を解決するための手段】
【００２０】
請求項１記載の２次元像再構成方法は、対象物体と送受信アンテナ間の距離が近傍界領域において、前記送受信アンテナを前記対象物体の物体平面と平行に２次元走査して取得した電磁波の強度位相分布データを用いて画像表示する電磁波イメージング装置で行う２次元像再構成方法であって、前記電磁波イメージング装置は、前記電磁波イメージング装置で計測された電磁波の強度及び位相の２次元分布データを２次元フーリエ変換処理して計測行列とするステップと、前記送受信アンテナの近傍界領域の強度位相分布データが２乗演算され、２次元フーリエ変換処理された補正行列を記憶手段から読み出すステップと、前記計測行列を前記補正行列で除算するステップと、前記除算された計測行列を２次元逆フーリエ変換処理するステップと、を有し、前記２乗演算される強度位相分布データは、強度と位相で表されるベクトルであることを特徴とする。
【００２１】
本発明によれば、電磁波イメージング装置で計測された電磁波の強度及び位相の２次元分布データを２次元フーリエ変換処理して計測行列とし、送受信アンテナの近傍界領域の強度位相分布データが２乗演算され２次元フーリエ変換処理された補正行列を記憶手段から読み出して、上記計測行列を当該補正行列で除算して２次元逆フーリエ変換処理するため、送受信アンテナの指向性による影響を取り除くことができ、撮像の高解像化が可能になる。
【発明の効果】
【００２２】
本発明によれば、撮像の高解像化を実現できる。
【図面の簡単な説明】
【００２３】
【図１】電磁波イメージング装置の全体構成を示す図である。
【図２】単一送受信機で受信される波数スペクトルのシミュレーション結果を示す図である。
【図３】撮像結果を示す図である。
【図４】２次元像再構成方法の測定系を示す図である。
【図５】取得可能な最大波数の説明図である。
【発明を実施するための形態】
【００２４】
本発明は、単一の送受信機で構成される電磁波イメージング装置を用いて受信した強度位相信号を処理することにより、従来よりもボケを改善した像を取得可能な電磁波イメージング装置（２次元像再構成装置）及びその方法を提供する。
【００２５】
具体的には、単一の送受信アンテナから数波長程度の近傍界に設置された物体面上を２次元走査することによって対象物体で反射した電磁波の強度及び位相の２次元分布データを取得し、送受信アンテナの近傍放射界の２乗と物体関数とのコンボリューション形になることを利用する。
【００２６】
これにより、送受信アンテナの持つ指向性の影響を取り除くことが可能となり、アンテナのビーム幅で制限される空間分解能の低下を最小化でき、撮像の高解像化を実現できる。
【００２７】
以下、本実施の形態について説明する前に、従来技術の課題について再度説明しておく。ここで、ひび割れに相当するスリット形状の物体関数ｆを１次元と仮定し、以下のように定義する。
【数３】
0005628857.tif 000004
【００２８】
周波数７６．５ＧＨｚの電磁波を用いて、無指向性アンテナ又は指向性アンテナからなる単一の送受信機で受信した場合の波数スペクトルのシミュレーション結果を図２に示す。最下列のグラフに示すように、スリットの物体関数ｆの波数スペクトラムは、波数ｋｘ＝０の成分以外は波数軸に対して平坦である。また、無指向性アンテナの場合には、同図の中列・上から２段目のグラフに示すように、近傍放射界が等方的であるため、スリットからの散乱波の受信波数スペクトラムも波数軸に対して平坦となる。
【００２９】
一方、指向性アンテナの場合には、同図の最右列・上から２段目のグラフに示すように、その波数スペクトラムが高波数ほど低下する特性を持つ。このため、指向性アンテナを用いてスリットを撮像した場合の波数スペクトラムは、波数特性の影響を受け、高い波数ほど振幅が低下することになる。
【００３０】
また、ビーム幅θを経験的に約１０ｄＢビーム幅とすると、前述の式（１）及び式（２）より、１０ｄＢビーム幅θに相当する波数がｋｍａｘになる。これは、図２のグラフ中のｋｘ＝０に対して１０ｄＢ低い部分の波数を指す。無指向性アンテナの場合は、ビーム幅が十分に広い（θ＝π／２）のでｋｍａｘ＝２ｋとなるが、指向性を持つアンテナの場合は、ｋｍａｘ＝２ｋｓｉｎθとなる。
【００３１】
従来技術では、無指向性アンテナと仮定して像の再構成を行っていたため、以上説明したように、送受信アンテナのビーム幅に規定される波数帯域の情報しか再構成できなかった。
【００３２】
そこで、本発明では、前述したように送受信アンテナの近傍放射界の２乗と物体関数とのコンボリューション形になることを利用し、送受信アンテナの近傍放射界で計測データを補正することにより、指向性アンテナであっても、無指向性アンテナを用いた場合と同じ波数スペクトラムを取得して、その場合と同じ空間分解能で像の再構成を実現するようにする。
【００３３】
以下、本発明を実施する一実施の形態について図面を用いて説明する。但し、本発明は多くの異なる様態で実施することが可能であり、本実施の形態の記載内容に限定して解釈すべきではない。
【００３４】
図１は、本実施の形態に係る電磁波イメージング装置の全体構成を示す図である。本電磁波イメージング装置１は、対象物体に電磁波を送信して反射した電磁波の強度及び位相を計測する送受信部１００と、計測された計測データ（電磁波の強度及び位相の２次元分布データ）をアナログ値からデジタル値に変換するＡ／Ｄ変換部２００と、デジタル値に変換後の計測データを送受信アンテナの近傍放射界で補正する演算処理部３００と、補正後の計測データを画面に表示する表示部４００とで主に構成される。
【００３５】
最初に、送受信部１００について説明する。送受信部１００は、対象物体にＲＦ信号を送信する送信回路と、その対象物体で反射した電磁波を受信する受信回路とを一体化した１つ以上（複数も可）の送受信モジュールにより構成される。
【００３６】
上記送信回路は、ＲＦ信号を発生させるＲＦ信号発生器１１と、変調信号を発生させる変調信号発生器１２と、ＲＦ信号を変調信号で強度変調する変調器１３と、分配器１４を介して強度変調後のＲＦ信号を外部出力して対象物体に照射する送受信アンテナ１５とで主に構成される。変調器１３には、変調信号が入力されない場合、ＲＦ信号発生器１１と分配器１４との間の電気信号路をオープンにしてＲＦ信号を送受信アンテナ１５に出力しないスイッチ機能が具備されている。
【００３７】
上記受信回路は、上記ＲＦ信号発生器１１と、対象物体で反射した反射信号を受信する上記送受信アンテナ１５と、分配器１４を介して伝達された反射信号を増幅する増幅器１６と、増幅後の反射信号を２分配して一方の位相を０°移相すると共に他方の位相を９０°移相する９０°ハイブリッド回路１７と、ＲＦ信号発生器１１で発生したＲＦ信号と０°移相後の反射信号とを乗算する第１ミキサ１８と、そのＲＦ信号と９０°移相後の反射信号とを乗算する第２ミキサ１９とで主に構成される。
【００３８】
続いて、送受信部１００及びＡ／Ｄ変換部２００の動作について説明する。送受信アンテナ１５は、対象物体間の距離が例えば１０波長以内の近傍界領域になるまで近接された状態で利用される。
【００３９】
まず、ＲＦ信号発生器１１で発生したＲＦ信号は、変調器１３と第１ミキサ１８と第２ミキサ１９とにそれぞれ分配出力され、変調器１３によって変調信号発生器１２からの変調信号で強度変調された後に、分配器１４を経由して送受信アンテナ１５から対象物体に照射される（ステップＳ１０１）。
【００４０】
そして、その対象物体で反射した反射信号は、同送受信アンテナ１５で受信され、増幅器１６によって増幅されて、９０°ハイブリッド回路１７によって２分配されて他方の位相のみが９０°移相された後に、第１ミキサ１８と第２ミキサ１９とにそれぞれ入力される（ステップＳ１０２）。
【００４１】
その後、第１ミキサ１８によって、ＲＦ信号発生器１１からのＲＦ信号と一方の反射信号（０°移相後の反射信号）とがミキシングされ、そのミキシングによる同相信号（Ｉ）がＡ／Ｄ変換部２００に出力される（ステップＳ１０３）。
【００４２】
また、その出力と同時に、第２ミキサ１９によって、同ＲＦ信号と他方の反射信号（９０°移相後の反射信号）とがミキシングされ、そのミキシングによる直交信号（Ｑ）が同Ａ／Ｄ変換部２００に出力される（ステップＳ１０４）。
【００４３】
最後に、Ａ／Ｄ変換部２００によって、送受信部１００から出力されたアナログ値としての同相信号及び直交信号がデジタル値に変換され、変換後の各信号から取得された反射信号の強度及び位相の各データは後段の機能部で利用される（ステップＳ１０５）。
【００４４】
なお、実際には、送受信部１００とＡ／Ｄ変換部２００との間に同相信号と直交信号をそれぞれ抽出する各位相検波器が接続され、各位相検波器及びＡ／Ｄ変換部２００により１つのベースバンド回路が形成される。
【００４５】
従来では、以上の各ステップを、送受信アンテナ１５を対象物体の物体平面と平行に２次元走査する毎に実行し、電磁波イメージング装置１に具備される距離センサ（図１において不図示）から送信された移動距離データに合わせて、その走査によって取得した電磁波の強度及び位相からなる計測データを表示部４００に次々と描画していた。
【００４６】
しかし、前述したように、送受信アンテナ１５の指向性により対象物体からの散乱波の高波数成分の受信強度が低いため、撮像の高解像化が困難である。そこで、本実施の形態では、Ａ／Ｄ変換された電磁波の強度及び位相の２次元分布データを送受信アンテナ１５の近傍放射界で補正する処理を演算処理部３００で実行する。
【００４７】
本演算処理部３００は、アンテナ近傍放射界２乗演算部３１と、アンテナ放射界ＦＦＴ処理部３２と、第１メモリ３３と、第２メモリ３４と、ＦＦＴ処理部３５と、除算部３６と、ＩＦＦＴ処理部３７とで主に構成される。
【００４８】
以下、本演算処理部３００の動作を説明しながらそれら各機能部の機能について説明する。なお、本演算処理部３００は、メモリ等の記憶手段やＣＰＵ等の計算手段を具備するコンピュータにより実現可能である。また、本演算処理部３００の動作は、プログラムによって実行される。
【００４９】
最初に、アンテナ近傍放射界２乗演算部３１が、送受信アンテナ１５の近傍界領域の強度位相分布データを取得して２乗演算し、アンテナ放射界ＦＦＴ処理部３２が、その２乗演算後の強度位相分布データを２次元フーリエ変換処理して、その変換後の行列を補正行列として第１メモリ３３に記憶させる（ステップＳ２０１）。以下、詳述する。
【００５０】
図４に示したように、送受信部１００内の送受信アンテナ１５がｘ’，ｙ’位置で受信する受信電界ｕｓは、ｘ，ｙ位置に存在する点波源が作る散乱電界の重ね合わせより、式（５）で表される。
【数４】
0005628857.tif 000005
【００５１】
但し、ｕｉは入射電界、ｆは物体関数、Ａｐはアンテナ開口電界分布、ｇはグリーン関数、ａ，ｂは開口アンテナのｘ軸方向，ｙ軸方向の大きさ、である。
【００５２】
また、入射電界ｕｉは、送受信アンテナ１５の２次元開口端がｚ位置に作る放射パターンに等しいことから、式（６）で表される。
【数５】
0005628857.tif 000006
【００５３】
また、３次元空間において、グリーン関数ｇは式（７）のように表される。
【数６】
0005628857.tif 000007
【００５４】
ここで、式（５）に式（７）を代入すると式（８）となる。
【数７】
0005628857.tif 000008
【００５５】
また、式（８）の積分順序を変更すると式（９）となる。
【数８】
0005628857.tif 000009
【００５６】
ここで、ｘap，ｙapに対する積分は式（６）に等しいので、式（９）は式（１０）となる。
【数９】
0005628857.tif 000010
【００５７】
従って、受信電界ｕｓは最終的に式（１１）で表現できる。
【数１０】
0005628857.tif 000011
【００５８】
式（１１）によれば、取得した送受信アンテナ１５の近傍界領域の強度位相分布データは、送受信アンテナ１５の放射電界分布（強度位相分布）の２乗と物体関数とのコンボリューション形になっていることから、両辺をフーリエ変換することによって、式（１２）で表現される。但し、ＦＴ２Ｄは、フーリエ変換を示す。
【数１１】
0005628857.tif 000012
【００５９】
そして、式（１２）を変形すると式（１３）となる。
【数１２】
0005628857.tif 000013
【００６０】
本実施の形態では、式（１３）に示す右辺のＦＴ２Ｄ［［ｕｉ（ｘ，ｙ）］２］の補正行列データを予め演算して第１メモリ３３に格納しておく。この補正行列による除算処理が、無指向性アンテナへの補正処理に相当する。
【００６１】
ここで、ＦＴ２Ｄ−１が逆フーリエ変換を示すとすると、スリット形状の物体関数ｆは式（１４）で表現される。
【数１３】
0005628857.tif 000014
【００６２】
すなわち、式（１４）の右辺より、計測された受信電界に対して２次元フーリエ変換し、第１メモリ３３に記憶された補正行列で除算した後に、２次元逆フーリエ変換することにより、送受信アンテナ１５の指向性による影響を排除した波数スペクトラムを取得することができる。
【００６３】
よって、ステップＳ２０１の後、演算処理部３００は、電磁波イメージング装置１に具備される距離センサから送信された移動距離データに合わせて（対応付けて）、送受信部１００で計測された電磁波の強度及び位相の各データを第２メモリ３４に順次記憶し、ＦＦＴ処理部３５が、第２メモリ３４からその２次元分布データを読み出して２次元フーリエ変換処理して計測行列とする（ステップＳ２０２）。
【００６４】
その後、除算部３６が、第１メモリ３３から読み出した補正行列を用いて上記計測行列を波数空間上で除算し、ＩＦＦＴ処理部３７が、その除算後の計測行列を２次元逆フーリエ変換処理する（ステップＳ２０３）。
【００６５】
最後に、表示部４００が、ステップＳ２０２〜Ｓ２０３によって補正処理された２次元分布データに基づく画像全体を画面に描画する（ステップＳ２０４）。
【００６６】
なお、ステップＳ２０１の前に、送受信アンテナ１５の近傍放射界の強度位相分布データを生成する処理を追加してもよい。送受信アンテナ１５の開口面電界分布及び開口サイズに基づいて強度位相分布を算出してもよく、別の系を用いて、対象物体と送受信アンテナ間に一致する距離における送受信アンテナの近傍放射界の強度位相分布の測定値を用いてもよい。
【００６７】
以上より、Ａ／Ｄ変換後の２次元分布データを送受信アンテナ１５の近傍放射界で補正するので、図２の最右列・上から３段目のグラフに示すように、指向性アンテナの場合であっても、その指向性による影響を取り除き、スリットからの散乱波の受信波数スペクトラムを波数軸に対して平坦化することができる。
【００６８】
以下、周波数７６．５ＧＨｚ（波長λ＝３．９ｍｍ）の電磁波を発生して強度及び位相を検波可能な単一の送受信機と、開口サイズが１．２７ｍｍ×２．５４ｍｍのＷＲ−１０導波管アンテナを用いて実施した実験結果について説明する。
【００６９】
なお、計測する対象物体は、０．０８−０．２０ｍｍ幅（≦λ／２０）のひび割れが存在するコンクリートである。また、アンテナ開口端と対象物体間の距離ｚは５ｍｍであり、ｘ−ｙ走査範囲は１６０ｍｍ×１２０ｍｍである。近傍放射界は、開口面分布を仮定してＷＲ−１０導波管の開口サイズを用いて、以下の式（１５）から演算した。
【数１４】
0005628857.tif 000015
【００７０】
図３に、測定した対象物体の可視画像と周波数７６．５ＧＨｚの電磁波を用いた撮像結果を示す。像再構成処理前後の像を比較すると、処理後の像はボケが改善され非常に鮮鋭な像が得られていることがわかる。また、可視画像と比較しても同じひび割れの像が得られている。この結果は、本実施の形態で説明した２次元像再構成方法が像のピンボケを改善する手法として正確に動作していることを示している。
【００７１】
以上より、本実施の形態によれば、ＦＦＴ処理部３５が、送受信部１００で計測された電磁波の強度及び位相の２次元分布データを２次元フーリエ変換処理して計測行列とし、除算部３６が、送受信アンテナ１５の近傍界領域の強度位相分布データが２乗演算され２次元フーリエ変換処理された補正行列を第１メモリ３３から読み出して、上記計測行列を当該補正行列で除算し、ＩＦＦＴ処理部３７が、その除算後の計測行列を２次元逆フーリエ変換処理するので、送受信アンテナの指向性による影響を取り除くことができ、無指向性アンテナを用いた場合と同じ分解能を得ることができることから、対象物体の２次元像のボケを従来よりも低減し、撮像の高解像化を実現することができる。
【符号の説明】
【００７２】
１…電磁波イメージング装置
１００…送受信部（送受信機）
１１…ＲＦ信号発生器
１２…変調信号発生器
１３…変調器
１４…分配器
１５…送受信アンテナ
１６…増幅器
１７…９０°ハイブリッド回路
１８…第１ミキサ
１９…第２ミキサ
２００…Ａ／Ｄ変換部（Ａ／Ｄ変換器）
３００…演算処理部
３１…アンテナ近傍放射界２乗演算部
３２…アンテナ放射界ＦＦＴ処理部
３３…第１メモリ
３４…第２メモリ
３５…ＦＦＴ処理部
３６…除算部
３７…ＩＦＦＴ処理部
４０…表示部（表示器）
Ｓ１０１〜Ｓ１０５、Ｓ２０１〜Ｓ２０４…処理ステップ
【図１】
0005628857.tif 000016
【図２】
0005628857.tif 000017
【図３】
0005628857.tif 000018
【図４】
0005628857.tif 000019
【図５】
0005628857.tif 000020