(57)【特許請求の範囲】
【請求項１】
溶液中の粒子の特徴を熱光学的に計測する方法であって、
− 溶液中にマークされた粒子が含まれたサンプルを配し、
− 前記マークされた粒子を蛍光励起し、前記蛍光励起された粒子の蛍光の第一の検出を行い、
− 溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに空間温度分布を形成し、
− 溶液へのレーザーの照射が始ってから所定時間後に、溶液内の粒子の蛍光の第二の検出を行い、
− 前記２つの検出に基づいて粒子の特徴付けを行い、
前記所定時間は、１ｍｓから２５０ｍｓの範囲内であることを特徴とする方法。
【請求項２】
前記所定時間は、１ｍｓから５０ｍｓの範囲であることを特徴とする請求項１に記載の方法。
【請求項３】
前記レーザービームは、温度分布内の温度勾配が、０．０Ｋ／μｍより大きく５Ｋ／μｍ以下の範囲となるように、焦点外しが為されることを特徴とする請求項１又は２に記載の方法。
【請求項４】
前記レーザービームは、温度分布内の温度勾配が、０．０Ｋ／μｍより大きく２Ｋ／μｍ以下の範囲となるように、焦点外しが為されることを特徴とする請求項３に記載の方法。
【請求項５】
前記レーザービームは、光学素子を通じて、溶液内に照射されることを特徴とする請求項４に記載の方法。
【請求項６】
前記光学素子は、単一レンズであることを特徴とする請求項５に記載の方法。
【請求項７】
前記溶液中の前記照射ビームの周りの温度分布を温度感応性染料により計測するステップを更に備えることを特徴とする請求項２乃至６のいずれかに記載の方法。
【請求項８】
前記温度分布は、前記温度感応性染料の検出された蛍光に基づいて判定され、前記温度感応性染料を含む溶液は、照射されたレーザービームで加熱され、空間蛍光強度が、前記レーザービームの周りでそれに実質的に垂直方向に計測されることを特徴とする請求項７に記載の方法。
【請求項９】
前記粒子は、生物分子及び／又はナノ粒子及び／又はマイクロビーズ及び／又はそれらの組み合わせであることを特徴とする請求項１乃至８のいずれかに記載の方法。
【請求項１０】
前記レーザー光は、１２００ｎｍから２０００ｎｍの波長範囲内にあることを特徴とする請求項１乃至９のいずれかに記載の方法。
【請求項１１】
前記レーザーは、０．１Ｗから１０Ｗの範囲内のハイパワーレーザーであることを特徴とする請求項１乃至１０のいずれかに記載の方法。
【請求項１２】
前記レーザーは、４Ｗから６Ｗの範囲内のハイパワーレーザーであることを特徴とする請求項１１に記載の方法。
【請求項１３】
前記溶液は、１アットモルから１モルの範囲内の粒子濃度を有する水溶液であることを特徴とする請求項１乃至１２のいずれかに記載の方法。
【請求項１４】
前記溶液は、１アットモルから１００μモルの範囲内の粒子濃度を有する水溶液であることを特徴とする請求項１３に記載の方法。
【請求項１５】
前記溶液は、０から１Ｍの範囲の濃度を有する食塩水であることを特徴とする請求項１乃至１４のいずれかに記載の方法。
【請求項１６】
前記空間温度分布は、０．１℃と１００℃の間であることを特徴とする請求項１乃至１５のいずれかに記載の方法。
【請求項１７】
前記温度勾配は、レーザービームの周りに、直径０．１μｍから５００μｍの範囲で形成されることを特徴とする請求項１５に記載の方法。
【請求項１８】
前記レーザーの照射及び前記蛍光の検出は、前記サンプルに対して同じ側から行われることを特徴とする請求項１乃至１７のいずれかに記載の方法。
【請求項１９】
前記溶液は、前記レーザー光ビームの方向に、１μｍから５００μｍの厚さを有することを特徴とする請求項１乃至１８のいずれかに記載の方法。
【請求項２０】
前記蛍光は、前記レーザービームの方向に、１ｎｍから５００μｍの範囲内で検出されることを特徴とする請求項１乃至１９のいずれかに記載の方法。
【請求項２１】
前記蛍光は、ＣＣＤカメラにより、前記レーザー光ビームに対して実質的に垂直な方向に検出されることを特徴とする請求項１乃至２０のいずれかに記載の方法。
【請求項２２】
前記第二の蛍光検出は、前記レーザー光ビームに対して実質的に垂直な温度分布に依存した蛍光の空間的測定であることを特徴とする請求項２１に記載の方法。
【請求項２３】
計測されるべき前記粒子は、分子、粒子、ビーズ、有機物、無機物、生物分子、ナノ粒子、マイクロビーズ及び／又はこれらの組み合わせ、からなる群の中から選択されることを特徴とする請求項１乃至２２のいずれかに記載の方法。
【請求項２４】
溶液中の粒子の特徴を検出及び／又は計測するための、請求項１乃至２３のいずれかに記載の方法。
【請求項２５】
前記特徴は、粒子の安定性、長さ、大きさ、構成、電荷、相互作用、鎖生成、及び化学的変性の群の中から選択されることを特徴とする請求項２４に記載の方法。
【請求項２６】
前記粒子は、分子、粒子、ビーズ、有機物、無機物、生物分子、ナノ粒子、マイクロビーズ及び／又はこれらの組み合わせ、からなる群の中から選択されることを特徴とする請求項２４又は２５に記載の方法。
【請求項２７】
前記分子は、蛋白質、ペプチド、核酸、蛋白質−核酸融合分子、ＰＮＡ、ロックされたＤＮＡ（ＬＮＡｓ）、からなる群の中から選択されることを特徴とする請求項２３又は２６に記載の方法。
【発明の詳細な説明】
【技術分野】
【０００１】
本発明は、粒子の高速熱光学的特徴付けのための方法及び装置に関する。特に、本発明は、分子、特に生物分子の安定性、例えば、更なる（生物）分子、特に変性分子、粒子、例えばナノ粒子又はマイクロ粒子、ビーズ、例えばマイクロビーズ、との分子、特に生物分子の相互作用、及び／又は、個々の分子、特に生物分子の、粒子（例えばナノ粒子、マイクロ粒子）の、又はビーズ（例えばマイクロビーズ）の、長さ／大きさ（例えば流体力学的半径）の判定、更に、（生物）分子又は粒子の、例えば長さ又は大きさ（例えば流体力学的半径）の判定を計り知るための方法及び装置に関する。また、これらの特徴の組み合わせが、本発明の手段及び方法により判定される。しかしながら、本発明は、生物分子の測定／特徴付けに限定されないことに注意すべきである。ゆえに、他の化合物／粒子の特徴もここに開示された手段及び方法により測定及び判定でき、例えば分子の運動関連事象や相互作用が判定及び／又は測定可能である。従って、（無機又は有機反応のような）化学的反応も本発明の方法や本発明の装置の使用により測定できる。また複雑な形成及び／又はその解離を判定することも想到できるであろう。
【背景技術】
【０００２】
全光学的分子特徴付けのための技術について従来から知られている方法においては、溶液中の生物分子が含まれたサンプルが一旦ある温度にまで均質に加熱され、そしてその後更に次の温度点にまで温められる。共通の手順は、２０℃から始めることである。そして、温度を例えば１℃ごと上げていく。そして、約２分が経過すると、全システムは（キュベット及び溶液）は適用温度に達する。これは大きな熱容量に起因する。そしてようやく蛍光が計測される。この手順は、９０℃にまで段階的に繰り返される。従って、サンプルの容積全体を熱するのには時間がかかり、またそのような液体に接する熱伝導材料を採用する必要があった。ゲル電気泳動のような当技術分野で知られている分離技法は、現代のＤＮＡ及び蛋白質バイオテクノロジーの中核をなすものである。しかしながら、電気泳動は、金属−緩衝液インタフェースにおける電気化学的効果やゲル層の時間のかかる準備により、小型化することが困難である。Duhr et. al. in European Phys. J. E. 15,277,,2004は、“ミクロ液体蛍光により判定されるＤＮＡの熱泳動”に関するものであり、小型化されたバイオテクノロジー装置において熱泳動駆動力を利用しているものである。この文献は、薄いミクロ液体中で小容積中の生物分子に対して熱泳動を適用して計測するという全光学的アプローチを議論している。蛍光染料に含まれる温度感応性蛍光を利用して、温度が高い空間解像度で計測される。とりわけ、Duhr et. al. (2004, loc. cit.) によるある計測は、３００秒かそれ以上かかっている。更に、Duhr et. al. (2004, loc. cit.) においては、温度勾配における、重合体、特にＤＮＡ、の動きは、分子の鎖長に依存しないという仮定、すなわち例えば Braun and Libchaber, Physical Review Letters, 89, 18 (2002) にあるような理論的考察と一致するような仮定についても推測している。この仮定というのは、熱泳動に基づく分子の熱光学的特徴付けを著しく制限するものである。というのは、その技法は、単に分子の大きさの変化に依存するとするものであり、表面特性に対する感応性についてまでは提案していないからである。そして、まさにそのことが本発明の要旨である。
【発明の概要】
【発明が解決しようとする課題】
【０００３】
上述した方法は非常に時間がかかるという不利な点を有している。また、それは、Biacore (GE Healthcare), Evotec FCS-plus (Perkin-Elmer), 又は Lightcycler 480 (Roche Applied Science) のような、相互作用、大きさ及び安定性を計測するための確立した方法のためのものである。これらの技法においてはとりわけ１時間以上の時間がかかる。
【０００４】
ゆえに、本発明の目的は、粒子又は分子の熱光学的特徴付けのための改良された方法及び装置を提供すること、特に、粒子又は分子、特に生物分子の熱的誘導過程を計測する非常に高速な方法を提供することにある。
【０００５】
これらの目的は、独立請求項の特徴により達成される。更に好適な実施形態が従属請求項に特徴付けられている。
【課題を解決するための手段】
【０００６】
本発明は、特に、分子、特に生物分子、の安定性、他の又は更なる（生物）分子、粒子（例えばナノ粒子又はマイクロ粒子、ビーズ、例えばマイクロビーズ）、との（生物）分子の相互作用を計測し、及び／又は、個々の分子、特に生物分子の、粒子（例えばナノ粒子、マイクロ粒子、ビーズ、例えばマイクロビーズ）の、長さ又は大きさを計測するための方法及び装置に関する。また、これらの特徴の組み合わせが、本発明の手段及び方法により判定される。本発明の方法によれば、数ミリ秒から数秒の時間範囲内でそれらのパラメータ／特徴を、非接触で熱光学的に計測することができる。すなわち、たいへん速い解析が可能となる。本発明の文脈においては、ナノ粒子というのは、１００ｎｍ未満の少なくとも一寸法を有する微視的粒子であり、マイクロ粒子／マイクロビーズというのは、１ｍｍ未満であるが通常１００ｎｍを超える特徴的寸法を有する微視的粒子／ビーズである。
【０００７】
本発明、特に請求項の記述においては、語句“粒子”は、ビーズ、特にマイクロビーズ、ナノ粒子又は分子、特に生物分子、例えば（ＤＮＡ、ＲＮＡ、ＬＮＡ、ＰＮＡのような）核酸、蛋白質及び他の生重合体と共に生物学的細胞（例えば、バクテリア又は真核細胞）又は亜細胞断片、ウイルス粒子又はウイルス及び細胞オルガネラ等を含む概念である。語句“変性粒子”又は“変性ビーズ”は、特に、分子、好ましくは生物分子を含む、又は生物分子にリンクするビーズ又は粒子を意図している。このことは、またそのようなビーズ又は粒子をこれらの（生物）分子で被膜することも含んでいる。
【０００８】
本発明の一実施形態によれば、その発明的方法は、水溶液の赤外線レーザー（LASER）照射の吸収とそれに引き続く熱への変換とに基づいている。それにより、例えば直径又は長さが２５０μｍの領域内において、例えば０℃と１００℃との間のようなあらゆる所望の温度を含む、広い空間的、すなわち二次元又は三次元（２Ｄ，３Ｄ）、温度分布、を局所レーザー加熱により創出し、それにより所望の温度勾配、とりわけ強力な温度勾配が創出される。局所的温度分布及び温度勾配の双方が、以下に説明するように、パラメータ、特に生物分子パラメータ、を計測するのに使用される。特定の実施形態においては、温度分布はミクロメータースケールである。そのことは、強力な温度勾配により、システムが平衡状態になるために必要な平衡時間（計測時間）が短くなるという意味で有利な点である。特定の実施形態においては、１００μｍ未満の長さの割合で温度を増加させることが有利な点となっている。
【０００９】
本発明は、溶液中の粒子／分子の特徴を熱光学的に計測する方法に関し、溶液中にマークされた粒子／分子が含まれたサンプルを配し、前記マークされた粒子を励起（例えば蛍光励起）し、前記励起された粒子／分子（の蛍光（例））の第一の検出及び／又は計測をし、溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに（すなわち、レーザー光ビームで直接照射された水溶液の領域及び／又はその近くに）空間温度分布を形成し、溶液へのレーザー（LASER）の照射が始ってから所定時間後に、溶液内の粒子／分子（の蛍光（例））の第二の検出及び／又は計測をし、前記２つの検出に基づいて粒子／分子の特徴付けを行うものである。
【００１０】
本発明の趣旨から外れないことであるが、蛍光に基づく検出の代わりに、他の方法も可能であることが想像できる。検出すべき粒子の大きさ及び特性に応じて、蛍光により励起するステップは省略できるし、光分散、（ＵＶ）吸収、位相差、りん光及び／又は偏光に基づく検出も可能である。更に、１００ｎｍより大きい粒子については、単一粒子追跡によりそのような粒子の動きが検出できる。
【００１１】
本発明による熱光学的特徴付けによれば、溶液、特に水溶液中の分子又は粒子の特性を決定できる。また、それによれば、１つの粒子又は分子種における互いに異なる構成を区別することができ、また粒子又は分子の互いに異なる種を区別することができる。そのような特徴付けは、粒子が、温度勾配の変化や絶対的な温度値の変化に対して応答するようなあらゆるケースで利用することができる。本発明の有利な特徴は、画定された空間温度分布が存在するということである。特に、温度分布は、焦点の合ったレーザーを用いた局所的加熱により、微視的な長さスケールで局所的に生成される。他の有利な特徴は、粒子又は分子の応答が、既知であって任意に生成される空間温度分布のある点において生ずるということである。従って、粒子の温度、場所及び応答が直接的に関係づけられる。
【００１２】
更に、Duhr (2004; loc. cit.) と対比しても、本発明は、熱光学的特性における違いを計測及び／又は検出することにより、粒子又は分子、特に生物分子、の熱光学的計測及び／又は熱光学的特徴付けのための手段及び方法を提供する。それらの熱光学的特性は、主に、熱泳動的な移動性ＤＴ（すなわち、温度勾配中の粒子／分子の速度）の違いに端を発するものである。特に、検出信号は、熱泳動的移動性ｃ／ｃ０＝ｅｘｐ［−（ＤＴ／Ｄ）（Ｔ−Ｔ０）］に依存する。ここで、Ｄは拡散係数、ｃは濃度、Ｔは温度である。拡散定数の変化のみが熱光学的特性に寄与するのであり、それはほとんどのケースで僅かなものであるので、Duhr (2004; loc. cit.) 又は他の者（例えば、Chan et al., Journal of Solution Chemistry 32, 3 (2003); Schimpf et al., Macromolecules 20, 1561-1563 (1987)）により予見されたような重合体長のＤＴ依存性により、ＤＮＡ及び蛋白質のような生重合体の解析を行うことはほとんど不可能であろう。
【００１３】
本発明による熱光学的特徴付けは、溶液中、特に水溶液中、において微視的な長さスケールというような強力な温度勾配を創り出すことに基づくものである。そのようにすることにより、溶液中の分子のエネルギー状態は、温度及び分子の特性に依存して変化する。すなわち、分子は、温度の空間的違いに起因した空間的ポテンシャルの影響を受ける。このポテンシャルにより、分子は、その温度勾配に沿って誘導され、その効果は熱泳動と呼ばれる。温度の変化が、熱泳動に加えて、蛋白質又はＤＮＡのような生重合体のアンフォールディング（変性）を引き起こすような場合もある。アンフォールディング効果は、高温時に観測され、分子の安定性の測度となり（アンフォールディングの根拠というのは、エネルギーのエントロピー要素の影響が大きくなるということである）、その効果は、特徴的な時間スケールの観点で熱泳動とは区別される。安定性解析は、数ミリ秒から１秒、好ましくは約１ｍｎから２５０ｍｓ、１ｍｓから２００ｍｓ、１ｍｓから１００ｍｓ、１ｍｓから８０ｍｓ、１ｍｓから５０ｍｓ、更に好ましくは約４０ｍｓ、８０−１８０ｍｓ、８０−１５０ｍｓ、最も好ましくは約５０ｍｓである。
【００１４】
熱泳動は、約０．５秒から２５０秒の範囲で、好ましくは０．５秒から５０秒、好ましくは１秒から２５０秒、好ましくは１秒から５０秒、好ましくは１秒から４０秒、好ましくは５秒から２０秒、好ましくは５秒から４０秒、好ましくは５秒から５０秒、好ましくは５秒から約８０秒、更に好ましくは５秒から１００秒の範囲で頻繁に観測される。熱泳動は、溶液中の分子の表面特性に感応するような方法である。分子を（クロマトグラフィーのような）異なる基質（マトリックス）に晒す必要もなく、何らかの方法（例えば、直接接触や物質を加えること）で分子を物理的に相互反応させる必要もない。電磁波と物体の間の相互反応のみが必要である。赤外線照射は空間的加熱（すなわち、物体の操作）のために使用され、蛍光は分子を検出するためのものである。
【００１５】
ここで提供されるような熱泳動に基づく熱光学的特徴付けの趣旨は、熱泳動的移動性における違い（すなわち、温度勾配中の分子の速度）や流体力学的半径が、濃度の空間分布（すなわち、例えば蛍光の空間分布により）又は空間的温度分布において捕えられた単一粒子の揺動を解析することにより、検出できる。この実施形態は、粒子、分子、ビーズ、細胞構成物、ベシクル、リポゾーム、セル等を捕えるための熱光学的捕獲にとりわけ関連している。流体力学的半径が分子の半径にのみ関連しているのに対して、熱泳動的移動性は、電荷、表面特性（例えば、表面上の化学的基）、分子の形（表面の大きさ）、蛋白質の構成、又は生物分子間もしくは生物分子と粒子／ナノクリスタル／マイクロビーズとの間の相互作用に感応的である。このことは、上記特性のいずれかが変わるならば、分子は、異なる熱力学的ポテンシャル内に身を置き、それにより熱泳動的移動性が変わってくる（すなわち、空間的濃度分布又は捕獲粒子の揺動振幅の変化）ということを意味している。
【００１６】
従って、本発明は、熱的に誘導されたプロセス、例えば、温度勾配導入指向的動き又は熱変性に関するものである。
【００１７】
上述した熱光学的特徴付けは、粒子及び／又は分子の高速熱光学的解析のための、特に、核酸分子（例えば、ＤＮＡ、ＲＮＡ、ＰＮＡ）又は蛋白質及びペプチドのような生物分子の熱光学的特徴付けのための手段を提供する。この特徴付けには、特に、大きさ判定、長さ判定、融点又は融解曲線、錯生成、蛋白質−蛋白質間相互作用、蛋白質又はペプチドのフォールディング／アンフォールディング等の生物物理的特徴、分子内相互作用、分子間相互作用の判定、粒子又は分子間の相互作用の判定などが含まれている。分子の相互作用及び特徴、特に生物分子の相互作用及び特徴、を検出し定量化するための従来技術による方法は非常に時間のかかるものであり、つまり分析に必要な時間というのは３０分から数時間のオーダーであった。本発明においては、一測定はとりわけ３００ｓ未満であり、２００ｓ未満であり、１００ｓ未満であり、更に５０ｓ未満であり、これは明らかに従来技術において記述された方法よりも速いものである。本発明は、分子の相互作用及び特徴、特に生物分子の相互作用及び／又は生物化学的／生物物理的特性を１秒から５０秒以内で検出し定量化できる。相互作用という語句には、生物分子（例えば、蛋白質、ＤＮＡ、ＲＮＡ、ヒアルロン酸等）間の相互作用が含まれるが、（変性）（ナノ）粒子／（マイクロ）ビーズと生物分子との間の作用も含まれる。この文脈において、変性粒子、分子、生物分子、ナノ粒子、マイクロ粒子、ビーズ又はマイクロビーズとは、蛍光標識化粒子、分子、生物分子、ナノ粒子、マイクロ粒子、ビーズ又はマイクロビーズである。蛍光標識化粒子、分子、生物分子、ナノ粒子、マイクロ粒子、ビーズ又はマイクロビーズとは、例えば、１つ又は２つ以上の蛍光染料が例えば共有結合的に付された粒子、分子、生物分子、ナノ粒子、マイクロ粒子、ビーズ又はマイクロビーズである。例えば、蛍光染料は、6-カルボキシ-2’,4,4’,5’,7,7’-ヘキサクロロフルオレセイン（6-HEX SE; C20091, Invitrogenn）、6-JOE SE、又は 6-TET SE（添付の図６も参照）の中から選択できる。他の場合、本発明では、例えば粒子、分子、生物分子に固有の蛍光も活用できる。例えば、蛋白質内のトリプトファン、チロシン、フェニルアラニンに対する蛍光特性が利用できる。この発明の文脈においては、“マークされた粒子”というのは、蛍光標識化分子／粒子、又は蛍光手段により検出できる他の分子／粒子、例えば固有蛍光体を有する分子／粒子、混入染料を有する分子／粒子、又は蛍光体が付された粒子／分子のことを言っている。
【００１８】
この発明における、相互作用を検出／定量化する典型的な実験は、発明の範囲を限定するものでなく、以下に説明される。
【００１９】
ステップ１ａ  バックグラウンド測定：
蛍光標識化サンプル分子／粒子が含まれていないサンプル緩衝液が、ミクロ液体チャンバーに満たされ、励起光源が点灯した状態で蛍光が計測される。
【００２０】
ステップ１ｂ  レーザー加熱前の蛍光レベル判定：
蛍光標識化サンプル（例えば、生物分子、ナノ粒子又はマイクロ粒子等の粒子、ビーズ、特にマイクロビーズであり、特定の実施形態においては、それらの全てが、他の生物分子に対して特別な親和力を有している）の任意の濃度の水溶液が、好ましくは、規定された高さを有するミクロ液体チャンバー（好ましくは細管）に満たされる。蛍光が励起され、例えば、２５ミリ秒から０．５秒までの露光時間で、ＣＣＤ装置又は光電子増倍管に、１０秒に満たない時間で、空間的な解像で（例えばＣＣＤカメラ）又は空間的な解像ではなく（例えば光電子増倍管、Avalanche Photodiode）、記録される。そして、蛍光励起はオフされる。
【００２１】
ステップ２  赤外線レーザー加熱の開始：
赤外線加熱レーザーが起動され、数ミリ秒間で、溶液内に空間温度分布が形成される。温度勾配の基準調整は一旦行われれば、実験が行われるごとに繰り返す必要はない。特に、赤外線加熱と蛍光像取得が片側から同じ光学素子を介して行われるような装置は、赤外線の光学的焦点の安定性という点で有利である。
【００２２】
実験においては、光学的脱色による蛍光の５％未満の減少が有利となる。本発明の特定の実施形態においては、光学的脱色による補正は必要ない。
【００２３】
熱泳動特性を計測するいくつかの実施形態においては、最大温度は、分子にダメージを引き起こすか、分子間相互作用を阻害すると知られているような温度以下である（例えば、周囲温度に対して１から５℃上である）。
【００２４】
溶液内の粒子又は分子の熱泳動特性に依存して（すなわち、温度勾配内において速く移動するか、遅く移動するかに応じて）、赤外線レーザーにより溶液は、５秒から１００秒まで、好ましくは５秒から５０秒まで、更に好ましくは５秒から２０秒まで加熱される。
【００２５】
ステップ３  空間蛍光（濃度）分布の記録：
上記時間後、蛍光励起がオンされ、ステップ１ｂで記述したと同じフレームレート及び長さで、画像が記録される。ステップ３は、熱光学的特性の評価に必要な最後の獲得ステップである。
【００２６】
相互作用の検出と定量化のため、これまでの記述された手順の後に更なる計測が必要である。サンプル緩衝液についてのステップ１ａが繰り返され、ステップ１ｂにおいて、蛍光標識化サンプルの水溶液が、相互作用が検出され定量化されるべき分子の一定量と混合される。例えば、粒子間及び／又は分子間の相互作用の検出においては、蛍光標識化サンプル（結合相手を含む）が、十分な量の第二結合相手と混合され、それによりある実質量の蛍光標識化分子又は粒子は、結合相手と共に複合体内にあることとなる。相互作用の強さが、例えば、解離又は結合定数（Ｋａ、Ｋｄ）を用いて定量化されるべきであるならば、結合相手の濃度を変化させながら（例えば、蛍光標識化結合相手の濃度の０．１倍から１０倍）、前述の手順が行われる。このことは結合相手の滴定もできることを意味している。
【００２７】
生データの処理：  任意ではあるが、ステップ３の終了に引き続く全分子の逆拡散を待つことが有益な場合には、（線形）脱色補正を行ってもよい。これにより分析に費やされる時間が劇的に増加する。正確で速い計測のためには、画像ごとに脱色強度を決定し、個々の脱色ファクターですべての画像を補正することが有利である。正確な脱色補正のためには、加熱スポットからの距離に対する温度勾配が低い（例えば０．００１Ｋ／μｍ）ことが有利である。ステップ１ｂで得られた画象は、全ての画像について不均一輝度を補正するために使用される。空間的な解像を行わずに蛍光度の記録が行われる場合には（例えば、アバランシェフォトダイオード又は光電子増倍管）、制御的実験において、レーザー加熱を伴わずにある染料の脱色特性を一旦決定することにより、光学的脱色は、最適に補正される。
【００２８】
データ評価：  相互作用の定性的検出：  画像系列から、基準実験（すなわち、結合相手が存在しない蛍光標識化分子／粒子）及び第二の実験（すなわち、結合相手が存在）の空間蛍光分布が抽出される。蛍光度が加熱スポットからの距離に対してプロットされる。平均化は、同一温度及び同一距離を有する各画素に対してのみ可能である。空間的濃度分布は、それぞれの染料の温度依存性に対して蛍光強度の補正を行うことにより得られる。蛍光染料の温度依存性と空間温度分布ということが分かっていれば、温度上昇による蛍光度減少効果を補正することができる。特定の実施形態においては、相互作用の定性的検出のみならずそれらの定量化のためにも、温度依存性の補正は必要なく、空間蛍光分布のみで十分である。温度依存性を考慮しない特定の実施形態においても、市場のいかなる蛍光染料も使用できる。染料の蛍光特性は、ｐＨ等の緩衝液条件に応じて変化させてもよい。
【００２９】
蛍光分布の値は、温度が最大温度の例えば１０％未満のところ（例えば７０μｍ）の位置まで、積算される。その積算値は比較され、その変化は、使用される濃度で、物質間に親和力があるか否かを正確に示している。相互作用は熱光学的特性（例えば、熱泳動的移動性、表面の大きさ、及び表面上の化学的基）に変化を与えるからである。多くの場合、相互作用は、より高温で、より高い蛍光度（濃度）を引き起こす。
【００３０】
細管の全断面が加熱される場合には（すなわち、例えば、楕円形状を有して細管の断面を均一に熱するようなＩＲレーザービームを発する円筒レンズを使用する場合）、中心加熱スポットから２つ又はそれ以上の画素の強度が平均化される。特定の実施形態においては、加熱ラインへ同距離にある全ての画素は同一温度を有する。これは高精度測定のためには有利なことである。蛍光が空間的には解像せずに記録される場合には、中心加熱スポット／ラインの蛍光度変化が計測される。特定の実施形態においては、全断面を加熱することも有利となる。一般的に、ステップ１ｂ及び３において、２以上のフレームが記録される場合には、複数フレームの積算が可能となる。
【００３１】
分子親和力又は粒子親和力の定量化のため、非蛍光結合相手の各種濃度についての全ての実験で同一手順が行われる。基準実験（すなわち、結合相手なし）についての積算結果が、結合相手の異なる各濃度について得られた積算値から差し引かれる。この評価から、相互作用を及ぼす複合体の量が任意の単位で得られる。これらの値を結合が終了したときの値で割れば、相互作用分子間、特に結合相手との間で形成された複合体の、相手方のある濃度における相対量が得られる。これらのデータ組から、自由な、例えば蛍光を伴わない、結合相手の濃度も判定でき、相互作用の強さが結合又は解離定数をもってして定量化できる（添付実施例も参照）。
【００３２】
以前に言及したように、既に説明し、またこれから説明する手順を利用して、更に大きな無機的粒子又はナノクリスタルに対する分子の結合を検出することが可能となる。異なる分子量を有するポリエチレングリコール（ＰＥＧ）の数値を種々に変えることにより（例えば、１，２，３、又は３以上、正しまでが好ましい）、例えばＣｄＳｅ粒子のような無機粒子の異形（変性粒子）が形成される。特定の実施形態においては、１乃至３ポリエチレングリコール（ＰＥＧ）分子が粒子に取りつく。生物分子の相互作用を検出するために、空間蛍光分布が以下説明するように計測される（添付実施例参照）。また、生データが以下で説明するように処理される。粒子又はナノクリスタルに結合したＰＥＧ分子の数又は大きさを計測するためには、前述の手順で得られた空間蛍光分布を比較するだけでよい。しかしながら、蛍光の温度依存性減少を補正することにより、ソレット（Soret）係数で記述した定量化が可能となる。添付の図面及び実施例、特に添付図２６で、例示するように、ソレット係数は、ナノクリスタルに結合したＰＥＧ分子の数に比例して増加する。その増加の傾斜は、ＰＥＧの分子量に依存する。例えば添付図２６で例示されるように、蛋白質の大きさを有する単一分子間の結合が検出可能となる。
【００３３】
ここで使用され、また特に上記概説の非限定実施例において使用される語句“相互作用”又は“親和力”は、明確な分子／粒子の相互作用（例えば、分子間相互作用）のことを言及しているのみならず、タンパク質フォールディング現象のような分子内相互作用のことも言っている。
【００３４】
ここで採用された語句“蛍光”は、本来の“蛍光”に限定されるものではなく、また以下開示された手段、方法、及び装置として、他の手段、特にりん光等の発光体を使用することも可能であることは、当業者であれば理解できるであろう。従って、語句“前記マークされた粒子を蛍光で励起し、前記励起された粒子の蛍光の第一の検出及び／又は計測を行い”は上で定義された方法における“励起ステップ”に関するものであり、また対応する発光体による励起も含むものである。すなわち、励起は、以下の発光検出よりも短い波長でも行えるということである。ゆえに、語句“分子の蛍光の第二の検出及び／又は計測”というのは、この発明の文脈においては、励起の後の前記発光の検出ステップを意味していることになる。当業者であれば、本発明の文脈において、“励起”波長と“発光”波長とは区別されるべきと気づくであろう。
【００３５】
本発明の第一実施形態によれば、（溶液内の粒子／分子（の蛍光（例））が二回目に検出及び／又は計測された後の）所定時間というのは、熱泳動で誘起された濃度変化と対流に関連した又はそれによるアーテファクトが無視できるほど小さくなるに十分なくらい短いものである。言い換えれば、所定時間は、分子間又は分子内反応時間スケールと、よりゆっくりとした温度効果、例えば熱泳動、熱対流とを十分区別できる程度の短い時間ということになる。従って、その所定時間は、好ましくは１ｍｓから２５０ｍｎの範囲であり、更に好ましくは８０ｍｓから１８０ｍｓまでであり、特に１５０ｍｓである。また、特に、溶液が、良好な熱伝導物質、例えばサファイア、ダイアモンド、及び／又はシリコンでできたチャンバーに入れられる場合には、所定時間は更に短くても十分である。例えば、１ｍｓ、５ｍｓ、１０ｍｓ又は１５ｍｓである。測定のためには、チャンバーと溶液が熱的平衡状態にあると有利である。言い換えれば、良好な熱伝導性を有するチャンバーであれば、溶液及びチャンバーはより早く熱的平衡状態に達するので、所定時間はより短くて十分である。熱伝導性がよくない場合には、チャンバー及び溶液が熱的平衡状態に達するまでにはより時間がかかる。すなわち、所定時間は、例えば１００ｍｓから２５０ｍｓのようにより長くなる。
【００３６】
本発明の特定の実施形態においては、検出又は露光時間は、１ｍｓから５０ｍｓの範囲である。検出信号が記録されるのに要する時間というのは、検出ステップ期間の個々の分子の位置変化が無視できる程度に短くなければならない。例えば、検出が、３２０×２００画素の解像度を有するＣＣＤカメラで行われる場合には、検出の間、個々の分子／粒子が一画素のみで検出されることが有利な点となる。各画素はある温度を示しているのだからである。粒子の位置が大きく、すなわち一画素以上変化すれば、粒子は異なる温度に晒されてしまうことになり、そうなれば測定精度が落ちることになる。検出にＣＣＤカメラ装置を使用するということには、一次元検出用の単一ライン画素のみのカメラ（例えば、ラインカメラ）を使用することも含まれる。
【００３７】
本発明の特定の実施形態においては、温度分布内における温度勾配が、０．０から２Ｋ／μｍの範囲、好ましくは０．０から５Ｋ／μｍの範囲になるように、レーザービームがデフォーカス（焦点外し）される。従って、温度勾配が小さいことにより、レーザー照射の開始から検出の終了までの間の熱泳動による粒子の移動が無視できるほど小さくなることが保証される。
【００３８】
分子の熱変性を検出するのに必要な少なくとも全ての温度の領域が、カメラ装置の視野内になければならない。
【００３９】
本発明の更なる様相によれば、レーザービームは、１つ又は複数の光学素子を通して溶液に照射される。レーザービームの焦点合わせは、いくつかの実施形態において、温度勾配が上記規定範囲内にあるように、行われる。レーザーの焦点合わせは、例えば、単一レンズ、複数のレンズ、又は、光ファイバーとレンズもしくは複数のレンズもしくは対物レンズ系との組み合わせにより達成され、入射レーザービームの拡がりは適正に調整される。また、レーザービームの焦点及び／又は方向を制御するための更なる光学素子が、溶液とレーザーの間に配置されてもよい。
【００４０】
本発明の更なる実施形態によれば、レーザービームの周りの温度分布は、付加的測定により計測される。つまり、例えば、温度分布は、添付の図面、特に図３ａ、３ｂ及び１５に例示されたように、染料の知られている温度依存性蛍光に基づいていくつかの条件の下で計測される。特に、温度分布は、温度感応性染料の検出された蛍光に基づいて判定することも可能であり、その場合、前記温度感応性染料は、照射レーザービームにより（溶液を介して）加熱され、空間的蛍光強度がレーザービームに対して実質的に垂直方向に計測される。
【００４１】
本発明の第二の実施形態によれば、（溶液内の粒子／分子（の蛍光（例））が二回目に検出及び／又は計測された後の）所定時間は、十分長いので、熱泳動的動きに基づく濃度の変化は検出できる。従って、当該所定時間は、好ましくは０．５から２５０ｓの範囲内である。当該所定時間内で、溶液中の濃度は熱泳動効果により空間温度分布内で変化し、そのような変化は蛍光の分布の変化により検出され得る。
【００４２】
本発明の特定の実施形態にあっては、レーザービームは、温度分布内の温度勾配が０．００１から１０Ｋ／μｍの範囲になるように、焦点合わせがなされる。視野内（特に視野の端）の温度は、周辺温度値に達するとは限らない。加熱中心から離れた位置（すなわち、視野の端）の温度増加は、最大温度（℃）と比較してその１０％又はそれ未満（℃）であれば、有利である。
【００４３】
更なる実施形態によれば、レーザー照射の前後の蛍光がＣＣＤカメラにより検出される。ＣＣＤカメラを使用すれば、濃度変化が複数の位置で同時に検出できるという有利な点がある。特定の実施形態においては、ＣＣＤカメラは２Ｄ（二次元）ＣＣＤカメラである。すなわち、ＣＣＤアレイは、第一及び第二の方向に複数の検出画素（光電光センサー）を備えている。なお、ここで、その第一及び第二の方向は、互いに垂直であることが好ましい。更なる実施形態によれば、ＣＣＤカメラは、ライン又はライン走査カメラである。すなわち、ＣＣＤアレイは、第一の方向に複数の検出画素を備えているが、第二の方向には１画素のみである。そのようなカメラは、１Ｄ（一次元）カメラとも言われる。言い換えれば、ライン走査カメラに使用されている一次元アレイは、画像の単一切片又はラインのみを捕えるのに対して、二次元アレイは全２Ｄ画像を捕える。ラインカメラのＣＣＤアレイは、３つの検出ラインを備えている。すなわち、各ラインは、１つの色チャネル（赤、緑、青）のためのものである。しかしながら、本発明の更なる様相によれば、ＣＣＤの単一画素についての検出蛍光変化に基づいて、粒子の特性を計測することも可能である。従って、ＣＣＤの単一画素の代わりに、フォトダイオード又は光電子増倍管を使用することも可能である。いくつかの実施形態においては、レーザー照射の前後の蛍光の輝度が、レーザービームの中心において、フォトダイオード又はＣＣＤの単一画素により計測される。
【００４４】
ＣＣＤカメラ装置、ラインカメラ、又はＰＭＴ／アバランシェフォトダイオードに撮像することにより、蛍光は、使用される液体シートの高さ全体に渡って平均化することもできる。従って、三次元溶液を二次元に落とすことができる。ゆえに、この実施形態で記述された方法は、とりわけ薄膜処理のためのモデルシステム（例えば、表面保護係留二層脂質薄膜（添付図面、特に図３８で例証されるようなｔＢＬＭ）又は伝統的ラングミュア単一層）として使用される二次元脂質シートに適用できることになる。この薄膜（例えば、脂質、蛋白質及び同様のもの）内で浮遊する蛍光標識化化合物は、温度勾配中で移動し、それらの溶媒和エネルギーに応じて再配置する。これらの脂質層又は薄膜内の蛍光再分布は、本発明の文脈においては、溶液中の化合物の再分布と同様、構成変更、相互作用、流体力学的半径等の、生物化学的又は生物物理的特性又は特徴を検出するために採用され得る。薄膜システムにおいては、局所温度分布が、周りの水溶液、例えば表面保護薄膜上の水溶液、により形成される。熱伝導により、水溶液上の脂質層は対応する温度となる。
【００４５】
本発明の第一及び第二の実施形態によれば、粒子は、生物分子及び／又は（ナノもしくはマイクロ）粒子及び／又はビーズ、特にマイクロビーズ、及びこれらの組み合わせである。変性ナノ粒子／マイクロ粒子／マイクロビーズを使用し、蛋白質、ＤＮＡ及び／又はＲＮＡのナノ粒子／マイクロビーズに対する特別な結合を見ることにより、蛋白質、ＤＮＡ及び／又はＲＮＡを検出できる。その特別な結合は、ナノ粒子／マイクロビーズの熱泳動的動きを変化させるからである。１００ｎｍより大きい粒子の速度は、単一粒子追跡により検出できる。
【００４６】
レーザー光は、１２００ｎｍから２０００ｎｍまでの範囲とすることができる。この範囲は水溶液であれば有利となる。水のヒドロキシ基は、前記波長範囲において強力に吸収する。また、グリセロール等のヒドロキシ基を含んだ他の溶液は、赤外線レーザー熱により加熱され得る。いくつかの実施形態においては、レーザーは、０．１Ｗから１０Ｗまでの、好ましくは１Ｗから１０Ｗまでの、更に好ましくは４Ｗから６Ｗまでの範囲の高出力レーザーである。いくつかの実施形態においては、水溶液の粒子濃度は、１アットモル（例えば、単一粒子マイクロビーズ）から１モル、好ましくは１アットモルから１００μモルの範囲である。
【００４７】
更なる実施形態によれば、溶液は、０から１Ｍの範囲の濃度の食塩水であってもよい。
【００４８】
本発明のまた更なる実施形態によれば、レーザー（LASER）ビームにより生成された空間温度分布は、０．１℃から１００℃の範囲である。注目している材料の温度感応性の限界温度は、実験で使用される最大温度とする。特に、０．１℃から少なくとも４０℃まで、好ましくは少なくとも６０℃まで、更に好ましくは少なくとも８０℃まで、また更に好ましくは少なくとも１００℃までの温度範囲が、レーザー（LASER）ビームにより生成され、例えばＤＮＡ安定性が計測される。当業者であれば、対応する温度は、例えば実験システムの冷却化と共に対応するパワーを有するレーザー（LASER）を使用することにより達成できる、と認識できるであろう。また、当業者は、全サンプルを冷却することにより、温度増加のより高い振幅（すなわち、レーザー加熱による）が、温度感応性材料にダメージを与えることなく実現できることを認識できるであろう。限定するものではないが、異なる材料及び熱光学的特徴付けの例を表１に示す。従って、特に図３に示すように、熱勾配の中心（分析／特徴付けられるべきサンプル内及び上での最大レーザーパワーの点）において、より高い温度が達成できる。そのような高い温度は、高圧力チャンバーで実現され得る。また、いくつかの実施形態においては、温度勾配は、レーザー（LASER）ビームの周りで、直径０．１μｍから５００μｍまでの範囲で創出される。
【００４９】
【表１−１】
0005442445.tif 000002
【００５０】
【表１−２】
0005442445.tif 000003
【００５１】
＊ここに記載した温度は、熱光学的特性が計測されるサンプルの好ましい温度範囲である。レーザー加熱により誘引された温度増加は、全温度の僅かな一部であるかもしれない。例えば、ナノ粒子の熱光学的特徴付けは、０℃で冷却され、また赤外線レーザーで３０℃の最大温度にまで加熱されたサンプルにおいてなされる。
ｐ：好ましくは、ｍｒ．ｐ：更に好ましくは、ｍｓ．ｐ：最も好ましくは
本発明の文脈においては、語句“レーザー（LASER）”は、語句“レーザー（laser）”と類義であり、また逆もまた同様である。
【００５２】
本発明は、溶液中の粒子の熱光学的特徴を計測するための装置に関する。かかる装置は、溶液中の粒子／分子、特にマークされた又は標識を付けられた粒子／分子を受け入れる受容手段と、粒子／分子、特にマークされた又は標識を付けられた粒子／分子の励起を検出する検出手段と、溶液中の空間温度分布を獲得する手段とを備えている。また、溶液中の粒子／分子の特徴を熱光学的に計測するための本発明の装置として参照される他の装置は、マークされた又は標識を付けられた粒子／分子を受け入れる受容手段と、マークされた又は標識を付けられた粒子／分子を蛍光で励起する手段と、前記溶液中の励起された蛍光を検出する手段と、溶液中にレーザー光ビームを照射し、溶液中の赤外線レーザー光ビームの周りの空間温度分布を獲得する手段とを備えている。とりわけ、レーザー光は、溶液中で局所的に焦点合わせがなされ、溶液中の空間温度分布は、吸収された熱エネルギーの伝導により形成される。電磁ＩＲ放射の焦点幅を調整することにより、温度分布の空間次元が調整される。すなわち、広い又は狭い温度分布が達成できる。温度分布の形状に対する更なる調整は、ある熱伝導性（例えば、高熱伝導性で狭い温度分布、及びその逆）を呈するミクロ流体チャンバー／細管の材料を選択することによりなされる。ｃ／ｃ０＝ｅｘｐ［−（ＤＴ／Ｄ）（Ｔ−Ｔ０）］により、熱光学的信号の定常状態の振幅は、温度の増加に指数関数的に係わる。上記関係を使用してＤＴ及びＤ係数を調整することにより、空間温度分布は、正確に空間濃度分布に対応付けられる。システムが定常状態に到達する時間は、Ｄに対する依存性のみならず、ＤＴ及び温度勾配に対して強力な依存性を有している。温度勾配及び熱泳動的移動性ＤＴの積をとることにより速度が求められ、その速度で粒子が温度勾配に沿って移動する。大雑把には、温度勾配がより強くなり、熱泳動移動性がより高くなれば、熱光学的特性を計測するのに必要な時間はより短くなる。ゆえに、温度分布を微視的長さスケール（例えば２５０μｍ）で形成して、強力な温度勾配を得ることが有利となる。
【００５３】
本発明の更なる実施形態によれば、粒子／分子又はマークされた粒子／分子を励起する、特に蛍光で励起する手段は、レーザー、ファイバーレーザー、ダイオードレーザー、ＬＥＤ、ハロゲン、ＬＥＤアレイ、ＨＢＯ（ＨＢＯランプは、例えば、放電アークが高圧の水銀含有気体の中で燃焼するような短いアークランプである）、ＨＸＰ（ＨＸＰランプは、例えば、放電アークが極高圧の水銀含有気体の中で燃焼するような短いアークランプである。例えば、ＨＢＯランプと比較して、それらは実質的により高圧で動作し、またハロゲンサイクルを採用している。ＨＸＰランプは、ＵＶ光と、赤光の主な部分を含む可視光を生成する。）からなる群から選択される適当な装置である。更に、好ましくは詳細な説明で挙げられているような励起手段も使用される。
【００５４】
本発明の更なる実施形態によれば、溶液中の励起された粒子、特に蛍光を検出する手段は、ＣＣＤカメラ（２Ｄ又はライン走査ＣＣＤ）、ラインカメラ、光電子増倍管（ＰＭＴ）、アバランシェフォトダイオード（ＡＰＤ）、ＣＭＯＳカメラからなる群から選択される適当な装置である。更に、好ましくは詳細な説明で挙げられているような検出手段も特定の実施形態において使用される。
【００５５】
溶液中の粒子、特にマークされた粒子を受け入れる受容手段は、チャンバー、薄いミクロ液体チャンバー、キュベット、又はサンプルの各液滴を供給する装置であってもよい。レーザー光ビームの方向に、１μｍから５００μｍ、特に１μｍから２５０μｍ、特に１μｍから１００μｍ、特に３μｍから５０μｍ、特に５μｍから３０μｍの厚さを有するチャンバーにサンプルプローブを入れることは有利な点となる。語句チャンバーは、例えば細管、ミクロ流体チップ、又は多層油井プレートのことも言っていることは、当業者であれば理解できるであろう。いくつかの実施形態においては、チャンバーは、レーザー光の方向の寸法として同じ幅を有している（例えば、細管）。楕円レーザー加熱形状との組み合わせにより、そのようなシステムの半径方向対称性を単一次元に落とすことができる。単一ライン画素（ライン走査ＣＣＤ）のみを備えたＣＣＤカメラが使用されて、チャンバーの全幅における蛍光が積算されるからである。特定の実施形態においては、溶液中の特にマークされた粒子を受け入れる受容手段、別名試料ホルダーは、対物レンズ系等の光学要素に取り付けられる。そのような装置は、試料ホルダーの対物レンズ系に対する相対的な動きを回避している。更に、好ましくは詳細な説明で挙げられているような受容手段も特定の実施形態において使用される。
【００５６】
レーザー光を照射するレーザーは、例えばＩＲレーザーであり、例えば１２００から２０００ｎｍ、好ましくは１４５５ｎｍ及び／又は１４８０ｎｍの波長を有し、０．１から１０Ｗの放射パワーを有するレーザーが考えられる。レーザーの光源は、コリメータを伴い、又は伴わずに、レーザーファイバー（単一モード又はマルチモード）のような光学的ユニットにより、本発明の装置に組み入れられる。更に、好ましくは詳細な説明で挙げられているような照射手段も特定の実施形態において使用されるものであり、当業者が考え付くものである。
【００５７】
本発明による装置は、粒子を励起する手段及び／又は励起された粒子を検出する手段を制御するための制御ユニットを備えている。特に、制御ユニットにより、本発明の装置が、本発明の方法に関して議論されたような方法ステップを実行できるように調整されている。
【００５８】
制御ユニットは、励起のための手段の種類（例えば波長）、強度、持続時間、及び／又は照射の開始終了時間を制御する。例えば、励起手段がレーザーであるような特定の実施形態においては、レーザービームを形成する持続時間及び／又は開始終了時間は、制御ユニットにより制御される。
【００５９】
制御ユニットは、更に、又は、代わりに、露光、感度、持続時間、検出手段による検出／計測の開始終了時間を制御する。例えば、検出手段としてＣＣＤカメラが使用されるような特定の実施形態においては、ＣＣＤカメラの露光時間は、制御ユニットにより制御され得る。
【００６０】
制御ユニットは、更に、検出手段を励起手段の機能状態に依存するように制御することも可能である。特に、励起時間を検出時間に同期させることは有利な点となる。例えば、励起手段はレーザーであり、検出手段がＣＣＤカメラであるような実施形態においては、ＣＣＤの露光時間は、レーザーの照射に同期する。このことは、ＣＣＤ及びレーザーを直接制御することにより、例えばＣＣＤ及びレーザーのオン、オフを同時に切り替えることにより達成できる。
【００６１】
制御ユニットは、特に、励起手段と受容手段との間に、及び／又は検出手段と受容手段との間に配置される光学手段等の手段を、代わりに又は追加で、制御することもできる。
【００６２】
本発明による装置は、マークされた粒子／分子を受け入れる受容手段と粒子／分子を励起する手段、特にレーザー、との間に配置されるシャッターを少なくとも備えている。本発明による装置は、マークされた粒子を受け入れる受容手段と粒子／分子を検出する手段、特にＣＣＤカメラ、との間に配置されるシャッターを、代わりに又は追加で、少なくとも備えている。励起ステップのタイミングを検出のタイミングに合わせるために、そのようなシャッターは、制御ユニットにより制御される。
【００６３】
単一制御ユニットが、いくつかの機能項目を実行するようにしてもよい。すなわち、制御ユニットは、各特定手段を制御するように構成された複数のサブユニットを備えるようにしてもよい。
【００６４】
本発明による装置は、更に、少なくともビームスプリッター及び／又はミラー、例えばダイクロイックフィルター又はダイクロイックミラー、すなわち可視光の狭い特定範囲の光を選択的に透過して、他の光を反射する色フィルター又はＡＯＦＴを備えている。ダイクロイックミラーは、短い波長を反射し（反射率＞８０％）、長い波長を透過する（透過率＞８０％）ようにできる。また、ダイクロイックミラーは、例えば９０％より大きいＩＲ透過率を有し、３５０と６５０ｎｍの間の波長に対して少なくとも反射するように構成できる。いくつかの実施形態においては、ダイクロイックミラーの代わりに、銀鏡も使用できる。（ダイクロイック）ミラーは、装置内の固定位置に配置できる。しかしながら、いくつかの実施形態によれば、（ダイクロイック）ミラーは、例えば（制御手段により制御され得る）駆動手段により駆動されるというように、可動的にすることもできる。
【００６５】
本発明による装置は、特定の波長をフィルタリングする放射及び／又は励起フィルター（バンドパス／ロングパス）を少なくとも備えている。
【００６６】
言い換えれば、本発明による装置は、マークされた粒子を受け入れる受容手段と粒子を検出する手段との間に、及び／又はマークされた粒子を受け入れる受容手段と粒子を励起する手段との間に配置される光学手段をまた備えている。そのような光学手段は、透過又は反射により光の伝搬方向を制御するように、及び／又は（ダイクロイック）フィルターにより異なる波長をフィルタリング又は分離するように、調整されている。そのような光学手段は、制御ユニットにより制御され得る受動的光学手段又は能動的光学手段で構成できる。例えば、マークされた粒子を受け入れる受容手段と粒子を励起する手段との間に、走査モジュール（例えば、ガルバノ走査ミラー）を配置してもよい。そのような走査モジュールの走査範囲及びタイミングは、制御ユニットにより制御することが可能であり、好ましくは受容手段及び／又は励起手段に対する制御に依存して制御される。
【００６７】
本発明による装置に有利な光学手段、特に本発明の方法ステップを実行するのに有利な光学手段が、
既に説明され、またこれ以降も説明される。特に、本発明の装置に有用な複数の光学手段が、本発明の詳細な説明において例証される。
【００６８】
本発明の更なる実施形態によれば、レーザーの照射と蛍光の検出は、異なる方向から行われる。例えば、（添付図面、特に図１に示されるように）照射はサンプルの下からであり、検出は上からである。しかしながら、照射と検出の手段は、サンプルプローブに対して同じ側に配置することもできる（例えば、図２参照）。本発明による装置は、重力方向に対して如何なる方向にも向けることができる。すなわち、装置は重力方向に対して、例えば、実質的に垂直にも平行にも逆平行にも向けることができる。
【００６９】
本発明の特定の実施形態においては、サンプルプローブがチャンバー内に配される。チャンバー内のサンプルプローブのレーザー光ビーム方向の厚さは、好ましくは小さく、例えば、１μｍから５００μｍ、特に１μｍから２５０μｍ、特に１μｍから１００μｍ、特に３μｍから５０μｍ、特に５μｍから３０μｍであることが好ましい。当業者であれば、チャンバーという語句は、例えば、細管、ミクロ流体チップ、又は多層油井プレートも意図している。更なる実施形態においては、チャンバーは、レーザー光の方向における寸法として同じ幅を有している（例えば、細管）。楕円レーザー加熱形状との組み合わせにより、そのようなシステムの半径方向対称性を単一次元に落とすことができる。単一ライン画素のみを備えたＣＣＤカメラが使用されて、チャンバーの全幅における蛍光が積算される。更に、加熱スポットの中心にマッピングされたたった１つの画素（又はフォトダイオード又は光電子増倍管）が、相互作用の検出、構成等のために使用できる。添付の図面、特に図２７に、熱光学的特徴付けのために細管がどのように使用されるかが例示されている。細管は、良好な熱伝導特性を有した堅固な支持／試料のホルダー／台に載置される。堅固な支持／試料のホルダー／台は、ペルチエ素子により冷却され、又は加熱され得る。ペルチエ素子を使用することにより、溶液の“周囲の温度”が調整される。異なる温度で蛋白質構成を計測し、（生物）分子／（ナノ）粒子／（マイクロ）ビーズの熱泳動を、熱泳動の符号変化点に近い値に調整することが有利な点となる（すなわち、結合事象により、より高い温度における集積からより高い温度による減損へと、熱泳動の振る舞いが変化する）。チャンバーを冷却すると、更に大変高いレーザーパワーで温度感応性分子を加熱することができる。更なる実施形態においては、細管の端にはバルブが附され、細管内の液体が移動することを排除している。しばしば、その移動は細管の端での気化により生ずる。
【００７０】
しかしながら、液滴、例えば、緩衝液液滴の形体のように、チャンバーを設けることなくサンプルプローブを供することも可能である。
【００７１】
本発明のいくつかの実施形態においては、蛍光は、レーザービームの方向で５０ｎｍから５００μｍの範囲で検出される。
【００７２】
更なる実施形態においては、蛍光は、ＣＣＤカメラで、レーザー光ビームに対して実質的に垂直に検出される。第二の蛍光検出は、いくつかの実施形態においては、レーザー光ビームに対して実質的に垂直な温度分布に依存した、蛍光の空間測定である。
【００７３】
添付図面は、特に、本発明による装置を意図した、限定されない装置構成を示している。これらの装置は、特に熱泳動を計測するのに有用である。それらのすべてに共通していることは、蛍光像取得と赤外線レーザー焦点合わせが、同じ光学ユニットを介して、例えば同じ対物レンズ系を介して行われるということである。特に、ＩＲ光に対して非常に低い屈折率を有する対物レンズ系が使用できる。このことは以下の観点で有益である。すなわち、ミクロメータースケールの局所的空間温度分布は、ここで提供される手段及び方法の文脈においては、有利であり望ましいからである。対物レンズ系のＩＲ光に対する高い屈折率によれば、高いバックグラウンド温度上昇を伴う広い温度分布を引き起こすことになる。この不利な効果を解決するために、電磁スペクトルのＩＲ領域（好ましくは、１２００−１６００ｎｍ、すなわち、これはＩＲ放射に対する補正されている）において高い透過性を有する対物レンズ系が使用できる。少ない数のレンズからなる対物レンズ系（すなわち、可視波長に対してそれほど補正を行わない対物レンズ系）がここでは好ましい。以下説明するように、高いアスペクト比（長さ／幅）を有するミクロ液体チャンバーが使用される場合、ＩＲレーザービーム分布を楕円形状に変更して細管の断面全体を均一に加熱すれば有利となる。これにより、特に、ラインカメラ、フォトダイオード又は光電子増倍管による高精度な測定が可能となる。ラインカメラは、細管に沿った線解像を呈するのみであり、細管の断面全体（幅）の空間的蛍光の値を平均化する。
【００７４】
フォトダイオード又は光電子増倍管は空間的解像は行わないが、中央の加熱領域の蛍光を計測できるように配置される。そのような配置は、当業者の通常のスキル範囲内にある。ミクロ液体チャンバー（すなわち細管）の楕円照射と組み合わされたラインカメラ及びフォトダイオードの双方が、データ獲得のため、本発明のいくつかの実施形態において使用される。
【００７５】
添付の図２３は、対応する更なる実施形態を示しており、そこでは２つの又はそれ以上の異なる蛍光体／マーク付け粒子の同時検出が記述されている。２つ又はそれ以上のマークされた粒子／分子に対する異なる放射波長が、例えば、ダイクロイックミラー又はＡＯＴＦを介して、２つ又はそれ以上の方向に分離される。この実施形態においては、例えば１つの検出チャネルが、例えば６８０ｎｍ＋／−３０ｎｍの波長で、温度依存性蛍光染料、例えばＣｙ５を介して、温度を計測するために使用される。他のチャネルにおいては、マーク付けされた粒子／分子の融解曲線が、例えば５６０ｎｍ＋／−３０ｎｍの波長で、記録できる。それによれば、粒子／分子の並行検出、例えば異なる輝度又は蛍光マーカーが付された異なる粒子／分子の並行検出が可能になる。
【００７６】
従来技術と対比した本発明の効果というのは、空間温度分布を採用することにより、粒子、特に例示であるが、（生物）分子、又は（ナノ又はマイクロ）粒子、又は（マイクロ）ビーズが、μｍの解像度で、計測／判定／特徴付けができる、ということである。
【００７７】
従って、ここに提供する手段、方法及び装置を用いれば、特に、生物学的、化学的又は生物物理的過程を計測し、検出し、及び／又は確証でき、及び／又は、生物学的もしくは薬学的サンプルのようなサンプルを調査し、研究し、及び／又は確証することができる。また、診断試験が可能となり、それは本発明の実施形態でもある。特に、（ＤＮＡ、ＲＮＡのような）核酸分子の長さを計測し、例えば、二本鎖ＤＮＡもしくは二本鎖ＲＮＡ（ｄｓＤＮＡ／ｄｓＲＮＡ）、又はＤＮＡ／ＲＮＡハイブリッド等のハイブリッド核酸分子のような、蛋白質又は核酸分子の融解特徴を計測し、一塩基多型（ＳＮＰｓ）の検出及び／又は測定のような核酸シーケンスを計測し、及び／又は解析し（添付図面、特に図４参照）、同等の各核酸分子の安定性をそれらの相対的長さの関数とし計測し、例えば、一般の医療診断において、また、極細胞診断、移植前診断、法医学解析において、ＰＣＲ最終生成物を計測し、及び／又は確証することは、想到でき、実行可能なことであろう。従って、本発明において提供される手段及び方法が、任意の粒子／分子の長さ、大きさ、他の分子／粒子に対する親和力に注目しているような測定及び／又は確証において、特に、また限定することなく、有用であるということは、当業者には明らかである。例えば、装置と同様ここに提供している方法は、核酸分子及び蛋白質の融点と共にその長さ及び温度安定性を検出し計測することに有用である。ゆえに、例えば、（ＤＮＡ−）プライマー及び（ＤＮＡ−又はＲＮＡ−）プローブが、それらの合成中又はその後に計測され、及び／又は確証される、ということは本発明の範囲内にある。ＤＮＡチップのようなテンプレート上での核酸分子の測定というのも、また想到できることである。本発明の文脈における融解という語句は、核酸（例えば、ＲＮＡｓ、ＤＮＡｓ）又は蛋白質のような生物分子の熱的変性を意味している。
【００７８】
また、例えば、一本鎖高次構造多型（ＳＳＣＰｓ）という形態、制限酵素断片長多型（ＲＦＬＰｓ）という形態などのような、核酸分子における突然変異及び一般的変種の測定、検出及び／又は確証というのも、本発明の文脈においては、想到できることである。また、本発明は、ヘテロ二本鎖を解析する可能性についても提示している。ヘテロ二本鎖は、例えば、野生型と突然変異のＤＮＡ分子の混合物の熱変性及び再アニーリングにより生成される。特に、蛋白質のＤＮＡ分子に対する結合が後者の安定性に及ぼす影響を計測することが可能となる。更に、蛋白質の熱的安定性と熱的変性に対する分子（例えば、小さな分子、薬物、準薬物）の効果とを計測することが可能となる。
【００７９】
また、例えば、蛋白質構造の複合体形成のような蛋白質−蛋白質間の相互作用、又はそれらの断片化についての測定も本発明の範囲内にある。これらの測定には、抗体−抗原結合反応（一本鎖抗体、抗体断片、クロモ体等の形態も含む）の測定も含まれるがそれだけには限定されない。本発明の実施形態は、例えば、蛋白質複合体の解離などの解離事象の検出及び／又は測定にも関連するものである。ゆえに、本発明は、例えば、抗体‐抗原複合体及びその種のもののような蛋白質複合体の解離の測定といったような、解離事象の測定、判定及び／又は確証に有用である。添付の図面は、ここで提案される手段及び方法が、例えば、核酸分子、蛋白質及び相当の分析における融解曲線の測定において、有用であることを示している。
【００８０】
ここで採用されている語句“変性マイクロ粒子／ナノ粒子”は、“マイクロ粒子／ナノ粒子”に限定させるためのものではなく、ここで開示されている手段、粒子及び材料は、他の手段、特に、泡、乳剤及びゾルのようなコロイド手段の利用により、採用されて使用され得るものである。
【００８１】
添付の実施例及び図面、特に図３３に例証されているように、マイクロ粒子は、大変強い熱泳動性を示すので、それらは、例えば、蛋白質又は核酸のような生物分子の検出及び特徴付けのための担体材料として使用できる。マイクロ粒子を使用することにより、例えば生物分子の熱泳動信号が強調化し得る。熱泳動によりマイクロ粒子が空間温度分布の極限値（例えば温度最大値）に引き付けられる力は十分に強いので、マイクロ粒子はそこに捕えられる（添付の実施例及び図面、特に図３４に例証される）。
【００８２】
マイクロ粒子とは、特性としてのその長さが１ｍｍ未満で１００ｎｍを超えるものであり、材質の限定はない粒子をいう（例えば、被膜又は非被膜ケイ酸−／ガラス−／生分解性粒子、ポリスチレン−／被膜−／フローサイトメトリ−／ＰＭＭＡ−／メラニン−／ＮＩＳＴ粒子、アガロース粒子、磁性粒子、被膜又は非被膜金粒子もしくは銀粒子もしくは他の金属、遷移メタル、生物学的材料、半導体、有機及び無機粒子、蛍光ポリスチレン微小球、非蛍光ポリスチレン微小球、複合材料、リポゾーム、セル等）。
【００８３】
ナノ粒子とは、特性としてのその長さが１００ｎｍ未満のものであり、材質の限定はない粒子をいう（例えば、量子ドット、ナノクリスタル、ナノワイヤ、量子井戸）。
【００８４】
本発明の粒子又はビーズは変性され得る。つまり、例えば、ＤＮＡ、ＲＮＡ又は蛋白質のような生物分子の場合、粒子又はビーズへの結合（いくつかの実施形態においては、限定的に及び／又は共有結合的に）が可能である。ゆえに、ビーズ及び／又は粒子、特にそのようなビーズ又は粒子に取り付いた又は掛かった分子、の特性を熱光学的に解析することは、本発明の範囲内にあることである。特に、そのような分子は生物分子である。従って、語句“変性（マイクロ）ビーズ／（ナノ−又はマイクロ）粒子”は、特に、分析又は特徴付けられるべき付加的分子を含むビーズ又は粒子のことを言っている（ナノ粒子についての非限定例が、添付の図面及び実施例、特に図３４に示されている）。変性又は非変性マイクロ粒子／（ナノ−又はマイクロ）粒子は、溶液中の生物分子（例えば、ＤＮＡ、ＲＮＡ又は蛋白質）のような他の粒子／分子と反応することもある。当業者であれば、変性粒子の熱泳動特性は、その粒子に結合した溶液中の変性としての生物分子に応じて変わる。そのような相互作用は、（変性）粒子／分子に掛かる力に影響を与え得る。ＩＲレーザー照射を調整することにより、粒子／ビーズが捕えられ方における最終的な動きも変わってくる。粒子／ビーズ、特に生物分子を含む粒子／ビーズの“捕獲（trapping）”ということは、粒子／ビーズがある位置範囲に留まり、また比較的低い揺動しか示さない、ということである。これらの揺動は、ブラウン運動に基づく揺動とは異なるものである。溶液中の生物分子が、生物分子変性粒子に結合すると、粒子／ビーズに作用する力は、熱泳動特性の変化により変化し、それによりその粒子／ビーズが捕えられた場所からその粒子が移動し、又は／及び粒子／ビーズの揺動が変化するということになる。ここで記述される方法は、“熱光学的捕獲”と称されるが、特にここで記述される特定の実施形態において有用である。“熱光学的捕獲”は、また添付の実施例及び図面で例証される。“熱光学的捕獲”の他の同義語は、“光学性熱的捕獲”、“熱泳動的捕獲”、また“光学性熱的ツイーザー”、“熱泳動的ツイーザー”である。
【００８５】
従って、この発明は、光学性熱的捕獲にも関するものである。語句“熱光学的（thermo-optical）”、“熱光学的（thermooptical）”、“光学性熱的（optothermal）”、及び“光学性熱的（opto-thermal）”は同義的に使用される。この発明の特定の実施形態は、与えられた目標、例えば、１００ｎｍから数μｍまでの大きさの蛍光標識化変性ビーズ／粒子（例えば、ポリスチレンビーズ又はケイ酸ビーズ）や脂質ベシクルやセルが、添付図面、特に図３９に例示されるように、水溶液に対してＩＲレーザーを照射することにより生成された空間温度分布の温度最大値の方向へ移動することが分かる、ということを例証している。
【００８６】
添付の実施例に示すように、本発明の装置及び方法は、（ベシクル又はリポゾームのような）脂質構造と共に一様なセルの各構成物を含む分子又は粒子の熱泳動的捕獲に対しても採用できる。本発明の装置及び方法は、セル、又はセル核、染色体、ミトコンドリア、葉緑体等のセル構成物の熱泳動的捕獲に対しても採用できる。ここで示される熱泳動的捕獲は、例えば蛋白質の相互作用（例えば、他の蛋白質との抗体抗原反応等）の研究、薄膜を通した輸送事象（例えば、ベシクル又はリポゾーム）の研究、イオンポンプ、薄膜トランスポータ等の生物学的薄膜／ベシクル／リポゾームに含まれる薄膜蛋白質の活動の判定に特に有用である。また、ここで開示される熱泳動的捕獲装置及び方法により、前記溶液中の分子、粒子、リポゾーム、ベシクル、ビーズ、セル、又はセル構成物の存在そのものも検出及び／又は分析できる。熱泳動的に捕獲された分子、粒子、ベシクル、ビーズ、セル、又はセル構成物等は、分析液中で、輸送及び移動可能である（また添付図参照）。熱泳動的に捕獲された分子、粒子、ベシクル、ビーズ、セル、又はセル構成物は、いくつかの応用のために異なる緩衝液に晒される、ということも想到できることである。すなわち、捕獲された分子、粒子、ベシクル、ビーズ、セル、又はセル構成物の周りの緩衝液は交換され、それに対応した測定が行われるということである。更に、この発明による熱泳動的捕獲という趣旨における実施形態も、添付の実施例で示される。ここで開示されている熱泳動の概念は、例えば、ベシクル、セル構成物（例えば、ミトコンドリア、葉緑体、核、染色体等）、又はセル全体を整列させることにも採用できることは、当業者には明らかである。従って、本発明は、分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等を熱光学的に捕獲する方法を提案している。すなわち、その方法は、サンプルプローブに、（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物を付し、溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに空間温度分布を形成し、（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物を選択的に検出し、前記分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物の熱泳動的移動性に応じて、（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物を捕獲している。例えば、（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物は、（特に、捕獲された分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等の熱泳動的移動性が負の場合）レーザーにより生成された加熱スポットの中心において捕獲される。しかしながら、特に、捕獲された分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等の熱泳動的移動性が正の場合には、（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物は、（全体的又は局所的に）温度が最低のところで捕獲される。語句“熱泳動的移動性”ＤＴは、ｖ＝−ＤＴ∇Ｔにあるように、任意の分子／粒子／ビーズ等の速度（ｖ）を温度勾配（∇Ｔ）に関連付ける係数のことを言っている、ということは当業者であれば分かるであろう。
【００８７】
溶液内の分子／粒子等の熱光学的特徴を測定するための方法という意味における上述の実施形態においては、必然的に、分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等を熱光学的に捕獲するということに応用できる。また、熱光学的に捕獲するための装置がここで提案され、添付の図面に例示される。例えば、添付図１９又は２４に示されたような装置である。従って、対応する装置は、捕獲されるべき（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物にレーザービームを照射するためのＩＲレーザーを備え、溶液内の照射レーザー光ビームの周りに空間温度分布を形成している。（好ましくはマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等を熱光学的に捕獲するための前記装置は、（ａ）溶液中の（任意にマークされた）分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等を受け入れる受容手段と、（ｂ）マークされた粒子を蛍光で励起する（任意的）手段と、（ｃ）前記溶液中の励起された蛍光を検出する（任意的）手段と、（ｄ）溶液内にレーザー光ビームを照射し、溶液内の照射レーザー光ビームの周りに空間温度分布を形成するＩＲレーザーと、を備えている。
【００８８】
分子、粒子、ベシクル、ビーズ、リポゾーム、セル、又はセル構成物等の動きは、粒子に作用する熱泳動的力により、表現できる。熱力学的平衡を仮定すると、この力は、一定圧力におけるギブス（Gibbs）自由エンタルピーから以下のように得られる。
【００８９】
Ｆ＝−１／２＊ＳＴ＊ｋＢ＊ｇｒａｄ（Ｔ２）
ここで、ＳＴはソレット（Soret）係数であり、ｋＢはボルツマン定数である。
【００９０】
温度Ｔは、ｘ及びｙの関数である：Ｔ＝Ｔ（ｘ、ｙ）。例えば、（添付図面、特に図３ａに例示されたように）焦点合わせがなされたＩＲレーザーにより生成された空間温度分布のような半径方向対称性形状の場合には、力は、空間温度分布の最大値のところに粒子を引き付ける、ということが容易に分かる。ＳＴ＜０ならば、任意の目標粒子／ビーズ、例えばケイ酸マイクロ粒子、好ましくは被膜されたケイ酸マイクロ粒子を、温度分布の（局所的又は全体的）最大値の位置において捕獲するような力となる。
【００９１】
従来知られている光学的ツイーザー／光学的捕獲と対比すると、本発明による熱泳動的捕獲はそれとは異なる原理に基づくものである。光学的ツイージングで使用されているような電磁界勾配を使用する代わりに、本発明によれば、粒子を捕獲して、移動させ、制御するのに、温度勾配が使用されている。ゆえに、熱泳動的捕獲のいくつかの実施形態においては、洗練された共焦点光学部品は必要としない。また、温度勾配を利用するので、温度勾配の幅（例えば、ＩＲレーザー焦点の幅）に応じて、１μｍから数百μｍのレーザー焦点までの距離の分子を引き付けることができる。熱光学的捕獲と比較すると、光学的ツイーザーによる獲得領域は、数μｍオーダーであり、大変狭い。
【００９２】
添付実施例に示すように、ソレット係数ＳＴは、目標分子、例えばビーズ、の表面積Ａ、二次有効電荷σｅｆｆ、及び粒子場所依存水和エントロピーＳｈｙｄの関数である。それにより熱泳動力は、この粒子特性に比例することになる。
【００９３】
これらの特性の１つ（好ましくは有効電荷又は水和エントロピー）が変化すると、捕獲力も変化する。捕獲力／捕獲ポテンシャルが変化すると、（添付の図３２にも例示されているように）揺動も変化する。粒子の揺動を記録することにより、粒子の熱光学的特性の変化が検出でき、従って例えば分子の当該粒子／ビーズに対する結合が検出できる。
【００９４】
粒子／ビーズ、例えばケイ酸マイクロ粒子、好ましくは被膜されたケイ酸マイクロ粒子、更に好ましくは表面が特別の基で被膜されたケイ酸マイクロ粒子の場合には、これらの基が蛋白質、抗体、小さな分子、ＤＮＡ、ＲＮＡ等に結合する。ビーズ／粒子上の特別な基に対するこの種の１つの結合がある場合には、粒子、例えばビーズ、の特性（例えば表面Ａ）が変化し、それにより異なるソレット係数ＳＴとなり、従って異なる熱泳動力Ｆ（例えば、その力の符号／方向が変化する）となる。
【００９５】
本発明の特定の実施形態は、蛍光等の測定を介してそのような任意の目標粒子／分子の位置を検出することにより、温度分布の最大値における当該粒子／分子の揺動を測定することに関する。粒子／分子が温度分布内において捕獲されると、その周りの溶液は、例えば（例えば抗体による）特別結合が許容されるように変性化されたときにその“捕獲された”粒子に結合すると想到される非標識化又は標識化分子を含む溶液に、容易に交換され得る。結合事象は、揺動の振幅の変化により検出できる（すなわち、粒子が捕獲されるポテンシャルは、分子の粒子表面に対する結合により変化する）。振幅の変化の時間依存特性を検出することにより、結合運動が計測されて確定される。
【００９６】
この発明の更に特定の実施形態においては、目標粒子のＳＴの符号の変化が利用できる。ＳＴ＜０ならば、特定の結合基／サイトを有する粒子、例えばビーズ又は蛍光ケイ酸マイクロ粒子、は、空間温度分布の最大温度の位置で捕獲される。目標粒子のＳＴの符号が、結合基の分子、例えば小さな分子、に対する接近や係わりに応じて、変化すると、目標粒子は力を受けて空間温度分布の最大値点から外され、粒子、例えばビーズは、誘引の代わりに反発を受け、その結果、目標粒子の振る舞いの定性的変化が検出できる。例えば、力が誘引から反発に変化すると、粒子は、空間温度分布の最大値点から動いて離れる。それにより、粒子／ビーズの表面で前記結合基と結合した分子、例えば、小さな分子、を検出できる。分子、例えば小さな分子、の結合は、単一粒子追跡方法のみにより容易に計測することができる。緩衝液条件（例えば塩分濃度）、溶液の温度を変えることにより、又は例えば疎水性もしくは電荷粒子との特定の変性化により、粒子は、符号変化の点に近づく条件に至る。語句“目標粒子”又は“目標ビーズ”は、この実施形態においては、生物分子を含む、もしくはそれに関係付けられた粒子／ビーズ、又はそのような生物分子で被膜された粒子／ビーズのような、対応する変性粒子及びビーズのことも意図するものである。ゆえに、“粒子／ビーズ”についての上記記載の実施形態及び特に変性粒子／ビーズは、ここでは当然扱うものである。
【００９７】
目標粒子、例えば特別な基で被膜されたケイ酸マイクロ粒子、に掛かる力は、蛍光（粒子が蛍光で励起されている場合）、位相コントラスト、干渉、遠視野像等の適当な方法でその位置を追跡することにより計測することができる。
【００９８】
目標粒子、例えば特別に被膜されたケイ酸マイクロ粒子、に対して第二の力を掛けて、結果的な力が、熱泳動力とその第二の力（例えば磁力）の合成となるようにすることもできる。その第二の力は、例えば（磁気粒子）に対する磁力、又は（電荷粒子）に対する電気力、又は流体力学的力、又は光学的ツイーザーにより生成されるような他の光学的力などである。
【００９９】
その後、結果の合成力が、例えば粒子の揺動を計測することにより、計測される（添付の図３２にも例示されている）。目標粒子／ビーズの特性の１つが僅かに変化すると目標粒子／ビーズが移動するが、粒子／ビーズの特性が変わらなければそれらは同じ場所に居続ける、というように、例えば中和的な力を利用することにより、その方法の感度を増加させるため、この合成は行われる。感度の増加は、第二の力（例えば磁力）の可能な限り細密な調整によるものである。
【０１００】
“熱光学的捕獲”は、目標粒子／分子、例えばビーズ／粒子を、入射するＩＲレーザー照射の軸に垂直な二次元において移動されるために使用できる。ＩＲレーザーの焦点が、例えばガルバニックミラー又は音響光学的ディフレクター（ＡＯＤ）を使用することにより移動する場合には、空間温度分布の結果的最大値も移動し、それにより目標粒子／分子／ビーズも移動する。又は逆に、チャンバーを移動させて、ＩＲレーザー焦点を固定したままにしてもよい（添付図面、特に図３４に例示されるように）。
【０１０１】
ＩＲレーザー焦点スポットを多様にすることにより、多くの粒子／ビーズ／分子が同時に移動し、それにより異なる目標粒子、例えば特別に被膜されたマイクロ粒子、を互いに重ね合わせたり組み付けたりすることができるようになる。それで、抗体を有するある目標粒子と対応する抗原を有する他の目標粒子がある場合、それらの目標粒子は、２つのＩＲレーザー焦点により動かされて、最終的に接触して、抗体が抗原に結合してしまう。このように目標粒子は互いに結合し、粒子の化合物が生成できる。
【０１０２】
この発明によれば、ＩＲレーザー照射の干渉パターンを生成することができ、それが温度最大値の空間的格子となる。この空間温度分布の空間的格子により、目標粒子／分子は捕獲され、それらはまたその干渉パターンを移動することにより、移動させることができる。
【０１０３】
添付図面で表されているように、本発明は、一本鎖又は二本鎖核酸分子の判定に特に有用である（例えば添付の図５参照）。これにより、任意のプローブ／サンプルにおいて、一本鎖核酸分子を含むか、二本鎖のそれを含むかを、特に判定できるようになる。これは、任意の生物学的サンプルが、一本鎖ＤＮＡ又は一本鎖ＲＮＡのような、例えばウイルス核酸を含んでいるか否かを判定する必要がある場合に特に重要である。
【０１０４】
ここで説明するように、本発明の一実施形態は、本発明の手段及び方法により、分子間又は分子内相互作用を大変短い時間で計測できるという事実に基づくものである。この発明の第一の実施形態においては、（任意のプローブ／サンプル内の）広い温度範囲の同時検出ができる熱光学的方法が開示されている。ここで、前記“同時”は、約１ｍｓから２５０ｍｓの温度範囲であり、とりわけ８０ｍｓから１８０ｍｓであり、また例としては１５０ｍｓ、但し長くても２５０ｍｓである。この発明の第一実施形態は、熱泳動に基づくものでも関連するものでもない。つまり、熱泳動は大幅に排除されている。第一実施形態は、例えば融解曲線の判定、例えばＤＮＡ及び蛋白質融解（点）曲線の判定に関するものである。この第一実施形態の限定されない例は、添付の図４で提示されたようなものに基づく、一塩基多型の判定／測定についてのものである。“融点”は、５０％解離分子により定義される。第一実施形態で提示され開示された方法は、ＤＮＡ分子の融点の判定には限定されないということはここでは明らかである。
【０１０５】
この発明の第二実施形態においては、熱泳動又は熱泳動的効果は、とりわけ、約０．５秒から約２５０秒、好ましくは約１秒から約１５０秒、更に好ましくは約５秒から約１００秒、更に好ましくは約５秒から約８０秒、更に好ましくは約５秒から約５０秒、より更に好ましくは約５秒から約４０秒の所定時間内でその役割を果たし、空間温度分布の濃度変化が計測及び／又は検出される。ここで、特徴付けられるべき粒子／分子の構造的変化ではなく濃度の変化が計測／検出される。この文脈における構造的変化は第一実施形態で言及した熱的変性に関連するものである。第二実施形態は、構成的変化、表面（大きさ及び化学的性質等）の変化、及び相互作用が、熱泳動的特性が変化するという理由から、熱光学的特徴により計測され得る、ということを示している。また、熱光学的“捕獲”装置が、この実施形態で例証されている。この発明のこの実施形態の有用性を最大限に表した対応する例が、添付の例、例えば、流体力学的半径及び蛋白質間の相互作用の判定、分子間の相互作用の検出、大きさに基づく核酸の識別、分子の粒子に対する結合の検出、（生物）分子の構成、構造及び表面の精査、分子のフォールディング／アンフォールディング、粒子又は（生物）分子の捕獲（例えば、ベシクル構造又は脂質の捕獲）等の構成的変化の検出、粒子の共有結合的及び非共有結合的変性の検出、として示されている。
【０１０６】
以下においては、例えば、核酸（特にＤＮＡ）の熱泳動は長さ／大きさの依存性があり、ここで提案される手段及び方法により、一本鎖対二本鎖ＤＮＡの判定及び解明と共に、例えば１００，３００，１０００又は５０００までの塩基又は塩基対の小さな核酸を判定できる、ということが例示的に記述されている。限定されるものではないが、例が添付の図５に示されている。そこでは、温度勾配中の移動性が、ここで提供さえる手段及び方法により計測されることが示されている。ここで、特に、この発明の第二実施形態により、核酸分子（特定の例として、一本鎖ＤＮＡ対二本鎖ＤＮＡ）の長さ／大きさ（特定の例として２０ｍｅｒ対５０ｍｅｒ）及び／又は“鎖”の識別的確証を得ることができる。また、本発明のこの第二実施形態は、短ＤＮＡの検出や二本鎖又は一本鎖核酸分子の判定には限定されない。また、例えば、蛋白質、核酸（例えば、ＤＮＡ、ＲＮＡ、ＰＮＡ、ＬＮＡ）、ナノ粒子、ビーズ、特にマイクロビーズ、脂質、リポゾーム、ベシクル、セル、生重合体（ヒアルロン酸、アルギン酸塩等）、二次元脂質シート、無機物質（例えば、カーボンナノチューブ、ブッキーボール等）、ポリエチレングリコール（ＰＥＧ）などの粒子／分子間の相互作用、構成、またそのような粒子／分子の流体力学的半径、結合運動性及び安定性が計測できる。上述の分子は、例えば温度安定性において違いを示す。それぞれの熱光学的特性の測定のための分子依存温度範囲の例を表１に示す。
【０１０７】
ここで開示される手段、方法及び装置に使用される例は、本発明を説明するものであるが、限定して解釈されるべきではない。特に、本発明及びその対応する手段及び方法は、核酸又は蛋白質／蛋白質構造のような生物分子の検出、測定及び／又は確証のために使用されるが、限定するものではない。ここで開示されている発明から、各種の温度感応性システムが、ここで開示された方法及び装置に採用できる。例えば、無機又は有機反応のような化学的反応も計測できることは容易に分かるであろう。
【０１０８】
当業者であれば、ここで開示された発明は、計測され、検出され、確証され、及び／又は評価されるべき反応は、加熱できる、特に任意に加熱できる溶液内で起こる、という事実により限定されるのみである。
【０１０９】
いくつかの実施形態にあっては、本発明の装置は、励起手段、例えば励起用発光ダイオード（ＬＥＤ）、励起／放射フィルター組、ミクロ液体チャンバー用試料ホルダー、及び蛍光強度の空間解析記録用高速ＣＣＤカメラを有する蛍光顕微装置を基本とするものである。そのような蛍光顕微装置は、生命科学や他の分野では十分に確立したものである。本発明によれば、そのような普通の装置に、照射焦点合わせが可能なＩＲレーザーが加わる。レーザーは試料ホルダーの下に配置され、試料ホルダーの下からミクロ液体チャンバーに対して、ＩＲ補正レンズにより、照射の焦点が合わせられる（添付図面、特に図１に例示される）。しかしながら、レーザー、検出手段及び励起手段は、試料ホルダーに対して一方の側、例えば図２に描かれるように試料ホルダーの下、に配置するようにしてもよい。一実施形態にあっては、試料ホルダーは、対物レンズ系に取り付けられる。そのような装置は、試料ホルダーが対物レンズ系に対して動くのを防ぐことができる。更なる実施形態によれば、二電圧駆動赤外線ミラーを使用することにより、レーザーを目標面内において自由に移動させることが可能である。また、局所コヒーレントＩＲ照射と共に、例えば分子溶液の薄型液体チャンバー内に、薄い液体膜（概ね１μｍから５００μｍ、好ましくは１μｍから５０μｍ、更に好ましくは１μｍから２０μｍ、より更に好ましくは１μｍから１０μｍ）を使用するというのも有利な点となる。しかしながら、本発明の方法は、薄型液体チャンバーに限定されない。添付図面、例えば添付の図２、１６−２４に示すように、水溶液のμｌ液滴又はｎｌ液滴、細管、マイクロ油井プレートに拡張することもできる。更なる実施形態によれば、赤外線加熱及び蛍光検出は同じ対物レンズ系で実現される。それによれば、装置をより柔軟にかつ小型にすることができる（図２、１６−２４参照）。スペクトルの赤外線と可視部分の双方からの電磁放射に対して焦点合わせできるような１つの対物レンズが使用できるためには、その対物レンズはその双方に対して高い光学的質を有していなければならない。特に、赤外線照射は、その対物レンズにより広く分散してはならない。広く分散してしまうと、高い温度オフセットが生じ、また加熱中心からの各距離における温度勾配が比較的強くなってしまう。いくつかの実施形態においては、かかる状況を避けている。広く分散してしまうと、測定時間が長くなり、正確性は低下する。理論の制約ではないが、このことは、熱泳動が強い部分で長さスケールの増加が大きくなり、それによりシステムが定常状態に達するまでにより時間がかかる、ということに起因する。また、二つ目の効果は、加熱スポットから非常に離れた位置において熱泳動が無視できるときに非線形脱色補正が正確となるという事実に起因する。これは、赤外線照射の回折度が低いときに達成できることである。従って、本発明によれば、空間の一方向のみが検出及び操作のために使用される。ここの記述された方法とここに開示された装置は、確立している機器や高いスループットを数有するシステムに組み込むことができる。
【０１１０】
水は、１２００ｎｍを超える赤外線レジームの照射をよく吸収する。吸収されたエネルギーは熱に変換される。コヒーレントＩＲレーザー及びＩＲ光学系によれば、溶液中に、赤外線照射による非常に高いパワー密度を形成することができる。レーザー（LASER）光学系を制御することにより、レーザー（LASER）焦点を移動させて変更することができる。これには、半径方向対称レーザービームのアスペクト比を変化させて線形状焦点を生成するような光学系が含まれる。これは特に測定が細管内で行われる場合に有益である。全断面は均一に加熱されるので、空間温度分布は、細管の長さ方向に沿ってのみ現れる。加熱中心から等距離にある全ての画素は平均化されるので、空間の一方向のみの温度勾配は測定の正確性を向上させる。特に、このことにより、単一ライン画素のＣＣＤカメラを使用できるようになる。この場合、蛍光の積算はハードウェアにより得られる。フォトダイオード又は光電子増倍管を使用することにより、有限体積要素から（すなわち、加熱スポット／ラインの中間から）の蛍光が、空間的解析はなくして、計測される。蛍光検出における空間的解析は、熱力学的半径が注目する熱光学的特性である場合にのみ必要となる。この光学的加熱技法によれば、ミクロスケールで、広い温度分布及び強い温度勾配が得られる。レーザー（LASER）焦点の位置においては、温度は最も高くなる。この上側温度限界は、レーザー（LASER）のパワーとレーザー焦点の形を制御することにより調整できる。レーザー焦点から距離が増加すると、熱伝導性により、水溶液の温度は降下する。温度の下側限界は、取り囲むチャンバーの材料の温度により設定できる。この材料は、例えば０℃まで冷却できる。このように、レーザー焦点における１００℃（高レーザーパワー）と加熱スポットからより離れた０℃の間の全温度を含む温度分布を生成することができる。
【０１１１】
本発明の方法により、熱光学的方法で、溶液、特に水溶液を加熱して解析することが可能である。加熱要素（銅線、ペルチエ等）からの熱を伝える熱変換器のような熱伝導材料は必要ない。溶液自体が、レーザー（LASER）光により直接加熱される。レーザーの焦点合わせは、回折に影響を与えるのみであるので、０℃から１００℃（水の完全な液体状態）全温度に渡る温度分布が、数百マイクロメーターの長さスケールで同時に観測できる。
【０１１２】
本発明の方法により、従来有用な最も早い測定システムよりも、３０００から１００００倍も早く測定が行える。本発明の方法によれば、空間温度分布が使用されるのであるから、０℃から１００℃までの全温度を同時に得ることができる。加熱要素に触れることにより温度が形成されるわけではなく、サンプルそれ自体の中で温度が生成される。赤外線走査光学系を使用することにより、溶液中に任意の二次元温度パターンが形成される。このとき、如何なる面の構成ももはや行われない。加えて、ミクロ液体測定チャンバーを造るのに、照射される赤外線を透過するあらゆる材料が使用できる（ガラス、サファイア、プラスチック、シリコン、クリスタル）。
【０１１３】
加えて、本発明の方法は、表面近くの水溶液内に温度分布を形成するために使用できる。温度の連続性により、表面にも温度分布を採用することができる。ゆえに、溶液と共に表面も加熱することができる。可能な応用は、ＤＮＡマイクロアレーの解析である。表面に近いところの温度勾配は、分子を表面方向に移動させたり、表面から離したりするのに使用される。これらの局所濃度変化は、添付図面、特に図２４及び３６に示された全内部反射蛍光（ＴＩＲＦ）系、又はＴＩＲＦが可能なあらゆる光学系（１）により、正確に計測することができる。入射レーザー光の方向へのこの熱泳動的移動は、分子を捕えたり、及び／又は集約させたりする目的で、分子をミクロ液体構造物内へ移すのに使用される。ゆえに、本発明により生成された温度勾配は、分子／粒子を捕えたり、及び／又は集約させたりすることにも使用される。分子／粒子の獲得と集約は、それらの熱光学的特性（例えば熱泳動的効果の符号）に依存する。
【０１１４】
溶液内の不均一温度に関する副作用を抑制する方法の１つは、正しいミクロ液体チャンバー形状を選択する、ということである。例えば、対流は、薄い液体シートを用いることのみで対処できる。このことはまた、薄い液体シートの高さが測定ごとに多様ではないということが、再生成可能で正確な測定にとって有利である、ということを意味している。空間温度分布をもたらす対流の速度は、二次的に液体シートの高さに依存する。チャンバー高の僅かな変化が、対流速度の比較的大きな変化を引き起こし、それが濃度及び温度の分布に非常に微妙に影響を及ぼす、ということを、この非線形性は意味している。ゆえに、実験は、規定高さのミクロ液体チャンバー（例えば細管）内で行われることが好ましい。本発明の手段及び方法によれば、熱の吸収プロセスによる生成により、熱が生成されるのであるから、一定の高さというのは、再生可能な温度分布を得るためには有利である。高さの違いがあると、吸収エネルギーの違いにより、また体積／表面の比の違いのために変動が生じてしまうであろう。この比により、熱の周囲への伝搬の割合が決まり、ゆえにまた溶液内の温度分布が決まる。温度分布の再生成性は、測定の可能な最大正確度を決する。
【０１１５】
他の方法としては、より早く計測して対流による阻害を避ける、ということがある。このことは、単一液滴又はマイクロ油井プレート（より薄い液体シート）での計測の可能性を開く。ＩＲレーザーは、３００μｍ（１／ｅ）の長さスケールで吸収されるので、薄いサンプル、例えば薄いチャンバーはｚ方向（高さ）に均一に加熱される。
【０１１６】
従って、本発明は、溶液中の粒子／分子の特徴を熱光学的に計測する改良された方法を提案しており、その方法は、（ａ）溶液中にマークされた粒子／分子のついたサンプルプローブを配し、（ｂ）前記マークされた粒子を蛍光により励起し、前記励起された粒子／分子の蛍光の第一の検出を行い、（ｃ）溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに空間温度分布を形成し、（ｄ）溶液へのレーザーの照射が始ってから所定時間後に、溶液内の粒子／分子の蛍光の第二の検出を行い、前記２つの検出に基づいて粒子／分子の特徴付けを行うものである。
【０１１７】
一実施形態において、所定時間は、１ｍｓから２５０ｍｓの範囲内である。好ましくは検出時間は、１ｍｓから５０ｍｓの範囲である。特定の実施形態にあっては、レーザービームは、温度分布内の温度勾配が０．０から２Ｋ／μｍ、好ましくは０．０から５Ｋ／μｍの範囲になるように、焦点外しが行われる。好ましくは、レーザービームは、光学素子を介して溶液中に照射される。特定の実施形態にあっては、光学素子は単一レンズである。本発明の特定の実施形態にあっては、当該方法は、更に、溶液中の照射ビームの周りの温度分布を温度感応性染料により計測するステップを備える。温度分布は、温度感応性染料の検出された蛍光に基づいて判定され、温度感応性染料を含む溶液は照射レーザービームにより加熱され、空間蛍光強度がレーザービームの周りで実質的に垂直に計測される。更なる実施形態にあっては、所定時間は、０．５ｓから２５０ｓの範囲である。好ましくは、前記所定時間内で、溶液中の空間温度分布内において、熱泳動効果により濃度が変化し、かかる濃度変化が、蛍光の分布の変化により検出される。いくつかの実施形態にあっては、温度分布内の温度勾配が０．００１から１０Ｋ／μｍの範囲となるように、レーザービームの焦点合わせが行われる。本発明の更なる実施形態にあっては、蛍光はＣＣＤカメラにより検出される。いくつかの実施形態にあっては、前記蛍光の輝度が、レーザービームの中心において、フォトダイオード又はＣＣＤの単一画素により検出される。更なる実施形態にあっては、粒子は、生物分子及び／又はナノ粒子及び／又はマイクロビーズ及び／又はそれらの組み合わせである。特定の実施形態にあっては、レーザー光は、１２００ｎｍから２０００ｎｍの範囲内にある。好ましくは、レーザーは、０．１Ｗから１０Ｗ、更に好ましくは０．１Ｗから１０Ｗ、より更に好ましくは４Ｗから６Ｗの範囲内のハイパワーレーザーである。いくつかの実施形態にあっては、溶液は、１アットモル（例えば、単一粒子マイクロビーズ）から１モル、好ましくは１アットモルから１００μモルの範囲内の粒子濃度を有する水溶液である。特に、溶液は、０から１Ｍの範囲の濃度を有する食塩水である。好ましくは、空間温度分布は、０．１℃と１００℃の間である。好ましい実施形態にあっては、温度勾配は、レーザービームの周りに、直径０．１μｍから５００μｍの範囲で形成される。レーザーの照射及び蛍光の検出は、本発明の好ましい実施形態にあっては、サンプルプローブに対して同じ側から行われる。好ましくは、溶液は、レーザー光ビームの方向に、１μｍから５００μｍの厚さを有する。特定の実施形態にあっては、蛍光は、レーザービームの方向に、１ｎｍから５００μｍ、好ましくは５０ｎｍから５００μｍの範囲内で検出される。好ましくは、蛍光は、ＣＣＤカメラにより、レーザー光ビームに対して実質的に垂直な方向に検出される。更に好ましくは、第二の蛍光検出は、レーザー光ビームに対して実質的に垂直な温度分布に依存した蛍光の空間的測定である。好ましい実施形態にあっては、サンプル溶液は、細管内にある。
【０１１８】
本発明は、また、上記実施形態のいずれかに記述されたように、溶液中の粒子の特徴を熱光学的に計測するための装置を提供し、その装置は、溶液中のマークされた粒子を受け入れる受容手段と、マークされた粒子を蛍光で励起する手段と、前記溶液中の励起された蛍光を検出する手段と、溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに空間温度分布を形成するためのレーザーと、を備えている。いくつかの実施形態にあっては、マークされた粒子を蛍光で励起する手段はＬＥＤである。好ましくは、レーザーは、０．１Ｗから１０Ｗ、更に好ましくは１Ｗから１０Ｗ、より更に好ましくは４Ｗから６Ｗの範囲のハイパワーレーザーである。特定の実施形態にあっては、レーザーと励起された蛍光を検出する手段は、受容手段に対して同じ側に配置されている。更に好ましい実施形態にあっては、装置は、検出された領域を拡大する光学系を更に備える。特定の実施形態にあっては、装置は、レーザービームの焦点合わせや焦点外しを行う光学系を更に備えている。好ましくは、その光学系は単一レンズである。好ましい実施形態にあっては、検出手段は、ＣＣＤカメラである。いくつかの好ましい実施形態にあっては、ＣＣＤカメラは、ラインＣＣＤカメラである。特定の実施形態にあっては、検出は、細管の長さ方向に沿って一次元的である。他の特定の実施形態にあっては、検出手段は、フォトダイオードである。
【０１１９】
本発明は、上記実施形態のいずれかに記述されたような、溶液中の粒子及び／又は分子の特徴を検出及び／又は計測するための装置に関する。この発明により検出され、計測され、又は特徴付けられるべき分子は、医薬品候補であってもよい。
【０１２０】
この発明に特定の実施形態にあっては、この発明により検出され、計測されるべき特徴は、粒子の安定性、長さ、大きさ、構成、電荷、相互作用、鎖生成、及び化学的変性の群の中から選択される。好ましい実施形態にあっては、計測されるべき粒子は、分子、生物分子、ナノ粒子、ビーズ、マイクロビーズ、有機物、無機物、及び／又はこれらの組み合わせ、からなる群の中から選択される。好ましくは、前記粒子は、（生物）分子、ナノ粒子、マイクロ粒子、マイクロビーズ、有機物、無機物、及び／又はこれらの組み合わせ、からなる群の中から選択される。更に好ましくは、（生物）分子は、蛋白質、核酸（例えば、ＲＮＡ（例えば、ｍＲＮＡ、ｔＲＮＡ、ｒＲＮＡ、ｓｎＲＮＡ、ｓｉＲＮＡ、ｍｉＲＮＡ）、ＤＮＡ）、ＲＮＡアプタマー、抗体（又はその断片又は誘導体）、蛋白質−核酸融合分子、ＰＮＡ、ロックされたＤＮＡ（ＬＮＡｓ）、及び生重合体（糖重合体、ヒアルロン酸、アルギン酸塩等）、からなる群の中から選択される。また、分子間又は分子内相互作用、例えば蛋白質フォールディング／アンフォールディング、は、この実施形態の範囲内にある。
【０１２１】
本発明の特定の好ましい実施形態は、溶液中の粒子／分子の物理的、化学的又は生物学的な特徴を熱光学的に計測する方法に関し、その方法は、（ａ）細管内の溶液中にマークされた粒子／分子の付いたサンプルプローブを配し、（ｂ）前記マークされた粒子／分子を蛍光により励起し、細管の長さ方向に沿って一次元的に前記励起された粒子／分子の蛍光の第一の検出を行い、（ｃ）溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに細管の長さ方向に沿って線形温度分布を形成し、（ｄ）溶液へのレーザーの照射が始ってから所定時間後に、溶液内の粒子／分子の蛍光の第二の検出を行い、前記２つの検出に基づいて粒子の特徴付けを行うものである。
【０１２２】
本発明は、また、上記実施形態のいずれかに記述されたように、溶液中の粒子／分子の物理的、化学的又は生物学的な特徴を熱光学的に計測するための特定の装置を提供し、その装置は、溶液中のマークされた粒子を受け入れる細管と、マークされた粒子／分子を蛍光で励起する手段と、前記細管の長さ方向に沿って一次元的に前記溶液中の励起された蛍光を検出する手段と、溶液内にレーザー光ビームを照射して溶液内の照射レーザー光ビームの周りに線形温度分布を形成するためのレーザーと、を備えている。
【０１２３】
蛍光顕微及び局所赤外線レーザー加熱の手法を備えた本発明による装置は、解離分子に対する温度勾配（例えば温度不均一性）の効果を計測するためにも使用される（本発明の第二実施形態参照）。ほとんどすべての解離分子は、温度勾配中を、熱い領域へも冷たい領域へも移動し始める。この効果は、熱泳動又はソレット（Soret）効果と呼ばれ、１５０年前から知られている。しかし、液体中の分子の動きのメカニズムはずっと不明であった。液体中の熱泳動の理論的理解へのマイヤーの一ステップが最近為された。
【０１２４】
本発明の装置及び方法により、分子、特に生物分子の安定性、構成、大きさ及び／又は長さの特徴が判定できる。（生物）分子の他の分子又は粒子、例えば更なる（生物）分子、ナノ粒子、又はビーズ、例えばマイクロビーズに対する相互作用の特徴付けが、本発明の特定の実施形態においてはなされる。分析されるべき分子は、ビーズ又は粒子に（共有結合的に又は非共有結合的に）結びつくこともあり得る。例えば、ビーズ又は粒子は、本発明により分析され、特徴付けられるべき分子（例えば生物分子）で被膜される。
【０１２５】
本発明による方法の以下の２つの実施形態においては、非常に類似している測定プロトコルに基づいているものの非常に異なる分子を分析しているが、そのパラメータの議論が行われている。本発明の第二実施形態の方法においてのみ、粒子の熱泳動的動きが利用されている。第一実施形態の方法では、この効果は除かれるべきであった。更に、本発明の特定の実施形態が、図面を参照し、また添付の詳細実施例を参照して、詳細に説明されるであろう。但し、図面や実施例に対するそのような参照は、発明を限定するものではないと考える。
【０１２６】
発明の第一実施形態
第一実施形態による方法は、分子、特に生物分子、の温度安定性測定において、特に有益である。しかしながら、再度の注意であるが、ここで供される手段及び方法は、生物分子の検出、確証及び／又は測定に限定されない。以下の限定するものではない実施例として記述され例証されている方法により、例えば、融解温度の測定が可能となる（図３）（安定性や、生物分子（一本の核酸鎖が（ナノ）粒子、マイクロビーズ、表面等に結合できるような蛋白質、二本鎖（ｄｓ）ＲＮＡ、ｄｓＤＮＡ）の、ｄＳ（エントロピーの変化）、ｄＨ（エンタルピーの変化）、及びｄＧ（ギブス（Gibss）自由エネルギーの変化）のような熱力学的パラメータ）。ｄｓＤＮＡ及びＤＮＡの融解曲線を計測する前記方法により、ヘアピンが為される。その結果は、各文献に示された値に非常によく整合する。上述のように、本発明は、一般的に生物分子の測定に特に有益である。例示であるが、例えば、（短）ＤＮＡ鎖におけるＳＮＰｓ（一塩基多型）が容易に検出できることがここで示される（図４も参照）。
【０１２７】
第一実施形態の特定の方法が、以下に説明される。蛍光タグの付された核酸が、薄いミクロ液体チャンバー（すなわち、例えば４０μｍ、２０μｍ、又は５μｍ、好ましくは２０μｍ）に入れられる。蛍光タグのようなタグが付された核酸の変性化というのは、広く使用されている十分に確立した技巧である。加熱開始の前に、１００％非融解分子の蛍光レベルを判定するために、蛍光が観察される。使用される蛍光タグが、２つのＤＮＡ鎖の融解に際し反応する（又はＲＮＡ鎖又は蛋白質構造、又はナノ粒子の蛍光が、ｓｓＤＮＡ／ＲＮＡ又はｄｓＤＮＡ／ＲＮＡがそれに結合するか否かに応じて反応する）。このことは、例えば蛍光体／失活剤ペアー（ドナー／失活剤ペアー、特にドナー／アクセプターペアー：エネルギー伝達（ＥＴ）、例えば共鳴エネルギー伝達（ＲＥＴ）、特に蛍光共鳴エネルギー伝達（ＦＲＥＴ））を使用して、又は混入する核酸染料（例えば、SYBR 緑／POPO／YOYO）もしくは蛋白質染料（例えばSYPRO 橙（Invitrogen））の解離により実現される。例えば金‐ナノ粒子の場合、ＤＮＡ結合の屈折率を変えることにより、蛍光は変化する。顕微鏡に取り付けられたレーザーは、熱泳動による粒子の流れが無視できるまでに十分抑えられる程度に温度勾配が低くなるように、焦点合わせが調整される。同時に、分子の融解に十分な高温に達するように、焦点合わせはしっかりと行われなければならない。熱泳動的移動がやはり無視されるもののミクロ液体チャンバーの加熱処理が完全であるような長さの時間で測定が行われる必要があるのであるから、測定は、いくつかの実施形態においては、マイクロ秒のレンジで、高い時間的解像度で行われる。測定は実験条件に強く依存する。融解温度を判定するのに必要なデータは、典型的には、２００ｍｓ以内で、１５０ｍｓ以内で、１００ｍｎ以内で、又は５０ｍｓ以内で、好ましくは１５０ｍｎ以内で得られる。これは大変驚くべきことであり、本発明の趣旨をなすものである。更に短い時間も可能である。本発明の文脈においては、例えば異なる種又は核酸の量的な識別を行う。ＩＲレーザーがオンされる前に第一の画像が取得され、それにより１００％非融解分子の蛍光レベルが得られる。レーザーがオンされてから１００ｍｎ後に、好ましくは５０ｍｎ後に、更に好ましくは４０ｍｓ後に、第二の画像が取得される（このときチャンバーは定常状態温度に達している）。これらの２つの画像は、全ての必要な情報を含んでいる。第一の画像は、非融解分子の蛍光を含んでいる。レーザーがオンしている間にとられた画像により、すべての異なる温度における融解分子の割合を同時に観察できる。つまり、加熱スポットから遠く離れた０％（冷たい）から加熱スポットの中心における１００％（熱い）までの範囲である。独立した測定から、融解実験におけるすべての画素の温度が分かる。すなわち、融解ＤＮＡ鎖対温度の割合をプロットすることにより、分子の安定性を判定でき（すなわち融解温度）、また熱力学的パラメータを得ることができる。
【０１２８】
要するに、本発明の第一実施形態は、ミクロメータースケールの空間温度分布の測定を、化学的／生化学的反応に依存した温度と分子／生物分子／ナノクリスタル／マイクロビーズ間の相互作用に依存した温度に結び付けている。その測定においては、温度傾斜ではなく絶対温度が重要である。マイクロリアクターとしての各検出体積（これはＣＣＤカメラ画素にマッピングされる）を誰でも想像できるであろう。その測定においては、すべての分子が、測定時間中、このマイクロリアクター内に留まっている、ということが非常に重要である。ゆえに、測定は素早く行われて、マイクロリアクターとして扱われる領域から粒子を追い出してしまうような熱泳動及び対流を避けるようにしなければならない。この要求は、１５０ｍｓの測定時間であれば満たされるであろう。
【０１２９】
第一実施形態による方法及び装置を用いれば、安定性における塩依存性及び長さ依存性と共に単一塩基不整合（ＳＮＰ、一塩基多型）をもってして各ｄｓＤＮＡを識別できる。安定性における違いは、ｄｓＲＮＡ、ＤＮＡ及びＲＮＡの各ヘアピン（それらによるｓｓＤＮＡ／ＲＮＡ塩基対）並びに蛋白質についても、計測できる。また、異なる緩衝液システムの安定性に対する影響も計測できる（ｐＨ、塩濃度、イオンの価）。生物分子は、また、（ナノ）粒子や（マイクロ）ビーズに結びつき得る。これらの変性粒子の影響は、例えばｓｓＤＮＡ／ＲＮＡ又はｄｓＤＮＡ／ＲＮＡ（又は他の生物分子）がそれに結合しているか否かに依存して変化する。そのような溶液を加熱すると、生物分子に特別な蛍光マークを付する必要なく、同じ結果を得ることができる。定性的な識別に加えて、定性的な熱力学的解析も可能である。測定時間は、いくつかのケースでは、分子間の反応の緩和時間よりも短いのであるから、全てのケースにおいて、ｄＳ（エントロピーの変化）、ｄＨ（エンタルピーの変化）及びｄＧ（ギブス自由エネルギーの変化）等の熱力学的パラメータを直接判定できるわけではない。しかし、非平衡熱力学を使用することにより、これらは容易に算出できる。（すなわち）一塩基多型の定性的識別については、非平衡条件下での解析作業が、比較すべき分子の安定性について計測された違いを更に明確にすることができる。ヌクレオチド配列における不整合の測定は、医療診断において非常に重要である。この方法により遺伝病を識別することが可能になる。それはまた、低分子量化合物の核酸に対する結合のための医薬的高効率スクリーニングにおいても使用できる。更に、二本鎖（ｄｓ）核酸の融解によりその長さを判定することができる。
【０１３０】
本発明により計測された融解曲線は、確立された技法により計測された結果を再生するものであるが、ＰＣＲサイクラー又は蛍光測定器手法のようなペルチエ又は加熱槽基本手法よりも３０００倍も速く結果を提供する。直接接触により全体を加熱する必要がないのであるから、この発明の方法はかなり速いものとなり、分子の０℃から１００℃までの間の特別な温度に対する反応を同時に観察することができるというものである。再度言及すると、この実施形態の趣旨は、温度が、時間的な解析の代わりに空間的な解析をもってして、生成されて計測されるということである。加熱及び冷却時間による遅延がないので、本発明の方法は、大変速いものとなる。同時に、薄い液体シートが使用されるので、必要なサンプル容量を小さくすることができる。加えて、分子に対する操作及び解析は、汚染の危険性なく全て光学的に行われる。解析が、すなわち人間のＤＮＡによる汚染が解析を不可能にするようなＰＣＲ反応と関わる場合には、それは不可欠なことである。
【０１３１】
例えば１００ｍｓ、好ましくは５０ｍｓの時間内で熱変性が為されることにより、ＤＮＡ／蛋白質の安定性に対する、高い温度に敏感な物質（例えばＤＮＡ結合蛋白質、サイクリックアデノシン−リン酸（ｃＡＭＰ）のような物質）の影響を計測することができる。これらの物質は、従来の技術を使用した実験では、ダメージを受け劣化し、温度安定性に対する影響はそのような従来の技法では検知できない。
【０１３２】
空間温度分布内においては、温度勾配が存在する。（例えば２０μｍの厚さのここで提案されているチャンバーについて）測定時間が１５０ｍｓより長いと、生物分子（分子、ナノ粒子、マイクロビーズ）の熱泳動的移動を計測することができる。この計測から更なる情報を集めることができる。
【０１３３】
発明の第二実施形態
第二実施形態による方法（すなわち、この発明の方法の前記第二の検出についての所定時間が、０．５秒から２５０秒の範囲内、好ましくは０．５秒から５０秒の範囲内、更に好ましくは０．５秒から４０秒の範囲内である測定に関する上記の方法）は、温度勾配中の分子の移動性を計測するのに特に有用であり、分子の特徴付けに使用される。上述の第一形態の方法は、温度分布内の分子を、ミリ秒の短い時間スケールで分析する。熱泳動のような動的影響は、この短い時間間隔では、無視することができる。分子が秒のオーダーの時間で観察されると、熱泳動は広まりだし、分子が温度勾配内を移動し始める。この効果により、電気泳動と同様、分子は勾配に沿って温度の低い方へ（逆が観測されるケースもある）移動する。分子の速度は、分子特有係数ＤＴでもって、温度勾配に直接に比例する。つまり、ｖ＝ＤＴ∇Ｔである。
【０１３４】
予想外に、生重合体の熱泳動的移動性は、鎖／分子の長さに応じて大きく変動する。
【０１３５】
これらの分子の熱泳動的移動性は、溶媒和のエントロピー、大きさ、電荷、表面の種類、表面の大きさ、流体力学的半径等を変化させる分子パラメータに応じて大きく変動する。このことにより、生物分子を区別し、それらの間の（また、ナノ粒子／マイクロビーズと生物分子の間の）相互作用を検出できる可能性が開ける（添付図面、特に図４に例示される）。
【０１３６】
熱泳動は濃度勾配を作り上げるので、その効果は、通常の拡散により抑えられる。これらの２つの効果の間の相互動作により、式ｃ／ｃ０＝ｅｘｐ［−ＳＴ×ΔＴ］で表現される定常状態濃度分布に導かれる。温度分布内の任意の位置における濃度は、温度差のみに依存し、温度勾配にはもはや依存しない。熱泳動的移動性ＤＴ及び通常の拡散定数Ｄについての商は、ソレット係数と呼ばれ、定常状態における熱泳動の大きさを表わしている。それは、温度差に指数関数的に依存する。従って、測定の正確性は、温度分布の再生性に大きく依存する。
【０１３７】
第二実施形態による典型的な測定手順を以下説明する。正に最初は、ＩＲレーザー（LASER）による加熱なしで画像が取得され、１００％の相対濃度レベルの蛍光強度が判定される。そして、レーザー（LASER）がオンされる。この実験装置においては、レーザーの焦点合わせを６μｍ以下の半幅で厳格に行い、強力な温度勾配を創り出したり、焦点を外してレーザーを使用したりすることができる（例えば２００μｍの温度分布半幅について上述のように）。これにより、分子の速度が影響され、定常状態に到達する速度が影響される。必要な温度上昇は、０．１℃と周囲の温度（２０℃）よりも高い８０℃との間で変化する。チャンバーが例えば０℃にまで冷却されている場合、サンプルの熱的安定性及び熱泳動効果の大きさに応じて、０．ｌ℃と１００℃の間の温度範囲の温度上昇が実現できる。一般的に、（生物）分子、（ナノ）粒子、又は（マイクロ）ビーズの熱泳動効果を判定するのに、画像記録の高い時間的解像度は必要ない。測定信号は、ほとんどの場合２，３秒後に到達する定常状態濃度のものであるか、またはそれに近い状態濃度のものである。定常状態に到達する前においては、ほとんどの分子の信号は、互いに非常に異なり、それにより何ら疑問なくそれらを識別できる。初期濃度以外のデータ分析については、レーザー（LASER）加熱が始まった後のある時点における濃度が必要である（時間変化も取得可能である）。単一画素（すなわち最大温度点）の濃度が判定できれば十分である。
【０１３８】
レーザーがオンされる前、分子は均一に分布している。ゆえに、濃度に直接比例する蛍光強度（又はどんな測定信号であろうとも）は、各点で同一の大きさを有している。レーザー（LASER）がオンされると、濃度分布は変化する。分子は、熱いレーザー焦点から離れるように移動する。ゆえに、蛍光強度の大きさは、定常状態に達するまで、減少し続ける。この減少が計測でき、従って、分子の特徴が熱泳動の理論により導かれ、異なる分子が比較することにより識別できることになる。
【０１３９】
ここで開示する方法によれば、特に第二実施形態と関連して、多くの相互作用を検出し、計測し、及び／又は拡張するための手段及び方法が提供される。例えば、ＤＮＡ／ＤＮＡ、ＲＮＡ／ＲＮＡ、蛋白質／蛋白質、蛋白質／ＤＮＡ、蛋白質／ＲＮＡの相互作用と、更に蛋白質、ＤＮＡ、ＲＮＡ、の他の物質、例えばナノ粒子／マイクロビーズ、との間の相互作用も計測できる。唯一必要なことは、分子の１つの付される標識、特に蛍光標識である。例外は、例えば、検出に光分散が（直接）利用されるような大きなマイクロビーズの場合である。例えば一本鎖ＤＮＡが結合するような形の変性マイクロビーズを使用する場合には、このビーズの移動性はその結合に起因して変化する。従って、第二実施形態の方法によれば、この結合を検出することができる。この変性ビーズは、シーケンス設定で使用されるのであるから、本発明の方法はここで採用できる。本方法によれば、分子の大きさ、電荷又は表面を変化させるあらゆるものを検出できる。本発明の方法は、ストレプトアビジン・ビオチン法により、ナノ粒子及びポリスチレンマイクロビーズに対する特別なＤＮＡ結合も計測できるということが示されてきた（図３５参照）。また、抗体とエピトープとの間の相互作用も検出可能である。また、蛋白質、例えば重合酵素のＤＮＡ鎖に対する結合も検出できる。
【０１４０】
高い時間的及び空間的解像度は必要ないので、第二実施形態の方法は、コスト効果が高く、容易に実現できる。例えば、ＣＣＤカメラの代わりに、アバランシェフォトダイオードが使用できる（単一画素についての情報のみが必要とされる）。ミクロ液体チャンバーが細管（すなわち、高いアスペクト比（長さ／幅）を有するミクロ液体チャンバー）の場合には、幅方向の空間解像度は必要なく、蛍光分布の検出にはラインＣＣＤカメラが必要なだけである。蛍光の積算はハードウェアにより行われるのであるから、このＣＣＤカメラとアバランシェフォトダイオード／光電子増倍管の択一性は、非常にコスト効果が高く、データ評価の時間を短縮することができる。測定システムは、より高い濃度において何ら制限なくナノモルまでの濃度を示すことができる。また、比較的程度の大きな汚染が本発明の方法により無視される。セルの粗抽出物や血液についても測定が可能である。汚染に対する耐性以外に、この方法は、溶液の粘性についての高い多様性にも対処できる。測定は、例えば、水もしくはグリセロールで、又は粘性物のようなゲルを含む水溶液で行われる。測定はミクロ液体チャンバーで行われるのであるから、実験に必要な容積は、例えば、０．５μｌ、１μｌ、２μｌ、５μｌ、１０μｌ、好ましくは２μｌであり、更に小さくすることも可能である。簡単に計測調整が行えることから、この方法は、ＦＣＳ（蛍光補正鏡検法）と比較して大きな利点を有しており、容易に自動化できる。この方法は、生物分子／ナノ粒子／マイクロビーズ間の相互作用を判定するための、市場の他のどんな方法（すなわち、ビアコア（Biacore））よりも早く識別可能である。短ＤＮＡ分子の長さは、ゲル電気泳動のようなこの分野の確立された方法に必要な１時間という時間に比較して、数秒以内で判定できる。更なる利点は、測定が水溶液内で行われるということである。分子が解離する相（ゲル熱電気泳動におけるゲル、又はＨＰＬＣにおけるＣ１８、ＨＩＣカラム）を変える必要がない。一本鎖及び二本鎖ＤＮＡを区別する可能性により、化学的探究と共に診断分野において新たな可能性が開かれる。一例としては、例えば、ウイルス性の病気又は細菌性の病気のような伝染性の病気である。
【０１４１】
要するに、第二実施形態の発明方法は、ＩＲレーザー（LASER）により創り出された温度勾配（１０Ｋ／μｍ、いくつかの実施形態では５Ｋ／μｍまで、特に２Ｋ／μｍまで）を用いて、水溶液中の生物分子／ナノ粒子／マイクロビーズの濃度を操作している。ここの添付されている例において、液体中の熱泳動の一般的理論は記述されている。
【発明の効果】
【０１４２】
本発明の最も重要な特徴及び利点が以下に要約される。本発明の方法及び装置は、全て光学的に働く。すなわち、操作及び検出は光学手段により為される。本発明により、単一蛍光染料の大きさまでの分子を光学的に操作することができるが、このことは５００ｎｍの球状粒子に限定される光学的捕獲によっては行えない。この方法は、汚染とは無縁であり、小型化や並列化が容易である。これにより、本システムを、ピペットロボット等の既存の計器に組み込むことが可能となる。ミクロスケールで水溶液を加熱することにより、温度分布が形成されるが、それには長い加熱及び冷却時間を必要としない。測定チャンバーを製造するのに使用できる材料の基準も全く特定的なものではない。他の利点は、ＩＲレーザー（LASER）が通信産業の分野で日増しに馴染みのあるものになっており、大量生産されているからである。更に、生物分子に結びつく蛍光染料の技法も、コスト効果の高い標準の技術となっている。従って、本発明により、分子の安定性と共に如何なる種類の相互作用（互いの、緩衝液システム、他の溶液等）も計測することができる。ゆえに、本発明は、生物分子、又は生物学的、生医学的、生物物理学的、及び／又は医薬的（インビトロ）プロセスの測定、検出及び／又は確証において使用することには制限されない。
【０１４３】
本発明の第一実施形態の手段及び方法により、広い温度範囲に渡る融解曲線が計測され判定される。この実施形態によれば、熱泳動は避けられるべきである。温度により構造の変化がもたらされ、それは蛍光の振る舞いを介して検出できる。特徴が、広い温度範囲に渡って一度に検出され、及び／又は計測される。公知従来技術文献のいずれも、温度により誘引された分子間及び／又は分子内の反応を開示していない。第一実施形態によれば、レーザーが光ファイバーを介して溶液内に照射される。光は、光ファイバーから拡がって出力することもあり得る。本発明の好ましい実施形態によれば、レーザーの焦点を合わせる光学系は、単一レンズである。
【０１４４】
本発明の第二実施形態の手段及び方法は、熱泳動の効果は制御されつつ得られる、という利点を呈する。特に、熱泳動効果により誘引された濃度変化は蛍光の振る舞いの変化を介して計測される。従って、第二実施形態において記録される蛍光信号は、主に濃度の変化に基づくものであり、テストされる粒子又は生物分子の構造の変化に基づくものではない。第二実施形態には、濃度の変化は、粒子又は分子の構造の変化に対して感応的であること、も含まれている。公知の従来技術においては、たかだか２．５Ｋの最大温度差のみが開示されている。また、従来技術においては、低いパワーのレーザー（３２０ｍＷ）による測定のみしか開示されていない。特に、サンプルの蛍光を検出し、又は計測するのにＣＣＤカメラを利用できる。他の実施形態によれば、蛍光ライトの測定又は検出には、ＣＣＤカメラの１つの画素のみが使用される。例えば、中央の１ｘ１μｍ画素が使用される。これにより、本発明の所定の実施形態においては、更なる空間情報が省略できる、という利点が生じる。
【０１４５】
本発明の他の様相によれば、照射されたレーザー光ビームの周りの温度分布が独立の測定により測定される。これらの測定は、とりわけ、染料における、知られた温度依存性蛍光の振る舞いに基づくものである。
【０１４６】
従って、添付の実施例において例証もされるように、本発明の特定の実施形態は、（生物）分子又は粒子の熱拡散又は熱泳動の検出、（生物）分子又は粒子の流体力学的半径の判定、（生物）分子又は粒子の、又はそれらの間の結合の検出、（生物）分子又は粒子の、又はそれらの間の相互作用の検出、（生物）分子における構成変化の検出、蛋白質の変性又は核酸の融解の検出、及び（生物）分子又は粒子の光学性熱的捕獲に関するものである。
【図面の簡単な説明】
【０１４７】
【図１】図１ａ、１ｂは、本発明による蛍光ＩＲ走査顕微装置を示している。
【図２】図２は、この発明による蛍光ＩＲ走査顕微装置の他の実施形態を示している。
【図３】図３ａ−３ｄは、１５０ｍｓの照射で融解曲線がどのように得られるかを示している。
【図４】図４は、高速ＮＳＰ検出を示している。
【図５】図５ａ−５ｄは、温度勾配における移動性を示している。
【図６】図６は、本発明の方法において使用されるべき蛍光染料の例である。
【図７】図７は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図８】図８は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図９】図９は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図１０】図１０は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図１１】図１１は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図１２】図１２は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図１３】図１３は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図１４】図１４は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。
【図１５】図１５は、温度制御の下で蛍光測定器により計測される蛍光染料の温度依存性を示している。
【図１６】図１６は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図１７】図１７は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図１８】図１８は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図１９】図１９は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２０】図２０は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２１】図２１は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２２】図２２は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２３】図２３は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２４】図２４は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２５】図２５は、生物分子間の相互作用の定量化を示している。
【図２６】図２６は、ナノ粒子に結合する単一分子を示している。
【図２７】図２７は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図２８】図２８は、蛋白質構成の特徴付けを示している。
【図２９】図２９は、蛍光標識化牛血清アルブミンのサンプルによる測定を示している。
【図３０】図３０は、蛍光標識化牛血清アルブミンのサンプルによる測定を示している。
【図３１】図３１は、緑色蛍光蛋白質（ＧＦＰ）を含んだ／緑色蛍光蛋白質（ＧＦＰ）の２つのサンプルの熱光学的特性の測定を示している。
【図３２】図３２は、空間温度分布により作られたポテンシャル井戸において捕獲された粒子の測定を示している。
【図３３】図３３は、ミクロ液体チャンバー内のケイ酸ビーズの熱泳動的動きの時間経過を示している。
【図３４】図３４は、“光学性熱的捕獲”の他の例を示している。
【図３５】図３５は、ナノクリスタル（＝量子ドットＱＤ）及び生物分子の複合体のソレット係数の判定を示している。
【図３６】図３６は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図３７】図３７は、本発明による装置の特定実施形態を示している。
【図３８】図３８は、脂質二重層システムの例を示している。
【図３９】図３９は、熱泳動と脂質ベシクルの熱泳動的捕獲を示している。
【発明を実施するための形態】
【０１４８】
図面の詳細記述
本発明の好適な実施形態の以下の記述において、対応する技術的又は物理的効果を有する各構成には同じ参照番号が付される。
【０１４９】
図１ａは、本発明による蛍光ＩＲ走査顕微装置を示している。ＩＲ走査顕微装置は、標準の蛍光顕微装置（例えば、Zeiss Axio Tech, Vario）に基づいている。前記装置は、粒子を励起するための１つ以上の光源３２、好ましくはハイパワーのＬＥＤ（例えば、V-Ster, Luxeon）、を備えている。粒子からの信号は、光学系１、好ましくは、４０ｘ油浸対物レンズ、により集められ、１つ以上の光分離素子４、好ましくはダイクロイックミラー、により光源の光から分離される。前記信号は、１つ以上の検出器３１、好ましくはＣＣＤカメラ（例えば、SensiCam QE, PCO）、で記録される。ＩＲレーザー（LASER）３０（例えば、IPG, Raman fibre RLD-5-1455）のビームは、ミクロ液体チャンバー４５（例えば、多層油井プレート）内に取り入れられる。そのシステムは、蛍光顕微装置や広い分野の顕微装置に通常見受けられる他の構成物も含んでいる。蛍光の励起及び検出手段の例が、Lakowicz, J. R. Principles of Fluorescence Spectroscopy, Kluwer Academic / Plenum Publishers (1999)にも見られる。
【０１５０】
図１ｂは、図１ａに示した実施形態と同様の、本発明による蛍光ＩＲ走査顕微装置の他の実施形態を示している。しかしながら、光源３２は、ダイクロイックミラー４に対して異なる方法に向いている。試験サンプル５０は、２枚のガラス、好ましくはカバースリップ、の間に挟まれている。
【０１５１】
図２は、本発明によるＩＲ走査顕微装置の他の実施形態を示している。本発明のこの実施形態によれば、試験サンプル５０は、マークされた粒子を含む単一液滴の形態で提供される。そのような液滴の体積（好ましくは数ナノリッターから数マイクロリッターまで）は、レーザービームで照射される液滴の寸法、すなわち厚さが予見できるように容易に調整し得る。この実施形態においては、レーザービーム、すなわち光源３２、好ましくはＬＥＤからの蛍光的励起光と共に計測される蛍光ライトは、全て共通光学系１、好ましくは高開口数を有する顕微対物レンズ、更に好ましくは高開口数及び高ＩＲ透過性を有する対物レンズにより、焦点合わせが行われる。ゆえに、ＬＥＤ、レーザー（LASER）３０、及び検出器３１、好ましくはＣＣＤ、はサンプルに対して共通の側に配置される。励起光は、好ましくは光分離素子４とは異なる光スペクトル部分を分離する光分離素子５、好ましくはダイクロイックミラー、により蛍光ライトから分離される。
【０１５２】
図３ａ−ｄは、１５０ｍｓの照射で融解曲線がどのように得られるかを示している。（ａ）温度感応性染料を計測することにより、ミクロ液体チャンバー内の温度分布が計測できる。（ｂ）は、蛍光により計測される温度の半径方向平均を示している。（ｃ）ＩＲレーザー（LASER）がオンされてから概ね１５０ｍｓ後に、蛍光標識化ＤＮＡの画像が取られている。高い強度は、融解したｄｓＤＮＡを示している。（ａ）及び（ｃ）から非常に高速で融解曲線が決定できる（ｄ）。
【０１５３】
図４は高速ＳＮＰ検出を示している。中央（青）において単一ヌクレオチド不整合が生じている１６マーのｄｓＤＮＡが、野性型（黒）と比較される。１５０ｍｓで両種は明確に区別される。縦軸は、解離したｄｓＤＮＡの分別を示している。融解点は５０％解離分子で定義される。１つの不整合があることにより、１５℃ずれている。
【０１５４】
図５ａ−５ｂは、温度勾配における移動性を示している。それらの図は、加熱スポットの中心画素の濃度の時間的変化を示している。測定の開始から数秒後に、レーザーがオンされ、定常状態に達するまで濃度は減少する。その信号により、２０マーのｄｓＤＮＡと５０マーのｄｓＤＮＡが区別できると共に（ａ）、２０塩基ｓｓＤＮＡと２０塩基対ｄｓＤＮＡが区別できる（ｂ）。
【０１５５】
図６は、本発明の方法で使用されるべき蛍光染料の例である（インビトロゲン社製6-carboxy-2’,4,4’,5’,7,7’-hexachlorofluorescein (HEX, SE; C20091)）。
【０１５６】
図７−１４は、本発明による詳細例に関する更なる情報を示している。これらの図は、具体的には以下である。
【０１５７】
図７は、バルク溶液中で、熱拡散が僅かな温度変化によりＤＮＡ濃度に如何に影響を及ぼすかを例示している。薄い水膜が、赤外線レーザーにより文字“ＤＮＡ”に沿って２Ｋだけ加熱される。３℃に冷却されたチャンバーに対して、蛍光により札付けされたＤＮＡが温かい文字に集結する。しかしながら、室温においては、ＤＮＡは、蛍光が減少したその冷却部に移動する。チャンバーは、６０μｍの厚さであり、１ｍＭトリス緩衝液内に５０ｎＭのＤＮＡを含んでいる。塩基対は５０番目ごとにＴＯＴＯ−１の標識が付けられている。
【０１５８】
図８は、塩依存性を例示している。（ａ）水内における熱拡散はイオン遮蔽及び水和により支配される。（ｂ）直径１．１、０．５及び０．２μｍのカルボキシ変性ポリスチレンビーズについてのソレット係数ＳＴ対デバイ長である。また、線形プロット（左）と対数プロット（右）である。ソレット係数は、電気泳動で知られているσｅｆｆ＝４５００ｅ／μｍ２の有効表面電荷を用いて、式（２）により記述される。切片ＳＴ（λＤＨ＝０）は、分子表面ごとの水和エントロピーＳｈｙｄ＝−１４００Ｊ／（ｍｏｌＫμｍ２）に整合している。
【０１５９】
図９は、温度依存性を示している。（ａ）温度依存性は、水和エントロピーにおける線形変化により支配されている。それは、塩依存性熱拡散ＳＴ（λＤＨ）を低い値にシフトさせる。粒子の大きさは、１．１μｍである。ソレット係数ＳＴは、水和エントロピーＳｈｙｄ（Ｔ）で予測されるように、温度に線形的に比例する。異なる長さを有するＤＮＡについて再調整されたソレット係数から分かるように、それは分子種に依存してその大きさには依存しない。
【０１６０】
図１０は、大きさ依存性を示している。（ａ）ポリスチレンビーズについて、ソレット係数は、粒子表面に対して、４桁の大きさに渡って比例する。測定は、σｅｆｆ＝４５００ｅ／μｍ２の有効表面電荷密度及び無視可能な水和エントロピーを用いて、式（２）で表現される。２０ｎｍの直径を有するビーズについての偏移は、ａ≦λＤＨについての電荷正規化の導入による増加有効電荷から理解できる。（ｂ）従って、熱拡散係数ＤＴは、ビーズの直径に比例して増減する。（ｃ）ＤＮＡのソレット係数は、ＳＴ∝√Ｌに応じて、塩基対ごとの有効電荷を０．１２ｅとしたときの式（２）に基づきＤＮＡの長さＬに応じて増減する。（ｄ）熱拡散係数ＤＴは、ＤＴ∝Ｌ−０．２５により、ＤＮＡ長さに対して減少するが、これは拡散係数の比例関係Ｄ∝Ｌ−０．７５によるものである。
【０１６１】
図１１は、熱拡散による有効電荷を示している。有効電荷は、式（３）を使用した熱拡散により推論される。ポリスチレンビーズ（２０．.２０００ｎｍ）（ａ）及びＤＮＡ（５０−５０，０００ｂｐ）（ｂ）が、大幅な範囲で計測されるが、それは電気泳動では不可能である。予想されるように、ビーズの有効電荷は、粒子表面及びＤＮＡの長さに対して比例する。
【０１６２】
図１２は、熱拡散の依存性を、濃度の時間対で示している。（ａ）拡散係数Ｄは、熱源をオフした後の逆拡散から得られた。（ｂ）Ｄは、有限要素シミュレーションが実験に整合するに至るまで、変化する。（ｃ）焦点合わせされた２Ｋ熱スポットによるＤＮＡの半径方向の減損が、時間をかけて監視される。（ｄ）知られているＤを用いたシミュレーションとの比較からＤＴ及びＳＴが導かれる。
【０１６３】
図１３は、ＤＮＡ拡散係数の比例関係を示している。この研究において室温で計測された拡散係数である。ＤＮＡ長に対する比例関係は、短ＤＮＡ３３に対する指数−１及び長ＤＮＡ３３に対する指数−０．６という２つの比例関係レジームについて文献値と一致している。概略としては、その２つの比例関係レジームに渡る拡散は、全体として‐０．７５という指数でうまく記述される。
【０１６４】
図１４は、ミクロ液体加熱のシミュレーションを示している。（ａ）１０μｍ薄型水膜がＰＳ壁間に封入されている。チャンバー壁の熱伝導率は低いので、その厚さは温度分布に対して独立に決定できるが、それは示された有限要素算出法により確認される。（ｂ）チャンバーの薄い壁と比較的広い加熱焦点により、対流は遅く、最大速度も５ｎｍである。
【０１６５】
図１５は、温度制御下で蛍光測定器により計測された、蛍光染料の温度依存性を示している（ペルチエ素子）。
【０１６６】
図１６は、本発明による装置の特定の実施形態を示している。その装置は、重力方向に対して実質的に任意の方向を向いており、好ましくは、その装置は、重力方向に対して垂直に向いており、更に好ましくはその装置は、重力方向に対して実質的に平行か又は逆平行に向いている。好ましくは、装置の試験サンプル又はチャンバーに対する向きは、図１ａ、図１ｂ及び図２に示すように調整可能である。その装置は、対物レンズ１（例えば、40x NA 1.3, 油浸、ZEISS “Fluar”）と、ガルバノ走査ミラー又は音響光学デフレクター（ＡＯＤ）が採用可能である走査モジュール２０と、３５０ｎｍ−６５０ｎｍで、好ましくは高ＩＲ透過率と好ましくは＞９０％の反射率を有するコールドミラー３と、レーザービームの直径と焦点合わせを決定するものであって、１枚の、２枚の、又はそれを超えるレンズを備えるレンズ系を採用可能なビーム成形モジュール１１と、レーザーファイバーカプラーｗ／ｏコリメータ−１６と、レーザーファイバー（シングルモード又はマルチモード）１５と、ＩＲ−レーザー（例えば、1455nm, 1480nm, 0.1W-10W）３０と、短波長を反射し（Ｒ＞８０％）、長波長を透過する（Ｔ＞８０％）ダイクロイックミラー／ビームスプリッター４と、照射フィルター（バンドパス／ロングパス）７と、ＣＣＤカメラ、ラインカメラ、光電子増倍管（ＰＭＴ）、アバランシェフォトダイオード（ＡＰＤ）、ＣＭＯＳ−カメラが採用可能な検出器３１と、励起フィルター（例えば、バンドパス／ロングパス）６と、励起光源のビーム特性を決定し、１枚、２枚、又はそれを超えるレンズで構成され得るレンズ系１０と、レーザー、ファイバーレーザー、ダイオードレーザー、ＬＥＤ、ＨＸＰ、ハロゲン、ＨＢＯが採用可能な励起光源３２と、を備えている。好ましくは、列挙された各構成物は、ハウジング内に収められている。また、コールドミラーは、特別な誘電体ミラーであり、非常に広い温度範囲で、全可視光スペクトルを反射する一方で赤外線波長を非常に効率的に透過するように動作する重クロム（ダイクロマチック）干渉フィルターである。
【０１６７】
図１７は、図１６に基づく発明の実施形態を示しており、走査モジュール２０が、固定ミラー２１、好ましくは銀鏡、に置き換えられている。
【０１６８】
図１８は、図１６に基づく発明の実施形態を示しており、走査モジュール２０が、固定ミラー２１、好ましくは銀鏡、に置き換えられており、また、ＩＲレーザー（LASER）照射を制御するためのシャッター３３が加えられており、また、線形成モジュール１２、例えばシリンダーレンズ系、好ましくはパウエルレンズ、が加えられている。
【０１６９】
図１９は、本発明による装置の更なる実施形態を示しており、特に共焦点装置を示している。その装置は、重力方向に対して実質的に任意の方向を向いており、好ましくは、その装置は、重力方向に対して垂直に向いており、更に好ましくはその装置は、重力方向に対して実質的に平行か又は逆平行に向いている。好ましくは、装置の試験サンプル又はチャンバーに対する向きは、図１ａ、図１ｂ及び図２に示すように調整可能である。その装置は、対物レンズ１（例えば、40x NA 1.3, 油浸、ZEISS “Fluar”）と、高ＩＲ反射率であり、可視光透過率＞８０％であるホットミラー２と、短波長を反射し（Ｒ＞８０％）、長波長を透過する（Ｔ＞８０％）ダイクロイックミラー４と、照射フィルター（バンドパス／ロングパス）７と、光電子増倍管（ＰＭＴ）、アバランシェフォトダイオード（ＡＰＤ）が採用可能な検出器３１と、ピンホール開口１３と、励起光源のビーム特性を決定し、１枚の、２枚の、又はそれを超えるレンズで構成され得るレンズ系１０と、好ましくはレーザー、更に好ましくはファイバー結合レーザーである励起光源３２と、レーザービームの直径と焦点合わせを決定するものであって、好ましくは１枚の、２枚の、又はそれを超えるレンズを備えるレンズ系であるビーム成形モジュール１１と、レーザーファイバーカプラーｗ／ｏコリメータ−１６と、レーザーファイバー（シングルモード又はマルチモード）１５と、ＩＲ−レーザー（例えば、1455nm, 1480nm, 0.1W-10W）３０と、シャッター３３と、レーザーピンホール１３又はレーザーファイバーカプラー１７対する共焦点位置のピンホール開口１４と（ここで、励起光源３２としてファイバー結合レーザーが好ましく使用されるならば、ピンホール１３は不要である）、シングルモードでもマルチモードでも可能なレーザーファイバー１８と、を備えている。
【０１７０】
図２０は、本発明による装置の更なる実施形態を示しており、特に共焦点装置を示している。その装置は、重力方向に対して実質的に任意の方向を向いており、好ましくは、その装置は、重力方向に対して垂直に向いており、更に好ましくはその装置は、重力方向に対して実質的に平行か又は逆平行に向いている。好ましくは、装置の試験サンプル又はチャンバーに対する向きは、図１ａ、図１ｂ及び図２に示すように調整可能である。その装置は、対物レンズ１（例えば、40x NA 1.3, 油浸、ZEISS “Fluar”）と、高ＩＲ反射率であり、可視光透過率＞８０％であるホットミラー２と、短波長を反射し（Ｒ＞８０％）、長波長を透過する（Ｔ＞８０％）ダイクロイックミラー４と、励起フィルター（バンドパス／ロングパス）６と、照射フィルター（バンドパス／ロングパス）７と、励起光源のビーム特性を決定するレンズ系１０と、光電子増倍管（ＰＭＴ）、アバランシェフォトダイオード（ＡＰＤ）が採用可能な検出器３１と、励起光源３２と、レーザーファイバーカプラーｗ／ｏコリメーター１６と、レーザーファイバー（シングルモード又はマルチモード）１５と、ＩＲ−レーザー（例えば、1455nm, 1480nm, 0.1W-10W）３０と、を備えている。また、ホットミラーは、特別な誘電体ミラーであり、熱を反射して光源の方へ戻すことにより光学系を保護するようにしばしば採用される重クロム干渉フィルターである。ホットミラーは、入射角が０から４５度の間となるように光学系に組み込まれるように設計でき、発生熱が、構成部品を損傷させたり、光源のスペクトル特性に悪影響を与えたりするような各種の応用においては有用である。赤外線を反射しつつ可視光を透過することにより、ホットミラーは、蛍光顕微装置の特別な応用においては、重クロムビームスプリッターとしての役割も果たす。
【０１７１】
図２１は、図２０に基づく発明の実施形態を示しており、シャッター３３が、ＩＲレーザー照射を制御するために加えられている。
【０１７２】
図２２は、図２０に基づく発明の実施形態を示しており、シャッター３３及び線形成モジュール１２、好ましくは１枚の、２枚の、又はそれを超えるレンズで構成されたレンズ系、更に好ましくはパウエルレンズ、が、ＩＲレーザー照射を制御するために加えられている。
【０１７３】
図２３は、図１６に基づく発明の実施形態を示しており、走査モジュール２０が、固定ミラー２１、好ましくは銀鏡、に置き換えられており、また、光分離素子４とは異なる光スペクトルの部分をうまく分離する付加的光分離素子５、好ましくはダイクロイックミラー、が加えられており、また、照射フィルター７とは異なる波長範囲をうまく透過する照射フィルター８が加えられており、また、フィルター８を通過した信号を検出する第二検出器３１が加えられている。
【０１７４】
図２４は、装置の更なる実施形態を示しており、その装置は、ＣＣＤカメラ３１と、照射フィルター（例えばバンドパス又はロングパス）７と、光分離素子４、好ましくは励起光経路と照射光経路とを分けるためのダイクロイックミラー、と、対物レンズ１と、チャンバー４５と、サンプル上にＩＲレーザーの焦点を合わせるためのレンズ系１０と、ガルバノメトリックミラー又は音響光学デフレクターが採用可能な操作モジュール２０と、コリメート光学系を備えたレーザーファイバーカプラー１６と、レーザーファイバー１５と、ＩＲ−レーザー３０と、励起フィルター６と、１枚の、２枚の、又はそれを超えるレンズを備えるレンズ系が採用可能である、励起用光学系１０と、光源（ＨＸＰ、ＬＥＤ）３２と、自動化された、好ましくはチャンバーを走査するように自動化された、レーザー位置決め用ｘｙｚ−変換台４６と、ＩＲレーザーのビーム成形用であって、好ましくは高いＩＲ透過性を有する、１枚の、２枚の、又はそれを超えるレンズを備えるレンズ系、又は対物レンズが採用可能な光学系４７と、を備えている。
【０１７５】
図２５は、分子間の相互作用の定量化を示している。１００ｎｍの蛍光標識化抗体（アンチ−インターロイキン４）が、いろいろな量のインターロイキンについて滴定される。（左）定常状態の空間蛍光分布が計測される。５ｎｍ、８０ｎｍ及び１５０ｎｍについての３つの曲線が例示されている。蛍光が減少するものから蛍光が増加するものまで、信号はダイナミックに変化している。８０μｍ（加熱中心からの距離）までの蛍光分布の積算により、溶液中の複合体の数を判定することができる。（右）自由インターロイキン４の濃度は、形成された複合体の濃度に対してプロットすることにより算出できる。これらのデータからＫＤを決定できる。
【０１７６】
図２６は、ナノ粒子に結合する単一分子を示している。ＰＥＧ分子と複合したナノクリスタルのソレット係数は、定常状態の濃度分布を評価することにより計測できる。ソレット係数は、その粒子に共有結合的に結合したＰＥＧ分子の数に比例して増加する。高い分子量を有するＰＥＧ分子は、ソレット係数のより急峻な増加を呈する。ここで示されるＰＥＧ分子は、大きさにおいて、同様に計測可能な蛋白質又は短ＤＮＡ分子と比較される。
【０１７７】
図２７は、本発明による装置の更なる実施形態を示している。サンプルプローブ５０を受け入れる受容手段は、内径５μｍから５００μｍの細間４０であり、サンプルプローブの厚さは、レーザービームに垂直な方向において小さいものとなっている。第１バルブ４１及び第２バルブ４２が、細管４０への／からのサンプルプローブ５０の入力／出力を制御するために備わっている。細管は、固体支持台４３、好ましくは良好な熱伝導性を有する材料、例えばアルミニウムや銅、の上に搭載されている。ペルチエ素子４４が固体支持台４３に接して取り付けられており、それにより細管４０を冷却できるようになっている。
【０１７８】
図２８は、蛋白質形成の特徴付けを示している。熱光学的特徴付けを行うために、溶液中の蛋白質の形成を特徴付ける手段が設けられている。牛血清アルブミン（ＢＳＡ）を含む溶液の温度が０℃まで冷却される。この温度から始めて、６０℃まで段階的に増していき、異なる複数の温度でソレット係数を計測する。ソレット係数は、熱的変性近辺の値に到達するまで負である。なお、その熱的変性部分では、正のソレット係数への突然のジャンプが観測される。生理的温度（３０−４０℃）においては、ソレット係数は、大きくは変化しない。この温度範囲においては、蛋白質は、その働きを実現するためには、ほぼ一定の特性を有していなければならない。構造と機能との間の強い関係のために、この範囲では、その構成がずっと維持される。右側に示された、高温度側から開始する実験によりその結果が確認されている。測定は、蛋白質の再フォールディングに必要な時間よりも速く行われるので、ソレット係数は、５０℃以下でも未だ正の値である。所定時間（すなわち２０分）の後、値は、低温度から始めた測定において得られたような負のソレット係数に到達する。その後、温度上昇させると、低温度から始めた先の実験で計測された負のソレット係数を再生する。
【０１７９】
図２９は、蛍光標識化牛血清アルブミン（ＢＳＡ）のサンプルでの測定を示している。蛍光標識化牛血清アルブミン（ＢＳＡ）のサンプルは、２つの部分に分けられている。その一方は周囲の温度に晒されるのみであり、他方の半分は、数分間、１００℃まで加熱される。両サンプル（天然及び変性）の熱光学的特性が、赤外線レーザーの異なる各パワー（すなわち、５℃又は１０℃の最大温度上昇）において、計測される。その図面から分かるように、変性蛋白質の蛍光は、天然蛋白質の蛍光よりも低い。これは以下のように説明される。両サンプルの蛍光染料は、温度が上昇すると、その蛍光量は同じように減少する。しかし、変性蛋白質は、正の熱泳動的移動性（すなわち冷たい側へ移動する）を示す一方で、天然蛋白質は、負の熱泳動的移動性（すなわち温かい側へ移動する）を示す。各上昇した温度における積算が、蛍光の減少は、天然蛋白質については、より少なくなっている理由を示している。すなわち、他方、変性蛋白質は、温度依存性に加えて、温度上昇の領域から減損していくからである。温度を上昇させれば、正の及び負の熱泳動は互いに強調されるのであるから、両サンプルの違いは温度上昇（すなわち、１０℃の最大温度）より更に増す。
【０１８０】
図３０は、蛍光標識化牛血清アルブミン（ＢＳＡ）のサンプルでの測定を示している。蛍光標識化牛血清アルブミン（ＢＳＡ）のサンプルは、２つの部分に分けられている。その一方は周囲の温度に晒されるのみであり、他方の半分は、数分間、１００℃まで加熱される（すなわち不可逆的変性）。両サンプル（天然及び変性）の熱光学的特性が、８００ｍＡのパワーの赤外線レーザー（すなわち、２０℃の最大温度上昇）で、計測される。その図面から分かるように、変性蛋白質の蛍光は、天然蛋白質の蛍光よりも低い。これは以下のように説明される。両サンプルの蛍光染料は、温度が上昇すると、その蛍光量は同じように減少する（すなわち、蛍光の温度感応性）。しかし、変性蛋白質は、正の熱泳動的移動性（すなわち冷たい側へ移動する）を示す一方で、天然蛋白質は、負の熱泳動的移動性（すなわち温かい側へ移動する）を示す。各上昇した温度における積算が、蛍光の減少は、天然蛋白質については、より少なくなっている理由を示している。すなわち、他方、変性蛋白質は、温度依存性に加えて、温度上昇の領域から減損していくからである。興味深いことに、蛋白質の変性温度（すなわち５０℃）に近づくにつれ、天然蛋白質と変性蛋白質の振幅は互いに近づき、本来的には同一となる。このことは、蛍光変化の振幅を計測してやれば、基準サンプルとの比較により、蛋白質の融解温度が検出でき、蛋白質の天然形と変性形の区別ができる、ということを示している。また、蛋白質と他の生物分子又は小さな分子（例えば医薬品候補）との相互作用による融解温度のシフトを検出できる、ということを示している。
【０１８１】
図３１は、緑色蛍光蛋白質（ＧＦＰ）を含む／の２つのサンプルの熱光学的特性の測定を示している。緑色蛍光蛋白質（ＧＦＰ）の２つのサンプルの熱光学的特性が計測される。第一サンプルにおいては、ＧＦＰのみが存在するが、一方、第二サンプルにおいては、ＧＦＰが、特異的にＧＦＰに結合する２倍過多抗体片と混合されている。どちらの場合も、まず、加熱することなく蛍光が記録される。そして、蛍光励起がオフされ、ＩＲ−レーザー照射がオンされる。数秒の加熱の後、レーザーがオフされ、同時に蛍光励起がオンされる。空間蛍光分布（すなわち濃度分布）の均一状態への緩和が、数秒間、記録される。図面から分かるように、２つの相互に反応する種（すなわちＧＦＰ及び抗体片）が含まれるサンプルにおいては、蛍光分布の緩和に時間が更にかかる。これは、複雑さが増せば、拡散がよりゆっくりとなる、ということから説明できる。蛍光分布の時間変化が、ソフトウェアツールにより解析され、拡散定数が決定される。ストークス−アインシュタインの関係を利用して、流体力学的半径が拡散定数から求められる。自由ＧＦＰの場合は、その半径は５ｎｍであり、複合体の場合、１０ｎｍである。
【０１８２】
図３２は、空間温度分布により作られたポテンシャル井戸において捕獲された粒子の測定を示している。（ａ）粒子が、空間蛍光分布により作られたポテンシャル井戸において捕獲される。ケイ酸粒子については、井戸は高温部で最も深い。揺動がＣＣＤカメラにより記録され（ｔ＝１ｓ、２ｓ、３ｓ、４ｓ、５ｓ、６ｓ、７ｓにおいて）、（ｂ）位置が、ソフトウェアにより、ナノメーターの解像度で追跡される。（ｃ）その位置情報からヒストグラムが算出される。分布の幅は、粒子の熱光学的特性に対して非常に感度がよい。分子が粒子の表面に結合すると、ビーズに対する有効ポテンシャルは変化し、揺動の振幅は増加するか又は減少する。時間対振幅変化を観測することにより、運動結合曲線が計測できる。
【０１８３】
図３３は、ミクロ液体チャンバー内のケイ酸ビーズの熱泳動的動きの時間経過を示している。ミクロ液体チャンバー内のケイ酸ビーズの熱泳動的動きの時間経過である。最初（画像１）、レーザー加熱は行われず、ビーズはほぼ均等に分布している。黒い円は、レーザー焦点の位置を示している。それに続く各画像は、加熱レーザーがオンされた後の３秒間における粒子分布の展開を示している。粒子は、熱源に引きつけられ、最も高い温度の点に集積する。つまり、集積が観察されたら、これらの粒子は、負の熱泳動的移動性を有することになる。正の熱泳動的移動性を有する粒子は、例えば、その周りを円形に温めることにより、捕獲できる。
【０１８４】
図３４は、“光学性熱的捕獲”の他の例を示している。“光学性熱的捕獲”の他の例として、１μｍビーズの数個が、画像の中心の明るいスポットにおいて捕獲されている。チャンバーは動かされているが、レーザー焦点は固定されたままである。画像は、約３０の単一画像を足し合わせてできたものである。見て分かるように、全てのビーズがチャンバーと共に動いていたので、単一画像を足し合わせることにより、それらの単一粒子が線を形成する結果となる。捕獲された各ビーズは、１つの位置に留まった。捕獲されたビーズの動きは検出されなかった。単一画像を足し合わせることにより、捕獲されたビーズによるかさ及び高強度が見受けられた。
【０１８５】
図３５は、ナノクリスタル（＝量子ドットＱＤ）及び生物分子の複合体のソレット係数の判定を示している。ナノクリスタル（＝量子ドットＱＤ）及び生物分子の複合体のソレット係数は、空間濃度分布を空間温度分布に関係付けることにより決定される。３つの異なるサンプルが分析された。最初に、蛋白質変性を伴わないナノクリスタルが計測され（ＱＤ）、その後、蛋白質ストレプトアビジン（ＱＤ+Ｓｔｒｅｐ．）で変性化されたサンプルナノクリスタル（ナノクリスタルごとに概ね５つの蛋白質）が計測された。蛋白質をナノクリスタルに結合させることにより、ソレット係数は、著しく上昇する。サンプルに一本鎖ＤＮＡを加えることにより（粒子ごとに１つのＤＮＡ）、ソレット係数は更に上昇する（ＱＤ＋Ｓｔｒｅｐ．＋ＤＮＡ）。
【０１８６】
図３６は、図２０による発明の更なる実施形態を示しており、温度制御素子４４及びチャンバー４５を運搬する台４３がコネクター４８を介して光学系に接続されている。光学系１は、ＴＩＲＦ（全内部反射蛍光）対物レンズを備えることも可能であり、それにより熱泳動はレーザービームの方向に計測される。
【０１８７】
図３７は、図２０による発明の更なる実施形態を示しており、シャッター３３及び線形成モジュール１２、好ましくは１枚、２枚、又はそれを超えるレンズで構成され得るレンズ系、更に好ましくはパウエルレンズが、ＩＲレーザー照射を制御するために加えられている。また、照射フィルター７が、分光器、ポリクロメーターもしくはナノクロメーター、又はこれらの１つ以上の組み合わせである光学機器２２に交換されている。ここで、その光学機器とは、例えば、光の異なる波長／周波数の区間を、例えばＣＣＤ上の異なる角度／距離又は場所の区間に変換するような機器である。
【０１８８】
図３８は、脂質二重層モデルシステムの例を示している。脂質を構成する層の一部が、表面に（スルフヒドリルペプチドを介して金表面に）結びついている。膜内外蛋白質又は膜関連蛋白質が脂質二重層に入り込んでいる。加えて、可溶性蛋白質が膜の上部の水溶液中に存在していてもよい。水溶液の赤外線レーザー吸収により、膜内に温度勾配を確立できる。このように、安定性、相互作用及び構成等の熱光学的特性が、蛍光標識化化合物（すなわち脂質、膜蛋白質又は可溶性蛋白質）について計測できる。
【０１８９】
図３９は、熱泳動と脂質ベシクルの熱泳動的捕獲を示している。画像（２００ｘ２００μｍ）は、一層薄板ベシクルの溶液を示しており、（ａ）は赤外線レーザー加熱がない状態、（ｂ）は１０秒間赤外線レーザー加熱を行った後の状態を示している。（ａ）は、ベシクルの均一な分布を示している。そこで、赤外線レーザーが、２０℃の室温に対して最大１５℃上まで溶液を局所的に加熱する。（ｂ）が示すように、局所温度上昇が、ベシクルを引き付け（すなわち負の熱泳動）、それらの位置を加熱スポットの中心近傍の領域に制限する。加熱スポットの周りの領域は、ベシクルが減損している。視野の端に近いベシクルは、小さな勾配のみの影響を受け、１０秒の時間内には引き付けられない。温度分布を広げることにより、これらの粒子はもっと速く引き付けられる。
【０１９０】
実施例
以下の詳細実施例は、本発明を限定することなく例証するものである。
【実施例１】
【０１９１】
実施例１：  熱拡散
分子は、温度勾配に沿って移動するが、これは熱泳動、ソレット効果又は熱拡散と呼ばれている。液体中では、その理論的基礎付けが日常的な長い議論の主題であった。新しい全光学的ミクロ液体蛍光方法を用いて、我々は、粒子の大きさ、塩濃度及び温度についての広い範囲に渡るＤＮＡ及びポリスチレンビーズに関する実験結果を提示する。そのデータは、溶媒和エントロピーに基づく統一理論をサポートしている。簡単な語句で述べるが、ソレット係数は、ｋＴで除算された負の溶媒和エントロピーで得られる。その理論は、いかなる任意のパラメータを含まずに、ポリスチレンビーズ及びＤＮＡの熱拡散を予見している。我々は、粒子の周りの溶剤粒子の局所的熱力学平衡を仮定する。この仮定は、揺動基準以下の緩やかな温度勾配については満たされている。この基準以上については、熱拡散は非線形となる。ＤＮＡとポリスチレンビーズの双方について、熱泳動的動きは低温部で符号は変化する。このより低温側への好熱性は、水和の正のエントロピーの増加に起因し、一般的に支配している嫌熱性というのは、イオン遮蔽の負のエントロピーにより説明される。熱拡散を理解すれば、コロイド及び生物分子の溶媒和特性の詳細な探査への段階へ導かれる。例えば、我々は、各種大きさのＤＮＡ及びビーズの有効電荷を首尾よく判定してきたが、これは電気泳動によりできることではない。
【０１９２】
イントロダクション  熱拡散については長い間知られているものであるが、液体中の分子のその理論的説明については、未だ議論のさなかにある。理論的理解のための研究は、水中の熱拡散を利用すれば生物分子及びコロイドのための全光学的走査方法が確立するかもしれない、という事実が動機付けとなっていた。同様に、熱拡散は分子を全光学的に扱い、そして移動させるので、例えば電気泳動又は光学的ツイーザーのような確立された方法を補完することができる。後者については、光学ツイーザーの力が、粒子の容積に比例して増加したので、この方法は、５００ｎｍを超える大きさの粒子に限定された。また、電気泳動は、力の制限を受けなかったが、電極における電気化学的反応のために小型化することが困難であった。
【０１９３】
一方、熱拡散によれば、小さな粒子及び分子に対してもミクロスケールの操作が可能となる。例えば、１０００ｂｐＤＮＡがバルク水内で任意にパターン化できる（図７）。２Ｋで加熱され、温度パターン“ＤＮＡ”が、赤外線レーザー走査顕微装置により、水内に書き込まれる。１０００ｂｐＤＮＡの濃度は蛍光ＤＮＡタグによりイメージ化される。３℃で全体的に冷却されたチャンバー内で、ＤＮＡは加熱された文字“ＤＮＡ”の方に向って集積するが（負のソレット効果）、室温では、ＤＮＡは、暗い文字で分かるように、嫌熱性を呈する（正のソレット効果）。
【０１９４】
従来において、熱拡散の明白な複雑性が、完全な理論的記述を阻害していた。図１３に示したＤＮＡについて分かるように、分子は、温度が上昇した領域からは特徴的に減損している。しかし、それらは、また、逆の効果を示して集積もする３。更に、サーマル・フィールドフロー・フラクショネイション（ＴｈＦＦＦ）により記録された熱拡散の大きさの範囲は、解釈しづらいあらゆる指数を伴った分数指数法則を示していた４。後者は、ＴｈＦＦＦで使用されるきつい熱勾配に対する非線形熱泳動的ドリフトを解明することより、最近解決された。
【０１９５】
ほとんどの非水系レジームでの熱拡散の計測には各種の方法が使用されてきた。それらは、ビーム屈折３，７、ホログラフィック散乱８，９、電気的加熱から熱レンズにまで渡る。最近、我々は、蛍光ミクロ液体画像化技法１３，１４を開発し、それにより、熱対流に誘引される人為産物（アーチファクト）を伴うことなく、広い範囲の分子の大きさに渡って、熱拡散を測定できるようになった。非常に希薄された懸濁液が計測でき、ゆえに粒子対粒子の相互作用は、影響を及ぼさない。我々は、緩やかな温度勾配を採用しただけである。以下において、我々は、拡散の分かりやすい理論的説明を確認するために、この方法を使用した。
【０１９６】
理論的アプローチ  希釈された濃度について、熱拡散的ドリフト速度ｖは、熱拡散係数ＤＴに等しい比例定数で温度勾配∇Ｔに線形的に依存する、と一般的に仮定されている（ｖ＝−ＤＴ∇Ｔ）。定常状態においては、熱拡散は、通常拡散状態でバランスしている。一定拡散及び熱拡散の両係数を用いれば、指数関数的減損法則１６：ｃ／ｃ０＝ｅｘｐ［−（ＤＴ／Ｄ）（Ｔ−Ｔ０）］が導かれる。ここで、濃度ｃは、温度差Ｔ−Ｔ０にのみ依存する。ソレット係数は、比ＳＴ＝ＤＴ／Ｄで定義され、それにより定常状態の熱拡散の大きさが決まる。上記の指数関数的分布は、ボルツマン平衡性統計学に基づくアプローチに対して積極的にさせるが、例外のない熱拡散というのは、流体力学、力の場、又は粒子−溶解ポテンシャル１７−２０を必要とする局所非平衡性効果である。しかしながら、２つの従来文献１６において、我々は、緩やかな温度勾配については、粒子の熱的揺動が、局所平衡性の基礎となっている、と論証した。これにより、ｃ／ｃ０＝ｅｘｐ［（Ｇ（Ｔ０）−Ｇ（Ｔ））／ｋＴ］に従う局所ボルツマン法則を引き継いで、熱拡散的定常状態の記述が可能となる。ここで、Ｇは、単一粒子−溶解システムのギブス自由エンタルピーである。最近示された通り、温度勾配∇Ｔが閾値より小さい、∇Ｔ＜（ａＳＴ）−１、ときのみ、そのようなアプローチが有効である。なお、ここで、その閾値は、流体力学的半径ａ及びソレット係数ＳＴでの粒子揺動に基づいている。強い温度勾配については、熱拡散的ドリフトは、温度勾配に対して非線形で依存する。現在の研究においては、この限界値未満の温度勾配が使用されており、それにより熱拡散は、局所熱力学的平衡条件に従って計測されている。
【０１９７】
局所熱力学的平衡状態により、ソレット係数の熱力学的基礎を導くことができる。局所ボルツマン分布により、小さな濃度変化δｃが小さなギブス自由エネルギー差に関係付けられる（δｃ／ｃ＝−δＧ／ｋＴ）。我々は、この関係を、δｃ／ｃ＝−ＳＴδＴにより与えられる局所線形熱拡散定常状態と同一視して、ソレット係数をＧの温度微分により見出した。
【０１９８】
【数１】
0005442445.tif 000004
【０１９９】
上記関係は、以下を導くのに十分であるが、局所的に熱力学的関係ｄＧ＝−ＳｄＴ＋Ｖｄｐ＋μｄＮを適用することにより、一般化できる。一定圧力下の単一粒子については、我々は、ソレット係数は、ＳＴ＝−ΔＳ／ｋＴにより、粒子−溶解システムＳの負のエントロピーに等しい、ことを見出した。エントロピーは、その定義から、自由エンタルピーの温度微分に関連するのであるから、この関係は驚くに値しない。
【０２００】
上記一般的エネルギー関連処理は、伝達エネルギーにより記述される希釈電界液２４，２５の熱電気電圧の効果的解釈を含む、局所平衡性２２に基づき従来記述されたアプローチにおいては、本来的なものである。最近、Ruckensteinによる非平衡状態のアプローチが、デバイ長λＤＨに割り当てられた特徴長さｌを有するコロイド２７に適用された。代わりに、粒子半径をａとした場合の、ｌ＝２ａ／３を割り当てるとすると、Ruckensteinアプローチにより、ソレット係数についての上記局所平衡状態関係（１）を確認できるであろう。ＳＤＳミセル２７に対する測定は、この非平衡状態アプローチを確認できるようであるが、選択された粒子については、競合パラメータ選択ｌ＝２ａ／３及びｌ＝λＤＨは、類似の値を導き出してしまう。従って、その実験では競合する理論を区別できない。
【０２０１】
ここで、我々は、上記局所平衡関係を使用し、水溶液中のデバイ長よりも大きい粒子のソレット係数を導きだし、その結果を厳密な実験的試験に適用する。２つの寄与が水中の粒子エントロピーＳを支配する（図８ａ）。イオン遮蔽についてのエントロピーと水和についての温度感応性エントロピーである。イオン遮蔽のエントロピーによる寄与は、有効電荷をＱｅｆｆ、粒子表面積をＡとした、ギブス自由エンタルピー２７，２８Ｇｉｏｎｉｃ＝Ｑｅｆｆ２λＤＨ／［２Ａεε０］を温度で微分することにより算出できる。あるいは、このエンタルピーは、イオン遮蔽容量Ｃ内の電場エネルギーＧｉｏｎｉｃ＝Ｑｅｆｆ２／［２Ｃ］とも解釈できる。蛍光を使用したアプローチにより、非常に希釈されたシステムの測定が可能になるのであるから、我々は、粒子−粒子の相互作用を無視することにした。ソレット係数を得るために、その温度微分は、デバイ長λＤＨ（Ｔ）＝√ε（Ｔ）ε０ｋＴ／（２ｅ２ｃｓ）と非誘電率ε（Ｔ）を考慮に入れている。両温度微分から、ファクターβ＝１−（Ｔ／ε）∂ε／∂Ｔが導かれる。電気泳動により独立に確認されたことであるが２９、有効電荷Ｑｅｆｆは、概ね温度に対して不感応性を有する。強く吸収されたイオンは有効電荷の値を支配するのであるから、かかる依存性は期待されないであろう。実験として、我々は、平面を呈する、すなわち粒子半径がλＤＨよりも大きい、コロイドを扱っている。この場合、電荷再正規化は重要ではないので、我々は、分子面積Ａに対する有効面積電荷密度σｅｆｆ＝Ｑｅｆｆ／Ａを導入できる。式（１）に基づく時間微分から、ソレット係数に対するイオン寄与は、ＳＴ（ｉｏｎｉｃ）＝（Ａβσｅｆｆ２λＤＨ）／（４εε０ｋＴ２）である。また、同様の関係が電荷ミセルについて最近導かれたが２３、誘電係数εの温度依存性は考慮に入れていない。次に、水和エントロピーのソレット係数に対する寄与は、粒子面積特定水和エントロピーｓｈｙｄ＝Ｓｈｙｄ／Ａ、つまりＳＴ（ｈｙｄ）＝−Ａｓｈｙｄ（Ｔ）／ｋＴから直接的に推論できる。最後に、粒子の運動エネルギーＧ＝ｋＴを式（１）に代入することにより、ブラウン運動による寄与分が、ＳＴ＝１／Ｔとして得られる。しかしながら、この寄与分は非常に小さく（ＳＴ＝０．００３４／Ｋ）、想定下の分子については無視できる。従って、イオン遮蔽及び水和エントロピーによる寄与が加算され、以下の式（２）が得られる。
【０２０２】
【数２】
0005442445.tif 000005
【０２０３】
ソレット係数ＳＴは、粒子面積Ａとデバイ長λＤＨに線形比例する。我々は、塩濃度、温度及び分子の大きさに対するＳＴを計測することにより、式（２）を検証した。全てのケースにおいて、熱拡散は、自由パラメータを伴うことなく、定量的に予見される。我々は、蛍光単一粒子追跡を利用して、ｐＨ７．６の０．５ｍＭトリス−ＨＣＩに透析された、２５アットモル濃度であって１．１μｍ及び０．５μｍのカルボキシ変性ポリスチレン（ＰＳ）ビーズ（Molecular Probes F-8888）を追跡した。≦０．２μｍの粒子の熱拡散が、粒子のバルク減損を反映する蛍光減少により計測された１３。２０μｍのチャンバーの厚さが、熱的対流を抑えて速度を無視できるようにする１６。実験における設計では、また、熱レンズ効果及び光学的捕獲を排除している１６。デバイ長λＤＨは、ＫＣｌで滴定される（補足資料参照）。
【０２０４】
塩依存性  図８ｂは、異なる大きさを有する各ポリスチレンビーズのλＤＨに対するソレット係数を示している。そのソレット係数は、λＤＨ＝０における小さな切片値に線形比例し、式（２）のλＤＨ−依存性を満たしている。更に直径の小さなビーズに対しては、ソレット係数は、式（２）から予想されるように、粒子表面積Ａに比例する（図８）。式（２）が計測されたソレット係数を定量的に説明しているかをチェックするために、我々は、電気泳動によるビーズの電荷を推論した（補足資料参照）。λＤＨ＝９．６ｎｍにおいて同一のカルボキシ表面変性を有する４０ｎｍの各ビーズを用いて、我々は、自由流動的熱泳動を蛍光により観察し、電気浸透を補正したところ、有効表面電荷濃度がσｅｆｆ＝４５００±２０００ｅ／μｍ２であることを見出した。この値は、使用された塩濃度に対して仮想的に独立している２９。この推測された有効電荷を用いると、式（２）は、様々なビーズの大きさ及び塩濃度に対するソレット係数にうまく適合する（図８ｂ、実線）。
【０２０５】
イオン寄与が０であるところの切片ＳＴ（λＤＨ＝０）は、また、粒子の表面積に比例し、粒子表面ごとの水和エントロピー、ｓｈｙｄ＝−１４００Ｊ／（ｍｏｌＫμｍ２）により記述される。その値は、類似の表面についての文献値と理論的によく一致する３０，３１。例えば、ダンシル−アラニン（Dansyl-Alanine）、すなわちポリスチレンビーズと同様の表面群を有する分子、が計測され、同様の温度で、−０．１２Ｊ／（ｍｏｌＫ）の水和エントロピー３０が得られた。半径ａ＝２として、その表面積に対する線形比例性によれば、値はｓｈｙｄ＝−２５００Ｊ／（ｍｏｌＫμｍ２）となり、我々の結果と定量的に一致する。水和エントロピーは、計測することが困難であると知られている、高い有益情報を有する分子パラメータであり、熱拡散に対する興味深い応用をもたらすものである。
【０２０６】
温度依存性  水における水和エントロピーｓｈｙｄは、減少する温度に対して線形に増加することが知られている３０−３２。λＤＨに対するＳＴのうちのイオン寄与の傾斜は、高精度で、水についての温度感応性はないので（β（Ｔ）／εＴ２）〜一定）、切片のみが、チャンバーの全温度が下がると、減少すると期待される。これは、確かに、１．１μｍの直径を有するビーズの温度依存性から分かることである（図９ａ、Ｔ＝６．．．２９℃）。図７のＤＮＡについて分かるように、水和エントロピーは、低温度において熱拡散を支配し、分子を高温側（ＤＴ＜０）に移動させる。
【０２０７】
１．１μｍのビーズ及びＤＮＡについて計測されるように、水和エントロピーの特性から、固定塩濃度において、温度に対してＳＴが線形に比例することが導かれる（図９ｂ）。我々は、ＳＴ（３０℃）で割ることにより、ＳＴを正規化し、分子表面積に対する補償を行った。温度に対するＳＴの傾きは、ビーズとＤＮＡでは異なる。しかしながら、異なる大きさ（５０塩基対に対して１０００塩基対）のＤＮＡ間では傾きは異ならなかった。式（２）に基づくと、水和エントロピーの温度依存性は、分子の表面の種類のみに依存し、その大きさには依存しないのであるから、このことは予想されることである。我々は、それぞれの温度で独立に各ＤＮＡ種の拡散係数を計測した。実験的誤差の範囲内で、温度変化範囲に渡るＤＮＡの構成変化を仮定する必要性なく、拡散係数Ｄの変化は、水の粘度の変化に一致する。ＤＮＡソレット係数の符号の変化点は、偶然、水の粘度の最大点の近くにあることに注意すべきである。そこでは２つのエントロピー的寄与がバランスしている。例えば、λＤＨ＝２ｎｍでのポリスチレンビーズについては、符号変化は、１５℃で観測される（図９ａ）。温度に対して増加したソレット係数が、以前、水溶液について報告されたが３、明らかに非線形性を有しており、それは我々が残りの粒子−粒子間相互作用に起因するものとしているものである。
【０２０８】
ビーズの大きさ依存性  直径が２０ｎｍから２μｍのカルボキシ変性ポリスチレンビーズについて（Molecular Probes, F-8888, F-8795, F-8823, F-8827）、ソレット係数が計測された。直径０．２μｍ、０．１μｍ、０．０４μｍ及び０．０２μｍのビーズが、１０ｐＭ、１５ｐＭ、２５０ｐＭ及び２ｎＭの濃度にまで希釈され、時間経過に対するそのバルク蛍光の画像が取得され、減損と引き続く逆拡散に基づいてＤＴ及びＤ１３，１６を得た。直径１．９μｍ、１．１μｍ及び０．５μｍのより大きなビーズは、３．３ａＭ、２５ａＭ及び０．２ｐＭの濃度にまで希釈され、単一粒子追跡により計測された６。溶液は、λＤＨ＝９．６ｎｍの１ｎＭトリスｐＨ７．６に緩衝液化された。全てのケースにおいて、粒子間の相互作用は排除できた。局所平衡状態レジームにおいて温度勾配が維持されるように注意が払われた。
【０２０９】
我々は、ソレット係数が、４桁の大きさに渡って、粒子表面積に比例することを発見した（図１０ａ）。このデータは、有効表面電荷密度がσｅｆｆ＝４５００ｅ／μｍ２であって、水和エントロピーを無視できるとした条件のもとで、式（２）をよく表わしている。最も小さい粒子（２０ｎｍ直径）についての５倍も低くなるという予想については、電荷の再正規化ということで説明できる。その半径が、λＤＨより小さいからである。
【０２１０】
球についての拡散係数Ｄは、アインシュタインの関係理論で与えられ、半径に逆比例するＤ∝１／ａ。式（２）をＳＴ＝ＤＴ／Ｄに代入すると、熱拡散係数ＤＴは、粒子半径ａに比例すると予想される。これは、２桁の大きさに渡って実験的に確認された（図１０ｂ）。これらの我々の発見は、大きな熱勾配における非線形熱拡散によりたぶん偏っているサーマル・フィールドフロー・フラクショネイション（ＴｈＦＦＦ）４による曖昧な実験結果に基づく、ＤＴは粒子の大きさに無関係である１７−２０，２７、といういくつかの理論研究とは矛盾するものである。
【０２１１】
ＤＮＡの大きさ依存性  ポリスチレンビーズは、共通の特徴として、ＤＮＡ分子と非常に狭い大きさの分布を共有するのではあるが、ビーズはそれほど複雑なモデルシステムではない。ビーズは、その表面でのみ溶液と相互反応する固い球体である。加えて、電荷は、走査が行われる表面に存在する。従って、フレキシブルであり、均一に電荷を蓄えるＤＮＡの熱拡散が同様に式（２）で表現される、ということの発見は、即座に予想しなかったことであり、大変興味深いことであった（図１０ｃ，ｄ）。
【０２１２】
我々は、１μＭ（５０ｂｐ）と１ｎＭ（４８５０２ｂｐ）の間の低い分子濃度で、１ｍＭトリス緩衝液（λＤＨ＝９．６ｎｍ）内の５０塩基対から４８５０２塩基対を有するＤＮＡの大きさを計測した。５０番目の塩基対ごとにのみ、ＴＯＴＯ−１蛍光染料で着色した。レーザーがオフされた後、拡散係数が逆拡散により計測され、それは単純ではない仕組みでＤＮＡの長さＬに依存していた。そのデータは、流体力学的半径の比例関係ａ∝Ｌ０．７５によく整合していた。この関係は、２つのＤＮＡ長さレジームに対する有効平均を表わしている。約１０００ｂｐよりも長いＤＮＡ分子については、０．６の比例係数が見つかったが３３、より短いＤＮＡは、〜１の指数の割合で増減した（補足資料参照）。
【０２１３】
ＤＮＡの有効電荷が、流体力学的半径ａを有するその球体面でシールド（遮蔽）されると仮定するならば、我々は、ＤＮＡ長の３桁の大きさに渡って計測されたソレット係数を、式（２）で記述できることになる。低い塩濃度（＝９．６ｎｍ）により、そのような球状の遮蔽は、理にかなうものである。ソレット係数の実験的に観察された増減指数が、式（２）に基づいて正しく予見されるように、その長さの平方根に比例するものである（ＳＴ∝Ｑｅｆｆ２／ａ２∝Ｌ２／Ｌ１．５∝Ｌ０．５）、ということのみならず、ソレット係数は、定量的方法で完全に記述でき、すなわち塩基ごとに０．１２ｅの有効電荷であり、これは０．０５ｅ／ｂｐから０．３ｅ／ｂｐまでの範囲という文献値３４によく一致している。
【０２１４】
図１０ｄに示すように、ＤＮＡについての熱拡散係数は、ＤＴ＝ＤＳＴ∝Ｑｅｆｆ２／ａ３∝Ｌ２／Ｌ２．２５∝Ｌ−０．２５に基づき、ＤＮＡ長さに比例して減じるものである。従って、短いＤＮＡは、温度勾配中において、より長いＤＮＡよりも実際に速く移動する。この発見は、非水性装置において実験的に発見された重合体長に対する定数ＤＴに矛盾するものではない９、ということを指摘することは重要である。式（１）により、熱力学的関連パレメータは、溶媒和エネルギーで判定されるソレット係数である。重合体は脱結合により単に定数ＤＴのみを示すようモノマー（単量体）にならなければならない、という議論２０は、もはや、溶媒和エネルギーがＳＴとＤの両者を同等に判定するが、大きさが反比例すると判定するような特別なケースについてのものである。我々の局所エネルギー平衡状態の議論によれば、ＤＴではなくＳＴのみがガラス遷移３５近傍で非水溶重合体についても熱拡散を支配している。ここで、ＳＴは定数であるが、ＤＴ及びＤは増加した摩擦に応じて変化する。しかしながら、溶液中のＤＮＡのシステムについては、長い範囲のシールドが各モノマーを結合させるような場所においては、重合体長に対する定数ＤＴはアプリオリなものと仮定することができる。
【０２１５】
有効電荷  有効電荷Ｑｅｆｆは、コロイド科学、生物学及びバイオテクノロジーにとって非常に関わりのあるパラメータである。これまで、それは、デバイ長（ａ≦３λＤＨ）３６よりも小さな粒子に限定的で、電気泳動からのみ推論できるものであった。残念ではあるが、多くのコロイドはこのレジームから外れている。以前示したように、大きさの同様な限定は、熱拡散にはない。多くの場合、水和エントロピーｓｈｙｄは、１５％以下の寄与率であり（図８）、適当な塩レベルにおいては、無視できるものである。従って、我々は、式（２）の逆関数を求め、球体分子についての有効電荷Ｑｅｆｆを得た。
【０２１６】
【数３】
0005442445.tif 000006
【０２１７】
ポリスチレンビーズ及びＤＮＡについての熱拡散測定から導かれる有効電荷が、大きさ（サイズ）の数桁に渡って、図１１にプロットされている。ビーズの有効電荷は、小さな粒子のみについて電気泳動から推測された、有効表面電荷密度σｅｆｆ＝４５００ｅ／μｍ２を確認するような傾きで、粒子表面積に比例する。線形比例からの平均偏差は、８％未満である（図１１ａ）。式（３）を使用してＤＮＡの熱拡散測定から推測される有効電荷は、ＤＮＡ長に比例し、１塩基対に対して０．１２ｅの有効電荷である。その長さ比例は、４桁の大きさに渡って確認され、平均誤差は１２％であった（図１１ｂ）。従って、広い範囲の粒子サイズについて、少ない誤差で有効電荷を推測するのに、熱拡散が使用できる。熱拡散の測定は、全光学的に、ピコリッターの容積で行うことができるのであるから、熱拡散が使用できることは、生物分子の特徴付けにおいて、より興味深いことである。
【０２１８】
結論  我々は、液体内の熱拡散、すなわち温度勾配に沿った分子ドリフト、を、一般的な微視的理論で記述した。水溶液に応用すると、この理論は、ＤＮＡ及びポリスチレンビーズの熱拡散を、２０％の平均精度で予見する。我々は、その理論の重要なパラメータの依存性、すなわちスクリーニング長λＤＨ及び分子流体力学的面積Ａに対する線形性、有効電荷の二次依存性、並びに温度に対する線形性、を実験的に確証した。熱拡散の測定は、使用される全光学的蛍光技法によりミクロスケールにまで小型化でき、微視的温度差により、分子表面特性に基づいてその分子を扱うことができるようになった（図７）。また、その理論的記述により、大きさ（サイズ）の広い範囲に渡り、分子及び粒子の溶媒和エントロピー及び有効電荷を抽出することができた。
【０２１９】
赤外線温度制御  熱拡散的動きを誘引するために使用される温度勾配は、１４８０ｎｍの波長と２５ｍＷのパワーを有する赤外線レーザー（Ｆｕｒｕｋａｗａ）の水吸収性により生成される。水は、ｋ＝３２０μｍの減衰長で、この波長において、強烈に吸収する。レーザービームは、８ｍｍ焦点距離のレンズでゆっくりと焦点合わせが行われる。典型的には、溶液中の温度は、染料ＢＣＥＣＦ１３の温度依存蛍光信号により計測したところ、２５μｍの１／ｅ２直径を有するビーム中心において、１−２Ｋで上昇した。薄いチャンバーの高さは１０μｍから２０μｍであり、緩やかな焦点合わせにより、光学的捕獲、熱によるレンズ作用、及び熱による対流１３から、起こり得るアーチファクトを除外することができる。温度依存性測定については、対物レンズ系とミクロ液体チップの双方が、熱槽により調節された。画像は、AxioTech Vario 蛍光顕微装置（Zeiss）を介して取得され、ハイパワーＬＥＤ（Luxeon）により照らされ、ＣＣＤカメラSensiCam QE （PCO）で記録された。
【０２２０】
分子  ５０ｂｐ、１００ｂｐ、１０００ｂｐ、４０００ｂｐ、１００００ｂｐ及び４８５０２ｂｐの高い単分散性の蛋白質フリーのＤＮＡ（Fast Ruler, fragments and λ-DNA, Fermentas）が、５０μＭ塩基対濃度にまで希釈された。すなわち、分子濃度は、１μＭ（５０ｂｐ）から１ｎＭ（４８５０２ｂｐ）の間である。ＤＮＡは、ＴＯＴＯ−１蛍光混入染料（Molecular Probes, Oregon）により、１／５０の低い染料／塩基対の比で、蛍光標識化が行われた。直径２μｍ、１μｍ、０．５μｍ、０．２μｍ、０．１μｍ、０．０４μｍ、及び０．０２μｍ（F-8888, F-8823, F-8827, F-8888, F-8795, F-8823, F-8827 Molecular Probes）のカルボキシ変性ポリスチレンビーズが蒸留水内で透析され（Eluta Tube mini, Fermentas）、１ｍＭトリスｐＨ７．６内で希釈され、３．３ａＭ（２μｍ）と２ｎＭ（０．０２μｍ）の間の濃度にされる。
【０２２１】
時間経過における濃度画像化  濃度画像化１３は単一粒子追跡のうちのいずれかの方法が使用されて、低い濃度、つまりＤＮＡについては０．０３ｇ／ｌ、ビーズについては１０−５ｇ／ｌ、で、熱拡散が計測される。より高い濃度においては、我々は、熱拡散係数の意味深い変化を発見した。０．５μｍより短い直径のＤＮＡ及びポリスチレンビーズについて、４０ｘ油浸対物レンズ系を用いて、明視野蛍光により、時間経過に対する濃度が画像化された１３。脱色、不均一照明、及び温度依存蛍光１３に対する補正後に推測された濃度は、有限要素理論に適合していた。そのモデルは、熱拡散的減損及び逆拡散の双方についての全ての詳細情報を取得し、ＤＴ及びＤを独立に計測している（補足資料参照）。測定は、両サイドにＰＤＭＳを有し、高さが１０μｍのミクロ液体チャンバー内で行われる１３。
【０２２２】
単一粒子追跡  ゆっくりな平衡化時間と、定常状態減損が熱的対流により阻害されるというリスクとを考慮して、直径が０．５μｍより長いポリスチレン粒子が、単一粒子追跡により計測された。熱拡散的ドリフトが、２０μｍの厚さのチャンバー内の減損初期段階において４Ｈｚの頻度で３２ｘ気密対物レンズ系により、画像化された。粒子のｚ方向に渡る位置を平均化することにより、熱対流による影響が除かれる。４００トラックの温度勾配に対するドリフト速度が、ｖ＝−ＤＴ∇Ｔに対して線形的に当てはめられて、ＤＴが推測された。粒子の拡散係数が、平方変位に基づいて評価されたが、１０％の範囲でアインシュタイン関係性理論に整合していた。
【０２２３】
本発明は、以上で特に示され、記述された事項によっては、限定されない。むしろ本発明の範囲は、以上で記述された特徴のコンビネーション及びサブコンビネーションと共に、従来技術にないものであって以上の記述を読んだ当業者が思いつくような変形態様や各種態様を含んでいる。
【０２２４】
赤外線加熱  熱拡散的動きを誘引するのに使用される温度勾配は、１４８０ｎｍの波長を有し、３２０ｍＷの最大パワーを有して、とりわけ２５ｍＷで使用されるファイバー結合型赤外線固体レーザー（Furukawa FOL1405-RTV-317）が水に吸収されることにより生成される。水は、ｋ＝３２０μｍの減衰長で、この波長において、強力に吸収する。赤外線光は結合してファイバーから送出され、１ｍｍの１／ｅ２直径を有する平行ビームを形成する。ｘ／ｙ平面上のビーム位置は、ガルバノメーターにより制御される２つの赤外線ミラー（Cambridge Technology 6200-XY Scanner with Driver 67120）により調整可能である。レーザービームは、８ｍｍの焦点距離を有する赤外線補正球面レンズ（Thorlabs, C240TM-C）により焦点合わせが行われ、目標ステージの下から照らされる。とりわけ、加熱焦点においては、２Ｋだけ温度が上昇する。
【０２２５】
温度測定  温度勾配は、１０ｍＭトリス緩衝液内で５０μＭに希釈された染料ＢＣＥＣＦからの温度依存蛍光信号を介して計測される。脱色補正及び温度抽出の詳細は、以前に記述されている１３。ＢＣＥＣＦの全温度依存性である−２．８％／Ｋのうち、−１．３％／Ｋのみが、使用されるトリス緩衝液のｐＨの移行に由来するものである。残りの−１．５％／Ｋは、染料自体の熱拡散の結果であり、以下に記述する時間経過濃度測定方法によりＳＴ＝０．０１５／Ｋと計測された。
【０２２６】
“ＤＮＡ”画像  図７の“ＤＮＡ”分布の測定は、２枚のガラスのスライドの間の６０μｍの厚さのチャンバー内で行われ、１０ｘの対物レンズ系で画像が取得されるようになっており、またレーザー走査によって文字“ＤＮＡ”に沿って２Ｋの加熱が行われる。チャンバーは、蛍光混入染料ＴＯＴＯ−１で着色された、１０００ｂｐのＤＮＡの５０ｎＭ溶液で満たした。減損から集積への切り替えのため、実験は、それぞれ、室温又は３℃に冷却されたチャンバーで行われた。
【０２２７】
蛍光アプローチ  歴史的には、液体中の熱拡散を計測するのに使用される方法は、溶液濃度の変化に応じた屈折率の変化に基づいている２７。本来的には、この信号は、相互作用のない分子の限界に近い低溶液濃度の場合には、小さく、熱レンズ作用又はホログラム干渉のような複雑な検出方法についてもそうであった３８。より小さな容積で測定が行われるものの、その使用される蛍光ミクロ液体アプローチ１３により、ＤＮＡについては、０．０３ｇ／ｌの濃度が可能になり、単一粒子追跡については、１０−５ｇ／ｌまで達するようになった。これは必須である。例えば、ＤＮＡの熱拡散においては、より高い濃度で、意味深い変化を見たからである。
【０２２８】
時間経過に応じた濃度から得る熱拡散  直径が０．５μｍより短いＤＮＡ及びポリスチレンビーズの双方が、明視野蛍光により、時間経過に応じた分子濃度の画像を取得して計測された。更に基本的な定常状態方法というのは、既に以前記述されている１３。ここでは、我々は、それを数値的な理論で洗練し、拡散係数Ｄとソレット係数ＳＴとを独立に推論した。
【０２２９】
５０ｂｐ、１００ｂｐ、１０００ｂｐ、４０００ｂｐ、１００００ｂｐ及び４８５０２ｂｐの高い単分散性の蛋白質フリーのＤＮＡ（Fast Ruler, fragments and λ-DNA, Fermentas）が、長さ従属の測定に使用された。ＤＮＡは、ＤＮＡに結合すると１０００倍蛍光が増加する蛍光混入染料ＴＯＴＯ−１（Molecular Probes, Oregon）により蛍光標識化された。染料／塩基の比は、低く（１／５０）、結合染料からの構造的又は電荷性アーチファクトを避けられるようにしている。蛍光が、４０ｘ油浸対物レンズ系で観察された。各ＤＮＡ含有溶液が、５０μＭ塩基対濃度にまで希釈された。その濃度は、それぞれ、１μＭ（５０ｂｐ）と１ｎＭ（４８５０２ｂｐ）の間の分子濃度に対応する。直径０．２μｍ、０．１μｍ、０．０４μｍ、及び０．０２μｍのポリスチレンビーズ（Molecular Probes, Oregon, F-8888, F-8795, F-8823, F-8827）が、蒸留水で透析され（Fermentas, Eluta Tube mini）、１ｍＭトリスｐＨ７．６内で、それぞれ、１０ｐＭ、１５ｐＭ，２５０ｐＭ及び２ｎＭの濃度に希釈された。ＤＮＡ熱拡散の測定は、両側にＰＤＭＳを有する高さ１０μｍのミクロ液体チップ内で行われた１３。それにより、薄く画定された領域内の小さな容積での測定が可能になった。ポリスチレンビーズは、底部の厚さ１．２５ｍｍポリスチレンスライド（Petri Dish, Roth）と、上部のプラスチックスライド（厚さ１７０μｍ、1cm x 1cm, Ibidi, Munich）とで挟まれ、マニキュア液で密封されている。温度依存測定については、４０ｘ油浸対物レンズ系とミクロ液体チャンバーの双方が、熱槽により下から調整されるようにした。ミクロ液体全体の形状により水が凍る可能性が低くなっているので、０℃以下の温度でも十分対処できることに注意すべきである。
【０２３０】
ＤＮＡの濃度は、蛍光画像から推察できた。その蛍光画像は、AxioTech Vario 蛍光顕微装置（Zeiss）に取り付けられた４０ｘ油浸対物レンズ系（ＮＡ＝１．３）で計測され、ハイパワーＬＥＤ（Luxeon）により照らされ、ＣＣＤカメラSensiCam QE （PCO）で画像化された。時間系列により、不均一な輝度及び脱色に対して補正が行える１３。時間系列依存性光学的脱色ということは、全ての画像に対して個々の脱色因子が決定される、ということを意味している。この補正は、蛋白質熱泳動に対する高精度測定という点で有利である。各単一粒子が蛍光内で可視的であるならば、各粒子位置に渡って平均をとる時間平均が利用された。
【０２３１】
時間経過に伴う半径方向の分布が取得され、熱泳動的減損及び逆拡散の双方の空間‐時間の画像に結び付けられる（図１２ａ，ｃ）。蛍光は、蛍光スペクトルメーターにより−０．５％／Ｋであると独立に判定されるＴＯＴＯ−１染料の温度依存性に対して調整された。とりわけ、溶液の温度は、２５μｍの１／ｅ２直径を有するビーム中心において、１−２Ｋだけ上昇させた。
【０２３２】
ソレット係数ＳＴは、定常状態の分布から得ることができた。温度依存蛍光から得られる半径ｒにおける温度が分かると、濃度ｃ（ｒ）は、式（４）により与えられる定常状態温度分布１３に整合していた。ここで、Ｔ０はチャンバー温度であり、ｃ０はバルク濃度である。
【０２３３】
【数４】
0005442445.tif 000007
【０２３４】
我々は、赤外線レーザービームをオン又はオフさせた後のそれぞれの時間経過に伴う濃度分布の形成と平坦化を解析することにより、Ｄ及びＤＴを独立に得ることができた。理論は、実験から得られる濃度の境界条件を使用した、時間経過に伴う半径座標における有限要素モデル（FEMLab, Comsol）から得られている。熱泳動的減損の時間経過の実験との比較によりＤＴが分かり（図１２ｃ、ｄ）、熱源をオフしてからの時間経過から、拡散係数Ｄが得られる（図１２ａ、ｂ）。ＤＮＡ分子について得られた拡散係数の結果が図１３に示されている。１０００ｂｐより大きいＤＮＡについてのＤのスケーリングは、文献値及び理論的予想３３によく一致している。しかしながら、不屈長（約１５０ｂｐ）のオーダーのＤＮＡ分子については、−０．６のべき乗指数は計測値に正確には整合せず、指数−１による異なったスケーリングが必要である。この作業を通して分析された大きさ範囲におけるＤＮＡ拡散係数は、中間の−０．７５の指数を用いて、うまく表現されている。
【０２３５】
スクリーニング長  ｃｓ＝０ｍＭ、２ｍＭ及び２０ｍＭのＫＣＬを、ｃＴ＝１ｍＭ、ｐＨ７．６のトリス緩衝液に加えることにより、デバイ−ヒューケル長が滴定され、次式で算出された。
【０２３６】
【数５】
0005442445.tif 000008
【０２３７】
分子の有効電荷の変化は、これらの一価塩濃度においては、排除できる。λＤＨ＝１３．６ｎｍの最大値については、０．５ｍＭトリスＨＣｌｐＨ７．６緩衝液のみが使用された。
【０２３８】
単一粒子追跡を利用した熱拡散  大きな蛍光ポリスチレン粒子（２μｍ、１μｍ、０．５μｍ、Molecular probes, Oregon, F-8888, F-8823及びF-8827）については、単一粒子の可視性の増加、ゆっくりした平衡化時間、及び定常状態減損が熱対流により阻害されるリスクにより、異なる方法が使用されなければならなかった。ビーズは、蒸留水で透析され（Fermentas, Eluta Tube mini）１ｍＭトリスｐＨ７．６内で、それぞれ、３．３ａＭ、２５ａＭ及び０．２ｐＭの濃度に希釈された。熱拡散の測定は、厚さ２０μｍのチャンバー内で行われた。１．２５ｍｍの厚さのポリスチレンスライド（Petri Dish, Roth, Karlsruhe）が、チャンバーの底部として選択され、プラスチックスライド（厚さ１７０μｍ、1cm x 1cm, Ibidi, Munich）がカバースリップとして採用された。低い熱伝導性により、チャンバー全体の一定温度が保証されている。チャンバーの壁は、１０Ｗ電力のプラズマクリーナー（Harrick）内で、１０分間、新水性であるように形成されている。その結果、ポリスチレン粒子のプラスチックに対する吸収は、高い塩濃度においても、少ない。プラスチックシートの間に２μｌのビーズを加え、そして高速乾燥でチャンバーを密封することにより、２０μｍの高さの再生可能チャンバーができあがる。
【０２３９】
画像は、AxioTech Vario 蛍光顕微装置（Zeiss）を介して取得され、ハイパワーＬＥＤ（Luxeon）により照らされ、ＣＣＤカメラ SensiCam QE （PCO）で記録された。０．２Ｋ／μｍの最大温度勾配と共に５０μｍの１／ｅ２スポット半径で、視野面の中心が室温の８Ｋ上で加熱され、温度が、別れたチャンバー内で、前述のようにＢＣＥＣＦにより画像化された。図１４ａにおいては、商業的に取得できるＦｅｍｌａｂソフトウェア（Comsol）を使用して実験的な状況で行った有限要素シミュレーションを示している。２０μｍのチャンバーがその中央で８Ｋ加熱される。ＰＳ壁の低い熱伝導性のため、温度分布は、チャンバー高に渡り均一となる（図１４ａ）。薄いチャンバーにより、対流速度は抑えられ、最大でも５ｎｍ／ｓの無視可能な速度となる（図１４ｂ）。粒子の熱泳動的動きは、３２ｘ気密対物レンズ系で画像化され、４Ｈｚで記録される。２０μｍのチャンバー内の全粒子が、注文品のＬａｂＶｉｅｗプログラムで同等に追跡できるであろう。低い方のチャンバー壁の近くの対流による吸引は、チャンバーの上方近くの対流による相対する減損を相殺するのであるから、環状熱対流によるアーテファクトは、かなりの程度、平均化される。とりわけ、４００トラックの速度が、半径に対してプロットされ、熱泳動ドリフトｖ＝−ＤＴ∇Ｔに基づき熱拡散により予想されるドリフト速度に当てはめられ、それにより熱泳動的移動性ＤＴが見いだせた。それらのトラックの熱的揺動が、それらの二乗変位に基づいて評価され、それにより粒子の拡散係数Ｄが得られた。得られた値は、アインシュタインの関係式Ｄ＝ｋＴ／（６πηａ）に１０％以内で整合するものであった。最悪でもチャンバーの厚さは計測される粒子の直径の２０倍よりも大きいのであるから、上記結果は期待できることである。
【０２４０】
電気泳動  ４０ｎｍの直径のビーズについての有効表面電荷濃度が、厚さ４００μｍで長さ５ｃｍのチャンバー（Ibidi, Germany）内での電気泳動ドリフトにより計測される。５Ｖでのチャンバーの高さ全体に渡る速度分布が、２μｍのビーズの単一粒子追跡により得られた。８０μｍの高さのところで、きつく密封されたチャンバー内の電気浸透的流れはゼロである３９。予想されるように、この面内の粒子の速度は、１００ｎｍより大きい粒子については、飽和し、有効電荷とは無関係となる３６。高開口の油浸対物レンズ系が使用され、同じ条件でのチャンバー表面での４０ｎｍ粒子の速度が分析された。事前に計測されたチャンバー表面とゼロ電気浸透的流れの面との間の一定速度差が、真の電気泳動速度を算出するために使用されてきた。
【０２４１】
実施例１でこれまでに参照される追加的参考文献
3. S.J. Jeon, M.E. Schimpf and A. Nyborg, Anal. Chem. 69, 3442-3450(1997)
4. P.M. Shiundu, G. Liu, and J.C. Giddings, Anal. Chem. 67, 2705-2713(1995)6
7. B.-J. de Gans, r. Kita, B. Muller and S. Wiegand, J. Chem. Phys. 118, 8073(2003)
8. J. Rauch and W. Kohler, Phys. Rev. Lett. 88, 185901(2002)
9. S. Wiegand and W. Kohler, in Thermal Nonequilibrium Phenomena in Fluid Mixtures, Springer, Berlin, 189(2002)
13. D. Braun and A. Libchaber, Physical Review Letters 89, 188103(2002)
14. S.R. de Groot, P. Mazur, Non Equilibrium Thermodymamics (North-Holland, Amsterdam, 1969)
16. A.H. Jr. Emery and H.G. Drickhammer, J. Chem. Phys. 23, 2252(1955)
17. J.S. Ham, J. Applied Physics, 31, 1853(1960)
18. K.I. Morozov, J. Experim. And Theor. Phys. 88, 944(1999)
19. M.E. Schimpf and S.N.Semenov, J. Phys. Chem. B 104, 9935(2000)
20. A. Voit, A. Krekhov, W. Enge, L. Kramer, and W. Kohler, Phys. Rev. Lett. 92, 214501(2005)
22. S. Fayolle, T. Bickel, S. Le Boiteux and A. Wurger, Phys. Rev. Lett. 95, 208301(2005)
24. P.N. Snowdon, J.C.R. Turner, Trans. Faraday Soc. 56, 1409(1960)
25. E. Ruckenstein, J. Colloid Interface Sci. 83, 77(1981)
27. J. Israelachvili, Intermolecular & Surface Forces, 2nd edition, Academic Press, 1992
28. W. Lin, P. Galletto and M. Borkovec, Langmuir 20, 7465-7473(2004)
29. D. Haidacher, A. Vailaya and C. Horvath, Proc. Natl. Acad. Sci. 93, 2290-2295(1996)
30. N.T. Southall, K.A. Dill and A.D.J. Haymet, J. Phys. Chem B 106, 521-533(2002)
31. B. Kronberg, M. Costas and R. Silveston, Pure & Applied Chemistry 67, 897-902(1995)
【実施例２】
【０２４２】
実施例２：  流体力学的半径及び蛋白質間の相互作用の判定
本発明の熱光学的特徴付けの方法によれば、蛋白質の流体力学的半径を定量化でき、互いに共有結合しない生物分子の複合体の更なる重要性を判定できる。熱泳動は、ナノメートル未満から数ミクロンまでの分子の流体力学的半径を計測するために、比較的頑健で正確な方法を提供する。他の熱光学的特徴付け方法と比較して、この方法の精度は、測定の形状大きさ（例えば、液体層の高さ）について過敏ではない。分子の相互作用についてのものだからである。
【０２４３】
データ獲得：  典型的な測定が以下のように説明できる。
【０２４４】
ステップ１：
蛍光標識化された分子の溶液が、ミクロ液体測定チャンバー（例えば、細管、ミクロ液体チップ）に導入される。蛍光が励起され、４０Ｈｚから０．２Ｈｚまでのフレームレートで（すなわち、高速拡散分子については、高フレームレートが選択される）、５秒以下に対応する空間解像度で、ＣＣＤ装置に記録される。これらの画像は、１００％濃度における蛍光レベルについての必要な情報を提供する。そして、蛍光励起がオフされる。
【０２４５】
ステップ２：
赤外線レーザーがオンされる。即座に形成された局所空間温度分布により、分析すべき特定分子に依存して、低温側又は高温側への分子ドリフトが生ずる。レーザーは、温度勾配が０．０と５Ｋ／μｍの間になるように、その焦点合わせが行われる。温度勾配の基準調整は一旦行われれば、実験が行われるごとに繰り返す必要はない。最大温度上昇は、分子にダメージを与えたり、又はそれらの相互作用を崩壊させると知られている温度以下とする。溶液中の分子の熱泳動的特性に応じて（すなわち、分子が温度勾配中を速く移動するか、遅く移動するかに応じて）、赤外線レーザーは、５秒から１００秒間、溶液を加熱する。この時間の後、赤外線レーザーはオフされる。
【０２４６】
ステップ３：
空間温度分布が消滅した後（典型的には２−５０ｍｓ）、蛍光励起がオンされ、そして蛍光が、蛍光画像化の第一ステップで使用されるフレームレートと同じレートで記録される。このとき、分子の再分布が、５秒から５０秒間画像化される。正確な時間は、分子が拡散する速度に依存する（すなわち、熱泳動で形成された濃度勾配の９０％が均一化するのにかかる時間）。
【０２４７】
データ処理−光学的脱色：  蛍光画像は、光学的脱色補正がなされなければならない。蛍光画像が取得されている間は、溶液中には空間温度分布がないのであるから、脱色補正は高精度で行うことができる（すなわち、光学的脱色のレートは温度に依存するから、高精度が可能である）。
【０２４８】
それゆえ、測定チャンバーの端（すなわち、加熱中心からできる限り離れたスポット）は、ステップ３において熱泳動が無視された場所（当該分野における当業者に対しては、レーザー加熱の間の温度勾配が０．００１Ｋ／μｍより低い場所と言える）であるが、その場所での蛍光が、評価されて、ステップ３で取得された画像列に対する光学的脱色が決定される。光学的脱色が行われれば、蛍光が画像ごとに減ぜられる。各画像に対する個々の因子は、全ての画像を脱色補正するために使用される。別の可能性は、ステップ１で取得された画像の全ての単一粒子についての脱色処理を算出することである。画素ごとの脱色レートは、ステップ３の画像の全ての画素に対して光学的脱色補正をするために使用される。
【０２４９】
データ処理−不均一輝度補正及び１００％濃度への正規化：  ステップ４で取得された全ての画像は、ステップ２で取得された単一又は全ての画像で除算され、そして１００が掛けられる。このように、不均一輝度に対する補正が行われ、蛍光は、１００％濃度に正規化される。
【０２５０】
データ処理−流体力学的半径の判定：  ステップ４の画像列の第一画像から、濃度分布が抽出される。ソフトウェアツールが、濃度勾配の実験的計測緩和度を示している拡散係数（又は混合ケースの場合の多元拡散係数）を評価する。ストークス−アインシュタインの関係性を利用して、その拡散係数から流体力学的半径を導く。
【０２５１】
特に、上述の実験は、ＧＦＰのサンプルについて、以下のように行われる。
【０２５２】
緑色蛍光蛋白質（ＧＦＰ）の２つのサンプルが、本発明の装置内で計測される。ＧＦＰ（５μｍ、１ｘＰＢＳ緩衝液）の２μｌが、対物スライド上に、ピペットで落とされる。サンプルは、その上にカバースリップ（１２ｍｍほどの直径）を置くことにより、挟み込まれる。液体はガラス表面間を均一に広がり、チャンバーは、マニキュア液を使用して密封される。これにより、液体が急速に蒸発することが防げる。蒸発が起こると、チャンバー内で次第に液体の比較的強い流れが生じてしまうようになる。このサンプルは、図１ａに示す装置上に置かれる。測定ステップ及びデータ処理ステップが、上述のように行われる。同様の実験が、５μＭのＧＦＰと、特にＧＦＰに結合する、１０μｍのＧＦＰ結合抗体断片とを含有する第二のサンプルについて行われる。どちらの場合においても、第一に、レーザー加熱なく、蛍光が記録される。そして、蛍光励起がオフされ、ＩＲレーザー照射がオンされる（蛋白質の変性とそれに対するダメージを防止するため、最大温度は３５℃未満に保たれる（すなわち、周囲の温度（約２０℃）より約１５℃上））。数秒の加熱の後、レーザーはオフされ、同時に蛍光励起がオンされる。空間蛍光分布（すなわち、濃度分布）の均一状態への緩和が、数秒間記録される。図３１から見て分かる通り、相互作用を及ぼす２つの種（すなわち、ＧＦＰ及び抗体片）が含まれているサンプルにおいては、蛍光分布が緩和するのにより時間が必要となっている。これは、複合度がより増すと、拡散がよりゆっくりとなる、ということにより説明できる。この蛍光分布の時間評価は、ソフトウェアツール（自社製ソフトウェア、Labview, National Instruments）により分析され、拡散係数が判定される。ストークス−アインシュタインの関係性を利用して、その拡散係数から流体力学的半径が得られる。自由ＧＦＰの場合、これは５ｎｍであり、複合体の方では１０ｎｍの半径である。
【実施例３】
【０２５３】
実施例３：  生物分子間の相互作用の検出と核酸の大きさによる識別
本発明の熱光学的特徴付けは、高速な全光学的生物分子分析のための手段を提供する。生物分子の相互作用の検出及び定量化のための現在の方法は大変時間がかかり、すなわち分析のために必要な時間は、３０分ぐらいから数時間である。本発明は、１秒から５０秒の範囲内で、生物分子間相互作用を検出し、定量化できる。相互作用という語句は、生物分子（例えば、蛋白質、ＤＮＡ、ＲＮＡ、ヒアルロン酸等）間の相互作用のみならず、変性ナノ粒子／マイクロビーズと生物分子との間の相互作用も含んでいる。相互作用を検出し、定量化する典型的な実験を以下に記述する。
【０２５４】
ステップ１ａ、バックグラウンド測定：
蛍光標識化サンプル分子／粒子を含まないサンプル緩衝液が、ミクロ液体チャンバーに満たされ、励起光源がオンされた状態で、蛍光が計測される。
【０２５５】
ステップ１ｂ、レーザー加熱前の蛍光レベルの判定
任意の濃度の蛍光標識化サンプル（例えば、生物分子、ナノ粒子、マイクロビーズであるが、それらは全て、他の生物分子に対して特定の親和力を有する）の水溶液が、ミクロ液体チャンバー（細管）、好ましくはその高さが保証されて規定されているチャンバー、内に満たされる。蛍光が励起され、２５ミリ秒から０．５秒までの露光時間で、ＣＣＤ装置又は光電子増倍管に、１０秒に満たない時間、空間解像をもってして（ＣＣＤカメラ）、又はそれなくして（光電子増倍管、Avalanche Photodiode）記録される。その後、蛍光励起がオフされる。
【０２５６】
ステップ２、赤外線レーザー加熱の開始
次に、赤外線加熱レーザーがオンされ、溶液内に数ミリ秒で、空間温度分布が形成される。温度勾配の基準調整は一旦行われれば、実験が行われるごとに繰り返す必要はない。特に、赤外線加熱と蛍光像取得が片側から同じ光学素子を介して行われるような装置は、光学的及び赤外線の焦点の安定性という点で有利である。
【０２５７】
実験においては、光学的脱色による蛍光の５％未満の減少が有利となる。
【０２５８】
最大温度上昇は、溶液中の分子にダメージを引き起こすか、分子間相互作用を阻害すると知られているような温度未満である（例えば、周囲温度に対して１から５℃上である）。
【０２５９】
溶液内の分子の熱泳動特性に依存して（すなわち、温度勾配内において速く移動するか、又は遅く移動するかに応じて）、赤外線レーザーにより溶液は、５秒から１００秒まで加熱される。
【０２６０】
ステップ３  空間蛍光（濃度）分布の記録：
上記時間後、蛍光励起がオンされ、ステップ１ｂで記述したと同じフレームレート及び長さで、画像が記録される。ステップ３は、熱光学的特性の評価に必要な最後の獲得ステップである。
【０２６１】
相互作用の検出と定量化のため、これまでの記述された手順の後に更なる計測が必要である。サンプル緩衝液についてのステップ１ａが繰り返され、ステップ１ｂにおいて、蛍光標識化サンプルの水溶液が、相互作用が検出され定量化されるべき生物分子の一定量と混合される。相互作用の検出については、蛍光標識化サンプルを十分な量の結合相手と混合し、それによりある実質量の蛍光標識化分子が、結合相手と共に複合体内にあることになる。相互作用の強さが、解離又は結合定数（Ｋａ、Ｋｄ）を用いて定量化されるべきであるならば、結合濃度を変化させながら（例えば、蛍光標識化結合相手の濃度の０．１倍から１０倍）、前述の手順が行われる。このことは結合相手の滴定も行われるべきことを意味している。
【０２６２】
生データの処理：  線形脱色補正においては、ステップ３の終了に引き続く全分子の逆拡散を待つ必要がある。これにより分析に費やされる時間が劇的に増加する。正確で速い計測のためには、画像ごとに脱色強度を決定し、個々の脱色ファクターですべての像を補正することが有利である。正確な脱色補正のためには、加熱スポットからの距離に対する温度勾配が低い（例えば０．００１Ｋ／μｍ）ことが有利である。ステップ１ｂで得られた画像は、全ての画像について不均一輝度を補正するために使用される。空間的な解像度を伴わずに蛍光度の記録が行われる場合には（例えば、アバランシェフォトダイオード又は光電子増倍管）、制御的実験において、レーザー加熱を伴わずにある染料の脱色特性を一旦決定することにより、光学的脱色は、最適に補正される。
【０２６３】
データ評価：  相互作用の定性的検出：  画像系列から、基準実験（すなわち、結合相手が存在しない蛍光標識化分子／粒子）及び第二の実験（すなわち、結合相手が存在）の空間蛍光分布が抽出される。蛍光度が加熱スポットからの距離に対してプロットされる。平均化は、同一温度及び同一距離を有する各画素に対してのみ可能である。空間的濃度分布は、それぞれの染料の温度依存性に対して蛍光強度の補正を行うことにより得られる。蛍光染料の温度依存性と空間温度分布ということが分かっていれば、温度上昇による蛍光度減少効果を補正することができる。相互作用の定性的検出のみならずそれらの定量化のためにも、温度依存性の補正は必要なく、空間蛍光分布のみで十分である。これにより、温度依存性を考慮せずに、市場のいかなる蛍光染料も使用できる。
【０２６４】
蛍光分布の値は、温度が最大温度の例えば１０％未満のところ（例えば７０μｍ）の位置まで、積算される。その積算値は比較され、その変化は、使用される濃度で、物質間に親和力があるか否かを正確に示している。相互作用は熱光学的特性（例えば、熱泳動的移動性、表面の大きさ、及び表面上の化学的基）に変化を与えるからである。多くの場合、相互作用は、より高温で、より高い蛍光度（濃度）を引き起こす。
【０２６５】
細管の全断面が加熱される場合には（すなわち、例えば、楕円形状を有して細管の断面を均一に熱するようなＩＲレーザービームを発する円筒レンズを使用する場合）、中心加熱スポットからより多くの画素の強度が平均化される。加熱ラインへ同距離にある全ての画素は同一温度を有するからである。これは高精度測定のためには有利なことである。蛍光が空間的解像なく記録される場合には、加熱スポット／ラインの中心において蛍光度変化が計測される。しかし、既述のように全断面を加熱することも有利となる。一般的に、ステップ１ｂ及び３において、２以上のフレームが記録される場合には、複数フレームの積算が可能となる。
【０２６６】
親和力の定量化のため、非蛍光結合相手の各種濃度についての全ての実験で同一手順が行われる。基準実験（すなわち、結合相手なし）についての積算結果が、結合相手の異なる各濃度について得られた積算値から差し引かれる。この評価から、相互作用を及ぼす複合体の量が任意の単位で得られる。これらの値を結合が終了したときの値で割れば、ある相手濃度における複合体の相対量が得られる。これらのデータ組から、自由な非蛍光結合相手の濃度も判定でき、相互作用の強さが結合又は解離定数をもってして定量化できる（図２５参照）。
【０２６７】
実施例３ａ：  蛋白質の相互作用
図２５は、分子間の相互作用の定量化を示している。１ｘＰＢＳ緩衝液内の１００ｎＭの蛍光標識化抗体（anti-Interleukin 4, Sigma-Aldrich）が、いろいろな量のインターロイキン４の１ｘＰＢＳ緩衝液（0-300 nM IL4 Sigma-Aldrich）について滴定される。（左）概ね２００ｎｌのサンプル混合物が、４０ｎｍの内径を有する細管に注ぎ込まれる（World Precision Instruments）。細管は、図２７に示すように装置上に載置される。細管の両側のバルブを閉じることにより、液体のドリフトが防止される。測定は、図２０に示した装置で行われる。定常状態の空間蛍光分布が、以前説明したプロトコルを使用して計測される。５ｎＭ、８０ｎＭ及び１５０ｎＭについての３つの結果が例示されている。各測定の後、細管は、概ね５μｌの１ｘＰＢＳ緩衝液で満たされる。ＩＬ４の抗体に対する結合により、信号が、蛍光の減少から蛍光の増加に、ダイナミックに変化している。８０μｍ（加熱中心からの距離、この例で上で記述された手順参照）までの蛍光分布の積算により、溶液中の複合体の数を判定することができる。（右）自由インターロイキン４の濃度は、形成された複合体の濃度に対してプロットすることにより算出できる。これらのデータからＫＤを決定できる。
【０２６８】
実施例３ｂ：  ＤＮＡの大きさによる識別とＤＮＡ鎖の相互作用
この実施例３による修正プロトコルを使用して得られた、相互作用の定性的検出結果が、図５に示される。ここで、２０塩基対ＤＮＡの濃度分布が、（２０℃の周囲温度で）、１０℃の最大温度上昇において、５０塩基対ＤＮＡと比較された。第二の実験では、２０塩基一本鎖ＤＮＡが、２０塩基対二本鎖ＤＮＡと比較される。４つの全ての実験は、１ｘＳＳＣ緩衝液内で以下のように行われた。２μｌのサンプルが、対物スライド（Roth, 厚さ１ｍｍ）上に、ピペットで落とされ、１２ｍｍの直径を有するカバースリップとの間で挟まれる。液体は２枚のガラス表面間を均一に広がり、それにより約２０μｍの高さを有する水の薄いシートが生じる。液体シートは、マニキュア液を使用して密封される。これにより、サンプルが急速に蒸発することが防げる。ミクロ液体チャンバーは、熱光学装置（例えば図１ａ）の対物ステージ上に置かれ、４０ｘ油浸対物レンズ系（NA 1.3, Zeiss）を介して画像取得される。レーザー焦点が位置決めされて概ね視野の中心にくるようにされ、また約２０μｍの半幅を有するようにされる。ＣＣＤカメラの単一画素のみが蛍光の検出に使用される場合には、その画素は加熱スポットの中心の蛍光を計測する。蛍光は、レーザー加熱なく約１秒記録され、それからＩＲレーザーがオンされ、同時に蛍光が記録し続けられる。２０秒のレーザー加熱の後、測定は終了する。図５から分かるように、一本鎖ＤＮＡが二本鎖ＤＮＡと区別でき、異なる長さのＤＮＡが、数秒の時間内で識別できることになる。濃度の強い変化が観察されるこの実験では、脱色補正は行われない。
【実施例４】
【０２６９】
実施例４  ：ＰＥＧ分子のナノ粒子に対する結合の検出
以前説明した通り、以前記述した手順を用いて、分子の、より大きな無機粒子又はナノクリスタルに対する結合を検出することもできる。無機ＣｄＳｅ粒子（約１２ｎｍの核直径）が、異なる分子量のいろいろな数（１から３まで）のポリエチレングリコール（ＰＥＧ）で変性化された。２μｌのサンプルが、対物スライド（Roth, 厚さ１ｍｍ）上に、ピペットで落とされ、１２ｍｍの直径を有するカバースリップとの間で挟まれる。液体は２枚のガラス表面間を均一に広がり、それにより約２０μｍの高さを有する水の薄いシートが生じる。液体シートは、マニキュア液を使用して密封される。これにより、サンプルが急速に蒸発することが防げる。ミクロ液体チャンバーは、熱光学装置（例えば図１ａ）の対物ステージ上に置かれ、４０ｘ油浸対物レンズ系（NA 1.3, Zeiss）を介して画像取得される。レーザー焦点が位置決めされて概ね視野の中心にくるようにされ、また約１００μｍの半幅を有するようにされる。最大温度上昇は、周囲の温度より５℃上と判定された。空間蛍光分布が、生物分子の相互作用に検出のために、以前記述したように記録される。また、生のデータが以前記述したように処理される。ナノ粒子に結合したＰＥＧ分子の数又は大きさを計測するためには、得られた空間蛍光分布を以前記述したプロトコルと比較するだけで十分である。しかしながら、蛍光の温度依存性減少を補正することにより、ソレット係数を用いた定量化が可能となる。図２６は、ソレット係数が、ナノ粒子に結合したＰＥＧ分子の数に応じて線形的に増加していることを示している。その増加の傾斜は、ＰＥＧの分子量に依存する。図２６は、蛋白質の大きさの単一分子の結合が検出可能であることを示している。
【実施例５】
【０２７０】
実施例５：  蛋白質の熱泳動
分子の構成、構造及び表面がどのように前記分子の熱光学的特徴に影響を与えるか、またこれらの特徴がどのように計測され、検出され、見出されたかの例が以下に示される。
【０２７１】
蛍光標識化ＢＳＡ（牛血清アルブミン、Fermentas）のサンプルが、ミクロ液体チャンバー（例えば細管）に移される。全サンプル体積の温度が、溶液に対して熱的に接触したペルチエ素子により調整される（ミクロ液体チャンバーは、図２７に示す装置に載置されている）。ペルチエ素子は、溶液の“周囲の温度”を調整するために使用される。それは、空間温度分布は創り出さない。いろいろの周囲温度（すなわち蛋白質構成）での熱光学的特性（例えば、表面特性、構成）が計測されるべきであるから、温度の調整というのは重要である。熱光学的特性は、生物分子の相互作用について以前記述されたプロトコルに従って、計測される（ステップ１からステップ３、分子間の特性のみが計測されるのであるから、結合相手は加えない）。また、生データの処理の後、分子の相互作用の検出のための、既述の手続きが行われる。熱光学的特性は、定常状態における濃度分布を判定することにより評価できる。熱光学的特性は、図２８に示すように、ソレット係数ＳＴとしてプロットされる。ソレット係数は、指数関数形式（ｃ＝ｃ０ｅ−ＳＴ（Ｔ−Ｔ０））の濃度分布を温度分布に関係付けることにより得られる。ソレット係数は、蛋白質のアミノ酸と水分子の間の相互作用の変化に対して敏感である。低い温度においては、分子は、負のソレット係数に対応する、上昇温度の領域に集積される。高い温度においては、分子の集積は変化する（すなわち、ソレット係数は増加する）。これは、分子の構成における変化（例えば、疎水性の基又はループの再配置）により容易に説明できる。図２８から分かるように、熱泳動の符号は、低温側の負の値から高温側の正の値（すなわち減損）に変化する。正のソレット係数への突然のジャンプは、熱的変性が生じる温度（すなわち５０℃）と非常によく整合する。体温の範囲（すなわち３０℃−４０℃）では、熱光学的信号は、それほど変化しない。この予期せぬ振る舞いについては、蛋白質は、この温度範囲で機能するように進化的に設計されているからである、と説明できる。自然界においては、強固な構造−機能の関係があることから、構造は、この温度範囲で保護される。図２８に示された値は、蛍光染料の温度依存性について補正される。
【０２７２】
システム内の局所温度増加が、熱泳動による濃度の変化では純粋には引き起こされない蛍光量の変化を引き起こす。負から正の値へ遷移する温度というのは、絶対蛋白質安定性の測定には重要であるので、蛍光の温度依存性についての補正は有意義なことである。安定性の違いが検出されるべき応用においては（例えば、蛋白質に結合する小さな分子）、蛍光の温度依存性についての補正は必要ない。蛋白質の構造／構成が計測されるという議論は、図２８ｂで支持されており、そこでは、実験は高温度で始められている。熱的変性温度より低い温度においても、ソレット係数は正である。このことは、測定速度、すなわち５０秒よりも速い速度、と比較して遅いリフォールディング時間に基づくものである。ある時間の後、図２８ａに示す熱光学的ＳＴ値は、図２８ｂに示す測定で再び得られる。制御の１つとして、システムの温度が再び増加され、負のＳＴ値が約４０℃の温度で期待通りに得られる。
【実施例６】
【０２７３】
実施例６：  蛋白質の変性のような構成的変化の検出
ａ）蛋白質の変性形が、蛍光染料の温度依存性に対するいかなる補正もせずに、天然形のものと識別される、という例が、図１５に示される。蛍光標識化牛血清アルブミンのアリクウォット（既知少量、分取）が、１０分間、９０℃まで加熱される。この温度は、変性の温度より十分上であり、蛋白質は再フォールドできない。また、天然形アリクウォット（すなわち９０℃まで加熱されない）の熱光学的特徴が、計測される。天然のサンプルで始めて、概ね２００ｎｌのサンプルが、４０ｎｍの内径を有する細管に注ぎ込まれる（World Precision Instruments）。細管は、図２７に示すように装置上に載置される。細管の両側のバルブを閉じることにより、液体のドリフトが防止される。測定は、図２０に示した装置で行われる。定常状態の空間蛍光分布が、以前説明したプロトコルを使用して計測される。各測定の後、細管は、概ね５μｌの１ｘＰＢＳ緩衝液で満たされる。実験は、生物分子の相互作用（ステップ１−ステップ４）についての記述のように行われる。実験は、異なる赤外線レーザーパワー（すなわち、周囲温度よりも５℃上又は１０℃上の最大温度が採用される）で２回行われる。その後、変性蛋白質を含んだサンプルが計測される。再び、異なるレーザーパワーの３つの実験が使用される。図２９において、熱源（すなわちレーザー焦点）への距離の関数が、２つの異なるレーザーパワー（すなわち、５℃及び１０での最大温度）で、天然及び変性の双方の形について、示されるように、蛍光がプロットされる。どちらの場合も、蛍光の変化に対して２つの寄与がある。第一には、（天然形又は変性形のそれぞれについて）濃度の増加又は減少があり、第二に、蛍光染料の温度依存性による蛍光の減少がある。定性的な比較においては（すなわち、天然形と変性形を識別する）、染料の温度依存性のための補正は必要ない。図２９に示された全てのケースにおいては、蛍光は減少している。しかし、予想されることであるが、天然蛋白質についての蛍光の減少は、変性形について観測される強い減少ほどではない。これは２０℃の周囲温度における天然蛋白質の負のソレット係数により容易に説明でき（図２８も参照）、当該ソレット係数は、高温側温度での分子の集積を引き起こす。これにより、蛍光の温度依存性により生じた、蛍光の減少が阻害される。より高いレーザーパワー（すなわち、１０℃の最大温度上昇）のとき、天然形と変性形の違いが、より顕著になる。そのとき、それぞれの形についての、熱泳動的集積及び熱泳動的減損がより強くなるならである。また、より少ない構成的変化が、熱泳動の異なる長さに基づいて検出できる。熱泳動的動きの方向が異なることは有利なことであるが必要なことではない。
【０２７４】
ｂ）蛍光標識化牛血清アルブミン（ＢＳＡ）のサンプルは、２つの部分に分けられている。その一方は周囲の温度に晒されるのみであり、他方の半分は、数分間、１００℃まで加熱される（すなわち、不可逆的に変性化される）。両サンプル（天然及び変性）の熱光学的特性が、赤外線レーザーの８００ｍＡのパワー（すなわち、２０℃の最大温度上昇）において、計測される。図３０から分かるように、変性蛋白質の蛍光は、天然蛋白質の蛍光よりも低い。これは以下のように説明される。両サンプルの蛍光染料は、温度が上昇すると、その蛍光量は同じように減少する（すなわち、蛍光の温度感応性）。しかし、変性蛋白質は、正の熱泳動的移動性（すなわち冷たい側へ移動する）を示す一方で、天然蛋白質は、負の熱泳動的移動性（すなわち温かい側へ移動する）を示す。各上昇した温度における積算が、蛍光の減少は、天然蛋白質については、より少なくなっている理由を示している。すなわち、他方、変性蛋白質は、温度依存性に加えて、温度上昇の領域から減損していくからである。興味深いことに、蛋白質の変性温度（すなわち５０℃）に近づけることにより、天然蛋白質と変性蛋白質の振幅は互いに近づいていき、最終的には同じとなる。このことは、蛍光の変化の振幅を計測し、基準サンプルと比較することにより、蛋白質の融解温度が検出でき、蛋白質の天然形と変性形の区別ができる、ということを意味している。また、その比較により、蛋白質の他の生物分子又は小さな分子（例えば、医薬品候補）に対する相互作用による融解温度のシフトが検出できる。
【実施例７】
【０２７５】
実施例７：  光学的熱性捕獲／熱光学的捕獲
次に、ケイ酸粒子が、本発明の方法で熱光学的に捕獲されるべき粒子／ビーズの例として採用される。記述された方法は、生物分子又は脂質ベシクル（更なる実施例で示される）のような他の分子の熱光学的捕獲にも採用可能である、ということを理解すべきである。
【０２７６】
ケイ酸粒子（１μｍの直径、無地、Kisker Biotech）が、蒸留水内で１／１００に希釈される。２μｌが、対物スライド（Roth, 厚さ１ｍｍ）上に、ピペットで落とされ、１２ｍｍの直径を有するカバースリップとの間で挟まれる。以下においては、ビーズという語句は、粒子と同意語として使用される。ビーズを含む水液体は２枚のガラス表面間を均一に広がり、それにより約２０μｍの高さを有する水の薄いシートが生じる。液体シートは、マニキュア液を使用して密封される。これにより、サンプルが急速に蒸発することが防げる。ミクロ液体チャンバーは、熱光学装置（例えば、添付の図１ａに示される）の対物ステージ上に置かれ、４０ｘ油浸対物レンズ系（NA 1.3, Zeiss）を介して画像取得される。レーザー焦点が位置決めされて概ね視野の中心にくるようにされ、また約１００μｍの半幅を有するようにされる。その後、ＩＲレーザーがオンされ、ＩＲレーザー焦点の中心の空間温度分布の最大値点において、周囲温度（２０℃）より１０℃上まで、溶液が加熱される。図３３に示す画像系列は、粒子の集積／捕獲の過程を例示している。最初（図３３の第一画像、ページの上部）、レーザー加熱なく、ビーズは概ね均等に分布する。黒の円は、レーザー焦点の位置を示している。引き続く画像は、加熱レーザーがオンされた後の３秒間における粒子の分布の展開を示している。粒子は、レーザー焦点における上昇温度の領域に向けての動きを示しており、それは、負のソレット係数の場合又は負の熱泳動の場合と言うこともできる。驚くことに、ケイ酸粒子は、室温において、負の熱泳動を示す。粒子は、レーザー焦点の温度分布の中心において捕獲される。粒子は、空間温度分布により良好に創り出されたポテンシャルの影響を受ける。最高の温度の領域へ向けた動きは、溶媒和エネルギーを最小にしようとする粒子の蛍光により説明できる。粒子の位置は、正確に加熱スポットの中心であるわけではない。熱的揺動によりその位置から押し出されるからである。添付の図３４は、ステージ（すなわちサンプル）が固定のレーザー焦点に対して数秒／１秒の速度で移動する場合でさえも、ビーズが最も温度が高い領域内で捕獲されることを示している。熱光学的捕獲を使用することにより、粒子を任意に移動させることができ、集めることができる。抗体変性ビーズを加熱スポットに閉じ込めた後、溶液内の１つの抗原が２つ以上のビーズに結合することによる粒子間相互作用が検出可能となる。
【０２７７】
本発明による熱光学的特徴付けの他のアプローチが図３２に示される。ケイ酸粒子（１μｍの直径、無地、Kisker Biotech）が、蒸留水内で１／１０００に希釈される。希釈ファクターは経験的なものである。その希釈度は、概ね４００μｍ×４００μｍの範囲で、１つの粒子のみが観測される程度のものである。２μｌが、対物スライド（Roth, 厚さ１ｍｍ）上に、ピペットで落とされ、１２ｍｍの直径を有するカバースリップとの間で挟まれる。ビーズを含む水液体は２枚のガラス表面間を均一に広がり、それにより約２０μｍの高さを有する水の薄いシートが生じる。液体シートは、マニキュア液を使用して密封される。これにより、サンプルが急速に蒸発することが防げる。ミクロ液体チャンバーは、熱光学装置（例えば図１ａ）の対物ステージ上に置かれる。レーザー焦点が位置決めされて概ね視野の中心にくるようにされ、また約１００μｍの半幅を有するようにされる。その後、ＩＲレーザーがオンされ、ＩＲレーザー焦点の中心の空間温度分布の最大値点において、周囲温度（２０℃）より１０℃上まで、溶液が加熱される。高い希釈度により、単一粒子が、空間温度分布により良好に創り出されたポテンシャル内で捕獲される（図３２ａ参照）。ケイ酸粒子は、負の熱泳動を示すので、油井は、高温側で最も深くなる（すなわち、粒子は、高温側で、溶媒和エネルギーを最小にする）。熱揺動が粒子をその位置から押し出そうとするので、単一ケイ酸粒子は、ポテンシャル油井内で揺動する。その揺動は、ＣＣＤカメラを介して記録され（ｔ＝１ｓ、２ｓ、３ｓ、４ｓ、５ｓ、６ｓ、７ｓにおいて）、それらの位置は、ソフトウェア（最高強度を有する粒子を検出する自社製ソフトウェア、Labview National Instruments）によりナノメーターの解像度で追跡される（図３２ｂ参照）。位置情報からヒストグラムが算出される（図３２ｃ参照）。分布の幅は、粒子の熱光学的特性に対して非常に繊細に影響を受ける。分子が粒子の表面に結合すると、そのビーズの有効ポテンシャルが変化し、揺動の振幅が増加するか減少する。時間経過に伴う振幅の変化を観測することにより、運動性結合曲線が計測できる。以下のように実験が行われるようなミクロ液体システムにおいては、１／１０００希釈液（蒸留水）を含む溶液が、細管に注がれてそこに満たされる（図２７参照）。細管の端のバルブが閉じられる。単一粒子（ある抗原に特定な抗体で変性化された（例えば被膜化された）、例えば Interleukin 4）が捕獲され、その粒子の揺動が、１０秒から１００秒の間、検出される。ビーズは、純粋な緩衝溶液により取り巻かれている。次のステップにおいて、その緩衝液は、対応する抗原を含む緩衝液に交換される。緩衝液が交換されている間も、ビーズは捕獲されている。緩衝液が交換された後、同じビーズの揺動が引き続き同様に記録される。揺動振幅の変化は、抗体と抗原の間の相互作用を検出するために使用される。時間経過に伴うその変化は、結合キネティックスを計測するために使用される。
【０２７８】
添付の図２４に例示される装置を使用して、溶液内の互いに垂直な線（例えば１０本）を走査することにより、温度勾配が溶液内に生成される。これらの線が交差するところでは、温度の最大が観測される。走査線上の点は中間温度を有し、一方、線の間は温度最小（例えば、線間の間隔が十分に広ければ、周囲温度）を表わしている。上述のケイ酸粒子は、その加熱線の各交点上の平衡状態位置に移動する。その温度格子を移動させると、全ての粒子が同時に移動する。加えて、全てのビーズの揺動が同時に計測され得る。
【実施例８】
【０２７９】
実施例８：  ＤＮＡ融解曲線
融解曲線の測定のための標準プロトコル（例えば、図１ａ、１ｂ、１６から１８、２０から２４、又は３７に示された装置を使用する）
Raman-Laser 1455nm; ファイバーを介してガルバノメトリックミラーに接続されている
ファイバーの後段にコリメータはなく、レーザービームは、広がりつつミラーに当たる。ミラーは、レーザービームを反射してレンズに当てる。レーザービームは、レンズを介してチャンバー上に焦点合わせされる。
【０２８０】
レーザーオン／オフは、ミラーを介してレーザーを視野内に移動させる、又は視野から外すことにより制御される。
【０２８１】
準備：
−２枚のカバースリップ（厚さ１７０μｍ）、１枚は１２ｍｍの直径であり、もう１枚は、２４×２ｍｍの正方形であり、脱イオン水ですすがれ、エタノールですすがれ、そして再度、脱イオン水ですすがれる。
【０２８２】
−溶液の希釈
＋１ｘＳＳＣ内の１０μｍ、Tamra
＋１０μＭ、１μＭ、１００ｎＭに希釈されたMilliQ水内の１００μＭのヘアピン、又はＳＳＣ緩衝液（１ｘ、０．５ｘ、０．１ｘ又はそれ未満）内のそれ以下のヘアピン
＋０．０１％の最終容積に界面活性剤TWEEN20を加える（不特定の吸収がある場合）
調整：
−顕微装置（開口、フィルター）について、全てがＯＫがチェックする
−０．０１％のTWEEN20を含む１ｘＳＳＣ（１５０ｍＭのＮａＣｌ、１５ｍＭのＮａ３−クエン酸塩、ｐＨ８．１）内の１０μｍ、Tamra（テトラメチルローダミン）；２枚のカバースリップ（厚さ１７０μｍ）で形成され、マニキュア液で密封されたチャンバー内に２μｌ注がれる。
【０２８３】
−マニキュア液が乾くまで待つ
−上側カバースリップ上に浸漬油を加える
−測定台の上にチャンバーを載置する
−開口をほとんど閉じることにより蛍光画像の焦点合わせを行う
−レーザースポットを見つける
−レーザー焦点合わせ
−レンズとチャンバーとの間の距離を増加させることによりレーザーの焦点を外す
−広く適した温度分布が得られるようにレーザー焦点を調整する
−レーザーの蛍光画像に対する影響が最小になるようにガルバノメトリックミラーにより視野からレーザースポットを外す。−＞この設定を測定プログラムに記憶させる（ガルバノメトリックミラーの電圧スケール上のゼロポイントに交差することを回避する）
−室温を計測する
測定：
温度の測定と共に融解曲線の測定のための以下のステップを使用する
トリガープログラムにより測定を行う
設定：４０ｘ油浸対物レンズ系、8x8 Bining, １０ｍｓの露光時間（−＞２８Ｈｚの読み出しレート）
手動で行うこと：
１．  レーザーオン
２．  光源オン（ＨＸＰの場合はシャッターを開ける）、光源の設定を書き記す
３．  トリガープログラムを起動する
４．  レーザーオフ
光源オン
測定は、蛍光の検出に基づくものであるから、添付の図１６−１８及び／又は２０−２４による装置において行い得る。測定時間が正確であることが望ましいので、ＣＣＤ、ＩＲレーザー及び光源等の使用される機器は、電気的トリガー信号を使用することにより、同期している。使用されるＣＣＤカメラ（Andor Luca）がトリガー出力ポートを有しているので、ＩＲレーザー制御機器及び光源制御機器は、ＣＣＤカメラのそのトリガー信号により同期する。特に、ＣＣＤトリガー出力信号が二回目にハイレベルになったときを、測定の時間的ゼロ点とする。次に、ＣＣＤカメラの露光時間は、１０ｍｓであり、２つの画像間の最短時間は、ＣＣＤカメラのフレームレートで決定される。チャンバーとして、蛍光標識化サンプル分子（例えば、７５ｍＭのＮａＣｌ、７．５ｍＭのＮａ３−クエン酸塩中の１０μｌのテトラメチルローダミン（TAMRA）、０．０１％TWEEN20、ｐＨ８．１）の２μｌの溶液が、厚さ１７０μｍで直径１２ｍｍの２枚のガラスカバースリップで挟み込まれて、マニキュア液で密封される。これにより、チャンバーの厚さは約２０μｍとなる。そして、チャンバーは、測定装置のところへ移動させられ、光学系の焦点がチャンバーに合わされる。
【０２８４】
測定手順の簡単な説明：
測定を始める前に、測定装置の蛍光バックグラウンドが“ステップ０”で記録される。このバックグラウンドは、使用される装置に特有のものであるので、長時間変更されないであろうので、使用装置の特徴を決めるこのステップは一度だけ行われることが好ましい。
【０２８５】
時間ｔ＝０：        ステップ１：チャンバー内の空間蛍光分布の第一の蛍光画像が記録される。
【０２８６】
時間ｔ＝２０ｍｓ    ステップ２：ＩＲレーザーのスイッチがオンされる。
【０２８７】
時間ｔ＝６０ｍｓ    ステップ３：チャンバー内の空間蛍光分布の第二の蛍光画像が記録される。
【０２８８】
これらのステップの後、測定は終了し、生データ処理及びデータ評価が行われる。
【０２８９】
測定手順の詳細説明：
ステップ０  バックグラウンド測定：
蛍光標識化サンプル分子／粒子を含んでいないサンプル緩衝液が、ミクロ液体チャンバーに満たされ、チャンバー内の空間蛍光分布が、励起光がオンされた状態で、ＣＣＤカメラにより計測される。
【０２９０】
ステップ１  レーザー加熱前の周囲温度での蛍光レベルの判定：
任意の濃度（例えば１０μＭ）の温度感応性染料（例えばTAMRA）の水溶液が、好ましくはその高さが規定されたチャンバー内に満たされる。蛍光が光源（ＬＥＤ）により励起され、ＣＣＤカメラにより空間的な解像情報として、周囲温度において記録される。
【０２９１】
第一に、ＣＣＤカメラが起動され、カメラトリガー出力信号の１回目のハイレベルが、ＩＲレーザー制御機器及びＬＥＤ制御機器をＣＣＤカメラに同期させるために使用される。その同期のために、例えばNational Instruments製の測定用カードが使用できる。
【０２９２】
良好な照明のために、ＬＥＤが、カメラトリガー信号によりオンされ、その直後にＣＣＤカメラは、第一の蛍光画像Ｉ０（ｘ，ｙ）を記録する。ゆえに、１０ｍｓのＣＣＤカメラの露光時間の間、蛍光励起光源は、その光出力が定常状態レベルに達する。カメラが記録を開始したときは、カメラの出力トリガー信号が２回目のハイレベルになったときである。出力信号がその２回目のハイレベルの状態になったときを、ｔ＝０のゼロポイントと決定する。
【０２９３】
ステップ２  赤外線レーザー加熱の開始：
赤外線加熱レーザーがｔ＝２０ｍｓでオンされ、数ミリ秒で、溶液内に空間温度分布が形成される。温度分布は、例えば、記録画像における温度の全てが３０℃と９０℃の間にあるように、一度、基準調整され、この基準調整は実験が行われるたびに毎回繰り返す必要はない。
【０２９４】
ステップ３  赤外線レーザー加熱を伴った空間蛍光分布の記録
ｔ＝６０ｍｓ、すなわちＩＲレーザー照射が始ってから４０ｍｓ経つと、第二の蛍光画像Ｉ１（ｘ，ｙ）が、ＣＣＤカメラにより１０ｍｓの露光時間で記録される。
【０２９５】
ＣＣＤカメラが第二の画像を取得した後、第一及び第二の画像は、生データ処理及びデータ評価のためのＰＣのハードディスクに保存される。そして測定処理は終了する。
【０２９６】
生データ処理及びデータ評価：
測定の時間が短いので、脱色補正は必要ない。画像Ｉ０及びＩ１は、カメラバックグラウンドに対して補正される。蛍光画像の各画素について、比Ｋ（ｘ，ｙ）＝Ｉ１（ｘ，ｙ）／Ｉ０（ｘ，ｙ）（第一の画像で割られた第二の画像、双方ともバックグラウンド補正がなされている）を計算すると、不均一な照射光からアーテファクトを取り除くことができる。染料TAMRAの温度依存性Ｆ（Ｔ）（図１５）は、蛍光測定器での基準調整実験から知られていることなので、空間温度分布Ｔ（ｘ，ｙ）（図３ｃ）は、比Ｋ（ｘ，ｙ）から得られる。
【０２９７】
測定のタイミングは、温度測定と融解曲線の測定とで同じなので、温度測定のための染料（例えばTAMRA）の発光スペクトルが、例えば分子ビーコン（例えば、蛍光体としてのHEX（添付の図６参照）及び失活剤としてのDabcyl）の蛍光標識の発光スペクトルから十分に分離しているならば、両測定は、１つのチャンバー内で１回で行うことができる。
【実施例９】
【０２９８】
実施例９：  ナノ粒子の共有結合修飾及び非共有結合修飾の検出
共有結合修飾及び非共有結合修飾の検出の例が、図３５に示される。ナノ粒子（すなわち、ナノクリスタル又は量子ドット）は、インビトロゲン（Invitrogen）から得られてきている。粒子は、水溶液内で安定であるように高分子被膜が施された状態で購入された（直径１２ｎｍ）。加えて、粒子は、ストレプトアビジンと共有結合した状態で購入され（直径２１ｎｍ）、同時にビオチン化４０塩基一本鎖ＤＮＡも購入された。以下のサンプルが準備された。第一に、１ｘＳＳＣ（Saline-Sodium Citrate）緩衝液内で１μＭの濃度に希釈された非変性ナノ粒子。第二に、１ｘＳＳＣ緩衝液内で１μＭの濃度に希釈されたストレプトアビジン被膜ナノ粒子。第三に、１ｘＳＳＣ緩衝液内で２μＭの濃度に希釈されたストレプトアビジン被膜ナノ粒子が、２μＭの４０塩基ビオチン化一本鎖ＤＮＡ（IBA GmbH, Gottingen）と、１ｘＳＳＣ緩衝液内で、１／１の比で混合された。３つの実験は全て以下のプロトコルに従って１ｘＳＳＣ緩衝液内で準備された。２μｌのサンプルが、対物スライド（Roth, 厚さ１ｍｍ）上にピペットで落とされ、１２ｍｍの直径を有するカバースリップで挟まれる。水液体は２枚のガラス表面間を均一に広がり、それにより約２０μｍの高さを有する水の薄いシートが生じる。液体シートは、サンプルが急速に蒸発すること防ぐため、マニキュア液を使用して密封される。ミクロ液体チャンバーは、熱光学装置（例えば図１ａ）の対物ステージ上に置かれ、４０ｘ油浸対物レンズ系（NA 1.3, Zeiss）を介して画像化される。レーザー焦点が位置決めされて概ね視野の中心にくるようにされ、また約２０μｍの半幅を有するようにされる。実験は相互作用の検出のための上述のような手順で実行され、最大温度上昇は周囲温度の５℃上とした。温度依存蛍光に対する補正が、空間濃度分布から正確にソレット係数を測定するために、行われた（すなわち、ナノクリスタルの蛍光の温度依存性が、独立の蛍光測定器実験で判定された）。図３５から分かるように、ソレット係数は、正であり、ストレプトアビジン被膜ナノ粒子についてのものは、蛋白質を有さないナノ粒子のものよりも、大きい。更に、一本鎖ＤＮＡの粒子に対する結合が、ソレット係数の変化で検出できる。これは興味深いことである。短いフレキシブルＤＮＡ分子は、ナノ粒子の大きさに実質的に寄与しないからである（なお、ストレプトアビジンは寄与する）。熱泳動は、ＤＮＡ分子の結合による表面特性の変化に感応性を有することから、比較的小さなＤＮＡ分子の粒子に対する結合が検出できることになる。
【実施例１０】
【０２９９】
実施例１０：  熱泳動と脂質ベシクルの熱泳動的捕獲
蛍光標識化ホスホ脂質であるTexas-Red DHPE （１，２‐ジヘキサデカノイル−ステーヌ−グリセロ−３−ホスホエタノールアミン、トリエチルアンモニウム塩）が、ベシクルを染色するために使用される。脂質が、主の構成物たるホスホ脂質に対して約１モルパーセントの比率で、ベシクルの形成の過程に、加えられる。以下の貯蔵溶液が、電気的膨潤によるベシクルの準備に使用された。
【０３００】
脂質原液：
・クロロホルム（CHC13）内の２．５ｍｇ／ｍｌ DPhPC （１，２ジヘキサデカノイル−ステーヌ−グリセロ−３−ホスホコリン）
・１−２％のステアリルアミン
・１％の蛍光脂質（１，２‐ジヘキサデカノイル−ステーヌ−グリセロ−３−ホスホエタノールアミン、トリエチルアンモニウム塩（Mol. Probes））
サッカロース原液：
・希釈液中の３００ｍＭｎのサッカロース
緩衝液：
・１５０ｍＭのＫＣＩ、２０ｍＭのＭＥＳ、ｐＨ５
最終的なベシクル溶液は、蒸留水内で１／１００に希釈される。５μｌの希釈液が、対物スライド（Roth, 厚さ１ｍｍ）上に、ピペットで落とされた。液滴は、対物スライドと１２ｍｍの直径を有するカバースリップとの間で挟まれ、測定装置上に載置された。蛍光は、図１ａの装置を利用して、あるいは図１９の装置を利用して、油浸対物系を介して観測された。後者の場合、ＩＲレーザー加熱が同一の対物系を介して実施される。最大温度上昇は約１５℃であった。温度分布は、２０μｍの半幅を有した。赤外線レーザー加熱の前及び後の画像が取得された。赤外線レーザー加熱の前と１０秒後の２つの代表的画像が図３９に示される。ベシクルは、負の熱泳動により、加熱スポットに引き付けられる。それらは、加熱スポットの中心に集積する。捕獲領域は、温度分布の幅に依存する（すなわち、有限時間で、粒子を加熱中心の方へ移動させるためには、十分に大きな温度勾配が必要である）。ベシクルの捕獲には、いくつかの重要な応用がある。例えば、ベシクル（セルも同様）は、溶液内で運ばれたり移動させられたりする。また、ポテンシャル油井（すなわち、温度増加により生成）内での単一ベシクルの揺動が観測できる。揺動の振幅は、ベシクルの特性に依存するのであるから、ベシクルに対する蛋白質の結合、又は、膜蛋白質、例えばイオンポンプ膜蛋白質、の活動等の変化が、揺動振幅の変化として検出できる。熱泳動的動きの符号（例えば、加熱中心に引き付けられるか、又は加熱中心から反発を受ける）は、特性（例えば、電荷、大きさ、表面変性化、蛋白質結合）に依存する。最も高温の領域に通常引き付けられるベシクルが、加熱中心から反発を受けるとき、このことは、このベシクルの特性の変化があったことを示している。この振る舞いは、ベシクルの周りの緩衝液を、例えば結合相手を含む溶液に変更した後に観測されるものである。また、緩衝液内にベシクルを含むものと、緩衝液内に、結合相手（又は膜蛋白質活性化物質、例えばＡＴＰ）と共にベシクルを含むものの２つのサンプルの振る舞いが比較観察される。最後に、熱泳動特性の違いを利用してベシクル又はセルを分類する。
【先行技術文献】
【非特許文献】
【０３０１】
【非特許文献１】Duhr et. al. in European Phys. J. E. 15,277,,2004, “Thermophoresis of DNA determined by microfluidic fluorescence”
【図１ａ】
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【図１ｂ】
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【図２】
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【図３】
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【図４】
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【図５】
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【図６】
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【図７】
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【図８】
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【図９】
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【図１０】
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【図１１】
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【図１２】
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【図１３】
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【図１４】
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【図１５】
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【図１６】
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【図１７】
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【図１８】
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【図１９】
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【図２０】
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【図２１】
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【図２２】
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【図２３】
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【図２４】
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【図２５】
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【図２６】
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【図２７】
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【図２８】
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【図２９】
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【図３０】
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【図３１】
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【図３２】
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【図３３】
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【図３４】
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【図３５】
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【図３６】
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【図３７】
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【図３８】
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【図３９ａ】
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【図３９ｂ】
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