(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
透明な薄膜を堆積し、パターン構造を直接描画する方法であって、
パルスレーザ源を提供し、
前記パルスレーザ源が出射するレーザを透明な基板を介してターゲット上に集光させて、前記レーザのエネルギーを使用して前記ターゲットの部分を融除又は蒸発させ、
前記基板を前記ターゲットに対して並進運動させること
を含み、前記ターゲットとして、異なるターゲット材料を交互に使用し、
前記基板と前記ターゲットの間の距離を制御し、前記基板を前記ターゲットに対し横方向へ並進運動させることで、前記融除又は蒸発された前記ターゲットの材料を前記基板上に堆積させ、前記基板上にドット配列及びライン配列の少なくとも一方、及び薄膜層との組み合わせを備える三次元的なパターン構造を直接描画することを特徴とする方法。
【請求項２】
前記基板が前記ターゲットに対して１０μｍ〜３０ｃｍの間の距離を並進運動することを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項３】
前記パターン構造の寸法は、前記レーザのビーム直径とほぼ同じであることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項４】
連続的な薄膜が、前記基板が前記ターゲットに対し横方向に並進移動している間に成膜されることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項５】
前記異なるターゲット材料を交互に使用して、前記基板上に多層膜を成膜することを更に含むことを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項６】
前記基板が、サファイア、ＳｉＣ、石英、石英ガラス、ガラス、透明な重合体のうち少なくとも１つを備えていることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項７】
前記ターゲットが、アルミナ（Ａｌ2Ｏ3）、シリカ（ＳｉＯ2）、酸化金属（ＭｇＯ、ＺｎＯ、ＴｉＯ2、ＺｒＯ2、Ｎｂ2Ｏ5）、透明な伝導性酸化物（ＴＣＯｓ）、ワイドバンドギャップIII−Ｖ族化合物半導体及びII−VI族化合物半導体、更にその合金（ＧａＮ、ＡｌＮ、ＺｎＳ、ＺｎＳｅ、ＺｎＴｅ）、及び重合体のうち少なくとも１つを備えていることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項８】
前記集光をビーム拡張と開口数の高い集光レンズにより実現し、
前記開口数が、前記パルスレーザ源が出射する光を前記ターゲット上の集光スポットを直径数ミクロンからサブミクロンの範囲の寸法に集光する値であることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項９】
前記パルスレーザ源がフェムト秒〜ピコ秒のパルス幅のレーザパルスを出射し、
前記堆積による付着物の形状寸法がミクロン規模寸法であり、
前記融除又は蒸発により生成されるアブレーションプルームの狭い角度分布を利用することにより、前記ミクロン規模寸法が形成されることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項１０】
前記集光が、ビーム拡張と開口数の高い集光レンズを用いてなされ、
前記開口数が、前記パルスレーザ源が出射する光を、 前記ターゲット上の集光スポットを直径数ミクロンからサブミクロンの範囲の寸法に集光する値であることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、電気装置及び光電気装置で使用する半導体ＺｎＯ（酸化亜鉛）の製造方法に関する。特に本発明は、単純で再現性の高いＺｎＯへの不純物添加方法を提供することで、この材料にｐ型伝導性を与える。本発明は又、透明薄膜のパルスレーザ堆積方法に関し、特に、透明基板上への大面積透明薄膜及び多層の周期的誘電体構造の堆積に関する。
【背景技術】
【０００２】
ＺｎＯは、室温で３．３７ｅＶの直接遷移型ワイドバンドギャップを備えた半導体材料である。このワイドバンドギャップと、大きな励起子結合エネルギー（６０ｍｅＶ）により、ＺｎＯは、発光ダイオード（ＬＥＤ）、レーザダイオード（ＬＤ）、紫外線光検出器のような短波長オプトエレクトロニクスデバイスに使用する大きな可能性を有している。これまでこの分野では、製造コストが非常に高額なＧａＮ、ＳｉＣのような別の材料が優勢であった。これに対し、ＺｎＯの製造コストは非常に安価である。こうした理由から、ＺｎＯは、固体照明、透明な電子機器、フラットパネルディスプレイ、太陽電池のような広範囲の用途に考慮されてきた。しかし、ＺｎＯは、ノンドープではｎ型であることと、信頼性の高い強固なｐ型ＺｎＯの製造方法が存在しないことが、ＺｎＯ系のデバイスの商業化を妨げている。
【０００３】
これまで、ｐ型ＺｎＯの製造に最も広く使用される方法は窒素（Ｎ）添加であった。しかし、この方法を用いるには窒素の溶解性と膜の構造品質との間の妥協が必要である。これは高い構造品質を得るためには高温の成膜温度が必要である一方で、成膜温度によって窒素溶解性が低下してしまうからである。特許文献１は、酸素用の置換位置に高いＮ密度（及び、高いホール密度）を備えるＺｎＯに、ｐ型伝導性を達成するＧａとＮの同時添加アプローチを提供する。しかし、これ以外にいくつかの方法を試みた結果（非特許文献１及び２参照。）、この同時添加方法の使用は一貫性に欠け、再現不可能であることが分かった。更に最近になって、特許文献２にて「温度変調成膜」と呼ばれる製造方法が開示された。この方法は、周期的に成膜温度を高速に変化させることで、Ｎ溶解性と膜構造品質の間の相互排他性を処理するものであり、実際には、これは非常に複雑な製造方法である。
【０００４】
特許文献３は、Ｎ元素をアルカリ金属元素と同時添加することで、ｐ型ＺｎＯ膜を製造する方法を開示している。アルカリ金属原子同士を同時添加すると、ＺｎＯ膜のドナー欠陥が補償され、その結果、ｐ型伝導性が促進されると考えられている。
【０００５】
上述したＮドーピングアプローチでは、ＮＯ及びＮＯ２（特許文献４）のようなガス源、又はＮ２、Ｎ２Ｏ、ＮＯ、ＮＯ２ガスを放出するプラズマ源を採用している。しかし、酸化窒素（ＮＯx）ガスを使用するため、環境への悪影響は避けられない。これに加え、Ｎドーピングにおける技術上の欠点もある。これらの欠点は、例えば、非特許文献３及び４において検討されている。例えば、窒素に関連したドナー欠陥は、成膜中にプラズマ源内に多発する電子衝撃と気相反応の競合によって、ドーピングプロセスの最中に発生する可能性がある。
【０００６】
窒素の他に、リン（Ｐ）やヒ素（Ａｓ）のようなＶ族元素も他のドーパントとして使用されてきた（非特許文献５−７及び特許文献５参照。）。しかし、報告された結果は広く認知されなかった。
【０００７】
本発明は、パルスレーザ堆積を使用して、ＺｎＯ膜及び他の材料の膜を成膜する。パルスレーザ堆積法（ＰＬＤ）は、複雑な複合薄膜を成膜するための強力なツールである。従来のナノ秒ＰＬＤでは、典型的な数ナノ秒のパルス幅を持つパルスレーザ光のビームを個体ターゲットに集光させる。パルスレーザの高いピークパワー密度により、照射された材料は急速にその融点以上にまで加熱され、蒸発した材料がターゲットの表面から放出されて真空内に入り、プラズマ（「プルーム」とも呼ばれる）を形成する。複合ターゲットの場合、プルームは、中性ラジカル、及びターゲットの組成と類似した化学量論的組成比を有する、陽イオン及び陰イオンの両方の励起された高エネルギー・イオンを含んでいる。これは、化学気相堆積（ＣＶＤ）や分子ビームエピタキシ（ＭＢＥ）のような従来の薄膜成膜技術と比較した、ＰＬＤの最も独特な利点の１つである。この成膜方法の特徴は、最近のいくつかの論文記事において概説されており、又、クリゼイ（Chrisey）とハブラー（Hubler）による著書でも要約されている（例えば、非特許文献８−１０を参照。）。
【０００８】
市販されている超高速パルスレーザ（典型的な数ピコ秒から数十フェムト秒までのパルス幅）と共に使用するようにしたところ、超高速ＰＬＤは多くの注目を集めた。第１に、非常に短いパルス幅と、これによる高いピークパワー密度とによって、透明な材料内部で自由キャリアの多光子励起が著しく増加し、アブレーションの臨界フルエンスが従来のナノ秒レーザアブレーションと比べて１〜２桁減少した。その結果、ナノ秒レーザアブレーションにおいて一般的に好まれている紫外線波長が、超高速ＰＬＤでは不要となった。事実、ワイドバンドギャップ材料を融除(ablate)する場合には、集光させた超高速パルス赤外線レーザが使用されてきた。第２に、レーザパルス幅がキャリア光子相互作用の時間スケール（典型的には数ピコ秒）よりも短い場合、ターゲット内部における熱拡散は無視できる程度のものである。この理由から、超高速ＰＬＤは、長い間ＰＬＤの使用拡大の妨げとなってきた液滴発生の問題への優れた解決法として考慮されてきた。熱拡散を制限した結果のこれ以外の利点は、ターゲット材料の除去をレーザ集光スポット内の範囲に限定できることである。この機構により、超高速レーザを使用したサブミクロン解像度の精密レーザ加工が可能となった。
【０００９】
本発明では更に、ＰＬＤの利点、特に超高速ＰＬＤに関連した利点を利用することで、パターン構造の直接堆積の分野におけるＰＬＤの用途を考慮する。パルスレーザを使用する直接描画技術には数種ある。（ここで使用している「描画」とは、基板上に材料を追加する、即ち堆積させること、又は基板から材料を除去する、即ちエッチングすることのいずれかを意味する。）堆積の方法でパターン材料を書き込むために、レーザ化学気相堆積（ＬＣＶＤ）は金属のＣＶＤ前駆物質のレーザ励起分解を使用し、更に、これを金属のライン及びドットを堆積するために使用できる。これ以外の技術にはレーザ誘起転写法（ＬＩＦＴ）がある（非特許文献１１参照。）
ＬＩＦＴでは、まず金属薄膜を透明なターゲット基板の片面に被覆する。ターゲット基板の別の面（即ち被覆されていない面）からパルスレーザビームを入射させ、表面（即ち被覆された面）上に集光させる。レーザによって金属膜が融除され、この金属蒸気が、ターゲット基板に非常に近接配置されている（１０μｍ以下）被堆積基板の表面へ送られる。様々な形態のＬＩＦＴが提案されており、これらは、本出願で引用又は参照しているいくつかの米国特許に記載されている。
【先行技術文献】
【特許文献】
【００１０】
【特許文献１】国際公開第ＷＯ  ００２２２０２号パンフレット
【特許文献２】国際公開第ＷＯ  ０５０７６３４１号パンフレット
【特許文献３】米国特許出願公開第２００５／０１７０９７１号明細書
【特許文献４】米国特許出願公開第２００５／０１７０９７１号明細書
【特許文献５】米国特許第６６１０１４１号明細書
【非特許文献】
【００１１】
【非特許文献１】Ｋ．中原(K. Nakahara)等著、ジャーナル・オブ・クリスタルグロース(Journal of Crystal Growth）、２００２年、第２３７〜２３９巻、ｐ．５０３
【非特許文献２】Ｍ．角谷 (M. Sumiya)等著、アプライド・サーフェイス・サイエンス(Applied Surface Science)、２００４年、第２２３巻、ｐ．２０６、
【非特許文献３】Ｅ．Ｃ．リー（Lee）等著、フィジカル・レビュー（Phys. Rev.）Ｂ、第６４巻，ｐ．０８５−１２０、２００１年
【非特許文献４】Ｈ．松井（Matsui）等著、ジャーナル・オブ・アプライドフィジックス（J. Appl. Phys）、第９５巻，ｐ．５８８２、２００４年
【非特許文献５】Ｋ．Ｋ．キム（Kim）等著、アプライドフィジックス・レターズ（Appl.Phys.Lett.）第８３巻，ｐ．６３、２００３年
【非特許文献６】Ｙ．Ｒ．リュー（Ryu）等著、アプライドフィジックス・レターズ（Appl.Phys.Lett.）第８３巻，ｐ．８７、２００３年
【非特許文献７】Ｄ．Ｃ．ルック（Look）等著、アプライドフィジックス・レターズ（Appl.Phys.Lett.）、第８５巻，ｐ．５２６９、２００４年
【非特許文献８】Ｐ．Ｒ．ウィルモット（Willmott）、Ｊ．Ｒ．ハブラー（Hubler）著、「パルスレーザ蒸発及び堆積（Pulsed Laser Vaporization and Deposition）」、レビュー・オブ・モダンフィジックス（Review of Modern Physics）、第７２巻（２０００年）、ｐ．３１５〜３２７、
【非特許文献９】Ｊ．シェン・チェン・ガイ（Shen、Zhen Gai）、Ｊ．クリシュナー（Kirschner）著、「パルスレーザ堆積による金属薄膜及び多層膜の磁化及び成長（Growth and Magnetism of Metallic Thin Films and Multilayers by Pulsed Laser Deposition）」、サーフェイス・サイエンス・レポート（Surface Science Reports）、第５２巻（２００４年）、ｐ．１６３〜２１８
【非特許文献１０】Ｄ．Ｂ．クリゼイ（Chrisey）、Ｇ．Ｋ．ハブラー（Hubler）著の「薄膜のパルスレーザ堆積（Pulsed Laser Deposition of Thin Films）」、ニューヨーク州ジョン・ウィリー・アンド・サンズ・インク（John Wiley & Sons,Inc．）発行、１９９４年
【非特許文献１１】Ｊ．ボハンディ（Bohandy）、Ｂ．Ｆ．キム（Kim）、Ｆ．Ｊ．アドリアン（Adrian）著、「エキシマレーザを用いた支持された金属膜からの金属堆積（Metal Deposition from a Supported Metal Film Using an Excimer Laser）」、ジャーナル・オブ・アプライドフィジックス（J. Appl. Phys）、第６０巻、（１９８６年）、ｐ．１５３８〜１５３９
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【００１２】
上述した２つの技術の使用にはいくつかの制限がある。ＬＣＶＤには、複雑なＣＶＤシステムと有害な有機金属ガスが関与している。ＬＩＦＴでは、薄金属膜のために堆積できる材料の量が制限される。又、金属薄膜はターゲット基板によって支持されるため、膜と直接接しているターゲット基板表面の融除が関与することになり、堆積した材料が汚染されてしまう。最後に、どちらの技術も金属の堆積にしか適さない。
【００１３】
別タイプの材料を転写するには、ＬＩＦＴの応用形としての、マトリックス支援パルスレーザ蒸着（ＭＡＰＬＥ）及び直接描画がある。この方法では、転写する材料を、揮発性で、融除及び真空排気が容易なマトリックス材料と混合する。ジャーナル・オブ・アプライドフィジックス（J. Appl. Phys）、第７４巻（２００３年）、ｐ．２５４６〜２５５７、Ｐ．Ｋ．ウー（Wu）等著の「生体材料のレーザ輸送：マトリックス支援パルスレーザ蒸着（ＭＡＰＬＥ）及びＭＡＰＬＥ  直接描画（Laser Transfer of Biomaterials: Matrix-Assisted Pulsed Laser Evaporation (MAPLE)and MAPLE Direct Write）」を参照できる。次に、ＬＩＦＴ方法と同様に、この混合物で支持ターゲット基板を被覆する。ＭＡＰＬＥ方法は、生体分子を破壊せずに生体材料を転写する場合に適している。誘電体の場合、堆積物が元の粉体形状のまま残ることが多く、非エピタキシャル性質とマトリックス材料による汚れによって、接着性と純度が確実に得られなくなる可能性がある。
【００１４】
これ以外のレーザ支援直接堆積技術には、レーザインクジェット印刷及びマイクロペン（Micropen）（商標）技術がある。両方ともウェット技術であるため（即ち液体の結合剤が関与する）、電子及び光子用途には適していない。したがって、成膜（即ちエピタキシ）の方法で、パターン化した高純度誘電体材料を直接堆積させるための適切な方法はまだ存在しない。
【課題を解決するための手段】
【００１５】
本発明の１つの目的は、高キャリア密度と高伝導度のｐ型ＺｎＯ膜を、簡単且つ高再現性で製造可能な製造方法を提供することである。この方法では、この目的を達成するために２つのドーパント元素を使用する。
【００１６】
理論的な予測によれば、Ｉ族元素とＶ族元素の両方とも、ＺｎＯにおけるｐ型ドーパントの有効な候補である。その一方で、ＺｎＯは本質的にはｎ型の材料である。即ち、これをｐ型にするには、解決しなければならないネイティブドナー欠陥が数多くある。実際、ＺｎＯにＬｉと単独添加すると、Ｌｉ関連のドナー欠陥を自己補償して半絶縁性ＺｎＯが得られ、Ｖ族元素と単独添加したＺｎＯは、これらの元素の低溶解性と、ドーパントが誘発したドナー欠陥とによって不安定であることが多い。本発明では、材料をＬｉとＰの両方とドープすることでｐ型ＺｎＯを製造する。この同時添加方法を成功させる２つの有効な理由として次を挙げる：１つ目は、ＰとＬｉを同時添加して、Ｌｉ関連欠陥と、ドナーが元々有するこれ以外の欠陥とを正常化すること；２つ目は、ＬｉをＺｎで置換することで、Ｐ原子がより多くの酸素位置を占有すること。後者はアクセプタの形成にとって望ましい。したがって、ＬｉとＰはアクセプタとして機能する上で互いに恩恵をもたらす。
【００１７】
本発明は、パルスレーザ堆積法（ＰＬＤ）を使用してｐ型ＺｎＯ材料を成膜させる。この方法では、ＬｉとＰの両方を含有する化合物とＺｎＯとの混合物からなる固体ターゲット上にパルスレーザビームを集光させる。集光されたレーザパルスの高いパワー密度により、ターゲット表面上の材料が融除されてプラズマが形成され、これが基板表面上に堆積する。ターゲットと基板は両方とも高真空室内に設置されており、フィードスルー機構によってその動作を制御されている。
【００１８】
ＰＬＤの中で最も幅広く使用されているパルスレーザソースはエキシマレーザである。エキシマレーザは数ナノ秒（ｎｓ）のパルス幅と、ＵＶ領域内の波長とを備えている。その典型的なフルエンス（エネルギー範囲密度）は、典型的な１０ｍｍ２の集光スポットについて数Ｊ／ｃｍ２である。ナノ秒レーザＰＬＤの１つの欠点は、約数ミクロンの寸法の大型液滴が発生することである。これによって工業製造業界でのナノ秒ＰＬＤの幅広い使用が妨げられてきた。
【００１９】
本発明では、アブレーションのエネルギー源として、フェムト秒レーザ又は類似の超短パルスレーザを使用する。ナノ秒レーザパルスと比べて、フェムト秒〜ピコ秒のレーザパルスはその超短のパルス幅のためにピークパワーが遥かに高く、又、アブレーション機構もナノ秒レーザアブレーションのものとは本質的に異なる。１つの基本的な違いは、フェムト秒パルス幅中、ターゲット材料内部には無視できる程度の熱伝導しか生じないため、アブレーションは基本的に非溶融状況において発生する。（アプライド・サーフェイス・サイエンス（Applied Surface Science）、第１０９／１１０巻，  ｐ．１、１９９７年、Ｄ．リンデ（Linde）等著；アプライド・サーフェイス・サイエンス（Applied Surface Science）、１９７-8，６９９、２００２年、Ｅ．Ｇ．ガマリー（Gamaly）等著；ジャーナル・オブ・アプライドフィジックス（J. Appl. Phys）、第９２−５巻，ｐ．２８６７、２００２年、Ｚ．ツァング（Zhang）等著）。その結果、フェムト秒ＰＬＤを用いれば液滴の発生しない薄膜成膜が得られる。
【００２０】
本発明では、異なるドーパント元素を膜に組み込むために、ＺｎＯ粉体に異なる不純物化合物と混合して形成した固体ターゲットを使用する。このような混合物からなる固体ターゲットを使用することで、成膜における不純物添加方法が大幅に簡素化する。例えば、単純に、所望のドーパント元素が含有された化合物を選択することができる。更に、不純物化合物の重量比率を変えればドーパント密度を制御することもできる。特に、本発明の、ターゲット作製に関する１つの新規的態様は、ＺｎＯ粉体を、本質的にＬｉドーパントとＰドーパントを含有するリン酸リチウム（Ｌｉ３ＰＯ４）粉体と混合することである。ガス源（例えばＣＶＤにおける前駆物質）と蒸着源とを使用する別のドーピング方法と比較すると、この方法は実行が簡単且つコスト効率的であり、環境への悪影響もほとんどない。
【００２１】
本発明の別の目的は、透明な基板上に、透明な薄膜をパルスレーザ堆積し、又多層周期構造を直接堆積する方法を提供することである。このための装置構造は、パルスレーザ源と、パルスレーザの波長に対して透明な基板と、基板に照射して加熱するための連続波（ＣＷ）赤外線レーザと、マルチターゲットシステムとを装備している。基板の裏面からパルスレーザを入射し、基板を貫通してターゲット上に集光させる。ターゲットから融除された材料が、ターゲットと対向した基板の表面上に付着する。基板をターゲットに対して並進移動させることで、基板からターゲットまでの距離を変更できる。基板をターゲットから遠ざければ、大面積薄膜を成膜できる。基板をターゲットに極接近させれば、基板／ターゲット間の短い距離と、その基部におけるアブレーションプルームの狭い角度分布とによって、基板上にレーザの集光スポットと同程度の寸法の微細パターンを成膜することができる。基板を横方向に並進移動させることで、パターン構造（例えば、周期的なライン、格子、ドット）を成膜できる。基板／ターゲット間の長い距離と短い距離のそれぞれにて、異なる材料を用いて、２つの成膜プロセスを交互に実施することで、多層の周期的誘電体構造を成膜できる。
【図面の簡単な説明】
【００２２】
【図１】本発明における、ＺｎＯ薄膜を製造するためのパルスレーザ堆積システムの略図である。
【図２】図２（ａ）は、サファイア（０００１）基板上に堆積させた、ＰとＬｉとを同時添加したＺｎＯ膜のＸ線θ‐２θ回折パターンを示し、図２（ｂ）は、膜の極点図測定を示す。
【図３】ＰとＬｉとを同時添加したＺｎＯ膜構造のＳＥＭ像である。
【図４】ＰとＬｉとを同時添加したＺｎＯ膜の光透過率スペクトルを示す。
【図５】サファイア（０００１）上に成膜した、ＰとＬｉとを同時添加したＺｎＯ膜中におけるＰ、Ｌｉ、ＡｌのＳＩＭＳ深さ方法分布を示す。
【図６】薄膜をパルスレーザ堆積するための装置構成を概略的に示し、ここで、パルスレーザ１は基板３の裏面を通って導入される。基板３は、ｘ−ｙ−ｚ搬送システム６によって並進移動できる。基板をＣＷ赤外線レーザ７で照射することで基板が加熱される。
【図７】堆積した微細パターン８をレーザ集光スポット９の寸法と似た寸法になるように基板をターゲットに接近させて配置することで、微細パターンを堆積させる配置。小さい矢印は、プルームが膨張する方向を示す。
【図８】レーザアブレーションプルームの時間進化を概略的に示しており、ここで、部分（ａ）は、蒸着範囲も含まれているレーザ集光スポットを示し；部分（ｂ）は一次元（１Ｄ）遷移段階（クヌーセン層）を示し；部分（ｃ）は３Ｄ断熱膨張段階を示す。図中の矢印はプルーム膨張の方向を示す。
【図９】微細パターンを堆積させるために基板をターゲット付近に配置し、その後、中間層を堆積させるためにターゲットから遠ざける堆積スキームを概略的に示す。このプロセスを繰り返すことで、多層構造を堆積することができる。
【発明を実施するための形態】
【００２３】
本発明は、第一に、経済的で信頼性の高いｐ型半導体ＺｎＯ膜の製造方法を提供する。この製造手順には、融除ターゲットの作成、ターゲット及び薄膜堆積の真空レーザアブレーション（融除）、成長後の熱処理が含まれる。図１に、フェムト秒パルスレーザ堆積（ｆｓ−ＰＬＤ）システムの構成を概略的に示している。
【００２４】
レーザアブレーションのターゲットは、ＺｎＯ粉体とリン酸リチウム（Ｌｉ３ＰＯ４）粉体を最大２重量％混合した混合物である。リン酸リチウムを使用することは、２種類のドーパントを同時に導入する効率的な方法である。この混合粉体をまず油圧プレスによって２〜６トン／ｃｍ２の圧力で圧縮する。次に、この固体ターゲットディスクを最高１０００℃の温度で１０時間かけて焼結する。この焼結の間、ターゲットをＺｎＯ粉体内に埋めて分解を防止する。こうして出来上がったターゲットの密度は９０％である。高密度（少なくとも８０％）のターゲットは、膜品質の低下、即ち、特にｆｓ−ＰＬＤの場合の結晶性及び表面モホロジーの低下を招く可能性のあるアブレーションプルーム内の微粒子を低減する上で好ましい。又、成長室内への導入前にターゲット表面に研磨を施す。ターゲットマニピュレータは、ターゲット表面に、横方向への動作及び回転動作を与える。ターゲットホルダ・カルーセルは、異なるターゲットを収容する４個のステーションを装備しているため、異なる化学気相堆積によって多層膜を成長させることができる。
【００２５】
ＺｎＯ膜を製造するためのＰＬＤプロセスにフェムト秒パルスレーザを使用する。このレーザビームのパルス幅は１０ｆｓ〜１ｐｓ、パルスエネルギーは２μＪ〜１００ｍＪである。最初に、ビームを顕微鏡で１０倍に拡大し、その後、集光レンズでターゲット表面上に集光する。これを小さく集光することで、集光スポットにおけるフルエンス（エネルギー密度）を、４００μｍ2のスポット寸法で最大２５０Ｊ／ｃｍ2まで変化できる。超短パルスの非常に高いピークパワー（＞５×１０６Ｗ）のために、フェムト秒レーザを使用するＺｎＯの融除の閾値は、ナノ秒パルスレーザの場合と比べて比較的低い。ＺｎＯターゲットを融除し、アブレーションプラズマを生成するためには、フルエンスは１Ｊ／ｃｍ2よりも高ければ十分である。しかし、プラズマプルーム中の粒子数を減少させるためには、最大５Ｊ／ｃｍ2の高いフルエンスが好ましい。
【００２６】
ナノ秒レーザ又はピコ秒レーザのような別のパルスレーザをＰＬＤ（パルスレーザ堆積）プロセスに使用し、又、電子ビーム又はイオン／プラズマのような高エネルギー源を、固体ターゲットを蒸着又はスパッタリングする目的で使用できる。そのため、上で詳述した理由から、好ましい高エネルギー源はフェムト秒から低ピコ秒のパルスレーザであるが、本発明はこれに限定されるものではない。
【００２７】
基板を最高９００℃にまで加熱できる基板ヒータに基板を搭載する。基板マニピュレータは、基板の表面に横方向及び回転的な動作を与える。基板マニピュレータを使用して基板とターゲットの間の距離を調整することもできる。
【００２８】
真空系はターボ分子ポンプで真空排気されて、１．５×１０-8Ｔｏｒｒのベース圧力で動作する。成長中に、吸気口と排気口（図１には示していない）から別のガスを室に充填することもできる。本発明の成長実験中には、室を０．１〜２０ミリＴｏｒｒの酸素で充填する。
【００２９】
レーザアブレーションは、レーザビームがターゲット表面上に集光された際に生じる。ＰＬＤ成長中に、レーザ集光スポットが固定される一方で、ディスク型のターゲットがその表面垂直軸の周囲で回転されて、その表面に沿って、横方向に行ったり来たりの並進運動を行う。これは、ターゲット表面にわたるレーザビームの走査に相当する。回転の角速度は１ｒｅｖ／秒である。横方向への並進運動速度は０．３ｍｍ／秒である。フルエンスは２０Ｊ／ｃｍ-2である。パルス繰り返し周波数は１ｋＨｚに保つ。これらのパラメータは全て可変である。本発明はこれらの値に規制されるものではないが、これらの値はここで説明している成長について許容できる通常の値であることが分かっている。
【００３０】
膜堆積の前に、基板を最高６００℃に加熱してガスを放出させておく。次に、基板を酸素プラズマで約５分間処理して、炭化水素による汚れを除去する。通常、膜堆積の前に、２０分間かけてターゲット表面のプレアブレーション（事前融除）を行う。プレアブレーションの目的は、製造過程で汚れたターゲット表面を洗浄することである。プレアブレーションの最中、ターゲットと基板の間にシャッタが挿入されて基板表面を保護する。
【００３１】
成長は、まずアンドープＺｎＯを、約２０分間、３００〜４００℃の低温で成膜させることから始まる。この低温層の厚さは約３０ｎｍである。サファイア上のヘテロエピタキシの場合、この初期成長段階によって、ＺｎＯとサファイアの間の大きな格子不整合から生じたひずみを吸収するバッファ層が得られる。バッファ層の成長の後に、ドープされていないＺｎＯターゲットを移動させ、ＬｉとＰとが同時添加されたＺｎＯターゲットをアブレーション位置に設置して、ドープ層の成長が開始される。基板温度を４５０〜７００℃の高温範囲へ上昇させる。成長温度が高いほど原子表面の移動度が増加し、膜の結晶性が増す。膜の総厚さは３００ｎｍ以上（最大１ミクロン）である。成長が完了したら、サンプルを数Ｔｏｒｒの酸素のバックグラウンド内でゆっくりと冷却する。
【００３２】
成長後の処理には主に、管状炉内の大気雰囲気下での熱処理が含まれる。熱処理温度は５００〜１０００℃の範囲内、好ましくは６００〜８００℃の範囲内である。熱処理の所要合計時間は、一般に２〜６０分間である。成長室が酸素で充填される場合には、熱処理を、成長後に成長室（真空室）内（in-situ）で実行することもできる。しかし、熱処理温度が高く、加熱及び冷却速度が速いことから、管状炉内での成長室外（ex-situ）熱処理を行うことが好ましい。
【００３３】
膜の結晶構造と電気及び光学特性を、Ｘ線回折（ＸＲＤ）測定、ホール測定、透過率測定によって検査する。二次イオン質量分析（ＳＩＭＳ）によって、ドーパントの深さ方向分布を検査する。
【００３４】
図２（ａ）は、サファイア（０００１）基板上にバッファ層を４００℃で堆積させ、不純物添加層を４５０℃で堆積させた、ＬｉとＰを同時添加されたＺｎＯ膜の典型的なθ-2θＸＲＤパターンを示している。ウルツ鉱構造ＺｎＯの基底面と、サファイア基板の基底面２つのピークが存在する。機器の検出及び解像能力の限度内では、ＺｎＯの他の面から、又はリンやリチウムに関連した不純物相からは回折は検出されなかった。（０００２）ＺｎＯロッキングカーブの半値全幅（ＦＷＨＭ）は０．８°である。図２（ｂ）に示すように、極点図測定によって、ＺｎＯと基板の間のエピタキシャル関係は、［２−１−１０］ＺｎＯ//［１０−１０］sapphireであると評価された。又これは、３０°回転させていないものと比べてひずみの少ないエピタキシャル関係でもある。
【００３５】
図３に、上述のサンプルの表面モホロジーを示す。この表面モホロジーは、膜が微粒子で構成されていることを示唆している。平均的な粒子サイズは約７０ｎｍと測定されている。図４は、サンプルの光透過スペクトルを示す。３７０ｎｍの明瞭なカットオフ端は、バンドギャップが３．３５ｅＶ付近にあることを示し、可視領域から近赤外線領域までの高透過率は優れた光学特性を示す。
【００３６】
図５は、サファイア上のＺｎＯ膜成長における、Ｌｉ、Ｐ、Ａｌ不純物のＳＩＭＳ（二次イオン質量分析）の深さ方向分布を示す。このサンプルに使用するターゲットは、１％のＬｉ3ＰＯ4公称密度を有する。ＳｉやＧａＡｓのような従来の半導体における典型的なドーパント密度よりも遥かに多い著しい量のＬｉ（１０20ｃｍ-3）とＰ（１０21ｃｍ-3）が膜内に存在することが観察された。この存在の理由の１つは、０．１％未満の非常に低い活性化効率を付与する、ＺｎＯ内の高いアクセプタの活性化エネルギーである。別の理由は、図５のＳＩＭＳプロファイルで明らかなように、基板から膜内へのＡｌの内部拡散である。ＡｌはＺｎＯの有効なドナーである。そのため、Ａｌドナーを補償するために多量のアクセプタが必要になる。Ａｌ信号を密度に変換すると、膜内で等価なＡｌ密度は平均１０18ｃｍ-3であることが分かった。同様に、ＧａもＺｎＯの有効ドナーであるので、ＧａＮ基板も類似の内部拡散問題を生じる可能性がある。そのため、ＭｇＯ、ＳｉＣ、Ｓｉのような他の基板を使用してＺｎＯを絶縁することによってＬｉとＰが高密度であることが不要となり、これに関連してターゲット中のリン酸リチウムの重量比率を０．０１％にまで下げることが可能になる。
【表１】
0005463233.tif 000002
【００３７】
表１は、異なる条件下で成長された、ＬｉとＰを同時添加された数個のサンプルのホール測定結果を列挙している。このサンプルは全て、成長後に管状炉内の大気雰囲気下で熱処理を実施したものである。ターゲットは、ＺｎＯと１重量％のＬｉ3ＰＯ4の混合物である。ＬとＰを同時添加されたサンプルを６００℃で熱処理し、このように成長されたサンプル（表には示していない）は両方とも脆いｎ型材料である。７００℃で熱処理をすると、サンプルはｐ型に変換する。熱処理温度が高いほど（＞９００℃）高抵抗になるが、ｐ型材料であることは変わらない。
【表２】
0005463233.tif 000003
【００３８】
表２は、他の条件は、類似する条件下で成長させた、アンドープＺｎＯとＰドープしたＺｎＯのホール測定の結果を比較する。Ｐドープしたバージョンのターゲットは、ＺｎＯと１重量％のＰ2Ｏ5の混合物からなる。Ｐ−ＺｎＯは、成長後の処理をいくつか実施しても依然強力なｎ型材料であることが分かる。（アズグローン（成長したままの）Ｐ−ＺｎＯも強力なｎ型である。）
したがって、本発明の同時添加技術によって、この技術を用いなければ作製できないｐ型ＺｎＯが得られることが分かる。
【００３９】
本発明は、特に透明基板上に透明な薄膜を成長させる方法も提供する。図６に装置構成を示す。ターゲットから離れた場所に基板を設置する。パルスレーザを、透明な基板の裏から入射してターゲットに集光するように誘導する。必要であれば、多くの誘電体によって強力に吸収できる、ＣＯ２レーザ（波長１０．６μｍ）のようなＣＷ赤外線レーザによって基板を加熱してもよい。基板は、ｘ―ｙ―ｚ搬送システムによって、横方向及び縦方向に並行移動する。
【００４０】
この配列では、基板及び堆積した材料とは、パルスレーザ波長に対して透明である必要があるので、不透明な基板及び堆積した材料はこの装置構成から除外される。例えば８００ｎｍのＴｉ―サファイア、１μｍのＮｄ：ＹＡＧのような、一般的に使用される近赤外線パルスレーザ波長については多くの誘電体が透明であるため、ターゲット材料として使用することができる。これにはアルミナ（Ａｌ2Ｏ3）、シリカ（ＳｉＯ2）、酸化金属（ＭｇＯ、ＺｎＯ、ＴｉＯ2、ＺｒＯ2、Ｎｂ2Ｏ5）が含まる。酸化金属には、例えばＩｎ−Ｓｎ−Ｏ、Ｆ−Ｓｎ−Ｏ、Ｎｂ−Ｔｉ−Ｏ、Ｇａ−Ｚｎ−Ｏ、Ａｌ−Ｚｎ−Ｏのような透明伝導性酸化物（ＴＣＯｓ）、ｐ型の酸化デラフォス石ＣｕＭ（III）Ｏ2、（Ｍ（III）＝Ａｌ，Ｇａ，Ｉｎ）、ワイドバンドギャップIII−Ｖ族化合物半導体及びII−VI族化合物半導体、及びその合金（ＧａＮ、ＡｌＮ、ＺｎＳ、ＺｎＳｅ、ＺｎＴｅ）が含まれる。しかし、本発明はこれらに限定されるものではない。基板は、サファイア、石英、ガラス、透明な重合体基板のような透明な絶縁体であってよいが、しかしこれらに限定されるものではない。
【００４１】
基板はｘ−ｙ面で横方向へ並進運動できるため、この装置構成により、大面積の薄膜堆積によりＰＬＤを大型化することを可能にする。異なる材料からなるターゲットを単に交互に配置すれば、多層の薄膜を成長させることもできる。
【００４２】
図７は、基板をターゲットに非常に接近させて配置する状況を示している。基板をターゲットに接近させる目的は、小型形状の堆積を得ることである。この目的のために、いくつかの事項について考慮する必要がある。
【００４３】
第１の重要な態様は、アブレーションプルームの形状である。一般に、プルームの角度分布はｆ（θ）＝ｃｏｓn（θ）として記され、ここで、θはターゲットの法線ベクトルとによって形成された角度であり、ｎはアブレーションパラメータに依存する数である。そのため、プルーム密度が最大値の半分になる角度はθ1/2＝ｃｏｓ-1（２-n）で示される。ナノ秒のアブレーションでは、パルス継続期間、パルスエネルギー、波長、ターゲット材料のタイプ（即ち、透明か不透明）によって約３〜２０以上までの広範囲のｎの値が報告されている。最近、同一のターゲット材料と類似のフルエンスで、超高速レーザアブレーションのプルームがナノ秒レーザアブレーションのプルームよりも遥かに狭くなることが分かった。例えば、金属製のターゲットでは、典型的なナノ秒レーザアブレーションプルームは（ｎ〜４に関連して）約３３°のθ1/2を有する一方、ピコ秒及びサブピコ秒アブレーションでは、θ1/2値は（ｎ〜１０に関連して）２０°しかなかった。アプライド・サーフェイス・サイエンス（Applied Surface Science）、第２１０巻、（２００３年）、ｐ．３０７〜３１７、Ｒ．テジル（Teghil）等著「準粒子のピコ秒及びフェムト秒レーザアブレーションと堆積（Picosecond and Femtosecond Pulsed Laser Ablation and Deposition of Quasiparticles）」を参照。
【００４４】
酸化物の場合には（例えばＺｎＯ）、フェムト秒とナノ秒レーザのアブレーションプルーム形状の比較から、非常に狭い角度分布（ＣＣＤ画像から判断した２０°未満のθ1/2）、即ち、フェムト秒レーザアブレーションプルームの強力な前方ピーキングも分かる。ジャーナル・オブ・アプライドフィジックス（J. Appl. Phys）、第９１巻、（２００２年）、ｐ．６９０〜６９６、Ｊ．  ペリエ（Perrier）等著「フェムト秒レーザアブレーションとナノ秒レーザアブレーションで成長したＺｎＯ膜の比較（Comparison Between ＺｎＯ Films Grown by Femtosecond and Nanosecond Laser Ablation）」を参照。
【００４５】
上述の斟酌に加えて、レーザアブレーションプルームの進化の初期段階における注意深い検査は、基板／ターゲット間の短い距離にて付着物の形状寸法（最小寸法）を縮小する可能性を更に示唆する。レーザアブレーションでは、ターゲット面によって課された境界条件のために、蒸発したガスがターゲット面に倒して直角な圧力を発生させ、これにより、ガスの層（いわゆるクヌーセン（Knudsen）層）が法線ベクトルに沿って一次元的に拡大する。三次元の断熱膨張は、このガス層が衝突を介して熱平衡に達した後に起こる。図８に、これらの段階を概略的に示している（アプライド・サーフェイス・サイエンス（Applied Surface Science）、第６９巻、（１９９３年）、ｐ．１３３〜１３９、Ｊ．Ｃ．Ｓ．クールス（Kools），Ｅ．バンデリエ（Van de Riet），Ｊ．デーレマン（Dieleman）著、「形状寸法」より採用）。フィジカル・レビュー（Phys. Rev.）  Ａ、第４３巻、（１９９１年）、ｐ．６７２２〜６７３４、Ｄ．シボルド（Sibold）、Ｈ．Ｍ．アーバゼク（Urbassek）著、「真空中へのパルス脱離流の動的研究（Kinetic Study of Pulsed Desorption Flows into Vacuum）」で報告されたモンテカルロ・シミュレーションによれば、高速のアブレーション速度（＞１モノレイヤ／パルス）で、クヌーセン層の厚さは約２０λであり、この場合、λは平均自由行程である。典型的なナノ秒レーザアブレーション条件下において、この厚さは約数ミクロンである。フルエンスを低下させ、これによりアブレーションレートを０．１モノレイヤ／パルス未満に低下させることで、クヌーセン層を１００μｍにまで厚くすることができる（衝突が減少するため）。更に、超高速レーザアブレーションは、フルエンスが類似したナノ秒レーザアブレーションよりも高速の原子とイオンを生成でき、又、融除された原子とイオンの速度が加速するため、超高速レーザアブレーションにおいて、この厚さを更に厚くすることができる。その一方で、典型的なナノ秒レーザアブレーション条件下で実施された実験では、３００ｎ秒という比較的長い時間スケールの後に三次元膨張が発生した。ジャーナル・オブ・アプライドフィジックス（J. Appl. Phys）、第９２巻（２００２年）、頁２２６７〜２８７４、Ｚ．ツァング（Zhang）、Ｐ．Ａ．バンロンペイ（VanRompay）、Ｊ．Ａ．ニーズ（Nees）、Ｐ．Ｐ．プロンコ（Pronko）著、「フェムト秒パルスレーザプラズマとナノ秒パルスレーザプラズマの多診断的比較（Multi-diagnostic Comparison of Femtosecond and Nanosecond Pulsed Laser Plasmas）」；アプライドフィジックス・レターズ（Appl.Phys.Lett.）、第５８巻（１９９１年）、頁１５９７〜１５９９、Ｒ．ギルゲンバッハ（Gilgenbach）、Ｐ．Ｌ．Ｇ．ベンツェエク（Ventzek）著、「色素レーザの共鳴吸収写真から測定されたエキシマレーザにより融除されたアルミニウムの中性原子のプルームの動力学（Dynamics of Excimer Laser-Ablated Aluminum Neutral Atom Plume Measured by Dye Laser Resonance Absorption Photography）」を参照。クヌーセン層に５００ｍ／秒の典型的なドリフト速度を想定した場合、この時間スケールは１５０μｍの厚さを示唆する。
【００４６】
上述で推測した一次元膨張層の厚さ、即ち約１００μｍ（好ましくは低フルエンスで）が実質的に達成可能な基板ターゲット間距離であるため、図７に示すように、基板をターゲットに極接近させ、超高速レーザアブレーションプルームの狭い角度分布を利用することで、レーザ集光スポットに近い寸法の微細パターンの堆積を達成することができる。ビーム拡張と開口数の高い集光レンズとを使用することで、レーザ集光スポットの典型的な寸法を（直径数ミクロンからサブミクロンへ）非常に小さくできる点に留意すること。又、蒸発ゾーンは、超高速レーザアブレーション内のレーザ集光スポットよりも小さい直径の内部に納まっている（制限された熱拡散による）点にも留意すること。この堆積プロセスは、基板上に材料を直接描画する機能を実現できる。これに加え、高繰り返し周波数（典型的にはＭＨｚ）超高速レーザを使用して、高い堆積速度を達成することも可能である。
【００４７】
上記にて紹介した、ミクロン規模の最小寸法の精密な堆積機能を用いれば、単に基板をターゲット付近に配置し、横方向に並進移動させるだけで、ドット及びライン配列のような二次元的パターン構造が得られる。したがって、この工程は、材料の直接描画手段として機能する。
【００４８】
ターゲット／基板間の長い距離とターゲット／基板間の短い距離における２つの成長プロセスを組み合わせれば、様々なデザインの成長パターンを提供できる。例えば、図９に示すように、ターゲット／基板間の長い距離とターゲット／基板間の短い距離における２つの成長プロセスを別のターゲット材料によってそれぞれ交互に行うことで横方向（面内）周期構造が得られ、その後これが別の材料の中間層で被覆される。この方法は、例えば、赤外線及びマイクロ波帯域における、誘電体鏡のようなフォトニックデバイス、例えば、ブラッグ反射鏡や、二次元、三次元ＰＢＧ材料を製造するのに適切である。
【００４９】
いくつかの例又は実施形態を説明してきたが、本発明はこれに制限されるものではない。又本発明は、各々の新規特徴と、特に請求された特徴の全ての組み合わせを含む特徴の各々の組み合わせとがたとえ請求項又は明細書中で明確に述べられていなくても、これらの新規特徴及び新規特徴の組み合わせにおいて実現されるものである。これに加え、付属の特許請求の範囲で述べられている全ての組み合わせの全体は本願明細書中に組み込まれる。
【図１】
0005463233.tif 000004
【図２】
0005463233.tif 000005
【図３】
0005463233.tif 000006
【図５】
0005463233.tif 000007
【図６】
0005463233.tif 000008
【図７】
0005463233.tif 000009
【図８】
0005463233.tif 000010
【図９】
0005463233.tif 000011
【図４】
0005463233.tif 000012